Payamvdn/NorthPersian_fa_wiki huggingface dataset:
یین (کمتر از 0.1 پاسکال) وارد می شود، یون های گاز در میدان الکتریکی بالا در راس نوک، "میدانی یونیزه" می شوند و تصویری از اتم های بیرون زده در نوک راس ایجاد می کنند. وضوح تصویر در درجه اول توسط دمای نوک تعیین می شود، اما حتی در 78 کلوین وضوح اتمی به دست می آید. 10cmکاوشگر اتم. کاوشگر اتمی 10 سانتی متری که در سال 1973 توسط J.A. اختراع شد، «کاوشگر اتمی جدید و ساده ای بود که امکان شناسایی سریع و عمیق گونه ها یا آنالیز معمول اتم به اتم را که توسط پیشینیانش ارائه می شد... در ابزاری که دارای حجم کمتر از دو لیتر که حرکت نوک در آن غیرضروری است و مشکلات پایداری پالس تبخیر و هم ترازی رایج در طرح های قبلی برطرف شده است. این کار با ترکیب یک طیف سنج جرمی زمان پرواز (TOF) با یک آشکارساز صفحه دو کاناله متمرکز بر مجاورت، یک منطقه رانش 11.8 سانتی متری و یک میدان دید 38 درجه انجام شد. یک تصویر FIM یا یک تصویر دفعی از اتم های برداشته شده از راس نوک ساطع کننده میدان می تواند به دست آید. کاوشگر اتمی 10 سانتی متری را مولد کاوشگرهای اتمی بعدی از جمله ابزارهای تجاری می نامند. کاوشگر اتم تصویربرداری. کاوشگر اتم تصویربرداری (IAP) در سا
ل 1974 توسط J. A. Panitz معرفی شد. ویژگی های کاوشگر اتمی 10 سانتی متری را در خود جای داده است، اما «... کاملاً از فلسفه [قبلی] کاوشگر اتم فاصله می گیرد. به جای تلاش برای تعیین هویت یک گونه سطحی که یک نقطه تصویر یونی از پیش انتخاب شده را تولید می کند، مایلیم توزیع کریستالوگرافیک یک گونه سطحی با نسبت جرم به بار از پیش انتخاب شده را تعیین کنیم. حال فرض کنید به جای کارکردن مداوم [آشکارگر]، برای مدت کوتاهی همزمان با ورود یکگونه از پیش انتخاب شده مورد علاقه با اعمال یک پالس گیت پس از رسیدن پالس تبخیر به نمونه، یک زمان T روشن شود. اگر مدت زمان پالس دروازه کوتاه تر از زمان سفر بین گونه های مجاور باشد، فقط آن گونه سطحی که زمان سفر منحصربه فرد T را دارد شناسایی می شود و توزیع کریستالوگرافی کامل آن نمایش داده می شود. در سال 1975 به عنوان طیف سنج دفع میدانی به ثبت رسید. نام Imaging Atom-Probe توسط A. J. Waugh در سال 1978 ابداع شد و این ابزار توسط J. A. Panitz در همان سال به تفصیل شرح داده شد. توموگرافی کاوشگر اتمی (APT). توموگرافی کاوشگر اتم مدرن امروزی از یک آشکارساز حساس به موقعیت یا FIM در یک جعبه برای استنباط موقعیت
جانبی اتم ها استفاده می کند. ایده APT، با الهام از پتنت طیف سنج دفع میدانی J. A. Panitz، توسط مایک میلر در سال 1983 توسعه یافت و با اولین نمونه اولیه در سال 1986 به اوج رسید. اصلاحات مختلفی در این ابزار انجام شد، از جمله استفاده از به اصطلاح موقعیت-آشکارساز حساس (PoS) توسط آلفرد سرزو، ترنس گادفری و جورج دی دبلیو اسمیت در دانشگاه آکسفورد در سال 1988. کاوشگر اتم توموگرافی (TAP) که توسط محققان دانشگاه روئن فرانسه در سال 1993 ساخته شد، یک سیستم زمانبندی چند کاناله و چند آند را معرفی کرد. آرایه. هر دو ابزار (PoSAP و TAP) به ترتیب توسط آکسفورد اینسترومنتس و کامیکا تجاری شدند. از آن زمان، اصلاحات زیادی برای افزایش میدان دید، تفکیک جرم و موقعیت، و نرخ اکتساب داده ابزار انجام شده است. کاوشگر اتم الکترود محلی برای اولین بار در سال 2003 توسط Imago Scientific Instruments معرفی شد. در سال 2005، تجاری سازی کاوشگر اتم لیزر پالسی (PLAP) راه های تحقیقاتی را از مواد بسیار رسانا (فلزات) به هادی های ضعیف (نیمه هادی هایی مانند سیلیکون) و حتی مواد عایق گسترش داد. امیتک، کامیکا را در سال 2007 و را در سال 2010 خریداری کرد و این شرکت
را به تنها توسعه دهنده تجاری APT ها با بیش از 110 ابزار نصب شده در سراسر جهان در سال 2019 تبدیل کرد. چند دهه اول کار با APT بر روی فلزات متمرکز بود. با این حال، با معرفی سیستم های کاوشگر اتم پالسی لیزری، برنامه های کاربردی به نیمه هادی ها، سرامیک ها و مواد زمین شناسی، با برخی کارها بر روی مواد زیستی گسترش یافته است. پیشرفته ترین مطالعه مواد بیولوژیکی تا به امروز با استفاده از APT شامل تجزیه و تحلیل ساختار شیمیایی دندان های زیست شناسی بود. در این مطالعه، استفاده از APT، نقشه های شیمیایی الیاف آلی را در مگنتیت نانو کریستالی اطراف در دندان های کیتون نشان داد، الیافی که اغلب با سدیم یا منیزیم قرار داشتند. این برای مطالعه عاج فیل، عاج دندان انسان بیشتر شده است. تبخیر میدانی. تبخیر میدانی اثری است که می تواند زمانی رخ دهد که یک اتم پیوند شده در سطح یک ماده در حضور یک میدان الکتریکی به اندازه کافی بالا و هدایت شده مناسب باشد، (میدان الکتریکی دیفرانسیل پتانسیل الکتریکی (ولتاژ) نسبت به فاصله است). هنگامی که این شرط برآورده شد، کافی است که پیوند موضعی در سطح نمونه بتواند توسط میدان غلبه کند و اجازه تبخیر یک اتم را از
سطحی که به آن متصل است، می دهد. پرواز یونی. چه از خود ماده تبخیر شود، چه از گاز یونیزه شود، یون هایی که تبخیر می شوند توسط نیروی الکترواستاتیک شتاب می گیرند و بیشتر انرژی خود را در چند شعاع نوک نمونه به دست می آورند. متعاقباً، نیروی شتاب بر هر یون معین توسط معادله الکترواستاتیک کنترل می شود، که در آن "n" حالت یونیزاسیون یون و "e" بار الکتریکی اساسی است. formula_1 این را می توان با جرم یون، "m" ، از طریق قانون نیوتن (F=ma) برابر کرد: formula_2 formula_3 معمولاً تأثیرات نسبیتی در پرواز یون نادیده گرفته می شود، زیرا سرعت های قابل تحقق یون تنها کسری بسیار کوچک از سرعت نور است. با فرض اینکه یون در یک بازه زمانی بسیار کوتاه شتاب می گیرد، می توان فرض کرد که یون با سرعت ثابت حرکت می کند. از آنجایی که یون از نوک ولتاژ V 1 به مقداری پتانسیل زمین نامی حرکت می کند، سرعت حرکت یون را می توان با انرژی انتقال یافته به یون در طول (یا نزدیک) یونیزاسیون تخمین زد. بنابراین، سرعت یون را می توان با معادله زیر محاسبه کرد، که انرژی جنبشی را به انرژی ناشی از میدان الکتریکی مرتبط می کند، منفی ناشی از از دست دادن الکترون ها و تشکیل بار
مثبت خالص. formula_4 جایی که "U" سرعت یون است. با حل "U" رابطه زیر پیدا می شود: formula_5 اگر بگوییم که در یک ولتاژ یونیزاسیون معین، یک یون هیدروژن با بار منفرد، سرعتی برابر با 1.4x10^6 ms-1 در 10~kV بدست می آورد. یک یون دوتریوم تک بار تحت شرایط نمونه تقریباً 1.4x10^6/1.41 ms-1 به دست می آورد. اگر آشکارساز در فاصله 1 متری قرار داده شود، زمان پرواز یونی 1/1.4x10^6 و 1.41/1.4x10^6 ثانیه خواهد بود. بنابراین، اگر زمان تبخیر مشخص باشد، می توان از زمان رسیدن یون برای استنباط خود نوع یون استفاده کرد. از معادله بالا می توان آن را دوباره مرتب کرد تا نشان دهد: formula_6 با توجه به مسافت پرواز شناخته شده F، برای یون، و زمان پرواز شناخته شده، t formula_7 و بنابراین می توان این مقادیر را برای بدست آوردن جرم به بار برای یون جایگزین کرد. formula_8 بنابراین برای یونی که از 1متر مسیر پرواز عبور می کند،در طول 2000 نانو ثانیه، با توجه به ولتاژ شتاب دهنده اولیه 5000 V (V در واحد Si kg.m^2.s^-3 است. A^-1) و توجه داشته باشید که یک آمو 1× 10-27 است کیلوگرم، نسبت جرم به شارژ (به طور صحیح تر نسبت جرم به مقدار یونیزاسیون) ~3.86 آمو/ش
ارژ می شود. تعداد الکترون های حذف شده و بنابراین بار مثبت خالص روی یون به طور مستقیم مشخص نیست، اما می توان از هیستوگرام (طیف) یون های مشاهده شده استنباط کرد. بزرگنمایی. بزرگنمایی در یک اتم به دلیل بیرون زدگی یون ها به صورت شعاعی از نوک کوچک و تیز آن است. متعاقباً، در میدان_دور، یون ها تا حد زیادی بزرگ نمایی می شوند. این بزرگ نمایی برای مشاهده تغییرات میدان به دلیل اتم های منفرد کافی است، بنابراین امکان تصویربرداری از اتم های منفرد را در حالت های تبخیر میدانی و یون میدانی فراهم می کند. مدل نمایشی استاندارد برای کاوشگر اتم یک هندسه تابشگر است که بر اساس چرخش یک مقطع مخروطی مانند یک کره، هذلولی گون یا سهمی گون است. برای این مدل های نوک، راه حل های میدان ممکن است تقریبی یا تحلیلی به دست آیند. بزرگنمایی برای یک قطره چکان کروی با شعاع نوک آن نسبت معکوس دارد، با توجه به طرح ریزی مستقیم بر روی صفحه کروی، معادله زیر را می توان به صورت هندسی به دست آورد. formula_9 rscreen شعاع صفحه تشخیص از مرکز نوک است و rtip شعاع نوک است. مقدار عملی فاصله یک نوک تا صفحه نمایش ممکن است از چند سانتی متر تا چند متر متغیر باشد، با توجه
به افزایش سطح آشکارساز در مقدار بزرگتری برای میدان دید یکسان. در عمل، بزرگنمایی قابل استفاده توسط چندین اثر محدود می شود، مانند ارتعاش جانبی اتم ها قبل از تبخیر. در حالی که بزرگ نمایی میکروسکوپ های یون میدان و کاوشگر اتمی بسیار زیاد است، بزرگ نمایی دقیق به شرایط خاص نمونه مورد بررسی بستگی دارد، بنابراین برخلاف میکروسکوپ های الکترونی معمولی، اغلب کنترل مستقیم کمی روی بزرگ نمایی وجود دارد، و علاوه بر این، تصاویر به دست آمده ممکن است به دلیل نوسانات شکل میدان الکتریکی در سطح، بزرگنمایی های بسیار متغیری داشته باشد. بازسازی. تبدیل محاسباتی داده های توالی یون، همانطور که از یک آشکارساز حساس به موقعیت به تجسم سه بعدی انواع اتمی به دست می آید، "بازسازی" نامیده می شود. الگوریتم های بازسازی معمولاً مبتنی بر هندسی هستند و چندین فرمول ادبی دارند. اکثر مدل ها برای بازسازی فرض می کنند که نوک یک شی کروی است و از اصلاحات تجربی برای طرح ریزی استریوگرافی برای تبدیل موقعیت آشکارساز به سطح دوبعدی تعبیه شده در فضای سه بعدی R3 استفاده می کنند. با جاروب کردن این سطح از طریق R3 به عنوان تابعی از داده های ورودی توالی یون، مثلاً از طر
یق ترتیب یون، حجمی تولید می شود که موقعیت های آشکارساز دوبعدی را می توان بر روی آن موقعیت ها محاسبه کرد و فضای سه بعدی قرار داد. معمولاً جارو به شکل ساده پیشروی سطح است، به گونه ای که سطح به صورت متقارن حول محور پیشروی خود منبسط می شود و نرخ پیشروی با حجم نسبت داده شده به هر یون شناسایی و شناسایی شده تنظیم می شود. این امر باعث می شود که حجم بازسازی شده نهایی شکلی گرد-مخروطی به خود بگیرد، شبیه به یک شاتل بدمینتون. بنابراین رویدادهای شناسایی شده به داده های ابر نقطه ای با مقادیر اندازه گیری تجربی نسبت داده شده، مانند زمان یونی پرواز یا کمیت های مشتق شده تجربی، به عنوان مثال، تبدیل می شوند. زمان پرواز یا داده های آشکارساز. این شکل از دستکاری داده ها امکان تجسم و تجزیه و تحلیل سریع رایانه را فراهم می کند، با داده هایی که به عنوان داده های ابر نقطه ای با اطلاعات اضافی ارائه می شود، مانند جرم هر یون برای شارژ (همانطور که از معادله سرعت بالا محاسبه می شود)، ولتاژ یا سایر کمیت های اندازه گیری کمکی یا محاسبات از آن. . ویژگی های داده. ویژگی متعارف داده های کاوشگر اتم، وضوح فضایی بالای آن در جهتی از ماده است که به دنبال
ه ای تبخیر منظم نسبت داده می شود. بنابراین، این داده ها می توانند نزدیک به رابط های مدفون با وضوح اتمی با اطلاعات شیمیایی مرتبط تصویر کنند. با این حال، داده های به دست آمده از فرآیند تبخیر، بدون آثاری نیستند که فرآیند تبخیر فیزیکی یا یونیزاسیون را تشکیل می دهند. یکی از ویژگی های کلیدی تصاویر تبخیر یا یون میدان این است که چگالی داده ها به دلیل موج دار بودن سطح نمونه در مقیاس اتمی بسیار ناهمگن است. این موج خوردگی باعث ایجاد گرادیان های میدان الکتریکی قوی در ناحیه نزدیک به نوک می شود (به ترتیب شعاع اتمی یا کمتر از نوک)، که در طول یونیزاسیون، یون ها را از میدان الکتریکی طبیعی منحرف می کند. انحراف حاصل به این معنی است که در این مناطق با انحنای بالا، تراس های اتمی توسط یک ناهمسانگردی قوی در چگالی تشخیص رد می شوند. جایی که این بدلیل وجود چند اتم روی یک سطح رخ می دهد معمولاً به عنوان "قطب" نامیده می شود، زیرا این محورها با محورهای کریستالوگرافی نمونه (FCC، BCC، HCP) و غیره منطبق هستند. جایی که لبه های تراس اتمی باعث انحراف می شود، یک خط با چگالی کم تشکیل می شود و به آن "خط منطقه" می گویند. این قطب ها و خطوط ناحیه، در
حالی که نوساناتی را در چگالی داده ها در مجموعه های داده بازسازی شده ایجاد می کنند، که می تواند در طول پس از آنالیز مشکل ساز باشد، برای تعیین اطلاعاتی مانند بزرگ نمایی زاویه ای حیاتی هستند، زیرا روابط کریستالوگرافیک بین ویژگی ها معمولاً به خوبی شناخته شده است. هنگام بازسازی داده ها، به دلیل تبخیر لایه های متوالی مواد از نمونه، مقادیر بازسازی جانبی و عمیق بسیار ناهمسانگرد هستند. تعیین وضوح دقیق ابزار کاربرد محدودی دارد، زیرا وضوح دستگاه توسط خواص فیزیکی مواد مورد تجزیه و تحلیل تنظیم می شود. سیستم های کاوشگر اتم. طرح های زیادی از زمان شروع این روش ساخته شده است. میکروسکوپ های یونی میدان اولیه، پیش سازهای کاوشگرهای اتمی مدرن، معمولاً دستگاه های شیشه ای بودند که توسط آزمایشگاه های تحقیقاتی منفرد ساخته می شدند. ساختار سیستم. حداقل، یک کاوشگر اتم از چندین قطعه کلیدی تجهیزات تشکیل شده است. در صورت استفاده از روش های تبخیر لیزری، به صورت اختیاری، یک کاوشگر اتمی ممکن است شامل سیستم های لیزری نوری برای هدف گیری و پالس پرتو لیزر باشد. سیستم های واکنش درجا، بخاری ها یا تصفیه پلاسما نیز ممکن است برای برخی از مطالعات و همچ
نین معرفی گاز نجیب خالص برای FIM استفاده شوند. کارایی. حجم یون های قابل جمع آوری قبلاً به چندین هزار یا ده ها هزار رویداد یونی محدود می شد. توسعه الکترونیک و ابزار دقیق بعدی، سرعت انباشت داده ها را با مجموعه داده های صدها میلیون اتم (حجم مجموعه داده7 10 نانومتر 3) افزایش داده است. زمان جمع آوری داده ها بسته به شرایط آزمایشی و تعداد یون های جمع آوری شده به طور قابل توجهی متفاوت است. تکمیل آزمایش ها از چند دقیقه تا چندین ساعت طول می کشد. برنامه های کاربردی. متالورژی. کاوشگر اتم معمولاً در آنالیز شیمیایی سیستم های آلیاژی در سطح اتمی استفاده می شود. این امر در نتیجه کاوشگرهای اتم پالسی ولتاژ ایجاد شده است که اطلاعات شیمیایی و مکانی کافی را در این مواد ارائه می دهد. نمونه های فلزی از آلیاژهای دانه درشت ممکن است به سادگی ساخته شوند، به ویژه از نمونه های سیم، با تکنیک های الکتروپولیش دستی نتایج خوبی را ارائه می دهند. پس کاوشگر اتم در تجزیه و تحلیل ترکیب شیمیایی طیف وسیعی از آلیاژها استفاده شده است. چنین داده هایی در تعیین اثر ترکیبات آلیاژی در مواد حجیم، شناسایی ویژگی های واکنش حالت جامد، مانند رسوبات فاز جامد، حیات
ی هستند. به دلیل مشکل در تولید مجموعه داده سه بعدی با ترکیب، چنین اطلاعاتی ممکن است قابل تجزیه و تحلیل با ابزارهای دیگر (مانند TEM) نباشد. نیمه هادی ها. مواد نیمه هادی اغلب در کاوشگر اتمی قابل تجزیه و تحلیل هستند، با این حال آماده سازی نمونه ممکن است دشوارتر باشد، و تفسیر نتایج ممکن است پیچیده تر، به ویژه اگر نیمه هادی دارای فازهایی باشد که در قدرت های میدان الکتریکی متفاوت تبخیر می شوند. کاربردهایی مانند کاشت یون ممکن است برای شناسایی توزیع مواد ناخالص در داخل یک ماده نیمه رسانا مورد استفاده قرار گیرد، که به طور فزاینده ای در طراحی صحیح الکترونیک در مقیاس نانومتری حیاتی است.
نرخ فرگشت یا سرعت فرگشت () به عنوان سرعت تغییرهای ژنتیکی یا مورفولوژیکی در یک اصل و نسب در یک دوره زمانی مشخص می شود. سرعتی که یک موجود مولکولی (مانند پروتئین، ژن و غیره) با آن فرگشت می یابد، در زیست شناسی فرگشتی از اهمیت قابل توجهی برخوردار است، زیرا تعیین نرخ فرگشت نخستین گام در توصیف فرگشت آن است.
فراتر از قانون فیلمی محصول سال ۱۹۹۳ و به کارگردانی لری فرگوسن است. در این فیلم بازیگرانی همچون چارلی شین، لیندا فیورنتینو، مایکل مدسن، کورتنی بی. ونس، لئون ریپی، ریپ تورن، دنیس بارکلی و لری فرگوسن ایفای نقش کرده اند.
شهرستان باکالینسکی (به لاتین: Bakalinsky District) یک شهرستان در روسیه است که در باشقیرستان واقع شده است.
چومالیا (به لاتین: Chumalya) یک منطقهٔ مسکونی در روسیه است که در باشقیرستان واقع شده است.
کتاب یادداشت های هوشنگ راستی از سال ها اقامت در کشور ژاپن با نام «هوشی مونوگاتاری» با سه یادداشت از پرویز دوایی، عباس یاری و هوشنگ گلمکانی توسط نشر سه سه تار در سال ۱۴۰۱ چاپ و منتشر شده است. او در این کتاب، مشاهدات شخصی خود از فرهنگ ژاپنی و مقایسه آن با فرهنگ ایرانی و آمریکایی را به رشته تحریر درآورده است. کتاب شامل ۱۸ مقاله است که پیش از این در شماره های مختلف مجله فیلم منتشر شده بودند. بخشی از کتاب. در فرهنگ ژاپن آدم ها در مرتبه اجتماعی به سه بخش تقسیم شده اند. بخش اول کسانی که از لحاظ مقام اجتماعی بالاتر از شما هستند و شما باید نهایت احترام را برای آنها قائل شوید. دوم اعضای خانواده اند که فرمول خاصی ندارد و همه در یک ردیف حساب می شوند (البته در قدیم یعنی دوران قبل از جنگ برعکس امروز جایگاه پدر خانواده خیلی بالا بود) و سوم افراد غریبه یا Tannin است که شخص ژاپنی هیچ گونه مسئولیتی نسبت به آنها احساس نمی کند. برای همین است که مثلاً در قطار به شما تنه می زنند یا پای شما را له می کنند و زحمت معذرت خواهی به خودشان نمی دهند؛ چون جامعه مسئولیتی در مقابل افراد غریبه برای آنها قائل نشده، برعکس آمریکا و اروپا که به اص
طلاح «اتیکت اجتماعی» را محترم می شمارند اما اگر به عنوان رئیس یا ارباب رجوع یا مشتری با همان شخص روبه رو شوید اوضاع کاملاً فرق می کند.
مجله اپیدمیولوژی بالینی () یک مجله با داوری همتا در مورد همه گیرشناسی است. این مجله در ابتدا به عنوان مجله بیماری های مزمن در سال ۱۹۵۵ و به عنوان دنباله ای از کارگروه ریاست جمهوری سال ۱۹۵۱ هری ترومن در مورد نگرانی های سلامت ملی و گزارش مگنوسون که متعاقباً نوشته شد، تأسیس شد.
پلیمرهای ریز متخلخل مزدوج (CMPs) زیرمجموعه ای از مواد متخلخل هستند که به ساختارهایی مانند زئولیت ها، چارچوب های فلزی-آلی و چارچوب های کووالانسی آلی مربوط می شوند، اما به جای ساختار کریستالی، ماهیت آمورف دارند. CMPها همچنین زیرمجموعه ای از پلیمرهای مزدوج هستند و بسیاری از خواص مشابه مانند رسانایی، سختی مکانیکی و نامحلول بودن را دارند. CMPها از طریق پیوند مونومرهایی به شکل π مزدوج ایجاد می شوند و دارای شبکه های سه بعدی هستند. "سیستم مزدوج" از طریق سیستم CMPها گسترش می یابد و خواص رسانایی را به CMPها می دهد. مونومرهای CMPها از این جهت جذاب هستند که دارای تنوع گسترده ای در واحدهای π هستند که می توانند مورد استفاده قرار گیرند و امکان تنظیم و بهینه سازی ساختار و همچنین ویژگی های CMP را فراهم می کنند. اکثر "مونومرها" دارای اجزای سفت و سختی مانند آلکین ها هستند که باعث ایجاد ریزتخلخل می شوند. CMPها در ذخیره سازی گاز، کاتالیز ناهمگن، ساطع نور، برداشت نور و ذخیره انرژی الکتریکی کاربرد دارند. ساختار و ترکیب ها. مونومرها که شبکه CMPها را تشکیل می دهند باید دارای یک سیستم آروماتیک و دارای حداقل دو گروه واکنشی باشند. برای
تولید ساختار متخلخل CMPها، جفت شدن متقاطع مونومرها با هندسه های مختلف برای ایجاد یک ستون فقرات پلیمری سه بعدی ضروری است، در حالی که واکنش های خود تراکمی در هم جفت شدن مونومرها با هندسه مشابه رخ می دهد. هندسه مونومرها بر اساس گروه نقطه آنها است. C 2, C 3, C 4, C 6 هندسه هایی هستند که برای مونومرهای CMPها دیده می شوند. واکنش سوزوکی. از سال ۱۹۷۹، واکنش سوزوکی یک روش کارآمد برای تشکیل پیوند آریل-آریل بوده است. شرایط واکنش سوزوکی برای تشکیل مونومر دو فنیل برای CMPها شامل جفت شدن متقابل کاتالیز شده با پالادیوم یک معرف ارگانو بور با هالید یا سولفونات آلی در حضور ماده ای باز است. مزیت استفاده از این روش برای ترکیب CMPها این است که شرایط واکنش ملایم است، برتری دیگر، در دسترس بودن معرف های ارگانو بور است و واکنش تحمل گروه عاملی بالایی دارد. این روش به بهترین شکل برای ترکیب مقیاس بزرگ CMPها استفاده می شود. عیب واکنش سوزوکی این است که واکنش حساس به اکسیژن است که این موضوع اغلب باعث تولید محصولات جانبی می شود و همچنین واکنش نیاز به گاز زدایی دارد. جفت شدن سونوگاشیرا. جفت شدن متقابل سونوگاشیرا از آریل هالیدها و گروه های آل
کین با یک کاتالیزور کمکی پالادیوم مس در حضور ماده ای باز رخ می دهد. به دلیل واکنش پذیری بهبود یافته که به دست می آید، از یک کاتالیزور مشترک پالادیوم-مس در جفت شدن استفاده می شود. واکنش های جفت شدن سونوگاشیرا از این جهت مزیت دارند که واکنش دارای سادگی فنی و همچنین سازگاری با گروه عاملی است. CMPها به راحتی با استفاده از این روش به دلیل آسانی چرخش آلکین ها در مونومرهای مسطح برای دستیابی به یک شبکه سه بعدی تشکیل می شوند. از قدرت این مونومرهای مسطح را می توان برای کنترل قطر تخلخل CMPها تنظیم کرد. حلال های واکنش جفت شدن سونوگاشیرا نیز می توانند در تشکیل CMPها نقش داشته باشند. حلال هایی که سنتز CMPها را به بهترین نحو تسهیل می کنند، دی متیل فرم آمید، ۴٬۱-دی اکسان و تتراهیدروفوران هستند. این حلال ها به خنثی سازی تشکیل هالید هیدروژن تولید شده به عنوان یک محصول جانبی کمک می کنند. یکی از معایب استفاده از آلکین های انتهایی به عنوان مونومر این است که آلکین های پایانی به راحتی تحت حضور اکسیژن تحت هم جفت شدن قرار می گیرند، بنابراین واکنش باید بدون حضور اکسیژن و آب انجام شود. جفت شدن یاماموتو. در جفت شدن یاماموتو، پیوندهای کر
بن-کربن از ترکیبات آریل هالد از طریق یک کاتالیزور فلز واسطه، معمولاً بیس (سیکلواکتادی ان) نیکل (۰) که بیشتر به صورت Ni(cod) 2 نوشته می شود، تشکیل می شود. مزیت جفت یاماموتو این است که تنها به یک مونومر عاملی هالوژنی نیاز است که منجر به تنوع در گونه های مونومر و همچنین یک روش واکنش ساده می شود. در حالی که بیشتر تحقیقات در CMPها بر کنترل اندازه تخلخل و مساحت سطح تمرکز دارند، عدم انعطاف پذیری در مونومرهای مورد استفاده در جفت شدن یاماموتو جای خود را به حجم آزاد و تخلخل در CMPها می دهد. اخیراً اندازه تخلخل و سطح CMPهای کنترل شده از طریق جفت شدن یاماموتو گزارش شده است. Ifzan و همکاران نیز اخیراً گزارش کردند که با استفاده از واکنش جفت شدن یاماموتو جایگزین CMP شده اند. واکنش پایه شیف. بسیاری از روش هایی که در حال حاضر برای ترکیب CMPها استفاده می شود، باید در محیط های بدون آب و بدون اکسیژن، به دلیل وجود کاتالیزورهای فلزی، انجام شود. به علت استفاده از کاتالیزورهای فلزی، پلیمرها به ناچار دارای فلزات هستند. واکنش هایی مانند واکنش پایه شیف، از این رو که واکنش ها بدون فلز هستند، توجه زیادی را به خود جلب کرده اند. در واکنش پ
ایه شیف، مونومرها بر مبنای آمین و مونومرهای حاوی آلدئید تحت واکنشی قرار می گیرند تا مونومر برای CMPها ایجاد شود. واکنش پایه شیف به علت مونومرهای ارزان در مقیاس صنعتی که دارای چندین گروه عاملی آلدئیدی هستند، یک روش بدون فلز ترجیحی است. یکی دیگر از برتری های واکنش پایه شیف تولید نیتروژن در ایجاد CMP است که می تواند برای بسیاری از کاربردها مفید باشد. سیکلوتریمریزاسیون سیانو. واکنش های سیکلوتریمریزاسیون سیانو در شرایط یون گرمایی، جایی که CMPها در روی کلرید مذاب در دماهای بالا به دست می آیند، رخ می دهند. مونومرها می توانند حلقه های C 3 N 3 تولید کنند. سپس این حلقه ها به عنوان یک مونومر ثانویه به یک صفحه مثلثی متصل می شوند. سیکلوتریمریزاسیون اغلب برای پیوند مونومرهای چهار وجهی برای ایجاد CMP استفاده می شود. CMPهایی که از طریق سیکلوتریمریزاسیون سیانو سنتز می شوند، توزیع اندازه ریز تخلخل باریک، آنتالپی بالایی از جذب H2 و جذب سطحی سریع گاز انتخابی را نشان می دهند. خواص. چندین ویژگی فیزیکی CMPها را می توان به سیستم مزدوج یا ریز تخلخل گسترده آنها نسبت داد. خواص الکتریکی. فلزات رسانا، پلیمرهای مزدوج دارای لایه های الکترو
نیکی هستند. الکترون های سیستم مزدوج لایه ظرفیت را پر می کنند و حذف الکترون ها از این لایه یا اضافه کردن الکترون ها به لایه رسانای انرژی بالاتر می تواند منجر به رسانایی شود. مواد مزدوج در بسیاری از موارد می توانند نور مرئی را به دلیل عدم مکان یابی سیستم π جذب کنند. این خواص منجر به کاربردهایی در الکترونیک آلی و فوتونیک زیستی شده است. خواص فیزیکی. CMPها با توجه به اندازه سطح و اندازه تخلخل میزان زیادی از تنظیم پذیری را نشان می دهند. مونومرها را می توان با بخش های محکم و سخت تر برای افزایش سطح طراحی کرد. سری CMP-1،۴ تا CMP-5 افزایش قابل توجهی در سطح از ۵۰۰ متر مربع بر گرم به ۱۰۰۰ متر مربع بر گرم نشان می دهد. افزایش مساحت سطح می تواند به شدت توانایی آنها را برای پر شدن با ترکیبات آلی و معدنی مختلف برای کاربردهای مختلف بهبود بخشد. افزایش سطح نیز می تواند قابلیت های جذب گاز را بهبود بخشد. مشکل اصلی CMPها نامحلول بودن ذاتی آنها است. این نامحلول بودن ناشی از بخش های صلب بلند مونومرها است. تلاش های عمده ای برای افزایش حلالیت با اضافه کردن زنجیره های جانبی حل کننده انجام شده است، اما این همچنان مانعی برای کاربردهای گست
رده است. کاربردها. CMPها از زمان کشف برای چندین کاربرد مورد بررسی قرار گرفته اند. مساحت سطح CMPها در بسیاری از موردها می تواند از ۱۰۰۰ متر مربع بر گرم بیشتر شود، اگرچه سیستم های آروماتیک متخلخل مرتبط، که فاقد ترکیب گسترده هستند، می توانند سطح بسیار بالاتری بیش از ۵۵۰۰ متر مربع بر گرم داشته باشند. تخلخل این مواد باعث ارزیابی آنها به عنوان ماده جذب کننده شده است. کار اخیر بر پتانسیل آنها از نظر کاتالیز متمرکز شده است، به عنوان مثال به شکل «CMPهای فلزی-آلی»، و همچنین برای برداشت نور، و ابرخازن ها با استفاده از ماهیت بسیار مزدوج آنها. برتری دیگری که برای مواد CMP مطرح می شود، توانایی مشتق سازی آنها با طیف وسیعی از گروه های عاملی است. CMPها چندین مورد در مناطق مختلف به کار رفته اند که از خواص الکترونیکی و ماهیت متخلخل آنها بهره می برند. تخلخل را می توان با مواد معدنی مانند TiO2 برای کاربرد در فتوولتائیک پر کرد. آنها می توانند برای خدمت به عنوان اتصالات الکترونیکی پردازش شوند. آنها جریان را به داخل و خارج از تخلخل اجازه می دهند که می تواند برای کاربردهای الکتروشیمیایی سطح مورد استفاده قرار گیرد.
الیزابت لوید (؛ زادهٔ ) فیلسوف، استاد دانشگاه، و فلسفه زیست شناسی اهل ایالات متحده آمریکا است.
کریس نوئل (ساندرا لوییز نول متولد ۲ ژوئیه ۱۹۴۱) بازیگر و سرگرم کننده بازنشسته آمریکایی است. او اولین بار در فیلم بیچ پارتی در دهه ۱۹۶۰ شناخته شد و سپس برای کار برنامه «صدای ویتنام» در رادیو و تلویزیون نیروهای مسلح دعوت شد. نوئل مرتباً از سربازان بازدید می کرد و بارها در معرض خطر بود و دو بار هلیکوپترهایی که سوار بود سقوط کرند.
کامپوزیت های سه بعدی از پریفرم های الیافی ساخته شده از نخ ها یا یدک هایی که در ساختارهای سه بعدی پیچیده چیده شده اند استفاده می کنند. این ها را می توان از یک فرآیند تنیدن سه بعدی، یک فرآیند بافندگی سه بعدی، یک فرآیند بافتن سه بعدی یا یک لایه سه بعدی از الیاف کوتاه ایجاد کرد. برای ایجاد ماده کامپوزیت، یک رزین روی پریفرم سه بعدی اعمال می شود. کامپوزیت های سه بعدی در کاربردهای بسیار مهندسی شده و بسیار فنی به منظور دستیابی به خواص مکانیکی پیچیده استفاده می شوند. کامپوزیت های سه بعدی برای واکنش به تنش ها و کرنش ها به گونه ای طراحی شده اند که با مواد مرکب سنتی متشکل از یدک های تک جهتی، یا کامپوزیت های تنیده شده دوبعدی، کامپوزیت های ساندویچی یا مواد ورقه ای انباشته امکان پذیر نیست. کامپوزیت های تنیده شده سه بعدی. پارچه های سه بعدی تنیده شده پارچه هایی هستند که می توان آن ها را به شکل شبه-توری با ضخامت قابل توجهی درآورد. برای ایجاد یک قطعه نیازی به لایه بندی نیست، زیرا یک پارچه تقویت کامل سه بعدی را فراهم می کند. پارچه تنیده شده سه بعدی نوعی از فرآیند تنیدن دوبعدی است و توسعه تکنیک بسیار قدیمی ایجاد پارچه های دوتایی