(57)【要約】【課題】  粒子を媒質に分散させた粒子分散体を対象とし、高価なレーザー光源及び同受光装置を用いることなく、分散体試料の厚さの精密調整を必要とせずに、高濃度あるいは厚膜のままでも粒度分布の評価を行うことのできる粒度分布評価方法を提供する。【解決手段】  粒子を媒質に分散させた粒子分散体試料の粒度分布評価方法であって、粒子分散体試料の光学的膜厚無限大の分光反射率実測値から得られたアルベドと、粒子分散体試料における粒子の複素屈折率、媒質の屈折率、及び指定の粒子径の範囲から得られた各粒子径の粒子単体の散乱吸収特性とを、アルベド−粒子単体散乱吸収特性方程式を用いて推定粒度分布を算出する。【選択図】    図１
2010066056.tif 000002
【特許請求の範囲】
【請求項１】
粒子を媒質に分散させた粒子分散体試料の粒度分布評価方法であって、該粒子分散体試料の光学的膜厚無限大の分光反射率実測値から得られたアルベドと、該粒子分散体試料における粒子の複素屈折率、媒質の屈折率、及び指定の粒子径の範囲から得られた各粒子径の粒子単体の散乱吸収特性とを、アルベド−粒子単体散乱吸収特性方程式を用いて推定粒度分布を算出することを特徴とする粒度分布評価方法。
【請求項２】
前記アルベドは、拡散近似法を用いて導出した値である請求項１に記載の粒度分布評価方法。
【請求項３】
前記粒子単体の散乱吸収特性は、ミー散乱理論を用いて導出した値である請求項１又は２に記載の粒度分布評価方法。
【請求項４】
前記粒子の複素屈折率及び媒質の屈折率は、多種粒子の複素屈折率及び多種媒質の屈折率のデータベースより選択した値である請求項１〜３のいずれかに記載の粒度分布評価方法。
【請求項５】
粒子を媒質に分散させた粒子分散体試料の粒度分布評価プログラムであって、該粒子分散体試料の光学的膜厚無限大の分光反射率実測値から得られたアルベドと、該粒子分散体試料における粒子の複素屈折率、媒質の屈折率、及び指定の粒子径の範囲から得られた各粒子径の粒子単体の散乱吸収特性とを、アルベド−粒子単体散乱吸収特性方程式を用いて推定粒度分布を算出することを特徴とする粒度分布評価プログラム。
【請求項６】
粒子を媒質に分散させた粒子分散体試料の粒度分布評価装置であって、該粒子分散体試料の光学的膜厚無限大の分光反射率実測値を計測する分光特性測定部を備え、前記分光特性測定部により計測した前記分光反射率実測値から得られたアルベドと、該粒子分散体試料における粒子の複素屈折率、媒質の屈折率及び指定の粒子径の範囲から得られた各粒子径の粒子単体の散乱吸収特性とを、アルベド−粒子単体散乱吸収特性方程式を用いて推定粒度分布を算出することを特徴とする粒度分布評価装置。
【発明の詳細な説明】
【技術分野】
【０００１】
本発明は、粒子濃度が高濃度である粒子分散体にも適した粒度分布評価方法及びそのプログラム並びに粒度分布評価装置に関する。
【背景技術】
【０００２】
光散乱による粒度分布評価方法としては、レーザー光源からの一定波長のレーザー光を粒子群に照射し、粒子径による散乱光の強度分布、つまり粒子径による散乱光強度の空間分布(角度分布)から、対象とする粒子分散体の粒度分布をミー散乱理論等に基づいて評価する方法が一般的である。
【０００３】
この散乱光強度の角度分布から粒度分布を評価する方法に対し、散乱光強度の波長毎の分光分布から粒度分布を評価する方法も提案されている（例えば、特許文献１参照）。この波長毎の分光分布から粒度分布を評価する方法は、散乱光強度の角度分布から粒度分布を評価する方法で用いられる極めて高価な短波長レーザーやリング状の受光装置を使わずに粒度分布を測定可能で、かつ安価な装置で実現することができるとされている。
【０００４】
特許文献１によれば、一定散乱角度での各波長λｉにおける測光データ実測値Ｉλｉと粒子径Ｄｊの関係は、Ｗｊを各粒子径Ｄｊの粒子の試料中の重量％、ａｉｊを各粒子径Ｄｊの粒子が波長λｉの光を照射されたときの一定角度での散乱強度とすると、測光データ実測値Ｉλｉと粒子単体による散乱光強度ａｉｊとの線形方程式である下記式(１)で表され、この線形方程式を解くことにより、粒度分布に相当するＷｊを導出することができる。
【０００５】
【数１】
2010066056.tif 000003
【０００６】
しかしながら、散乱光強度の波長毎の分光分布から粒度分布を評価する方法にて用いられている測光データ実測値Ｉλｉと粒子単体による散乱強度ａｉｊとの間の線形性が成立するためには、多数粒子による複数回の散乱現象である多重散乱が生じないことが前提条件であることが知られており、実際、散乱強度実測値から粒度分布を求める光散乱法においては、多重散乱により真の粒度分布より粒度分布導出結果が小さくなるとの報告もある（例えば、特許文献２）。
【０００７】
したがって、波長毎の散乱強度実測値と粒子単体の散乱強度との線形性から粒度分布を導出する方法は、例えば顔料粒子を高濃度で媒質中に分散させたインキや塗料などの多重散乱を生じるような高濃度の粒子分散体の粒度分布を評価するには適当でない。
【０００８】
そこで、特許文献２では、多重散乱を生じるような高濃度の粒子分散体の粒度分布や顔料などの波長により強い光吸収特性を持つ粒子分散体の粒度分布を評価する方法として、粒子分散体を薄膜として形成し、多重散乱や光吸収の影響を低減化する方法が提案されている。
【０００９】
しかしながら、薄膜の厚さにより測光データ実測値が変動してしまうことから、上述のような粒子分散体を薄膜として形成する際には分散体試料に対し精密な厚さの調整が必要とされる。
【００１０】
一方、照射した光が透過しない程度に厚膜化した試料の分光特性実測値（これを「光学的膜厚無限大の分光反射率実測値」というものとする）から、拡散近似法を用いて光学特性であるアルベドα'を導出することが可能であることが知られている（例えば、非特許文献１参照）。
【特許文献１】特開平０２−２２６０４６号公報
【特許文献２】特開昭６３−２６９０４２号公報
【非特許文献１】H. W. Jensen, S. R. Marschner，M. Levoy， and P. Hanrahan.「A Practical Model for Subsurface Light Transport」，In Proceedings of SIGGRAPH 2001，p511-518， August 2001
【発明の開示】
【発明が解決しようとする課題】
【００１１】
本発明は、粒子を媒質に分散させた粒子分散体を対象とし、高価なレーザー光源及び同受光装置を用いることなく、分散体試料の厚さの精密調整を必要とせずに、厚いままでも粒度分布の評価を行うことのできる粒度分布評価方法及びそのプログラム並びに粒度分布評価装置を提供することを目的としている。
【課題を解決するための手段】
【００１２】
本発明は、粒子を媒質に分散させた粒子分散体試料の粒度分布評価方法であって、該粒子分散体試料の光学的膜厚無限大の分光反射率実測値から得られたアルベドと、該粒子分散体試料における粒子の複素屈折率、媒質の屈折率、及び指定の粒子径の範囲から得られた各粒子径の粒子単体の散乱吸収特性とを、アルベド−粒子単体散乱吸収特性方程式を用いて推定粒度分布を算出することを特徴とする粒度分布評価方法である。
【００１３】
アルベドα'(λ)は、下記式(２)で表される。
【００１４】
【数２】
2010066056.tif 000004
【００１５】
上記式(２)において、σｓ(λ)は波長λにおける粒子分散体の散乱係数、σａ(λ)は波長λにおける粒子分散体の吸収係数、ｇ(λ)は波長λの単位面積の光が粒子分散体中を単位長さ進んだ時の散乱光の異方性パラメータである。
【００１６】
散乱係数σｓ(λ)は、下記式(３)で表される。
【００１７】
【数３】
2010066056.tif 000005
【００１８】
上記式(３)において、ｄｍａｘ及びｄｍｉｎは粒度分布における最大粒子径及び最小粒子径、ρ(τ)は粒子径τの粒子の数密度、Ｃｓ(λ,τ)は波長λにおける粒子径τの粒子の散乱断面積である。
【００１９】
吸収係数σａ(λ)は、下記式(４)で表される。
【００２０】
【数４】
2010066056.tif 000006
【００２１】
上記式(４)において、Ｃａ(λ,τ)は波長λにおける粒子径τの粒子の吸収断面積である。
【００２２】
異方性パラメータｇ(λ)は、下記式(５)で表される。
【００２３】
【数５】
2010066056.tif 000007
【００２４】
上記式(５)において、ｇｐ(λ,τ)は波長λにおける粒子径τの粒子の異方性パラメータである。
【００２５】
上記式(２)〜(５)により、アルベドα'(λ)は、任意粒子径の粒子がある数頻度で構成された粒子群を対象とした単位体積当りの等方散乱とみなした光散乱及び光吸収現象により失われた光成分のうち、光散乱現象により失われた割合を意味する。
【００２６】
一方、非特許文献１に示されるように、アルベドα'(λ)が、光学的膜厚無限大の分光反射率実測値から拡散近似法を用いて、下記式(６)として導出することができる。
【００２７】
【数６】
2010066056.tif 000008
【００２８】
上記式(６)において、Ｒｄ(λ)は波長λにおける光学的膜厚無限大の分光反射率である。光学的膜厚無限大になるように粒子分散体試料の厚さ物理的に十分に厚くすれば、それ以上に厚くしてもＲｄ(λ)は変化しない。
【００２９】
一方、粒子分散体と空気層界面とのフレネル反射・透過の関係から、パラメータＡ(λ)は、下記式(７)で表される。
【００３０】
【数７】
2010066056.tif 000009
【００３１】
上記式(７)において、Ｆｄｒ(λ)は波長λにおける粒子分散体と空気層界面とのフレネル反射・透過に関係する値であり、下記式(８)で表される。
【００３２】
【数８】
2010066056.tif 000010
【００３３】
上記式(８)において、η(λ)は波長λにおける媒質の屈折率である。
【００３４】
そこで、ある粒度分布で粒子群を構成していた場合の各粒子径の粒子単体のミクロ的な散乱吸収特性からのアルベドの導出が可能であることと、アルベドは式(６)による光学的膜厚無限大の分光反射率実測値というマクロ的な計測値とのモデル化が可能であることに着目すれば、式(２)及び式(６)の関係を用いて、対象とする粒子分散体の光学的膜厚無限大の分光反射率実測値を満足するようなアルベド値を求めることにより、粒子分散体の粒度分布を推定し評価できることになる。
【００３５】
上述の粒度分布評価方法において、粒子単体の散乱吸収特性はミー散乱理論を用いて導出した値である。
【００３６】
さらに、上述の粒度分布評価方法において、粒子の複素屈折率及び媒質の屈折率は、多種粒子の複素屈折率及び多種媒質の屈折率データベースを備え、そのデータベースより選択した値である。
【００３７】
このように、粒子を媒質に分散させた粒子分散体試料を対象とし、光学的膜厚無限大の分光反射率実測値から得られたアルベドと、該試料に使用されている粒子の複素屈折率及び媒質の屈折率、指定の粒子径から得られた粒子単体の散乱吸収特性とを、アルベド−粒子単体散乱吸収特性方程式を用いて推定粒度分布を算出するプログラムを提供することもできる。
【００３８】
この評価方法及びプログラムを利用することで、粒子を媒質に分散させた粒子分散体試料を対象とし、該試料の光学的膜厚無限大の分光反射率実測値を計測する分光特性測定部を備え、この測定部により計測した分光反射率実測値から得られたアルベドと、試料に使用されている粒子の複素屈折率及び媒質の屈折率、指定の粒子径から得られた粒子単体の散乱吸収特性とを、アルベド−粒子単体散乱吸収特性方程式を用いて推定粒度分布を算出する粒度分布評価装置を提供することもできる。
【発明の効果】
【００３９】
本発明によれば、分光反射率実測値から微小な単位体積領域におけるミクロ的な散乱吸収特性としてアルベドを導出し、粒子分散体に使用している粒子の複素屈折率と媒質の屈折率及び指定の粒子径における粒子単体の散乱吸収特性理論値をミー散乱理論などにより導出し、それらミクロ的な特性値間の線形関係を表すアルベド−粒子単体散乱吸収特性方程式から粒度分布を推定している。このアルベド−粒子単体散乱吸収特性方程式を用いることにより、多重散乱に影響されずに広い粒子濃度範囲での粒度分布を精度良く評価することが可能となる。
【００４０】
また、本発明によれば、粒子を高濃度で媒質に分散させた粒子分散体試料の光学的膜厚無限大の分光反射率実測値を計測している。これにより、従来の光散乱による粒度分布評価技術において評価値に影響を与えている希釈工程を省略することができ、高濃度状態で評価することが可能となる。また、光学的膜厚無限大になるように粒子分散体試料の厚さを物理的に十分に厚くすれば、それ以上に厚くしても分光反射率実測値Ｒd(λ)は変化しない。これにより、希釈せずに高濃度の粒子分散体試料の粒度分布を評価する従来技術では必要とする精密な薄膜化工程を省略することができ、厚さによる評価値への影響をなくすことが可能となる。また、高価なレーザー光源及び受光装置を用いることなく、安価な分光反射率計測機器を用いることが可能となる。
【発明を実施するための最良の形態】
【００４１】
以下、本発明の一実施形態による粒度分布評価装置を図面を参照して説明する。
図１は本発明の一実施形態による粒度分布評価装置の構成を示すブロック図である。図１において、
符号１は粒度分布評価対象の光学的膜厚無限大の粒子分散体サンプル、
符号２は粒子分散体サンプル１の分光反射率を計測する分光反射率測定部、
符号３は分光反射率測定部２によって測定された分光反射率実測値を後述のアルベド算出部７へ転送する分光反射率入力部、
符号４は粒子分散体サンプル１に使用されている媒質及び粒子の素材種類を入力する粒子・媒質の種類入力部、
符号５は媒質素材の屈折率データベース、
符号６は粒子素材の複素屈折率データベース、
符号５１は、上記粒子・媒質の種類入力部４から媒質素材（例えば、インキ用ワニス）が入力された際に、これに対応する特定の媒質素材の屈折率データ（例えば、インキ用ワニスの屈折率）、
符号６１は、上記粒子・媒質の種類入力部４から粒子素材（例えば、フタロシアニン）が入力された際に、これに対応する特定の粒子素材の複素屈折率データ（例えば、フタロシアニンの複素屈折率）、
符号７は入力された分光反射率実測値と選択された媒質素材の屈折率値からアルベドを算出するアルベド算出部、
符号８は選択された媒質素材の屈折率値と粒子素材の複素屈折率及び任意の粒子径値を用いてミー散乱理論などにより粒子単体の散乱吸収特性である散乱断面積と吸収断面積及び異方性パラメータを算出する粒子単体の散乱吸収特性算出部、
符号９はアルベドと粒子単体の散乱吸収特性の関係を表すアルベド−粒子単体散乱吸収特性方程式にアルベド算出部７で算出したアルベド値と粒子単体の散乱吸収特性算出部８で算出した散乱断面積と吸収断面積及び異方性パラメータを代入し、その最適解から粒度分布を推定するアルベド−粒子単体散乱吸収特性方程式最適解算出部、
符号１０は粒度分布評価対象の粒子分散体サンプル１に関する前記入力情報及び推定した粒度分布情報を最終的に表示する表示部である。
【００４２】
なお、従来技術との比較のために、特許文献１を参考とした従来技術の一実施形態による粒度分布評価装置の構成を示すブロック図を図２に示す。この図において、
符号１１は粒度分布評価対象の膜厚を精密調整した薄膜の粒子分散体サンプル、
符号１２は前記粒子分散体サンプル１１の分光反射率を計測する分光反射率測定部、
符号１３は分光反射率測定部１２によって測定された分光反射率実測値を後述の分光反射率−粒子単体散乱吸収特性方程式最適解算出部１７へ転送する分光反射率入力部
符号１４は粒子分散体サンプル１１に使用されている媒質素材の屈折率値を入力する媒質の屈折率入力部、
符号１５は粒子分散体サンプル１１に使用されている粒子素材の複素屈折率値を入力する粒子の複素屈折率入力部、
符号１６は入力された媒質素材の屈折率値と粒子素材の複素屈折率及び任意の粒子径値を用いてミー散乱理論などにより粒子単体の散乱吸収特性である散乱断面積と吸収断面積及び異方性パラメータを算出する粒子単体の散乱吸収特性算出部、
符号１７は分光反射率と粒子単体の散乱吸収特性の関係を表す線形方程式に分光反射率測定部１２で測定した分光反射率実測値と粒子単体の散乱吸収特性算出部１６で算出した散乱断面積と吸収断面積及び異方性パラメータを代入し、その最適解から粒度分布を推定する分光反射率−粒子単体散乱吸収特性方程式最適解算出部、
符号１８は粒度分布評価対象の粒子分散体サンプル１１に関する前記入力情報及び推定した粒度分布情報を最終的に表示する表示部１８である。
【００４３】
このように、従来技術によれば、粒子分散体サンプル１１は薄膜化しなければならなかったが、本発明によれば、アルベドを導入することにより粒子分散体サンプル１は厚膜のままで測定することができる。
【００４４】
次に本発明の一実施形態による粒度分布評価方法の処理フローについて説明する。図３は本発明の一実施形態による粒度分布評価方法の処理フローを示す図である。
【００４５】
まず、粒度分布評価対象の光学的膜厚無限大の粒子分散体サンプル１に対し、分光反射率測定部２により、各波長λにおける光学的膜厚無限大の分光反射率Ｒｄ(λ)を計測する（ステップＳ１）。
【００４６】
次に、粒度分布評価対象の粒子分散体に使用されている媒質及び粒子の素材種類を、媒質素材の屈折率データベース５及び粒子素材の複素屈折率データベース６から選択指定する（ステップＳ２）。
【００４７】
次に、選択された媒質及び粒子の素材種類に該当する媒質素材の屈折率値及び粒子素材の複素屈折率値を、それぞれ媒質素材の屈折率データベース５及び粒子素材の複素屈折率データベース６から検索し、その媒質素材の屈折率データ５１と粒子素材の複素屈折率データ６１を設定する（ステップＳ３）。
【００４８】
次に、検索して設定された媒質素材の屈折率値及び粒子素材の複素屈折率値を用いて、粒子単体の光散乱吸収特性である、波長λにおける粒子径τの粒子の散乱断面積Ｃｓ(λ,τ)と吸収断面積Ｃａ(λ,τ)及び異方性パラメータｇｐ(λ,τ)を、例えば粒子単体の散乱吸収特性を求める一般的手法であるミー散乱理論やレイリー散乱などに基づき算出する（ステップＳ４）。
【００４９】
なお、ミー散乱理論によれば、各粒子径τは任意範囲での値を対象とすることができるので好ましい。したがって、例えば、印刷用インキを対象とする場合には、一般的に１００ｎｍ程度の粒子径とされているので、粒子径τは１０ｎｍから５０００ｎｍの範囲の値を対象とすればよい。
【００５０】
次に、式(８)及び式(７)により、媒質の屈折率をηとして、パラメータＦｄｒ(λ)及びＡ(λ)を算出する（ステップＳ５）。
【００５１】
次に、ステップＳ１で計測した光学的膜厚無限大の分光反射率Ｒｄ(λ)とステップＳ５で算出したＡ(λ)から、各波長λにおいて式(６)を満足するアルベドα'(λ)を最適化手法により求める（ステップＳ６）。
【００５２】
次に、仮の粒度分布として各粒子径τの粒子の数密度ρ0'(τ)を初期設定する。ρ0'(τ)の設定方法としては、例えば対数正規分布と仮定し、半値幅と分布平均値を数値設定する（ステップＳ７）。
【００５３】
次に、式(２)及び式(６)の関係を線形方程式で表したアルベド−粒子単体散乱吸収特性方程式を用いて、仮の粒子数密度ρ0'(τ)の時の値σ0を算出する。ここで、アルベド−粒子単体散乱吸収特性方程式は、下記式(９)で表される（ステップＳ８）。
【００５４】
【数９】
2010066056.tif 000011
【００５５】
上記式(９)において、σはアルベド−粒子単体散乱吸収特性方程式の解、パラメータＭは行列であり、下記式(１０)で表される。
【００５６】
【数１０】
2010066056.tif 000012
【００５７】
上記式(９)において、パラメータρは粒子径τの粒子数密度ρのベクトルであり、下記式(１１)で表される。
【００５８】
【数１１】
2010066056.tif 000013
【００５９】
上記式(１０)において、パラメータＤα'は波長λにおけるアルベドα'(λ)の対角行列であり、下記式(１２)で表される。
【００６０】
【数１２】
2010066056.tif 000014
【００６１】
上記式(１０)において、パラメータＣａは波長λにおける粒子径τの粒子の吸収断面積Ｃａ(λ,τ)の行列であり、下記式(１３)で表される。
【００６２】
【数１３】
2010066056.tif 000015
【００６３】
上記式(１０)において、パラメータＣｓは波長λにおける粒子径τの粒子の散乱断面積Ｃｓ(λ,τ)の行列であり、下記式(１４)で表される。
【００６４】
【数１４】
2010066056.tif 000016
【００６５】
上記式(１０)において、パラメータＫは波長λにおける粒子径τの粒子の散乱断面積Ｃｓ(λ,τ)と異方性パラメータｇｐ(λ,τ)の積の行列であり、下記式(１５)で表される。
【００６６】
【数１５】
2010066056.tif 000017
【００６７】
次に、評価対象の粒度分布範囲内で仮の粒子数密度を変更する。例えば対数正規分布と仮定し、半値幅を固定し分布平均値を順次変更する。そして、順次変更した各粒子数密度ρｉ'(τ)の時のアルベド−粒子単体散乱吸収特性方程式の各解σｉを算出する（ステップＳ９）。
【００６８】
次に、アルベド−粒子単体散乱吸収特性方程式の解の値が最も０に近い仮の粒子数密度を正式な粒度分布値ρ(τ)として決定する（ステップＳ１０）。
【００６９】
以上の処理により、粒子分散体の粒度分布を推定でき、さらにその粒度分布を用いて、例えば粒子分散体のメディアン径を得ることができる。
【実施例】
【００７０】
（実施例）
粒子濃度が高い印刷用インキを対象とし、インキ内に分散されている顔料粒子の一次粒子径の粒度分布情報としてメディアン径を評価する。ここで、顔料粒子の一次粒子径とは、粒子分散体の凝集した粒子群の大きさではなく、その凝集を構成する微粒子の大きさである。
【００７１】
対象とする印刷用インキは、顔料粒子として銅フタロシアニンブルーを用い、媒質としてインキ用ワニスに分散させたオフセット印刷用藍インキを用いた。顔料粒子の大きさは、オフセット印刷用途として一般的に使用されている顔料粒子を２種類（サンプルＡ、サンプルＢ）、微細化した顔料粒子を２種類（サンプルＣ、サンプルＤ）の計４種類を用意した。分光反射率計測用サンプルは、ガラス板にインキをはさみ、白い紙下地と黒い紙下地をガラス板の下に敷いて各下地の分光反射率に違いがない程度にインキ層を厚くし、光学的膜厚無限大の分光反射率計測用サンプルを用意した。光学的膜厚無限大の分光反射率計測には、Ｘ−Ｒｉｔｅ社製分光光度計ＳｐｅｃｔｒｏＥｙｅ（測定波長：４００〜７３０ｎｍ、１０ｎｍ間隔）を用いた（ステップＳ１）。
【００７２】
なお、銅フタロシアニンブルーの複素屈折率は「Phthalocyanine dyes and pigments」(The Porphylin Handbook, 19, pp130-131 (2002)，P. Erk, and H. Hengelsberg)の各波長の数値を用い（ステップＳ２、Ｓ３）、ワニスの屈折率は全波長で１．５の値を用いた（ステップＳ２、Ｓ３）。評価対象の粒度分布範囲は、最小粒子径は１０ｎｍ、最大粒子径は５０００ｎｍの範囲を離散化した値（２．５ｎｍ間隔）を用いた（ステップＳ４）。粒子単体の散乱吸収特性は一般的手法であるミー散乱理論に基づき算出した（ステップＳ４）。媒質の屈折率をηとして、パラメータＦｄｒ(λ)及びＡ(λ)を算出した（ステップＳ５）。光学的膜厚無限大の分光反射率実測値からアルベドを求める最適化手法として、ＭａｔｈＷｏｒｋｓ社製数値解析ソフトウエアＭＡＴＬＡＢの最適化関数を用いた（ステップＳ６）。仮の粒度分布の設定方法は、対数正規分布を仮定し、標準偏差を固定し、平均値を順次変更する方法を用いた（ステップＳ７）。
【００７３】
（比較例）
従来手法である静的光散乱手法により、前記印刷用インキを希釈し約５０μｍ程度に薄膜化したサンプルを対象として顔料粒子のメディアン径を計測した。静的光散乱手法には、島津製作所社製粒子径分布測定装置ＳＡＬＤ−７０００を用いた。
【００７４】
（目視評価）
各手法で求めたメディアン径の推定精度の評価基準として、前記印刷用インキをシクロヘキサンに溶解し超音波分散して、日本電子社製透過型電子顕微鏡ＪＥＭ−２２００ＦＳにより観察し、透過型電子顕微鏡観察画像を目視評価して各サンプルの一次粒子径の概算値を求めた。なお、目視による判別が容易であることから、参考として微細化した顔料粒子のサンプルＣの透過型電子顕微鏡画像を図４、サンプルＤの透過型電子顕微鏡画像を図５に示す。
【００７５】
各印刷用インキを対象として、本発明の手法により推定したメディアン径、従来手法の静的光散乱手法により推定したメディアン径、透過型電子顕微鏡観察画像による一次粒子径の概算値を表１に示す。
【００７６】
【表１】
2010066056.tif 000018
【００７７】
表1に示すように、本発明の手法により推定したメディアン径は、透過型電子顕微鏡観察画像による粒子径の一次粒子径の概算値とほぼ一致することがわかる。一方、比較対象である従来手法の静的光散乱手法により推定したメディアン径は、本発明の手法により推定した値や透過型電子顕微鏡観察画像による粒子径の一次粒子径の概算値とは大きく異なっており、１．４倍から２．６倍もの違いとなっていることがわかる。この原因としては、従来手法である静的光散乱手法では、高濃度での粒子分散体を計測することができないため希釈することが必要であり、この希釈工程により影響を受けたものと考えられる。
【００７８】
なお、図６には本発明により得られた印刷用インキのサンプルＡ〜Ｄの粒度分布の出力例を示す。
【００７９】
以上の結果から、本発明の手法によれば、従来の光散乱による粒度分布評価技術において評価値に影響を与えている希釈工程を省略することができ、高濃度状態で粒度分布を精度良く、しかも簡便に評価することが可能となるため、非常に有用であることがわかる。
【００８０】
なお、上述の粒度分布評価装置は内部に、コンピュータシステムを有している。そして、上述した処理の過程は、プログラムの形式でコンピュータ読み取り可能な記録媒体に記憶されており、このプログラムをコンピュータが読み出して実行することによって、上記処理が行われる。ここでコンピュータ読み取り可能な記録媒体とは、磁気ディスク、光磁気ディスク、ＣＤ−ＲＯＭ、ＤＶＤ−ＲＯＭ、半導体メモリ等をいう。また、このコンピュータプログラムを通信回線によってコンピュータに配信し、この配信を受けたコンピュータが当該プログラムを実行するようにしても良い。
【００８１】
また、上記プログラムは、前述した機能の一部を実現するためのものであっても良い。さらに、前述した機能をコンピュータシステムにすでに記録されているプログラムとの組み合わせで実現できるもの、いわゆる差分ファイル（差分プログラム）であっても良い。
【図面の簡単な説明】
【００８２】
【図１】本発明の一実施形態による粒度分布評価装置の構成を示すブロック図である。
【図２】従来技術の一実施形態による粒度分布評価装置の構成を示すブロック図である。
【図３】本発明の一実施形態による粒度分布評価方法の処理フローを示す図である。
【図４】サンプルＣの透過型電子顕微鏡画像である。
【図５】サンプルＤの透過型電子顕微鏡画像である。
【図６】サンプルＡ〜Ｄの粒度分布の出力例である。
【符号の説明】
【００８３】
１・・・光学的膜厚無限大の粒子分散体サンプル
２・・・分光反射率測定部
３・・・分光反射率入力部
４・・・粒子・媒質の種類入力部
５・・・媒質素材の屈折率データベース
６・・・粒子素材の複素屈折率データベース
７・・・アルベド算出部
８・・・粒子単体の散乱吸収特性算出部
９・・・アルベド−粒子単体散乱吸収特性方程式最適解算出部
１０・・・表示部
１１・・・膜厚を精密調整した薄膜の粒子分散体サンプル
１２・・・分光反射率測定部
１３・・・分光反射率入力部
１４・・・媒質の屈折率入力部
１５・・・粒子の複素屈折率入力部
１６・・・粒子単体の散乱吸収特性算出部
１７・・・分光反射率−粒子単体散乱吸収特性方程式最適解算出部
１８・・・表示部
【図１】
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【図２】
2010066056.tif 000020
【図３】
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【図４】
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【図５】
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【図６】
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