(57)【要約】【課題】高精細かつ高速応答の可能なスピン注入磁化反転素子による、光変調度を向上させた光変調素子を提供する。【解決手段】光変調素子１は、上下に接続された電極２，３からの電流で磁化自由層１３の磁化方向を反転させ、入射光を異なる向きに旋光させて出射する。磁化自由層１３は、磁気光学効果が大きいＧｄＦｅ系合金等からなる第１磁性層１３１を備えることで、光変調素子１の光変調度を向上させ、第１磁性層１３１と中間層１２との間に積層された第２磁性層１３２をさらに備えることで、保磁力の小さいＧｄＦｅ系合金を含んでも磁化自由層１３全体としての保磁力を大きなものとして、光変調素子１の磁化反転動作を安定したものとする。【選択図】図１
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【特許請求の範囲】
【請求項１】
垂直磁化異方性を有する磁化固定層、中間層、および垂直磁化異方性を有する磁化自由層の順に積層したスピン注入磁化反転素子構造を備え、上下に接続された電極から電流を供給されることにより前記磁化自由層の磁化方向を変化させて、入射した光をその偏光方向を変化させて出射する光変調素子であって、
前記磁化自由層は２以上の磁性層を積層してなり、
前記磁化自由層において、最上層に積層された磁性層は、他の磁性層よりも磁気光学効果が大きい磁性材料からなることを特徴とする光変調素子。
【請求項２】
前記磁化自由層において、前記最上層に積層された磁性層は、ＧｄおよびＦｅを含有する合金からなることを特徴とする請求項１に記載の光変調素子。
【請求項３】
前記磁化自由層において、前記磁性層の少なくとも１つが、Ｃｏ，Ｎｉから選択された１種以上を含むことを特徴とする請求項１または請求項２に記載の光変調素子。
【請求項４】
前記磁化自由層において、前記他の磁性層の少なくとも１つが、２種以上の異なる磁性材料からなる膜を交互に積層した多層膜であることを特徴とする請求項１ないし請求項３のいずれか一項に記載の光変調素子。
【請求項５】
前記磁化自由層において、前記他の磁性層の少なくとも１つが、Ｃｏを含む磁性材料からなる膜とＮｉを含む磁性材料からなる膜とを交互に積層した多層膜であることを特徴とする請求項４に記載の光変調素子。
【発明の詳細な説明】
【技術分野】
【０００１】
本発明は、入射した光を磁気光学効果により光の位相や振幅等を空間的に変調して出射する空間光変調器に用いる光変調素子に関する。
【背景技術】
【０００２】
空間光変調器は、画素として光学素子（光変調素子）を用い、これを２次元アレイ状に配列して光の位相や振幅等を空間的に変調するものであって、ホログラフィー装置等の露光装置、ディスプレイ技術、記録技術等の分野で広く利用されている。また、２次元で並列に光情報を処理することができることから光情報処理技術への応用も研究されている。空間光変調器として、従来より液晶やＤＭＤ（Digital Micro-Mirror Device）が用いられ（例えば、非特許文献１，２）、表示装置として広く利用されているが、ホログラフィーや光情報処理用としては、応答速度や画素の高精細性が不十分であるため、近年では、高速処理かつ画素の微細化の可能性が期待される磁気光学材料を用いた磁気光学式空間光変調器の開発が進められている。
【０００３】
磁気光学式空間光変調器（以下、空間光変調器）においては、磁気光学材料すなわち磁性体に入射した光が透過または反射する際にその偏光の向きを変化（旋光）させて出射する、ファラデー効果（反射の場合はカー効果（磁気光学カー効果））を利用している。すなわち、選択された画素（選択画素）における光変調素子の磁化方向とそれ以外の画素（非選択画素）における光変調素子の磁化方向を異なるものとして、選択画素から出射した光と非選択画素から出射した光で、その偏光の回転角（旋光角）に差を生じさせる。このような光変調素子の磁化方向を変化させる方法として、光変調素子に磁界を印加する磁界印加方式の他に、近年では光変調素子に電流を供給することでスピンを注入するスピン注入方式（例えば、特許文献１）がある。
【０００４】
スピン注入方式の光変調素子は、具体的には、ＴＭＲ（Tunnel MagnetoResistance：トンネル磁気抵抗効果）素子やＣＰＰ−ＧＭＲ（Current Perpendicular to the Plane Giant MagnetoResistance：垂直通電型巨大磁気抵抗効果）素子等の、磁気ランダムアクセスメモリ（ＭＲＡＭ）にも適用されるスピン注入磁化反転素子を適用することができ、その上下に一対の電極を接続して膜面に垂直に電流を供給することによりスピンが注入される。このようなスピン注入磁化反転素子を適用した光変調素子は、磁界を発生させるために各光変調素子の外周に沿って電極（配線）を備える磁界印加方式よりもいっそうの微細化を可能とする。
【０００５】
また、これらのスピン注入磁化反転素子について、従来は膜面方向の磁化を示す磁性材料について研究されていたが、最近では、ＭＲＡＭの、よりいっそうの大容量化および省電力化のために、さらなる微細化が可能で、かつ磁化反転に要する電流を低減できる、膜面に垂直方向の磁化を示す（垂直磁気異方性を有する）磁性材料が研究されている（例えば、特許文献２）。光変調素子においても、垂直磁気異方性を有するスピン注入磁化反転素子は、画素の微細化、高速応答、および省電力化を可能とし、さらに膜面にほぼ垂直に光を入射することにより、極カー効果で旋光角が大きくなり、光変調度を大きくすることができるのでより好ましい。さらに、光変調素子として旋光角の大きい、すなわちファラデー効果やカー効果（以下、適宜両者をまとめて磁気光学効果と称する）の大きい磁性材料が研究され、磁気光学効果の大きい垂直磁気異方性材料として、ＧｄＦｅ系合金が知られている（非特許文献３）。
【先行技術文献】
【特許文献】
【０００６】
【特許文献１】特開２００８−８３６８６号公報
【特許文献２】特開２００８−２８３２０７号公報
【非特許文献】
【０００７】
【非特許文献１】H.Kawai, M.Miyasaka, A.Miyazaki, S.Nebashi, T.Shimada, “Flexible Active-Matrix Electrophoretic Displays for Electronic Paper Applications”, Proc. IDW2005, pp.883-886 (2005)
【非特許文献２】J.Grimmett and J. Huffman, “Advancements in DLP Technology: The New 10.6μm Pixel and Beyond”, Proc. IDW2005, pp.1879-1882 (2005)
【非特許文献３】K.Aoshima et. al, “Magneto-optical and spin-transfer switching properties of current-perpendicular-to plane spin valves with perpendicular magnetic anisotropy.”, IEEE Transactions on Magnetics, Vol.44, No.11, pp.2491-2495 (2008)
【発明の概要】
【発明が解決しようとする課題】
【０００８】
しかしながら、ＧｄＦｅ系合金は保磁力が比較的小さいため、スピン注入磁化反転素子に適用した場合に安定した磁化反転動作を示さなかったり、供給電流による発熱等で磁化方向が不安定になる虞がある。また、その他の垂直磁気異方性材料においても、十分な大きさ旋光角が得られないため、改良の余地がある。
【０００９】
本発明は前記問題点に鑑み創案されたもので、空間光変調器の画素に用いるための高精細かつ高速応答の可能なスピン注入磁化反転素子による光変調度を向上させた光変調素子を提供することを目的とする。
【課題を解決するための手段】
【００１０】
前記課題を解決するために、本発明者らは、磁気光学効果は大きいが保磁力が不十分なＧｄＦｅ系合金に、他の垂直磁気異方性材料を組み合わせて一体の磁性体とすることで、スピン注入磁化反転素子の磁化自由層として、大きな磁気光学効果を活かしつつ安定した磁化反転動作が得られることに至った。
【００１１】
すなわち、本発明に係る光変調素子は、垂直磁化異方性を有する磁化固定層、中間層、および垂直磁化異方性を有する磁化自由層の順に積層したスピン注入磁化反転素子構造を備え、上下に接続された電極から電流を供給されることにより前記磁化自由層の磁化方向を変化させて、入射した光をその偏光方向を変化させて出射する光変調素子であって、前記磁化自由層は２以上の磁性層を積層してなり、最上層に積層された磁性層は、他の磁性層よりも磁気光学効果が大きい磁性材料からなることを特徴とする。
【００１２】
かかる構成により、光変調素子は、垂直磁化異方性を有する磁化固定層および磁化自由層を備えることで極カー効果により光変調素子の光変調度を向上させることができる。さらに光変調素子は、磁化自由層の最上層に磁気光学効果の大きい磁性層を備えることで、カー回転角またはファラデー回転角を大きくして光変調素子の光変調度をいっそう向上させることができ、この磁性層は中間層との間に異なる磁性層を挟んで積層されていることで、磁化自由層の全体の保磁力を十分に大きくして、動作の安定した光変調素子とすることができる。
【００１３】
さらに、本発明に係る光変調素子は、前記磁化自由層において、前記最上層に積層された磁性層がＧｄおよびＦｅを含有する合金からなることが好ましい。
【００１４】
かかる構成により、光変調素子は、その磁化自由層に磁気光学効果の特に大きいＧｄおよびＦｅを含有する合金からなる磁性層を備えることで、カー回転角またはファラデー回転角を大きくして光変調素子の光変調度を向上させることができ、さらに磁化自由層に異なる磁性層を備えるため、保磁力の小さいＧｄおよびＦｅを含有する合金を含んでも磁化自由層の全体の保磁力を十分に大きくして、動作の安定した光変調素子とすることができる。
【００１５】
また、本発明に係る光変調素子は、前記磁化自由層において、前記磁性層の少なくとも１つが、Ｃｏ，Ｎｉから選択された１種以上を含む構成としてもよい。
【００１６】
かかる構成により、光変調素子は、その磁化自由層のそれぞれの磁性層を、磁気光学効果を大きく、または保磁力を大きくして、光変調素子の光変調度を向上させ、また動作の安定した光変調素子とすることができる。
【００１７】
また、本発明に係る光変調素子は、前記磁化自由層において、前記他の磁性層の少なくとも１つが、２種以上の異なる磁性材料からなる膜を交互に積層した多層膜であってもよく、特にＣｏを含む磁性材料からなる膜とＮｉを含む磁性材料からなる膜とを交互に積層した多層膜であることが好ましい。
【００１８】
かかる構成により、光変調素子は、前記磁化自由層において、特に保磁力の大きい磁性層を磁気光学効果の大きい磁性層と共に備えて、磁化自由層の全体の保磁力を十分に大きくして、動作の安定した光変調素子とすることができる。
【発明の効果】
【００１９】
本発明に係る光変調素子によれば、高精細と高速応答とを同時に可能とするスピン注入磁化反転素子を適用し、さらに安定した動作を保持しつつ選択性に優れた空間光変調器の画素とすることができる。
【図面の簡単な説明】
【００２０】
【図１】本発明の一実施形態に係る光変調素子の構成を模式的に示す断面図である。
【図２】本発明に係る光変調素子の動作を模式的に説明する断面図である。
【図３】（ａ）、（ｂ）は、本発明の別の実施形態に係る光変調素子の構成を模式的に示す断面図である。
【図４】本発明に係る光変調素子を用いた空間光変調器の構成を模式的に示す平面図である。
【図５】図４に示す空間光変調器を用いた表示装置の模式図で、図４のＡ−Ａ断面図に対応する図である。
【発明を実施するための形態】
【００２１】
以下、本発明に係る光変調素子を実現するための形態について図を参照して説明する。
【００２２】
［光変調素子］
本発明の一実施形態に係る光変調素子１は、図１に示すように、磁化固定層１１、中間層１２、磁化自由層１３、保護層１４の順に積層された構成であり、一対の電極である上部電極２と下部電極３に上下で接続されて、膜面に垂直に電流を供給される。光変調素子１は、磁化が一方向に固定された磁化固定層１１および磁化の方向が回転可能な磁化自由層１３を、非磁性または絶縁体である中間層１２を挟んで備えたＣＰＰ−ＧＭＲ（Current Perpendicular to the Plane Giant MagnetoResistance：垂直通電型巨大磁気抵抗効果）素子やＴＭＲ（Tunnel MagnetoResistance：トンネル磁気抵抗効果）素子等のスピン注入磁化反転素子であり、製造工程におけるダメージからこれらの層を保護するために、最上層に保護層１４が設けられている。光変調素子１を構成する各層は、例えばスパッタリング法や分子線エピタキシー（ＭＢＥ）法等の公知の方法で連続的に成膜されて積層され、電子線リソグラフィおよびイオンビームミリング法等で所望の平面視形状に加工される。
【００２３】
ここで、光変調素子１の磁化反転の動作を、図２を参照して説明する。なお、図２において保護層１４は図示を省略する。スピン注入磁化反転素子である光変調素子１は、逆方向のスピンを持つ電子を注入することにより、すなわち電流を反対向きに供給することにより、磁化自由層１３の磁化方向を反転（スピン注入磁化反転、以下、適宜磁化反転という）させて、磁化固定層１１の磁化方向と同じ方向または１８０°異なる方向にする。具体的には、図２（ａ）に示すように、上部電極２を「＋」、下部電極３を「−」にして、磁化自由層１３側から磁化固定層１１へ電流を供給すると、磁化自由層１３の磁化は磁化固定層１１の磁化方向と同じ方向になる。以下、この状態を光変調素子１の磁化が平行である（Ｐ：Parallel）という。反対に、図２（ｂ）に示すように、上部電極２を「−」、下部電極３を「＋」にして、磁化固定層１１側から磁化自由層１３へ電流を供給すると、磁化自由層１３の磁化は磁化固定層１１の磁化方向と逆方向になる。以下、この状態を光変調素子１の磁化が反平行である（ＡＰ：Anti-Parallel）という。
【００２４】
光変調素子１の磁化が平行、反平行いずれかの磁化を示しているとき、その磁化を反転させる電流が供給されるまでは当該磁化の状態が保持される、すなわち電流の供給が停止された状態でも磁化自由層１３の磁化方向が一定に保持されるように、磁化自由層１３はある程度の大きさの保磁力が必要である。また、連続電流を供給されると、光変調素子１がジュール熱で加熱されて磁化反転動作に影響する虞があるので、パルス電流のように磁化方向を反転させる電流値に一時的に到達する電流を用いることができるようにするためである。ただし、磁化自由層１３の保磁力が大きくなって磁化固定層１１の保磁力に近付くと、磁化反転に要する電流（磁化反転電流）が大きくなり、さらに磁化固定層１１の保磁力以上になると、電流供給による磁化反転動作ができなくなる。したがって、光変調素子１は、磁化自由層１３の保磁力が磁化固定層１１の保磁力よりは小さく、かつ安定した磁化反転動作を得られる大きさ、好ましくは磁化固定層１１の保磁力が１０００Ｏｅ以上、磁化自由層１３の保磁力が２００〜１０００Ｏｅの範囲となるように、後記のように構成する。
【００２５】
光変調素子１に入射した光が磁性体である磁化自由層１３や磁化固定層１１に反射または透過すると、磁気光学効果により、光はその偏光の向きが変化（旋光）して出射する。さらに、磁性体の磁化方向が１８０°異なると、当該磁性体の磁気光学効果による旋光の向きは反転する。したがって、図２（ａ）、（ｂ）にそれぞれ示す、磁化が平行、反平行である、すなわち磁化自由層１３の磁化方向が互いに１８０°異なる光変調素子１における旋光角は、互いに異なる角度（向きも含める）となり、それぞれθp，θap（θp≠θap）と表すことができる。そして、これらの旋光角の差|θp−θap|は、磁化自由層１３のカー回転角θkまたはファラデー回転角θFの大きさに依存する（以下、「θk」、「θF」は向きを示さず大きさのみを示す。）。詳しくは、光変調素子１に入射した光が磁化自由層１３で反射した場合は、θp＝＋θk、θap＝−θkとなり、旋光角の差|θp−θap|は２θkとなる。あるいは、光変調素子１に入射した光が、磁化自由層１３、中間層１２、磁化固定層１１を透過し、下部電極３の上面で反射して、再び磁化固定層１１、中間層１２、磁化自由層１３を透過して出射した場合は、磁化固定層１１の磁化方向は一定で、出射光は磁化自由層１３を２回透過しているので、旋光角の差|θp−θap|は４θFとなる。
【００２６】
光変調素子１は、その出射光の偏光の向きを、供給される電流の向きに応じて変化させることで後記の空間光変調器等の画素として機能するため、偏光の向きの変化すなわち旋光角の差|θp−θap|が大きいことが光変調度が大きいとして望まれる。したがって、光変調素子１は、磁化自由層１３のカー回転角θkやファラデー回転角θFが大きく（磁気光学効果が大きく）なるように、後記のように構成する。
【００２７】
磁気光学効果の大きさは、入射光の波数ベクトルと磁性体の磁化ベクトルとのスカラー積に比例する。すなわち磁化自由層１３のカー回転角θkおよびファラデー回転角θFは、光の入射角が磁化自由層１３の磁化方向に平行に近いほど大きくなる。ここで、磁化自由層１３（および磁化固定層１１）が、膜面方向の磁化を有する（面内磁気異方性）と、光変調素子１の構造上、磁化方向に平行に近付けて光を入射させることが困難である。一方、磁化自由層１３が膜面に垂直な方向の磁化を有する、すなわち垂直磁気異方性であれば、容易に磁化方向に平行に光を入射することができ、極カー効果により、大きなカー回転角θkが得られる。本実施形態に係る光変調素子１は、垂直磁気異方性を有する磁化固定層１１および磁化自由層１３を備えることで、大きなカー回転角θkまたはファラデー回転角θFとするものである。そして、さらに磁化自由層１３に磁気光学効果の大きい材料を含むことで、いっそう大きなカー回転角θkやファラデー回転角θFとする。以下、図１を参照して光変調素子１を構成する各層の詳細を説明する。
【００２８】
磁化固定層１１は、垂直磁気異方性を有するＣＰＰ−ＧＭＲ素子やＴＭＲ素子等の磁化固定層として公知の磁性材料にて構成することができ、その厚さは８〜３０ｎｍとすることが好ましい。具体的にはＦｅ，Ｃｏ，Ｎｉのような遷移金属およびそれらを含む合金、例えばＴｂＦｅ系、ＴｂＦｅＣｏ系、ＣｏＣｒ系、ＣｏＰｔ系、ＣｏＰｄ系、ＦｅＰｔ系の合金が挙げられる。また、磁化固定層１１は、これらの遷移金属の膜と非磁性金属の膜とを交互に積層した多層膜で構成してもよく、Ｃｏ／Ｐｔ，Ｆｅ／Ｐｔ，Ｃｏ／Ｐｄ等の多層膜が挙げられる。これらの材料で構成することで、強い垂直磁気異方性を有し、また磁化自由層１３より大きな保磁力を有する磁化固定層１１とすることができる。
【００２９】
磁化自由層１３は、図１に示すように、中間層１２上の第２磁性層１３２と、さらにその上の、他の磁性層（第２磁性層１３２）よりも磁気光学効果が大きい磁性材料からなる第１磁性層１３１とを積層されて備える。磁性層１３１，１３２は共に垂直磁気異方性を有し、一体の磁性体すなわち磁化自由層１３として同時に磁化反転する。磁性層１３１，１３２の合計の厚さすなわち磁化自由層１３の厚さは４〜２０ｎｍとすることが好ましい。
【００３０】
第１磁性層１３１は、磁気光学効果の比較的大きいすなわちカー回転角およびファラデー回転角の大きい材料で構成され、その厚さは２〜１５ｎｍとすることが好ましく、厚くするほど磁気光学効果が大きくなる。このような材料として、Ｇｄ，Ｆｅを含有する合金、ＣｏＰｔ系合金やＣｏＰｄ系合金のようなＣｏを含有する合金、およびＭｎ含有磁性合金等が挙げられ、特にＧｄおよびＦｅを含有するＧｄＦｅ系合金が好ましい。
【００３１】
一方、第２磁性層１３２は、磁気光学効果で第１磁性層１３１に劣るため、その厚さは２〜５ｎｍとすることが好ましいが、このような薄い層であって第１磁性層１３１の保磁力を補って磁化自由層１３全体としての保磁力を十分なものとできる材料で構成される。このような材料として、Ｃｏ，Ｎｉのような遷移金属およびそれらを含む合金が好ましく、合金としてはＣｏＣｒ系合金、ＮｉＦｅ系合金が挙げられる。あるいは図３（ａ）に示すように２種以上の異なる磁性材料からなる膜を交互に積層した多層膜で構成してもよい。具体的には、Ｃｏ／Ｎｉ多層膜、ＣｏＣｒ／Ｎｉ多層膜、またはＣｏＣｒ／ＮｉＦｅ多層膜が挙げられ、特にＣｏ／Ｎｉ多層膜が好ましく、さらに前記ＧｄＦｅ系合金からなる第１磁性層１３１と組み合わせることがより好ましい。このようなＣｏ／Ｎｉ多層膜で構成された第２磁性層１３２Ａにおいては、Ｃｏ膜単層（１層）の膜厚は０．１〜２ｎｍの範囲とすることが好ましく、Ｎｉ膜単層の膜厚は０．２〜３ｎｍの範囲とすることが好ましい。第２磁性層１３２が第１磁性層１３１と中間層１２との間、すなわち中間層１２に接触して積層されることで、第１磁性層１３１の磁化方向が微小な電流等で変化することなく、磁化自由層１３全体として保磁力を大きくすることができる。また、磁気光学効果の大きい第１磁性層１３１は、より多くの光が入射する上方に配置されることで、より光変調度を大きくすることができる。
【００３２】
また、別の実施形態として、図３（ｂ）に示すように第１磁性層１３１Ａを多層膜で構成してもよく、具体的には、Ｃｏ／Ｐｔ多層膜、Ｃｏ／Ｐｄ多層膜、Ｎｉ／Ｐｔ多層膜、またはＮｉ／Ｃｕ多層膜のようなＣｏやＮｉを含むものが挙げられる。これらの多層膜も磁気光学効果が大きく、光変調度の大きな光変調素子１Ｂとなる。さらに、第１磁性層１３１Ａおよび第２磁性層１３２Ａのように種類の異なる多層膜を組み合わせて磁化自由層を構成してもよい（図示せず）。
【００３３】
本実施形態においては、磁化自由層１３を第１、第２磁性層の２層で構成したが、３層以上で構成してもよい。この場合も、磁気光学効果の比較的大きい磁性層（第１磁性層１３１，１３１Ａ）は、最上層すなわち光の入射方向から最も近い位置に積層する。
【００３４】
中間層１２は、磁化固定層１１と磁化自由層１３との間に設けられ、その厚さは０．５〜１０ｎｍとすることが好ましい。光変調素子１がＣＰＰ−ＧＭＲ素子であれば、中間層１２は、Ｃｕ，Ａｌのような非磁性金属からなり、光変調素子１がＴＭＲ素子であれば、中間層１２は、ＭｇＯ，Ａｌ2Ｏ3のような絶縁体からなる。
【００３５】
保護層１４は、Ｔａ，Ｒｕ，Ｃｕの単層、または、Ｃｕ／Ｔａ，Ｃｕ／Ｒｕの２層等から構成される。なお、前記の２層構造とする場合は、いずれもＣｕを内側（下層）とする。保護層１４の厚さは、１ｎｍ未満であると連続した膜を形成し難く、一方、１０ｎｍを超えて厚くすると、光変調素子１の上方からの入射光の透過光量を減衰させるため、１〜１０ｎｍとすることが好ましい。
【００３６】
以上のように、本発明に係る光変調素子によれば、高精細かつ高速応答とすることが可能な垂直磁気異方性を有するスピン注入磁化反転素子に磁気光学効果の大きい材料を用いて、光変調度を向上させた光変調素子とすることができる。
【００３７】
［空間光変調器］
次に、前記の本発明に係る光変調素子を画素に備える空間光変調器について、その実施形態を説明する。なお、本明細書における画素とは、空間光変調器による表示の最小単位での情報（明／暗）を表示する手段を指す。
【００３８】
本発明の一実施形態に係る空間光変調器１０は、基板５（図５参照）上に、図４に示すように２次元アレイ状に配列された画素４からなる画素アレイ４０と、画素アレイ４０から１つ以上の画素４を選択して駆動する制御部８０を備える。なお、本明細書における平面（上面）は空間光変調器１０の光の入射面であり、空間光変調器１０は画素４（画素アレイ４０）に上方から入射した光を反射してその光を変調して上方へ出射する反射型の空間光変調器である。
【００３９】
図４に示すように、画素アレイ４０は、平面視でストライプ状の複数の上部電極２，２，…と、同じくストライプ状で、平面視で上部電極２と直交する複数の下部電極３，３，…と、を備え、上部電極２と下部電極３との交点毎に１つの画素４を設ける。したがって、画素４は、空間光変調器１０の光の入射面に、２次元アレイ状に配列されて画素アレイ４０を構成する。本実施形態では、画素アレイ４０は、４行×４列の１６個の画素４からなる構成で例示される。なお、上部電極２と下部電極３は、適宜、両者をまとめて電極２，３と称する。そして、図４および図５に示すように、画素４は、当該画素４における一対の電極としての上部電極２および下部電極３と、これらの電極２，３に上下から挟まれた光変調素子１を備える。また、図５において、光変調素子１の保護層１４（図１参照）は図示を省略する。また、隣り合う上部電極２，２間、光変調素子１，１間、および下部電極３，３間には、絶縁部材６が形成されている。
【００４０】
図４に示すように、制御部８０は、上部電極２を選択する上部電極選択部８２と、下部電極３を選択する下部電極選択部８３と、これらの電極選択部８２，８３を制御する画素選択部８４と、電極２，３に電流を供給する電源８１と、を備える。これらはそれぞれ公知のものでよく、光変調素子１を磁化反転させるために適正な電圧・電流を供給するものとする。
【００４１】
上部電極選択部８２は上部電極２の１つ以上を選択し、下部電極選択部８３は下部電極３の１つ以上を選択するために、それぞれ複数のスイッチング素子から構成され、選択した電極２，３に電源８１から所定の電流を供給させる。画素選択部８４は、例えば図示しない外部からの信号に基づいて画素アレイ４０の特定の１つ以上の画素４を選択し、選択した画素４に接続する電極２，３を電極選択部８２，８３に選択させる。電源８１は、選択した画素４に備えられる光変調素子１を磁化反転させるために適正な電圧・電流を供給するもので、電圧を正負反転可能なパルス電流を供給することができる。このような構成により、特定の画素４が選択され、この画素４の光変調素子１に、所定の向きのパルス電流が供給されて磁化反転させる。
【００４２】
空間光変調器１０の画素４の構成の詳細を図４および図５を参照して説明する。上部電極２は、図５に示すように光変調素子１の上に配され、図４に示すように横方向に帯状に延設される。１つの上部電極２は、横１行に配置された複数の画素４，４，…のそれぞれの光変調素子１に電流を供給する。一方、下部電極３は、光変調素子１の下に配され、縦方向に帯状に延設される。１つの下部電極３は、縦１列に配置された複数の画素４，４，…のそれぞれの光変調素子１に電流を供給する。上部電極２は、光変調素子１の入射光および出射光を遮らないように透明電極材料で構成される。一方、下部電極３は導電性の優れた電極用金属材料で構成される。
【００４３】
光変調素子１は、図４に示すように、平面視で上部電極２と下部電極３の重なる部分に配され、この電極２，３に上下から挟まれて接続されている。光変調素子１の平面視形状は、本実施形態においては正方形であるが、これに限定されるものではない。また、１個の画素４につき１個の光変調素子１が配されているが、例えば１つの画素４に面方向で（１×３）個、（２×２）個等の複数の光変調素子１を備えてもよい。また、光変調素子１は別の実施形態に係る光変調素子１Ａ，１Ｂ（図３（ａ）、（ｂ）参照）を同様に適用できる。
【００４４】
上部電極２は、光が透過するように透明電極材料で構成される。透明電極材料は、例えば、インジウム亜鉛酸化物（Indium Zinc Oxide：ＩＺＯ）、インジウム−スズ酸化物（Indium Tin Oxide：ＩＴＯ）、酸化スズ（ＳｎＯ2）、酸化アンチモン−酸化スズ系（ＡＴＯ）、酸化亜鉛（ＺｎＯ）、フッ素ドープ酸化スズ（ＦＴＯ）、酸化インジウム（Ｉｎ2Ｏ3）等の公知の透明電極材料からなる。これらの透明電極材料は、スパッタリング法、真空蒸着法、塗布法等の公知の方法により成膜され、成形加工される。
【００４５】
下部電極３は、例えばＣｕ，Ａｌ，Ａｕ，Ｐｔ等の金属やその合金のような一般的な電極用金属材料からなる。そして、スパッタリング法等の公知の方法により成膜、フォトリソグラフィ、およびエッチングまたはリフトオフ法等によりストライプ状に加工される。
【００４６】
基板５は、例えば表面を熱酸化したＳｉ基板等の公知の基板が適用できる。絶縁部材６は、隣り合う上部電極２，２間（図５不図示）、光変調素子１，１間、および下部電極３，３間に配され、例えば、ＳｉＯ2やＡｌ2Ｏ3等からなる。
【００４７】
（空間光変調器の画素選択の動作）
次に、空間光変調器１０の画素選択の動作を、この空間光変調器１０を用いた表示装置として、図５を参照して説明する。電極２，３は、前記の通り、制御部８０に接続される。また、図５に示すように、本実施形態に係る空間光変調器１０の画素４（画素アレイ４０）の上方には、画素アレイ４０に向けて光を照射する光源９３と、光源９３から照射された光を画素アレイ４０に入射する前に偏光とする入射偏光フィルタ９１と、画素アレイ４０で反射して出射した光から特定の向きの偏光のみを透過する出射偏光フィルタ９２と、出射偏光フィルタ９２を透過した光を検出する検出器９４とが配置される。
【００４８】
光源９３から照射された光（レーザー光等）は様々な偏光成分を含んでいるので、これを画素アレイ４０の手前の入射偏光フィルタ９１を透過させて、１つの偏光成分の光とする。以下、１つの偏光成分の光を偏光と称する。この偏光（入射偏光）は、画素アレイ４０のすべての画素４に所定の入射角で入射する。それぞれの画素４において、入射偏光は、上部電極２を透過して光変調素子１に入射し、光変調素子１の磁化自由層１３で反射して出射偏光として出射し、再び上部電極２を透過して画素４から出射する。あるいは、光変調素子１に入射した偏光が、磁化自由層１３、中間層１２、磁化固定層１１を透過し、下部電極３の上面で反射して、再び磁化固定層１１、中間層１２、磁化自由層１３を透過して出射する構成であってもよい。それぞれの画素４から出射したすべての出射偏光は、出射偏光フィルタ９２に到達する。出射偏光フィルタ９２は、特定の偏光、ここでは入射偏光に対して角度θp旋光した偏光を遮光し、角度θap旋光した偏光が透過して検出器９４に入射される。偏光フィルタ９１，９２はそれぞれ偏光板等であり、検出器９４はスクリーン等の画像表示手段である。
【００４９】
図５に示すように、入射偏光に対して角度θap旋光した画素４からの出射偏光は、出射偏光フィルタ９２を透過して検出器９４に到達するので、この画素４は明るく（白く）検出器９４に表示される。一方、角度θp旋光した画素４からの出射偏光は、出射偏光フィルタ９２で遮られるので、この画素４は暗く（黒く）、検出器９４に表示される。
【００５０】
図２（ａ）、（ｂ）を参照して説明したように、光変調素子１はスピン注入磁化反転素子であり、電極２，３から供給される電流の向きに応じて磁化反転して、光変調素子１で反射した偏光を、異なる角度θp，θapに旋光させる。したがって、所望の画素４からの出射偏光を、角度θp，θapの所望の一方に旋光させた偏光とすることができる。すなわち、画素毎に明／暗（白／黒）を切り分けられ、電流の向きを切り換えれば明／暗が切り換わる。なお、空間光変調器１０の初期状態としては、例えば全体が白く表示されるように、すべての画素４の光変調素子１の磁化を反平行にするべく、上部電極２のすべてを「−」、下部電極３のすべてを「＋」にして、上向きの電流を供給すればよい。
【００５１】
ここで、磁化自由層１３のカー回転角θkやファラデー回転角θFは、前記したように光の入射角が磁化自由層１３の磁化方向に近いほど大きい。したがって、入射角は膜面に垂直すなわち０°とすることが旋光角の差|θp−θap|を最大にする上で望ましいが、このようにすると、出射偏光の光路が入射偏光の光路と一致する。そこで、図５に示すように、入射角を少し傾斜させて、出射偏光フィルタ９２および検出部９４、光源９３および入射偏光フィルタ９１が、それぞれ入射偏光および出射偏光の光路を遮らない配置となるようにする。具体的には、偏光の入射角は５°〜３０°とすることが好ましい。または、入射角０°として、入射偏光フィルタ９１と画素アレイ４０との間にハーフミラーを配置して、出射偏光のみを側方へ反射させてもよい。この場合、出射偏光フィルタ９２および検出器９４は画素アレイ４０の側方に配置する。
【００５２】
以上のように、本発明に係る光変調素子を画素に備える空間光変調器によれば、高精細かつ高速応答とすることが可能なスピン注入磁化反転素子を光変調素子として、画素選択性の優れた空間光変調器となる。
【００５３】
以上、本発明の光変調素子およびこれを用いた空間光変調器を実施するための各実施形態について述べてきたが、本発明はこれらの実施形態に限定されるものではなく、請求項に示した範囲で種々の変更が可能である。
【実施例】
【００５４】
本発明の効果を確認するために、表１の実施例に示す本発明に係る光変調素子１Ａ（図３（ａ）参照）のサンプルを作製し、そのカー回転角θkおよび保磁力を評価した。磁化自由層の第１磁性層はＧｄＦｅ合金、第２磁性層はＣｏ膜とＮｉ膜を３回繰り返して積層したＣｏ／Ｎｉ多層膜であり、中間層はＣｕ、磁化固定層はＴｂＦｅＣｏ合金からなるＧＭＲ構造とし、表１に示す膜厚の単位はｎｍである。下部電極はＣｕ、上部電極はＩＺＯを適用した。なお、反射光の偏光の測定により評価するため、フォトリソグラフィ等による加工は施さず、したがって保護層（図３（ａ）参照）に相当する膜は設けず、熱酸化したＳｉ基板上に、下部電極から上部電極までをＤＣマグネトロンスパッタリング法で連続して成膜した。同様に、比較例として、表１に示すように前記実施例から第２磁性層を除いた構成のサンプルを作製した。
【００５５】
作製したサンプルに、外部から一様な磁界を印加することによって、磁化固定層および磁化自由層の磁化方向が一方向となるようにした。そして、波長７８０ｎｍのレーザー光を入射角３０°で入射して、サンプルからの反射光の偏光の向きを、垂直磁界マイクロＫｅｒｒ効果測定装置（ネオアーク株式会社製）で測定した。次に、反射光の偏光の測定を継続したまま、前記印加磁界と反対方向の磁界をその大きさを漸増させながら印加することによって、磁化自由層の磁化を反転させて、サンプルからの反射光の偏光の変化した向き（旋光角の変化）を測定した。磁化反転による旋光角の差をカー回転角の変化量２θkとして表１に示す。また、前記磁化反転したときの印加磁界の大きさから、磁化自由層の保磁力を測定し、表１に示す。
【００５６】
【表１】
2010282030.tif 000003
【００５７】
表１に示すように、磁化自由層を膜厚１０ｎｍのＧｄＦｅ合金のみで構成した光変調素子である比較例は、カー回転角は大きいが、保磁力が小さかった。この比較例に、膜厚２．２５ｎｍのＣｏ／Ｎｉ多層膜（第２磁性層）を中間層上に積層した構成の本発明に係る光変調素子である実施例は、カー回転角の上昇幅は小さいが保磁力は大幅に向上した。このように、磁気光学効果は大きいが保磁力は小さい磁性層に他の磁性層を積層することで、スピン注入磁化反転素子として良好に動作する、光変調度の大きな光変調素子とすることができる。
【符号の説明】
【００５８】
１０    空間光変調器
１，１Ａ，１Ｂ  光変調素子
１１    磁化固定層
１２    中間層
１３，１３Ａ，１３Ｂ  磁化自由層
１３１，１３１Ａ  第１磁性層（最上層に積層された磁性層）
１３２，１３２Ａ  第２磁性層（他の磁性層）
１４    保護層
２      上部電極
３      下部電極
４０    画素アレイ
４      画素
５      基板
６      絶縁部材
８０    制御部
【図１】
2010282030.tif 000004
【図２】
2010282030.tif 000005
【図３】
2010282030.tif 000006
【図４】
2010282030.tif 000007
【図５】
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