静的マイクロ磁気学の目的は、力学的平衡における磁化 の空間的分布を解明することである。ほとんどの場合、扱われる材料の温度はキュリー温度よりもかなり低いため、磁化係数 はいたるところ と等しい。この場合、問題は、「磁化配向ベクトル」もしくは「規格化磁化」と呼ばれる により記述される、磁化の空間的配向を解明することに帰着する。
力学的平衡は、次のように表わされる磁気エネルギーを最安定化することで達成される。
ここで、拘束条件として もしくは を課す。
このエネルギーへの寄与それぞれについて以下に説明する。
交換エネルギー.
交換エネルギーは、量子力学における交換相互作用を現象論的かつ連続体的に表わしたものであり、次のように書ける。
ここで は「交換定数」、 はそれぞれ の方向成分である。積分範囲は試料の体積全体に渡るものとする。
交換エネルギーは試料中の磁化配向ができるだけゆっくり変化することを選好するように作用する。このエネルギーは磁化が完全に一様となる際に最小となる。
異方性エネルギー.
磁気異方性は結晶構造とスピン軌道相互作用の組み合わせから生じる。一般的に書くと以下のようになる。
ここで、 は異方性エネルギー密度で、磁化配向の関数となる。 が最低エネルギーとなるような配向が沿う軸は「磁化容易軸」と呼ばれる。
時間反転対称性により、 は の偶関数であることが保証される。これを満たす最も単純な関数は以下のような関数である。
ここで、 は「異方性定数」と呼ばれる。この近似は「一軸磁気異方性」と呼ばれ、上式の場合の容易軸は 軸である。
異方性エネルギーは容易軸に沿った磁化配向が選好されるように作用する。
ゼーマンエネルギー.
ゼーマンエネルギーは磁化と外部磁場との相互作用エネルギーである。これは次のように書ける。
ここで、 は外部磁場、 はである。
ゼーマンエネルギーは外部磁場と平衡な磁化配向が選好されるように作用する。
反磁場エネルギー.
反磁場とは磁性試料が自身に及ぼす磁場である。反磁場エネルギーは以下のように書ける。
ここで、 はである。この場は磁化配向そのものに依存し、次の方程式系を解くことにより得られる。
ここで、 は「磁荷密度」と呼ばれることがある。これらを解くと、以下のようになる（の項も参照）。