# Illa d'estabilitat

En física nuclear, l'illa d'estabilitat és un conjunt d'isòtops d'elements superpesants que, segons les prediccions, podrien tenir períodes de semidesintegració considerablement més llargs que els dels isòtops coneguts d'aquests mateixos elements. Això faria que determinats núclids d'alguns elements transurànics fossin molt més estables que els altres.
L'illa d'estabilitat és un conjunt hipotètic de transurànics núclids que tenen una vida mitjana radioactiva molt més gran que la dels veïns isòtops. Aquest concepte sorgeix del model en capes del nucli atòmic, en què els nucleons es veuen com a objectes quàntics que es distribueixen al nucli en nivells d'energia de manera similar als electrons dels àtoms: quan un nivell d'energia està saturat de nucleons, això confereix una estabilitat particular al nucli. Així hi hauria números màgics de protons i neutrons que assegurarien una gran estabilitat als nuclis que els componen; els nuclis que tenen un "nombre màgic" de protons i un "nombre màgic" de neutrons s'anomenen doblement màgics".
L'illa d'estabilitat estaria formada essencialment per núclids que tinguessin un nombre màgic de neutrons, fins i tot el que seria doblement màgic.
S'observa que ja hi ha una illa d'estabilitat constituïda per l'urani 238, l'urani 235 i el tori 232, la vida mitjana dels quals són molt superior a la de tots els núclids naturals o artificials que els envolten.
El concepte de l'illa d'estabilitat fou proposat per primera vegada per Glenn T. Seaborg segons una hipòtesi segons la qual el nucli atòmic està configurat en «capes», de manera similar a les capes d'electrons dels àtoms. En ambdós casos, les anomenades capes només són grups de nivells energètics quàntics que estan relativament a prop l'un de l'altre. Els nivells energètics dels estats quàntics en dues capes diferents estaran separats per un buit relativament gran d'energia. Així doncs, quan els neutrons i protons omplin completament els nivells energètics d'una determinada capa del nucli, l'energia d'enllaç nuclear per nucli assolirà un mínim local, fent que aquesta configuració particular sigui més longeva que núclids propers que no han omplert les capes.

## Vida mitjana de núclids superpesants coneguts

Tots els transurànics són radioactius i els núclids més pesats que es coneixen actualment es presenten, més enllà de Z = 107 (bohri 270), un període radioactiu inferior a 10 segons:
Isòtops coneguts dels elements 100 a 118 :
| Z | Element | Isòtop conegut més estable | Període radioactiu |
| 100 | Fermi | $^{257}$Fm | 101 dies |
| 101 | Mendelevi | $^{258}$Md | 55 dies |
| 102 | Nobeli | $^{259}$No | 58 minuts |
| 103 | Lawrenci | $^{262}$Lr | 3,6 hores |
| 104 | Rutherfordi | $^{267}$Rf | 1,3 hora |
| 105 | Dubni | $^{268}$Db | 16 hores |
| 106 | Seaborgi | $^{271}$Sg | 1,9 minuts |
| 107 | Bohri | $^{270}$Bh | 61 segons |
| 108 | Hassi | $^{277}$Hs | 9,7 segons |
| 109 | Meitneri | $^{278}$Mt | 7,6 segons |
| 110 | Darmstadti | $^{281}$Ds | 11 segons |
| 111 | Roentgeni | $^{280}$Rg | 3,6 segons |
| 112 | Copernici | $^{285}$Cn | 29 segons |
| 113 | Nihoni | $^{284}$Nh | 0,49 segons |
| 114 | Flerovi | $^{289}$Fl | 2,6 segons |
| 115 | Moscovi | $^{288}$Mc | 88 ms |
| 116 | Livermori | $^{293}$Lv | 61 ms |
| 117 | Tennes | $^{294}$Ts | 77,9 ms |
| 118 | Oganessó | $^{294}$Og | 0,89 ms |
El descobriment de nuclis encara més pesats amb una vida mitjana més llarga seria, per tant, un pas important per entendre l'estructura del nucli atòmic.

## Patró en capes i nombres màgics

El model en capes del nucli atòmic implica l'existència de "números màgics Per tipus de nucleons a causa d'una estratificació de neutrons i protons en nivells d'energia quàntica al nucli, similar al que passa amb els electrons a nivell atòmic. En aquest model, els nombres màgics corresponen a la saturació d'una capa nuclear per un tipus de nucleó, cosa que resulta en una major estabilitat de tot el nucli; aquests números són: 2, 8, 20, 28, 50, 82, 126, 184.
Aquest model en capes permet en particular explicar les diferències d'energia d'enllaç nuclear observades en els àtoms en comparació amb els resultats basats en el model de la gota líquida del nucli atòmic obtinguts per la fórmula de Weizsäcker, o explicar per què el tecneci $^{43}$Tc no té cap isòtop estable.
Els resultats d'aquest model porten a considerar una illa d'estabilitat al voltant del nucli $^{310}$ 126, doblement màgic amb 126 protons i 184 neutrons. Així són els primers termes de la família dels superactínids, i en particular la primera meitat dels elements del bloc g (fins a Z ≈ 130), es diu que són isòtops significativament més estables que altres nucleids superpesants, amb una vida mitjana superior a un segon; segons la teoria relativista de camps mitjans, l'estabilitat particular d'aquests nucleids es deu a un efecte d'acoblament quàntic dels mesons ω, un dels nou anomenats "mesons" insípids.

## Ubicació de l'illa d'estabilitat

Els contorns exactes d'aquesta illa d'estabilitat, però, no estan clarament establerts, ja que el nombre màgic de protons sembla més difícil de precisar en els nuclis rics en neutrons que en els nuclis més lleugers, de manera que, segons els models, la màgia s'ha de buscar el número següent a 82 (el plom) per a Z entre 114 i 126.
La teoria MM (per microscòpic-macroscòpic) suggereix buscar una illa d'estabilitat concentrada al voltant del flerovi 298, el nucli del qual amb 114 protons i 184 neutrons seria "doblement esfèric", seguint el plom 208 (82 protons, 126 neutrons), a la qual la teoria relativista del camp mitjà (RMF) suggereix una illa difusa d'estabilitat al voltant dels nuclis $^{304}$ Ubn, $^{306}$ Ubb o $^{310}$ Ubh en funció dels paràmetres seleccionats.
La següent taula de nucleids il·lustra fins a quin punt aquests $^{298}$ Fl, $^{304}$ Ubn, $^{306}$ Ubb i $^{310}$ Ubh, que es mostren emmarcats sobre un fons vermell i que se suposa que són doblement esfèrics o doblement màgics segons les teories considerades, estan lluny dels isòtops fins ara sintetitzats, que ocupen una banda bastant estreta que acaba a Oganessó 294:
| Z → ↓ N | 112 | 113 | 114 | 115 | 116 | 117 | 118 | 120 | 122 | 126 |
| 170 | $^{282}$ Cn | $^{283}$ Nh | | | | | | | | |
| 171 | $^{283}$ Cn | $^{284}$ Nh | $^{285}$ Fl | | | | | | | |
| 172 | $^{284}$ Cn | $^{285}$ Nh | $^{286}$ Fl | $^{287}$ Mc | | | | | | |
| 173 | $^{285}$ Cn | $^{286}$ Nh | $^{287}$ Fl | $^{288}$ Mc | $^{289}$ Niv | | | | | |
| 174 | $^{286}$ Cn | $^{287}$ Nh | $^{288}$ Fl | $^{289}$ Mc | $^{290}$ Lv | | | | | |
| 175 | | | $^{289}$ Fl | $^{290}$ Mc | $^{291}$ Niv | | | | | |
| 176 | | | $^{290}$ Fl | $^{291}$ Mc | $^{292}$ Niv | $^{293}$ Ts | $^{294}$ Og | | | |
| 177 | | | | | $^{293}$ Niv | $^{294}$ Ts | | | | |
| 178 | | | $^{292}$ Fl | | | | | | | |
| 179 | | | | | | | | | | |
| 180 | | | | | | | | | | |
| 181 | | | | | | | | | | |
| 182 | | | | | | | | | | |
| 183 | | | | | | | | | | |
| 184 | | | $^{298}$ Fl | | | | | $^{304}$ Ubn | $^{306}$ Ubb | $^{310}$ Ubh |
| 185 | | | | | | | | | | |
A més de les sensibilitats extremes que caldria assolir (de l'ordre del femtobarn, mentre que avui estem més al nivell del picobarn), tota la dificultat per produir nuclis situats a l'illot de l'estabilitat desitjada rau precisament en el fet que seria necessari tenir grans quantitats d'àtoms més lleugers molt rics en neutrons, en tot cas més rics que els que probablement es fan servir al laboratori en experiments de fusió nuclear tan avançats com els que serien necessaris per realitzeu aquest tipus d'experiment. Aquesta observació és, per descomptat, cada vegada menys certa, ja que ens dirigim a àtoms amb nombres atòmics cada vegada més alts: des del punt de vista de la relació neutró / protó, el nucli $^{298}$ 114 hauria de ser més difícil de produir que el nucli $^{310}$ 126, que per altra banda hauria de requerir una sensibilitat molt més gran per ser detectat.
Aquests enfocaments basats en el nombre màgic són, no obstant això, una mica obsolets, ja que els càlculs basats en túnels mostren que, si bé aquests nuclis doblement màgics probablement serien estables a la fissió espontània, haurien de patir desintegracions α amb una vida mitjana d'uns quants microsegons. D'altra banda, el Darmstadti 293 al contrari podria estar a prop del centre d'una illa d'estabilitat relativa definida per Z entre 104 i 116 i N entre 176 i 186.

## Vida útil d'aquests elements

Els articles de consum sovint mencionen períodes d'anys per a aquesta illa d'estabilitat, però l'ordre de magnitud dels nuclis amb més de cent protons no supera actualment les 16 hores per al dubnium 268, que té 105 protons i 163 neutrons; l'isòtop més estable de flerovi produït fins ara, el flerovi 289, tindria una vida mitjana de només 2,6 segons, amb 114 protons i 175 neutrons, mentre que el livermori 293 tindria una vida mitjana de només 61 mil·lisegons.
Per tant, no s'espera trobar nous núcleids amb una vida mitjana superior als pocs minuts.

## Referències

* ↑ Zagrebàiev, V. (2012). "Opportunities for synthesis of new superheavy nuclei (What really can be done within the next few years)" a 11th International Conference on Nucleus-Nucleus Collisions (NN2012). : 24–28 (en anglès)
* ↑ Model de capes del nucli HyperPhysics (anglès)
* ↑ Emsley, John. Oxford University Press. Nature's Building Blocks (An A-Z Guide to the Elements) (en anglès), 2001, p. 538. ISBN 978-0-19-850340-8.
* ↑ G. Münzenberg, M. M. Sharma, A. R. Farhan «α-decay properties of superheavy elements Z=113-125 in the relativistic mean-field theory with vector self-coupling of ω meson» (en anglès). Phys. Rev. C, 71, mai 2005, pàg. 054310. DOI: 10.1103/PhysRevC.71.054310.
* ↑ Robert V. F. Janssens «Nuclear physics: Elusive magic numbers» (en anglès). Nature, 435, 2005, pàg. 897-898(2). DOI: 10.1038/435897a [Consulta: 28 juny 2009].
* ↑ C. Samanta, P. Roy Chowdhury and D.N. Basu «Predictions of alpha decay half lives of heavy and superheavy elements» (en anglès). Nucl. Phys. A, 789, 2007, pàg. 142–154. DOI: 10.1016/j.nuclphysa.2007.04.001.
* ↑ P. Roy Chowdhury, C. Samanta, and D. N. Basu «Search for long lived heaviest nuclei beyond the valley of stability» (en anglès). Phys. Rev. C, 77, 2008, pàg. 044603. DOI: 10.1103/PhysRevC.77.044603.
* ↑ P. Roy Chowdhury, C. Samanta, and D. N. Basu «Nuclear half-lives for α -radioactivity of elements with 100 < Z < 130» (en anglès). At. Data & Nucl. Data Tables, 94, 2008, pàg. 781. DOI: 10.1016/j.adt.2008.01.003.