現在耕年の（主に関東大震災で仙台に帰って以降の）作品は、瑞巌寺宝物館、仙台市博物館、福島美術館などに複数点ずつ所蔵されている。
電磁場テンソル
定義.
電磁場の強度（） は二階のテンソル
と定義される。
である。
である。
と表される。
あるいは各成分毎に
と書くことが出来る。
具体的には
である。上付きの
となる。それぞれ行列の形で表せば
となる。
双対テンソル.
完全反対称テンソル を用いれば、電磁場の強度 に双対なテンソル
が定義される。
具体的には
であり、行列の形で表せば
となる。
媒質中の電磁場.
媒質中での電磁場を表す電束密度 と磁場の強度 は、電磁場の強度と同様に二階のテンソル によって相対論的な形式で記述される。
それぞれの成分は具体的には
である。このテンソル はサブ電磁テンソルとも呼ばれる。
サブ電磁テンソル は電磁場の強度 と
で関係付けられる。ここで は分極テンソルであり、その成分は誘電分極 と磁化 である。
具体的には
である。
サブ電磁テンソル と分極テンソル をそれぞれ行列の形で表せば
である。
球座標表示.
であり、電磁場強度 として
が得られる。
平坦な時空のミンコフスキー計量とその逆行列は球座標において
であり、電磁場強度の添え字を上げると
となる。
例えば、原点に点電荷 が存在するときの電磁場テンソルは
で表される。
マクスウェルの方程式.
電磁場テンソルによって、相対論的な形でマクスウェルの方程式を記述することができる。
定義からビアンキ恒等式
が成り立つ。
双対テンソルを用いれば
と表すことも出来る。
と対応する。
自由空間における電磁場の運動方程式は
と表される。
と対応する。
媒質中の運動方程式.
媒質中の運動方程式は
と表される。
成分ごとにそれぞれ
である。
ローレンツ力.
電磁場テンソルは荷電粒子に作用するローレンツ力を相対論的に記述する際に現れる。
相対論的な粒子の位置を で表すとき、電荷 を帯びた荷電粒子に作用するローレンツ力は
となる。
一般相対論.
となる。ビアンキ恒等式は定義から成り立つので変更を要しないが、運動方程式は
であり、共変微分への置き換えが必要となる。
高木修二
高木 修二
衛星インターネットアクセス
歴史.
挑戦と限界.
シグナルのレイテンシ.
低レイテンシには不向きな静止衛星.