(57)【要約】【課題】静止した永久磁石より、外に仕事を与える永続的な電気エネルギーを得る方法、そして帯電体とか磁性体に永続的な加速度運動を与える力の作用を得る方法。【解決手段】複数の素数磁場の組み合わせにより、素数磁束の共鳴振動を発生させ、外に仕事を与える永続的な電気エネルギーを得ることができ、そして素数磁場での向心力と曲面の接ベクトル方向の力の合力の縦方向と横方向への振動により、帯電体とか磁性体に永続的な加速度運動を与える力の作用を得ることができる。【選択図】  図２
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【特許請求の範囲】
【請求項１】
複数の永久磁石の同磁極を点、線、面で接触又は近接させたときの磁場の特性である幾何学的な構造とか磁束の分布状態は、数学上の素数によって記述される数論式（数式１）の表現する数学的空間でのトーラス、球面構造、素数論上の概念である素数束の分布状態と対応する関係にあることがイオン粒子の運動とか分布による実験で証明された。
複数の永久磁石の同磁極を点、線、面で接触又は近接させたときの磁場を素数磁場、磁束を素数磁束と名称することにより、（数式１）より素数磁束は縦方向と横方向に分布し、そして数論式（数式２）より縦方向と横方向に永続的に振動するので、振動する複数の素数磁場を組み合わせることにより、素数磁束の共鳴振動を発生させ、静止した永久磁石の素数磁場より永続的な電気エネルギーを得る方法。
【数１】
2010154629.tif 000017
【数２】
2010154629.tif 000018
【請求項２】
複数の永久磁石の同磁極を点、線、面で接触又は近接させたときの素数磁場では、素数磁束は（数式２）により、縦方向と横方向に振動する。（数式２）を微分することにより素数磁場での力を表示する数論式（数式３）が求められ、（数式３）は向心力とトーラス、球面での接ベクトル方向の力の発生、そしてその合力も縦方向と横方向への振動を意味することにより、静止した永久磁石からローレンツの原理により帯電体とか磁性体に永続的な直進加速度運動、回転運動という加速度運動を与え、静止した永久磁石の素数磁場より永続的な力の作用を得る方法。
【数３】
2010154629.tif 000019
【発明の詳細な説明】
【技術分野】
【０００１】
本発明は、複数の素数磁場を組み合わせることにより、縦方向と横方向に振
動する素数磁束の共鳴を発生させ永続的な電気エネルギーを得る方法、並びに単独の素数磁場での力の発生により、帯電体、磁性体に永続的な加速度運動を与える力の作用を得る方法に関するものである。
【背景技術】
【０００２】
従来電気磁気学では、静止した永久磁石は、外に仕事を与える永続的な電気
エネルギーとか永続的な加速度運動を与える力の作用は発生しないとされてきた。
【０００３】
数学上の素数に関する数論式が電気磁気学と対応関係にあるとする理論も、
現在の段階で発表されていない。
【０００４】
永久磁石より、外に仕事を与える電気エネルギー、そして帯電体とか磁性体
に加速度運動を与える力の作用を得るには、素数磁束の縦方向と横方向への振動が必要である。
【特許文献１】特願２００８−１４０３１８
【特許文献２】特願２００８−２５６９７９
【発明の開示】
【発明が解決しようとする課題】
【０００５】
従来静止した永久磁石より、永続的な電気エネルギー、永続的な力の作用を取り出すことは、エネルギー保存の原理より不可能とされてきた。
【０００６】
永久磁石の保有する磁場エネルギーは一定であり、これより電気エネルギーを取り出せばエネルギー保存の原理より、短時間で永久磁石の磁場エネルギーは零となる。つまり、電気エネルギーを永続的に取り出すことは不可能である。本出願人はエネルギー保存の原理と矛盾しない方法で永続的な電気エネルギーの取り出し方があるのではないかということについて研究した。
【０００７】
従って発明が解決しようとする課題は、静止した永久磁石より、エネルギー保存の原理と矛盾しない方法で永続的な電気エネルギーを得る方法、そして帯電体、磁性体に永続的な加速度運動を与える力の作用を得る方法である。
【課題を解決するための手段】
【０００８】
静止した永久磁石より電気エネルギーを得るには、磁束を振動させることが必要である。磁束を縦方向のみ、あるいは横方向のみに振動させたときの電気エネルギーを外に仕事を与えると、永久磁石の磁場エネルギーは消費され、やがて零になると考えられる。
【０００９】
従って磁束を縦方向と横方向に振動させることが必要であると考える。磁束を縦方向と横方向に振動させることが可能なのは素数磁場である。素数磁場では、素数磁束は縦方向と横方向に振動する。
【００１０】
素数磁束の縦方向と横方向への振動による電気エネルギーは、（数式２）より永続的な（＋）エネルギー、（−）エネルギーを交互にとり、時間平均では零の電気エネルギーとなる。そして、素数磁場では、（素数磁束の振動による電気エネルギー）＋（永久磁石の磁場エネルギー）＝一定というエネルギー保存の原理が成立し、素数磁束の振動による電気エネルギーを外に仕事を与える永続的なエネルギーとして用いるには、複数の素数磁場を組み合わせることによる、素数磁束の共鳴振動が必要である。
【００１１】
素数磁場では（数式３）より、素数磁束の振動による永続的な向心力と曲面での接ベクトル方向の力の合力が発生し、合力も縦方向と横方向に振動することから、素数磁場内に帯電体とか磁性体を配設すれば、これらの物体には永続的な加速度運動を与える力の作用が発生する。
【００１２】
従って、永続的な電気エネルギーを得る手段は、複数の素数磁場を組み合わせることにより、素数磁束の共鳴振動を発生させること、そして永続的な加速度運動を与える力の作用を得る手段は、素数磁場内に帯電体とか磁性体を配設することにより課題は解決できる。
【発明の効果】
【００１３】
複数の素数磁場を組み合わせることによる素数磁束の共鳴振動により、外に仕事を与える永続的な電気エネルギーを得る効果を有する。そして、素数磁場での力の作用により、帯電体とか磁性体に永続的な直進加速度運動又は回転運動を与え、運動による力学的エネルギーを電気エネルギーに変換することにより、永続的な電気エネルギーを得る効果を有する。
【発明を実施するための最良の形態】
【００１４】
発明を実施するためには、共鳴振動による永続的な電気エネルギーの発生、そして永続的な力の作用の発生についての物理的な説明が必要である
【００１５】
素数磁場は確かに電気エネルギーを発生するが、（＋）（−）の交互の値をとり、時間平均では、零のエネルギーとなることから、外に仕事を与える永続的な電気エネルギーとはなりにくい。
従って、（数式１）より素数磁束の縦方向と横方向の分布に起因する素数磁束の共鳴振動により、永続的な電気エネルギーを取り出す。（数式２）は、数論式であるから（数式２）を電磁現象を説明する数論式（数式４）に置換する。その理由は（数式２）に何らかの電磁気量に対応する因子を導入する必要があることによる。（数式４）のｆ（ｋ）2は振幅の２乗であり、振幅の２乗は、例えば電荷の密度分布を意味する。
（数式４）に２階の時間微分を与える。
但し、ｄ／ｄｔ＝ｄｌｎλ（ｋ）（ｌｎλ（ｋ）＋ｃ）／ｄｔ×ｄ／ｄ（ｌｎλ（ｋ）（ｌｎλ（ｋ）＋ｃ）とする。
結果は（数式５）となる。（数式５）はＶ（ｋ）を解とする振動方程式である。
（数式５）は、角周波数ω0を用いて、（数式６）と書かれる。
（数式６）に外力Ａ｛ｃｏｓｌｎ・ｌｎλ（ｋ）（ｌｎλ（ｋ）＋ｃ）＋ｓｉｎｌｎ・ｌｎλ（ｋ）（ｌｎλ（ｋ）＋ｃ）｝（Ａは定数）を与えたときの振動方程式は（数式７）となる。
外力の角周波数をωとすると、外力を与えたときの振動方程式の解Ｖ（ｋ）は（数式８）となる。
この振動系では、ω0＝ωのとき共鳴となる。
従って、素数磁束の共鳴振動により、外に仕事を与える永続的な電気エネルギーを得ることができる。
【００１６】
【数１】
2010154629.tif 000003
【００１７】
【数２】
2010154629.tif 000004
【００１８】
【数４】
2010154629.tif 000005
【００１９】
【数５】
2010154629.tif 000006
【００２０】
【数６】
2010154629.tif 000007
【００２１】
【数７】
2010154629.tif 000008
【００２２】
【数８】
2010154629.tif 000009
【００２３】
素数磁場での力の表示式（数式３）でのφ（ｋ）  2／λ（ｋ）は向心力、φ（ｋ）／λ（ｋ）  2は曲面上での接ベクトル方向の力を表示する。
素数磁場での力は、向心力と接ベクトル方向の力の合力となり、合力は、ｃｏｓｌｎ関数で表示されるから、縦方向と横方向に振動する。従って、素数磁場から、帯電体とかスピン電流を内在した磁性体に永続的な直進加速度運動とか回転運動を与える力の作用を得ることができる。
【００２４】
【数３】
2010154629.tif 000010
【００２５】
発明を実施するためには、電磁現象対応の数論式（数式４）と電磁現象との関係、そして力を表示する数論式（数式３）と物理学上の力との関係を説明することが必要である。
【００２６】
素数磁場での電気エネルギー表現を求める。
（数式４）は素数磁束の縦方向と横方向への振動を表現する数式であり、
ｓｉｎｌｎ形式となっている。
このことは縦方向と横方向への振動を表現する三角関数的な表示方法はｓｉｎｌｎとかｃｏｓｌｎとなる。
一般的な三角関数ｓｉｎ、ｃｏｓに対数表示のｌｎが入った表示となる。
ｓｉｎｌｎ関数のグラフ（図１）を示す。
（数式４）でのｆ（ｋ）φ（ｋ）  2は、素数磁場での電圧（Ｖ）を表示すると定義し、Ｖ（ｋ）＝ｆ（ｋ）φ（ｋ）  2とする。
図１よりλ＝７のとき、振幅は最大値となることから、振幅の最大値に対応する電圧を素数磁場での基準電圧を考えると、基準電圧＝Ｖ（0）＝ｆ（0）φ（0）2≒０．３７４となる。
また、λ＝７が角度法ではπ／２に対応することより、角度表示の電圧は、
Ｖ（0）＝（φ（0）／π）2＝１／π2×ｆ（0）×ｓｉｎπ／２≒０．３７４となり、同じ数値となる。
【００２７】
このように算出したＶ（0）＝０．３７４は数論的色彩の濃いものである。
従って、Ｖ（0）を物理的観点に近い考え方より説明する。
物理的には、電気エネルギーは量子場に対応する素数磁場の極小領域での電磁現象であると考える。
素数磁場での極小領域では、λ（ｋ）という素数表現は成立しない。
極小領域では、λ（ｋ）を一定値λ0に置換する。λ0は数論上の素数上の素数ではないが、素数に対応する数値を考える。λ0を求めるため、極小領域で成立すると考える数式（数式９）よりλ0＝０．５６１８２９５となる。
ｓｉｎｌｎ・｜ｌｎλ0（ｌｎλ0＋ｃ）｜≒ｓｉｎ（−７．９）．−７．９は角度法で−７．９／π×１８０o＝−４５２．６oよりｓｉｎ（−４５２．６o）≒ｓｉｎ（−５／２π）＝−１．λ＝７がπ／２対応であることと関連して考えれば、λ0＝０．５６１８２９５は−５／２π対応となる。
つまりλ0は全く独立した数値ではなく素数７の裏返しの数値と考える。
そして極小領域での電圧表示を、振動電圧の実効値という考え方を導入して（数式１０）とする。（数式１０）より、ｆ（ｋ）≒−１．９１１、｜Ｖ（0）｜≒０．３６、ω≒５００、周期Ｔ≒１／８０となる。
この数値は、実験で磁束密度０．８５（Ｔ）程度の永久磁石の素数磁場での振動電圧±０．３７（ボルト）、Ｔ＝１／５０〜１／１００とほとんど一致する。
【００２８】
【数９】
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【００２９】
【数１０】
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【００３０】
原子核力が素数磁場での物理現象と考えることにより、素数磁場での力を原子核力に適用する。原子核力に適用するとき注意すべきことは、原子核力は素数磁場での極小領域の事象であること、そして原子核はトーラス構造でなく球面構造であると考えることである。
従って、原子核力を表示する素数磁束は、π2／４｜ｌｎφ｜（│ｌｎφ｜＋ｃ）を用いる必要がある。素数磁場の極小領域でのλ0＝０．５６１８２９５よりｌｎλ0（ｌｎλ0＋ｃ）＝０．０００３７となり、π2／４｜ｌｎφ0｜（│ｌｎφ0│＋ｃ）＝０．０００３７よりφ0＝０．５６１６となり、π2／４｜ｌｎφ0｜（│ｌｎφ0│＋ｃ）＝１．６４３となる。この数値と（数式３）より、素数磁場の極小領域でのｆ´（ｋ）はｆ´（ｋ）＝−５．８４６／πとなる。従って、素数磁場の極小領域での力を表示する数論式を（数式１１）とする。
（数式１１）を原子核力に適用するには、数論上の因子と原子核力を表示する物理量との対応を知ることが求められる。
φ0とかπ2／４｜ｌｎφ0｜（│ｌｎφ0｜＋ｃ）が中性子とか陽子の内部双極子能率に対応することは予想される。
２φ0／π2／４｜ｌｎφ0｜（│ｌｎφ0｜＋ｃ）＝０．６８４、そしてμ（ｎ）は中性子の内部双極子能率−１．９１３５μ（Ｎ）、μ（Ｐ）は陽子の内部双極子能率２．７９２７５μ（Ｎ）（但しμ（Ｎ）は核磁子）とするとμ（ｎ）／μ（ｐ）＝−０．６８４となり、数値的に一致する。
よって、２φ0が中性子の内部双極子能率、π2／４｜ｌｎφ0｜（│ｌｎφ0│＋ｃ）が陽子の内部双極子能率に対応している。そして、ｆ´（ｋ）は（数式１１）の左辺と右辺の関係より、ｆ´（ｋ）は、２φ0／π2／４｜ｌｎφ0｜（│ｌｎφ0｜＋ｃ）に対応していることから中性子と陽子に働く原子核力の数論的表示は（数式１２）となる。
１／π（２φ0＋ｃ／λ0）＝４／π2、２φ0／｜ｌｎφ0｜（１ｌｎφ0｜＋ｃ）が数論上成立することから（数式１２）より物理的な中性子と陽子間の原子核力を表示する物理式（数式１３）が求められる。（数式１３）は、数値的にも満足していることより、原子核力は中性子と陽子の内部双極子能率の縦方向と横方向の交換による交換力であると考えることができる。（数式１３）より原子核力の数論的表示による大きさは４．０となり、ボーア半径での陽子と電子に働くクーロン力の約４８７倍となる。
【００３１】
【数１１】
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【００３２】
【数１２】
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【００３３】
【数１３】
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【００３４】
複数の素数磁場を組み合わせることにより、素数磁束の共鳴振動を発生させ、外に仕事を与える永続的な電気エネルギーを得る最良の形態は、複数の素数磁場を対向させて配設し、イオン化傾向の異なる２種類の金属を接触した状態で対向位置に配設すればよい。
【００３５】
複数の素数磁場を形成するのに用いる永久磁石は、その形状、材質、磁束密度そして保持力は同一のものが好ましい。永久磁石の磁化方向は上下方向でも左右方向でもどちらでもよい。
【００３６】
素数磁場により、帯電体とか磁性体に永続的な加速度運動を与える力の作用を得る最良の形態は、素数磁場内に回転自在な帯電体とか磁性体の回転装置を配設すればよい。
素数磁場での向心力と曲面の接ベクトル方向の力との合力の作用により、帯電体とか磁性体は回転運動し、その回転エネルギーを永続的な電気エネルギーに変換できる。
【００３７】
図１はφ（ｋ）  2／ｆ（ｋ）＝ｓｉｎｌｎ・ｌｎλ（ｋ）・（ｌｎλ（ｋ）＋ｃ）の角度表示でのグラフである。例えばλ（0）＝７のときｌｎ・ｌｎ７（ｌｎ７＋ｃ）＝１．５９１
１．５９１≒π／２より  ｓｉｎπ／２＝１
λ（20）＝８９のとき、ｌｎ・ｌｎ８９（ｌｎ８９＋ｃ）＝３．１２、３．１２≒πよりｓｉｎπ＝０となるから図１のグラフとなる。０≦φ（ｋ）2／ｆ（ｋ）  ≦１のときは、縦方向から横方向への振動、−１≦φ（ｋ）2／ｆ（ｋ）  ≦０のときは横方向から縦方向への振動を表現する。
【００３８】
図２は、２個の素数磁場を対向させて配設し、素数磁束の共鳴振動を発生させ、永続的な電気エネルギーを得る図である。
【００３９】
図３は、素数磁場での向心力と曲面の接ベクトル方向の力の合力の縦方向と横方向の振動による力により、素数磁場内に配設された帯電体とか磁性体に永続的な加速度運動を与える力の作用を得る図である。
【産業上の利用可能性】
【００４０】
素数磁場での素数磁束の振動現象が高温超電導体の作製に役立つのではないかと考える。素数磁場の極小領域での構造がトーラスであるときの素数磁束は
λ0＝０．５６１８２９５よりｌｎλ0（ｌｎλ0＋ｃ）＝−０．０００３７となる。
この素数磁束は磁束量子（ｈｃ／ｅ）と（素数磁束）2＝１／３×磁束量子の関係となっている。磁束量子は超電導現象を説明するのに重要な要素であることから超電導現象は素数磁束の振動に起因する現象であると考えることもできる。つまり、素数磁場の極小領域で素数磁束が縦方向と横方向へ振動することにより、クーロン対が生成し、超電導現象となると考える。
（数式４）のｓｉｎｌｎ・ｌｎλ（ｋ）・（ｌｎλ（ｋ）＋ｃ）を虚数を含む指数表示におきかえて（数式４）を熱平衡の式に変換すると、詳細は省略するが、定性的、概略的な熱平衡式（数式１４）となる。
（数式１４）により超電導物質の（ε−μ）を計算すると、Ｔ＝０oＫでの超電導物質のエネルギーギャップ値とかなり近い数値となる。
（数式１４）はμ＞εであるような物質が高温超電導体となり易いことを示している。高温超電導体は産業上各方面に利用できる。
【００４１】
【数１４】
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【図面の簡単な説明】
【００４２】
【図１】図１は、素数磁束の縦方向と横方向への振動を表示するグラフである。
【図２】図２は、２個の素数磁場を対向させて配設し、対向位置にイオン化傾向の異なる２種類の金属を配設した図である。
【図３】図３は、素数磁場内に、帯電体とか磁性体の回転体を配設した図である。
【符号の説明】
【００４３】
１    上下方向に磁化された永久磁石
２    プラスチック等の非磁性材質
３    金属板（例えば銅版）
４    ３の金属板とイオン化傾向の異なる金属板（例えばアルミニウム板）
５    電圧
６    回転軸
７    帯電体とか磁性体の回転体
【図１】
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【図２】
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【図３】
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