# Función digamma

En matemáticas, la función digamma se define como la derivada logarítmica de la función gamma:
    $\psi (x)={\frac {d}{dx}}\ln \Gamma (x)={\frac {\Gamma '(x)}{\Gamma (x)}}$
donde $\Gamma$ denota la función gamma.
La función digamma es la primera de las funciones poligamma.
La función digamma también suele denotarse por $\psi _{0}(x)$, $\psi ^{(0)}(x)$ o como $\Psi (x)$.

## Relación con los números armónicos

La función gamma satisface la ecuación
    $\Gamma (x+1)=x\Gamma (x)$
derivando la expresión anterior respecto a $x$ obtenemos
    ${\begin{aligned}{\frac {d}{dx}}\;\Gamma (x+1)&={\frac {d}{dx}}x\Gamma (x)\\&=x\Gamma '(x)+\Gamma (x)\\\Gamma '(x+1)&=x\Gamma '(x)+\Gamma (x)\end{aligned}}$
dividiendo ambos lados de la igualdad por $\Gamma (x+1)=x\Gamma (x)$ obtenemos
    ${\begin{aligned}{\frac {\Gamma '(x+1)}{\Gamma (x+1)}}&={\frac {x\Gamma '(x)+\Gamma (x)}{x\Gamma (x)}}\\&={\frac {\Gamma '(x)}{\Gamma (x)}}+{\frac {1}{x}}\end{aligned}}$
o
    $\psi (x+1)=\psi (x)+{\frac {1}{x}}$
Dado que los números armónicos están definidos para $n\in \mathbb {Z} ^{+}$ como
    $H_{n}=\sum _{k=1}^{n}{\frac {1}{k}}$
la función digamma se relaciona con ellos mediante
    ${\begin{aligned}\psi (n)&=H_{n-1}-\gamma \\&=\sum _{k=1}^{n-1}{\frac {1}{k}}-\gamma \end{aligned}}$
donde $H_{0}=0$ y $\gamma$ es la constante de Euler-Mascheroni.

## Representación integral

Si $\operatorname {Re} (x)>0$ entonces la función digamma tiene la siguiente representación integral debida a Gauss
    $\psi (x)=\int _{0}^{\infty }\left({\frac {e^{-t}}{t}}-{\frac {e^{-xt}}{1-e^{-t}}}\right)dt$
combinando esta expresión con una integral que representa la constante de Euler-Mascheroni $\gamma$ tenemos
    $\psi (x+1)=-\gamma +\int _{0}^{1}\left({\frac {1-t^{x}}{1-t}}\right)dt$
esta integral es el número armónico de Euler $H_{x}$ por lo que la fórmula anterior puede ser escrita como
    $\gamma (x+1)=\gamma (1)+H_{x}$
Una consecuencia es la siguiente relación de recurrencia
    $\gamma (w+1)-\gamma (x+1)=H_{w}-H_{x}$
Otra representación integral, debido a Dirichlet, es la siguiente
    $\gamma (x)=\int _{0}^{\infty }{\frac {1}{t}}\left(e^{-t}-{\frac {1}{(1+t)^{x}}}\right)dx$

## Representación como un producto

La función $\psi (x)/\Gamma (x)$ es una función entera y puede ser representada por el producto infinito
    ${\frac {\psi (x)}{\Gamma (x)}}=e^{-2\gamma x}\prod _{k=0}^{\infty }\left(1-{\frac {x}{x_{k}}}\right)e^{\frac {x}{x_{k}}}$
donde $x_{k}$ es el $k$-ésimo cero de $\psi$ y $\gamma$ es la constante de Euler-Mascheroni.

## Series

Utilizando fórmula del producto de Euler para la función gamma, junto con la ecuación funcional y una identidad para la constante de Euler-Mascheroni, obtenemos la siguiente expresión para la función digamma
    ${\begin{aligned}\psi (x+1)&=-\gamma +\sum _{n=1}^{\infty }\left({\frac {1}{n}}-{\frac {1}{n+x}}\right)\\&=-\gamma +\sum _{n=1}^{\infty }{\frac {x}{n(n+x)}}\end{aligned}}$
o equivalentemente
    ${\begin{aligned}\psi (x)&=-\gamma +\sum _{n=0}^{\infty }\left({\frac {1}{n+1}}-{\frac {1}{n+x}}\right)\\&=-\gamma +\sum _{n=0}^{\infty }{\frac {x-1}{(n+1)(n+x)}}\end{aligned}}$
La identidad anterior puede ser usada para evaluar sumas de la forma
    $\sum _{n=0}^{\infty }{\frac {p(n)}{q(n)}},$
donde $p(n)$ y $q(n)$ son polinomios de grado $m$.
Empleando fracciones parciales en $u_{n}$ y en el caso en el que las raíces de $q(n)$ son raíces simples,
    $u_{n}={\frac {p(n)}{q(n)}}=\sum _{k=1}^{m}{\frac {a_{k}}{n+b_{k}}}$
para que la serie converja
    $\lim _{n\to \infty }nu_{n}=0$
en caso contrario la serie diverge. Dado que
    $\sum _{k=1}^{m}a_{k}=0$
y
    ${\begin{aligned}\sum _{n=0}^{\infty }{\frac {p(n)}{q(n)}}&=\sum _{n=0}^{\infty }\sum _{k=1}^{m}{\frac {a_{k}}{n+b_{k}}}\\&=\sum _{n=0}^{\infty }\sum _{k=1}^{m}a_{k}\left({\frac {1}{n+b_{k}}}-{\frac {1}{n+1}}\right)\\&=\sum _{k=1}^{m}\left(a_{k}\sum _{n=0}^{\infty }\left({\frac {1}{n+b_{k}}}-{\frac {1}{n+1}}\right)\right)\\&=-\sum _{k=1}^{m}a_{k}(\psi (b_{k})+\gamma )\\&=-\sum _{k=1}^{m}a_{k}\psi (b_{k})\end{aligned}}$
Con las expansiones en series uno puede obtener
    ${\begin{aligned}\sum _{n=0}^{\infty }u_{n}&=\sum _{n=0}^{\infty }\sum _{k=1}^{m}{\frac {a_{k}}{(n+b_{k})^{r_{k}}}}\\&=\sum _{k=1}^{m}{\frac {(-1)^{r_{k}}}{(r_{k}-1)!}}a_{k}\psi ^{r_{k}-1}(b_{k})\end{aligned}}$

## Serie de Taylor

La función digamma tiene una serie zeta racional, dada por la serie de Taylor en $x=1$, esta es
    $\psi (x+1)=-\gamma -\sum _{k=1}^{\infty }\zeta (k+1)(-x)^{k}$
y converge para $|x|<1$ donde $\zeta (n)$ denota la función zeta de Riemann.

## Serie de Newton

La serie de Newton para la función digamma, en ocasiones llamada como serie de Stern, está dada por
    $\psi (s+1)=-\gamma -\sum _{k=1}^{\infty }{\frac {(-1)^{k}}{k}}{\binom {s}{k}}$
donde (s/k){\textstyle {\binom {s}{k}}} es el coeficiente binomial. La expresión anterior puede ser generalizada a
    $\psi (s+1)=-\gamma -{\frac {1}{m}}\sum _{k=1}^{m-1}{\frac {m-k}{s+k}}-{\frac {1}{m}}\sum _{k=1}^{\infty }{\frac {(-1)^{k}}{k}}\left[{\binom {s+m}{k+1}}-{\binom {s}{k+1}}\right]$
donde $m=2,3,4,\dots$

## Fórmula de reflexión

La función digamma satisface una fórmula de reflexión similar a la que se cumple para la función gamma,
    $\psi (1-x)-\psi (x)=\pi \cot(\pi x)$

## Teorema digamma de Gauss

Para $r,m\in \mathbb {Z} ^{+}$ con $r<m$, la función digamma puede ser expresada en términos de la constante de Euler-Mascheroni y un número finito de funciones elementales
    $\psi \left({\frac {r}{m}}\right)=-\gamma -\ln(2m)-{\frac {\pi }{2}}\cot \left({\frac {r\pi }{m}}\right)+2\sum _{n=1}^{\left\lfloor {\frac {m-1}{2}}\right\rfloor }\cos \left({\frac {2\pi nr}{m}}\right)\ln \operatorname {sen} \left({\frac {\pi n}{m}}\right)$