Payamvdn/NorthPersian_fa_wiki huggingface dataset:
تعهد مشترک آسمان پاک (مخفف:CSJU) یک شراکت عمومی-خصوصی بین کمیسیون اروپا و صنعت هوانوردی اروپا است که فعالیت های تحقیقاتی را برای تولید هواپیماهایی که به طور قابل توجهی آرام تر و دوست دار محیط زیست تر هستند، هماهنگ و تأمین مالی می کند. CSJU مدیریت برنامه های Clean Sky (CS) و Clean Sky 2 (CS2) را بر عهده دارد و به عنوان برجسته ترین نهاد تحقیقاتی هوانوردی در اروپا شناخته می شود. صنعت هوانوردی به دلیل توانایی خود در نوآوری و تغییر زندگی میلیون ها نفر شناخته شده است. همچنین، به دلیل پیچیدگی سخت افزار و سیستم های خود، چرخه های تحقیق و توسعه در این صنعت بسیار طولانی است (زمان لازم برای تبدیل یک ایده از طرح اولیه تا محصول بازار در این صنعت معمولاً بین ۲۰ تا ۳۰ سال است). به همین دلیل خطر مرتبط با سرمایه گذاری در مقیاس بزرگ که برای پیشبرد پیشرفت های فناورانه لازم است، بسیار بالا است. در عین حال، این صنعت در حال حاضر حدود ۳٪ از انتشار کربن تولیدشده توسط انسان در زمین را دربرمی گیرد و پیش بینی می شود که در سال های آینده به طور قابل توجهی افزایش یابد، زیرا جوامع مدرن خواستار ارتباط بهتر بین مردم، کشورها و مناطق هستند. بنا
براین، CSJU قصد دارد نهادی باشد که نقش اصلی را در تحقق اهداف زیست محیطی شورای مشاوره ای برای تحقیقات هوانوردی در اروپا (ACARE) برای سال ۲۰۲۰ برای صنعت ایفا کند. این اهداف عبارتند از: برنامه اولیه Clean Sky، که از سال ۲۰۰۸ تا ۲۰۱۶ اجرا شد، بودجه ای به میزان ۱.۶ میلیارد یورو داشت. نیمی از این مبلغ توسط بسته تحقیقات و نوآوری ۷ کمیسیون اروپا و نیمی دیگر توسط کمک های مالی و غیرنقدی از رهبران صنعت تأمین شد.
ادبیات مصر باستان به زبان مصری از دوره فراعنه مصر تا پایان تسلط رومی ها نوشته شده است. این آثار قدیمی ترین مجموعه ادبیات مصری را تشکیل می دهند. به همراه ادبیات سومری، این آثار به عنوان اولین ادبیات جهان در نظر گرفته می شوند. نوشتن در مصر باستان—چه به خط هیروگلیف و چه به خط هیراتی—برای اولین بار در اواخر هزاره چهارم قبل از میلاد، در مرحله پایانی دوره پیش از سلسله های مصر، پدیدار شد. تا زمان پادشاهی کهن (قرن ۲۶ تا ۲۲ قبل از میلاد)، آثار ادبی شامل متون تدفینی، نامه ها و مکاتبات، سرودها و اشعار، و همچنین متون خودزندگی نامه ای بود که به شرح زندگی و کارنامه مقامات برجسته اداری می پرداخت. تا اوایل پادشاهی میانه (قرن ۲۱ تا ۱۷ قبل از میلاد) بود که ادبیات روایی مصر شکل گرفت. این تحول به عنوان یک "انقلاب رسانه ای" توصیف شده است که به گفته ریچارد بی. پارکینسون، نتیجه ظهور طبقه روشنفکر کاتبان، حساسیت های فرهنگی جدید نسبت به فردیت، سطح بی سوادی بی سابقه و دسترسی گسترده به مواد نوشتاری بود. بنابراین، خلق ادبیات فعالیتی نخبه گرایانه بود که توسط طبقه کاتبان وابسته به دفاتر دولتی و دربار فرعون حاکم انحصاری شده بود. با این حال،
در میان پژوهشگران مدرن اجماع کامل وجود ندارد که ادبیات مصر باستان تا چه اندازه به نظم اجتماعی-سیاسی دربارهای سلطنتی وابسته بوده است. تاریخچه. نوشتن در مصر باستان - اعم از هیروگلیف و هیراتیک - برای اولین بار در اواخر هزاره چهارم قبل از میلاد در مرحله اواخر مصر پیش از سلسله ظاهر شد. در زمان پادشاهی کهن مصر (قرن ۲۶ قبل از میلاد تا قرن ۲۲ قبل از میلاد)، آثار ادبی شامل متون تشییع جنازه، رساله ها و نامه ها، سرودها و اشعار، و متون یادبود خودزندگینامه ای بود که کارنامه مقامات برجسته اداری را بازگو می کرد. تا اوایل پادشاهی میانه مصر (قرن ۲۱ قبل از میلاد تا قرن ۱۷ قبل از میلاد) بود که ادبیات داستانی مصری ایجاد شد. این یک «انقلاب رسانه ای» بود که به گفته ریچارد بی. پارکینسون، نتیجه ظهور طبقه روشنفکری از کاتبان، حساسیت های فرهنگی جدید در مورد فردیت و دسترسی جریان اصلی به مطالب نوشتاری بود؛ بنابراین آفرینش ادبیات یک فعالیت برای نخبگان بود که در انحصار طبقه کاتبان وابسته به ادارات دولتی و دربار سلطنتی فرعون حاکم بود. با این حال، در مورد وابستگی ادبیات مصر باستان به نظم سیاسی-اجتماعی دربارهای سلطنتی، بین محققان مدرن اتفاق
نظر کاملی وجود ندارد. نوشتار. ریچارد بی. پارکینسون و لودویگ دی. مورنز می نویسند که ادبیات مصر باستان - که به طور محدود به عنوان belles-lettres ("نوشته زیبا") تعریف می شود - تا اوایل سلسله دوازدهم پادشاهی میانه به صورت مکتوب ثبت نشده بود. متون پادشاهی قدیم عمدتاً برای حفظ فرقه های الهی، حفظ روح در زندگی پس از مرگ، و مستندسازی گزارش هایی برای کاربردهای عملی در زندگی روزمره خدمت می کردند. تا زمان پادشاهی میانه بود که متون با هدف سرگرمی و کنجکاوی فکری نوشته می شد. پارکینسون و مورنز همچنین بر این باورند که آثار مکتوب پادشاهی میانه رونویسی از ادبیات شفاهی پادشاهی قدیم بوده است. معروف است که برخی از شعرهای شفاهی در نوشته های بعدی حفظ شده است. به عنوان مثال، آهنگ های زباله دان ها به عنوان آیات نوشته شده در کتیبه های مقبره پادشاهی قدیم حفظ می شد. نامه های خصوصی. قدیمی ترین نامه های خصوصی شناخته شده روی پاپیروس در معبدی یافت شد که مربوط به دوران سلطنت جدکارع (۲۴۱۴–۲۳۷۵ قبل از میلاد) از دودمان پنجم مصر است. تاریخ نامه های بیشتری به سلسله ششم، زمانی که زیرژانر رساله آغاز شد، می باشد. متن آموزشی کتاب کیمیت، مربوط به دودما
ن یازدهم مصر، حاوی فهرستی از سلام های رساله ای و روایتی با پایان نامه و اصطلاحات مناسب برای استفاده در زندگی نامه های یادبود است. سایر نامه های اوایل پادشاهی میانه نیز یافت شده اند که از فرمول های رساله ای مشابه کتاب کیمیت استفاده می کنند. پاپیروس های حقاناخت، نوشته یک کشاورز نجیب زاده، مربوط به سلسله یازدهم است و نشان دهنده برخی از طولانی ترین نامه های خصوصی است که در مصر باستان نوشته شده است.
در ریاضیات، تابع موج کولن حل معادله موج کولن است که به نام چارلز آگوستین دو کولن نامگذاری شده است. آنها برای توصیف رفتار ذرات باردار در یک پتانسیل کولن استفاده می شوند و می توانند بر اساس توابع ابر هندسی متقابل یا توابع ویتاکر بر حسب استدلال خیالی نوشته شوند. معادله موج کولن. معادله موج کولن برای یک ذره باردار با جرم معادله شرودینگر با پتانسیل کولن است formula_1 جایی که حاصل ضرب بارهای ذره و منبع میدان است (بر حسب واحد بار اولیه، برای اتم هیدروژن) ثابت ساختار ریز است و انرژی ذره است. جوابی که تابع موج کولن است را می توان با حل این معادله در مختصات سهموی پیدا کرد. بسته به شرایط مرزی انتخاب شده، راه حل اشکال مختلفی دارد. دو مورد از راه حل ها عبارتند از جایی که تابع formula_4 ابر هندسی همرو است، و formula_5 و formula_6تابع گاما است. دو شرط مرزی مورد استفاده در اینجا عبارتند از که مطابقت دارند حالت مجانبی موج صفحه گرا به ترتیب "قبل" یا "بعد از" نزدیک شدن به منبع میدان در مبدأ. توابع با فرمول به یکدیگر مرتبط هستند گسترش جزئی موج. تابع موج formula_9 را می توان به امواج جزئی گسترش داد (یعنی با توجه به پایه زاویه ای)
برای به دست آوردن توابع شعاعی مستقل از زاویه formula_10 . اینجا formula_11 . formula_12 یک جمله منفرد از انبساط را می توان توسط محصول اسکالر با هارمونیک کروی خاص جدا کرد formula_13 معادله تک موج جزئی می توان با بازنویسی لاپلاسین در معادله موج کولن در مختصات کروی و طرح معادله بر روی یک هارمونیک کروی خاص به دست آورد. formula_14 formula_22 جایی که formula_23 تغییر فاز کولن نامیده می شود. یکی توابع واقعی را نیز تعریف می کند formula_24 formula_25 به ویژه یکی دارد formula_26 رفتار مجانبی توابع کروی کولن formula_27 , formula_28 و formula_29 و در مقیاس بزرگ formula_30 است formula_31 formula_32 formula_33 جایی که formula_34 راه حل ها formula_27 مربوط به امواج کروی ورودی و خروجی است. راه حل ها formula_28 و formula_29 واقعی هستند و توابع موج کولن منظم و نامنظم نامیده می شوند. به طور خاص یکی دارای انبساط جزئی موج زیر برای تابع موج است formula_38 formula_39 ویژگی های تابع کولن. قطعات شعاعی برای یک تکانه زاویه ای معین متعامد هستند. هنگامی که در مقیاس عددی موج (مقیاس "k") نرمال می شود، توابع موج شعاعی پیوسته را برآورده می
کند. formula_40 سایر نرمال سازی های رایج توابع موج پیوسته در مقیاس عددی موج کاهش یافته است (formula_41 مقیاس)، formula_42 و در مقیاس انرژی formula_43 توابع موج شعاعی تعریف شده در بخش قبل به نرمال سازی می شوند formula_44 در نتیجه عادی سازی formula_45 توابع موج کولن پیوسته (یا پراکنده) نیز متعامد به تمام حالات محدود کولن هستند formula_46 به دلیل اینکه حالت های ویژه یک عملگر هرمیتین (هامیلتونی) با مقادیر ویژه متفاوت است.
برنامه نویسی ژنتیک پشته ای نوعی از برنامه نویسی ژنتیک خطی می باشد که در آن تمام پایانه ها و دستورهای برنامه در یک پشته ذخیره می شوند. عملگرهای ژنتیک و انتخاب. عملگرهای ژنتیک روی برنامه های در برنامه نویسی ژنتیک پشته ای بیش تر شبیه به عملگرهای مشابه در الگوریتم ژنتیک و کمتر شبیه برنامه نویسی ژنتیک استاندارد یا درختی هستند. یک پشته می تواند یک رشته در نظر گرفته شود و عملگرهای تولید مثل الگوریتم ژنتیک می تواند روی آن اجرا شود. کارایی. طبق آزمایش ها، برنامه نویسی ژنتیک پشته ای روی بعضی از مسائل مانند فرگشت مولتی پلکسر، کارایی بهتری نسبت به برنامه نویسی ژنتیک استاندارد دارد.
بردار تنش ویسکوز یک بردار است که در مکانیک محیط های پیوسته برای مدل سازی بخشی از تنش در یک نقطه درون ماده ای استفاده می شود که می توان آن را به نرخ کرنش، نرخی که ماده در آن نقطه دچار تغییر شکل می شود، نسبت داد. بردار تنش ویسکوز از نظر رسمی شبیه به بردار تنش الاستیک (بردار کوشی) است که نیروهای داخلی در یک ماده الاستیک به دلیل تغییر شکل آن را توصیف می کند. هر دو بردار بردار عمودی یک عنصر سطحی را به چگالی و جهت تنش عمل کننده بر آن عنصر سطحی نگاشت می کنند. اما تنش الاستیک به دلیل مقدار تغییر شکل (کرنش) است، در حالی که تنش ویسکوز به دلیل نرخ تغییر تغییر شکل در طول زمان (نرخ کرنش) است. در مواد ویسکوالاستیک، که رفتار آن ها میانی بین مایعات و جامدات است، بردار تنش کلی شامل هر دو جزء ویسکوز و الاستیک («ایستا») است. برای یک ماده کاملاً مایع، جزء الاستیک به فشار هیدرواستاتیک تقلیل می یابد. در یک سیستم مختصات دلخواه، تنش ویسکوز ε و نرخ کرنش E در یک نقطه و زمان خاص می توانند توسط ماتریس های ۳ × ۳ از اعداد حقیقی نمایش داده شوند. در بسیاری از موقعیت ها رابطه ای تقریباً خطی بین این ماتریس ها وجود دارد؛ یعنی یک بردار ویسکوزیت
ه مرتبه چهارم μ به طوری که ε=μE. بردار μ چهار شاخص دارد و شامل ۳ × ۳ × ۳ × ۳ عدد حقیقی است (که فقط ۲۱ تا از آن ها مستقل هستند). در یک مایع نیوتنی، به تعریف، رابطه بین ε و E کاملاً خطی است و بردار ویسکوزیته μ مستقل از حالت حرکت یا تنش در مایع است. اگر مایع همچنین ایزوتروپ باشد، بردار ویسکوزیته μ فقط سه پارامتر حقیقی مستقل خواهد داشت: یک ضریب ویسکوزیته حجمی، که مقاومت محیط در برابر فشار یکنواخت تدریجی را تعریف می کند؛ یک ضریب ویسکوزیته دینامیکی که مقاومت آن در برابر برش تدریجی را بیان می کند، و یک ضریب ویسکوزیته چرخشی که ناشی از اتصال بین جریان مایع و چرخش ذرات فردی است.: ۳۰۴ در فقدان چنین اتصالی، بردار تنش ویسکوز فقط دو پارامتر مستقل خواهد داشت و متقارن خواهد بود. در مایعات غیرنیوتنی، از طرف دیگر، رابطه بین ε و E می تواند بسیار غیرخطی باشد و ε حتی ممکن است به ویژگی های دیگری از جریان به جز E وابسته باشد. تعریف. تنش ویسکوز در مقابل تنش الاستیک. تنش های مکانیکی داخلی در یک محیط پیوسته معمولاً به تغییر شکل ماده از یک حالت «آرام» (بی تنش) مرتبط هستند. این تنش ها معمولاً شامل یک جزء تنش الاستیک («ایستا») هستند که ب
ه مقدار تغییر شکل فعلی مرتبط هستند و عمل بازگرداندن ماده به حالت استراحت را انجام می دهند؛ و یک جزء تنش ویسکوز که به نرخ تغییر تغییر شکل با زمان وابسته است و آن تغییر را مخالفت می کند. بردار تنش ویسکوز. مدل سازی شود، یک رابطه خطی بین بردار جهت عمودی یک صفحه ایده آل که از طریق آن نقطه می گذرد و چگالی تنش محلی بر روی آن صفحه در آن نقطه. در هر سیستم مختصات انتخابی با محورهای شماره گذاری شده ۱، ۲، ۳، این بردار تنش ویسکوز می تواند به صورت یک ماتریس ۳ × ۳ از اعداد حقیقی نمایش داده شود: formula_1 توجه کنید که این اعداد معمولاً با نقطه p و زمان t تغییر می کنند. یک عنصر سطحی مسطح ناچیز را در نظر بگیرید که در مرکز نقطه p قرار دارد، توسط یک بردار dA نمایش داده شده که طول آن مساحت عنصر است و جهت آن عمود بر آن است. dF را نیروی ناچیزی در نظر بگیرید که به دلیل تنش ویسکوز بر روی آن عنصر سطحی به ماده در طرف مقابل dA اعمال می شود. مؤلفه های dF در راستای هر محور مختصات به صورت زیر داده می شوند: formula_2 در هر ماده، بردار تنش کلی σ مجموع این بردار تنش ویسکوز ε، بردار تنش الاستیک τ و فشار هیدرواستاتیک p است. در یک ماده کاملاً ما
یع، که به تعریف نمی تواند تنش برشی ایستا داشته باشد، بردار تنش الاستیک صفر است: formula_3 که در آن formula_4​ بردار واحد است، به طوری که formula_4​ برابر ۱ است اگر formula_6 و برابر صفر است اگر formula_7. در حالی که تنش های ویسکوز توسط پدیده های فیزیکی تولید می شوند که به شدت به طبیعت محیط بستگی دارند، بردار تنش ویسکوز ε فقط یک توصیف از نیروهای لحظه ای محلی بین بسته های مجاور ماده است و خاصیتی از ماده نیست. تقارن. اگر گشتاور بر روی یک عنصر به دلیل جریان («گشتاور خارجی») را نادیده بگیریم، گشتاور «داخلی» ویسکوز بر حجم واحد بر روی یک عنصر مایع به صورت (یک بردار ضدتقارن) نوشته می شود: formula_8 و نشان دهنده نرخ تغییر چگالی ممنت انگشتی داخلی با زمان است. اگر ذرات درجه های آزادی چرخشی داشته باشند، این یک ممنت انگشتی داخلی را نتیجه می دهد و اگر این ممنت انگشتی توسط برخوردها قابل تغییر باشد، امکان دارد که این ممنت انگشتی داخلی در طول زمان تغییر کند، منجر به یک گشتاور داخلی غیرصفر شود که باعث می شود بردار تنش ویسکوز یک جزء ضدتقارن با یک ضریب ویسکوزیته چرخشی مربوطه داشته باشد.[۱] اگر ذرات مایع ممنت انگشتی چیزی ناچیز یا
اگر ممنت انگشتی آن ها به طور قابل توجهی به ممنت انگشتی خارجی متصل نباشد، یا اگر زمان تعادل بین درجه های آزادی خارجی و داخلی عملاً صفر باشد، گشتاور صفر خواهد بود و بردار تنش ویسکوز متقارن خواهد بود. نیروهای خارجی می توانند باعث بروز یک جزء نامتقارن به بردار تنش شوند (مثلاً مایعات فرومغناطیسی که می توانند تحت تاثیر میدان های مغناطیسی خارجی قرار بگیرند). علل فیزیکی تنش ویسکوز. در یک ماده جامد، جزء الاستیک تنش می تواند به تغییر شکل پیوندهای بین اتم ها و مولکول های ماده نسبت داده شود و ممکن است شامل تنش های برشی باشد. در یک مایع، تنش الاستیک می تواند به افزایش یا کاهش فاصله میانگین ذرات نسبت داده شود که باعث تغییر نرخ برخورد یا تعامل آن ها می شود و بنابراین منجر به انتقال ممنت در سراسر مایع می شود؛ بنابراین این تنش به جزء تصادفی حرارتی میکروسکوپی حرکت ذرات مرتبط است و خود را به صورت یک تنش فشاری هیدرواستاتیکی ایزوتروپ نشان می دهد. جزء ویسکوز تنش، از طرف دیگر، از سرعت میانگین ماکروسکوپی ذرات ناشی می شود. این جزء می تواند به اصطکاک یا پخش ذرات بین بسته های مجاور محیط که سرعت میانگین متفاوتی دارند نسبت داده شود. معا
دله ویسکوزیته. بردار نرخ کرنش. "مقاله اصلی: بردار نرخ کرنش" در یک جریان صاف، نرخی که تغییر شکل محلی محیط در طول زمان تغییر می کند (نرخ کرنش) می تواند توسط یک بردار نرخ کرنش E(p,t) تقریب زده شود که معمولاً تابعی از نقطه p و زمان t است. با توجه به هر سیستم مختصاتی، می توان آن را توسط یک ماتریس ۳ × ۳ بیان کرد. بردار نرخ کرنش E(p,t) می تواند به عنوان مشتق بردار کرنش e(p,t) نسبت به زمان، یا به طور معادل، به عنوان بخش متقارن گرادیان (مشتق نسبت به فضا) بردار سرعت جریان v(p,t) تعریف شود: formula_9 که در آن ∇v نشان دهنده گرادیان سرعت است. در مختصات دکارتی، ∇v ماتریس یاکوبی است، formula_10 و بنابراین formula_11 هر طور که باشد، بردار نرخ کرنش E(p,t) نرخی را که سرعت میانگین در محیط با حرکت از نقطه p تغییر می کند بیان می کند - به جز تغییراتی که به دلیل چرخش محیط درباره p به عنوان یک بدنه سخت ایجاد می شوند، که تغییر فاصله نسبی ذرات را تغییر نمی دهند و فقط به بخش چرخشی تنش ویسکوز از طریق چرخش ذرات فردی کمک می کنند. (این تغییرات شامل گردابی بودن جریان هستند که برابر با گردش (چرخشی) ∇×v سرعت است؛ که همچنین بخش ضدتقارن گرادیان
سرعت ∇v است.) جریان های عمومی. این بخش جریان های عمومی را توضیح می دهد که در آن بردار تنش ویسکوز فقط یک تقریب خطی از تنش ها در اطراف یک نقطه p است و اصطلاحات مرتبه بالاتر سری تیلور را در نظر نمی گیرد. اما در تقریباً تمام موقعیت های عملی این اصطلاحات می توانند نادیده گرفته شوند، زیرا در مقیاس های اندازه ای که تنش ویسکوز تولید می شود و بر حرکت محیط تأثیر می گذارد، ناچیز می شوند. همین چیز می تواند درباره بردار نرخ کرنش E به عنوان نمایش الگوی سرعت در اطراف p گفته شود. بنابراین، مدل های خطی که توسط بردار های E و ε نمایش داده شده اند، تقریباً همیشه کافی هستند تا تنش ویسکوز و نرخ کرنش در اطراف یک نقطه را برای هدف مدل سازی دینامیک آن توصیف کنند. به طور خاص، نرخ کرنش محلی E(p,t) تنها خاصیت جریان سرعت است که به طور مستقیم بر تنش ویسکوز ε(p,t) در یک نقطه داده شده تأثیر می گذارد. از طرف دیگر، رابطه بین E و ε می تواند بسیار پیچیده باشد و به شدت به ترکیب، حالت فیزیکی و ساختار میکروسکوپی ماده بستگی دارد. همچنین اغلب بسیار غیرخطی است و ممکن است به کرنش ها و تنش هایی که قبلاً توسط ماده ای که اکنون در اطراف نقطه مورد نظر است
تجربه شده است، وابسته باشد. رسانه های نیوتنی عمومی. یک رسانه را نیوتنی می گویند اگر تنش ویسکوز ε(p,t) یک تابع خطی از نرخ کرنش E(p,t) باشد و این تابع به طور دیگر به تنش ها و حرکت مایع در اطراف نقطه p وابسته نباشد. هیچ مایع واقعی کاملاً نیوتنی نیست، اما بسیاری از مایعات مهم، از جمله گازها و آب، می توانند به عنوان نیوتنی در نظر گرفته شوند، تا زمانی که تنش ها و نرخ های کرنش جریان خیلی بالا نباشند. به طور کلی، یک رابطه خطی بین دو بردار مرتبه دوم یک بردار مرتبه چهارم است. در یک رسانه نیوتنی، به طور خاص، تنش ویسکوز و نرخ کرنش توسط بردار ویسکوزیته μ مرتبط هستند: formula_12 ضریب ویسکوزیته μ یک خاصیت یک ماده نیوتنی است که به تعریف به طور دیگر به v یا σ وابسته نیست. بردار نرخ کرنش E(p,t) به تعریف متقارن است، بنابراین فقط شش عنصر خطی مستقل دارد. بنابراین، بردار ویسکوزیته μ فقط ۶ × ۹ = ۵۴ درجه آزادی دارد به جای ۸۱. در بیشتر مایعات بردار تنش ویسکوز هم متقارن است، که باعث کاهش تعداد پارامترهای ویسکوزیته به ۶ × ۶ = ۳۶ می شود. تنش ویسکوز برشی و حجمی. در فقدان اثرات چرخشی، بردار تنش ویسکوز متقارن خواهد بود. مانند هر بردار متقا
رنی، بردار تنش ویسکوز ε می تواند به عنوان مجموع یک بردار متقارن بدون اثر εs و یک برابری مضربی از بردار همانی εv بیان شود. به صورت مختصاتی، formula_13 این تجزیه مستقل از سیستم مختصات است و بنابراین از نظر فیزیکی معنادار است. بخش ثابت εv از بردار تنش ویسکوز خود را به صورت یک نوع فشار، یا تنش حجمی، نشان می دهد که به طور مساوی و عمودی بر هر سطحی عمل می کند که مستقل از جهت آن است. بر خلاف فشار هیدرواستاتیکی معمولی، این فشار ممکن است فقط در حالی که کرنش در حال تغییر است ظاهر شود، عمل مخالفت با تغییر را انجام دهد؛ و ممکن است منفی باشد. حالت نیوتنی ایزوتروپ. در یک رسانه نیوتنی که ایزوتروپ است (یعنی خواص آن در همه جهات یکسان است)، هر بخش از بردار تنش به بخش متناظر از بردار نرخ کرنش مرتبط است. formula_14 که در آن Ev و Es بخش های ایزوتروپ و بدون اثر از بردار نرخ کرنش E هستند و μv و μs دو عدد حقیقی هستند. بنابراین، در این حالت بردار ویسکوزیته μ فقط دو پارامتر مستقل دارد. بخش بدون اثر Es از E یک بردار متقارن ۳ × ۳ است که نرخی را که محیط توسط برش تغییر شکل می دهد توصیف می کند، با نادیده گرفتن هر تغییری در حجم آن. بنابراین
بخش بدون اثر εs از ε تنش ویسکوز برشی آشنا است که به تغییر شکل برشی پیشرو مرتبط است. این تنش ویسکوزی است که در مایعی که از طریق یک لوله با مقطع مساوی (جریان پوآزیوی) یا بین دو صفحه موازی متحرک (جریان کوئت) حرکت می کند رخ می دهد و با این حرکات مقاومت می کند. بخش Ev از E به عنوان یک ضریب ضربی اسکالر (مانند εv)، نرخ انبساط میانگین محیط در اطراف نقطه مورد نظر عمل می کند. (این بخش در هر سیستم مختصاتی توسط یک ماتریس قطری ۳ × ۳ با مقادیر برابر در امتداد قطر نمایش داده می شود.) این بخش عدداً برابر با ۱/۳ از گرادیان سرعت است formula_15 که به نوبه خود نرخ تغییر نسبی حجم مایع به دلیل جریان است. بنابراین، بخش اسکالر εv از ε یک تنش است که ممکن است زمانی مشاهده شود که ماده با یک نرخ یکسان در همه جهات فشرده یا گسترده می شود. این بخش به صورت یک فشار اضافی نمایان می شود که فقط زمانی که ماده در حال فشرده شدن است ظاهر می شود، اما (بر خلاف فشار هیدرواستاتیکی واقعی) متناسب با نرخ تغییر فشرده سازی نه مقدار فشرده سازی است و به محض اینکه حجم تغییر نکند محو می شود. این بخش از تنش ویسکوز، معمولاً ویسکوزیته حجمی یا ویسکوزیته بالک نامیده
می شود، اغلب در مواد ویسکوالاستیک مهم است و مسئول کاهش امواج فشار در محیط است. ویسکوزیته بالک می تواند نادیده گرفته شود وقتی ماده می تواند به عنوان فشرده ناپذیر در نظر گرفته شود (به عنوان مثال، هنگام مدل سازی جریان آب در یک کانال). ضریب μv، که اغلب با η نشان داده می شود، ضریب ویسکوزیته بالک (یا «ویسکوزیته دوم») نامیده می شود؛ در حالی که μs ضریب ویسکوزیته معمول (برشی) است.
خانه صارم الدوله یا خانه زرشکیان خانه ای تاریخی در محله فیض آباد کرمانشاه است که در نزدیکی تکیه بیگلربیگی قرار دارد. این خانه به دوره قاجار تعلق دارد و در سال ۱۳۸۲ به شماره ۱۰۴۴۳ در فهرست آثار ملی ایران به ثبت رسیده است. این خانه در حال حاضر به یک هتل بوتیک تبدیل شده است. موقعیت. خانه صارم الدوله در محله فیض آباد در بافت قدیمی شهر کرمانشاه و در کوچه ای به همین نام قرار دارد. در نزدیکی این ساختمان، بناهای تاریخی فراوانی مانند حمام نظام، مسجد نظام، سرای همدانی ها و تکیه بیگلربیگی قرار دارد. بانی بنا. خانه صارم الدوله به دستور علیقلی میرزا صارم الدوله پسر بزرگ امام قلی عمادالدوله والی کرمانشاهان و سرحددار عراقین (طی سال های ۱۸۵۰ تا ۱۸۷۴ میلادی و برای بار دوم در ۱۸۷۵) بنا شده است. وی در سال ۱۸۶۲ به صارم الدوله ملقب گردید و در سال ۱۸۶۳ به عنوان حاکم لرستان نیز منصوب شد. از صارم الدوله به عنوان فردی هنردوست یاد شده که معماران و نقاشان را برای خلق آثار هنری در این خانه به کار گرفته و نقاشی های دیوارها و سقف این خانه توسط آن هنرمندان خلق شده است. ویژگی های معماری. خانه صارم الدوله یک اندرونی بزرگ و چند حیاط را شامل م
ی شود. اتاق های این خانه و به ویژه اتاق پنج دری با نقاشی های منحصربه فرد تزئین شده اند. در ساخت این بنا عمدتاً از آجر استفاده شده و سقف ها با تیر چوبی پوشش داده شده اند. نقاشی ها. اتاق های این بنا با نقاشی های دیواری و سقفی تزئین شده اند. برجسته ترین نقاشی ها در اتاق پنج دری واقع در ضلح غربی ساختمان به چشم می خورد. مضمون نقاشی ها عمدتاً پرتره هایی از شخصیت های اروپایی و درباریان قاجار و صحنه هایی از جنگ ها و صف آرایی سربازان است. در میان پرتره ها یک پرتره از ناصرالدین شاه و پرتره ای از آقاخان صدراعظم وجود دارد. همچنین در گوشه ای دیگر از خانه صارم الدوله تابلویی از جنگ فرانسه و روسیه ترسیم شده است. علاوه بر دیوارها سقف یکی از اتاق ها نیز به صورت یکپارچه نقاشی شده که در آن تصاویری از گل و بُته و فرشته ها وجود دارد. بین ۳۰ تا ۴۰ نقاشی کاملاً سالم در خانه صارم الدوله وجود دارد. مالکیت بنا. خانه تاریخی صارم الدوله در تملک سازمان میراث فرهنگی، گردشگری و صنایع دستی استان کرمانشاه قرار دارد. این سازمان در اسفند ۱۳۹۹ این خانه را از طریق صندوق احیاء و بهره برداری از اماکن تاریخی به صورت مزایده به بخش خصوصی اجاره داده ا
ست. بهره بردار خصوصی پس از مرمت و احیای بنا طی مدت سه سال و نیم و صرف حدود ۲۰ میلیارد تومان، آن را به هتل بوتیک تبدیل کرده است. راه اندازی هتل بوتیک. در بهمن ۱۴۰۲ معاون میراث فرهنگی کرمانشاه از تبدیل خانه صارم الدوله به هتل بوتیک خبر داد. این هتل بوتیک که "ونوشک" نام دارد، دارای ۱۲ اتاق و ۲۸ تخت برای اقامت مسافران و یک بخش پذیرایی است و ۵۰۰ مترمربع مساحت دارد و در ۲۳ اردیبهشت ۱۴۰۳ افتتاح شده است. هتل بوتیک ونوشک با هدف تعریف خود به عنوان «هتل موزه ادبیات»، هر یک از اتاق های خود را به نام یکی از ادیبان و نویسندگان کرمانشاهی نامگذاری کرده است و اتاق های این هتل به نام شخصیت هایی مانند پرتو کرمانشاهی، غلامرضا رشید یاسمی، جلال الدین کزازی و ... نامگذاری و بخشی از زندگینامه و آثار ایشان نیز در دسترس مهمانان هتل قرار گرفته است.
گیاه پارچ زردخز یا نپنتس پیلوسا (به انگلیسی: "Nepenthes pilosa" ) یک گیاه کوزه دار استوایی و بومی بورنئو است. مشخصهٔ این گیاه یک توده متراکم از موهای بلند زرد مایل به قهوه ای است. کوزه آن ها دارای یک زائده قلاب مانند متمایز در قسمت زیرین درپوش هستند. نام گیاه شناسی آن از کلمه لاتین "pilosus" به معنای «مودار» گرفته شده است. این گیاه برای مدت طولانی و تا سال ۲۰۰۶ با گیاه دیگری به نام نپنتس چانیانا ("N." "chaniana") اشتباه گرفته می شد. بوم شناسی. نپنتس پیلوسا بومی رشته کوه بوکیت باتو لسونگ (Bukit Batu Lesung) در شرق کالیمانتان، بورنئو است. این کوه به عنوان یک خط الراس ماسه سنگی طولانی با چندین قله کوچک توصیف شده است. زیستگاه معمولی این گونه، جنگل خزه ای است. جمعیتی متشکل از ۲۰۰ بوته از این گیاه در ارتفاع حدود ۱۶۰۰ تا ۱۷۰۰ متری این کوه ها رشد می کنند. این گیاه در فهرست قرمز آی یو سی ان (IUCN) از گونه های در معرض خطر در سال ۲۰۱۴، به عنوان گیاهی با داده ها کم طبقه بندی شده است.
نیروگاه بادی میدل گروندن () در آب تل میدل گروندن بین راه های کشتیرانی در تنگه اورسوند به فاصلهٔ ۳٫۵ کیلومتر از شهر کپنهاگ، دانمارک قرار دارد. هنگامی که این نیروگاه در سال ۲۰۰۰ ایجاد گردید با داشتن ۲۰ توربین بادی (هر توربین ۲ مگاوات از برند گامسا) و ظرفیت تولید برق ۴۰ مگاوات، بزرگ ترین نیروگاه بادی دریایی در جهان بود. این نیروگاه حدود ۴ درصد از برق کپنهاگ را تأمین می کند. در سال ۱۹۹۶، بعد از اینکه میدل گروندن به عنوان یک سایت بالقوه برای ایجاد نیروگاه بادی دریایی در برنامه اقدام دانمارک قرار گرفت، ساخت این پروژه توسط "اداره انرژی و محیط زیست کپنهاگ" شروع شد. این نیروگاه از داخل شهر کپنهاگ، پایتخت دانمارک به وضوح قابل مشاهده است.
گنبد یا قبه المرابطیه (به ) که با نام قبه البعدیین یا قبا البرودیین نیز شناخته می شود، بنای تاریخی کوچکی در شهر مراکش واقع در کشور مراکش است. این بنا توسط سلسله مرابطون در اوایل قرن دوازدهم ساخته شد. این بنا به دلیل تزئینات خارق العاده اش و یکی از تنها بقایای معماری این سلسله در مراکش قابل توجه است. تاریخ. این بنا در کنار موزه مراکش و در حدود ۴۰ متری جنوب مسجد بن یوسف واقع شده است. این گنبد تنها نمونه بازمانده از معماری مرابطون در مراکش است. این بنا در سال ۱۱۱۷ یا به احتمال زیاد در سال ۱۱۲۵ توسط حاکم این سلسله به نام علی بن یوسف ساخته شد. بیشتر باستان شناسان پذیرفته اند که این بنا متعلق به مسجد بن یوسف، مسجد اصلی شهر در آن زمان بوده است و بخش، غرفه ای بوده است که برای وضو گرفتن قبل از نماز استفاده می شده است. خود مسجد نیز که در اصل توسط علی بن یوسف ساخته شده است، از آن زمان به طور کامل در قرن های اخیر بازسازی شده است. این نوع سازه برای تأمین آب در نزدیکی مسجد به نام میضاء () به معنای محل وضو نیز شناخته می شد. در دوران مدرن، این بنا برای اولین بار توسط محققان فرانسوی در سال ۱۹۴۷ توصیف و مستند شد و مورخ معماری،
بوریس مازلو، یادداشت هایی را در مورد آن در سال ۱۹۴۸ منتشر کرد. در سال های بعد، کاوش ها و مطالعات دقیق تری به سرپرستی هانری تراس و ژاک میونیه انجام شد. به دلیل بالا آمدن سطح زمین و ساخت سازه های دیگر در اطراف آن، بیش از نیمی از قبه در زیر ۷–۸ متر آوار مدفون شد. محققان فرانسوی از هر گونه بازسازی یا مرمت قابل توجه خودداری کردند و ساختار آن را به همان شکلی که پیدا شد، رها کردند و یافته های خود را در دهه ۱۹۵۰ منتشر کردند. در چند دهه پس از کاوش، این بنا به یک اثر تاریخی و جاذبه گردشگری تبدیل شده است.