# La teoria di Maxwell dell'elettricità e della luce/Paragrafo 1

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La teoria di Maxwell dell'elettricità e della luce Antonio Garbasso 1893 CC BY-SA 3.0 GFDL Indice:Garbasso - La teoria di Maxwell dell'elettricità e della luce, Torino 1893.djvu //it.wikisource.org/w/index.php?title=La_teoria_di_Maxwell_dell%27elettricit%C3%A0_e_della_luce/Paragrafo_1&oldid=- 20200501001227 //it.wikisource.org/w/index.php?title=La_teoria_di_Maxwell_dell%27elettricit%C3%A0_e_della_luce/Paragrafo_1&oldid=- 20200501001227
§ 1.
Le leggi sperimentali dell’elettricità e del magnetismo, a cui dovremo ricorrere, sono le seguenti:
1) La legge di Coulomb secondo la quale la forza che s’esercita sopra un piccolo corpo elettrizzato vicinissimo ad un conduttore è proporzionale alla densità della carica sul conduttore medesimo,
2) La legge di Coulomb, per il caso delle attrazioni e repulsioni elettro-statiche:
| [1] | $f={\frac {ee'}{\varepsilon r^{2}}}$, |
3) La legge di Coulomb, per il caso delle attrazioni e repulsioni magnetiche:
| [2] | $\varphi ={\frac {mm'}{\mu r^{2}}}$, |
4) La legge di Biot e Savart:
| [3] | $\mathrm {F} ={\frac {2\mathrm {A} im}{r}}$. |
In queste equazioni le quantità $e$ ed $i$ sono date in misura elettro statica, le quantità $m$ in misura elettro-magnetica.
$\varepsilon$ e $\mu$ sono due numeri che dipendono dalla natura del mezzo (per noi dielettrico, isotropo ed omogeneo) in cui si studiano i fenomeni.
Per convenzione $\varepsilon$ è uguale ad uno per quel mezzo in cui si suppone fatta la determinazione dell’unità elettro-statica di quantità di elettricità.
Parimenti $\mu$ è uguale ad uno per quel mezzo in cui si suppone fatta la determinazione dell’unità elettro-magnetica di quantità di magnetismo. Per noi il mezzo in cui si verificano le condizioni:
$\varepsilon =\mu =1$
Ad $\varepsilon$ si dà il nome di costante dielettrica, a $\mu$ quello di costante magnetica.
La quantità $\mathrm {A}$ è «il rapporto fra l’unità elettro-statica e l’unità elettro-magnetica di quantità di elettricità».
La teoria indica che le dimensioni di $\mathrm {A}$ sono $\mathrm {L^{-1}T}$, vale a dire che $\mathrm {A}$ è il reciproco di una velocità. [p. 4
Quanto ai valori particolari di $\varepsilon$ e $\mu$ nei differenti mezzi e alla grandezza di $\mathrm {A}$ l’esperienza dimostra che: è
a) Per i mezzi veramente dielettrici $\varepsilon$ è uguale al quadrato del l’indice di rifrazione per un raggio luminoso di lunghezza d’onda infinita.
b) Per la maggior parte dei mezzi trasparenti $\mu$ è sensibilmente uguale all’unità.
c) $\mathrm {A}$ è molto prossimamente uguale al reciproco della velocità della luce nel vuoto. Per quest’ultima velocità Cornu e Foucault hanno trovato rispettivamente $300,4\cdot 10^{8}{\frac {\mathrm {cm} }{\mathrm {sec} }}$ e $298,2\cdot 10^{8}{\frac {\mathrm {cm} }{\mathrm {sec} }}$, cioè in media
$299,3\cdot 10^{8}{\frac {\mathrm {cm} }{\mathrm {sec} }}$
Del rapporto $1:\mathrm {A}$ citerò solo la determinazione più recente, quella di. Abraham, che ha dato
$1:\mathrm {A} =299,2\cdot 10^{8}{\frac {\mathrm {cm} }{\mathrm {sec} }}$
Se la luce si considera come un fenomeno di indole elastica i fatti indicati alle lettere a) e c) appaiono come concordanze casuali, inesplicabili: nella teoria elettro-magnetica della luce sono una conseguenza necessaria delle ipotesi fondamentali.