# Equazione del trasporto

In matematica, l'equazione del trasporto è un'equazione differenziale alle derivate parziali del primo ordine, utilizzata in particolare per descrivere i fenomeni di trasporto, come la trasmissione del calore o lo scambio di materia.

## Formulazione

L'equazione del trasporto è un'equazione differenziale alle derivate parziali lineare, che, nel caso di coefficienti costanti, assume la forma:
    ${\frac {\partial {u}}{\partial t}}+\mathbf {b} \cdot \nabla u=f$
dove $\nabla$ è il gradiente e
    $u(\mathbf {x} ,t):\mathbb {R} ^{n}\times [0,+\infty )\rightarrow \mathbb {R}$
è la funzione incognita nelle variabili posizione $\mathbf {x} \in \mathbb {R} ^{n}$ e tempo $t\in \mathbb {R}$, mentre $\mathbf {b} \in \mathbb {R} ^{n}$ ed $f$ è il termine sorgente, che condivide con $u$ dominio e codominio.

## Soluzione per l'equazione omogenea

L'equazione del trasporto omogenea ha la forma:
    ${\frac {\partial {u}}{\partial t}}+\mathbf {b} \cdot \nabla u=0$
L'equazione esprime il fatto che esiste una derivata direzionale di $u$ nulla, ovvero in tutto lo spazio-tempo la funzione incognita è sempre costante in una certa direzione.
Si consideri il generico punto $(\mathbf {x} ,t)\in \mathbb {R} ^{n}\times [0,+\infty )$ e si definisca la funzione:
    $z(s)=u(\mathbf {x} +s\mathbf {b} ,t+s)$
con $s$ reale.
Il differenziale di tale funzione è:
    $dz=\sum _{i}^{n}{\frac {\partial z}{\partial x_{i}}}dx_{i}(s)+{\frac {\partial z}{\partial t}}dt(s)=\nabla z\cdot d\mathbf {x} (s)+{\frac {\partial z}{\partial t}}dt(s)$
Essendo:
    ${\frac {d\mathbf {x} (s)}{ds}}=\mathbf {b} \qquad {\frac {dt(s)}{ds}}=1$
la derivata totale rispetto a $s$ è:
    ${\frac {dz}{ds}}={\frac {\partial z}{\partial t}}+\mathbf {b} \cdot \nabla z=0$
L'annullarsi è dovuto alla linearità dell'equazione omogenea, e quindi $z$ è una funzione costante nella variabile $s$. Questo significa che $u$ è una funzione costante in ogni punto $(x,t)$ nella direzione $(\mathbf {b} ,1)$: tale direzione è una retta se $\mathbf {b}$ è costante, ed è parametrizzata da $(\mathbf {x} +s\mathbf {b} ,t+s)$. Conoscendo il valore di $u$ lungo tale direzione, in particolare, si conosce il valore di $u$ in tutto il dominio.
Si ponga come condizione al contorno che nel punto $t=0$ si abbia $u=g$, con $g$ nota. La direzione di $u$ interseca il piano $\mathbb {R} ^{n}\times [t=0]$ quando $s=-t$, e quindi:
    $u(\mathbf {x} -t\mathbf {b} ,0)=g(\mathbf {x} -t\mathbf {b} )$
da cui segue che:
    $u(\mathbf {x} ,t)=g(\mathbf {x} -t\mathbf {b} )$
Se $g$ è una funzione differenziabile, la soluzione è in senso classico.

## Soluzione per l'equazione non omogenea

Il termine sorgente è detto anche forzante, mentre la condizione iniziale impone che nel punto $t=0$ si abbia $u=g$. Questi assunti costituiscono i dati del problema, che per essere ben posto richiede che la soluzione sia unica e dipendente con continuità da tali dati.
Si ponga, come nel caso della soluzione per l'equazione omogenea:
    $z(s)=u(\mathbf {x} +s\mathbf {b} ,t+s)$
Si ha:
    ${\frac {dz}{ds}}={\frac {\partial z}{\partial t}}+\mathbf {b} \cdot \nabla z=f(\mathbf {x} +s\mathbf {b} ,t+s)$
Dal momento che:
    $u(\mathbf {x} ,t)=z[s=0]\qquad g(\mathbf {x} -\mathbf {b} t)=z[s=-t]$
si ottiene:
    $\int _{-t}^{0}{\frac {dz(s)}{ds}}ds=z[s=0]-z[s=-t]=u(\mathbf {x} ,t)-g(\mathbf {x} -\mathbf {b} t)=\int _{-t}^{0}f(\mathbf {x} +s\mathbf {b} ,t+s)ds=\int _{0}^{t}f(\mathbf {x} +(s-t)\mathbf {b} ,s)ds$
e quindi, considerando il terzo ed il quinto termine:
    $u(\mathbf {x} ,t)=g(\mathbf {x} -\mathbf {b} t)+\int _{0}^{t}f(\mathbf {x} +(s-t)\mathbf {b} ,s)ds$
La procedura utilizzata, che permette di convertire l'equazione alle derivate parziali in un'equazione differenziale ordinaria, è un caso particolare del metodo delle caratteristiche.