# Integración de Lebesgue–Stieltjes

En el análisis de la teoría de medidas y otras ramas relacionadas de la matemática, la Integración de Lebesgue–Stieltjes es una generalización de la integral de Riemann-Stieltjes y la integración de Lebesgue, preservando las muchas ventajas de ambas en un marco más general de teoría de medidas. La integral de Lebesgue-Stieltjes es la integral ordinaria de Lebesgue respecto a una medida conocida como la medida de Lebesgue–Stieltjes, que puede estar asociada a cualquier función de variación finita en la línea real. La medida de Lebesgue-Stieltjes es una medida regular de Borel, y de manera opuesta toda medida regular de Borel en la línea real es de este tipo.
Las integrales de Lebesgue–Stieltjes, nombradas así por Henri Leon Lebesgue y Thomas Joannes Stieltjes, son también conocidas como las integrales de Lebesgue–Radon o simplemente integrales de Radon, debido a Johann Radon, a quien se debe mucha de la teoría. Ellos encontraron aplicaciones en común entre las probabilidades y los procesos estocásticos, y en ciertas ramas del análisis matemático incluyendo la teoría del potencial.

## Definición

La integral de Lebesgue–Stieltjes: $\int _{a}^{b}f(x)\,dg(x)$ es definida cuando $f:[a,b]\to \mathbb {R}$ es Borel-medible y finita y $g:[a,b]\to \mathbb {R}$ es de variación finita en $[a,b]$ y continua por la derecha, o cuando $f$ es no negativa y $g$ es monótona y continua por la derecha. Para empezar, se asume que $f$ es no negativa y que $g$ es monótona no decreciente y continua por la derecha. Se define $w[(s,t]):=g(t)-g(s)$ y $w(\{a\}):=0$ (alternativamente, la construcción funciona para $g$ continua por la izquierda, $w([s,t)):=w(t)-w(s)$ y $w(\{b\}):=0$).
Por el Teorema de Carathéodory, existe una única medida de Borel $\mu _{g}$ en $[a,b]$ que concuerde con $w$ en cada intervalo $I$. La medida $\mu _{g}$ surge de una medida exterior (de hecho, una medida exterior métrica) dada por
    $\mu _{g}(E)=\inf \left\{\sum _{i}\mu _{g}(I_{i})\right\vert \left.E\subset \bigcup _{i}I_{i}\right\}$
el ínfimo entre todas las coberturas de E por los distintos intervalos semiabiertos. Esta medida es llamada comúnmente como la medida Lebesgue–Stieltjes asociada a g.
La integral de Lebesgue–Stieltjes
    $\int _{a}^{b}f(x)\,dg(x)$
puede ser definida como la integral de Lebesgue de ƒ con respecto a la medida μ$_g$ en la manera usual. Si g es no decreciente, entonces se define
    $\int _{a}^{b}f(x)\,dg(x):=-\int _{a}^{b}f(x)\,d(-g)(x),$
siendo la última integral definida por la construcción precedente.
Si g es de variación finita y ƒ es finita, entonces es posible plantear
    $dg(x)=dg_{1}(x)-dg_{2}(x)$
donde g$_1$(x) := Vx ag es la variación total deg en el intervalo [a,x], y g$_2$(x) = g$_1$(x) − g(x). Tanto g$_1$ como g$_2$ son monótonas no decrecientes. Ahora la integral de Lebesgue–Stieltjes con respecto a g es definida por
    $\int _{a}^{b}f(x)\,dg(x)=\int _{a}^{b}f(x)\,dg_{1}(x)-\int _{a}^{b}f(x)\,dg_{2}(x),$
donde las dos últimas integrales están bien definidas dada la construcción precedente.

### Integral de Daniell

Una aproximación alternativa (Hewitt y Stromberg, 1965) es definir la integral de Lebesgue–Stieltjes como la integral de Daniell que extiende la integral usual de Riemann–Stieltjes. Sea g una función no ascendente continua por la derecha en [a,b], y I(ƒ) la integral de Riemann–Stieltjes
    $I(f)=\int _{a}^{b}f(x)\,dg(x)$
para toda función continua ƒ. La operación I define una medida de Radon sobre [a,b]. Esta operación puede ser extendida a la clase de todas las funciones no negativas definiendo
    ${\overline {I}}(h)=\sup\{I(f)|f\in C[a,b],0\leq f\leq h\}$
y
    ${\overline {\overline {I}}}(h)=\inf\{I(f)|f\in C[a,b],h\leq f\}.$
Para funciones medibles por Borel, se tiene
    ${\overline {I}}(h)={\overline {\overline {I}}}(h),$
y ambos lados de la identidad definen la integral de Lebesgue–Stieltjes
de h. La medida externa μ$_g$ es definida a partir de
    $\mu _{g}(A)={\overline {\overline {I}}}(\chi _{A})$
donde χ$_A$ es la función característica de A.
Integradores de variación finita son manejados de igual forma a la anterior, descomponiendo en variaciones positivas y negativas.

## Ejemplo

Suponga que $\gamma :[a,b]\to \mathbb {R} ^{2}$ es una curva corregible en el plano y $\rho :\mathbb {R} ^{2}\to [0,\infty )$ es Borel-medible. Entonces se puede definir la longitud de $\gamma$ con respecto a la métrica euclidiana medida por $\rho$ como $\int _{a}^{b}\rho (\gamma (t))\,d\ell (t)$, donde $\ell (t)$ es la longitud de la restricción de $\gamma$ para $[a,t]$. Esta es comúnmente llamada la $\rho$-medida de $\gamma$. Esta noción es bastante útil para varias aplicaciones: por ejemplo, en terrenos lodosos la velocidad en que una persona se puede mover depende de la profundidad del lodo. Si $\rho (z)$ denota la inversa de la velocidad en o cerca de $z$, entonces la $\rho$-longitud de $\gamma$ es el tiempo que tomaría cruzar $\gamma$. El concepto de longitud extrema usa esta noción de $\rho$-longitud de curvas y es útil en el análisis de transformaciones conformes.

## Integración por partes

Una función $f$ se considera "regular" en un punto $a$ si existen los límites derecho $f(a+)$ e izquierdo $f(a-)$, y la función toma el valor promedio, :$f(a)={\frac {1}{2}}\left(f(a-)+f(a+)\right),$ en el punto límite. Dada las funciones $U$ y $V$ de variación finita, si en cada punto $U$ o $V$ es continua, si ambas $U$ y $V$ son regulares, entonces existe una fórmula de integración por partes para la integral de Lebesgue–Stieltjes:
    $\int _{a}^{b}U\,dV+\int _{a}^{b}V\,dU=U(b+)V(b+)-U(a-)V(a-),$ donde $b>a$. Bajo una pequeña generalización de esta fórmula, las condiciones extras en $U$ t $V$ pueden ser eliminadas.
Un resultado alternativo, de significativa importancia en la teoría del cálculo estocástico es el siguiente: dadas dos funciones
$U$ y $V$ de variación finita, donde ambas son continuas por la derecha y tienen límite izquierdo (son funciones 'cadlag') entonces
    $U(t)V(t)=U(0)V(0)+\int _{(0,t]}U(s-)\,dV(s)+\int _{(0,t]}V(s-)\,dU(s)+\sum _{u\in (0,t]}\Delta U_{u}\Delta V_{u},$
donde$\Delta U_{t}=U(t)-U(t-)$. Este resultado puede ser visto como un precursor del Lema de Itō, y es de uso en la teoría general de integración estocástica. El término final es $\Delta U(t)\Delta V(t)=d[U,V]$, que surge de una covarianza cuadrada de $U$ y $V$. (El resultado anterior puede ser visto entonces como un resultado relativo a la integral de Stratonovich.)

## Conceptos relacionados
### Integración de Lebesgue

Cuando g(x) = x para todo número real x, entonces μ$_g$ es la medida de Lebesgue, y la integral de Lebesgue–Stieltjes de f con respecto a g es equivalente a la integral de Lebesgue de f.

### Integración de Riemann–Stieltjes y teoría de probabilidades

Cuando f es una función continua con valores reales de una variable real, y v es una función real no decreciente, la integral de Lebesgue–Stieltjes es equivalente a la integral de Riemann-Stieltjes, en cuyo caso usualmente se escribe
    $\int _{a}^{b}f(x)\,dv(x)$
para la integral de Lebesgue–Stieltjes, manteniendo implícita la medida μ$_v$. Esto es particularmente común en la teoría de la probabilidad cuando v es la distribución de probabilidad de una variable aleatoria continua X, en cuyo caso
    $\int _{-\infty }^{\infty }f(x)\,dv(x)=\mathrm {E} [f(X)].$
(Ver el artículo integral de Riemann-Stieltjes para mayor información acerca del tratamiento de estos detalles.)