# Projet d'élaboration d'un protocole de caractérisation des émissions électromagnétiques des lampes fluorescentes compactes à économie d'énergie

Thierry Letertre, Alain Azoulay, Alain Destrez, François Gaudaire, Christophe Martinsons

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Thierry Letertre, Alain Azoulay, Alain Destrez, François Gaudaire, Christophe Martinsons. Projet d'élaboration d'un protocole de caractérisation des émissions électromagnétiques des lampes fluorescentes compactes à économie d'énergie. La Revue de l'électricité et de l'électronique, 2009. hal-05451008

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# Projet d'élaboration d'un protocole de caractérisation des émissions électromagnétiques des lampes fluorescentes compactes à économie d'énergie

## Mots clés

Lampe basse consommation, Fluocompacte, LBC, CEM, Champ électromagnétique, Exposition des personnes

■ Thierry LETERTRE¹, Alain AZOULAY¹, Alain DESTREZ¹, François GAUDAIRE², Christophe MARTINSONS²
Supélec - département Télécommunications et département d'Électromagnétisme¹,
CSTB - Centre Scientifique et Technique du Bâtiment, pôle Eclairage, Electricité, Electromagnétisme²

## 1. Principe de fonctionnement des lampes

La lampe fluorescente compacte, appelée aussi fluocompacte, est née dans les années 1970 quand des chercheurs ont eu l'idée de replier un tube fluorescent plusieurs fois sur lui-même et dont le circuit de commande (ballast) a été miniaturisé pour pouvoir rentrer dans le culot d'une lampe standard (figure 1).

Une lampe traditionnelle produit de la lumière lorsqu'un filament de tungstène parcouru par un courant et enfermé dans une ampoule remplie d'un gaz inerte est porté à haute température par effet Joule. Ce mécanisme présente un faible rendement et la durée de vie d'une telle lampe est assez courte car le filament surchauffé se vaporese peu à peu sur les parois de verre et finit par se rompre après quelques centaines d'heures de fonctionnement. La

lampe fluocompacte fonctionne, elle, sur le principe du tube fluorescent qui assure son rendement élevé.

Le culot de la lampe contient un dispositif électronique appelé « ballast » (figure 2), permettant de générer une décharge électrique « continue » qui génère une émission de lumière ultra-violette lorsque les atomes de mercure contenus dans le tube sont percutés par les électrons. Une couche de composés fluorescents recouvre la paroi interne du tube et convertit l'émission UV en lumière visible. Ce principe a un meilleur rendement énergétique ; une lampe fluocompacte de flux lumineux équivalent à une ampoule à incandescence consomme de quatre à cinq fois moins d'énergie : une lampe de ~11 W est équivalent à une ampoule classique de ~60 W. De plus, les lampes fluocompactes, économes en énergie, ont une durée

### L ESSENTIEL

Dans un contexte où les économies d'énergie sont valorisées, l'utilisation des lampes fluorescentes compactes à basse consommation d'énergie tend à se généraliser. Toutefois, les émissions radioélectriques parasites produites par ces sources font actuellement l'objet de nombreuses discussions. En particulier, au mois d'août 2007, des articles de presse ont fait état de risques d'exposition pour les personnes situées à proximité immédiate de ces lampes [11].

Nous avons voulu vérifier ces assertions par des expérimentations les plus objectives possibles. Pour ce faire, nous avons testé des lampes à économie d'énergie en proximité immédiate (en champ très proche), afin d'identifier la ou les fréquences mises en cause, ainsi que le niveau maximal de champ magnétique produit à très courte distance.

Nous proposons enfin un protocole de mesure adapté à la mesure des émissions radiofréquence de ces lampes, qui tiendra compte des résultats obtenus lors de cette campagne de mesures.

### SYNOPSIS

In a context where energy is valued, the use of Compact Fluorescent Light bulbs with low energy consumption (CFL) tends to generalize. However, the radio noise produced by these sources is currently the subject of many discussions, particularly about the issue of human exposure. This paper is dedicated to the characterization of the electric and magnetic fields radiated by various models of lamps. For this purpose, we have carried out test in the immediate vicinity (near field) of these CFLs in order to identify the frequencies involved, and the EM fields produced at very short distance. These measurements were conducted in situ to study the evolution of the electromagnetic field over several minutes.
<figure><img src="image_2.png" /></figure>

<figure><img src="image_3.png" /></figure>

<figure><img src="image_4.png" /><figcaption>Figure 1. Composants d'une lampe fluocompacte.</figcaption></figure>

<figure><img src="image_5.png" /><figcaption>Figures 3a et 3b. Niveau de 50 Hz résiduel pour deux lampes différentes.</figcaption></figure>

<figure><img src="image_6.png" /><figcaption>Figure 2. Exemples de « ballast ».</figcaption></figure>

<figure><img src="image_7.png" /><figcaption>Figure 4. Le dispositif de mesure : boucle magnétique plus supports.</figcaption></figure>

de vie très supérieure aux lampes classiques, mais n'ont pas que des avantages. Elles sont plus chères à l'achat, contiennent quelques milligrammes de mercure (quantité non négligeable nécessitant une procédure de recyclage particulière) et produisent une émission radioélectrique plus importante du fait de la présence du ballast pour la génération de la décharge électrique. Cette émission radioélectrique est à l'origine de ce travail de recherche.

## 2. Génération de l'émission radioélectrique parasite

L'élément mis en cause pour cette émission est le « ballast » électronique qui se trouve dans le culot de la lampe (figure 2). En effet, pour que la décharge s'amorce dans le tube fluorescent, il faut le soumettre à une tension très élevée, supérieure à 220 V [5]. Le principe de fonctionnement de ce système est donc le suivant :

1) On effectue un redressement double alternance de la tension de 220 V, puis on filtre le signal pour obtenir une tension continue de l'ordre de 300 V (figure 3a et 3b).

2) Un oscillateur haute fréquence (HF) découpe cette tension à une fréquence > 20 kHz pour améliorer le rendement du dispositif.

3) La haute tension HF est envoyée dans le ou les tubes fluorescents.

## 3. Dispositif de mesure

Une double démarche a été utilisée pour la réalisation des mesures. Dans un premier temps, il a fallu identifier la fréquence, la forme de l'onde rayonnée à l'aide d'une boucle magnétique étalonnée EMCO 7604, couvrant la bande de fréquence 20 Hz à 1 MHz, couplée à un oscilloscope numérique de type Agilent Infinium 1,5 GHz (figure 6a). Puis, dans un deuxième temps, nous avons positionné les lampes sous tests ainsi que la boucle de mesure sur des supports (figure 4, où l'on pouvait faire varier l'écartement), la boucle étant elle reliée à un analyseur de spectre de type Agilent E4407b (figure 6b).

Des lampes de marques différentes, de puissances (les puissances électriques des produits testés vont de 5 à 20 W), de forme de culots et de nombre de tubes différents, commercialisées dans la grande distribution, ont été testées (figure 5).

Le signal radiofréquence, récupéré par le dispositif de mesure et visible sur les figures 6a et 6b, montre que le signal radiofréquence mesuré vient bien du système de ballast [6]. Il s'agit d'un signal de forme complexe dont le spectre s'étend de quelques dizaines de kHz à moins de 1 MHz.
<figure><img src="image_8.png" /><figcaption>Figure 5. Échantillons de lampes testées.</figcaption></figure>

<figure><img src="image_9.png" /><figcaption>Figure 7. Amorçage de la lampe.</figcaption></figure>

Les lampes fluocompactes, comme les tubes fluores-
cents, passent par une phase transitoire (mise en tempéra-
ture du tube) qui se caractérise, pour les lampes fluocom-
pactes, par un pic de tension (amorçage de l'arc : (1) sur
la figure 7) dès l'allumage puis par une dérive lente de la
fréquence fondamentale de l'émission électromagnétique,
correspondant à la mise en régime, jusqu'à la stabilisation
de la température du tube et à la stabilisation du flux lu-
mineux émis.

Les questions de l'amorçage de l'arc et de la mise en
régime de la lampe seront envisagées dans une étape ulté-
rieure compte tenu de la durée réduite de cette phase.

Une fois stabilisé, en régime permanent (2) sur la fi-
gure 7), la forme d'onde obtenue avec l'oscilloscope nu-
mérique (figure 6a) correspond à une sinusoïde distordue.
Le spectre montre un maximum de la densité spectrale de
puissance à la fréquence fondamentale (le plus souvent
entre 10 et 50 kHz) et d'autres pics, de niveaux décrois-
sants, aux fréquences harmoniques (figures 8a et 8b).

Dans le chapitre 4, nous décrirons et discuterons des résultats obtenus. La définition d'un protocole de mesure complet proprement dit sera effectuée au chapitre 5.

4. Résultats

Ces mesures dépendent énormément de la construc-

<figure><img src="image_10.png" /><figcaption>Figure 6a) Signal récupéré sur un oscilloscope ;
6b) Signal récupéré sur un analyseur de spectre.</figcaption></figure>

<figure><img src="image_11.png" /><figcaption>Figures 8a et 8b. Spectres obtenus
pour deux lampes différentes.</figcaption></figure>

tion du culot qui intègre le ballast électronique et conduisent à des résultats très différents. Dans la suite de ce travail, nous chercherons à optimiser de manière précise la position relative de la lampe par rapport aux sondes et antennes de mesure de champ afin d'obtenir les valeurs de champ maximal. L'influence du type de douille sera également étudiée (modèles « à vis » ou « à baïonnette »).

4.1. Rappels sur les formules de conversions utilisées

Les résultats seront lus sur un analyseur de spectre.

Les formules (1 et 2) permettent de calculer le champ
magnétique en dB(µA/m) à partir de la valeur de la puissance
mesurée par l'analyseur de spectre en dBm, à l'aide d'une
antenne (boucle) étalonnée en champ magnétique (figure 9).

$$
V'_{\text{dB}(\mu\text{V})} = P_{\text{dBM}} - 20\log(10^{-6}) - 30 + 10\log(50) \approx P_{\text{dBM}} + 107 \quad (1)
$$

$$
H_{(dB(\mu A/m))} = P_{(dBm)} + F_{(dB(pT/\mu V))} + 107 - 2 \quad (2)
$$

F représente le facteur de conversion (ou facteur d'antenne) de l'antenne pour passer de la valeur de la tension lue sur l'analyseur en µV à la valeur de l'induction magnétique en pT (pico Tesla).

Dans la formule (2), le facteur -2 vient de la transfor-
mation des Tesla en Ampère par mètre.

4.2. Synthèse des résultats obtenus

4.2.1. Mesure du champ électromagnétique

La mesure du champ magnétique a été privilégiée
du fait de la fréquence du signal et de la distance entre
l'antenne de mesure et la lampe, comparée à la longueur
<figure><img src="image_12.png" /><figcaption>Figure 9. Facteur de conversion pour l'antenne de la boucle magnétique EMCO.</figcaption></figure>

<figure><img src="image_13.png" /><figcaption>Figure 10b. Répartition du champ magnétique en fonction de la fréquence pour une autre lampe.</figcaption></figure>

d'onde de l'émission (environ 10 000 m).

Les tableaux suivants regroupent les résultats obtenus en tenant compte des niveaux produits par chaque raie d'amplitude significative (figures 10a et 10b) pour chaque classe de puissance électrique consommée en fonction de la distance entre la lampe et la boucle.

Si l'on tient compte des contributions de toutes les fréquences pour les calculs des champs magnétiques et électriques, nous obtenons :

<table><thead><tr><th colspan="2">5 W</th></tr><tr><th>D (m)</th><th>H (A/m)</th></tr></thead><tbody><tr><td>contact</td><td>x</td></tr><tr><td>0,25</td><td>0,058</td></tr><tr><td>0,5</td><td>0,01</td></tr><tr><td>1 x</td><td></td></tr></tbody></table>

<table><thead><tr><th colspan="2">9 W</th></tr><tr><th>D (m)</th><th>H (A/m)</th></tr></thead><tbody><tr><td>contact</td><td>0,133</td></tr><tr><td>0,25</td><td>0,004</td></tr><tr><td>0,5</td><td>0,001</td></tr><tr><td>1 x</td><td></td></tr></tbody></table>

<table><thead><tr><th colspan="2">11 W</th><th colspan="2">LA</th><th colspan="2">LB</th><th colspan="2">LC</th><th colspan="2">LD</th></tr><tr><th>D (m)</th><th>H (A/m)</th><th>H (A/m)</th><th>H (A/m)</th><th>H (A/m)</th><th>H (A/m)</th><th>H (A/m)</th><th>H (A/m)</th><th>H (A/m)</th><th>H (A/m)</th></tr></thead><tbody><tr><td>contact</td><td>0,41</td><td>5,8</td><td>x</td><td>0,093</td><td>0,008</td><td>0,25</td><td>0,013</td><td>0,07</td><td>0,001</td></tr><tr><td>0,5</td><td>0,002</td><td>0,01</td><td></td><td>0,019</td><td>x</td><td>0,5</td><td>0,002</td><td>0,01</td><td>0,001</td><td>x</td></tr><tr><td>1 x</td><td></td><td></td><td></td><td></td><td></td><td></td><td></td><td></td><td></td><td></td></tr></tbody></table>

<figure><img src="image_14.png" /><figcaption>Figure 10a. Répartition du champ magnétique en fonction de la fréquence pour une lampe.</figcaption></figure>

<figure><img src="image_15.png" /><figcaption>Figure 11. Valeur du champ magnétique mesurée à une distance de 25 cm en fonction de la puissance de la lampe.</figcaption></figure>

<table><thead><tr><th colspan="2">15 W</th></tr><tr><th>D (m)</th><th>H (A/m)</th></tr></thead><tbody><tr><td>contact</td><td>x</td></tr><tr><td>0,25</td><td>0,016</td></tr><tr><td>0,5</td><td>x</td></tr><tr><td>1 x</td><td></td></tr></tbody></table>

<table><thead><tr><th colspan="2">20 W</th></tr><tr><th>D (m)</th><th>H (A/m)</th></tr></thead><tbody><tr><td>contact</td><td>x</td></tr><tr><td>0,25</td><td>0,19</td></tr><tr><td>0,5</td><td>x</td></tr><tr><td>1 x</td><td></td></tr></tbody></table>

### Remarques :

* les x indiquent que la mesure n'a pas été effectuée ;

* la distance référencée contact correspond à la distance minimale entre la boucle et la lampe (la boucle touche le tube fluorescent) et n'a pas une valeur constante : distance variable de 1 cm à moins de 3 cm suivant la forme de la lampe (figure 5).

### 4.2.2. Comparaison des émissions RF

La figure 11 montre que l'amplitude du champ magnétique mesuré ne dépend presque pas de la puissance de la lampe. En revanche, il existe une grande disparité entre des lampes d'une même puissance. Les différences de niveau de champ magnétique entre ces deux groupes dépendent plus de la réalisation du système électronique de ballast, ainsi que de la longueur du tube et du nombre de repliement sur lui-même utilisé dans la lampe (la puissance de la décharge électrique dépendant de la longueur
<figure><img src="image_16.png" /><figcaption>Figure 12. Décroissance du champ en fonction de la distance pour deux lampes de puissance identique et égale à 11 W.</figcaption></figure>

<figure><img src="image_17.png" /><figcaption>Figure 14. Résultats de mesure.</figcaption></figure>

des tubes). La zone A (haute) correspond à des lampes ayant un spectre du type de la figure 10b et la zone B (basse) à des lampes qui correspondent à la figure 10a.

### 4.2.3. Évolution du champ magnétique en fonction de la distance lampe-boucle

Pour cette étude, nous avons pris deux lampes caractéristiques de chaque groupe d'émission. Les courbes de décroissance obtenues sont quasiment parallèles et sont comprises entre une décroissance en 1/d et en 1/d² (où d est la distance entre la lampe et la boucle de mesure).

### 4.2.4. Évolution de l'émission EM des lampes

Nous avons réalisé des mesures in situ (figure 13) à 30 cm d'une lampe de 30 W pendant une période de plusieurs minutes (figure 14). Les niveaux affichés sont les valeurs de champs cumulés dans la bande 5 kHz-100 kHz.

Lorsque la lampe est éteinte, les niveaux des champs ambiants résiduels mesurés sont de :

$$E= 0,3 \text{ V/m et } B= 0,07 \mu\text{T}.$$

Autour et à proximité immédiate de la lampe allumée, le niveau de champ électrique varie de 80 V/m à 380 V/m,

<figure><img src="image_18.png" /><figcaption>Figure 13. Configuration.</figcaption></figure>

<figure><img src="image_19.png" /><figcaption>Figure 15. Instabilité des oscillations.</figcaption></figure>

et le niveau d'induction magnétique varie de 0,2 µT à 0,6 µT. Les niveaux de champs sont maximums à proximité du ballast situé dans le culot de la lampe.

## 5. Protocole de mesure

Pour élaborer un protocole de mesure fiable et reproducible des champs produits par les lampes fluocompactes à basse consommation, des précautions doivent être prises :

* dans le choix du lieu de mesure, une chambre blindée pour éliminer les rayonnements « parasites » extérieurs ;

* dans le choix du capteur de champ, la boucle magnétique est la plus adaptée à ce type de mesure, car elle est adaptée aux fréquences mises en jeu (quelles kHz à 500 kHz) ;

* dans le choix de l'appareil de mesure proprement dit, un analyseur de spectre est parfait pour ce type d'analyse. Les réglages de la valeur de l'atténuateur d'entrée, de la bande d'analyse (RBW, Resolution BandWidth), de la bande vidéo (VBW, Video Band-Width), du mode de détection et de la vitesse de balayage sont importants (figure 15) ;

* il faut laisser le temps à la lampe de se stabiliser, du point de vue thermique, une durée qui va de quelques secondes à quelques minutes suivant les lampes.
<figure><img src="image_20.png" /></figure>

<table><caption>Figure 16. Tableau des niveaux de références donnés par l'ICNIRP pour le public.</caption><thead><tr><th>DOMAINE DE FREQUENCES</th><th>INTENSTIE DE CHAMP E (V/m)</th><th>INTERSTIE DE CHAMP H (A/m)</th><th>CHAMP B (G.T)</th><th>DENSITIE DE PUISSANCE DE L'ONDE PLANE DUVALENTE Seg Wan S</th></tr></thead><tbody><tr><td>1000 Hz</td><td></td><td>3,2 x 10<sup>-4</sup></td><td>4 x 10<sup>-4</sup></td><td></td></tr><tr><td>1000 Hz</td><td></td><td>3,2 x 10<sup>-4</sup> / 2</td><td>4 x 10<sup>-4</sup> / 2</td><td></td></tr><tr><td>1000 Hz</td><td></td><td>4,000 / 1</td><td>5,000 / 1</td><td></td></tr><tr><td>250 / 1</td><td></td><td>4 / 1</td><td>5 / 1</td><td></td></tr><tr><td>250 / 1</td><td></td><td>5</td><td>6,25</td><td></td></tr><tr><td>3,500 Hz</td><td></td><td>5</td><td>6,25</td><td></td></tr><tr><td>3,500 Hz</td><td></td><td>5</td><td>6,25</td><td></td></tr><tr><td>3,500 Hz</td><td></td><td>0,73 / 1</td><td>0,92 / 1</td><td></td></tr><tr><td>3,500 Hz</td><td></td><td>0,73 / 1</td><td>0,92 / 1</td><td></td></tr><tr><td>3,500 Hz</td><td></td><td>0,73 / 1</td><td>0,92 / 1</td><td></td></tr><tr><td>28</td><td></td><td>0,073</td><td>0,092</td><td>2</td></tr><tr><td>1,375 / 1/2</td><td></td><td>0,0037 / 1/2</td><td>0,0046 / 1/2</td><td>1,200</td></tr><tr><td>61</td><td></td><td>0,16</td><td>0,20</td><td>10</td></tr></tbody></table>

Dans ces conditions et compte tenu de l'expérimentation conduite, le protocole de mesure peut être fondé sur une mesure de champ magnétique produit par les lampes aux diverses fréquences identifiées (généralement comprises entre 10 kHz et 1 MHz) et à différentes distances.

## 6. Conclusion

On a pu constater que les lampes fluocompactes produisent un champ électromagnétique à des fréquences comprises entre 10 kHz et 500 kHz, émission inexistante pour les lampes à incandescence. Les valeurs maximales de champ magnétique mesurées sont < 6 A/m au contact et < 0,1 A/m à 25 cm. Les valeurs trouvées dans cette étude sont comparables à celle annoncées dans l'étude "EMF von Energiesparlampen" [1].

Ces valeurs sont à comparer avec les valeurs limites d'exposition données par L'ICNIRP (figure 16) [2]. Dans la bande d'intérêt (3 kHz-150 kHz), le seuil limite H est de 5 A/m et le seuil limite pour E est de 87 V/m.

Le risque induit par les émissions de ces lampes pourrait être un brouillage radioélectrique éventuel dans la bande de radiodiffusion en modulation d'amplitude : ondes kilométriques (Grandes Ondes) et ondes hectométriques (Petites Ondes).

Ces différentes études vont être complétées par des mesures de champ électrique, effectuées également en champ proche et cela pour un ensemble plus large d'échantillons afin de préciser la nature exacte des émissions radioélectriques accompagnant l'utilisation normale de ces lampes [6].

Des études seront également menées sur les émissions de champ électromagnétique apparaissant lors de l'amorçage de la décharge électrique dans le tube. En effet, ce phénomène correspond à un régime transitoire de faible durée mais qui met en jeu des tensions significativement plus élevées et, par conséquent, des champs plus intenses avec des harmoniques de plus hautes fréquences.

Pour être exhaustif, il faudrait également mesurer l'émission électromagnétique des lampes ayant subi des cycles de vieillissement afin de mettre en évidence les variations imputables aux dérives des composants électroniques [8].

Nos mesures et le protocole de mesure que nous avons proposé dans cet article pourront aider les fabricants de lampes fluocompactes à mettre au point des systèmes de ballast électronique moins émissifs [5, 7].

## Références

[1] Dr. G. DURRENBERGER, "EMF von Energiesparlampen: Feldmessungen und Expositionsabschätzungen mit Vergleich zu anderen Quellen im Alltag", Schlussbericht, novembre 2004.

[2] « Guide pour l'établissement de limite d'exposition aux champs électriques, magnétiques et électromagnétiques », ICNIRP, cahier de notes documentaires – Hygiènes et sécurité du travail N° 182, 2001.

[3] P. DEGAUQUE, J. HAMELIN, « Compatibilité électromagnétique : bruits et perturbations radioélectriques », Editions Dunod.

[4] Recueil de normes, « Compatibilité électromagnétique (CEM) – Réglementation et normalisation – Tomes 1 et 2 », Union Technique de l'Électricité et de la Communication (UTE).

[5] "A Novel Low Frequency Electronic Ballast", IEEE Transaction on Industry Applications, vol. 41, N°5, pp. 1401-1408, Sept.-Oct. 2005.

[6] W. YAN, S. Y. RON HUI, "A Universal PSpice Model for HID Lamps", IEEE Transaction on Industry Applications, vol. 41, N°6, pp. 1594-1602, Nov.-Dec. 2005.

[7] C. BRANAS, J. AZCONDO, S. BRACHO, "Study of Output Power Variation Due to Component Tolerances in LC<sub>c</sub>C<sub>p</sub> Resonant Inverters Applied to HPS Lamp Control", IEEE Transaction on Industrial Electronics, vol. 51, N°1, pp. 122-131, Feb. 2004.

[8] F. J. AZCONDO, C. BRANAS, R. CASANUEVA, S. BRACHO, "Power-Mode Controlled Power-Factor Corrector for Electronic Ballast", IEEE Transaction on Industrial Electronics, vol. 52, N°1, pp. 56-65, Feb. 2005.

## Les auteurs

Thierry Letertre est né le 2 décembre 1962. DESS en Génie industriel option systèmes électronique en 1992 (université d'Orsay Paris XII), diplôme de spécialisation en informatique systèmes et réseaux de Supélec en 1998. Enseignant et chercheur depuis 1998 au département Télécommunications de Supélec (campus de Gif-sur-Yvette). Responsable pour le département Télécommunications de la plate-forme de Télécommunications MultiServices, expert auprès de l'AFSSET (appuis scientifique et technique concernant les champs électromagnétiques émis par les ampoules basse consommation), chargé du cours sur les technologies sans fil. Son activité de recherche est axée sur les systèmes de communications radiofréquences, la compatibilité électromagnétique et les brouillages, ainsi que l'exposition des personnes aux champs électromagnétiques de type BF et HF. Membre IEEE depuis 2003 (COMMUNICATION SOCIETY).
Alain Azoulay est professeur au département Électromagnétisme de Supélec. Outre sa charge d'enseignement, il consacre principalement son activité à la compatibilité électromagnétique des systèmes de télécommunications, à la caractérisation des champs électromagnétiques rayonnés par de nombreux dispositifs électroniques et, plus particulièrement, par des systèmes radioélectriques, ainsi qu'au développement de protocoles de mesures radiofréquences à l'aide d'outils variés (chambres semi-anéchoïques, chambres réverbérantes à bras-sage de modes).

Pus récemment, il s'est intéressé à la caractérisation du champ magnétique à très basse fréquence dans le contexte de diverses études sur l'exposition des personnes aux champs magnétiques produits par les sources 50 Hz (lignes très haute tension, transformateurs, appareils et outils électroménagers, etc.). Alain Azoulay est Senior Member de l'IEEE, et membre des sociétés Compatibilité électromagnétique (EMC) et Antennes et Propagation (AP) de l'IEEE.

Alain Destrez, né le 7 juillet 1959 à Reims (Marne), a obtenu une maîtrise de physique en 1981 (université des Sciences et Techniques de Lille) et le diplôme d'ingénieur de Supélec (électronique rapide) en 1983. Enseignant et chercheur depuis 1983 au département Télécommunications de Supélec (campus de Gif-sur-Yvette). Responsable du laboratoire d'optoélectronique depuis 1985, aujourd'hui intégré à la plate-forme technologique PRISME, fédérée par Optics Valley. Professeur adjoint chargé des cours de transmissions sur fibres optiques et d'électromagnétisme. Ses travaux de recherche sont axés sur les systèmes de transmissions sur fibres optiques à très haut débit, les systèmes de transmissions RF de puissance à large bande et systèmes d'identification RFID, et l'électronique associée à ces systèmes. Membre de la SFO (Société Française d'Optique) et de l'EOS (European Optical Society).

François Gaudaire est ingénieur de l'Ecole Nationale Supérieure des Ingénieurs Electriciens de Grenoble (1994) et docteur de l'Institut National Polytechnique de Grenoble (1997). Il travaille au sein du pôle 3E (éclairage, électromagnétisme et électricité) du CSTB (Centre Scientifique et Technique du Bâtiment) dans le domaine de la propagation et le rayonnement des ondes électromagnétiques (hyperfréquences, radiofréquences, très basses fréquences) sur des développements lociciels et métrologiques autour des problématiques de couverture et de connaissance des niveaux d'exposition.

Christophe Martinsons, né en 1970, a suivi un cursus universitaire de physique, puis a travaillé au CEA-CESTA avant d'obtenir en 1998 un doctorat à l'université de Reims. Recruté ensuite par le NPL (National Physical Laboratory), il y a développé de nouveaux étalons optiques de mesures thermophysiques. En 2000, Christophe Martinsons a rejoint le groupe HAGER, spécialiste de la gestion de l'électricité dans les bâtiments, pour prendre la responsabilité des développements optiques, en détection infrarouge et en éclairage. Depuis 2007, il dirige le pôle 3E (éclairage, électromagnétisme et électricité) du CSTB (Centre Scientifique et Technique du Bâtiment). Le pôle 3E conduit des études visant à optimiser l'environnement lumineux à l'intérieur et à l'extérieur des bâtiments en exploitant au mieux la lumière naturelle, les nouvelles sources d'éclairage artificiel et leur gestion électronique. Le pôle 3E travaille également sur la propagation des champs électromagnétiques dans le cadre bâti afin de déterminer les niveaux d'exposition et d'optimiser le fonctionnement des systèmes communicants, dont les réseaux de capteurs sans fils de très faible consommation.