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# Schwere, Elektricität und Magnetismus:343

Bernhard Riemann: Schwere, Elektricität und Magnetismus :
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$\varepsilon '\,$
$\varepsilon \,$
Zur Abkürzung wollen wir setzen
* $\sum {\frac {\varepsilon '}{r}}v'^{2}=W,$
* $\sum {\frac {\varepsilon '}{r}}{\frac {dx_{1}}{dt}}=u_{1},$
* $\sum {\frac {\varepsilon '}{r}}{\frac {dy_{1}}{dt}}=u_{2},$
* $\sum {\frac {\varepsilon '}{r}}{\frac {dz_{1}}{dt}}=u_{3}.$
Dann haben wir
| (3) | $D=-{\frac {\varepsilon }{c^{2}}}v^{2}V+{\frac {\varepsilon }{c^{2}}}W-2{\frac {\varepsilon }{c^{2}}}\left(u_{1}{\frac {dx}{dt}}+u_{2}{\frac {dy}{dt}}+u_{3}{\frac {dz}{dt}}\right).$ |
Die Functionen $V,\,W,\,u1,\,u2,\,u3,\,$ genügen der Gleichung von Laplace, folglich auch $D\,$, insofern es von $x,\,y,\,z$ abhängig ist:
| (4) | ${\frac {\partial ^{2}D}{\partial x^{2}}}+{\frac {\partial ^{2}D}{\partial y^{2}}}+{\frac {\partial ^{2}D}{\partial z^{2}}}=0.$ |
Wir wollen noch die Aenderung von $V\,$ herstellen, die in dem Zeitelement $dt\,$ dadurch zu Stande kommt, dass die Theilchen $\varepsilon '\,$ sich bewegen, und $x,\,y,\,z$ constant genommen werden. Es findet sich
* ${\frac {\partial V}{\partial t}}=-\sum \varepsilon '{\frac {\partial \left({\frac {1}{r}}\right)}{\partial x_{1}}}{\frac {dx_{1}}{dt}}-\sum \varepsilon '{\frac {\partial \left({\frac {1}{r}}\right)}{\partial y_{1}}}{\frac {dy_{1}}{dt}}-\sum \varepsilon '{\frac {\partial \left({\frac {1}{r}}\right)}{\partial z_{1}}}{\frac {dz_{1}}{dt}}.$
Nun haben wir aber
* ${\frac {\partial \left({\frac {1}{r}}\right)}{\partial x_{1}}}=-{\frac {\partial \left({\frac {1}{r}}\right)}{\partial x}},$
folglich
* $-\sum \varepsilon '{\frac {\partial \left({\frac {1}{r}}\right)}{\partial x_{1}}}{\frac {dx_{1}}{dt}}=\sum \varepsilon '{\frac {\partial \left({\frac {1}{r}}\right)}{\partial x}}{\frac {dx_{1}}{dt}}={\frac {\partial u_{1}}{\partial x}},$
und ebenso
* $-\sum \varepsilon '{\frac {\partial \left({\frac {1}{r}}\right)}{\partial y_{1}}}{\frac {dy_{1}}{dt}}=\sum \varepsilon '{\frac {\partial \left({\frac {1}{r}}\right)}{\partial y}}{\frac {dy_{1}}{dt}}={\frac {\partial u_{2}}{\partial y}},$
* $-\sum \varepsilon '{\frac {\partial \left({\frac {1}{r}}\right)}{\partial z_{1}}}{\frac {dz_{1}}{dt}}=\sum \varepsilon '{\frac {\partial \left({\frac {1}{r}}\right)}{\partial z}}{\frac {dz_{1}}{dt}}={\frac {\partial u_{3}}{\partial z}}.$
# Schwere, Elektricität und Magnetismus:344

Bernhard Riemann: Schwere, Elektricität und Magnetismus :
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Der Ausdruck für ${\frac {\partial V}{\partial t}}\,$ geht dadurch in den folgenden über
| (5) | ${\frac {\partial V}{\partial t}}={\frac {\partial u_{1}}{\partial x}}+{\frac {\partial u_{2}}{\partial y}}+{\frac {\partial u_{3}}{\partial z}}.$ |
Auf Grund dieser Differentialgleichung könnte man über die Bedeutung der Functionen $V,\,u_{1},\,u_{2},\,u_{3}\,$ eine Annahme machen. Man kann annehmen, die elektrische Wirkung werde durch einen Aether vermittelt. Vermöge der Gleichung (5) liessen sich dann $V\,$ als die Dichtigkeit, $u_{1},\,u_{2},\,u_{3}\,$ als die Stromintensitäten dieses Aethers ansehen.
Wir wollen für die Wirkung der sämmtlichen Theilchen $\varepsilon '\,$ auf das eine Theilchen $\varepsilon \,$ das Potential auch nach Weber’s Theorie herstellen.
Zunächst ist wieder
| (1) | $S=\varepsilon V.$ |
Diese Function genügt der Gleichung von Laplace. Zur Abkürzung möge für irgend eine Function $F\,$ die Summe der drei Derivirten
* ${\frac {\partial ^{2}F}{\partial x^{2}}}+{\frac {\partial ^{2}F}{\partial y^{2}}}+{\frac {\partial ^{2}F}{\partial z^{2}}}=\Delta _{2}F$
gesetzt werden. Bei dieser Bezeichnung haben wir also
| (2) | $\Delta _{2}S=0.\,$ |
Die Function $D\,$ ist jetzt aus Gleichung (2$^a$) des vorigen Paragraphen zu nehmen. Es ist nun aber
* $r^{2}=(x-x_{1})^{2}+(y-y_{1})^{2}+(z-z_{1})^{2},\,$
folglich
* ${\frac {dr}{dt}}={\frac {(x-x_{1})}{r}}\left({\frac {dx}{dt}}-{\frac {dx_{1}}{dt}}\right)+{\frac {(y-y_{1})}{r}}\left({\frac {dy}{dt}}-{\frac {dy_{1}}{dt}}\right)+{\frac {(z-z_{1})}{r}}\left({\frac {dz}{dt}}-{\frac {dz_{1}}{dt}}\right).\,$
Setzen wir dies in den Ausdruck für $D\,$ ein, so ergibt sich
| (3) | $D={\frac {\varepsilon }{c^{2}}}\sum {\frac {\varepsilon '}{r^{3}}}{\Bigg \lbrace }(x-x_{1})\left({\frac {dx}{dt}}-{\frac {dx_{1}}{dt}}\right)+(y-y_{1})\left({\frac {dy}{dt}}-{\frac {dy_{1}}{dt}}\right)+(z-z_{1})\left({\frac {dz}{dt}}-{\frac {dz_{1}}{dt}}\right){\Bigg \rbrace }^{2}.\,$ |
Diese Function genügt, insofern sie von $x,\,y,\,z$ abhängig ist, nicht der Gleichung von Laplace, sondern der complicirteren Differentialgleichung
| (4) | $\Delta _{2}\Delta _{2}D=0.\,$ |
# Schwere, Elektricität und Magnetismus:338

Bernhard Riemann: Schwere, Elektricität und Magnetismus :
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Hier ist dieselbe Transformation wie im §. 39 auszuführen. Dadurch ergibt sich
| (2) | ${\begin{aligned}-\delta \int _{0}^{t}Tdt&=m\int _{0}^{t}\left({\frac {d^{2}x}{dt^{2}}}\delta x+{\frac {d^{2}y}{dt^{2}}}\delta y+{\frac {d^{2}z}{dt^{2}}}\delta z\right)dt\\&+m_{1}\int _{0}^{t}\left({\frac {d^{2}x_{1}}{dt^{2}}}\delta x_{1}+{\frac {d^{2}y_{1}}{dt^{2}}}\delta y_{1}+{\frac {d^{2}z_{1}}{dt^{2}}}\delta z_{1}\right)dt.\\\end{aligned}}$ |
Ferner haben wir
* ${\begin{aligned}\delta \int _{0}^{t}Sdt&=\varepsilon \varepsilon '\int _{0}^{t}{\frac {\delta r}{r^{2}}}dt.\\\,\\\delta \int _{0}^{t}(-D)dt&={\frac {\varepsilon \varepsilon '}{c^{2}}}\int _{0}^{t}{\frac {\delta r}{r^{2}}}\left({\frac {dr}{dt}}\right)^{2}dt\\&-2{\frac {\varepsilon \varepsilon '}{c^{2}}}\int _{0}^{t}{\frac {1}{r}}{\frac {dr}{dt}}{\frac {d\delta r}{dt}}dt.\\\end{aligned}}$
Das letzte Integral ist noch zu transformiren. Die Integration nach Theilen gibt
* ${\begin{aligned}\int {\frac {1}{r}}{\frac {dr}{dt}}{\frac {d\delta r}{dt}}dt=&{\frac {1}{r}}{\frac {dr}{dt}}\delta r\\&-\int {\frac {d\left({\frac {1}{r}}{\frac {dr}{dt}}\right)}{dt}}\delta rdt.\\\end{aligned}}$
Bei der Einsetzung der Grenzen fällt der freie Theil heraus, weil $\delta r=0\,$ ist zu Anfang und zu Ende der Bewegung. Folglich erhalten wir
* ${\begin{aligned}\int _{0}^{t}{\frac {1}{r}}{\frac {dr}{dt}}{\frac {d\delta r}{dt}}dt=&-\int _{0}^{t}{\frac {1}{r}}{\frac {d^{2}r}{dt^{2}}}\delta rdt\\&+\int _{0}^{t}{\frac {1}{r^{2}}}\left({\frac {dr}{dt}}\right)^{2}\delta rdt.\\\end{aligned}}$
und deshalb
# Schwere, Elektricität und Magnetismus:341

Bernhard Riemann: Schwere, Elektricität und Magnetismus :
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* $T={\frac {1}{2}}m(x'^{2}+y'^{2}+z'^{2})+{\frac {1}{2}}m_{1}(x_{1}'^{2}+y_{1}'^{2}+z_{2}'^{2}),\,$
also
* ${\frac {\partial T}{\partial x'}}=mx',\quad {\frac {\partial T}{\partial x}}=0.$
Demnach haben wir jetzt
| (3) | $X=m{\frac {d^{2}x}{dt^{2}}}={\frac {d\left({\frac {\partial D}{\partial x'}}\right)}{dt}}-{\frac {\partial D}{\partial x}}+{\frac {\partial S}{\partial x}}.$ |
Es findet sich aber aus der Formel (II) des vorigen Paragraphen
* ${\frac {\partial D}{\partial x'}}=2{\frac {\varepsilon \varepsilon '}{c^{2}}}{\frac {1}{r}}\left({\frac {dx}{dt}}-{\frac {x_{1}}{dt}}\right),$
* ${\frac {\partial D}{\partial x}}=-{\frac {\varepsilon \varepsilon '}{c^{2}}}{\frac {1}{r^{2}}}{\frac {\partial r}{\partial x}}{\Bigg \lbrace }\left({\frac {dx}{dt}}-{\frac {dx_{1}}{dt}}\right)^{2}+\left({\frac {dy}{dt}}-{\frac {dy_{1}}{dt}}\right)^{2}+\left({\frac {dz}{dt}}-{\frac {dz_{1}}{dt}}\right)^{2}{\Bigg \rbrace }.\,$
Endlich ist
* ${\frac {\partial S}{\partial x}}={\frac {\varepsilon \varepsilon '}{r^{2}}}{\frac {\partial r}{\partial x}}.$
Setzt man dies ein in Gleichung (3), so erhält man
| (4) | $X={\frac {\varepsilon \varepsilon '}{r^{2}}}{\frac {\partial r}{\partial x}}+{\frac {\varepsilon \varepsilon '}{c^{2}}}{\frac {d{\Bigg \lbrace }{\frac {2}{r}}\left({\frac {dx}{dt}}-{\frac {dx_{1}}{dt}}\right){\Bigg \rbrace }}{dt}}$ $+{\frac {\varepsilon \varepsilon '}{c^{2}}}{\frac {1}{r^{2}}}{\frac {\partial r}{\partial x}}{\Bigg \lbrace }\left({\frac {dx}{dt}}-{\frac {dx_{1}}{dt}}\right)^{2}+\left({\frac {dy}{dt}}-{\frac {dy_{1}}{dt}}\right)^{2}+\left({\frac {dz}{dt}}-{\frac {dz_{1}}{dt}}\right)^{2}{\Bigg \rbrace }.$ |
Ebenso findet sich
| (5) | $Y={\frac {\varepsilon \varepsilon '}{r^{2}}}{\frac {\partial r}{\partial y}}+{\frac {\varepsilon \varepsilon '}{c^{2}}}{\frac {d{\Bigg \lbrace }{\frac {2}{r}}\left({\frac {dy}{dt}}-{\frac {dy_{1}}{dt}}\right){\Bigg \rbrace }}{dt}}$ $+{\frac {\varepsilon \varepsilon '}{c^{2}}}{\frac {1}{r^{2}}}{\frac {\partial r}{\partial y}}{\Bigg \lbrace }\left({\frac {dx}{dt}}-{\frac {dx_{1}}{dt}}\right)^{2}+\left({\frac {dy}{dt}}-{\frac {dy_{1}}{dt}}\right)^{2}+\left({\frac {dz}{dt}}-{\frac {dz_{1}}{dt}}\right)^{2}{\Bigg \rbrace }.$ |
| (6) | $Z={\frac {\varepsilon \varepsilon '}{r^{2}}}{\frac {\partial r}{\partial z}}+{\frac {\varepsilon \varepsilon '}{c^{2}}}{\frac {d{\Bigg \lbrace }{\frac {2}{r}}\left({\frac {dz}{dt}}-{\frac {dz_{1}}{dt}}\right){\Bigg \rbrace }}{dt}}$ $+{\frac {\varepsilon \varepsilon '}{c^{2}}}{\frac {1}{r^{2}}}{\frac {\partial r}{\partial z}}{\Bigg \lbrace }\left({\frac {dx}{dt}}-{\frac {dx_{1}}{dt}}\right)^{2}+\left({\frac {dy}{dt}}-{\frac {dy_{1}}{dt}}\right)^{2}+\left({\frac {dz}{dt}}-{\frac {dz_{1}}{dt}}\right)^{2}{\Bigg \rbrace }.$ |
Ueber bewegte freie Elektricität ist es bis jetzt nicht gelungen, Versuche anzustellen.
# Schwere, Elektricität und Magnetismus:337

Bernhard Riemann: Schwere, Elektricität und Magnetismus :
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vorher auf einerlei Maass gebracht werden. Wir können z. B. in $D\,$ elektrostatisches Maass einführen. Dies geschieht, indem wir in (12) und (13) ${\frac {\varepsilon {\sqrt {2}}}{c}}\,$ statt $\varepsilon \,$ und ${\frac {\varepsilon '{\sqrt {c}}}{c}}\,$statt $\varepsilon '\,$ schreiben. Die Grösse $c\,$ ist eine durch Experiment zu bestimmende Constante. Hiernach erhalten wir schliesslich das Potential zwei elektrischer Theilchen:
| (I) | $S+D=-{\frac {\varepsilon \varepsilon '}{r}}{\Bigg \lbrace }1-{\frac {1}{c^{2}}}\left({\frac {dr}{dt}}\right)^{2}{\Bigg \rbrace }.$ |
Dieser Ausdruck führt auf Weber’s Grundgesetz der Wechselwirkung zwischen zwei elektrischen Theilchen. Wir wollen dasselbe im nächsten Paragraphen ableiten.
Wir haben angenommen, dass bei der Wechselwirkung zwischen elektrischen Theilchen der Satz von der Erhaltung der lebendigen Kraft in Gültigkeit sei. Folglich geht die Bewegung so vor sich, dass der erweiterte Satz von Lagrange (§.95) erfüllt ist, neinlich
| (1) | $\delta \int _{0}^{t}(T-D+S)dt=0.$ |
Wir nehmen nur zwei elektrische Theilchen, die in den Punkten $(x,\,y,\,z)$ und $(x_{1},\,y_{1},\,z_{1})$ concentrirt sind. Ihre Elektricitätsmengen seien $\varepsilon \,$ und $\varepsilon '\,$, ihre Massen $m\,$ und $m_{1}\,$. In diesem Falle ist
* ${\begin{aligned}&T={\frac {1}{2}}m(x'^{2}+y'^{2}+z'^{2})+{\frac {1}{2}}m_{1}(x_{1}'^{2}+y_{1}'^{2}+z_{1}'^{2}),\\&D={\frac {1}{c^{2}}}{\frac {\varepsilon \varepsilon '}{r}}\left({\frac {dr}{dt}}\right)^{2},\\&S=-{\frac {\varepsilon \varepsilon '}{r}}.\\\end{aligned}}$
Danach erhalten wir
* ${\begin{aligned}\delta \int _{0}^{t}Tdt&=m\int _{0}^{t}(x'\delta x'+y'\delta y'+z'\delta z')dt\\&+m_{1}\int _{0}^{t}(x'_{1}\delta _{1}'+y'_{1}\delta y'_{1}+z'_{1}\delta z'_{1})dt.\\\end{aligned}}$
# Schwere, Elektricität und Magnetismus:342

Bernhard Riemann: Schwere, Elektricität und Magnetismus :
| Seite 328 |||
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Um die Wirkung sämmtlicher elektrischer Theilchen $\varepsilon '\,$ auf das eine Theilchen $\varepsilon \,$ zu untersuchen, haben wir zu setzen
| (1) | $S=\varepsilon \sum \left(-{\frac {\varepsilon '}{r}}\right)=\varepsilon V,$ |
wenn V die elektrostatische Potentialfunction der Theilchen $\varepsilon '\,$ auf den Punkt $(x,\,y,\,z)$ bezeichnet. Was $D\,$ betrifft, so sind die beiden Hypothesen (§§. 96 u. 98) zu unterscheiden. Nach Weber’s Formel ist
| (2$^a$) | $D=\varepsilon \sum {\frac {\varepsilon '}{c^{2}}}{\frac {1}{r}}\left({\frac {dr}{dt}}\right)^{2};$ |
nach Riemann’s Formel dagegen
| (2$^b$) | $D=\varepsilon \sum {\frac {\varepsilon '}{c^{2}}}{\frac {1}{r}}{\Bigg \lbrace }\left({\frac {dx}{dt}}-{\frac {dx_{1}}{dt}}\right)^{2}+\left({\frac {dy}{dt}}-{\frac {dy_{1}}{dt}}\right)^{2}+\left({\frac {dz}{dt}}-{\frac {dz_{1}}{dt}}\right)^{2}{\Bigg \rbrace }.\,$ |
Wir wollen die letztgenannte zuerst behandeln. Werden in (2$^b$) die Quadrate ausgerechnet, so zerlegt sich D in drei Bestandtheile, nemlich:
* ${\begin{aligned}D&=\varepsilon \sum {\frac {\varepsilon '}{c^{2}}}{\frac {1}{r}}{\Bigg \lbrace }\left({\frac {dx}{dt}}\right)^{2}+\left({\frac {dy}{dt}}\right)^{2}+\left({\frac {dz}{dt}}\right)^{2}{\Bigg \rbrace }\\&+\varepsilon \sum {\frac {\varepsilon '}{c^{2}}}{\frac {1}{r}}{\Bigg \lbrace }\left({\frac {dx_{1}}{dt}}\right)^{2}+\left({\frac {dy_{1}}{dt}}\right)^{2}+\left({\frac {dz_{1}}{dt}}\right)^{2}{\Bigg \rbrace }\\&-2\varepsilon \sum {\frac {\varepsilon '}{c^{2}}}{\frac {1}{r}}{\Bigg \lbrace }{\frac {dx}{dt}}{\frac {dx_{1}}{dt}}+{\frac {dy}{dt}}{\frac {dy_{1}}{dt}}+{\frac {dz}{dt}}{\frac {dz_{1}}{dt}}{\Bigg \rbrace }.\\\end{aligned}}$
Bezeichnen wir die Geschwindigkeit des Teilchens $\varepsilon \,$ mit $v\,$, die Geschwindigkeit des Theilchens $\varepsilon '\,$ mit $v'\,$, so lässt sich kürzer schreiben:
* ${\begin{aligned}D={\frac {\varepsilon }{c^{2}}}&v^{2}\sum {\frac {\varepsilon '}{r}}+{\frac {\varepsilon }{c^{2}}}\sum {\frac {\varepsilon '}{r}}v'^{2}\\-2&{\frac {\varepsilon }{c^{2}}}\sum {\frac {\varepsilon '}{r}}{\Bigg \lbrace }{\frac {dx}{dt}}{\frac {dx_{1}}{dt}}+{\frac {dy}{dt}}{\frac {dy_{1}}{dt}}+{\frac {dz}{dt}}{\frac {dz_{1}}{dt}}{\Bigg \rbrace }.\\=&-2{\frac {\varepsilon }{c^{2}}}v^{2}V+{\frac {\varepsilon }{c^{2}}}\sum {\frac {\varepsilon '}{r}}v'^{2}\\&-2{\frac {\varepsilon }{c^{2}}}{\frac {dx}{dt}}\sum {\frac {\varepsilon '}{r}}{\frac {dx_{1}}{dt}}\,\\&-2{\frac {\varepsilon }{c^{2}}}{\frac {dy}{dt}}\sum {\frac {\varepsilon '}{r}}{\frac {dy_{1}}{dt}}\,\\&-2{\frac {\varepsilon }{c^{2}}}{\frac {dz}{dt}}\sum {\frac {\varepsilon '}{r}}{\frac {dz_{1}}{dt}}.\,\\\end{aligned}}$
# Sponsel Grünes Gewölbe Band 2/Tafel 16

[182] Links: Traubenpokal, von einem Winzer mit Butte und Stab, und einem von Renaissance-Ornamentranken umkleideten Baumstamm aus weißem Silber getragen, Sockel und Gefäß aus vergoldetem Silber. Das Gefäß mit Deckel aus zehn Reihen gotischer Buckel in Traubenform getrieben, darauf eine glatte Vase mit Blumenstrauß aus weißem, früher bemaltem(?) Silber. Der Sockel hat zwei Reihen gotischer Buckel und dazwischen eine Einschnürung. Die obere Reihe und ebenso die Ansatzstelle des Gefäßes ist von ausgeschnittenen Blättern umkleidet. – Auf dem Mundrand die Beschaumarke von Nürnberg und auf dem Rand des Sockels die Meistermarke Wolfskopf = R 3199, Paulus Bair, Meister 1613. Gegenstück zu IV. 21. (H. 62 – IV. 18.)
In der Mitte: Hoher Traubenpokal, von einem Winzer und einem Baumstamm getragen. Das Gefäß, samt Deckel fast eiförmig, hat mit seinen elf Reihen ineinander greifender Buckel annähernd die Gestalt einer Traube oder auch einer Ananas. Die Ansatzstelle des Baumstammes an das Gefäß ist mit herabhängenden Distelranken umkleidet, ein gotischer Nachklang. Der eingeschweifte hohe achtkantige Sockel ist über dem runden Standring mit acht glatten Buckeln getrieben, an die Kanten sind gegossene weiße Renaissanceranken angesetzt. Über dem Sockel gewölbter Waldboden mit Fröschen u. dgl. besetzt. Auf dem Deckel trägt ein von Distelranken umspielter Schaft eine gebuckelte Renaissance-Vase mit Blumenstrauß. – Auf dem Rand des Deckels, dem Mundrand und dem Rand des Sockels je die Beschaumarke von Nürnberg und die Meistermarke von Hannß Beutmüller, R 3154. (H. 77 – IV. 12. u. IV. 8.)
Rechts: Traubenpokal, von einem Winzer und einem mit Renaissance-Ranken umkleideten Baumstamm getragen, Gegenstück zu IV. 18. Abweichend ist nur der höhere Sockel, der Baumstamm und die schlankere Vase des Deckels. – Auf den untersten Buckeln des Deckels und am Mundrand die Beschaumarke von Nürnberg, und zugleich auch auf dem Rand des Sockels die Meistermarke Wolfskopf = R 3199, Paulus Bair, Meister 1613. (H. 58 – IV. 21.)
# Sponsel Grünes Gewölbe Band 2/Tafel 17

[184] Links: Pokal der Dresdner Goldschmiede-Innung aus weißem Silber, innen vergoldet. Das Gefäß nähert sich der Form des Ageleypokals, hat aber eine stärkere Einschnürung und ganz glatte unverzierte Buckelung. Eine besondere Formerweiterung bilden die aus der unteren Buckelreihe des Gefäßes herausgewachsenen nach unten zusammengerollten Dorne, die vermutlich dazu bestimmt waren, daran Medaillen aufzuhängen. Der im Achtpaß gebildete Sockel hat eine Reihe glatter Buckel, deren schmale Endungen verjüngt zum Schaft ansteigen. Den Schaft bildet im Gegensatz zu der gotischen Pokalform eine gegossene mit starkem Relief verzierte Renaissancevase mit Bügeln. Dagegen ist der Deckel wieder mit zwei Reihen glatter gotischer Buckel gewölbt, aus deren Mitte eine kantige Spitze aufsteigt. Diese trägt auf einer achtkantigen Halbkugel die gegossene Figur einer lebhaft bewegten Lukretia. Im Boden des Gefäßes eine kegelförmige Spitze wie bei dem Ageleybecher auf Tafel 11,1. Im Boden des Deckels eine achteckige Medaille mit der Auferstehung Christi in der Art des Joachimsthaler Meisters GW. – Ohne Marken. Anfang 17. Jahrhunderts. (H. 35 – IV. 197.)
Rechts: Pokal mit Deckel aus rotem Jaspis in vergoldeter Silberfassung, an Stelle des Schaftes ein gegossener Putto auf rundem Sockel mit glatter Hohlkehle. Das Gefäß aus Jaspis hat einen unteren Kranz von radial gestellten Buckeln, die Ränder der Fassung leicht graviert. Auf dem Knopf des Deckels eine Blume. Der Knabe aus weißem Silber trägt das Gefäß mittels eines mit der erhobenen Rechten gehaltenen von Ranken umspielten Topfes. Ohne Marken. Deutsch, 16. Jahrhundert. (H. 35 – IV 334.)
# Sponsel Grünes Gewölbe Band 2/Tafel 2

[154] Goldene Trinkschale mit flachem Angriff von ovaler Form mit ausgeschweiften Seiten, wodurch die Spitze und das Ende mit dem Angriff erhöht werden (russisches Gefäß, Koffsch genannt). Die Spitze ist beiderseits und das Ende mit dem Angriff oben mit je einer goldenen gravierten und mit Niello ausgefüllten Zierplatte belegt, deren Maureskenornament von einem größeren ausgestochenen Linienzug überlagert ist, während die niellierten Blumen und Blätter keine solche Gravierung haben. Auf dieser Zierplatte sind buckelförmig nachgeschliffene Saphire in Kastenfassungen aufgesetzt, die Zierplatte am Angriff hat außerdem noch den Rand mit einer Reihe von Perlen und Goldkörnern besetzt. Im Innern des Bodens ist eine gewölbte runde Platte mit dem russischen Doppeladler in Niello aufgelegt und unten enthält der Boden auf sechs Zeilen in cyrillischen Charakteren den Namen und Titel des Zaren Iwan Wassiljewitsch, 1533–1584, des Schrecklichen. – Ferner sind außen um den Rand des Gefäßes in gleichen Schriftzügen und gleicher Technik zwei Zeilen einer Inschrift angeordnet, diese besagen, daß die Schale auf Befehl des Herrschers, aus dem Golde der 1563 eingenommenen Stadt Pólozk gemacht worden sei. Geschenk des Zaren Peter des Großen an Kurfürst und König August den Starken. (Gewicht 1030 g, 12,5 : 23 : 14 – IV. 43.)
# Sponsel Grünes Gewölbe Band 2/Tafel 20

[190] Links: Astronomische Stutzuhr aus vergoldeter und teilweise bemalter Bronze in hohem Gehäus von rechteckigem Grundriß mit ausladendem Sockel auf Kugelfüßen, der reich mit Rollwerk und Figuren in Relief geschmückt ist. Die Eckpfeiler mit hermenartigen Karyatiden geschmückt; auf den in Relief mit Rollwerk und Laubwerk verzierten Breitseiten je drei Zifferblätter, auf den mit Rollwerk und Trophäen verzierten Schmalseiten je ein solches. Über der Deckplatte mit dem Schlagwerk ein durchbrochenes flaches Klostergewölbe mit geschweifter Spitze in grotesken von Rollwerk durchzogenen Ornamentformen, die vier Ecken mit Sphinxbüsten betont, deren Schweif in Ranken auf den Kanten des Daches aufsitzt, auf der Spitze eine Fortuna. Die Zifferblätter mit eingravierten Mauresken. Die Platte der Unterseite hat eine mit Mauresken gravierte Randleiste. Die Wochentage in deutscher Sprache eingraviert, sonst lateinische Bezeichnungen. Nach den in Wien und an anderen Orten stehenden gleichartigen Stücken eine Arbeit des Augsburger Meisters Jeremias Metzger um 1560. (H. 33 – IV. 1.)
Rechts: Astronomische Stutzuhr aus gegossener vergoldeter Bronze von turmartigem Gehäus, mit quadratischem Grundriß, mit ausladendem, an den Ecken im Bogen vorspringendem flachen Sockel, der reich mit Rollwerk, Masken und Blättern in Relief geschmückt ist. An den Ecken vier vorspringende Kandelabersäulen, deren runde Sockel mit alttestamentlichen Szenen in Relief geschmückt sind, während Schaft und Kapitell Akanthuswerk haben. Auf den Ecken der Deckplatte Pferdebüsten. Die vier Wände haben in der Höhe der Sockel geätzte lateinische, die Zifferblätter erklärende Schriftreihen, darüber geätzte Mauresken. Auf einer Seite zwei Zifferblätter, auf den übrigen Seiten je ein solches. Das gegossene geschweift zur Spitze ansteigende Klostergewölbe über der Deckplatte mit dem Schlagwerk hat gut stilisiertes durchbrochenes Laubwerk mit Tierköpfen und Rollköpfen, in der Mitte je ein Zierschild mit Rollwerk, in dem Laubwerk Vögel. Als Spitze ein silbernes Kapitell mit Knopf darüber, dessen Aufsatz fehlt. Auf der abgebildeten Seite ist in den Mauresken der Mitte der Name des Verfertigers eingeätzt: Andreas Schelhorn 1571. Darunter als Anfang der Schriftreihen: z Schnebergk in Meisen. (H. 39 – IV. 3.)
# Sponsel Grünes Gewölbe Band 2/Tafel 21

[192] Zwei astronomische Uhren aus vergoldetem Kupfer in turmartigem Gehäus von rechteckigem Grundriß mit an den Ecken vorgekröpften Säulen. Oben ein von Balustraden umgebener verjüngter zweigeschossiger Glockenstuhl mit offenen Arkaden von einem flachen Klostergewölbe bedeckt, das geschweift ansteigt und eine offene hohe Spitze trägt. Die Ecken des Gehäuses und des Glockenstuhls mit Obelisken gekrönt. Auf den glatten Wänden an den Breitseiten je fünf, an den Schmalseiten je ein Zifferblatt, zumeist aus Stahl mit grotesken Ornamenten ausgestochen und emailliert. – Augsburger Arbeit, Mitte 17. Jahrhunderts. (H. 42 – IV. 283 und 285.)