# Operatori di creazione e distruzione

In meccanica quantistica, gli operatori di creazione e distruzione sono operatori che rispettivamente aumentano o riducono di uno il numero di particelle di uno stato quantistico. L'operatore di distruzione (o di annichilazione) è l'operatore aggiunto dell'operatore di creazione.
Gli operatori di creazione e distruzione possono agire su stati di vari tipi di particelle. Sono paragonabili agli operatori scaletta dell'oscillatore armonico quantistico, che aggiungono o rimuovono un quanto di energia al sistema; in questo caso l'operatore di innalzamento è considerato di creazione. In seguito il loro uso è stato generalizzato a molti altri problemi e in generale la loro introduzione è alla base della fondazione della teoria quantistica dei campi e della seconda quantizzazione. Ne esiste anche una versione classica (in cui non sono operatori ma campi), utilizzata nello studio delle onde non lineari (in particolare in turbolenza d'onda).

## Definizione

L'operatore di creazione ${\hat {a}}^{\dagger }$ e l'operatore di annichilazione ${\hat {a}}$ possono essere definiti semplicemente sulla base della loro azione quando sono applicati su uno stato quantico. Supponiamo che $|n\rangle$ sia uno stato quantistico contenente $n$ particelle, o $n$ quanti di energia, allora possiamo assumere come definizione implicita dell'operatore di annichilazione l'espressione
    ${\hat {a}}|n\rangle ={\sqrt {n}}|n-1\rangle$,
ovvero l'operatore di annichilazione applicato allo stato con n particelle, ne ha generato un altro che contiene una particella in meno. Equivalentemente, si può definire l'operatore di creazione ${\hat {a}}^{\dagger }$ attraverso l'espressione
    ${\hat {a}}^{\dagger }|n\rangle ={\sqrt {n+1}}|n+1\rangle$.
In questo modo dallo stato fondamentale del sistema, che possiamo - ad esempio nel caso di una teoria di campo delle particelle elementari - identificare con il vuoto, tutti gli altri stati possono essere costruiti applicando l'operatore di creazione:
    $|n\rangle ={({\hat {a}}^{\dagger })^{n} \over {\sqrt {n!}}}|0\rangle$

## Oscillatore armonico quantistico

Si comprende, quindi, la terminologia introdotta da Dirac nel caso dell'oscillatore armonico quantistico: l'operatore ${\hat {a}}$ fa passare il sistema dallo stato di energia n allo stato di energia n-1, esso, quindi, distrugge un quanto di energia; analogamente l'operatore ${\hat {a}}^{\dagger }$ fa passare il sistema dallo stato di energia n allo stato di energia n+1, esso, quindi, crea un quanto di energia. Noto lo stato fondamentale, si può ottenere, per ricorrenza, tutta la base degli autostati dell'hamiltoniana e di $N$:
    $|n\rangle ={({\hat {a}}^{\dagger })^{n} \over {\sqrt {n!}}}|0\rangle$

## Rappresentazione matriciale

Le componenti matriciali degli operatori bosonici di creazione e annichilazione per l'oscillatore armonico quantistico sono:
    $a={\begin{pmatrix}0&{\sqrt {1}}&0&0&\dots &0&\dots \\0&0&{\sqrt {2}}&0&\dots &0&\dots \\0&0&0&{\sqrt {3}}&\dots &0&\dots \\0&0&0&0&\ddots &\vdots &\dots \\\vdots &\vdots &\vdots &\vdots &\ddots &{\sqrt {n}}&\dots \\0&0&0&0&\dots &0&\ddots \\\vdots &\vdots &\vdots &\vdots &\vdots &\vdots &\ddots \end{pmatrix}}$
    $a^{\dagger }=\left({\begin{array}{ccccccc}0&0&0&\dots &\dots &\dots \\{\sqrt {1}}&0&0&\dots &\dots &\dots \\0&{\sqrt {2}}&0&\dots &\dots &\dots \\0&0&{\sqrt {3}}&\ddots &\vdots &\dots \\\vdots &\vdots &\vdots &\ddots &0&\dots \\0&0&0&\dots &{\sqrt {n+1}}&\ddots \\\vdots &\vdots &\vdots &\vdots &\vdots &\ddots \\\end{array}}\right)$
Questi valori sono stati ottenuti utilizzando le seguenti relazioni:
$a_{ij}^{\dagger }=\langle \psi _{i}|{\hat {a}}^{\dagger }|\psi _{j}\rangle$
$a_{ij}=\langle \psi _{i}|{\hat {a}}|\psi _{j}\rangle$
e
${\sqrt {n}}=\langle n|{\hat {a}}^{\dagger }|n-1\rangle$
${\sqrt {n}}=\langle n-1|{\hat {a}}|n\rangle$

## Operatori di costruzione e distruzione in teoria quantistica dei campi

In teoria quantistica dei campi e nei problemi a molti corpi si lavora con operatori di creazione e distruzione di stati quantistici, $a_{i}^{\dagger }$ and $a_{i}^{\,}$. Questi operatori cambiano il valore dell'operatore numero,
    $N=\sum _{i}n_{i}=\sum _{i}a_{i}^{\dagger }a_{i}^{\,}$,
di uno, in analogia al caso dell'oscillatore armonico. Gli indici (ad esempio $i$) rappresentano i numeri quantici che etichettano gli stati di singola particella del sistema e non sono necessariamente numeri singoli. Per esempio, una ennupla di numeri quantici $(n,l,m,s)$ viene usata per etichettare gli stati dell'atomo di idrogeno.
Le relazioni di commutazione degli operatori di creazione e distruzione in un sistema multiplo di bosoni sono,
    $[a_{i}^{\,},a_{j}^{\dagger }]\equiv a_{i}^{\,}a_{j}^{\dagger }-a_{j}^{\dagger }a_{i}^{\,}=\delta _{ij},$
    $[a_{i}^{\dagger },a_{j}^{\dagger }]=[a_{i}^{\,},a_{j}^{\,}]=0,$
dove $[\ \ ,\ \ ]$ è il commutatore è $\delta _{ij}$ la delta di Kronecker.
Per i fermioni, il commutatore è sostituito dall'anticommutatore $\{\ ,\ \}$,
    $\{a_{i}^{\,},a_{j}^{\dagger }\}\equiv a_{i}^{\,}a_{j}^{\dagger }+a_{j}^{\dagger }a_{i}^{\,}=\delta _{ij},$
    $\{a_{i}^{\dagger },a_{j}^{\dagger }\}=\{a_{i}^{\,},a_{j}^{\,}\}=0.$