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# Elektrische Kraft Hertz:159

Heinrich Hertz: Untersuchungen über die Ausbreitung der elektrischen Kraft :
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den hervorgehobenen Punkten ihr eigenthümliches Verhalten auffällig werden kann.
Das beschriebene, von der Theorie geforderte Kraftsystem kann nun einer unvollkommenen und noch nicht durch die Theorie geleiteten Beobachtung ganz wohl sich in der Weise darstellen, welche ich in einer früheren Arbeit geschildert habe. Zwar lassen jene Beobachtungen bei weitem nicht alle verwickelten Einzelheiten erkennen, aber sie ergeben das Wesentliche der Vertheilung richtig. Nach Beobachtung wie nach Theorie ist die Vertheilung der Kraft in der Nähe der Schwingung ähnlich der elektrostatischen Vertheilung; nach Beobachtung wie nach Theorie breitet sich die Kraft wesentlich in der Aequatorialebene aus und nimmt hier anfangs schnell, dann langsam ab, ohne in einer mittleren Entfernung Null zu werden; nach Beobachtung wie nach Theorie ist die Kraft in der Aequatorialebene, der Axe und in grossen Entfernungen von beständiger Richtung und wechselnder Grösse, während sie in zwischenliegenden Punkten weniger ihre Grösse, als vielmehr ihre Richtung ändert. Nur darin mangelt die Uebereinstimmung zwischen der Theorie und jenen Beobachtungen, dass in grossen Entfernungen nach ersterer die Kraft stets senkrecht auf der Geraden zum Ursprung steht während sie in der letzteren parallel der Schwingung erschien. Für die Nähe der Aequatorialebene, wo die Kräfte am stärksten, kommt dies zwar auf das gleiche hinaus, nicht aber für Richtungen, welche zwischen Aequatorialebene und Axe liegen. Ich glaube, dass der Fehler auf Seiten der Beobachtung ist. In jenen Versuchen war die Richtung der Schwingung parallel den beiden Hauptwänden des Beobachtungsraumes, dadurch konnte die Componente der Kraft, welche parallel der Schwingung war, verstärkt erscheinen gegenüber der zur Schwingung senkrechten Componenten.
Ich habe deshalb die Versuche wiederholt bei verschiedentlich abgeänderter Aufstellung der primären Schwingung und fand bei gewissen Aufstellungen die Ergebnisse mit der Theorie übereinstimmend. Zu einem eindeutigen Resultate gelangte ich indessen nicht, sondern fand, dass bei grossen Abständen und in Gebieten von geringer Intensität der Kraft die Störungen der
# Elektrische Kraft Hertz:162

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* ${\text{tg}}\ \delta _{1}={\frac {\sin \;mr/mr+\cos \;mr/m^{2}r^{2}-\sin \;mr/m^{3}r^{3}}{\cos \;mr/mr-\sin \;mr/m^{2}r^{2}-\cos \;mr/m^{3}r^{3}}},$
* $\delta _{1}=mr-{\text{arc tg}}{\frac {mr}{1-m^{2}r^{2}}}.\,$
# Elektrische Kraft Hertz:166

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* ${\frac {d^{2}K(p\varrho )}{d\varrho ^{2}}}+{\frac {1}{\varrho }}{\frac {dK(p\varrho )}{d\varrho }}-p^{2}K(p\varrho )=0.\,$
Setzen wir also:
* $\Pi =2J\ /\ An\,.\sin(mz-nt)\,.\,K(p\varrho ),\,$
so genügt $\Pi \,$ der Gleichung $A^{2}d^{2}\Pi /dt^{2}=\Delta \Pi ,\,$ sobald wir machen $p^{2}=m^{2}-A^{2}n^{2}.\,$ Dabei soll verstanden sein unter J eine in magnetischem Maass gemessene Stromstärke, unter $p\,$ und $m=\pi /\lambda \,$ reciproke Längen, unter $n=\pi /T\,$ eine reciproke Zeit. Die Function $\Pi \,$ genügt ihrer Gleichung im ganzen Raum, ausser in der $z\,$-Axe, in welcher sie unstätig wird. Es entsprechen also die aus obigem $\Pi \,$ abzuleitenden Werthe von R, Z, P, N einer elektrischen Bewegung, welche in einem sehr dünnen, längs der $z\,$-Axe ausgespannten Drahte stattfindet. In unmittelbarer Nachbarschaft dieses Drahtes wird bis auf Grössen, welche gerade Potenzen von $\varrho \,$ enthalten:
* ${\begin{aligned}Q_{0}&=-2J/An\,.\sin(mz-nt),&{\text{also:}}\\R_{0}&=2Jm/An\varrho \,.\cos(mz-nt),\\P_{0}&=2J/\varrho \,.\cos(mz-nt),\end{aligned}}$
wobei durch den Index o der Bezug auf verschwindende $\varrho \,$ festgehalten ist. Aus dem Werthe von $R_{0}\,$ folgt, dass die auf der Längeneinheit des Drahtes sich befindende freie Elektricität e ist:
* $e=1/4\pi \,.\,2\pi \varrho \,.\,R_{0}=Jm/An\,.\cos(mz-nt).\,$
Aehnlich folgt aus $P_{0}\,$ die Stromstärke i:
* $i=1/4\pi \,.\,2\pi \varrho \,.\,P_{0}=J\cos(mz-nt).\,$
Die Werthe von $i\,$ und $e\,$ genügen von selber der nothwendig zu erfüllenden Gleichung $A\,de/dt=-di/dz.\,$ Dieselben zeigen uns, dass die behandelte Bewegung eine elektrische Sinuswelle darstellt, welche sich in der $z\,$-Axe in Richtung der wachsenden $z\,$ fortpflanzt, deren halbe Wellenlänge $\lambda ,\,$ und deren halbe Schwingungsperiode T, deren Geschwindigkeit also $\lambda /T=n/m\,$ ist, und welche eine solche Intensität besitzt, dass die grössten auftretenden Stromstärken $\pm \,J\,$ betragen.
Behalten wir uns vor, über fremde Kräfte im Drahte willkürlich zu verfügen, so können wir $\lambda \,$ und T als unabhängig voneinander ansehen. Für jedes bestimmte Verhältniss dieser
# Elektrische Kraft Hertz:160

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Umgebung in dem zur Verfügung stehenden Raum schon zu beträchtlich waren, um ein sicheres Urtheil zu verstatten.
Während die Schwingung arbeitet, schwankt die Energie durch die Kugelflächen, welche den Nullpunkt umgeben, aus und ein. Durch jede Kugelfläche aber tritt während einer Schwingungsdauer mehr Energie aus, als in die Kugelfläche zurückritt, und zwar für alle Kugelflächen der gleiche Betrag. Dieser Betrag stellt den während der Schwingungsdauer durch Strahlung erlittenen Energieverlust dar. Wir können ihn leicht berechnen für Kugelflächen, deren Radius $r\,$ schon so gross ist, das wir die vereinfachten Formeln anwenden dürfen. Es wird nämlich während des Zeitelementes $dt\,$ durch eine Kugelzone, welche zwischen $\theta \,$ und $\theta +d\theta \,$ liegt, austreten die Energie:
* $dt.2\pi r\sin \theta .rd\theta .1/4\pi A.(Z\sin \theta -R\cos \theta )P.\,$
Setzen wir hierin für $Z,P,R\,$ die für grosse $r\,$ gültigen Werthe und integriren nach $\theta \,$ von $0\,$ bis $\pi \,$ und nach $t\,$ von $0\,$ bis $T\,$, so ergiebt sich, dass durch die ganze Kugel während jeder halben Schwingung austritt die Energie:
* ${\tfrac {1}{3}}E^{2}l^{2}m^{3}nT=\pi ^{4}E^{2}l^{2}/3\lambda ^{3}.$
Suchen wir hieraus eine angenäherte Schätzung der Verhältnisse zu gewinnen, welche bei unseren wirklichen Versuchen vorlagen. In denselben luden wir zwei Kugeln von 15 cm Radius in entgegengesetztem Sinne zu einer Schlagweite von etwa 1 cm. Schätzen wir die elektrostatische Potentialdifferenz zwischen den beiden Kugeln hiernach zu $120{\text{ g}}^{1/2}{\text{ cm}}^{1/2}{\text{ sec}}^{-1},\,$ so war jede Kugel auf das Potential $\pm \,60{\text{ gr}}^{1/2}{\text{ cm}}^{1/2}{\text{ sec}}^{-1}\,$ geladen, und es war also $E=15\times 60=900{\text{ g}}^{1/2}{\text{ cm}}^{3/2}{\text{ sec}}^{-1}.\,$ Der Gesammtvorrath von Energie, welchen die Schwingung bei ihrem Beginne besass, betrug darnach $2\times 1/2\times 900\times 60=54\,000{\text{ g cm}}^{2}{\text{ sec}}^{-2},\,$ entsprach daher etwa der Energie, welche ein Grammgewicht nach dem Fall durch 55 cm erreicht hat. Es war weiter die Länge der Schwingung $l=100{\text{ cm}}\,$ näherungsweise und die Wellenlänge etwa gleich 480 cm. Daraus ergiebt sich der Energieverlust in der halben Schwingungsdauer zu etwa $2400{\text{ g cm}}^{2}/{\text{sec}}^{-2}.\,$ Es erhellt, dass schon nach elf halben Schwingungen die Hälfte der Energie auf Strahlung ver-
# Elektrische Kraft Hertz:163

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dar, in welcher wir die Interferenzen bestimmten. Man ersieht aus der Figur, dass die Phase überhaupt nicht vom Ursprung an wächst, vielmehr ist der Verlauf der Phase ein solcher, als entstände die Welle in einem Abstand von etwa ${\tfrac {1}{2}}\lambda \,$ im Raume und liefe von dort theils gegen den Leiter, theils in den Raum hinaus. In grossen Entfernungen ist die Phase um den Werth $\pi \,$ kleiner, als sie sein würde, wenn die Welle mit constanter Geschwindigkeit vom Ursprung ausgegangen wäre; die Welle verhält sich also in grossen Entfernungen so, als hätte sie die erste halbe Wellenlänge mit unendlicher Geschwindigkeit durchlaufen.
Die Wirkung $\omega \,$ der Drahtwellen auf eine bestimmte Stellung des secundären Leiters kann nun jedenfalls dargestellt werden in der Form: $\omega \ =\ C\sin(nt-\delta _{2}),\,$ worin als Abkürzung $\delta _{2}\ =\ m_{1}r\ +\delta \ =\pi r/\lambda _{1}\ +\delta \,$ gesetzt ist. $\lambda _{1}\,$ bezeichnet die halbe Wellenlänge der Drahtwellen, in unseren Versuchen 2,8 m, $\delta \,$ aber die Phase ihrer Wirkung im Punkte $r=0,\,$ welche wir durch Vorschaltung von Drahtlängen willkürlich abänderten. Ebenso konnten wir die Amplitude C abändern und gaben ihr solche Grösse, dass die Wirkung der Drahtwellen der directen Wirkung nahezu gleich war. Die Phase der Interferenz hängt dann nur ab von dem Unterschied der Phasen $\delta _{1}\,$ und $\delta _{2}.\,$ Bei derjenigen Stellung des secundären Kreises, auf welche sich unser Ausdruck für $\omega \,$ bezieht, verstärken sich beide Wirkungen (die Interferenz hat das Zeichen $+\,$), wenn $\delta _{1}-\delta _{2}\,$ gleich Null oder einem ganzen Vielfachen von $2\pi \,$ ist; die Wirkungen vernichten sich (die Interferenz hat das Zeichen $-\,$), wenn $\delta _{1}-\delta _{2}\,$ gleich $\pi \,$ oder einem ganzen Vielfachen dieses Werthes ist; eine Interferenz findet nicht statt (die Interferenz hat das Zeichen 0), wenn $\delta _{1}-\delta _{2}\,$ gleich einem ganzen Vielfachen von ${\tfrac {1}{2}}\pi \,$ ist.
Wir wollen uns nun $\delta \,$ so bestimmt denken, dass im Anfangspunkt der Metertheilung die Phase der Interferenz einen bestimmten Werth $\epsilon \,$ habe, dass daselbst also $\delta _{1}\ =\delta _{2}\ +\epsilon \,$ sei. Die gerade Linie 1 unserer Figur soll uns alsdann den Werth von $\delta _{2}\ +\epsilon \,$ als Function der Entfernung darstellen. Die Linie ist nämlich mit solcher Neigung gezogen, dass für ein Wachsthum der Abscisse um $\lambda _{1}=2,8{\text{m}}\,$ die Ordinate um den Werth $\pi \,$ wächst, und sie ist so gelegt, dass sie die Curve $\delta _{1}\,$ schneidet in einem Punkte, dessen Abscisse die des Anfangspunktes der
# Elektrische Kraft Hertz:164

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Metertheilung ist. Die Linien 2, 3, 4 etc. stellen dann weiter den Verlauf der Werthe von $\delta _{2}+\varepsilon -{\tfrac {1}{2}}\pi ,\ \delta _{2}+\varepsilon -\pi ,\ \delta _{2}+\varepsilon -{\tfrac {3}{2}}\pi \,$ etc. vor. Diese Linien sind nämlich parallel der Linie 1 und so gezogen, dass sie ein und dieselbe Ordinate in Abständen von je ${\tfrac {1}{2}}\pi ,\,$ ein und dieselbe Abscisse in Abständen von je 1,4 m schneiden. Projicirt man nun die Schnittpunkte dieser Geraden mit der Curve $\delta _{1}\,$ auf die Abscissenaxe herunter, so erhält man offenbar diejenigen Entfernungen, für welche $\delta _{1}=\delta _{2}+\varepsilon +{\tfrac {1}{2}}\pi ,\ \delta _{2}+\varepsilon +\pi ,\ \delta _{2}+\varepsilon +{\tfrac {3}{2}}\pi \,$ etc. wird, für welche also die Phase der Interferenz gegen die des Ausgangspunktes um ${\tfrac {1}{2}}\pi ,\ \pi ,\ {\tfrac {3}{2}}\pi \,$ etc. gewachsen ist. Man entnimmt so unmittelbar aus der Figur die Aussagen: Besitzt die Interferenz im Anfangspunkt der Grundlinie das Zeichen $+(-),\,$ so erlangt sie das Zeichen 0 zum ersten mal bei ca. 1 m, das Zeichen $-(+)\,$ bei ca. 2,3 m, um wieder das Zeichen 0 zu erreichen bei ca. 4,8 m; die Interferenz kehrt zurück zum Zeichen $+(-)\,$ bei ca. 7,6 m, sie ist wiederum 0 bei ca. 14 m, um von nun an die Reihe der Zeichen in nahezu gleichen Abständen zu durchlaufen. Besitzt die Interferenz im Nullpunkt der Grundlinie das Zeichen 0, so besitzt sie dies Zeichen ebenfalls bei ca. 2,3 m, 7,6 m, 14 m, sie hat ausgesprochen positiven oder negativen Charakter in ca. 1 m, 4,8 m, 11 m Entfernung vom Nullpunkt. Für mittlere Phasen gelten mittlere Werthe. Man vergleiche mit diesem Ergebniss der Theorie das Ergebniss des Versuches, insbesondere diejenigen Interferenzen, welche stattfanden bei Vorschaltung von 100, 250, 400, 550 cm Draht, und man wird die Uebereinstimmung so vollkommen finden, als irgend erwartet werden kann.
Nicht ganz so gut ist es mir gelungen, die Interferenzen der zweiten Art wiederzugeben. Zur Herstellung dieser Interferenzen benutzten wir eine Lage des secundären Kreises, bei welcher hauptsächlich die Integralkraft der Induction um den geschlossenen Kreis in Betracht kam. Sehen wir die Dimensionen des letzteren als verschwindend klein an, so ist die Integralkraft proportional der Aenderungsgeschwindigkeit der magnetischen Kraft, welche senkrecht auf der Ebene des Kreises steht, also proportional dem Ausdruck:
* ↑ Siehe p. 127.
* ↑ Siehe p. 128.
# Die schöne Maid von Inverneß

Textdaten :
| Autor: | Robert Burns |
| Illustrator: | {{{ILLUSTRATOR}}} |
| Titel: | Die schöne Maid von Inverneß |
| Untertitel: | |
| aus: | Lieder und Balladen, S. 56 |
| Herausgeber: | |
| Auflage: | 1 |
| Entstehungsdatum: | 1794 |
| Erscheinungsdatum: | 1860 |
| Verlag: | A. Hofmann und Comp. |
| Drucker: | {{{DRUCKER}}} |
| Erscheinungsort: | Berlin |
| Übersetzer: | Adolf Wilhelm Ernst von Winterfeld |
| Originaltitel: | The Lovely Lass O’ Inverness |
| Originalsubtitel: | |
| Originalherkunft: | |
| Quelle: | Google und commons |
| Kurzbeschreibung: | |
| siehe auch Jacobitenlieder übersetzt von Theodor Fontane ||
| Artikel in der Wikipedia ||
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| Bild ||
| [[Bild:|250px]] | |
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[56]
Die schöne Maid von Inverneß.
Die schöne Maid von Inverneß  Sie fühlt nicht Lust noch Freude mehr; Sie klagt den lieben, langen Tag  Und weint so sehr, und weint so sehr.
Drumossie Moor – Drumossie Tag,
Das war ein schlimmer Tag für mich; Denn dort verlor den Vater, ach!  Und drei geliebte Brüder ich.
Ihr Leichentuch ist blut’ger Koth,
Doch grün ist Aller Grab geschmückt,
Und dort liegt auch der schönste Bursch’,  Der je ein Mädchenaug’ entzückt. – Dich klag’ ich an, grausamer Lord,  Du bist ein blutiger Tyrann;
Denn manches Herz hast Du betrübt,
Das nimmer Dir ein Leid gethan.
# Die schöne Müllerin

Textdaten :
| Autor: | Wilhelm Müller |
| Illustrator: | {{{ILLUSTRATOR}}} |
| Titel: | Die schöne Müllerin |
| Untertitel: | |
| aus: | Gedichte von Wilhelm Müller. Vollständige kritische Ausgabe. S. 1–23 |
| Herausgeber: | James Taft Hatfield |
| Auflage: | |
| Entstehungsdatum: | |
| Erscheinungsdatum: | 1906 |
| Verlag: | B. Behrs Verlag |
| Drucker: | {{{DRUCKER}}} |
| Erscheinungsort: | Berlin |
| Übersetzer: | |
| Originaltitel: | |
| Originalsubtitel: | |
| Originalherkunft: | |
| Quelle: | Commons |
| Kurzbeschreibung: | |
| 1823 von Franz Schubert als Liederzyklus vertont ||
| Artikel in der Wikipedia ||
| Eintrag in der GND: 4464648-3 ||
| Bild ||
| DE Müller Gedicht 1906 001.png ||
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## Inhalt

| | Seite |
| Der Dichter, als Prolog | 3 |
| Wanderschaft | 4 |
| Wohin | 5 |
| Halt! | 6 |
| Danksagung an den Bach | 6 |
| Am Feierabend | 7 |
| Der Neugierige | 8 |
| Das Mühlenleben | 8 |
| Ungeduld | 10 |
| Morgengruß | 10 |
| Des Müllers Blumen | 11 |
| Thränenregen | 12 |
| Mein! | 13 |
| Pause | 13 |
| Mit dem grünen Lautenbande | 14 |
| Der Jäger | 14 |
| Eifersucht und Stolz | 15 |
| Erster Schmerz, letzter Scherz | 15 |
| Die liebe Farbe | 17 |
| Die böse Farbe | 17 |
| Blümlein Vergißmein | 18 |
| Trockne Blumen | 19 |
| Der Müller und der Bach | 20 |
| Des Baches Wiegenlied | 21 |
| Der Dichter, als Epilog | 22 |

## Anmerkungen

1823 vertonte Franz Schubert die Gedichte als Liederzyklus für Singstimme und Klavier. Die Gedichte
* Der Dichter, als Prolog
* Das Mühlenleben
* Erster Schmerz, letzter Scherz
* Blümlein Vergißmein
* Der Dichter, als Epilog
schloss Schubert in seine Vertonung nicht ein.
Der 1824 erschienene zweite Band der Gedichte aus den hinterlassenen Papieren eines reisenden Waldhornisten enthält neben der ebenfalls von Schubert vertonten Winterreise, die als Fortsetzung der schönen Müllerin aufgefasst werden kann, noch weitere Liederzyklen.
* Editionsrichtlinien:
* Als Grundlage dienen die Editionsrichtlinien von Wikisource.
* Den Gedichten wurden Zeilenzahlen hinzugefügt
* G e s p e r r t gedruckte Wörter werden fett wiedergegeben.
* Übersicht Projektfortschritt
** (geplant) unvollständige Seiten
** unkorrigierte Seiten
** korrigierte Seiten
** fertige Seiten
** Sofort fertige Seiten
** Korrekturprobleme
# Die schöne Literatur

Zeitschrift :
| Titel: | Die schöne Literatur |
| Untertitel: | |
| Herausgeber: | |
| Auflage: | |
| Verlag: | Verlag des Börsenvereins des Dt. Buchhandels |
| Ort: | Leipzig |
| Zeitraum: | 1902–1930 |
| Erscheinungs- verlauf: | 3.1902 – 31.1930 |
| Artikel bei Wikisource: | [[:Kategorie:|]] |
| Vorgänger: | |
| Nachfolger: | |
| Fachgebiete: | Buchwissenschaft, Literatur |
| Sigle: | ' |
| Bilder und Medien bei Commons ||
| Eintrag in der ZDB: 215988-0 ||
| Eintrag in der GND: Weitere Angebote ||
| Bild ||
| [[Bild:|250px]] | |
| Erschließung ||
| Inhalt nicht erfasst ||

## 1.1900 – 10.1909

* 1.1900 als Beilage in 51.1900 des Literarischen Zentralblatts für Deutschland Illinois-USA* = Internet Archive
* 2.1901 als Beilage in 52.1901 des Literarischen Zentralblatts für Deutschland Google-USA* = Internet Archive
* 3.1902 Google-USA* = Internet Archive
* 4.1903 Google-USA* = Internet Archive
* 5.1904 Google-USA* = Internet Archive
* 6.1905 Google-USA* = Internet Archive
* 7.1906 Google-USA* = Internet Archive
* 8.1907 Google-USA* = Internet Archive
* 9.1908 Google-USA* = Internet Archive
* 10.1909 California-USA* = Internet Archive

## 11.1910 – 20.1919

* 11.1910 California-USA* = Internet Archive
* 12.1911 California-USA* = Internet Archive
* 13.1912 California-USA* = Internet Archive
* 14.1913 Indiana-USA* = Internet Archive
* 15.1914 Indiana-USA* = Internet Archive
* 16.1915 Indiana-USA* = Internet Archive
* 17.1916 Indiana-USA* = Internet Archive
* 18.1917 Indiana-USA* = Internet Archive
* 19.1918 Indiana-USA* = Internet Archive
* 20.1919 Indiana-USA* = Internet Archive

## 21.1920 – 30.1929

* 21.1920 Cornell-USA* = Internet Archive (21+22)
* 22.1921 Illinois-USA* = Internet Archive
* 23.1922 Cornell-USA* = Internet Archive
* 24.1923 California-USA* = Internet Archive
* 25.1924 California-USA* = Internet Archive
* 26.1925 California-USA* = Internet Archive
* 27.1926 Michigan-USA* = Internet Archive
* 28.1927 California-USA* = Internet Archive
# Die schöne Mary

Textdaten :
| Autor: | Robert Burns |
| Illustrator: | {{{ILLUSTRATOR}}} |
| Titel: | Die schöne Mary |
| Untertitel: | |
| aus: | Lieder und Balladen, S. 34 |
| Herausgeber: | |
| Auflage: | 1 |
| Entstehungsdatum: | 1788 |
| Erscheinungsdatum: | 1860 |
| Verlag: | A. Hofmann und Comp. |
| Drucker: | {{{DRUCKER}}} |
| Erscheinungsort: | Berlin |
| Übersetzer: | Adolf Wilhelm Ernst von Winterfeld |
| Originaltitel: | My Bonie Mary |
| Originalsubtitel: | |
| Originalherkunft: | |
| Quelle: | Google und commons |
| Kurzbeschreibung: | |
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[34]
Die schöne Mary.
Geh’, hol mir einen Becher Wein,  Und laß von Silber sein die Schale, Daß ich noch trink’, bevor ich geh’,  Der Liebsten Wohl zum letzten Male.
Das Boot liegt an dem Strand von Leith,
Der Wind peitscht wild die Wassermassen, Bald zieht das Schiff den Anker auf,  Und ich muß, Mary, Dich verlassen.
Trompeten schmettern, Banner weh’n,
Die Speere in der Sonne blinken,
Das Kriegsgeschrei im Feld ertönt,  Zum heißen Kampf die Führer winken; Doch nicht das Weh, zu Land und See,  Kann mich mit solchem Schmerz erfassen,
Was mich allein erfüllt mit Pein,
Ist, daß ich, Mary, Dich muß lassen.
# Die schöne Müllerin I

Textdaten :
| Autor: | unbekannt |
| Illustrator: | {{{ILLUSTRATOR}}} |
| Titel: | Die schöne Müllerin |
| Untertitel: | |
| aus: | Erotische Volkslieder aus Deutschland, S. 90–91 |
| Herausgeber: | Hans Ostwald |
| Auflage: | 1. Auflage |
| Entstehungsdatum: | |
| Erscheinungsdatum: | [1910] |
| Verlag: | Eberhard Frowein |
| Drucker: | {{{DRUCKER}}} |
| Erscheinungsort: | Berlin |
| Übersetzer: | |
| Originaltitel: | |
| Originalsubtitel: | |
| Originalherkunft: | |
| Quelle: | Princeton-USA* und Commons |
| Kurzbeschreibung: | |
| Artikel in der Wikipedia ||
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| Bild ||
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Die schöne Müllerin
Es wohnte ein Müller an jenem Teich, Es wohnte ein Müller an jenem Teich, Der hatte eine To–ochter  Zum Nudel, nudel, natt, natt, natt!
Der hatte eine To–ochter und die war reich.
Nicht weit davon ein Edelmann, Nicht weit davon ein Edelmann, Der wollt des Mü–üllers  Zum Nudel, nudel, natt, natt, natt!
Der wollt des Mü–üllers Tochter ham.
Der Edelmann hatte einen Knecht, Der Edelmann hatte einen Knecht, Und was der ta–at  Zum Nudel, nudel, natt, natt, natt!
Und was der ta–at, das tat er recht.
Er steckte den Herrn in einen Sack, Er steckte den Herrn in einen Sack, Und trägt ihn in die Mü–ühle  Zum Nudel, nudel, natt, natt, natt!
Und trägt ihn in die Mü–ühle als Hafersack.
Ei guten Morgen, Frau Müllerin, Ei guten Morgen, Frau Müllerin, Wo stell ich mei–einen  Zum Nudel, nudel, natt, natt, natt!
Wo stell ich mei–einen Hafersack hin.
Stellt ihn nur hin in jene Eck, Stellt ihn nur hin in jene Eck, Nicht weit von mei–einer  Zum Nudel, nudel, natt, natt, natt!
Nicht weit von mei–einer Tochter ihr Bett.
Und als es war um Mitternacht, Und als es war um Mitternacht, Der Hafersa–ack  Zum Nudel, nudel, natt, natt, natt!
Der Hafersa–ack lebendig ward.
Ach Mutter, mach geschwind mal Licht, Ach Mutter, mach geschwind mal Licht, Der Hafersa–ack  Zum Nudel, nudel, natt, natt, natt!
Der Hafersa–ack schon auf mir liegt.
Der Hafersack hat Händ’ und Füß’, Der Hafersack hat Händ’ und Füß’, Und in der Mi–itte  Zum Nudel, nudel, natt, natt, natt!
Und in der Mi–itte en langen Spieß.
Ach Tochter, hätt’st du still geschwiegen, Ach Tochter, hätt’st du still geschwiegen, Ein Edelma–an vom  Zum Nudel, nudel, natt, natt, natt!
Ein Edelma-an konnst du kriegen. –
Ganz Deutschland