Hareket_enerjisi

| Bilgi | Detay |
| --- | --- |
| Kinetik enerji | |
|  | |
| Bir lunapark treninin vagonları maksimum kinetik enerjiye ray yolunun en dip noktasında ulaşır. Vagonlar, bu konumdan daha yüksek bir noktaya çıkmaya başladığında, kinetik enerji potansiyel enerji dönüşmeye başlar. Bu sistemdeki sürtünme kayıpları ihmal edilirse, vagonların kinetik ve potansiyel enerjilerinin toplamı sabit kalır. | |
| Yaygın sembol(ler): | |
| SI birimi : | |
| Diğer niceliklerden türetimi: | |

Klâsik mekanik F = d d t ( m v ) {\displaystyle {\textbf {F}}={\frac {\mathrm {d} }{\mathrm {d} t}}(m{\textbf {v}})} Newton'un hareket yasaları Dallar Statik Dinamik Kinetik Kinematik Uygulamalı mekanik Gök mekaniği Sürekli ortamlar mekaniği İstatistiksel mekanik Temel kavramlar İvme Açısal momentum Kuvvet çifti D'Alembert ilkesi Enerji Kinetik enerji Potansiyel enerji Kuvvet Konuşlanma sistemi İmpuls Eylemsizlik · Eylemsizlik momenti Kütle Güç (fizik) İş (fizik) Moment Momentum Uzay Hız Zaman Tork Sürat Yerçekimi Sanal iş Formüller Newton'un hareket yasaları Analitik mekanik Lagrangian mekaniği Hamilton mekaniği Routhian_Mekaniği Hamilton-Jacobi_Mekaniği Appell'in Hareket Denklemi Koopman-von Neumann mekaniği Konular Rijit cisim Rijit cisim dinamiği Euler denklemleri (rijit cisim dinamiği) Hareket * Doğrusal hareket Newton'un hareket yasaları Newton'un evrensel kütleçekim yasası Euler'in hareket yasaları Hareket denklemleri İvmeli referans çerçevesi Eylemsiz referans çerçevesi Yalancı kuvvet Düzlemsel hareket mekaniği Yerdeğiştirme (vektör) Bağıl hız Sürtünme kuvveti Basit harmonik hareket Uyumlu salınım Titreşim Sönümleme Sönüm katsayısı Dönme hareketi Dönme hareketi Dairesel hareket * Düzgün dairesel hareket Düzgün olmayan dairesel hareket Dönen referans çerçevesi Merkezcil kuvvet Merkezkaç kuvveti Merkezkaç kuvveti (Dönen referans çerçevesi) Tepkisel merkezkaç kuvveti Coriolis kuvveti Sarkaç Teğet sürat Dönme sürati Açısal ivme Açısal hız Açısal frekans Açısal yerdeğiştirme Bilim adamları Kepler Galileo Huygens Newton Horrocks Halley Maupertuis Daniel Bernoulli Johann Bernoulli Euler d'Alembert Clairaut Lagrange Laplace Hamilton Poisson Cauchy Routh Liouville Appell Gibbs Koopman von Neumann Fizik Portalı Kategori g t d Tespit edilemeyen bir ressama ait Émilie du Châtelet 'nin (1706-1749) sağ elinde bir pergel tutarkenki bir portresi. Kendisi, kinetik enerjiye ait E k = m v 2 {\displaystyle E_{\text{k}}=mv^{2}} ilişkisini yayımlayan ilk kişi olmuştur. Kinetik enerji , fiziksel bir cismin hareketinden dolayı sahip olduğu enerjidir . [ 1 ] Kinetik enerji, hareketsiz kütleli bir cismi belli bir hıza çıkarmak için yapılan iş olarak tanımlanır. İvmelenmede elde edilen kinetik enerji, cisim hızı sabit kaldığı sürece sabittir. Cismi bu sabit hızından hareketsizlik durumuna döndürmek için aynı düzeyde iş yapılması gerekir. Klasik mekanikte , v {\displaystyle v} hızlı ve m {\displaystyle m} kütleli dönmeyen bir cismin kinetik enerjisi şudur: 1 2 m v 2 {\textstyle {\frac {1}{2}}mv^{2}} . Lagrange mekaniğine göre ise bir sistemin Lagrange denklemindeki herhangi bir terim kinetik enerji olarak tanımlanabilir. [ 2 ] [ 3 ] İzafiyet mekaniğinde ise bu eşitlik v ışık hızından çok daha az olduğu durumlarda yaklaşık olarak geçerlidir. Kinetik enerjinin standart birimi jouledür .

Etimoloji ve tarihçe Kinetik sıfatının kökeni "hareket" anlamına gelen Grekçe κίνησις kinesis kelimesine dayanmaktadır. Kinetik enerji ve potansiyel enerji arasındaki dikotomi, Aristoteles 'in bilfiil ve bilkuvve kavramlarına kadar uzandırılabilir. [ 4 ] Klasik mekaniğin E ∝ mv 2 ilişkisini, kinetik enerjiyi ilk olarak hareketli kuvvet ( vis viva ) olarak tanımlayan Gottfried Leibniz ve Johann Bernoulli geliştirmiştir. Willem 's Gravesande ise bu ilişkiyi teyit eden ilk deneysel çalışmayı yapmıştır: deneylerinde, farklı kil kalıplarını farklı yüksekliklerden salan Gravesande, kalıpların yüzeye girim derinliklerinin kalıp hızının karesi ile orantılı olduğunu gözlemlemiştir. Émilie du Châtelet ise bu deney sonuçlarını yorumlayan ve açıklayan bir çalışmayı yayımlamıştır. [ 5 ] Kinetik enerji ve iş terimlerinin modern anlamları ile kullanılması 19. yüzyılın ortalarına uzanmaktadır. Bu terimlerin ilk kavramsallaştırılması, 1829'da Du Calcul de l'Effet des Machines başlıklı bir makale ile kinetik enerjiyi matematiksel bağlamda açıklayan Gaspard-Gustave Coriolis 'e atfedilmektedir. Fakat, kinetik enerji terimini ilk ortaya koyan 1849–1851 arası kullanımları ile William Thomson (Lord Kelvin) olur. [ 6 ] [ 7 ] 1853'te potansiyel enerji ve onu tamamlayan gerçek enerji terimlerini ortaya koyan Rankine , [ 8 ] William Thomson ve Peter Tait 'in gerçek yerine kinetik kelimesini kullandığını aktarır. [ 9 ]

Newtonsal kinetik enerji Rijit-cisim kinetik enerjisi Klasik mekanikte , sabit kütleli ve sabit süratli noktasal bir cismin (i.e. kütlesi olan bir nokta ) ya da dönmeyen bir rijit cismin kinetik enerjisi, cismin kütlesine ve süratine bağlıdır. Kinetik enerji, kütle ve süratin karesinin çarpımının yarısına eşittir: E k = 1 2 m v 2 {\displaystyle E_{\text{k}}={\frac {1}{2}}mv^{2}} m {\displaystyle m} : kütle ( kilogram (kg) ) v {\displaystyle v} : sürat (i.e. hızın skaler büyüklüğü ) ( metre bölü saniye (m/s) ) E k {\displaystyle E_{\text{k}}} : kinetik enerji ( Joule ) Cisim, kütle merkezi sabit bir çizgi üzerinden ayrılmayan doğrusal hareket içinde ise, kinetik enerji türü öteleme kinetik enerjisi olarak ifade edilebilir. Örneğin, saniyede 18 metre (yaklaşık 65 km/s) hızla doğrusal bir yolda hareket eden 80 kg'lık bir kütlenin kinetik enerjisi şu şekilde hesaplanabilir: E k = 1 2 ⋅ 80 kg ⋅ ( 18 m/s ) 2 = 12 , 960 J = 12.96 kJ {\displaystyle E_{\text{k}}={\frac {1}{2}}\cdot 80\,{\text{kg}}\cdot \left(18\,{\text{m/s}}\right)^{2}=12,960\,{\text{J}}=12.96\,{\text{kJ}}} Aynı zamanda, hareket halindeki bir cismin kinetik enerjisi, cismi hareketsizlikten ( v {\displaystyle v} =0[m/s]) anlık süratine ( v {\displaystyle v} ≠0[m/s]) getirmek için cisme uygulanan işe eşittir: E k = F s {\displaystyle E_{\text{k}}=Fs} F {\displaystyle F} : yerdeğişim doğrultusundaki net kuvvetin skaler büyüklüğü ( Newton (N) ) s {\displaystyle s} : yerdeğişimin skaler büyüklüğü ( metre (m) ) Kinetik enerji cismin momentumu ile de formüle edilebilir: E k = p 2 2 m {\displaystyle E_{\text{k}}={\frac {p^{2}}{2m}}} p {\displaystyle p} : momentumun skaler büyüklüğü (kg m/s) m {\displaystyle m} : kütle Denklem türetimi Bir cismin konumu, sabit bir F kuvveti ile kuvvete paralel x yerdeğişirse , yapılan W iş şu olur: W = F ⋅ x {\displaystyle {\mathit {W}}=\mathbf {F} \cdot \mathbf {x} } Newton'un İkinci Kanunu , bir cisme etkiyen sabit net kuvvetin, sabit kütleli bir cisme kütlesi ile ters orantılı sabit bir ivme kazandırdığını bildirir: F = m a {\displaystyle \mathbf {F} =m\mathbf {a} } m {\displaystyle m} : kütle a {\displaystyle \mathbf {a} } : ivme Kinematik denklemlere göre yerdeğişimi, hızın ve zamanın fonksiyonudur: ( v ⋅ v ) = v 2 = 2 a ⋅ x {\displaystyle (\mathbf {v} \cdot \mathbf {v} )=v^{2}=2\mathbf {a} \cdot \mathbf {x} } x = a t 2 2 {\displaystyle \mathbf {x} ={\frac {\mathbf {a} t^{2}}{2}}} v {\displaystyle \mathbf {v} } : hız v {\displaystyle v} : sürat t {\displaystyle t} : zaman İkinci denklemdeki F ve üçüncü denklemdeki x terimleri birinci denkleme konulursa, iş-kinetik enerji ilişkisi türetilmiş olunur: W = m a ⋅ a t 2 2 = m ( a ⋅ a ) t 2 2 = m a 2 t 2 2 = m ( a t ) 2 2 = m v 2 2 {\displaystyle {\mathit {W}}=m\mathbf {a} \cdot {\frac {\mathbf {a} t^{2}}{2}}={\frac {m(\mathbf {a} \cdot \mathbf {a} )t^{2}}{2}}={\frac {ma^{2}t^{2}}{2}}={\frac {m(at)^{2}}{2}}={\frac {mv^{2}}{2}}}

Dönme kinetik enerjisi Kütle merkezinden geçen bir doğru etrafında dönen cisimlerin sahip olduğu kinetik enerjidir. E k i n = 1 2 I ω 2 {\displaystyle E_{kin}={1 \over 2}I\omega ^{2}} ile ifade edilir. ω {\displaystyle \omega } : Açısal hız (radyan/sn) I {\displaystyle I} , eylemsizlik momenti Formülün türetilişi ω {\displaystyle \omega } açısal hızıyla dönen bir cismi parçalara ayırırsak, tüm parçaların toplam enerjisi bize cismin kinetik enerjisini verir. Yani ∑ E k i n = E k i n 1 + E k i n 2 + E k i n 3 + ⋯ {\displaystyle \sum E_{kin}=E_{kin1}+E_{kin2}+E_{kin3}+\cdots } ∑ E k i n = m 1 v 1 2 2 + m 2 v 2 2 2 + m 3 v 3 2 2 + ⋯ {\displaystyle \sum E_{kin}={m_{1}v_{1}^{2} \over 2}+{m_{2}v_{2}^{2} \over 2}+{m_{3}v_{3}^{2} \over 2}+\cdots } Düzgün dairesel hareket yapan cisimlerde aşağıdaki eşitlik vardır: v = ω r {\displaystyle v=\omega r} yerine yazarsak ∑ E k i n = m 1 ω 2 r 1 2 2 + m 2 ω 2 r 2 2 2 + m 3 ω 2 r 3 2 2 + ⋯ {\displaystyle \sum E_{kin}={m_{1}\omega ^{2}r_{1}^{2} \over 2}+{m_{2}\omega ^{2}r_{2}^{2} \over 2}+{m_{3}\omega ^{2}r_{3}^{2} \over 2}+\cdots } paranteze alalım ∑ E k i n = ω 2 2 ( m 1 r 1 2 + m 2 r 2 2 + m 3 r 3 2 + ⋯ ) {\displaystyle \sum E_{kin}={\omega ^{2} \over 2}(m_{1}r_{1}^{2}+m_{2}r_{2}^{2}+m_{3}r_{3}^{2}+\cdots )} İşte bu ifadenin parantez içindeki kısmına eylemsizlik momenti denir ve I {\displaystyle I} ile gösterilir. Cismin şekline bağlıdır. E k i n = 1 2 I ω 2 {\displaystyle E_{kin}={1 \over 2}I\omega ^{2}}

Yüksek hızda kinetik enerji Newton mekaniği'nin yasaları, sadece ışık hızına kıyasla küçük hızlarda hareket eden parçacıkların hareketlerini tanımlamada geçerlidir. Parçacık hızları c ile karşılaştırılabilir olduğunda, Newton mekaniğindeki denklemler, yerini görelilik teorisinin öngördüğü daha genel denklemlere bırakır. Görelilik teorisine göre, çok büyük v {\displaystyle v} hızıyla hareket eden m {\displaystyle m} kütleli bir parçacığın kinetik enerjisi: E k = m c 2 1 − v 2 c 2 − m c 2 {\displaystyle E_{k}={\frac {mc^{2}}{\sqrt {1-{\frac {v^{2}}{c^{2}}}}}}-mc^{2}} ile verilir. Bu ifadeye göre c {\displaystyle c} -den daha büyük hızlar yoktur. Çünkü v {\displaystyle v} , c {\displaystyle c} -ye yaklaşırken E {\displaystyle E} sonsuza ilerler.