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# Johann Jakob Christian Donner

* Johann Jakob Christian Donner
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* Johann Jacob Christian Donner
* * 10. Oktober 1799 in Krefeld
* † 28. März 1875 in Stuttgart
* deutscher Übersetzer
* Artikel in der Wikipedia
* Bilder und Medien bei Commons
* Zitate bei Wikiquote
* GND-Nummer 116178728 WP-Personensuche, SeeAlso, Deutsche Digitale Bibliothek DNB: Datensatz, Werke

## Übersetzungen

* Sophokles: Deutsch in den Versmassen der Urschrift, zwei Bände, Heidelberg/Leipzig 1838–1839.
** 3. Auflage, Heidelberg 1850.
** 4. Auflage, Leipzig und Heidelberg 1856, Erster Band Google
** 5. Auflage, Leipzig 1863.
** 6. Auflage, Heidelberg/Leipzig 1868, Konvolut: Google
** 7. Auflage, Leipzig 1873, Konvolut Google-USA*, Google-USA*
** 8. Auflage, Leipzig 1875, Band 1 Internet Archive = Google-USA*
** 9. Auflage, Leipzig 1880.
** 10. Auflage, Leipzig 1883.
** 11. Auflage, Leipzig 1889
* Euripides’ Werke, drei Bände, C. F. Winter, Heidelberg 1841–1852; Dritter Band Google
** 3. Auflage, Heidelberg/Leipzig 1876 Band 1: Google-USA*; Band 2: Internet Archive = Google-USA*; Band 3: Internet Archive = Google-USA*
* Aeschylos: Deutsch in den Versmaßen der Urschrift, zwei Bände, Heidelberg 1854, Konvolut Google
* Camões, Die Lusiaden, Löflund, Stuttgart 1833 Google
* Homer’s Werke: Deutsch in der Versart der Urschrift,
** Die Ilias. Band 1 und 2, Hoffmann’sche Verlags-Buchhandlung, Stuttgart 1855/57 Google
** Odyssee. Band 1 und 2, Krais & Hoffmann Stuttgart 1865/66 Google
* Pindar’s Siegesgesänge: Deutsch in den Versmaßen der Urschrift, Leipzig und Heidelberg 1860 Google, Google
* Die Lustspiele des Aristophanes: Deutsch in den Versmaßen der Urschrift, drei Bände, Heidelberg/Leipzig 1861–1862 Band 1: Google; Band 2: Google, Google; Band 3: Google; Band 1–3: Commons
** Die Wolken
* Die Lustspiele des Publius Terentius: Deutsch in den Versmaßen der Urschrift, zwei Bände, Heidelberg/Leipzig 1864, Band 1: Google; Band 2: Google
* Die Lustspiele des Plautus: Deutsch in den Versmaßen der Urschrift, drei Bände, Heidelberg/Leipzig 1863–1864, Band 1: Google, Google; Band 2: Google; Band 3: Google

## Sekundärliteratur

* Karl August Klüpfel: Donner, Johann Jakob Christian. In: Allgemeine Deutsche Biographie (ADB). Band 5. Duncker & Humblot, Leipzig 1877, S. 333 f.
# Johann Jakob Gradmann

* Johann Jakob Gradmann
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* Johann Jacob Gradmann
* * 28. Dezember 1750 in Ravensburg
* † 31. Januar 1817 in Ravensburg
* Pfarrer und Lexikograf
* Stadtpfarrer in Ravensburg
* Artikel in der Wikipedia
* Bilder und Medien bei Commons
* Zitate bei Wikiquote
* GND-Nummer 116807652 WP-Personensuche, SeeAlso, Deutsche Digitale Bibliothek DNB: Datensatz, Werke

## Werke

* Kurze Betrachtungen über biblische Stellen, für Leidende. Schramm, Tübingen 1791 Google
* Die grosse Lehre von Gott. Tübingen 1793 Google
* Das gelehrte Schwaben oder Lexicon der jetzt lebenden schwäbischen Schriftsteller; voraus ein Geburtstags-Almanach und hintennach ein Ortsverzeichniß. Selbstverlag, Ravensburg 1802. Commons = Google, Google, Google

## Literatur

* Bio-Bibliografischer Selbsteintrag „Gradmann, Johann Jacob“ in: Ders., Das Gelehrte Schwaben 1802, S. 192–196 Commons = Google, Google
* Johann Georg Eben: Versuch einer Geschichte der Stadt Ravensburg : von Anbeginn bis auf die heutigen Tage, Bd. 2, Gradmann, Ravensburg 1835, S. 233–235 Google [mit Werkverzeichnis], 545 f. Google
* Paul Friedrich von Stälin: Gradmann, Johann Jakob. In: Allgemeine Deutsche Biographie (ADB). Band 9. Duncker & Humblot, Leipzig 1879, S. 547
# Johann Jakob Herzog

* Johann Jakob Herzog
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* * 12. September 1805 in Basel
* † 30. September 1882 in Erlangen
* Professor; Gründer der "Realencyklopädie für protestantische Theologie und Kirche"
* Mitarbeiter der Allgemeinen Deutschen Biographie
* Artikel in der Wikipedia
* Bilder und Medien bei Commons
* Zitate bei Wikiquote
* GND-Nummer 116762608 WP-Personensuche, SeeAlso, Deutsche Digitale Bibliothek DNB: Datensatz, Werke

## Werke

* Das Leben Johannes Oekolampads und die Reformation der Kirche zu Basel. Basel 1843. Google
* Johannes Calvin: Eine biographische Skizze. Basel 1843. Google
* Realenzyklopädie für protestantische Theologie und Kirche, 22 Bände, Hamburg 1854–1866.

### Artikel in der Allgemeinen Deutschen Biographie

* Alle ADB-Artikel von Johann Jakob Herzog

## Sekundärliteratur

* Friedrich Wiegand: Herzog, Johann Jakob. In: Allgemeine Deutsche Biographie (ADB). Band 50. Duncker & Humblot, Leipzig 1905, S. 268–271
# Johann Jakob Frikart

* Johann Jakob Frikart
* [[Bild:|220px|Johann Jakob Frikart]]
* [[Bild:|220px]]
* * 27. Oktober 1769 in Zofingen
* † 14. Juli 1845 in Zofingen
* Schweizer Theologe, Bibliothekar und Lokalhistoriker
* Artikel in der Wikipedia
* Bilder und Medien bei Commons
* Zitate bei Wikiquote
* GND-Nummer 104054794 WP-Personensuche, SeeAlso, Deutsche Digitale Bibliothek DNB: Datensatz, Werke

## Werke (Auswahl)

* Chronik der Stadt Zofingen. Zofingen, 1811–1812
* Tobinium ecclesiasticum, oder Kirchliches Aemterbuch der Stadt Zofingen. Zofingen 1824
* Tobinium politicum, oder Weltliches Aemterbuch der Stadt Zofingen. Zofingen um 1825
* Tobinium genealogicum, oder Stammtafeln jetziger bürgerlicher Geschlechter. Zofingen 1827–1828
* Beiträge zur Geschichte der Kirchengebräuche im ehemaligen Canton Bern seit der Reformation. Posthum. Aarau 1846

## Sekundärliteratur

* Allgemeine Deutsche Biographie: Frikart, Johann Jakob. Band 8 (1878), S. 90.
* Andreas Steigmeier: Frikart, Johann Jakob im Historischen Lexikon der Schweiz

## Weblinks

* Johann Jakob Frikart auf Swisscollections
# Johann Jakob Hemmer

* Johann Jakob Hemmer
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* Pseudonym Jakob Domitor
* * 13. Juni 1733 in Horbach (Pfalz)
* † 3. Mai 1790 in Mannheim
* deutscher Meteorologe, Physiker und Sprachforscher
* Erster Sekretär der „Societas Meteorologica Palatina“ in Mannheim
* Artikel in der Wikipedia
* Bilder und Medien bei Commons
* Zitate bei Wikiquote
* GND-Nummer 118826190 WP-Personensuche, SeeAlso, Deutsche Digitale Bibliothek DNB: Datensatz, Werke

## Werke

* Abhandlung über die deutsche Sprache zum Nutzen der Pfalz. Mannheim 1769 MDZ München = Google, MDZ München = Google, MDZ München = Google
* Vertheidigung seiner Abhandlung über die deutsche Sprache, wider die Anmerkungen eines sogenannten Liebhabers der Wahrheit. Mannheim 1771 MDZ München = Google (Bezieht sich auf die anonyme Schrift: Anmerkungen über die von Herrn Jakob Hemmern kuhrpfälzischem Hofkappellane, und der Mannheimer Akademie ordentlichem Mitgliede herausgegebene Abhandlung über die deutsche Sprache. Mannheim 1770 MDZ München = Google, MDZ München)
* Deutsche Rechtschreibung, zum Gebrauche der kuhrpfalzischen Lande. Mannheim 1775 MDZ München = Google
* Deutsche Sprachlehre, zum Gebrauche der kuhrpfälzischen Lande. Mannheim 1775 MDZ München = Google
* Unter Pseudonym: Jakob Domitor: Grundris einer dauerhaften Rechtschreibung, Deütschland zur Prüfung vorgelegt. Mannheim 1776 MDZ München = Google
* Kern der deütschen Sprachkunst und Rechtschreibung. Mannheim 1780 MDZ München = Google
* Ephemerides Societas Meteorologica Palatinae. Mannheim 1783-1795 (Hemmer nur bis 1788 (1790)
** 1781 (1783) MDZ München = Google
** 1782 (1784) MDZ München = Google
** 1783 (1785) MDZ München
** 1784 (1786) MDZ München
** 1785 (1787) MDZ München
** 1786 (1788) MDZ München
** 1787 (1789) MDZ München
** 1788 (1790) MDZ München
** 1789 (1793) MDZ München
** 1790 (1793) MDZ München
** 1791 (1794) MDZ München
** 1792 (1795) MDZ München
* Kurzer begriff und nuzen der Wetterleiter bei gelegenheit derjenigen, di auf dem schlosse, und den übrigen kurfürstlichen gebäüden zu Düsseldorf errichtet worden sind. Düsseldorf 1782 ULB Düsseldorf
* Begriff und Nutzen der Wetterleiter, bei Gelegenheit derjenigen, die auf dem Schlosse, und den übrigen kurfürstlichen Gebäuden zu Düsseldorf errichtet worden sind. 2. Aufl., Mannheim 1783 MDZ München = Google, MDZ München = Google, MDZ München
* Anleitung, Wetterleiter an allen gattungen von gebäuden auf di sicherste art anzulegen. Mannheim 1786 MDZ München = Google, MDZ München = Google, 2. verm. Aufl. 1788 Google

### Übersetzungen

* Claude François Nonnotte: Die Irrthümer des Herrn von Voltaire. 2 Bde. 1768–1769 UB Paderborn

## Sekundärliteratur

* Jakob Franck: Hemmer, Johann Jacob. In: Allgemeine Deutsche Biographie (ADB). Band 11. Duncker & Humblot, Leipzig 1880, S. 721
* Friedrich Klemm: Hemmer, Johann Jacob. In: Neue Deutsche Biographie (NDB). Band 8, Duncker & Humblot, Berlin 1969, ISBN 3-428-00189-3, S. 510 f. MDZ München
# Freiburg’s Ursprung

Textdaten :
| Autor: | Josef Bader |
| Illustrator: | {{{ILLUSTRATOR}}} |
| Titel: | Freiburg |
| Untertitel: | |
| aus: | Badisches Sagen-Buch I, S. 364 |
| Herausgeber: | August Schnezler |
| Auflage: | 1. Auflage |
| Entstehungsdatum: | |
| Erscheinungsdatum: | 1846 |
| Verlag: | Creuzbauer und Kasper |
| Drucker: | {{{DRUCKER}}} |
| Erscheinungsort: | Karlsruhe |
| Übersetzer: | |
| Originaltitel: | |
| Originalsubtitel: | |
| Originalherkunft: | |
| Quelle: | Commons und Google |
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Freiburg wurde von Herzog Berthold III. erbaut. Ursprünglich war die ganze dortige Gegend an der Dreisam ein Wald; am westlichen Abhang des Roßkopfes lag der alte Ort Herdern und jenseits am Bromberg das Dorf Wühre. Aber zur Zeiten Herzog Bertholds des Bärtigen erhob sich inmitten jenes weitgedehnten, wildreichen Waldes ein fürstliches Jagdschloß, auf dessen Stelle noch jetzt das älteste Haus Freiburgs gezeigt wird. In deren Nachbarschaft, in den umliegenden Bergen, wurden damals mehrere Erzgruben bearbeitet, und es fügte sich, da die Mehrzahl der Bergknappen ihre Hütten bei dem neuen Jagdschloß errichteten, wo auch bereits einige Fischer sich niedergelassen hatten, so daß im Verlaufe noch desselben Jahrhunderts ein Dorf daraus sich bildete. Herzog Berthold II. ließ demselben eine Kirche zu Ehren des Apostels Petrus erbauen, die den Pfarrer zu Umkirch als Filial beigegeben ward. Hierauf, im Jahr 1115, entschloß sich Herzog Berthold III., dieses Dorf zu einer freien Stadt zu erheben, zu einem Gemeinwesen, treu nach dem Muster des Kölnischen. Bald kam auch dieser Entschluß zur Ausführung und von nun an erscheint allmählig die Stadt Freiburg in den Urkunden.
# Freie Kunst

Textdaten :
| Autor: | Ludwig Uhland |
| Illustrator: | {{{ILLUSTRATOR}}} |
| Titel: | Freie Kunst |
| Untertitel: | |
| aus: | Gedichte von Ludwig Uhland, Seite 58–59 |
| Herausgeber: | |
| Auflage: | 1. Auflage |
| Entstehungsdatum: | |
| Erscheinungsdatum: | 1815 |
| Verlag: | J. G. Cotta’sche Buchhandlung |
| Drucker: | {{{DRUCKER}}} |
| Erscheinungsort: | Stuttgart und Tübingen |
| Übersetzer: | |
| Originaltitel: | |
| Originalsubtitel: | |
| Originalherkunft: | |
| Quelle: | MDZ München = Commons. |
| Kurzbeschreibung: | |
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Singe, wem Gesang gegeben, In dem deutschen Dichterwald! Das ist Freude, das ist Leben, Wenn’s von allen Zweigen schallt.
Nicht an wenig stolze Namen
Ist die Liederkunst gebannt; Ausgestreuet ist der Samen
Ueber alles deutsche Land.
Deines vollen Herzens Triebe,
Gib sie keck im Klange frei!
Säuselnd wandle deine Liebe, Donnernd uns dein Zorn vorbei!
Singst du nicht dein ganzes Leben, Sing doch in der Jugend Drang!
Nur im Blüthenmond erheben
Nachtigallen ihren Sang.
Kann man’s nicht in Bücher binden, Was die Stunden dir verleihn: Gib ein fliegend Blatt den Winden,
Muntre Jugend hascht es ein.
Fahret wohl, geheime Kunden, Nekromantik, Alchymie! Formel hält uns nicht gebunden, Unsre Kunst heißt Poesie.
Heilig achten wir die Geister,
Aber Namen sind uns Dunst; Würdig ehren wir die Meister, Aber frei ist uns die Kunst.
Nicht in kalten Marmorsteinen,
Nicht in Tempeln, dumpf und todt:
In den frischen Eichenhainen Webt und rauscht der deutsche Gott.
# Elektrische Kraft Hertz:273

Heinrich Hertz: Untersuchungen über die Ausbreitung der elektrischen Kraft :
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Betracht genommenen Elementes der Uebergangsschicht und lassen ihn diesem Punkte auch bei der Bewegung folgen. Wir geben ferner der $z\,$-Axe eine solche Richtung, dass sie auf dem Elemente der Gleitfläche senkrecht steht und auch bei der Bewegung senkrecht bleibt. Die Uebergangsschicht bildet dann stets die unmittelbare Nachbarschaft der $xy\,$-Ebene. Wir setzen voraus, dass auch in der Uebergangsschicht selbst die Grössen:
* ${\begin{matrix}X&Y&Z&L&M&N&\\{\mathfrak {X}}&{\mathfrak {Y}}&{\mathfrak {Z}}&{\mathfrak {L}}&{\mathfrak {M}}&{\mathfrak {N}}\\u&v&w&\alpha &\beta &\gamma \end{matrix}}$
endlich bleiben, ebenso die Differentialquotienten dieser Grössen parallel zur Gleitfläche, also nach $x\,$ und $y,\,$ ferner die Differentialquotienten der Grössen:
* ${\begin{matrix}{\mathfrak {X}}&{\mathfrak {Y}}&{\mathfrak {Z}}&{\mathfrak {L}}&{\mathfrak {M}}&{\mathfrak {N}}\\\end{matrix}}$
nach der Zeit $t.\,$ Dagegen dürfen wir nicht ausschliessen, dass die Differentialquotienten nach $z\,$ unendlich werden, mit Ausnahme von $d\gamma /dz,\,$ welches zufolge der erwähnten Bemerkung der Einleitung endlich bleiben muss. $\gamma \,$ selbst ist demnach überall in der Uebergangsschicht verschwindend klein. Dies vorausgesetzt, multipliciren wir die ersten beiden Gleichungen der Systeme (1$_a$) und (1$_b$) mit $dz,\,$ integriren nach $z\,$ durch die Uebergangsschicht hindurch zwischen zwei derselben äusserst naheliegenden Punkten und beachten, dass bei der Kürze des Integrationsweges das Integral jeder in der Schicht endlich bleibenden Grösse verschwindet. Wir erhalten so, indem wir den Index 1 auf die eine Seite, den Index 2 auf die andere Seite der Grenzfläche beziehen, die vier Gleichungen:
| $(5_{\text{a}})\,$ | $A\int \limits _{1}^{2}{\mathfrak {N}}{\frac {d\alpha }{dz}}dz=Y_{2}-Y_{1},\qquad -A\int \limits _{1}^{2}{\mathfrak {N}}{\frac {d\beta }{dz}}dz=X_{2}-X_{1},$ |
| $(5_{\text{b}})\,$ | $-A\int \limits _{1}^{2}{\mathfrak {Z}}{\frac {d\alpha }{dz}}dz=M_{2}-M_{1},\qquad A\int \limits _{1}^{2}{\mathfrak {Z}}{\frac {d\beta }{dz}}dz=L_{2}-L_{1}.$ |
Dieselben geben die Verknüpfung der zur Grenzfläche tangentialen Kraftcomponenten auf beiden Seiten derselben miteinander. Die zur Grenzfläche normalen Componenten sind hier wie in ruhenden Körpern verknüpft durch die Bedingung, dass die
# Elektrische Kraft Hertz:270

Heinrich Hertz: Untersuchungen über die Ausbreitung der elektrischen Kraft :
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[270]
In besonderen Fällen vereinfacht sich der gewonnene Satz. Ist es möglich, einen einfach zusammenhängenden Raum abzugrenzen, welcher die bewegte Curve $s\,$ vollständig enthält und in welchem sich wahrer Magnetismus nicht findet, so ist es offenbar ohne Einfluss, ob die Hülfsfläche $\omega '\,$ der Bewegung der materiellen Theile folgt oder eine von derselben unabhängige Verschiebung erleidet, wenn sie nur innerhalb jenes Raumes sich hält und von der Curve $s\,$ begrenzt bleibt. In diesem Falle dürfen wir einfacher und darum doch eindeutig aussagen: das Integral der elektrischen Kraft um die geschlossene Curve $s\,$ genommen sei gleich der mit $A\,$ multiplicirten Aenderungsgeschwindigkeit der Zahl von magnetischen Kraftlinien, welche von der Curve $s\,$ umfasst werden. Halten wir die gemachte Voraussetzung fest und ist obendrein trotz der Bewegung von $s\,$ die magnetische Polarisation in jedem festen Punkte des Raumes constant, so dürfen wir sagen, die in der Curve $s\,$ inducirte Kraft sei gleich der mit $A\,$ multiplicirten Zahl der im Raume ruhend gedachten magnetischen Kraftlinien, welche die Curve $s\,$ bei ihrer Bewegung in bestimmtem Sinne durchschneidet. Rühren die magnetischen Kräfte, unter deren Einfluss sich die Curve $s\,$ bewegt, einzig und allein von dem Einflusse des gleichförmigen Stromes in einer Strombahn $t\,$ her, so ist die Zahl der $s\,$ durchsetzenden Kraftlinien, wie wir sahen, gleich dem Product aus dem Neumann’schen Potential der Curven $s\,$ und $t\,$ aufeinander und der Stromstärke in $t.\,$ In diesem Falle giebt also die mit $A\,$ multiplicirte Aenderung des genannten Productes auf die Zeiteinheit berechnet die in der Curve $s\,$ wirksame elektromotorische Kraft.
In der einen oder anderen Form enthalten diese Sätze alle bekannten sorgfältig untersuchten Fälle der Induction. Auch die Gesetze der unipolaren Induction lassen sich aus der allgemeinen Aussage leicht herleiten. Inductionserscheinungen in dreifach ausgedehnten Körpern sind nur in beschränktem Maasse quantitativ erforscht worden. Die Gleichungen, durch welche Jochmann und andere den Umfang der gefundenen Thatsachen wiedergeben konnten, entstehen unmittelbar aus unseren
* ↑ Siehe Seite 246.
* ↑ Jochmann, Crelle’s Journ. 63. p. 1. 1863.
# Elektrische Kraft Hertz:274

Heinrich Hertz: Untersuchungen über die Ausbreitung der elektrischen Kraft :
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Flächendichtigkeit des wahren Magnetismus in der Grenzfläche sich nicht auf andere Weise ändern könne, als durch Convection und die Flächendichtigkeit der wahren Elektricität nicht auf anderem Wege, als entweder durch Convection oder durch einen eigentlichen Strom.
Ist das betrachtete Element der Grenzschicht von einer Belegung mit wahrer Elektricität und wahrem Magnetismus frei, so sind ${\mathfrak {Z}}\,$ und ${\mathfrak {N}}\,$ im Inneren der Uebergangsschicht constant, die Gleichungen (5$_a$) und (5$_b$) nehmen dann die einfacheren Formen an:
| $(5_{\text{c}})\,$ | $X_{2}-X_{1}=A{\mathfrak {N}}(\beta _{1}-\beta _{2}),\qquad Y_{2}-Y_{1}=A{\mathfrak {N}}(\alpha _{2}-\alpha _{1})\,$ |
| $(5_{\text{d}})\,$ | $L_{2}-L_{1}=A{\mathfrak {Z}}(\beta _{2}-\beta _{1}),\qquad M_{2}-M_{1}=A{\mathfrak {Z}}(\alpha _{1}-\alpha _{2}).\,$ |
Um ein Beispiel zu geben, in welchem diese Gleichungen zur Anwendung kommen würden, denken wir uns, dass ein fester Rotationskörper um seine Axe sich drehe in einem ihn eng umschliessenden Hohlraum eines anderen festen Körpers. Wird dies System dem Einfluss einer magnetischen Kraftvertheilung unterworfen, welche symmetrisch um die Rotationsaxe ist, so wird nach unserer Auffassung weder im Inneren des rotirenden Körpers, noch auch im Inneren der ihn umhüllenden Masse ein Anlass zum Auftreten elektrischer Kräfte vorliegen. Solche Kräfte werden in der That ausbleiben, wenn die magnetische Erregung sich ganz auf das Innere des einen oder des anderen Körpers beschränkt. Durchsetzen aber die Kraftlinien die Fläche, in welcher beide Körper an einander gleiten, so werden an dieser Fläche die durch Gleichung (5$_c$) gegebenen elektromotorischen Kräfte wachgerufen, welche sich in das Innere der Körper verbreiten und dort die elektrischen Spannungen und Ströme erzeugen, über deren thatsächliches Auftreten unter solchen Verhältnissen uns die Versuche nicht im Zweifel lassen. Sind die betrachteten Körper Nichtleiter und unterwerfen wir sie dem Einfluss elektrischer Kräfte, welche zur Rotationsaxe symmetrisch vertheilt sind und an der Gleitfläche nicht verschwinden, so ruft nunmehr die eingeleitete Bewegung zufolge der Gleichungen (5$_d$) in der Nachbarschaft magnetische Kräfte hervor. Derartige Wirkungen sind allerdings noch nicht mit gleicher Sicherheit wie die zuerst erwähnten beobachtet worden, doch liegt wenig-
# Elektrische Kraft Hertz:275

Heinrich Hertz: Untersuchungen über die Ausbreitung der elektrischen Kraft :
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[275]
stens eine Andeutung derselben in den Versuchen des Herrn Röntgen vor.
In dem allgemeinen Falle, in welchem sich an der Grenzfläche eine Belegung wahrer Elektricität und wahren Magnetismus findet, genügt die Kenntniss der Flächendichtigkeit derselben allein nicht, um die Integrale der Gleichungen (5$_a$) und (5$_b$) zu ermitteln; es muss vielmehr weiter bekannt sein, in welchem Maasse in der Uebergangsschicht Elektricität und Magnetismus an der Bewegung des einen und des anderen der sich berührenden Körper theilnehmen. Diese Unbestimmtheit liegt durchaus in der Natur der Sache. Man denke sich in dem Rowland’schen Versuch über die magnetische Wirkung der convectiv bewegten Elektricität die elektrisirte Scheibe rotirend anstatt in Luft in einem eng umschliessenden festen Isolator. Die magnetische Wirkung würde offenbar bis zum Verschwinden herabsinken in dem Maasse, in welchem die Elektricität von der Oberfläche der rotirenden Scheibe auf die berührende Oberfläche des ruhenden Körpers überginge.
Wir denken uns den Uebergang des Systems aus dem Anfangszustand in den Endzustand während eines jeden Zeitelementes in zwei Stadien zerlegt. Das erste Stadium soll sämmtliche materiellen Theile aus der Anfangslage in die Endlage überführen und dabei die Kraftlinien lediglich der Bewegung der materiellen Theile folgen lassen. In dem zweiten Stadium soll die Wirkung der nunmehr vorhandenen elektrischen und magnetischen Kräfte zur Geltung kommen und auch die elektromagnetischen Zustände in die Endlage überführen. Die Aenderung, welche die elektromagnetische Energie des Systems während des ganzen Ueberganges erfährt, ist die Summe der Aenderungen, welche sie in den beiden Stadien erleidet. Die Vorgänge während des zweiten Stadiums sind Vorgänge in ruhenden Körpern; wir wissen bereits, in welcher Weise bei solchen Vorgängen die Aenderungen der elektromagnetischen Energie durch andere Formen der Energie compensirt werden. Während des ersten Stadiums aber ändert sich die elektro-