# La fisica dei corpuscoli/Capitolo 6/6

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La Fisica dei Corpuscoli Giuseppe Gianfranceschi 1920 CC BY-SA 3.0 GFDL Indice:La fisica dei corpuscoli.djvu //it.wikisource.org/w/index.php?title=La_fisica_dei_corpuscoli/Capitolo_6/6&oldid=- 20220307002445 //it.wikisource.org/w/index.php?title=La_fisica_dei_corpuscoli/Capitolo_6/6&oldid=- 20220307002445
[p. 129 6. — I raggi β. — Sono della stessa natura dei raggi catodici. Sono dunque corpuscoli carichi di elettricità negativa, o elettroni. Ma la velocità dei raggi β è maggiore di quella dei raggi catodici. Si può dire che nella scala ascendente degli elettroni, rispetto alla velocità, dove finiscono i raggi catodici cominciano i raggi β. Infatti i più lenti fra questi hanno velocità eguale ai più rapidi fra quelli, possono raggiungere velocità quasi eguale a quella della luce.
La velocità dei raggi β varia da sostanza a sostanza, ma anche in una stessa sostanza si possono trovare e spesso si trovano raggi con velocità molto diverse. Talvolta essi sono distribuiti a gruppi con determinate velocità.
La massa elettrica o carica elettrica trasportata da un elettrone nei raggi β è ordinariamente la stessa di quella che possiede nei raggi catodici, ossia quella di un atomo di idrogeno elettrolitico.
Il valore del rapporto tra le due masse, elettrica, e di inerzia, è anche qui, negli elettroni più lenti, eguale a quello dato pei raggi catodici
Col crescere della velocità sappiamo che la [p. 130 massa m e quindi diminuisce il valore di quel rapporto. Secondo la formola di Lorentz si può porre
dove $m_{0}$ è il valore che prende la massa a piccola velocità e costituisce un limite inferiore costante.
Dobbiamo osservare che in questi casi la massa m che si considera è la massa trasversale, perchè il rapporto e/m si misura tenendo conto della deviazione che i corpuscoli subiscono per effetto di forze agenti nel piano normale della loro traiettoria.
Corrispondentemente al variare della massa d’inerzia varia anche l’energia del corpuscolo. Per elettroni lenti, la cui velocità è circa 1/100 della velocità della luce, al qual valore si può dire corrisponda per la massa di inerzia il valore $m_{0}$ si ha
Quando la velocità v si avvicina al valore di c, velocità della luce, l’energia non si calcola più con una formola così semplice, ma bisogna ricorrere alle formole più complesse date dal Lorentz, e distinguere le due specie di massa longitudinale e trasversale. Nel calcolo della forza viva è naturalmente la massa longitudinale che entra in considerazione, ossia, secondo il Lorentz, come s’è visto nel capitolo precedente
Il valore che acquista l’energia quando il rapporto delle velocità v e c acquista il valore 0,999 è
In questo caso dunque l’energia di un corpuscolo β raggiunge il valore di quello di una particella α.
Il potere penetrante dei raggi β è molto più grande di quello degli α. Ciò è dovuto alla maggiore velocità che compensa la minore energia. I raggi β più veloci possono traversare uno spessore d’alluminio di circa 7$^{mm}$. Nell’aria possono giungere ad una distanza di $2^{\text{m}},50$.
A parità di velocità però i raggi α sono più penetranti perchè posseggono maggiore energia. Così alcuni raggi α del radio possono attraversare uno spessore di alluminio di $0^{\text{mm}},01$ mentre per i raggi catodici con la stessa velocità tale lamina è perfettamente opaca.
Anche i raggi β attraversando un gas lo rendono conduttore separando i ioni delle molecole relative. Si calcola che in un centimetro di cammino nell’aria un corpuscolo β di grande velocità possa produrre 50 ioni. In tutto il suo percorso il numero totale di ioni prodotto è dell’ordine di 12 000. Quelli di velocità media producono invece soltanto qualche centinaio di ioni.
Volendo studiare il modo in cui varia l’intensità della radiazione β nel penetrare in una massa materiale, si trova una legge esponenziale del tipo
in cui ${\text{I}}_{0}$ è l’intensità iniziale, e I quella che la radiazione possiede alla distanza $x$ dal suo punto di origine. Il coefficiente $\mu$, che prende il nome di coefficiente di assorbimento, varia con la densità del materiale assorbente, e dipende dalla velocità degli elettroni, ma la sua natura non è ancora sufficientemente nota.