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# Ernst Heilborn

* Ernst Heilborn
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* Ernst Friedrich Heilborn
* * 10. Juni 1867 in Berlin
* † 16. Mai 1942 in Berlin
* deutscher Schriftsteller, Kritiker und Publizist
* Artikel in der Wikipedia
* Bilder und Medien bei Commons
* Zitate bei Wikiquote
* GND-Nummer 119158965 WP-Personensuche, SeeAlso, Deutsche Digitale Bibliothek DNB: Datensatz, Werke

## Werke

* Der wortschatz der sogenannten ersten schlesischen dichterschule in wortbildung und wortzusammensetzung dargestellt. I. Teil: Wortbildung. Inaugural-Dissertation zur Erlangung der Doctorwürde von der philosophischen Facultät der Friedrich-Wilhelms-Universität zu Berlin genehmigt und nebst den beigefügten Thesen öffentlich zu vertheidigen am 12. Juli 1890 von Ernst Heilborn aus Berlin. Berlin: Buchdruckerei von Gustav Schade, [1890] Princeton
* Novalis, der Romantiker. Berlin: Georg Reimer, 1901 California-USA*, California-USA*, Internet Archive
* Das Tier Jehovahs. Ein Kulturhistorischer Essay. Berlin: Georg Reimer, 1905 Internet Archive
* Plan eines Jahrbuchs für das deutsche Judentum. In: Im deutschen Reich. 20. Jahrgang, Nr. 3 (März 1914), S. 102–109 Compact Memory

## Übersetzungen

* Roman-Studien. Von Jerome K. Jerome. Autorisierte Uebersetzung aus dem Englischen von Ernst Heilborn. Engelhorns Allgemeine Romanbibliothek. Zwölfter Jahrgang. Band 19. Stuttgart: Verlag von J. Engelhorn, 1896 New York-USA*

## Herausgabe

* Novalis Schriften. Kritische Neuausgabe auf Grund des handschriftelichen Nachlasses von Ernst Heilborn. Berlin: Georg Reimer, 1901
** Erster Theil Michigan-USA*, California-USA*, Princeton-USA*, Internet Archive
** Zweyter Theil, Erste Hälfte Michigan-USA*, California-USA*, Princeton-USA*, Internet Archive
** Zweyter Theil, Zweyte Hälfte Michigan-USA*, California-USA*, Princeton-USA*, Internet Archive
* J. J. David: Gesammelte Werke. Herausgegeben von Ernst Heilborn und Erich Schmidt. München und Leipzig: R. Piper u. Co. Oxford
** Erster Band, 1908 California-USA*
** Zweiter Band, 1908 California-USA*
** Dritter Band, 1908 California-USA*
** Vierter Band, 1908 California-USA*
** Fünfter Band, 1908 California-USA*
** Sechster Band, 1908 California-USA*
** Siebenter Band, 1909 California-USA*
* Das Fontane Buch. Beiträge zu seiner Charakteristik. Unveröffentlichtes aus seinem Nachlaß. Das Tagebuch aus seinen letzten Lebensjahren. Herausgegeben von Ernst Heilborn. Mit drei Bildnissen. Berlin: S. Fischer, 1921
** Erste bis fünfte Auflage, 1919 UB Potsdam, Princeton-USA*, California-USA*
** Sechste bis neunte Auflage, 1921 Michigan-USA*
* E. von Keyserling: Gesammelte Erzählungen in vier Bänden. Herausgegeben und eingeleitet von Ernst Heilborn. Berlin: S. Fischer, 1922
** Erster Band Michigan-USA*, California-USA*
** Zweiter Band Michigan-USA*, California-USA*
** Dritter Band Michigan-USA*, California-USA*
** Vierter Band California-USA*

## Sekundärliteratur

* Benno Reifenberg: Heilborn, Ernst. In: Neue Deutsche Biographie (NDB). Band 8, Duncker & Humblot, Berlin 1969, ISBN 3-428-00189-3, S. 257 f. MDZ München
# Ernst Henrici

* Ernst Henrici
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* Carl Ernst Julius Henrici
* * 10. Dezember 1854 in Berlin
* † 10. Juli 1915 in Döbeln
* deutscher Gymnasiallehrer, Schriftsteller, Kolonialabenteurer und antisemitischer Politiker
* Artikel in der Wikipedia
* Bilder und Medien bei Commons
* Zitate bei Wikiquote
* GND-Nummer 116717769 WP-Personensuche, SeeAlso, Deutsche Digitale Bibliothek DNB: Datensatz, Werke

## Werke

* 1878, Die Quellen von Notkers Psalmen, Diss., Straßburg. Internet Archive = Google-USA*
* 1881, Spruch vom Römischen Reich aus dem Jahre 1422. In: Zeitschrift für deutsches Altertum und Deutsche Literatur. Band 25, Berlin: Weidmann. Google-USA*
* 1891, Lehrbuch der Ephe-Sprache (Ewe). Anlo-, anecho- und Dahome-Mundart mit Glossar und einer Karte der Sklavenküste, Stuttgart u.a.: Spemann. Internet Archive = Google-USA*
# Ernst John

* Ernst Hermann Hugo John
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* * 21. Oktober 1867 in Annaberg
* † 5. September 1937 in Annaberg
* deutscher Lehrer, Volkskundler und Kulturwissenschaftler
* Artikel in der Wikipedia
* Bilder und Medien bei Commons
* Zitate bei Wikiquote
* GND-Nummer 142773956 WP-Personensuche, SeeAlso, Deutsche Digitale Bibliothek DNB: Datensatz, Werke

## Werke

* Aberglaube, Sitte und Brauch im sächsischen Erzgebirge : ein Beitrag zur deutschen Volkskunde. Annaberg: Grafersche Buchhandlung (R. Liesche), 1909 Internet Archive = California-USA*
* Volkslieder und volkstümliche Lieder aus dem sachsischen Erzgebirge: Anhang: Tschumperliedchen und Spottreime. Annaberg: Grafersche Buchhandlung (R. Liesche), 1909 Internet Archive = California-USA*

## Sekundärliteratur

* Brigitte Emmrich †, John, Ernst Hermann Hugo, in: Sächsische Biografie, hrsg. vom Institut für Sächsische Geschichte und Volkskunde e.V., bearb. von Martina Schattkowsky, : Online-Ausgabe
# Elektrische Kraft Hertz:055

Heinrich Hertz: Untersuchungen über die Ausbreitung der elektrischen Kraft :
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als für die oscillirende Flaschenentladung; wir dürfen daher überzeugt sein, dass sie auch in ihrer Anwendung auf die vorliegenden Erscheinungen wenigstens der Ordnung nach richtige Resultate ergeben wird.
Als das wichtigste Element erscheint zunächst die Schwingungsdauer. Als ein Beispiel, welches der Rechnung zugänglich ist, bestimmen wir die (einfache oder halbe) Schwingungsdauer $T\,$, welche dem von uns zu den Resonanzversuchen benutzten primären Leiter eigenthümlich war. Mit $P\,$ sei bezeichnet der Selbstinductionscoëfficient dieses Leiters in magnetischem Maass, in Centimetern gemessen; mit $C\,$ die Capacität eines Endes desselben, in elektrostatischem Maass, also ebenfalls in Centimetern gemessen; endlich mit $A\,$ die Geschwindigkeit des Lichtes in Centimetern/Secunde. Es ist alsdann, wenn der Widerstand als klein vorausgesetzt ist, $T=\pi {\sqrt {PC}}/A\,$. In unserem Versuche bestand die Capacität der Leitungsenden zum grössten Theil in derjenigen der daselbst angebrachten Kugeln, wir werden keinen wesentlichen Fehler begehen, wenn wir für $C\,$ den Radius dieser Kugeln oder $C=15{\mbox{ cm}}\,$ setzen. Was das Selbstpotential $P\,$ anlangt, so war es dasjenige eines geraden Drahtes, dessen Durchmesser $d=^{1\!}\!/\!_{2}{\mbox{ cm}},\,$ und dessen Länge $L=150{\mbox{ cm}}\,$ für den Fall der Resonanz war. Nach der Neumann’schen Formel $P=\iint cos\;\varepsilon /r\;dsds'\,$ berechnet, wird für einen solchen Draht $P=2L\{{\mbox{log nat}}(4L/d)-0.75\}\,$ und hiernach für unseren Versuch $P=1902{\mbox{ cm}}.\,$
Allerdings steht es bekanntlich durchaus nicht fest, ob für ungeschlossene Ströme die Neumann’sche Formel dürfe angewandt werden; vielmehr schliesst die allgemeinste, mit den bisherigen Erfahrungen verträgliche Formel, wie sie durch v. Helmholtz aufgestellt ist, noch eine unbekannte Constante $k\,$ ein. Nach der allgemeinen Formel berechnet, wird für einen geradlinigen cylindrischen Draht von der Länge $L\,$ und dem Durchmesser $d:\,P=2L\{{\mbox{log nat}}(4L/d)-0{,}75+^{1\!}\!/\!_{2}(1-k)\}.\,$. Setzen wir darin $k=1,\,$ so kommen wir zum Neumann’schen Werthe,
* ↑ Lorenz, Wied. Ann. 7. p. 161. 1879.
* ↑ [Siehe die Anmerkung 6 am Schluss des Buches.]
* ↑ v. Helmholtz, Abhandlungen 1. p. 567.
# Elektrische Kraft Hertz:056

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setzen wir $k=0\,$ oder $k=-1\,$, so erhalten wir diejenigen Werthe, welche den Theorien von Maxwell und von Weber entsprechen. Nehmen wir an, dass wenigstens einer dieser Werthe der richtige sei, und schliessen demnach die Annahme aus, dass $k\,$ einen sehr grossen negativen oder positiven Werth besitze, so kommt uns wenig auf den wahren Werth von $k\,$ an. Denn die mit den verschiedenen Werthen von $k\,$ berechneten Potentiale unterscheiden sich um so weniger als ein Sechstel ihrer Grösse, und wenn also das Potential $P=1902{\mbox{ cm}}\,$ etwa nicht zu der Drahtlänge 150 cm gehört, so gehört es doch zu einer wenig davon verschiedenen Länge unseres primären Leiters. Aus den Werthen von $P\,$ und $C\,$ ergiebt sich die Länge $\pi \;{\sqrt {CP}}\,$ zu 531 cm. Dies ist diejenige Strecke, welche das Licht während der Dauer einer Schwingung zurücklegt, es ist zugleich die Wellenlänge der elektrodynamischen Wellen, welche die Maxwell’sche Anschauung als Wirkung der Schwingungen nach aussen voraussetzt. Die Schwingungsdauer $T\,$ selbst ergiebt sich aus jener Länge gleich 1,77 Hundertmillionteln Secunde, und damit ist die Angabe gerechtfertigt, welche wir im Eingang über die Grössenordnung derselben machten.
Wenden wir jetzt unser Augenmerk dem wenigen zu, was die Theorie über die Dämpfungsverhältnisse der Schwingungen auszusagen vermag. Damit überhaupt in der ungeschlossenen Leitung Schwingungen möglich seien, muss der Widerstand derselben kleiner als $2\;A\;{\sqrt {P/C}}\,$ sein. Für unsere primäre Leitung ist ${\sqrt {P/C}}\;=\;11{,}25$ ; da nun die Geschwindigkeit $A\,$ gleich 30 Erdquadrant/Secunde, also gleich 30 Ohm ist, so ist für unseren Versuch die zulässige Grenze für $w\,$ gleich 676 Ohm. Es ist durchaus wahrscheinlich, dass der eigentliche Widerstand einer kräftigen Entladung unterhalb dieser Grenze liegt, und es wird sich also von Seiten der Theorie kein Widerspruch gegen die Annahme von Schwingungen erheben. Liegt der wirkliche Werth des Widerstandes einigermassen von jenem Grenzwerth entfernt, so verhält sich die Amplitude einer Schwingung zur Amplitude einer unmittelbar folgenden wie $1:e^{-(w\;T/2P)}.\,$ Die Anzahl der Schwingungen, welche sich folgen bis zur Verminderung der Amplitude auf ihren 2,71. Theil ist demnach gleich $2\;P/w\;T\,$ oder gleich $2\;A\;{\sqrt {P/C}}/\pi \;w\,$. Sie verhält sich also zu 1 wie der $\pi .\,$ Theil des berechneten Grenzwerthes zum wirklichen Werth
# Elektrische Kraft Hertz:057

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des Widerstandes oder wie 215 Ohm zu $w.\,$ Leider ist uns über den wahren Werth des Widerstandes einer Funkenstrecke nicht einmal eine Schätzung möglich. Vielleicht dürfen wir als sicher betrachten, dass dieser Widerstand nicht weniger als einige Ohm betragen könne, da selbst der Widerstand starker Lichtbogen nicht unter derartige Werthe hinuntergeht. Daraus würde folgen, dass die Zahl der in Betracht kommenden Wellen nach Zehnern, nicht aber nach Hunderten oder Tausenden zu rechnen ist. Dies entspricht auch ganz dem Charakter der Erscheinungen, wie schon am Schlusse des vorigen Abschnittes angedeutet wurde. Es entspricht auch dem Verhalten der nächstverwandten Erscheinung, der oscillirenden Flaschenentladung, bei welcher wir ebenfalls nur eine recht beschränkte Zahl von Schwingungen in merklicher Stärke sich folgen sehen.
Anders als in dem bisher allein berücksichtigten primären Strome liegen die Verhältnisse im rein metallischen secundären Leiter. Hier würde nach der Theorie die erregte Bewegung erst nach Tausenden von Schwingungen zu Ruhe kommen. Es liegt kein Grund vor, an der Richtigkeit dieses Ergebnisses zu zweifeln, eine vollständigere Theorie würde freilich noch die Rückwirkung auf die primäre Leitung zu berücksichtigen haben und dabei vermuthlich auch für den secundären Kreis zu grösseren Werthen der Dämpfung gelangen.
Zum Schlusse werfen wir noch die Frage auf, ob die von uns beobachteten Inductionswirkungen der Schwingungen von der Ordnung derjenigen waren, welche die Theorie vermuthen lässt, oder ob sich hier etwa directe Widersprüche zwischen den Erscheinungen und unserer Deutung derselben offenbaren? Wir können die Frage durch folgende Ueberlegung erledigen. Zunächst, bemerken wir, dass der Maximalwerth der elektromotorischen Kraft, welche die Schwingung in ihrer eigenen Strombahn inducirt, nahezu gleich sein muss der maximalen Spannungsdifferenz der Enden. Denn wenn die Schwingungen ungedämpft wären, würde sogar vollkommene Gleichheit zwischen beiden Grössen bestehen, da alsdann in jedem Augenblicke die Spannungsdifferenz der Enden und die elektromotorische Kraft der Induction sich das Gleichgewicht hielten. Nun ist in unseren Versuchen
# Elektrische Kraft Hertz:050

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sich die Erscheinungen ändern würden durch Aenderung des Widerstandes der secundären Leitung. Es wurde in dieser Absicht der Draht c d des Rechtecks ersetzt durch verschiedene dünne Kupfer- und Neusilberdrähte, wodurch der Widerstand des secundären Kreises bis auf das Hundertfache gesteigert wurde. Auf die Funkenlänge hatte diese Aenderung einen sehr kleinen, auf das Eintreten der Resonanz, d. h. auf die Schwingungsdauer gar keinen Einfluss.
Weitere Versuche sollten über den Einfluss vorhandenen Eisens Aufschluss geben. Es wurde dabei der Draht c d theils umgeben mit einer Eisenröhre, theils ersetzt durch einen Eisendraht. Keine dieser Aenderungen hatte einen merklichen Einfluss nach irgend einer Richtung. Auch hier wird die Vermuthung nahegelegt, dass der Magnetismus des Eisens äusserst schnellen Schwingungen nicht zu folgen vermag und sich denselben gegenüber indifferent verhält. Leider liegen keine Erfahrungen darüber vor, welchen Einfluss die Anwesenheit des Eisens auf die oscillirende Entladung Leydener Flaschen hat.
Die Schwingungen, welche wir in der inducirten Strombahn hervorriefen, und welche durch die Funken im Mikrometer gemessen werden, sind nicht die einzigen, aber die einfachsten in der Strombahn möglichen. Während an den Enden das Potential zwischen zwei Grenzen beständig hin und her oscillirt, behält es in der Mitte der Strombahn stets den gleichen mittleren Werth bei. Es bildet daher diese Mitte einen Knotenpunkt der elektrischen Schwingung, und die Schwingung hat nur diesen einen Knotenpunkt. Es lässt sich nun das Vorhandensein desselben auch experimentell nachweisen, und zwar auf zweierlei Weisen. Einmal kann dies geschehen, indem man eine isolirte kleine Kugel der Drahtleitung nähert. Der mittlere Werth des Potentials der kleinen Kugel kann von dem des benachbarten Drahtstückes nicht merklich verschieden sein, Funken zwischen der Kugel und dem Draht können daher nur darin ihren Ursprung haben, dass das Potential des benachbarten Punktes der Leitung hinreichend grosse Oscillationen um den Mittelwerth ausführt. Die Funken müssen daher lebhaft auftreten an den Enden der Leitung, sie müssen
# Elektrische Kraft Hertz:053

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e besitzt, und für welche die grössten Spannungen an den Polen 2 und 4 auftreten. Nähert man nun die an diesen Polen befindlichen Kugeln einander, so findet man, dass auch zwischen ihnen eine schwache Funkenbildung statthat, und man wird vermuthen, dass diese Funken einer wenn auch schwachen Erregung der Grundschwingung zuzuschreiben sind. Diese Vermuthung kann durch die folgende Weiterführung des Versuches fast zur Gewissheit erhoben werden. Wir unterbrechen den Funken zwischen 1 und 2 und richten unsere Aufmerksamkeit auf die Lange des Funkens zwischen 2 und 4, welcher die Intensität der Grundschwingung misst. Wir vermehren nun die Schwingungsdauer des primären Stromleiters durch Ausziehen auf die volle Länge und Hinzufügen von Capacität. Wir finden, dass dabei die beobachteten Funken bis zu einer Maximallänge von einigen Millimetern wachsen, um alsdann wieder abzunehmen. Sie haben offenbar ihren grössten Werth dann, wenn die Schwingung des primären Stromes mit der Grundschwingung übereinstimmend geworden ist. Und es lässt sich, während die Funken zwischen 2 und 4 ihre grösste Länge haben, leicht zeigen, dass diesen Funken nunmehr nur ein Knotenpunkt entspricht. Denn nur zwischen a und e kann die Leitung ohne Schädigung des Funkens berührt werden, während die Berührung der vorherigen Knotenpuncte den Funkenstrom unterbricht. Auf diese Weise ist es also möglich, in demselben Leiter einmal vorzugsweise die Grundschwingung, das andere mal vorzugsweise die erste Oberschwingung zu erregen.
Die Frage, ob es möglich sei, auch Schwingungen mit mehreren Knoten nachzuweisen, habe ich einstweilen so wenig wie eine Reihe weiterer Fragen zu beantworten gesucht. Da schon die bisherigen Resultate nur bei genauer Aufmerksamkeit auf geringfügige Aenderungen zu erhalten waren, so schien es mir nicht wahrscheinlich, dass die Antwort auf weitergehende Fragen unzweideutig ausfallen würde. Die sich darbietenden Schwierigkeiten liegen sowohl in der Natur der Beobachtungsmethode, als auch in der Natur der beobachteten elektrischen Bewegungen. Wenn sich die letzteren auch unzweideutig als Schwingungen offenbarten, so tragen sie doch auf der anderen Seite den Character wenig regelmässiger Schwingungen zur Schau. Ihre Intensität wechselt von Entladung zu Entladung beträchtlich, das verhält-
# Elektrische Kraft Hertz:054

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nissmässig geringe Hervortreten der Resonanz lässt auf eine starke Dämpfung schliessen; manche Nebenerscheinungen deuten an, dass sich den regelmässigen Schwingungen unregelmässige Bewegungen überlagern, wie dies auch in den complicirten Leitersystemen nicht anders zu erwarten ist. Wollen wir unsere Schwingungen in Bezug auf ihre mathematischen Verhältnisse mit einer besonderen Form akustischer Schwingungen vergleichen, so dürfen wir nicht die in gleichmässiger Stärke lang andauernden harmonischen Schwingungen von Stimmgabeln oder Saiten wählen, sondern etwa die schnell verklingenden, mit unregelmässigen Bewegungen vermischten Schwingungen, welche hölzerne Stäbe beim Anschlag mit einem Hammer ergeben. Auch in der Akustik müssen wir uns mit Andeutungen der Resonanz, der Knotenbildung u. s. w. begnügen, sobald es sich um Schwingungen der letztgenannten Art handelt.
Um eine Wiederholung der Versuche mit gleichem Erfolge zu ermöglichen, muss ich noch eine Bemerkung hinzufügen, deren Bedeutung zunächst nicht klar erscheinen dürfte. Bei allen beschriebenen Versuchen war die Aufstellung der Apparate eine solche, dass der Funke des Inductoriums vom Ort des Funkens im Mikrometer aus sichtbar war. Aendert man diese Bedingung ab, so erhält man wohl qualitiv die gleichen Erscheinungen, aber die Funkenlängen erscheinen vermindert. Ich habe dieser Erscheinung eine besondere Untersuchung gewidmet, welche ich getrennt von der vorliegenden zu veröffentlichen beabsichtige.
Es wäre in hohem Maasse wünschenswerth, auf experimentellem Wege Aufschluss über die quantitativen Verhältnisse der Schwingungen zu erhalten. Da sich jedoch hierfür einstweilen ein Weg nicht zeigt, so rufen wir die Theorie an, um wenigstens einen Anhalt für diese Verhältnisse zu gewinnen. Die Theorie der elektrischen Schwingungen, welche durch Sir W. Thomson, v. Helmholtz und Kirchhoff entwickelt worden ist, hat sich bewährt sowohl für die Oscillationen offener Inductionsapparate,
* ↑ [Siehe Anmerkung 5 am Schluss des Buches.]
* ↑ [Siehe die No. 4.]
# Elektrische Kraft Hertz:051

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* ausbleiben hingegen in der Nähe des Knotenpunktes. Und so verhält es sich in der That, nur tritt freilich ein völliges Ausbleiben der Funken bei Berührung des Knotenpunktes nicht ein, sondern nur eine Herabminderung auf einen minimalen Werth. Die zweite Art, den Knotenpunkt nachzuweisen, ist deutlicher. Man regulirt den inducirten Kreis auf Resonanz mit dem inducirenden und stellt das Funkenmikrometer auf eine Funkenlänge, welche ohne Wirkung der Resonanz nicht mehr erreicht werden kann. Berührt man nun mit einem Conductor von einiger Capacität irgend einen Punct der Leitung, so ist zu erwarten, dass dadurch im allgemeinen die Resonanz gestört werde, und die Funken erlöschen, nur eine Berührung im Knotenpunkt kann die Schwingungsdauer nicht beeinträchtigen. In der That entspricht dem der Erfolg des Versuchs. Die Mitte des Drahtes c d kann man mit einer isolirten Kugel oder mit der Hand berühren oder sie sogar metallisch mit der Gasleitung verbinden, ohne dass am Funken eine Aenderung sich zeigte, die gleichen Eingriffe an den Seitenzweigen oder den Polen ausgeführt, haben Erlöschen der Funken zur Folge.
* Nachdem so die Möglichkeit dargethan war, experimentell einen Knotenpunkt nachzuweisen, schien mir der Versuch lohnend, eine inducirte Schwingung mit zwei Knotenpunkten herzustellen. Ich verfuhr dabei in folgender Weise. Der gerade inducirende Strom C C´ und der rechteckige inducirte a b c d wurden aufgestellt Fig. 11. wie in den früheren Versuchen und auf Resonanz gebracht. Es wurde alsdann dem Rechteck a b c d ein genau gleiches e f g h in der Weise, wie Fig. 11 es andeutet, gegenübergestellt und die benachbarten Pole beider verbunden, also 1 mit 3 und 2 mit 4 (Fig. 11). Das ganze System bildet einen