以上のように電位から電場を求めることができ、逆に電場から電位を求めることができることが知られているため、電磁気的な現象は電場と電位のどちらを使っても記述できる。
これが電位という概念を考える理由の一つである。
電位は重ね合わせの原理を満たすので複数の点電荷がある場合の電位は、おのおの点電荷がつくる電位の総和になる。
しかしそうでない場合は電磁誘導が原因で一般には値が経路に依存してしまうので、電位の概念を定義することができない。
従って静磁場以外のケースでは電位の概念に電磁誘導による影響分を補正を加えた電磁ポテンシャル(のスカラー・ポテンシャル部分)を用いる必要がある。
例えば電位差は（差を取るとき定数がキャンセルされるので）基点によらず同じ値になる。
数式による説明.
定義.
で表されているとする。
とも表記する。
基点に関して.
電位の定義は基点の選び方に依存するものの、基点を取り替えても積分定数が変わるだけであるので、
基点は無限遠点を選ぶ場合が多い。
電位を無限遠への飛ばし方によらず定義できる。
性質.
対応させる関数とみなせる。
この関数の勾配は以下を満たす:
従って前述の式は電位が電場のポテンシャルであることを意味する。
ポテンシャルは(もし存在すれば)定数を除いて一意であることを簡単に示せる。
従って電場のポテンシャルは、前述したものかそれに定数を加えたもののみである。
静磁場では電位の定義が経路に依存しないことの証明.
となることを示す。
このためにいくつか記号を定義する。
となるので、左辺第二項を移項することで欲しい式が示せる。
静磁場とは限らない場合への拡張.
静磁場とは限らない場合マクスウェル方程式の一式
静磁場とは限らないケースでは電位の経路非依存性がいえない。
スカラー・ポテンシャルは静磁場とは限らない場合における電位の代替概念である。
静磁場の場合スカラー・ポテンシャルは前述の電位の定義と一致する。
また電磁ポテンシャルは相対論と相性がよく、ローレンツ変換に対する不変性を示すことができる。
電気工学において.
で与えられる。