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# Elektrische Kraft Hertz:234

Heinrich Hertz: Untersuchungen über die Ausbreitung der elektrischen Kraft :
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Winkels und dem Factor $1/4\pi A.\,$ Es ist dies die höchst bemerkenswerthe Theorie des Hrn. Poynting über die Bewegung der Energie im elektromagnetischen Felde. Bei Beurtheilung der physikalischen Bedeutung derselben muss erstens hervorgehoben werden, dass die Zerlegung unseres Oberflächenintegrales in seine Elemente eine hypothetische war, und dass das Ergebniss derselben nicht immer ein wahrscheinliches ist. Ruht ein Magnet dauernd neben einem elektrisirten Körper, so muss zufolge dieses Resultats die Energie der Nachbarschaft sich in beständiger Bewegung befinden, allerdings in geschlossenen Bahnen. Ein grösseres Bedenken scheint mir in der Frage zu liegen, wie weit bei unseren gegenwärtigen Kenntnissen von der Energie die Localisation derselben und ihre Verfolgung von Punkt zu Punkt überhaupt Sinn und Bedeutung hat. Derartige Betrachtungen sind noch nicht durchgeführt bei den einfachsten Energieumsätzen der gewöhnlichen Mechanik; es ist daher die Frage noch unerledigt, ob und in welchem Umfange der Begriff der Energie eine solche Behandlungsweise zulässt.
Die mechanischen Kräfte, welche wir im elektromagnetisch gestörten Felde zwischen den ponderabelen Körpern wahrnehmen, sehen wir an als die Resultanten mechanischer Druckkräfte, welche durch das Vorhandensein der elektromagnetischen Störungen im Aether und in den übrigen Körpern wachgerufen werden. Zufolge dieser Anschauung sind die auf einen ponderabeln Körper wirkenden mechanischen Kräfte vollständig bestimmt durch den elektromagnetischen Zustand seiner unmittelbaren Umgebung, ohne dass es darauf ankäme, welche Ursachen weiterhin diesen Zustand hervorgerufen haben. Wir setzen ferner voraus, dass die unterstellten Druckkräfte von solcher Art sind, dass sie keine Resultanten ergeben, welche das Innere des Aethers selbst in Bewegung zu setzen streben. Ohne diese Voraussetzung wäre unser System nothwendig unrichtig oder doch unvollständig, denn ohne sie könnte man von elektromagnetischen Kräften im ruhenden Aether allgemein gar nicht reden. Eine nothwendige
* ↑ J. H. Poynting, Phil. Trans. 2. p. 343. 1884.
* ↑ [Siehe Anmerkung 31 am Schluss des Buches].
# Elektrische Kraft Hertz:235

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Folge dieser Voraussetzung ist es, dass die an den ponderabeln Körpern zu beobachtenden mechanischen Kräfte dem Princip der Gleichheit von Wirkung und Gegenwirkung genügen.
Es fragt sich nun, ob sich Druckkräfte angeben lassen, welche diesen Anschauungen entsprechen und geeignet sind, die wirklich beobachteten Resultanten zu ergeben. Maxwell und in allgemeinerer Form von Helmholtz haben Formen der Druckkräfte angegeben, welche allen Ansprüchen genügen für statische und stationäre Zustände. Aber für den allgemeinen veränderlichen Zustand als gültig angenommen, würden diese Drucke das Innere des Aethers selbst in Bewegung setzen. Wir nehmen deshalb an, dass die vollständigen Formen noch nicht gefunden seien, vermeiden es, bestimmte Angaben über die Grösse der Drucke zu machen und ziehen es vor, die ponderomotorischen Kräfte abzuleiten mit Hülfe der Voraussetzungen, welche wir bereits angegeben haben, mit Hülfe des Princips von der Erhaltung der Energie und mit Hülfe der folgenden Erfahrungsthatsache: Werden die ponderabelen Körper eines elektrisch oder magnetisch erregten Systems, welches dem statischen Zustand stets unendlich nahe bleibt, gegen einander bewegt und gleichzeitig die in jedem Element der Körper befindliche Menge der wahren Elektricität und des wahren Magnetismus als unveränderlich und an dem Elemente haftend behandelt, so findet die zur Bewegung der Körper verbrauchte mechanische Arbeit ihre einzige Compensation in der Vermehrung der elektromagnetischen Energie des Systems, ist also dieser gleich.
Es bleibt die Frage offen, ob sich überhaupt Formen der Druckkräfte angeben lassen, welche den von uns gestellten Anforderungen allgemein und genau genügen. Sollte dies nicht der Fall sein, so enthält die Gesammtheit unserer Voraussetzungen einen inneren Widerspruch, welcher durch eine Correction an einer oder an mehreren dieser Voraussetzungen gehoben werden muss. Die erforderlichen Verbesserungen sind aber jedenfalls von solcher Art, dass sie in keiner der bisher beobachteten Erscheinungen ihre Wirkung geltend machen. Im übrigen ist hervorzuheben, dass, wenn sich hier eine Lücke in unserer Theorie findet, dies nicht eine Lücke in den Grundlagen, sondern
# Elektrische Kraft Hertz:232

Heinrich Hertz: Untersuchungen über die Ausbreitung der elektrischen Kraft :
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Es bezeichne $S\,$ die elektromagnetische Energie eines Raumes $\tau ,\,$ welcher durch die Oberfläche $\omega \,$ begrenzt wird. Wir berechnen die Aenderung von $S,\,$ indem wir die Gleichungen (9$_a$) und (9$_b$) multipliciren sämmtlich mit $(1/4\pi A)d\tau ,\,$ alsdann der Reihe nach mit $L,\ M,\ N,\ X,\ Y,\ Z,\ \,$ alles addiren und integriren über den Raum $\tau .\,$ Wir erhalten:
* $(11_{\text{a}})\left\lbrace {\begin{aligned}{\frac {dS}{dt}}=&{\frac {1}{4\pi A}}\int \lbrace (NY-MZ)\cos n,x+(LZ-NX)\cos n,y\\+&(MX-LY)\cos n,z\rbrace \,d\omega -\int (uX+vY+wZ)d\tau .\end{aligned}}\right.$
Erstrecken wir den Raum $\tau \,$ über ein vollständiges elektromagnetisches System, d. h. bis zu einer Fläche an welcher die Kräfte verschwinden, so wird unsere Gleichung:
* ${\frac {dS}{dt}}=-\int (uX+vY+wZ)d\tau .\,$
Die Erhaltung der Energie verlangt demnach, dass in jedem System, welches der Einwirkung von aussen nicht unterliegt, in der Zeiteinheit ein Energiebetrag von der Grösse des rechts stehenden Integrals in anderer als elektromagnetischer Form auftritt. Die Erfahrung genügt dieser Forderung, sie belehrt uns weitergehend, dass jedes einzelne Raumelement $d\tau \,$ zum Gesammtbetrage der umgesetzten Energie den Beitrag
* $(uX+vY+wZ)d\tau \,$
liefert und zeigt uns, in welchen neuen Formen diese Energie auftritt. Allerdings leistet dieses die Erfahrung genau gesprochen nicht allgemein, sondern einstweilen nur in Hinsicht der folgenden besonderen Fälle. Im Innern eines homogenen isotropen Leiters nimmt die in der Zeiteinheit und Volumeinheit auftretende Energiemenge nach der Theorie sowohl als nach der Erfahrung die Form an:
* $\lambda (X^{2}+Y^{2}+Z^{2})={\frac {1}{\lambda }}(u^{2}+v^{2}+w^{2}),\,$
sie ist stets positiv und entspricht einer Wärmeentwicklung – der Joule’schen Wärme. An der Grenze zweier homogenen isotropen Körper nimmt in der Uebergangsschicht die in der
# Elektrische Kraft Hertz:233

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Volumeinheit auftretende Energiemenge die Form an
* $uX'+vY'+wZ';\,$
eine Integration über die ganze Dicke der Uebergangsschicht ergiebt daraus für die in der Flächeneinheit der Grenze auftretende Energiemenge den Betrag:
* $(u\cos n,x+v\cos n,y+w\cos n,z)\ .\ \varphi _{1,2}\,,$
welchen Ausdruck ebenfalls die Erfahrung bestätigt. Es kann dieser Ausdruck positiv oder negativ sein, er kann einem Verschwinden oder Entstehen fremder Energieformen entsprechen. Entweder ist die umgesetzte fremde Energie hier gleichfalls Wärme – Peltier’sche Wärme –; in diesem Falle bezeichnen wir die thätigen elektromotorischen Kräfte als thermoelektrische. Oder es wird neben Wärme auch chemische Energie umgesetzt, in diesem Falle bezeichnen wir die Kräfte als elektrochemische. Fassen wir nunmehr einen beliebig begrenzten Theil unseres Systems ins Auge und berechnen die Zunahme der gesammten Energie dieses Theiles, also der Grösse:
* ${\frac {dS}{dt}}+\int (uX+vY+wZ)d\tau ,\,$
so finden wir nach dem vorigen diese Zunahme gleich einem über die Oberfläche des Raumes genommenen Integral. Die Aenderung des Energievorrathes dieses und damit eines jeden Raumes wird also richtig berechnet, wenn wir annehmen, die Energie trete nach Art einer Substanz durch die Oberfläche ein, und zwar in solcher Fülle, dass durch die Flächeneinheit einer jeden Oberfläche die Menge:
* ${\begin{aligned}{\frac {1}{4\pi A}}\lbrace (NY&-MZ)\cos n,x+(LZ-NX)\cos n,y\\&+(MX-LY)\cos n,z\rbrace \end{aligned}}$
tritt. Eine geometrische Discussion dieses Ausdrucks ergiebt, dass unsere Annahme identisch ist mit der Aussage, die Energie bewege sich überall in einer Richtung, welche auf den Richtungen der magnetischen und der elektrischen Kraft senkrecht steht und in solcher Fülle, dass in dieser Richtung in der Zeiteinheit durch die Flächeneinheit eine Menge trete gleich dem Product der beiden Kräfte, dem Sinus des eingeschlossenen
# Elektrische Kraft Hertz:229

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wahren Elektricitäten definiren als die freien Enden der Kraftlinien. Ist ein gewisser Raum in der Nachbarschaft der Fläche, über welche unser Integral erstreckt ist, frei von wahrer Elektricität, so ist der Werth des Integrales unabhängig von der besonderen Lage der Fläche innerhalb dieses Raumes und nur abhängig von der Lage der Grenzlinie der Fläche. Für diesen Fall bezeichnen wir dann den Werth des Integrales auch als die Zahl der die Umrisslinie durchsetzenden Kraftlinien, indem wir uns die in diesem Ausdruck bleibende Vieldeutigkeit, soweit nöthig, durch besondere Festsetzungen beseitigt denken.
Wir wollen weiter die Aenderung der wahren Elektricität $e_{w}\,$ in einem beliebig begrenzten Theile unseres Systems berechnen. Es möge $d\omega \,$ wiederum ein Element der Grenzfläche dieses Theiles sein. Wir erhalten:
* ${\begin{aligned}(10_{\text{e}})\quad {\frac {de_{w}}{dt}}=&-\int \left({\frac {du}{dx}}+{\frac {dv}{dy}}+{\frac {dw}{dz}}\right)d\tau \\=&-\int (u\cos n,x+v\cos n,y+w\cos n,z)d\omega .\end{aligned}}$
Verläuft nun unsere Grenzfläche lediglich in solchen Körpern, für welche die $\lambda \,$ gleich Null sind, so verschwinden an der Fläche immer noch die $u,\ v,\ w,\ \,$ es ist also der Inhalt des umspannten Raumes an wahrer Elektricität constant. Aus einem Raume, welcher vollständig von Körpern umgeben ist, für welche die $\lambda \,$ gleich Null sind, vermag demnach die wahre Elektricität durch rein elektrodynamische Vorgänge nicht zu entweichen. Aus dieser Ursache nennen und nannten wir solche Körper Nichtleiter. Geht die Grenzfläche aber ganz oder theilweise durch Körper, in welchen die $\lambda \,$ von Null verschieden sind, so ist eine Aenderung des Elektricitätsgehaltes des umschlossenen Raumes durch rein elektrische Bewegungen möglich; aus diesem Grunde bezeichnen wir Körper der letzteren Art als Leiter. Die Unterscheidung der Körper in Leiter und Nichtleiter bezieht sich also auf die wahre Elektricität, in Hinsicht der freien Elektricität können alle Körper als Leiter betrachtet werden (Verschiebungsströme). Die Menge einer Substanz kann sich in einem Raume nur mittelst Ein- und Austrittes durch die Oberfläche hindurch verändern, und zwar muss durch jedes Oberflächenelement hindurch eine bestimmte Menge der Substanz treten. Mit der Thatsache, dass durch jede geschlossene Oberfläche in der Zeiteinheit die durch unser Integral angegebene Elektricitätsmenge tritt, ist die An-
# Elektrische Kraft Hertz:230

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nahme vereinbar, dass durch die Flächeneinheit jedes Oberflächenelementes die Menge:
* $u\cos n,x+v\cos n,y+w\cos n,z\,$
trete. Entsprechend dieser Annahme nennen und nannten wir $u,\ v,\ w\ \,$ die Componenten der elektrischen Strömung und das über eine nicht geschlossene Oberfläche genommene Integral
* $\int (u\cos n,x+v\cos n,y+w\cos n,z)d\omega$
den diese Fläche durchfliessenden elektrischen Strom. Es muss indessen hervorgehoben werden, dass selbst wenn die Stofflichkeit der Elektricität zugegeben ist, die obige specielle Bestimmung ihrer Strömung in Leitern eine weitere Hypothese einschliesst. Dem gefundenen Systeme der Bewegung kann ein willkürliches, in jedem Augenblick geschlossenes Stromsystem überdeckt werden, ohne dass dadurch die Ab- oder Zunahme der Elektricität in irgend einem Punkte sich änderte.
Ist ein Theil unseres Systems durch lediglich elektromagnetische Vorgänge aus dem unelektrischen Zustand in seinen gegenwärtigen gelangt, oder kann er durch lediglich elektromagnetische Veränderungen in den unelektrischen Zustand zurückkehren, so ist in allen Nichtleitern dieses Theiles die wahre Elektricität gleich Null. Für solche Theile eines Systems treten dann also zu den allgemeinen Gleichungen noch die folgenden, mit ihnen verträglichen als Beschränkungen der zulässigen Anfangszustände hinzu:
* ${\frac {d{\mathfrak {X}}}{dx}}+{\frac {d{\mathfrak {Y}}}{dy}}+{\frac {d{\mathfrak {Z}}}{dz}}=0$
für das Innere der Nichtleiter;
* $({\mathfrak {X}}_{2}-{\mathfrak {X}}_{1})\cos n,x+({\mathfrak {Y}}_{2}-{\mathfrak {Y}}_{1})\cos n,y+({\mathfrak {Z}}_{2}-{\mathfrak {Z}}_{1})\cos n,z=0$
für die Grenze zweier heterogener Nichtleiter.
Ganz analoge Betrachtungen wie in Hinsicht der elektrischen lassen sich anstellen in Hinsicht der magnetischen Erscheinungen. Indem wir auf diese eingehen und dabei die Gleichungen (9$_a$) benutzen, nennen wir für das Innere eines Körpers:
* ${\frac {1}{4\pi }}\left({\frac {d{\mathfrak {L}}}{dx}}+{\frac {d{\mathfrak {M}}}{dy}}+{\frac {d{\mathfrak {N}}}{dz}}\right)$
# Elektrische Kraft Hertz:231

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die wahre räumliche Dichte, an der Grenze zweier Körper den Ausdruck:
* ${\frac {1}{4\pi }}\lbrace ({\mathfrak {L}}_{2}-{\mathfrak {L}}_{1})\cos n,x+({\mathfrak {M}}_{2}-{\mathfrak {M}}_{1})\cos n,y\,+({\mathfrak {N}}_{2}-{\mathfrak {N}}_{1})\cos n,z\rbrace$
die wahre Flächendichtigkeit des Magnetismus und das über einen bestimmten Theil des Raumes genommene Integral dieser Grössen den in diesem Theil enthaltenen wahren Magnetismus. Das über eine nicht geschlossene Fläche genommene Integral:
* $\int ({\mathfrak {L}}\cos n,x+{\mathfrak {M}}\cos n,y+{\mathfrak {N}}\cos n,z)d\omega$
nennen wir die Zahl der durch diese Fläche, resp. den Umfang dieser Fläche tretenden magnetischen Kraftlinien. Ferner nennen wir für das Innere eines Körpers:
* ${\frac {1}{4\pi }}\left({\frac {dL}{dx}}+{\frac {dM}{dy}}+{\frac {dN}{dz}}\right)$
die freie räumliche Dichte, an der Grenze zweier Körper:
* ${\frac {1}{4\pi }}\lbrace (L_{2}-L_{1})\cos n,x+(M_{2}-M_{1})\cos n,y+(N_{2}-N_{1})\cos n,z\rbrace \,$
die freie Flächendichtigkeit des Magnetismus. Die Unterschiede zwischen Leitern und Nichtleitern fallen hier fort, da die Gleichungen (9$_a$) keine den $u,\ v,\ w\ \,$ der Gleichungen (9$_b$) entsprechende Glieder enthalten. In Hinsicht des wahren Magnetismus sind alle Körper Nichtleiter, in Hinsicht des freien Magnetismus können alle Körper als Leiter aufgefasst werden.
Ist ein System oder ein Theil eines solchen durch lediglich elektromagnetische Vorgänge aus dem unmagnetischen Zustand hervorgegangen oder kann es durch solche Vorgänge in denselben zurücksinken, so gelten für das System oder diesen Theil des Systems die Gleichungen:
* ${\frac {d{\mathfrak {L}}}{dx}}+{\frac {d{\mathfrak {M}}}{dy}}+{\frac {d{\mathfrak {N}}}{dz}}=0$
für das Innere der Körper und:
* $({\mathfrak {L}}_{2}-{\mathfrak {L}}_{1})\cos n,x+({\mathfrak {M}}_{2}-{\mathfrak {M}}_{1})\cos n,y+({\mathfrak {N}}_{2}-{\mathfrak {N}}_{1})\cos n,z=0$
für die Grenzflächen heterogener Körper, welche Gleichungen zu den allgemeinen als mit diesen verträgliche Bestimmungen über die möglichen Anfangszustände hinzutreten.
# Eberhard der Heilige

Textdaten :
| Autor: | Heribert Rau |
| Illustrator: | {{{ILLUSTRATOR}}} |
| Titel: | Eberhard der Heilige |
| Untertitel: | |
| aus: | Badisches Sagen-Buch II, S. 482–483 |
| Herausgeber: | August Schnezler |
| Auflage: | 1. Auflage |
| Entstehungsdatum: | |
| Erscheinungsdatum: | 1846 |
| Verlag: | Creuzbauer und Kasper |
| Drucker: | {{{DRUCKER}}} |
| Erscheinungsort: | Karlsruhe |
| Übersetzer: | |
| Originaltitel: | |
| Originalsubtitel: | |
| Originalherkunft: | |
| Quelle: | Commons und Google |
| Kurzbeschreibung: | |
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Zimbeln ertönen und Pauken erschallen, Jubel durchrauschet die gastlichen Hallen,
Freundlich bewirthet auf Heidelbergs Veste Drängen sich wacker die stattlichen Gäste;
Konrad der Pfälzer gibt jeglichen Tag
Köstliche Mahlzeit und fürstlich Gelag.
Edele Ritter und züchtige Frauen, Zierliche Mädchen, gar minnig zu schauen, Lieben und scherzen im Pfälzischen Hause,
Lachen und jauchzen bei reichlichem Schmause,
Spotten der Zeiten ermahnenden Drang Jubelnd von dannen mit Spiel und Gesang.
Eberhard einzig, er schleichet sich leise Fort aus der Freuden berauschendem Kreise;
Hin, wo die waldigen Berge sich senken,
Suchet der Jüngling, die Schritte zu lenken; Dort, wo ihn Einsamkeit friedlich umweht, Liegt er oft Stunden im frommen Gebet.
Konrad, der Gründer der Pfälzischen Staaten,
Ehrte des Christenthums heilige Saaten;
Tapfer in Schlachten und bieder im Leben, Wußte dem Glauben er Früchte zu geben; Darum erwählt er zum Lehrer fortan Klüglich den Söhnen den heiligen Mann.
Aber des Lebens urkräftiges Walten
Sollte kein heuchlerisch Wesen erkalten; Darum verbot er mit ernstlichen Worten, Frömmelndes Treiben an jeglichen Orten: „Saget ihr tausend Gebete auch her,
Recht thun,“ – so rief er – „gilt dorten noch mehr!“
Aber nicht gleich sind des Lebens Gestalten, Wie sich die Herzen verschieden entfalten: So auch dem Ritter war kräftiges Streben – Diesem nur heilige Sehnsucht gegeben;
Göttliche Liebe, so innig und heiß,
War ihm des Lebens entzückender Preis.
Darum erbauet in einsamer Stille, Daß er das Sehnen des Herzens erfülle, Einen Altar sich der Jüngling behende,
Zieret mit Laub ihm die steinernen Wände,
Zündet der Kerzen hellflammendes Licht, Knieet dann nieder und betet und spricht:
„Ewige Liebe, du Lieb’ sonder Gleichen, Habe Erbarmen und gib mir ein Zeichen,
Ob ich den Machtspruch des Herrschers soll ehren,
Oder soll brünstig hieher wiederkehren? Liegt doch mein Herz nun im Kampf mit der Pflicht.“ Und er erhebt sich und löschet das Licht.
Siehe, der Gott, zu dem fromm er sich wendet,
Hat ihm auch schnell seine Botschaft gesendet:
Denn so oft er zum Altare noch schreitet, Findet er immer die Kerzen bereitet Leuchtend in wunderbar strahlender Pracht, Hell durch des Waldes grün dämmernde Nacht.
# Eberhard Hübsch

* Eberhard Hübsch
* [[Bild:|220px|Eberhard Hübsch]]
* [[Bild:|220px]]
* Lorenz Eberhard Hübsch
* * unbekannt in
* † 1915 in Freiburg im Breisgau
* Oberingenieur und Bezirks-Bahningenieur in Mannheim und Freiburg i. Br., Oberbaurat
* Bilder und Medien bei Commons
* Zitate bei Wikiquote

## Werke

* Die Staatseisenbahnen. In: Freiburg im Breisgau. Die Stadt und ihre Bauten. Freiburg: H. M. Poppes & Sohn, 1898, S. 134–140

## Sekundärliteratur

* Todesnachrichten in:
** Zentralblatt der Bauverwaltung. 35. Jahrgang, Nr. 13 (13. Februar 1915), S. 74 Michigan-USA*
** Beilage 5 zur Deutschen Bauzeitung. 49. Jahrgang, zu Nr. 18 vom 3. März 1915 Michigan-USA*
# Gebrüder Adolf und Karl Müller

Textdaten :
| Autor: | unbekannt |
| Illustrator: | {{{ILLUSTRATOR}}} |
| Titel: | Gebrüder Adolf und Karl Müller |
| Untertitel: | |
| aus: | Die Gartenlaube, Heft 4, S. 76 |
| Herausgeber: | Adolf Kröner |
| Auflage: | |
| Entstehungsdatum: | |
| Erscheinungsdatum: | 1886 |
| Verlag: | Ernst Keil’s Nachfolger in Leipzig |
| Drucker: | {{{DRUCKER}}} |
| Erscheinungsort: | Leipzig |
| Übersetzer: | |
| Originaltitel: | |
| Originalsubtitel: | |
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| Quelle: | Scans bei Commons |
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[76] Die Gebrüder Adolf und Karl Müller, unsere langjährigen Mitarbeiter und Verfasser des klassischen Werkes „Thiere der Heimath“, wurden zu Ehrenmitgliedern der zoologischen Gesellschaft „Natura artis magistra“ zu Amsterdam ernannt. Die Anerkennung, welche den verdienstvollen Leistungen dieser unermüdlichen Forscher jetzt auch im Auslande zu Theil wird, können wir nur mit Freude begrüßen und theilen bei dieser Gelegenheit unsern Lesern mit, daß neue sehr interessante Beiträge dieser durch so viele Jahre der „Gartenlaube“ stets treu gebliebenen Mitarbeiter schon in den nächsten Nummern erscheinen werden.
# Gebrauch der Güter

Textdaten :
| Autor: | Johann Gottfried Herder |
| Illustrator: | {{{ILLUSTRATOR}}} |
| Titel: | Gebrauch der Güter |
| Untertitel: | |
| aus: | Zerstreute Blätter (Vierte Sammlung) S. 69 |
| Herausgeber: | |
| Auflage: | |
| Entstehungsdatum: | |
| Erscheinungsdatum: | 1792 |
| Verlag: | Carl Wilhelm Ettinger |
| Drucker: | {{{DRUCKER}}} |
| Erscheinungsort: | Gotha |
| Übersetzer: | |
| Originaltitel: | |
| Originalsubtitel: | |
| Originalherkunft: | |
| Quelle: | Google und Commons |
| Kurzbeschreibung: | |
| Artikel in der Wikipedia ||
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| De Zerstreute Blätter IV (Herder) 087.jpg ||
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Gebrauch der Güter.
Aloëholz, das der Kasten verschließt, ist jeglichem Holz gleich;  auf die Kohle gelegt, athmet es süßen Geruch. Reicher, gebrauche das Gut, das zum Gebrauche dir Gott gab;  Wer nicht säet, dem wächst nimmer ein frölicher Halm.