種類.
村の土地利用.
ベガ計画.
ランダー.
バルーン.
ハレーミッション.
司馬晏
生涯.
子孫.
量子統計力学
量子統計力学（りょうしとうけいりきがく、 ）とは、量子力学的な系を扱う統計力学の手法。統計力学の基礎づけは量子力学に拠っているため、広義には統計力学一般を意味し、狭義には古典近似を用いないモデルを指す。対義語は古典統計力学。
古典統計力学と量子統計力学.
背景.
熱放射・空洞放射.
格子振動.
同様な問題は、固体内の格子振動でも見られる。古典統計力学によると、線形近似の下で、各原子が平均して だけのエネルギーをもつことになるので、固体のモル比熱は ということになるが、低温になるにつれて、実際の比熱はこれより著しく小さくなり、絶縁体の結晶の例では、比熱が低温では温度の三乗 に比例していることが知られている。これも格子振動を量子化することによって見事に説明される。
ボース粒子・フェルミ粒子.
熱力学.
分配関数 の対数をとることによって得られるヘルムホルツの自由エネルギー は、相互作用があって複雑な多粒子系の場合でも、古典統計力学では運動エネルギーからの寄与が分離して、これだけはまったく一般的に簡単な表式で与えられてしまう。ハミルトニアン、
の運動エネルギー項 とポテンシャル・エネルギー項 が交換可能ならば、指数関数 は指数関数の積 に分離することができる（ を用いる）。不確定性関係より、両者は可換ではないが、交換関係の寄与は充分高温 (β が充分小さい) ならば無視できるため、可換だと思える。指数関数の積に書き直すことができれば、あとは通常の数と同様に扱えるため、ヘルムホルツの自由エネルギーを、運動エネルギーによる部分とポテンシャル・エネルギーによる部分とに分離することができる。
このような古典近似とは別に、場の量子論におけるファインマン・ダイアグラムと同様の摂動計算によって、量子系の自由エネルギーの近似を得ることができる。
量子状態.
量子力学において、対象とする系の完全な情報が得られている場合には、系の状態はヒルベルト空間における状態ベクトル によって表される。このとき物理量 の期待値は により得られる。
エルゴード仮説.