# Ortho- und Parawasserstoff

Ortho- und Parawasserstoff (kurz o‑H$_2$ und p‑H$_2$) sind zwei Formen des Diwasserstoff-Moleküls, die sich in der Symmetrie ihrer Kernspinkonfiguration und Rotationszustände unterscheiden. Obwohl sie die gleiche chemische Struktur haben, weisen sie teilweise verschiedene physikalische Eigenschaften auf. Wasserstoff ist im Allgemeinen ein Gemisch aus beiden Spezies; das Mischungsverhältnis im thermodynamischen Gleichgewicht ist dabei von der Temperatur abhängig (Boltzmann-Statistik).
Die Existenz der beiden Formen muss z. B. bei der Verflüssigung von Wasserstoff berücksichtigt werden, insbesondere, wenn dieser als Raketentreibstoff genutzt werden soll. Zudem kann die Symmetrieordnung von Parawasserstoff für die Signalverstärkung der Kernspinresonanz (Hyperpolarisierung), für Kernspinresonanzspektroskopie (NMR) und Magnetresonanztomographie (MRT) genutzt werden.

## Physikalische Grundlagen

Der Kern eines Wasserstoffatoms ist ein einfaches Proton (wenn man die schwereren Isotope Deuterium und Tritium vernachlässigt, die zusammen einen Anteil von weniger als 0,02 % haben). Das Proton hat einen Spin mit dem Wert ${\tfrac {1}{2}}\hbar$, der zwei verschiedene Zustände annehmen kann: nach „oben“ |↑⟩{\textstyle \left|\uparrow \right\rangle } und nach „unten“ |↓⟩{\textstyle \left|\downarrow \right\rangle }. Nach den quantenmechanischen Regeln für den Drehimpuls koppeln die beiden Kernspins im H$_2$-Molekül zu einem Gesamtspin $I$, der die Werte 0 und 1 annehmen kann. Insgesamt gibt es vier Basiszustände der Kernspin-Wellenfunktion: drei Triplett-Zustände mit $I=1$ und magnetischen Spinquantenzahlen $M=-1,0,1$ sowie einen Singulett-Zustand mit $I=0$ und $M=0$. Die drei Triplett-Zustände sind symmetrisch bezüglich einer Vertauschung der beiden Kerne und werden Ortho-Zustände genannt (Orthowasserstoff, kurz o‑H$_2$); der Singulett-Zustand ist antisymmetrisch und wird auch Para-Zustand genannt (Parawasserstoff, kurz p‑H$_2$). In der Dirac-Notation |I, M⟩{\textstyle |I, M\rangle } schreiben sich die vier Basiszustände so:
    ${\begin{array}{lcl}{\text{Triplett}},{\text{Ortho}},{\text{symmetrisch}}\quad &{\begin{cases}|1,1\rangle =\left|{{\mathord {\uparrow }}{\mathord {\uparrow }}}\right\rangle \\|1,0\rangle ={\frac {1}{\sqrt {2}}}\cdot (\left|{{\mathord {\uparrow }}{\mathord {\downarrow }}}\right\rangle +\left|{{\mathord {\downarrow }}{\mathord {\uparrow }}}\right\rangle )\\|1,-1\rangle =\left|{{\mathord {\downarrow }}{\mathord {\downarrow }}}\right\rangle \end{cases}}\\{\text{Singulett}},{\text{Para}},{\text{antisymmetrisch}}\,\quad &{\begin{cases}|0,0\rangle ={\frac {1}{\sqrt {2}}}\cdot (\left|{{\mathord {\uparrow }}{\mathord {\downarrow }}}\right\rangle -\left|{{\mathord {\downarrow }}{\mathord {\uparrow }}}\right\rangle )\end{cases}}\end{array}}$
Das magnetische Moment des Protons ist entlang seiner Spinrichtung ausgerichtet. Generell hat das magnetische Moment eines Atomkerns nur einen sehr kleinen Einfluss auf die Energieniveaus im jeweiligen Atom bzw. Molekül (in der Größenordnung von maximal einigen μeV, siehe Hyperfeinstruktur). Im Fall von H$_2$ kommt aber noch ein spezieller quantenmechanischer Effekt hinzu, der ganz unabhängig von der Stärke der Wechselwirkung ist: Die beiden Protonen sind ununterscheidbare Teilchen, deshalb muss man sie als Gesamtheit betrachten. Sie sind Spin-$^1$⁄$_2$-Teilchen und befolgen daher die Fermi-Dirac-Statistik, die nur antisymmetrische quantenmechanische Zustände des ganzen Wasserstoffmoleküls bezüglich einer Vertauschung der beiden Protonen zulässt. Dazu muss die Gesamt-Wellenfunktion der beiden Protonen des H$_2$-Moleküls antisymmetrisch sein. Diese ist als Produkt aus Orts- und Spin-Wellenfunktion der beiden Protonen darstellbar und genau dann antisymmetrisch, wenn einer der beiden Faktoren des Produkts antisymmetrisch ist und der andere symmetrisch. Der Spinanteil ist, wie oben angegeben, beim Ortho-Wasserstoff symmetrisch, beim Para-Wasserstoff antisymmetrisch, und die Symmetrie der Ortswellenfunktion muss jeweils dazu entgegengesetzt sein. Dafür ist die Rotationsquantenzahl J des ganzen Moleküls um seinen Schwerpunkt maßgeblich, die einem Bahndrehimpuls entspricht. Bei geradem J ist die Ortswellenfunktion symmetrisch, bei ungeradem J antisymmetrisch. Bei p‑H$_2$ ist daher J gerade und der niedrigstmögliche Wert ist J = 0. Bei o‑H$_2$ ist J ungerade, der niedrigstmögliche Wert ist J = 1. Die Rotationsenergie des H$_2$-Moleküls ist proportional zu J·(J+1), somit ist der niedrigste Energiezustand von o‑H$_2$ größer als von p‑H$_2$. Der Unterschied beträgt 1,455 kJ/mol (≙ 15,1 meV, ≙ 175 K).
Im Allgemeinen ist Wasserstoff ein Gemisch aus o‑H$_2$ und p‑H$_2$ (bzw. aller vier Kernspin-Basiszustände); die temperaturabhängige Gleichgewichtsverteilung genügt dabei der Boltzmann-Statistik. Das temperaturabhängige Gleichgewichtsverhältnis von o‑H$_2$/p‑H$_2$ wird beschrieben durch
    ${\frac {N_{\text{ortho}}(T)}{N_{\text{para}}(T)}}={\frac {3\cdot \sum _{J=1,3,\dotsc }(2J+1)\cdot \exp \left({\frac {-J(J+1)\Theta _{r}}{T}}\right)}{1\cdot \sum _{J=0,2,\dotsc }(2J+1)\cdot \exp \left({\frac {-J(J+1)\Theta _{r}}{T}}\right)}}$,
wobei Θ$_r$ = h·c·B/k die Rotationstemperatur ist mit der Rotationskonstanten B = 60,85 cm$^{−1}$. Die Faktoren 3 und 1 in Zähler und Nenner entsprechen der Multiplizität der Kernspin-Zustände (3 bei Ortho- und 1 bei Parawasserstoff); die Faktoren 2J + 1 sind die Multiplizitäten der einzelnen J-Zustände.
Bei hohen Temperaturen sind die J-Zustände, angefangen vom tiefsten, bis zu hohen J-Werten besetzt und die beiden Summen in Zähler und Nenner fast gleich groß. Der Grenzwert ist $N_{\text{ortho}}/N_{\text{para}}\to 3$ und entspricht einer Gleichverteilung der Besetzung aller vier Kernspin-Zustände (75 % o‑H$_2$ und 25 % p‑H$_2$). Bei Raumtemperatur (ca. 300 K) ist dieses Verhältnis schon nahezu erreicht. Bei niedrigen Temperaturen hingegen werden nur noch Energieniveaus mit sehr kleinem J besetzt, der Energieunterschied zwischen o‑H$_2$ mit J = 1 und p‑H$_2$ mit J = 0 wirkt sich immer stärker aus. Bei 77 K (flüssiger Stickstoff) beträgt der Anteil von p-H$_2$ 52 %, bei 21 K (flüssiger Wasserstoff) 99,8 %. Im Grenzfall T → 0 K gilt $N_{\text{ortho}}/N_{\text{para}}\to 0$, denn dann ist nur noch das niedrigste Rotationsniveau J = 0 besetzt, sein Anteil beträgt 100 %.

## Physikalische Eigenschaften

Der Übergang o‑H$_2$ → p‑H$_2$ + hν ist als „verbotener Übergang“ stark unterdrückt; isoliertes o‑H$_2$ hat eine Lebensdauer von mindestens mehreren Jahrhunderten. Auch bei normalem Druck und nicht zu hoher Temperatur in der Gasphase hat der Übergang durch die Reaktion H + o‑H$_2$ → H + p‑H$_2$ eine Halbwertszeit von mehreren Jahren. Entsprechend langsam verläuft die Umwandlung, also die Annäherung an die Gleichgewichtsverteilung. Dieser Prozess kann jedoch mit homogener sowie heterogener Katalyse, etwa mit Aktivkohle oder para- oder ferromagnetischen Materialien, beschleunigt werden.
Ortho- und Parawasserstoff unterscheiden sich in einigen grundlegenden physikalischen Eigenschaften. So weisen sie deutlich verschiedene Wärmekapazitäten, aber auch abweichende elektrische Leitfähigkeiten sowie verschiedene Temperaturabhängigkeiten dieser zwei Größen auf. Außerdem ist o‑H$_2$ mit der Methode der Kernspinresonanz (NMR) messbar, während p‑H$_2$ mit Gesamtspin I = 0 „NMR-unsichtbar“ ist. Abgesehen hiervon sind die physikalischen Eigenschaften nur geringfügig verschieden. Beispielsweise liegen der Schmelz- und der Siedepunkt der para-Form etwa 0,1 K unter denen der ortho-Form.

## Geschichte

Das Verhalten der spezifischen Wärme von Wasserstoff, insbesondere bei tiefen Temperaturen, blieb lange Zeit ungeklärt. 1912 hatte Arnold Eucken den Abfall des Rotationsanteils der spezifischen Wärme beim gasförmigen Wasserstoff zwischen 300 und 60 Kelvin beobachtet, was damals theoretisch nicht erklärt werden konnte. Ebenso hatte Reinhard Mecke um 1922 einen Intensitätswechsel im Verhältnis 1:3 in den Bandenspektren zweiatomiger Moleküle mit identischen Atomen entdeckt. Erst nach der Entwicklung der Quantenmechanik konnte Werner Heisenberg 1926 zeigen, dass die zwei Spin-Isomere des H$_2$-Moleküls ursächlich dafür sind, wobei er in Analogie zu den Elektronen beim Ortho- und Para-Helium vorging. Der experimentelle Nachweis der zwei Isomere gelang 1929 Karl Friedrich Bonhoeffer und Paul Harteck am Kaiser-Wilhelm-Institut für physikalische Chemie und Elektrochemie in Berlin-Dahlem. Heisenberg wurde später „für die Erschaffung der Quantenmechanik, deren Anwendung, unter anderem, zur Entdeckung der verschiedenen Formen des Wasserstoffs geführt hat“ mit dem Nobelpreis für Physik ausgezeichnet.

## Anwendungen
### Herstellung und Lagerung von flüssigem Wasserstoff

Da der Grundzustand des Parawasserstoffs energetisch tiefer liegt als der des Orthowasserstoffs, wird die Energiedifferenz bei der Ortho-para-Umwandlung in Form von Wärme frei. Wie oben erwähnt, ist die Umwandlung jedoch langsam, wodurch sie beim Abkühlen und Verflüssigen (≈ 21 K) unter normalen Bedingungen zeitverzögert abläuft. Die frei werdende Energie (Umwandlungsenthalpie) ist mit 1091 J/mol ($^3$⁄$_4$ der Umwandlungsenthalpie für 100 % o‑H$_2$) größer als die Verdampfungsenthalpie (904 J/mol), die notwendig ist, um flüssigen Wasserstoff in den gasförmigen Zustand zu überführen. Daher verdampft aufgrund der ortho-para-Umwandlung auch bei vollkommener Wärmeisolierung ein signifikanter Teil des flüssigen Wasserstoffs, wenn bei der Verflüssigung nicht entsprechende Vorkehrungen getroffen werden. Bei der industriellen Herstellung von flüssigem Wasserstoff wird die Umwandlung beim Abkühlen daher noch in der Gasphase katalytisch beschleunigt.

### Raketenantrieb

Flüssiger Wasserstoff wird als Raketentreibstoff bei Wasserstoff-Sauerstoff-basierten Raketentechnologien verwendet, wodurch größere Mengen H$_2$ mitgeführt werden können. Auch hier wäre eine beschleunigte Verdampfung durch die o‑H$_2$-p‑H$_2$-Umwandlung unerwünscht, weshalb flüssiger Wasserstoff im thermischen Gleichgewicht getankt wird.

### Parawasserstoff bei NMR und MRT

Angereicherter Parawasserstoff wird in Chemie und Medizin genutzt, um das Kernspinresonanzsignal (Messgröße der NMR und MRT) um mehrere Größenordnungen zu verstärken (Hyperpolarisierung). Dabei wird der reine Zustand genutzt, um die Spin-Ordnung auf ein Zielmolekül zu übertragen. Der Effekt wurde von Bowers und Weitekamp entdeckt und „PASADENA“ (engl. Parahydrogen And Synthesis Allow Dramatically Enhanced Nuclear Alignment) genannt. Heute wird die Methode häufig als „PHIP“ (engl. ParaHydrogen Induced Polarization) bezeichnet. Die Methode wurde verwendet, um Abläufe von Hydrierungsreaktionen zu untersuchen. Aktuelle Forschungen zielen auf die Entwicklung von neuartigen MRT-Kontrastmitteln ab.

## Ortho- und Parawasser

Wie beim H$_2$-Molekül kann man auch beim Wassermolekül (H$_2$O) einen Ortho- und einen Para-Zustand unterscheiden, je nachdem, ob die Spins der Wasserstoffkerne parallel oder antiparallel sind. (Der Sauerstoffkern hat, außer im Fall des sehr seltenen Isotops $^{17}$O, keinen Spin.) Auch hier sind die Rotationszustände des Moleküls mit dem Kernspin verknüpft: Der Grundzustand von Para-Wasser hat die Rotationsquantenzahl j = 0, der von Ortho-Wasser die Rotationsquantenzahl j = 1. Para- und Ortho-Wasser konnten getrennt werden, indem ein H$_2$O-Molekularstrahl einem starken elektrischen Feld ausgesetzt wurde. Dabei konnte nachgewiesen werden, dass die beiden Formen des Wassers unterschiedliche chemische Eigenschaften haben: Die Reaktion mit dem Diazenylium-Ion
    $\mathrm {\ H_{2}O+N_{2}H^{+}\ \to \ N_{2}+H_{3}O^{+}}$
verläuft bei Para-Wasser um 23 ± 9 % schneller als bei Ortho-Wasser.