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# Schwere, Elektricität und Magnetismus:373

Bernhard Riemann: Schwere, Elektricität und Magnetismus :
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[The fundamental principles of the following analysis are such as are familiar under a slightly different form to students of quaternions. The manner in which the subject is developed is somewhat different from that followed in treatises on quaternions, since the object of the writer does not require any use of the conception of the quaternion, being simply to give a suitable notation for those relations between vectors, or between vectors and scalars, which seem most important, and which lend themselves most readily to analytical transformations, and to explain some of these transformations. As a precedent for such a departure from quaternionic usage, Clifford’s Kinematic may be cited. In this connection, the name of Grassmann may also be mentioned, to whose system the following method attaches itself in some respects more closely than to that of Hamilton.]
1. Definition.—If anything has magnitude and direction, its magnitude and direction taken together constitute what is called a vector.
The numerical description of a vector requires three numbers, but nothing prevents us from using a single letter for its symbolical designation. An algebra or analytical method in which a single letter or other expression is used to specify a vector may be called a vector algebra or vector analysis.
Def.—As distinguished from vectors the real (positive or negative) quantities of ordinary algebra are called scalars.*
As it is convenient that the form of the letter should indicate whether a vector or a scalar is denoted, we shall use the small
# Schwere, Elektricität und Magnetismus:370

Bernhard Riemann: Schwere, Elektricität und Magnetismus :
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der Erdoberfläche bekannt. Für die Function $J(\theta ,\varphi )\,$ setzen wir die Entwicklung (5) des §. 109, in welcher durchaus nichts Unbekanntes mehr auftritt. Dann haben wir also für irgend einen Punkt der Erdoberfläche
| (3) | $V^{*}=V_{0}^{*}+S_{0}+S_{1}+S_{2}+\ldots +S_{n}+\ldots$ $S_{n}={\frac {(2n+1)}{4\pi }}\int _{0}^{\pi }d\varphi '\int _{0}^{2\pi }P_{n}\cdot J(\theta ',\varphi ')\sin \theta 'd\theta '.\,$ |
Diese Entwicklung muss identisch mit §. 107 (8) übereinstimmen. Wir haben also
| (4) | $V_{0}^{*}+S_{0}=-aQ_{0}=0.\,$ |
| (5) | $-aQ_{n}=S_{n}\,$ für $n>0.\,$ |
Damit ist die Potentialfunction vollständig hergestellt aus der einen Voraussetzung, dass in jedem Punkte der Erdoberfläche die nördlich gerichtete Componente der erdmagnetischen Kraft bekannt ist.
Wenn in allen Punkten eines einzigen Meridians die nördlich gerichtete Componente, ausserdem aber an jeder Stelle der Erdoberfläche die westlich gerichtete Componente der erdmagnetischen Kraft gegeben ist, so lässt auch daraus die Potentialfunction sich vollständig herstellen. Denn es ist in diesem Falle
| (6) | $-{\frac {\partial V^{*}}{a\sin \theta \partial \varphi }}\,$ |
die westlich gerichtete Componente. Daraus berechnet sich
| (7) | $J(\theta ,\varphi )=V^{*}-V_{0}^{*}=\int _{\varphi _{0}}^{\varphi }{\frac {\partial V^{*}}{a\sin \theta \partial \varphi }}a\sin \theta d\varphi +J(\theta ,\varphi _{0}).$ |
Hier bedeutet $\varphi _{0}\,$ die geographische Länge des Meridians, auf welchem die nördlich gerichtete Componente bekannt ist, und $J(\theta ,\varphi _{0})\,$ bezeichnet das auf diesem Meridian genommene Integral (2), wenn $s=a\theta \,$ gesetzt wird. Dann treten die Gleichungen (3), (4), (5) wie vorher in Gültigkeit.
Die Potentialfunction kann vollständig auch dann hergestellt werden, wenn man an jeder Stelle der Erdoberfläche die vertical nach unten gerichtete Componente der erdmagnetischen Kraft kennt. Wir bezeichnen dieselbe mit $Z\,$ und verstehen unter $Z'\,$ den Werth, den sie im Punkte $(a,\,\theta ',\,\varphi ')\,$ besitzt. Alsdann kann man nach Kugelfunctionen entwickeln:
# Schwere, Elektricität und Magnetismus:372

Bernhard Riemann: Schwere, Elektricität und Magnetismus :
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berechnen, wenn die Potentialfunction bekannt ist. Hat man dagegen umgekehrt an einer gewissen Anzahl von Orten der Erdoberfläche die drei Componenten der erdmagnetischen Kraft durch Beobachtung gefunden, und will man sich dazu entschliessen, die Entwicklungen (6), (7), (8) des §. 107 mit dem $Q_{n}\,$ enthaltenden Gliede abzubrechen, so können die Gleichungen (1), (2), (3) direct dazu dienen, die unbekannten Coefficienten, die in den Functionen $Q\,$ auftreten, zu berechnen. Beachtet man, dass $Q_{0}=0\,$ ist, so sind für $Q_{1},\,Q_{2},\,Q_{3},\ldots Q_{n}\,$zusammen $n^{2}+2n\,$ Coefficienten zu bestimmen. Die Anzahl der Gleichungen (1), (2), (3) ist dreimal so gross wie die Anzahl der Beobachtungsorte. In diesen Gleichungen sind die linken Seiten bekannt und es treten rechts jene $n^{2}+2n\,$ Coefficienten als Unbekannte auf. Zu ihrer Bestimmung sind also die vollständigen Beobachtungen an ${\frac {n^{2}+2n}{3}}\,$ Orten nothwendig und hinreichend, und man hat$n\,$ so zu wählen, dass entweder $n\,$ oder $n+2\,$ durch 3 theilbar ist. Gauss hat $n=4\,$ genommen. Dann handelt es sich um $3+5+7+9=24\,$ unbekannte Coefficienten, zu deren Bestimmung also (rein theoretisch genommen) die vollständigen Beobachtungen an 8 verschiedenen Orten der Erdoberfläche nothwendig und hinreichend sind. Es wird dabei vorausgesetzt, dass diese Beobachtungen frei von Beobachtungsfehlern sind, und dass keine zufälligen Störungen Einfluss geübt haben. Da diese Voraussetzung in Wirklichkeit nicht erfüllt ist, so hat man vollständige Beobachtungen an einer erheblich grösseren Anzahl von Orten nöthig. Ein zweckmässiges Verfahren zur Verwerthung dieser Beobachtungen hat Gauss im 23. Artikel seiner allgemeinen Theorie des Erdmagnetismus angegeben.
Ausser der eben genannten Abhandlung von Gauss ist noch zu citiren der übrige Inhalt der „Resultate aus den Beobachtungen des magnetischen Vereins", sowie die „Intensitas vis magneticae terrestris ad mensuram absolutam revocata, auctore Carolo Friderico Gauss." (Commentationes societatis regiae Gotting. recentiores. Vol. VIII. Gottingae 1841. — Gauss’ Werke Bd. 5. Göttingen 1867.)
# Schwere, Elektricität und Magnetismus:367

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* ${\begin{aligned}-\int _{0}^{\pi }S_{m}{\frac {\partial \left(\sin \theta {\frac {\partial Q_{n}}{\partial \theta }}\right)}{\partial \theta }}d\theta &=\left(sin\theta S_{m}{\frac {\partial Q_{n}}{\partial \theta }}\right)_{\theta =0}-\left(sin\theta S_{m}{\frac {\partial Q_{n}}{\partial \theta }}\right)_{\theta =\pi }\\&+\left(sin\theta Q_{n}{\frac {\partial S_{m}}{\partial \theta }}\right)_{\theta =\pi }-\left(sin\theta Q_{n}{\frac {\partial S_{m}}{\partial \theta }}\right)_{\theta =0}\,\\&-\int _{0}^{\pi }Q_{n}{\frac {\partial \left(\sin \theta {\frac {\partial S_{m}}{\partial \theta }}\right)}{\partial \theta }}d\theta .\,\\\end{aligned}}$
Der freie Theil der rechten Seite ist Null, weil $\sin \theta =0\,$ für $\theta =0\,$ und für $\theta =\pi \,$. Folglich haben wir
| (9) | $-\int _{0}^{2\pi }d\varphi \int _{0}^{\pi }S_{m}{\frac {\partial \left(\sin \theta {\frac {\partial Q_{n}}{\partial \theta }}\right)}{\partial \theta }}d\theta =-\int _{0}^{2\pi }d\varphi \int _{0}^{\pi }Q_{n}{\frac {\partial \left(\sin \theta {\frac {\partial S_{m}}{\partial \theta }}\right)}{\partial \theta }}d\theta .$ |
Fasst man die Gleichungen (7), (8) und (9) zusammen, so ergibt sich
| (10) | $n(n+1)\int _{0}^{2\pi }d\varphi \int _{0}^{\pi }Q_{n}S_{m}sin\theta d\theta$ $=-\int _{0}^{\pi }{\frac {d\theta }{\sin \theta }}\int _{0}^{2\pi }Q_{n}{\frac {\partial ^{2}S_{m}}{\partial \varphi ^{2}}}d\varphi -\int _{0}^{2\pi }d\varphi \int _{0}^{\pi }Q_{n}{\frac {\partial \left(\sin \theta {\frac {\partial S_{m}}{\partial \theta }}\right)}{\partial \theta }}d\theta .\,$ |
Genau dasselbe, was auf der rechten Seite dieser Gleichung steht, kömmt aber zu Stande, wenn man das Integral (6) mit $m(m+l)\,$ multiplicirt und hierauf das Product $m(m+1)S_{m}\,$ ersetzt durch
* $-{\frac {1}{\ sin\theta ^{2}}}{\frac {\partial ^{2}S_{m}}{\partial \varphi ^{2}}}$$-{\frac {\partial \left(\sin \theta {\frac {\partial S_{m}}{\partial \theta }}\right)}{\sin \theta \partial \theta }},$
was zulässig ist vermöge der partiellen Differentialgleichung, der $S_{m}\,$ Genüge leistet. Man erhält also aus (10) die Gleichung
* $n(n+1)\int _{0}^{2\pi }d\varphi \int _{0}^{\pi }Q_{n}S_{m}\sin \theta d\theta =m(m+1)\int _{0}^{2\pi }d\varphi \int _{0}^{\pi }Q_{n}S_{m}\sin \theta d\theta ,\,$
wofür man auch schreiben kann
# Schwere, Elektricität und Magnetismus:368

Bernhard Riemann: Schwere, Elektricität und Magnetismus :
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* $(n-m)(n+m+1)\int _{0}^{2\pi }d\varphi \int _{0}^{\pi }Q_{n}S_{m}\sin \theta d\theta =0.\,$
Nach der über $m\,$ und $n\,$ gemachten Voraussetzung sind die beiden Factoren vor dem Integral von Null verschieden. Die Gleichung kann also nur dadurch erfüllt sein, dass
| (11) | $\int _{0}^{2\pi }d\varphi \int _{0}^{\pi }Q_{n}S_{m}\sin \theta d\theta =0\,$ |
ist. Der Satz gilt auch dann noch, wenn einer der beiden Indices Null ist, z. B. $m=0\,$. Dann ist nemlich $So=const\,$. und die Gleichung (7) lautet einfacher
* $n(n+1)\int _{0}^{2\pi }d\varphi \int _{0}^{\pi }Q_{n}S_{0}\sin \theta d\theta$
* $=-S_{0}\int _{0}^{\pi }{\frac {d\theta }{\sin \theta }}\int _{0}^{2\pi }{\frac {\partial ^{2}Q_{n}}{\partial \varphi ^{2}}}d\varphi -S_{o}\int _{0}^{2\pi }d\varphi \int _{0}^{\pi }{\frac {\partial \left(\sin \theta {\frac {\partial Q_{n}}{\partial \theta }}\right)}{\partial \theta }}d\theta .\,$
Hier lässt auf der rechten Seite an beiden Stellen die innere Integration sich ausführen. Man erhält
* $\int _{0}^{2\pi }{\frac {\partial ^{2}Q_{n}}{\partial \varphi ^{2}}}d\varphi =\left({\frac {\partial Q_{n}}{\partial \varphi }}\right)_{2\pi }-\left({\frac {\partial Q_{n}}{\partial \varphi }}\right)_{0}=0,$
* $\int _{0}^{\pi }{\frac {\partial \left(\sin \theta {\frac {\partial Q_{n}}{\partial \theta }}\right)}{\partial \theta }}d\theta =\left(\sin \theta {\frac {\partial Q_{n}}{\partial \theta }}\right)_{\pi }-\left(\sin \theta {\frac {\partial Q_{n}}{\partial \theta }}\right)_{0}=0.$
Folglich gilt die Gleichung (11) allgemein für $m\gtrless n\,$, auch wenn der kleinere Index Null sein sollte.
Denken wir uns den Fall, dass eine und dieselbe Function in doppelter Weise nach Kugelfunctionen sich entwickeln lasse, so würde man durch Gleichsetzung der beiden Entwicklungen erhalten:
| (12) | $Q_{0}+Q_{1}+Q_{2}+\ldots +Q_{n}+\ldots =S_{0}+S_{1}+S_{2}+\ldots +S_{n}+\ldots \,$ |
Setzt man $Q_{n}-S_{n}=T_{n}\,$, so folgt aus der Gleichung (12):
| (13) | $T_{0}+T_{1}+T_{2}+\ldots +T_{n}+\ldots =0.\,$ |
# Schwere, Elektricität und Magnetismus:369

Bernhard Riemann: Schwere, Elektricität und Magnetismus :
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Hier sind $T_{0},\ T_{1},\ T_{2}\ldots \,$ wieder Kugelfunctionen. Wir dürfen also von dem Satze (11) Gebrauch machen. Wir multipliciren in (13) auf beiden Seiten mit $T_{m}\sin \theta d\theta d\varphi \,$ und integriren zwischen den Grenzen $0\,$ und $\pi \,$ für $\theta \,$ und den Grenzen $0\,$ und $2\pi \,$ für $\varphi \,$. Dann kömmt auf der rechten Seite Null heraus und links fallen nach Gleichung (11) alle Glieder, mit Ausnahme eines einzigen, heraus. Es ergibt sich
| (14) | $\int _{0}^{2\pi }d\varphi \int _{0}^{\pi }T_{m}^{2}\sin \theta d\theta =0.$ |
Dies kann aber nur dadurch zu Stande kommen, dass überall identisch
| (15) | $T_{m}=0\,$ |
ist, und das sollte bewiesen werden.
Wir kehren zurück zu den Gleichungen (6), (7), (8) des §. 107. Die darin auftretenden Functionen $Q_{1},\ Q_{2},\ldots Q_{n}\ldots \,$ sind in ihrer Abhängigkeit von $\theta \,$ und $\varphi \,$ durch die Gleichung (10) des §. 108 vollständig ausgedrückt. Es handelt sich nur noch um die Bestimmung der constanten Coefficienten. Diese sind für alle drei Gleichungen (6), (7), (8) des §. 107 dieselben. Wir halten uns deshalb an die Gleichung (8), welche für die Erdoberfläche gültig ist. An der Erdoberfläche ist, wie in der Gleichung (2) des §. 106 bereits bemerkt worden,
| (1) | $V=V^{*}.\,$ |
Wenn es nun gelingt, die Function $V^{*}\,$ in eine Reihe von Kugelfunctionen mit bekannten Coefficienten zu entwickeln, so muss nach dem Satze des vorigen Paragraphen diese Entwicklung mit derjenigen in §. 107 (8) identisch übereinstimmen. Dadurch sind dann alle unbekannten Coefficienten bestimmt.
Wir wollen das Integral in §. 105, Gleichung (3) mit $J(\theta ,\varphi )\,$ bezeichnen:
| (2) | $J(\theta ,\varphi )=\int _{o}^{s}{\frac {\partial V^{*}}{\partial s}}ds\,,$ |
und mit $J(\theta ',\varphi ')\,$ den Werth, welchen dasselbe im Punkte $(a,\theta ',\varphi ')\,$ besitzt. Dieses Integral ist, wie wir voraussetzen, in jedem Punkte
# Schwere, Elektricität und Magnetismus:374

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Greek letters to denote vectors, and the small English letters to denote scalars. (The three letters, $i,\,j,\,k$, will make an exception, to be mentioned more particularly hereafter. Moreover, $\pi \,$ will be used in its usual scalar sense, to denote the ratio of the circumference of a circle to its diameter.)
2. Def.—Vectors are said to be equal when they are the same both in direction and in magnitude. This equality is denoted by the ordinary sign, as $\alpha =\beta \,$. The reader will observe that this vector equation is the equivalent of three scalar equations.
A vector is said to be equal to zero, when its magnitude is zero. Such vectors may be set equal to one another, irrespectively of any considerations relating to direction.
3. Perhaps the most simple example of a vector is afforded by a directed straight line, as the line drawn from $A\,$ to $B\,$. We may use the notation ${\overline {AB}}\,$ to denote this line as a vector, i. e., to denote its length and direction without regard to its position in other respects. The points $A\,$ and $B\!$ may be distinguished as the origin and the terminus of the vector. Since any magnitude may be represented by a length, any vector may be represented by a directed line; and it will often be convenient to use language relating to vectors, which refers to them as thus represented.
4. The negative sign $(-)\,$ reverses the direction of a vector. (Sometimes the sign $+\,$ may be used to call attention to the fact that the vector has not the negative sign.)
Def.—A vector is said to be multiplied or divided by a scalar when its magnitude is multiplied or divided by the numerical value of the scalar and its direction is either unchanged or reversed according as the scalar is positive or negative. These operations are represented by the same methods as multiplication and division in algebra, and are to be regarded as substantially identical with them. The terms scalar multiplication and scalar division are used to denote multiplication and division by scalars, whether the quantity multiplied or divided is a scalar or a vector.
5. Def.—A unit vector is a vector of which the magnitude is unity.
Any vector may be regarded as the product of a positive scalar (the magnitude of the vector) and a unit vector.
The notation $\alpha _{0}\,$ may be used to denote the magnitude of the vector $\alpha \,$.
# Schwere, Elektricität und Magnetismus:365

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Hier ist über die Function $f(\theta ,\varphi )\,$ rein analytisch nichts weiter vorausgesetzt, als dass sie willkürlich gegeben ist, aber einwerthig und endlich für jede Werthencombination von $\theta \,$ und $\varphi \,$ innerhalb der vorgeschriebenen Grenzen. Folglich gilt die Gleichung (4) für jede Function $f(\theta ,\varphi )\,$ , welche diese Eigenschaft besitzt. Denn man kann jeder solchen Functiou die in §. 106, Gleichung (6) ausgesprochene physikalische Bedeutung unterlegen, und dann gelten die Entwicklungen, welche zu der Gleichung (4) dieses Paragraphen führen.
Es lässt sich also jede Function von $\theta \,$ und $\varphi \,$, die von $\theta =0\,$ bis $\theta =\pi \,$ und von $\varphi =0\,$ bis $\varphi =2pi\,$ willkürlich, aber einwerthig und endlich gegeben ist, in eine nach Kugelfunctionen fortschreitende Reihe entwickeln. Bezeichnen wir irgend eine solche Function mit $J(\theta ,\varphi )\,$, so ist
| (5) | ${\begin{aligned}J(\theta ,\varphi )&=\sum _{n=0}^{\infty }S_{n},\\\,\\S_{n}&={\frac {(2n+1)}{4\pi }}\int _{0}^{\pi }d\varphi '\int _{0}^{2\pi }P_{n}\cdot J(\theta ',\varphi ')\sin \theta 'd\theta '.\,\\\end{aligned}}$ |
Der Beweis, den wir hier für diesen wichtigen Satz gegeben haben, ist nicht rein analytisch. Es muss eben für den Gang dieses Beweises der Function $J(\theta ,\varphi )\,$ eine physikalische Bedeutung untergelegt werden. Der Satz lässt sich aber auch rein analytisch beweisen. Das hat Dirichlet gethan.*) Er bringt die Summe der $(n+1)\,$ ersten Glieder
* $S_{0}+S_{1}+S_{2}+\ldots +S_{n}$
in geschlossene Form und zeigt, dass für $\lim n=\infty \,$ der Grenzwerth dieser Summe $=J(\theta ,\varphi )\,$ ist.
Dirichlet beweist in derselben Abhandlung noch weiter, dass für jede Function $J(\theta ,\varphi )\,$ nur eine einzige Entwicklung nach Kugelfunctionen möglich ist. Auch dieser Satz ist für uns von Wichtigkeit. Er soll deshalb jetzt bewiesen werden.
Es seien $Q_{n}\,$ und $S_{m}\,$ zwei beliebige Kugelfunctionen vom $n\,$ten resp. vom $m\,$ten Range, und es seien $m\,$ und $n\,$ von einander und von Null verschieden. Wir betrachten das Integral
# Theater (Fliegende Blätter Nr. 26)

Textdaten :
| Autor: | |
| Illustrator: | Carl Hermann Schmolze |
| Titel: | Theater |
| Untertitel: | |
| aus: | Fliegende Blätter, Band 2, Nr. 26, S. 16. |
| Herausgeber: | Kaspar Braun, Friedrich Schneider |
| Auflage: | |
| Entstehungsdatum: | |
| Erscheinungsdatum: | 1846 |
| Verlag: | Braun & Schneider |
| Drucker: | {{{DRUCKER}}} |
| Erscheinungsort: | München |
| Übersetzer: | |
| Originaltitel: | |
| Originalsubtitel: | |
| Originalherkunft: | |
| Quelle: | UB Heidelberg, Commons |
| Kurzbeschreibung: | |
| Artikel in der Wikipedia ||
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| Fliegende Blätter 2.djvu|page=20 | |
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[16]
Seht, es beuget den Tisch die Wucht der kostbarsten Speisen, Göttlichen Geistes erfüllt, perlet im Becher der Wein. Also sprechend ergreif’ ich die Schüssel und lang’ nach dem Glase, Sieh’, die Pastete war hohl, ach! und der Becher war leer.
Als ich heute ein Liebender starb, starb halb ich vor Hunger, Beifall klatschte das Haus ob des natürlichen Spiels. Director: Dacht’ ich’s doch immer, zu groß sei der Sold, man müsse ihn schmälern; Jetzo bewährt sich die Lehr: Noth ist die Mutter der Kunst.
# Theater in London (Das Ausland, 1828)

Textdaten :
| Autor: | |
| Illustrator: | {{{ILLUSTRATOR}}} |
| Titel: | Theater in London |
| Untertitel: | |
| aus: | Das Ausland, Nr. 110 S. 436 |
| Herausgeber: | Eberhard L. Schuhkrafft |
| Auflage: | |
| Entstehungsdatum: | |
| Erscheinungsdatum: | 1828 |
| Verlag: | Cotta |
| Drucker: | {{{DRUCKER}}} |
| Erscheinungsort: | München |
| Übersetzer: | |
| Originaltitel: | |
| Originalsubtitel: | |
| Originalherkunft: | |
| Quelle: | Scans bei Commons |
| Kurzbeschreibung: | |
| Artikel in der Wikipedia ||
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## Theater in London.

Wenn auch einige unserer deutschen Dramaturgen das Theater, wo möglich, gern in jenen Zustand der Kindheit zurückführen möchten, wo der Mond auf der Bühne durch eine Laterne, ein Brunnen durch eine Gießkanne vorgestellt wurde, und so nach Verhältniß – wie in der vortrefflichen Posse von Pyramo und Thysbe zu schauen ist, – so scheint doch bei weitem die Mehrzahl der Theaterfreunde mehr die Beschränktheit der Mittel, welche eine reichere Ausstattung nicht erlauben will, als die Verschwendung derselben zu bedauern. Diesen muß London als ein wahres Eldorado erscheinen, wenn sie hören, welchen Summen hier im vorigen Jahr allein für die Pantomimen, welche zur Weihnachtszeit dem schaulustigen Publikum zum Besten gegeben wurden, verwandt worden sind. Die Literary-Gazette gibt die Kosten derselben bei den sieben Theatern, welche gewöhnlich den Winter über geöffnet sind, folgendermaßen an:
| Coventgarden- | Theater | 11,000 Pfd. Sterl. |
| Druryplane | " | 11,000 " |
| Surrey | " | 05,500 " |
| Adelphi | " | 02,200 " |
| Olympisches | " | 01,650 " |
| Sadler’s Wells | " | 01,100 " |
| West London | " | 01,100 " |
| | Summe | 42,550 Pfd. Sterl. |
# Theaterbrände

Textdaten :
| Autor: | unbekannt |
| Illustrator: | {{{ILLUSTRATOR}}} |
| Titel: | Theaterbrände |
| Untertitel: | |
| aus: | Die Gartenlaube, Heft 4, S. 76 |
| Herausgeber: | Adolf Kröner |
| Auflage: | |
| Entstehungsdatum: | |
| Erscheinungsdatum: | 1886 |
| Verlag: | Ernst Keil’s Nachfolger in Leipzig |
| Drucker: | {{{DRUCKER}}} |
| Erscheinungsort: | Leipzig |
| Übersetzer: | |
| Originaltitel: | |
| Originalsubtitel: | |
| Originalherkunft: | |
| Quelle: | Scans bei Commons |
| Kurzbeschreibung: | |
| Artikel in der Wikipedia ||
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[76] Theaterbrände. Nach einer interessanten Statistik des Ingenieurs Franz Gilardone haben die Theaterbrände seit der traurigen Wiener Ringtheater-Katastrophe in Folge der umfassenderen Vorsichtsmaßregeln erheblich abgenommen. Im Jahre 1882 fielen dem verheerenden Elemente noch 25 Theater zum Opfer, 1883 deren 22, dagegen 1884 10 und 1885 nur 8, von welchen letzteren 3 auf England, 2 auf Nordamerika und je 1 auf Frankreich, Oesterreich und Belgien entfallen. –th.