# Isotopes du dysprosium

Le dysprosium (Dy, numéro atomique 66) possède 36 isotopes, dont sept stables qui constituent le dysprosium naturel. $^{164}$Dy est l'isotope le plus abondant (abondance de 28,2 %). 29 radioisotopes ont été caractérisés, dont le plus stable est $^{154}$Dy avec une demi-vie de 3 millions d'années. 12 isomères nucléaires ont été découverts, dont le plus stable est $^{165m}$Dy (demi-vie de 1,26 minutes).
Le mode de désintégration majoritaire est la capture électronique pour les isotopes plus légers que $^{164}$Dy, avec des isotopes du terbium pour isotopes fils, et la désintégration β pour les isotopes plus lourd que $^{164}$Dy, avec des isotopes de l'holmium pour isotopes fils.
Masse atomique standard : 162,500(1).

## Isotopes notables
### Isotopes stables

Quatre des sept isotopes stables forment à eux seuls plus de 97 % du dysprosium naturel : $^{161}$Dy, $^{162}$Dy, $^{163}$Dy et $^{164}$Dy. Ces deux derniers sont par ailleurs les seuls pour lesquels la théorie ne prévoit aucune radioactivité, les cinq autres isotopes naturels sont tous soupçonnés de se désintégrer avec une très grande demi-vie.
| Isotope | Abondance (pourcentage molaire) |
| $^{156}$Dy | 0,056 (3) % |
| $^{158}$Dy | 0,0950(3) % |
| $^{160}$Dy | 2,329 (18) % |
| $^{161}$Dy | 18,889 (42) % |
| $^{162}$Dy | 25,475 (36) % |
| $^{163}$Dy | 24,896 (42) % |
| $^{164}$Dy | 28,260 (54) % |

### Isotopes radioactifs

Le dysprosium 154 est l'isotope radioactif de plus longue demi-vie (1,40 Ma) ; c'est une radioactivité éteinte. Ensuite vient $^{159}$Dy (144,44 j). Tous les autres isotopes ont une demi-vie inférieure à 24 h.
Le dysprosium 154 étant maintenant absent dans la nature, il est produit artificiellement par bombardement de cibles de $^{154}$Gd par des particules alpha à 48 MeV.

## Tableau des isotopes

| Symbole du nucléide | Z(p) | N(n) | masse isotopique (u)$^,$ | demi-vie$^,$ | mode(s) de désintégration$^,$ | isotope(s) fils | spin nucléaire |
| spin nucléaire |||
| $^{138}$Dy | 66 | 72 | 137,96249(64)# | 200# ms | | | 0+ |
| $^{139}$Dy | 66 | 73 | 138,95954(54)# | 600(200) ms | | | 7/2+# |
| $^{140}$Dy | 66 | 74 | 139,95401(54)# | 700# ms | β$^+$ | $^{140}$Tb | 0+ |
| $^{140m}$Dy | 2166,1(5) keV | 2166,1(5) keV | 2166,1(5) keV | 7,0(5) µs | | | (8−) |
| $^{141}$Dy | 66 | 75 | 140,95135(32)# | 0,9(2) s | β$^+$ | $^{141}$Tb | (9/2−) |
| $^{141}$Dy | 66 | 75 | 140,95135(32)# | 0,9(2) s | β$^+$, p (rare) | $^{140}$Gd | (9/2−) |
| $^{142}$Dy | 66 | 76 | 141,94637(39)# | 2,3(3) s | β$^+$ (99,94 %) | $^{142}$Tb | 0+ |
| $^{142}$Dy | 66 | 76 | 141,94637(39)# | 2,3(3) s | β$^+$, p (0,06 %) | $^{141}$Gd | 0+ |
| $^{143}$Dy | 66 | 77 | 142,94383(21)# | 5,6(10) s | β$^+$ | $^{143}$Tb | (1/2+) |
| $^{143}$Dy | 66 | 77 | 142,94383(21)# | 5,6(10) s | β$^+$, p (rare) | $^{142}$Gd | (1/2+) |
| $^{143m}$Dy | 310,7(6) keV | 310,7(6) keV | 310,7(6) keV | 3,0(3) s | | | (11/2−) |
| $^{144}$Dy | 66 | 78 | 143,93925(3) | 9,1(4) s | β$^+$ | $^{144}$Tb | 0+ |
| $^{144}$Dy | 66 | 78 | 143,93925(3) | 9,1(4) s | β$^+$, p (rare) | $^{143}$Gd | 0+ |
| $^{145}$Dy | 66 | 79 | 144,93743(5) | 9,5(10) s | β$^+$ | $^{145}$Tb | (1/2+) |
| $^{145}$Dy | 66 | 79 | 144,93743(5) | 9,5(10) s | β$^+$, p (rare) | $^{144}$Gd | (1/2+) |
| $^{145m}$Dy | 118,2(2) keV | 118,2(2) keV | 118,2(2) keV | 14,1(7) s | β$^+$ | $^{145}$Tb | (11/2−) |
| $^{146}$Dy | 66 | 80 | 145,932845(29) | 33,2(7) s | β$^+$ | $^{146}$Tb | 0+ |
| $^{146m}$Dy | 2935,7(6) keV | 2935,7(6) keV | 2935,7(6) keV | 150(20) ms | TI | $^{146}$Dy | (10+)# |
| $^{147}$Dy | 66 | 81 | 146,931092(21) | 40(10) s | β$^+$ (99,95 %) | $^{147}$Tb | 1/2+ |
| $^{147}$Dy | 66 | 81 | 146,931092(21) | 40(10) s | β$^+$, p (0,05 %) | $^{146}$Tb | 1/2+ |
| $^{147m1}$Dy | 750,5(4) keV | 750,5(4) keV | 750,5(4) keV | 55(1) s | β$^+$ (65 %) | $^{147}$Tb | 11/2− |
| $^{147m1}$Dy | 750,5(4) keV | 750,5(4) keV | 750,5(4) keV | 55(1) s | TI (35 %) | $^{147}$Dy | 11/2− |
| $^{147m2}$Dy | 3407,2(8) keV | 3407,2(8) keV | 3407,2(8) keV | 0,40(1) µs | | | (27/2−) |
| $^{148}$Dy | 66 | 82 | 147,927150(11) | 3,3(2) min | β$^+$ | $^{148}$Tb | 0+ |
| $^{149}$Dy | 66 | 83 | 148,927305(9) | 4,20(14) min | β$^+$ | $^{149}$Tb | 7/2(−) |
| $^{149m}$Dy | 2661,1(4) keV | 2661,1(4) keV | 2661,1(4) keV | 490(15) ms | TI (99,3 %) | $^{149}$Dy | (27/2−) |
| $^{149m}$Dy | 2661,1(4) keV | 2661,1(4) keV | 2661,1(4) keV | 490(15) ms | β$^+$ (0,7 %) | $^{149}$Tb | (27/2−) |
| $^{150}$Dy | 66 | 84 | 149,925585(5) | 7,17(5) min | β$^+$ (64 %) | $^{150}$Tb | 0+ |
| $^{150}$Dy | 66 | 84 | 149,925585(5) | 7,17(5) min | α (36 %) | $^{146}$Gd | 0+ |
| $^{151}$Dy | 66 | 85 | 150,926185(4) | 17,9(3) min | β$^+$ (94,4 %) | $^{151}$Tb | 7/2(−) |
| $^{151}$Dy | 66 | 85 | 150,926185(4) | 17,9(3) min | α (5,6 %) | $^{147}$Gd | 7/2(−) |
| $^{152}$Dy | 66 | 86 | 151,924718(6) | 2,38(2) h | CE (99,9 %) | $^{152}$Tb | 0+ |
| $^{152}$Dy | 66 | 86 | 151,924718(6) | 2,38(2) h | α (0,1 %) | $^{148}$Gd | 0+ |
| $^{153}$Dy | 66 | 87 | 152,925765(5) | 6,4(1) h | β$^+$ (99,99 %) | $^{153}$Tb | 7/2(−) |
| $^{153}$Dy | 66 | 87 | 152,925765(5) | 6,4(1) h | α (0,00939 %) | $^{149}$Gd | 7/2(−) |
| $^{154}$Dy | 66 | 88 | 153,924424(8) | 1,40(8)×10$^6$ a | α | $^{150}$Gd | 0+ |
| $^{155}$Dy | 66 | 89 | 154,925754(13) | 9,9(2) h | β$^+$ | $^{155}$Tb | 3/2− |
| $^{155m}$Dy | 234,33(3) keV | 234,33(3) keV | 234,33(3) keV | 6(1) µs | | | 11/2− |
| $^{156}$Dy | 66 | 90 | 155,924283(7) | observé stable | observé stable | observé stable | 0+ |
| $^{157}$Dy | 66 | 91 | 156,925466(7) | 8,14(4) h | β$^+$ | $^{157}$Tb | 3/2− |
| $^{157m1}$Dy | 161,99(3) keV | 161,99(3) keV | 161,99(3) keV | 1,3(2) µs | | | 9/2+ |
| $^{157m2}$Dy | 199,38(7) keV | 199,38(7) keV | 199,38(7) keV | 21,6(16) ms | TI | $^{157}$Dy | 11/2− |
| $^{158}$Dy | 66 | 92 | 157,924409(4) | observé stable | observé stable | observé stable | 0+ |
| $^{159}$Dy | 66 | 93 | 158,9257392(29) | 144,4(2) j | CE | $^{159}$Tb | 3/2− |
| $^{159m}$Dy | 352,77(14) keV | 352,77(14) keV | 352,77(14) keV | 122(3) µs | | | 11/2− |
| $^{160}$Dy | 66 | 94 | 159,9251975(27) | observé stable | observé stable | observé stable | 0+ |
| $^{161}$Dy | 66 | 95 | 160,9269334(27) | observé stable | observé stable | observé stable | 5/2+ |
| $^{162}$Dy | 66 | 96 | 161,9267984(27) | observé stable | observé stable | observé stable | 0+ |
| $^{163}$Dy | 66 | 97 | 162,9287312(27) | stable$^,$$^,$ | stable$^,$$^,$ | stable$^,$$^,$ | 5/2− |
| $^{164}$Dy | 66 | 98 | 163,9291748(27) | stable | stable | stable | 0+ |
| $^{165}$Dy | 66 | 99 | 164,9317033(27) | 2,334(1) h | β$^−$ | $^{165}$Ho | 7/2+ |
| $^{165m}$Dy | 108,160(3) keV | 108,160(3) keV | 108,160(3) keV | 1,257(6) min | TI (97,76 %) | $^{165}$Dy | 1/2− |
| $^{165m}$Dy | 108,160(3) keV | 108,160(3) keV | 108,160(3) keV | 1,257(6) min | β$^−$ (2,24 %) | $^{165}$Ho | 1/2− |
| $^{166}$Dy | 66 | 100 | 165,9328067(28) | 81,6(1) h | β$^−$ | $^{166}$Ho | 0+ |
| $^{167}$Dy | 66 | 101 | 166,93566(6) | 6,20(8) min | β$^−$ | $^{167}$Ho | (1/2−) |
| $^{168}$Dy | 66 | 102 | 167,93713(15) | 8,7(3) min | β$^−$ | $^{168}$Ho | 0+ |
| $^{169}$Dy | 66 | 103 | 168,94031(32) | 39(8) s | β$^−$ | $^{169}$Ho | (5/2−) |
| $^{170}$Dy | 66 | 104 | 169,94239(21)# | 30# s | β$^−$ | $^{170}$Ho | 0+ |
| $^{171}$Dy | 66 | 105 | 170,94620(32)# | 6# s | β$^−$ | $^{171}$Ho | 7/2−# |
| $^{172}$Dy | 66 | 106 | 171,94876(43)# | 3# s | β$^−$ | $^{172}$Ho | 0+ |
| $^{173}$Dy | 66 | 107 | 172,95300(54)# | 2# s | β$^−$ | $^{173}$Ho | 9/2+# |
* 1 2 3 Les valeurs marquées # ne sont pas purement dérivées des données expérimentales, mais aussi au moins en partie à partir des tendances systématiques. Les spins avec des arguments d'affectation faibles sont entre parenthèses.
* 1 2 Les incertitudes sont données de façon concise entre parenthèses après la décimale correspondante. Les valeurs d'incertitude dénotent un écart type, à l'exception de la composition isotopique et de la masse atomique standard de l'IUPAC qui utilisent des incertitudes élargies.
* ↑ Abréviations : CE = capture électronique, TI = transition isomérique.
* ↑ En gras pour les isotopes stables, en gras et italique pour les isotopes quasi stables (demi-vie supérieure à l'âge de l'univers)
* ↑ Théoriquement capable aussi de double désintégration β$^+$β$^+$ pour donner $^{154}$Gd
* ↑ On soupçonne qu'il se désintègre par radioactivité α en $^{152}$Gd ou par β$^+$β$^+$ en $^{156}$Gd avec une demi-vie supérieure à 10$^{18}$ ans.
* ↑ Soupçonne d'une radioactivité α vers $^{154}$Gd ou β$^+$β$^+$ vers $^{158}$Gd
* ↑ Soupçonné d'une radioactivité α vers $^{156}$Gd
* ↑ On soupçonne qu'il subit une désintégration α vers $^{157}$Gd
* ↑ On soupçonne qu'il subit une désintégration α vers $^{158}$Gd
* 1 2 Théoriquement capable de fission spontanée.
* ↑ Peut subir une désintégration β liée vers $^{163}$Ho avec une demi-vie de 47 jours lorsqu'il est entièrement ionisé.