# Álgebra Universitaria/Calculo Vectorial/Producto Vectorial

En matemáticas, el producto vectorial de Gibbs o producto cruz es una operación binaria entre dos vectores en un espacio tridimensional. El resultado es un vector perpendicular a los vectores que se multiplican, y por lo tanto normal al plano que los contiene. Debido a su capacidad de obtener un vector perpendicular a otros dos vectores, cuyo sentido varía de acuerdo al ángulo formado entre estos dos vectores, esta operación es aplicada con frecuencia para resolver problemas matemáticos, físicos o de ingeniería.

## Definición

Sean dos vectores $\mathbf {a}$ y $\mathbf {b}$ en el espacio vectorial $\mathbb {R} ^{3}$. El producto vectorial entre $\mathbf {a} \,$ y $\mathbf {b} \,$ da como resultado un nuevo vector, $\mathbf {c} \,$. El producto vectorial $\mathbf {a}$ y $\mathbf {b}$ se denota mediante $\mathbf {a} \times \mathbf {b}$, por ello se lo llama también producto cruz. En los textos manuscritos, para evitar confusiones con la letra x (equis), es frecuente denotar el producto vectorial mediante:
   $\mathbf {a} \wedge \mathbf {b} ,\qquad \mathbf {a} \times \mathbf {b}$
El producto vectorial puede definirse de una manera más compacta de la siguiente manera:
   ${\mathbf {a} \times \mathbf {b} =(|\mathbf {a} ||\mathbf {b} |\sin {\theta })\ {\hat {\mathbf {n} }}}$
donde ${\hat {\mathbf {n} }}$ es el vector unitario y ortogonal a los vectores a y b y su dirección está dada por la regla de la mano derecha y θ es, como antes, el ángulo entre a y b. A la regla de la mano derecha se la llama a menudo también regla del sacacorchos.

### Precisiones

Se denomina producto vectorial del vector a por el vector b al vector denotado por $a\times b$ y definido por las tres exigencias siguientes:
* el módulo de $a\times b$ es igual al módulo de a por módulo de b por $sen\phi$, en donde $\phi$ es el ángulo orientado formado por los vectores a y b
* el vector $a\times b$ es perpendicular a cada uno de los vectores a y b
* la dirección del vector $a\times b$ respecto a los vectores a y b es igual que la del eje coordenado Oz respecto a los ejes coordenados Ox y Oy, como si girase de Ox a Oy y avanzase en la dirección positiva de Oz.

### Producto vectorial de dos vectores

Sean los vectores concurrentes de $\mathbb {R} ^{3}$, el espacio afín tridimensional según la base anterior. Se define el producto:
    $\mathbf {u} =u_{x}\mathbf {i} +u_{y}\mathbf {j} +u_{z}\mathbf {k}$
    $\mathbf {v} =v_{x}\mathbf {i} +v_{y}\mathbf {j} +v_{z}\mathbf {k}$
    $\mathbf {w} =w_{x}\mathbf {i} +w_{y}\mathbf {j} +w_{z}\mathbf {k}$
Donde w es el producto vectorial de u y v, definido así:
    ${\begin{array}{rrcl}\times :&\mathbb {R} ^{3}\times \mathbb {R} ^{3}&\longrightarrow &\mathbb {R} ^{3}\\&(\mathbf {u} ,\mathbf {v} )&\longrightarrow &\mathbf {w} =\mathbf {u} \times \mathbf {v} \end{array}}$
donde la última fórmula se interpreta como:
    $\mathbf {w} =\mathbf {u} \times \mathbf {v} =(u_{y}v_{z}-u_{z}v_{y})\mathbf {i} +(u_{z}v_{x}-u_{x}v_{z})\mathbf {j} +(u_{x}v_{y}-u_{y}v_{x})\mathbf {k}$
esto es:
    $w_{x}=u_{y}v_{z}-u_{z}v_{y}$
    $w_{y}=u_{z}v_{x}-u_{x}v_{z}$
    $w_{z}=u_{x}v_{y}-u_{y}v_{x}$
Usando una notación más compacta, mediante el desarrollo por la primera fila de un determinante simbólico de orden 3 (simbólico ya que los términos de la primera fila no son escalares):
    $\mathbf {w} =\mathbf {u} \times \mathbf {v} ={\begin{vmatrix}\mathbf {i} &\mathbf {j} &\mathbf {k} \\u_{x}&u_{y}&u_{z}\\v_{x}&v_{y}&v_{z}\\\end{vmatrix}}={\begin{vmatrix}u_{y}&u_{z}\\v_{y}&v_{z}\\\end{vmatrix}}\cdot \mathbf {i} -{\begin{vmatrix}u_{x}&u_{z}\\v_{x}&v_{z}\\\end{vmatrix}}\cdot \mathbf {j} +{\begin{vmatrix}u_{x}&u_{y}\\v_{x}&v_{y}\\\end{vmatrix}}\cdot \mathbf {k}$
Que da origen a la llamada regla de la mano derecha o regla del sacacorchos: girando el primer vector hacia el segundo por el ángulo más pequeño, la dirección de $\mathbf {u} \times \mathbf {v}$ es el de un sacacorchos que gire en la misma dirección.

### Ejemplo

El producto vectorial de los vectores $\mathbf {a} =(2,0,1)$ y $\mathbf {b} =(1,-1,3)$ se calcula del siguiente modo:
    $\mathbf {c} =\mathbf {a} \times \mathbf {b} ={\begin{vmatrix}\mathbf {i} &\mathbf {j} &\mathbf {k} \\2&0&1\\1&-1&3\\\end{vmatrix}}$
Expandiendo el determinante:
    $\mathbf {c} =\mathbf {a} \times \mathbf {b} =\mathbf {i} {\begin{vmatrix}0&1\\-1&3\\\end{vmatrix}}-\mathbf {j} {\begin{vmatrix}2&1\\1&3\\\end{vmatrix}}+\mathbf {k} {\begin{vmatrix}2&0\\1&-1\\\end{vmatrix}}=\mathbf {i} -5\mathbf {j} -2\mathbf {k}$
Dando como resultado:
    $\mathbf {c} =\mathbf {i} -5\mathbf {j} -2\mathbf {k}$
Puede verificarse fácilmente que $\mathbf {a} \times \mathbf {b}$ es ortogonal a los vectores $\mathbf {a}$ y $\mathbf {b}$ efectuando el producto escalar y verificando que éste es nulo (condición de perpendicularidad de vectores)

## Propiedades
### Identidades

Cualesquiera que sean los vectores $\mathbf {a}$, $\mathbf {b}$ y $\mathbf {c}$:
* $\mathbf {a} \times \mathbf {b} =-(\mathbf {b} \times \mathbf {a} )$, (anticonmutatividad)
* $\mathbf {a} \cdot (\mathbf {a} \times \mathbf {b} )=0$, cancelación por ortogonalidad.
* Si $\mathbf {a} \times \mathbf {b} =\mathbf {0}$ con $\mathbf {a} \neq \mathbf {0}$ y $\mathbf {b} \neq \mathbf {0}$, $\Rightarrow \mathbf {a} \|\mathbf {b}$; esto es, la anulación del producto vectorial proporciona la condición de paralelismo entre dos direcciones.
* $(\mathbf {a} +\mathbf {b} )\times \mathbf {c} =\mathbf {a} \times \mathbf {c} +\mathbf {b} \times \mathbf {c}$.
* $\mathbf {a} \times (\mathbf {b} \times \mathbf {c} )=\mathbf {b} (\mathbf {a} \cdot \mathbf {c} )-\mathbf {c} (\mathbf {a} \cdot \mathbf {b} )$, conocida como regla de la expulsión.
* $\mathbf {a} \times (\mathbf {b} \times \mathbf {c} )+\mathbf {c} \times (\mathbf {a} \times \mathbf {b} )+\mathbf {b} \times (\mathbf {c} \times \mathbf {a} )=\mathbf {0}$, conocida como identidad de Jacobi.
* $|\mathbf {a} \times \mathbf {b} |=|\mathbf {a} ||\mathbf {b} |\ \sin \theta$, en la expresión del término de la derecha, sería el módulo de los vectores $\mathbf {a}$ y $\mathbf {b}$, siendo $\theta$, el ángulo menor entre los vectores $\mathbf {a}$ y $\mathbf {b}$; esta expresión relaciona al producto vectorial con el área del paralelogramo que definen ambos vectores.
* El módulo o norma del producto vectorial puede calcularse fácilmente sin hacer el producto vectorial: $\|\mathbf {a} \times \mathbf {b} \|=\left(\|\mathbf {a} \|^{2}\|\mathbf {b} \|^{2}-(\mathbf {a} \cdot \mathbf {b} )^{2}\right)^{1/2}$
* El vector unitario ${\hat {\mathbf {n} }}={\frac {\mathbf {a} \times \mathbf {b} }{|\mathbf {a} \times \mathbf {b} |}}$ es normal al plano que contiene a los vectores $\mathbf {a}$ y $\mathbf {b}$.
* $\mathbf {a} \times \mathbf {a} =\mathbf {0}$
* $\mathbf {a} \times (\mathbf {b} \times \mathbf {c} )\neq (\mathbf {a} \times \mathbf {b} )\times \mathbf {c}$ ( no es asociativo )
* $\lambda (\mathbf {a} \times \mathbf {b} )=(\lambda \mathbf {a} )\times \mathbf {b} =\mathbf {a} \times (\lambda \mathbf {b} )$ ( Asociatividad respecto del factor escalar )

### Bases ortonormales y producto vectorial

Sea un sistema de referencia $S=\{O;\mathbf {i} ,\mathbf {j} ,\mathbf {k} \}$ en el espacio vectorial $\mathbb {R} ^{3}$. Se dice que $S\,$ es una base ortonormal derecha si cumple con las siguientes condiciones:
* $\mathbf {i} \cdot \mathbf {j} =\mathbf {j} \cdot \mathbf {k} =\mathbf {k} \cdot \mathbf {i} =0$; es decir, los tres vectores son ortogonales entre sí.
* $|\mathbf {i} |=|\mathbf {j} |=|\mathbf {k} |=1$; es decir, los vectores son vectores unitarios (y por lo tanto, dada la propiedad anterior, son ortonormales).
* $\mathbf {i} \times \mathbf {j} =\mathbf {k}$, $\mathbf {j} \times \mathbf {k} =\mathbf {i}$, $\mathbf {k} \times \mathbf {i} =\mathbf {j}$; es decir, cumplen la regla de la mano derecha.

### Vectores axiales

Cuando consideramos dos magnitudes físicas vectoriales, su producto vectorial es otra mangitud física aparentemente vectorial que tiene un extraño comportamiento respecto a los cambios de sistema de referencia. Los vectores que presentan esas anomalías se llaman pseudovectores o vectores axiales. Esas anomalías se deben a que no todo ente formado de tres componentes es un vector físico.

### Dual de Hodge

    El artículo principal de esta categoría es Dual de Hodge.
En el formalismo de la geometría diferencial de las variedades riemannianas la noción de producto vectorial se puede reducir a una operación de dual de Hodge del producto de dos formas diferenciales naturalmente asociadas a dos vectores. Así el producto vectorial es simplemente:
   $\mathbf {a} \times \mathbf {b} =*(\phi _{\mathbf {a} }\wedge \phi _{\mathbf {b} })$
Donde $\phi _{\mathbf {a} },\phi _{\mathbf {b} }$ denotan las 1-formas naturalmente asociadas a los dos vectores, y $*\,$ denota el operador estrella de Hodge.

## Generalización a n dimensiones

Aunque el producto vectorial está definido solamente en tres dimensiones, éste puede generalizarse a $n$ dimensiones, con $n\neq {0,1}$ y sólo tendrá sentido si se usan $n-1$ vectores, dependiendo de la dimensión en la que se esté. Así, por ejemplo, en dos dimensiones el producto vectorial generalizado sólo tiene sentido si se usa un vector, y el resultado es un vector ortogonal.
Desde un punto de vista tensorial el producto generalizado de n vectores vendrá dado por:
   $V^{a}=\epsilon ^{aa_{1}\dots a_{n-1}}V_{1}^{a_{1}}\dots V_{n-1}^{a_{n-1}}$

## Otros productos vectoriales

Dados dos vectores, se definen tres operaciones matemáticas de tipo producto entre ellos:
* producto escalar
* producto vectorial
* producto tensorial
El producto escalar de vectores permite determinar ángulos y distancias (véase operador norma) de una forma fácil y directa. El producto vectorial proporciona un modo para determinar ángulos y áreas de paralelogramos definidos por dos vectores de una forma tal que permitirá expresar volúmenes fácilmente mediante el llamado producto mixto de tres vectores.
En el espacio afín bidimensional, $\mathbb {R} ^{2}$, el producto vectorial es una operación externa, ya que da como resultado un vector que no pertenece al mismo espacio vectorial, esto es al plano definido por los dos vectores que se operan, por ser un vector perpendicular a dicho plano. En el espacio afín tridimensional, $\mathbb {R} ^{3}$, el producto vectorial es una operación interna.

## Notas y referencias

* ↑ Spiegel, 1992, p. 96
* ↑ Únicamente, se define el producto vectorial para vectores del espacio R$^3$
* ↑ un vector es paralelo a sí mismo
* ↑ Según 5. son combinaciones lineales de parejas diferentes de vectores

### Bibliografía

* Ortega, Manuel R. (1989-2006) (en español). Lecciones de física (4 volúmenes). Monytex. ISBN 84-404-4290-4, ISBN 84-398-9218-7, ISBN 84-398-9219-5, ISBN 84-604-4445-7.
* Resnick, Robert & Krane, Kenneth S. (2001) (en inglés). Physics. Nueva York: John Wiley & Sons. ISBN 0-471-32057-9.
* Spiegel, M. & Abellanas, L. (1988) (en español). Fórmulas y tablas de matemática aplicada. McGraw-Hill. ISBN 84-7615-197-7.