# Punto crítico (termodinámica)

En termodinámica y en fisicoquímica, un punto crítico es aquel límite para el cual el volumen de un líquido es igual al de una masa igual de vapor o, dicho de otro modo, en el cual las densidades del líquido y del vapor son iguales. Si se miden las densidades del líquido y del vapor en función de la temperatura y se representan los resultados, puede determinarse la temperatura crítica a partir del punto de intersección de ambas curvas.

## Condiciones matemáticas del punto crítico

En el punto crítico se verifica que:
$\left({\partial P\; \over \partial v\;}\right)_{T=T_{c}}=0$
$\left({\partial ^{2}P\; \over \partial v^{2}\;}\right)_{T=T_{c}}=0$
siendo $P$ la presión, $v$ el volumen molar, $T$ la temperatura y $T_{c}$ la temperatura crítica del sistema considerado.

## Punto crítico líquido–vapor
### Introducción

Por simplicidad y claridad, la noción genérica de punto crítico se introduce mejor discutiendo un ejemplo específico, el punto crítico vapor-líquido. Este fue el primer punto crítico que se descubrió y sigue siendo el más conocido y estudiado.
La figura de la derecha muestra el diagrama PT esquemático de una sustancia pura (a diferencia de las mezclas, que tienen variables de estado adicionales y diagramas de fase más ricos, que se analizan a continuación). Las fases comúnmente conocidas sólida, líquida y vapor están separadas por límites de fase, es decir, combinaciones de presión-temperatura donde pueden coexistir dos fases. En el punto triple, las tres fases pueden coexistir. Sin embargo, el límite líquido-vapor termina en un punto final a una temperatura crítica T$_c$ y presión crítica p$_c$. Este es el punto crítico.
En el agua, el punto crítico ocurre a 647.096 K (373.946 °C) y 22.064 megapascales (217.75 atm).
En las proximidades del punto crítico, las propiedades físicas del líquido y el vapor cambian drásticamente, y ambas fases se vuelven cada vez más similares. Por ejemplo, el agua líquida en condiciones normales es casi incompresible, tiene un coeficiente de expansión térmica bajo, tiene una constante dieléctrica alta y es un excelente solvente para electrolitos. Cerca del punto crítico, todas estas propiedades se transforman en exactamente lo contrario: el agua se vuelve compresible, expandible, un dieléctrico pobre, un mal solvente para los electrolitos y prefiere mezclarse con gases no polares y moléculas orgánicas.
En el punto crítico, solo existe una fase. El calor de vaporización es cero. Hay un punto de inflexión estacionario en la línea de temperatura constante ( isoterma crítica ) en un diagrama PV. Esto significa que en el punto crítico:
    $\left({\frac {\partial p}{\partial V}}\right)_{T}=0,$
    $\left({\frac {\partial ^{2}p}{\partial V^{2}}}\right)_{T}=0.$
Por encima del punto crítico existe un estado de la materia que está continuamente conectado (puede transformarse sin transición de fase) tanto al estado líquido como al gaseoso. Se llama fluido supercrítico. El británico Michael Fisher (1931-2021) y el nortemaericano Benjamin Widom (1927- ), han desafiado el conocimiento común de los libros de texto de que toda distinción entre líquido y vapor desaparece más allá del punto crítico, e identificaron una línea p - T que separa estados con diferentes propiedades estadísticas asintóticas (línea Fisher-Widom).
A veces el punto crítico no se manifiesta en la mayoría de las propiedades termodinámicas o mecánicas, pero está "oculto" y se revela en la aparición de inhomogeneidades en los módulos elásticos, cambios marcados en la apariencia y propiedades locales de las gotas no afines, y un aumento repentino en la concentración de pares de defectos.

### Historia

La existencia de un punto crítico fue descubierta por primera vez por Charles Cagniard de la Tour en 1822 y nombrado por Dmitri Mendeleev en 1860 y Thomas Andrews en 1869. Cagniard demostró que el CO$_2$ podría licuarse a 31 °C a una presión de 73 atm, pero no a una temperatura ligeramente superior, incluso a presiones de hasta 3000 atm.

### Teoría

Si se resuelve la expresión antedicha $(\partial p/\partial V)_{T}=0$ para la ecuación de Van der Waals, se puede calcular el punto crítico como
    $T_{\text{c}}={\frac {8a}{27Rb}},\quad V_{\text{c}}=3nb,\quad p_{\text{c}}={\frac {a}{27b^{2}}}.$
Sin embargo, la ecuación de van der Waals, basada en la teoría de campo medio, no es válida cerca del punto crítico.
Para analizar las propiedades de los fluidos en cercanías del punto crítico, a veces se definen variables de estado reducidas relativas a las propiedades críticas
    $T_{\text{r}}={\frac {T}{T_{\text{c}}}},\quad p_{\text{r}}={\frac {p}{p_{\text{c}}}},\quad V_{\text{r}}={\frac {V}{RT_{\text{c}}/p_{\text{c}}}}.$
El principio de los estados correspondientes establece que substancias con iguales presiones y temperaturas reducidas tienen iguales volúmenes reducidos. Esta relación es aproximadamente cierta para numerosas substancias, pero es muy imprecisa para valores elevados de p$_r$.
Para algunos gases, existe un factor de corrección adicional, denominado corrección de Newton, que se agrega a la temperatura crítica y a la presión crítica calculadas de esta manera. Estos son valores derivados en forma empírica y varían dentro del rango de presiones de interés.

### Tabla de temperatura y presión críticas líquido-vapor para sustancias seleccionadas

| Sustancia | Temperatura crítica | Presión crítica (absoluta) |
| Argón | 0150.8 !−122,4 °C (150,8 K) | 0048.1 !48,1 atm (4873,7 kPa) |
| Amoniaco (NH$_3$) | 0405.6 !132,4 °C (405,6 K) | 0111.3 !111,3 atm (11 277,5 kPa) |
| 1,1,1,2-Tetrafluoroetano (R-134a) | 0374 !101,06 °C (374,2 K) | 0040 !40,06 atm (4059,1 kPa) |
| R-410A | 0346 !72,8 °C (346 K) | 0047 !47,08 atm (4770,4 kPa) |
| Bromo | 0584.0 !310,8 °C (584 K) | 0102 !102 atm (10 335,2 kPa) |
| Cesio | 1938.00 !1664,85 °C (1938,0 K) | 0094 !94 atm (9524,6 kPa) |
| Cloro | 0417.0 !143,8 °C (417 K) | 0076.0 !76 atm (7700,7 kPa) |
| Etanol (C$_2$H$_5$OH) | 0514.0 !241 °C (514,2 K) | 0062.2 !62,18 atm (6300,4 kPa) |
| Flúor | 0144.30 !−128,85 °C (144,3 K) | 0051.5 !51,5 atm (5218,3 kPa) |
| Helio | 0005.19 !−267,96 °C (5,2 K) | 0002.24 !2,24 atm (227 kPa) |
| Hidrógeno | 0033.20 !−239,95 °C (33,2 K) | 0012.8 !12,8 atm (1297,0 kPa) |
| Kriptón | 0209.4 !−63,8 °C (209,4 K) | 0054.3 !54,3 atm (5502,0 kPa) |
| Metano (CH$_4$) | 0190.8 !−82,3 °C (190,9 K) | 0045.79 !45,79 atm (4639,7 kPa) |
| Neón | 0044.40 !−228,75 °C (44,4 K) | 0027.2 !27,2 atm (2756,0 kPa) |
| Nitrógeno | 0126.3 !−146,9 °C (126,3 K) | 0033.5 !33,5 atm (3394,4 kPa) |
| Oxígeno (O$_2$) | 0154.6 !−118,6 °C (154,6 K) | 0049.8 !49,8 atm (5046,0 kPa) |
| Dióxido de carbono (CO$_2$) | 0304.19 !31,04 °C (304,2 K) | 0072.8 !72,8 atm (7376,5 kPa) |
| Óxido nitroso (N$_2$O) | 0304.19 !36,4 °C (309,6 K) | 0072.8 !71,5 atm (7244,8 kPa) |
| Ácido sulfúrico (H$_2$SO$_4$) | 0927 !654 °C (927,2 K) | 0045.4 !45,4 atm (4600,2 kPa) |
| Xenon | 0289.8 !16,6 °C (289,8 K) | 0057.6 !57,6 atm (5836,3 kPa) |
| Litio | 3223 !2950 °C (3223,2 K) | 0652 !652 atm (66 064,1 kPa) |
| Mercurio | 1750.1 !1476,9 °C (1750,1 K) | 1720 !1720 atm (174 279,5 kPa) |
| Azufre | 1314.00 !1040,85 °C (1314,0 K) | 0207 !207 atm (20 974,3 kPa) |
| Hierro | 8500 !8227 °C (8500,2 K) | |
| Oro | 7250 !6977 °C (7250,2 K) | 5000 !5000 atm (506 626,4 kPa) |
| Aluminio | 7850 !7577 °C (7850,2 K) | |
| Agua (H$_2$O) | 0647.096 !373,946 °C (647,1 K) | 0217.7 !217,7 atm (22 058,5 kPa) |

## Mezclas: punto crítico líquido-líquido

El punto crítico líquido-líquido de una solución, que ocurre a la temperatura crítica de la solución , ocurre en el límite de la región de dos fases del diagrama de fases. En otras palabras, es el punto en el que un cambio infinitesimal en alguna variable termodinámica (como temperatura o presión) conduce a la separación de la mezcla en dos fases líquidas distintas, como se muestra en el diagrama de fases polímero-disolvente a la derecha. Dos tipos de puntos críticos líquido-líquido son la temperatura crítica superior de la solución (UCST), que es el punto más caliente en el que el enfriamiento induce la separación de fases, y la temperatura crítica inferior de la solución (LCST), que es el punto más frío en el que el calentamiento induce la fase. separación.

### Definición matemática

Desde un punto de vista teórico, el punto crítico líquido-líquido representa el extremo temperatura-concentración de la curva espinodal (como se puede ver en la figura de la derecha). Por lo tanto, el punto crítico líquido-líquido en un sistema de dos componentes debe satisfacer dos condiciones: la condición de la curva espinodal (la segunda derivada de la energía libre con respecto a la concentración debe ser igual a cero) y la condición del extremo (la tercera derivada de la energía libre con respecto a la concentración también debe ser igual a cero o la derivada de la temperatura espinodal con respecto a la concentración debe ser igual a cero).