ここで はビームウェストの中心における放射照度であり、定数 はビームの伝播している媒質の特性インピーダンスである。自由空間においては、 となる。
ビームパラメータ.
ガウシアンビームのふるまいと形状は以下にしめす一連のビームパラメータにより記述される。
ビーム幅またはスポットサイズ.
はレイリー範囲と呼ばれる量である。
レイリー範囲と共焦点パラメータ.
ビームウェストからレイリー範囲 だけ離れた点ではビーム幅 は以下のように与えられる。
この二つの点の間の距離は「共焦点パラメータ」もしくはビームの「焦点深度」と呼ばれる。
曲率半径.
 はビームを構成する波面の「」であり、以下のような位置の関数として与えられる。
発散角.
パラメータ は のときには に比例するものと見なせる。このことは、ビームウェストから離れればビームは円錐形とみなせることを意味する。直線 とビームの中心軸 との成す角度は、ビームの「発散角」と呼ばれ、以下のように与えられる。
ここで、の単位はラジアンである。
ビームウェストから遠いときのビームの拡がり角は以下のように与えられる。
発散角はビームウェストサイズ に反比例するため、より焦点サイズの小さいガウシアンビームは伝播するにつれてより速く拡がっていくことになる。逆に言えば、レーザービームの平行性を高く保つためには、半径は大きくしなければならない。このビーム幅と発散角との間の関係は回折に起因する。非ガウシアンビームでもこの効果はみられるが、ガウシアンビームはビーム幅と発散角との積が可能な限り小さい特殊例である。
ガウシアンビームの開口数は で定義される。ここで、 はビームの伝播する媒質の屈折率である。この定義式より、レイリー散乱は開口数により次の式で表わすことができることが導かれる。
グイ位相.
光軸上の「縦位相の遅れ」、もしくはグイ位相シフトは以下のように表わされる。
グイ位相シフトはガウシアンビームがビームウェストから離れた片側からもう片側に伝播するとき、平面波と同じ通常の位相シフト の他に だけ位相がずれることを示している。
複素ビームパラメータ.
ガウシアンビームのスポットサイズと曲率半径についての情報を次の一つの複素ビームパラメータ により表わすことができる。
この逆数 をとると、以下の式のように と , との関係が顕わに示される。