# Isotopes du tungstène

Le tungstène (W) possède 35 isotopes connus, de nombre de masse variant entre 158 et 192, ainsi que 11 isomères nucléaires. Parmi ces isotopes, quatre sont stables, $^{182}$W, $^{183}$W, $^{184}$W et $^{186}$W, et ils constituent avec $^{180}$W, un radioisotope quasi stable, la totalité du tungstène naturel, dans des proportions variant de 14 à 30 % (0,12% pour $^{180}$W). Comme tous les éléments plus lourds que le zirconium, le tungstène est théoriquement instable et tous ses isotopes stables sont soupçonnés d'être faiblement radioactifs, se désintégrant par émission α en isotopes du hafnium correspondants. On attribue au tungstène une masse atomique standard de 183,84(1) u.
Parmi les radioisotopes artificiels caractérisés, les plus stables sont $^{181}$W (demi-vie de 121,2 jours), $^{185}$W (75,1 jours), $^{188}$W (69,4 jours) et $^{178}$W (21,6 jours). Tous les autres radioisotopes ont une demi-vie inférieure à un jour et la plupart inférieure à huit minutes.
Parmi les isomères nucléaires, le plus stable est $^{179m1}$W (t$_*$ de 6,4 minutes).
Les radioisotopes les plus légers (A ≤ 170) se désintègrent soit par émission de positron (β$^+$) en isotopes du tantale soit par émission α en isotopes du hafnium, dans des proportions très variables selon les isotopes. Les radioisotopes plus lourds, mais plus légers que les isotopes stables (171 ≤A ≤ 182) se désintègrent eux par émission de positron (β$^+$) en isotopes du tantale, à l'exception de $^{176}$W, $^{178}$W et $^{181}$W qui se désintègrent par capture électronique (également en isotopes du tantale), ainsi que de $^{180}$W qui se désintègre par émission α. Les radioisotopes plus lourds que les isotopes stables se désintègrent tous par désintégration β$^−$ en isotopes du rhénium.

## Isotopes notables
### Tungstène naturel

Le tungstène naturel est constitué des quatre isotopes stables $^{182}$W, $^{183}$W, $^{184}$W et $^{186}$W, et du radioisotope primordial quasi stable $^{180}$W (demi-vie de 1,8 × 10$^{18}$ années), qui est très minoritaire.
| Isotope | Abondance (pourcentage molaire) |
| $^{180}$W | 0,12 (1) % |
| $^{182}$W | 26,50 (16) % |
| $^{183}$W | 14,31 (4) % |
| $^{184}$W | 30,64 (2) % |
| $^{186}$W | 28,43 (19) % |

## Table des isotopes

| Symbole de l'isotope | Z (p) | N (n) | Masse isotopique (u) | Demi-vie | Mode(s) de désintégration$^,$ | Isotope(s)-fils | Spin nucléaire |
| Spin nucléaire |||
| $^{158}$W | 74 | 84 | 157,97456(54)# | 1,37(17) ms | α | $^{154}$Hf | 0+ |
| $^{158m}$W | 1889(8) keV | 1889(8) keV | 1889(8) keV | 143(19) µs | | | 8+ |
| $^{159}$W | 74 | 85 | 158,97292(43)# | 8,2(7) ms | α (82%) | $^{155}$Hf | 7/2-# |
| $^{159}$W | 74 | 85 | 158,97292(43)# | 8,2(7) ms | β$^+$ (18%) | $^{159}$Ta | 7/2-# |
| $^{160}$W | 74 | 86 | 159,96848(22) | 90(5) ms | α (87%) | $^{156}$Hf | 0+ |
| $^{160}$W | 74 | 86 | 159,96848(22) | 90(5) ms | β$^+$ (14%) | $^{160}$Ta | 0+ |
| $^{161}$W | 74 | 87 | 160,96736(21)# | 409(16) ms | α (73%) | $^{157}$Hf | 7/2-# |
| $^{161}$W | 74 | 87 | 160,96736(21)# | 409(16) ms | β$^+$ (23%) | $^{161}$Ta | 7/2-# |
| $^{162}$W | 74 | 88 | 161,963497(19) | 1,36(7) s | β$^+$ (53%) | $^{162}$Ta | 0+ |
| $^{162}$W | 74 | 88 | 161,963497(19) | 1,36(7) s | α (47%) | $^{158}$Hf | 0+ |
| $^{163}$W | 74 | 89 | 162,96252(6) | 2,8(2) s | β$^+$ (59%) | $^{163}$Ta | 3/2-# |
| $^{163}$W | 74 | 89 | 162,96252(6) | 2,8(2) s | α (41%) | $^{159}$Hf | 3/2-# |
| $^{164}$W | 74 | 90 | 163,958954(13) | 6,3(2) s | β$^+$ (97,4%) | $^{164}$Ta | 0+ |
| $^{164}$W | 74 | 90 | 163,958954(13) | 6,3(2) s | α (2,6%) | $^{160}$Hf | 0+ |
| $^{165}$W | 74 | 91 | 164,958280(27) | 5,1(5) s | β$^+$ (99,8%) | $^{165}$Ta | 3/2-# |
| $^{165}$W | 74 | 91 | 164,958280(27) | 5,1(5) s | α (0,2%) | $^{161}$Hf | 3/2-# |
| $^{166}$W | 74 | 92 | 165,955027(11) | 19,2(6) s | β$^+$ (99,96%) | $^{166}$Ta | 0+ |
| $^{166}$W | 74 | 92 | 165,955027(11) | 19,2(6) s | α (0,035%) | $^{162}$Hf | 0+ |
| $^{167}$W | 74 | 93 | 166,954816(21) | 19,9(5) s | β$^+$ (>99,9%) | $^{167}$Ta | 3/2-# |
| $^{167}$W | 74 | 93 | 166,954816(21) | 19,9(5) s | α (<0,1%) | $^{163}$Hf | 3/2-# |
| $^{168}$W | 74 | 94 | 167,951808(17) | 51(2) s | β$^+$ (99,99%) | $^{168}$Ta | 0+ |
| $^{168}$W | 74 | 94 | 167,951808(17) | 51(2) s | α (0,0319%) | $^{164}$Hf | 0+ |
| $^{169}$W | 74 | 95 | 168,951779(17) | 76(6) s | β$^+$ | $^{169}$Ta | (5/2-) |
| $^{170}$W | 74 | 96 | 169,949228(16) | 2,42(4) min | β$^+$(99%) | $^{170}$Ta | 0+ |
| $^{170}$W | 74 | 96 | 169,949228(16) | 2,42(4) min | α (1%) | $^{166}$Hf | 0+ |
| $^{171}$W | 74 | 97 | 170,94945(3) | 2,38(4) min | β$^+$ | $^{171}$Ta | (5/2-) |
| $^{172}$W | 74 | 98 | 171,94729(3) | 6,6(9) min | β$^+$ | $^{172}$Ta | 0+ |
| $^{173}$W | 74 | 99 | 172,94769(3) | 7,6(2) min | β$^+$ | $^{173}$Ta | 5/2- |
| $^{174}$W | 74 | 100 | 173,94608(3) | 33,2(21) min | β$^+$ | $^{174}$Ta | 0+ |
| $^{175}$W | 74 | 101 | 174,94672(3) | 35,2(6) min | β$^+$ | $^{175}$Ta | (1/2-) |
| $^{176}$W | 74 | 102 | 175,94563(3) | 2,5(1) h | CE | $^{176}$Ta | 0+ |
| $^{177}$W | 74 | 103 | 176,94664(3) | 132(2) min | β$^+$ | $^{177}$Ta | 1/2- |
| $^{178}$W | 74 | 104 | 177,945876(16) | 21,6(3) j | CE | $^{178}$Ta | 0+ |
| $^{179}$W | 74 | 105 | 178,947070(17) | 37,05(16) min | β$^+$ | $^{179}$Ta | (7/2)- |
| $^{179m1}$W | 221,926(8) keV | 221,926(8) keV | 221,926(8) keV | 6,40(7) min | TI (99,72%) | $^{179}$W | (1/2)- |
| $^{179m1}$W | 221,926(8) keV | 221,926(8) keV | 221,926(8) keV | 6,40(7) min | β$^+$ (0,28%) | $^{179}$Ta | (1/2)- |
| $^{179m2}$W | 1631,90(8) keV | 1631,90(8) keV | 1631,90(8) keV | 390(30) ns | | | (21/2+) |
| $^{179m3}$W | 3348,45(16) keV | 3348,45(16) keV | 3348,45(16) keV | 750(80) ns | | | (35/2-) |
| $^{180}$W | 74 | 106 | 179,946704(4) | 1,8(0,2)×10$^{18}$ a | α | $^{176}$Hf | 0+ |
| $^{180m1}$W | 1529,04(3) keV | 1529,04(3) keV | 1529,04(3) keV | 5,47(9) ms | TI | $^{180}$W | 8- |
| $^{180m2}$W | 3264,56(21) keV | 3264,56(21) keV | 3264,56(21) keV | 2,33(19) µs | | | 14- |
| $^{181}$W | 74 | 107 | 180,948197(5) | 121,2(2) j | CE | $^{181}$Ta | 9/2+ |
| $^{182}$W | 74 | 108 | 181,9482042(9) | Observé stable | Observé stable | Observé stable | 0+ |
| $^{183}$W | 74 | 109 | 182,9502230(9) | Observé stable | Observé stable | Observé stable | 1/2- |
| $^{183m}$W | 309,493(3) keV | 309,493(3) keV | 309,493(3) keV | 5,2(3) s | TI | $^{183}$W | 11/2+ |
| $^{184}$W | 74 | 110 | 183,9509312(9) | Observé stable | Observé stable | Observé stable | 0+ |
| $^{185}$W | 74 | 111 | 184,9534193(10) | 75,1(3) j | β$^−$ | $^{185}$Re | 3/2- |
| $^{185m}$W | 197,43(5) keV | 197,43(5) keV | 197,43(5) keV | 1,597(4) min | TI | $^{185}$W | 11/2+ |
| $^{186}$W | 74 | 112 | 185,9543641(19) | Observé stable | Observé stable | Observé stable | 0+ |
| $^{186m1}$W | 1517,2(6) keV | 1517,2(6) keV | 1517,2(6) keV | 18(1) µs | | | (7-) |
| $^{186m2}$W | 3542,8(21) keV | 3542,8(21) keV | 3542,8(21) keV | >3 ms | | | (16+) |
| $^{187}$W | 74 | 113 | 186,9571605(19) | 23,72(6) h | β$^−$ | $^{187}$Re | 3/2- |
| $^{188}$W | 74 | 114 | 187,958489(4) | 69,78(5) j | β$^−$ | $^{188}$Re | 0+ |
| $^{189}$W | 74 | 115 | 188,96191(21) | 11,6(3) min | β$^−$ | $^{189}$Re | (3/2-) |
| $^{190}$W | 74 | 116 | 189,96318(18) | 30,0(15) min | β$^−$ | $^{190}$Re | 0+ |
| $^{190m}$W | 2381(5) keV | 2381(5) keV | 2381(5) keV | <3,1 ms | | | (10-) |
| $^{191}$W | 74 | 117 | 190,96660(21)# | 20# s [>300 ns] | | | 3/2-# |
| $^{192}$W | 74 | 118 | 191,96817(64)# | 10# s [>300 ns] | | | 0+ |
* ↑ En gras pour les isotopes avec des demi-vies plus grandes que l'âge de l'univers (presque stables).
* ↑ Abréviations : CE : capture électronique ; TI : transition isomérique.
* ↑ Isotopes stables en gras.
* ↑ Radionucléide primordial.
* ↑ Soupçonné de se désintégrer par émission α en $^{178}$Hf avec une demi-vie supérieure à 1,70×10$^{20}$ années.
* ↑ Soupçonné de se désintégrer par émission α en $^{179}$Hf avec une demi-vie supérieure 8,0×10$^{19}$ années.
* ↑ Soupçonné de se désintégrer par émission α en $^{180}$Hf avec une demi-vie supérieure 1,80×10$^{20}$ années.
* ↑ Soupçonné de se désintégrer par émission α en $^{182}$Hf avec une demi-vie supérieure 4,1×10$^{18}$ années.

### Remarques

* Les valeurs marquées d'un # ne proviennent pas uniquement des données expérimentales, mais aussi au moins en partie des tendances systématiques. Les spins avec des arguments d'affectation faibles sont entre parenthèses.
* Les incertitudes sont données de façon concise entre parenthèses après la décimale correspondante. Les valeurs d'incertitude dénotent un écart-type, à l'exception de la composition isotopique et de la masse atomique standard de l'IUPAC qui utilisent des incertitudes élargies.