OpenLLM-France/wikimedia huggingface dataset:
# Elektrische Kraft Hertz:277

Heinrich Hertz: Untersuchungen über die Ausbreitung der elektrischen Kraft :
| Seite 277 |||
| << Zurück | Vorwärts >> |
| fertig |||
| Fertig! Dieser Text wurde zweimal anhand der Quelle Korrektur gelesen. Die Schreibweise folgt dem Originaltext. |||
[277]
Vereinfachung der Betrachtungen dauernd in einen materiellen Punkt des Raumes $d\tau '.\,$ Würde sich $d\tau '\,$ bewegen wie ein starrer Körper, indem es seine Kraftlinien mit sich fortführt, so würde sich sein Energieinhalt nicht ändern. Allgemein muss also die Aenderung dieser Energie lediglich eine Function der Verzerrungen sein, welche $d\tau '\,$ infolge der Bewegung erleidet; unsere Aufgabe ist zunächst, jene Aenderung in dieser Form darzustellen. Es ändern sich nun aber infolge der Verzerrungen nicht allein die Polarisationen, sondern auch die Eigenschaften des materiellen Trägers derselben, also die magnetischen Constanten. Um diese Aenderung in die Rechnung einführen zu können, müssen wir eine Reihe weiterer Bezeichnungen festsetzen. Wir definiren zunächst neben den Constanten $\mu \,$ eine Reihe von Constanten $\mu '\,$ durch die Bestimmung, dass sein soll:
* ${\begin{aligned}&{\mathfrak {L}}L+{\mathfrak {M}}M+{\mathfrak {N}}N\\=&\mu _{11}L_{2}+2\mu _{12}LM+{\text{ etc.}}\\=&\mu _{11}'{\mathfrak {L}}_{2}+2\mu _{12}'{\mathfrak {LM}}+{\text{ etc.}}\end{aligned}}\,$
Die $\mu '\,$ sind also die Coëfficienten der ${\mathfrak {L,M,N}}\,$ in den linearen Functionen dieser Grössen, durch welche die Kräfte dargestellt werden. Wir nennen ferner für den Augenblick $\xi \eta \zeta \,$ die Verschiebungen, welche der Punkt, dessen Geschwindigkeiten $\alpha \ \beta \ \gamma \,$ sind, aus der im Anfang der Zeit $dt\,$ innegehabten Lage erleidet. Es sind dann die Grössen:
* ${\frac {d\xi }{dx}}=x_{x},\qquad {\frac {d\xi }{dy}}+{\frac {d\eta }{dx}}=x_{y},\quad {\text{etc.}}$,
die Componenten der Verzerrungen des Elementes $d\tau ',\,$ in welchem die Verschiebungen $\xi \eta \zeta \,$ sich finden. Die Constanten $\mu '\,$ sind Functionen dieser Grössen, sie hängen ausserdem ab von den Drehungen $\varrho ,\sigma ,\tau ,\,$ welche das Element neben der Verzerrung erleidet. Da während des Zeitelementes $dt\,$ sowohl die $x_{x},x_{y},\,$ etc., als die $\varrho ,\sigma ,\tau \,$ verschwindend klein bleiben, so ist die Abhängigkeit eine lineare, sie ist uns bekannt, sobald uns die Differentialquotienten der $\mu '\,$ nach den $\varrho ,\sigma ,\tau ,x_{x},x_{y},\,$ etc. gegeben werden. Die Differentialquotienten nach den $\varrho ,\sigma ,\tau \,$ sind aus den augenblicklichen Werthen der $\mu '\,$ selbst zu berechnen. Für die Differentialquotienten nach den $x_{x},x_{y},\,$ etc. aber ist dies nicht möglich und wir müssen daher annehmen, dass uns anderweitig gegeben werden die Grössen:
# Elektrische Kraft Hertz:271

Heinrich Hertz: Untersuchungen über die Ausbreitung der elektrischen Kraft :
| Seite 271 |||
| << Zurück | Vorwärts >> |
| fertig |||
| Fertig! Dieser Text wurde zweimal anhand der Quelle Korrektur gelesen. Die Schreibweise folgt dem Originaltext. |||
[271]
allgemeinen Gleichungen durch Weglassung einer Reihe von Gliedern, welche infolge der besonderen Natur der behandelten Probleme verschwinden.
Wir wollen nicht unerwähnt lassen, dass wir den allgemeinen Satz der Induction in eine weitere, sehr elegante Form kleiden können, wenn wir uns erlauben, von einer selbstständigen Bewegung der Kraftlinien zu reden und allgemein jede Aenderung der magnetischen Polarisation als die Folge einer solchen Bewegung der Kraftlinien anzusehen. Wir können alsdann auch allgemeingültig und erschöpfend aussagen: es sei die in einer beliebigen geschlossenen Curve $s\,$ inducirte elektrische Kraft gleich der mit $A\,$ multiplicirten Zahl der magnetischen Kraftlinien, welche in der Zeiteinheit von der Curve $s\,$ in bestimmtem Sinne durchschnitten werden. Indessen, wenn gegen die gelegentliche Benutzung der zu Grunde liegenden Anschauungsweise nichts einzuwenden ist, so thun wir doch besser, sie in der gegenwärtigen Abhandlung zu vermeiden. Denn die von Faraday ebenfalls benutzte, von Poynting entwickelte Vorstellung, als könnten die Kraftlinien eine relative Bewegung gegen das umgebende Medium besitzen, ist zwar höchst bemerkenswerth und mag durchführbar sein; sie ist aber durchaus verschieden von der hier benutzten Anschauung, derzufolge die Kraftlinien lediglich ein Symbol für besondere Zustände der Materie darstellen. Es hat keinen Sinn, von einer selbstständigen Bewegung solcher Zustände zu reden. Auch ist zu bemerken, dass die controlirbare Ab- und Zunahme der Kraftlinien in allen Theilen des Raumes die unterstellte Bewegung der Kraftlinien noch nicht eindeutig bestimmt. Der eben ausgesprochene Satz würde daher an sich auch nicht in allen Fällen eindeutig die Grösse der Induction liefern, sondern vielmehr als eine Definition zu betrachten sein, durch welche unter den möglichen Bewegungen der Kraftlinien eine bestimmte als die wirkliche bezeichnet wird.
An der Grenze zweier heterogenen Körper können die elektrodynamischen Constanten in unstetiger Weise von einem Werthe
# Elektrische Kraft Hertz:272

Heinrich Hertz: Untersuchungen über die Ausbreitung der elektrischen Kraft :
| Seite 272 |||
| << Zurück | Vorwärts >> |
| fertig |||
| Fertig! Dieser Text wurde zweimal anhand der Quelle Korrektur gelesen. Die Schreibweise folgt dem Originaltext. |||
[272]
zu einem anderen übergehen, ohne dass gleichzeitig die Geschwindigkeitscomponenten $\alpha \ \beta \ \gamma \,$ an dieser Grenzfläche unstetige Aenderungen erlitten. Als Unstetigkeitsflächen dieser Art sind zu betrachten die Berührungsflächen zwischen festen Körpern und Flüssigkeiten oder zwischen Flüssigkeiten untereinander; auch steht es uns frei, von dieser Beschaffenheit den Uebergang an der Grenze der Körper gegen den Aether vorauszusetzen. Das Hinzutreten der stetigen Bewegung giebt an solchen Unstetigkeitsflächen zu neuen Betrachtungen keinen Anlass; die Zustände der materiellen Theile auf beiden Seiten der Fläche sind durch dieselben Relationen mit einander verknüpft, welche auch in ruhenden Körpern Gültigkeit haben.
Anders liegt die Sache für Flächen, an welchen auch die Geschwindigkeitscomponenten unstetigen Aenderungen unterliegen. Da nach einer Bemerkung der Einleitung die Unstetigkeit nur die zur Grenzfläche parallelen Componenten der Geschwindigkeit betreffen kann, so bezeichnen wir Flächen dieser Art passend als Gleitflächen. Sie können sich finden zwischen festen Körpern, welche einander berühren; auch ist es bisweilen bequem und bei unserer Unkenntniss des wahren Verhältnisses alsdann auch erlaubt, die Grenzfläche eines Körpers gegen den Aether als eine Gleitfläche anzusehen. Wie wir ebenfalls schon in der Einleitung bemerkten, behandeln wir eine Gleitfläche als den Grenzfall einer Uebergangsschicht, in welcher die Bewegungen und möglicherweise auch die elektrodynamischen Constanten zwar sehr schnell aber doch stetig von einem Werth auf einen anderen übergehen. Diese Auffassung verbürgt uns, dass die allgemeinen Sätze, welche wir bisher ableiteten, nicht ungültig werden in einem Systeme, in welchem sich Gleitstellen vorfinden, sie findet ihre Berechtigung darin, dass sie zu Widersprüchen mit der Erfahrung nicht führt. Damit sie hinreichend sei, um die Verhältnisse in der Grenzfläche zu bestimmen, muss die Art des Uebergangs gewissen allgemeinen Beschränkungen unterworfen werden. Wir geben diese Beschränkungen in der Gestalt von Voraussetzungen über die Endlichkeit einer Reihe von Grössen auch in der Uebergangsschicht selbst. Von dem Auftreten elektromotorischer Kräfte in der Gleitfläche sehen wir ab. Wir verlegen den Anfangspunkt des Coordinatensystems, auf welches wir uns beziehen, in einen beliebigen Punkt des in
# Elektrische Kraft Hertz:268

Heinrich Hertz: Untersuchungen über die Ausbreitung der elektrischen Kraft :
| Seite 268 |||
| << Zurück | Vorwärts >> |
| fertig |||
| Fertig! Dieser Text wurde zweimal anhand der Quelle Korrektur gelesen. Die Schreibweise folgt dem Originaltext. |||
[268]
griffe für die Elektrostatik und die Darstellung der Erscheinungen an Magneten gewonnen haben.
Die grössten Geschwindigkeiten, welche wir den uns umgebenden Körpern ertheilen können, sind noch so klein gegen die Lichtgeschwindigkeit, mit deren reciproken Werthe multiplicirt die $\alpha ,\ \beta ,\ \gamma \,$ in den Gleichungen (1$_a$) und (1$_b$) auftreten, dass eigentliche elektrodynamische Wirkungen der Bewegung nur in dem einzigen besonderen Falle der genaueren Untersuchung zugänglich werden, dass diese Wirkungen in der Induction eines elektrischen Stromes in einer geschlossenen metallischen Leitung bestehen. Um die Grösse solcher Wirkungen in geschlossenen Bahnen zu bestimmen, fassen wir ein beliebiges, nicht geschlossenes Flächenstück $\omega '\,$ ins Auge, welches, im Inneren der betrachteten Materie gelegen, sich mit den bewegten materiellen Theilchen, durch welche es einmal geführt wurde, verschiebt. Die augenblickliche Grenzcurve dieses Flächenstückes heisse $s.\,$ $\zeta '\,$ bedeute die Zahl der magnetischen Kraftlinien, welche zu jeder Zeit die Fläche $\omega '\,$ durchschneiden. Als unabhängig wirkende Ursachen, welche eine Aenderung von $\zeta '\,$ herbeiführen, sehen wir wiederum an: erstens die elektrischen Kräfte, zweitens die Bewegung der Materie. Würde erstere Ursache allein wirken, würde also das System ein ruhendes sein, so wäre die mit $A\,$ multiplicirte Aenderungsgeschwindigkeit von $\zeta '\,$ gleich dem um den ganzen Umfang $s\,$ genommenen Integral der elektrischen Kraft, das Integral genommen in einem Sinne, welcher von der Seite der positiven Normale aus gesehen, dem der Drehung des Uhrzeigers entspricht. Die Bewegung allein wirkend aber würde eine Aenderung von $\zeta '\,$ nicht zur Folge haben, da sie mit der Fläche $\omega '\,$ auch die diese Fläche durchsetzenden Kraftlinien fortführte. Es ist also auch in dem wirklichen Falle des Zusammenwirkens beider Ursachen das um die beliebige geschlossene Curve $s\,$ in dem angegebenen Sinne genommene Integral der elektrischen Kraft gleich der mit $A\,$ multiplicirten Aenderungsgeschwindigkeit der Zahl der magnetischen Kraftlinien, welche eine anfänglich durch die Curve $s\,$ begrenzte, der Bewegung folgende, übrigens aber beliebige Fläche $\omega '\,$ durchsetzen. Der Satz gilt auch in dem besonderen, aber für den Versuch einzig
# Elektrische Kraft Hertz:276

Heinrich Hertz: Untersuchungen über die Ausbreitung der elektrischen Kraft :
| Seite 276 |||
| << Zurück | Vorwärts >> |
| fertig |||
| Fertig! Dieser Text wurde zweimal anhand der Quelle Korrektur gelesen. Die Schreibweise folgt dem Originaltext. |||
[276]
magnetische Energie eines jeden materiellen Theiles des Systems ebenfalls; es bleibt also übrig, Rechenschaft abzulegen über den Verbleib der so verminderten oder den Ursprung der so vermehrten elektromagnetischen Energie. Für den Umfang der vorhandenen Erfahrung lässt sich ohne Unsicherheit die Richtigkeit der Aussage erweisen, dass in jedem vollständigen elektromagnetischen System die in Rede stehende Energie compensirt wird durch die mechanische Arbeit, welche während des betrachteten Zeitelementes von den elektrischen und magnetischen ponderomotorischen Kräften des Systems geleistet wird. Als allgemeingültig angenommen reicht indessen diese Aussage noch nicht hin, um allgemein und mit Strenge die ponderomotorischen Kräfte aus den berechenbaren Aenderungen der elektromagnetischen Energie abzuleiten. Wir fügen deshalb derselben zwei ihr nicht widersprechende Annahmen hinzu, welche nicht durch die Erfahrung, sondern durch unsere besonderen Anschauungen gefordert werden. Die erste Annahme erklärt die angegebene und für jedes vollständige elektromagnetische System erfahrungsmässig zutreffende Aussage auch für jeden beliebigen materiellen Theil eines solchen Systems für gültig. Die zweite Annahme sagt aus, dass ein beliebiger Theil des Systems auf das übrige System keine anderen ponderomotorischen Kräfte ausüben könne, als Druckkräfte, welche an der gemeinsamen Oberfläche von den Elementen des ersten Theils auf die berührenden Elemente des übrigen Theils ausgeübt werden und welche in jedem Punkte der Berührungsfläche lediglich von den elektromagnetischen Zuständen der unmittelbaren Nachbarschaft abhängig sind. Durch die erste Annahme sind eindeutig die von der zweiten Annahme geforderten Druckkräfte bestimmt; wir wollen die Grösse derselben ableiten und zeigen, dass sie hinreichen, um die Thatsachen der unmittelbaren Wahrnehmung zu erklären. Dass dann auch in bewegten Körpern dem Prinzip von der Erhaltung der Kraft Genüge geleistet ist, geht aus der Ableitung der Druckkräfte selber hervor.
Fassen wir während des Zeitelementes $dt\,$ die magnetische Energie eines materiellen Theilchens ins Auge, dessen veränderliches Volumen $d\tau '\,$ genannt werden möge, während $d\tau \,$ den Werth von$d\tau '\,$ im Beginne des Zeitelementes $dt\,$ bezeichne. Den Anfangspunkt des benutzten Coordinatensystems legen wir zur
# In der Sommerfrische (Die Gartenlaube 1894)

Textdaten :
| Autor: | |
| Illustrator: | {{{ILLUSTRATOR}}} |
| Titel: | In der Sommerfrische |
| Untertitel: | |
| aus: | Die Gartenlaube, Heft 30, S. 516 |
| Herausgeber: | Adolf Kröner |
| Auflage: | |
| Entstehungsdatum: | |
| Erscheinungsdatum: | 1894 |
| Verlag: | Ernst Keil’s Nachfolger in Leipzig |
| Drucker: | {{{DRUCKER}}} |
| Erscheinungsort: | Leipzig |
| Übersetzer: | |
| Originaltitel: | |
| Originalsubtitel: | |
| Originalherkunft: | |
| Quelle: | Scans bei Commons |
| Kurzbeschreibung: | |
| Artikel in der Wikipedia ||
| Eintrag in der GND: {{{GND}}} ||
| Bild ||
| [[Bild:|250px]] | |
| Bearbeitungsstand ||
| korrigiert ||
| Dieser Text wurde anhand der angegebenen Quelle einmal Korrektur gelesen. Die Schreibweise sollte dem Originaltext folgen. Es ist noch ein weiterer Korrekturdurchgang nötig. ||
| Um eine Seite zu bearbeiten, brauchst du nur auf die entsprechende [Seitenzahl] zu klicken. Weitere Informationen findest du hier: Hilfe ||
| Indexseite ||
In der Sommerfrische. Nach einem Gemälde von C. Bellanger.
In der Sommerfrische. Ein idyllisches Sommerheim, das alte Schlößchen am Strom, das sich der Onkel samt dem zugehörigen Grund und Boden erworben hat, um dort seine Gärtnerei in großem Stile zu betreiben! Seine junge Nichte ist ihm von Herzen dankbar, daß sie alljährlich die heißen Monate draußen verleben darf, inmitten hlühender duftender Blumenbeete und schattenspendender Baumgruppen, umhaucht von dem kühlen Odem des Wassers. Und ob es nicht noch etwas anderes ist, was sie hinauszieht nach dem behaglichen Gartenschlößchen? Der junge Vetter, der seinem Vater bereits in allen Zweigen der Gärtnerei hilfreich zur Seite steht, ist gar ein guter treuherziger Gesell, mit dem sich so gemütlich plaudern läßt und der, trotz des rauhen Arbeitsgewandes, das er trägt, der hübschen Base die zarteste Aufmerksamkeit entgegenbringt. Ja, ja! Für ihn ist der Hochsommer eine Zeit harter Arbeit von früh bis spät, aber doch freut auch er sich immer wieder auf die Tage der „Sommerfrische“.
# In der Sommernacht

Textdaten :
| Autor: | Alfred Richard Meyer |
| Illustrator: | {{{ILLUSTRATOR}}} |
| Titel: | In der Sommernacht |
| Untertitel: | {{{SUBTITEL}}} |
| aus: | Die zehnte Muse. Dichtungen vom Brettl und fürs Brettl. S. 118–119 |
| Herausgeber: | Maximilian Bern |
| Auflage: | |
| Entstehungsdatum: | |
| Erscheinungsdatum: | 1904 |
| Verlag: | Otto Eisner |
| Drucker: | {{{DRUCKER}}} |
| Erscheinungsort: | Berlin |
| Übersetzer: | |
| Originaltitel: | {{{ORIGINALTITEL}}} |
| Originalsubtitel: | |
| Originalherkunft: | |
| Quelle: | Commons = Google-USA* |
| Kurzbeschreibung: | |
| Artikel in der Wikipedia ||
| Eintrag in der GND: {{{GND}}} ||
| Bild ||
| Die zehnte Muse (Maximilian Bern).djvu|page=124 | |
| Bearbeitungsstand ||
| fertig ||
| Fertig! Dieser Text wurde zweimal anhand der Quelle Korrektur gelesen. Die Schreibweise folgt dem Originaltext. ||
| Um eine Seite zu bearbeiten, brauchst du nur auf die entsprechende [Seitenzahl] zu klicken. Weitere Informationen findest du hier: Hilfe ||
| Indexseite ||
In der Sommernacht.
( gemeinfrei ab 2027)
# In der Stadtbahn

Textdaten :
| Autor: | Klabund |
| Illustrator: | {{{ILLUSTRATOR}}} |
| Titel: | In der Stadtbahn |
| Untertitel: | |
| aus: | Die Harfenjule S. 5–6 |
| Herausgeber: | |
| Auflage: | 1. Auflage |
| Entstehungsdatum: | |
| Erscheinungsdatum: | 1927 |
| Verlag: | Die Schmiede |
| Drucker: | {{{DRUCKER}}} |
| Erscheinungsort: | Berlin |
| Übersetzer: | |
| Originaltitel: | |
| Originalsubtitel: | |
| Originalherkunft: | |
| Quelle: | Scans auf Commons |
| Kurzbeschreibung: | |
| Die Vorlage wird sowohl in der Layoutfassung des Erstdrucks als auch mit abgesetzten Reimzeilen wiedergegeben. ||
| Artikel in der Wikipedia ||
| Eintrag in der GND: {{{GND}}} ||
| Bild ||
| [[Bild:|250px]] | |
| Bearbeitungsstand ||
| fertig ||
| Fertig! Dieser Text wurde zweimal anhand der Quelle Korrektur gelesen. Die Schreibweise folgt dem Originaltext. ||
| Um eine Seite zu bearbeiten, brauchst du nur auf die entsprechende [Seitenzahl] zu klicken. Weitere Informationen findest du hier: Hilfe ||
| [[index:|Indexseite]] | |
[5]
Ein feiles Mädchen, schön und aufgetakelt, ihr gegenüber, grün und unbemakelt, ein Jüngling, dessen Hände sanft behüten zwei Veilchensträußchen in den Seidendüten. Sie sieht ihn an. Er lächelt traurig blöde: Mein Gott, wie wird das heute wieder öde bei Tante Linchen, die Geburtstag feiert. –
Die Dame hat sich nunmehr ganz entschleiert. Da ist er hingerissen, starrt ein Weilchen, [6] und reicht ihr wortlos alle seine Veilchen. Nun hat er nichts, für Tante kein Präsent … Er wundert sich – das schöne Fräulein flennt: Und ihre blassen Tränen auf die blauen Märzveilchen wie Gelübde niedertauen.
In der Stadtbahn.
Ein feiles Mädchen, schön und aufgetakelt, ihr gegenüber, grün und unbemakelt, ein Jüngling, dessen Hände sanft behüten zwei Veilchensträußchen in den Seidendüten.
Sie sieht ihn an. Er lächelt traurig blöde:
Mein Gott, wie wird das heute wieder öde bei Tante Linchen, die Geburtstag feiert. –
Die Dame hat sich nunmehr ganz entschleiert. Da ist er hingerissen, starrt ein Weilchen,
und reicht ihr wortlos alle seine Veilchen.
Nun hat er nichts, für Tante kein Präsent … Er wundert sich – das schöne Fräulein flennt: Und ihre blassen Tränen auf die blauen Märzveilchen wie Gelübde niedertauen.
# Hantzsch:Im Grunde

Grunaer Weg | weitere Info: Im_Grunde (Q116922468) | Güntzplatz Benannt nach:
[53] Im Grunde, das alte, bereits 1472 erwähnte tiefliegende Gäßchen, das die Große und Kleine Meißner Gasse verbindet.
# Hantzsch:Hohenzollernbrücke

Hohenthalplatz | weitere Info: Nossener_Brücke (Q1515945) 51°2'24"N, 13°42'36"E | Hohenzollernstraße Benannt nach:Nossen
[61] Hohenzollernbrücke, seit 1889 so benannt wegen ihrer Nähe bei der Hohenzollernstraße. Neuerdings wird sie als Nossener Brücke bezeichnet, weil sie in der Fluchtlinie der Nossener Straße liegt.
# Hantzsch:Hörigstraße

Hölderlinstraße | weitere Info: Hörigstraße (Q98549588) 51°3'5.256"N, 13°40'48.504"E | Hofmannstraße Benannt nach:
[60] Hörigstraße, seit 1900, benannt nach dem um die vormalige Gemeinde Cotta verdienten Schuldirektor Ernst Otto Hörig, geb. den 7. Februar 1837 in Merschwitz bei Großenhain, gest. den 7. März 1898 in Cotta.
# Hantzsch:Hohenzollernstraße

Hohenzollernbrücke | weitere Info: Oederaner_Straße (Q99396817) 51°2'35.99"N, 13°42'30.35"E | Hoher Stein Benannt nach:Oederan, Hohenzollern
[61] Hohenzollernstraße. Zuerst entstand der auf Löbtauer Flur gelegene Teil, der gleichzeitig mit der genannten Brücke seine Benennung erhielt (Juli 1889). Zwei Monate später gab man der auf Dresdner Gebiet angelegten Anschlußstrecke denselben Namen.
# Hantzsch:Hohe Straße

Hohe Brücke | weitere Info: Hohe_Straße_(Südvorstadt) (Q63871438) 51°2'0.348"N, 13°42'55.116"E | Hohenthalplatz Benannt nach:
[61] Hohe Straße, 1854 angelegt, so benannt seit 1855 im Hinblick auf ihre hohe Lage über dem Hahnebergeinschnitte. Der auf Plauenscher Flur entstandenen Fortsetzung dieser Straße bis zur Räcknitzer (jetzt Nöthnitzer) Straße wurde 1873 ebenfalls der Name Hohe Straße beigelegt, während der später ausgebaute, südlich der Räcknitzer Straße gelegene Teil 1889 die Benennung Südstraße erhielt, die ihr bis 1897 verblieb, als man den ganzen Straßenzug bis zur Coschützer Straße in Vorstadt Plauen Hohe Straße benannte.
# Hantzsch:Kleine Brüdergasse

Große Brüdergasse | weitere Info: Kleine_Brüdergasse (Q67599884) 51°3'5.832"N, 13°44'7.901"E | Brühlsche Gasse Benannt nach:Franziskanerkloster Dresden
[20] Kleine Brüdergasse, urkundlich unter folgenden Benennungen erwähnt: um 1370 parta platea minorum, 1396 wenynge Brudirgasse, 1413 cleyne Brudergasse.
# Hantzsch:Hohe Brücke

Hofmühlenstraße | weitere Info: Hohe_Brücke (Q64563151) 51°2'31.355"N, 13°43'40.674"E | Hohe Straße Benannt nach:Hohe Straße
[61] Hohe Brücke, so benannt seit 1894 nach der in ihrer Nähe beginnenden Hohen Straße.
# Hantzsch:Hähnelstraße

Habsburgerstraße | weitere Info: Hähnelstraße (Q66311184) 51°2'44.502"N, 13°45'52.452"E | Hafenstraße Benannt nach:Ernst Hähnel
[54] Hähnelstraße, 1892 benannt nach dem Professor der Bildhauerkunst an der hiesigen Akademie Ernst Hähnel, geb. den 9. März 1811 in Dresden, gest. daselbst den 22. Mai 1891.
# Hantzsch:Hölderlinstraße

Hildesheimer Straße | weitere Info: Hölderlinstraße (Q96089907) 51°3'8.100"N, 13°41'16.512"E | Hörigstraße Benannt nach:Friedrich Hölderlin
[60] Hölderlinstraße (Cotta), führte 1899 die Bezeichnung H-Straße, hieß dann seit 1900 Plauensche Straße und ist seit 1904 benannt nach dem Dichter Friedrich Hölderlin, geb. den 20. März 1770 zu Lauffen am Neckar, gest. den 7. Juni 1843 in Tübingen.
# Hantzsch:Hohenthalplatz

Hohe Straße | weitere Info: Hohenthalplatz (Q100936611) 51°3'31.468"N, 13°42'49.896"E | Hohenzollernbrücke Benannt nach:Peter Carl Wilhelm von Hohenthal
[61] Hohenthalplatz, der unter August dem Starken entstandene Platz zwischen der Menageriestraße und der Vorwerkstraße, den man zunächst Marktplatz nannte, weil auf ihm seit 1736 jährlich ein Vieh- und Roßmarkt abgehalten wurde. 1877 erhielt er seine jetzige Benennung nach dem Konferenzminister Peter Karl Wilhelm Graf von Hohenthal-Königsbrück, geb. den 20. April 1754, gest. den 15. Januar 1825. Aus dem von ihm 1779 gestifteten Amtskrankenhause in Friedrichstadt ging 1849 das Hohenthalhaus hervor, das altersschwachen Frauen dauernde Versorgung gewährt.
# Herr Thomas Braun

Textdaten :
| Autor: | |
| Illustrator: | {{{ILLUSTRATOR}}} |
| Titel: | Herr Thomas Braun |
| Untertitel: | |
| aus: | Die Gartenlaube, Heft 27, S. 460 |
| Herausgeber: | Ernst Keil |
| Auflage: | |
| Entstehungsdatum: | |
| Erscheinungsdatum: | 1871 |
| Verlag: | Verlag von Ernst Keil |
| Drucker: | {{{DRUCKER}}} |
| Erscheinungsort: | Leipzig |
| Übersetzer: | |
| Originaltitel: | |
| Originalsubtitel: | |
| Originalherkunft: | |
| Quelle: | Scans bei Commons |
| Kurzbeschreibung: | |
| Artikel in der Wikipedia ||
| Eintrag in der GND: {{{GND}}} ||
| Bild ||
| [[Bild:|250px]] | |
| Bearbeitungsstand ||
| fertig ||
| Fertig! Dieser Text wurde zweimal anhand der Quelle Korrektur gelesen. Die Schreibweise folgt dem Originaltext. ||
| Um eine Seite zu bearbeiten, brauchst du nur auf die entsprechende [Seitenzahl] zu klicken. Weitere Informationen findest du hier: Hilfe ||
| Indexseite ||
[460] Herr Thomas Braun, der vom Passauer Bischof entsetzte Priester, welcher seit unserm letzten kurzen Bericht über die ihm von seinen religiösen Gesinnungsgenossen dargebotenen Liebesgaben seinen Kampf gegen die Hierarchie beharrlich fortgesetzt hat, kann in der werkthätigen Theilnahme, die in recht erhebender Weise für ihn hervortritt, nur neue Ermuthigung für sein Streben finden. Die Gartenlaube ist in den Stand gesetzt worden, ihm abermals eine Summe von 160 Gulden 56 Kreuzern zu übersenden; diese Notiz diene zugleich den freundlichen Gebern als Dank und Quittung für die Einzelgaben, deren besondere Aufzählung sie uns gewiß gern erlassen.