# Isòtops del niobi

El niobi (Nb) natural es compon d'un isòtop estable (Nb-93). Els radioisòtops més estables són el Nb-92 amb un període de semidesintegració de 34,7 milions d'anys, el Nb-94 amb un període de semidesintegració de 20.300 anys i el Nb-91 amb un període de semidesintegració de 680 anys. També hi ha un isòmer nuclear a 31 keV amb un període de semidesintegració de s 16,13 anys. S'han sintetitzat uns altres 23 radioisòtops. La majoria d'ells amb períodes de semidesintegració menors de dues hores excepte el Nb-95 (35 dies), el Nb-96 (23,4 hores) i el Nb-90 (14,6 hores). El mode de desintegració primari abans del Nb-93 estable és la captura electrònica i el primari després és l'emissió beta amb alguna emissió de neutrons en el primer mode dels dos modes de desintegració del Nb-104, 109 i 110.
Només el Nb-95 (35 dies) i el Nb-97 (72 minuts) i els isòtops més pesant (períodes de semidesintegració de segons) són productes de fissió nuclear en quantitats significatives, ja que els altres isòtops es veuen opacs pels isòtops estables o del de vides molt llargues (Zr-93) de l'element precedent, el zirconi, de la producció via emissió beta de fragments de fissió rics en neutrons. El Nb-95 és el producte de desintegració del Zr-95 (64 dies), per això la desaparició del Nb-95 en combustible nuclear usat és més lenta del que s'esperaria del seu propi període de semidesintegració de 35 dies. Petites quantitats dels altres isòtops es poden produir com a productes directes de fissió. Massa atòmica estàndard: 92.90638(2) u

## Taula

| Símbol del núclid | Z(p) | N(n) | massa isotòpica(u) | Període de semidesintegració | Espín nuclear | Composició isotòpics representativa (fracció molar) |
| rang de variació natural (fracció molar) |||
| $^{81}$Nb | 41 | 40 | 80.94903(161)# | <44 ns | 3/2-# | |
| $^{82}$Nb | 41 | 41 | 81.94313(32)# | 51(5) ms | 0+ | |
| $^{83}$Nb | 41 | 42 | 82.93671(34) | 4.1(3) s | (5/2+) | |
| $^{84}$Nb | 41 | 43 | 83.93357(32)# | 9.8(9) s | 3+ | |
| $^{84m}$Nb | 338(10) keV | 338(10) keV | 338(10) keV | 103(19) ns | (5-) | |
| $^{85}$Nb | 41 | 44 | 84.92791(24) | 20.9(7) s | (9/2+) | |
| $^{85m}$Nb | 759.0(10) keV | 759.0(10) keV | 759.0(10) keV | 12(5) s | (1/2-) | |
| $^{86}$Nb | 41 | 45 | 85.92504(9) | 88(1) s | (6+) | |
| $^{86m}$Nb | 250(160)# keV | 250(160)# keV | 250(160)# keV | 56(8) s | high | |
| $^{87}$Nb | 41 | 46 | 86.92036(7) | 3.75(9) min | (1/2-) | |
| $^{87m}$Nb | 3.84(14) keV | 3.84(14) keV | 3.84(14) keV | 2.6(1) min | (9/2+)# | |
| $^{88}$Nb | 41 | 47 | 87.91833(11) | 14.55(6) min | (8+) | |
| $^{88m}$Nb | 40(140) keV | 40(140) keV | 40(140) keV | 7.8(1) min | (4-) | |
| $^{89}$Nb | 41 | 48 | 88.913418(29) | 2.03(7) h | (9/2+) | |
| $^{89m}$Nb | 0(30)# keV | 0(30)# keV | 0(30)# keV | 1.10(3) h | (1/2)- | |
| $^{90}$Nb | 41 | 49 | 89.911265(5) | 14.60(5) h | 8+ | |
| $^{90m1}$Nb | 122.370(22) keV | 122.370(22) keV | 122.370(22) keV | 63(2) µs | 6+ | |
| $^{90m2}$Nb | 124.67(25) keV | 124.67(25) keV | 124.67(25) keV | 18.81(6) s | 4- | |
| $^{90m3}$Nb | 171.10(10) keV | 171.10(10) keV | 171.10(10) keV | <1 µs | 7+ | |
| $^{90m4}$Nb | 382.01(25) keV | 382.01(25) keV | 382.01(25) keV | 6.19(8) ms | 1+ | |
| $^{90m5}$Nb | 1880.21(20) keV | 1880.21(20) keV | 1880.21(20) keV | 472(13) ns | (11-) | |
| $^{91}$Nb | 41 | 50 | 90.906996(4) | 680(130) a | 9/2+ | |
| $^{91m1}$Nb | 104.60(5) keV | 104.60(5) keV | 104.60(5) keV | 60.86(22) d | 1/2- | |
| $^{91m2}$Nb | 2034.35(19) keV | 2034.35(19) keV | 2034.35(19) keV | 3.76(12) µs | (17/2-) | |
| $^{92}$Nb | 41 | 51 | 91.907194(3) | 3.47(24)E+7 a | (7)+ | |
| $^{92m1}$Nb | 135.5(4) keV | 135.5(4) keV | 135.5(4) keV | 10.15(2) d | (2)+ | |
| $^{92m2}$Nb | 225.7(4) keV | 225.7(4) keV | 225.7(4) keV | 5.9(2) µs | (2)- | |
| $^{92m3}$Nb | 2203.3(4) keV | 2203.3(4) keV | 2203.3(4) keV | 167(4) ns | (11-) | |
| $^{93}$Nb | 41 | 52 | 92.9063781(26) | STABLE | 9/2+ | 1.0000 |
| $^{93m}$Nb | 30.77(2) keV | 30.77(2) keV | 30.77(2) keV | 16.13(14) a | 1/2- | |
| $^{94}$Nb | 41 | 53 | 93.9072839(26) | 2.03(16)E+4 a | (6)+ | |
| $^{94m}$Nb | 40.902(12) keV | 40.902(12) keV | 40.902(12) keV | 6.263(4) min | 3+ | |
| $^{95}$Nb | 41 | 54 | 94.9068358(21) | 34.991(6) d | 9/2+ | |
| $^{95m}$Nb | 235.690(20) keV | 235.690(20) keV | 235.690(20) keV | 3.61(3) d | 1/2- | |
| $^{96}$Nb | 41 | 55 | 95.908101(4) | 23.35(5) h | 6+ | |
| $^{97}$Nb | 41 | 56 | 96.9080986(27) | 72.1(7) min | 9/2+ | |
| $^{97m}$Nb | 743.35(3) keV | 743.35(3) keV | 743.35(3) keV | 52.7(18) s | 1/2- | |
| $^{98}$Nb | 41 | 57 | 97.910328(6) | 2.86(6) s | 1+ | |
| $^{98m}$Nb | 84(4) keV | 84(4) keV | 84(4) keV | 51.3(4) min | (5+) | |
| $^{99}$Nb | 41 | 58 | 98.911618(14) | 15.0(2) s | 9/2+ | |
| $^{99m}$Nb | 365.29(14) keV | 365.29(14) keV | 365.29(14) keV | 2.6(2) min | 1/2- | |
| $^{100}$Nb | 41 | 59 | 99.914182(28) | 1.5(2) s | 1+ | |
| $^{100m}$Nb | 470(40) keV | 470(40) keV | 470(40) keV | 2.99(11) s | (4+,5+) | |
| $^{101}$Nb | 41 | 60 | 100.915252(20) | 7.1(3) s | (5/2#)+ | |
| $^{102}$Nb | 41 | 61 | 101.91804(4) | 1.3(2) s | 1+ | |
| $^{102m}$Nb | 130(50) keV | 130(50) keV | 130(50) keV | 4.3(4) s | high | |
| $^{103}$Nb | 41 | 62 | 102.91914(7) | 1.5(2) s | (5/2+) | |
| $^{104}$Nb | 41 | 63 | 103.92246(11) | 4.9(3) s | (1+) | |
| $^{104m}$Nb | 220(120) keV | 220(120) keV | 220(120) keV | 940(40) ms | high | |
| $^{105}$Nb | 41 | 64 | 104.92394(11) | 2.95(6) s | (5/2+)# | |
| $^{106}$Nb | 41 | 65 | 105.92797(21)# | 920(40) ms | 2+# | |
| $^{107}$Nb | 41 | 66 | 106.93031(43)# | 300(9) ms | 5/2+# | |
| $^{108}$Nb | 41 | 67 | 107.93484(32)# | 0.193(17) s | (2+) | |
| $^{109}$Nb | 41 | 68 | 108.93763(54)# | 190(30) ms | 5/2+# | |
| $^{110}$Nb | 41 | 69 | 109.94244(54)# | 170(20) ms | 2+# | |
| $^{111}$Nb | 41 | 70 | 110.94565(54)# | 80# ms [>300 ns] | 5/2+# | |
| $^{112}$Nb | 41 | 71 | 111.95083(75)# | 60# ms [>300 ns] | 2+# | |
| $^{113}$Nb | 41 | 72 | 112.95470(86)# | 30# ms [>300 ns] | 5/2+# | |

### Notes

* Els valors marcats amb # no estan derivats únicament de dades experimentals, sinó que en part es basen en tendències sistemàtiques. Els espins amb arguments d'assignació febles es troben entre parèntesis.
* Les incerteses es troben en forma concisa entre parèntesis després dels últims dígits corresponents. Els valors d'incertesa indiquen una desviació estàndard, tret de la composició isotòpica i la massa atòmica estàndard de la IUPAC, que utilitzen incerteses expandides.

## Bibliografia

* G. Audi, A.H. Wapstra, C. Thibault, J. Blachot and O. Bersillon Masses isotòpiques de Ame2003 Atomic Mass Evaluation Arxivat 2008-09-23 a Wayback Machine. by in Nuclear Physics A729 (2003).
* Les composicions i les masses atòmiques estàndard de Atomic weights of the elements. Review 2000 (IUPAC Technical Report). Pure Appl. Chem. Vol. 75, No. 6, pp. 683-800, (2003) and Atomic Weights Revised (2005) Arxivat 2008-03-05 a Wayback Machine..
* Dades sobre període de semidesintegració, espín i isòmers provenen de les següents fonts.
** Audi, Bersillon, Blachot, Wapstra. The Nubase2003 evaluation of nuclear and decay properties, Nuc. Phys. A 729, pp. 3-128 (2003).
** National Nuclear Data Center, Brookhaven National Laboratory. Information extracted from the NuDat 2.1 database (retrieved Sept. 2005).
** David R. Lide (ed.), Norman E. Holden in CRC Handbook of Chemistry and Physics, 85th Edition, online version. CRC Press. Boca Raton, Florida (2005). Section 11, Table of the Isotopes.
Index de pàgines d'isòtops · Taula de núclids :
| Isòtop més lleuger | Isòtop actual | Isòtop més pesant |
| Isòtops del zirconi | Isòtops del niobi | Isòtops del molibdè |