OpenLLM-France/wikimedia huggingface dataset:
# Statique des fluides/Exercices/Barrage

Un barrage fermé par un quart de cylindre d'axe vertical et de rayon R est adossé aux 2 parois d'une gorge. L'eau derrière le barrage possède une profondeur h. Calculer la résultante F des forces de pression sur le barrage.
Calculer l'intensité des forces F1 et F2 exercées par le barrage sur les appuis en supposant ces forces tangentes au barrage.
Application numérique : R = 30 m, h = 20 m.
Attention : le contenu ci-dessous est absolument faux. Il part d'un postulat erroné concernant l’expression de dF, l'élément de surface n'est PAS rdthetadz ! Il faut lire Rdtheta *h et z = Rsin(theta). Pas le temps de refaire le correctif en entier, la méthode reste par contre correcte !
On fait le bilan des forces sur le barrage; on s'appuie sur la modélisation suivante pour la résolution de l'exercice :
Bilan des forces :
    ${\vec {F_{1}}}{\begin{cases}F_{1}\\0\\0\end{cases}}$ et ${\vec {F_{2}}}{\begin{cases}0\\F_{2}\\0\end{cases}}$
    ${\vec {F}}$ force de pression résultante.
    ${\vec {F}}{\begin{cases}F_{x}=-{F \over {\sqrt {2}}}\\F_{y}=-{F \over {\sqrt {2}}}\\0\end{cases}}$
Il faut donc exprimer F. La force de pression sur un élément de surface dS de normale n est :
    ${\rm {d}}{\vec {F}}=-\rho _{eau}gzR\,{\rm {d}}\theta \,{\rm {d}}z\,{\vec {n}}$
soit :
    ${\begin{cases}{\rm {d}}F_{x}=-\rho _{eau}gzR\cos(\theta )\,{\rm {d}}\theta \,{\rm {d}}z\\{\rm {d}}F_{y}=-\rho _{eau}gzR\sin(\theta )\,{\rm {d}}\theta \,{\rm {d}}z\\0\end{cases}}$
On a donc :
    ${\begin{aligned}F_{x}&=-\int _{0}^{h}\int _{0}^{\pi \over 2}{\rho _{eau}gzR\cos(\theta )\,{\rm {d}}\theta \,{\rm {d}}z}\\&=\rho _{eau}gR\int _{0}^{h}z{\rm {d}}z\int _{0}^{\pi \over 2}\cos(\theta )\,{\rm {d}}\theta \\&=-\rho _{eau}gR\left[{z^{2} \over 2}\right]_{0}^{h}[\sin(\theta )]_{0}^{\pi \over 2}\\&=-\rho _{eau}gR{h^{2} \over 2}\end{aligned}}$
En reprenant l'équation précédente, on obtient :
    $F=-F_{x}{\sqrt {2}}={\rho _{eau}gRh^{2} \over {\sqrt {2}}}=F$
On a l'équilibre du barrage pour :
    ${\begin{cases}F_{1}+F_{x}=0\\F_{2}+F_{y}=0\end{cases}}\rightarrow F_{1}=F_{2}={F \over {\sqrt {2}}}$
En application numérique, on trouve :
    $F_{1}=5,89.10^{7}N$
| Manomètre en U | Paradoxe hydrostatique |
# Statique/Statique du solide
## Introduction

La mécanique du solide étudie les déplacements d'objets solides, c'est-à-dire indéformables. En plus de se déplacer, les solides peuvent tourner — cela doit être pris en compte dans le cadre de l'étude statique. Les solides sont également des objets étendus, avec des contours éventuellement complexes.
Encore une fois, la statique s'attelle à dire si une configuration est en équilibre, et pas si elle va le rester, ni si cet équilibre est « facile » à atteindre, ou au contraire nécessite un ajustement particulièrement précis.

## Degrés de liberté et coordonnées

| Principe fondamental de la statique | Statique des fluides |
# Statique des fluides

| Chap. 1 : | Principe de Pascal (13) |
| Chap. 2 : | Équation fondamentale (14) |
| Chap. 3 : | Équation fondamentale de l'hydrostatique (13) |
| Chap. 4 : | Poussée d'Archimède (13) |
| Exos. 1 : | Compressibilité de l'eau (13) |
| Exos. 2 : | Bateau (13) |
| Exos. 3 : | Bulle d'air (14) |
| Exos. 4 : | Boite de conserve et mouette (14) |
| Exos. 5 : | Nappe de pétrole (14) |
| Exos. 6 : | Manomètre en U (14) |
| Exos. 7 : | Barrage (14) |
| Exos. 8 : | Paradoxe hydrostatique (14) |
| Exos. 9 : | Maitre cylindre (14) |
| Exos. 10 : | Rotation circulaire uniforme (14) |
| Exos. 11 : | Tachimètre hydrostatique (14) |
| Exos. 12 : | Tunnel (14) |
| Exos. 13 : | Ecoulement (14) |
| Exos. 14 : | Equilibre d’une sphère non homogène dans un fluide (14) |
| Exos. 15 : | Estimation de la masse d'une pépite d'or (14) |
| Exos. 16 : | Montgolfière (14) |
| Exos. 17 : | Outils mathématiques (14) |
| Exos. 18 : | Aqueduc en surcharge (14) |
Sur les autres projets Wikimedia :

## Présentation [Modifier]

La statique des fluides, ou hydrostatique, est l'étude des fluides au repos, immobiles dans le référentiel considéré. Les résultats obtenus peuvent être retrouvés à partir des résultats de la dynamique des fluides, en considérant la vitesse du fluide nulle en tout point et à chaque instant.

## Objectifs [Modifier]

Acquérir de bonnes bases en statique des fluides pour pouvoir aborder des leçons plus avancées de mécanique des fluides.

## Niveau et prérequis conseillés [Modifier]

Leçon de niveau 14.
* Calcul vectoriel de base ;
* Analyse vectorielle ;
* Calcul intégral
* Mécanique du point : Principes Fondamentaux de la Dynamique et de la Statique (PFD et PFS)

## Référents [Modifier]

Ces personnes sont prêtes à vous aider concernant cette leçon :
* Ellande
# Statique des fluides/Exercices/Bateau

L'aire de la section de carène dans le plan de la ligne de flottaison d'un bateau de masse M est donnée par S = S$_0$ + ah où h désigne le tirant d'eau.
Quel sera le tirant d'eau de ce bateau en eau salée de masse volumique ρ$_s$ ?
De combien faudra-t-il changer la masse du bateau pour que le tirant d'eau demeure le même en eau douce ?
Application numérique : M = 400 t, ρ$_s$ = 1,05 g.cm$^{-3}$, S$_0$ = 100 m$^2$, a = 15 m.
Dans un premier temps, on redéfinit la poussée d'Archimède :
    ${\overrightarrow {\pi }}=\int _{V}\rho .{\overrightarrow {g}}.\mathrm {d} V$
On calcul le volume déplacé (d'eau de mer) :
    $V=\int _{0}^{h}(S_{0}+a.h)\,{\rm {d}}h=\left[S_{0}.h+{a.h^{2} \over 2}\right]_{0}^{h}=S_{0}.h+{a.h^{2} \over 2}$
Le poids du volume de fluide occupant le volume déplacé est donc :
    $\rho .V.g=\rho .g\left(S_{0}.h+{a.h^{2} \over 2}\right)=M.g$
Avec M.g le poids du bateau; on note que cette égalité n'est valable que si l’on est à l'équilibre.
On a finalement :
    $\rho \left(S_{0}.h+{a.h^{2} \over 2}\right)=M$
En eau salée, on a :
    $\rho _{s}\left(S_{0}.h_{s}+{a.{h_{s}}^{2} \over 2}\right)=M$ avec h$_s$ le tirant d'eau en eau salée.
On résout pour h :
    ${a \over 2}h_{s}^{2}+S_{0}.h_{s}-{M \over \rho _{s}}=0$
En eau douce, on a la même équation et on trouve (avec $\scriptstyle \rho =1000\,{\mathrm {k} g.m^{-3}}$)
    $h_{\rm {eau~douce}}=3,22\,\mathrm {m}$
Le résultat n’est pas aberrant, puisque l’on flotte mieux en eau salé qu'en eau douce.
On veut donc:
    ${M_{\mathrm {e} au~salee} \over \rho S}={M_{\mathrm {e} au~douce} \over \rho _{\mathrm {e} au~douce}}$
    $M_{\mathrm {e} au~douce}={\rho _{\mathrm {e} au~douce} \over \rho S}M_{\mathrm {e} au~salee}$
    $M_{\mathrm {e} au~douce}=381\,{\mathrm {t} onnes}$
| Compressibilité de l'eau | Bulle d'air |
# Statique des fluides/Exercices/Bulle d'air

On observe une bulle d'air de rayon R dans de l'eau.
Calculer la différence de pression entre l'air dans la bulle et l'eau. La tension superficielle à l'interface est σ.
AN : R = 1 mm, σ = 75.10$^{-3}$ N/m.
On a :
    $\Delta P={2\sigma \over R}\!$,
avec σ la tension superficielle.
On a donc :
    $\Delta P=150P_{a}\!$.
La pression est plus grande à l'intérieur de la bulle qu'a l'extérieur.
| Bateau | Boite de conserve et mouette |
# Statique des fluides/Exercices/Boite de conserve et mouette

Une boîte de conserve cylindrique de section A, retournée, flotte à la surface de la mer de densité d. Le poids de cette boîte de masse m est supporté par la pression de l'air comprimé à l'intérieur, qui obéit à l'équation des gaz parfaits (pV = K où K est une constante). Le sommet de la boîte dépasse l'eau d'une hauteur h. Une mouette vient se poser sur le fond de la boîte qui se trouve ainsi à affleurer le niveau de l'eau.
Quelle est la masse de la mouette ?
Quelles approximations doit-on faire pour ce calcul ? Dans quelles mesures ces approximations sont-elles justifiées ?
AN : A = 80 cm$^2$, d= 1,03 g cm$^{-3}$, h = 5 cm, m = 160 g.
Solution : 412 g
On définit la poussée d'Archimède dans chaque cas : on fait le PFD sur le système.
Dans le premier cas et en négligeant la masse de l'air contenu dans la boite :
    $P+P_{air}=\rho .A.h_{1}.g\Leftrightarrow m=\rho Ah_{1}\!$ ;
dans le second :
    $m+m_{mouette}=\rho .A.h_{2}\!$.
On considère l'air comme un gaz parfait, et de ce fait :
    $pV=nRT=K\!$ constante car la quantité de matière reste constante dans les deux cas, et la température aussi.
D'où :
    $p_{1}V_{1}=p_{2}V_{2}\!$,
avec :
    $V_{1}=(h+h_{1})A\!$ et $V_{2}=h_{2}A\!$.
D'où :
    $p_{1}(h+h_{1})=p_{2}h_{2}\!$
On utilise la loi fondamentale de l'hydrostatique :
    $p(z)+\rho .g.z=cte\!$,
d'où :
    $p_{1}+\rho .g.h_{1}=P_{a}\!$ ;
    $p_{2}+\rho .g.h_{2}=P_{a}\!$.
Car il y a continuité de pression dans l'air et dans l'eau.
On a donc un système a cinq inconnues, et cinq équations :
    ${\begin{cases}m=\rho .A.h_{1}\\m+m_{mouette}=\rho .A.h_{2}\\P_{1}+\rho .g.h_{1}=P_{a}\\P_{2}+\rho .g.h_{2}=P_{a}\\P_{1}(h+h_{1})=P_{2}.h_{2}\end{cases}}$.
On résout les équations :
    $h_{1}={M \over \rho A}=1,942\ \mathrm {cm} \!$,
puis
    $P_{1}=P_{a}-\rho .g.h_{1}\!$.
On trouve que les deux pressions ont des valeurs très proches. Il en est de même P$_2$ et P$_a$.
Une autre équation se simplifie et donne :
    $h+h_{1}=h_{2}\!$.
On trouve alors, en remplaçant :
    $m+m_{mouette}=\rho .A.(h+{M \over \rho A})$.
et
    $m_{mouette}=\rho .A.h=0,412\ \mathrm {kg}$
Précédemment, nous avons négligé la masse de l'air dans la boite :
    $m_{air}=\rho _{air}.A.h=0,49\ \mathrm {g}$
Donc nous n'avons pas commis d'erreur grave...
| Bulle d'air | Nappe de pétrole |
# Statique des fluides/Exercices/Compressibilité de l'eau

Déterminer la diminution de volume de 1 litre d'eau soumis à une pression :
    $p=21.10^{5}\ \mathrm {Pa}$.
Il était au départ soumis à la pression atmosphérique :
    $p_{atm}=1.10^{5}\ \mathrm {Pa}$.
À quelle profondeur sous l'eau doit-on se trouver pour trouver une telle pression ?
On donne :
    $\chi _{T}=5.10^{-10}\ \mathrm {m^{2}.N^{-1}}$ ;
    $\rho =1000\ \mathrm {kg.m^{3}}$.
    $g=10\ \mathrm {m.s^{-2}}$.
1. Variation de volume :
On a :
    ${\Delta V \over V}=-\chi _{T}\Delta P\rightarrow \Delta V=-V\chi _{T}\Delta P$
avec :
    $\Delta P=20.10^{5}\ \mathrm {Pa}$
    $V=10^{-3}\ \mathrm {m^{3}}$
    $\Delta V=-10^{-6}\ \mathrm {m^{3}} =-1\ \mathrm {cm^{3}}$
Le volume a diminué de 0,1%.
2. Loi de l'hydrostatique :
    $P+\rho gz=cte\!$ et a $z=0,P=P_{a}\!$
    $P+\rho gz=P_{a}\!$
    $z={P_{a}-P \over \rho g}\!$
    $z=-200\ \mathrm {m} \!$
On peut donc négliger la variation de masse volumique à cette profondeur.
| Sommaire | Bateau |
# Statique des fluides/Exercices/Aqueduc en surcharge

Les aqueducs romains souterrains étaient toujours munis de cheminée (comme il est représenté ci-­‐dessous) de manière à ce que l’eau reste aérée durant son drainage. Ces cheminées étaient en fait recouvertes d’une dalle en pierre percée d’un trou. En situation de fonctionnement normal, l’eau ne remplie que le fond de la cunette de l’aqueduc. Parfois la source, qui pouvait être une rivière, était en crû. L’eau remplissait alors complètement l’aqueduc jusqu’à remonter par les cheminées. On suppose ici que la crue est telle que la première dalle représentée sur le schéma est elle-­‐même expulsée par l’eau (le trou qui la perce n’étant pas suffisant pour permettre au flux de l’eau de ressortir assez vite à la surface). On note h la hauteur l’altitude du haut de la cheminée par rapport au niveau normal de la source, et H la hauteur atteinte au moment d’une crue. On note par ailleurs M la masse de la dalle et S la section de la cheminée.
1°) Déterminer, dans le cas où l’on négligerait totalement la vitesse de l’eau dans l’aqueduc (situation hydrostatique), la hauteur de crue au-­‐dessus de laquelle la dalle va se soulever (application numérique)
Nous voulons que : $P_{dalle}<P_{eau}$
La hauteur de crue au-­‐dessus de laquelle la dalle va se soulever signifie que l’on cherche quand : $P_{dalle}=P_{eau}$
Équation fondamentale de l’hydrostatique
$P_{A}+\rho gh=cte$ $P_{B}+\rho gH=cte$
$P_{A}+\rho gh=P_{B}+\rho gH$ $P_{A}=\rho g(H-h)+P_{B}$ $P_{A}=P_{atm}+{\frac {Mg}{S}}$
(On isole la dalle qui est en équilibre au point A. Après application du PFS on obtient $F_{A}=F_{atm}$ +Poids. On sait que P=F/S donc on obtient $P_{A}=P_{atm}+{\frac {Mg}{S}}$) $P_{B}=P_{atm}$ ${\frac {Mg}{S}}=\rho g(H-h)$ $H-h={\frac {M}{\rho S}}$ $H={\frac {M}{\rho S}}+h$
Si $H>{\frac {M}{\rho S}}+h$ alors la dalle se soulève AN : La dalle se soulève pour H > 10,1 m
2. Expliquer qualitativement si l’écoulement de l’eau qui se fait dans l’aqueduc aura pour effet d’augmenter ou de diminuer la hauteur de crue précédemment déterminée.
On a d’après l'équation de Bernoulli: ${\frac {Pv^{2}}{2}}+\rho gz+P=cste$. On imagine deux cas en bas de la cheminée :
* Dans le premier cas, il n’y a pas de vitesse.
* Dans le deuxième cas (toujours à la même altitude) on a ρgz = constante. On imagine qu’il y ait un écoulement, donc une vitesse apparait. Pv2/2 augmente donc la pression P diminue.
On se place à l’intérieur de la cheminé, donc dans une situation hydrostatique. ρgz(haut cheminée) + P(haut cheminée) = ρgz(bas cheminée) + P( bas cheminée) Dans les deux cas ρgz(haut cheminée) = ρgz(bas cheminée) = cste.
Donc lorsque P(bas cheminée) diminue, P(haut cheminée) diminue proportionnellement. Ainsi la pression sur la dalle diminue. Donc il faudra une plus grande hauteur d’eau pour soulever la dalle.
Données : Masse de la dalle : M = 50 kg Section de la cheminée : S = 0,5 m$^2$
Altitude du haut de la cheminée : h = 10 m
Masse volumique de l’eau : ρ = 1000 kg/m3
Accélération de la pesanteur : g
| Outils mathématiques | Sommaire |
# Statique des fluides/Exercices/Ecoulement

1. Montrer qu'un écoulement conserve la masse revient à démontrer que l'écoulement est incompressible.
Le champ des vitesses d'Euler de l'écoulement proposé est donné par :
${\vec {v}}(x,y,t)={\begin{pmatrix}v_{x}=a\\v_{y}=2btx\\v_{z}=0\end{pmatrix}}$
Montrer qu'un écoulement est incompressible, c’est montrer que la divergence de sa vitesse est nulle.
Par définition de la divergence on a,
$div{\vec {v}}={\frac {\partial v_{x}}{\partial x}}+{\frac {\partial v_{y}}{\partial y}}+{\frac {\partial v_{z}}{\partial z}}$
Ce qui donne dans notre cas:
$div{\vec {v}}={\frac {\partial (a)}{\partial x}}+{\frac {\partial (2btx)}{\partial y}}=0$
2. Retrouver les équations des lignes de courant revient à intégrer la relation suivante :
${\frac {dx}{v_{x}}}={\frac {dy}{v_{y}}}={\frac {dz}{v_{z}}}$
Dans notre cas, v_z est nulle : il faut intégrer la relation :
${\frac {dx}{v_{x}}}={\frac {dy}{v_{y}}}$
On a :
${\frac {dx}{v_{x}}}={\frac {dy}{v_{y}}}\Leftrightarrow dx.v_{y}=dy.v_{x}$ $a(y-y_{0})=2btx^{2}-btx_{0}^{2}$
Soit : $y=Ax^{2}+C$
Avec : $A={\frac {2bt}{a}}$ et $C=-{\frac {btx_{0}^{2}+ay_{0}}{a}}$
Le temps est ici considérer comme une constante car les lignes de courant sont tracer à un instant t fixé.
3. Par définition de l'accélération d'Euler, on a :
${\vec {a}}={\frac {D{\vec {v}}}{Dt}}={\frac {\partial {\vec {v}}}{\partial t}}+{\vec {v}}.{\vec {grad}}({\vec {v}})={\frac {\partial {\vec {v}}}{\partial t}}+{\frac {1}{2}}{\vec {grad}}(v^{2})+{\vec {rot}}{\vec {v}}\wedge {\vec {v}}$
Le choix de l'une ou l'autre formule permet bien entendu d'arriver au même résultat. Il est plus commode d’utiliser l'une ou l'autre selon la situation. On apprendra à déceler les situations qui se prêtent le mieux à chacune des équations au fur et mesure que l'ont traitera des cas différents.
d'où ${\vec {a}}={\begin{pmatrix}0\\2bx\\0\end{pmatrix}}+{\frac {1}{2}}{\vec {grad}}{\begin{pmatrix}a^{2}\\4b^{2}t^{2}x^{2}\\0\end{pmatrix}}+{\begin{pmatrix}0\\0\\2bt\end{pmatrix}}\wedge {\begin{pmatrix}a\\2btx\\0\end{pmatrix}}$
et donc ${\vec {a}}={\begin{pmatrix}0\\2bx\\0\end{pmatrix}}+{\frac {1}{2}}{\begin{pmatrix}8b^{2}t^{2}x\\0\\0\end{pmatrix}}+{\begin{pmatrix}-4b^{2}t^{2}x\\2bta\\0\end{pmatrix}}$ Soit ${\vec {a}}=2b{\begin{pmatrix}0\\x+ta\\0\end{pmatrix}}$
| Tunnel | Equilibre d’une sphère non homogène dans un fluide |
# Sociologie économique/Présentation de la leçon

La sociologie économique est un domaine de la sociologie qui cherche à comprendre et expliquer sociologiquement les formes d'économie. Les deux domaines sont différenciés par des approches méthodologiques différentes. Les sociologues préfèrent les descriptions qualitatives et peu formalisées de la réalité. Les économistes privilégient généralement l'usage des outils mathématiques et statistiques.
# Sociologie économique/Objectifs

de donner des notions de base en Sociologie économique.
# Sociologie économique/Prérequis conseillés

d’avoir étudié la leçon « Introduction à la sociologie »
# Sociologies contemporaines

| Chap. 1 : | L'évolution de la sociologie américaine (15) |
| Chap. 2 : | La pensée structuraliste et marxiste en Europe (15) |
| Chap. 3 : | Le renouveau de la sociologie libérale (15) |

## Présentation [Modifier]

La sociologie de la seconde moitié du XXe siècle s'inscrit dans la prolongation des principaux paradigmes qui sont apparus au cours du XIXe siècle et au début du XXe siècle. Certes, sous l'influence de la sociologie américaine, d'autres champs d'étude seront explorés, notamment ceux du langage et de la cognition (bien que cette influence soit à nuancer car l'étude du langage se développe également de manière très pointue en Europe après la seconde guerre mondiale, avec le structuralisme et avec les travaux de Piaget et Foucault en philosophie de la connaissance), et ceux issus du courant très fécond de la systémique et de la théorie de l'information, mais dans l'ensemble, la sociologie de l'après-guerre n'opère pas sur un bouleversement radical des anciens paradigmes. Notons que certains domaines d'étude prendront quant à eux leur essor essentiellement après la seconde guerre mondiale, alors qu’ils n'existaient que sous une forme larvée avant la seconde guerre mondiale, comme la sociologie phénoménologique. Aux États-Unis, le contact entre des penseurs issus de tous horizons va s'avérer très fécond. En Europe, l'évolution de la réflexion sociologique va suivre des voies assez différentes. Durant l'après-guerre, elle est fortement dominée par les sociologies marxistes et structuralistes, puis à partir des années 1960 et 1970, on assiste à une pénétration progressive par la pensée sociologique américaine qui conduit à un véritable éclatement. Cette dispersion est si importante qu'elle conduit à une révision des bases épistémologiques de la sociologie (accompagnée d'ailleurs d'une remise en cause de l'épistémologie classique) et à des conflits de méthodes indépassables, comme le débat entre les individualistes méthodologiques et les structuralistes. Aujourd'hui, cette tendance à la dispersion ne semble pas avoir faibli en intensité, à tel point qu’il devient difficile d'exposer de manière exhaustive l’ensemble des courants de pensée concurrents et des théories existantes en sociologie. Devant l'ampleur de la tâche, nous nous contenterons donc de dresser un panorama assez superficiel des courants théoriques actuels.

## Objectifs [Modifier]

L’Objectif de la sociologie est de montrer en quoi les conduites qui sont preçues comme des choix et des libertés sont en fait construites par la société, par le social; qu'elles correspondent à une intériorisation du social.

## Niveau et prérequis conseillés [Modifier]

Leçon de niveau 15.
* Introduction à la sociologie

## Référents

Ces personnes sont prêtes à vous aider concernant cette leçon :
    Personne ne s'est déclaré prêt à aider pour cette leçon. Pour vous ajouter, cliquez ici.
* ↑ Mais comme nous l'avons vu avec Spencer, le courant de la systémique a des racines profondes qui remontent au XIXe siècle.
# Sociologie économique

| Chap. 1 : | Introduction (15) |
| Évolution ||
| Chap. 2 : | École durkheimienne (15) |
| Chap. 3 : | Conception wébérienne (15) |
| Chap. 4 : | Nouvelle sociologie économique (15) |
| Théorie ||
| Chap. 5 : | Sociologie économique du marché (15) |
| Chap. 6 : | Réseaux sociaux (15) |
| Annexe : | Bibliographie (15) |
| Exercice : | Sociologie économique (15) |
Sur les autres projets Wikimedia :

## Présentation [Modifier]

La sociologie économique est un domaine de la sociologie qui cherche à comprendre et expliquer sociologiquement les formes d'économie. Les deux domaines sont différenciés par des approches méthodologiques différentes. Les sociologues préfèrent les descriptions qualitatives et peu formalisées de la réalité. Les économistes privilégient généralement l'usage des outils mathématiques et statistiques.

## Objectifs [Modifier]

de donner des notions de base en Sociologie économique.

## Niveau et prérequis conseillés [Modifier]

Leçon de niveau 15.
d’avoir étudié la leçon « Introduction à la sociologie »

## Référents

Ces personnes sont prêtes à vous aider concernant cette leçon :
    Personne ne s'est déclaré prêt à aider pour cette leçon. Pour vous ajouter, cliquez ici.
# Ruby/Annexe/Créer une documentation

Dans ce chapitre, nous utiliserons la console pour créer une documentation, ce qui est quand même plus efficace que si nous le faisions manuellement.

## Principe de fonctionnement

Vous souhaitez que n’importe qui puisse comprendre le fonctionnement de votre programme, de vos classes, méthodes, etc. ? La meilleure solution est de créer une documentation. C'est-à-dire un ensemble de fichiers HTML, pouvant être consultés en ligne ou non, détaillant le fonctionnement de votre code. Pour cela, il faut que vous commentiez votre code (en français et/ou anglais si possible).
Assurez-vous que rdoc est installé sur votre machine (pour Windows : il est présent dans l'installateur, pour Linux : dans les dépôts). Lorsque vous exécutez rdoc, vous pouvez lui passer la liste des fichiers à documenter :
Si vous ne lui en passez aucun, il génère la documentation pour tous les fichiers du répertoire courant.
Cela a eu pour conséquence de créer un dossier /doc/ dans votre répertoire, qui contient vos fichiers HTML dont l'architecture est la suivante : les fichiers, classes et méthodes sont listés en haut, le détail du code apparaît au centre (avec vos commentaires).
Les commentaires peuvent s'appliquer à ce que vous voulez : une classe en général, mais pourquoi pas à une méthode particulière. Vous pouvez créer une documentation pour ce code et voir par vous-mêmes les différents emplacements possibles pour les commentaires :

## Mettre en forme la documentation

Il existe différents moyens d'améliorer la lisibilité des pages.

### Modifier la typographie

Il vous est par exemple possible de modifier la typographie à certains endroits du texte : mettre des parties en gras, en italique ou d’utiliser une police à taille fixe (l'équivalent de la balise <pre> en HTML).
La procédure n’est pas la même pour les groupes de mots que pour les mots isolés, voici comment procéder :

### Pour des groupes de mots
## Hiérarchiser la documentation

Afin de mieux hiérarchiser votre document, il est également possible de placer des titres et des sous-titres.
6 niveaux existent, les titres les plus importants sont précédés d'un =, les moins importants de ======.
Cette hiérarchie suit le même ordre que celle établie en HTML (de <h1> à <h6>) :

## Créer des listes

Vous pouvez placer des listes au sein de votre code. En voici quelques exemples.

### Tableaux

Sachez également qu’à l'intérieur de la documentation, à chaque fois que vous mentionnez une classe, un fichier ou une méthode, cette référence devient un lien pointant vers cette destination. De plus, les URL sont automatiquement converties en lien.
Si vous voulez qu'une classe ou une méthode ne soit pas documentée, c’est très simple, il vous faut la commenter de cette manière :
Ainsi, le code en question ne sera pas répertorié dans la documentation.
| Mots-clés | Sommaire |