# Trägheit, Masse, Kraft - Axiomatische Grundlagen der Dynamik

Dieses Buch steht im Regal Physik.
Hier gibt es eine PDF-Version.
1. Das Axiom der Trägheit (Trägheitsprinzip, 1. Newtonsches Axiom)
Ein sich selbst überlassener Körper (ein Körper also, der keinerlei äußeren Einwirkungen ausgesetzt ist) verharrt im Zustand der Ruhe bzw. der geradlinig gleichförmigen Bewegung. (Der Vektor seiner Geschwindigkeit ist also konstant.)
Dieses auch als 1. Newtonsches Bewegungsgesetz bezeichnete Axiom ist im strengen Sinne kein Erfahrungssatz, also nicht durch Beobachtungen belegbar, da es keinen sich selbst überlassenen Körper gibt. Es ist vielmehr eine geniale Extrapolation, die auf Kepler und Galilei zurückgeht. Das Axiom gilt außerdem nur in nicht beschleunigten Bezugssystemen (Inertialsystemen).
2. Definition: »Kraft«
Die Kraft ist die Wechselwirkung zwischen mindestens zwei Körpern.
Die Ursache einer Geschwindigkeitsänderung eines Körpers ist eine Kraft.
Eine Kraft kann ihren Ursprung in den Muskeln eines Lebewesens haben (Muskelkraft), in einem bewegten Medium (Wasserkraft, Windkraft), in der Erwärmung eines Gases (Wärmekraft) oder in der Gewichtskraft eines Körpers.
Eine Kraft kann außer der Veränderung der Geschwindigkeit (Beschleunigung und/oder Richtungsänderung) eines Körpers auch andere Wirkungen haben: Einen frei beweglichen Körper im Erdfeld in seiner Position halten oder mit konstanter Geschwindigkeit nach oben bewegen, einen Körper elastisch oder plastisch verformen, Reibungskräfte und innere Kräfte (Kohäsion, Adhäsion) überwinden.
3. Definition der Gleichheit zweier Kräfte
Zwei Kräfte sind gleich, wenn sie am selben Körper gleiche Beschleunigungen hervorrufen.
Diese Definition ist naheliegend und evident: Da die Kraft definiert ist als die Ursache von Beschleunigung, muss man wohl zwei Kräfte als gleich ansehen, wenn sie – je für sich - denselben Körper gleich beschleunigen.
4. Die Gewichtskraft
Die Gewichtskraft eines Körpers (kurz: sein Gewicht) ist die Kraft, mit der er von der Erde angezogen wird. Die Gewichtskraft ist abhängig vom Abstand des Körpers zum Erdmittelpunkt, folglich auf der Erdoberfläche abhängig von der geographischen Breite und von der Höhe des Beobachtungsortes über dem Meeresspiegel.
5. Definition der Gleichheit zweier Gewichtskräfte
Die Gewichte zweier Körper sind gleich, wenn sie an derselben Schraubenfeder am gleichen Ort gleiche Verlängerungen hervorbringen.
Auch diese Definition ist naheliegend. Sie ist mit der unter 3. angegebenen gleichwertig, wenn man sie auf beliebige Kräfte erweitert.
Eine ebenfalls gleichwertige, aber präzisere Alternative ist: Die Gewichte zweier Körper sind gleich, wenn die Körper auf einer Balkenwaage im Gleichgewicht sind.
6. Definition des Vielfachen einer Gewichtskraft
n Körper von gleichem Gewicht, untereinander gehängt (oder zu einem Körper vereinigt), haben die n-fache Gewichtskraft eines einzelnen der Körper.
Auch das Vielfache der Gewichtskraft kann – völlig gleichwertig - mit Hilfe einer Balkenwaage definiert werden. (Ein Körper, der zwei Körpern von gleichem Gewicht das Gleichgewicht hält, hat das doppelte Gewicht von einem dieser Körper, usw.) Man beachte: Eine Balkenwaage eignet sich zwar zum Vergleich von Gewichten, nicht aber zu ihrer absoluten Messung, weil die Gewichte im Gegensatz zur Masse vom Ort abhängig sind. Mit einer Balkenwaage kann man die Masse eines Körpers durch den Vergleich mit genormten Massestücken (Wägestücken) bestimmen.
7. Das Hookesche Gesetz
Nunmehr lässt sich das Hookesche Gesetz verifizieren:
Die Verlängerung einer Schraubenfeder ist (innerhalb der Elastizitätsgrenze) der wirkenden Kraft proportional.
Damit können wir eine Schraubenfeder kalibrieren und zu vergleichenden Messungen (ohne oder mit einer willkürlich gewählten provisorischen Maßeinheit) benutzen. Eine solche »Federwaage« kann dann auch zur Messung von anderen Kräften (z. B. Muskelkräften) benutzt werden.
8. Die Vektornatur der Kraft
Mit drei kalibrierten Federwaagen lässt sich nun verifizieren, dass zwei Kräfte sich vektoriell addieren (Kräfteparallelogramm) und analog eine Kraft in Komponenten beliebiger Richtung zerlegt werden kann.
9. Die schwere Masse eines Körpers
Das Gewicht eines Körpers hängt – außer von dem Ort, an dem er sich befindet – noch von einer dem Körper selbst innewohnenden Eigenschaft ab, von seiner »Empfänglichkeit« oder »Empfindsamkeit« gegenüber der Anziehung der Erde. Diese Empfindsamkeit hängt offenbar ab von der Menge seiner Substanz, konkreter: von der Anzahl seiner Protonen und Neutronen und – in viel geringerem Maß – von der Anzahl seiner Elektronen. Diese Eigenschaft des Körpers nennen wir seine schwere Masse und verabreden: Die schwere Masse eines Körpers sei seinem Gewicht proportional. Damit ist Folgendes gemeint: Ein Körper, der am selben Ort das doppelte Gewicht hat wie an anderer, hat auch die doppelte schwere Masse. (Man beachte: Dies ist eine sinnvolle, logisch geradezu zwingende Verabredung, aber kein Naturgesetz.) Ferner verabreden wir: Die SI-Einheit der schweren Masse ist das Kilogramm (kg). Ein Kilogramm ist die schwere Masse des Internationalen Kilogramm-Prototyps aus Platin-Iridium, der im Internationalen Büro für Maß und Gewicht in Sèvres bei Paris aufbewahrt wird.
Wegen der Proportionalität von Gewicht und schwerer Masse können auch die schweren Massen zweier Körper mit einer Balkenwaage verglichen werden. So ist es möglich, Duplikate des Kilogramm-Prototyps herzustellen, sowie Körper mit definierten Massen, z. B. von 1 g, 2 g , 5 g, 10 g, 1 mg, 2 mg, usw., so genannte Massensätze. Mit einem geeigneten Massensatz und einer Balkenwaage kann dann die schwere Masse eines beliebigen Körpers bestimmt werden. (Man beachte: Mit einer Balkenwaage können schwere Massen gemessen werden, Gewichte - allgemein: Kräfte - aber nur verglichen werden.)
10. Schwere Masse und Gewicht
Verabredungsgemäß sind schwere Masse m$_s$ und Gewichtskraft G eines Körpers proportional:
$G\sim m_{s}\quad {\mbox{oder}}\quad G=g\;m_{s}.$
Die Proportionalitätskonstante g ist die »massebezogene Gewichtskraft« G/m$_s$ und heißt Feldstärke des Gravitationsfeldes der Erde am betrachteten Ort.
Da wir noch immer nicht in der Lage sind, Kräfte zu messen, können wir auch g nicht bestimmen.
11. Der Zusammenhang zwischen Kraft und Beschleunigung
Mit einer Luftkissenfahrbahn oder einer Atwoodschen Fallmaschine (siehe unten) können wir nun untersuchen, was geschieht, wenn eine konstante Kraft auf einen frei beweglichen Körper einwirkt.
Das zu beschleunigende System besteht aus dem Körper K mit der schweren Masse M und dem Körper k mit der schweren Masse m. (Das Trägheitsmoment und die Reibung der Rolle sowie die Masse der Schnur werden vernachlässigt.) Die auf das System ausgeübte beschleunigende Kraft ist die Gewichtskraft G = m g des Körpers k. Durch Messung der Zeiten, die das System braucht, um verschiedene Strecken zurückzulegen, erhält man Aufschluss über den Verlauf der Bewegung.
Bei der Atwoodschen Fallmaschine besteht das zu beschleunigende System aus zwei Körpern K und dem Körper k. Die beschleunigende Kraft ist wieder die Gewichtskraft des Körpers k.
1. Ergebnis: Eine konstante Kraft erzeugt eine konstante Beschleunigung des Systems.
Wenn wir nun dem Körper k einen zweiten, dritten usw. Körper mit jeweils derselben Masse m hinzufügen, dann verdoppelt, verdreifacht usw. sich die beschleunigende Kraft (siehe dazu: 6. Definition des Vielfachen der Gewichtskraft). Damit die schwere Masse des gesamten Systems unverändert bleibt, müssen wir bei der Fahrbahn die Masse des Körpers K um m bzw. 2 m usw. verringern, bei der Fallmaschine die Massen der beiden Körper K um jeweils m/2, bzw. 2 m/2 usw. vermindern.
So erhalten wir das
2. Ergebnis: Die Beschleunigung a des Systems ist der wirkenden Kraft F proportional.
$\,a\sim F,$
wofür man auch schreiben kann
$F=k\;a,$
wobei k eine Proportionalitätskonstante ist. In dieser Konstanten manifestiert sich eine charakteristische Eigenschaft des Systems, nämlich seine Trägheit. Je größer die Trägheit des Systems, umso größer ist die Kraft, die für dieselbe Beschleunigung benötigt wird, umso größer ist folglich auch k. Wir bezeichnen daher k als die träge Masse m$_t$ des Systems. Die benötigte Kraft ist demnach bei gleicher Beschleunigung der trägen Masse des Systems proportional. Anders ausgedrückt: Die träge Masse des Systems ist gleich der beschleunigungsbezogenen Kraft F/a. Gemäß dieser Vereinbarung ist
$F=m_{t}\,a.$
Betrachten wir nun einen Körper mit der schweren Masse m$_s$ und der trägen Masse m$_t$ in einem Punkt des Gravitationsfeldes der Erde mit der Feldstärke g. Dann ist die Gewichtskraft des Körpers an dieser Stelle
$G=m_{s}\,g.$
Lässt man den Körper frei fallen, so erzeugt seine Gewichtskraft eine konstante Beschleunigung a, und es gilt
$F=m_{t}\,a,$
und wegen
$F=G=m_{s}\,a$
ist
$m_{s}\,g=m_{t}\,a\quad \Rightarrow \quad m_{t}={\frac {g}{a}}m_{s},$
und da die Beschleunigung a beim freien Fall für alle Körper am selben Ort erfahrungsgemäß denselben Wert hat, also a konstant ist, ist
$m_{t}\sim m_{s}.$
Also: Die träge Masse eines Körpers ist seiner schweren Masse proportional.
Dieses Ergebnis ist auf anderem Wege durch hoch präzise Messungen bestätigt worden. Es kann übrigens auch – wenngleich mit viel geringerer Genauigkeit - durch entsprechende Versuche mit der Fahrbahn und der Fallmaschine verifiziert werden, wie leicht zu erkennen ist.
Wegen dieser Proportionalität ist man übereingekommen, die träge Masse ebenfalls in Kilogramm zu messen und die träge Masse des Kilogramm-Prototyps als SI-Einheit der trägen Masse zu definieren. Dann haben die träge Masse und die schwere Masse eines Körpers stets den gleichen Größenwert. Dennoch gilt: Die träge Masse und die schwere Masse eines Körpers sind zwei völlig verschiedene Größenarten: Die träge Masse ist der Quotient aus Kraft und Beschleunigung, die schwere Masse ist der Quotient aus Gewicht und Gravitationsfeldstärke. Nur wegen der oben getroffenen Verabredung bezüglich ihrer Maßeinheiten sind die Größenwerte von träger und schwerer Masse eines Körpers gleich. (Erst in der Allgemeinen Relativitätstheorie hat Albert Einstein gezeigt, dass träge Masse und schwere Masse identisch sind.)
Mit der Gleichung
$F=m\,a\,,$
die dynamisches Grundgesetz heißt, können wir nun die Maßeinheit für die Kraft definieren:
Die SI-Einheit der Kraft ist das Newton (N). Ein Newton ist die Kraft, die der Masse 1 kg die Beschleunigung 1 m/s$^2$ erteilt. Folglich ist 1 N = 1 kg m/s$^2$.