La présente invention concerne un système de déviation d'un faisceau optique, plus particulièrement des dispositifs pour la déviation acoustico-optique de la lumière en faisant passer des faisceaux lumineux et des ondes ultra-soniques à travers un élément de déviation constitué par un monocristal. Jusqu'ici, on a largement adopté un dispositif cle déviation mécanique qui consiste à faire vibrer ou à entraîner en rotation mécaniquement un prisse ou miroir de manière à dévier spatialement les faisceaux optiques incidents. Toutefois, un tel type de dispositif-de déviation présente l'inconvénient que, du fait qu'il comporte des parties mobiles mécaniquement, la stabilité et la sécurité de la déviation se trouvent réduites après un usage prolongé et, que de plus, le spot dévié ne peut être déplacé à une vitesse suffisamment accélérée. Pour le remplacer on a, au cours des années récentes, proposé différents dispositifs de déviation utilisant un effet électrico-optique ou l'effet acoustico-optique båsé sur les ondes ultra-soniques. En particulier, ce cernier procédé utilise un milieu optique, perméable à la lumière utilisée, sur la sur face duquel on a déposé par évaporation un transducteur électromagnétique, ou, au plus, deux milieux de construction simple sur lesquels est fixé un transducteur, ce par quoi les faisceaux lumineux peuvent être déviés selon deux dimensions. En conséquence ce dernier procédé présente un avantage économique et il permet également de réaliser un dispositif compact. Toutefois ce type de dispositif de déviation se heurte encore à un problème en ce qui concerne le choix du matériau utilisé comme milieu optique. Un milieu optique pour la déviation acoustico-optique de la lumière, utilisant le phénomène d'interaction des faisceaux lumineux et des ondes ultra-soniques doit satisfaire à deux conditions très importantes (1) les chiffres de valeur acoustico-optique M et Mt décrits ci-après doivent présenter des valeurs élevées et (2) le coefficient d'atténuation acoustique doit être faible. De plus, pour accélérer la vitesse de déplacement du spot du faisceau lumineux, il est souhaitable que l'on obtienne une vitesse de phase d'onde acoustique rapide perpendiculairement au front de tonde acoustique. Les chiffres de valeur acoustico-optique M et Mt ci -dessus .mentionnés sont définis par les équations suivantes : M = n6p2/;p 3 @ @ @@p@@ # v ............ (@) M@ = n7p2/# v ............ (2) dans lesquelles n est l'indice de réfraction- du milieu optique p est sa constante photo-é-lastique p est sa densité et v est la vitesse. de phase d'onde acoustique ci-dessus mentionnée. M constitue une indication de l'intensité des faisceaux lumineux déviés pour des ondes ultra-soniques ayant une certaine fréquence, c'est-à-dire le degré d'efficacité de la déviation. M' constitue une indication de l'efficacité de la déviation lorsque l'on prend en considération une tolérance de la déviation par rapport à la condition de Bragg, indiquée par.. l'équa- tion ci-après, quand la fréquence des ondes ultra-soniques varie alors que l'angle d'incidence défini par les faisceaux lumineux avec les ondes ultra-soniques est fixe Condition-de Bragg : sin # = 2A dans laquelle eest l'angle formé par la lumière incidente avec le front de l'onde- acoustique # est la longueur d'onde des ondes acoustiques Xest la longueur d'onde des faisceaux lumineux. Lorsque l'on prépare un milieu de déviation de la lumière pour la mise en oeuvre pratique, il est nécessaire de choisir le matériau du dit milieu en considérant les valeurs de M et de Mt en fonction des caractéristiques -exigées du dit élément. Des milieux de déviation solides donnent généralement unebonne stabilité de la déviation au cours d'un usage de longue durée et sont peu sujets aux pertes acoustiques de sorte qu'ils sont pratiquement mieux adaptés que ceux du type liquide ou gazeux. Des matériaux connus utilisés comme milieu solide de déviation de la lumière comprennent le métaniobate de lithium (LiNbO3) l'acide a-iodique (a-H103), le molybdate de plomb (PbMoO4) et l'iodo-bromure de thallium (TlIBr) utilisés dans la région du spectre visible.Cependant, LiNb03 donne de faibles valeurs de M et M' ; a-11r03 ntest pas utilisable en raison de sa haute solubilité â l'eau ; PbMoO4 tend cristallographiquement à cliver et ne convient pas pour une application optique TlIBr ne peut être utilisé en pratique en raison de sa faible transparence pour les faisceaux lumineux visibles. D'autres milieux de déviation solides connus utilisables seulement dans la région des infra-rouges sont le tellure metallique (Te) et l'arséniure de gallium (GaAs).Toutefois ces substances presentent l'inconvé- nient que Te présente une perméabilité faible aux rayons infrarouges tandis que GaAs ne peut que difficilement etre obtenu sous forme d'un monocristal important présentant de bonnes pro priétés optiques. Un but de la présente invention est de fournir un milieu solide qui convient pour la déviation acoustico-optique de la lumière sur une gamme de longueurs d'ondes étendue allant du visible à l'infra-rouge. Un autre but de l'invention est de fournir un milieu solide de déviation de la lumière présentant des valeurs élevées de M et Mt et d'autres propriétés physiques excellentes. Un autre but encore de l'invention est de fournir un milieu solide de déviation de la lumière assurant différents résultats lorsque les faisceaux lumineux et les ondes ultrasoniques le traversent respectivement selon différentes direc- tions. Ces buts peuvent etre atteints, conformément à la présente invention, en utilisant un monocristal de t'paratellurite" c'est-à-dire de bioxyde de tellure (TeO2). L'utilisation de ce monocristal de paratellurite comme milieu de déviation de la lumière élève d'une façon marquée la stabilité et la sécurité de marche et, en conséquence, l'effica- cité de la déviation de la lumière et, de plus, réduit de façon notable la capacité de la source de puissance d'entrée et le coût de fabrication d'un appareil comportant le dit milieu. D'autres objets impotents et caractéristiques avantageuses de la présente invention apparaîtront à la lecture de la description faite ci-après avec référence aux dessins ci-annexés dans lesquels Fig. 1 est une vue en perspective d'un dispositif assurant la déviation acoustico-optique de la lumière selon une dimension dans lequel on utilise seulement un élément constitué par un monocristal de paratellurite FigO 2 est une vue en perspective d'un dispositif pour la déviation acoustico-optique de la lumière selon deux dimensions dans lequel on utilise seulement un élément constitué par un monocristal de paratellurite, et Fig 3 est une vue en perspective d'un dispositif pour la déviation acoustico-optique de la lumière selon deux dimensions dans lequel on utilise deux éléments constitués par un monocristal de paratellurite. On décrira maintenant avec référence à la figure l, la disposition générale et le principe d'un déflecteur acousticooptique de la lumière conforme à la présente invention. Lorsque des ondes ultra-soniques engendrées par un transducteur 1 connecté à une source d'hyperfréquences 2 dans une gamme allant des VHP aux UHF sont transmises à travers un milieu solide selon une direction appropriée, il se produit de petites variations de 1' indice de réfraction du milieu qui provoquent une structure en réseau du dit indice de-réfraction. Lorsque les faisceaux lumineux 4 provenant d'une source lumineuse 5 tombent sur le milieu solide 3 sous un angle spécifique par rapport à la dite structure en réseau, une partie ou la totalité des dits faisceaux lumineux transmis à travers le dit milieu 3 est déviée sous un certain angle par rapport à la direction d'incidence. Cet angle de déviation des faisceaux lumineux est substantiellement proportionnellement inverse à la longueur d'onde acoustique circulant à travers le milieu 3. En conséquence, la variation de la fréquence des signaux d'entrée 6 alimentés au transducteur depuis la source d'hyperfréquences 2 et, en conséquence, de la fréquence acoustique, permet de modifier à volonté l'emplacement spatial des faisceaux lumineux déviés 7. Le passage des faisceaux lumineux déviés 7 à travers un moyen optique 8 tel qu'une lentille produit une focal lisation d'un spot optique 10 sur le plan d'un objet 9.Dans le type ci-dessus mentionné de dispositif de déviation de la lumière, il est de pratique courante de prévoir un absorbeur acoustique ll sur la face opposée à la face du milieu de déviation 3 sur laquelle est appliqué le signal afin de rendre les ondes acoustiques introduites dans le dit milieu 3 progressives et non stationnaires. La présente invention est caractérisée en ce que le milieu de déviation 3 est constitué par un monocristal de bioxyde de tellure du type rutile (appelé ci-après Te02) > c'est-à-dire de de "paratellurite". Ce monocristal est généralement obtenu par la méthode de tirage qui permet généralement de former un monocristal de bonne qualité avec un volume supérieur à la dimension minimale de 10mm x lOmm x lOmm nécessaire pour le milieu de déviation. Le monocristal de paratellurite est optiquement d'une extrêmement bonne qualité et permet substantiellement à tous les faisceaux lumineux ayant une longueur d'onde de 0,35 m -à 5pm de le traverser.Le cristal est du système tétragonal dans lequel p, p et v dans les équations (1) et (2) présentent des valeurs différentes selon l'orientation du dit cristal. En conséquencé, des combinaisons différentes de la direction de-propagation des ondes ultra-soniques et de la direction de polarisation des faisceaux lumineux permettent aux chiffres de qualité M et M' de présenter différentes valeurs, certaines des dites combinaisons étant données dans le tableau 1 ci-après. A titre de comparaison " le tableau 2 donne seulement une combinaison de la direction de Dropagation des ondes ultra-soniques et de la direction de polarisation des rayons lumineux par rapport à des monocristaux de milieux de déviation connus: LiNbO3 , a-H103 , PbMoO4 , Te et GaAs respectivement.Dans les deux tableaux, les ondes longitu- dinales et de rotation (ou transversales) constituant le mode des ondes acoustiques sont représentées par les lettres L et S respectivement. Les valeurs-de M et M' désignent celles obtenues o avec des ondes optiques ayant une longueur d'onde de 6328 A. TABLEAU 1 Résultats expérimentaux en utilisant l'élément Te02 onde acoustique Mode Direction de Direction de Vitesse v Atténuation propagation déplacement (x105 cm/sec) (dB/cm) L [001] - 4,26 2,5(à 500MHz) L [001] - 4,26 2,5(à 500MHz) L [101] - 3,64 L [100] - 2,98 1,5(à 200MHz) @ @ @@ @ S [11 [110] 0,617 6 (à 100 MHz) S [101] [101] 2,08 S [1,38, 1, 0], 01, 1,38 X 0], @@ @ dans [1,38, 1, 0], # 0,93 5 (à 100 MHz) (001) ou[@, 1,38 ,0] Onde optique Chiffres de qualité Région de la longueur d' M M' Mode Direction Direction onde optique de polarisée (x10-18 (x10-7 cm2 utilisable propagation sec3/g) sec/g) ( m) L dans (001) 1 [001] 34,5 142 0,35 à 5 L dans (001) [001] 25,6 113 0,35 à 5 L [101] [010] 33,4 101 0,35 à 5 L [011] [011] 20,4 42,6 0,35 à 5 S [001] Arbitraire 793 68,6 0,35 à 5 S [010] 100) 77,7 76,4 0,35 à 5 S [001] Arbitraire 210 41 0,35 à 5 TABLEAU 2 Résultats expérimentaux utilisant d'autres éléments onde acoustique Monocristal et mode Direction Direction Vitesse v Atténuation de de (x105 cm/sec) (dB/cm) propagation déplacement LiNbO3 L [1120] - 6,57 0,15@(1GHz) &alpha;;-HIO3 L [001] - 2,44 2,5(500 MHz) PbMoO4 L [001] - 3,75 2,7(500 MHz) Te L [1120] - 2,20 GaAs L [110] - 5,15 1,8(200 MHz) Onde optique Chiffres de qualité Région de la Monocristal M M' longueur d' Direction Direction et mode onde optique de propa- polarisée (x10-18 (x10-7 cm2 utilisable gation sec3/g) sec/g) ( m) LiNbO3 L [0001] [1120] 7,0 66,5 0,5 à 4,5 &alpha; ;-HIO3 L [010] [100] 86 103 0,4 à 1,3 PbMoO4 L dans (001) # [001] 37 124 0,4 à 5,5 Te L [0001] [1120] 4400 10200 3,5 à plus de 10 GaAs L [110] 110] 104 925 1 à plus de dans (110) 15- Le Tableau 1 montre que les ondes acoustiques de mode L propagées le long de la direction L0011 d'un monocristal de paratellurite (TeO2) utilisé comme milieu de déviation de la lumière présente des valeurs de M et M' appréciablement plus élevées et sont sujettes à une très faible perte de transmission, ce qui permet 11 application d'ondes ultra-soniques de haute fré- quence. En conséquence, l'onde acoustique de mode L ci-dessus mentionnée présente une très grande importance pour un milieu de déviation de grande capacité et elle a de plus l'avantage de se propager à une vitesse accélérée en raison de sa vitesse acoustique élevée. A contrario, l'onde acoustique de mode S propagée le lona de la direction [îîo) et déplacée vers la direction a á une vitesse acoustique très lente et présente une valeur extrêmement grande de M.Etant donné, comme on le voit dans le tableau 1, que v a une valeur de 0,617 x 105 cm/sec et M une valeur de 793 x 10-@@@ sec@/g, 11 onde acoustique de mode S cidessus mentionnée permet la préparation d'un milieu de déviation hautement efficace quoique la dite onde ne circule pas très'rapidement. De plus, les ondes acoustiques de mode L propagées le long des directions [101] et [100] et l'onde acoustique de mode S transportée le long de la direction [101] présentent également une efficacité de déviation nettement bonne. Lorsque la direction de propagation des ondes ultrasoniques dévie de la direction [110] , la valeur de M s'abaisse brutalement. Si, par exemple, dans le cas d'une onde acoustique de mode S propagée le long de la direction t110l et déplacée dans la direction [110], la direction de propagation de la dite onde dévie de + 5 degrés dans le plan (001), la valeur de M se trouve alors abaissée d'une façon extrêmement importante jusqu' à environ 400, à partir de 793, chiffre donné dans le tableau 1. Même lorsque la valeur de M se trouve réduite dans une telle mesure, une valeur de 400 est encore considérée comme extrêmement grande ae sorte que l'onde acoustique du mode S ci-dessus mentionnée permet d'effectuer une déviation de la lumière pleinement efficace. Ce qu'il est nécessaire de considérer dans ce cas est que la dite onde supersonique de mode S n'est pas d'un mode exactement pur, ce qui produit un désaccord entre la direction de propagation de l'énergie et une direction perpendiculaire au front de tonde supersonique, ce qui demande d'apporter un grand soin à la conception. Etant donné cependant que ceci ne provoque aucun problème technique sensible en ce qui concerne la déviation de la lumière, l'onde acoustique de mode S ci-dessus mentionnée peut éventuellement être utilisée avec un milieu de déviation de la lumière. On a de plus découvert que l'onde acoustique de mode S propagée le long de l'une quelconque des directions [1,38 ; 1 @ 0] [1 ; 1,38 ; 0] [1 ; 1,38 ; 0] et [1,38 ; 1 ; 0] du monocristal de paratellurite (TeO2) a un coefficient de température nul pour la vitesse acoustique. Lorsqu'il se produit une modification de la vitesse acoustique dans un milieu de déviation de la lumière, les faisceaux lumineux sont généralement déviés selon des direct tions qui diffèrent de celles prédéterminées. Cette éventualité gêne parfois sérieusement le fonctionnement du dispositif de déviation de la lumière.Lorsquten conséquence le dispositif de déviation utilisé est constitué par un milieu ayant un coefficient de température de vitesse acoustique important il est nécessaire qu'un tel dispositif de déviation soit maintenu à une température fixe dans une enceinte thermostatique. Cependant, les ondes acoustiques de mode S ci-dessus mentionnées propagées à travers le milieu constitué par de la paratellurite, conformément à l'invention > éliminent la nécessité de soumettre le dit milieu constitué par de la paratellurite à aucun traitement de cet ordre. La valeur de M présentée par la dite onde acoustique de mode S s'établit à 210, comme indiqué dans le tableau 1, valeur de beaucoup plus faible que la valeur M de 793 obtenue avec une autre onde acoustique de mode S propagée le long de la direction [110].Toutefois, la valeur de 210 ci-dessus mentionnée est beaucoup plus grande que celle présentée par les autres modes d'ondes acoustiques. Lorsque la direction de propagation des ondes acoustiques dévie de la direction 61,38 ; 1 ; 0] dans le plan (001) > le coefficient de température de vitesse acoustique des dites ondes présente des variations sensiblement importantes. Toutefois lorsque la déviation ci-dessus par rapport à la dite direction [1,38 ; 1 ; 03 se trouve dans une gamme faible, par exemple inférieure à + 2,5 degrés, alors la modification du coefficient de température est limitée et inférieure à + 50ppm. Dans le cas-où la dite déviation atteint environ i 5 degrés alors la modification du coefficient de température se maintient à moins de + 100 ppm.En conséquence, si la déviation est aussi faible que décrit ci-dessus, le milieu de déviation de la lumière sera susceptible d'assurer -complètement sa fonction selon les --caractéristiques exigées du dit milieu. Le milieu ci-dessus mentionné utilisé comme dispositif de déviation de la lumière utilise le phénomène de réflexion de Bragg dit normal. Toutefois un milieu de déviation utilisant la réflexion de Braga dite anormale ne présente pas généralement une efficacité de déviation notablement élevée. Toutefois un tel milieu de déviation a l'avantage de fournir un- grand nombre de spots lumineux déviés. En conséquence, la mise en oeuvre du dit phénomène de réflexion anormale de Bragg peut être considérée comme souhaitable dans le futur. D'après la symétrie du cristal de TeO2, on voit que le dit cristal présente une valeur notablement élevée de la constante photoélastique P44 associée étroitement avec la dite réflexion anormale de Bragg.On a trouvé que le cristal de TeO2 a une valeur P44 d'environ 0 17. A titre de référence, on donne ci-après les valeurs- de la constante photoélastique d'autres cristaux en ce qui concerne la réflexion anormale de Bragg. a- Al203 (saphir) P44 = 0,085 P44 = 0,022 LiTaO3 # P41 = 0,024 P44 = 0,0685 Quartz &alpha; # P41 = 0,041 Il est en conséquence possible de préparer un dispositif de déviation de la lumière à partir d'un monocristal de TeO2 en utilisant sa constante photoélastique P44 élevée. Dans ce but, il est seulement nécessaire d'amener les ondes transversales acoustiques propagées le long de la direction [001] et déplacées vers le plan (001) du dit cristal ou celles propagées le long du plan (001) et déplacées vers la direction lOO13 à interréagir anormalement avec les faisceaux lumineux introduits de façon convenable. On suppose facilement qu'un dispositif de déviation de la lumière ayant une telle construction présentera une interaction beaucoup plus élevée entre les ondes acoustiques et les faisceaux lumineux que le même type de dispositif de déviation de la lumière conventionnel. (Référence t R W Dixon, IEEE Journal of Quantum Electronics Volume QE-3, -85, 1967). La figure 2 illustre un dispositif conçu de manière à permettre une déviation de la lumière selon deux dimensions dérivé du dispositif de déviation de la-lumière selon une di- mension de la figure 1. Conformément au dispositif de la figure 2, les ondes de rotation acoustiques sont propagées à travers un milieu constitué par un monocristal le long de deux directions îîoj équivalentes se recoupant à angle droit et les faisceaux optiques se propageant substantiellement le long de la direction [001] sont amenés à interréagir avec les dites ondes transversales de manière à être déviés selon deux dimensions. Les références de la figure 2 correspondent à celles de la figure 1 et la description en sera omise. La figure 3 illustre un autre dispositif de déflexion selon deux dimensions qui constitue une modification de celui de la figure 2. Le dispositif de la figure 3 comporte deux milieux de déviation de la lumière. Les faisceaux lumineux déviés selon une certaine direction par un premier milieu de déviation sont à nouveau déviés par un second milieu de déviation selon une direction perpendiculaire à celle-ci. Lorsque l'on veut faire tourner de façon convenable la direction de polarisation des faisceaux lumineux introduits dans le- premier et le second milieux, ce butvest atteint en interposant entre les dits premier et second milieux un moyen optique convenable pour faire tourner le plan de polarisation tel qu'une plaque > /2, 12. Les références de la figure 3 correspondent à celles de la figure 2 et la description en sera omise. Comme illustré dans les figures 1, 2 et 3 un dispositif de déviation dé la lumière exige généralement des absorbeurs acoustiques 11 et lîa de manière à amener les ondes acoustiques à être progressives à travers le milieu. Les conditions exigées d'un matériau approprié pour constituer l'absorbeur sont que li absorbeur ait une impédance mécanique pv approximativement égale à celle du milieu de déviation et que la perte acoustique se produisant dans l'absorbeur soit importante. Les ondes acoustiques de mode S propagées le long des directions [110] et [1,38 ; 1 ; o) du monocristal de TeO2 cidessus mentionné ont des vitesses d'ondes acoustiques de 0,617 x 105 cm/sec et 0,930 x 1O5-cm/sc respectivement. Ces valeurs sont exceptionnellement faibles pour un milieu solide de défle xion de la lumire.Avec un milieu de déflexion de la lumière utilisant de telles ondes acoustiques de mode S, des métaux tels que Al, Pb et l'alliance Pb-Sn-Bi (une soudure tendre à bas point de fusion) indiqués dans le tableau 3 présentent des valeurs/Jv trop importantes et inversement des composés organiques tels qu une résine époxy GU une cire présentent des valeurs #v très petites. En conséquence les deu groupes de matériaux ne peuvent être utilisés comme absorbeurs.Au contraire, des verres de chalcogénures tels qutun verre de séléniure d'arsenic et un verre de sulfure d'arsenic conviennent relativement bien en ce qui concerne l'impédance pour les ondes acoustiques de mode S ci-dessus propagées à travers le milieu constitué par TeO2 et, de plus, provoquent une perte acoustique notablement importante de sorte que de tels verres de chalcogénures sont bien adaptés pour être utilisés comme absorbeurs. Le taux selon lequel l'énergie acoustique des ondes de rotation propagées le long de la direction [110] est transmise depuis le milieu de déviation de la lumière à l'absorbeur, est de 96% pour le verre à As2Se3 et 95% pour le verre à As2S3. En conséquence, ces verres de chalcogénures jouent complètement leur rôle d'absorbeur. Dans le cas d'ondes de rotation propagées le long de la direction 1,38 ; 1 ; 09 on réalise une bonne adap- tation d'impédance c'est-à-dire que substantiellement toutes les ondes acoustiques sont transmises à l'absorbeur. TABLPAU 3 Caractéristiques des substances absorbantes pour zendes acoustiques de rotation ondes acoustiques de rotation Impédance Substance Densité mécanique Direction de Vitesse v #v(x105 g/cm2 @ropagation (x 105 cm/sec) sec). TeO2 5,99 [110] 0,617 3,70 [1,38 ; 1 ; 0] 0,930 5,57 Verre 4,6 - 1,20 5,52 Verre As2S3 3,2 - 1,80 5,76 Al 2,7 - 3,08 8,3 Pb 11,4 - 0,70 8,0 Pb-Sn-Bi 9,95 - 1,06 10,5 Résine 1,05 - 0,8 0,8 époxy Cire 0,9 - 1,0 0,9 Comme mentionné ci-dessus, l'utilisation d'un monocristal d'oxyde de tellure comme milieu de déviation de la lumière, conformément à la présente i@vention, permet de réaliser un déflecteur lumineux présentant des propriétés bien meilleures que le dispositif de 1' art antérieur sur une gamme de longueurs d'ondes étendue allant du visible aux rayons infra-rouges. Ces caractéristiques remarquables résultent de l'excellente qualité optique du monocristal de TeO2, de l'aptitude de TeO à être préparé sous forme d'un monocristal, de l'immunité du dit cristal contre l'endommagement optique et de sa qualité stable. Le principe ci-dessus mentionné qui consiste à utiliser un monocristal de TeO2 comme milieu de déviation de la lumière et à faire interréagir les faisceaux optiques avec les ondes ultra-soniques propagées à travers le dit milieu, est applicable non seulement à un dispositif de déviation de la lumière mais aussi à un modulateur optique ou à-un corrélateur optique avec le même excellent effet que dans un dispositif de déviation de la lumière. RVT?ND ICAT IONS 1. - Un dispositif pour la déviation acoustico-optique de la lumière caractérisé en ce qu'il comprend un milieu de déviation de la lumière réalisé par un monocristal de bioxyde de tellure, des moyens pour engendrer des ondes ultra-soniques à travers le dit milieu selon une direction appropriée et des moyens pour transmettre des faisceaux lumineux à travers le dit milieu de manière à amener les faisceaux lumineux à interréagir élastico-optiquement avec les ondes ultra-soniques dans le dit milieu. 2.- Un dispositif pour la déviation acoustico-optique de la lumière selon la revendication 1 caractérisé en ce qu'il comporte des moyens pour absorber les ondes acoustiques extraites du milieu. 3.- Un dispositif pour la déviation acoustico-optique de la lumière selon la revendication 1 caractérisé en ce que le milieu constitué par un monocristal de bioxyde de tellure a un volume d'au moins lOmm x lOmm x lomm. 4.- Un dispositif selon la revendication 1 caractérisé en ce que la longueur d'onde optique efficace s'établit entre 0,35 et 5 Fm. 5.- Un dispositif selon la revendication 1 caractérisé en ce que les ondes ultrasoniques propagées à travers le milieu ont des longueurs d'ondes allant des très-hautes fréquences aux ultra-hautes fréquences. 6.- Un dispositif pour la déviation acoustico-optique de la lumière selon l'une quelconque des revendications 1 et 2 caractérisé en ce que les ondes ultra-soniques sont des ondes lonaitudinales propagées sensiblement le long d'une direction lu013 les faisceaux lumineux étant transmis sensiblement dans un plan (001) pour être polarisés selon la direction I0013 par une inter-réaction élastico-optique avec les dites ondes ultrasoniques. 7.- Un dispositif pour la déviation acoustico-optique de la lumière selon l'une quelconque des revendications 1 à 6 caractérisé en ce que les faisceaux lumineux sont polarisés selon une directionl t0013. 8.- Un dispositif pour la déviation acoustico-optique de la lumière selon l'une quelconque des revendications 1 et 2 caractérisé en ce que les ondes ultra-soniques sont des ondes lonoitudinales propagées sensiblement les long de la direction [101], les faisceaux lumineux étant transmis sensiblement le long d'une direction t101] pour être polarisés selon une direction eolo] par inter-réaction élastico-optique avec les ondes ultra-soniques. 9.- Un dispositif pour la déviation acoustico-optique de la lumière selon ltune quelconque des revendications l et 2 caractérisé en ce que les ondes ultra-soniques sont des ondes longitudinales propagées sensiblement selon la direction [100], les faisceaux lumineux étant transmis sensiblement le long dW une direction [011] pour être polarisée selon la direction t011] par inter-réaction élastico-optique avec les ondes ultrasoniques. 10.- Un dispositif pour la déviation acoustico-optique de la lumière selon l'une quelconque des revendications 1-et 2 caractérisé en ce que les ondes ultra-soniques sont des ondes de rotation propagées sensiblement le long de la direction [110] pour qu'elles soient déplacées dans la direction les faisceaux lumineux étant transmis sensiblement selon la direction [0013 pour être polarisés dans des directions arbitraires par inter-réaction élastico-optique avec les ondes ultrasoniques 11.- Un dispositif pour la déviation acoustico-optique de la lumière selon l'une quelconque des revendications 1 et 2 caractérisé en ce que les ondes ultra-soniques sont des ondes de rotation propagées sensiblement le long de la direction [101] pour être déplacées selon l'orientation [101], les faisceaux lumineux étant transmis sensiblement le long de la direction lolos pour être polarisés selon l'orientation [100) par inter-réaction élastico-optique avec les ondes de rotation ultra-soniques. 12.- Un dispositif pour la déviation acoustico-optique de la lumière selon l'une quelconque des revendications 1 ét 2 caractérisé en ce que les ondes ultra-soniques de rotation sont propagées le long d'une direction choisie dans le groupe constitué par les directions [1,38 ; 1 ; 00 t1 ; 1,38 ;0] ,[1,38 ; 1 ; et ; 1,38 ; O] pour être déplacées vers le plan (001) les faisceaux lumineux étant transmis le long de la direction t0014 pour être polarisés dans des directions arbitraires par interréaction élastico-optique avec les dites ondes ultra-soniquesde rotation. 13. Un dispositif pour la déviation acoustico optique de la lumière selon ltune quelconque des revendications 1 et 2 caractérisé en ce que les ondes ultra-soniques de rotation sont conduites dans le plan (001) pour être déplacées vers l'orien- tation 00l), les faisceaux lumineux étant transmis à travers le dit milieu de manière à interréagir avec les dites ondes ultrasoniques de rotation selon la réflexion anormale de Bragg. 14.- Un dispositif pour la déviation acoustico-optique de la lumière selon l'une quelconque des revendications I et 2 caractérisé en ce que les ondes ultra-sonique de rotation sont conduites le long de l'orientation [001] pour être déplacées vers le plan (001) les faisceaux lumineux étant transmis travers le dit milieu de manière à interréagir avec les dites ondes ultrasoniques de rotation selon.la réflexion anormale de Bragg. 15.- Un dispositif pour la déviation acoustico-optique de la lumière selon l'une quelconque des revendications 1 et 2 caractérisé en ce qu'il dévie la lumière selon deux directions et comprend un milieu de déviation de la lumière réalisé par un monocristal de bioxyde de tellure, des moyens pour engendrer des ondes ultra-soniques de rotation à travers le dit milieu le long de deux directions t1100 équivalentes se recoupant respectivement à angle droit, des moyens pour transmettre des fai- sceaux lumineux à travers le dit milieu substantiellement le long de la direction (OOl)pour les dévier selon deux directions par inter-réaction élastico-optique avec les dites ondes ultrasoniques. 16.- Un dispositif pour la déviation acoustico-optique de la lumière selon l'une quelconque des revendications 1 et 2 caractérisé en ce qu'il dévie la lumière selon deux directions et comprend deux milieux de déviation réalisés chacun par un monocristal de bioxyde de tellure, des moyens pour propager des ondes ultra-soniques dans chaque milieu selon une direction appropriée et des moyens pour transmettre les faisceaux lumineux à travers les deux milieux en série de manière à amener les fai sceaux lumineux à interréagir élastico-optiquement avec les ondes ultra-soniques dans chacun des dits milieux, les faisceaux lumineux déviés dans une certaine direction par le premier milieu-de déviation étant à nouveau déviés dans le second milieu de déviation selon une direction perpendiculaire. 17.- Un dispositif pour la déviation acoustico-optique de la lumière selon la revendication 16 caractérisé en ce qu'il comprend un moyen optique pour faire tourner le plan de polarisation placé en série entre les deux milieux de déviation, les faisceaux lumineux déviés dans une certaine direction par le premier milieu de déviation étant à nouveau déviés dans le second milieu de déviation selon une direction de polarisation ayant subi une rotation appropriée. 18. Un dispositif pour la déviation acoustico-optique de la lumière selon la revendication 17 caractérisé en ce que le moyen optique pour faire tourner le plan de polarisation qui est placé entre les deux milieux de déviation est une plaque W 2 19.- Un dispositif pour la déviation acoustico-optique de la lumière selon l'une quelconque des revendication 1 à 18 caractérisé en ce que les moyens pour absorber les ondes acoustiques extraites du milieu sont constitués par un verre de chalcogénure choisi parmi le groupe comprenant un verre au séléniure d'arsenic et un verre au sulfure d'arsenic.