# Hiperó

En física de partícules, els hiperons són barions, com els protons i neutrons, però molt més pesants. Els hiperons són hadrons formats per tres quarks, sent aquests també del tipus estrany (s), encant (c) i bellesa (b), a diferència dels protons i neutrons, compostos només per quarks amunt u i avall d, molt més lleugers. Els hiperons són altament inestables i es desintegren en fraccions de segon, en barions més estables com el protó i el neutró. La seva descoberta als anys 1960 va donar peu a la definició del nombre quàntic de la hipercàrrega.
Un sistema lligat d'hiperons i nucleons (protons i neutrons) forma un hipernucli; els temps de vida mitjans són similars als dels hiperons (de l'ordre de 10$^{-10}$s).

## Taula d'hiperons

Aquests són alguns dels hiperons, juntament amb les seves desintegracions cap a hadrons més lleugers:
| Partícula | Símbol | Quarks | Spin | Massa en repòs (MeV/c²) | S | C | B | Vida mitjana (s) | Desintegracions més importants |
| Xi neutra | $\mathrm {\Xi ^{0}} \,\!$ | $\mathrm {uss} \,\!$ | ${\begin{matrix}{\frac {1}{2}}\end{matrix}}$ | 1.314,83 | −2 | 0 | 0 | 2,90·10$^{-10}$ | ${\begin{matrix}_{\Xi ^{0}\,\rightarrow \,\Lambda ^{0}+\pi ^{0}}&_{99,52\%}\\_{\Xi ^{0}\,\rightarrow \,\Sigma ^{0}+\gamma }&_{0,33\%}\end{matrix}}$ |
| Xi negativa | $\mathrm {\Xi ^{-}} \,\!$ | $\mathrm {dss} \,\!$ | ${\begin{matrix}{\frac {1}{2}}\end{matrix}}$ | 1.321,31 | −2 | 0 | 0 | 1,64·10$^{-10}$ | ${\begin{matrix}_{\Xi ^{-}\,\rightarrow \,\Lambda ^{0}+\pi ^{-}}&_{99,88\%}\end{matrix}}$ |
| Omega | $\mathrm {\Omega ^{-}} \,\!$ | $\mathrm {sss} \,\!$ | ${\begin{matrix}{\frac {3}{2}}\end{matrix}}$ | 1.672,45 | −3 | 0 | 0 | 8,21·10$^{-11}$ | ${\begin{matrix}_{\Omega ^{-}\,\rightarrow \,\Lambda ^{0}+K^{-}}&_{67,8\%}\\_{\Omega ^{-}\,\rightarrow \,\Xi ^{0}+\pi ^{-}}&_{23,6\%}\\\end{matrix}}$ |
| Omega encantada | $\mathrm {\Omega _{c}^{0}} \,\!$ | $\mathrm {ssc} \,\!$ | ${\begin{matrix}{\frac {1}{2}}\end{matrix}}$ | 2.697,5 | −2 | +1 | 0 | 6,90·10$^{-14}$ | ${\begin{matrix}_{\Omega _{c}^{0}\,\rightarrow \,\Sigma ^{+}+K^{-}+K^{-}+\pi ^{+}}&_{??\,\%}\\_{\Omega _{c}^{0}\,\rightarrow \,\Xi ^{0}+K^{-}+\pi ^{+}}&_{??\,\%}\\\end{matrix}}$ |
| Xi positiva encantada | $\mathrm {\Xi _{c}^{+}} \,\!$ | $\mathrm {usc} \,\!$ | ${\begin{matrix}{\frac {1}{2}}\end{matrix}}$ | 2.468 | −1 | +1 | 0 | 4,42·10$^{-13}$ | ${\begin{matrix}_{\Xi _{c}^{+}\,\rightarrow \,\Xi ^{0}+\pi ^{+}+\pi ^{0}}&_{??\,\%}\\_{\Xi _{c}^{+}\,\rightarrow \,\Xi ^{0}+e^{+}+\nu _{e}}&_{??\,\%}\\\end{matrix}}$ |
| Xi neutra encantada | $\mathrm {\Xi _{c}^{0}} \,\!$ | $\mathrm {dsc} \,\!$ | ${\begin{matrix}{\frac {1}{2}}\end{matrix}}$ | 2.471 | −1 | +1 | 0 | 1,12·10$^{-13}$ | ${\begin{matrix}_{\Xi _{c}^{0}\,\rightarrow \,p+K^{-}+K^{-}+\pi ^{+}}&_{??\,\%}\\_{\Xi _{c}^{0}\,\rightarrow \,\Lambda ^{0}+K_{S}^{0}}&_{??\,\%}\\\end{matrix}}$ |
| Lambda encantada | $\mathrm {\Lambda _{c}^{+}} \,\!$ | $\mathrm {udc} \,\!$ | ${\begin{matrix}{\frac {1}{2}}\end{matrix}}$ | 2.284,9 | 0 | +1 | 0 | 2,00·10$^{-13}$ | ${\begin{matrix}_{\Lambda _{c}^{+}\,\rightarrow \,p+K^{-}+\pi ^{+}}&_{??\,\%}\\_{\Lambda _{c}^{+}\,\rightarrow \,p+{\bar {K^{0}}}+\pi ^{0}}&_{??\,\%}\\\end{matrix}}$ |
| Xi doble encantada | $\mathrm {\Xi _{cc}^{+}} \,\!$ | $\mathrm {dcc} \,\!$ | ${\begin{matrix}?\end{matrix}}$ | 3.519 | 0 | +2 | 0 | <3,30·10$^{-14}$ | --- |
| Lambda inferior | $\mathrm {\Lambda _{b}^{0}} \,\!$ | $\mathrm {udb} \,\!$ | ${\begin{matrix}{\frac {1}{2}}\end{matrix}}$ | 5.624 | 0 | 0 | −1 | 1,23·10$^{-12}$ | ${\begin{matrix}_{\Lambda _{b}^{0}\,\rightarrow \,p+D^{0}+\pi ^{-}}&_{??\,\%}\\_{\Lambda _{b}^{0}\,\rightarrow \,\Lambda _{c}^{+}+\pi ^{-}}&_{??\,\%}\\\end{matrix}}$ |

## Referències

* ↑ Annual Review of Nuclear and Particle Science Vol. 28: 1-32 (December 1978).