Payamvdn/NorthPersian_fa_wiki huggingface dataset:
پالس کوتاه در زمان دست یافت مستقل از کارهای دیدومنکو، نخستین لیزر قفل مدی به صورت تجربی توسط هارگرو، فورکو پولاک ساخته شد، هنگامی که آن ها یک مدولاتور آکستواپتیک را برای مدوله کردن تلفات (قفل مدی AM) درون یک کاواک لیزری به کار بردند که نرخ مدولاسیونی برابر نرخ تکرار کاواک داشت. در همان سال، هریسو تارگ برای به دست آوردن قفل مدی FM، یک مدولاتور فرکانسی را درون یک کاواک لیزری به کار گرفتند. کارهای تئوری بر روی قفل مدی FM، درست پس از نخستین کارهای تجربی، توسط هریس و مک داف انجام شد. در ۱۹۶۵، پس از اینکه موکر و کولینز دریافتند که رنگینه قابل اشباع که برای Q-سوییچ کردن لیزرهای یاقوت قرمز به کار می رفت، همچنین می تواند برای قفل مدی کردن لیزر به کار رود، نخستین لیزر قفل مدی کنش پذیر را اختراع کردند. در این کار، موکر و کولینز دریافتند که پالس Q-سوییچشان به پالس های کوتاه تری شکافته می شود. با این حال این نمونه از قفل مدی پدیده ای گذرا و غیرقابل پیش بینی بود. مک کلور بررسی کرد که چگونه کارکرد لیزر به طول کاواک و مکان مدولاتور در کاواک بستگی دارد و احتمالاً نخستین کسی بود که قفل مدی در هماهنگ های بالاتر را به دست آورد.
قفل مدی لیزر در نرخ تکرار بالاتر از نرخ تکرار پایه کاواک، با جزییات بیشتر در ۱۹۸۶ توسط هیرانو و کیمورا بررسی شد که نشان داد که سه روش مفید برای بالا بردن نرخ تکرار، کاهش طول کاواک، ساخت یک کاواک جفت شده و درایو کردن مدولاتور در نرخ تکرار بالاتر از نرخ تکرار اصلی کاواک است. سرانجام هفت سال پس از نخستین آزمایش قفل مدی کنش پذیر، ایپن، شانک و داینس نخستین کسانی بودند که لیزر قفل مدی کنش پذیر با قطار پالسی پایدار را در ۱۹۷۲ ساختند. همهٔ کارهای تئوری اولیه روی قفل مدی، منحصراً در قلمرو فرکانسی انجام گرفته بود. اگر چه چنین طرز عملی نتایج بسیار عالی برای لیزرهای پیوسته (برای نمونه لامبز قادر به پیشگویی پهن شدگی دوپلری و توضیح چال سوزی بود) و حتی برای قفل مدی (دیدومنکو قادر به پیشگویی قفل مدی AM و هریس و مک داف قادر به توضیح قفل مدی FM بودند) در گذشته آورد، اما نیاز به یک روند در قلمرو زمانی نیز وجود داشت. در ۱۹۷۰، کویژنگا و سیگمن چنین روشی را در قلمرو زمانی برای قفل مدی کنش گر انجام دادند. چنین روندی آن ها را به پیشگویی شکل و پهنای پالس های قفل مدی شده به روشی ساده قادر ساخت و همچنین به صورت تجربی نیز تأیید شد. با ب
ه کارگیری روشی که کویژنگا و سیگمن به کار گرفته بودند، کیم، ماراسه و رابسون نشان دادند که پالس ها باید به صورت یک تابع هرمیت-گوسی باشند و شکل گوسی پالس فرض شده توسط کویژنگا و سیگمن، تنها یک خانواده از حل های مجاز است. دو سال بعد، هاوس نشان داد که توابع هرمیت-گوسی مراتب بالاتر ناپایدارند و بنابراین تنها شکل پالس گوسی از نظر فیزیکی قابل دست یابی است. به علاوه هاوس تلاش کرد تا توصیف های قلمرو فرکانسی و زمانی قفل مدی را با هم وفق دهد. پس از آن، هاوس نخستین شیوه تحلیلی برای لیزرهای پیوسته قفل مدی شده کنش پذیر را با فرض یک جاذب اشباعی سریع و با به کارگیری شیوهٔ قلمرو زمانی سیگمن پیشرفت داد. در نهایت در ۱۹۹۱، اثرات فضایی-زمانی برای تولید پالس های ۶۰ فمتوثانیه ای با کریستال Ti:Sapphire هم به عنوان محیط بهره و هم به عنوان قفل مدی کننده به کار گرفته شد. در این روش، که به عنوان قفل مدی عدسی کر (KLM) شناخته می شود، بهرهٔ بالاتر در یک ناحیهٔ فضایی کوچک متمرکز می شود (KLM روزنه نرم) یا یک روزنه در پشت محیط بهره قرار می گیرد (KLM روزنه سخت) تا نورهایی که به اندازه کافی جایگزیده نیستند را حذف کند. اثر غیر خطی خود کانونی شوندگ
ی، برای غلبه بر اثر کنش پذیر پهن شدگی پراش-القا برای شدت های بالا به کار می رود. با وارد کردن یک روزنه، سخت یا نرم، کارکرد پالسی بر روی کارکرد پیوسته قرار می گیرد و لیزر به صورت کنش پذیر قفل مدی می شود. کوتاه ترین پالس تولید شده تاکنون از این شیوه قفل مدی به دست آمده است که دارای نرخ تکرار کمتر از ۱۰۰ مگاهرتز است. لیزرهای فیبری قفل مدی. با وجود اینکه نخستین لیزر فیبری در ۱۹۶۱ با به کارگیری یک فیبر با هسته بزرگ با آلایش نئودیمیوم ساخته شد، نخستین لیزر فیبری قفل مدی در ۱۹۸۳ ساخته شد. در ۱۹۸۴، مولناور و استولن یک کاواک فیبری کمکی را به یک لیزر قفل مدی اضافه کردند که قادر به تولید پالس های ۲۱۰ فمتوثانیه ای شدند. این به اصطلاح «لیزر سولیتون»، اثر خود مدولاسیون فازی درون فیبر اپتیکی را برای تولید یک فاز وابسته به شدت روی پالس گذرنده از درون فیبر به کار می برد. هنگامی که پالس چرپ شده دوباره به کاواک اصلی وارد می شد، با مشابه غیر چرپ خودش تداخل می کرد. با تنظیم طول کاواک، در مرکز پالس تداخل سازنده رخ می داد در حالی که در لبه های پالس تداخل ویرانگر به وجود می آمد که به باریک شدن پالس در هر پیمایش کاواک می انجامید. پای
ه تئوری کارکرد این لیزر، تولید پالس های سولیتونی را مجاز می دانست که تنها برای رژیم پاشندگی غیرمعمول مناسب بود. با این حال بلو و وود نشان دادند که لزوماً پاشندگی معمول نیاز نیست. این شیوه قفل مدی، به دلیل تداخل در شکافنده پرتو (که از جمع میدان ها نتیجه می شود) که همانند جاذب اشباعی تند به یک تلفات وابسته به شدت سریع می انجامد، به قفل مدی پالس اضافه شونده (APM) نامگذاری شد. به علاوه، همانند قفل مدی بر پایهٔ جاذب اشباعی، این شیوه نیز به تولید پالس های سکانت هایپربولیک می انجامد. در دههٔ ۱۹۸۰، دانسته شد که پالس های تولید شده توسط لیزرهای قفل مدی کنش گر، بیشتر با پروفایل سکانت هایپربولیک سازگارند تا با پروفایل گوسی که با تئوری های قبلی پیشگویی شده بود. این اثر به دلیل وجود پاشندگی و اثرات غیرخطی در کاواک لیزر بود. در ۱۹۸۶، هاوس و سیلبربرگ کوشیدند تا به صورت تحلیلی این اثرات را به درون لیزرهای قفل مدی شده AM که در رژیم پاشندگی غیرمعمول کار می کردند وارد کنند. در این کار فرض کرده بودند که شکل پالس تنها توسط افزاره های کاواک تعیین می شود و نقش مدولاتور را نادیده گرفته بودند. اگرچه کارشان در مورد لیزرهای قفل مدی AM ب
ه کار رفته بود، نتایج کارشان همچنین قابل به کارگیری در مورد لیزرهای قفل مدی FM است. نخستین لیزر فیبری قفل مدی FM توسط گیستر و اولریخ در ۱۹۸۸ گزارش شد. در همان سال، فیلیپس، فرگوسن و هانا نیز یک لیزر قفل مدی FM ارائه کردند. در ۱۹۸۹ کافکا، بیر و هال نخستین لیزر قفل مدی AM را با به کارگیری یک کاواک حلقوی ساختند. در سال های بعد، پیشرفت های زیادی در لیزرهای فیبری با به کارگیری کاواک های گوناگون انجام گرفت. در ۱۹۹۰، دالینگ لیزر به شکل ۸ که بر پایهٔ APM و یک تداخل سنج سانیاک فیبری کمکی برای تولید پالس های قفل مدی بود را ساخت. در این لیزر، یک کوپلر فیبری یک پالس را به دو بخش جدا می کند که در جهت های مخالف در یک تداخل سنج سانیاک انتشار یافته و پیش از وارد شدن دوباره به کاواک حلقوی تک سویه، در کوپلر با هم تداخل می کنند. به کارگیری زیرکانه ای از تکنیک قفل مدی APM، توسط هوفر و همکارانش در ۱۹۹۱ با به کارگیری یک پالس قطبیده بیضوی درون یک فیبر تک مد استاندارد انجام گرفت. در این لیزر، یک پالس قطبیده خطی، به کمک تیغه های موجی یا هر ابزار چرخانندهٔ قطبش، به یک پالس قطبیده بیضوی تبدیل می شود. دو مؤلفه قطبشی پالس سپس تحت اثرات خو
د مدولاسیون فازی (SPM) و مدولاسیون فازی متقاطع (XPM) در یک فیبر اپتیکی درون یک کاواک لیزری انتشار می یابند. سپس پالس از درون یک پلاریزور می گذرد که به گونه ای تنظیم شده است که لبه های پالس، تلفات زیادی تجربه می کنند در حالی که قله پالس با کمینه تلفات از آن می گذرد. اگرچه این گونه لیزر بر پایهٔ مکانیسم APM (میان دو مؤلفه قطبشی) کار می کند، عمدتاً به دلیل کارکردی که فیبر روی پالس انجام می دهد، به لیزر قفل مدی چرخش قطبش غیرخطی (NLPR) نامیده می شود. لیزر حلقوی قفل مدی تمام فیبری با کاواک تک سویه، نخستین بار توسط تامورا، هاوس و ایپن در ۱۹۹۲ با به کارگیری مکانیسم NLPR ساخته شد. مهم ترین مزیت لیزرهای به شکل ۸ و لیزرهای فیبری حلقوی نسبت به لیزر APM اصلی این است که این لیزرها خود آغاز شونده اند. به علاوه از آن جا که راه نوری برای هر دو پالس در این لیزرها یکی است، این لیزرها به پسخورد یا پایدارسازی کنش گر نیاز ندارند. همچنین، این لیزرها کاملاً بر پایهٔ اثرات غیرخطی فیبر کار می کنند که برای تولید پالس های فمتوثانیه، زمان پاسخ تقریباً آنی دارند. در حال حاضر، رکورد کوتاه ترین پالس از لیزرهای فیبری ۳۳ فمتوثانیه است که با ا
ستفاده از یک لیزر با آلایش ایتربیوم در ۲۰۰۶ به دست آمده است. در ۱۹۹۳، نخستین لیزر فیبری پالس کشیده توسط تامورا، ایپن و هاوس ساخته شد. در این لیزر قطعه ای فیبر با پاشندگی معمولی، در کاواکی با فیبرهای با پاشندگی غیرمعمول به کار رفته است. پالس های تولید شده از این لیزر با مدیریت-پاشندگی، معمولاً با شکل گوسی سازگارتر است تا با شکل سکانت هایپربولیک. به علاوه این لیزرها قادر به تولید توان های حدود ۱۰۰ برابر بیشتر از لیزرهای با کاواک با پاشندگی غیرمعمول اند؛ بنابراین این روش برای ساخت لیزرهای با توان بالاتر مناسب است. از آن جا که پالس ها در این گونه لیزر در طول پیمایش در کاواک دو بار کشیده و فشرده می شوند، این لیزر، لیزر فیبری پالس کشیده نامیده می شود. در ۲۰۰۴، ایلدی و همکارانش دریافتند که با طراحی دقیق کاواک، با استفاده از شبیه سازی های عددی و بهینه سازی ها، گونهٔ دیگری از لیزر فیبری پالس کشیده با پاشندگی خالص معمولی می تواند در مد متفاوتی کار کند که در آن کوتاه ترین پالس ها در محلی مخالف مکان پالس ها چنانچه در کارکرد پالس کشیده مورد انتظار است تشکیل می شوند. نام این لیزر توسط طراح آن "لیزر فیبری Similariton" گذاشت
ه شد که به این دلیل است که پالس ها در آن به طور خود-متشابه انتشار می یابند. دامنه و فاز Similariton، که همچنین پالس های خود-متشابه نامیده می شوند، شکل خود (ولی نه پهنا یا توان قله) را در انتشار حفظ می کنند. به عبارت دیگر، پالس ها در هر موقعیت (فضایی) می توانند به عنوان نسخه ای از پالس ها در هر موقعیت (فضایی) دیگر باشند. در یک تقویت کننده اپتیکی، پروفایل زمانی و طیفی پالس ها شکل سهموی به خود می گیرند در حالی که پالس دارای چرپ خطی است. نمونه لیزر فمتوثانیه. به عنوان مثال، یک لیزر هلیوم نئون معمولی دارای پهنای باند افزایش در حدود ۱٫۵ گیگاهرتز (محدوده طول موج در حدود formula_3 نانومتر در طول موج مرکزی از ۶۳۳ نانومتر) در حالی که یک یاقوت کبود تیتانیوم داپ شده(Ti:Shapphire) لیزر حالت جامد دارای پهنای باند حدود 128 THz (محدوده طول موج ۳۰۰ نانومتر در اطراف ۸۰۰ نانومتر). عامل دوم که تعیین فرکانس انتشار لیزر در حفره نوری است، در ساده ترین حالت، این شامل دو سطح (تخت) آینه های رو در روی یکدیگر، در اطراف محیط بیهره حاصل از لیزر می باشد (این تنظیم به عنوان یک حفره فابری-پروت شناخته می شود). دومین فاکتور برای تعیین یک گسیل
فرکانسی لیزر از کاواک اپتیکی می باشد که ساده ترین مثال کاواک فابری پرو می باشد. امواج ایستا تشکیل شده از یک مجموعه گسسته از فرکانس ها، که به عنوان مد طولی شناخته شده اند. وقتی که لیزر بیش از یک LM تشدید می شود می گویند لیزر به صورت Multi – mode عملکرده است و وقتی لیزر فقط یک LM تشدید می شود می گویند لیزر به صورت Single – mode عملکرده است. لیزرهای قفل مدی با نرخ تکرار بالا. در ۱۹۹۸، کولینگز، برگمن و ناکس یک لیزر با آلایش اربیوم/ایتربیوم با نرخ تکرار اصلی ۲۳۵ مگاهرتز با به کارگیری یک بازتابنده براگ اشباعی (SBR) برای قفل مدی کردن کنش پذیر کاوک، ساختند. با افزایش توان پمپ، لیزر به صورت هماهنگ قفل مدی شد: تعداد پالس های چرخنده در کاواک از یک پالس به یازده پالس افزایش یافت و نرخ تکرار به ۶/۲ مگاهرتز رسید [۱]. اگرچه دیگر لیزرهای فیبری به چنین نرخ تکراری رسیده اند، کاواک های بلندتر و هماهنگ های بسیار بالاتر به کار برده اند. برای نمونه، گری و همکارانش در ۱۹۹۵ به قطار پالس های ۵۲۶ مگاهرتزی با افزایش توان پمپ در یک لیزر فیبری اربیوم/ایتربیوم قفل مدی رسیدند که در هماهنگ تقریباً پنجاهمش کار می کرد. دو سال بعد، گرادینین وگ
ری یک آینهٔ جاذب اشباعی نیم رسانا را برای کمک به افزایش نرخ تکرار تا بیش از ۲ گیگاهرتز به کار بردند که این لیزر در هماهنگ ۳۹۶امش کار می کرد. با این حال کمبودهایی در قفل مدی هماهنگ بالا وجود دارد: به افزایش جیتر زمانی و افت و خیزهای دامنه تمایل دارد و مستعد برهمکنش های ویرانگر پالس-پالس است. مزیت لیزر قفل مدی کنش پذیر با کاواک کوتاه این است که برخی از این نقایص را حذف و برخی را به میزان زیادی کاهش می دهد. در واقع، با حذف فیبر از کاواک، کراینر و همکارانش یک لیزر Nd:YVO4 را به طور کنش پذیر در نرخ تکرار اصلی بالای ۱۰ گیگاهرتز قفل مدی کردند و حتی به تولید پالس های با نرخ تکرار ۱۶۰ گیگاهرتز نیز رسیدند. قفل مدی. قفل مدی روشی در اپتیک است که با آن می توان پالس های لیزری فوق کوتاه با پهنای زمانی در مرتبه پیکوثانیه (formula_4) و فمتوثانیه (formula_5) تولید کرد. پایهٔ این روش، القای یک رابطه فازی ثابت میان مدهای کاواک لیزری است. تداخل میان این مدها، به تولید قطاری از پالس های لیزری فوق کوتاه می انجامد. به لیزرهایی که بر پایهٔ این روش کار می کنند، لیزرهای قفل مدی یا لیزرهای قفل فازی گفته می شود. مد قفلی هیبریدی. در برخی
از لیزرهای نیمه رسانا یک ترکیبی از دو تکنولوژی می تواند استفاده شود. یک لیزر با جاذب اشباع استفاده شود، و مدوله کند تزریقات الکتریکی در بعضی فرکانس ها که لیزر در آن ها قفل شده، که لیزر می تواند به وسیلهٔ تزریق الکتریکی تثبیت شود. برای تولید قفل مدی در یک لیزر به دو دسته فعال و غیرفعال طبقه بندی می شود که متد فعال شامل استفاده یک سیگنال خارجی برای وارد کردن مدولاسیون از نور می باشد و متد غیرفعال از یک سیگنال خارجی استفاده نمی کند. حالت قفل شده عملی لیزر: مهم ترین آن ها عبارتند از پراکندگی کلی از تشدیدکننده های نوری لیزر، که می تواند با یک کمپرسور منشور یا آینه متفرق کننده قرار داده شده در حفره کنترل، و غیر خطی نوری. برای بیش فاصلهٔ پراکندگی تأخیر گروه (GDD) از کاواک لیزر، فازی از مد کاواک را نمی توان بیش از یک پهنای باند بزرگ قفل کرد، و آن برای به دست آوردن پالس های بسیار کوتاه دشوار خواهد بود. مدت زمان پالس کوتاه تری امکان پذیر است که معمولاً برای پراکندگی صفرانجام می گیرد یا برای برخی که پراکندگی کمی منفی دارند. دیگر دستاوردها، به ویژه برای برنامه های کاربردی لیزر، نگرانی از توسعه مد قفل لیزر است که می تواند
با دیود لیزر پمپ شود، که می تواند قدرت بسیار بالا متوسط خروجی (ده وات) در پالس های زیر پیکو ثانیه تولید کند، یا قطار پالس با نرخ تکرار بسیار بالا تولید کند. مدهای کاواک لیزری. اگرچه لیزرها معمولاً به عنوان نور تک فرکانس شناخته می شوند، با این حال دارای یک پهنای طول موجی هستند. این پهنای طول موجی نخست با پهنای طول موجی محیط بهره تعیین می شود. این پهنای طول موجی، بازه ای از طول موج ها است که محیط بهره قابلیت تقویت نور را روی آن دارد. برای نمونه، پهنای فرکانسی محیط بهره در لیزر گازی هلیوم-نئون حدود ۱/۵ گیگاهرتز است که معادل با پهنای طول موجی formula_3نانومتر است. همچنین پهنای طول موجی محیط بهره در Ti:Sapphire که یک لیزر حالت جامد است، در حدود ۳۰۰ نانومتر در طول موج مرکزی ۸۰۰ نانومتر است. فاکتور دوم که طول موج گسیل لیزر را مشخص می کند، کاواک اپتیکی لیزر است. در ساده ترین مورد، این کاواک شامل دو آینهٔ تخت است (کاواک فابری پرو) که روبروی یکدیگر و در اطراف محیط بهره قرار گرفته اند. به دلیل پدیدهٔ موجی بودن، نور در برخورد با آینه ها و حرکت در میان آن ها به طور سازنده یا ویرانگر با خود تداخل می کند که به تشکیل موج ای
ستاده در میان آینه ها می انجامد. این موج ایستاده، مجموعهٔ گسسته ای از بسامدها را تشکیل می دهد که مدهای طولی کاواک نامیده می شوند. این مجموعهٔ فرکانسی (مدها)، تنها فرکانس هایی از نوراند که می توانند در گردش درون کاواک، خود را باز-تولید کنند در حالی که فرکانس های دیگر به دلیل تداخل ویرانگر حذف می شوند. برای یک کاواک فابری پرو ساده با فاصله میان آینه ای L، مدهای مجاز آن دسته از پرتوهایی هستند که برای آن ها طول کاواک، مضرب درستی از نصف طول موج باشد (). که در آن q عدد درستی است که مرتبهٔ مد نامیده می شود. در عمل، به دلیل اینکه طول کاواک از طول موج نور بسیار بزرگتر است، مرتبه مد کاواک در حدود (formula_7)تا (formula_8)است. در این کاواک فاصلهٔ طول موجی میان دو مد همسایه از رابطه زیر به دست می آید: ν=c/2L∆ که در آن c سرعت نور در کاواک است. برای نمونه با به کارگیری رابطه بالا در یک کاواک با جدایی آینه ۳۰ سانتی متر، جدایی فرکانسی میان مدهای طولی ۵/۰ گیگاهرتز است؛ بنابراین برای یک لیزر هلیوم-نئون، این کاواک سه مد طولی و برای لیزر Ti:Sapphire، این کاواک تقریباً ۲۵۰۰۰۰ مد را پشتیبانی می کند. لیزرهایی که در آن ها بیش از یک
مد طولی برانگیخته می شود لیزر چند مده و لیزری که تنها از یک مد طولی پشتیبانی می کند لیزر تک مد نامیده می شود. هر یک از این مدهای طولی یک پهنای فرکانسی برای خود دارند که معمولاً با فاکتور کیفیت کاواک تعیین می شود که این پهنا بسیار کوچکتر از فاصله جدایی میان مدها است. تئوری قفل مدی. اگر تعداد زیادی مد طولی با فرکانس های کمی متفاوت به طور هم فاز با یکدیگر ترکیب شوند، پالسی با طول زمانی بسیار کوچک به دست خواهد آمد. در این حالت، در جاهایی که بیشینه های این مدها روی یکدیگر قرار می گیرند تداخل سازنده رخ داده و پالسی با توان قله بالا و پهنای زمانی بسیار کوچک به دست می آید. در مواردی که مدهای تداخل کننده با یکدیگر به طور غیرهم فاز تداخل کنند، مدها به یکدیگر قفل نمی شوند و خروجی لیزر به صورت موج پیوستهٔ بسیار نویزی در خواهد آمد شکل بالا: نمایش تأثیر رابطه فازی میان مدها، بر شدت نوسانی به دست آمده بسته به روش انجام قفل مدی و پارامترهای گوناگون، پالس های تولید شده می توانند به گونهٔ قفل مدی پیوسته، که در آن پالس های تولیدی از نظر شکل و توان قله با یکدیگر تقریباً برابرند (شکل a)، یا به گونهٔ قفل مدی Q-سوییچ، که در آن پالس
ها به صورت دسته هایی در می آیند، باشند (شکل؛ b). شکل بالا: نمایش پالس های قفل مدی الف) پیوسته و ب) Q-سوییچ قفل مدی کنش گر و کنش پذیر. روش های قفل مدی از نظر فرایند تولید پالس به دو دسته کلی قفل مدی کنش گر و قفل مدی کنش پذیر دسته بندی می شوند. لیزرهای فیبری می توانند به صورت کنش گر قفل مدی شوند هنگامی که یک مدولاتور درون کاواک، مدولاسیون دامنه یا فاز انجام دهد که در این حالت، به کنترل خارجی مانند گرفتن پسخورد و انجام مدولاسیون با دستگاه های الکترونیکی نیاز است. به طور وارون، هنگامی که افت و خیزهای شدتی به همراه پدیده های غیرخطی درون فیبر تلفات کاواک را، بدون کنترل خارجی، مدوله کنند، لیزر به صورت کنش پذیر قفل مدی می شود. در مقایسه با قفل مدی کنش پذیر، قفل مدی کنش گر به طور نوعی پالس های با پهنای زمانی بلند تری تولید می کند. یکی از معایب این گونه روش تولید پالس، نیاز به به کارگیری یک مدولاتور اپتیکی و درایورهای مدولاتور و همچنین گاهی نیاز به دستگاه های هم زمان سازی است. با این حال از سوی دیگر، هنگامی که به هم زمان سازی قطار پالس های اپتیکی با برخی سیگنال های الکترونیکی نیاز است، یا هنگامی که برخی از لیزرها به ک
ارکرد هم زمان نیاز دارند، راه حل مناسب استفاده از قفل مدی کنش گر است؛ بنابراین، در زمینهٔ ارتباطات فیبر نوری، معمولاً از لیزرهای قفل مدی کنش گر استفاده می شود. کاربردها. - تولید ساختارهای سه بعدی: در این روش لیزری پالسی به پلیمری حاوی یون نقره تابیده می شود که موجب تبدیل یون ها به نانوبلور می گردد. برای این کار از یک لیزر بسیار کوتاه و قدرتمند استفاده می کنند تا الگوهایی سه بعدی از نقره درون مواد تولید کنند. این مواد می توانند به عنوان واحدهای سازنده در تولید البسه نامرئی کننده استفاده شود. فمتوثانیه لیزر. لیزرهای فمتوثانیه به لیزرهایی گفته می شود که طول پالس آن ها از مرتبه چند فمتوثانیه تا چند صد فمتوثانیه باشد، این لیزرها زیرمجموعه لیزرهای فوق سریع با پالس های فوق کوتاه قرار می گیرند، معمولاً لیزرهای فمتوثانیه به روش قفل مُد انفعالی تولید می شوند؛ انواع لیزرهای فمتوثانیه. از انواع این لیزرها می توان به موارد زیر اشاره کرد: لیزرهای بالکی(Bulk Lasers): لیزرهای بالکی حالت جامد قفل شده مُد انفعالی(Passively mode-locked solid-state bulk lasers) می توانند پالس های فوق کوتاه با کیفیت بالا را تولید نمایند که طول پا
لس آن ها بین ۳۰ فمتوثانیه تا ۳۰ پیکوثانیه است، انواع مختلف لیزرهای دیود پمپی مثل لیزرهای دیودی دوپ شده محیط بهره توسط نئودیمیوم یا یتربیوم، این ویژگی ها را دارا می باشند، لیزرهای تیتانیوم سفایر با جبران پراکندگی خوب نیز برای تولید پالس های زیر ۱۰ فمتوثانیه مناسب هستند و از جمله لیزرهای بالکی فمتوثانیه به حساب می آیند، نرخ تکرار این لیزرها بین ۵۰ تا ۵۰۰ مگاهرتز است. لیزرهای فیبری(Fiber Lasers): لیزرهای فیبری انواع مختلفی دارند که همهٔ آن ها طول پالسی بین ۵۰ تا ۵۰۰ فمتوثانیه دارند و هم چنین نرخ تکرار آن ها بین ۱۰ تا ۱۰۰ مگاهرتز است و متوسط قدرت آن ها از مرتبه چند میلی وات است؛ این لیزرها می توانند متوسط قدرت قابل توجهی و هم چنین انرژی پالس بالایی کسب کنند که از جمله این لیزرها می توان به لیزرهای فیبری پالس کشیده (stretched-pulse fiber lasers) یا لیزرهای similariton اشاره کرد. لیزرهای دای(Dye Lasers): تا قبل از به وجود آمدن لیزرهای تیتانیوم سفایر، لیزرهای دای انتخاب اول برای تولید پالس های فوق کوتاه بودند، طول پالس این لیزرها چیزی حدود ۱۰ فمتوثانیه است و انواع مختلف آن می توانند در طول موج های مختلف کار کنند که
بیشتر در طول موج های مرئی کار می کنند. لیزرهای فمتوثانیه انواع مختلف دیگری هم دارند که از مهم ترین آن ها می توان به لیزرهای نیمه رسانا، لیزرهای الکترون آزاد و غیره اشاره کرد.
اسما عبدالحمید (۲۲ نوامبر ۱۹۸۱ امارات متحده عربی) مجری شبکه تلویزیونی دی آر تو دانمارک و یک فعال اجتماعی و سیاسی عربی دانمارکی ساکن شهر آدونسی است. زندگی. پدر و مادر اسما فلسطینی هستند. پدر و مادر وی در دهه ۱۹۸۰ به امارات متحده عربی مهاجرت کردند. هنگامی که اسما ۱۴ ساله بود به همراه خانواده اش به شهری در جنوب دانمارک مهاجرت کرد. خانواده اش برای ادامه تحصیل فرزندان در سال ۱۹۹۸ راهی شهر آدونسی شدند. وی هم اکنون نماینده مردم در شورای شهر آدونسی بلژیک است.
تصوف در بین شیعه مخصوصاً شیعه امامیه با تصوف در اهل سنت تفاوت داشته است؛ تصوف در میان شیعه با فراز و نشیب های بسیاری مواجه بوده است و مخالفان و موافقان بسیاری وجود داشته اند. برخی تصوف را به این علت که غیراسلامی یا غیرشیعی است رد کرده اند ولی برخی نیز تصوف را به تصوف صحیح و غیرصحیح تقسیم کرده اند. مخالفت شدیعه با تصوف بر مبنای احادیثی است که در ذم تصوف عنوان شده است. در کتاب های حدیث شیعه روایاتی از امامان شیعه، در طعن و رد برخی آداب و اعمال صوفیه آمده است. احادیث دال بر ذم و ردّ تصوف. اسنادی از «بزنطی» و «اسماعیل بن بزیع» از علی بن موسی الرضا روایت کرده اند که گفت: «من ذُکر عنده الصوفیه و لم ینکرهم بلسانه و قلبه فلیس منّا و من أنکرهم فکأنّما جاهد الکفار بین یدی رسول الله» هر کس نزد او از صوفیه سخن به میان آید و به زبان و دل انکار ایشان نکند، از ما نیست و هر کس صوفیه را انکار نماید گویا این که در راه خدا در حضور رسول خدا با کفار جهاد کرده است. از این روایت استفاده می شود هر فرد شیعه موظف است اگر در حضور او از صوفیه ذکری به میان آید، با زبان و دل آن ها را تقبیح نماید و اگر کسی نسبت به این موضوع بی تفاوت باشد،
بلکه کلمات کفر و باطل آن ها را حمل بر صحت کند، شیعه و پیرو اهل بیت نیست. در سندی دیگر از «حسین بن سعید» روایت شده که گفت: سألت أبا الحسن سلام الله علیه عن الصوفیه و قال: «لا یقول أحد بالتصوف الّا لخدعه أو ضلاله أو حماقه و أما من سمّی نفسه صوفیاً للتقیه فلا اثم علیه و علامته أن یکتفی بالتسمیه فلا یقول بشیء من عقائدهم الباطله.» از ابا الحسن سلام الله علیه (رضا) سؤال کردم از حال صوفیه؟ گفت: «کسی قائل به صوفیه نمی شود مگر از روی خدعه و مکر یا جهالت و حماقت ولیکن اگر کسی از روی تقیه خود را صوفی بنامد، تا از شر آنان در امان بماند بر او گناهی نیست به شرط آن که از عقائد باطل شان چیزی نیاموزد. این روایت صراحت دارد بر این که به هیچ وجه جایز نیست کسی خود را صوفی بنامد، مگر از روی تقیه و مطلق عقائد آن ها را باطل بداند و اگر احیاناً یک دسته صوفی سالم وجود داشت که عقائد آن ها صحیح بود، رضا می گفت از آن ها بودن اشکال ندارد. در برخی دیگر از کتب روایت کرده اند از حسن عسگری امام یازدهم شیعیان دوازده امامی که گفت: از امام صادق از حال "ابوهاشم کوفی"- بنیانگذار تصوف در اسلام- سؤال کردند، گفت: إنّه کان فاسد العقیدة جدّاً و هو الذی
إبتدع مذهباً یقال له التصوف و جعله مفرّاً لعقیدته الخبیثه. ابو هاشم کوفی جداً فاسد العقیده است او همان کسی است که از روی بدعت مذهبی اختراع کرد که به آن تصوف گفته می شود و آن را قرارگاه عقیدهٔ خبیث خود ساخت. در بعضی از روایات به سند دیگر آمده است که گفت: و جعله مفرّاً لنفسه الخبیثه و اکثر الملاحده و جنّه لعقائدهم الباطله؛ و آن را گریزگاهی از برای عقیدهٔ خبیث خود و اکثر بی دینان و سپری از برای عقائد باطل ایشان قرار داد.» از این روایت معلوم می شود عقیدهٔ تصوف ابو هاشم کوفی انکار دین و آیین بود؛ و چون جرأت اظهار آن را نداشت، لذا به تصوف گفت به حق واصل شده را تکلیفی نیست و آن را گریز گاهی برای خود و اکثر بی دینان قرار داد. در مقابل، صوفیه، این روایات را ضعیف و از اخبار موضوعه دانسته اند. روایت دیگری از کتاب مستدرک الوسائل و مستنبط المسائل جلد ۱۲ صفحه ۳۲۳ (روایت شماره ۱۴۲۰۵) نوشته حسین النوری الطبرسی در این زمینه همین مطلب را دربردارد. «قال رَجُلٌ لِلصّادِق جَعفر بن محمّد: قَد ظَهَر فی هذَا الزّمان قومٌ یُقالُ لهُم الصوفیة، فَما تقولُ لَهُم؟ قال إنّهُم أعداؤنا فَمن مالَ فیهِم فهوَ مِنهُم و یُحشَرُ مَعهُم وَ سَیکون
ُ أقوامٌ یَدَّعونَ حُبَّنا وَ یَمیلونَ إلیهِم وَ یتشبَّهونَ بِهم وَ یُلقَّبونَ أنفسَهُم وَ یُأوّلونَ أقوالَهُم ألا فَمَن مالَ إلیهِم فَلَیسَ مِنّا وَ أنا مِنهُم بُرآءٌ وَ مَن أنکَرَهُم وَ رَدَّ علیهِم کانَ کمَن جاهَدَ الکفّار بَینَ یَدَی رَسولِ الله» یعنی فردی از جعفر الصادق سؤال کرد در این دوران گروهی سر برآورده اند که به آن ها صوفی گفته می شود، نظر شما در این خصوص چیست؟ او گفت: به درستی که جماعت صوفیه دشمن ما اهل بیت هستند و هر کسی که نسبت به این جماعت میل و گرایش داشته باشد از آنهاست و با آن ها محشور می شود. آگاه باش که در آینده جماعتی پیدا خواهند شد که در ظاهر ادعای محبت و دلدادگی نسبت به ما خاندان عصمت و امامت دارند در حالیکه در درون خود پیرو و معتقد به عرفان و تصوف هستند. افراد این جماعت به بزرگان خود القاب و عناوین می دهند و دیدگاه ها و نظرات بزرگان عرفان و صوفی گری را (در جایی که با تعالیم دین و مذهب دارای اختلاف و تعارض است) تفسیر و تأویل می کنند. ای شیعیان و ای مردم آگاه باشید هر کسی که نسبت به این جماعت میل و گرایش داشته باشد از ما نیست (حتی اگر به ظاهر و زبانی و عملاً دم از محبت و اشتیاق به ما بزن
د) و بدانید که من از این جماعت متنفر و بیزارم. ای شیعیانِ من! هر کسی در مقام انکار و مقابله و ردّ این جماعت بر آید (و در این راه متحمل سختی و مشکلات گردد) مانند کسی است که در میان لشکر پیامبر خدا و در رکاب آن حضرت به جنگ با کفار و مشرکان رفته است. برخوردهای دوگانه از طرف فقها با تصوف. از جمله علمای شیعه که در رد برخی از رفتارهای صوفیان قلم فرسایی کرده اند می توان از ابن بابویه، شیخ مفید و شیخ طوسی نام برد. به نظر می رسد که تا اوایل قرن دهم، فقهای شیعه ردیه های کمتری بر تصوف نوشته اند و جز کتاب تبصرة العوام مخالفت بسیار جدّی و سختی با صوفیه دیده نشده است. از قرن هفتم برخی عالمان شیعه امامیه، برای پی ریزی عرفان شیعی کوشیدند، اما تفاهم و هم سویی فکری میان صوفیه و سایر فرق شیعه، بخصوص اسماعیلیه و زیدیه، قبل از شیعه امامیه و تقریباً از قرن سوم و چهارم شروع شده بود؛ از جمله المؤیدباللّه احمد بن حسین، ابوالحسن هارونی (متوفی ۴۱۱) امام زیدی شمال ایران، کتابی با عنوان سیاسة المریدین در تصوف نوشت و از مشایخ صوفیه به حکما تعبیر کرد. در عین حال، وی در این اثر از صوفیه ملامتیه انتقاد کرده است. از قرن هفتم به بعد تلاش هایی