- i - 2009876 la présente invention se rapporte aux oscillateurs -paramétriques optiques. Bans le sens considéré ici, le terme "optique" désigne un rayonnement ayant des longueurs d'onde qui sont consi- * dérablement plus courtes que la longueur d'onde du cristal qui 5 présente l'effet de volumeréparti et non linéaire. En d'autres termes, l'invention concerne des dispositifs paramétriques à ondes progressives adaptés en phase, dont les longueurs d'cnde peuvent en fait couvrir le spectre allant de 1'ultra-violet à 1'infra-rouge lointain et aux régions à fréquences micron^triques de 10 longueur" d'onde très courte. Ci-après on désigne un tel cristal utilisé dans un tel dispositif simplement par le nom de "cristal non linéaire"• Il est frappant de constater que dans la littérature technique relative aux oscillateurs paramétriques optiques on met l'ac-15 cent sur la nécessité d'obtenir un seuil d'oscillation. On en trouvera un exemple dans l'article " Theory of Paramétric ùscillator Threshold witîi Single-Mode Optical Lia s ers and Observation ex Amplification in LiKbo^", par G. D. Soyd et L. ilshkin, The Hiysical Review. 146, 187 (3 juin 1966) . Cette insistance est due tout na-20 tu-rellement au fait que le seuil d'oscillation paramétrique optique s'est toiijours avOré difficile à obtenir, en particulier sur la base d'une onde entretenue. L'un des résultats dos tentatives faites pour obtenir un seuil est lue la résonance simultanée de la radiation de signal 25 et do la radiation inactive ou de fond dans un dispositif paramétrique optique a été considérée non seulement comme désirable, mais encore comme un état indispensable à la production des oscillations paramétriques » Malheureusement, pour un oscillateur dans lequel le rayonne-30 ment de signal et le rayonnement inactif ou de fond sont tous deux résonnants, la syntonisation continue de la fréquence du signal exige une variation précise d'au moins trois paramètres de l'oscillateur, comme exposé dans l'article ci-dessus cité. Or, en pratique, il est extrêmement difficile de procéder à de tels ajuste-35 ments fins et une seule variable telle que la rotation ou la température dxi cristal est généralement utilisée pour assurer une syntonisation quasi-continue. Pour un oscillateur dans lequel on peut amener à la résonance le rayonnement de signal et le rayonnement inactif, il se produit des discontinuités d'accord 69 13716 - a - 2009876 impliquant des intervalles d'une largeur égale à-plusieurs fois l'espacement des modes axiaux de l'oscillateur. Voir "Optical Parametric Oscillation in EiîTbo^" par J. A. G-iordmainc et Robert, 0. Miller dans Piiysics of Q.uantum Electronics, édité par P* L. 5 Kelley, B. lax, et P. E. Tannenwald (McGraw-Hill, F* T. 1966) page 31. Un problème très difficile à résoudre associé à la résonance simultanée du rayonnement de signal et du rayonnement inactif est une réflexion, dépendant de la puissance, du rayonnement de pon-10 page- par lo cristal non linéaire. Voir "Konlinear Optical Effects: j\n Optical Power limiter" par E. Siegraan, Aoplied Optica, 6, 739 (1962). Cette réflexion est due au fait que les ondes rétrogrades du rayonnement de signal et du rayonnement inactif se mélangent pour engendrer une onde de pompage rétrograde. la réflo-15 xion dépendant de la puissance, non seulement produit une réaction indésirable de l'oscillateur paramétrique sur la source de l'énergie de pompage, mais encore détermine un rendement global médiocre, le rendement théorique maximal est de 50 p ot on l'obtient lorsque l'énergie appliquée est quadruple du seuil d'oscillation parar.ié-20 trique. Un pompage plus intense ne peut que réduire encore le rendement du fait que la réflexion dépendant de la puissance croît plus rapidement, lorsque P/P.J. (rapport de l'énergie do pompage à l'énergie de seuil) croît, qu>j la puissance du signal et. du rn-25 yennement inactif <> lors d'un fonctionnement avec tme résonmee Q élevée aux fréquences du signal et du rayonnement inactif, un seul mode axial de pompage pompe une paire de modes donnée de signal et de rayonnement inactif, les autres modes axiaux de pompage n'apportent pas 30 d'énergie à la meme paire mais peuvent servir à produire une oscillation avec d'autres paires. Un laser de pompage à fréquence et mode uniques fournit généralement moins d'énergie à l'oscillateur paramétrique qu'un" lpser de pompage à modes multiplies. la lemaderesse a trouvé qu'il est possible d'obtenir une os~ 35 cillation paramétrique optique avec un signal non résonnant, les avantages de l'oscillation avec un signal non résonnant sont une meilleure possibilité d'accord, un rendement accru et une absence de réaction de l'oscillateur sur la source d'énergie de pompage. Bien entendu, il doit être bien compris que dans un oscilla-40 teur paramétrique deux rayonnements sont engendrés et qu'on peut Tl PAO ORIGINAL 69 13716 - 3 - 2009676 appeler l'un quelconque d1entrô'-eux le signal et 1'autre le ra-, de fond * yonneraent J Ci-après, le rayonnement engendré non résonnant sera considéré comme lo signal, même si cette convention est en contradiction, dans certains cas, avec les conventions de la technique 5 antérieure relatives à la désignation des deux rayonnements engendrés. On notera en outre qu'en cas d'utilisation d'une pompe à modes multiples, le signal non résonnant est engendré dans de de fond nombreux modes tandis que le rayonnement/ré sonnant n'est enjgœdrt^ que dans un seul mode si l'espacement des modes du rayonnerient/ 10 est supérieur au double du spectre des modes de pompage. Plus précisément, pour agjrujer^ l'obtention d'un signal non résonnant et un rayonnement/ré sonnant, au moins le réflecteur de . de fond rayonnemeni/ le plus éloigné que la source de pompageest agencé de manière à transmettre le signal à peu près entièrement ou est as-15 socié à d'autres moyens permettant d'extraire le rayonnement de signal du résonateur de rayonnement de fond. XMautres caractéristiques et avantages de la présente invention ressortiront de la description qui va suivre, faite en regard des dessins annexés et donnant à titre explicatif mais nulle-20 ment limitatif jpXi£3XOucj?s formes de réalisation conformes à l'invention. Sur ces dessins : - la figure 1 est une vue schématique partiellement imagée et partiellement sous forme de schéma symbolique d'un oscillateur 25 paramétrique optique convenant particulièrement bien aux oscillations d'ondes entretenues; - la figure 2 représente une variante du mode de réalisation de la figure 1 permettant un verrouillage de mode de l'oscillateur paramétrique pour produire des impulsions de sortie? 30 - la figure 3 représente un mode de réalisation d'un oscil lateur à cristal non linéaire disposé à l'extérieur de la cavité du laser de pompage, et - la figure 4 représente des courbes qui. facilitent la compréhension du fonctionnement de l'oscillateur paramétrique opti- 35 que suivant l'invention. L'oscillateur paramétrique de la figure 1 convient partieu- • lièrement bien pour obtenir une oscillation paramétrique accorda-ble avec un signal non résonnant en utilisant une pompe à ondes entretenues. Le cristal non linéaire 11 qui, dans l'exemple 69 13716 - + - 2009876 considéré est du niobate de baryum et de sodium (BagHaNb^O^) , est placé à l'intérieur du résonateur du laser 'de pompage 12, qui fonctionne à environ 5000 %• Les oscillations sont engendrées par le rayonnement do pompage qui, par exemple, pourrait être le 5 rayonnement sous forme d'onde entretenue d'un laser à ion d'argon 12. Le résonateur à laser, qui est le résonateur de pompage par rapport à l'oscillateur paramétrique, est formé par un réflecteur 15 monté près de l'extrémité du cristal non linéaire 11 la plus éloignée du milieu actif 12 du laser, ou sur cette extrémité, 0 et par le résonateur à prisme à sélection de mode 20, disposé, par rapport au réflecteur 15, de manière à présenter avec celui-ci un axe commun qui traverse le milieu actif contenu dans l'enveloppe 13. Pour assurer une sélection parmi les divers modes à fonc- 5 tioimement axial qu'on peut obtenir avec le laser à l'argon, un petit résonateur auxiliaire 20 est formé en moâtant le réflecteur 16 et le réflecteur 17 sur des surfaces orthogonales d'un prisme 18. Le prisme 18 peut Stre en quartz fondu, auquel cas une surface inclinée 19 assure une réflexion interne partielle dans le prisme 0 18 pour compléter le résonateur auxiliaire 20. ae iona Le résonateur de rayonnement/de 1'oscillateur paramétrique est formé par le réflecteur 21 disposé près de l'extrémité du cristal 11 opposé au réflecteur 15, ou sur cette extrémitéj et par le réflecteur 22 mobile axialement. Le réflecteur 22 est monté 5 sur un élément pièzo-électrique annulaire 23 qui est excité par v. une source de syntonisation fine 24 pour faire varier la position axiale du réflecteur 22. ' Les réflecteurs 15, 2.1 et 22 sont des miroirs à diélectriques multiples qui sont conçus de manière à présenter des caractéris-tiques de réflexion spécifiques» Le réflecteur 15 est fortement réfléchissant pour le rayonnement de pompage et fortement transparent pour le rayonnement de signal/ ho'reïle'cteur 21 est fortement transparent pour le rayonnement de pompage et pour le rayonnement de signal et fortement réfléchissant pour le rayonnlaent/'* 5 Le réflecteur 22 est fortement transparent pour le rayonnement de signal et fortement réfléchissant pour lo rayonnement de fond. Le cristal 11 est monté dans un appareil de contrôle de température 26 capable de contrôler de façon variable la température du cristal 11 pour assurer une syntonisation grossière de l'état 69 137Î6 - 5 - 2009876 d'adaptation de phase de l'oscillateur et, par conséquent, les 0 . cl© fond. ^ fréquences du rayonnement/et du signal, dont la somme est égale. à la fréquence do pompage. Etant donné que cet accord par variation de température modifie la longàeur de la trajectoire optique du 5 rayonnement do pompage, le compensateur de la longueur de parcours de pompage 27, dans l'exemple représenté, un modulateur électro-optique propre à 3tre ut-jLli^é^ à environ 5000 À, est monté sur le parcours du rayonnement/ de façon que son axe z soit aligne parallèlement à l'axe du laser et est excité par l'intermédiaire 10 d'électrodes convenables, à partir de la source de tension de réglage 28 pour maintenir la longueur du parcours de pompage constant lorsque la température régnant dans l'appareil 26 varie. Le rayonnement de pompage peut être ou non focalisé à l'intérieur du cristal 11 par une lentille appropriée 29. 15 le mode de réalisation de la figure 1 peut utiliser des carac téristiques de réflexion différentes des réflecteurs 15, 21 et 22° Le rayonnement de signal se propageant vers la droite à partir du cristal 11 peut être extrait du résonateur de pompage en un'point convenable quelconque ou peut être absorbé. Par exemple, le réflec— 20 teur 17 pourrait être rendu transparent au signal. Les deux rayonnements de signal se propageant en sens inverses peuvent être combinés par un combinateur de faisceaux convenables si le rayonnement de signal doit être utilisé. Dans tous les cas de ce genre les réflecteurs 15, 21 et 22 peuvent rester identiques. 25 Pour rendre le dispositif susceptible d'être accordé dans de fond une large bande, les réflecteurs de rayonnement/21 et 22 peuvent présenter, par exemple, des réflectances élevées comprises entre 1,0/fet une longueur d'onde notablement plus grande et des pouvoirs de transmission élevés de 0,4S0,99yM-dans le cas d'une longueur 30 d'onde de pompage de 0,5>U En ce qui concerne.le fonctionnement du mode de réalisation de la figure 1, le laser de pompage à ions d'argon est réglé, par 35 exemple, de manière à fournir un rayonnement d'onde entretenue à 0,5)H dans un seul mode longitudinal choisi par le -résonateur à prisme 20. En pratique, l'identité exacte de ce mode petit être déterminée par un système de commandé à réaction tirant son signal d'un comparateur de fréquence 31 et accordant le résonateur 69 137Î6 - 6 - 2009876 de pompage, par exemple, en modifiant la tension appliquée au compensateur 27- Suivant une variante, un réglage manuel peut être effectué en réponse au fonctionnement du comparateur 21. h-i cristal 11 de BagKaFb^O-j^ est par exemple orienté de fâ- 5 çon que son axe optique et l'axe commun des résonateurs de la" figure 1 soient orthogonaux, de manière à assurer une adaptation do et de fond phase des/bayonnenents do pompage, de signal/sans double refraction, néanmoins, cette orientation n'est pas nécessairement utilisée. Un accord grossier de la fréquence de signal est obtenu en faisant 10 varier lo température à l'intérieur do l'appareil 26 et un accord fin est obtenu en faisant varier la tension fournie par la source 24 à l'élément pièzo-électrique 23 de manière à déplacer le réflecteur 22. Dans la mesure où la température fait varier la longueur du parcours de pompage dans le cristal 11, la tension de la 15 source 28 est ajustée manuellement pour fournir l'incrément oppose de variation de la longueur du parcours de pompage dans l'élément électro-optique et de compensation 27» Sn conséquence, on utilise mis polarisation appréciable normale de l'élément 27* Suivant mu variante, un accord grossier pourrait également 20 être obtenu par rotation du cristal 11. A de x©33,d lie me en l'absence d'accord fin du réflecteur de rayonnement/ 22, les caractéristiques d'accord globales de cet oscillateur paramétrique basées exclusivement sur une variation de la température sont beaucoup plus faciles à contrôler que celle-s des os-25 cillateurs à double résonance antérieurs qui présentent les larges discontinuités de syntonisation, comme précédemment décrit. Ces discontinuités sont inférieures à la moitié de l'espacement des modes axiaux de l'oscillateur. l'accord fin permet d'éliminer même ces discontinuités. En 30 conséquence, deux paramètres variables seulement sont nécessaires pour assurer une syntonisation continue, ce qui contraste avec les trois paramètres^varia^les nécessaires lorsque le signal et 1g rayonnement/sont s imult anément résonnants. Dans les cas où l'accord fin n'est pas utilisé, on peut éli-35 miner le prisme sélectexxr de mode et pomper l'oscillateur avec une source'de pompage"à fréquences multiples (à modes multiples). L cet effet, il suffit de remplacer le prisme sélecteur de mode 20 de la figure 1 par un simple miroir à la longueur d'onde de pompage. Des fréquences de signal multiples peuvent etre traitées, 69 137Î6 -7- 2009876 étant donné qu'il n'y a pas de résonateur de ^ignal» L'aspect le plus important du mode de réalisation de la figure 1 réside en ce que le rayonnement de signal n'est pas résonnant dans la cavité de l'oscillateur formée par les miroirs 21 et 5 22 du fait que les miroirs 15 et 22 ne réfléchissent pas ce rayonnement.En conséquence,les phases du signal et du rayonnement de fond sont toujours telles que l'énergie se propage de la pompe vers le signal et vers le rayonnement de fond jamais en sens inverse.En conséquence,l'énergie de pompage est très efficacement 10 convertie en énergie de signal et de rayonnement de fond;en fait, toute l'énergie de pompage dépassant le seuil est convertie en signal et en rayonnement de fond.Cette particularité est représentée quantitativement sur la figure 4 par la courbe 72. Les courbes montrent le rendement de conversion de l'énergie 15 de pompage en énergie de signal et de rayonnement de fond en fonction de P/P^., rapport entre l'énergie de pompage appliquée et l'énergie de pompage de seuil.La courbe 71 montre la relation correspondante pour un oscillateur paramétrique à résonances simultanées du signal et du rayonnement de fond. Elle plafonne à 50% pour 20 P/Pa- «= 4-.00.En outre 5même si le seuil est plus élevé pour des oscillateurs à signal non résonnant que pour des oscillateurs à résonances simultanées .la courbe 71 montre qu'avec P/P^.^ 2,pour des oscillateurs à signal non résonnant,1e rendement peut dépasser 50Ç 2. Dans le mode de réalisation modifié de la figure 2,les composants portant les mêmes références numériques que des composants de la figure 1 sont identiques à ces derniers.Le mode de réalisa-30 tion de la figure 2 diffère de celui de la figure 1 en ce qu'il est adapté à un fonctionnement à modes axiaux multiples du laser de pompage et à un fonctionnement avec verrouillage de mode de l'oscillateur paramétrique.Lé verrouillage de mode est obtenu par une modulation de l'atténuation du résonateur de rayonnement de 35 fond à la fréquence d'espacement de modes de 1'oscillateur paramétrique . Le modulateur 42 pourrait être constitué par un cristal électro-optique 43 en tantalate de lithiumCLiTaO*)orienté de façon que son axe optique soit parallèle à l'axe commun du résonateur.Ledit modulateur est excité par la source de tension 44 40 à la fréquence d'espacement de modes,par exemple par l'intermé- 69 13716 _8~ 2009876 aiaire des électrodes terminales transparentes 45.L1atténuation varie on raison de la rotation du plan de la polarisation de la lumière et provoque une variation de pertes résultantes aux surfaces inclinées sui ant l'angle de Brewster, 5 L'un des avantages du mode'de réalisation de la figure 2 réside on ce que le nivoau de l'énergie de pompage peut être élevé suf f 1 s a El1 vj at à l'intérieur du cristal 11 pour que la largeur de bande de l'oscillateur paramétrique soit multiple de la largeur de bande d'oscillation du laser fie pompage. Pour une 10 dimension raisonnable du résonateur do rayonnement de fond, la fréquence d'espacement de modes peut être : — 4 x 10^ eps = 4 GHz; 2L 15 néanmoins, il existe de nombreux modes à fonctionnement de rayonnement de fond admissibles dans la largeur de bande d'oscillation. Pour assurer que la caractéristique de saturation homogène du crist3l 11 n'élimine pas un trop grandnombre de ces modes, on 20 50 peut^iionter une cellule d'absorption 46 à saturation non homogène de type connu ot, par exemple, une cellule contenant une solution d'ajusteront de Q Eastman 9860 ou 9740 ( Noms commerciaux) lorsque la longueur d'onde du rayonnement de fond est de l,06ji , à l'intérieur du résonateur de rayonnement de fond, près du "réflecteur 22. La saturation non homogène est la propriété d'un milieu à 25 de gain ( ou d'absorption) résidant en ce ciu'une réduction/gain (ou de l1absorption) à une fréquence donnée dans la largeur de bande disponible no tend pas à réduire le gain ( ou l'absorption) à toutes les fréquences de la largeur do gain ( ou d'absorption disponible. En outre, la teinture saturable constitue- un mécanisme propre à rendre les impulsions plus pointues. On remarquera que la .cellule 46 est disposée: à l'extérieur diybésonateur de poii-page de sorte qu'elle n'affecte pas la pompe. Dans tous les cas nune fois qu'une série de modes axiaux de rayonnement de fond sont entrés en .oscillation, un mo-35 dulateur à verrouillage de mode 42 produit un verrouillage de ces modes ot de la phase qui transforme le rayonnement de --.ortie on impulsions apparaissant a la fréquence d'espacenent des modes du rayonneaent de fond et présentant une Margeur qui ust fonction inverse du nombr^ de modes de rayonnement de fond axiaux oscillants. Un oscillateur paramétrique optique peut être considéré coinnc 40 69 13716 -s- 2009876 présentant un profil de gain homogène. Ceci signifie qu'en régime permanent, un oscillateur pompé par une pompe à fréquence unique tend à osciller suivant un mode axial unique de son résonateur. - Une pompe à modes multiples peut ctre utilisée pour combattre 5 cette tendance et l'on peiHt prévoir des moyens appropriés pour faciliter le verrouillage de mode des nombreux modes axiaux; on peut obtenir ainsi une sortie constituée par un train d'impulsions ultra-courtes. Pour faciliter le verrouillage de mode, il est possible d'incorporer un modulateur intra-cavité à la fréquence c/21 10 de la cavité de l'oscillateur. Pour aider encore à la pulsation, il est avantageux d'incorporer une cellule à teinture sat\u?able 46 dans le résonateur de rayonnement près du réflecteur 22 o Son fonctionnement est facile à comprendre d'après les explications qui suivent. le modulateur contraint l'oscillateur à osciller 15 dans la largeur défi bandes du modulateur, ce qui produit de» impulsions d'une longueur sensiblement égale à l'inverse de cette largeur de bande, toutefois, des circuits électroniques ne suffisent pas pour atteindre la largeur de bande extraordinaire ment étendue et les impulsions ultra-courtes désirées. Ils peuvent 20 seulement faciliter cette obtention. Pour rendre les impulsions plus courtes, on utilise la cellule de teinture 46 comme mécanisme propre à rendre les impulsions plus pointues. Suivant une variants la teinture peut être considérée comme un modulateur à largeur de bande exceptionnellement grande. En conséquence, la teinture est 25 utilisée de la même manière que pour produire le verrouillage de mode dans les lasers à rubis et à verre au néodyme. le modulateur est simplement utilisé pour assurer que le verrouillage de mode désiré a bien lieu. Au contraire, un oscillateur paramétrique dans lequel le 30 signal et le rayonnement de fond sont tous deux mis en résonance se prête mal à un fonetioimement avec verrouillage de mode® La raison en est que la courbe du gain effectif pour un tel oscillateur n'est pas une courbe régulière à variations lentes. Au lieu de cela, il existe des agglomérations de modes axiaus espacées 1 35 d'une distance correspondant à un grand nombre de modes axiaus et pour lesquelles il se produit un gain élevé. On ne connaît aLicune possibilité de provoquer un verrouillage de mode dans un oscilla-^ teur présentant des conditions de gain aussi compliquées (en raison de la résonance complexe). Pour un oscillateur à signal non 69 13716 - 10 - 2009876 résonnant, tel que celui de la figure- 2, aucune complication de ce genre ne se présente. : Ona-procédé à des expériences couronnées de succès au cours: desquelles le cristal non linéaire a été placé à l'extérieur du 5 résonateur à laser de pompage et à été muni de réflecteurs capables de faire résonner le rayonnement de fond et de transmettre 1e signal sans réflexion. Lu cours d'une de ces expériences, on a utilisé un. cristal non linéaire de IiiîïbO^ et une source de pompage constituée par un laser à rubis à mode -unique puisé (0,6943). 10 Ses oscillations paramétriques ont été aisément obtenues avec une énergie de pompage appliquée de 630 à une longueur d'onde-du rayonnement de fond de 1,04/i- et à imo longueur d'onde du signal de 2S08 JX. . Par commodité expéi-imentales on a mesuré l'énergie du rayon-15 ne ment de fond à environ 1/OA-J^ extraite de l'oscillateur par X'ixatermédiair-s d'un miroir réfléchi ssesit à 38 fa et on l'a trouvée égals ) 41 On peut en déduire que l'énergie du signal non ro~ sonnant à en-viron 2,03/^ est considérablement plus grande. Du fait qu'on a mesuré le rayonnement résonné, qui a été dénommé ici 20 "rayonnement de fond"- il peut être plus classique d'inverser la: terminologie "signal" .et"rayonnement de fond" dans ce cas. En améliorant légèrement les coditions d'expérience, on peut espérer une augmentation de rendement considérable. En conséquence, dans le mode de réalisation de la figure 3, 25 qui est basé "sur les expériences de la Demanderesse, on a représenté -un oscillateur paramétrique optique 60 utilisant un signal non résonnant, l'oscillateur 60 est placé à l'extérieur du résonateur du laser de pompage puisé 51.-le laser de pompage est un laser à rubis 51 et à impulsions géantes à mode unique longitu-30 dinal et transversal muni de réflecteurs plans 53 et 54«- On a choisi -une pompe à mode unique du fait qu'un tel choix assure des résultats reproductibles; avec une pompe à modes multiples, on pourrait obtenir des résultats i'rregulièrs ; le résonateur à laser est formé, par le miroir plat fortement réfléchi s saîit 55 et par 35 le miroir partiellement transparent (ï Ps# 70' %) t 54° Une commande de mode.transversal est obtenue en pratiquant un orifice de 2 mm dans une plaque 55 en acier inoxydable de 1,6 mm d'épaisseur environ et une commande de mode longitudinal ainsi qu'un ajustement de Q est assurée par la solution d'ajustement de Q. de 69 13716 - 11 - 2009876 teinture blanchissable (cryptocyanine dans du néthanol) 56 qui, à cet effet, est disposée près du milieu actif 52 du laser. La source d'excitation 58 est réglée par rapport à la concentration en teinture de façon qu' on obtienne une unique impulsion à Q 5 ajusté. Le résonateur de l'oscillateur paramétrique est formé par des miroirs 62 et 63 qui sont extrêmement transparents à la lumière de pompage et extrêmement réfléchissants pour le rayonneront de fond. Le miroir 63 est fortement transparent pour le signal et 10 le miroir 62 peut avoir une réflectance arbitraire pour le signal étant donné qu'aucun signal se propageant vers la gauche ne peut être engendré. Pour empêcher les petites réflexions sur les miroirs de l'oscillateur de réinjecter une partie du rayonnement de pompage dans le résonateur de pompage, un isolateur optique 59 15 est interposé entre la pompe et l'oscillateur. Cet isolateur pourrait être constitué par un circuit tournant de Faraday disposé entre des polariseurs croisés. Un accord grossier de l'oscillateur peut être effectué en faisant tourner le cristal, par exemple par l'intermédiaire d'une commande d'accord 64, en ajustant sa 20 température, en appliquant un champ électrique ou en appliquant une pression. Dans l'exemple représenté, l'oscillateur est une source efficace d'impulsions de rayonnement accordables. Toutefois en ajoutant un modulateur d'atténuation et une teinture saturable propre à rendre les impulsions plus pointues au résonateur de l'os-25 oilJ.ateurt comme décrit à propos du mode de réalisation de la figure 2, un verrouillage des modes de l'oscillateur peut être obtenu et le signal de sortie est constitué par un train d'impulsions ultra-courtes. Il est clair qu'on peut imaginer d'autres modes de réalisa-30 tion dans lesquels l'oscillateur paramétrique optique fonctionne avec un signal non résonnant. Un exemple d'autres moyens permettant d'obtenir des signaux non résonnants consiste à utiliser des miroirs à large bande et à réflectance relativement élevée avec un dispositif d'absorption de signaux 65 placé à l'intérieur de la 35 cavité. Un tel dispositif 65 n'a pas été utilisé dans les expériences de la Demanderesse et est purement facultatif. Il pourrait ?!tre utilisé principalement dans le cas où le rayonnement de signal ne doit pas Ctre utilisé ou lorsque 1^ dispositif 55 est lui-meme un. dispositif d'utilisation;En outre,il est bien -Jvidont qu'une 40 partie du rayonnement de fond mis en résonance peut Ôtro extraite on vue de son utilisation. 69 13716 - 12 - 2009876 BETBllIICttlOlS 1.- Un oscillateur paramétrique optique comprenant Un corps (il ou 61) de matière optique sent non linéaire, des moyens (12 ou 51) pour appliquer un rayonnement do pompage à ce corps de ma- de fond 5 nière h. y engendrer des rayonnements de signai/ et de fréquences .différentes, et 'des moyens- sélecteurs de! fréquence' (21, 22 ou 62, .63) disposés autour'de ce corps- pour faire résonner ledit rayonnement: de "fond, ledit oscillateur étant caractérisé par le fait - que" les moyens sélecteurs de fréquence comprennent des moyens 10 (revêtements diélectriques sur 21, 22 ou dispositif absorbant 65 . entre 62 et 63) pour extraire sans résonance la quasi totalité du rayonnement de signal. 2o~ Un oscillateur paramétrique optique suivant la revendication 1, caractérisé par le fait que les moyens résonnants 15 sélecteurs de fréquence comprennent des réflecteurs oppoàés à diélectriques multiples présentant une réflectance appréciable à l'égard du rayonnement de fond et une réflectance négligeable à l'égard du signal et qui sont disposés autour du corps de matière non linéaire. 20 3«- Un oscillateur paramétrique optique suivant la reven dication 2, caractérisé par le fait que les moyens de production du rayonnement de pompage comprennent un laser de pompage comportant des réflecteurs opposés qui forment un résonateur de pompage le corps de matière optiquement non linéaire étant disposé à l'ia* 25 térieur du résonateur de pompage et l'un au moins des réflecteurs du résonateur de pompage étant fortement transparent à l'égard du signal. 4-.- Un oscillateur paramétrique optique suivant la revendication 3, caractérisé par le fait que la température du corps 30 de matière optiquement non linéaire est ajustée pour accorder l'oscillateur paramétrique, des moyens étant prévus à l'intérieur du résonateur de pompage pour compenser la longueur de la trajec-. toire optique de celui-ci de manière à l'empêcher de varier en réponse à l'ajustement de température. 35 5Un oscillateur paramétrique optique suivant la reven dication 3, caractérisé par le fait que le laser de pompage et les moyens résonnants sélecteurs de fréquence sont agencés de manière à assurer plusieurs modes de rayonnement de fond oscillants 69 13716 - 13- 2009876 des moyens étant prévus pour assurer un. verrouillage desdits modes» 6-[jà oscillateur paramétrique optique suivant la revendication 2y caractérisé par lo fait que le cristal en matière non linéaire est un cristal composé de matière adaptable en phase , 5 les moyens d'alimentation du rayonnement de pompage étant constitués par un laser puisé capable do fournir un rayonnement de pompage dans "on unique sens dans le cristal t et les no yens résonnants sélecteurs de fréquence comprennent deux réflecteurs, celui de ces réflecteurs qui est le plus éloigné du laser puisé étant fortement transparent à l'égard du rayonnement de signal.