Alfa_süreci

Alfa süreci ile karbondan daha ağır elementlerin sentezi Alfa süreci (aynı zamanda alfa yakalama veya alfa merdiveni olarak da bilinir), yıldızların helyumu daha ağır elementlere dönüştürdüğü iki temel nükleer füzyon reaksiyonu sınıfından biridir. Diğer sınıf ise yalnızca helyum tüketen ve karbon üreten üçlü alfa süreci olarak adlandırılan bir reaksiyon döngüsüdür. [ 1 ] Her iki süreç de, helyumun yakıt olarak kullanılmasını sağlayan hidrojen füzyonunun ardından gerçekleşir. Her iki sürecin öncesinde de, hem üçlü alfa sürecine hem de alfa sürecine yakıt sağlayan helyumu üreten hidrojen füzyonu gerçekleşir. Üçlü alfa süreciyle yeterli miktarda karbon oluşmasının ardından alfa süreci başlar. Bu aşamada, karbon gibi daha hafif çekirdekler helyum çekirdekleriyle (alfa parçacıkları) birleşerek (aşağıda listelenen sırayla) daha ağır elementleri oluşturur. Her bir füzyon adımı yalnızca bir önceki reaksiyonun ürününü ve helyumu tüketir. Herhangi bir yıldızda başlayabilen ileri aşama reaksiyonları, yıldızın dış katmanlarında önceki aşama reaksiyonları hala devam ederken gerçekleşir. Bu şekilde oksijen, neon, magnezyum gibi elementler oluşur. Alfa süreci genellikle kütlesi büyük yıldızlarda ve süpernova patlamaları sırasında gerçekleşir. Bir yıldızın içinde bu süreçler, katmanlı bir yapı içerisinde meydana gelir. Merkeze daha yakın bölgelerde ileri düzey füzyon reaksiyonları gerçekleşirken, dış katmanlarda önceki aşamaların reaksiyonları devam eder. Bu da yıldızın çeşitli bölgelerinde farklı aşamalardaki reaksiyonların eş zamanlı olarak sürmesini sağlar. C 6 12 + He 2 4 ⟶ O 8 16 + γ , E = 7.16 M e V O 8 16 + He 2 4 ⟶ Ne 10 20 + γ , E = 4.73 M e V Ne 10 20 + He 2 4 ⟶ Mg 12 24 + γ , E = 9.32 M e V Mg 12 24 + He 2 4 ⟶ Si 14 28 + γ , E = 9.98 M e V Si 14 28 + He 2 4 ⟶ S 16 32 + γ , E = 6.95 M e V S 16 32 + He 2 4 ⟶ Ar 18 36 + γ , E = 6.64 M e V Ar 18 36 + He 2 4 ⟶ Ca 20 40 + γ , E = 7.04 M e V Ca 20 40 + He 2 4 ⟶ Ti 22 44 + γ , E = 5.13 M e V Ti 22 44 + He 2 4 ⟶ Cr 24 48 + γ , E = 7.70 M e V Cr 24 48 + He 2 4 ⟶ Fe 26 52 + γ , E = 7.94 M e V Fe 26 52 + He 2 4 ⟶ Ni 28 56 + γ , E = 8.00 M e V {\displaystyle {\begin{array}{ll}{\ce {~{}_{6}^{12}C\ ~~+{}_{2}^{4}He\ ->~{}_{8}^{16}O\ \ ~+\gamma ~,}}&E={\mathsf {7.16\ MeV}}\\{\ce {~{}_{8}^{16}O\ ~~+{}_{2}^{4}He\ ->{}_{10}^{20}Ne\ \ +\gamma ~,}}&E={\mathsf {4.73\ MeV}}\\{\ce {{}_{10}^{20}Ne\ ~+{}_{2}^{4}He\ ->{}_{12}^{24}Mg\ +\gamma ~,}}&E={\mathsf {9.32\ MeV}}\\{\ce {{}_{12}^{24}Mg\ +{}_{2}^{4}He\ ->{}_{14}^{28}Si\ ~~+\gamma ~,}}&E={\mathsf {9.98\ MeV}}\\{\ce {{}_{14}^{28}Si\ ~~+{}_{2}^{4}He\ ->{}_{16}^{32}S\ \ ~~~+\gamma ~,}}&E={\mathsf {6.95\ MeV}}\\{\ce {{}_{16}^{32}S\ ~~~+{}_{2}^{4}He\ ->{}_{18}^{36}Ar\ ~\ +\gamma ~,}}&E={\mathsf {6.64\ MeV}}\\{\ce {{}_{18}^{36}Ar\ ~+{}_{2}^{4}He\ ->{}_{20}^{40}Ca\ \ +\gamma ~,}}&E={\mathsf {7.04\ MeV}}\\{\ce {{}_{20}^{40}Ca\ +{}_{2}^{4}He\ ->{}_{22}^{44}Ti\ ~~+\gamma ~,}}&E={\mathsf {5.13\ MeV}}\\{\ce {{}_{22}^{44}Ti\ ~+{}_{2}^{4}He\ ->{}_{24}^{48}Cr\ ~+\gamma ~,}}&E={\mathsf {7.70\ MeV}}\\{\ce {{}_{24}^{48}Cr\ +{}_{2}^{4}He\ ->{}_{26}^{52}Fe\ ~\ +\gamma ~,}}&E={\mathsf {7.94\ MeV}}\\{\ce {{}_{26}^{52}Fe\ +{}_{2}^{4}He\ ->{}_{28}^{56}Ni\ ~\ +\gamma ~,}}&E={\mathsf {8.00\ MeV}}\end{array}}} Her bir füzyon tepkimesi sonucunda açığa çıkan enerji ( E ), büyük ölçüde gama ışınları ( γ ) şeklinde yayılır. Oluşan yeni elementin taşıdığı momentum ise enerjinin çok küçük bir kısmını oluşturur. Bir dizi nüklit için nükleon başına bağlanma enerjisi. Listelenmeyen 62 Ni'dir ve en yüksek bağlanma enerjisi 8,7945 MeV'dir. Alfa sürecinin, 28 56 N i {\displaystyle \,{}_{28}^{56}\mathrm {Ni} \,} ya da onun bozunma ürünü olan 26 56 F e {\displaystyle \,{}_{26}^{56}\mathrm {Fe} \,} izotopunda sona erdiği yönündeki düşünce yaygın bir yanılgıdır. [ 2 ] Bu yanılgı, söz konusu izotopların nükleon başına en yüksek bağlanma enerjisine sahip olmaları nedeniyle daha ağır çekirdeklerin oluşumunun artık enerji gerektireceği ( endotermik ) ve dolayısıyla enerji üretmeyeceği ( eksotermik ) varsayımına dayanır. Aslında 28 62 N i {\displaystyle \,{}_{28}^{62}\mathrm {Ni} \,} ( Nikel-62 ) izotopu, bağlanma enerjisi açısından bilinen en kararlı çekirdektir. [ 3 ] Her ne kadar 56 Fe {\displaystyle {}^{56}{\textrm {Fe}}} izotopu nükleon başına daha düşük toplam kütleye veya enerjiye sahip olsa da, en yüksek bağlanma enerjisine sahip olan izotop 28 62 N i {\displaystyle \,{}_{28}^{62}\mathrm {Ni} \,} 'dir. Teorik olarak 56 Fe + 4 He → 60 Ni {\displaystyle {}^{56}{\textrm {Fe}}+{}^{4}{\textrm {He}}\rightarrow {}^{60}{\textrm {Ni}}} tepkimesi eksotermiktir. Hatta helyum çekirdeklerinin ( alfa parçacıkları ) ilavesiyle sürecin enerji üreterek ilerleyebileceği son nokta 50 100 S n {\displaystyle \ {}_{50}^{100}\mathrm {Sn} \ } izotopuna kadar uzanır. [ 4 ] Buna rağmen pratikte bu süreç fiilen demir civarında sona erer. Bu duruma neden olan etken, yıldızların iç koşullarında alfa süreci ile fotodisintegrasyon (yüksek enerjili fotonların çekirdekleri parçalayarak bozunmaya uğratması) arasındaki denge ve rekabettir. Özellikle demir civarındaki sıcaklıklarda fotodisintegrasyonun baskın hâle gelmesi, yıldız içindeki süreçlerin daha ağır elementler üretmesini engeller. [ 2 ] [ 5 ] Bunun sonucunda daha yüksek bağlanma enerjisine sahip olmasına rağmen 28 62 N i {\displaystyle \,{}_{28}^{62}\mathrm {Ni} \,} yerine, daha fazla miktarda 28 56 N i {\displaystyle \,{}_{28}^{56}\mathrm {Ni} \,} sentezlenmiş olur. Bu reaksiyonların tamamı, yıldızların içindeki sıcaklık ve yoğunluk koşullarında oldukça düşük bir gerçekleşme oranına sahiptir. Bu nedenle, yıldızın toplam enerji üretimine anlamlı bir katkıda bulunmazlar. Ayrıca, atom numarası 10'dan büyük olan elementlerle (örneğin neon ve sonrası) bu tür reaksiyonlar daha da zor gerçekleşir. Bunun nedeni, pozitif yüklü çekirdekler arasındaki Coulomb engelinin artmasıdır. Yüksek atom numarasına sahip çekirdekler arasında alfa parçacıklarının birleşmesi, elektrostatik itme kuvveti nedeniyle daha fazla enerji gerektirir.

Alfa süreci elementleri Alfa süreci elementleri (ya da kısaca alfa elementleri ), en bol bulunan izotoplarının kütle numaraları genellikle dördün katı olduğu için bu şekilde adlandırılır. Bu durum, söz konusu izotopların helyum çekirdeği ( alfa parçacığı ) kütlesiyle tam sayı katları şeklinde ilişkilendirilebilmesinden kaynaklanır. Bu tür izotoplara alfa nüklitleri adı verilir. Proton-proton ( p-p ), CNO ve üçlü α füzyon süreçlerinin farklı sıcaklıklardaki ( T ) bağıl enerji üretiminin ( ε ) logaritması . Kesikli çizgi, bir yıldız içindeki p-p [zinciri] ve CNO [döngüsü] süreçlerinin birleşik enerji üretimini göstermektedir. Kararlı alfa elementleri arasında karbon (C), oksijen (O), neon (Ne), magnezyum (Mg), silisyum (Si) ve kükürt (S) yer alır. Bunun yanı sıra, argon (Ar) ve kalsiyum (Ca) elementleri gözlemsel olarak kararlı kabul edilir. Bu iki element, silisyum füzyonu evresinden önce, yani Tip II süpernova oluşumundan önceki aşamalarda alfa yakalamasıyla sentezlenir. Silisyum (Si) ve kalsiyum (Ca) tamamen alfa süreci ile oluşan elementlerdir. Magnezyum (Mg) ise, ayrıca proton yakalama tepkimeleriyle tüketilebilir, yani sadece alfa süreciyle sınırlı değildir. Oksijenin (O) alfa elementi sayılıp sayılmayacağı konusu tartışmalıdır. Bazı araştırmacılar [ 6 ] oksijeni alfa elementi olarak kabul ederken, bazıları buna karşı çıkar. Bununla birlikte, düşük metal içeriğine sahip Popülasyon II yıldızlarında , oksijen açıkça bir alfa elementi olarak kabul edilir; çünkü Tip II süpernova patlamalarında üretilir ve diğer alfa elementleriyle birlikte artış gösterdiği gözlemlenir. Bazen Karbon (C) ve Azot (N), Oksijen (O) gibi nükleer alfa yakalama reaksiyonlarında sentezlendikleri için alfa süreci elementleri olarak kabul edilir, fakat durumları belirsizdir. Karbon, azot ve oksijenin her biri aynı zamanda CNO döngüsü aracılığıyla da üretilip tüketilebilir; bu döngü, alfa merdiveni süreçlerinden çok daha düşük sıcaklıklarda işleyebilir. Bu nedenle, bir yıldızda C, N veya O bulunması tek başına alfa sürecinin aktif olduğunu kanıtlamaz. Bu belirsizlik, bazı gökbilimcilerin bu üç elementi kesin olarak "alfa elementi" kabul etmekte isteksiz olmalarına yol açmaktadır.

Yıldızlarda üretim Alfa süreci, büyük miktarlarda ancak yıldız yeterince büyük kütleye sahipse gerçekleşebilir. Genellikle bu sınır, yaklaşık 10 güneş kütlesi üzerindeki yıldızlardır. [ 7 ] Bu tür yıldızlar yaşlandıkça çekirdekleri büzülür, bu da merkezdeki sıcaklık ve yoğunluğun artmasına neden olur. Böylece alfa süreci için gerekli koşullar sağlanır. Ancak, özellikle daha ağır elementlerin oluştuğu geç evrelerde – örneğin silisyum yanması olarak adlandırılan aşamada – ihtiyaç duyulan sıcaklık ve yoğunluk çok daha yüksektir. Bu nedenle alfa süreci genellikle süpernova sırasında gözlemlenir. [ 8 ] Tip II süpernovalar, başta oksijen olmak üzere neon, magnezyum, silisyum, kükürt, argon, kalsiyum ve titanyum gibi alfa elementlerini sentezler. Buna karşın Tip Ia süpernovalar esas olarak demir grubu elementleri olan Titanyum (Ti), Vanadyum (V), Krom (Cr), Manganez (Mn), Demir (Fe), Kobalt (Co) ve Nikel (Ni) üretir. [ 7 ] Yeterince büyük kütleli yıldızlar, sadece başlangıçta sahip oldukları hidrojen ve helyumu kullanarak, demir grubuna kadar olan elementleri sentezleyebilirler. [ 6 ] Genellikle alfa sürecinin ilk evresi yıldızın helyum yakma aşamasının ardından başlar. Helyum tükendikten sonra, çekirdek içinde serbest kalan 6 12 C {\displaystyle {}_{6}^{12}{\textrm {C}}} çekirdekleri, bir helyum çekirdeği (alfa parçacığı) yakalayarak 8 16 O {\displaystyle {}_{8}^{16}{\textrm {O}}} üretir. [ 9 ] Bu süreç, çekirdek helyum yakmayı tamamladıktan sonra da devam eder; çünkü çekirdeği çevreleyen bir kabuk helyum yakmayı ve (buradaki malzemeyi) konveksiyonla çekirdeğe taşımayı sürdürür. [ 7 ] Alfa sürecinin ikinci aşaması olan neon yanması , 10 20 Ne {\displaystyle {}_{10}^{20}{\textrm {Ne}}} çekirdeğinin fotodisintegrasyon yoluyla bir alfa parçacığı serbest bırakmasıyla başlar. Bu sayede başka bir neon çekirdeği alfa merdiveni boyunca tepkimelere katılabilir. Daha ileri bir evrede, benzer şekilde 14 28 Si {\displaystyle {}_{14}^{28}{\textrm {Si}}} çekirdeklerinin fotodisintegrasyonu ile silisyum yanması başlar ve önceki bölümlerde bahsedilen 28 56 N i {\displaystyle \,{}_{28}^{56}\mathrm {Ni} \,} zirvesine ulaşılır. Yıldızın çöküşüyle meydana gelen süpernova şok dalgası , bu reaksiyonların geçici olarak çok yüksek oranlarda gerçekleşmesine olanak tanır. Bu son ısınma evresi sırasında fotodisintegrasyon ve çekirdeklerin yeniden düzenlenmesiyle, nükleer parçacıklar en kararlı formlarına dönüşür. Bu süreçlerin önemli bir kısmı alfa yakalama reaksiyonları yoluyla gerçekleşir. Bu noktadan sonra 22 44 Ti {\displaystyle {}_{22}^{44}{\textrm {Ti}}} ve daha ağır ürünlerin tamamı radyoaktif izotoplardır ve kararlı hâllere bozunurlar. Örneğin, 28 56 N i {\displaystyle \,{}_{28}^{56}\mathrm {Ni} \,} çekirdeği oluşur ve zamanla 26 56 Fe {\displaystyle {}_{26}^{56}{\textrm {Fe}}} 'ye bozunarak kararlı hâline ulaşır. [ 9 ]

Göreli bolluğun özel gösterimi Yıldızlardaki toplam alfa elementlerinin bolluğu, genellikle logaritmik olarak ifade edilir. Gökbilimciler bu tür hesaplamalarda geleneksel olarak köşeli parantezli bir gösterim kullanırlar: [ α Fe ] ≡ log 10 ⁡ ( N E α N Fe ) S t a r − log 10 ⁡ ( N E α N Fe ) S u n , {\displaystyle \left[{\frac {\alpha }{\,{\ce {Fe}}\,}}\right]~\equiv ~\log _{10}{\left(\,{\frac {N_{\mathrm {E} \alpha }}{\,N_{{\ce {Fe}}}\,}}\,\right)_{\mathsf {Star}}}-\log _{10}{\left({\frac {N_{\mathrm {E} \alpha }}{\,N_{{\ce {Fe}}}\,}}\,\right)_{\mathsf {Sun}}}~,} Burada, N E α {\displaystyle \,N_{\mathrm {E} \alpha }\,} alfa elementlerinin birim hacim başına sayısını, N Fe {\displaystyle \,N_{{\ce {Fe}}}\,} ise birim hacim başına demir çekirdeği sayısını ifade eder. N E α {\displaystyle \,N_{\mathrm {E} \alpha }\,} sayısının hesaplanması amacıyla hangi elementlerin "alfa elementi" olarak kabul edileceği konusu tartışmalıdır. Teorik galaksi evrimi modelleri, evrenin erken dönemlerinde alfa elementlerinin demire göre daha fazla olduğunu öngörmektedir.