Payamvdn/NorthPersian_fa_wiki huggingface dataset:
طیف توان formula_1 برای یک سری زمانی formula_2 توصیف کننده توزیع توان به مولفه های فرکانسی تشکیل دهنده سیگنال است. بر اساس آنالیز فوریه، هر سیگنال فیزیکی را می توان به تعدادی از فرکانس های گسسته، یا طیفی از فرکانس ها در یک محدوده پیوسته تجزیه کرد. میانگین آماری یک سیگنال معین یا نوعی از سیگنال (شامل نویز) وقتیکه از دیدگاه محتوای فرکانس آن تحلیل می شوند، طیف آن سیگنال نامیده می شوند. وقتیکه انرژی سیگنال در حول و حوش یک بازه زمانی محدود متمرکز شود، مخصوصاً اگر کل انرژی آن محدود باشد، می توان چگالی طیفی انرژی آن را محاسبه کرد. چیزی که معمول تر است، چگالی طیفی توان (یا به صورت ساده تر طیف توان) است که به سیگنال های موجود در "کل" زمان، یا به یک دوره زمانی به اندازه کافی بزرگ (مخصوصا در رابطه با مدت زمان اندازه گیری) که این آخری هم می تواند به صورت مشابه روی یک بازه زمانی نامحدود باشد، اعمال می شود. چگالی طیف توان (PSD) آنوقت به توزیع انرژی طیفی که «در هر واحد زمان» یافت می شود، ارجاع دارد، زیرا انرژی کلی چنین سیگنالی در تمام زمان معمولاً بینهایت است. مجموع یابی یا انتگرال گیری مولفه های طیفی منجر به توان کلی (برای
یک فرایند فیزیکی) یا واریانس (در یک فرایند آماری) می شود، این مشابه آن چیزی است که از انتگرال گیری formula_3 روی دامنه زمانی به دست می آید، که این موضوع توسط اجبار می شود. طیف یک فرایند فیزیکی formula_2 معمولاً شامل اطلاعات اساسی دربارهٔ طبیعت formula_5 است. یک مثال آن، زیروبمی و رنگ برای یک وسیله موسیقی است به صورت فوری توسط تحلیل طیفی معین می شود. مثال دیگر رنگ یک منبع نوری است که توسط طیف موج الکترومغناطیسی برای فیلد الکتریکی formula_6 موقعی که در فرکانس بسیار بالا نوسان می کند، تعیین می شود. برای به دست آوردن یک فرم طیفی از سری زمانی، مثل موارد بالا، باید از تبدیل فوریه، و تعمیم های مبتنی بر تحلیل فوریه استفاده کرد. در بسیاری از حالات، دامنه زمانی در عمل اعمال نمی گردد، مثل موقعی که از یک استفاده می کنیم تا به یک طیف نوری در یک طیف سنج برسیم، یا موقعی که یک صدا از طریق تأثیرگذاری روی گیرنده های صوتی در گوش درونی درک می شود، که در این جا هر گیرنده به یک فرکانس خاص حساس است. با این حال این مقاله روی وضعیت هایی تمرکز می کند که سری زمانی شان را می دانیم (حداقل در مفهوم آماری) یا سری زمانی به صورت مستقیم اندا
زه گیری شده است (مثلا توسط میکروفن و توسط رایانه نمونه برداری شده). طیف توانی در پردازش سیگنال آماری مهم است، همچنین در مطالعه آماری فرایندهای تصادفی، و نیز در خیلی از رشته های دیگر در فیزیک و مهندسی هم اهمیت دارد. معمولاً این فرایند، تابعی از زمان است، اما می توان داده را در زمینه فضایی نیز بررسی کرد که این توسط فرکانس فضایی تجزیه می شود. توضیح. هر سیگنالی را که بتوان به صورت متغیری نمایش داد که در زمان تغییر می کند، یک طیف فرکانسی متناظر دارد. این موضوع شامل موجودیت های آشنایی مثل نور قابل مشاهده (که به صورت رنگ درک می شود)، نت موسیقی (که به صورت زیروبمی درک می شود)، رادیو/تلویزیون (که توسط فرکانس شان، یا گاهی توسط طول موج تعیین می شود) و حتی چرخش منظم زمین می شود. موقعی که این سیگنال ها به حالت یک طیف فرکانسی دیده شوند، جنبه های معینی از سیگنال دریافتی یا فرایندهای زیرین تولیدکننده آن ها آشکار می شود. در بعضی از حالات طیف فرکانسی دارای یک قله مجزا است که با یک مولفه موج سینوسی متناظر است. و بعلاوه ممکن است قله هایی متناظر با هارمونیک های یک قله اصلی وجود داشته باشد، که نشان دهنده یک سیگنال تناوبی است که یک
سینوسی ساده نیست. یا یک طیف پیوسته می تواند بازه های فرکانسی باریک را نشان دهد که متناظر با تشدید (رزونانس) به صورت قوی افزایش می یابد، یا بازه های فرکانسی شامل توان تقریباً صفر باشند که توسط یک فیلتر شکافی تولید شده اند. در فیزیک، سیگنال می تواند یک موج باشد، مثل یک موج الکترومغناطیسی، یک موج صوتی یا اینکه ارتعاش یک مکانیزم باشد. چگالی طیف توانی (PSD) برای سیگنال، توصیف کننده توان موجود در سیگنال به صورت تابعی از فرکانس در واحد فرکانس است. چگالی طیف توانی معمولاً به صورت وات به ازای هرتز (W/Hz) بیان می شود. موقعی که یک سیگنال مثلا از دیدگاه ولتاژ، تعریف شده است، هیچ توان یکتایی مرتبط با دامنه بیان شده وجود ندارد. در این حالت، «توان» به سادگی از دیدگاه مربع سیگنال حساب می شود، همان طور که این با توان واقعی تحویل شده توسط آن سیگنال به یک امپدانس معین متناسب است. از این رو می توان از واحدهای V2 Hz−1 برای PSD استفاده کنیم و از V2 s Hz−1 برای ESD (چگالی طیف انرژی energy spectral density) استفاده کنیم، اگرچه هیچ «توان» یا «انرژی» واقعی تعیین نشده است. بعضی اوقات به یک چگالی طیفی دامنه (ASD) (amplitude spectral de
nsity) برخورد می کنیم، که جذر دوم PSD است؛ ASD برای سیگنال ولتاژ واحد V Hz−1/2 دارد. این موضوع موقعی مفید است که بیشتر شکل طیف ثابت است، زیرا آنوقت تغییرات در ASD با تغییرات در خود مرحله ولتاژ سیگنال متناسب است. اما از نظر ریاضیاتی استفاده از PSD ترجیح دارد، زیرا تنها در آن حالت مساحت زیر منحنی از لحاظ توان واقعی تحت همه فرکانس ها یا تحت پهنای باند معین معنی دار است. در حالت معمول، واحد PSD همان نسبت واحدهای واریانس در واحد فرکانس است؛ از این رو، مثلا، سری های مقادیر جابجایی (در متر) روی زمان (در ثانیه) دارای PSD در واحد m2/Hz خواهد بود. برای تحلیل ارتعاش تصادفی، به صورت مکرر از واحدهای "g"2 Hz−1 برای شتاب PSD استفاده می شود. در اینجا "g" نشان دهنده نیروی گرانش است. از نظر ریاضیاتی، نیازی به انتساب ابعاد فیزیکی به سیگنال یا متغیر مستقل نیست. و در بحثی که در ادامه می آید، معنی "x(t)" نامعین می ماند، اما فرض می شود که متغیر مستقل، زمان است. تعریف. چگالی طیف انرژی. چگالی طیف انرژی توصیف کننده روشی است که انرژی یک سیگنال یا یک سری زمانی در طول فرکانس توزیع می شود. در اینجا، اصطلاح انرژی در مفهوم عمومی اش در پرداز
ش سیگنال استفاده شده است؛ یعنی، انرژی formula_7 از یک سیگنال formula_2 به این صورت است: چگالی طیف انرژی برای موارد گذرا بسیار مناسب است-یعنی، سیگنال های شبیه پالس، که در آن موقع انرژی کلی محدودی دارد. چه محدود باشد یا نباشد، ، (یا قضیه پلانچرل) به ما یک عبارت جایگزین برای انرژی سیگنال می دهد: که در آن: مقدار تبدیل فوریه formula_2 در فرکانس formula_13 (به هرتز) است. این قضیه در حالت های زمان-گسسته نیز درست است. به این دلیل که انتگرال سمت راست همان انرژی سیگنال است، عبارت زیرانتگرال formula_14 را می توان به صورت یک تابع چگالی تفسیر کرد، که توصیف کننده انرژی موجود در سیگنال در فرکانس formula_13 است. از این رو، چگالی طیفی انرژی برای formula_2 به این صورت تعریف می شود: تابع formula_17 و خودهمبستگی برای formula_2 یک زوج تبدیل فوریه می سازند، این نتیجه گیری به نام قضیه وینر-خینشین شناخته می شود ( را ببیند). به عنوان یک مثال فیزیکی از اینکه چگونه می توان چگالی طیف انرژی یک سیگنال را اندازه گرفت، فرض کنید که formula_19 نمایش دهنده پتانسیل (در ولت) از یک پالس الکتریکی باشد که در طول یک خط انتقال انتشار با امپدانس Z منت
شر شده است، و فرض کنید که این خط توسط یک مقاومت متناظر خاتمه می یابد (از این رو همه انرژی پالس به مقاومت تحویل داده می شود، و هیچ انرژی بازگشت نمی کند). از طریق قانون اهم، توان تحویل شده به مقاومت در زمان formula_20 برابر formula_21 است، از این رو انرژی کلی از طریق انتگرال گیری formula_21 نسبت به زمان روی مدت پالس به دست می آید. برای یافتن مقدار چگالی طیفی انرژی formula_17 در فرکانس formula_13، می توان بین خط انتقال و مقاومت یک فیلتر میان گذر قرار داد، که فقط محدوده باریکی از فرکانس ها (به آن بگوییم formula_25) نزدیک فرکانس مورد علاقه را از خود عبور می دهد، و سپس کل انرژی formula_26 را که از میان مقاومت از بین می رود را باید اندازه گیری کنیم. مقدار چگالی طیف انرژی در formula_13 آنوقت به مقدار formula_28 تخمین زده می شود. در این مثال، به این دلیل که توان formula_21 دارای واحد V2 Ω−1 است، انرژی formula_26 واحد V2 s Ω−1 = J دارد، و از این رو تخمین formula_31 از چگالی طیف انرژی واحد J Hz−1 را دارد که نیاز داشتیم. در بیشتر حالات، می توان گام تقسیم بر formula_32 را فراموش کرد و از این رو چگالی طیف انرژی در عوض واحد
V2 Hz−1 را خواهد داشت. این تعریف به روش مستقیم به سیگنال گسسته با تعداد قابل شمارش نامتناهی مقایر formula_33 تعمیم می یابد، مثل یک سیگنال که در زمان های گسسته formula_34 نمونه گیری شده است: در اینجا formula_36 همان تبدیل فوریه زمان-گسسته برای formula_37 است. بازه نمونه گیری formula_38 برای نگهداری واحدهای فیزیکی صحیح، و نیز برای اطمینان از اینکه ما در حد formula_39 حالت پیوسته را بازیابی می کنیم، نیاز است. اما در علوم ریاضیات این بازه معمولاً به ۱ تنظیم می شود، که نتایج را با هزینه تعمیم آن، ساده سازی می کند. ( را ببیند). چگالی طیف توانی. تعریف بالا برای چگالی طیف انرژی، برای حالت گذرا (سیگنال های مشابه پالس) مناسب است، که در آن انرژی در حول یک پنجره زمانی متمرکز شده است؛ در آنصورت تبدیل های فوریه برای سیگنال ها معمولاً وجود دارد. برای سیگنال های پیوسته روی همه زمان، به صورت جایگزین باید "چگالی طیفی توان" (PSD) را تعریف کرد، که این تعریف برای فرایندهای مانا وجود دارد؛ این موضوع توصیف می کند که چگونه توان یک سیگنال یا سری زمانی روی فرکانس توزیع شده است، مثل مثال ساده ای که در قبل داشتیم. در اینجا، توان می توا
ند توان فیزیکی واقعی باشد، یا به صورت معمول تر، برای سادگی با سیگنال های انتزاعی، به سادگی توسط مقدار مجذور سیگنال شناسایی شود. برای مثال، آماردانان واریانس یک تابع را روی زمان (یا روی متغیر مستقل دیگر) formula_2 مطالعه می کنند، و به کمک قیاس با سیگنال های الکتریکی (از میان دیگر فرایندهای فیزیکی)، معمول است که به آن "طیف توانی" بگوییم، حتی وقتیکه هیچ توان فیزیکی درگیر نیست. اگر کسی بخواهد یک منبع ولتاژ فیزیکی را که از formula_2 پیروی می کند بسازد، و آن را به پایانه های یک مقاومت ۱ اهمی اعمال کند، آنوقت توان آنی هدر رفته در آن مقاومت به اندازه formula_42 وات است. توان میانگین formula_43 از یک سیگنال formula_2 در تمام زمان از این رو توسط این میانگین زمانی به دست می آید، که در آن دوره formula_45 در یک زمان اختیاری formula_46 مرکزدهی شده است: با این حال، به خاطر تعامل با ریاضیاتی که در ادامه می آید، ساده تر است که با حدود زمانی موجود در خود سیگنال به جای حدود زمانی موجود در مرزهای انتگرال سروکار داشته باشیم. از این رو، ما یک نمایش جایگزین برای توان میانگین داریم که در آن formula_48 و formula_49 در یک دوره اختیاری
یک و در بقیه محل ها صفر اند. به صورت واضح، در حالاتی که عبارت بالا برای P غیرصفر است (حتی وقتیکه T به صورت بدون مرز افزایش می یابد) خود انتگرال هم باید بدون مرز افزایش بیابد. این همان دلیلی است که ما نمی توانیم از خود چگالی طیف انرژی استفاده کنیم، زیرا انتگرال را در این حالات واگرا "می کند". در تحلیل محتوای فرکانس سیگنال formula_2، ممکن است بخواهیم تبدیل فوریه معمول formula_52 را محاسبه کنیم؛ با این حال، برای بسیاری از سیگنال های مورد علاقه تبدیل فوریه به صورت صوری موجود نیست. صرفنظر از این موضوع، به ما می گوید که ما می توانیم توان میانگین را به این صورت بازنویسی کنیم: آنوقت چگالی طیف توان به صورت ساده به صورت زیرانتگرال بالا تعریف می شود. از اینجا ما می توانیم formula_54 را به صورت تبدیل فوریه از هم گشت زمانی formula_55 و formula_56 ببنیم: اکنون، ما همگشت زمانی بالا را بر دوره formula_58 تقسیم می کنیم، و سپس حد formula_59 را می گیریم، این تبدیل به تابع خودهمبستگی برای سیگنال فاقد-پنجره formula_60 می شود، که توسط formula_61 نشان داده می شود، با این شرط که formula_2 ارگادیک باشد، که این موضوع در بیشتر، اما نه
همه، حالات عملی درست است. از اینجا، ما می بینیم که دوباره با فرض ارگادیک بودن formula_2، «چگالی طیفی توان» به صورت «تبدیل فوریه تابع خودهمبستگی» به دست می آید (قضیه وینر-خینشین). بیشتر نویسنده ها از این معادله برای "تعریف" واقعی چگالی طیفی توان استفاده می کنند. توان سیگنال در یک باند فرکانسی معین formula_65 که در آن، formula_66 توسط انتگرال گیری روی فرکانس محاسبه می شود. به این دلیل که formula_67، یک مقدار برابر از توان را می توان به باندهای فرکانسی مثبت و منفی منتسب کرد، که به دلیل فاکتور ۲ در حالتی که در ادامه است محسوب می شود (چنین فاکتورهای بدیهی بستگی به رسوم استفاده شده دارند): به صورت معمول تر، فنون مشابهی را می توان برای تخمین چگالی طیفی در زمان-متغیر استفاده کرد. در این حالت، بازه زمانی formula_45 محدود است به جای آنکه به سمت بی نهایت میل کند. این منجر به پوشش و رزلوشن طیفی کمتری می شود زیرا فرکانس های کمتر از formula_70 نمونه برداری نمی شوند، و منجر به فرکانس هایی می شوند که یک ضرب عدد صحیح از formula_70 مستقل نیستند. فقط به کمک چنین سری زمانی منفردی، طیف توانی تخمین زده شده بسیار «نویزدار» خواهد ب
ود؛ با این حال، این موضوع اگر بتوانیم مقدار انتظاری را (در معادله بالا) ارزیابی کنیم، این خطاها تسکین می یابد، که در این حالت باید از تعداد بزرگی (یا تعداد بی نهایتی) از طیف های با زمان-اندک متناظر با آنسامبل آماری که از تحقق های formula_2 که روی پنجره زمانی معین، ارزیابی شده اند، استفاده کرد. درست مثل چگالی طیفی انرژی، تعریف چگالی طیفی توانی را نیز می توان به متغیرهای زمان گسسته formula_33 تعمیم داد. مثل قبل، ما یک پنجره formula_74 را با سیگنال نمونه برداری شده در زمان های گسسته formula_75 برای دوره اندازه گیری کلی formula_76 در نظر می گیریم. توجه کنید که یک تخمین منفرد از PSD از طریق یک تعداد محدود نمونه برداری قابل دستیابی است. مثل قبل، PSD واقعی موقعی به دست می آید که formula_78 (و از این رو formula_58) به سمت بی نهایت میل کند، و مقدار انتظاری به صورت صوری اعمال شود. در یک کاربرد جهان واقعی، می توان معمولاً PSD های محدود اندازه گیری شده را روی چندین سعی میانگین گیری می کنیم، تا به یک تخمین دقیق تر از PSD نظری از فرایند فیزیکی زیربنای اندازه گیری های منفرد برسیم. به این PSD محاسبه شده گاهی دوره سنج (period
ogram) گفته می شود. این موقعی به PSD درست همگرا می شود که تعداد تخمین ها و همچنین بازه زمانی میانگین formula_58 به سمت بی نهایت میل کند (Brown &amp; Hwang). اگر دو سیگنال هر دو چگالی طیفی توانی را داشته باشند، آنوقت را به صورت مشابه می توان محاسبه کرد؛ همان طور که PSD با خودهمبستگی مرتبط است، چگالی طیف-میانی هم با میان-همبستگی مرتبط است. ویژگی های چگالی طیفی توان. بعضی از ویژگی های PSD شامل: چگالی میان-طیف توان. اگر دو سیگنال formula_2 و formula_87 داده شده باشد، که هرکدام دارای چگالی طیف توان formula_1 و formula_89 باشند، می توان یک "میان چگالی طبف توان" ("CPSD") یا "میان چگالی طیف" ("CSD") تعریف کرد. برای شروع، بیایید توان میانگین برای چنین سیگنال ترکیبی را در نظر بگیریم. به کمک نمادگذاری و روش های مشابهی با روش هایی که برای استخراج چگالی طیف توان استفاده می شوند، ما از قضیه پارساول بهره می گیریم و این را به دست می آوریم: که در آن، دوباره، مشارکت های formula_92 و formula_93 را از قبل می دانستیم. توجه کنید که formula_94، از این رو مشارکت کامل توان میانی، به صورت کلی، تشکیل دهنده دوبرابر قسمت حقیقی از هر CPSD
منفرد است. دوباره مثل قبل، از اینجا ما این ضرب ها را به صورت تبدیل فوریه برای همگشت زمانی بازسازی می کنیم، که وقتیکه به دوره تقسیم شود، و حد formula_95 آن گرفته شود، تبدیل به تبدیل فوریه برای یک تابع میان-همبستگی می شود. که در آن formula_98 برابر میان-همبستگی برای formula_2 با formula_87 و formula_101 برابر میان-همبستگی برای formula_87 با formula_2 است. از این دیدگاه، PSD را می توان نوع خاصی از CSD برای formula_104 دید. برای حالتی که formula_2 و formula_87 برابر سیگنال های ولتاژ و جریان هستند؛ چگالی طیفی دامنه مرتبط فقط یکی از CPSD ها است که با یک فاکتور دو مقیاس دهی شده است. برای سیگنال های گسسته "xn" و "yn" ارتباط بین میان-چگالی طیف و میان-همبستگی به این صورت است: تخمین. هدف از تخمین چگالی طیف همان تخمین چگالی طیفی برای یک سیگنال تصادفی از ترتیبی از نمونه های زمانی است. بسته به آنکه چه چیزی را دربارهٔ سیگنال می دانیم، فنون تخمین می تواند شامل دیدگاه های پارامتری یا بدون-پارامتر باشد، و همچنین می تواند بر اساس تحلیل دامنه-زمان یا دامنه-فرکانس باشد. برای مثال، یک فن پارامتری معمول شامل متناسب سازی مشاهدات با
یک مدل خودهمبسته است. یک فن بدون-پارامتر معمول است. چگالی طیفی معمولاً توسط روش های تبدیل فوریه (مثل ) تخمین زده می شود، اما از دیگر فنون مثل روش نیز می توان استفاده کرد. کاربردها. مهندسی الکترونیک. مفهوم و استفاده از طیف توانی یک سیگنال در مهندسی برق بنیادین و اساسی است، مخصوصاً در سامانه های ارتباطی الکترونیکی مثل ارتباطات رادیویی، رادارها، و سامانه های مرتبط، بعلاوه فن آوری سنجش از دور پالس منفعل هم طیف توان کاربرد دارد. از ابزار الکترونیکی که تحلیل گر طیف نام دارند برای مشاهده و اندازه گیری طیف توانی سیگنال ها استفاده می شود. تحلیل گر طیف اندازه تبدیل فوریه زمان-کوتاه (STFT) را برای یک سیگنال ورودی اندازه گیری می کند. اگر سیگنالی که می خواهیم آن را تحلیل کنیم را یک فرایند مانا در نظر بگیریم، آنوقت STFT یک تخمین بخوبی صاف از چگالی طیف توان آن است. کیهان شناسی. نوسانات نخستین، یعنی تغییرات چگالی در جهان نخستین، توسط یک «طیف توان» کمی سازی می شوند، که توان تغییرات را به صورت تابعی از مقیاس فضایی به دست می دهد.
آخرین نامه فیلمی محصول سال ۱۹۶۶ و به کارگردانی چتان آناند است. در این فیلم بازیگرانی همچون راجش خانا، ایندرانی موکرجی، نانا پالشیکار ایفای نقش کرده اند.
مایو موکایدا کشتی گیر زن آزادکار اهل ژاپن است. از افتخارات وی می توان به کسب مدال طلا المپیک ۲۰۲۰ توکیو و سه مدال طلا مسابقات قهرمانی کشتی جهان ۲۰۲۲ و مسابقات قهرمانی کشتی جهان ۲۰۱۸ و مسابقات قهرمانی کشتی جهان ۲۰۱۶ و دو مدال نقره مسابقات قهرمانی کشتی جهان ۲۰۱۹ و مسابقات قهرمانی کشتی جهان ۲۰۱۷ اشاره کرد.
رجائی زاده محمود اکرم (به ترکی استانبولی: Recaizade Mahmud Ekrem) شاعر و نویسندهٔ ترک. رجائی زاده از شاعران و نویسندگان مشهور قرن ۱۹ و ادبیات ترک در دورهٔ عثمانی است. زندگی. رجائی زاده محمود اکرم در سال ۱۸۴۷ در استانبول به دنیا آمد. پدرش محمد شاکر رجائی افندی، شاعر، خطاط و تاریخ نگار عصر خود و از اعضای نهادهای علمی- فرهنگی دوره تنظیمات بود. رجائی زاده محمود اکرم زبان های فارسی و عربی را از پدرش آموخت سپس در مدرسه رشدیه بایزید ادامه تحصیل داد. پس از مدتی به علت بی علاقگی به تحصیل در مدرسه نظامی به اداره مکاتبات وزارت خارجه رفت. سپس زبان فرانسه آموخت. در جوانی با فنون ادبیات کلاسیک و شاعران بزرگ عصر خود آشنا شد و به انجمن شعرا راه پیدا کرد. پس از مدتی سردبیری روزنامه تصویر افکار را به دست گرفت. وی در ۱۳ ژانویه سال ۱۹۱۴ در استانبول درگذشت. گفته می شود که علی اکبر دهخدا مسمط یاد آر ز شمع مرده یاد آر را از شعر ((یاد ائت بنی، بیر دقیقه یاد ائت!)) محمود اکرم الهام گرفته است. سبک. در آثار منظوم و منثور وی، زبان، هنر و عناصر بیان به سبک دیوان شعر، زبان مردم و جریان محلی گرایی نزدیک است و از ادبیات اروپا و بلاخص ادبیات
فرانسه تأثیر گرفته است. رجائی زاده هم مانند نامق کمال و ضیا پاشا قبل از هر چیز به عنوان شاعر دیوان شناخته می شود.
تفرجگاه ششدار یا یکی از شاخص ترین تفریحگاه های جنگلی شهر ایلام است. که از طبیعت بسیار زیبایی برخوردار است بسیاری از مردم این استان برای گذارندن اوقات فراغت به این منطقه سفر می کنند مکان. این تفریحگاه در ۵ کیلومتری شهر ایلام و در کنار کوه قلاقیران (نماد شهر ایلام و نماد تفریحگاه ششدار) در مسیر جاده ایلام–کرمانشاه و در نزدیکی شهر چوار واقع شده است.
ستاره تاریک () یک فیلم به کارگردانی آلن دوان است که در سال ۱۹۱۹ منتشر شد. از بازیگران آن می توان به ماریون دیویس اشاره کرد.
مراکز پژوهشی علوم و مهندسی مواد (MRSECs) مراکز تحقیقاتی دانشگاهی هستند که توسط برنامه MRSEC بخش تحقیقات مواد در بنیاد ملی علوم (NSF) پشتیبانی می شود. این مراکز از تحقیقات بین رشته ای و چند رشته ای در زمینه اهمیت اساسی و تکنولوژیکی حمایت می کنند و تحقیقات را با آموزش و پرورش ادغام می کنند. MRSECها نیاز به کیفیت تحقیق برجسته، وسعت فکری، حمایت از زیرساخت های تحقیقاتی و آموزش و پرورش را دارند. MRSECها همکاری های فعال بین موسسات علمی، آزمایشگاه های ملی و صنعت و همکاری های بین المللی را تسهیل می کنند. مقدمه. MRSECها جزء مهمی از پروژهٔ تحقیقاتی مبتنی بر مرکز NSF هستند، اما همچنین اهمیت تاریخی دارند. MRSECs توسط NSF در سال ۱۹۹۴ تأسیس شد، اما ریشه در آزمایشگاه های تحقیقات مواد NSF (MRLs) در سال ۱۹۷۲ آغاز شده است که به نوبه خود از آزمایشگاه های بین رشته ای (IDLs) آغاز شده توسط وزارت دفاع در سال ۱۹۶۰ تکمیل شده است. این مرکز متقابل انضباطی فعالیت های مبتنی بر اساس، تغییرات قابل توجهی در نحوه تحقیق و آموزش مواد در موسسات علمی انجام داده است و IDLها / MRLها با کمک رشد سریع در بخش های علوم و مهندسی مواد در ایالات متحده در د
هه های ۱۹۶۰ تا ۱۹۸۰ به حساب می آیند. آن ها همچنین سهم قابل توجهی را در برنامه ملی مواد تشکیل دادند که از دوران اولیه پس از اسپوتنیک ظهور کردند، که منجر به رشد شدید در آموزش و پرورش علمی و مهندسی مهندسی و توسعه امکانات آزمایشی دانشگاه شد.&lt;/ref&gt; از آنجا که بخش عمده ای از اطلاعات مربوط به MRSEC فعلی در وب سایت ها در دسترس است، تنها یک مرور کلی از برنامه فعلی ارائه شده است. هدف اصلی این مقاله بررسی جنبه های تاریخی MRSECها و اهمیت تأثیر آن ها بر تحقیقات و آموزش مواد در ایالات متحده است. وضعیت فعلی MRSEC. خلاصه برنامه. تحقیق انجام شده در MRSECs در گروه تحقیقاتی بین رشته ای (IRGs) انجام می شود، تیم های شش تا دوازده یا بیشتر محققان بر روی یک موضوع پژوهشی فعلی اهمیت ملی کار می کنند. MRSECs در اندازه های دو تا چهار IRG می باشد. مباحث IRGها در یک مرکز ممکن است بر موضوعات مرتبط علمی یا تکنولوژیکی متمرکز شوند یا می توانند زمینه های متفاوتی از پژوهش را پوشش دهند. سطوح بودجه برای یک MRSEC معین در حال حاضر حدود ۱٫۵ تا ۳٫۵ میلیون دلار در سال است، بسته به محدوده کل برنامه تحقیقاتی. هر مرکز دارای انعطاف پذیری قابل توجهی ب
رای توزیع وجوه خود در مطابقت با پیشنهادی و پیشنهادی پژوهشی و آموزشی خود است. علاوه بر این، مراکز به شدت تشویق می شوند که بخش کوچکی از وجوه خود را برای حمایت از پروژه های بذر اعمال کنند و به آن ها اجازه می دهند تا به فرصت های جدید تحقیقاتی واگذار شوند. MRSECs مشارکت با سایر موسسات دانشگاهی، آزمایشگاه های ملی و صنعت و همکاری های بین المللی را فراهم می کند. مراکز همچنین دارای امکانات گسترده ای برای آزمایش و محاسبات هستند که به طور کلی برای کاربران خارجی قابل دسترسی هستند. یک شبکه تسهیل شده به تازگی تأسیس شده دسترسی به طیف وسیعی از ابزارهای تجربی را در شبکه ملی MRSEC هماهنگ کرده است.&lt;/ref&gt; یک وظیفه کلیدی برای این مراکز آموزش و پرورش یک نیروی کار ماهر است. بزرگترین جزء بودجه این مرکز به حمایت دانشجویان (دانشجویان کارشناسی و فارغ التحصیل) و محققان پس از دکتری اختصاص دارد. علاوه بر این، MRSECS از طریق همکاری با موزه ها و سایر نهادهای عمومی، فعالیت های گسترده ای را در زمینه فعالیت های آموزشی و تبلیغاتی در ارتباط با K-12 دانش آموزان و آموزش عمومی ایفا می کند. نتایج مسابقه اخیر. به طور کلی، جوایز MRSEC برای شش سا
ل با رقابت ها برگزار می شود هر سه سال یکبار. مسابقات برای همه مؤسسات دانشگاهی آمریکا باز است و معمولاً فقط یک جایزه در هر مؤسسه به دست می آید. ۹ جایزه بر اساس رقابت در سال ۲۰۱۰/۲۰۱۱ برگزار شد و دوازده جایزه بر اساس رقابت ۲۰۱۳/۲۰۱۴ ساخته شد که در مجموع ۲۱ جایزه (ژوئن ۲۰۱۶) از این برنامه پشتیبانی می شود. کلاس 2011 MRSECs: کلاس 2014 MRSEcs: سابقه تاریخی. وضعیت تحقیق مواد قبل از سال ۱۹۶۰. مطالعه مدرن مواد متشکل از بسیاری از رشته های علمی سنتی، از جمله فیزیک، شیمی، مهندسی و به طور فزاینده ای علوم زیست شناسی و ریاضیات است. تا اواسط قرن بیستم، رشته های مختلف به بررسی مواد با متدولوژی های متمایز خود پرداختند. همکاری میان رشته ای، به ویژه در موسسات علمی، عادی نبود. استثناهای گذشته روشی موفق برای همکاری بود که منجر به تحولات شدید فناوری در طول جنگ جهانی دوم شد، از جمله برنامه های نظامی و صلح آمیز تولید انرژی هسته ای. در اواخر دهه ۱۹۵۰، تحولات مهمی در نحوه شکلگیری دولت فدرال در حمایت از تحقیقات میان رشته ای و همکاری در موسسات دانشگاهی مشاهده شد. راه اندازی موفقیت آمیز اسپوتنیک فضایی روسیه در ۴ اکتبر ۱۹۵۷ تأثیر زیادی بر
نحوه انجام تحقیقات علمی و فناوری در ایالات متحده داشت. در طول یک سال از این تاریخ، دولت فدرال دو سازمان جدید را تأسیس کرد: اداره ملی حمل و نقل هوایی و فضایی (ناسا)، که تعریف اکتشاف فضایی ایالات متحده را برای بقیه قرن و فراتر از آن تعریف کرده و آژانس پروژه های تحقیقاتی پیشرفته (ARPA، بعداً DARPA) در وزارت دفاع. ARPA وظیفه گسترش مرزهای فناوری و علم، اغلب با برنامه های بالقوه نظامی بود. علاوه بر این، قانون آموزش ملی دفاع ۱۹۵۸ هدف اصلی افزایش تعداد مهندسین، دانشمندان و ریاضیدانان آموزش دیده بود و شامل مقررات برای کمک مالی بود.&lt;/ref&gt; شور و شوق پست Sputnik برای سرمایه گذاری بیشتر در تحقیقات علمی به پیشنهاد توصیه های گسترده تر در مارس ۱۹۵۸ برای هماهنگ کردن تحقیقات مواد در ایالات متحده توسط کمیته علمی و مشاوره رئیس جمهور آیزنهاور (PSAC) پیشنهاد شد. یک گزارش بعدی تحت عنوان «تقویت علم آمریکا» در دسامبر ۱۹۵۸ به رئیس جمهور آیزنهاور ارسال شد. این گزارش به موجب دستورالعمل رئیس جمهور آیزنهاور در تاریخ ۱۳ مارس ۱۹۵۹ به تشکیل شورای فدرال برای علم و فناوری منجر شد. یکی از اقدامات اولیه این شورا، ایجاد «کمیته هماهنگی تحقیق
و توسعه مواد» (CCMRD) بود که توسط John W. Williams، مدیر تحقیق کمیسیون انرژی اتمی (AEC)، رهبری شد. نتیجه نهایی ایجاد سه آزمایشگاه بین رشته ای دانشگاهی (IDLs) در اواسط سال ۱۹۶۰ تحت نظارت ARPA بود. ایده یک آزمایشگاه بین رشته ای در علوم جامد و علوم مواد در حال حاضر در تنظیمات آزمایشگاهی صنعتی (مانند آزمایشگاه های بل و دیگران) بسیار موفق بوده است، به عنوان مثال برای توسعه ترانزیستور و لیزر منجر شده است. تأسیس چنین آزمایشگاهی در یک محیط دانشگاهی به طور طبیعی از مطالعات دوران پس از اسپوتنیک برای یک نیروی کار بزرگ و با شدت آموزش دیده به وجود آمده است. دانشگاه های آمریکایی در موقعیت ایده آل قرار گرفتند تا فرصتی برای ترکیب مأموریت های آموزشی خود با توسعه برنامه ریزی شده تسهیلات پیشرفته ای از پیشرفته ترین و پیشرفته تر فراهم کنند. آزمایشگاه های بین رشته ای (IDLs(1960-1972. ایجاد ۱۱ آزمایشگاه بین رشته ای در دانشگاه کورنل، دانشگاه پنسیلوانیا و دانشگاه Northwestern، توسط ARPA در ۱۱ ژوئیه ۱۹۶۰ به طور رسمی اعلام شد. این قراردادها مستلزم این بود که این دانشگاه ها "یک برنامه پژوهشی مواد بین رشته ای را ایجاد کنند و باید لازم پ