また複雑な分子構造の高分子で物質では応力と変形に時間的なズレが生じ、遅延弾性や応力緩和といった現象が起こる事がある。
等方かつ線形な弾性体の運動方程式.
弾性体の場合、弾性体上の各点の運動速度が小さい。従って連続体の運動方程式
の左辺は物質微分の定義 より
であるが、第二項はに関する二次の微小量であるので無視できる。
さらにの時間変化が無視できるほど小さいとすれば、
弾性体が等方かつ線形であれば、 より 各に対し、
よって等方かつ線形な弾性体の運動方程式は以下のようになる
流体.
静止状態にある流体の任意の点に対し、 における法線方向の法線応力はの形に書け、しかもは
のみに依存し、法線に依存しない事が簡単に証明できる。
応力を静水圧という。
が正のとき静水圧は圧力であり、負のとき静水圧は張力である。流体が気体もしくは熱平衡状態にある液体であれば は常に正である事が知られているが、準熱平衡状態にある液体ではが負になる事もありうる。これを負圧といい、樹木による樹液の吸い上げや地面の凍上で観測される現象である。
運動状態においても接線応力が生じない流体を完全流体という。オイラーの時代には流体はどれも完全流体としてモデル化されていたが、接線応力が無いという事は、運動している流体の中に棒をさしても一切抵抗を受けないという事なので直観に反する（ダランベールのパラドックス）。
こうした事情から、流体であっても運動している際には抵抗を受けるものとしてモデル化されるようになった。運動している流体の応力が
と歪み速度テンソルの一次式で記述できる流体をニュートン流体、そうでない流体を非ニュートン流体という。
と書ける。さらに流体が等方性を満たせば、弾性体の時と同様の議論により
が成立する。
、 、 より、
流体の運動方程式.
等方なニュートン流体であれば より、 各に対し、
であるので、これを連続体の運動方程式
に代入する事で、等方なニュートン流体の運動方程式が得られる。
やは流体の圧力や温度に依存するが、こうした影響が小さいとすれば やは定数だと見なせるので、の式の右辺はより
となる。ここではラプラシアンである。
よってよりナビエ・ストークス方程式
が従う。
黄金の風
概要.