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# Elektrische Kraft Hertz:226

Heinrich Hertz: Untersuchungen über die Ausbreitung der elektrischen Kraft :
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* $=-4\pi \int \left({\frac {du}{dx}}+{\frac {dv}{dy}}+{\frac {dw}{dz}}\right)d\tau$
* $=-4\pi \int (u\cos n,x+v\cos n,y+w\cos n,z)d\omega =0.\,$
Also, wenn $e\,$ eine von der Zeit unabhängige Grösse bezeichnet:
* $(10_{\text{a}})\left\lbrace {\begin{aligned}\int \left({\frac {d{\mathfrak {X}}}{dx}}+{\frac {d{\mathfrak {Y}}}{dy}}+{\frac {d{\mathfrak {Z}}}{dz}}\right)&d\tau \\=\int ({\mathfrak {X}}\cos n,x+{\mathfrak {Y}}\cos n,y+{\mathfrak {Z}}\cos n,z)&d\omega =4\pi e.\end{aligned}}\right.$
Die Grösse $e\,$ ist offenbar eine Function des elektrischen Zustandes des Systems und zwar eine solche Function, welche durch keine inneren oder äusseren lediglich elektrodynamischen Vorgänge vermehrt oder vermindert werden kann. Diese Unzerstörbarkeit der Grösse $e,\,$ welche dieselbe auch gegenüber anderen als rein elektrodynamischen Vorgängen bewahrt, so lange sich diese Vorgänge auf das Innere des Systems beschränken, hat die Vermuthung wachgerufen, dass $e\,$ die Menge einer in dem System enthaltenen Substanz angebe. Entsprechend dieser Anschauung nennen wir $e\,$ die Menge der in dem ponderabelen System enthaltenen Elektricität. Allerdings kann $e\,$ positiv oder negativ sein, während die Menge einer Substanz nothwendig positiv ist. Man hat deshalb die Hypothese vervollständigt durch die Annahme zweier Elektricitäten von entgegengesetzten Eigenschaften und hat dem $e\,$ dann die Bedeutung der Differenz beider beigelegt, oder man hat Hülfe gesucht in der Annahme, es bezeichne $e\,$ nur die Abweichung des wirklichen Gehaltes an Elektricität von dem normalen. Stellt aber in einer dieser oder in einer anderen Form $e\,$ die Menge einer Substanz dar, so muss jedes Raumelement $d\tau \,$ seinen bestimmten Beitrag zu dem Gesammtwerthe von $e\,$ liefern. Nur vermuthungsweise können wir das Raumintegral, welches uns $e\,$ liefert, auf die einzelnen Raumelemente vertheilen. Eine erste mögliche und augenblicklich naheliegende Vertheilung legt dem Raumelement $d\tau \,$ den Elektricitätsinhalt:
* ${\frac {1}{4\pi }}\left({\frac {d{\mathfrak {X}}}{dx}}+{\frac {d{\mathfrak {Y}}}{dy}}+{\frac {d{\mathfrak {Z}}}{dz}}\right)d\tau$
bei. Die so bestimmte Elektricitätsmenge des Raumelementes wollen wir die wahre Elektricität desselben nennen; dement-
# Elektrische Kraft Hertz:225

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* $(9_{\text{a}})\left\lbrace {\begin{aligned}A{\frac {d{\mathfrak {L}}}{dt}}={\frac {dZ}{dy}}-{\frac {dY}{dz}},\\A{\frac {d{\mathfrak {M}}}{dt}}={\frac {dX}{dz}}-{\frac {dZ}{dx}},\\A{\frac {d{\mathfrak {N}}}{dt}}={\frac {dY}{dx}}-{\frac {dX}{yz}};\end{aligned}}\right.\qquad (9_{\text{b}})\left\lbrace {\begin{aligned}A{\frac {d{\mathfrak {X}}}{dt}}={\frac {dM}{dz}}-{\frac {dN}{dy}}-4\pi Au,\\A{\frac {d{\mathfrak {Y}}}{dt}}={\frac {dN}{dx}}-{\frac {dL}{dz}}-4\pi Av,\\A{\frac {d{\mathfrak {Z}}}{dt}}={\frac {dL}{dy}}-{\frac {dM}{dx}}-4\pi Aw\end{aligned}}\right.$
und die elektromagnetische Energie der Volumeneinheit eines beliebigen Körpers erhält durch Einführung der Polarisationen die Gestalt:
* ${\frac {1}{8\pi }}({\mathfrak {X}}X+{\mathfrak {Y}}Y+{\mathfrak {Z}}Z)+{\frac {1}{8\pi }}({\mathfrak {L}}L+{\mathfrak {M}}M+{\mathfrak {N}}N).$
In diesen Aussagen kommen keine Grössen mehr vor, welche sich auf einen besonderen Körper beziehen. Die Aussage, dass diese Gleichungen für alle Punkte des unendlichen Raumes erfüllt sein müssen, umfasst alle in dies Gebiet einzureihenden Probleme, und die unendliche Mannigfaltigkeit dieser Probleme entsteht nur dadurch, dass die Constanten der linearen Relationen (9$_c$), (9$_d$), (9$_e$), nämlich die $\varepsilon ,\ \mu ,\ \lambda ,\ X',\ Y',\ Z'\ \,$ in mannigfaltiger Weise Functionen des Raumes sein können, theils stätig, theils unstätig von Punkt zu Punkt sich verändernd.
Es sei ein System ponderabeler Körper, in welchem elektromagnetische Vorgänge sich abspielen, durch den leeren Raum abgegrenzt gegen andere Systeme. Differentiiren wir die drei Gleichungen (9$_b$) bezw. nach x, y, z und addiren, so erhalten wir für alle Punkte des Systems die Gleichung:
* ${\frac {d}{dt}}\left({\frac {d{\mathfrak {X}}}{dx}}+{\frac {d{\mathfrak {Y}}}{dy}}+{\frac {d{\mathfrak {Z}}}{dz}}\right)=-4\pi \left({\frac {du}{dx}}+{\frac {dv}{dy}}+{\frac {dw}{dz}}\right).$
Wir multipliciren diese Gleichung mit dem Raumelement $d\tau \,$ und integriren über den Raum bis zu einer beliebigen, das ponderabele System vollständig umschliessenden Fläche. Das Element dieser Fläche sei $d\omega ,\,$ die auf $d\omega \,$ senkrechte Richtung bilde mit den Axen die Winkel $n,x,\ n,y,\ n,z.\,$ Wir erhalten, da die $u,\ v,\ w\ \,$ an der Fläche gleich Null sind:
* ${\frac {d}{dt}}\int \left({\frac {d{\mathfrak {X}}}{dx}}+{\frac {d{\mathfrak {Y}}}{dy}}+{\frac {d{\mathfrak {Z}}}{dz}}\right)d\tau ={\frac {d}{dt}}\int \left({\mathfrak {X}}\cos n,x+{\mathfrak {Y}}\cos n,y+{\mathfrak {Z}}\cos n,z\right)d\omega$
# Elektrische Kraft Hertz:227

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sprechend nennen wir im Inneren eines Körpers den Ausdruck:
* ${\frac {1}{4\pi }}\left({\frac {d{\mathfrak {X}}}{dx}}+{\frac {d{\mathfrak {Y}}}{dy}}+{\frac {d{\mathfrak {Z}}}{dz}}\right)$
die wahre räumliche Dichte und an der Grenzfläche verschiedenartiger Körper den Ausdruck:
* ${\frac {1}{4\pi }}\lbrace ({\mathfrak {X}}_{2}-{\mathfrak {X}}_{1})\cos n,x+({\mathfrak {Y}}_{2}-{\mathfrak {Y}}_{1})\cos n,y+({\mathfrak {Z}}_{2}-{\mathfrak {Z}}_{1})\cos n,z\rbrace$
die wahre Flächendichte der Elektricität.
Eine andere mögliche und naheliegende Vertheilung von $e\,$ auf die Raumelemente erhalten wir durch die Bemerkung, dass im leeren Raume Polarisationen und Kräfte identisch sind, dass wir also schreiben können an Stelle von (10$_a$):
* $(10_{\text{e}})\left\lbrace {\begin{aligned}4\pi e&=\int (X\cos n,x+Y\cos n,y+Z\cos n,z)d\omega \\&=\int \left({\frac {dX}{dx}}+{\frac {dY}{dy}}+{\frac {dZ}{dz}}\right)d\tau ,\end{aligned}}\right.$
und weiterhin den Ausdruck:
* ${\frac {1}{4\pi }}\left({\frac {dX}{dx}}+{\frac {dY}{dy}}+{\frac {dZ}{dz}}\right)d\tau$
als den Beitrag betrachten, welchen das Raumelement $d\tau \,$ zu $e\,$ liefert. Die so bestimmte Elektricitätsmenge eines Raumelementes nennen wir die freie Elektricität desselben, dementsprechend:
* ${\frac {1}{4\pi }}\left({\frac {dX}{dx}}+{\frac {dY}{dy}}+{\frac {dZ}{dz}}\right)$
die freie räumliche Dichte, und an Unstätigkeitsflächen:
* ${\frac {1}{4\pi }}\lbrace (X_{2}-X_{1})\cos n,x+(Y_{2}-Y_{1})\cos n,y+(Z_{2}-Z_{1})\cos n,z\rbrace$
die freie Flächendichtigkeit der Elektricität. Den Unterschied zwischen der wahren und der freien Elektricität nennen wir die gebundene Elektricität. Unsere Bezeichnungsweise schliesst sich derjenigen üblichen Bezeichnungsweise an, welche ihren Ursprung aus der bisherigen Anschauung von dem Zustandekommen der elektrischen Fernwirkungen nimmt. Nach dieser Anschauung
# Elektrische Kraft Hertz:220

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* $(7_{\text{b}})\left\lbrace {\begin{aligned}&A\left(\varepsilon _{11}{\frac {dX}{dt}}+\varepsilon _{12}{\frac {dY}{dt}}+\varepsilon _{13}{\frac {dZ}{dt}}\right)={\frac {dM}{dz}}-{\frac {dN}{dy}}\\&\quad -4\pi A\lbrace \lambda _{11}(X-X')+\lambda _{12}(Y-Y')+\lambda _{13}(Z-Z')\rbrace ,\\&A\left(\varepsilon _{12}{\frac {dX}{dt}}+\varepsilon _{22}{\frac {dY}{dt}}+\varepsilon _{23}{\frac {dZ}{dt}}\right)={\frac {dN}{dx}}-{\frac {dL}{dz}}\\&\quad -4\pi A\lbrace \lambda _{21}(X-X')+\lambda _{22}(Y-Y')+\lambda _{23}(Z-Z')\rbrace ,\\&A\left(\varepsilon _{13}{\frac {dX}{dt}}+\varepsilon _{32}{\frac {dY}{dt}}+\varepsilon _{33}{\frac {dZ}{dt}}\right)={\frac {dL}{dy}}-{\frac {dM}{dx}}\\&\quad -4\pi A\lbrace \lambda _{31}(X-X')+\lambda _{32}(Y-Y')+\lambda _{33}(Z-Z')\rbrace .\end{aligned}}\right.$
Es ist sehr wahrscheinlich, dass für alle wirklichen Körper $\lambda _{12}=\lambda _{21},\ \lambda _{31}=\lambda _{13},\ \lambda _{23}=\lambda _{32}\,$ sei. Auch in den Gleichungen dieses Abschnittes können die Constanten $\varepsilon ,\mu ,\lambda \,$ als von Ort zu Ort ihren Werth verändernd angesehen werden.
Man bemerkt leicht, dass die Gleichungen 7$_a$ und 7$_b$ alle früheren als besondere Fälle umfassen und dass selbst die Gleichungen des freien Aethers aus ihnen durch besondere Verfügung über die Constanten hervorgehen. Da nun diese Constanten Functionen des Raumes sein können, so liegt es nahe, die Grenzfläche zweier heterogenen Körper anzusehen als eine Uebergangsschicht, in welcher zwar die Constanten ausserordentlich rasch von einem Werth zu einem anderen übergehen, in welcher dies jedoch in solcher Weise geschieht, dass auch in der Schicht selbst jene Gleichungen immer noch gelten und endliche Beziehungen zwischen den endlich bleibenden Werthen der Constanten und den ebenfalls endlich bleibenden Kräften ausdrücken. Um aus dieser der Erfahrung genügenden Vermuthung die Grenzbedingungen abzuleiten, lassen wir der Einfachheit halber das betrachtete Element der Trennungsfläche mit der xy-Ebene zusammenfallen.
Beachten wir zunächst das Auftreten elektromotorischer Kräfte zwischen den sich berührenden Körpern nicht, so ergiebt die Betrachtung der ersten beiden der Gleichungen 7$_a$ und 7$_b$, dass die Grössen:
* ${\frac {dX}{dz}},\ {\frac {dY}{dz}},\ {\frac {dM}{dz}},\ {\frac {dL}{dz}}\,$
# Elektrische Kraft Hertz:219

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Beschaffenheit eines Körpers von Punkt zu Punkt, so sinkt im allgemeinen die elektrische Kraft sich selbst überlassen nicht völlig auf Null ab, sondern nimmt einen gewissen von Null verschiedenen Endwerth an. Diesen Werth, dessen Componenten X’ Y’ Z’ sein mögen, nennen wir die in dem betreffenden Punkte wirksame elektromotorische Kraft. Wir betrachten dieselbe als unabhängig von der Zeit, sie ist im allgemeinen um so grösser, je grösser die Aenderung der chemischen Beschaffenheit in der Längeneinheit ist. Wir tragen der Wirkung der elektromotorischen Kraft Rechnung, indem wir den Abfall der sich selbst überlassenen elektrischen Kraft nicht ihrem absoluten Werthe proportional setzen, sondern dem Unterschiede, welcher noch vorhanden ist zwischen diesen absoluten Werthe und dem Endwerthe. Unsere Gleichungen werden so für Leiter, deren Structur zum Auftreten elektromotorischer Kräfte Anlass giebt:
* $(6_{\text{c}})\left\lbrace {\begin{aligned}A\mu {\frac {dL}{dt}}&=&{\frac {dZ}{dy}}-{\frac {dY}{dz}},\\A\mu {\frac {dM}{dt}}&=&{\frac {dX}{dz}}-{\frac {dZ}{dx}},\\A\mu {\frac {dN}{dt}}&=&{\frac {dY}{dx}}-{\frac {dX}{dy}},\end{aligned}}\right.\qquad (6_{\text{d}})\left\lbrace {\begin{aligned}A\varepsilon {\frac {dX}{dt}}&=&{\frac {dM}{dz}}-{\frac {dN}{dy}}-4\pi \lambda A(X-X'),\\A\varepsilon {\frac {dY}{dt}}&=&{\frac {dN}{dx}}-{\frac {dL}{dz}}-4\pi \lambda A(Y-Y'),\\A\varepsilon {\frac {dZ}{dt}}&=&{\frac {dL}{dy}}-{\frac {dM}{dx}}-4\pi \lambda A(Z-Z').\end{aligned}}\right.$
Verhält sich der Leiter nach verschiedenen Richtungen verschieden, so dürfen wir nicht mehr annehmen, dass der Abfall einer jeden Componente der sich selbst überlassenen Kraft nur abhänge von dem Werthe dieser Componente selbst, es liegt aber die Vermuthung nahe, dass er eine lineare Function der drei Componenten sei. Nehmen wir zu dieser Vermuthung die Voraussetzung, dass für verschwindendes Leitungsvermögen die Gleichungen sich auf die eines anisotropen Nichtleiters reduciren, so gelangen wir zu folgendem System:
* $(7_{\text{a}})\left\lbrace {\begin{aligned}A\left(\mu _{11}{\frac {dL}{dt}}+\mu _{12}{\frac {dM}{dt}}+\mu _{13}{\frac {dN}{dt}}\right)&=&{\frac {dZ}{dy}}-{\frac {dY}{dz}},\\A\left(\mu _{12}{\frac {dL}{dt}}+\mu _{22}{\frac {dM}{dt}}+\mu _{23}{\frac {dN}{dt}}\right)&=&{\frac {dX}{dz}}-{\frac {dZ}{dx}},\\A\left(\mu _{13}{\frac {dL}{dt}}+\mu _{32}{\frac {dM}{dt}}+\mu _{33}{\frac {dN}{dt}}\right)&=&{\frac {dY}{dx}}-{\frac {dX}{dy}},\end{aligned}}\right.$
# Elektrische Kraft Hertz:221

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zufolge unserer Voraussetzung auch in der Uebergangsschicht endlich bleiben müssen. Bezieht sich also der Index 1 auf die eine, der Index 2 auf die andere Seite der Grenzschicht, so muss sein:
* $(8_{\text{a}})\quad {\begin{aligned}Y_{2}-Y_{1}=0,\\X_{2}-X_{1}=0.\end{aligned}}\qquad \qquad (8_{\text{b}})\quad {\begin{aligned}M_{2}-M_{1}=0,\\L_{2}-L_{1}=0.\end{aligned}}$
Die zur Grenzfläche tangentialen Componenten der Kräfte pflanzen sich also stetig durch dieselbe fort. Die Anwendung hiervon auf die dritten der Gleichungen (7$_a$) und (7$_b$) ergiebt dann weiter, dass die Ausdrücke:
* ${\begin{aligned}&\mu _{13}{\frac {dL}{dt}}+\mu _{23}{\frac {dM}{dt}}+\mu _{33}{\frac {dN}{dt}}\quad {\text{und}}\\&\varepsilon _{13}{\frac {dX}{dt}}+\varepsilon _{23}{\frac {dY}{dt}}+\varepsilon _{33}{\frac {dZ}{dt}}+4\pi (\lambda _{31}X+\lambda _{32}Y+\lambda _{33}Z)\end{aligned}}$
den gleichen Werth haben müssen auf der einen und auf der anderen Seite der Grenzschicht. Diese Aussage, welche die gegenseitige Abhängigkeit der Normalcomponenten der Kraft auf beiden Seiten der Grenzfläche giebt, nimmt für isotrope Körper die einfache Form an:
* ${\begin{aligned}(8_{\text{c}})\qquad &\mu _{1}{\frac {dN_{1}}{dt}}-\mu _{2}{\frac {dN_{2}}{dt}}&=&\ 0,\\(8_{\text{d}})\qquad &\varepsilon _{1}{\frac {dZ_{1}}{dt}}-\varepsilon _{2}{\frac {dZ_{2}}{dt}}&=&-4\pi (\lambda _{1}Z_{1}-\lambda _{2}Z_{2}).\end{aligned}}$
Schliessen wir demnächst das Auftreten elektromotorischer Kräfte in der Grenzfläche nicht aus, so haben wir zu beachten, dass erfahrungsmässig die zur Grenzfläche normale Componente dieser Kräfte, also $Z',\,$ in der Uebergangsschicht selbst unendlich wird, in solcher Weise jedoch, dass das durch die Grenzfläche hindurch erstreckte Integral $\int Z'dz\,$ einen endlichen Werth behält, welchen uns die Versuche angeben, während sie uns über den Verlauf von $Z'\,$ selbst im Unklaren lassen. Wir genügen der Voraussetzung dieses Abschnittes nunmehr durch die Annahme, dass in der Uebergangsschicht neben $L,\ M,\ N,\ X,\ Y\ \,$ die Grösse $Z-Z'\,$ endlich bleibe. $Z\,$ wird dann daselbst unendlich, $dZ/dt\,$ aber können wir nichtsdestoweniger endlich belassen. Wir setzen ferner:
* $(8_{\text{e}})\qquad \int Zdz=\int Z'dz=\varphi _{1,2}.$
# Elektrische Kraft Hertz:222

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Integriren wir nunmehr die ersten zwei der Gleichungen (7$_a$) und (7$_b$) nach Multiplication mit $dz\,$ durch die Uebergangsschicht hindurch, so erhalten wir, da wegen der Kürze des Weges das Integral jeder endlichen Grösse verschwindet die Bedingungen:
* $(8_{\text{f}})\quad \left\lbrace {\begin{aligned}Y_{2}-Y_{1}&={\frac {d\varphi _{1,2}}{dy}},\\X_{2}-X_{1}&={\frac {d\varphi _{1,2}}{dx}},\end{aligned}}\right.\qquad (8_{\text{g}})\quad \left\lbrace {\begin{aligned}M_{2}-M_{1}&=0,^\\\\N_{2}-N_{1}&=0._\end{aligned}}\right.$
Die Anwendung hiervon auf die dritten der Gleichungen (7$_a$) und (7$_b$) ergiebt dann als Bedingungen für die Normalkräfte, dass zu beiden Seiten der Grenzfläche die Werthe der Ausdrücke:
* ${\begin{aligned}\mu _{13}{\frac {dL}{dt}}+\mu _{23}{\frac {dM}{dt}}+\mu _{33}{\frac {dN}{dt}},\\\varepsilon _{13}{\frac {dX}{dt}}+\varepsilon _{23}{\frac {dY}{dt}}+\varepsilon _{33}{\frac {dZ}{dt}}&+4\pi \lbrace \lambda _{31}(X-X')\\&+\lambda _{32}(Y-Y')+\lambda _{33}(Z-Z')\rbrace \end{aligned}}$
die gleichen sein müssen. Sind die Körper zu beiden Seiten der Grenzfläche homogen, so hat das Vorhandensein der elektromotorischen Kräfte keinen Einfluss auf die Bedingungen, durch welche die zu beiden Seiten herrschenden Kräfte mit einander verknüpft sind.
Da unsere Grenzbedingungen nichts anderes sind, als die allgemeinen Gleichungen (7$_a$) und (7$_b$), transformirt für besondere Verhältnisse, so können wir jede Aussage und jede Operation, welche in einem bestimmten Bereich diese allgemeinen Gleichungen betrifft, ohne weiteres auch über die in dem Bereich vorkommenden Grenzen heterogener Körper uns erstreckt denken, vorausgesetzt nur, dass dieses Verfahren nicht mathematische Unzulässigkeiten einschliesst, vorausgesetzt also, dass sich unsere Aussagen und Operationen unmittelbar oder nach geeigneter Umformung beständig in endlichen und bestimmten Ausdrücken bewegen. Wir werden der hieraus entspringenden Bequemlichkeit des öfteren uns bedienen. Wenn wir dabei im allgemeinen darauf verzichten, den Beweis der Endlichkeit und Bestimmtheit aller vorkommenden Ausdrücke zu erbringen, so geschieht dies nicht, weil wir diesen Beweis für überflüssig hielten, sondern
# Elektrische Kraft Hertz:223

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nur, weil für alle in Betracht kommenden Fälle der Beweis schon seit lange erbracht oder nach bekannten Mustern zu erbringen ist.
Von den bisherigen Abschnitten vermehrte ein jeder die Zahl der von der Theorie umfassten Thatsachen. Im Gegensatz dazu handeln die nächstfolgenden Abschnitte von Namen und Bezeichnungen. Da durch Einführung derselben die Zahl der umfassten Thatsachen nicht vermehrt wird, so sind sie nur ein Beiwerk der Theorie; ihr Werth besteht zum Theil in der Ermöglichung einer kürzeren Ausdrucksweise, zum Theil aber auch nur darin, dass sie die Verbindung unserer Theorie mit den älteren Anschauungen der Elektricitätslehre vermitteln.
Soweit sich unsere Gleichungen auf isotrope Medien beziehen, giebt jede einzelne den im nächsten Augenblick statthabenden Werth einer einzigen der in Betracht kommenden physikalischen Grössen, ausgedrückt als eindeutige Function der im gegenwärtigen Augenblick vorhandenen Zustände. Diese Form der Gleichungen ist eine sehr vollkommene vom mathematischen Standpunkte aus, weil sie uns von vornherein übersehen lässt, dass die Gleichungen den Ablauf eines jeden willkürlich angeregten Processes eindeutig bestimmen. Sie ist sehr vollkommen auch von einem mehr philosophischen Standpunkte aus, weil sie uns sogleich in der linken Seite der Gleichung den zukünftigen Zustand, die Wirkung, erkennen lässt, in der rechten Seite der Gleichung aber als Ursache den gegenwärtigen Zustand aufweist. Diejenigen unserer Gleichungen, welche sich auf anisotrope Medien beziehen, haben nicht diese vollkommene Form, da sie auf der linken Seite nicht die Aenderungen einer einzelnen physikalischen Grösse, sondern Functionen solcher Aenderungen enthalten. Da diese Functionen lineare sind, kann allerdings durch Auflösung der Gleichungen nach den einzelnen Aenderungen die gewünschte Form hergestellt werden. Ein anderes Mittel zu gleichem Zwecke, welches zugleich die Gleichungen vereinfacht, ist die Einführung der Grössen, welche wir Polarisationen nennen. Wir setzen:
# Ein neuer Stickapparat

Textdaten :
| Autor: | |
| Illustrator: | {{{ILLUSTRATOR}}} |
| Titel: | Ein neuer Stickapparat |
| Untertitel: | |
| aus: | Die Gartenlaube, Heft 15, Beilage, S. 260a |
| Herausgeber: | Adolf Kröner |
| Auflage: | |
| Entstehungsdatum: | |
| Erscheinungsdatum: | 1896 |
| Verlag: | Ernst Keil’s Nachfolger in Leipzig |
| Drucker: | {{{DRUCKER}}} |
| Erscheinungsort: | Leipzig |
| Übersetzer: | |
| Originaltitel: | |
| Originalsubtitel: | |
| Originalherkunft: | |
| Quelle: | Scans bei Commons |
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| Artikel in der Wikipedia ||
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Stickapparat.
Ein neuer Stickapparat zur ganz mühelosen Anfertigung von farbigen Plüsch- und Reliefstickereien (in Frankreich erfunden und „La fée du foyer“ genannt) ist jetzt durch Herrn Franz Fech in München, Klenzestraße, als deutsches Fabrikat zu beziehen. Derselbe besteht, wie unsere Abbildung zeigt, aus einer leicht beweglichen Nadelstange, welche auf der in einen Rahmen eingespannten Arbeit hin und wider geführt wird, genau der Aufzeichnung entsprechend. Auf der oberen Seite bilden sich feste Stiche, auf der unteren lose Schlingen, welche nach Art der Smyrnaarbeit fest aneinandergedrängt und nach Abschluß der Stickerei rundlich oder flach geschoren werden. Man erhält so die Wirkung der früher mühsam mit Wolle unterlegten und dann festkordonnierten Früchte- und Blumenreliefs und kann nach persönlichem Geschmack, sowie auch nach den beim Fabrikanten käuflichen, genau vorgezeichneten Mustern die Abschattierung vornehmen. Dem Apparat sind mehrere Nadeln für Mooswolle, Filosellseide und Ternauxwolle beigegeben, je nach der Feinheit oder Stärke der gewünschten Arbeit. Seine Konstruktion ist ganz solid, der Preis mäßig in Anbetracht der Leistung, deren außerordentliche Geschwindigkeit fleißigen Stickerinnen zum großen Vergnügen gereichen wird.