Payamvdn/NorthPersian_fa_wiki huggingface dataset:
ابرشارگی یک فاز است که غالباً در دماهای پایین دیده می شود، به طور مثال هلیوم-۳ و هلیوم-۴ دارای یک اصطکاک سطحی می باشند که بعد از گذر از نقطه لاندا، گرانروی این مایع به صفر تبدیل می شود و مایع بدون اصطکاک می تواند جریان یابد. این پدیده ابتدا برای هلیوم مایع کشف شد، اما در اخترفیزیک، انرژی های بالا و نظریه های گرانش کوانتومی هم دیده می شود. ابرشارگی، نخستین بار برای هلیوم-۴ توسط پیوتر کاپیتسا، جان اف آلن و دن میسنر در سال ۱۹۳۷ کشف شد. ابر شاره حالتی از ماده است که در آن حالت مانند سیالی که دارای ویسکوزیته و آنتروپی صفر است رفتار می کند. معمولاً هیدروژن، هلیم -۳ و هلیم -۴ در یک حالت که به عنوان نقطه لاندا می گویند، دارای ویسکوزیته صفر می شوند. همان طور که ابر رساناها در برابر جریان هیچ مقاومتی از خود نشان نمی دهند، ابر سیالات نیز بدون هیچ گونه اصطکاکی و به طور آزادانه می توانند جریان پیدا کنند. ابر سیالات دارای ویسکوزیته و آنتروپی صفر و رسانایی گرمایی بینهایت می باشند (در نتیجه غیرممکن است که در ابر سیالات گرادیان دما ایجاد کرد همان طور که نمی توان در ابر رساناها اختلاف ولتاژ ایجاد نمود). یکی از نتایج دیدنی ین خ
واص که اثر چشمه نامیده می شود، این است که اگر یک لوله مویین را در یک حمام ابر شاره هلیم قرار دهیم و گرما دهیم (حتی با تاباندن نور بر آن) هلیم شروع به بالا آمدن از لوله مویین خواهد کرد (طبق معادله کلازیوس - کلاپیرون). دومین اثر غیرعادی این است که ابر شاره هلیم می تواند فیلمی از شاره به ضخامت یک اتم تشکیل دهد و از اطراف ظرف محتوی آن بالا آید. این پدیده به چگالش بوز-انیشتین مربوط است ولی با هم یکسان نیستند؛ نه همه ابرشاره ها چگالش بوز-انیشتین و نه همهٔ چگالش های بوز-انیشتین ابرشاره در نظر گرفته می شوند. ابرشارگی در هلیم - ۴ در دماهای بسیار بالاتر از هلیم - ۳ رخ می دهد هر اتم از He-4 یک ذره بوزون، با اسپین صفر است. یک اتم هلیوم-۳ یک ذره فرمیونیک(fermion) است که می تواند بوزون را تنها با جفت شدن با خود را در دماهای بسیار پایین تر تشکیل دهد. این فرایند شبیه به جفت شدن الکترون در ابررسانایی است. ابرشارگی یک گاز فرمیونی فوق سرد به صورت تجربی توسط Wolfgang Ketterle به اثبات رسید و تیم او گرداب های کوانتومی را در دمای ۵۰ نانوکلوین در MIT در ماه آوریل سال ۲۰۰۵ مشاهده کردند. این چنین گرداب هایی قبلاً در یک گاز بوزونی فوق
سرد در سال ۲۰۰۰ مشاهده شده بود ولی برای نخستین بار در گازهای دو بعدی دیده می شد. این ایده که ابرشارگی در داخل ستاره نوترونی وجود دارد اولین بار توسط Arkady Migdal ارائه شده است. با بررسی الکترون های درون زوج قیدهایی که ابر رسانا را به خاطر عکس العمل بین الکترون و شبکه به وجود می آورند، انتظار می رود که نوکلیون های درون یک ستاره نوترونی وقتی چگالی به اندازه کافی بالا و دما کم باشد نیز زوج قیدها را به خاطر نیروی اتمی بلند برد به وجود می آورد و موجب ابرسیالی و ابر رسانایی می شود. ابر شاره هلیوم- ۴. در سال ۱۹۵۰ Hall و Vinen آزمایش هایی انجام دادند که خطوط گردابی تدریجی در ابر شاره هلیم -۴ به وجود آورد، در سال ۱۹۶۰ Rayfield و Reif موفق به ایجاد حلقه های گردابی تدریجی شدند پاکارد تا تقاطع خطوط گرداب با سطح آزاد شاره مشاهده می شود Avenel و Varoquaux اثر جوزفسون در ابرشاره هلیوم -۴ را مورد مطالعه قرار دادند. در سال ۲۰۰۶ یک گروه در دانشگاه مریلند گرداب تدریجی با استفاده از ذرات ردیاب کوچک هیدروژن جامد را تجسم کردند. ویژگی ها. شکل ۱ نمودار فازی هلیم- ۴ است. این نمودار نمودار p بر حسب T که رژیم مایع و جامد با کمک منحنی
ذوب از هم جدا شده اند (بین حالت جامد و مایع) و ناحیه گاز و مایع به کمک خط فشار بخار از هم جدا شده اند. دومی در نقطه بحرانی به پایان می رسد که در آن نقطه تفاوت بین گاز و مایع از بین می رود. این نمودار نشان می دهد که این ویژگی که هلیم - ۴ حتی در صفر مطلق به حالت مایع است قابل توجه است، هلیم-۴ جامد فقط در فشار بالاتر از ۲۵ بار جامد است. شکل همچنین خط λ را نشان می دهد. این خطی است که دو رژیم شاره هلیم ۱ و هلیم ۲ را در نمودار فازی از هم جدا می کند. در ناحیهٔ یک هلیم رفتار یک شاره معمولی را دارا می باشد در حالی که در ناحیه دو هلیم یک ابر شاره می باشد. در زیر خط λ مایع به دو نوع می تواند تشریح شود این رفتارها از دو جزء تشکیل می شود: نسبت چگالی مربوط ρn/ρ وρs/ρ, با (ρn (ρs چگالی شاره نرمال (ابر سیال) و ρ (چگالی کلی) به دما وابسته است و این وابستگی در شکل ۳ نمایش داده شده است. با کاهش دما، درصد چگالی ابر شاره از صفر در Tλ به یک در صفر کلوین می رسد. زیر ۱ کلوین هلیم کاملاً به صورت ابرشاره است. نمودار ۲- تغییرات ظرفیت گرمایی هلیم ۴ با دما را نشان می دهد این شکل ظرفیت گرمایی He-4 مایع در فشار بخار اشباع به عنوان تابعی ا
ز دما است. نقطهٔ اوج در T = 2.17 K نشان دهنده انتقال فاز است. همچنین نام خط λ از رسم دما بر حسب گرما که شکل حرف یونانی λ را درست می کند حاصل شده است. جریان فیلمی. بسیاری از مایعات معمولی مثل الکل یا بنزین به خاطر تنش سطحی شان، از دیواره های جامد به بالا می خزند. هلیوم مایع نیز این ویژگی را دارد، اما در این مورد He-II که به صورت لایه ای از مایع اصلی خارج می شود محدود نبودنش در این امر به خاطر ویسکوزیته جریانش نیست بلکه به خاطر سرعت بحرانی اش که حدود cm/s ۲۰ است، می باشد. این سرعت زیاد است در نتیجه ابرشاره هلیوم می تواند به آسانی به بالای دیواره ظرف برود و به پایین و به سطح مایع برگردد. در یک ظرف قطراتی که قابل دیدن هستند به وجود می آیند. ابر شاره هیدرودینامیک. معادله حرکت ماده ابرشاره به همراه یکسری فرضیات ساده کننده توسط قانون نیوتن تفسیر می شود. formula_1 M۴ حجم مولار هلیوم و formula_2 سرعت ماده ابر شاره است. به مشتق بر حسب زمان مشتق هیدرودینامیک نیز گفته می شود، یعنی نرخ زیاد شدن سرعت هنگام حرکت سیال. در مورد ابر سیال ها هلیوم در میدان نیروی جاذبه نیرو با معادله زیر بیان می شود: formula_3 در این معادله μ پت
انسیل شیمیایی مولی، g شتاب جاذبه و z مختصات عمودی است؛ بنابراین حاصل می شود: formula_4 این معادله فقط وقتی بر قرار است که "v"s زیر یک مقدار بحرانی که معمولاً توسط شعاع شاره جریان یافته تعیین می شود، باشد. در مکانیک کلاسیک، نیرو معمولاً گرادیان انرژی پتانسیل می باشد. معادله ۱ نشان می دهد که در مورد مواد ابرشاره معادله نیرو عبارتی شامل گرادیان پتانسیل شیمیایی دارد. دلیل ویژگی های خاص He-II این مورد است. فشار چشمه. فرمولی که معمولاً ما استفاده می کنیم اینگونه است: formula_5 که در اینجا "S"mآنتروپی مولی و "V"mحجم مولی است. با معادله بالا (μ("p","T"توسط یک انتگرال خطی در صفحه P-T محاسبه می شود. اول از مبدأ انتگرال می گیریم تا (p,0) در نتیجه در T =۰. سپس از (p,0) تا (P,T) که فشار ثابت است انتگرال می گیریم. در انتگرال اول dT=۰ و در دومی dp=۰ می باشد. حاصل اینگونه می شود: formula_6 در مورد کار ما فشار بسیار کوچک است در نتیجهVm به صورت جرئی ثابت است. در نتیجه: formula_7 که در اینجا Vm0 حجم مولار مایع در دما و فشار صفر است. قسمت دیگر معادله ۳ به عنوان محصول Vmنیز نوشته می شود و مقدارpfکه مقدار فشار را دارد. formula_8 ف
شارpf به عنوان فشار چشمه شناخته می شود و توسط آنتروپی هلیوم که توسط ظرفیت گرمایی محاسبه می شود می توان آن را حساب کرد. اگر T =Tf فشار چشمه برابر bar 0.692 خواهد بود. با توجه به مقدار دانسیته هلیوم مایع (kg/m3 125) و g = 9.8 m/s2 ستونی از هلیوم مایع با ارتفاع ۵۶ متر خواهیم داشت. در نتیجه در آزمایش های زیادی، فشار چشمه بیشترین اثر را بر حرکت ابر شاره در مقابل جاذبه خواهد داشت. از معادله ۳ و ۴ و ۵ خواهیم داشت: formula_9 formula_10 معادله ۷ نشان می دهد که ماده ابر شاره با داشتن گرادیان فشار و میدان جاذبه شتاب می گیرد و علاوه بر آن با فشار چشمه نیز این اتفاق می افتد. معادله ۵ فقط از نظر ریاضی معنادار است اما در شرایط آزمایشگاهی خاص pf می تواند مانند فشار واقعی عمل کند. شکل زیر دو لوله را که هردو He-II دارند را نشان می دهد. لوله سمت چپ در دمای صفر کلوین و فشار صفر قرار دارد. لوله ها توسط یک superleak متصل شده است. اما ماده ابر شاره می تواند درون این superleak بدون هیچ مشکلی (زیر سرعت بحرانی) جریان داشته باشد. در حالت پایدارvs=۰ نتیجه معادله ۷ به صورت زیر می شود: formula_11 در اینجا رابطه ای که وجود دارد به این گونه
است: این یعنی که فشار در لوله راستی برابر با فشار چشمه است در Tr. در یک آزمایش که مانند شکل ۵ تنظیم شده است، یک چشمه را می توان تولید کرد. اثر چشمه جهت به محاسبه چرخه هلیوم در یک یخچال رقیق ساز استفاده می شود. انتقال حرارت. شکل ذیل یک آزمایش رسانش را بین دو دمای TH و TL نشان می دهد که توسط یک لوله ای که با He-II پر شده است، وصل شده است. وقتی که به انتهای گرم گرما داده می شود در آنجا یک فشاری مطابق معادله ۷ درست می شود. این فشار جزء عادی را از انتهای گرم به انتهای سرد می برد مطابق معادله زیر: در اینجا ηn ویسکوزیته ماده عادی و Z فاکتوری هندسی و حجم جریان است. جریان عادی توسط یک ابر شاره که از انتهای سرد به گرم می رود، متعادل می شود. در قسمت انتهایی یک تبدیل عادی به ابر شاره اتفاق می افتد و برعکس؛ بنابراین گرما توسط نه رسانش بلکه با همرفت منتقل می شود. این نوع انتقال دما بسیار مؤثر است بنابراین رسانش گرمایی این ماده خیلی بهتر از بهترین مواد است. شرایط قابل مقایسه با لوله های حرارتی که حرارت توسط تبدیل گاز به مایع انتقال می یابد. هدایت حرارتی بالایHe-IIبرای تثبیت آهن رباهای ابررسانا استفاده می شود. مانند همان ها
یی که در CERN استفاده می شود. ویژگی های ابرشاره ها. با وجود این ویژگی های عجیب موجی، این موج های ابر سیال ها می توانند در فشار معمولی نیز انتشار یابند. دانشمندان با این اتفاق عجیب در مقابل موارد عادی بهت زده شدند در نتیجه از یک سیستم دو سیاله استفاده کردند تا ابر سیال ها را بررسی کنند. لاندا و تیسزا تئوری ای ارائه دادند با این فرض که ابر شاره از یک درصدی از اتمهای با شرایط و رفتار کوانتومی یکسان دارد که قسمتی از ابر شاره را تشکیل می دهند و درصدی از اتمهای در حالت عادی که متغیر حالت کوانتومی هستند. وقتی به صفر مطلق می رسد مقدار اتم های عادی کم می شود. این تئوری به زیبایی بیشتر ابر سیال ها را توضیح داد اما فیزیکدانان همواره در تلاش برای اضافه کردن به این تئوری هستند از آنجایی که هر روز ویژگی های جدید کشف می شود. کاربردها. ابرشاره ها می توانند یک کلاس جدید از حسگرهای فوق العاده حساس به چرخش برای استفاده در سیستم هدایت دقت و برنامه های کاربردی دیگر ایجاد کنند.
هستهٔ زمین به دو بخش درونی (جامد) و بیرونی (مایع) تقسیم می شود که ۹۵٪ آن را هستهٔ بیرونی تشکیل می دهد. هستهٔ بیرونی زمین، لایه ای از ساختار زمین است که هستهٔ درونی را فرا گرفته و برخلاف آن مایع است و در زیر گوشته قرار گرفته است. هستهٔ بیرونی از ناپیوستگی گوتنبرگ در عمق ۲٬۹۰۰ کیلومتری آغاز و تا عمق ۵٬۱۲۰ کیلومتری که مرز هستهٔ بیرونی و هستهٔ درونی قرار دارد ادامه می یابد. ترکیب عمومی هسته آلیاژ آهن-نیکل است و به همین دلیل به آن نیف یا نیفه نیز می گویند. هستهٔ بیرونی دارای حرکت های همرفتی است که سرعت آن ها چندین کیلومتر در سال است. حرکت وضعی زمین تأثیر به سزایی در این حرکات داشته و این اثر به نام تأثیر کوریولیس نامیده می شود.
براون، ، نام شرکتی است که در تولید وسایل الکتریکی فعال و برندی جهانی است. این شرکت در سال ۱۹۲۱ توسط مکس براون و در شهر فرانکفورت، آلمان بنیان گذاشته شد. سپس در سال ۱۹۶۷ توسط شرکت ژیلت خریداری گردید. اکنون شرکت براون، از شرکت های زیرمجموعه پروکتر اند گمبل محسوب می شود. دفتر مرکزی شرکت براون، در شهر کرونبرگ ایم تانوس، آلمان قرار دارد.
ساکت باش یا دهنتو ببند و نام فیلمی کمدی به زبان فرانسه با بازی ژرار دوپاردیو و ژان رنو است. این فیلم در سال ۲۰۰۳ ساخته شده و توسط فرانسیس وبر کارگردانی شده است. این فیلم به نام Ruby &amp; Quentin نیز مشهور است. داستان فیلم. در این فیلم دو نفر که به دلایل گوناگون به زندان تفاوتی در این میان برایشان به وجود می آید.
فرزند پسر زاده ای مذکر؛ پسری نسبت به والدینش است. نقطهٔ مقابل آن فرزند دختر است.
دیوید سیمور (David Seymour) مشهور به «چیم»، عکاس و فتوژورنالیست انسان گرا و ضدجنگ (۱۹۱۱–۱۹۵۶) و از مؤسسان آژانس عکس مگنوم (مگنوم فوتوز) بود. دیوید سیمور در ۲۰ نوامبر ۱۹۱۱ در لهستان متولد شد. پس از پایان تحصیلات متوسطه به آلمان رفت و در سن ۱۸ سالگی وارد آکادمی گرافیک و آرت آلمان شد و به عنوان متخصص در امور مربوط به چاپ کتاب های رنگی فارغ التحصیل شد. او سپس به فرانسه رفت و به عنوان عکاس خبری در پاریس مشغول به کار شد. در نامه ای که در سال ۱۹۳۳ برای دوستش «اِما» نوشته بود از کارش احساس رضایت می کرده و پیشرفتش را در این زمینه مرهون علاقه اش به عکاسی دانسته است. او سرانجام در ملاقات تاریخی اش با رابرت کاپا و هانری کارتیه برسون تصمیم به تأسیس مگنوم گرفتند. سیمور و برسون روحیات نزدیک به هم داشتند و هر دو از طبع لطیفی برخوردار بودند و اقتضای شرایط آنان را به سمت عکاسی جنگ کشیده بود. سیمور در تمام مدت جنگ جهانی دوم عکاسی را کنار گذاشته بود، ولی به زودی پس از اتمام جنگ در یک پروژه دو ساله با همکاری یونسکو بر روی موضوع کودکانی که در جنگ مجروح و بی خانمان شده بودند کار می کرد، در عکس های او درکی از رنجی که انسان ها بخاطر
سرنوشتشان به دوش می کشند، موج می زند. موضوع عکس های او حقوق از بین رفته بشریت در جنگ ها بود. زندگی فرصت زیادی به سیمور نداد و او در ۱۰ نوامبر ۱۹۵۶ و در سن ۴۵ سالگی و در حالی که مشغول عکاسی خبری از جنگ های مصر بود، در شهر کانال سوئز بر اثر رگبار مسلسل کشته شد. کتاب «از جنگ بگوییم» شامل تعدادی از عکس های ضدجنگ سیمور که در آن به رنج و بینوایی کودکان پرداخته است، در ایران به همت دو نفر با نام های مستعار ریاحی و برکت منتشر شده است (انتشارات روشنه، ۱۳۶۳). منابع. صفحه دیوید سیمور در مرکز بین الملی عکاسی پیوند به بیرون. بایگانی عکس های دیوید سیمور در آژانس عکس مگنوم
اوینور یک شرکت دولتی هواپیمایی در نروژ است. این شرکت در سال ۱۹۴۷ تأسیس شده است. دفتر مرکزی شرکت هواپیمایی اوینور در اسلو، نروژ قرار دارد. تعداد کارکنان این شرکت حدود دو هزار و چهارصد نفر است. این شرکت مالک و اداره کننده 44 فرودگاه در نروژ است، که 14 عدد از این فرودگاه ها در ارتباط با نیروی هوایی پادشاهی نروژ و مسئول خدمات کنترل ترافیک هوایی در نروژ است. رخداد فنی مهم. در آوریل ۲۰۲۴، یک اشکال فنی در مرکز کنترل Oslo منجر به بسته شدن موقت فضای هوایی جنوب نروژ شد و مشکلات قابل توجهی در پروازها، به ویژه در فرودگاه اسلو ایجاد کرد. بازگشایی تدریجی انجام شد ولی تأثیرات مخرب بر پروازهای آن روز باقی ماند apnews.com. جمع بندی و چشم انداز آینده. Avinor در حال گذار به شرکتی با تمرکز بر: پیش بینی می شود ترافیک مسافر تا ۵۷ میلیون نفر تا سال ۲۰۳۱ رشد داشته باشد، که فشار مضاعفی بر زیرساخت ها و برنامه ریزی های سرمایه ای ایجاد می کند Wikipedia+15AVIONEWS+15avinor.no+15.
دیاجیو شرکت بریتانیایی چندملیتی تولیدکنندهٔ انواع نوشیدنی های الکلی است، که دفتر مرکزی آن در شهر لندن، انگلستان قرار دارد. این شرکت بزرگ ترین تولید کنندهٔ نوشیدنی های تقطیری از جمله آبجو و شراب در جهان می باشد. از برندهای معروف دیاجیو می توان به: جانی واکر (پرفروش ترین ویسکی در جهان)، اسمیرنوف (پرفروش ترین ودکا در جهان)، بیلیز، (نوعی لیکور) و گینس، (نوعی آبجو) اشاره نمود. این شرکت همچنین مالک برند خوزه کوئروو، (پرفروش ترین تکیلا در جهان) نیز می باشد. شرکت دیاجیو محصولات خود را در بیش از ۱۸۰ کشور جهان ارائه می کند و در ۸۰ کشور نیز دارای شعبه است. بخشی از سهام شرکت دیاجیو در بازارهای بورس لندن و بورس نیویورک معامله می شود. این شرکت در سال ۲۰۱۱ با ارزش بازاری بالغ بر ۳۴ میلیارد پوند در رتبه ۱۲ از بزرگ ترین شرکت های فعال در بازار بورس اوراق بهادار لندن قرار داشت.
این فهرست شامل خورشیدگرفتگی های قرن هفدهم پیش از میلاد است که در طی دورهٔ سال ۱۷۰۰ پیش از میلاد تا ۱۶۰۱ پیش از میلاد روی داده اند. در این دوره، ۲۳۰ خورشیدگرفتگی رخ داد که ۷۵ مورد آن خورشیدگرفتگی جزئی، ۶۰ مورد خورشیدگرفتگی حلقه ای، ۶۰ خورشیدگرفتگی کامل و ۲۴ مورد نیز از نوع خورشیدگرفتگی مرکب بود. بیش ترین تعداد خورشیدگرفتگی در طول یکسال، مربوط به سال ۱۶۷۶ پیش از میلاد بوده که پنج گرفتگی روی داد و در ماه ژوئیه سال ۱۶۱۱ پیش از میلاد، دو خورشیدگرفتگی رخ داد.
خورشیدگرفتگی ۲۱ ژوئن ۲۰۰۱ یک خورشیدگرفتگی از نوع خورشیدگرفتگی کامل است. این خورشیدگرفتگی در تاریخ ۲۱ ژوئن ۲۰۰۱ میلادی ( خورشیدی) روی داد که زمان اوج آن، ساعت ۱۲:۰۴:۴۶ به وقت ساعت هماهنگ جهانی بوده است. مدت زمان و طول این خورشیدگرفتگی ۴ دقیقه و ۵۷ ثانیه بود.
خورشیدگرفتگی ۱۴ دسامبر ۲۰۰۱ یک خورشیدگرفتگی از نوع خورشیدگرفتگی حلقه ای است. این خورشیدگرفتگی در تاریخ ۱۴ دسامبر ۲۰۰۱ میلادی ( خورشیدی) روی داد که زمان اوج آن، ساعت ۲۰:۵۳:۰۱ به وقت ساعت هماهنگ جهانی بوده است. مدت زمان و طول این خورشیدگرفتگی ۳ دقیقه و ۵۳ ثانیه بود.
خورشیدگرفتگی ۱۰ ژوئن ۲۰۰۲ یک خورشیدگرفتگی از نوع خورشیدگرفتگی حلقه ای است. این خورشیدگرفتگی در تاریخ ۱۰ ژوئن ۲۰۰۲ میلادی ( خورشیدی) روی داد که زمان اوج آن، ساعت ۲۳:۴۵:۲۲ به وقت ساعت هماهنگ جهانی بوده است. مدت زمان و طول این خورشیدگرفتگی ۰ دقیقه و ۲۳ ثانیه بود.
خورشیدگرفتگی ۴ دسامبر ۲۰۰۲ یک خورشیدگرفتگی از نوع خورشیدگرفتگی کامل است. این خورشیدگرفتگی در تاریخ ۴ دسامبر ۲۰۰۲ میلادی ( خورشیدی) روی داد که زمان اوج آن، ساعت ۷:۳۲:۱۶ به وقت ساعت هماهنگ جهانی بوده است. مدت زمان و طول این خورشیدگرفتگی ۲ دقیقه و ۴ ثانیه بود.
خورشیدگرفتگی ۳۱ مه ۲۰۰۳ یک خورشیدگرفتگی از نوع خورشیدگرفتگی حلقه ای است. این خورشیدگرفتگی در تاریخ ۳۱ مه ۲۰۰۳ میلادی ( خورشیدی) روی داد که زمان اوج آن، ساعت ۴:۰۹:۲۲ به وقت ساعت هماهنگ جهانی بوده است. مدت زمان و طول این خورشیدگرفتگی ۳ دقیقه و ۳۷ ثانیه بود.
خورشیدگرفتگی ۲۳ نوامبر ۲۰۰۳ یک خورشیدگرفتگی از نوع خورشیدگرفتگی کامل است. این خورشیدگرفتگی در تاریخ ۲۳ نوامبر ۲۰۰۳ میلادی ( خورشیدی) روی داد که زمان اوج آن، ساعت ۲۲:۵۰:۲۲ به وقت ساعت هماهنگ جهانی بوده است. مدت زمان و طول این خورشیدگرفتگی ۱ دقیقه و ۵۷ ثانیه بود.
خورشیدگرفتگی ۱۹ آوریل ۲۰۰۴ یک خورشیدگرفتگی از نوع خورشیدگرفتگی جزئی است. این خورشیدگرفتگی در تاریخ ۱۹ آوریل ۲۰۰۴ میلادی ( خورشیدی) روی داد که زمان اوج آن، ساعت ۱۳:۳۵:۰۵ به وقت ساعت هماهنگ جهانی بوده است.
خورشیدگرفتگی ۱۴ اکتبر ۲۰۰۴ یک خورشیدگرفتگی از نوع خورشیدگرفتگی جزئی است. این خورشیدگرفتگی در تاریخ ۱۴ اکتبر ۲۰۰۴ میلادی ( خورشیدی) روی داد که زمان اوج آن، ساعت ۳:۰۰:۲۳ به وقت ساعت هماهنگ جهانی بوده است.
خورشیدگرفتگی ۸ آوریل ۲۰۰۵ یک خورشیدگرفتگی از نوع خورشیدگرفتگی مرکب است. این خورشیدگرفتگی در تاریخ ۸ آوریل ۲۰۰۵ میلادی ( خورشیدی) روی داد که زمان اوج آن، ساعت ۲۰:۳۶:۵۱ به وقت ساعت هماهنگ جهانی بوده است. مدت زمان و طول این خورشیدگرفتگی ۰ دقیقه و ۴۲ ثانیه بود.
خورشیدگرفتگی ۳ اکتبر ۲۰۰۵ یک خورشیدگرفتگی از نوع خورشیدگرفتگی حلقه ای است. این خورشیدگرفتگی در تاریخ ۳ اکتبر ۲۰۰۵ میلادی ( خورشیدی) روی داد که زمان اوج آن، ساعت ۱۰:۳۲:۴۷ به وقت ساعت هماهنگ جهانی بوده است. مدت زمان و طول این خورشیدگرفتگی ۴ دقیقه و ۳۲ ثانیه بود.
خورشیدگرفتگی ۲۹ مارس ۲۰۰۶ یک خورشیدگرفتگی از نوع خورشیدگرفتگی کلی است. این خورشیدگرفتگی در تاریخ ۲۹ مارس ۲۰۰۶ میلادی ( خورشیدی) روی داد که زمان اوج آن، ساعت ۱۰:۱۲:۲۳ به وقت ساعت هماهنگ جهانی بوده است. مدت زمان و طول این خورشیدگرفتگی ۴ دقیقه و ۷ ثانیه بود. در روز چهار شنبه، ۹ فروردین ۱۳۸۵ (۲۹ مارس ۲۰۰۶)، گرفت کلی خورشید در نوار باریکی که نیمی از کرهٔ زمین را احاطه می کرد، قابل رؤیت بود. سایهٔ کامل ماه سفر خود را از برزیل آغاز کرد و پس از عبور از اقیانوس اطلس، پا به قارهٔ آفریقا گذاشته و سپس خود را به دریای مدیترانه زد و با عبور از سراسر کشور ترکیه و قسمتی از روسیه، سرانجام گرفت در مغولستان به هنگام پایان روز، پایان یافت. نیم سایه ماه نیز در بیشتر مناطق آفریقا، اروپا و خاورمیانه گسترده شد و ساکنان این مناطق توانستند به تماشای گرفت جزئی خورشید بنشینند. بهترین مکان برای دیدن این خورشید گرفتگی در ایران آذربایجان غربی از جمله شهرهای ارومیه، خوی، ماکو و قره ضیاالدین بود چون بیشترین درصد گرفتگی در ایران در این مناطق بود.
خورشیدگرفتگی ۲۲ سپتامبر ۲۰۰۶ یک خورشیدگرفتگی از نوع خورشیدگرفتگی حلقه ای است. این خورشیدگرفتگی در تاریخ ۲۲ سپتامبر ۲۰۰۶ میلادی ( خورشیدی) روی داد که زمان اوج آن، ساعت ۱۱:۴۱:۱۶ به وقت ساعت هماهنگ جهانی بوده است. مدت زمان و طول این خورشیدگرفتگی ۷ دقیقه و ۹ ثانیه بود.
خورشیدگرفتگی ۱۹ مارس ۲۰۰۷ یک خورشیدگرفتگی از نوع خورشیدگرفتگی جزئی است. این خورشیدگرفتگی در تاریخ ۱۹ مارس ۲۰۰۷ میلادی ( خورشیدی) روی داد که زمان اوج آن، ساعت ۲:۳۲:۵۷ به وقت ساعت هماهنگ جهانی بوده است.
خورشیدگرفتگی ۱۱ سپتامبر ۲۰۰۷ یک خورشیدگرفتگی از نوع خورشیدگرفتگی جزئی است. این خورشیدگرفتگی در تاریخ ۱۱ سپتامبر ۲۰۰۷ میلادی ( خورشیدی) روی داد که زمان اوج آن، ساعت ۱۲:۳۲:۲۴ به وقت ساعت هماهنگ جهانی بوده است.
خورشیدگرفتگی ۷ فوریه ۲۰۰۸ یک خورشیدگرفتگی از نوع خورشیدگرفتگی حلقه ای است. این خورشیدگرفتگی در تاریخ ۷ فوریه ۲۰۰۸ میلادی ( خورشیدی) روی داد که زمان اوج آن، ساعت ۳:۵۶:۱۰ به وقت ساعت هماهنگ جهانی بوده است. مدت زمان و طول این خورشیدگرفتگی ۲ دقیقه و ۱۲ ثانیه بود.
خورشیدگرفتگی ۲۶ ژانویه ۲۰۰۹ یک خورشیدگرفتگی از نوع خورشیدگرفتگی حلقه ای است. این خورشیدگرفتگی در تاریخ ۲۶ ژانویه ۲۰۰۹ میلادی ( خورشیدی) روی داد که زمان اوج آن، ساعت ۷:۵۹:۴۵ به وقت ساعت هماهنگ جهانی بوده است. مدت زمان و طول این خورشیدگرفتگی ۷ دقیقه و ۵۴ ثانیه بود.
خورشیدگرفتگی ۲۲ ژوئیه ۲۰۰۹ یک خورشیدگرفتگی از نوع خورشیدگرفتگی کامل است. این خورشیدگرفتگی در تاریخ ۲۲ ژوئیه ۲۰۰۹ میلادی ( خورشیدی) روی داد که زمان اوج آن، ساعت ۲:۳۶:۲۵ به وقت ساعت هماهنگ جهانی بوده است. مدت زمان و طول این خورشیدگرفتگی ۶ دقیقه و ۳۹ ثانیه بود.
خورشیدگرفتگی ۱۵ ژانویه ۲۰۱۰ یک خورشیدگرفتگی از نوع خورشیدگرفتگی حلقه ای است. این خورشیدگرفتگی در تاریخ ۱۵ ژانویه ۲۰۱۰ میلادی ( خورشیدی) روی داد که زمان اوج آن، ساعت ۷:۰۷:۳۹ به وقت ساعت هماهنگ جهانی بوده است. مدت زمان و طول این خورشیدگرفتگی ۱۱ دقیقه و ۸ ثانیه بود.
خورشیدگرفتگی ۱۱ ژوئیه ۲۰۱۰ یک خورشیدگرفتگی از نوع خورشیدگرفتگی کامل است. این خورشیدگرفتگی در تاریخ ۱۱ ژوئیه ۲۰۱۰ میلادی ( خورشیدی) روی داد که زمان اوج آن، ساعت ۱۹:۳۴:۳۸ به وقت ساعت هماهنگ جهانی بوده است. مدت زمان و طول این خورشیدگرفتگی ۵ دقیقه و ۲۰ ثانیه بود.
خورشیدگرفتگی ۴ ژانویه ۲۰۱۱ یک خورشیدگرفتگی از نوع خورشیدگرفتگی جزئی است. این خورشیدگرفتگی در تاریخ ۴ ژانویه ۲۰۱۱ میلادی ( خورشیدی) روی داد که زمان اوج آن، ساعت ۸:۵۱:۴۲ به وقت ساعت هماهنگ جهانی بوده است.
خورشیدگرفتگی ۲۵ نوامبر ۲۰۱۱ یک خورشیدگرفتگی از نوع خورشیدگرفتگی جزئی است. این خورشیدگرفتگی در تاریخ ۲۵ نوامبر ۲۰۱۱ میلادی ( خورشیدی) روی داد که زمان اوج آن، ساعت ۶:۲۱:۲۴ به وقت ساعت هماهنگ جهانی بوده است.
خورشیدگرفتگی ۲۰ مه ۲۰۱۲ یک خورشیدگرفتگی از نوع خورشیدگرفتگی حلقه ای است. این خورشیدگرفتگی در تاریخ ۲۰ مه ۲۰۱۲ میلادی (برابر با خورشیدی) روی داد که زمان اوج آن، ساعت ۲۳:۵۳:۵۴ به وقت ساعت هماهنگ جهانی (ساعت ۴:۲۳:۵۴ بامداد ۱ خرداد ۱۳۹۱ به وقت محلی ایران) بوده است. مدت زمان و طول این خورشیدگرفتگی ۵ دقیقه و ۴۶ ثانیه بود. این گرفت در بخشی از جنوب شرق ژاپن و چین، هنگ کنگ و شمال تایوان و غرب آمریکا به صورت حلقوی و در شرق و شمال شرق آسیا، اقیانوس آرام و آمریکای شمالی به صورت جزئی دیده شد. در اوج کسوف جزئی، ماه حدود ۹۴ درصد از نور خورشید را مسدود می کند. این گرفت به ترتیب اقیانوس آرام شمالی، شرق و شمال شرق آسیا، ناحیه مداری قطب شمال و آمریکای شمالی -بجز نوار شرقی آن- را پوشاند. خورشیدگرفتگی حلقوی وقتی اتفاق می افتد که ماه در بیشترین فاصله مداری از زمین قرار داشته باشد و قطر ظاهری آن کوچک تر از قرص ظاهری خورشید به نظر برسد. در شرایط معمول، قطر ظاهری ماه با قطر ظاهری خورشید برابر یا اندکی از آن بزرگ تر است و خورشیدگرفتگی به شکل کامل دیده خواهد شد.
خورشیدگرفتگی ۱۳ نوامبر ۲۰۱۲ یک خورشیدگرفتگی از نوع خورشیدگرفتگی کامل است. این خورشیدگرفتگی در تاریخ ۱۳ نوامبر ۲۰۱۲ میلادی ( خورشیدی) روی داد که زمان اوج آن، ساعت ۲۲:۱۲:۵۵ به وقت ساعت هماهنگ جهانی بوده است. مدت زمان و طول این خورشیدگرفتگی ۴ دقیقه و ۲ ثانیه بود.
خورشیدگرفتگی ۱۰ مه ۲۰۱۳ یک خورشیدگرفتگی از نوع خورشیدگرفتگی حلقه ای است. این خورشیدگرفتگی در تاریخ ۱۰ مه ۲۰۱۳ میلادی ( خورشیدی) روی داد که زمان اوج آن، ساعت ۰:۲۶:۲۰ به وقت ساعت هماهنگ جهانی است. مدت زمان و طول این خورشیدگرفتگی ۶ دقیقه و ۳ ثانیه بود.
خورشیدگرفتگی ۳ نوامبر ۲۰۱۳ یک خورشیدگرفتگی از نوع خورشیدگرفتگی مرکب (حلقوی-کلی) است. این خورشیدگرفتگی در تاریخ ۳ نوامبر ۲۰۱۳ میلادی ( خورشیدی) روی داد که زمان اوج آن، ساعت ۱۲:۴۷:۳۶ به وقت ساعت هماهنگ جهانی بود. مدت زمان و طول این خورشیدگرفتگی ۱ دقیقه و ۴۰ ثانیه بود. این خورشیدگرفتگی در نواحی مرکزی و غرب ایران قبل از غروب آفتاب قابل مشاهده بود.
خورشیدگرفتگی ۲۹ آوریل ۲۰۱۴ یک خورشیدگرفتگی از نوع خورشیدگرفتگی حلقه ای (غیرمرکزی) است. این خورشیدگرفتگی در تاریخ ۲۹ آوریل ۲۰۱۴ میلادی ( خورشیدی) روی داد که زمان اوج آن، ساعت ۶:۰۴:۳۳ به وقت ساعت هماهنگ جهانی است. این خورشیدگرفتگی در سواحل جنوب افریقا، قطب جنوب و شرق استرالیا روی داد.
خورشیدگرفتگی ۲۳ اکتبر ۲۰۱۴ یک خورشیدگرفتگی از نوع خورشیدگرفتگی جزئی است. این خورشیدگرفتگی در تاریخ ۲۳ اکتبر ۲۰۱۴ میلادی ( خورشیدی) روی داد که زمان اوج آن، ساعت ۲۱:۴۵:۳۹ به وقت ساعت هماهنگ جهانی بود. این خورشیدگرفتگی جزئی در شمال و مرکز آمریکا روی داد. و در ایران قابل رویت نبود.
خورشیدگرفتگی ۲۰ مارس ۲۰۱۵ یک خورشیدگرفتگی از نوع خورشیدگرفتگی کامل بود. این خورشیدگرفتگی در تاریخ ۲۰ مارس ۲۰۱۵ میلادی ( خورشیدی) روی داد که زمان اوج آن، ساعت ۹:۴۶:۴۷ به وقت ساعت هماهنگ جهانی بود. مدت زمان و طول این خورشیدگرفتگی ۲ دقیقه و ۴۷ ثانیه بود. این خورشیدگرفتگی دقیقاً یک روز قبل از ابتدای سال نوی ایرانی (نوروز) و دقیقاً یک روز پیش از یکی از دو ابتدای سال نوی عبری در ۱ نیسان به وقوع پیوست. این خورشیدگرفتگی از شرق اقیانوس اطلس آغاز و از گریلند به شمال سیبری رسید. این گرفت در غرب و شمال ایران با درصد پوشش بیشتر خورشید و در تهران بسیار محدود رصد شد.
خورشیدگرفتگی ۱۳ سپتامبر ۲۰۱۵ یک خورشیدگرفتگی از نوع خورشیدگرفتگی جزئی است. این خورشیدگرفتگی در تاریخ ۱۳ سپتامبر ۲۰۱۵ میلادی ( خورشیدی) روی خواهد داد که زمان اوج آن، ساعت ۶:۵۵:۱۹ به وقت ساعت هماهنگ جهانی است. این خورشید گرفتگی دقیقاً در آخرین روز سال عبری ۵۷۷۵ (۲۹ ایلول) و یک روز قبل از روش هاشانا خواهد بود.
خورشیدگرفتگی ۹ مارس ۲۰۱۶ یک خورشیدگرفتگی کامل یا کسوف کلی بود که در برخی بخش های اندونزی، نواحیِ شرقیِ خط روزگردان و شمالِ اقیانوس آرام دیده شد. مدت زمان و طول این خورشیدگرفتگی ۴ دقیقه و ۹ ثانیه محاسبه شده بود. موتور جستجوی گوگل روز نهم مارس ۲۰۱۶ میلادی، لوگوی گوگل دودل خود را به این مناسبت تغییر داد.
خورشیدگرفتگی ۱ سپتامبر ۲۰۱۶ یک خورشیدگرفتگی از نوع خورشیدگرفتگی حلقه ای است. این خورشیدگرفتگی در تاریخ ۱ سپتامبر ۲۰۱۶ میلادی ( خورشیدی) روی داد که زمان اوج آن، ساعت ۹:۰۸:۰۲ به وقت ساعت هماهنگ جهانی است. مدت زمان و طول این خورشیدگرفتگی ۳ دقیقه و ۶ ثانیه بود.
خورشیدگرفتگی ۵۶ فوریه ۲۰۱۷ یک خورشیدگرفتگی از نوع خورشیدگرفتگی حلقه ای است. این خورشیدگرفتگی در تاریخ ۲۶ فوریه ۲۰۱۷ میلادی ( خورشیدی) روی داد که زمان اوج آن، ساعت ۱۴:۵۴:۳۳ به وقت ساعت هماهنگ جهانی است. مدت زمان و طول این خورشیدگرفتگی ۰ دقیقه و ۴۴ ثانیه بود.
خورشیدگرفتگی ۲۱ اوت ۲۰۱۷ یک خورشیدگرفتگی از نوع خورشیدگرفتگی کلی است. این خورشیدگرفتگی در تاریخ ۲۱ اوت ۲۰۱۷ میلادی ( خورشیدی) روی داد که زمان اوج آن، ساعت ۱۸:۲۶:۴۰ به وقت ساعت هماهنگ جهانی بود. مدت زمان و طول این خورشیدگرفتگی ۲ دقیقه و ۴۰ ثانیه بود. این پدیده در ایران قابل رویت نبود. این اولین خورشیدگرفتگی کامل در آمریکا بعد از سال 1979 می باشد ولی آخرین خورشیدگرفتگی سراسری از شرق (سواحل اقیانوس آتلانیتک) تا غرب (اقیانوس اطلس) آمریکا در سال ۱۹۱۸ (تقریباً یک قرن پیش) روی داده بود.