Payamvdn/NorthPersian_fa_wiki huggingface dataset:
بکه اصلی است که دوگانگی پنتریجین فضاهای برداری مربوط به آن را نشان می دهد. (ممکن است فرم دیگری از formula_5 وجود داشته باشد. هر فرم معتبر دیگری ازformula_5 همان نتیجه قبلی شبکه وارون می شود) دو بعدی. برای یک شبکه دو بعدی بی نهایت، که توسط بردارهای اولیه آن تعریف می شود formula_101 ، شبکه وارون آن را می توان با تولید دو بردار اولیه وارون آن از طریق فرمول های زیر تعیین کرد: که formula_103 یک عدد صحیح است و اینجا formula_105 نشان دهنده یک ماتریس چرخش ۹۰ درجه است، به عنوان مثال یک "چهارم" چرخش. چرخش پادساعتگرد و چرخش ساعتگرد هر دو می توانند برای تعیین شبکه وارون استفاده شوند: اگر formula_105 چرخش پادساعتگرد باشد و formula_107 چرخش ساعتگرد باشد، formula_108 برای همه بردارها formula_109 است؛ بنابراین، با استفاده از جایگشت بدست می آید: قابل توجه است که در یک فضای سه بعدی، این شبکه دوبعدی وارون مجموعه ای بی نهایت گسترده از میله — براگ است که توسط سونگ و همکارانش توضیح داده شده است. سه بعدی. برای یک شبکه سه بعدی بی نهایت formula_69 ، که توسط بردارهای اولیه آن formula_113 تعریف می شود و پانویس اعداد صحیح formula_114 ،
شبکه وارون آن formula_94 با زیرنویس عدد صحیحformula_78 را می توان با تولید سه بردار اولیه وارون آن formula_98 تعیین کرد formula_118کهformula_119محصول سه گانه اسکالر است . انتخاب formula_98 برای این است کهformula_53 را به عنوان شرط معرفی کنیم (ممکن است شرایط دیگری وجود داشته باشد) بردارهای انتقال اولیه برای شبکه وارون که در رویکرد ابتکاری بالا و بخش سری فوریه چند بعدی به دست آمده است. این انتخاب همچنین نیاز شبکه وارون formula_84 را برآورده می کند به صورت ریاضی در بالا بدست آمد. با استفاده از نمایش بردار ستونی بردارهای اولیه (مقابله)، فرمول های بالا را می توان با استفاده از وارونگی ماتریس بازنویسی کرد: این روش به تعریف متوسل می شود و امکان تعمیم به ابعاد دلخواه را می دهد. ضرب خارجی در کریستالوگرافی غالب است. تعریف فوق را تعریف «فیزیک» می نامند، به عنوان عاملformula_124 به طور طبیعی از مطالعه ساختارهای دوره ای ناشی می شود. یک تعریف اساساً معادل، تعریف «بلورنگار»، از تعریف شبکه متقابل ناشی می شود. formula_125 . که بردارهای اولیه متقابل را تغییر می دهد و به همین ترتیب برای سایر بردارهای اولیه. تعریف کریستالوگراف ا
ین مزیت را دارد که تعریف formula_59 فقط مقدار وارون formula_44 در جهت formula_129، بدون عامل formula_124 می باشد. این می تواند برخی روابط ریاضی خاصی را ساده کند و ابعاد شبکه وارون را در واحدهای فرکانس فضایی بیان می کند. اینکه کدام تعریف از شبکه استفاده شود، به شرطی که این دو با هم قاطی نشوند، بستگی به سلیقه دارد. دلبخواه است. formula_78 به طور متعارف به عنوان formula_132 یا formula_133 نوشته می شود که به آن اندیس میلر گفته می شود؛ formula_134 با formula_135 جایگزین می شود ، formula_136 جایگزین شده با formula_10 ، و formula_138 جایگزین شده با formula_139 . هر نقطه شبکه در شبکه وارون مربوط به مجموعه ای از صفحات شبکه است formula_133 در شبکه فضایی واقعی (صفحه شبکه صفحه ای است که از نقاط شبکه عبور می کند) جهت بردار شبکه وارون مطابق با صفحات فضایی عمود به فضای واقعی است. مقدار بردار شبکه وارون formula_141 در طول وارون داده می شود و برابر است با فاصله وارون بین صفحات فضایی واقعی. ان بعدی. فرمول برای formula_30 بعدی را می توان این گونه بدست آورد که فرض شود یک بردار فضایی واقعی ان بعدی formula_143 با یک پایهformula_14
4 و یک محصول درونی formula_145 . بردارهای شبکه وارون به طور منحصر به فرد توسط فرمول تعیین formula_146 می شوند. با استفاده از جایگشت آنها را می توان با فرمول زیر تعیین کرد: اینجا، formula_149 فرم حجمی است ، formula_150 معکوس ایزومورفیسم فضای برداری است formula_151 تعریف شده بوسیلهٔ formula_152 و formula_153 نشان دهنده ضرب درونی است. ثابت می شد که این فرمول برابر با فرمول های شناخته شده در فضای دو یا سه بعدی با استفاده از حقایق زیر می باشد: در سه بعدی، formula_154 و در دو بعد formula_154 ، جایی که formula_156 چرخش ۹۰ درجه است (درست مانند فرم حجم، زاویه اختصاص داده شده به یک چرخش به انتخاب جهت بستگی دارد). شبکه های وارون از کریستال های مختلف. شبکه های وارون برای سیستم کریستالی مکعبی به شرح زیر است. شبکه مکعبی ساده. شبکه ساده مکعبی براوه، با سلول اولیه مکعبی با ضلع formula_157، برای وارونش دارای یک شبکه مکعبی ساده با یک سلول ابتدایی مکعبی است که ضلع آن formula_158 (یا formula_159 در تعریف کریستالوگراف) است؛ بنابراین گفته می شود که شبکه مکعبی خود دوگان است و همان تقارنی که در فضای وارون دارد را در فضای واقعی دارد.
شبکه مکعبی وجهی محور (اف سی سی).. شبکه متقابل به یک شبکه اف سی سی، شبکه مکعبی (بی سی سی) بدنه محور است، با یک طرف مکعبی از formula_160 . یک سلول واحد ترکیبی اف سی سی را در نظر بگیرید. یک سلول واحد ابتدایی اف سی سی را پیدا کنید. به عنوان مثال، یک سلول واحد با یک نقطه شبکه. اکنون یکی از رئوس سلول واحد اولیه را به عنوان مبدأ در نظر بگیرید. بردارهای پایه شبکه واقعی را ارائه دهید. سپس از فرمول های شناخته شده، می توانید بردارهای پایه شبکه متقابل را محاسبه کنید. این بردارهای شبکه متقابل اف سی سی نشان دهنده بردارهای پایه یک شبکه واقعی بی سی سی هستند. توجه داشته باشید که بردارهای پایه یک شبکه بی سی سی واقعی و شبکه متقابل یک اف سی سی از نظر جهت به یکدیگر شباهت دارند اما نه از نظر بزرگی. شبکه مکعبی بدنه محور (بی سی سی).. شبکه متقابل به شبکه بی سی سی، شبکه اف سی سی است، با ضلع مکعبی formula_160 . می تواند ثابت شود که فقط شبکه های براوه که ۹۰ درجه بین formula_162 (مکعب، چهار ضلعی، متعامد) وجود دارد دارای بردارهای انتقال اولیه برای شبکه وارون، formula_163 موازی با بردارهای فضای واقعی آنها هستند. شبکه شش ضلعی ساده. وارون ی
ک شبکه براوه شش ضلعی ساده با ثابت های شبکه formula_164 و formula_165 یک شبکه شش ضلعی ساده دیگر با ثابت های شبکه formula_166 و formula_167 است که ۹۰ درجه حول محور c نسبت به شبکه مستقیم چرخیده است؛ بنابراین می گوییم که شبکه شش ضلعی ساده دارای دوگان خودش است یا به عبارتی دیگر خود دوگان است و همان تقارنی را که در فضای واقعی دارد، در فضای وارون نیز دارد. بردارهای انتقال اولیه برای این بردارهای شبکه براویس شش ضلعی ساده هستند formula_168 ، formula_169 ، و formula_170. مجموعه خودسرانه اتم ها. یکی از مسیرهای شبکه وارون مجموعه ای دلخواه از اتم ها، از ایده امواج پراکنده در حد فراونهوفر (مسافت طولانی یا فصل فوکوس پشتی لنز) به عنوان مجموع دامنه های سبک هویگنس از همه نقاط پراکندگی (در این مورد از هر اتم منفرد). این مجموع با دامنه مختلط نشان داده می شود formula_171 در معادله زیر، زیرا تبدیل فوریه (به عنوان تابعی از فرکانس مکانی یا فاصله وارون) یک پتانسیل پراکندگی مؤثر در فضای مستقیم نیز می باشد: در اینجا g = q /(2π) بردار پراکندگی q در واحدهای کریستالوگراف است، "N" تعداد اتم ها، fj [g "]" ضریب پراکندگی اتمی برای اتم "j" و ب
ردار پراکندگی g است، در حالی که r "j" بردار موقعیت اتم "جی است". توجه داشته باشید که فاز فوریه به انتخاب فرد برای مبدأ مختصات بستگی دارد. برای حالت خاص یک کریستال تناوبی نامتناهی، دامنه پراکنده F = MF hkl از سلول های واحد M (مانند موارد بالا) فقط برای مقادیر صحیح غیر صفر است. formula_133 ، که در آن وقتی j=۱، اتم های m در داخل سلول واحد وجود دارد که شاخصهای شبکه کسری آنها به ترتیب {u j, v j, w j } هستند. برای در نظر گرفتن اثرات ناشی از اندازه کریستال محدود، البته باید از یک پیچش شکل برای هر نقطه یا معادله بالا برای یک شبکه محدود استفاده شود. چه آرایه اتم ها متناهی باشد یا نامتناهی، می توان یک «شبکه وارون شدت» [g] را نیز تصور کرد که از طریق رابطه معمولی I = F * F به شبکه دامنه F مربوط می شود که در آن F * مزدوج مختلط F است. از آنجایی که تبدیل فوریه برگشت پذیر است، البته، این عمل تبدیل به شدت، اطلاعات «همه به جز لحظه دوم» (یعنی فاز) را به بیرون پرتاب می کند؛ بنابراین در مورد مجموعه دلخواه اتم ها، شدت شبکه متقابل به صورت زیر است: در اینجا r "jk" جدایی برداری بین اتم "j" و اتم "k" است. همچنین می توان از این برای پی
ش بینی تأثیر شکل نانوکریستالیت، و تغییرات ظریف در جهت گیری پرتو، بر پیک های پراش شناسایی شده استفاده کرد، حتی اگر در برخی جهات خوشه فقط یک اتم ضخامت داشته باشد. در سمت پایین، محاسبات پراکندگی با استفاده از شبکه متقابل اساساً یک موج صفحه فرود را در نظر می گیرند؛ بنابراین پس از اولین نگاه به اثرات شبکه متقابل (پراکندگی سینماتیک)، اثرات گسترش پرتو و پراکندگی چندگانه (یعنی دینامیکی) نیز ممکن است مهم باشد. تعمیم یک شبکه دوگانه. در واقع دو نسخه در ریاضیات از مفهوم شبکه دوگانه انتزاعی، برای یک شبکه معین "L" در فضای برداری واقعی "V"، با بعد متناهی وجود دارد. اولی که مستقیماً ساختار شبکه متقابل را تعمیم می دهد، از تحلیل فوریه استفاده می کند. ممکن است به سادگی از نظر دوگانگی پنتریجین بیان شود. گروه دوگانه "V" ^ تا "V" دوباره یک فضای برداری واقعی است و زیر گروه بسته آن "L" ^ dual to "L" یک شبکه در "V" ^ است؛ بنابراین، "L" ^ کاندیدای طبیعی برای "شبکه دوگانه"، در فضای برداری متفاوت (با همان بعد) است. جنبه دیگر در حضور یک فرم درجه دوم "Q" در "V" دیده می شود. اگر غیر منحط باشد، امکان شناسایی فضای دوگانه "V" * از "V" با "V"
را فراهم می کند. رابطه "V" * به "V" ذاتی نیست. بستگی به انتخاب اندازه هار (عنصر حجمی) روی "V" دارد. اما با توجه به شناسایی این دو، که در هر صورت تا حد اسکالر به خوبی تعریف شده است، وجود "Q" به شخص اجازه می دهد تا با شبکه دوگانه به "L" صحبت کند در حالی که در "V" باقی می ماند. در ریاضیات، شبکه دوگان یک شبکه معین "L" در یک گروه توپولوژیکی فشرده محلی آبلیانی "G"، زیرگروه "L" * از گروه دوگان "G" است که شامل همه کاراکترهای پیوسته که در هر نقطه از "L" برابر با یک هستند، است. در ریاضیات گسسته، شبکه مجموعه ای از نقاط گسسته است که توسط تمام ترکیبات خطی انتگرالی از بردارهای مستقل خطی "n بعدی" در Rn توصیف می شود "." شبکه دوگان سپس با تمام نقاط در گستره خطی شبکه اصلی (معمولاً همه Rn) با این ویژگی که یک "عدد" صحیح از حاصلضرب داخلی با همه عناصر شبکه اصلی ایجاد می شود، تعریف می شود. نتیجه می شود که دوگان شبکه دوگان همان شبکه اصلی است. به علاوه، اگر اجازه دهیم ماتریس "B" دارای ستون هایی با نام بردارهای مستقل خطی باشد که شبکه را توصیف می کند، ماتریس formula_176دارای ستون هایی از بردارها است که شبکه دوگانه را توصیف می کند.
استفن فیلیپ جونز (انگلیسی: Stephen Philip Jones؛ زاده ۳ سپتامبر ۱۹۵۵) یک گیتاریست انگلیسی است که بیشتر به یکی از اعضای گروه راک سکس پیستولز شناخته می شود. پس از جدایی از سکس پیستولز، او با هم گروه سابق پل کوک، "پروفسیونالس" را تشکیل داد. او دو آلبوم انفرادی منتشر کرده است و با جانی تاندر، ایگی پاپ، باب دیلن و تین لیزی کار کرده است. در سال ۱۹۹۵، او سوپرگروه کوتاه مدت Neurotic Outsiders را با اعضای Guns N' Roses و Duran Duran تشکیل داد. جونز در فهرست ۲۰۱۵ رولینگ استون از "۱۰۰ بزرگ ترین گیتاریست تمام دوران" در رتبه ۹۷ قرار گرفت. او در فیلم "خانم ها و آقایان، لکه های شگفت انگیز" و "مشکل سگ" بازی کرده است.
گروه رفقا فیلمی محصول سال ۲۰۱۶ و به کارگردانی باب کاسترونه است. در این فیلم بازیگرانی همچون کریس د لیا، هانا سیمون، برایان گرینبرگ، اریک آندره، کمیل نانجیانی، برت گلمن، هیلاری داف، جیمی چانگ، تیموتی سیمونز، هانیبال بورس، برایان کالن، ملیسا راوش، کلن کلمن، پری گیلپین، اسکایلر آستین، ری لیوتا، مارک مارون، ماریو لوپز و دن هو ایفای نقش کرده اند.
پراکندگی نوترون ، پراکندگی نامنظم نوترون های آزاد توسط ماده، می تواند به خود فرآیند فیزیکی طبیعی یا به تکنیک های آزمایشی ساخت بشر اشاره داشته باشد که از فرآیند طبیعی برای بررسی مواد استفاده می کنند. پدیده طبیعی/فیزیکی در مهندسی هسته ای و علوم هسته ای اهمیت اساسی دارد. با توجه به تکنیک تجربی، درک و دستکاری پراکندگی نوترون برای کاربردهای مورد استفاده در کریستالوگرافی ، فیزیک ، شیمی فیزیک ، بیوفیزیک ، و تحقیقات مواد بنیادی است. پراکندگی نوترون در راکتورهای تحقیقاتی و منابع نوترونی پوسته پوسته ای که تشعشعات نوترونی با شدت های متفاوت را فراهم می کنند، انجام می شود. تکنیک های پراش نوترون ( پراکندگی الاستیک ) برای تجزیه و تحلیل ساختارها استفاده می شود. که در آن از پراکندگی نوترون غیرالاستیک در مطالعه ارتعاشات اتمی و سایر برانگیختن ها استفاده می شود. پراکندگی نوترون های سریع. "نوترون های سریع" (به دمای نوترون مراجعه کنید) انرژی جنبشی بالاتر از MeV1 دارند آن ها می توانند توسط ماده متراکم پراکنده شوند - هسته هایی با انرژی جنبشی بسیار کمتر از 1 eV - به عنوان یک تقریب تجربی معتبر از برخورد الاستیک با یک ذره در حالت سکون
است. با هر برخورد، نوترون سریع بخش قابل توجهی از انرژی جنبشی خود را به هسته پراکنده (ماده متراکم) منتقل می کند، هر چه هسته سبک تر باشد. و با هر برخورد، نوترون "سریع" کند می شود تا زمانی که با ماده ای که در آن پراکنده شده است به تعادل گرمایی برسد. تعدیل کننده های نوترونی برای تولید نوترون های حرارتی استفاده می شوند که دارای انرژی جنبشی زیر 1 هستند. (T &lt; 500K). نوترون های حرارتی برای حفظ یک واکنش زنجیره ای هسته ای در یک راکتور هسته ای و به عنوان یک ابزار تحقیقاتی در آزمایش های پراکندگی نوترون و سایر کاربردهای علم نوترون استفاده می شوند (به زیر مراجعه کنید). بقیه این مقاله بر روی پراکندگی نوترون های حرارتی تمرکز دارد. برهمکنش نوترون-ماده. از آنجایی که نوترون ها از نظر الکتریکی خنثی هستند، عمیق تر از ذرات باردار الکتریکی با انرژی جنبشی قابل مقایسه در ماده نفوذ می کنند و بنابراین به عنوان کاوشگرهایی با خواص حجیم ارزشمند هستند. نوترون ها با هسته های اتمی و با میدان های مغناطیسی الکترون های جفت نشده برهم کنش می کنند و باعث تداخل و اثرات انتقال انرژی در آزمایش های پراکندگی نوترون می شوند. برخلاف یک فوتون پرتو ایکس
با طول موج مشابه، که با ابر الکترونی اطراف هسته برهمکنش می کند، نوترون ها عمدتاً با خود هسته تعامل دارند، همانطور که توسط شبه پتانسیل فرمی توصیف شده است. مقاطع پراکندگی و جذب نوترون از ایزوتوپی به ایزوتوپ دیگر بسیار متفاوت است. پراکندگی نوترون می تواند نامنسجم یا منسجم باشد، همچنین به ایزوتوپ بستگی دارد. در بین تمام ایزوتوپ ها، هیدروژن بالاترین سطح مقطع پراکندگی را دارد. عناصر مهمی مانند کربن و اکسیژن در پراکندگی نوترون کاملاً قابل مشاهده هستند - این در تضاد واضح با پراکندگی پرتو ایکس است که در آن مقاطع عرضی به طور سیستماتیک با عدد اتمی افزایش می یابند. بنابراین می توان از نوترون ها برای تجزیه و تحلیل مواد با اعداد اتمی کم، از جمله پروتئین ها و سورفکتانت ها استفاده کرد. این را می توان در منابع سینکروترون انجام داد، اما به شدت های بسیار بالا نیاز است، که ممکن است باعث تغییر ساختارها شود. هسته محدوده بسیار کوتاهی را فراهم می کند، زیرا پتانسیل ایزوتروپ به طور تصادفی از ایزوتوپی به ایزوتوپ دیگر تغییر می کند، که این امکان را فراهم می کند تا کنتراست (پراکندگی) را متناسب با آزمایش تنظیم کنیم. پراکندگی تقریباً همیشه
اجزای الاستیک و غیرالاستیک را ارائه می دهد. کسر پراکندگی الاستیک توسط عامل دبای-والر یا عامل موسباور-لمب تعیین می شود. بسته به سوال تحقیق، بیشتر اندازه گیری ها بر روی پراکندگی الاستیک یا غیرکشسان متمرکز می شوند. دستیابی به یک سرعت دقیق، یعنی انرژی دقیق و طول موج دو بروگل ، یک پرتو نوترونی مهم است. چنین پرتوهای تک انرژی "تک رنگ" نامیده می شوند و تک رنگی یا با یک تک رنگ کریستالی یا با طیف سنج زمان پرواز (TOF) به دست می آید. در تکنیک زمان پرواز، نوترون ها از طریق دنباله ای از دو شکاف چرخان فرستاده می شوند به طوری که فقط نوترون هایی با سرعت خاصی انتخاب می شوند. منابع اسپلاسیون ساخته شده اند که می توانند پالس سریع نوترون ها را ایجاد کنند. پالس حاوی نوترون هایی با سرعت های مختلف یا طول موج های دو "بروگلی" است، اما سرعت های جداگانه نوترون های پراکنده را می توان با اندازه گیری زمان پرواز نوترون ها بین نمونه و آشکارساز نوترون تعیین کرد. پراکندگی مغناطیسی. نوترون دارای بار الکتریکی خالص صفر است، اما دارای گشتاور مغناطیسی قابل توجهی است، اگرچه تنها حدود 0.1٪ از الکترون است. با این وجود، به اندازه ای بزرگ است که از میدا
ن های مغناطیسی محلی در داخل ماده متراکم پراکنده شود، و یک کاوشگر ضعیف برهمکنش و در نتیجه نافذ ساختارهای مغناطیسی منظم و نوسانات اسپین الکترون را فراهم می کند. پراکندگی نوترون غیر الاستیک. پراکندگی نوترون غیرالاستیک یک تکنیک تجربی است که معمولاً در تحقیقات ماده متراکم برای مطالعه حرکت اتمی و مولکولی و همچنین برانگیختن های میدان مغناطیسی و کریستالی استفاده می شود. این روش خود را از سایر تکنیک های پراکندگی نوترون با حل تغییر در انرژی جنبشی که هنگام برخورد بین نوترون ها و نمونه یک برخورد غیرالاستیک رخ می دهد متمایز می کند. نتایج به طور کلی به عنوان ضریب ساختار دینامیکی (که قانون پراکندگی غیرالاستیک نیز نامیده می شود) اعلام می شود. formula_1 ، گاهی اوقات نیز به عنوان حساسیت پویا formula_2 که در آن بردار پراکندگی formula_3 تفاوت بین بردار موج ورودی و خروجی است و "formula_4" تغییر انرژی تجربه شده توسط نمونه است (منفی نوترون پراکنده). هنگامی که نتایج به عنوان تابعی از formula_5 رسم شود، آنها را اغلب می توان به همان روشی که طیف های بدست آمده توسط تکنیک های طیف سنجی مرسوم،تفسیر کرد. تا آنجا که پراکندگی نوترون غیرالاستی
ک را می توان به عنوان یک طیف سنجی خاص مشاهده کرد. آزمایش های پراکندگی غیرالاستیک معمولاً به تک رنگی کردن پرتوهای فرود یا خروجی و تجزیه و تحلیل انرژی نوترون های پراکنده نیاز دارند. این را می توان از طریق تکنیک های زمان پرواز ( پراکندگی زمان پرواز نوترون ) یا از طریق بازتاب براگ از تک بلورها ( طیف سنجی سه محوره نوترونی ، پراکندگی پس نوترون ) انجام داد. در تکنیک های اکو ( پژواک اسپین نوترون ، پژواک اسپین تشدید نوترون )، که علاوه بر دامنه نوترون ها از فاز مکانیکی کوانتومی نوترون ها استفاده می کنند، نیازی به تک رنگی شدن نیست. تاریخ. اولین آزمایش های پراش نوترون در دهه 1930 انجام شد. با این حال، در حدود سال 1945، با ظهور راکتورهای هسته ای، شارهای نوترونی زیاد ممکن شد، که منجر به امکان بررسی های عمیق ساختار شد. اولین ابزار پراکندگی نوترون در لوله های پرتو در راکتورهای تحقیقاتی چند منظوره نصب شد. در دهه 1960، راکتورهایی با شار بالا ساخته شدند که برای آزمایش های لوله پرتو بهینه شده بودند. این توسعه در راکتور با شار بالا موسسه Laue-Langevin (در حال کار از سال 1972) به اوج خود رسید که بالاترین شار نوترونی را تا این تاری
خ به دست آورد. علاوه بر چند منبع با شار بالا، حدود بیست منبع راکتور با شار متوسط در دانشگاه ها و سایر مؤسسات تحقیقاتی وجود داشت. از دهه 1980، بسیاری از این منابع با شار متوسط تعطیل شدند و تحقیقات در چند منبع با شار بالا در جهان متمرکز شد. امکانات. امروزه، بیشتر آزمایش های پراکندگی نوترون توسط دانشمندان محققی انجام می شود که برای زمان پرتو در منابع نوترونی از طریق یک روش پیشنهادی رسمی درخواست می کنند. به دلیل سرعت کم شمارش در آزمایش های پراکندگی نوترون، دوره های نسبتاً طولانی زمان پرتو (به ترتیب روزها) معمولاً برای مجموعه داده های قابل استفاده مورد نیاز است. پیشنهادها از نظر امکان سنجی و علایق علمی ارزیابی می شوند.
پل توماس کوک (انگلیسی: Paul Thomas Cook؛ زاده ۲۰ ژوئیه ۱۹۵۶) درامر انگلیسی و عضو گروه پانک راک سکس پیستولز است. او همچنین توسط دوستانش در صحنه موسیقی پانک، "کوکی" نامیده می شد. او در فیلم "خانم ها و آقایان، لکه های شگفت انگیز" بازی کرده است.
تسخیر شارون تیت فیلمی محصول سال ۲۰۱۹ و به کارگردانی دانیل فاراندس است. در این فیلم بازیگرانی همچون هیلاری داف، جاناتان بنت، لیدیا هرست، پاوو شایدا و رایان کارگیل ایفای نقش کرده اند. داستان این فیلم دربارهٔ قتل شارون تیت توسط فرقه چارلز منسون است.
کیلوسال با علامت اختصاری kyr به معنای «هزار سال» است. Kyr قبلاً در برخی از آثار انگلیسی زبان، به ویژه در زمین شناسی و نجوم، برای واحد ۱۰۰۰ سال یا هزاره رایج بود. "k" پیشوند واحد برای کیلو یا هزار با پسوند "yr" به سادگی مخفف "year" (سال) است. گاهی، "k" با حروف بزرگ نشان داده می شود، مانند "Kyr 100". این یک استفاده نادرست است. خود "kyr" اغلب نادرست در نظر گرفته می شود و برخی ترجیح می دهند از "ky" استفاده کنند. ISO ۸۰۰۰۰–۳ استفاده از ka (برای کیلوآنوم) را توصیه می کند، که با استفاده از ریشه لاتین از سوگیری ناواضح انگلیسی «سال» جلوگیری می کند.
دیپتی ساتی () بازیگر و مدل هندی است که بیشتر در فیلم های مالایالم ظاهر می شود. او هم چنین در فیلم های مراتی، کنادا، تامیل و تالیوود ظاهر شده است. دیپتی اولین بازیگری خود را در سال ۲۰۱۵، با حضوردر فیلم نی-نا انجام داد. او با حضور در فیلم هایی همچون جگوار، انفرادی، خوش شانس و گواهینامه رانندگی چهره شد. دیپتی در سال ۲۰۱۹ با حضور در پرلیش، اولین تجربه بازیگری خود را در بخش پخش اینترنتی انجام داد و هم چنین در برنامه های تلویزیون، قضاوت کرده است. دوران ابتدایی زندگی. دیپتی ساتی در بمبئی به دنیا آمد. پدر او، دیویش ساتی اهل نینیتال، اوتاراکند و مادرش مادوری ساتی اهل کوچی، کرالا بودند. دوران دبیرستان خود را در مدرسه کانوسا کنونت در آندهری، بمبئی طی کرد و دوره لیسانس خود را در رشتهٔ مدیریت بازگانی در کالج سنت خاویر، بمبئی دنبال کرد.
روی خط یک فیلم اکشن و جنایی محصول سال ۲۰۲۱ سینمای کره جنوبی به کارگردانی کیم گوک و کیم سان با بازی بیون یو-هان، کیم مو یول و کیم هی-وان است. فیلم حول محور سئو جون، قربانی فیشینگ صوتی، می چرخد که برای بازیابی پول به سازمان مجرمان در چین نفوذ می کند. این فیلم در ۱۵ سپتامبر ۲۰۲۱ مصادف با تعطیلات چوسوک به نمایش درآمد. در باکس آفیس، تا ۱۲ دسامبر ۲۰۲۱، با فروش ۱۱٫۸۷ میلیون دلار آمریکا و ۱٫۴۲ میلیون پذیرش در رتبه چهارم در میان فیلم های کره ای اکران شده در سال ۲۰۲۱ در کره جنوبی قرار دارد. تولید. در ماه مه ۲۰۲۰، تصویربرداری اصلی به پایان رسید و کار بر روی پس تولید آغاز شد. گیشه. این فیلم در ۱۵ سپتامبر ۲۰۲۱ در ۱۲۹۶ پرده سینما اکران شد. طبق شبکه کامپیوتری یکپارچه شورای فیلم کره (کوفیک)، این فیلم برای ۲ هفته متوالی در رتبه اول باکس آفیس کره قرار دارد. همچنین در پانزدهمین روز انتشار خود از ۱ میلیون مخاطب فراتر رفت.
وادارنده مداری اثر تغییرات آهسته در شیب محور زمین و شکل مدار زمین به دور خورشید بر اقلیم است (به چرخه های میلانکوویچ مراجعه کنید). این تغییرات مداری مقدار کل نور خورشیدی که به زمین می رسد را تا ۲۵٪ در میانگان (از ۴۰۰ تا ۵۰۰ وات بر مترمربع در عرض های جغرافیایی ۶۰ درجه) تغییر می دهد. در این زمینه، اصطلاح «وادارنده» به معنای فرایند فیزیکی است که بر آب و هوای زمین تأثیر می گذارد. اعتقاد بر این است که این سازوکار مسئول زمان بندی چرخه های عصر یخبندان است. کاربرد دقیق نظریه میلانکوویچ امکان پیش بینی یک عصر یخبندان «ناگهانی» را نمی دهد (به طور ناگهانی چیزی کمتر از یک یا دو قرن)، زیرا سریع ترین دوره مداری حدود ۲۰۰۰۰ سال است. زمان دوره های یخبندان گذشته به خوبی با پیش بینی های نظریه میلانکوویچ منطبق است و این اثرات را می توان در آینده محاسبه کرد. چرخه های میلانکوویچ نیز با تغییرات محیطی در طول دوره های گلخانه ای تاریخ اقلیم زمین مرتبط است. تغییرات در رسوبات دریاچه ای مربوط به بازه های زمانی چرخه های مداری دوره ای به عنوان شواهدی از وادارنده مداری بر اقلیم در طول دوره های گلخانه ای مانند پالئوژن اولیه تفسیر شده است. نما
ی کلی. گاهی ادعا می شود که طول قله دمای بین یخبندان فعلی مشابه طول قله بین یخبندان قبلی (سنگامونی/ایم اشتاگه) خواهد بود؛ بنابراین، ممکن است به پایان این دوره گرم نزدیک شویم. با این حال، این نتیجه گیری احتمالاً اشتباه است: طول دوره های بین یخبندان قبلی به طور خاص منظم نبوده است (نمودار را در سمت راست ببینید). "برگر و لوتر" (۲۰۰۲) استدلال می کنند که «با یا بدون اختلالات انسانی، آب و هوای گرم کنونی ممکن است ۵۰۰۰۰ سال دیگر ادامه یابد. دلیل آن حداقل در گریز از مرکز مدار زمین به دور خورشید است.» همچنین، "آرچر" و "گانوپولسکی" (۲۰۰۵) گزارش کردند که انتشار احتمالی CO۲ درآینده ممکن است برای سرکوب چرخه یخبندان برای ۵۰۰ کیلوسال بعدی کافی باشد. امروزه در نیمکره شمالی، تابستان 4.66 روز بیشتر از زمستان و بهار 2.9 روز بیشتر از پاییز است.
تبلور پروتئین فرایند تشکیل یک آرایش منظم از مولکول های پروتئین منفرد است که توسط تماس های بلوری تثبیت شده اند. اگر بلور به اندازه کافی مرتب شده باشد، پراشیده می شود. برخی پروتئین ها به طور طبیعی آرایش های بلوری تشکیل می دهند مانند آکواپورین در عدسی چشم. در فرایند تشکیل بلور پروتئین، پروتئین ها در محیط آبی حل می شوند و از محلول نمونه برداری می شود تا زمانی که به حالت فوق اشباع برسد. روش های مختلفی برای رسیدن به آن حالت (فوق اشباع شدن) مانند انتشار بخار، میکروبچ، میکرودیالیز و انتشار رابط آزاد مورد استفاده قرار می گیرد. تشکیل بلورهای پروتئینی یک فرایند دشوار است که تحت تأثیر عوامل زیادی مانند درجه pH، دما، قدرت یونی در محلول بلوری و حتی گرانش قرار دارد. پس از تشکیل، این بلورها می توانند در زیست شناسی ساختاری برای مطالعه ساختار مولکولی پروتئین، به خصوص برای مقاصد مختلف صنعتی یا پزشکی استفاده شوند. تاریخچه تبلور پروتئین ها. برای بیش از ۱۵۰ سال، دانشمندان از سرتاسر جهان در مورد تبلور پروتئین ها اطلاعات دارند. در سال ۱۸۴۰، فردریش لودویگ هونفلد به طور تصادفی تشکیل مواد بلوری را در نمونه هایی از خون کرم خاکی که در زی
ر دو لام شیشه ای نگهداری می شد را کشف کرد و گهگاه بلورهایی به شکل صفحه های کوچک را در نمونه های خون خوک خشک شده یا خون انسان مشاهده کرد. این بلورها توسط فلیکس هوپ سیلر در سال ۱۸۶۴ به عنوان «هموگلوبین» نامگذاری شدند. یافته های اصلی هونفلد الهام بخش بسیاری از دانشمندان در آینده شد. در سال ۱۸۵۱، اتو فانک فرایند تولید بلورهای هموگلوبین انسان را با رقیق کردن گلبول های قرمز خون با حلال هایی مانند آب مقطر، الکل یا اتر و سپس با تبخیر آهسته حلال از محلول پروتئین تشریح کرد. در سال ۱۸۷۱، ویلیام تی پریر، پروفسور دانشگاه ینا، کتابی با عنوان "Die Blutkrystalle" (بلورهای خون) منتشر کرد که ویژگی های بلورهای هموگلوبین را از حدود ۵۰ گونه از پستانداران، پرندگان، خزندگان و ماهی ها را بررسی می کرد. در سال ۱۹۰۹، فیزیولوژیست Edward T. Reichert، همراه با کانی شناس Amos P. Brown، رساله ای در مورد آماده سازی، فیزیولوژی و خصوصیات هندسی بلورهای هموگلوبین از صدها حیوان، از جمله گونه های منقرض شده مانند گرگ تاسمانی، منتشر کردند. افزایش بلورهای پروتئین پیدا شد. در سال ۱۹۳۴، جان دزموند برنال و شاگردش دوروتی هاجکین کشف کردند که بلورهای پروتئ
ینی که توسط مایع مادرشان احاطه شده اند، الگوهای پراش بهتری نسبت به بلورهای خشک می دهند. با استفاده از پپسین، آنها اولین افرادی بودند که الگوی پراش یک پروتئین کروی و مرطوب را تشخیص دادند. قبل از برنال و هوچکین، تبلور پروتئین ها تنها در شرایط خشک با نتایج متناقض و غیرقابل اعتماد انجام می شد. این اولین الگوی پراش اشعه ایکس از یک بلور پروتئین است. در سال ۱۹۵۸، ساختار میوگلوبین (یک پروتئین قرمز حاوی هِم)، که توسط بلورنگاری اشعه ایکس تعیین شد، برای اولین بار توسط جان کندرو گزارش شد. کندرو به خاطر این کشف جایزه نوبل شیمی ۱۹۶۲ را با ماکس پروتز به طور مشترک برنده شد. در حال حاضر، بر اساس بلورهای پروتئینی، ساختارهایی از آنها نقش برجسته ای در بیوشیمی و پزشکی کاربردی دارند. اصول تبلور پروتئینی. تئوری تبلور پروتئین. اساس تشکیل کریستال اجازه دادن به محلول نمونه برای رسیدن به حالت فوق اشباع است. اصطلاح فوق اشباع توسط مک فرسون و همکاران در سال ۲۰۱۴ با این عنوان که «شرایط غیرتعادلی که در آن مقداری از مولکول بزرگ بیش از حد حلالیت، تحت شرایط شیمیایی و فیزیکی خاص، با این شرایط در محلول موجود است.» تعریف شده است. تشکیل مواد جامد