# Die elektrischen Kräfte/Zusammenstellung:§16

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Es sei $A\,$ ein homogener, drahtförmiger Metallring von überall gleichem Querschnitt. Dieser Ring befinde sich unter dem Einfluss beliebig gegebener elektromotorischer Kräfte. Es soll der in dem Ringe entstehende elektrische Strom berechnet werden, — unter der Voraussetzung, jene Kräfte seien von solcher Beschaffenheit, dass dieser Strom fortwährend als gleichförmig angesehen werden kann.
Es sei $m_{0}\,$ irgend ein Punct des Ringes, mit der Bogenlänge $s_{0};\,$ ferner ${\mathfrak {P}}_{0}\,$ die in diesem Puncte vorhandene elektromotorische Kraft, gerechnet in der Richtung von $s_{0}\,$ (d. i. in der Richtung einer in $m_{0}\,$ an den Ring gelegten Tangente); endlich sei $k_{0}\,$ die Leitungsfähigkeit des Ringes. Alsdann wird im Puncte $m_{0}\,$ eine elektrische Strömung $i_{0}\,$ vorhanden sein, welche den Werth besitzt:
| $(1.)\,$ | $i_{0}=k_{0}{\mathfrak {P}}_{0}.\,$ |
$q_{0}\,$
$q_{0}\ i_{0}\,$
$J_{0}\,$
| $(2.)\,$ | $J_{0}=k_{0}\ q_{0}\ {\mathfrak {P}}_{0},\,$ |
oder was dasselbe ist:
| $(3.)\,$ | ${\frac {J_{0}\ \mathrm {D} s_{0}}{k_{0}\ q_{0}}}={\mathfrak {P}}_{0}\ \mathrm {D} s_{0},\,$ |
wo der hinzugetretene Factor $\mathrm {D} s_{0}\,$ einen unendlich kleinen Zuwachs der dem Punkte $m_{0}\,$ entsprechenden Bogenlänge $s_{0}\,$ vorstellen soll.
Integriren wir nun die Gleichung (3.) über alle Bogenelemente $\mathrm {D} s_{0}\,$ des ganzen Ringes, und beachten wir, dass zufolge der gemachten Voraussetzungen nicht nur $k_{0}\,$ und $q_{0},\,$ sondern auch $J_{0}\,$ unabhängig sind von der Bogenlänge, so ergiebt sich:
| $(4.)\,$ | ${\frac {J_{0}\ {\mathit {\Sigma }}\ \mathrm {D} s_{0}}{k_{0}\ q_{0}}}={\mathit {\Sigma }}\ {\mathfrak {P}}_{0}\ \mathrm {D} s_{0},\,$ |
oder einfacher:
| $(5.)\,$ | $J_{0}{\frac {l_{0}}{k_{0}\ q_{0}}}={\mathit {\Sigma }}\ {\mathfrak {P}}_{0}\ \mathrm {D} s_{0},\,$ |
wo $l_{0}\,$ die Länge (d. i. den Umfang) des Ringes bezeichnet. Der Bruch ${\frac {l_{0}}{k_{0}\ q_{0}}}\,$ repräsentirt eine dem Ringe eigenthümlich zugehörige Constante, den sogenannten elektrischen Widerstand des Ringes. Bezeichnet man diesen Widerstand mit kurzweg $w_{0},\,$ so lautet die erhaltene Formel:
| $(6.)\,$ | $J_{0}\ w_{0}={\mathit {\Sigma }}\ {\mathfrak {P}}_{0}\ \mathrm {D} s_{0}.\,$ |
Soll also die in dem Ringe $A\,$ entstehende Stromstärke $J_{0}\,$ ermittelt werden, so handelt es sich um die Berechnung der hier auf der rechten Seite befindlichen Summe ${\mathit {\Sigma }}\ {\mathfrak {P}}_{0}\ \mathrm {D} s_{0}.\,$
$A\,$
$B,C,D,\ldots \,$
$B,C,D,\ldots \,$
$A\,$
$B,C,D,\ldots \,$
$A,\,$
$m_{0}\,$
$\mathrm {D} s_{0}\,$
${\mathfrak {P}}_{0}\,$
$A,B,C,D,\ldots \,$
$A,B,C,D,\ldots \,$
| $(7.a)\,$ | $-{\frac {\partial \Phi }{\partial s_{0}}},\,$ |
wo $\Phi \,$ das elektrostatische Potential des Complexes $A,B,C,D,\ldots .\,$ in Bezug auf den Punct $m_{0}\,$ bezeichnet, d. i. in Bezug auf eine in diesem Punct zu denkende elektrische Masseneinheit. Die letztere hingegen, die Kraft elektrodynamischen Ursprunges ist uns vorläufig noch völlig unbekannt; sie sei bezeichnet mit
| $(7.b)\,$ | ${\mathfrak {E}}_{0}.\,$ |
Alsdann wird:
| $(7.c)\,$ | ${\mathfrak {P}}_{0}=-{\frac {\partial \Phi }{\partial s_{0}}}+{\mathfrak {E}}_{0};\,$ |
so dass also die Formel (6.) sich so darstellen lässt:
| $(8.)\,$ | $J_{0}\ w_{0}=-{\mathit {\Sigma }}\ {\frac {\partial \Phi }{\partial s_{0}}}\mathrm {D} s_{0}+{\mathit {\Sigma }}\ {\mathfrak {E}}_{0}\ \mathrm {D} s_{0},\,$ |
oder, weil das erste Glied rechter Hand verschwindet, auch so:
| $(9.)\,$ | $J_{0}\ w_{0}={\mathit {\Sigma }}\ {\mathfrak {E}}_{0}\ \mathrm {D} s_{0}.$ |
Durch Zusammenstellung von (6.) und (9.) folgt:
| $(10.\xi )\,$ | $J_{0}\ w_{0}={\mathit {\Sigma }}\ {\mathfrak {P}}_{0}\ \mathrm {D} s_{0}={\mathit {\Sigma }}\ {\mathfrak {E}}_{0}\ \mathrm {D} s_{0},\,$ |
oder was dasselbe ist:
| $(10.\eta )\,$ | $J_{0}\ w_{0}\ dt=({\mathit {\Sigma }}\ {\mathfrak {P}}_{0}\ \mathrm {D} s_{0})dt=({\mathit {\Sigma }}\ {\mathfrak {E}}_{0}\ \mathrm {D} s_{0})dt,\,$ |
wo der hinzugefügte Factor $dt\,$ dasjenige Zeitelement vorstellen soll, auf welches die Formeln sich beziehen.
$(10.\xi ,\eta )\,$
$A\,$
$J_{0}\,$
Bevor wir auf die Bestimmung dieser Summen uns einlassen können, bedarf es zuvor einiger Bemerkungen über rein äusserliche Dinge, nämlich über die üblich gewordene Bezeichnungsweise.
Die von uns eingeführten Grössen
| $(11.\xi )\,$ | ${\mathfrak {P}}_{0}\ \ {\text{und}}\ \ {\mathfrak {E}}_{0}\,$ |
repräsentiren diejenige elektromotorische Kraft, welche in irgend einem Puncte $m_{0}\,$ des Ringes $A,\,$ und zwar in der Richtung des Ringes, hervorgebracht wird von allen vorhandenen Körpern $A,B,C,D,\ldots .\,$zusammengenommen; wobei hinzuzufügen, dass ${\mathfrak {P}}_{0}\,$ den ganzen Werth der genannten Kraft, hingegen ${\mathfrak {E}}_{0}\,$ nur denjenigen Theil der Kraft repräsentirt, welcher elektrodynamischen Ursprunges ist. — Daneben pflegt man nun die Producte
| $(11.\eta )\,$ | ${\mathfrak {P}}_{0}\ dt\ \ {\text{und}}\ \ {\mathfrak {E}}_{0}\ dt\,$ |
zu bezeichnen als diejenige elektromotorische Kraft, welche in dem genannten Punct und in der genannten Richtung von den Körpern $A,B,C,D,\ldots .\,$ hervorgebracht wird während des Zeitelementes $dt;\,$ wiederum mit dem Unterschiede, dass ${\mathfrak {P}}_{0}\ dt\,$ den ganzen Werth dieser Kraft, ${\mathfrak {E}}_{0}\ dt\,$ hingegen nur den elektrodynamischen Bestandtheil derselben angiebt.
$(10.\xi ,\eta )\,$
| $(12.\xi )\,$ | ${\mathit {\Sigma }}\ {\mathfrak {P}}_{0}\ \mathrm {D} s_{0}\ \ {\text{oder}}\ \ {\mathit {\Sigma }}\ {\mathfrak {E}}_{0}\ \mathrm {D} s_{0}\,$ |
betrifft, so pflegt man dieselbe zu bezeichnen als die Summe derjenigen elektromotorischen Kräfte, welche im ganzen Ringe $A\,$ hervorgebracht werden durch die Einwirkung des Complexes $A,B,C,D,\ldots .\,$ Diese Ausdrucksweise empfiehlt sich durch ihre Kürze, leidet aber an einer gewissen Ungenauigkeit. Denn strenge genommen würde man zu sagen haben: die Summe sämmtlicher Bogenelemente des Ringes $A,\,$ jedes multiplicirt mit der in ihm vorhandenen und in seiner Richtung gerechneten elektromotorischen Kraft. — Ausserdem endlich pflegt man das Product
| $(12.\eta )\,$ | $({\mathit {\Sigma }}\ {\mathfrak {P}}_{0}\ \mathrm {D} s_{0})\ dt\ \ {\text{oder}}\ \ ({\mathit {\Sigma }}\ {\mathfrak {E}}_{0}\ \mathrm {D} s_{0})\ dt\,$ |
zu bezeichnen als die Summe derjenigen elektromotorischen Kräfte, welche im ganzen Ringe $A\,$ durch Einwirkung des Complexes $A,B,C,D,\ldots \,$ hervorgebracht werden während des Zeitelementes $dt.\,$ — Selbstverständlich findet zwischen den mit ${\mathfrak {P}}_{0}\,$ und zwischen den mit ${\mathfrak {E}}_{0}\,$ behafteten Ausdrücken $(12.\xi ,\eta )\,$ wiederum der schon erwähnte Unterschied statt; die erstern repräsentiren die ganzen Werthe der in Rede stehenden Summen; die letztern hingegen nur die elektrodynamischen Bestandteile derselben.
Die vom Complexe $A,B,C,D,\ldots .\,$ in einem Puncte des Elementes $\mathrm {D} s_{0}\,$ in der Richtung dieses Elementes hervorgebrachte elektromotorische Kraft eldy. Us ${\mathfrak {E}}_{0}\,$ kann offenbar, entsprechend den einzelnen Körpern $A,B,C,D,\ldots \,$ in ebenso viele einzelne Theile zerlegt werden:
| $(13.)\,$ | ${\mathfrak {E}}_{0}={{\mathfrak {E}}_{0}}^{A}+{{\mathfrak {E}}_{0}}^{B}+{{\mathfrak {E}}_{0}}^{C}+{{\mathfrak {E}}_{0}}^{D}+\cdots \cdot ;\,$ |
und hiedurch ergeben sich analoge Zerlegungen für die in $(12.\xi ,\eta )\,$ angegebenen Summen. So wird z. B.
| $(14.)\,$ | $({\mathit {\Sigma }}\ {\mathfrak {E}}_{0}\ \mathrm {D} s_{0})dt=({\mathit {\Sigma }}\ {{\mathfrak {E}}_{0}}^{A}\ \mathrm {D} s_{0})dt+({\mathit {\Sigma }}\ {{\mathfrak {E}}_{0}}^{B}\ \mathrm {D} s_{0})dt+({\mathit {\Sigma }}\ {{\mathfrak {E}}_{0}}^{C}\ \mathrm {D} s_{0})dt+({\mathit {\Sigma }}\ {{\mathfrak {E}}_{0}}^{D}\ \mathrm {D} s_{0})dt+\cdots \cdot \cdot \,$ |
In dieser Formel (14.) werden alsdann die Glieder der rechten Seite zu bezeichnen sein als die Summen derjenigen elektromotorischen Kräfte eldy. Us, welche im Ringe $A\,$ während der Zeit $dt\,$ hervorgerufen werden respective von $A\,$ selber, von $B,\,$ von $C,\,$ von $D,\,$ u. s. w.
Von der Berechnung dieser auf der rechten Seite von (14.) befindlichen Summen soll der folgende § handeln, allerdings nur unter der Voraussetzung, dass, ebenso wie $A,\,$ ebenso auch $B,C,D,\ldots \,$ lauter Drahtringe sind.
* ↑ Vergl. die Bemerkung auf pag. 34.
* ↑ Ein elektrischer Strom soll ungleichförmig heissen, wenn seine Stärke eine Function von Zeit und Bogenlänge ist; er soll gleichförmig genannt werden, wenn seine Stärke nur eine Function der Zeit ist; und er soll endlich constant genannt werden, wenn seine Stärke weder von der Zeit, noch auch von der Bogenlänge abhängt.
* ↑ Es ergiebt sich dieser Werth augenblicklich aus der für lineare Leiter geltenden Fundamentalgleichung, Formel (9.), pag. 15.
* ↑ Man vergl. die früher (pag. 10, 11) festgestellte Nomenclatur.
* ↑ Bezeichnet nämlich $\Phi \,$ das eben genannte Potential, und sind ${\mathfrak {x_{0},y_{0},z_{0}}}\,$ die Coordinaten des Punctes $m_{0},\,$ so werden (vergl. pag. 26) die rechtwinkligen Componenten der in $m_{0}\,$ vorhandenen elektromotorischen Kraft elektrostatischen Ursprungs die Werthe besitzen: $-{\frac {\partial \Phi }{\partial {\mathfrak {x}}_{0}}},\quad -{\frac {\partial \Phi }{\partial {\mathfrak {y}}_{0}}},\quad -{\frac {\partial \Phi }{\partial {\mathfrak {z}}_{0}}}.\,$ Folglich wird die bei der Berechnung von ${\mathfrak {P}}\,$ in Betracht kommende, nämlich der Richtung $\mathrm {D} s_{0}\,$ entsprechende Componente jener Kraft den Werth besitzen: $-{\frac {\partial \Phi }{\partial s_{0}}};\ {\text{w. z. z. w.}}\,$
* ↑ Vorausgesetzt war nämlich, dass der betrachtete Ring $A\,$ aus homogenem Metalle besteht. Demgemäss wird das Potential $\Phi \,$ längs des ganzen Ringes stetig sein; und folglich das über den Ring hinerstreckte Integral ${\mathit {\Sigma }}{\frac {\partial \Phi }{\partial s_{0}}}\mathrm {D} s_{0}\,$ in der That gleich Null sein.
* ↑ Bewegt sich ein ponderabler Massenpunct $M\,$ in der Richtung der $x-\,$Axe unter der Einwirkung einer gegebenen Kraft $X,\,$ so gilt bekanntlich die Differentialgleichung $M{\frac {d^{2}x}{dt^{2}}}=X,\,$ wofür auch geschrieben werden kann: $d\left(M{\frac {dx}{dt}}\right)=X\ dt.\,$ Das Produet $X\ dt\,$ drückt also, wie diese Gleichung zeigt, denjenigen Zuwachs aus, welchen die mit $M\,$ multiplicirte Geschwindigkeit des Punctes erfährt während der Zeit $dt.\,$ Demgemäss würde man berechtigt sein, dieses Product $X\ dt\,$ zu bezeichnen als die auf den Punct $M\,$ während der Zeit $dt\,$ ausgeübte Kraft; gleichzeitig würde alsdann $X\,$ selber etwa zu interpretiren sein als die während der Zeiteinheit ausgeübte Kraft.  Eine derartige Bezeichnungsweise, nicht gerade üblich im Bereich der ponderomotorischen Kräfte, empfiehlt sich als besonders zweckmässig bei Betrachtung elektromotorischer Kräfte, und stimmt z. B. auch vollständig überein mit der von meinem Vater angewandten Ausdrucksweise. Diese Bezeichnungsweise aber ist es, welche oben, mit Bezug auf die Producte $(11.\eta ),\,$ eingeführt wurde.