# Ueber die Induction in rotirenden Kugeln/§2

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In diesem Paragraphen soll das Problem für den Fall gelöst werden, dass von der Wirkung der Selbstinduction abgesehen werden kann. Für die Strömungen $u\ v\ w\,$ bestehen die Gleichungen
* ${\begin{aligned}\varkappa u&=-{\frac {\partial \varphi }{\partial x}}+{\mathfrak {X}}\\\varkappa v&=-{\frac {\partial \varphi }{\partial y}}+{\mathfrak {Y}}\\\varkappa w&=-{\frac {\partial \varphi }{\partial z}}+{\mathfrak {Z}};\end{aligned}}\,$
ferner, da die Strömung stationär ist, im Innern
* ${\frac {\partial u}{\partial x}}+{\frac {\partial v}{\partial y}}+{\frac {\partial w}{\partial z}}=0\,$
und für $\varrho =R\,$ und $\varrho =r,\,$
* $ux+vy+wt=0.\,$
Hieraus ergeben sich für $\varphi \,$ die Bedingungen:
im Innern:
* ${\mathit {\Delta }}\varphi ={\frac {\partial {\mathfrak {X}}}{\partial x}}+{\frac {\partial {\mathfrak {Y}}}{\partial y}}+{\frac {\partial {\mathfrak {Z}}}{\partial z}},\,$
und an der Oberfläche:
* $\varrho {\frac {\partial \varphi }{\partial \varrho }}=x{\mathfrak {X}}+y{\mathfrak {Y}}+z{\mathfrak {Z}},\,$
welche $\varphi$ bis auf eine additive Constante bestimmen.
Das Potential der im äussern und innern Raum befindlichen Magneten sei nach Kugelfunktionen entwickelt:
* $\chi =\sum _{-\infty }^{+\infty }n\quad \chi _{n}.\,$
$=\chi _{n}.\,$
* ${\begin{aligned}&{\mathfrak {X}}=&\omega x{\frac {\partial \chi _{n}}{\partial z}}\\&{\mathfrak {Y}}=&\omega y{\frac {\partial \chi _{n}}{\partial z}}\\&{\mathfrak {Z}}=-\omega y{\frac {\partial \chi }{\partial y}}-\omega x{\frac {\partial \chi }{\partial x}}=&\omega z{\frac {\partial \chi _{n}}{\partial z}}-\omega n\chi _{n}.\end{aligned}}\,$
Daraus folgen für $\varphi \,$ die Bedingungen:
In der Masse der Hohlkugel
| $a)\,$ | ${\mathit {\Delta }}\varphi =2\omega {\frac {\partial \chi _{n}}{\partial z}}\,$ |
für $\varrho =r\,$ und $\varrho =R:\,$
| $b)\,$ | ${\frac {\partial \varphi }{\partial \varrho }}={\frac {\omega }{\varrho }}\left(\varrho ^{2}{\frac {\partial \chi _{n}}{\partial z}}-nz\chi _{n}\right).\,$ |
Eine Lösung dieser Gleichungen ist:
* $\varphi ={\frac {\omega }{n+1}}\left(\varrho ^{2}{\frac {\partial \chi _{n}}{\partial z}}-nz\chi _{n}\right).\,$
Denn es ist
* ${\begin{aligned}&{\mathit {\Delta }}\left(\varrho ^{2}{\frac {\partial \chi }{\partial z}}-nz\chi _{n}\right)\\&=2(2n+1){\frac {\partial \chi _{n}}{\partial z}}-2n{\frac {\partial \chi _{n}}{\partial z}}\quad (\S 1,4)\\&=2(n+1){\frac {\partial \chi _{n}}{\partial z}},\end{aligned}}\,$
so dass die Gleichung für das Innere befriedigt ist. Ferner ist $\varphi \,$ ein Produkt aus $\varrho ^{n+1}\,$ und einer Funktion der Winkel $\theta \,$ und $\omega ,\,$ daraus ergiebt sich leicht, dass $\varphi \,$ der Grenzgleichung genügt.
$\varphi \,$
* ${\begin{aligned}u&={\frac {\omega }{\varkappa }}\left\lbrace -{\frac {1}{n+1}}{\frac {\partial }{\partial x}}\left(\varrho ^{2}{\frac {\partial \chi _{n}}{\partial z}}-nz\chi _{n}\right)+x{\frac {\partial \chi }{\partial z}}\right\rbrace \\v&={\frac {\omega }{\varkappa }}\left\lbrace -{\frac {1}{n+1}}{\frac {\partial }{\partial y}}\left(\varrho ^{2}{\frac {\partial \chi _{n}}{\partial z}}-nz\chi _{n}\right)+y{\frac {\partial \chi }{\partial z}}\right\rbrace \\w&={\frac {\omega }{\varkappa }}\left\lbrace -{\frac {1}{n+1}}{\frac {\partial }{\partial z}}\left(\varrho ^{2}{\frac {\partial \chi _{n}}{\partial z}}-nz\chi _{n}\right)+z{\frac {\partial \chi _{n}}{\partial z}}-n\chi _{n}\right\rbrace .\end{aligned}}\,$
Multipliciren wir diese Gleichungen mit $x\ y\ z\,$ und addiren, so folgt
* $ux+vy+wz=0.\,$
Die Strömung ist also überall senkrecht zum Radius, sie findet in concentrischen Kugelschaalen um den Nullpunkt statt. Es ist dies eine Folge des Umstandes, dass Gleichung b) nicht nur an der Oberfläche, sondern in der ganzen Masse erfüllt ist.
Weiter findet man
* ${\begin{aligned}{\mathit {\Delta }}u&={\frac {\omega }{\varkappa }}\left\lbrace -2{\frac {\partial ^{2}\chi }{\partial x\ \partial z}}+2{\frac {\partial ^{2}\chi }{\partial x\ \partial z}}\right\rbrace =0\\{\mathit {\Delta }}v&=0\\{\mathit {\Delta }}w&=0,{\text{da auch}}{\mathit {\Delta }}\chi _{n}=0.\end{aligned}}\,$
Uebrigens sind $u\ v\ w\,$ homogene Funktionen $n\,$ten Grades in $x,y,z;\,$ es sind also $u\ v\ w\,$ durch Kugelfunktionen $n\,$ten Grades dargestellt. Wir werden für $u\ v\ w\,$ alsbald einfachere Formen finden.
Da die Strömungen in den concentrischen Kugelschichten einander ähnlich sind, so sind sie auch ähnlich denjenigen, welche in einer unendlich dünnen Hohlkugel entstehen, wir wenden uns daher zunächst zu einer solchen und bestimmen den Werth der Integrale $U\ V\ W,\,$ und zwar für den innern Raum, wenn $n\,$ positiv ist; für den äussern Raum, wenn $n\,$ negativ ist. Nur der erstere Fall soll durchgerechnet werden. $\varkappa \,$ ersetzen wir durch $k.\,$ Für $U\ V\ W\,$ gelten die Bedingungen:
* ${\mathit {\Delta }}U=0,\quad {\mathit {\Delta }}V=0,\quad {\mathit {\Delta }}W=0\,$
im ganzen Raum, an der Kugeischaale
* ${\frac {\partial U_{a}}{\partial \varrho }}-{\frac {\partial U_{i}}{\partial \varrho }}=-4\pi u,\,$
$V\,$
$W;\,$
* ${\begin{aligned}U_{i}&={\frac {4\pi R}{2n+1}}{\frac {\omega }{k}}\left\lbrace -{\frac {1}{n+1}}{\frac {\partial }{\partial x}}\left(\varrho ^{2}{\frac {\partial \chi _{n}}{\partial z}}-nz\chi _{n}\right)+x{\frac {\partial \chi _{n}}{\partial z}}\right\rbrace \\V_{i}&={\frac {4\pi R}{2n+1}}{\frac {\omega }{k}}\left\lbrace -{\frac {1}{n+1}}{\frac {\partial }{\partial y}}\left(\varrho ^{2}{\frac {\partial \chi _{n}}{\partial z}}-nz\chi _{n}\right)+y{\frac {\partial \chi _{n}}{\partial z}}\right\rbrace \\W_{i}&={\frac {4\pi R}{2n+1}}{\frac {\omega }{k}}\left\lbrace -{\frac {1}{n+1}}{\frac {\partial }{\partial z}}\left(\varrho ^{2}{\frac {\partial \chi _{n}}{\partial z}}-nz\chi _{n}\right)+z{\frac {\partial \chi _{n}}{\partial z}}-nz\chi _{n}\right\rbrace \end{aligned}}\,$
* ${\begin{aligned}U_{a}(\varrho )&=\left({\frac {R}{\varrho }}\right)^{2n+1}U_{i}\left({\frac {1}{\varrho }}\right)\\V_{a}(\varrho )&=\left({\frac {R}{\varrho }}\right)^{2n+1}V_{i}\left({\frac {1}{\varrho }}\right)\\W_{a}(\varrho )&=\left({\frac {R}{\varrho }}\right)^{2n+1}W_{i}\left({\frac {1}{\varrho }}\right).\end{aligned}}\,$
Aus diesen $U\ V\ W\,$ wollen wir die magnetisirenden Kräfte im Innern, nämlich
* ${\frac {\partial V}{\partial x}}-{\frac {\partial U}{\partial y}},\,$ etc.
berechnen, und dieselben
* $=-{\frac {n+1}{R}}{\frac {\partial {\mathit {\Psi }}}{\partial z}},\,$ etc.
setzen, wir erhalten so die Funktion ${\mathit {\Psi }}\,$ (§ 1,5). Wir finden nämlich:
* ${\begin{aligned}-{\frac {4\pi R}{2n+1}}{\frac {\omega }{k}}{\frac {\partial }{\partial z}}\left(x{\frac {\partial \chi _{n}}{\partial y}}-y{\frac {\partial \chi _{n}}{\partial z}}\right)&=-{\frac {n+1}{R}}{\frac {\partial }{\partial z}}{\mathit {\Psi _{i}}}\\-{\frac {4\pi R}{2n+1}}{\frac {\omega }{k}}{\frac {\partial }{\partial x}}\left(x{\frac {\partial \chi _{n}}{\partial y}}-y{\frac {\partial \chi _{n}}{\partial x}}\right)&=-{\frac {n+1}{R}}{\frac {\partial }{\partial x}}{\mathit {\Psi _{i}}}\\-{\frac {4\pi R}{2n+1}}{\frac {\omega }{k}}{\frac {\partial }{\partial y}}\left(x{\frac {\partial \chi _{n}}{\partial y}}-y{\frac {\partial \chi _{n}}{\partial x}}\right)&=-{\frac {n+1}{R}}{\frac {\partial }{\partial y}}{\mathit {\Psi _{i}}}.\end{aligned}}\,$
Also ergiebt sich
* ${\begin{aligned}{\mathit {\Psi _{i}}}&={\frac {4\pi R^{2}}{(2n+1)(n+1)}}{\frac {\omega }{k}}\left(x{\frac {\partial \chi _{n}}{\partial y}}-y{\frac {\partial \chi _{n}}{\partial x}}\right)\\&={\frac {4\pi R^{2}}{(2n+1)(n+1)}}{\frac {\omega }{k}}\chi _{n}',\end{aligned}}\,$
${\mathit {\Psi }}.\,$
${\mathit {\Psi }}\,$
Sonach erhalten wir die Lösung unserer Aufgabe für eine Kugelschaale in folgender Form (§ 1,5):
Es sei
* $\chi _{n}=\left({\frac {\varrho }{R}}\right)^{n}Y_{n}\quad n>0\,$
die inducirende Potentialfunktion, dann ist:
* ${\begin{aligned}{\mathit {\Psi _{i}}}&={\frac {4\pi R^{2}}{(2n+1)(n+1)}}{\frac {\omega }{k}}\left({\frac {\varrho }{R}}\right)^{n}Y_{n}'\\{\mathit {\Psi _{a}}}&={\frac {4\pi R^{2}}{(2n+1)(n+1)}}{\frac {\omega }{k}}\left({\frac {R}{\varrho }}\right)^{n+1}Y_{n}'\\\psi &={\frac {\omega }{k}}{\frac {R}{n+1}}Y_{n}'\\{\mathit {\Omega _{i}}}&=-{\frac {4\pi R}{2n+1}}{\frac {\omega }{k}}\left({\frac {\varrho }{R}}\right)^{n}Y_{n}'\\{\mathit {\Omega _{a}}}&={\frac {4\pi Rn}{(2n+1)(n+1)}}{\frac {\omega }{k}}\left({\frac {R}{\varrho }}\right)^{n+1}y_{n}'.\end{aligned}}\,$
Aus den Relationen
* $U={\frac {1}{R}}{\frac {\partial }{\partial \omega _{x}}}{\mathit {\Psi }},\quad {\frac {\partial U_{a}}{\partial \varrho }}-{\frac {\partial U_{i}}{\partial \varrho }}=-4\pi u\,$
und den entsprechenden für $V\,$ und $W\,$ erhält man ferner:
* ${\begin{aligned}u&={\frac {1}{R}}{\frac {\partial \psi }{\partial \omega _{x}}}={\frac {1}{n+1}}{\frac {\omega }{k}}{\frac {\partial Y_{n}'}{\partial \omega _{x}}}\\v&={\frac {1}{R}}{\frac {\partial \psi }{\partial \omega _{y}}}={\frac {1}{n+1}}{\frac {\omega }{k}}{\frac {\partial Y_{n}'}{\partial \omega _{y}}}\\w&={\frac {1}{R}}{\frac {\partial \psi }{\partial \omega _{z}}}={\frac {1}{n+1}}{\frac {\omega }{k}}{\frac {\partial Y_{n}'}{\partial \omega _{z}}}.\end{aligned}}\,$
Endlich lässt sich der Ausdruck für das elektrische Potential in der Masse der Hohlkugel umformen. Setzt man für den Augenblick $\varrho '=\varrho \sin \theta ,\,$ so ist
* $\varphi ={\frac {\omega }{n+1}}\left(\varrho '\,{\frac {\partial \chi _{n}}{\partial z}}-z\,{\frac {\partial \chi _{n}}{\partial \varrho '}}\right)\,$
* $\varphi =-{\frac {\omega }{n+1}}\varrho \sin \theta {\frac {\partial \chi _{n}}{\partial \theta }},\,$
und in der Kugelschaale
* ${\bar {\varphi }}=-{\frac {\omega R}{n+1}}\sin \theta {\frac {\partial Y_{n}}{\partial \theta }}\,$
Ganz ähnliche Rechnungen lassen sich durchführen, wenn $n\,$ negativ ist, sich also die inducirenden Magnete im Innern befinden. Wir erhalten aus denselben das Resultat:
Ist die inducirende Potentialfunktion
* $\chi _{n}=\left({\frac {R}{\varrho }}\right)^{n+1}Y_{n},\,$
so ist
* ${\begin{aligned}{\mathit {\Psi _{i}}}&=-{\frac {4\pi R^{2}}{(2n+1)n}}{\frac {\omega }{k}}\left({\frac {\varrho }{R}}\right)^{n}Y_{n}'\\{\mathit {\Psi _{a}}}&=-{\frac {4\pi R^{2}}{(2n+1)n}}{\frac {\omega }{k}}\left({\frac {R}{\varrho }}\right)^{n+1}Y_{n}'\\{\mathit {\Omega _{i}}}&={\frac {4\pi R(n+1)}{(2n+1)n}}{\frac {\omega }{k}}\left({\frac {\varrho }{R}}\right)^{n}Y_{n}'\\{\mathit {\Omega _{a}}}&=-{\frac {4\pi R}{2n+1}}{\frac {\omega }{k}}\left({\frac {R}{\varrho }}\right)^{n+1}Y_{n}'\\\psi &=-{\frac {\omega }{k}}{\frac {R}{n}}Y_{n}'\\u&=-{\frac {1}{n}}{\frac {\omega }{k}}{\frac {\partial Y_{n}'}{\partial \omega _{x}}}\\v&=-{\frac {1}{n}}{\frac {\omega }{k}}{\frac {\partial Y_{n}'}{\partial \omega _{y}}}\\w&=-{\frac {1}{n}}{\frac {\omega }{k}}{\frac {\partial Y_{n}'}{\partial \omega _{z}}}\\{\bar {\varphi }}&={\frac {\omega }{n}}R\sin \theta {\frac {\partial Y_{n}}{\partial \theta }}.\end{aligned}}$
$\psi ,u,v,w,\varphi \,$
$n\,$
$-n-1\,$
1. Rotirt eine Hohlkugel von endlicher Dicke unter dem Einfluss des Potentiales $\chi _{n}\,$ ($n\,$ pos. oder neg.), so sind die inducirten Strömungen:
* ${\begin{aligned}u&={\frac {1}{n+1}}\cdot {\frac {\omega }{\varkappa }}\cdot {\frac {\partial \chi '_{n}}{\partial \omega _{x}}}\\v&={\frac {1}{n+1}}\cdot {\frac {\omega }{\varkappa }}\cdot {\frac {\partial \chi '_{n}}{\partial \omega _{y}}}\\w&={\frac {1}{n+1}}\cdot {\frac {\omega }{\varkappa }}\cdot {\frac {\partial \chi '_{n}}{\partial \omega _{z}}}\end{aligned}}\,$
und ihre Strömungsfunktion ist:
* $\psi ={\frac {\varrho }{n+1}}\cdot {\frac {\omega }{\varkappa }}\cdot \chi '_{n}.\,$
2. Es sei $\chi _{n}\,$ noch weiter zerlegt, wir betrachten das Glied
* $\chi _{ni}=A_{ni}\left({\frac {\varrho }{R}}\right)^{n}\cos i\omega P_{m}.\,$
Dazu gehört die Strömungsfunktion:
* $\psi _{ni}=-{\frac {\varrho }{n+1}}{\frac {\omega i}{\varkappa }}A_{ni}\left({\frac {\varrho }{R}}\right)^{n}\sin i\omega P_{ni}.\,$
Daraus ergiebt sich folgende einfache Construction für die Strömungslinien, welche ein derartiges einfaches Potential hervorruft:
Man zeichne auf eine beliebige Kugelschicht die Linien gleichen Potentiales auf, und drehe hierauf die Schicht um den Winkel ${\frac {1}{i}}{\frac {\pi }{2}},\,$ die gezeichneten Linien stellen jetzt die Stromlinien dar, welche unter dem Einfluss jenes Potentiales entstehen.
$n=1,\ i=1.\,$
3. Wir können den Werth von $\psi \,$ in eine Form bringen, welche die Summation über sämmtliche Kugelfunktionen erlaubt, also die Zerlegung des äussern Potentials nach solchen überflüssig macht.
Es sei $n\,$ positiv, dann ist
* $\int \limits _{0}^{\varrho }\chi _{n}\ d\varrho ={\frac {\varrho }{n+1}}\chi _{n}.\,$
Sei zweitens $n\,$ negativ, dann ist
* $\int \limits _{\infty }^{\varrho }\chi _{n}\ d\varrho ={\frac {\varrho }{n+1}}\chi _{n}.\,$
Also ist für positive $n\,$
* $\psi ={\frac {\omega }{\varkappa }}\int \limits _{0}^{\varrho }{\frac {\partial \chi _{n}}{\partial \omega }}d\varrho \,$
und für negative $n\,$
* $\psi =-{\frac {\omega }{\varkappa }}\int \limits _{\varrho }^{\infty }{\frac {\partial \chi _{n}}{\partial \omega }}d\varrho .\,$
Diese Ausdrücke lassen ohne Weiteres die Summation zu, und wir erhalten folgende zweite Form der Lösung:
Bezeichnet $\chi _{i}\,$ den Theil des Potentiales, welcher von inneren, $\chi _{a}\,$ den Theil, welcher von äusseren Magneten herrührt, so ist
* $\psi ={\frac {\omega }{\varkappa }}{\frac {\partial }{\partial \omega }}\left\lbrace \int \limits _{0}^{\varrho }\chi _{a}d\varrho -\int \limits _{\varrho }^{\infty }\chi _{i}d\varrho \right\rbrace .\,$
Ebenso ergiebt sich
* $\varphi =-\omega \sin \theta {\frac {\partial }{\partial \theta }}\left\lbrace \int \limits _{0}^{\varrho }\chi _{a}d\varrho -\int \limits _{\varrho }^{\infty }\chi _{i}d\varrho \right\rbrace .\,$
* ${\begin{aligned}\psi &={\frac {\omega }{k}}\left\lbrace \int \limits _{0}^{R}{\frac {\partial \chi _{a}}{\partial \omega }}\,d\varrho -\int \limits _{R}^{\infty }{\frac {\partial \chi _{i}}{\partial \omega }}\,d\varrho \right\rbrace \\\varphi &=-\omega \sin \theta \left\lbrace \int \limits _{0}^{R}{\frac {\partial \chi _{a}}{\partial \theta }}\,d\varrho -\int \limits _{R}^{\infty }{\frac {\partial \chi _{i}}{\partial \theta }}\,d\varrho \right\rbrace .\end{aligned}}\,$
Daraus folgt zwischen $\varphi \,$ und $\psi \,$ die Bezeichnung:
* ${\frac {\partial \varphi }{\partial \omega }}+\varkappa \sin \theta {\frac {\partial \psi }{\partial \theta }}=0.\,$
* ↑ Unter Annahme der hier für $\varphi \,$ gebrauchten Einheiten.
* ↑ Bestimmung des elektrischen Potentials. WS: Die Randnotiz wurde als Fußnote übertragen.
* ↑ Bestimmung von $u,v,w.$ WS: Die Randnotiz wurde als Fußnote übertragen.
* ↑ Aufsuchung der Funktion ${\mathit {\Psi }}.\,$ WS: Die Randnotiz wurde als Fußnote übertragen.
* ↑ Zusammenstellung der Formeln. WS: Die Randnotiz wurde als Fußnote übertragen.
* ↑ Construction der Strömungslinien. WS: Die Randnotiz wurde als Fußnote übertragen.
* ↑ Umformung der Lösung. WS: Die Randnotiz wurde als Fußnote übertragen.
* ↑ Summation über die Kugelfunktion. WS: Die Randnotiz wurde als Fußnote übertragen.