全ての について上記のフーリエ変換を行えば、共振器の完全なモードスペクトルが得られる。
一般エアリー分布: 内部共鳴増強因子.
共振器中を循環する電場 と共振器内へ入射する電場 との間には次のような関係式が成り立つ。
共振器内の光による物理過程のみを考えると、入射光強度と循環光強度との比は一般エアリー分布として次のように導出される。
 は入射光に対する共振器による周波数の関数としての内部共鳴増強因子を表わす（右図参照）。共鳴周波数 においては となり、内部共鳴増強因子は次のようになる。
その他のエアリー分布.
したがって、共振器内への透過光 に対するその他のエアリー分布 および入射光 に対するエアリー分布 は次のように書ける。
後方放射 は、実際には最初の反射光と後方透過光とが干渉するため測定することができない。これらの干渉の結果、観測可能な光のエアリー分布は以下のように書ける。
いかなる周波数に対しても、どんな干渉があったとしてもエネルギーが保存することはすぐに示すことができる。
外部共鳴増強因子（右図参照）は以下のようになる
共鳴周波数 においては が成り立つので、以下のように書ける。
 を循環場アプローチにより導出する場合、鏡を透過する光が だけ位相シフトを受けることを考慮して以下のように導出される。
また、 は往復減衰アプローチを適用して、 が共振器に入射したのち無限回往復するうち、毎往復ごとに透過する電場を蓄積して となると考えて導出することもできる。最初に透過してきた電場は段々と減衰し、共振器中の各回目の透過電場は次の漸化式で表わせる。
これを足し合わせるとこのようになる。
したがって は先述のアプローチによるものと同一となり、 も同一となる。
モードプロファイルの和としてのエアリー分布.
物理的には、エアリー分布は共振器の縦モードの和である。共振器内を循環する電場 から始めて、この電場が共振器の鏡の間で時間に対して指数関数的に減衰するようすをフーリエ変換して正規化するとスペクトル線形 が得られる。これを往復時間 で割ると循環電場の総和の縦分布と単位時間あたりの出力光のモードが得られる。
これを全ての縦モードについて総和をとると、
となり、エアリー分布 と一致する。