# Lema de Chandrasekhar-Wentzel

En càlcul vectorial, el lema de Chandrasekhar-Wentzel va ser derivat per Subrahmanyan Chandrasekhar i Gregor Wentzel el 1965 mentre estudiaven l'estabilitat de la rotació d'una gota d'un líquid. El lema diu que si $\mathbf {S}$ és una superfície delimitada per un contorn tancat simple $C$, llavors
    $\mathbf {L} =\oint _{C}\mathbf {x} \times (d\mathbf {x} \times \mathbf {n} )=-\int _{\mathbf {S} }(\mathbf {x} \times \mathbf {n} )\nabla \cdot \mathbf {n} \ dS.$
Aquí, $\mathbf {x}$ és el vector de posició i $\mathbf {n}$ és la unitat normal a la superfície. Una conseqüència immediata és que si $\mathbf {S}$ és una superfície tancada, llavors la integral de línia tendeix a zero, donant lloc al resultat,
    $\int _{\mathbf {S} }(\mathbf {x} \times \mathbf {n} )\nabla \cdot \mathbf {n} \ dS=0,$
o, en notació d'índex, tenim
    $\int _{\mathbf {S} }x_{j}\nabla \cdot \mathbf {n} \ dS_{k}=\int _{\mathbf {S} }x_{k}\nabla \cdot \mathbf {n} \ dS_{j}.$
És a dir el tensor
    $T_{ij}=\int _{\mathbf {S} }x_{j}\nabla \cdot \mathbf {n} \ dS_{i}$
definida en una superfície tancada és sempre simètrica, és a dir, $T_{ij}=T_{ji}$.

## Demostració

Escrivim el vector en notació d'índex, però s'evitarà la convenció de sumació a tota la demostració. Aleshores es pot escriure el costat esquerre
    $L_{i}=\oint _{C}[dx_{i}(n_{i}x_{j}+n_{k}x_{k})+dx_{j}(-n_{i}x_{j})+dx_{k}(-n_{i}x_{k})].$
Convertint la integral de línia en integral de superfície mitjançant el teorema de Stokes, obtenim
    $L_{i}=\int _{\mathbf {S} }\left\{n_{i}\left[{\frac {\partial }{\partial x_{j}}}(-n_{i}x_{k})-{\frac {\partial }{\partial x_{k}}}(-n_{i}x_{j})\right]+n_{j}\left[{\frac {\partial }{\partial x_{k}}}(n_{j}x_{j}+n_{k}x_{k})-{\frac {\partial }{\partial x_{i}}}(-n_{i}x_{k})\right]+n_{k}\left[{\frac {\partial }{\partial x_{i}}}(-n_{i}x_{j})-{\frac {\partial }{\partial x_{j}}}(n_{j}x_{j}+n_{k}x_{k})\right]\right\}\ dS.$
Realitzem la diferenciació necessària i després d'alguna reordenació, obtenim
    $L_{i}=\int _{\mathbf {S} }\left[-{\frac {1}{2}}x_{k}{\frac {\partial }{\partial x_{j}}}(n_{i}^{2}+n_{k}^{2})+{\frac {1}{2}}x_{j}{\frac {\partial }{\partial x_{k}}}(n_{i}^{2}+n_{j}^{2})+n_{j}x_{k}\left({\frac {\partial n_{i}}{\partial x_{i}}}+{\frac {\partial n_{k}}{\partial x_{k}}}\right)-n_{k}x_{j}\left({\frac {\partial n_{i}}{\partial x_{i}}}+{\frac {\partial n_{j}}{\partial x_{j}}}\right)\right]\ dS,$
o, dit d'una altra manera,
    $L_{i}=\int _{\mathbf {S} }\left[{\frac {1}{2}}\left(x_{j}{\frac {\partial }{\partial x_{k}}}-x_{k}{\frac {\partial }{\partial x_{j}}}\right)|\mathbf {n} |^{2}-(x_{j}n_{k}-x_{k}n_{j})\nabla \cdot \mathbf {n} \right]\ dS.$
I llavors $|\mathbf {n} |^{2}=1$, obtenint
    $L_{i}=-\int _{\mathbf {S} }(x_{j}n_{k}-x_{k}n_{j})\nabla \cdot \mathbf {n} \ dS,$
demostrant així el lema.

## Referències

* ↑ Chandrasekhar, S «The Stability of a Rotating Liquid Drop» (en anglès). Proceedings of the Royal Society of London A: Mathematical, Physical and Engineering Sciences, 286(1404), 1965, pàg. 1–26. DOI: 10.1098/rspa.1965.0127.
* ↑ Chandrasekhar, S; Wali, K. C. A Quest for Perspectives: Selected Works of S. Chandrasekhar: With Commentary (en anglès). World Scientific, 2001.