# Die elektrischen Kräfte/Zusammenstellung:§18

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Zwei Drahtringe $A\,$ und $B,\,$ von denen jeder homogen ist, befinden sich in einer beliebig gegebenen Bewegung. Zu Anfang der Bewegung sind in den Ringen irgend welche elektrische Ströme vorhanden. Es soll untersucht werden, in welcher Weise diese Ströme $J_{0}\,$ und $J_{1}\,$ sich ändern im weiteren Verlaufe jener Bewegung. Dabei sei vorausgesetzt, die Bewegung der Ringe sei eine so langsame, dass die in den Ringen vorhandenen Ströme fortwährend als gleichförmig angesehen werden können; und ferner vorausgesetzt, dass die in Betracht kommenden elektrischen Kräfte lediglich von den Ringen selber herrühren, dass also keine äusseren elektrischen Kräfte vorhanden sind.
Zur Bestimmung von $J_{0}\,$ können wir uns sofort einer früher [$(10.\xi ,\eta )\,$ auf pag. 99] entwickelten Formel bedienen:
| $(36.)\,$ | $J_{0}\ w_{0}={\mathit {\Sigma }}_{0}\ {\mathfrak {E}}_{0}\ \mathrm {D} s_{0},\,$ |
wo $w_{0}\,$ den Widerstand des Ringes $A,\,$ ferner $\mathrm {D} s_{0}\,$ irgend ein Element von $A,\,$ und ${\mathfrak {E}}_{0}\,$ die in $\mathrm {D} s_{0}\,$ vorhandene elektromotorische Kraft eldy. Us vorstellt, letztere gerechnet in der Richtung $\mathrm {D} s_{0}.\,$ Offenbar wird diese Kraft ${\mathfrak {E}}_{0}\,$ herrühren theils von den einzelnen Elementen $\mathrm {D} s_{\alpha }\,$ des Ringes $A\,$ selber, theils von den Elementen $\mathrm {D} s_{1}\,$ des Ringes $B.\,$ Somit kann gesetzt werden
| $(37.)\,$ | ${\mathfrak {E}}_{0}={\mathit {\Sigma }}_{1}\ {{\mathfrak {E}}_{0}}^{A}+{\mathit {\Sigma }}_{\alpha }\ {{\mathfrak {E}}_{0}}^{\alpha }\,$ |
wo ${{\mathfrak {E}}_{0}}^{A}\,$ und ${{\mathfrak {E}}_{0}}^{\alpha }\,$ diejenigen Theile der Kraft ${\mathfrak {E}}_{0}\,$ vorstellen sollen, welche respective herstammen von zwei speciellen Elementen $\mathrm {D} s_{1}\,$ und $\mathrm {D} s_{\alpha },\,$ und die Summationen ${\mathit {\Sigma }}_{1}\,$ und ${\mathit {\Sigma }}_{\alpha }\,$ respective hinerstreckt sind über alle $\mathrm {D} s_{1}\,$ des Ringes $B\,$ und über alle $\mathrm {D} s_{\alpha }\,$ des Ringes $A.\,$
Durch Substitution des Werthes (37.) in (36.) folgt:
| $(38.)\,$ | $J_{0}\ w_{0}={\mathit {\Sigma }}_{0}{\mathit {\Sigma }}_{1}\ {{\mathfrak {E}}_{0}}^{A}\ \mathrm {D} s_{0}+{\mathit {\Sigma }}_{0}{\mathit {\Sigma }}_{\alpha }\ {{\mathfrak {E}}_{0}}^{\alpha }\ \mathrm {D} s_{0}\,$ |
Nun ist aber zufolge des eben besprochenen Integralgesetzes (32.), (33.):
| $(39.)\,$ | $({\mathit {\Sigma }}_{0}{\mathit {\Sigma }}_{1}\ {{\mathfrak {E}}_{0}}^{A}\ \mathrm {D} s_{0})dt=d(J_{1}\ Q_{AB}),\,$ |
$Q_{AB}\,$
$Q\,$
$Q_{AB}\,$
$A,B\,$
$B\,$
$B\,$
$A'\,$
$A\,$
$A\,$
| $(40.)\,$ | ${\begin{aligned}({\mathit {\Sigma }}_{0}{\mathit {\Sigma }}_{\alpha }\ {{\mathfrak {E}}_{0}}^{\alpha }\ \mathrm {D} s_{0})dt&=d(J_{0}\ Q_{AA'}),\\&=d(J_{0}\ Q_{AA}),\end{aligned}}\,$ |
Hier repräsentirt $Q_{AA'}\,$ oder $Q_{AA}\,$ denjenigen Ausdruck, in welchen $Q_{AB}\,$ sich verwandelt durch eine Identificirung von $B\,$ mit $A;\,$ so dass also ${\tfrac {1}{2}}Q_{AA}\,$ das elektrodynamische Potential des Ringes $A\,$ auf sich selber vorstellt, bezogen auf die Stromeinheit.
Durch Substitution von (39.), (40.) in die Formel (38.) folgt:
| $(41.\alpha )\,$ | $J_{0}w_{0}dt=d(Q_{AA}J_{0}+Q_{AB}J_{1});\,$ |
und ebenso ergiebt sich offenbar die parallel stehende Formel:
| $(41.\beta )\,$ | $J_{1}w_{1}dt=d(Q_{BA}J_{0}+Q_{BB}J_{1}),\,$ |
wo $w_{1}\,$ den Widerstand des Ringes $B,\,$ ferner ${\tfrac {1}{2}}Q_{BB}\,$ das elektrodynamische Potential des Ringes $B\,$ auf sich selber bezeichnet, bezogen auf die Stromeinheit, und endlich $Q_{BA}=Q_{AB}\,$ ist.
Befinden sich die beiden Ringe, ihrer Gestalt und Lage nach, in gegebener Bewegung, so sind die Potentiale $Q_{AB},{\tfrac {1}{2}}Q_{AA},{\tfrac {1}{2}}Q_{BB}\,$ gegebene Functionen der Zeit; so dass man also in diesem Fall die Stromstärken $J_{0},J_{1}\,$ als Functionen der Zeit zu bestimmen im Stande sein wird durch Integration der beiden Differentialgleichungen $(41.\alpha ,\beta ).\,$
Wir beschränken uns bei der weiteren Betrachtung dieser Gleichungen auf den Fall, dass die Ringe congruent, aus gleichem Metall verfertigt und von starrer Gestalt sind. Dann kann gesetzt werden:
| $(42.)\,$ | ${\begin{aligned}w_{0}&=w_{1}&=w,\\Q_{AA}&=Q_{BB}&=q,\\&Q_{AB}&=Q,\end{aligned}}\,$ |
wo $w,q\,$ gegebene Constanten vorstellen, und $Q\,$ eine gegebene Function der Zeit. Jene Gleichungen nehmen daher in diesem Falle die Gestalt an:
| $(43.)\,$ | ${\begin{aligned}J_{0}\ w\ dt&=d(qJ_{0}+QJ_{1}),\\J_{1}\ w\ dt&=d(QJ_{0}+qJ_{1}),\end{aligned}}\,$ |
| $(44.)\,$ | ${\begin{aligned}J_{0}\ w\ dt-J_{1}dQ&=qdJ_{0}+QdJ_{1},\\J_{1}\ w\ dt-J_{0}dQ&=QdJ_{0}+qdJ_{1}.\end{aligned}}\,$ |
Diese Formeln führen zu einer beachtenswerthen Folgerung.
Nehmen wir nämlich an, dass die Werthe von $J_{0}\,$ und $J_{1}\,$ einander gleich sind zu Anfang des Zeitelementes $dt,\,$ so sind die linken Seiten der beiden Formeln unter einander identisch, die rechten also ebenfalls einander gleich; hieraus aber folgt sofort:
| $(45.)\,$ | $(Q-q)dJ_{0}=(Q-q)dJ_{1},\,$ |
d. i.
| $(46.)\,$ | $dJ_{0}=dJ_{1}.\,$ |
Aus der gemachten Annahme, $J_{0}\,$ und $J_{1}\,$ wären einander gleich zu Anfang des Zeitelementes $dt,\,$ folgt also, dass sie einander gleich sind auch zu Ende des Zeitelementes. Somit gelangen wir zu folgendem (bisher wohl noch nicht bemerktem) Satze:
Findet zwischen den Stromstärken $J_{0}\,$ und $J_{1},\,$ die in zwei einander congruenten, aus demselben Metall bestehenden starren Ringen vorhanden sind, in irgendeinem Augenblick die Relation statt $J_{0}=J_{1},\,$ so wird diese Relation $J_{0}=J_{1}\,$ auch fortbestehen bei einer beliebigen Bewegung der beiden Ringe. — Dabei ist vorausgesetzt, die Bewegung sei eine so langsame, dass die Ströme immer als gleichförmig angesehen werden dürfen, und ferner vorausgesetzt, dass keine äusseren elektromotorischen Kräfte influiren.
Bezeichnet man den gemeinschaftlichen Werth von $J_{0},J_{1}\,$ kurzweg mit $J,\,$ so ergiebt sich, aus (44.) für dieses $J\,$ die Differentialgleichung:
| $(47.)\,$ | $J(w\ dt-dQ)=(q+Q)dJ,\,$ |
woraus folgt:
| $(48.)\,$ | $\ \log J=\int {\frac {w\ dt-dQ}{q+Q}}.\,$ |
Für den idealen Fall, dass die Leitungsfähigkeit $=\infty ,\,$ mithin der Widerstand $w=0\,$ ist, würde hieraus folgen:
| $(49.)\,$ | $\log J=-\lg(q+Q)+\log C,\,$ |
d.i.
| $(50.)\,$ | $J={\frac {C}{q+Q}},\,$ |
wo $C\,$ eine Constante vorstellt.
$(41.\alpha ,\beta )\,$
| $(51.)\,$ | $Jwdt=d(qJ).\,$ |
wo ${\tfrac {1}{2}}q\,$ das elektrodynamische Potential des Ringes auf sich selber vorstellt, bezogen auf die Stromeinheit. Ist, wie wir annehmen wollen, der Ring starr, seiner Gestalt nach unveränderlich, so repräsentirt $q\,$ eine dem Ringe eigenthümliche Constante. Somit folgt:
| $(52.)\,$ | $Jwdt=qdJ,\,$ |
und hieraus:
| $(53.)\,$ | $d\log J={\frac {q\ dt}{w}},\,$ |
also schliesslich :
| $(54.)\,$ | $J=J^{0}e^{\frac {q(t-t^{0})}{w}},\,$ |
wo unter $J^{0}\,$ der Werth der Stromstärke zur Zeit $t^{0}\,$ zu verstehen ist.
Diese Formel (54.) giebt also an, in welcher Weise die Stromstärke $J\,$ in einem einzelnen starren Metallringe im Laufe der Zeit sich ändern wird, falls sie zu Anfang einen beliebig gegebenen Werth $J^{0}\,$ hatte, und in ihrer Aenderung beständig als gleichförmig angesehen werden darf.
Offenbar wird in einem solchen Ringe die Stromstärke $J\,$ mehr und mehr abnehmen und schliesslich Null werden. Somit folgt aus (54.), dass die Constante $q\,$ negativ sein muss. Oder genauer ausgedrückt:
Bei einem individuell gegebenen starren Ringe sind immer nur zwei Fälle möglich. Entweder die ihm zugehörige Constante $q\,$ ist negativ. Oder die Voraussetzung, dass ein in ihm vorhandener, zu Anfang gleichförmiger Strom auch in seinem weiteren Verlauf als gleichförmig angesehen werden dürfe, ist für jenen Ring unstatthaft