Payamvdn/NorthPersian_fa_wiki huggingface dataset:
دار ایجاد می کند، بلکه باعث لک شدن پوست، صلبیه سفید در اطراف چشم و سم های راه راه می شود. اسب های دارای ژن Lp ممکن است در سرتاسر لکه ها دیده شوند یا دارای غلظت هایی از لکه ها در الگوهای مختلف باشند. برخی از نژادهای حیوانی دیگر مانند سگ ها، مانند سگ های دالماسی، پلنگ کاتاهولا و سگ های پلنگ آمریکایی نیز الگوهای رنگ پلنگی مشابهی دارد.
لوز حیمنز یا لوسیانا (متولد جولیا حیمنز گونزالس؛ ۱۸۹۷–۱۹۶۵) یک مدل بومی مکزیکی و داستان سرای زبان ناهواتل و گویشور از ناحیه میلپا آلتا در مکزیکو سیتی بود. او به عنوان یک زن جوان شاهد انقلاب مکزیک بود و زمانی که امیلیانو زاپاتا و ارتش انقلابی اش در سال ۱۹۱۱ وارد میلپا آلتا شدند، حضور داشت. گزارش او به عنوان یک شاهد عینی یکی از تنها شهادت های امیلیانو زاپاتا است که به زبان ناهواتل مطرح شده است. در سال ۱۹۱۶ اکثر اقوام مرد او در قتل عام توسط کارآنسا کشته شدند. لوز در ۱۹ سالگی مجبور به فرار از زادگاهش شد و با مادر و خواهرانش به مکزیکو سیتی نقل مکان کرد. لوز در صحنه هنری در مکزیکوسیتی به عنوان مدلی برای عکاسان، نقاشان، دانشجویان هنر و مجسمه سازان شروع به کار کرد. تصویر او در نقاشی های دیواری و بناهای تاریخی در سراسر شهر ظاهر شد، اما با وجود این، لوز نسبتاً ناشناخته باقی ماند و در فقر زندگی کرد. لوز مربی نقاشان و دیوارنگاران بود. در سال ۱۹۴۲ او به عنوان مدل در مدرسه ملی نقاشی، مجسمه سازی و چاپ در کلاس های فریدا کالو شروع به کار کرد. او زبان خود ناهواتل را در طول جلسات مدلینگ به هنرمندان آموزش داد. به نوبه خود، هنرمن
دان سبک خود را با اصالت بومی لوز القا کردند. در دهه ۱۹۳۰ او به عنوان یک آگاهی دهندهٔ زبانی برای زبان شناسانی که برای مستندسازی زبان ناهواتل کار می کردند، خدمت کرد که با بنجامین لی وورف نیز همکاری کرد. او همچنین به عنوان مدل برای هنرمند دیگو ریورا کار می کرد و پرتره اش را می توان حداقل در سه نقاشی دیواری او مشاهده کرد، یکی از آنها در صحنه معروف بازار تلاتلوکو دیده می شود. او در سنین پیری داستان زندگی خود را برای انسان شناس فرناندو هورکاسیتاس تعریف کرد که آن را با عنوان «زندگی و مرگ در میلپا آلتا» منتشر کرد. لوز در سال ۱۹۶۵ بر اثر تصادف با یک اتومبیل در مکزیکو سیتی درگذشت. بزرگداشت. در ۲۸ ژانویه ۲۰۲۳، گوگل دودل صد و بیست و ششمین زادروز لوز حیمنز را گرامی داشت.
تله یون چهارقطبی یا پاول تله نوعی تله یونی است که با استفاده از میدان های الکتریکی پویا ذرات باردار را به دام می اندازد. به افتخار ولفگانگ پل (مخترع این دستگاه) که در سال ۱۹۸۹ جایزه نوبل فیزیک را دریافت کرد، آنها تله های فرکانس رادیویی (RF) یا تله های پل نیز نام گذاری می شوند. به عنوان بخشی از یک طیف سنج جرمی یا یک رایانه کوانتومی یونی به دام افتاده استفاده می کند. بررسی اجمالی. نیرویی به یک ذره باردار، مانند یک یون اتمی یا مولکولی، از جانب میدان الکتریکی وارد می شود. به دام انداختن یک ذرهٔ باردار از سه جهت ممکن نیست (این محدودیت به عنوان قضیه ارنشاو شناخته می شود). با این حال، می توان با استفاده از میدان های الکتریکی متغیر بر حسب زمان، یک نیروی محدود کننده "متوسط" در هر سه جهت ایجاد کرد. برای انجام این کار، ذره را قبل از آن که بتواند فرار کند محصور می کنند. تله ها را تله های فرکانس رادیویی نیز می نامند زیرا نرخ سوئیچینگ اغلب در فرکانس رادیویی است. چهار قطبی ساده ترین هندسه میدان الکتریکی است که در چنین تله هایی استفاده می شود، اگرچه هندسه های پیچیده تری برای دستگاه های تخصصی تر وجود دارند. میدان های الکتریکی
از پتانسیل های الکتریکی بالای الکترودهای فلزی تولید می شوند. یک چهارقطبی خالص از الکترودهایی به شکل هذلولی ایجاد می شود، اگرچه الکترودهای استوانه ای اغلب استفاده می شوند چون راحت ساخته می شوند. تله های یونی ریز ساخت در جایی وجود دارند که الکت رودها در صفحه ای قرار دارند که ناحیهٔ دام انداختن بالای صفحه قرار دارد. تله ها به دو گروه تقسیم می شوند، و تفاوت آنها در ایجاد محدودیت دو بعدی یا سه بعدی است. در حالت محدودیت دو بعدی (به اصطلاح «تله RF خطی»)، محصور شدن در جهت سوم توسط میدان های الکتریکی ساکن فراهم می شود. خود تله سه بعدی عموماً از دو الکترود فلزی که شکل هذلولی دارند تشکیل شده است که تمرکز آنها رو به روی هم قرار دارد و یک الکترود حلقه به شکل هذلولی در نیمه راه بین دو الکترود دیگر قرار دارد. یون ها در فضای بین این سه الکترود توسط میدان های الکتریکی AC (نوسانی) و DC (استاتیک) در تله می افتند. اگر تحریک یونی مورد نظر باشد، ولتاژ فرکانس رادیویی AC بین دو الکترود کلاهک انتهایی فلزی هیپربولیک در نوسان است. ولتاژ AC محرک به الکترود حلقه اعمال می شود. یون ها ابتدا به صورت محوری به سمت بالا و پایین کشیده می شوند
در حالی که به صورت شعاعی نیرویی به سمت داخل به آنها وارد می شوند. سپس یون ها به صورت شعاعی بیرون کشیده شده و به صورت محوری (از بالا و پایین) به داخل هل داده می شوند. به این ترتیب یون ها در یک حرکت پیچیده حرکت می کنند که عموماً شامل ابر یون ها طولانی و باریک و سپس کوتاه و عریض، عقب و جلو، در نوسان بین دو حالت است. از اواسط دهه ۱۹۸۰، بیشتر تله های سه بعدی (تله های پل) از ۱ میلی تور هلیوم استفاده کرده اند. استفاده از گاز میرایی و حالت ناپایداری انتخابی جرم که توس ط استافورد و همکاران توسعه داده شده است. منجر به اولین تله یون سه بعدی تجاری شد. تله یون خطی در دانشگاه کلگری تله یون چهارقطبی دارای دو پیکربندی اصلی است: شکل سه بعدی که در بالا توضیح داده شد و شکل خطی ساخته شده از ۴ الکترود موازی. یک پیکربندی مستطیلی ساده شده نیز استفاده می شود. مزیت طراحی خطی ظرفیت ذخیره سازی بیشتر آن (به ویژه یون های خنک شده با داپلر) و سادگی آن است، اما این محدودیت خاصی را در مدل سازی آن ایجاد می کند. تله پل برای ایجاد میدان زینی شکل برای به دام انداختن یون باردار طراحی شده است، اما با یک چهارقطبی، این میدان الکتریکی زین شکل را نمی
توان حول یک یون در مرکز چرخاند. فقط می تواند زمین را بالا و پایین کند. به همین دلیل، حرکات یک یون منفرد در تله با معادلات ماتیو توصیف می شوند که تنها با روش های عددی و با استفاده از از شبیه سازی های کامپیوتری می توان آنها را حل کرد و به جواب رسید. به عنوان توضیح شهودی و نزدیک ترین تقریب می توان تمرکز قوی در فیزیک شتاب دهنده را مثال زد. از آنجایی که میدان نیرو وارد می کند و نیرو بر شتاب تأثیر می گذارد، موقعیت عقب می ماند (به کمترین مرتبه از نیم دوره تناوب). بنابراین زمانی که میدان در حال تمرکز است، ذرات در موقعیت های غیر متمرکز هستند و بالعکس. از آنجایی که از مرکز دورتر هستند، زمانی که میدان در حال تمرکز است، میدان قوی تری را نسبت به زمانی که متمرکز نیست، تجربه می کنند. معادلات حرکت. یون ها در میدان چهارقطبی نیروهایی را بازیابی می کنند که آنها را به سمت مرکز تله هدایت می کند. حرکت یون ها در میدان با حل معادله ماتیو توصیف می شود. هنگامی که این معادله برای حرکت یون در یک تله نوشته می شود، معادله به صورت نشان داده می شود: جایی که مختصات x, y و z را نشان می دهد، یک متغیر بدون بعد است که از رابطه به دست می آید، و و
پارامترهای تله هستند که بعد (واحد) ندارند. پارامتر فرکانس شعاعی پتانسیل اعمال شده به الکترود حلقه است. با استفاده از قاعده مشتق زنجیری می توان نشان داد که رابطهٔ زیر برقرار است با ضرب کردن در m و مرتب کردن مجدد عبارت ها این به دست می آید: بااستفاده از قوانین حرکت نیوتن، معادله فوق به دست می آید که می توان از آن برای محاسبهٔ نیروی وارد یون استفاده کرد. این معادله را می توان دقیقاً با استفاده از قضیه Floquet یا تکنیک های استاندارد تحلیل مقیاس چندگانه حل کرد. دینامیک مربوط ذرات و چگالی میانگین ذرات باردار بر حسب زمان در تله پل را نیز می توان با مفهوم نیروی محرکه تأمل برانگیز به دست آورد. نیروها در هر بعد جفت نیستند، بنابراین نیروی وارد بر یک یون، به عنوان مثال، برای بعد x داریم: پتانسیل چهار قطبی است که توسط که نشان دهندهٔ پتانسیل الکتریکی اعمال شده است و، و نشان دهندهٔ عوامل وزنی هستند و یک پارامتر با اندازه ثابت است. برای حل کردن معادله لاپلاس، می توان نشان داد که: formula_1 برای پارامترهای تله یونی formula_2 و formula_3 داریم و و برای فیلتر جرمی چهارقطبی مقادیر formula_4و formula_5 را در نظر می گیریم. با تبد
یل پارامترهای معادله شماره ۶ که بر حسب دستگاه کارتزین formula_6 هستند به پارامترهای دستگاه مختصات استوانه ای با، formula_7, formula_8, و formula_9 استفاده از هویت مثلثاتی فیثاغورثی داریم: پتانسیل الکتریکی اعمال شده ترکیبی از RF و DC است که توسط رابطه زیر به دست می آید جای گذاری معادله ۸ در معادله ۶ با formula_10 جایگذاری معادله ۹ به معادله ۵ منجر به و تله یون خطی از مجموعه ای از میله های چهار قطبی برای محدود کردن یون ها به صورت شعاعی و یک پتانسیل الکتریکی ساکن الکترودهای انتهایی برای محدود کردن یون ها به صورت محوری استفاده می کند. شکل خطی تله را می توان به عنوان یک فیلتر جرمی انتخابی یا به عنوان یک تله واقعی با ایجاد یک چاه پتانسیل برای یون ها در امتداد محور الکترودها استفاده کرد. مزایای طراحی تله خطی افزایش ظرفیت ذخیره سازی یون، زمان اسکن سریع تر و سادگی ساخت است (اگرچه هم ترازی میله های چهارقطبی حیاتی است و محدودیت کنترل کیفیت را به تولید آنها اضافه می کند. این محدودیت علاوه بر این در الزامات ماشین کاری تله سه بعدی وجود دارد. تله یونی مسطح. تله های چهارقطبی همچنین می توانند برای ایجاد همان اثر با استفاده از
مجموعه ای از الکترودهای مسطح «باز شوند». این هندسه تله را می توان با استفاده از تکنیک های استاندارد میکروساخت، از جمله لایه فلزی بالایی در فرایند میکروالکترونیک استاندارد CMOS، ساخت و یک فناوری کلیدی برای مقیاس بندی کامپیوترهای کوانتومی یونی به دام افتاده به تعداد مفید کیوبیت می باشد. تله فرکانس رادیویی ترکیبی. تله فرکانس رادیویی ترکیبی ترکیبی از تله یون پل و تله پنینگ است. یکی از گلوگاه های اصلی تله یونی چهارقطبی این است که می تواند تنها گونه های تک باردار یا گونه های متعدد با جرم های مشابه را محدود کند. اما در کاربردهای خاصی مانند تولید آنتی هیدروژن، محدود کردن دو گونه از ذرات باردار با جرم های بسیار متفاوت مهم است. برای دستیابی به این هدف، یک میدان مغناطیسی یکنواخت در جهت محوری تله یون چهارقطبی افزوده می شود. تله دیجیتال یون. تله یون دیجیتال (DIT) یک تله یون چهارقطبی (خطی یا سه بعدی) است که از نظر شکل موج محرک با تله های معمولی متفاوت است. یک DIT توسط سیگنال های دیجیتال هدایت می شود، معمولاً به شکل موج های مستطیلی که با سوئیچینگ سریع بین سطوح ولتاژ گسسته تولید می شوند هستند. مزایای عمده DIT تطبیق پذیری و
دامنه جرمی نامحدود آن است. تله یون دیجیتال عمدتاً به عنوان یک تحلیلگر جرمی توسعه یافته است.
در هندسه، بازتاب نقطه ای (وارونگی نقطه، وارونگی مرکزی، یا وارونگی از طریق یک نقطه) نوعی ایزومتریک فضای اقلیدسی است.به جسمی که تحت بازتاب نقطه ای ثابت است، گفته می شود که دارای تقارن نقطه ای است. اگر تحت انعکاس نقطه ای از طریق مرکز خود ثابت باشد، گفته می شود که دارای تقارن مرکزی یا متقارن مرکزی است. انعکاس نقطه ای را می توان به عنوان یک تبدیل وابسته طبقه بندی کرد. یعنی یک تبدیل آفین ایزومتریک است که دقیقاً یک نقطه ثابت دارد که همان نقطه وارونگی است. معادل یک تبدیل همتتیک با ضریب مقیاس برابر با 1- است. به نقطه وارونگی مرکز هموتتیک نیز می گویند. واژه شناسی. اصطلاح انعکاس سست است و برخی آن را سوء استفاده از زبان می دانند و وارونگی را ترجیح می دهند. با این حال، بازتاب نقطه به طور گسترده ای استفاده می شود.چنین نقشه هایی پیچشی هستند، به این معنی که مرتبه 2 دارند - آنها معکوس خودشان هستند: با اعمال دوبار آنها تابع همانی به دست می آید - که در مورد نقشه های دیگر به نام بازتاب نیز صادق است.به طور دقیق تر، بازتاب به بازتابی در یک ابرصفحه (𝑛−1)بعدی فضای آفین اشاره دارد - یک نقطه روی خط، یک خط مستقیم در صفحه (هندسه)، یک صف
حه در 3 فضا)، با ابرصفحه ثابت، اما به طور گسترده تر. بازتاب به هر چرخش فضای اقلیدسی اعمال می شود و مجموعه ثابت (یک فضای وابسته به بعد k که در آن formula_1 آینه نامیده می شود. در بعد 1 اینها بر هم منطبق هستند، زیرا یک نقطه یک ابر صفحه در خط است. از نظر جبر خطی، با فرض ثابت بودن مبدأ، چرخش ها دقیقاً نقشه های قطری با همه مقدارویژه و بردارویژه 1 یا -1 هستند. انعکاس در یک ابرصفحه دارای یک مقدار ویژه -1 (و تعدد n-1 است. روی 1 مقدار ویژه)، در حالی که انعکاس نقطه فقط دارای مقدار ویژه -1 است (با تعدد n). اصطلاح وارونگی را نباید با هندسه وارونi اشتباه گرفت، جایی که وارونگی با توجه به یک دایره تعریف می شود. مثال ها. در دو بعد، بازتاب نقطه ای همان دوران (هندسه) 180 درجه است.در سه بعد، یک بازتاب نقطه ای را می توان به عنوان یک چرخش 180 درجه ای توصیف کرد که با انعکاس در سراسر صفحه عمود بر محور چرخش ترکیب تابع شده است.در بعد n، بازتاب های نقطه ای اگر n زوج باشد، جهت گیری را حفظ می کنند و اگر n فرد باشد، جهت گیری را معکوس می کنند. فرمول. با توجه به بردار a در فضای اقلیدسی R"n",، فرمول انعکاس a در سراسر نقطه p است. formula_2 د
ر موردی که p مبدأ باشد، بازتاب نقطه صرفاً نفی بردار a می باشد. در هندسه اقلیدسی، وارونگی یک نقطه (هندسه) X نسبت به یک نقطه P یک نقطه X است به طوری که P نقطه وسط پاره خط با نقاط انتهایی X و X * است. به عبارت دیگر، بردار اقلیدسی از X به P همان بردار از P به X * است. فرمول وارونگی در "P" است x * = 2 a − x که در آن a، x و x* به ترتیب بردارهای موقعیت P، X و X* هستند. این نگاشت یک تبدیل آفین پیچشی ایزومتری است که دقیقاً یک نقطه ثابت دارد که P است. بازتاب نقطه ای به عنوان یک مورد خاص از پوسته پوسته شدن یکنواخت یا یکنواختی. هنگامی که نقطه وارونگی P با مبدأ منطبق است، بازتاب نقطه معادل یک مورد خاص از مقیاس یکنواخت است: مقیاس یکنواخت با ضریب مقیاس برابر با -1. این نمونه ای از نگاشت خطی است. وقتی P با مبدأ منطبق نیست، بازتاب نقطه معادل یک مورد خاص از تبدیل همتتیک است: همگنی با مرکز همتتیک که با P منطبق است، و ضریب مقیاس -1. (این نمونه ای از تبدیل آفین غیر خطی است.) گروه بازتاب نقطه. ترکیب تابع دو بازتاب نقطه ای یک انتقال (هندسه) است. به طور خاص، انعکاس نقطه در p و به دنبال آن بازتاب نقطه در q ترجمه توسط بردار 2 (q - p)
است. مجموعه ای که از تمام بازتاب ها و ترجمه های نقطه ای تشکیل شده است، زیرگروه لی از گروه اقلیدسی است. این یک محصول نیمه مستقیم از Rn با یک گروه دوری از مرتبه 2 است که گروه دوم بر روی Rn با نفی عمل می کند. این دقیقاً زیر گروه گروه اقلیدسی است که خط را در نقطه بینهایت ثابت می کند. در حالت n=1، گروه بازتاب نقطه، گروه ایزومتریک کامل خط است. بازتاب نقطه ای در ریاضیات. انعکاس نقطه ای در مرکز یک کره، نقطه پادپایی را به دست می دهد. فضای متقارن یک منیفولد ریمانی با بازتاب ایزومتریک در هر نقطه است. فضاهای متقارن نقش مهمی در مطالعه گروه های دروغ و هندسه ریمانی دارند. بازتاب نقطه ای در هندسه تحلیلی. با توجه به نقطه formula_3 و بازتاب آن formula_4 با توجه به نقطه formula_5 ، دومی نقطه وسط قطعه formula_6 است. formula_7 به همین خاطر، معادلات برای یافتن مختصات نقطه منعکس شده اند formula_8 خاص است که در آن نقطه C دارای مختصات (0,0) باشد.(به پاراگراف زیر مراجعه کنید) formula_9 خواص. در فضای اقلیدسی زوج بعدی، مثلاً فضای 2N بعدی، وارونگی در یک نقطه P معادل N چرخش بر روی زوایای π در هر صفحه از مجموعه دلخواه N صفحه متعامد متقابل
در P است. این چرخش ها متقابلاً جابجایی هستند. بنابراین، وارونگی در یک نقطه در فضای زوج بعدی، ایزومتری حفظ جهت یا ایزومتریک مستقیم است. در فضای اقلیدسیبا ابعاد فرد، مثلاً فضای بعدی (2N + 1)، معادل N چرخش بر روی π در هر صفحه از مجموعه دلخواه N صفحه متعامد متقابل در P است، همراه با بازتاب در بعد 2N. فضای فرعی که توسط این صفحات چرخشی پوشانده شده است. بنابراین، به جای حفظ جهت، معکوس می شود، ایزومتری غیرمستقیم است. از نظر هندسی در 3 بعدی، معادل دوران (هندسه) حول محور از طریق P با زاویه 180 درجه است، همراه با انعکاس در صفحه از طریق P که عمود بر محور است. نتیجه به جهت (به معنای دیگر) محور بستگی ندارد. نمادهای مربوط به نوع عملیات، یا نوع گروهی که ایجاد می کند، formula_10، "Ci", "S"2 و 1× هستند. نوع گروه یکی از سه نوع گروه تقارنی به صورت سه بعدی بدون تقارن چرخشی خالص است، به تقارن چرخه ای با n=1 مراجعه کنید. گروه نقطه ای های زیر در سه بعد حاوی وارونگی هستند: ارتباط نزدیکی با معکوس در یک نقطه، انعکاس نسبت به یک صفحه (هندسه)است که می توان آن را به عنوان یک "وارونگی در یک صفحه" در نظر گرفت. مراکز وارونگی در کریستالوگرافی.
زمانی که نقطه ای وجود داشته باشد که تمام اتم ها بتوانند از طریق آن بازتاب کنند و در عین حال تقارن را حفظ کنند، مولکول ها دارای یک مرکز وارونگی هستند. در بلورنگاری وجود مراکز وارونگی بین ترکیبات مرکز متقارن و غیر متقارن تمایز قائل می شود. ساختارهای کریستالی از چند وجهی مختلف تشکیل شده اند که بر اساس تعداد هماهنگی و زوایای پیوند طبقه بندی می شوند. به عنوان مثال، چند وجهی چهار مختصات به عنوان هندسه مولکولی چهاروجهی طبقه بندی می شوند، در حالی که محیط های پنج مختصات بسته به زوایای پیوند می توانند هندسه مولکولی هرمی مربع یا هندسه مولکولی دو هرمی مثلثی باشند. همه ترکیبات کریستالی از تکرار یک بلوک ساختمانی اتمی که به عنوان سلول واحد شناخته می شود به دست می آیند و این سلول های واحد تعیین می کنند که کدام چند وجهی و به چه ترتیبی تشکیل می شوند. بسته به اینکه کدام اتم پیوند مشترک دارند، این چند وجهی از طریق اشتراک گوشه، لبه یا صورت به یکدیگر متصل می شوند. مراکز وارونگی حاوی چند وجهی به عنوان مرکز متقارن شناخته می شوند، در حالی که مراکز بدون آن غیرمتقارن هستند. هشت ضلعی مختصات شش وجهی نمونه ای از چند وجهی متقارن مرکزی است
، زیرا اتم مرکزی به عنوان یک مرکز وارونگی عمل می کند که از طریق آن شش اتم پیوندی تقارن را حفظ می کنند. از سوی دیگر، چهار وجهی غیرمتقارن هستند زیرا وارونگی از طریق اتم مرکزی منجر به معکوس شدن چند وجهی می شود. توجه به این نکته مهم است که هندسه های پیوند با اعداد مختصات فرد باید غیرمتقارن باشند، زیرا این چند وجهی دارای مراکز وارونگی نیستند. چند وجهی واقعی در کریستال ها اغلب فاقد یکنواختی پیش بینی شده در هندسه پیوند آنها است. بی نظمی های رایج در کریستالوگرافی شامل اعوجاج و بی نظمی است. اعوجاج شامل تاب برداشتن چند وجهی به دلیل طول های پیوند غیر یکنواخت است که اغلب به دلیل جاذبه الکترواستاتیکی متفاوت بین هترواتم ها است. به عنوان مثال، یک مرکز تیتانیوم احتمالاً به طور مساوی به شش اکسیژن در یک هشت وجهی پیوند می خورد، اما اگر یکی از اکسیژن ها با فلوئور الکترونگاتیوی بیشتری جایگزین شود، اعوجاج رخ می دهد. اعوجاج ها هندسه ذاتی چند وجهی را تغییر نمی دهند - یک هشت وجهی تحریف شده هنوز به عنوان یک هشت وجهی طبقه بندی می شود، اما اعوجاج به اندازه کافی قوی می تواند بر تقارن مرکزی یک ترکیب تأثیر بگذارد. اختلال شامل اشغال دو یا چ
ند مکان است که در آن یک اتم یک موقعیت کریستالوگرافی را در درصد معینی از چند وجهی و دیگری را در موقعیت های باقیمانده اشغال می کند. این اختلال می تواند بر تقارن مرکزی چند وجهی خاص نیز تأثیر بگذارد، بسته به اینکه آیا اشغال بر روی یک مرکز وارونگی موجود تقسیم شده است یا خیر. تقارن مرکزی در کل ساختار کریستالی نیز صدق می کند. کریستال ها به سی و دو گروه نقطه کریستالوگرافی طبقه بندی می شوند که توصیف می کنند چگونه چند وجهی های مختلف خود را در فضا در ساختار توده قرار می دهند. از این سی و دو گروه نقطه، یازده گروه متقارن هستند. وجود چند وجهی غیرمتقارن تضمین نمی کند که گروه نقطه یکسان باشد-دو شکل غیرمتقارن را می توان در فضا به گونه ای جهت داد که شامل یک مرکز وارونگی بین این دو باشد. دو تا چهار وجهی روبروی هم می توانند یک مرکز وارونگی در وسط داشته باشند، زیرا جهت گیری به هر اتم اجازه می دهد تا یک جفت بازتابی داشته باشد. معکوس نیز صادق است، زیرا چند وجهی متقارن متقارن را می توان مرتب کرد تا یک گروه نقطه ای غیرمتقارن را تشکیل دهد. ترکیبات غیرمتقارن می توانند برای کاربرد در نورشناسی غیرخطی مفید باشند. عدم تقارن از طریق مراکز و
ارونگی می تواند به نواحی کریستال اجازه دهد تا با نور ورودی به طور متفاوتی تعامل داشته باشند. طول موج، فرکانس و شدت نور در معرض تغییر است زیرا تابش الکترومغناطیسی با حالات انرژی مختلف در سراسر ساختار تعامل دارد. پتاسیم تیتانیل فسفات، KTiOPO4 (KTP). در گروه فضایی Pna21 متقارن و متقارن متبلور می شود و یک کریستال غیر خطی مفید است. KTP برای لیزرهای دوپه شده با نئودیمیم با دو برابر فرکانس، با استفاده از یک ویژگی نوری غیرخطی به نام نسل هارمونیک دوم استفاده می شود. کاربردهای مواد غیرخطی هنوز در حال تحقیق است، اما این ویژگی ها از وجود (یا فقدان آن) یک مرکز وارونگی ناشی می شود. وارونگی با توجه به مبدا. وارونگی با توجه به مبدا مربوط به وارون جمعی بردار موقعیت و همچنین ضرب اسکالر در -1 است. این عملیات با هر نگاشت خطی دیگر جابجا می شود، اما نه با ترجمه: در مرکز گروه خطی عمومی قرار دارد. «وارونگی» بدون اشاره به «در یک نقطه»، «در یک خط» یا «در یک صفحه» به معنای این وارونگی است. در فیزیک، بازتاب سه بعدی از طریق مبدأ، پاریته نیز نامیده می شود. در ریاضیات، بازتاب از طریق مبدا به بازتاب نقطه ای فضای اقلیدسی Rn در سرتاسر مبدأ (ر
یاضیات) دستگاه مختصات دکارتی اشاره دارد. انعکاس از طریق مبدا یک تبدیل متعامد مربوط به ضرب اسکالر در -1 است، و همچنین می تواند به صورت formula_11 نوشته شود، جایی که 𝐼 ماتریس همانی است.در سه بعد، این formula_12 ، و غیره می فرستد. نمایندگی ها. به عنوان ماتریس قطری، در هر پایه با ماتریسی با -1 در قطر نشان داده می شود، و همراه با همانی، مرکز گروه متعامد 𝑂(𝑛) است. این محصول حاصل n بازتاب متعامد (بازتاب از طریق محورهای هر پایه متعامد) است. توجه داشته باشید که بازتاب های متعامد جابجا می شوند. در 2 بعد در واقع چرخش 180 درجه و در بعد 2𝑛 چرخش 180 درجه در n صفحه متعامد است. دوباره توجه کنید که چرخش در صفحات متعامد جابجا می شود. خواص. formula_13 تعیین کننده دارد (از نمایش با ماتریس یا به عنوان محصول بازتاب).بنابراین در بعد زوج جهت گیری را حفظ می کند، بنابراین عنصری از گروه متعامد خاص SO(2n) است، و جهت گیری را در ابعاد فرد معکوس می کند، بنابراین عنصری از SO(2n + 1) نیست و در عوض تقسیمی از نقشه(formula_14) است که (formula_15) را به عنوان یک محصول مستقیم داخلی نشان می دهد. به طور مشابه، این طولانی ترین عنصر گروه متعامد با تو
جه به مجموعه بازتاب ها است: عناصر گروه متعامد همه حداکثر طول n نسبت به مجموعه بازتاب ها دارند و بازتاب از مبدا دارای طول n است. اگرچه در این مورد منحصر به فرد نیست: سایر ترکیبات حداکثر چرخش (و احتمالاً بازتاب) نیز حداکثر طول دارند. هندسه. در SO(2r)، بازتاب از طریق مبدا دورترین نقطه از عنصر همانی با توجه به متریک معمول است. در O(2r + 1)، انعکاس از طریق مبدأ در SO(2r+1) نیست (در جزء غیر همانی است)، و هیچ معنای طبیعی وجود ندارد که در آن "نقطه دورتر" از هر چیز دیگری باشد. نقطه در مؤلفه غیر همانی است، اما یک نقطه پایه در مؤلفه دیگر ارائه می دهد. جبرهای کلیفورد و گروه های اسپین. نباید با عنصر formula_17 در گروه اسپین اشتباه گرفته شود.این امر به ویژه برای حتی گروه های چرخشی ، به عنوانformula_18 گیج کننده است، و بنابراین در formula_19 هر دو -1 و 2 بالابر formula_11 قرار دارند. انعکاس از طریق هویت به خودشکلی جبر کلیفورد گسترش می یابد که به آن انطباق اصلی یا گرایش درجه می گویند. بازتاب از بالابر همانی به یک شبه مقیاس می رسد.
واندا اوپالینسکا () بازیگر اهل لهستان و بریتانیا است. از فیلم ها یا برنامه های تلویزیونی که وی در آن نقش داشته است، می توان به "پیکی بلایندرز"، "هیولایی فرا می خواند" و "خیابان کورونیشن" اشاره کرد.
کلاودیا یاخیرا (؛ زادهٔ ) بازیگر، کمدین، یوتیوبر و سیاستمدار اهل لهستان است. وی از سال ۲۰۱۹ یکی از نمایندگان دورهٔ نهم سیم (مجلس لهستان) است. وی دانش آموختهٔ آکادمی ملی هنرهای نمایشی آ.س.ت. در کراکوف است و از سال ۲۰۱۵ در کانال یوتیوب خود در زمین های گوناگون مدنی از جمله قانون و عدالت فعالیت می کند. از فیلم ها یا مجموعه های تلویزیونی که وی در آن ها نقش داشته است، می توان به "عشق اول"، "دوستان" و "در خیابان سپولنی" اشاره نمود.
جیم وانگ چو ؛ (؛ ۲۸ ژانویه ۱۹۴۹ – ۱۱ ژوئیه ۲۰۱۷) یک نویسنده، ویراستار، شاعر، کنشگر، سازمان دهنده جامعه، و مورخ کانادایی بود. وانگ چو یکی از مشهورترین پیشگامان ادبی کانادا است. او یک سازمان دهنده اجتماعی بود که به خاطر کارش در تأسیس سازمان هایی که به برجسته کردن هنر و فرهنگ آسیایی در کانادا کمک کردند، شهرت داشت. او همچنین چندین مجموعه منتخب از آثار نویسندگان آسیایی کانادایی را ویرایش کرد. وانگ چو در ۲۸ ژانویه سال ۱۹۴۹ در هنگ کنگ به دنیا آمد، زمانی که ۴ ساله بود به کانادا نقل مکان کرد و در جوانی در ونکوور، بریتیش کلمبیا ساکن شد. در طول دهه ۷۰ او به عنوان یک داوطلب جامعه کار کرد و به استفاده از ادبیات برای کشف هویت خود به عنوان یک کانادایی دارای میراث آسیایی علاقه مند شد. در سال ۱۹۸۶، در حالی که در دانشگاه بریتیش کلمبیا در حال تحصیل در زمینه نویسندگی خلاق بود، آثار خود را در مجموعه «اشباح شهر چین» که یکی از اولین کتاب های شعری است که توسط یک نویسنده چینی کانادایی منتشر شده است، جمع آوری کرد. اما وانگ چو فقط نمی خواست داستان خود را بگوید. او می خواست داستان تمام استعدادهای کشف نشده در جامعه خود را تعریف کند. در س
ال ۱۹۸۹، او شروع به بررسی تمام مجلات ادبی در کتابخانه دانشگاه بریتیش کلمبیا کرد تا آثار نوشته شده توسط نویسندگان آسیایی کانادایی را شناسایی کند. او با ویراستاری مشترک با بنت لی، این مجموعه را در اولین مجموعه از مجموعه های متعدد خود ثبت کرد. برای ترویج این ژانر، وونگ چو در سال ۱۹۹۶ کارگاه نویسندگی کانادایی آسیایی را تأسیس کرد که - همراه با مجله ادبی آن "کاغذبرنج" (Ricepaper) که اکنون یک نشریه دیجیتالی است - تا به امروز به ارتقای صدای جنبش هنرهای ادبی آسیایی کانادا ادامه داده است. .
الژبیتا گورالچیک (؛ ۸ آوریل ۱۹۵۰ – ) بازیگر و چهره پرداز اهل لهستان بود. از فیلم ها یا مجموعه های تلویزیونی که وی در آن ها نقش داشته است، می توان به "جنگ داخلی" اشاره نمود.
ماژنا گودیتسکی (؛ زادهٔ ) بازیگر لهستانی-استرالیایی است که بیشتر به خاطر ایفای نقش «نِـری» در سریال تلویزیونی "دختر اقیانوس" شناخته می شود. وی زادهٔ بیتوم در لهستان است و در هنگامی که ۳ سال داشت با خانواده اش به استرالیا آمد. وی در سن ۱۶ سالگی و هنگامی که دانشجوی آکادمی رقص مدرن و باله بود، از میان ۵۰۰ هنرمند برای ایفای نقش سریال "دختر اقیانوس" انتخاب شد و از همان هنگام به ارتقای مهارت های شنا و غواصی اسکوبا پرداخت.
ادوارد هاگن (; – ) دانشمند در زمینه انسان شناسی اهل ایالات متحده آمریکا بود.
جان الکاک (؛ ۱۳ نوامبر ۱۹۴۲ - ‏۱۵ ژانویهٔ ۲۰۲۳) دانشمند در زمینه بوم شناسی رفتار اهل ایالات متحده آمریکا بود.
شهرستان آسکینسکی (به لاتین: Askinsky District) یک شهرستان در روسیه است که در باشقیرستان واقع شده است.
روسکایا کارا (به لاتین: Russkaya Kara) یک منطقهٔ مسکونی در روسیه است که در باشقیرستان واقع شده است.
دوره بحرانی یا دوره ی حساس () در روان شناسی تکوینی و زیست شناسی تکوینی، دوره بحرانی مرحله ای از بلوغ در طول عمر ارگانیسم است که طی آن سیستم عصبی به ویژه به محرک های محیطی خاص حساس است. اگر به دلایلی، ارگانیسم محرک مناسبی را در طول این «دوره بحرانی» برای یادگیری یک مهارت یا ویژگی خاص دریافت نکند، ممکن است توسعه برخی عملکردهای مرتبط بعداً در زندگی دشوار، در نهایت کمتر موفق یا حتی غیرممکن باشد.