# Minnaertresonantie

Minnaertresonantie is de trilling van een luchtbelletje in water bij een karakteristieke geluidsfrequentie, als de oppervlaktespanning en de demping door de viscositeit van het water worden verwaarloosd. Als een waterdruppel in water valt, ontstaat een luchtbel van de meegesleepte lucht in het water. Een trilling van die luchtbel geeft het vertrouwde heldere geluid, nog voor de luchtbel in het water barst. Marcel Minnaert beschreef dit verschijnsel ook in Natuurkunde van 't vrije veld deel 2.

## Geluid van een luchtbelletje

In het Engelse artikel gaf Minnaert voor de frequentie waarbij de luchtbel hoorbaar trilt de formule
    $(1)\quad f={\cfrac {1}{2\pi r}}\left({\cfrac {3\gamma ~p_{O}}{\rho }}\right)^{1/2}$
met $f$ de frequentie in trillingen per seconde (eenheden 1/s of Hz), $r$ de straal van de bel, $\gamma$ de exponent van de polytroop, $p_{O}$ de luchtdruk van de omgeving, en $\rho$ de soortelijke dichtheid van het water.
De frequentie waarbij een kleine luchtbel verend kleiner en groter wordt en geluid maakt, wordt in Natuurkunde van 't vrije veld eenvoudiger gegeven als
    $(2)\quad f={\cfrac {328}{r_{cm}}}$
met $r_{cm}$ de straal van het luchtbelletje in centimeters. Als meer lucht wordt meegesleept door de vallende druppel kunnen de wanden van de luchtbel onder water als vast worden opgevat. Dan werkt de bel als een orgelpijp of gesloten bolresonator en wordt de frequentie van het geluid van de orde van
    $(3)\quad f={\cfrac {10000}{r_{cm}}}$

## Geluid van een wolk luchtbelletjes

De vergelijking (1) werkt ook voor de resonantiefrequentie van luchtbellen in een wolk belletjes onder water, met $r$ de straal van de wolk en $\rho$ het verschil in dichtheid tussen het water en de wolk. Voor een bel in water bij normale druk $(p_{O}=100~{\rm {kPa}},~\rho =1000~{\rm {kg/m^{3}}})$ wordt de resonantiefrequentie $f\approx 3,26/s$. Minnaert ging eerst uit van een ideaal gas, maar door de samendrukbaarheid van een echt gas te gebruiken kan de formule worden uitgebreid met de compressiemodulus van het gas $K=\rho _{g}c_{g}^{2}$:
    $(4)\quad f={\cfrac {1}{2\pi r}}\left({\cfrac {3K}{\rho }}\right)^{1/2}$
met $\rho _{g}$ de dichtheid van de lucht in de bel en $c_{g}$ de geluidssnelheid in de lucht van de bel.

## Externe link

* (en) Paul A. Hwang and William J. Teague: Low-Frequency Resonant Scattering of Bubble Clouds, 2000, Journal of Atmospheric and Oceanic Technology, vol. 17, no. 6, pp. 847-853. journals.ametsoc.org
* ↑ Dit artikel of een eerdere versie ervan is een (gedeeltelijke) vertaling van het artikel Minnaert resonance op de Engelstalige Wikipedia, dat onder de licentie Creative Commons Naamsvermelding/Gelijk delen valt. Zie de bewerkingsgeschiedenis aldaar. Met aanvullingen hier en in het origineel op de Engelstalige wikipedia.
* 1 2 Minnaert, M. (1933). On musical air-bubbles and the sound of running water. Philosophical Magazine 16 (104): 235–248. DOI:10.1080/14786443309462277.
* 1 2 Marcel Minnaert: 48. Het geruis van water, in Natuurkunde van 't vrije veld, deel 2 Geluid, warmte, elektriciteit, Thieme Zutphen, 1939, p.47-49. Marcel Minnaert: De natuurkunde van 't vrije veld. Deel II (1939) Geluid, warmte, elektriciteit dbnl.org Latere uitgave derde druk 1970, vierde oplage: 55. Het geruis van water, p. 68-70.
* ↑ (en) Greene, Chad A., Wilson, Preston S. (2012). Laboratory investigation of a passive acoustic method for measurement of underwater gas seep ebullition. The Journal of the Acoustical Society of America 131 (1): EL61–EL66. ISSN: 0001-4966. PMID 22280731. DOI: 10.1121/1.3670590.