La présente invention a pour objet un dispositif de mesure des variations du gain d'un amplificateur laser en fonction de l'énergie de pompage et un procédé mettant en oeuvre ce disposi- tif. Elle trouve une application en optique, notam- ment dans la réalisation de chaînes d'amplifica- teurs lasers. On connait essentiellement deux procédés de mesure du gain d'un amplificateur laser. Les moyens permettant de les mettre en oeuvre sont il- lustrés schématiquement sur les figures 1 et 2. Dans le dispositif représenté sur la fi- gure 1, le laser amplificateur dont on veut mesurer le gain porte la référence 10. Il est constitué classiquement par un barreau amplificateur 12 au- tour duquel est enroulé un tube éclair 14 alimenté en énergie électrique par un circuit 16. Le dispositif comprend en outre un laser oscillateur 20 apte à émettre un rayonnement lumi- neux en forme d'impulsion 22 qui traverse le bar- reau amplificateur 12 à une distance R n de l'axe de ce barreau, ce rayonnement étant à une longueur d'onde qui est celle à laquelle la mesure du gain doit être effectuée. L'impulsion 22 est amplifiée par le barreau 12 lorsque celui-ci est rendu ampli- ficateur sous l'effet du pompage optique créé par le tube éclair. L'impulsion de sortie 24 qui appa- raît à la sortie de l'amplificateur possède alors une énergie plus grande que celle de l'impulsion d'entrée 22. Le système comprend encore deux lames se- mi-transparentes 31 et 32 placées respectivement à l'entrée et à la sortie du barreau amplificateur 12 et deux détecteurs photosensibles 33 et 34 (calori- mètres, cellules photoélectriques, etc...) aptes à mesurer une énergie lumineuse. 25033?? Le fonctionnement d'un tel dispositif est le suivant. Les lames 31 et 32 prélèvent une partie des impulsions d'entrée 22 et de sortie 24 et dirigent cette partie sur les détecteurs 33 et 34 qui mesurent les énergies correspondantes. La mesure du rapport de ces énergies donne immédiate- ment le gain du barreau 12, pour la valeur de l'énergie de pompage utilisée et pour le rayon Rn considéré. Pour obtenir les variations G(E) du gain en fonction de l'énergie de pompage E, il faut ef- fectuer une série de mesures de ce type pour plu- sieurs valeurs de E. Le second procédé est illustré sur la fi- gure 2 o le dispositif représenté comprend encore un laser amplificateur 10 dont on veut mesurer le gain, et un laser oscillateur 40 qui, à la diffé- rence du laser 20 du dispositif précédent, fonc- tionne en continu. Ce laser émet un rayonnement à la longueur d'onde d'amplification du barreau 12. Lorsque ce dernier est par exemple un barreau de verre dopé au néodyme, le laser 40 peut être par exemple du type YAG. Le dispositif représenté comprend encore une lame séparatrice 42, un détecteur photoélectri- que 44 et un diviseur 46 du signal délivré par 44 par une quantité proportionnelle à la puissance dé- livrée par le laser 40. Le fonctionnement de ce dispositif est illustré au moyen du graphique de la figure 3 qui représente la variation dans le temps du signal dé- livré par le détecteur 44. Ce signal représente la puissance lumineuse Ps(t) mesurée à la sortie de l'amplificateur 10 pour le rayon Rn- En l'absence de pompage optique, cette puissance est égale à la valeur Pe du rayonnement d'entrée émis par le la- ser 40. Pendcant le pompage, la puissance Ps(t) croît jusqu'à une valeur maximale Pm, qui est at- teinte à un instant tm, puis décroît pour tendre à nouveau vers Pe. Le gain du barreau amplificateur, qui est égal au quotient Ps(t)/Pe varie donc en fonction du temps pendant toute la durée de l'im- pulsion de pompage et passe par un maximum égal à Pm/Pe et atteint au temps t = tm. Pour obtenir les variations du gain en fonction de l'énergie de pompage E, il faut, comme pour le dispositif précédent, effectuer plusieurs mesures pour différentes énergies E et relever à chaque fois la valeur du gain correspondante, par exemple le gain maximum. Cette méthode présente sur la précédente l'avantage de permettre la détermination de l'ins- tant o le gain est maximum, ce qui permet de syn- chroniser les différents amplificateurs d'une chaîne laser. Les deux procédés de l'art antérieur qui viennent d'être décrits présentent l'inconvénient de nécessiter plusieurs opérations de pompage ou tirs" pour explorer toute la plage d'énergie sou- haitée. Manifestement, cette contrainte accroît le temps de mesure. Par ailleurs, elle réduit la durée de vie de l'élément à mesurer. La présente invention a justement pour objet un dispositif et un procédé qui évitent ces deux inconvénients car elle permet d'obtenir les variations recherchées du gain en fonction de l'énergie de pompage en un seul tir, c'est-à-dire en une seule opération de pompage. A cette fin, le dispositif est du genre de celui qui a été décrit à propos de la figure 2 et il est caractérisé en ce qu'il comprend en outre un moyen pour délivrer un signal E(t) représec-.tant la croissanze de l'énergie de pompage utilisée au cours du pompage et un moyen pour tirer des deux signaux G(t) et E(t) par élimi- nation du temps t, un signal G(E) qui représente les variations du gain en fonction de l'énergie de pompage. La présente invention a également pour objet un procédé pour la mise en oeuvre du disposi- tif qui vient d'être défini. Ce procédé consiste tout d'abord (et comme dans le second procédé de l'art antérieur décrit plus haut), à relever les variations G(t) du gain en fonction du temps pour une énergie de pompage fixée et, à la différence de l'art antérieur, à relever simultanément les varia- tions de l'énergie de pompage E(t) utilisée tout au long de l'impulsion de pompage, puis à déterminer les variations G(E) du gain en fonction de l'éner- gie E par élimination du paramètre temps entre les deux fonctions G(t) et E(t). On obtient ainsi di- rectement et en un seul tir les variations du gain dans l'intervalle compris entre zéro et l'énergie totale utilisée. Cette dernière doit naturellement être choisie suffisamment grande pour que l'inter- valle en question couvre la plage désirée. Différents modes particuliers de réali- sation de l'invention vont maintenant être décrits, en référence à des dessins annexés qui font suite à ceux des figures 1 à 3 déjà décrites et sur les- quels: - la figure 4 est un diagramme illustrant les variations du gain d'un amplificateur laser en fonction du temps, pour une énergie de pompage don- née pour un rayon Rnt - la figure 5 est un diagramme illustrant les variations de la tension d'excitation du tube éclair en fonction du temps, - la figure 6 est un diagramme illustrant les variations du courant d'excitation du tube éclair en fonction du temps, - la figure 7 est un diagramme illustrant les variations de la puissance électrique dissipée dans le tube éclair en fonction du temps, - la figure 8 est un diagramme illustrant les variations de différentes énergies mises en jeu et notamment l'énergie de pompage, - la figure 9 représente les variations du gain en fonction de l'énergie de pompage pour un rayon Rno - la figure 10 représente schématique- ment des moyens de mise en oeuvre du procédé de l'invention, - les figures lla et llb représentent une variante à plusieurs photorécepteurs répartis le long d'un rayon de l'amplificateur, - la figure 12 représente des moyens de traitement supplémentaires permettant de détermi- ner les variations du gain en fonction du rayon. Comme indiqué plus haut, la détermina- tion selon l'invention des variations du gain en fonction de l'énergie de pompage passe par la dé- termination préalable des variations G(t) du gain en fonction du temps et de celles E(t) de l'énergie de pompage en fonction de ce même temps. Le dia- gramme de la figure 4 représente les premières, à savoir G(t), dans un système d'axes o le temps figure en abscisses (échelle 0,1 ms par division) et le gain G en ordonnées (et exprimé en dB) et cela pour un amplificateur particulier. Cette cour- be est obtenue à partir des résultats illustrés par la figure 3, en prenant pour valeur du gain le quo- tient de la puissance de sortie Ps(t) de l'amplifi- cateur par la puissance d'entrée Pe. Cette première 25033t7 détermination peut s'effectuer comme dans l'art an- térieur. Conformément à l'invention, on mesure en outre et simultanément les variations de la tension V(t) et du courant I(t) appliqués au tube éclair. Ces variations sont illustrées respectivement par les figures 5 et 6 o le temps est encore porté en abscisses avec la même échelle (0,1 ms par divi- sion), la tension et le courant étant portés en ordonnées, toujours pour l'amplificateur particu- lier en question. L'échelle des tensions est de 1 kV par division et celle des courants de 5 kA par division. La figure 7 représente la puissance élec- trique P(t) obtenue par formation du produit V(t).I(t). L'échelle des puissances est, dans le cas illustré, de 30 MW par division. Celle du temps est toujours de 0,1 ms par division. L'intégration dans le temps de cette puissance permet de déterminer la croissance de l'énergie, soit EF(t), dissipée dans le tube éclair. Pour obtenir l'énergie totale E(t), il faut ajouter à EF(t), l'énergie EJ(t) dissipée par effet Joule dans le circuit d'alimentation et le tube éclair et qui ne participe pas au pompage optique. Les variations de ces trois énergies sont représen- tées sur le diagramme de la figure 8 o le temps est toujours porté en abscisses (0,1 ms par divi- sion) et l'énergie en ordonnées (1 kJ par divi- sion). Selon l'invention, à partir des signaux G(t) (figure 4) et E(t) (figure 8) on tire par éli- mination du temps t, un signal G(E), lequel est représenté par la courbe de la figure 9 o l'éner- gie E est portée en abscisses (1 kJ par division) et le gain G en ordonnées (1 dB par division) pour un rayon Rn du barreau 12. Conformément à l'inven- tion, cette courbe est obtenue en un seul tir. Les moyens permettant de mettre en oeuvre le procédé qui vient d'être décrit sont illustrés sur la figure 10. Ils comprennent tout d'abord et comme dans l'art antérieur illustré sur la figure -2, une source 40 de rayonnement continu qui fonc- tionne à la longueur d'onde de mesure et qui émet une puissance Pe. Ce rayonnement traverse l'ampli- ficateur 12 dont on veut mesurer le gain. Un moyen 42 est utilisé pour prélever une partie du rayonne- ment amplifié à la sortie de l'amplificateur, ce moyen étant en général une lame semi-transparente. Un photorécepteur 44 reçoit la partie prélevée et mesure la puissance de sortie Ps pendant toute la durée du pompage optique. Enfin, un circuit 46 for- me le quotient de Ps par Pe et délivre un signal G(t) qui représente les variations du gain en fonc- tion du temps pendant le pompage. Le dispositif de la figure 10 est carac- térisé en ce qu'il comprend en outre un moyen 50 pour mesurer la croissance E(t) de l'énergie de pompage et un moyen 52 pour tirer des deux signaux G(t) et E(t), par élimination du temps t, le signal G(E) recherché. Dans l'exemple illustré, le moyen 50 com- prend: - un circuit 54 de mesure de la tension V(t) d'ali- mentation du tube éclair 14, - un circuit 56 de mesure du courant I(t) circulant dans le tube éclair, - un multiplieur 58 relié aux deux circuits précé- dents et délivrant un signal produit P(t) = V(t).I(t), - un intégrateur 60 relié au multiplieur 58 et dé- livrant un signal EF(t) représentant l'énergie de pompage du tube éclair, - un circuit 62 déterminant l'énergie EJ(t) perdue par effet Joule dans le circuit de pompage, par la détermination du produit Ri2dt de la résistan- ce équivalente R, du courant i, pendant un inter- valle de temps dt et intégration de ce produit, - un sommateur 64 relié à ce dernier circuit 62 et à l'intégrateur 60 et délivrant le signal E(t) recherché. Toute la chaîne de calcul décrite peut être de caractère analogique ou de caractère numé- rique ou encore de type hybride numérique-analogi- que. Dans ce qui précède, le faisceau lumineux de mesure possède une faible puissance. Le gain mesuré est donc un gain "à petit signal". Par ail- leurs, le diamètre de ce faisceau est en général beaucoup plus faible que celui de l'amplificateur laser, de sorte que le gain mesuré est le gain à une distance bien déterminée de l'axe (R) de l'ampUifi- cateur. Mais il est aisé d'étendre l'invention au cas o le faisceau émis par le laser oscillateur occupe une fraction importante de la section droite du barreau amplificateur auquel cas la mesure dé- crite peut être effectuée simultanément en une plu- ralité de points. Il est intéressant notamment d'utiliser un faisceau de mesure dont le diamètre est égal (ou légèrement supérieur) au rayon du barreau à mesurer et des moyens de réception répartis le long d'un rayon du barreau amplificateur. C'est ce qui est représenté sur les figures lla et llb o l'on voit une pluralité de photorécepteurs 70, 71, 72... ré- partis le long d'un rayon à des distances de l'axe égales à R0, R1, R2,... Rn Ces photodétecteurs peuvent être des photodiodes ou des éléments d'une barrette du genre Réticon. La figure 12 représente des moyens an- nexes de traitement permettant de tirer profit au mieux du dispositif de la figure 11 à plusieurs photodétecteurs. Le moyen 52 d'élimination du temps, reçoit, en plus du signal E(t), autant de signaux G(t) qu'il y a de photorécepteurs, soit GRO(t), GRl(t), GR2(t), etc... Au lieu de ne possé- der qu'une sortie délivrant un signal G(E), le moyen 52 en possède autant que de photorécepteurs. Ces sorties délivrant des signaux représentant les variations GRO(E), GRi(E), GR2(E), etc... du gain en fonction de l'énergie pour les différents rayons R0, R1, R2, etc... Ces résultats sont mémorisés dans des moyens 100, 101, 102, etc... (cf. les courbes figurant à droite des moyens 100, 101, 102, etc...). Des moyens 110, 111, 112, etc... reliés directement aux moyens 100, 101, 102, etc... sont aptes à déterminer, pour chaque rayon R0, R1, R2, etc... la valeur du gain pour une énergie particu- lière (E1). Ces différentes valeurs sont prises en compte par un moyen 120 qui détermine ainsi, pour ladite valeur E1 de l'énergie de pompage, les va- riations du gain GE1(R) en fonction du rayon R (cf. la courbe représentée à droite du moyen 120). REVENDICATIONS 1. Dispositif de mesure des variations du gain d'un amplificateur laser (10) à une certaine longueur d'onde, en fonction d'une énergie de pom- page, ce dispositif comprenant une source (40) dé- livrant un rayonnement lumineux continu ayant ladi- te longueur d'onde et une puissance Pe, ce rayonne- ment traversant l'amplificateur (12) à un rayon dé- terminé, un moyen (42) pour prélever une partie du rayonnement amplifié à la sortie de l'amplifica- teur, un photorécepteur (44) qui reçoit cette par- tie et qui en mesure la puissance Ps pendant la durée de pompage, un moyen (46) pour former le quo- tient de Ps par Pe et délivrer un signal G(t) qui représente les variations du gain en fonction du temps pendant le pompage, ce dispositif étant ca- ractérisé en ce qu'il comprend en outre un moyen (50) pour délivrer un signal E(t) représentant la croissance de l'énergie de pompage utilisée au cours du pompage et un moyen (52) pour tirer des deux signaux G(t) et E(t), par élimination du temps t, un signal G(E) qui représente les variations du gain en fonction de l'énergie de pompage pour le rayon déterminé. 2. Dispositif selon la revendication 1, caractérisé en ce que le moyen (50) pour délivrer le signal E(t) représentant l'énergie de pompage utilisée au cours du pompage comprend: - un circuit (54) de mesure de la tension d'alimen- tation V(t), - un circuit (56) de mesure du courant d'alimenta- tion 1(t), - un multiplieur (58) relié au deux circuits précé- dents (54, 56) et délivrant un signal produit P(t) = V(t>.I(t), - un intégrateur (60) relié au multiplieur déli- vrant un signal EF(t), - un circuit (62) déterminant l'énergie EJ(t) per- due par effet Joule dans le circuit de pompage, - un sommateur (64) relié à ce dernier circuit (62) et à l'intégrateur (60) et délivrant le signal E(t) recherché. 3. Dispositif selon l'une quelconque des revendications 1 et 2, caractérisé en ce que la source (40) délivre un faisceau lumineux dont le diamètre est au moins égal au rayon de l'amplifica- teur laser, le photorécepteur (44) comprenant une pluralité d'éléments photorécepteurs répartis le long du rayon de l'amplificateur à des distances R0, R1, R2,... Rn de l'axe de cet amplificateur, ces photorécepteurs délivrant au moyen (52) des si- gnaux GRO(t), GRi(t), GR2(t), etc..., ce moyen dé- livrant autant de signaux GRO(E), GRi(E), GR2(E),... représentant les variations du gain pour les différentes valeurs R0, R1, R2, etc... 4. Dispositif selon la revendication 3, caractérisé en ce qu'il comprend en outre, des moyens (100, 101, 102, etc...) aptes à mémoriser les signaux GRO(E), GR1(E), GR2(E), etc... délivrés par le moyen (52), des moyens (110, 111, 112,...) reliés aux précédents et aptes à déterminer les va- leurs GRO(E1), GRi(El), GR2(E1), etc... prises par le gain pour une énergie particulière E1, et un moyen (120) pour déterminer les variations du gain GEl(R) le long du rayon de l'amplificateur pour la- dite énergie E1. 5. Procédé de mesure des variations du gain d'un amplificateur laser à une certaine lon- gueur d'onde en fonction d'une énergie de pompage, procédé mettant en oeuvre le dispositif selon la 12 2503377 revendication 1 et dans lequel on engendre un rayonnement lumineux continu ayant ladite longueur d'onde et une puissance Pe, on fait traverser l'am- plificateur par ce rayonnement, on prélève une par- tie du rayonnement amplifié à la sortie de l'ampli- ficateur, on mesure pendant la durée de pompage les variations de la puissance Ps de cette partie et on calcule le quotient de Ps par Pe, ce qui fournit les variations G(t) du gain en fonction du temps pendant le pompage, ce procédé étant caractérisé en ce qu'ayant fixé une énergie totale de pompager on mesure également la croissance E(t) de l'énergie de pompage utilisée au cours de ce pompage et en ce qu'on tire, par élimination du temps t entre G(t) et E(t), une relation G(E) qui représente les va- riations recherchées du gain en fonction de l'éner- gie de pompage. 6. Procédé selon la revendication 5, ca- ractérisé en ce que, pour mesurer la croissance E(t) de l'énergie de pompage utilisée au cours du pompage, on mesure la tension d'alimentation V(t) et le courant d'alimentation I(t), on forme le pro- duit V(t).I(t), on intègre ce produit dans le temps, ce qui fournit une énergie EF(t), on déter- mine l'énergie EJ(t) perdue par effet Joule dans le circuit de pompage et on calcule la somme EF(t)+EJ(t).