ベクトル空間 からその二重双対 への標準的な（自然な）線型準同型 が
と置くことにより定まる。この写像 必ず単射になる。これが同型となるのは が有限次元のとき、かつそのときに限る。実際、ベクトル空間とその二重双対との間の、この同型写像は自然同型の原型的な例となっている。無限次元のヒルベルト空間は、代数的な二重双対ではなく、連続的な二重双対に同型なので、この反例にはならない。
線型写像の転置写像.
線型写像 に対し、その転置（または双対） は
で定義される。得られた汎函数 は の に沿った引き戻しと呼ばれる。
任意の および に対し恒等式
が満足される。ここで左辺の括弧 は とその双対との双対性を表す内積であり、右辺のは とその双対との双対性を表す内積である。この等式は転置を特徴づけるものであり、形の上では随伴の定義と同じである。
対応 は から への線型作用素の空間から から への線型写像の空間への単射線型写像を与える。この線型準同型が同型となるのは が有限次元のときであり、かつそのときに限る。 の場合には、先の線型写像の空間は実際は写像の合成に関して多元環を成し、先の対応は多元環の、即ち を満たす線型同型となる。圏論の言葉で言えば、ベクトル空間の双対と線型写像の転置をとる操作は、 上のベクトル空間の圏 からそれ自身への反変函手である。このとき、転置の転置 が二重双対空間への自然な単射によって と同一視されていることに注意。
線型写像 を および の基底に関して行列 で表すとき、 は および の双対基底に関して転置行列 によって表され、転置写像の名の由来となっている。あるいはまた を が左から列ベクトルに作用すると見るとき、 は同じ行列によって右から行ベクトルに作用するものと表現することができる。これらの観点は 上の標準内積をもちいて関係づけることができ、行ベクトルの空間は列ベクトルの空間の双対と同一視される。
商空間と零化域.
 上のベクトル空間 の部分集合 に対し、 の における零化域 は、任意の に対して を満たす線型汎函数 全体の成す集合と定義される。すなわち、 は への制限が消えているような線型汎函数 全てからなる。