Payamvdn/NorthPersian_fa_wiki huggingface dataset:
توری فیبری با تناوب بلند (Long-period fiber grating)، نور را از یک مد هدایت شده در هسته، به چندین مد رو به جلو انتشار یافته غلاف، (در جایی که بر اثر جذب و پراکندگی نور از هسته وارد غلاف می شود و در داخل غلاف از بین می رود)، کوپل می کند. در این کوپل شدگی از مد هدایت شده در هسته به چندین مد غلاف وابستگی طول موجی مشاهده می شود. بنابراین اتلافی به شکل طیفی در طول موجهای مشخص بدست می آید. در واقع بر اساس کوپلینکگ مد غلاف با هسته در خروجی ما یک سری طیف داریم که در یک سری طول موج های خاص یک سری از مدها منجر به این میشوند که از فیبر ما انرژی رو بگیرن و در نتیجه در طیف خروجی ما در یک سری از طول موج ها شدت کمینه را خواهیم داشت که با ضریب شکست هسته و غلاف ارتباط خواهد داشت و تفاضل ضریب شکست هسته منهای ضریب شکست غلاف برابر می شود، با دوره ی تناوب اون دیفرمیشنی که ایجاد کرده بودیم. در LPGها ما مد بازتابی نداریم، آن مدی که در فیبر LPGمنتشر می شود مد اصلی است (مد اصلی {Lp1})، چون ضریب شکست موثر آن خیلی نزدیک به هسته است و در هسته منتشر می شود. λ–ref = ( n−core - n–clad ) Λ این تناوب بلند منجر می گردد که مد اصلی که در LPG هد
ایت می شود منجر به تحریک کردن مد های غلاف شود.با عبور از اختلال اول به اختلال دوم می رسد و الی آخر و در هر بار رسیدن به اختلال مد lp1 که هدایت می شود، مد های غلاف نیز تحریک شده و این مد به صورت نمایی در غلاف میرا می شود و چون فاصله ی تناوب ها زیاد است این مد غلاف تحریک شده در این فاصله تلف می شود و اجازه پیدا نمی کند تا با اختلال دوم برسد. پس با پیمایش هرچه بیشتر نور، مد غلاف شدتش کمتر و کمتر شده به گونه ای که در انتها ما آن مد غلافی که هسته حامل آن بود را نخواهیم داشت. در واقع مد غلاف و مد هسته رو به جلو حرکت می کنند اما مد غلاف به مرور تضعیف شده و در نهایت از طیف ورودی فیلتر می شود. در LPG ها دوره تناوب بزرگ تر از 100میکرومتر است که این تغییرات تناوبی در داخل فیبر اعمال خواهد شد، اما دوره تناوب در FBGها از 0.5 تا 1 میکرومتر می باشد. FBG ها روی طیف بازتابی و عبوری کار می کنند اما LPG ها در طیف های عبوری کار می کنند. در LPG ها ما طیف های عبوری داریم چون عملکرد این ها برمبنای تضعیف مدی هستش و این باعث می شود بازتاب خیلی خوبی نداشته باشیم.به دلیل آنکه کوپل بین مدها در این نوع توری براگ، در یک جهت انتشار میابد،
رزونانس هایی که به ازای آنها کوپل شدگی رخ میدهد تنها در طیف عبوری مشاهده می شود. بر خلاف فیبرهای توری براگ تناوب کوتاه (FBG). این نوع توریها مدهای منتشر شده را باثابتهای انتشار کوچکتری کوپل می کنند، بنابراین دوره تناوب این توریها از طول موج تابش منتشر شده در داخل فیبر بزرگتر خواهد بود. از آنجا که دوره تناوب توری با تناوب بلند بزرگتر از طول موج نور است ساخت این توریها نسبتاً آسانتر است. طیف عبوری فیبر نوری با تناوب بلند شامل فرورفتگی هایی به شکل دره است که در طول موجهای مربوط به رزونانس مد منتشر شده در هسته با هر یک از مدهای غلاف مشاهده می شود.ممکن است مدهای با تقارن متفاوتی باهم کوپل شوند. برای مثال توری براگ با تقارن استوانه ای مدهایLP0m متقارن فیبر را کوپل می کند. توری فیبر نوری خمیده که نسبت به محور فیبر نامتقارن هستند یک رزونانس بین مد هستند و مدهایی نامتقارنLP1m غلاف ایجاد می کند.ما در هسته فقط یک مد داریم آن هم lp01، پس ضریب شکست موثر هسته ثابت است.ولی برای مدهای غلاف مراتب مختلف در غلاف وجود دارند و تحریک می شوند و بسته به اینکه چند مد غلاف داشته باشیم چون این مد های غلاف از طیف ورودی فیلتر می شوند به
همان تعداد مد غلاف طول موج از طیف حذف خواهند شد. به عنوان مثال در شکل2، در خروجی در یک سری از طول موج ها ما دیپ می بینیم که وابسته به اینکه چند تا مد برانگیخته کنیم چند تا دیپ خواهیم داشت. در این جا چند تا دیپ داریم که یک سری از دیپ ها ویزیبیلیتوشون بالاست که نشان دهنده ی مدهای پایه ی اوردر هستند و میزان تلفات انرژی شون بالاتره در نتیجه انتقال برای این مدها بیشتر می باشد. پس ما در شکل2 در این LPG شیش تا مد غلاف داریم یعنی شش تا مد با مد غلاف کوپلینگ انجام داده اند و تونستن این تضعیف ها را در طول موج خروجی برامون ایجاد کنند یعنی هر کدوم از این دیپ ها یک ضریب شکست مؤثر برای غلاف هستند و هر کدام از این دیپ ها که این جا داریم به دلیل این که دارای ضریب شکست مؤثر متفاوت هستند حساسیت های متفاوتی هم به پارامترهایی مثل دما، استرن، ضریب شکست، فشار و... نشان خواهند داد که این باعث می شود کهLPG ها برای اندازه گیری چند پارامتر به صورت هم زمان بسیار مؤثر می باشند، چون مدهای غلاف و مدهای هسته متفاوت حساسیت های متفاوت به این پارامترهای محیطی از خودشون نشان خواهند داد. توری براگ فیبرنوری با تناوب بلند کاربردهای گسترده ای ازجم
له فیلترهای طول موجی، حسگرها و... دارند. توریهای متفاوت با ساختارهای پیچیده ای طراحی شده اند. توری با ترکیب چندLPG توری با تناوب بلند با ابرساختارها و توری های با تناوب متغیر و... ابزارهای متفاوتی که بر پایهٔ توریهای با تناوب بلند ساخته شده اند. تا کنون رشد و توسعه چشمگیری داشته اند. فیلترها، حسگرها و فیبرهای جبران کننده پاشندگی و... روش های ساخت LPG. ساخت LPG بر مبنای تغییرات پریودیک ضریب شکست یا ساختار فیبر انجام خواهد شد. به عنوان مثال برای ساخت کافیه از یک لیزر co2 توان بالا مثلا 5w استفاده کنیم و باریکه ی لیزر را روی فیبر اسکن کنیم. فرض کنید چیدمانی به شکل3 داریم، فیبر در یک stage ثابت و کشیده شده است و اینstage قابلیت کنترل حرکت را دارد. این چیدمان زمانی که ما فیبر را جابه جا می کنیم می توانیم مانع نوردهی شویم و به فیبر پرتوی وارد نشود و بعد از جابجایی می توانیم شاتر را باز کنیم و پرتو لیزر برای ایجاد تغییرات به فیبرمون برخورد کند. این پرتویی که به فیبر برخورد می کند بر مبنای شدتی که ما به فیبر اعمال می کنیم این طول موج توسط فیبر جذب شود منجر به تغییر ضریب شکست در فیبر می شود و ما می توانیم LPG داشته با
شیم. اصولاً قطری لکه ای که برای تغییرات ضریب شکست استفاده می شود زیر 100 میکرومتر می باشد. تعداد تناوب ها در LPGها بسیار پاین تر از FBG ها است لذا ساخت آن خیلی ساده تر می باشد. در ساخت LPGها لازم نیست که ما تقارن از دو طرف داشته باشیم از یک طرف هم تقارن داشته باشیم ما می تونیم LPG بسازیم شکل4. همانطور که گفتیم برای ساخت این فیبرها نیار می باشد که دو فرایند انجام دهید یا تغییر پریودیک ضریب شکست روی فیبر ایجاد کنید یعنی ایجاد تغییر ضریب شکست در تناوب مشخص و یا تغییر پریودیک ساختار یعنی ما به صورت تناوبی در ساختار فیبر نوری نقص ظاهری ایجاد کنیم، مانند LPGهای پیچشی.به این صورت که اگر فیبر حرارت داده شده را در راستای یک محور بپیچونیم و پیچ بخوره این پیچ ها می تونه نقش اون تغییر ساختار را برای ما ایجاد کنند و درنتیجه با پیچاندن فیبر حول محور خودش به اندازه ی زوایای مختلف می توانیم LPG با این روش بسازیم که به twisted lpg معروف هستند شکل5. این LPG ها می توانند وابسته به قطبش باشند یعنی برای ما یک محورfast و یک محور low ایجاد کنند که میتوانیم در فرایندهای قطبش ازش استفاده کنیم. توری با تناوب بلند دست سان. توری های فیب
ر دست سان (chiral) تغییر یافتهٔ توریهای براگ فیبر نوری معمولی هستند. در واقع بجای آنکه توری روی سطح شیشه ایجاد شود. توریهای دست سان توریهای مکانیکی هستند که با ایجاد ریزساختارها روی شیشه بدست می آیند. و با چرخش یکنواخت فیبر نوری معمولی گرم شده این توری با تناوب بلند غیر هم مرکزتولید می شود. فیبر دوشکستی پیچیده، با مغزی غیر دایروی هم مرکز با چرخش متقارن ۱۸۰۰یک ساختار دوگانه مارپیچی ایجا می کند. تناوب برابر نصف چرخش است پس گام دو برابر دوره تناوب است(P=2a). فرورفتگیهای باریک در طیف عبوری به هنگام کوپل شدن نور بین مغزی و غلاف در توری بندی تناوب بلند دست سان با یک گام بزرگتر از طول موج اتفاق می افتد. اگر گام ها کمی کوچکتر از گام توری بندی تناوب بلند دست سان باشد، ور به فضای خارج از فیبر کوپل می شود. این پراکندگی در باند مرزی اتفاق می افتد، و جداکننده قطبش است. این توری بندی های تناوب بلند دست سان متوسط اساس قطبندههای خطی و دایروی با پهنای باند بیشتر از 100nm می باشد. فیبر پیچشی با یک مغزی غیرهم مرکز، یک ضریب شکست متناوب و یکسان برای گامهایی با اندازه P=a ایجاد می کند که یک ساختار مارپیچی ایجاد می کند. این ساختار
مارپیچی مغزی شبیه توری بندی تناوب بلند معمولی که با ریزخمش ایجاد می شود عمل می کند.
طیف سنجی (بیناب نمایی) فروشکست القایی لیزری (LIBS) با متمرکزکردن پالس لیزری روی مادهٔ نمونهٔ مجهول، حجم کوچکی از آن به شکل پلاسمای تابشی بسیار داغ که ناپایدار است، کنده می شود. پلاسما یک گاز یونیزه با دمای بالا شامل اتمها، یون و الکترونهای آزاد است. عامل ایجاد پلاسما برخورد پی در پی الکترونها با مولکولها و اتمهای نمونه و برانگیختگی آنهاست. تعداد این برخوردها آنقدر زیاد است که دمای پلاسما را بالا می برد. در حقیقت پلاسما را می توان یک شعله الکتریکی دانست که در مقایسه با شعله شیمیایی از پایداری، صحت و حساسیت بالاتری برخوردار است. عناصر مختلف در پلاسما پس از سرد شدن، طیف های اتمی، یونی و مولکولی مخصوص به خود را ساطع می کنند. از آنجایی که پلاسمای ایجاد شده دارای طول عمر بسیار کوتاهی است، لذا استفاده از تکنیک تفکیک زمانی به منظور انتخاب طیفهای اتمی، بسیار مهم است. نور گسیلی به وسیله یک طیف سنج به مؤلفه های طول موجی تجزیه شده و توسط آشکارساز ثبت می شود. با پردازش طول موج های ثبت شده، می توان به اطلاعاتی در مورد مقدار و نوع عناصر موجود در نمونه پی برد. تاریخچه. اما تاریخچه طیف سنجی فروشکست القاییده لیزری (LIBS) برمی
گردد به کمی بعد از ابداع لیزر در دهه ۶۰ میلادی. لیزر پایه اصلی تکنیک LIBS می باشد، بعد از ساخت اولین لیزر یاقوت در ۱۹۶۰ تحقیقات زیادی در زمینه لیزر صورت گرفت. در سال ۱۹۶۳ روش Q-Switched در لیزرها ابداع شد. این نوع لیزرها توانایی تولید پالس با انرژی بالا و طول پالس کوتاه را دارا بودند و قابلیت استفاده در تکنیک LIBS را پیدا کردند. در سال ۱۹۶۳ اولین گزارشات در مورد ایجاد پلاسمای لیزر در گازها داده شد. در ادامه در سال ۱۹۶۶ آنالیز فلزات داغ توسط تکنیک LIBS صورت گرفت و می توان این دوران را زمان تولد تکنیک LIBS در عرصه علم دانست. در سالیان متمادی تحقیقات زیادی روی این تکنیک صورت گرفت و امروزه این تکنیک، یک تکنیک شناخته شده در زمینه طیف سنجی می باشد مزیت وکاربرد. از آنجا که این روش را می توان در محیط های متفاوت روی هر سه فاز ماده (جامد، مایع و گاز) به کار گرفت، در سال های اخیر کاربرد این روش در زمینه های صنعتی، پزشکی، نظامی و… رشد و توسعه بسیاری پیدا کرده و با استفاده از آن نمونه های مختلفی از قبیل آلیاژهای فلزی، نمونه های وابسته به زمین شناسی، باستان شناسی، زیست محیطی، مواد پلیمری و بیولوژیکی مورد تحلیل و بررسی قرار
گرفته اند. ابزار و وسایل LIBS نسبت به دیگر روش های متداول ساده تر و ارزان تر است به گونه ای که می توان مجموعه ای از این ابزار را به صورت یک وسیله قابل حمل، قدرتمند و قابل استفاده در هر محیطی ساخت. مزیت هایی از قبیل عدم نیاز به آماده سازی نمونه که علاوه بر جلوگیری از آلوده شدن نمونه، استفاده از این روش را برای هر نمونه ای با ابعاد و ویژگی های مختلف ممکن می سازد. آنالیز از راه دور، سریع بودن و آنالیز مواد به طور آنی و در محل و… سبب شده که استفاده از این روش جهت تجزیه و تحلیل کمی و کیفی عنصری مواد مختلف بسیار مورد توجه قرار گیرد. همچنین این روش می تواند عناصر کمینه و اصلی را به طور همزمان و با حساسیتی بالا تا حد ppm آشکارسازی کند. تشکیل پلاسما. پلاسما مجموعه ای از ذرات شامل اتم ها، یون ها و الکترون های آزاد است که از نظر الکتریکی خنثی بوده و رفتاری جمعی از خود نشان می دهند. پلاسما در روش LIBS، از برهم کنش و جذب انرژی پالس لیزر توسط نمونه حاصل می شود. پلاسماها توسط پارامترهای گوناگونی مشخص می شوند که اساسی ترین آن ها درجه یونیزاسیون می باشد. پلاسمایی که در آن نسبت الکترونها به گونه های دیگر موجود در پلاسما، کمتر
از %۱۰ باشد پلاسمای ضعیف نامیده می شود و از طرفی پلاسمایی که اتمهای آن تعداد زیادی الکترون از دست داده و نسبت الکترون به اتم و یونها خیلی زیاد است، پلاسما با درجه یونیزاسیون بالا گفته می شود. پلاسماهای ایجاد شده در روش LIBS عموماً در دسته اول قرار می گیرند. برهم کنش بین لیزر و ماده دارای قدمتی طولانی به اندازه خود لیزر است. این فرایند که در روش LIBS محصول آن پلاسما است، فرایندی پیچیده است که به متغیرهای زیادی از جمله پارامترهای مربوط به لیزر و نوع ماده بستگی دارد و بحث پیرامون آن در اینجا نمی گنجد. در پلاسما، اتمهای خنثی و یونهایی که در حالت برانگیخته قرار دارند، از اهمیت ویژه ای برخوردار هستند. در ادامه فرایندهای مربوط به تشکیل پلاسما بیان خواهد شد پلاسما مجموعه ای از ذرات شامل اتمها، یون هاوالکترونهای آزاداست که ازنظرالکتریکی خنثی بوده ورفتاری جمعی ازخودنشان می دهند. یونش. در یک اتم خنثی تعداد الکترونها و پروتونها با هم برابرند و پروتونها در هسته به طور متمرکز (بار مثبت) و الکترونها در اطراف هسته در مدارهای اتمی حول هسته قرار گرفته اند و به شدت تحت تأثیر نیروی هسته هستند، به طوری که انرژی این مدارها و تراز
های اتمی کوانتیده است. حال اگر الکترون بیرونی ترین تراز به نحوی بتواند انرژی بیشتر از انرژی بستگی خود را جذب کند، می تواند از قید هسته فرار کرده و آزاد شود. این انرژی را، انرژی یونیزاسیون نامیده که باEi نشان داده می شود و به این فرایند، یونیزاسیون گفته می شود. اگر انرژی جذب شده توسط الکترون بیشتر از انرژی یونش باشد، الکترون هنگام ترک تراز اتمی دارای انرژی جنبشی خواهد بود و به دلیل عدم کوانتیده بودن انرژی جنبشی الکترون در فضای آزاد، الکترون تمام انرژی (بیشتر ازEi) را جذب کرده و دارای طیفی پیوسته خواهد بود. فرایندهای یونش. یونش برخوردی: به طور کلی برخورد بین ذرات شامل دو دسته برخوردهای کشسان و غیرکشسان می باشد. در برخوردهای کشسان قانون بقای انرژی جنبشی برقرار بوده و بعد از چنین برخوردی ساختار اتمی و مولکولی ذرات تغییری نمی کند و صرفاً انرژی جنبشی مبادله می شود. اما در برخوردهای غیرکشسان، انرژی جنبشی ذرات قبل و بعد از برخورد با هم برابر نبوده و مبادله انرژی شامل انتقال انرژی جنبشی و همچنین تغییر در انرژی داخلی اتم یا مولکول است که می تواند آن ها را یونیده کرده یا به حالات برانگیخته ببرد. به عبارت دیگر برخورد غیر
کشسان برخوردی است که منجر به یونش می شود. یک الکترون با انرژی جنبشی، در یک برخورد غیرکشسان، در صورتی منجر به یونش یک اتم یا مولکول می شود که شرط برقرار باشد (Eiاولین انرژی یونش است) در این حالت یک یون مثبت و دو الکترون ایجاد می شود. یونش یک اتم خنثی یا مولکول ممکن است به صورت مرحله ای یا پله ای نیز انجام پذیرد. به این صورت که امکان دارد انرژی الکترون های برخوردی در مقایسه با انرژی یونیزاسیون کمتر باشد. در این حالت، فرایندهایی به شکل زیر در یونش پله ای رخ می دهد. فوتو- یونش: یک اتم خنثی می تواند با جذب یک فوتون پرانرژی یونیزه شود. لازمه این امر این است که انرژی فوتون (E = hν) برخوردی با اتم، بزرگتر از انرژی یونش اتم باشد. منابع نور فرابنفش به دلیل انرژی بالایشان در فوتو- یونیزاسیون اتمها مؤثرند. همچنین اگر چند فوتون به طور همزمان به اتم تابیده شوند، می توانند مانند یک فوتون پرانرژی عمل کرده و انرژی یونش اتم را تأمین نمایند. برای این منظور باید شدت لیزر را بالا برد تا احتمال حضور چند فوتون به طور همزمان زیاد شود. فروشکست. فروشکست به پدیده ای گفته می شود که در آن ماده دراثر بالا رفتن دماواعمال میدان الکتریکی از
حالت نارسانابه حالت رسانا تبدیل می شود. شروع این فرایند را فروشکست و ادامه آن را تخلیه گویند. در واقع فروشکست لحظه تبدیل ماده از حالت نارسانا به رسانا را گویندکه دراثراعمال میدان الکتریکی ایجاد می شود. زمان شروع فرایند فروشکست ۸–۱۰ تا ۴–۱۰ ثانیه است. زمانی که میدان به ماده اعمال می شود، فروشکست در ماده رخ می دهد. با گذشت زمان یونیزاسیون داخل ماده زیادتر و زیادتر شده تا جایی که در نهایت با نور سفیدی که با چشم قابل رویت است همراه می شود. میدانی که تخلیه را ایجاد می کند، می تواند هر نوع میدانی اعم از Ac, Dc، الکترومغناطیسی، امواج الکترومغناطیسی فرکانس بالا و امواج اپتیکی باشد و یونیزاسیونی که اتفاق می افتد، می تواند درجات متفاوتی داشته باشد. گسیل پلاسما. گذارهایی که نوعاً در اتمها و یونهای موجود در پلاسما رخ می دهد باعث گسیل تابشی پلاسما می شود. اتمها یا یونها دارای دو دسته ترازهای مقید و آزاد می باشند. انرژی ترازهای مقید گسسته و انرژی ترازهای آزاد که همان انرژی الکترون است، به طور پیوسته تغییر می کند. گذارها به دو دسته جذبی و گسیلی تقسیم می شوند. در گذارهای جذبی، الکترون با دریافت انرژی کافی و جذب فوتون، از ترا
زهای مقید پایین تر به بالاتر (برانگیختگی) یا از ترازهای مقید به ترازهای آزاد (یونیزاسیون) می رود. گذارهای جذبی عموماً در هنگام تشکیل پلاسما رخ می دهد. اما در گذارهای گسیلی، الکترون آزاد توسط یک تراز انرژی یونی گیر افتاده و انرژی جنبشی اضافه خود را به شکل فوتون از دست می دهد (باز ترکیب). به این ترتیب، الکترون از ترازهای آزاد به مقید کشانده شده و سپس با گسیل فوتونهای بعدی، از ترازهای مقید بالاتر به پایین تر (واهلش) می آید که چنین گذارهایی هنگام تابش پلاسما مؤثر می باشد. تجهیزات مورد نیاز در روش LIBS. به طور کلی ابزار و تجهیزات معمول برای انجام طیف سنجی پلاسمای فروشکست القای لیزری عبارتند از: لیزر (منبع تولید پلاسما)، المان های نوری از قبیل آینه و عدسی (برای متمرکز کردن و جمع آوری نور)، منشور، تأخیرانداز، طیف سنج ها، آشکارسازها و کامپیوتر جهت آنالیز طیفها که در زیر در مورد آن توضیح داده خواهد شد. منبع تولید پلاسما. در این روش از لیزر به عنوان منبع ایجاد پلاسما استفاده می شود. پارامترهای لیزری برای استفاده در این روش از اهمیت بالایی برخوردارند. از جمله این پارامترها عبارتند از: المان های نوری. نور لیزر توسط تعداد
ی المان نوری مناسب شامل آینه ها و عدسیها به سطح نمونه رسیده و در آنجا متمرکز می شود. هرچه نور لیزر بهتر متمرکز شود، پلاسمای ایجاد شده قوی تر خواهد بود. از آنجا که تابش پلاسما حاوی اطلاعات ماده مورد آزمایش است و در همه جهات پخش می شود، لذا با یک چیدمان نوری مناسب می توان نور گسیلی بیشتری را جمع آوری کرده و به دستگاه طیف سنج و آشکارساز ارسال کرد. فیبر نوری. در این روش از فیبر نوری به منظور دریافت نور پلاسما و رساندن آن به دستگاه طیف سنج استفاده می شود. همچنین در آزمایش های راه دور که فاصله بین لیزر و نمونه زیاد است و همچنین در آزمایش هایی که نوع نمونه خطرناک بوده و نمی توان به آن نزدیک شد، برای رساندن نور لیزر به نمونه و جمعآوری نور حاصل از پلاسما از آن استفاده می شود. طیف سنج. نور حاصل از پلاسما از طریق فیبر نوری به وسیله طیف سنج به طول موجهای مختلف تشکیل دهنده آن تجزیه می شود و در نهایت با ورود به آشکارساز، شدت هر بازه طول موجی محاسبه می شود. برای تحلیل های چند عنصری با دقت بالا بهترین سیستم تحلیل نور و آشکارسازی یک طیف سنج اشل به همراه یک دوربین ICCD است. در مواردی دیگر بسته به نوع کار و دقت مورد نیاز می توا
ن از آشکارسازهای دیگر مانندCCD وPMT نیز استفاده کرد
کوه دالاخانی در ۱۰ کیلومتری جنوب شهر سنقر و ۸۵ کیلومتری شمال شرقی شهر کرمانشاه قرار دارد و از لحاظ ارتفاع با ۳۳۵۰ متر بعد از قله های پراو و شاهو، نمازگاه و قته چرمی، پنجمین قله "مرتفع" استان کرمانشاه به شمار می آید. این کوه جزء کوه های منفرد به حساب می آید و به رشته کوه خاصی پیوسته نیست. منفرد بودن این کوه زیبایی خاصی به مناطق اطراف بخشیده است. کوه دالاخانی دارای قله های متعددی است که از بین آن ها می توان به قله: سهیل (۳۳۵۰ متر)، کل فرج (۳۱۵۰ متر)، قیط قلعه (۳۲۸۰ متر)، کمر زرد، چالاو و … اشاره نمود که سه قله اول یاد شده از دیگر قله ها شهرت بیشتری دارند. وجه تسمیه. دالاخانی کلمه ای کوردی(دال و هەڵۆ در کوردی به معنای عقاب) به معنی آشیانه عقاب ها می باشد. تصور بر این است که قبلاً آشیانه عقاب ها بوده است. هرچند هم اکنون هم تعداد کمی عقاب در اطراف کوه وجود دارد. دال را در فرهنگ های فارسی از عقاب گرفته اند. مسیرهای صعود. برای رسیدن به قله دالاخانی چندین مسیر وجود دارد که هر کدام از این مسیرها، از یک روستای خاص آغاز می شوند و آن مسیر به نام آن روستا نامگذاری شده است که در ضلع های مختلف این کوه قرار دارند، این راه ها
در میانه های مسیر با رسیدن به پناهگاه دالاخانی (سهیل) مشترک می شوند و پناهگاه دالاخانی را می توان نقطه اشتراک این مسیرها دانست. پناهگاه. یکی از ویژگی های بارز و متمایز این کوه وجود پناهگاه زیبای دالاخانی و وجود چشمه آب سهیل در کنار آن می باشد این پناهگاه بروی یک گردنه در جنوب غربی قله اصلی در ارتفاع ۳۰۹۵ متری ساخته شده است و از لحاظ زمانی تقریباً با قله نیم ساعت فاصله دارد این پناهگاه شامل سه اتاق و یک راهرو می باشد که دوتا از این اتاق ها ۱۲ متری و یک اتاق آن ۷ متری می باشد و ظرفیت سی تا چهل نفر را جهت شب مانی دارد که به همت گروه کوهنوردی شهرستان سنقر در سال ۱۳۷۶ افتتاح شده است در کنار این پناهگاه چشمه آب دائمی و بسیار مصفایی وجود دارد که به چشمه سهیل مشهور است، این چشمه در صدمتری شمال پناهگاه قرار دارد. در دور نمای قله دالاخانی می توان با یک چرخش °۳۶۰ به ترتیب مهمترین ها از شمال به سمت راست شاهد قلل بدر و پریشان، خط الراس الوند، خان گُرمز، بزاو، نخود چال، امروله، خط الراس گرین، قله کربویی لرستان، خط الراس پراو، شاهو، آوالان، پنجه علی و غیره بود. چشمه ها. این کوه دارای جاذبه های فراوان برای کوهنوردان می باشد
. ازجمله چشمه های آن چشمه پونه که در راه مسیر صعود از روستای تینه مو از جبهه جنوبی قرار دارد که مخصوصاً در فصل بهار دارای آب فراوان و گوارایی است، همچنین چشمه سهیل که در ارتفاع ۳۰۰۰ متری و نزدیک پناه گاه در انتهای مسیر صعود قوریچای قرار دارد دارای آبی سرد و گوارا ست، روستای تینه مو از جاده ای کنار راهدارخانه ای که روی گردنه مله ماس است قابل دسترسی است.
پنس به انگلیسی(forceps) از خانواده بزرگ کلمپ ها و زیرگروه آن یعنی پنس ها می باشد. سوزن گیر با شیارهای ظریف و موازی که در دهانه اش دارد، به گرفتن سوزن بخیه کمک می کند. دهانه این وسیله در مقایسه با خانواده کلمپ ها کوتاه تر (برای واردکردن نیروی بیش تر) است.
باشگاه فوتبال چونبوری (به تایلندی: สโมสรฟุตบอลชลบุรี) یک باشگاه فوتبال واقع در چونبوری در کشور تایلند می باشد که در لیگ برتر فوتبال تایلند بازی می کند. این باشگاه در اصل در سال ۱۹۹۷ میلادی پایه گذاری شده است. چونبوری یک بار به مقام قهرمانی و سه بار به مقام نایب قهرمانی لیگ برتر تایلند دست یافته است.
تشخیص ناهنجاری ها که به عنوان تشخیص دورافتاده ها نیز شناخته شده است، به تشخیص الگوهای موجود در یک مجموعه اطلاعات داده شده، که با رفتار هنجار (نرمال) از پیش مقررشده، مطابقت ندارد، اشاره می کند؛ بنابراین الگوهای تشخیص داده شده، ناهنجاری ها نامیده می شوند و اغلب به اطلاعات حیاتی و کارآمد، در چندین حوزهٔ کاربرد، ترجمه می شوند. همچنین ناهنجاری ها به عنوان دورافتادگی، تغییر، انحراف، تعجب، نابجایی، صفات عجیب، نفوذ و غیره ارجاع می شوند. به طور خاص، در زمینه تشخیص سوءاستفاده و نفوذ به شبکه، موارد جالب اغلب موارد نادر نیستند، اما انفجارات غیرمنتظره در کار است. این الگو به یک تعریف آماری مشترک از دورافتادگی، به عنوان به عنوان یک شیء نادر پایبند نیست؛ و بسیاری از روش های تشخیص دورافتادگی (بویژه در روش بدون نظارت)، بر روی تعدادی داده ها ناموفق است، مگر آنکه به طور مناسب توزیع شده باشد. در عوض، یک الگوریتم تجزیه و تحلیل خوشه ای ممکن است توانایی تشخیص خردخوشه های تشکیل شده توسط این الگوها را داشته باشد. سه دستهٔ گسترده از فنون تشخیص ناهنجاری وجود دارد. فنون تشخیص ناهنجاری بدون ناظر، ناهنجاری ها را در یک مجموعهٔ دادهٔ آزمون
بدون برچسب، تحت این فرض که اکثریت موارد در مجموعه داده ها بهنجار هستند و با گشتن به دنبال مواردی که حداقل تناسب را با بقیه مجموعه داده ها دارند، تشخیص می دهند. فنون تشخیص ناهنجاری باناظر، نیاز به یک مجموعهٔ داده ها دارند که که با عنوان "بهنجار" و "نابهنجار" نشان دار شده و شامل آموزش طبقه بندی شده (تفاوت کلیدی بسیاری از مسایل طبقه بندی آماری، ماهیت نامتعادل ذاتی، ناشی از تشخیص دورافتادگی است) باشند. فنون تشخیص ناهنجاری نیمه نظارتی یک مدل که نشان دهنده رفتار طبیعی با توجه به یک مجموعه داده است، می سازند و سپس، احتمال یک مورد آزمون تولیدی به وسیلهٔ مدل آموخته شده را می سنجند. انواع مختلف ناهنجاری ها. ناهنجاری ها مختلفی که یک ماشین با آن مواجه می شود به شرح زیر است: ناهنجاری سراسری. آنها همچنین به عنوان ناهنجاری های نقطه ای شناخته می شوند. اینها ساده ترین نوع ناهنجاری ها هستند. اگر در یک مجموعه داده معین، یک نقطه داده به شدت از بقیه نقاط داده منحرف شود، به عنوان نقطه دورافتاده جهانی شناخته می شود. به طور مثال، در یک سیستم تشخیص نفوذ، اگر تعداد زیادی بسته در یک بازه زمانی بسیار کوتاه پخش شود، آنگاه ممکن است به عنو
ان یک نقطه دورافتاده جهانی در نظر گرفته شود و می توان گفت که آن سیستم خاص هک شده است. ناهنجاری های زمینه ای. آنها همچنین به عنوان «ناهنجاری های شرطی» شناخته می شوند. اگر در یک مجموعه داده معین، یک شی داده به طور قابل توجهی از سایر نقاط داده بر اساس یک زمینه یا شرایط خاص منحرف شود به عنوان دورافتاده زمینه ای شناخته می شود. یک نقطه داده ممکن است به دلیل شرایط خاصی یک نقطه پرت باشد و ممکن است تحت شرایط دیگری رفتار عادی نشان دهد؛ بنابراین، یک زمینه باید به عنوان بخشی از بیان مسئله مشخص شود تا نقاط دورافتاده زمینه ای شناسایی شوند. به طور مثال، دمای ۴۰ درجه سانتی گراد ممکن است در زمینه «فصل زمستان» به عنوان یک نقطه دورافتاده عمل کند، اما در زمینه «فصل تابستان» مانند یک نقطه داده معمولی رفتار می کند. ناهنجاری های جمعی. اگر در یک مجموعه داده معین، برخی از نقاط داده، به طور کلی، به طور قابل توجهی از بقیه مجموعه داده منحرف شوند، ممکن است به عنوان نقاط دورافتاده جمعی شناخته شوند. در اینجا، تک تک اشیاء داده ممکن است دورافتاده نباشند، اما وقتی به عنوان یک کل دیده شوند، ممکن است به صورت دورافتاده رفتار کنند. برای شناسایی ا
ین نوع دورافتاده ها، ممکن است به اطلاعات پس زمینه ای در مورد رابطه بین آن اشیاء داده ای نیاز داشته باشیم که رفتار دورافتاده را نشان می دهد. به طور مثال، در یک سیستم تشخیص نفوذ، بسته DOS از یک کامپیوتر به کامپیوتر دیگر ممکن است به عنوان رفتار عادی در نظر گرفته شود. با این حال، اگر این اتفاق با چندین رایانه به طور همزمان رخ دهد، ممکن است این رفتار غیرعادی در نظر گرفته شود و به طور کلی می توان آنها را به عنوان ناهنجاری جمعی نامید. الگوریتم های تشخیص ناهنجاری ها. دور افتاده ها یا همان outlierها و بی نظمی ها در داده ها معمولاً توسط الگوریتم های داده کاوی مختلف قابل تشخیص هستند. به عنوان مثال، الگوریتم هایی برای خوشه بندی و طبقه بندی. به طور کلی، الگوریتم ها به دو دسته کلیدی تقسیم می شوند که عبارتند از یادگیری تحت نظارت، بدون نظارت، نیمه نظارت. یادگیری تحت نظارت نوع رایج تر است. این یادگیری شامل الگوریتم هایی مانند رگرسیون خطی، رگرسیون لجستیک، ماشین بردار پشتیبانی، طبقه بندی چند کلاس و … است. پنج مورد از الگوریتم های تشخیص ناهنجاری به شرح زیر است (توضیحی مختصر در مورد هر یک داده شده است): الگوریتم k-NN. k-NN یکی از