# Isotopi del cesio

Il Cesio (nella tavola periodica Cs), numero atomico 55, ha 40 isotopi noti. La loro massa atomica varia da 112 a 151. Soltanto un isotopo, il $^{133}$Cs, è stabile. I radioisotopi a vita più lunga sono il $^{135}$Cs (emivita di 2,3 milioni di anni), il $^{137}$Cs (emivita di 30,1671 anni) e il $^{134}$Cs (emivita di 2,0652 anni). Tutti gli altri isotopi hanno emivite inferiori alle 2 settimane, molte tra queste inferiori all'ora.
Gli isotopi del cesio cominciarono ad essere dispersi nell'atmosfera sin dal 1945 con l'inizio dei test nucleari. Questi isotopi sono solubili in acqua (anche nell'acqua nebulizzata) e tornano alla superficie della terra come un componente del fallout radioattivo. Una volta che il cesio contamina le acque superficiali, si deposita sulle superficie dei suoli e viene rimosso principalmente dal trasporto di particelle. Come risultato, la funzione di input di questi isotopi può essere stimata in funzione del tempo.
Massa atomica standard: 132,9054519(2) u

## Cesio-133

Il cesio-133 è l'unico isotopo naturale e stabile del cesio. Viene prodotto anche dalla fissione nucleare nel reattore nucleare a fissione. Una specifica transizione quantica nell'atomo di cesio-133 viene utilizzata per definire la durata del minuto secondo, una unità di tempo.

## Cesio-134

Il cesio-134 ha un'emivita di 2,0652 anni. Viene prodotto sia direttamente in quantità molto piccole perché lo xeno ($^{134}$Xe è stabile) prevale come prodotto di fissione a causa dell'attivazione neutronica del $^{133}$Cs non radioattivo (la sezione d'urto per la cattura neutronica è di 29 barn), che è un prodotto di fissione piuttosto comune. Il cesio 134 non viene prodotto per decadimento beta di altri prodotti di fissione (radionuclidi di massa 134) dal momento che il decadimento beta si ferma all'elemento $^{134}$Xe, che è più stabile. Non viene prodotto dall'esplosione di armi nucleari perché il $^{133}$Cs si crea per decadimento beta dei prodotti di fissione originali molto dopo l'esplosione nucleare.
La frazione combinata di $^{133}$Cs e $^{134}$Cs prodotta dalla fissione è stata calcolata al 6,7896%. La proporzione tra i due cambia a seconda dell'irradiazione neutronica. Il $^{134}$Cs cattura neutroni con una sezione d'urto di 140 barn, diventando l'isotopo radioattivo a lunga vita $^{135}$Cs.
Il cesio-134 va incontro a decadimento beta (β$^−$), producendo bario-134 direttamente ed emettendo un raggio gamma a 1,6 MeV.
Attualmente viene utilizzato il rapporto cesio-134/cesio-137 per differenziare le aree contaminate dall'incidente di Černobyl' da quello di Fukushima, e per differenziare queste ultime dalla contaminazione dovuta ai test atomici; nell'incidente più recente, infatti, le concentrazioni di cesio-134 sono maggiori, a causa dell'emivita.

## Cesio-135

Il cesio-135 è un radioisotopo del cesio lievemente radioattivo, che va incontro a decadimento beta di bassa energia, diventando bario-135 (emivita di 2,3 milioni di anni). Si tratta di uno dei sette prodotti di fissione a lunga vita ed è l'unico a reazione alcalina. Nel riprocessamento nucleare, rimane assieme al Cs-137 e ad altri prodotti di fissione a media-vita piuttosto che andare in soluzione assieme ad altri prodotti di fissione a lunga vita. La bassa energia di decadimento, la non emissione di raggi gamma, e la lunga emivita del $^{135}$Cs rendono questo isotopo molto meno pericoloso rispetto al $^{137}$Cs oppure al $^{134}$Cs.
Il suo precursore $^{135}$Xe ha un'elevata resa come prodotto di fissione (ad.es. 6.3333% per l'uranio-235 e neutroni termici) ma possiede anche la maggiore sezione d'urto per cattura del neutrone termico rispetto a qualsiasi altro nuclide. A causa di questo, gran parte dello $^{135}$Xe prodotto negli attuali reattori termici (anche più del 90% nello "steady-state" a piena potenza) verrà convertito nello stabile $^{136}$Xe prima che possa decadere in $^{135}$Cs. Pochissimo $^{135}$Xe verrà distrutto per cattura neutronica dopo lo spegnimento di un reattore, oppure in un reattore nucleare a sali fusi (che continuamente rimuove il gas xeno dal suo combustibile), oppure nel reattore a neutroni veloci, o nella detonazione di armi nucleari.
Alcuni tipi di reattori nucleari produrranno quantità molto più piccole di $^{135}$Cs da prodotto di fissione non radioattivo Cs-133 per una successiva cattura neutronica passando prima da $^{134}$Cs e dopo da $^{135}$Cs.
La sezione d'urto per la cattura del neutrone termico e l'integrale di risonanza del $^{135}$Cs sono rispettivamente 8,3 ± 0,3 e 38,1 ± 2,6 barn. Lo smaltimento del Cs-135 per trasmutazione nucleare è difficile, a causa della bassa sezione d'urto come anche perché l'irradiazione neutronica della miscela di isotopi si fissione del cesio produce più Cs-135 proveniente dallo stabile Cs-133 (non radioattivo). Inoltre, l'intensa radioattività a medio termine del Cs-137 rende molto difficile la gestione di queste scorie nucleari.
* ANL factsheet (EN)

## Cesio-136

Il cesio-136 ha un'emivita di 13,16 giorni. Viene prodotto sia direttamente (in piccole percentuali perché lo $^{136}$Xe e più stabile) come prodotto di fissione e per cattura neutronica dal Cs-135 (la sezione d'urto di cattura per il neutrone è di 8,702 barn), che è un prodotto di fissione più comune. Il cesio-136 non viene prodotto per decadimento beta di altri nuclidi di massa 136, prodotti dalla fissione, dal momento che il decadimento beta si ferma allo stabile $^{136}$Xe. Non è un prodotto "firma" dalle armi nucleari perché il $^{135}$Cs si crea per decadimento beta dei prodotti originali di fissione molto tempo dopo la fine dell'esplosione nucleare. $^{136}$Cs cattura anche neutroni con una sezione d'urto di 13,00 barn, diventando l'isotopo radioattivo a media vita $^{137}$Cs. Il cesio-136 va incontro a decadimento beta (β−), diventando Ba-136 direttamente.

## Cesio-137

Il $^{137}$Cs ha un'emivita di 30,17 anni, ed è questo lo rende uno tra i due principali prodotti di fissione a media vita, assieme allo stronzio-90, che dà luogo alla maggior parte della radioattività residua del combustibile nucleare esaurito che viene prima estratto in barre dal reattore, rimane alcuni anni di refrigerazione nelle vasche esterne (dove perde la radioattività da iodio-131 e cesio-134), e questa radiazione residua rimane fino ad alcune centinaia di anni dopo l'utilizzo. Costituisce la maggior parte della radioattività residua dall'incidente di Černobyl' ed è la maggiore preoccupazione sanitaria nella decontaminazione della terra nei pressi del relitto radioattivo della centrale nucleare di Fukushima. Il $^{137}$Cs va incontro a decadimento beta, prima verso il bario-137m (un isomero nucleare a breve vita, forte emettitore di raggi gamma) e poi verso il bario-137, che non è radioattivo. Il $^{137}$Cs ha un tasso molto basso di cattura neutronica e non può essere distrutto in modo efficiente con questa modalità, ma si deve aspettare che vada spontaneamente in decadimento, per circa 10 anni nelle vasche del combustibile nucleare esaurito, ed in seguito in contenitori ventilati "gaskets" di cemento armato. Il $^{137}$Cs è stato usato come tracciante in studi di idrologia, analogamente a come si utilizza il $^3$H.

## Altri isotopi del cesio

Gli altri isotopi hanno emivite che durano da pochi giorni a frazioni di secondo. Quasi tutto il cesio prodotto dalla fissione nucleare proviene dal decadimento beta di prodotti di fissione più ricchi in neutroni, passando attraverso alcuni isotopi dello iodio e successivamente da isotopi del "gas nobile" xeno. Dal momento che questi elementi sono volatili e possono diffondersi attraverso il combustibile nucleare o l'aria, spesso si crea cesio anche molto lontano dal sito originale di fissione.

## Tabella riassuntiva delle proprietà degli isotopi del cesio

| Simbolo del nuclide | Z(p) | N(n) | massa isotopica (u) | emivita | decadimento | Isotopi figli | spin nucleare | composizione isotopica rappresentativa (frazione molare) |
| varianza naturale (frazione molare) |||
| $^{112}$Cs | 55 | 57 | 111,95030(33)# | 500(100) µs | Emissione di p | $^{111}$Xe | 1+# | |
| $^{112}$Cs | 55 | 57 | 111,95030(33)# | 500(100) µs | α | $^{108}$I | 1+# | |
| $^{113}$Cs | 55 | 58 | 112,94449(11) | 16,7(7) µs | p (99.97%) | $^{112}$Xe | 5/2+# | |
| $^{113}$Cs | 55 | 58 | 112,94449(11) | 16,7(7) µs | β$^+$ (.03%) | $^{113}$Xe | 5/2+# | |
| $^{114}$Cs | 55 | 59 | 113,94145(33)# | 0,57(2) s | β$^+$ (91,09%) | $^{114}$Xe | (1+) | |
| $^{114}$Cs | 55 | 59 | 113,94145(33)# | 0,57(2) s | β$^+$, p (8,69%) | $^{113}$I | (1+) | |
| $^{114}$Cs | 55 | 59 | 113,94145(33)# | 0,57(2) s | β$^+$, α (,19%) | $^{110}$Te | (1+) | |
| $^{114}$Cs | 55 | 59 | 113,94145(33)# | 0,57(2) s | α (,018%) | $^{110}$I | (1+) | |
| $^{115}$Cs | 55 | 60 | 114,93591(32)# | 1,4(8) s | β$^+$ (99,93%) | $^{115}$Xe | 9/2+# | |
| $^{115}$Cs | 55 | 60 | 114,93591(32)# | 1,4(8) s | β$^+$, p (,07%) | $^{114}$I | 9/2+# | |
| $^{116}$Cs | 55 | 61 | 115,93337(11)# | 0,70(4) s | β$^+$ (99,67%) | $^{116}$Xe | (1+) | |
| $^{116}$Cs | 55 | 61 | 115,93337(11)# | 0,70(4) s | β$^+$, p (,279%) | $^{115}$I | (1+) | |
| $^{116}$Cs | 55 | 61 | 115,93337(11)# | 0,70(4) s | β$^+$, α (,049%) | $^{112}$Te | (1+) | |
| $^{116m}$Cs | 100(60)# keV | 100(60)# keV | 100(60)# keV | 3,85(13) s | β$^+$ (99,48%) | $^{116}$Xe | 4+,5,6 | |
| $^{116m}$Cs | 100(60)# keV | 100(60)# keV | 100(60)# keV | 3,85(13) s | β$^+$, p (,51%) | $^{115}$I | 4+,5,6 | |
| $^{116m}$Cs | 100(60)# keV | 100(60)# keV | 100(60)# keV | 3,85(13) s | β$^+$, α (,008%) | $^{112}$Te | 4+,5,6 | |
| $^{117}$Cs | 55 | 62 | 116,92867(7) | 8,4(6) s | β$^+$ | $^{117}$Xe | (9/2+)# | |
| $^{117m}$Cs | 150(80)# keV | 150(80)# keV | 150(80)# keV | 6,5(4) s | β$^+$ | $^{117}$Xe | 3/2+# | |
| $^{118}$Cs | 55 | 63 | 117,926559(14) | 14(2) s | β$^+$ (99,95%) | $^{118}$Xe | 2 | |
| $^{118}$Cs | 55 | 63 | 117,926559(14) | 14(2) s | β$^+$, p (,042%) | $^{117}$I | 2 | |
| $^{118}$Cs | 55 | 63 | 117,926559(14) | 14(2) s | β$^+$, α (,0024%) | $^{114}$Te | 2 | |
| $^{118m}$Cs | 100(60)# keV | 100(60)# keV | 100(60)# keV | 17(3) s | β$^+$ (99,95%) | $^{118}$Xe | (7-) | |
| $^{118m}$Cs | 100(60)# keV | 100(60)# keV | 100(60)# keV | 17(3) s | β$^+$, p (,042%) | $^{117}$I | (7-) | |
| $^{118m}$Cs | 100(60)# keV | 100(60)# keV | 100(60)# keV | 17(3) s | β$^+$, α (,0024%) | $^{114}$Te | (7-) | |
| $^{119}$Cs | 55 | 64 | 118,922377(15) | 43,0(2) s | β$^+$ | $^{119}$Xe | 9/2+ | |
| $^{119}$Cs | 55 | 64 | 118,922377(15) | 43,0(2) s | β$^+$, α (2×10$^{−6}$%) | $^{115}$Te | 9/2+ | |
| $^{119m}$Cs | 50(30)# keV | 50(30)# keV | 50(30)# keV | 30,4(1) s | β$^+$ | $^{119}$Xe | 3/2(+) | |
| $^{120}$Cs | 55 | 65 | 119,920677(11) | 61,2(18) s | β$^+$ | $^{120}$Xe | 2(-#) | |
| $^{120}$Cs | 55 | 65 | 119,920677(11) | 61,2(18) s | β$^+$, α (2×10$^{−5}$%) | $^{116}$Te | 2(-#) | |
| $^{120}$Cs | 55 | 65 | 119,920677(11) | 61,2(18) s | β$^+$, p (7×10$^{−6}$%) | $^{118}$I | 2(-#) | |
| $^{120m}$Cs | 100(60)# keV | 100(60)# keV | 100(60)# keV | 57(6) s | β$^+$ | $^{120}$Xe | (7-) | |
| $^{120m}$Cs | 100(60)# keV | 100(60)# keV | 100(60)# keV | 57(6) s | β$^+$, α (2×10$^{−5}$%) | $^{116}$Te | (7-) | |
| $^{120m}$Cs | 100(60)# keV | 100(60)# keV | 100(60)# keV | 57(6) s | β$^+$, p (7×10$^{−6}$%) | $^{118}$I | (7-) | |
| $^{121}$Cs | 55 | 66 | 120.917229(15) | 155(4) s | β$^+$ | $^{121}$Xe | 3/2(+) | |
| $^{121m}$Cs | 68.5(3) keV | 68.5(3) keV | 68.5(3) keV | 122(3) s | β$^+$ (83%) | $^{121}$Xe | 9/2(+) | |
| $^{121m}$Cs | 68.5(3) keV | 68.5(3) keV | 68.5(3) keV | 122(3) s | IT (17%) | $^{121}$Cs | 9/2(+) | |
| $^{122}$Cs | 55 | 67 | 121,91611(3) | 21,18(19) s | β$^+$ | $^{122}$Xe | 1+ | |
| $^{122}$Cs | 55 | 67 | 121,91611(3) | 21,18(19) s | β$^+$, α (2×10$^{−7}$%) | $^{118}$Te | 1+ | |
| $^{122m1}$Cs | 45,8 keV | 45,8 keV | 45,8 keV | >1 µs | | | (3)+ | |
| $^{122m2}$Cs | 140(30) keV | 140(30) keV | 140(30) keV | 3,70(11) min | β$^+$ | $^{122}$Xe | 8- | |
| $^{122m3}$Cs | 127,0(5) keV | 127,0(5) keV | 127,0(5) keV | 360(20) ms | | | (5)- | |
| $^{123}$Cs | 55 | 68 | 122,912996(13) | 5,88(3) min | β$^+$ | $^{123}$Xe | 1/2+ | |
| $^{123m1}$Cs | 156,27(5) keV | 156,27(5) keV | 156,27(5) keV | 1,64(12) s | IT | $^{123}$Cs | (11/2)- | |
| $^{123m2}$Cs | 231,63+X keV | 231,63+X keV | 231,63+X keV | 114(5) ns | | | (9/2+) | |
| $^{124}$Cs | 55 | 69 | 123,912258(9) | 30,9(4) s | β$^+$ | $^{124}$Xe | 1+ | |
| $^{124m}$Cs | 462,55(17) keV | 462,55(17) keV | 462,55(17) keV | 6,3(2) s | IT | $^{124}$Cs | (7)+ | |
| $^{125}$Cs | 55 | 70 | 124,909728(8) | 46,7(1) min | β$^+$ | $^{125}$Xe | 1/2(+) | |
| $^{125m}$Cs | 266,6(11) keV | 266,6(11) keV | 266,6(11) keV | 900(30) ms | | | (11/2-) | |
| $^{126}$Cs | 55 | 71 | 125,909452(13) | 1,64(2) min | β$^+$ | $^{126}$Xe | 1+ | |
| $^{126m1}$Cs | 273,0(7) keV | 273,0(7) keV | 273,0(7) keV | >1 µs | | | | |
| $^{126m2}$Cs | 596,1(11) keV | 596,1(11) keV | 596,1(11) keV | 171(14) µs | | | | |
| $^{127}$Cs | 55 | 72 | 126,907418(6) | 6,25(10) ore | β$^+$ | $^{127}$Xe | 1/2+ | |
| $^{127m}$Cs | 452,23(21) keV | 452,23(21) keV | 452,23(21) keV | 55(3) µs | | | (11/2)- | |
| $^{128}$Cs | 55 | 73 | 127,907749(6) | 3,640(14) min | β$^+$ | $^{128}$Xe | 1+ | |
| $^{129}$Cs | 55 | 74 | 128,906064(5) | 32,06(6) ore | β$^+$ | $^{129}$Xe | 1/2+ | |
| $^{130}$Cs | 55 | 75 | 129,906709(9) | 29,21(4) min | β$^+$ (98,4%) | $^{130}$Xe | 1+ | |
| $^{130}$Cs | 55 | 75 | 129,906709(9) | 29,21(4) min | β$^-$ (1,6%) | $^{130}$Ba | 1+ | |
| $^{130m}$Cs | 163,25(11) keV | 163,25(11) keV | 163,25(11) keV | 3,46(6) min | IT (99,83%) | $^{130}$Cs | 5- | |
| $^{130m}$Cs | 163,25(11) keV | 163,25(11) keV | 163,25(11) keV | 3,46(6) min | β$^+$ (,16%) | $^{130}$Xe | 5- | |
| $^{131}$Cs | 55 | 76 | 130,905464(5) | 9,689(16) giorni | EC | $^{131}$Xe | 5/2+ | |
| $^{132}$Cs | 55 | 77 | 131,9064343(20) | 6,480(6) giorni | β$^+$ (98,13%) | $^{132}$Xe | 2+ | |
| $^{132}$Cs | 55 | 77 | 131,9064343(20) | 6,480(6) giorni | β$^-$ (1,87%) | $^{132}$Ba | 2+ | |
| $^{133}$Cs | 55 | 78 | 132,905451933(24) | STABILE | STABILE | STABILE | 7/2+ | 1,0000 |
| $^{134}$Cs | 55 | 79 | 133,906718475(28) | 2,0652(4) anni | β$^-$ | $^{134}$Ba | 4+ | |
| $^{134}$Cs | 55 | 79 | 133,906718475(28) | 2,0652(4) anni | EC (3×10$^{−4}$%) | $^{134}$Xe | 4+ | |
| $^{134m}$Cs | 138,7441(26) keV | 138,7441(26) keV | 138,7441(26) keV | 2,912(2) ore | IT | $^{134}$Cs | 8- | |
| $^{135}$Cs | 55 | 80 | 134,9059770(11) | 2,3 x10$^6$ anni | β$^-$ | $^{135}$Ba | 7/2+ | |
| $^{135m}$Cs | 1632,9(15) keV | 1632,9(15) keV | 1632,9(15) keV | 53(2) min | IT | $^{135}$Cs | 19/2- | |
| $^{136}$Cs | 55 | 81 | 135,9073116(20) | 13,16(3) giorni | β$^-$ | $^{136}$Ba | 5+ | |
| $^{136m}$Cs | 518(5) keV | 518(5) keV | 518(5) keV | 19(2) s | β$^-$ | $^{136}$Ba | 8- | |
| $^{136m}$Cs | 518(5) keV | 518(5) keV | 518(5) keV | 19(2) s | IT | $^{136}$Cs | 8- | |
| $^{137}$Cs | 55 | 82 | 136,9070895(5) | 30,1671(13) anni | β$^-$ (95%) | $^{137m}$Ba | 7/2+ | |
| $^{137}$Cs | 55 | 82 | 136,9070895(5) | 30,1671(13) anni | β$^-$ (5%) | $^{137}$Ba | 7/2+ | |
| $^{138}$Cs | 55 | 83 | 137,911017(10) | 33,41(18) min | β$^-$ | $^{138}$Ba | 3- | |
| $^{138m}$Cs | 79,9(3) keV | 79,9(3) keV | 79,9(3) keV | 2,91(8) min | IT (81%) | $^{138}$Cs | 6- | |
| $^{138m}$Cs | 79,9(3) keV | 79,9(3) keV | 79,9(3) keV | 2,91(8) min | β$^-$ (19%) | $^{138}$Ba | 6- | |
| $^{139}$Cs | 55 | 84 | 138,913364(3) | 9,27(5) min | β$^-$ | $^{139}$Ba | 7/2+ | |
| $^{140}$Cs | 55 | 85 | 139,917282(9) | 63,7(3) s | β$^-$ | $^{140}$Ba | 1- | |
| $^{141}$Cs | 55 | 86 | 140,920046(11) | 24,84(16) s | β$^-$ (99,96%) | $^{141}$Ba | 7/2+ | |
| $^{141}$Cs | 55 | 86 | 140,920046(11) | 24,84(16) s | β$^-$, n (,0349%) | $^{140}$Ba | 7/2+ | |
| $^{142}$Cs | 55 | 87 | 141,924299(11) | 1,689(11) s | β$^-$ (99,9%) | $^{142}$Ba | 0- | |
| $^{142}$Cs | 55 | 87 | 141,924299(11) | 1,689(11) s | β$^-$, n (.091%) | $^{141}$Ba | 0- | |
| $^{143}$Cs | 55 | 88 | 142,927352(25) | 1,791(7) s | β$^-$ (98,38%) | $^{143}$Ba | 3/2+ | |
| $^{143}$Cs | 55 | 88 | 142,927352(25) | 1,791(7) s | β$^-$, n (1,62%) | $^{142}$Ba | 3/2+ | |
| $^{144}$Cs | 55 | 89 | 143,932077(28) | 994(4) ms | β$^-$ (96,8%) | $^{144}$Ba | 1(-#) | |
| $^{144}$Cs | 55 | 89 | 143,932077(28) | 994(4) ms | β$^-$, n (3,2%) | $^{143}$Ba | 1(-#) | |
| $^{144m}$Cs | 300(200)# keV | 300(200)# keV | 300(200)# keV | <1 s | β$^-$ | $^{144}$Ba | (>3) | |
| $^{144m}$Cs | 300(200)# keV | 300(200)# keV | 300(200)# keV | <1 s | IT | $^{144}$Cs | (>3) | |
| $^{145}$Cs | 55 | 90 | 144,935526(12) | 582(6) ms | β$^-$ (85,7%) | $^{145}$Ba | 3/2+ | |
| $^{145}$Cs | 55 | 90 | 144,935526(12) | 582(6) ms | β$^-$, n (14,3%) | $^{144}$Ba | 3/2+ | |
| $^{146}$Cs | 55 | 91 | 145,94029(8) | 0,321(2) s | β$^-$ (85,8%) | $^{146}$Ba | 1- | |
| $^{146}$Cs | 55 | 91 | 145,94029(8) | 0,321(2) s | β$^-$, n (14,2%) | $^{145}$Ba | 1- | |
| $^{147}$Cs | 55 | 92 | 146,94416(6) | 0,235(3) s | β$^-$ (71,5%) | $^{147}$Ba | (3/2+) | |
| $^{147}$Cs | 55 | 92 | 146,94416(6) | 0,235(3) s | β$^-$, n (28,49%) | $^{147}$Ba | (3/2+) | |
| $^{148}$Cs | 55 | 93 | 147,94922(62) | 146(6) ms | β$^-$ (74,9%) | $^{148}$Ba | | |
| $^{148}$Cs | 55 | 93 | 147,94922(62) | 146(6) ms | β$^-$, n (25,1%) | $^{147}$Ba | | |
| $^{149}$Cs | 55 | 94 | 148,95293(21)# | 150# ms [>50 ms] | β$^-$ | $^{149}$Ba | 3/2+# | |
| $^{149}$Cs | 55 | 94 | 148,95293(21)# | 150# ms [>50 ms] | β$^-$, n | $^{148}$Ba | 3/2+# | |
| $^{150}$Cs | 55 | 95 | 149,95817(32)# | 100# ms [>50 ms] | β$^-$ | $^{150}$Ba | | |
| $^{150}$Cs | 55 | 95 | 149,95817(32)# | 100# ms [>50 ms] | β$^-$, n | $^{149}$Ba | | |
| $^{151}$Cs | 55 | 96 | 150,96219(54)# | 60# ms [>50 ms] | β$^-$ | $^{151}$Ba | 3/2+# | |
| $^{151}$Cs | 55 | 96 | 150,96219(54)# | 60# ms [>50 ms] | β$^-$, n | $^{150}$Ba | 3/2+# | |
* ↑ Abbreviazioni: EC: Cattura elettronica IT: Transizione isomerica
* ↑ In grassetto gli isotopi stabili, in italico-grassetto gli isotopi quasi-stabili (emivita maggiore rispetto all'età dell'universo)
* ↑ Utilizzato per definire il secondo
* 1 2 3 4 prodotto di fissione
* ↑ Ritenuto capace di fissione spontanea