Payamvdn/NorthPersian_fa_wiki huggingface dataset:
به دوران قبل از مصدق در ملی شدن صنعت نفت خواند. وی همچنین در دیدار استادان دانشگاه ها با رهبر جمهوری اسلامی ایران در سال ۹۵ راهکارهایی برای اجرای اقتصاد مقاومتی و حمایت از رهبری ارائه کرد. اظهار نظر در مورد تحریم های آمریکا علیه ایران. خبرآنلاین می نویسد که برخی از دیدگاه های اقتصادی مسعود درخشان چنین است: مناظره ها. در تاریخ ۴ اردیبهشت۱۴۰۲، مناظره ای به صورت زنده میان موسی غنی نژاد و مسعود درخشان در برنامه جهان آرا در شبکه افق صدا و سیما، با موضوع اقتصاد ایران، پخش گردید. آثار. از برجسته ترین آثار مسعود درخشان می توان به موارد زیر اشاره نمود:
راضی شنیشل (؛ زادهٔ ) یک بازیکن فوتبال و مربی اهل عراق است. از باشگاه هایی که در آن بازی کرده است می توان به باشگاه ورزشی السد و باشگاه ورزشی القطر اشاره کرد. وی همچنین در تیم ملی فوتبال عراق بازی کرده است. او همچنین از سال ۲۰۱۴ تا ۲۰۱۷ سرمربی گری تیم ملی عراق را بر عهده داشت که در تاریخ ۱۱ آوریل ۲۰۱۷ به دلیل کسب نتایج ضعیف در انتخابی جام جهانی روسیه از سمت خود برکنار شد.
عِتاب (۳۰ دسامبر ۱۹۴۷–۱۹ اوت ۲۰۰۷) از خوانندگان مشهور عربستان سعودی در دهه هفتاد بود. او با نام اصلی «طروف عبدالخیر آدم محمد الطلال الهذلی» در ریاض به دنیا آمد و در دهه هفتاد مشهورترین خواننده سعودی شد که در جشن های ازدواج و مراسم شاد می خواند. طلال مداح، هنرمند سعودی عتاب را در دهه شصت یعنی زمانی که عتاب ۱۳ سال بیشتر نداشت کشف کرد و آوازهای او را در استودیوهایی در عربستان و لبنان ضبط کرد. پرداختن تمام وقت عتاب به کار خوانندگی از سال ۱۹۷۲ آغاز شد و او با هنرمند دیگری به نام «حیدر فکری» گروه دو نفره ویژه ای را در جلسات هنری تشکیل دادند. خواننده مصری عبدالحلیم حافظ، در دهه هفتاد عتاب را در یکی از جشن ها خود معرفی کرد و این آغازی شد بر شهرت عتاب در سطح جهان عرب.
ژانگ لینپنگ (؛ زادهٔ ) یک بازیکن فوتبال اهل جمهوری خلق چین است که به خاطر سبک بازی اش ، AFC لقب راموس را به او داده است. افتخارات : سوپرلیگ چین:(8) لیگ قهرمانان آسیا:(2) جام حذفی (2) سوپرجام چین(4)
چو یونگ چئول (؛ زادهٔ ) یک بازیکن فوتبال، و ورزشکار اهل کره جنوبی است. از باشگاه هایی که در آن بازی کرده است می توان به آلبیرکس نیگاتا اشاره کرد. وی همچنین در تیم های ملی فوتبال کره جنوبی بازی کرده است.
ثابت بی دررو ویژگی یا خصیصه ای از یک سامانه فیزیکی است، که با تغییرات تدریجی شرایط دیگر بدون تغییر باقی می ماند. در ترمودینامیک، فرایند بی در رو بدون انتقال گرما از محیط به سامانه یا برعکس رخ می دهدو سامانه بدون انتقال گرما تدریجاً و به آهستگی به حالتی نهایی می رسد. توجه شود که در فرایند بی دررو تمام مراحلی که سامانه تا به رسیدن به حالت نهایی از آن هاگذار می کند حالت پایدار محسوب می شوند. در این شرایط مقدار آنتروپی که مقیاسی برای آشفتگی سامانه است ثابت می ماند. در مکانیک، فرایند بی دررو به تغییر تدریجی هامیلتونی گفته می شود، هنگامی که نرخ نسبی تغییرات جزئی در انرژی بسیار کمتر از مقدار فرکانس زاویه ای سامانه است. در اینجا سطح محدود شده با حرکات مختلف در فضای فاز ثابت بی دررو است. در مکانیک کوانتوم، یک تغییر بی دررو هنگامی رخ می دهد که تغییرات ایجاد شده در سامانه بسیار آهسته تر از تغییر لازم برای گذار در فرکانس بین حالتهای ویژه باشد. در این وضعیت بین ترازهای انرژی هیچ گونه جهشی وجود ندارد، به طوری که عدد کوانتومی یک ثابت بی دررو است. در تبیین نظریه ابتدایی کوانتوم اعداد کوانتومی یک سامانه با ثابت بی درو کلاسیک
خود برابر بودند که قاعده یا اصل کوانتش بور-زومرفیلد را تعریف می کرد: عدد کوانتومی سطح محصور فضای فازدر مدار گردش کلاسیک است. ترمودینامیک. در ترمودینامیک، تغییرات بی دررو آن هایی هستند که موجب تغییر در آنتروپی سامانه نمی شوند. این تغییرات به آهستگی روی می دهند واگر انتقال گرمایی رخ دهد تنها بین اجسام همدما در تعادل گرمایی صورت می پذیرد. برای یک سامانهٔ بسته هیچگونه تبادل گرمایی بین محیط و سامانه رخ نمی دهد. انبساط بی دررو یک گاز ایده آل (آرمانی یا کامل). اگر محتوای یک گاز ایده آل ناگهانی منبسط شود، دمای آن بلافاصله بعد از انبساط دچار تغییرات نمی شود، به این دلیل که کلاً توزیع سرعت های مولکولی گاز که با دمای گاز رابطه مستقیم دارد حفظ می شود، فقط حجم گاز در فضای بازتری گسترده می شود. حال اگر همین گاز به آهستگی منبسط شود طوری که قانون گاز کامل هنوز در هر مقطع زمانی برای گاز معتبر بماند، گاز در حال انبساط با انجام کار بر روی سطوح محدودکننده سامانه یا دیواره ها انرژی از دست داده که برابر با کار انجام شده توسط گاز است، یعنی حاصلضرب مقدار سطوح دیوارها در جابجایی خطی دیواره ها در فشار داخلی گاز که معادل است با فشار لح
ظه ای گاز در افزایش حجم. اگر هیچ گرمایی به گاز منتقل نشود یا از آن خارج نشود، انرژی مولکول های گاز هم به همین مقدار کاهش می یابد. مطابق تعریف گاز ایده آل گازیست که دمای آن تنها تابع انرژی داخلی برای هر ذره آن باشد و نه حجم کل گاز: در رابطه قبل formula_3 ظرفیت گرمایی ویژه گاز در حجم ثابت. هنگامی که تغییرات در انرژی نهایتاً منجر به کار بر روی دیواره ها می شود، تغییر در دما از رابطه زیر به دست می آید: این رابطه یک معادله دیفرانسیل بین تغییرات دما و حجم را نشان می دهد، که می توان با انتگرال گیری از آن یه جواب یا جوابهایی برای ثابت بی دررو رسید. در اینجا ثابت formula_5 موسوم به ثابت بولتزمان است که می تواند به عنوان یک یکای بنیادی در فیزیک برابر با یک در نظر گرفته شود که به معادله زیر منجر می شود. این معادله نشان می دهد که کمیت زیر در طی فرایند بدون تغییر می ماند: و این کمیت با اندکی ملاحظات همان آنتروپی سامانه گاز ایده آل را با رابطه زیر توصیف می کند. حضور جمله "N" ln"N" در معادله باعث می شود که آنتروپی قابلیت جمع پذیری پیدا کند و مثلاً آنتروپی دوحجم از گاز معادل مجموع آنتروپی های تک تک آن ها باشد. از دید گاه مول
کولی یا میکروسکپیک، آنتروپی سامانه گاز ایده ال با انرژی ("E"("T" و حجم "V" عبارت است از لگاریتم تعداد کل حالتهای ممکن برای تقسیم انرژی مولکولی گاز. برای یک گاز ایده آل تک اتمی می توان به سادگی این انرژی را به صورت رابطه کلاسیک زیر نوشت. که در آن p تکانه خطی مولکول های گاز و شاخص ها ۱، ۲ و ۳ جهات اصلی فضا یا به عبارت فنی تر درجات آزادی هر مولکول گاز را نشان می دهد. تعداد کل حالتهایی که مولکول های گاز ایده ال با انرژی "E" می تواند داشته باشد را می توان در کره ای با شعاع formula_10 محصور کرد. حجم این کره تقریب مناسبی از تعداد حالتهاست که با افزایش تعداد مولکول های گاز دقیقتر می شود. که در آن formula_12 همان تابع معروف گاما ریاضی است. با این ملاحظه که مولکول های گاز می توانند در هر نقطه از حجم "V" قرار بگیرند و بنابراین تعداد حالتها به صورت زیر افزایش می یابد: البته "N" مولکول گاز غیرقابل تفکیک هستند که با تقسیم بر تعداد جایگشت برای "N" مولکول به صورت formula_14 و با کمک تقریب استرلینگ نهایتاً به رابطه ای برای آنتروپی به صورت زیر می رسیم: با این توجه که ظرفیت گرمایی ویژه برای گاز تک اتمی معادل ۳/۲ است، این رابطه
معادل ترمودینامیکی آنتروپی را برای ثابت بی در رو گاز ایده آل با انرژی "E" نشان می دهد. قانون وین-گسترش بی دررو جعبه نور. برای یک جعبه یا محفظه بسته تابش، صرفنظر از فیزیک کوانتوم، با این پیش فرض که انرژی میدان کلاسیک در حالت تعادل گرمایی بی نهایت است، بر اساس اصل کلاسیک تقسیم مساوی انرژی بین مدهای متفاوت میدان که تعداد آن ها نیز بی نهایت است می توان به این نتیجهٔ مضحک رسید که انرژی به مرور زمان با گسترش جعبه به فرکانس های پایینتر نشت می کند! این مسئله که به فاجعه فرابنفش در فیزیک کلاسیک معروف بود را می توان هنوز بدون در نظر گرفتن فیزیک کوانتوم تنها از دیدگاه ترمودینامیکی تقسیم انرژی مورد بحث قرار داد، چرا که با در نظر گرفتن تأثیر ثابت بی دررو در فرایند تقسیم انرژی نسبت آن ها برای مدهای متفاوت به صورت دیگری نوشته خواهد شد. به هنگام گسترش تدریجی جعبه به سمت بیرون فرکانس نور بازگشته از دیواره های جعبه را می توان با کمک جابجایی دوپلر محاسبه کرد. اگر دیواره ها جابجا نشوند فرکانس بازگشتی برابر با فرکانس دریافتی است در حالی که هنگام گسترش آهسته دیواره فرکانس در یافتی با دو برابر فاکتور "v"/"c"به سمت قرمز طیف جابجا می
شود: از آنجا که حرکت دیواره ها به سمت بیرون هم زمان با کاهش انرژی تابشی ناشی از این واقعیت است که فشار تابشی بر روی دیوارها برای دور شدن کار انجام می دهد، می توان چنین تحلیل کرد که به دلیل بازتابش از روی دیواره ها فشار وارده برابر است با دو برابر تکانه منتقل شده وسیله نور که معادل است با "E"/"c". بنابراین نرخ تغییرات انرژی یا کار انجام شده با ضرب کردن سرعت گسترش در این مقدار بدست می آید: این به معنی آنست که تغییر فرکانس نور و در نتیجه تغییر انرژی آن معادل با کار انجام شده توسط فشار تابشی برای گسترش دیواره هاست و تناسب زیر برقرار است: اگر چه تغییر تدریجی دیواره ها نباید تغییری در توزیع آماری انرژی حاصل کند، با اینحال احتمال اینکه نور با فرکانس "f" در این توزیع دارای انرژی "E" باشد باید تنها تابعی از "E"/"f" باشد. تابعی که این احتمال را مشخص می کند نمی تواند تنها با کمک قوانین ترمودینامیکی استخراج شود و شکل قانون وین تنها برای فرکانس های بالا معتبر است. او چنین فرض کرد که انرژی میانگین برای مدهای فرکانس بالا تحت تأثیر یک پیش فاکتور شبه- بولتزمان تضعیف می شوند. این مقدار در اصل کلاسیک تقسیم مساوی انرژی برای مده
ا که با formula_20 بیان می شود با یک فرض توجیه نشده که با داده ها توافق دارد به صورت زیر است: هنگامیکه مقدار چشمداشتی بر مقادیر مدها در کاواک اضافه شود به نام توزیع یا تقریب وین شناخته می شود که توزیع ترمودینامیکی انرژی را در مدهای مختلف برای یک گاز فوتون توصیف می کند. این توزیع به طور ضمنی فرض می کند که نور از نظر آماری از بسته های تشکیل شده که فرکانس و انرژی آن ها با وضعیت مشابهی تغییر می کند. به این ترتیب آنتروپی اصطلاحاً گاز وین با مقیاس حجم به توان تعداد بسته ها تراز می شود. این نتیجه اینشتین را راهنمایی کرد تا بتواند پیش بینی کند که نور از ذراتی با قابلیت مشخص کردن مکانی و با انرژی متناسب با فرکانس بنام فوتون تشکیل یافته و از اینجا آنتروپی گاز وین می تواند توصیفی آماری از تعداد وضعیتهای ممکن که فوتون ها در آن قرار می گیرند ارائه دهد. مکانیک کلاسیک-عملگرهای متغیّر. فرض کنیم که هامیلتونی به تدریج با زمان تغییر می کند، مثلاً در مورد نوسانگر هماهنگ یک بعدی با تغییر در فرکانس زاویه ای: عملگر زاویه ای "J" در یک مدار کلاسیک از نظر مقدارمعادل است با سطح محصور شده توسط مدار در فضای فاز. اگرچه عملگر "J" با یک انت
گرال روی یک دور کامل توصیف می شود، با اینحال تابعی فقط از انرژی سامانه است: هنگامیکه هامیلتونی با زمان تغییر نکند و عملگر "J" هم با زمان ثابت بماند متغیر متعارف وابستهٔ formula_24 با آهنگ یکنواختی افزایش می یابد: بنابراین formula_26 به عنوان تابعی از "J" که با زمان تغییر نمی کند معیاری برای تغییرات زمانی کمیت formula_24 در طول مسیر کلاسیک است و رابطه بالا که نهایتاً به مشتق گیری پاره ای formula_28 نسبت به "J" تحویل شده این موضوع را تأیید می کند. می توان با مشتق گیری انتگرال "J" نسبت به خودش formula_26 را تثبیت کرد: انتگرال ده بنام کروشه پواسون از متغیرهای "x" و "p" معروف است. کروشه پواسون هر جفت کمیت همیوغ بُندادی مانند "x" و "p" در هر دستگاه مختصات بُندادی معادل ۱ است؛ بنابراین: و در نتیجه formula_26 معکوس دوره تناوب است به این معنی که formula_24 به عنوان متغیر زاویه ای در طول زمان تناوب برای هر مقداری از "J" با آهنگ ثابتی معادل فرکانس سامانه افزایش می یابد. هامیلتونی را می توان تابعی از تنها یک متغیر "J" دانست و در حالت ساده نوسانگر همساز رابطه زیر برقرار است: پس هنگامیکه "H" تابعیت زمانی نداشته باشد مقدار
عملگر "J" با زمان تغییر نمی کند. با تغییر "H" به آهستگی در زمان تغییرات "J" هم از طریق انتگرال زیر قابل محاسبه است: مشتق زمانی این کمیت معادل است با: با جایگزینی تغییرات نسبی در کمیت formula_24 به جای تغییر نسبت به زمان به رابطه زیر می رسیم: اگر در طول زمان تناوب بتوان از تغییرات formula_24 به عنوان مختصهٔ "J" چشمپوشی کرد می توان حاصل انتگرال فوق را معادل صفر دانست و این به معنی آن است که برای تغییرات با آهنگ آرام تغییر قابل ملاحظه ای در سطح محصور وسیله مدار حاصل نمی گردد. این خلاصه تئوری ثابت بی دررو برای عملگرهای متغیر بود. برای نوسانگر همساز سطح محدود شده در فضای فاز در مداری با انرژی "E" معادل با سطح بیضی با انرژی ثابت است: اندازه نیم محور برای مختصه "x" در این بیضی معادل است با formula_42 در حالیکه همین کمیت برای مختصه "p" با formula_10 مشخص می شود. سطح این بیضی از حاصلضرب دو کمیت اخیر در عدد formula_44 مقداری معادل formula_45 دارد که مثلاً اگر نوسانگر به آهستگی به نوسان در آید هنگام تغییر تدریجی در فرکانس انرژی هم با مقدار متناسبی تغییر می کند. نظریهٔ ابتدایی کوانتوم. پس از اینکه پلانک نشان داد که تابع
توزیع وین می تواند برای همه فرکانس ها با روش برون یابی حتی برای پایینترین آن ها با اصل کلاسیک تقسیم مساوی انرژی گسترش یابد، فیزیکدانان بر این شدند تا رفتار سامانه ها را از دیدگاه کوانتومی بازبینی کنند. قانون تابش پلانک انرژی حرکتی نوسانگر را متناسب با فرکانس کوانتیده می کند، که با رابطه زیر نشان داده می شود: این یک کوانتش موجه است. کوانتوم می تواند به انرژی (یا فرکانس) برای ثابت بی دررو بستگی داشته باشد، اگر چه انرژی باید جمع پذیر باشد هنگامیکه بسته های آن پشت سر هم قرار بگیرند ترازهای انرژی بایستی با فواصل مساوی تقسیم شده باشند. اینشتین پس از دبای حوزه عملکرد دانش کوانتوم را با توضیح مدهای ارتعاشی در مدل جامد اینشتین گسترش داد. این مدل توضیح می دهد که چرا ظرفیت گرمایی ویژه در جامدات با کاهش دما به سمت صفر میل می کند به جای اینکه در مقدار پیش بینی شده formula_47 به کمک اصل کلاسیک تقسیم مساوی انرژی ثابت بماند. در کنفرانس سلوی این سؤال که آیا بقیه حرکت ها هم کوانتیده هستند مطرح شد که در پیرامون این بحث لورنتز به یک مشکل اشاره کرد. اگر شما بتوانید یک آونگ کوانتومی را توصیف کنید که ریسمان متصل به آن به آرامی کوتا
ه می شود، اعدد کوانتومی مربوط به این آونگ نمی توانند تغییر کنند به این دلیل که در هیچ نقطه ای فرکانسی به قدر کافی بالا برای ایجاد جهش بین حالتها موجود نیست. از طرف دیگر با تغییر طول ریسمان فرکانس آونگ هم تغییر می کند و به این ترتیب با تغییر وضعیتهای کوانتومی انرژی هم دچار تغییر می شود! اینشتین پاسخ داد برای حالتی که به آهستگی ریسمان کوتاه می شود هم فرکانس و هم انرژی آونگ تغییر می کنند ولی نسبت آن ها ثابت می ماند. این وضعیت مشابه رفتار گاز فوتون وین است که با حرکت آهستهٔ دیواره نسبت انرژی به فرکانس در موج بازتابیده ثابت می ماند.نتیجه آنکه مقادیر کوانتیده شده به کوانتش ها باید ثابت بی دررو باشند. بعدها زومرفلد با گسترش این گونه مباحث به تئوری جدیدی دست یافت: عدد کوانتومی یک سامانه مکانیکی دلخواه با عملگر متغیر بی دررو داده می شود. با توجه به اینکه عملگر متغیر در یک نوسانگر همساز یک عدد صحیح است، معادله عمومی چنین است: این اساس و مبنای تئوری کوانتوم ابتدایی است که قادر به پیشگویی رفتار سامانه ها در مقیاس اتمی بود. این نظریه برای اعداد کوانتومی کوچک غیر دقیق بود از آنجا که از ترکیب اصول مکانیک کلاسیک با فرضیات کو
انتوم پدید آمده بود، در عین حال نیمه راهی از گامی به سوی نظریه کوانتوم جدید محسوب می شد. فیزیک پلاسما. این بخش به عنوان بخش نهایی و تکمیلی در این بحث از این جهت آورده می شود که خواننده در نظر داشته باشد این امکان وجود دارد که در یک سامانه فیزیکی به طور هم زمان چند ثابت بی درو وجود داشته باشند. در فیزیک پلاسما در بحث حرکت ذرات باردار از سه کمیت زیر به عنوان ثابت بی دررو می توان یاد کرد. نخستین ثابت بی دررو گشتاور مغناطیسی formula_49. گشتاور مغناطیسی یک ذره چرخنده باردار در سیکلوترون تحت تأثیر میدان مغناطیسی formula_50 با فرکانس گردش formula_51 معادل است با: که در آن formula_53 مؤلفه سرعت عمود بر راستای میدان مغناطیسی و formula_54 جرم ذره است. این کمیت برای هر گونه تغییر مربوط به برخورد یا تغییرات عمقی یا لحظه ای میدان مغناطیسی که با نرخ formula_55 بیان می شوند می تواند برای هر درجه از بسط نسبت به جمله formula_56 یک ثابت حرکتی در نظر گرفته شود. متعاقباً گشتاور مغناطیسی حتی برای تغییراتی که نرخ آن ها نزدیک به formula_51 است ثابت می ماند. با ثابت ماندن گشتاور مغناطیسی formula_49 انرژی جنبشی عمود بر راستای میدان م
تناسب با میدان formula_50 است که با افزایش کمیت اخیر می توان دمای ذرات پلاسما را بالا برد، البته به این دلیل که افزایش نمی تواند به طور نامحدود ادامه پیدا کند آن را تنها باید یک اثر یک طرفه یا یکسو روی ذرات پلاسما دانست که در بازتابنده های مغناطیسی و بطری های مغناطیسی کاربرد دارد. با اینحال چند مورد مهم وجود دارند که در آن ها گشتاور مغناطیسی ثابت نمی ماند: دومین ثابت بی دررو formula_60. ثابت یا تغییرناپذیر طولی ذره ای که در دام یک بازتابنده مغناطیسی گیر افتاده به صورت زیر تعریف می شود: که انتگرال روی دو نقطه بازگشت گرفته می شود هم یک ثابت بی دررو است. این ایجاب می کند که به عنوان مثال ذره ای که روی مغناطیس سپهر بدور زمین حرکت می کند همواره بر روی خطوط نیرو جهت گیری کند. سومین ثابت بی دررو formula_62. کل شار مغناطیسی formula_62 محدود شده با یک صفحه رانش سومین و آخرین ثابت بی دررو در این بحث است که با حرکت تناوبی ذرات گیر افتاده در بازتابنده مغناطیسی که به دور محور سامانه رانده شده اند مرتبط است. به دلیل آهسته بودن این حرکت مقدار formula_62 عملاً ثابت نیست.
ایگناتی نستروف (؛ زادهٔ ) یک بازیکن فوتبال اهل ازبکستان است. از باشگاه هایی که در آن بازی کرده است می توان به باشگاه فوتبال پخته کار و باشگاه فوتبال بنیادکار اشاره کرد.
سنجر تورسونوف (؛ زادهٔ ) یک بازیکن فوتبال اهل ازبکستان است. از باشگاه هایی که در آن بازی کرده است می توان به پاختاکور، باشگاه فوتبال ایرتیش امسک، باشگاه فوتبال ولگا نیژنی نووگورود، باشگاه فوتبال اسپارتاک ولادی قفقاز، لوکوموتیو تاشکند، باشگاه فوتبال اورنبورگ و فورسکلا پولتاوا اشاره کرد. وی همچنین در تیم ملی فوتبال ازبکستان بازی کرده است.
ذخیره سازی فصلی انرژی حرارتی یا STES ذخیره گرما یا سرما برای مدت چند ماهه است. زمانی هایی که انرژی حرارتی موجود است، می توان آن ها را برای استفاده در مکان ها و زمان هایی که گرما نیاز است ذخیره کرد. از جمله شامل ماه های زمستان نیز است. گرمای هدر رفته از روند کاری صنایع نیز به همین شکل می تواند ذخیره شود و بعداً مورد استفاده قرار گیرد. یا حتی سرمای طبیعی حاصل از هوا در زمستان می تواند ذخیره شود و به عنوان تهویه هوا در تابستان بکار رود. ذخایر STES می تواند سیستم های گرمایشی منطقه ای برای مثال یک ساختمان یا یک مجتمع را پوشش دهد. در میان ذخایر فصلی که برای گرمایش به کار می روند، معمولاً بازهٔ طراحی حداکثر دمای سالانه بین ۲۷ تا ۸۰ درجه سانتیگراد (۶/۸۰ تا ۱۷۶ درجه فارنهایت) است. اختلاف دمای ذخایر در طول دوره های خاصی از سال می تواند ده ها درجه باشد. در بعضی از سیستم ها از پمپ های حرارتی برای آسان سازی شارژ و تخلیه ذخایر در کل دوره یا بخشی از آن استفاده می شود. یک روش غیرمعمول (کم کاربرد) در فناوری STES روش ذخیره سازی بین فصلی انرژی حرارتی است. یک نمونه از گونه های مختلف STES به خوبی قابلیت ذخیره سازی میان فصلی حرارت
را نشان می دهد. در آلبرتای کاناداDrakeLanding solar (که از سال۲۰۰۷ فعال است) ۹۷٪ از حرارت سالانه خود را از سیستم حرارت منطقه توسط گرمای خورشیدی حاصل از پنل های گرمایی خورشیدی روی سقف پارکینگ ها به دست می آورد. این شاهکار یک رکورد جهانی استکه توسط ذخیره گرمای میان فصلی در حجم زیاد از سنگ منطقه که زیر پارک مرکزی است حاصل شده است. تبادل حرارت از طرف مجموعه از ۱۴۴ گمانه که در عمق ۳۷ متری داخل زمین حفر شده است رخ می دهد. هر گمانه ۱۵۵ میلی متر قطر دارد. (۱/۶ اینچ) و شامل یک مبدل حرارتی ساده ساخته شده از لوله پلاستیکی با قطر کم است که از طریق آن آب به چرخه در می آیدو پمپ های حرارتی درگیر نیستند. بزرگترین گودال ذخیره جهان (۲۰۰٫۰۰۰ متر مکعب) در دانمارک در حال ساخت است و اجازه می دهد که انرژی خورشیدی ۵۰٪از انرژی سالانه را برای بزرگترین سیستم گرمایشی خورشیدی فعال جهان تأمین کند. فناوری. STES. گونه های متفاوتی از فناوری STES وجود دارد که دامنه کاربری وسیعی از ساختمان های کوچک یک طبقه تا مجموعه شبکه حرارتی منطقه را می پوشاند. در صورت کلی بازده افزایش می یابد وبا تغییر اندازه هزینهٔ ساخت و سازهای خاص کاهش می یابد. UTES (ذ
خایر انرژی حرارتی زیر زمینی)، که در آن رسانه ذخیره سازی ممکن است قشرها زمین شناس اعم از زمین یا شن تا سنگ بستر باشد یا سفره های آبی باشد فناوری UTES شامل: ATES (ذخایر انرژی گرمایی سفره های آبی)، ذخایر ATES از یک رابطه از مجموع دو یا چند چاه در سفره های آبی عمیق موجود در بین لایه نفوذ ناپذیر زمین شناسی بالا و پایین تشکیل شده است. نیمی از روابط برای استخراج آب و نیمی دیگر برای دوباره تزریق کردن آب است؛ بنابراین ستون های آبی با وجود استخراج در تعادل هیدرولوژیکی باقی می مانند. رسانه مخازن گرما یا سرما شامل آب وبستر که پوشانده است. ساختمان رایتاگ آلمان از تاریخ ۱۹۹۹ به وسیلهٔ ذخایر ATES که در دو سفره آبی در اعماق مختلف هستند، گرم و سرد شده است. در هلند در حال حاضر، بیش از ۱۰۰۰ سیستم ATES است که در گزینهٔ ساخت وساز استاندارد است. در کالج ریچارد استاکتون (نیوجرسی) برای چندین سال مشغول کار است. ATES بخاطر اینکه معمولاً جاهای کمتری برای کندن نیاز دارد هزینه نصب کمتری در مقایسه با BTES دارد اما هزینهٔ عملیاتی بالاتری دارد. ATES همچنین نیاز به شرایط زیر زمینی خاصی برای نمونه وجود سفره آبی، برای امکان پذیر بودن دارد. BTE
S(گمانه ذخایر انرژی گرمائی). ذخایر BTES می توانند زمانی که گمانه ها صفر می شوند ساخته شوند، آن ها شامل یک تا صدها گمانهٔ عمودی با قطر معمول ۱۵۵ میلی متر می باشند. سیستم ها دراندازه های متفاوت از جمله سیستم با اندازهٔ بسیار بزرگ ساخته شده است. قشرها زمین می توانند متفاوت باشند مثلاً شن تا صخره هایی بلورین و بسته به فاکتورهای مهندسی عمق می تواند از ۵۰ تا ۳۰۰ متر (۱۶۴ تا ۹۸۴ فوت) متغیر باشد فاصله ها می توانند در بازهٔ ۳ تا ۸ متر (۸/۹ تا ۲/۲۶ فوت) متغیر باشد. مبدل های حرارتی برای پیش بینی تغییرات فصلی دما در داخل زمین می توانند به کار گرفته شود. از جمله برقرار کردن یک سیستم دمای پایدار که توسط برقراری رابطه بین ورودی و خروجی گرما دردوره ای چند ساله بدست می آید. دمای گرم مخازن حرارتی فصلی می تواند با استفاده از گمانه های موجود که برای ذخیره حرارت اضافی به دست آمده در تابستان که به طور فعال برای بالا بردن درجه حرارت در ذخایر حرارتی بزرگ در خاک است ایجاد شود و در نتیجه این گرما می تواند به صورت آسان تر (و ارزانتر) در زمستان استخراج شود. انتقال حرارت بین فصلی توسط گردش آب موجود در لوله های قرار گرفته در پوشش های جمع
آوری حرارت خورشیدی انجام می گیرد و حرارت را به ذخایر گرمای ایجاد شده درگمانه ها منتقل می کند. با استفاده از پمپ گرمائی منابع زمین در زمستان گرمای موجود در ذخایر حرارتی استخراج می شود برای گرمایش محیط از طریق گرمایش کف. به دلیل شروع کار پمپ های گرمائی با دمای ۲۵ درجه سانتیگراد (۷۷ درجه فارنهایت) که از ذخایر گرما حاصل می شود به جای دمای پایین ۱۰ درجه سانتیگراد (۵۰ درجه فارنهایت) زمین سبب ضریب بالای عملکردی می شود. سیستم BTES در کالج ریچارد استاکتون از سال ۱۹۹۵ در اوج دمای در حدود ۲۹ درجه سانتیگراد (۲/۸۴ فارنهایت) که متشکل از ۴۰۰ گمانه به عمق ۳۰۰ متر (۴۲۷ فوت) در محدوده پارکینگ ۵/۳ هکتاری مشغول به کار است این سیستم گرما و را تنها ۲ درصد در طول شش ماه از دست می دهد. حداکثر دما برای ذخایر BTES 85 درجه سانتیگراد (۱۸۵ درجه فارنهایت) است که این به دلیل خاصیت های لوله های PEX که برای BHES بکار می رود است. اما اکثراً به این دما نمی رسد گمانه ها می توانند به صورت قطعات کوچک و نامنظم سنگ ویا پر از آب بسته به شرایط زمین باشند و معمولاً انتظار می رود که عمری بیش از ۱۰۰ سال داشته باشد. هر دوی BTES و سیستم گرمایش منطقه مرتبط
با آن می توانند به تدریج بعد از شروع عملیات گسترش یابند، به عنوان مثال نکار سولم در آلمان به طور کلی ذخایر BTES کاربری زمین را مختل می کند ومی تواند زیر ساختمان ها، زمین های کشاورزی و پارکینگ ها وجود داشته باشد. CTES(بخار یا معدن ذخیره انرژی حرارتی). ذخایر STES ممکن است در معادن آب گرفته، اتاق هایی که برای همین هدف ساخته شده یا مخازن نفت رها شدهٔ زیرزمینی باشد. (برای مثال معادن کریستالی سفره های سخت در نروژ)، در صورتی که به اندازه کافی به منابع گرم (یا سرد) نزدیک باشند. انرژی ستون بندی در طول ساخت و ساز ساختمان های بزرگ، مبدل های حرارتی BHS مشابه همان هایی که برای BTES بکار می روند، به صورت مارپیچ در داخل قفس های میله های تقویت شده برای ایجاد ستون وارد می شوند و با بتن در آن مکان پر می شوند. این ستون ها و لایه های اطراف آن تبدیل به رسانهٔ ذخیره سازی می شوند. ذخایر گودالی. چاله های حفر شده کم عمق که اندود شده اند، توسط شن و آب پر می شوند. به عنوان رسانای ذخیره سازی برای STES سیستم های گرمایی در بسیاری از مناطق دانمارک بکار می روند. گودال های ذخیره توسط یک لایه عایق و سپس خاک پوشانده می شوند و برای کشاورزی یا
اهداف دیگر مورد بهره برداری قرار می گیرند. سیستم Marstalدانمارک یک مطالعهٔ موردی استکه درابتدا ۲۰٪ از حرارت مور نیاز یک سال روستا را مهیا می کرده و در حال حاضر گسترده شده است و این میزان به دو برابر آن رسیده است. ذخیره سازی آب در مقاس بزرگ. مخازن ذخایر آب STES را می توان بر روی زمین ساخت و بعد آن ها را عایق بندی سپس با خاک پوشانده می شود. مبدلهای حرارتی افقی. برای راه اندازی در مقیاس کوچک یک وسیله برای تبدیل حرارت که از لوله های پلاستیکی ساخته شده و آن را می توان در عمق کم در یک فندق دفن کرد و STES به وجود آورد. ساختمان های باریک زمین. با ذخیره سازی حرارتی منفعل در اطراف خاک (در زیر بهتر توضیح داده شده است). همایش وسازمانها. آژانس بین المللی انرژی برای حفاظت انرژی از طریق برنامه ذخیره سازی انرژی (ECES) از سال ۱۹۸۱ هر سه سال یک بار کنفرانس جای انرژی برگزار کرده است. همایش ها در اصل منحصراً بر روی (STES) تمرکز داشته اند، اما در حال حاضر که این تکنولوژی پیشرفت کرده بقیه موضوعات مانند تغییر فازی مواد (PCM) و ذخیره سازی انرژی الکتریکی را نیز پوشش می دهد. از سال ۱۹۸۶ هر کنفرانس دارای پسوند stock (به معنی ذخیره سازی
) در آخر اسم است مثلاً Therma stock ،Ecostock که آن ها درمکان های مختلفی در سراسر جهان برگزار می شود. آخرین آن ها Inno stock (دوازدهمین کنفرانس بین المللی ذخیره سازی انرژی گرمایی) در لیدا، اسپانیا بوده، کنفرانس 2015 Green stock در پکن برگزار خواهد شد. برنامه IEA-ECES کار شورای بین المللی پیشین را برای ذخیره سازی انرژی گرمایی ادامه می دهد که از سال ۱۹۷۸ تا ۱۹۹۰ یک خبر نامه سه ماهه داشته و در ابتدا توسط وزارت انرژی ایالات متحده حمایت می شده. خبرنامه در ابتدا خبرنامهٔ ATES نامیده می شد و بعداً زمانی که فناوری BTES عملی شد نام آن به خبر نامهٔ STES تغییر پیدا کرد. استفاده از ETES برای ساختمان های بی مقاومت گرم شده کوچک. برای گرمایش منفعلانه کوچک ساختمان ها از خاک مجاور ساختمان به عنوان یک مخزن حرارتی فصلی در دمای سرد که در چرخه سالانه به حداکثر دمای مشابه به میانگین سالانه دمای هوا است می رسد. با کشیدن پایین دما برای گرما زایی در ماه های سرد استفاده می شود چنین سیستم هایی که از ویژگی طراحی ساختمان است، تفاوت های ساده ولی قابل توجه آن ها با ساخمان های سنتی است که ضروری است. در عمق حدود ۲۰ فوتی (m 61) در خاک. درجه ح