# La geometria non-euclidea/Nota I/La statica non-euclidea

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La geometria non-euclidea Roberto Bonola 1906 CC BY-SA 3.0 GFDL Indice:Bonola - La geometria non-euclidea.djvu //it.wikisource.org/w/index.php?title=La_geometria_non-euclidea/Nota_I/La_statica_non-euclidea&oldid=- 20180402000626 //it.wikisource.org/w/index.php?title=La_geometria_non-euclidea/Nota_I/La_statica_non-euclidea&oldid=- 20180402000626
[p. 184 La statica non euclidea.
§ 9. Dimostrato così che la legge analitica per la composizione delle forze concorrenti non dipende dal V postulato di Euclide, passiamo a dedurre la legge secondo cui si compongono le forze perpendicolari ad una retta.
Siano A ed A' i punti di applicazione delle due forze P1, P2, d'intensità P; sia C il punto di mezzo del segmento AA' e B [p. 185 un punto della perpendicolare CB ad AA'. Congiunto A con B e posto:
beta = ABC, alfa = BAC
è chiaro che la forza P1 potrà riguardarsi come la componente d'una forza T1, applicata in A e diretta secondo BA. L'intensità T di questa forza è data da:
P T = —————————.
sen alfa
L'altra componente Q1 di T1, diretta normalmente a P1, ha per intensità:
Q = T . cos alfa = P . ctg alfa.
Ripetendo le stesse considerazioni sulla forza P2 otterremo sul piano i seguenti sistemi di forze:
1°) sistema P1, P2;
2°) sistema P1, P2, Q1, Q2;
3°) sistema T1, T2.
Ammettendo di potere trasportare il punto di applicazione di una forza lungo la sua linea di azione è chiaro che i due primi sistemi risultano equivalenti, e poichè il 2° è equivalente al 3° potremo sostituire le due forze P1, P2 con le due altre T1, T2. Le quali ultime, potendo trasportarsi, lungo la loro linea d'azione, in B, si comporranno nell'unica forza:
cos beta R = 2T . cos beta = 2P . ——————————,
sen alfa
trasportabile alla sua volta in :C, mantenendone fissa la direzione perpendicolare ad AA'. [p. 186
Il risultato sopra ottenuto, la cui indipendenza dal postulato di Euclide è manifesta, può applicarsi ai tre tipi di geometria.
GEOMETRIA DI Euclide. Nel triangolo ABC, si ha:
cos beta = sen alfa.
Segue:
R = 2 P.
GEOMETRIA DI Lobacefski-Bolyai. Nel triangolo ABC, denotando con 2b il segmento AA', si ha [§ 57]:
cos beta ————————— = Ch b/k sen alfa
Segue:
R = 2 P . Ch b/k
GEOMETRIA DI RIEMANN. Sempre nello stesso triangolo si ha:
cos beta ————————— = cos b/k sen alfa
per cui:
R = 2 P . cos b/k
CONCLUSIONE. Nel solo spazio euclideo l'intensità della risultante di due forze uguali e perpendicolari ad una retta è uguale alla somma delle intensità delle due forze date. Negli spazi non-euclidei la risultante dipende, nel modo sopra indicato, dalla distanza dei punti d'applicazione delle due componenti. [p. 187
§ 10. Il caso di due forze disuguali P, Q, perpendicolari ad una stessa retta, si tratta in modo analogo al precedente. Nella geometria euclidea si perverrebbe alle note relazioni:
R = P + Q,
— — — — — — = P/q = Q/p; p + q
nella geometria di Lobacefski-Bolyai, il problema della risultante condurrebbe alle formule seguenti:
R = P . Ch p/k + Q . Ch q/k, [vedi formula 187_a.png]
dalle quali, con la solita sostituzione delle funzioni circolari alle iperboliche, si passa immediatamente alle corrispondenti della geometria riemanniana:
R = P . cos p/k + Q. cos q/k, [vedi formula 187_b.png]
In queste formule p, q indicano le distanze dei punti di applicazione di P e Q da quello di R.
Questi risultati possono raccogliersi sotto un’unica forma, valida per la geometria assoluta.
R = P . Ep + Q.Eq,
[vedi formula 187_c.png]R
Per dedurli direttamente bastava far uso, nei ragionamenti sopra accennati, della trigonometria assoluta, in luogo di quella euclidea e non-euclidea.