(57)【要約】【課題】電界方向に前後非対称形状を有する電荷搬送体に静電誘導によって電荷を注入し、当該電荷搬送体に作用する前後非対称静電力で、当該注入電荷を高電位迄搬送する電界駆動型静電発電機では、搬送電荷量が少なく、その出力が小さかった。【解決手段】固定電荷を有する絶縁体に、導体たる電荷搬送体を密着させ、当該電荷搬送体を接地し、その際に当該電荷搬送体に静電誘導される電荷で当該電荷搬送体を充電する電界駆動型静電発電機。【効果】搬送電荷量及び発電機の出力は大幅に増大する。【選択図】図８
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【特許請求の範囲】
【請求項１】
固定電荷を保持する絶縁体と、高電位源と、電荷回収電極とを一定間隔で並置し、当該高電位源の電位を絶対値で最高位にすることによって、これらの間に正逆連続電界を形成し、その移動方向前後に非対称な形状を有する導体が、帯電されて電荷を保持することによって、自身に作用する非対称な静電力により駆動され、前記正逆連続電界を移動する静電力応用機器であって、
前記導体の帯電及び電荷の保持は、前記絶縁体の表面と前記導体の表面を一次的に密着させ且つ当該導体を接地して、当該導体表面に前記固定電荷と異極性の電荷を静電誘導させて行われるものである静電力応用機器。
【請求項２】
請求1において、前記非対称な形状を有する導体は、移動方向反対側が開放する略箱型であり、その上下の水平板の少なくとも一が、前記固定電荷を保持する絶縁体と密着する静電力応用機器。
【請求項３】
請求項１において、前記固定電荷を保持する絶縁体は、支持体に保持され、且つ平板状である静電力応用機器。
【請求項４】
請求項３において、前記平版状の絶縁体は、前記支持体にスプリングを介して固定され、当該スプリングは、前記導体の前記移動方向に対し略直角方向に伸縮する静電力応用機器。
【請求項５】
請求項１において、前記固定電荷を保持する絶縁体は、回転可能な円筒状であって、前記導体を前記移動方向に案内する静電力応用機器。
【請求項６】
請求項５において、前記円筒状絶縁体は、容易に変形できる軟体物質で構成されている静電力応用機器。
【請求項７】
請求項１において、前記固定電荷を保持する絶縁体は、回転可能なエンドレスベルト状である静電力応用機器。
【請求項８】
請求項７において、前記エンドレスベルト状の絶縁体は、その進行方向に伸びしろを有する静電力応用機器。
【請求項９】
請求項１において、前記固定電荷を保持する絶縁体の表面に潤滑剤を塗布した静電力応用機器。
【請求項１０】
請求項１において、前記固定電荷を保持する絶縁体の表面と密着する前記導体の表面に、当該絶縁体と同一材質の薄層を有する静電力応用機器。
【請求項１１】
請求項１乃至１０の静電力応用機器は、前記導体が搬送する電荷を前記電荷回収電極で回収して発電する静電発電機、又は前記電荷回収電極を接地することによって当該電荷を回収しない静電モーター又は静電加速器である静電力応用機器。
【発明の詳細な説明】
【技術分野】
【０００１】
本発明は、前後非対称静電力を駆動力とする電界駆動型静電発電応用機器の電荷搬送体の充電方法に関するものである。
【背景技術】
【０００２】
広く知られているように、発電機は、磁界中に置かれたコイルを回転させるタービン構造をしている。つまり、回転することにより、コイルを貫く磁力線の数が変化し、起電力が生ずる。
コイルを回転させる機械力として、１９世紀後半以降は、水力（滝）を使用していたが、近年は、石炭や石油や液化ガス、並びに原子力で高圧の水蒸気を発生させ、使用している。これらの近年の発電方法は、二酸化炭素を発生し、地球の温暖化を加速したり人体への危険性があるため、近年は風力発電や太陽光発電に切り替わりつつある。
しかしながら、これら自然エネルギーを利用した発電方法は、自然環境に左右され不安定である。
そこで、二酸化炭素を発生せず、事故の危険性がなく、且つ、安定な発電方法が強く望まれている。
【０００３】
一方、従来、電界中に置かれた電荷（ｑ）に作用する静電力は、全て図１に示すクーロンの法則（F = qE)を用いて計算されている。
同図において、参照番号１は高圧電極、参照番号２は接地された第一対向電極、参照番号３は点電荷、参照番号４は点電荷に作用する静電力のベクトル、参照番号５は電界（電気力線）、及び参照番号６は、接地された第二対向電極を示している。
つまり、図１の中央左側において、例えば、電界の強さが106 V/mで、点電荷の電荷量が10-7Cの時、点電荷に作用する静電力は0.100Nになる。
一方、図１の中央右側のように、電界の方向が反転した時、当該点電荷に作用する静電力の方向も反転するが、その大きさ（絶対値）は0.100Nであり、変わらない。又、クーロンの法則は、点電荷又は点電荷とみなせる球形の帯電体にしか適用できない。
【０００４】
これに対して、出願人は、電界中に置かれた非球形の帯電した導体に作用する静電力を求める際、クーロンの法則ではその計算ができないので、二次元差分法を使って、電界の方向が反転する前と後の、当該導体に作用する静電力を求めてみた。
具体的には、図２に示すように、参照番号７で示す帯電した導体の形状を横向きの樋型とし、その帯電量と電界の強さは図１と各同じとした。
その結果、電界が反転すると、非球形の帯電した導体に作用する静電力の絶対値は、0.083Nから0.038Nへと大きく変わった。つまり、前後非対称静電力の存在を発見した。その際、導体に作用する静電力が相対的に大きくなる図２の中央左側部分の電界を「順電界」、当該静電力が小さくなる右側部分の電界を「逆電界」と定義した。尚、この新現象は、上記シミュレーションのみならず、実験でも確認されている（非特許文献［４］）。
【０００５】
そこで、出願人は、上記要求に応えられる新しい発電方法として、いわゆる非対称静電力を駆動力とする電界駆動型静電発電機を提案した。（特許文献［１］［２］［３］［４］）（非特許文献［１］［２］）
【０００６】
以下、本発明の前提として、非対称静電力が発生する原理を具体的に説明する。
図３において、参照番号７は、横向き樋型導体、即ち非対称形状の導体で、黒丸は、当該導体７に注入された電子である。参照番号５は、電界とその方向を示す。参照番号７１は、当該導体における前方垂直板である。参照番号７２は、当該導体における後方上下水平板である。
同図において、左側の導体７は左向きの電界に位置しているが、右側の導体７は右向きの電界に位置している。参照番号４の矢印は、これら非対称形状の導体７に作用する静電力の大きさと方向を示している。
同図中央左側において、当該導体７中の電子は、電界５に引かれて、右に移動し、その大多数は、当該導体７の前方垂直板７１の表面に集まる。
一方、電界５の向きが逆になると、電子は電界５に引かれて左に移動し、当該導体７の後方上下水平板７２に至るが、その後方上下水平板７２の各左端面は非常に狭いので、大多数の電子は上下水平板の表面に留まる。
ここで、導体の場合は、これら電子から正孔に向かって発する電気力線も、逆に、正孔から電子に入る電気力線も、その導体の表面に対して垂直になる。その結果、当該電子に作用する静電力の方向も、当該導体の表面に垂直になる。つまり、図の中央左側では、導体７に右向きに大きな静電力が働くが、図の中央右側では、当該導体７に対し、上方向と下方向に大きさの等しい静電力が働いて、互いに相殺し、水平方向には働く静電力はない。
即ち、電界５の方向が図示のように反転すると、当該樋型導体７に作用する水平方向の静電力４は、理論上、100％から概ね0％になる。つまり、当該樋型導体７に非対称静電力が発生している。
但し、実際には、図３に示した典型的な電荷分布にはならないため、電界の方向が反転した場合、当該導体７には左方向にも静電力が働く。しかし、その場合でも、電界反転前の右方向の静電力より弱く、略、その半分程度である。
【０００７】
そこで、当該非対称静電力を、電荷搬送体の駆動力とする電界駆動型静電発電機では、電位0Vで、電荷搬送体を静電誘導によって帯電させ、当該電荷搬送体を、先ず、順電界中において強い静電力で十分加速させたのち、逆電界に入れる。当該逆電界では、当該電荷搬送体に働く（進行逆方向の）静電力は弱く、且つ当該逆電界において、当該電荷搬送体の電位が、プラスの電位から0Vに戻ったとき、当該電荷搬送体に余剰の運動エネルギーが残っている。その結果、当該電荷搬送体は更に高い電位迄上ることができる。
即ち、帯電した電荷搬送体に順電界で作用する強い静電力と逆電界で働く弱い静電力の差で生じるエネルギーの約半分は、電荷をより高い電位に持ち上げる電気的エネルギーに、残りの約半分は、電荷搬送体を駆動する機械的エネルギーに消費される。
【０００８】
図４は、かかる電界駆動型静電発電機の基本ユニットの正面図である。
図中、参照番号８は電荷注入電極を、参照番号９は高電位源（高圧電極、エレクトレット、強誘電体）を、参照番号１１は電荷搬送体を、参照番号１０は電荷回収電極を、参照番号１２は電荷回収電極１０に接続された回収部コンデンサーを、参照番号１３、１５は、これら両電極８及び１０並びに高電位源（高圧電極、エレクトレット、強誘電体）９を支持する絶縁性支持体（上下一対）を示している。
尚、参照番号４及び５は、図１及び図２と同じく、電荷搬送体１１に加わる静電力と電界（電気力線）を示している。
ここで、高電位源（高圧電極、エレクトレット、強誘電体）９は、例えば、0.1mC/m2 の表面電荷密度を有するエレクトレットで、その電位は、例えば、+2000Vである。一方、電荷注入電極８の電位は0Vで、電荷回収電極１０の電位は、例えば、-200Vである。
この結果、電荷注入電極８とエレクトレットの高電位源９の間には、負極性に帯電される前記電荷搬送体１１に対して、順電界が形成される。一方、エレクトレットの高電位源９と電荷回収電極１０の間には、同電荷搬送体１１に対して、逆電界が形成される。
【０００９】
上記の通り、電荷搬送体１１は、横向きにした樋型であるから、その縦断面横方向中央における、電界の方向又は電荷搬送体１１の移動方向に直角な垂線に対し、左右非対称形であり、よって、移動方向に前後非対称形状を有する。
当該電荷搬送体１１は、軽い導体、例えばアルミで形成されていて、図示しない絶縁性の電荷搬送体保持体に保持されている。その結果、電気的にフロートである。当該電荷搬送体１１は、前後非対称な静電力４で駆動されて、図４中、左から右に移動して、電荷注入電極８、エレクトレットの高電位源９、及び電荷回収電極１０を順次通り抜ける。
当該電荷搬送体１１が、上下一対の電荷注入電極８を抜ける時、即ち、電荷注入電極８に設けられた、図６で示すアルミフォイル又は導電糸等の材料からなる導電性端子（以下、電荷注入端子という）２３が、電荷搬送体１１に接触した時、静電誘導によって、当該電荷搬送体１１に、例えば負極性の電荷が注入される。
又、当該電荷搬送体１１が（上下一対の）電荷回収電極１０に奥深く入ったとき、当該電荷回収電極１０に設けられた、図４、図６で示す搬送電荷回収用の導電性端子（以下、電荷回収端子という）２４が当該電荷搬送体１１に接触して、当該電荷搬送体１１が有する前記注入電荷は回収される。
図５は、上記図４に示す電界駆動型静電発電機において、電荷搬送体１１へ静電誘導で電荷を注入する電荷注入システムを示す模式図である。
同図において、参照番号８は接地された電荷注入電極、参照番号９は高電位源で電圧が印加された高圧電極、参照番号１１は電荷搬送体、参照番号２３は電荷注入端子を示している。
【００１０】
即ち、順電界中においては、強い静電力によって電荷搬送体１１を加速運動させ、電荷搬送体１１が逆電界に入り、減速運動になっても、それが受ける逆方向の静電力は弱いので、十分な速度を持って電荷回収電極１０に到達する。
【００１１】
図６及び図7は，図4に示す基本ユニットを利用して作成した実験機であり、前者はその平面図を、後者はその正面図を示している（非特許文献３）。
即ち、実験機は、図4に示す基本ユニットたる各電極８、９、１０の2組を電荷搬送体１１の進行方向に連結して外直径100mmの二重円筒状とし、且つ、直径85mmの電荷搬送体円板１４の下面に、基本ユニットの電荷搬送体１１を６０度間隔で６個並べて吊架し、各電極８、９、１０の内外電極間を各電荷搬送体１１が回転して移動できるようにしたものである。
図７において、参照番号１６は回転軸（支柱）、参照番号１７はボールベアリング、参照番号２０は回転軸を支える木製基板、参照番号２１は装置全体の樹脂製基板、参照番号２２は装置全体の木製基板である。
該実験機において、電荷注入電極８の幅（水平方向。以下同様）は10mm、高圧電極９の幅は10mm、その間の間隔（水平方向）は30mm、電荷搬送体１１の縦は50mm、その幅は5mm、その奥行は5mmである。
かかる構成で、電荷注入電極８を接地し、高圧電極９に+7kV以上の高電圧を印加したところ、該電荷搬送体円板１４は約100rpmで回転を続け、電荷回収電極１０に繋がれた回収部コンデンサー１２の表面電位はマイナス側に上がっていた。即ち、発電した。
その出力は、高圧電極９に+8.0kVを印加した場合、1.54μW（100V、15.4nA）であった。又、その時の1回当たりの注入電荷量は、-0.86nCであった（非特許文献［３］参照）。
【００１２】
このように、間接的な静電誘導で、電荷搬送体１１に間接的に電荷を注入する従来の電界駆動型静電発電機では、１回に注入されて搬送する電荷量が十分ではなく、得られる電位も高くはないため、その高出力化を可能にする新技術が望まれている。
【先行技術文献】
【特許文献】
【００１３】
[特許文献１］  特開２００９−２３２６６７号公報
［特許文献２］  特許第６１３６０５０号公報
［特許文献３］  特許第６２８６７６７号公報
［特許文献４］  特開２０１８−０２９４２５号公報
【非特許文献】
【００１４】
[非特許文献１］[Asymmetric Electrostatic Forces and a New Electrostatic Generator], Nova Science Publishers, New York, 2010
[非特許文献２］2017年米国静電気学会年次大会予稿集  A-3
[非特許文献３］ K. Sakai, “The electric field driven generator”, Proceedings of IEEE EECCMC Conference (2018) 01-2018-785
[非特許文献４］[Asymmetric Electrostatic Force], K. Sakai, Journal of Electromagnetic Analysis and Applications, Scientific Research
【発明の概要】
【発明が解決しようとする課題】
【００１５】
本発明の目的は、電界駆動型静電発電機において、電荷搬送体が搬送する電荷量を大幅に増やして、その出力を大幅に改善することにある。
【課題を解決する為の手段】
【００１６】
上記本発明の目的は、接地された電荷搬送体を、固定電荷で帯電されている、いわゆるエレクトレットと密着させて、当該電荷搬送体に該エレクトレットと異極性の電荷を静電誘導させて（以下、密着静電誘導と呼ぶ）、当該電荷搬送体に大量の電荷を注入することで達成できる。
【発明の効果】
【００１７】
本発明の各実施例によれば、密着静電誘導で電荷搬送体に注入される電荷量は、間接静電誘導で注入される電荷量より桁違い大きいため、当該電荷搬送体が搬送できる電荷量は格段に増大し、その結果、静電発電機の出力も増大する。
【図面の簡単な説明】
【００１８】
【図１】図１は、クーロンの法則を説明する模式図である。
【図２】図２は、横向き樋型導体を用いた前後非対称静電力を説明する模式図である。
【図３】図３は、横向き樋型導体を用いた、前後非対称静電力の発生原理を説明する模式図である。
【図４】図４は、電界駆動型静電発電機の基本ユニットの縦断面図である。
【図５】図５は、電荷を誘導注入する従来の電界駆動型静電発電機の電荷注入部分の拡大図である。
【図６】図６は、電荷を間接的な静電誘導で注入する従来の電界駆動型静電発電機の実験機の平面図である。
【図７】図７は、電荷を間接的な静電誘導で注入する従来の電界駆動型静電発電機の実験機の正面図である。
【図８】図８は、電荷を密着方式の静電誘導で注入する本発明の一実施例に係る電界駆動型静電発電機の基本ユニットの縦断面図である。
【図９】図９は、本発明の一実施例に係る電界駆動型静電発電機において、平板状の電荷を固定した絶縁体を使用して、電荷を密着方式の静電誘導で注入する部分の拡大図である。
【図１０】図１０は、本発明の一実施例に係る電界駆動型静電発電機において、回転自在な円筒状の電荷を固定した絶縁体を使用して、電荷を密着方式の静電誘導で注入する部分の拡大図である。
【図１１】図１１は、本発明の一実施例に係る電界駆動型静電発電機において、回転自在のエンドレスベルト状であって電荷を固定した絶縁体を使用して、電荷を密着方式の静電誘導で注入する部分の拡大図である。
【発明を実施する為の形態】
【００１９】
出願人は、電界駆動型静電発電機において、電荷搬送体が搬送する電荷量を大幅に増やして、当該発電機の出力を大幅に改善するという目的を、固定電荷を有する絶縁体（エレクトレット又は高誘電体）と電荷搬送体を密着させ、電荷搬送体を接地したときに当該電荷搬送体に静電誘導される電荷で、当該電荷搬送体を充電（即ち帯電）することで実現した。
【実施例１】
【００２０】
図８は、密着方式の静電誘導で電荷搬送体１１へ電荷を充電注入する本発明の第一実施例に係る電界駆動型静電発電機の基本ユニットを示す。
図中、参照番号1８は、絶縁体であり、電界が加わっても電荷を動けない状態に固定しており、接地される電荷搬送体１１が密着して移動する。当該絶縁体は、具体的には、所定の電位を有するエレクトレット又は強誘電体である。その他、図４で示した従来の電界駆動型静電発電機の基本ユニットと同一の参照番号を付した部材は当該基本ユニットと同じものである。
【００２１】
ここで、密着静電誘導方式で、エレクトレット１８と密着した接地導体たる電荷搬送体１１に静電誘導される電荷は、エレクトレット１８の電荷（負）と逆極性（正）で、その密度はエレクトレット１８の電荷密度に等しい。
現在、市販のエレクトレットで電荷密度の高いものは、-1.0mC/m2であり、当該市販のエレクトレットを利用するとして、上記試作実験機で使用した電荷搬送体１１の上下水平板７２の合計面積は、0.0005m2（5mm*50mm*2=500mm2）なので、静電誘導される電荷量は-0.5μC、即ち-500nCになる。これは、上記試作実験機で得られた間接静電誘導の1回当たりの注入電荷量である-0.86nCの５００倍以上である。
更に、電荷搬送体１１に作用する静電力は帯電電荷量に比例するため、電荷搬送体円板１４の回転速度も、例えば、100rpmから30000rpm（ボールベアリング１７の許容回転数上限）に達し、当該回転速度の増加にも起因して発電機の出力は、１５００００倍、即ち、0.22Wに達する。
更に、より高電荷密度のエレクトレットを使用することで、又はエレクトレットに替えて強誘電体を使用することで、この10倍や100倍の出力も期待できる。
尚、全面密着し充電した後、水平板がエレクトレットから離れても尚接地していると、注入された電荷がアースされ大地に戻るが、これを防ぐためには、ここに整流子を入れる。即ち、電荷が注入できるが、流出しないようするのである。
【００２２】
図９は、前記した密着静電誘導で電荷搬送体１１に電荷を注入する電荷注入部分の拡大図である。なお、電荷注入端子２３の図示は省略した。
即ち、図8に示すように、電荷が固定された板状の絶縁体（以下、エレクトレット板と呼ぶ）１８に、電荷搬送体１１の後方上下水平板７２を密着させて充電しつつ移動させるためには、高度な機械的寸法精度が必要になる。
そこで、図９に示すように、上下のスプリング１９を介して、上下のエレクトレット板１８を上下支持体１３、１５に夫々固定し、電荷搬送体１１が、上下エレクトレット板１８の間に入った時、上下エレクトレット板１８が上下に移動できるようにすると、高度な機械的寸法精度はいらなくなる。
なお、電荷搬送体１１が上下エレクトレット板１８の間に入る瞬間の機械的なショックを和らげるために、図示するように、エレクトレット板１８及び電荷搬送体１１の各角を丸めるのが良い。
更に、固定されたエレクトレット板１８に接触させながら電荷搬送体１１を移動させるのであるから、その間に生じる摩擦を考慮すれば、両者の間にナノダイヤモンド等の潤滑剤を塗布することも望ましい。
又、エレクトレット板１８は、通常その表面にテフロン（登録商標）層を有するので、電荷搬送体１１の上下水平板７２の各金属表面にテフロン（登録商標）を薄くコートして、テフロン（登録商標）同士が摩擦する態様とすることも効果的である。
尚、この場合、テフロン（登録商標）薄層の厚さが10ミクロン以下であれば、注入電荷量は、ほとんど減少しない。
【実施例２】
【００２３】
図１０は、密着静電誘導で電荷搬送体１１へ電荷を充電注入する本発明の第二実施例に係る電界駆動型静電発電機の要部を示す模式図である。
固定されたエレクトレット板１８に接触させながら、電荷搬送体１１を移動させる時に発生する機械的な摩擦を減少させるためには、両者を等速で移動させればよい。具体的には、エレクトレット板１８の形状を、自在に回転できる円筒状にすればよい。
ただし、固体にすると、線密着となり、静電誘導される電荷が減少するので、図１０に示すような変形可能な軟体にするのがよい。なお、同図において電荷注入端子２３の図示は省略した。
この場合、固定電荷を有するエレクトレットでなければ、該軟体円筒は、接触部分が、ただへこむだけであるが、エレクトレット円筒１８の負電荷と、電荷搬送体１１に静電誘導された正電荷間には強い静電力が働くので、移動する電荷搬送体１１に引っ張られて、該エレクトレット円筒１８も等速で回転する。
該軟体エレクトレット円筒１８は、例えば、円筒状のゴム表面に、塗布や浸漬によりエレクトレット層を形成し、その表面に、コロナ放電や電子銃等で、マイナスイオンや電子を照射することで作製できる。
【実施例３】
【００２４】
図１１は、密着静電誘導で電荷搬送体１１へ電荷を充電注入する本発明の第三実施例に係る電界駆動型静電発電機の要部を示す模式図である。
上記第二実施例の軟体エレクトレット円筒１８に替えて、エレクトレットベルトを使用することもできる。図１１において、参照番号１８はエレクトレットベルトを、参照番号２５は、該ベルトの回転軸を示す。なお、電荷注入端子２３の図示は省略した。
ここで、エレクトレットベルト１８の下面と、電荷搬送体１１の上水平板７２の間隔は、ゼロではなく、図のように少し開けておいてよい。即ち、エレクトレットベルト１８は、例えば、裏面導電加工された厚さ25ミクロンのエレクトレット用テフロン（登録商標）フイルムで構成されていて、伸びしろがあるため、静電力で引かれて、電荷搬送体１１の上下板７２に張り付き、引っ張られていく。
【産業上の利用可能性】
【００２５】
以上、静電発電機の発明として説明してきたが、電荷回収電極１０を回収部コンデンサー１２に繋がず接地すると、順電界と逆電界での静電力の差で生じるエネルギーは、搬送電荷の電位を上げるためには消費されず、すべて、電荷搬送体１１の加速に向けられるので静電加速器になる。
又、この場合、電荷搬送体円板１４を用いて、当該電荷搬送体円板１４の回転を低速度に固定すると、それ以上加速しようとする力を、回転軸１６通じて外部に取り出すことができ、静電モーターになる。
【符号の説明】
【００２６】
１：  高圧電極
２：  第一対向電極
３：  点電荷
４：  点電荷に作用する静電力のベクトルを示す矢印
５：  電界の方向を示す矢印
６：  第二対向電極
７：  電界の方向に前後非対称な形状（樋型）を有する導体
７１：樋型導体、又は電界の方向に前後非対称な形状を有する電荷搬送体
の前方垂直板
７２：樋型導体、又は電界の方向に前後非対称な形状を有する電荷搬送体
の後方上下水平板
８：  電荷注入電極
９：  高電位源（高圧電極、エレクトレット、強誘電体）
１０：  電荷回収電極
１１：  電界の方向に前後非対称な形状を有する電荷搬送体
１２：  電荷回収電極に接続された回収部コンデンサー
１３：  電荷注入電極、高圧電極、及び電荷回収電極を支持する絶縁性支持体
１４：  複数の電荷搬送体を保持する電荷搬送体円板
１５：  電荷注入電極、高圧電極、及び電荷回収電極を支持する絶縁性支持体
１６：  電荷搬送体円板の回転軸（支柱）
１７：  ボールベアリング
１８：  固定電荷を有する絶縁体（エレクトレット、強誘電体）
１９：  固定電荷を有する絶縁体の支持スプリング
２０：  固定軸（支柱）を支える木製基板
２１：  装置全体の樹脂製基板
２２：  装置全体の木製基板
２３：  電荷注入端子
２４：  電荷回収端子
２５：  エレクトレットベルトの回転軸
【図１】
2020110019.tif 000003
【図２】
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【図３】
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【図４】
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【図５】
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【図６】
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【図７】
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【図８】
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【図９】
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【図１０】
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【図１１】
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