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# Si gelichet sich der svnnen

Textdaten :
| Autor: | Burkart von Hohenfels |
| Illustrator: | {{{ILLUSTRATOR}}} |
| Titel: | Si gelichet sich der svnnen |
| Untertitel: | |
| aus: | UB Heidelberg 111v und UB Heidelberg 112r |
| Herausgeber: | |
| Auflage: | |
| Entstehungsdatum: | 13. Jahrhundert |
| Erscheinungsdatum: | Vorlage:none |
| Verlag: | Vorlage:none |
| Drucker: | {{{DRUCKER}}} |
| Erscheinungsort: | |
| Übersetzer: | |
| Originaltitel: | |
| Originalsubtitel: | |
| Originalherkunft: | |
| Quelle: | UB Heidelberg und UB Heidelberg |
| Kurzbeschreibung: | |
| Mit aufgelösten Lettern. Vergleiche auch Si gelichet ſich d̾ ſvnnē in Originallettern. ||
| Artikel in der Wikipedia ||
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[111v]
Si gelichet sich der svnnen· dú den sternen nimt ir schin· die da vor so liehte brvnnen· alsvs nimt dú frowe min· allen wiben gar ir glast· si sint doh dest vnschoͤner niht· ere ist ir si ist niht ir gast· alle tvgent si gar zúndet· dc der werlte vroͤide kv́ndet· da von man ir prises giht·
Do min wilder mv̊t vil tǒgen· streich nach froͤide in ellú lant· do lvchten ir liehten ǒgen· er vůr dar da von si in bant· mit ir steten wibes zuht· ich viel mit ir in den strik· wir han von ir keine fluht· wir han aber den gedingen· dc ir spilnden ǒgen swingen· vnd vns werfen einen blick·
[112r] Do min mv̊t sit wolde vliegen· als ein valke in froͤiden gir· so moht er si niht betriegen· er mvͤse aber wider zir· von der er verstoln flǒg· er forhte si neme es war· ob er si mit wandel trǒg· vnd er anders wolde denken· do duhte in si solde wenken· also swang er wider dar·
# Si gelichet ſich d̾ ſvnnē

Textdaten :
| Autor: | Burkart von Hohenfels |
| Illustrator: | {{{ILLUSTRATOR}}} |
| Titel: | Si gelichet ſich d̾ ſvnnē |
| Untertitel: | |
| aus: | UB Heidelberg 111v und UB Heidelberg 112r |
| Herausgeber: | |
| Auflage: | |
| Entstehungsdatum: | 13. Jahrhundert |
| Erscheinungsdatum: | Vorlage:none |
| Verlag: | Vorlage:none |
| Drucker: | {{{DRUCKER}}} |
| Erscheinungsort: | |
| Übersetzer: | |
| Originaltitel: | |
| Originalsubtitel: | |
| Originalherkunft: | |
| Quelle: | UB Heidelberg und UB Heidelberg |
| Kurzbeschreibung: | |
| In Originallettern. Vergleiche auch Si gelichet sich der svnnen mit aufgelösten Lettern. ||
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[111v]
Si gelichet ſich d̾ ſvnnē· dú dē ſt̾nen nimt ir ſchin· die da voꝛ ſo liehte bꝛv̄nen· alſvs nimt dú frowe min· allē wibē gar ir glaſt· ſi ſint doh deſt vnſchoͤner niht· ere iſt ir ſi iſt niht ir gaſt· alle tvgēt ſi gar zúndet· dc d̾ w̾lte vꝛoͤide kv́ndet· da vō mā ir ṕſes giht·
Do min wild̾ mv̊t vil tǒgē· ſtreich nach froͤide in ellú lant· do lvchtē ir liehtē ǒgen· er vůr dar da vō ſi in bant· mit ir ſtetē wibeſ zuht· ich viel mit ir in dē ſtrik· wir han vō ir keine fluht· wir han aber dē gedingē· dc ir ſpilnden ǒgen ſwingē· vn̄ vns w̾fen einen blick·
[112r] Do min mv̊t ſit wolde vliegē· als ein valke in froͤidē gir· ſo moht er ſi niht betriegē· er mvͤſe aber wid̾ zir· vō d̾ er v̾ſtoln flǒg· er foꝛhte ſi neme es war· ob er ſi mit wandel trǒg· vn̄ er anders wolde dēken· do duhte in ſi ſolde wēken· alſo ſwāg er wider dar·
# Si hat lieb ein kleines vogellin (Mit originalen Lettern)

Textdaten :
| Autor: | Heinrich von Morungen |
| Illustrator: | {{{ILLUSTRATOR}}} |
| Titel: | Si hat lieb ein kleines vogellin |
| Untertitel: | {{{SUBTITEL}}} |
| aus: | UB Heidelberg 78v |
| Herausgeber: | |
| Auflage: | |
| Entstehungsdatum: | 12. und 13. Jahrhundert |
| Erscheinungsdatum: | Vorlage:none |
| Verlag: | Vorlage:none |
| Drucker: | {{{DRUCKER}}} |
| Erscheinungsort: | |
| Übersetzer: | |
| Originaltitel: | |
| Originalsubtitel: | |
| Originalherkunft: | |
| Quelle: | UB Heidelberg |
| Kurzbeschreibung: | |
| In Originallettern. Vergleiche auch Si hat lieb ein kleines vogellin mit aufgelösten Lettern. ||
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[78v]
Si hat lieb ein kleines vogellin· dc ſi ſinget vn̄ ein lútzel nah ir ſpꝛeche kan· ſolt ich dem gelichen ir heinlich ſin· ſo ſwuͤre ich wol des dc nie frowe beſſern vogel gewan· fúr die nahtegal wolt ich ir hohe ſingē an· owe h̾zeliebe frowe min· nv bin ich doch din· maht dv troͤſten mich vil ſenden man·
Iſt ir lieb min leit vn̄ min vngemach· wie koͤnde ich danne iemer mere rehte w̾deI fro· ſine getrurte nie ſwas ſo mir geſchah· klaget ich ir min lamer ſo ſtůnt ir daſ h̾ze ho· ſi iſt noch húte voꝛ den ǒgen min als ſi was do· do ſi mīnekliche mir zů ſpꝛach· vn̄ ich ſi anſach· owe ſolt ich iemer ſten alſo·
Si iſt mit tvgende vn̄ mit ſtetekeit· wol behv̊t voꝛ aller vnfrǒwelicher tat· was des eine dc ſi mir v̾ſeit· ir genade vn̄ dc ſi mich alſo v̾derben lat· wol mich des dc ſi min h̾ze alſo beſeſſē hat· vn̄ dú ſtat iſt nienen me bereit· vmbe ein har alſo bꝛeit· ſo dú rehte liebe mich beſtat·
# Si hat mich v̾wunt

Textdaten :
| Autor: | Heinrich von Morungen |
| Illustrator: | {{{ILLUSTRATOR}}} |
| Titel: | Si hat mich v̾wunt |
| Untertitel: | |
| aus: | UB Heidelberg 80r |
| Herausgeber: | |
| Auflage: | |
| Entstehungsdatum: | 12. und 13. Jahrhundert |
| Erscheinungsdatum: | Vorlage:none |
| Verlag: | Vorlage:none |
| Drucker: | {{{DRUCKER}}} |
| Erscheinungsort: | |
| Übersetzer: | |
| Originaltitel: | |
| Originalsubtitel: | |
| Originalherkunft: | |
| Quelle: | UB Heidelberg |
| Kurzbeschreibung: | |
| In Originallettern. Vergleiche auch Si hat mich verwunt mit aufgelösten Lettern. ||
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[80r]
Si hat mich v̾wunt· rehte al dvrch min ſele· in den vil toͤtlichē grunt· do ich ir tet kvnt· dc ich tobte vn̄ quele· vmb ir vil gvͤtlichē mvnt· den bat ich zeiner ſtvnt· dc er mich ze dienſte ir beuele· vn̄ dc er mir ſtele· vō ir ein ſenftes kv́ſſen ſo wer ich iemer geſvnt·
Wie wirde ich gehas· ir vil roſevarwē mvnde· des ich noch niender v̾gas· doch ſo mvͤt mich das· dc ſi mir zeiner ſtunde· ſo mit gewalt voꝛ mir geſas· deſ bin ich woꝛdē las· alſo dc ich vil ſchiere wol geſvnde· in der helle grunde· v̾bꝛv̄ne e ich ir iem̾ diende in wiſſe vmbe wc·
# Si fragent mich (Mit originalen Lettern)

Textdaten :
| Autor: | Bernger von Horheim |
| Illustrator: | {{{ILLUSTRATOR}}} |
| Titel: | Si fragent mich |
| Untertitel: | |
| aus: | UB Heidelberg 178v |
| Herausgeber: | |
| Auflage: | |
| Entstehungsdatum: | ca. 12. Jahrhundert |
| Erscheinungsdatum: | Vorlage:none |
| Verlag: | Vorlage:none |
| Drucker: | {{{DRUCKER}}} |
| Erscheinungsort: | |
| Übersetzer: | |
| Originaltitel: | |
| Originalsubtitel: | |
| Originalherkunft: | |
| Quelle: | UB Heidelberg |
| Kurzbeschreibung: | |
| In Originallettern. Vergleiche auch Si fragent mich mit aufgelösten Lettern. ||
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[178v]
Si fragent mich· war mir ſi komen· min ſanc des ich e wilēt pflac· ſi mvͤgent ſich· eſt vnv̾nomē· warvmbe ich nv niht ſingen mac· noch were mir ein kvnſt bereit· wan dc mir ein ſendes h̾zeleit· twīget dc ich ſwigen mv̊s· des mir vnſanfte wirdet bůs·
Kvnde ich klagen· min herzeleit· gelich als mir nahe gat· ſo wolde ich ſagen· vf minen eit· dc nieman groſſern kvmber hat· noch niene wart ſo truric man· dc v̾ſwige ich als ich wol kan· vn̄ klage es den gedanken min· die laſſe ich mit vn mvͤſſig ſin·
Ze der werlte iſt wib· ein froͤide gros· bi den ſo mv̊s man hie geneſen· doch es minen lip· noch nie v̾dꝛos· min h̾ze dc iſt in bi geweſen· ich hete ie ze der w̾lte mv̊t· vn̄ dc min mvnt in iemer ſpꝛichet gv̊t· die trúwe lat nv w̾den ſchin· belibe ich ſo gedenkent min·
# Si hat mich verwunt

Textdaten :
| Autor: | Heinrich von Morungen |
| Illustrator: | {{{ILLUSTRATOR}}} |
| Titel: | Si hat mich verwunt |
| Untertitel: | |
| aus: | UB Heidelberg 80r |
| Herausgeber: | |
| Auflage: | |
| Entstehungsdatum: | 12. und 13. Jahrhundert |
| Erscheinungsdatum: | Vorlage:none |
| Verlag: | Vorlage:none |
| Drucker: | {{{DRUCKER}}} |
| Erscheinungsort: | |
| Übersetzer: | |
| Originaltitel: | |
| Originalsubtitel: | |
| Originalherkunft: | |
| Quelle: | UB Heidelberg |
| Kurzbeschreibung: | |
| Mit aufgelösten Lettern. Vergleiche auch Si hat mich v̾wunt in Originallettern. ||
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[80r]
Si hat mich verwunt· rehte al dvrch min sele· in den vil toͤtlichen grunt· do ich ir tet kvnt· dc ich tobte vnd quele· vmb ir vil gvͤtlichen mvnt· den bat ich zeiner stvnt· dc er mich ze dienste ir beuele· vnd dc er mir stele· von ir ein senftes kv́ssen so wer ich iemer gesvnt·
Wie wirde ich gehas· ir vil rosevarwen mvnde· des ich noch niender vergas· doch so mvͤt mich das· dc si mir zeiner stunde· so mit gewalt vor mir gesas· des bin ich worden las· also dc ich vil schiere wol gesvnde· in der helle grunde· verbrvnne e ich ir iemer diende in wisse vmbe wc·
# Elektrische Kraft Hertz:216

Heinrich Hertz: Untersuchungen über die Ausbreitung der elektrischen Kraft :
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[216]
unser Maass der Kräfte bei, so können wir widerspruchsfrei der Energie den geforderten Werth beilegen. Denn die Ausführung der gleichen Operation, welche wir im vorigen Abschnitt anwandten, ergiebt uns hier:
* ${\begin{aligned}&{\frac {d}{dt}}\int \left\lbrace {\frac {\varepsilon }{8\pi }}(X^{2}+Y^{2}+Z^{2})+{{\frac {\mu }{8\pi }}(L^{2}+M^{2}+N^{2})}\right\rbrace d\tau \\=&{\frac {1}{4\pi A}}\int \lbrace (NY-MZ)\cos \ n,x+(LZ-NX)\cos \ n,y\\&\qquad \qquad +(MX-LY)\cos \ n,z\rbrace \;d\omega .\end{aligned}}$
Die allgemeinen Aussagen, durch welche wir uns auf unsere Gleichungen haben führen lassen, versagen, wenn wir den Nichtleiter nicht mehr als homogen betrachten. Es fragt sich also, ob in diesem Falle unsere Gleichungen noch gelten. Die Erfahrung beantwortet diese Frage in bejahendem Sinne; wir können also in den Gleichungen (4$_a$) und (4$_b$) die Grössen $\varepsilon \,$ und $\mu \,$ als von Punkt zu Punkt veränderlich betrachten.
Eine Darstellung der Vorgänge in solchen Körpern, welche nach verschiedener Richtung verschieden entwickelt sind, deren elektromagnetische Eigenschaften aber bei verschwindenden Anisotropismus in die der isotropen Nichtleiter übergehen, erhalten wir, wenn wir die in unseren Gleichungen links stehenden zeitlichen Aenderungen der Kräfte als ganz allgemeine lineare Functionen der rechts stehenden räumlichen Aenderungen der Kräfte entgegengesetzter Art betrachten. Die Allgemeinheit der Form dieser linearen Functionen und die Auswahl ihrer Constanten wird indessen beschränkt durch die Vermuthung, dass dieselbe Operation, welche uns bisher eine Gleichung für die Aenderung der Energie lieferte, dies allgemein thun wird, und durch die Forderung, dass dabei die Energie selbst die bereits festgestellte Form annehmen muss. Durch diese Ueberlegungen werden wir auf die folgenden Gleichungen hingeleitet, welche in der That zur Darstellung der wichtigsten Erscheinungen genügen:
# Elektrische Kraft Hertz:208

Heinrich Hertz: Untersuchungen über die Ausbreitung der elektrischen Kraft :
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Das System von Begriffen und Formeln, durch welches Maxwell die elektromagnetischen Erscheinungen darstellte, ist in seiner möglichen Entwickelung reicher und umfassender, als ein anderes der zu gleichem Zwecke ersonnenen Systeme. Es ist gewiss wünschenswerth, dass ein der Sache nach so vollkommenes System auch der Form nach möglichst ausgebildet werde. Der Aufbau des Systems sollte durchsichtig seine logischen Grundlagen erkennen lassen; alle unwesentlichen Begriffe sollten aus demselben entfernt und die Beziehungen der wesentlichen Begriffe auf ihre einfachste Gestalt zurückgeführt sein. Die eigene Darstellung Maxwell’s bezeichnet in dieser Hinsicht nicht das erreichbare Ziel, sie schwankt häufig hin und her zwischen den Anschauungen, welche Maxwell vorfand, und denen, zu welchen er gelangte. Maxwell geht aus von der Annahme unvermittelter Fernkräfte, er untersucht die Gesetze, nach welchen sich unter dem Einfluss solcher Fernkräfte die hypothetischen Polarisationen des dielektrischen Aethers verändern und er endet mit der Behauptung, dass diese Polarisationen sich wirklich so verändern, ohne dass in Wahrheit Fernkräfte die Ursachen derselben seien. Dieser Gang hinter-
# Elektrische Kraft Hertz:210

Heinrich Hertz: Untersuchungen über die Ausbreitung der elektrischen Kraft :
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[210]
fortschaffe; die einfachste Form, welche diese Gleichungen dadurch annehmen, ist, von Nebendingen abgesehen, die gleiche, zu welcher auch ich gelange. In dieser Hinsicht also gehört Hrn. Heaviside die Priorität. Trotzdem wird man, hoffe ich, die folgende Darstellung nicht für überflüssig halten. Eine endgültige Darstellung beansprucht dieselbe nicht zu sein, sondern nur eine solche, an welche sich leichter weitere Verbesserungen anknüpfen lassen, als an die bisher gegebenen Darstellungen.
Ich theile den Stoff in zwei Theile. In dem ersten Theile A gebe ich die Grundbegriffe und die sie verknüpfenden Formeln. Es werden den Formeln Erläuterungen hinzugefügt werden, aber diese Erläuterungen sollen nicht Beweise der Formeln sein. Die Aussagen werden vielmehr als Erfahrungsthatsachen gegeben, und die Erfahrung soll als ihr Beweis gelten. Allerdings lässt sich einstweilen nicht jede einzelne Formel besonders durch die Erfahrung prüfen, sondern nur das System als Ganzes. Mit dem Gleichungssystem der gewöhnlichen Mechanik liegt ja die Sache kaum anders. In dem zweiten Theile B gebe ich an, in welcher Weise die Thatsachen der unmittelbaren Wahrnehmung systematisch aus den Formeln abgeleitet werden können, durch welche Erfahrungen sich also die Richtigkeit des Systems erweist. Ausführlich behandelt würde dieser Theil einen sehr grossen Umfang annehmen, es kann sich hier daher nur um Andeutungen handeln.
Das Innere aller Körper, den freien Aether eingeschlossen, kann von der Ruhe aus Störungen erfahren, welche wir als elektrische, und andere Störungen, welche wir als magnetische bezeichnen. Das Wesen dieser Zustandsänderungen kennen wir nicht, sondern nur die Erscheinungen, welche ihr Vorhandensein hervorruft. Diese letzteren sehen wir als bekannt an, mit ihrer
# Elektrische Kraft Hertz:212

Heinrich Hertz: Untersuchungen über die Ausbreitung der elektrischen Kraft :
| Seite 212 |||
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[212]
cylindriche Hohlraumes sich findet, den wir in solcher Richtung in den Körper gebohrt haben, dass seine Richtung mit derjenigen der Kraft übereinstimmt, – eine Anforderung, welcher erfahrungsmässig stets genügt werden kann. In welcher Beziehung auch immer die so gemessene Kraft zu der wirklichen Zustandsänderung des Körpers steht, sicherlich muss sie dieselbe gemäss unserer Voraussetzung eindeutig bestimmen. Setzen wir überall an Stelle des Wortes „elektrisch“ das Wort „magnetisch“ und an Stelle des elektrisirten Hülfskörpers den Pol einer Magnetnadel, so erhalten wir die Definition der magnetischen Kraft. Um den Sinn beider Kräfte in der conventionellen Weise festzulegen, bestimmen wir noch, dass der elektrisirte Hülfskörper mit Glaselektricität geladen und dass derjenige Pol der Magnetnadel benutzt werde, welcher nach Norden weist. Die Einheiten der Kräfte sind noch vorbehalten. Die Componenten der elektrischen Kraft in Richtung der x, y, z bezeichnen wir mit X, Y, Z, die gleichgerichteten Komponenten der magnetischen Kraft mit L, M, N.
Der elektrische Energievorrath eines Körpervolumens, in welchem die elektrische Kraft einen constanten Werth hat, ist eine homogene, quadratische Function der drei elektrischen Kraftcomponenten. Die entsprechende Aussage gilt für den Vorrath an magnetischer Energie. Den gesammten Energievorrath bezeichnen wir als den elektromagnetischen, er ist die Summe des elektrischen und des magnetischen.
Für einen isotropen Körper ist hiernach die Energiemenge jeder Art, berechnet auf die Volumeneinheit gleich dem Product aus dem Quadrat der betreffenden Gesammtkraft und einer Constanten. Die Grösse der letzteren kann verschieden sein für die elektrische und die magnetische Energie, sie hängt ab von dem Stoffe des Körpers und von der Wahl der Einheiten für die Energie und für die Kräfte. Die Energie wollen wir in absolutem Gaussischen Maasse messen und die Einheiten der Kräfte nunmehr festsetzen durch die Bestimmung, dass im freien Aether der Werth der Constanten gleich $1/8\pi \,$ werden soll, dass also sein soll die Energie der Volumeneinheit des gestörten Aethers gleich:
# Elektrische Kraft Hertz:215

Heinrich Hertz: Untersuchungen über die Ausbreitung der elektrischen Kraft :
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[215]
X, Y, Z und addiren sie sämmtlich. Wir integriren beide Seiten der entstehenden Gleichung über einen beliebig begrenzten Raum, dessen Oberflächenelement $d\ \omega \,$ mit den Coordinatenaxen die Winkel $n,x,\ n,y,\ n,z\,$ bildet. Rechts lässt sich die Integration ausführen und wir erhalten:
* ${\begin{aligned}&{\frac {d}{dt}}\int \left\lbrace {\frac {1}{8\pi }}(X^{2}+Y^{2}+Z^{2})+{{\frac {1}{8\pi }}(L^{2}+M^{2}+N^{2})}\right\rbrace d\tau \\=&{\frac {1}{4\pi A}}\int \lbrace (NY-MZ)\cos \ n,x+(LZ-NX)\cos \ n,y\\&\qquad \qquad +(MX-LY)\cos \ n,z\rbrace \;d\omega .\end{aligned}}$
Das links stehende Integral ist die elektromagnetische Energie des Raumes; die Gleichung giebt uns also die Aenderung dieser Energie, ausgedrückt durch Grössen, welche sich allein auf die Oberfläche des Raumes beziehen.
In homogenen isotropen Nichtleitern verlaufen die Erscheinungen qualitativ vollkommen wie im freien Aether. Quantitativ sind Unterschiede insofern vorhanden, als erstens die innere Constante einen anderen Werth hat als im Aether, und als zweitens der Energievorrath der Volumeneinheit in der bereits angegebenen Weise die Constanten $\varepsilon \,$ und $\mu \,$ enthält. Wir entsprechen diesen Aussagen und genügen der Erfahrung, indem wir setzen:
* $(4_{\text{a}})\left\lbrace {\begin{aligned}A\mu {\frac {dL}{dt}}&=&{\frac {dZ}{dy}}-{\frac {dY}{dz}},\\A\mu {\frac {dM}{dt}}&=&{\frac {dX}{dz}}-{\frac {dZ}{dx}},\\A\mu {\frac {dN}{dt}}&=&{\frac {dY}{dx}}-{\frac {dX}{dy}};\end{aligned}}\right.\qquad (4_{\text{b}})\left\lbrace {\begin{aligned}A\varepsilon {\frac {dX}{dt}}&=&{\frac {dM}{dz}}-{\frac {dN}{dy}},\\A\varepsilon {\frac {dY}{dt}}&=&{\frac {dN}{dx}}-{\frac {dL}{dz}},\\A\varepsilon {\frac {dZ}{dt}}&=&{\frac {dL}{dy}}-{\frac {dM}{dx}}.\end{aligned}}\right.$
Denn wenn wir für einen Augenblick in dem Nichtleiter das Maass der Kräfte so bestimmen, wie wir es im Aether gethan haben und demgemäss für X, Y, Z einführen $X/{\sqrt {\varepsilon }},\ Y/{\sqrt {\varepsilon }},\ Z/{\sqrt {\varepsilon }},\,$ und für L, M, N einführen $L/{\sqrt {\mu }},\ M/{\sqrt {\mu }},\ N/{\sqrt {\mu }},\,$ so nehmen die Gleichungen genau die Form der Gleichungen des Aethers an, mit dem einzigen Unterschiede, dass an Stelle der Grösse A die Grösse $A/{\sqrt {\varepsilon \mu }}\,$ tritt. Behalten wir auf der anderen Seite