電子の数密度を 、静電ポテンシャルを と書くことにする。最初は、電子は一様に分布しているので各点は正味でゼロ電荷となり、したがって も初期状態では一定となる。
そこに、原点に固定点電荷 を導入する。その電荷密度分布は と書ける。ここで、 はディラックのデルタ関数である。系が平衡状態に復帰したのちの電子密度と静電ポテンシャルの変化をそれぞれ と書くことにする。電荷密度と静電ポテンシャルはマクスウェルの方程式により次のように関係づけられる
ここで、 はボルツマン定数である。 に対して摂動を加え、一次まで指数関数を展開すると、以下を得る。
ここで次のように定義する。
関連する長さ はデバイ長と呼ばれる。デバイ長は古典プラズマのスケールにおける基本的な長さである。
トーマス–フェルミ近似.
トーマス–フェルミ近似においては、系は低温に保たれ、電子の化学ポテンシャル（フェルミ準位）が一定に保たれる（後者の条件は、実際の実験においてはグランドに対する電位差が常に一定に保たれるよう流体と電気的な接触を保つことに対応する）。化学ポテンシャル は電子を流体に追加するときのエネルギーと定義される。このエネルギーは運動エネルギー部分 とポテンシャルエネルギー部分 に分けられる。化学ポテンシャルは一定に保つので、次のように書ける。
極低温においては、電子の振る舞いは自由電子ガスと呼ばれる量子力学的モデルに近づく。したがって、 を自由電子ガスに電子を追加するエネルギー、すなわち単純にフェルミエネルギー により近似する。フェルミエネルギーと電子の（スピン縮退度を含む）密度との間には次のような関係式が成り立つ。
一次の摂動まで考えると、次を得る。
ここで、次のように定義した。
これはと呼ばれる。
この結果は電子同士の相互作用を無視する自由電子ガス模型の結果から導かれているため、トーマス–フェルミ近似は電子密度が低く、粒子間相互作用が比較的弱い場合にのみ有効である。
遮蔽されたクーロン相互作用.
これはと呼ばれる。その解は次のように得られる。
プラズマ遮蔽への古典力学的多体問題アプローチ.
量子力学的遮蔽.
パリ変奏曲
『パリ変奏曲』（パリへんそうきょく）は宝塚歌劇団のミュージカル作品。
雪組公演。
概要.