INPI-France/Brevets-Francais-2024-Chunked huggingface dataset:
Chaque élément déformable 200 est déformable élastiquement de sorte que, au repos, il présente une première épaisseur radiale e 1 (Figures 4 et 8) et, lorsqu’il est comprimé parallèlement à l’axe longitudinal X, il présente une deuxième épaisseur radiale e 2 (Figures 5 et 9) supérieure à la première épaisseur radiale e 1 , lesdites épaisseurs radiales e 1 , e 2 étant mesurées entre le bord radial interne 202 et le bord radial externe 204 de l’élément déformable 200. L’organe de blocage 164 est ainsi en configuration de verrouillage lorsque les éléments déformables 200 sont comprimés parallèlement à l’axe longitudinal X et en configuration de déverrouillage lorsque les éléments déformables 200 sont au repos (ou, du moins, lorsque la force de compression est relâchée).
A cet effet, chaque élément déformable 200 est formé et est de préférence constitué d’un matériau présentant un coefficient de Poisson strictement positif. Ainsi, chaque élément déformable 200 se dilate radialement lorsqu’il est comprimé longitudinalement. Ledit coefficient de Poisson est de préférence supérieur à 0,4, avantageusement supérieur à 0,45 et par exemple supérieur à 0,49. Ainsi, la dilatation de chaque élément déformable 200 sous l’effet de la compression se fait à volume presque constant, ce qui limite l’encombrement longitudinal.
Le matériau de chaque élément déformable 200 est par ailleurs choisi de manière à présenter un coefficient d’adhérence important, c’est-à-dire supérieur à 0,1.
Ledit matériau est typiquement un polyuréthane.
De préférence, lorsqu’il est au repos, chaque élément déformable 200 a, comme représenté, une dimension longitudinale (mesurée entre ses bords longitudinaux 206, 208) inférieure ou égale au quintuple, par exemple inférieure ou égale au double de son épaisseur radiale e 1 . Cela évite tout flambage de l’élément déformable 200 sous l’effet de la compression et permet que la variation d’épaisseur de l’élément déformable 200 résulte purement d’une dilatation radiale de l’élément déformable 200.
Toujours en référence aux Figures 4, 5, 8 et 9, le dispositif de verrouillage 160 comprend également un organe mobile 210, mobile en translation relativement au bâti 72 et à l’organe de blocage 164 entre une position rétractée, représentée sur les Figures 4 et 8, dans laquelle il laisse l’organe de blocage 164 libre d’être dans sa configuration de déverrouillage et une position déployée, représentée sur les et 9, dans laquelle il force l’organe de blocage 164 dans sa configuration de verrouillage.
A cet effet, l’organe mobile 210 délimite la deuxième 182 des butées 180, 182 entre lesquelles l’organe de blocage 164 est en enchâssé. L’organe de blocage 164 est ainsi interposé, suivant la direction de translation de l’organe mobile 210, entre l’organe mobile 210 et une butée solidaire du bâti 72, ici la butée 180, de sorte que chaque élément déformable 200 soit comprimé entre l’organe mobile 210 et la butée 180 lorsque l’organe mobile 210 est en position déployée et soit au repos (ou, plus généralement, moins comprimé) lorsque l’organe mobile 210 est en position rétractée.
La direction de translation de l’organe mobile 210 entre ses positions rétractée et déployée est en particulier la direction longitudinale (c’est-à-dire parallèlement à l’axe longitudinal X).
Dans l’exemple représenté, l’organe mobile 210 est logé dans l’évidement 184, entre l’organe de blocage 164 et l’épaulement 189.
- charge déposée par la première particule détectée correspondant au type de la première particule émise par le premier isotope lors de sa désintégration ;
- charge déposée par la seconde particule détectée correspondant au type de la seconde particule émise par le second isotope lors de sa désintégration.
La sous-étape de repérage vise à repérer dans les données enregistrées toutes les paires de particules vérifiant les critères ci-dessus.
La limite de temps de paire donnée est choisie en référence avec la période de demi-vie du second isotope radioactif. Cette limite de temps de paire est choisie inférieure à vingt fois la seconde période de demi-vie, et est de préférence égale à dix fois la seconde période de demi-vie.
La limite de temps de paire peut être choisie relativement plus petite si l’activité totale de l’échantillon solide est élevée.
La limite de temps de paire donnée est choisie typiquement suffisamment petite pour que les instants de détection respectifs des première et seconde particules détectées d’une même paire soient immédiatement consécutifs. En d’autres termes, la probabilité qu’une autre particule soit détectée entre les première et seconde particules est faible.
La limite spatiale de paire donnée est très inférieure à la taille de l’échantillon, et plus précisément à celle de la grande face 34. Elle est typiquement de l'ordre de 200 à 400 micromètres.
L’étape d’analyse de données comporte encore une sous-étape de comptage du nombre de paires repérées.
La sous-étape de comptage, par exemple, fournit le nombre de paires repérées pour chaque point de l’échantillon solide.
En d’autres termes, elle fournit le nombre de paires repérées émergeant en chaque point de l’échantillon.
La sous-étape de comptage permet également de fournir le nombre total de paires repérées.
Avantageusement, l’étape d’analyse des données comprend une sous-étape de cartographie dans l’échantillon radiologique des coordonnées spatiales des points d’émergence des premières et secondes particules détectées des paires repérées.
Cette cartographie fournit pour chaque point de l’échantillon radiologique le nombre de paires repérées émergeant audit point. Elle se présente sous une forme graphique, ou tabulée, ou sous toute autre forme adaptée.
Comme indiqué plus haut, les données relatives à la charge déposée par la particule détectée dans le système d’autoradiographie permettent de discriminer entre les particules β - et les particules α.
Le système d’autoradiographie peut par exemple fonctionner selon deux modes différents, le mode α et le mode électron.
En mode électron, le signal généré à l’anode 13 est traité avec un gain important dans l’électronique 43 du système d’autoradiographie. En effet, la charge déposée par les électrons est relativement faible. Le signal provenant du trajet de l’électron dans l’espace de dérive 25 est pratiquement impossible à distinguer du bruit de fond. Seul le signal créé dans le premier espace d’amplification 23 est suffisamment fort pour se distinguer du bruit de fond.
Si la fibre 335 est éclairée par le signal F, le photon P1 reste dans la fibre 330 avant, par exemple, de traverser en sortie de fibre un prisme 345 disposé sur un chemin de propagation D3. Similairement à ce qui a été décrit plus haut, un miroir 325, notamment un miroir de Bragg, peut être placé sur l’axe de propagation D3 afin de réfléchir le photon dans une direction souhaitée, par exemple vers le dispositif de protection 5 ou, directement de retour dans la fibre 330.
Si la fibre 335 n’est pas éclairée par le signal F, le photon P1 est transmis de la fibre 330 à la fibre 335. Le photon P1 ressort de la fibre 335 et traverse par exemple un prisme 340 avant d’être transmis par exemple vers l’instrument de mesure 35. Le prisme 340 est de préférence constitué d’un matériau dispersif permettant de faire ressortir la lumière d’éclairement par un endroit différent et dans une direction différente de celle du photon. Un miroir de Bragg (non représenté) ne renvoyant que ladite lumière d’éclairement et laissant passer le photon peut être placé entre la fibre 335 et le prisme 340, par exemple pour réfléchir ladite lumière d’éclairement dans une autre direction que vers le prisme 340 ou même dans la fibre.
Des lames antireflet (non représentées) peuvent être placées en entrée et sortie des prismes 340 et 345 et ajustées à la longueur d’onde du photon P1.
Dans un premier exemple de réalisation de modification de la direction de polarisation, le modificateur de direction de polarisation 32a comporte un empilement de lames 560, notamment des lames quart d’onde, orientées différemment les unes par rapport aux autres, comme illustré à la , de telle sorte qu’une onde circulaire 558 pénétrant dans l’une de ces lames quart d’onde ressorte en une onde 511 polarisée linéairement selon une direction associée à ladite lame.
Ces lames peuvent être conçues pour fonctionner avec des ondes 558 les pénétrant selon une direction parallèle à la bissectrice de leurs arrêtes 521 et 522. Ces lames sont de préférence composées de cristaux biréfringents uniaxes tels que par exemple du rutile. Ce cristal biréfringent peut composer toute leur masse ou bien être concentré sur une tranche par exemple sur l’une des arrêtes 523 traversées par l’onde 558, comme illustré à la .
Ces lames peuvent être juxtaposées les unes aux autres pour former une structure 524, comme illustré à la , de telle sorte que les ondes sortantes 511 ou 512 aient une polarisation linéaire dont la direction du champ électrique dépend du lieu de pénétration, dans l’assemblage 524, de deux ondes 558 ou 559 polarisées circulairement et de direction parallèle à la bissectrice des arrêtes 521 et 522.
Ainsi, une onde 556 de direction et de polarisation linéaire déterminées pénétrant dans la lame quart d’onde 551 la traverse selon la direction 557 pour y devenir de polarisation circulaire avant de pénétrer dans un cristal 552 dont l’indice de réfraction est ajustable, par exemple sous l’effet d’un champ électrique généré par des électrodes 516, puis de préférence pénètre dans un autre cristal 553 dont l’indice de réfraction est aussi ajustable, par exemple sous l’effet d’un champ électrique généré par des électrodes 517 générant un champ électrique perpendiculaire au champ généré par les électrodes 516.
Deux ondes 558 et 559 polarisées circulairement ressortent alors du cristal 553 et pénètrent dans l’assemblage 524 en des endroits différents selon la sélection de l’indice de réfraction imposée au cristal 553. La direction du rayon lumineux étant différente selon ces endroits, la direction des arrêtes 520 et 521 est de préférence différente pour chaque élément 560 de l’assemblage 524.
Sur le schéma illustré à la , les ondes 511 et 512 constituent donc deux possibilités pour le rayon lumineux de traverser l’assemblage 524. Ces ondes sortent de l’assemblage 524 polarisées linéairement selon des directions différentes et ayant une même direction de propagation mais en des endroits différents de la bordure 514 de l’assemblage 524. Elles pénètrent dans un autre cristal 554 dont l’indice de réfraction est ajustable électriquement par des électrodes 518 puis, de préférence, encore un autre cristal 555 dont l’indice de réfraction est aussi ajustable par des électrodes 519 créant un champ électrique perpendiculaire au champ créé par les électrodes 518, et dont les tensions sont ajustées en fonction de l’indice de réfraction sélectionné pour les cristaux 552 et 553, de telle sorte que les ondes lumineuses ressortent toujours du cristal 555 sous forme d'une onde 513 de même direction au même endroit 515.
Les cristaux 552, 553, 554 et 555 sont par exemple des cristaux liquides E7 de Merck aux bornes desquels les électrodes appliquent par exemple des tensions comprises entre 0 et 5000V si la distance entre les électrodes de chacune des paires est de 5 mm, permettant de faire varier leurs indices de réfraction entre 1,5 et 1,67. Les électrodes sont de préférence recouvertes d’un film diélectrique. Ces indices de réfraction modifiés par les champs électriques pouvant être différents selon la direction relative du champ électrique de la lumière et selon la direction du champ électrique, l’application de tensions électriques perpendiculaires successives permet de modifier l’indice de réfraction pour chacune des deux composantes de ladite lumière, celle-ci étant la superposition des ondes dont le champ électrique est perpendiculaire à la et des ondes dont le champ électrique est perpendiculaire à la direction de propagation et dans le plan de la figure.
Dans un deuxième exemple de réalisation (non représenté) de modification de la direction de polarisation, l’onde polarisée linéairement selon une direction déterminée pénètre dans une première lame quart d’onde transformant sa polarisation en polarisation circulaire, puis une deuxième lame quart d’onde transformant cette polarisation circulaire en une polarisation linéaire selon une direction ajustable dépendant de l’orientation de cette deuxième lame quart d’onde. L’orientation de la deuxième lame quart d’onde est obtenue par exemple par asservissement mécanique à un capteur, ou à un dispositif commandé électriquement permettant sa rotation, par exemple en frottant sur un arbre mis en mouvement par un matériau piézo-électrique ou par un dispositif à moteur électrique, par exemple à courant continu.
Dans un troisième exemple illustré à la , on utilise des cristaux liquides pour commander la rotation du champ électrique linéaire des photons incidents 526 polarisés linéairement selon une même direction de polarisation, qui commencent par exemple par traverser, de préférence perpendiculairement, l’une de deux électrodes transparentes 527 de 0,2 μm enrobée sur l’une de ses faces 528 d’un matériau orientant les particules de cristaux liquides 529 adjacentes à ladite face 527 dans la direction de la polarisation des photons incidents 526, puis traversent le cristal liquide 529 sur 2 μm avant de traverser la deuxième électrode transparente 527 dont la face 528, de préférence parallèle à la première électrode, est aussi enrobée d’un matériau permettant d’aligner les cristaux liquides mais dans une diction perpendiculaire à la direction imposée par l’enrobage de la première électrode. La direction des cristaux liquides entre les deux électrodes est ainsi graduellement modifiée de 0° à par exemple 60° par rapport à leur orientation initiale. L’application d’une tension électrique comprise par exemple entre 0 et 1 V réoriente graduellement les cristaux liquides pour leur imposer une direction dans l’axe de la direction de propagation des photons, réduisant ainsi graduellement l’écart d’indice de réfraction des cristaux liquides entre les deux polarisations perpendiculaires au déplacement des photons et le pouvoir rotatif du dispositif. Ce dispositif permet donc de sélectionner continument la direction de sortie de la polarisation du photon incident entre 0 et 60°.
Des dispositifs tels que celui illustré à la sont avantageusement utilisés dans un dispositif semblable à celui décrit plus haut et illustré à la , par exemple placé entre les lames 524 et 554, chacun de par exemple 4 éléments 560 permettant de placer la polarisation linéaire d’un photon incident dans l’une de quatre directions précises, par exemple -90°, -45°,0° et +45°, puis chacun des dispositifs décrits à la placés à la suite, et de préférence alignés avec la direction de propagation des photons sortant des dispositifs 560 qui les précèdent, permettant d’ajouter à cette rotation une rotation de n’importe quel angle par exemple compris entre 0 et 45°.
Comme mentionné plus haut, les récepteurs 3 et 4 ainsi que le dispositif 5 peuvent être munis de dispositifs destinés à compter les photons lors de leur absorption, et facultativement après leur attente de l’absorption de leur photon intriqué, qui peut s’accompagner d’un horodatage de leur arrivée, comme illustré à la . Cela peut permettre par exemple de commander la correspondance entre les paires de photons intriqués et les bits transmis.
Chaque photon déclenche par exemple le processus d’horodatage en arrivant au récepteur à l’étape 80, notamment en atteignant l’un des instruments de mesure 35 ou 5D. Suite à cet événement déclencheur, le récepteur 3 recopie par exemple à l’étape 82 le temps courant H sur l’horloge dudit récepteur, par exemple inscrite dans un registre R, sur un registre de mémoire libre M, de préférence après avoir soustrait du temps d’arrivée au détecteur 5D le temps de transit du photon dans le dispositif d’attente 5.
Un dispositif similaire (non représenté) peut être agencé au deuxième récepteur 4.
De préférence, les horloges permettant l’horodatage qui vient d’être décrit sont synchronisées pour les deux récepteurs 3 et 4, ce qui permet facultativement de définir des intervalles de temps de traitement des photons communs aux deux récepteurs, et de traiter les doubles paires "multiples" de photons émis par l’émetteur 2.
Le deuxième récepteur 4 peut par ailleurs comporter un commutateur 50 placé devant l’amplificateur optique 40, et est configuré pour absorber ou réfléchir le ou les photons éventuels non désirés PE2 qui atteignent le récepteur 4 après le photon P2 au cours d’un même intervalle de temps de traitement, comme représenté à la .
Le commutateur 50 est par exemple commandé par un mécanisme électronique (non représenté) lui-même commandé par les instruments de mesure 45 quand ceux-ci ou l’un d’eux détecte des photons.
Inversement, le photon P21 émis par l’émetteur 22 arrive en premier au récepteur 92, qui cette fois permet de transmettre une information vers le récepteur 91 qui reçoit le photon intriqué P22. Le mécanisme de transmission d’informations, notamment binaires, est par exemple similaire à ce qui a été décrit plus haut, aux figures 11 et 12.
On va maintenant décrire en référence à la une variante de mise en œuvre de l’invention, destinée à vérifier une non-écoute d’une information transmise par l’émetteur 2 et le cas échéant, à générer une clé partagée pour l’échange d’informations entre les récepteurs 3 et 4, à partir du transfert d’information que l’on sait ne pas avoir été écouté.
Le système de la a été modifié par l’ajout d’au moins un filtre polarisant 46 en entrée du récepteur 4, ce filtre ayant une direction de polarisation qui correspond à celle attendue pour les photons ayant voyagé depuis l’émetteur jusqu’au récepteur 4. Le filtre polarisant 46 est ainsi disposé en amont du changement de polarisation des photons initié par le récepteur 3 émettant l’information à destination du récepteur 4.
A l'état START2_C, le module de recherche 44 attend que l'étape de lecture initiée à l'état START1_C se soit déroulée correctement. Le passage de l'état START_2C à l'état RUN_C est réalisé lorsqu'un bit first_next est mis à la valeur logique "1" par le module de recherche 44.
A l'état RUN_C, le module de recherche 44 détermine les prochaines adresses de lecture read_data_address des paramètres de données dans la mémoire de données 30 et les prochaines adresses de lecture next_index des paramètres de contrôle dans la mémoire de contrôle 32. Le module de recherche 44 peut en outre fournir une donnée shift_data utilisée par le module d'interprétation 42 comme cela est décrit par la suite. Le passage de l'état RUN_C à l'état INIT_C est réalisé lorsque la donnée endw est inférieure ou égale à la donnée next_index et que le bit rep est à la valeur logique "0".
Le passage de l'état RUN_C à l'état REP_C est réalisé lorsque le module de recherche 44 a lu les derniers paramètres de données et paramètres de contrôle de la forme d'onde et que la forme d'onde doit être exécutée de façon répétée. Le passage de l'état RUN_C à l'état INIT_C est réalisé lorsque le module de recherche 44 a lu les derniers paramètres de données et paramètres de contrôle de la forme d'onde et que la forme d'onde doit être exécutée une seule fois.
A l'état REP_C, le module de recherche 44 réinitialise l'exécution de la forme d'onde. Le module de recherche 44 passe alors à l'état START1_C comme lors de la première exécution de la forme d'onde.
Le passage de l'état START_C, START1_C, START2_C, RUN_C, et REP_C à l'état INIT_C est réalisé lorsqu'un bit stop est mis à la valeur logique "1" par un système externe au circuit électronique 10. Ceci correspond à une instruction d'arrêt de l'exécution d’une forme d’onde.
La illustre un mode de réalisation d'un procédé de lecture des paramètres de contrôle dans la mémoire de contrôle 32 par le module de recherche 44 à l'état RUN_C.
Le module de recherche 44 doit être capable d’analyser et de lire une ligne de paramètres de contrôle dans la mémoire de contrôle 32 par cycle matériel. En effet, un groupe de rampes peut ne durer qu’un seul cycle matériel. Il faut donc pouvoir déterminer la prochaine adresse de lecture dans la mémoire de données 30 en un cycle matériel pour traiter le cas où plusieurs groupes de ce type s’enchaînent. Selon un mode de réalisation, le changement d'une adresse de lecture et la récupération des données peuvent coûter plus d'un cycle matériel, par exemple deux cycles matériel. Ainsi le module de recherche 44 doit pouvoir avoir accès "en avance" aux informations de la ligne de contrôle suivante. Selon un mode de réalisation, le module de recherche 44 lit les lignes deux par deux dans la mémoire de contrôle 32 et stocke, dans une mémoire tampon, les lignes impaires (Cycles[i+1] Index[i+1]). L’adresse de lecture wr_addr dans la mémoire de contrôle 32 est donc incrémentée deux par deux. De façon générale, selon la latence du module de recherche 44, une lecture de plus de deux lignes de la mémoire de contrôle 32 peut être prévue.
Lorsque le groupe de rampes se termine (ce qui correspond à la donnée current cycle égale à 0), le module de recherche 44 met à jour les adresses de lecture read_data_address, envoie au module d'interprétation 42 le prochain décalage de réalignement shift_data ainsi que la taille du groupe de rampe next_index pour gérer la transition vers le prochain groupe de rampe.
La représente un mode de réalisation du module d'interprétation 42.
Le module d'interprétation 42 comprend : - une première mémoire tampon 50 ; - une deuxième mémoire tampon 52 ; - un automate fini 54 ; - une mémoire de traitement 56 ; - un registre d'indice 58 ; et - une mémoire de sortie 60.
L'automate fini 54 comprend deux états RUN_D et INIT_D. A l'état INIT_D, l'automate fini 54 fournit des valeurs par défaut pour les données Value, Rest, Coeff, Offset. Le passage de l'état INI_D à l'état RUN_D est réalisé lorsque l'automate fini 44 met un bit start_D à la valeur logique "1". A l'état RUN_D, l'automate fini 54 détermine Nout points à chaque cycle matériel. Le passage de l'état RUN_D à l'état INIT_D est réalisé lorsque l'automate fini 44 met le bit start_D à la valeur logique "0".
La mémoire de données 30 est implémentée comme Nout blocs mémoire en parallèle, de ce fait, car nous lisons avec une fenêtre glissante non alignée avec Nout, il faut réaligner les données. C’est le module de recherche 44 qui détermine la valeur du décalage shift_data nécessaire au réalignement, décrit plus en détail par la suite.
A la lecture d'une nouvelle rampe au début d'une nouveau cycle matériel, l'automate fini 54 lit les données Start_val, Coeff, et Rest stockées dans la deuxième mémoire tampon 52 et les stocke dans la mémoire de traitement 56 . La donnée Start_val sur 14 bits de la deuxième mémoire tampon 52 est enregistrée sur 28 bits dans la mémoire de traitement 56 dans la donnée Value. Le paramètre de données Coeff sur 14 bits de la deuxième mémoire tampon 52 est enregistré sur 28 bits à virgule fixe dans la mémoire de traitement 56. Les Nout lignes de la première mémoire tampon 50 et de deuxième mémoire tampon 52 sont alors mises à jour.
A chaque cycle matériel, l'automate fini 54 détermine Nout points qui sont enregistrés dans la mémoire de sortie 60. Chaque point correspond à un ensemble de données comprenant la donnée Value, le paramètre de données Coeff, la donnée Dur, et la donnée Offset. Les Nout points enregistrés dans la mémoire de sortie 60 sont lus par le module d'interpolation 44 pour fournir Nout valeurs numériques du signal numérique Sn, selon la relation Math 1 décrite précédemment. La donnée Dur correspond à la durée par rapport à l’instant de la valeur Value et peut donc varier de 0 à (Nout-1)*Tdac. La donnée Offset correspond à un décalage de durée et est égale à un multiple de Tdac (éventuellement 0).