INPI-France/Brevets-Francais-2024-Chunked huggingface dataset:
Par exemple, au moins K bits sont distincts entre le multiplet principal attendu de passage de l’élément fonctionnel 3 dans la configuration cible et le multiplet de sécurité attendu de passage de l’élément fonctionnel 3 dans la configuration cible, K étant un entier inférieur ou égal au minimum entre N et M, K étant notamment supérieur ou égal à 4. Notamment, dans le cas ou N est égal à M, pour chacun de K bits du multiplet principal attendu de passage de l’élément fonctionnel 3 dans la configuration cible, situé à une position p dudit multiplet principal attendu, p ayant pour valeur un entier entre 1 et N, le bit en position p du multiplet de sécurité attendu de passage de l’élément fonctionnel 3 dans la configuration cible est distinct dudit bit dudit multiplet principal attendu.
Le module de contrôle 16 est configuré pour recevoir successivement dans le temps une première commande et une deuxième commande depuis le module d’interfaçage 18. Comme il sera décrit plus en détails ci-dessous, la première commande correspond à la commande principale.
Lors d’un fonctionnement nominal du module d’interfaçage 18, la deuxième commande correspond à la commande de sécurité. En effet, le module de contrôle 16 est destiné à recevoir la commande de sécurité après un temps au moins égal à la temporisation. Ceci est notamment dû au fait que la commande de sécurité soit générée après la temporisation. Lors d’une avarie du module d’interfaçage 18, il est possible que la deuxième commande corresponde, comme la première commande, à la commande principale.
C’est pourquoi des technologies d’éléments mémoires analogiques possédant une quasi-infinité d’états intermédiaires – les memristors – ont récemment été proposées pour être utilisées en tant que mémoires digitales multibits.
Une memristor est un composant dont la valeur de sa résistance électrique change, de façon permanente, lorsqu’un courant est appliqué. Ainsi, une donnée peut être enregistrée et réécrite par un courant de contrôle. Un tel comportement est notamment observé dans les mémoires à changement de phase, les jonctions tunnel ferroélectriques ou les mémoires redox à base d’oxydes tels que le TiO2.
De manière générale, le taux d’erreurs des mémoires multibits est cependant supérieur à celui des mémoires binaires traditionnelles.
Dans le cas des mémoires formées par des memristors, la reproductibilité et la stabilité des états de résistance intermédiaire n’est pas forcément très bonne ; notamment, il est observé une dérive de la valeur de résistance au fur et à mesure que l’état est lu (liée de fait à leur caractère memristif).
De ce fait, il est connu d’utiliser des codes de correction d’erreur qui complexifient les algorithmes de lecture/écriture et ralentissent le système.
Il existe donc un besoin pour une mémoire multi-états à taux d’erreur limité qui soit plus rapide.
A cet effet, la description décrit une jonction tunnel présentant un empilement formé par une barrière et deux électrodes, la barrière comprenant une couche en un matériau ferroélectrique, dite couche ferroélectrique, la couche ferroélectrique comportant au moins une structure topologiquement protégée présentant des propriétés, la jonction tunnel comportant, en outre, une unité de contrôle des propriétés de l’au moins une structure topologiquement protégée.
Selon des modes de réalisation particuliers, la jonction tunnel présente une ou plusieurs des caractéristiques suivantes, prise(s) isolément ou selon toutes les combinaisons techniquement possibles :
- la structure topologiquement protégée est choisie dans la liste constituée de : un skyrmion, un antiskyrmion, un méron, un antiméron, un hopfion, un biskyrmion, un skyrmonium et un skyrmion antiferromagnétique.
- le nombre de structures topologiquement protégées est inférieur ou égal à 10000 et chaque structure topologiquement protégée présente une taille comprise entre 1 nanomètre et 100 nanomètres.
- l’unité de contrôle comporte au moins une sous-unité choisie parmi une sous-unité de génération de structures topologiquement protégées et une sous-unité de destruction de structures topologiquement protégées.
- l’unité de contrôle comporte une sous-unité d’ajustement d’au moins une propriété de la structure topologiquement protégée, la sous-unité d’ajustement étant propre à contrôler la température ou à contrôler des contraintes par tension.
- chaque sous-unité comporte une source électrique ou une source optique.
- la jonction tunnel comporte, en outre, une sous-unité de lecture d’au moins une propriété des structures topologiquement protégées, la sous-unité de lecture étant propre à mesurer une résistance ou un indice optique.
- la couche ferroélectrique est réalisée en un matériau ferroélectrique choisi dans la liste constituée de Ba 1-x Sr x TiO 3 , PbTiO 3 , du Bi 1-x La x FeO 3 , du PbZr x Ti 1-x O 3 , du Hf 1-x Zr x O 2 ou du KNbO 3 , x étant une variable comprise entre 0 et 1.
- la barrière comporte au moins une couche diélectrique en contact avec la couche ferroélectrique, la couche diélectrique étant, par exemple, réalisée en un matériau choisi dans la liste constituée de SrTiO 3 , de KTaO 3 , de LaAlO 3 , de (Dy,Tb,Gd,Sm,Nd,La)ScO 3 , de NdGaO 3 , de HfO 2 , de ZrO 2 , de Y 2 O 3 et de Al 2 O 3 .
Un détecteur de neutrons selon chaque mode de réalisation de la présente invention est un détecteur à scintillation pour détecter les neutrons. Par conséquent, de manière similaire au détecteur de neutrons décrit dans la littérature de brevet 2, par exemple, il utilise un scintillateur absorbant les neutrons et émet ainsi une lumière fluorescente et un photodétecteur détectant la lumière fluorescente en combinaison. La présente invention est caractérisée par une structure du scintillateur ou par une forme de combinaison du scintillateur avec le photodétecteur. Ci-après, deux modes de réalisation se distinguant par la structure de base du scintillateur seront décrits. Premier mode de réalisation
La montre une vue en plan représentant une structure d'un scintillateur 10 utilisé dans un détecteur de neutrons selon un premier mode de réalisation, et la montre une vue en coupe transversale représentant cela. Ici, les neutrons à détecter entrent dans le scintillateur 10 depuis le côté négatif dans la direction z dans les schémas. Le scintillateur 10 a une structure stratifiée dans laquelle une couche de phosphore 11 et une couche de transmission de la lumière 12 sont stratifiées en alternance dans la direction z. La couche de phosphore 11 et la couche de transmission de la lumière 12 ont chacune une forme de film mince s'étendant dans les directions x et y dans les schémas. Bien que cinq couches de phosphore 11 et quatre couches de transmission de lumière 12 soient fournies dans les figures 1A, 1B, les nombres de couches sont fixés de manière appropriée.
La couche de phosphore 11 est constituée d'un phosphore qui émet une lumière fluorescente en absorbant l'énergie de particules chargées, et les particules chargées peuvent être détectées en détectant la lumière fluorescente. Ici, pour que le luminophore soit particulièrement sensible aux neutrons sans charge, un luminophore auquel est ajouté un isotope absorbant les neutrons est par exemple utilisé. Des exemples d'un tel luminophore sont un verre à scintillation déjà connu pour la détection des neutrons comme le 6 Li-glass:Ce 3+ . Plus précisément, le GS20, le KG2 (fabriqué par Scintacor) ou similaires sont utilisés. Pour obtenir une capacité de distinction n/γ suffisante, la quantité de luminescence provoquée par l'absorption de neutrons est de préférence de 1,5 MeVee ou plus en termes d'énergie équivalente des électrons (MeVee). La couche de transmission de lumière 12 est faite d'un matériau ayant une transmittance élevée pour la lumière fluorescente émise par le luminophore et n'absorbant que faiblement les neutrons. De plus, il est également préférable que la couche de transmission de la lumière 12 ait un indice de réfraction pour la lumière fluorescente proche de celui de la couche de phosphore 11, comme cela sera décrit plus tard, et qu'elle soit transparente à la lumière fluorescente, et les matériaux utilisés de préférence pour former la couche de transmission de la lumière 12 comprennent le quartz synthétique, le verre au plomb contenant légèrement de l'oxyde de plomb, ou similaire.
Avec une telle configuration, le scintillateur 10 voit sa capacité de distinction n/γ augmentée dans la détection des neutrons, et une détection des neutrons très efficace peut être réalisée grâce à cette capacité de distinction n/γ accrue. Ce point sera décrit ci-dessous. En général, un phosphore formant un scintillateur émet une lumière fluorescente en absorbant l'énergie des particules chargées. Lorsque la lumière fluorescente est détectée par un photodétecteur (tube photomultiplicateur) ou similaire à haute résolution temporelle, des photoélectrons sont générés sur la photocathode par la lumière fluorescente et sont amplifiés, produisant ainsi une sortie électrique pulsée selon la distribution temporelle de la luminescence. Le nombre de photoélectrons correspond à l'intensité de la luminescence, qui correspond à l'impulsion de sortie, appelée hauteur d'impulsion ou valeur de charge intégrée.
Dans ce cas, bien qu'il y ait une légère différence entre les neutrons et les rayons gamma dans la forme d'onde de l'impulsion de sortie, causée par une différence dans la forme de transfert d'énergie vers le luminophore à partir de ceux-ci, il est généralement difficile de faire une distinction entre l'impulsion de sortie produite par la fluorescence à un moment d'absorption des neutrons et l'impulsion de sortie produite par la fluorescence à un moment de transfert d'énergie à partir des rayons gamma, dans un cas où la quantité de lumière (nombre total de photons) est à peu près la même pour les deux types de fluorescence. Par exemple, même lorsque l'énergie d'émission au moment de l'absorption des neutrons dans le luminophore est de 4,78 MeV, comme cela décrit plus tard, l'énergie équivalente des électrons pour la quantité de luminescence correspondante est d'environ 1,6 MeVee dans le GS20 décrit ci-dessus. D'autre part, par exemple, les rayons gamma de 2,2 MeV subissent principalement une diffusion Compton dans le luminophore, où ils transfèrent une énergie continue d'environ 2,0 MeV et moins aux électrons du luminophore. Par conséquent, dans une zone où les hauteurs d'impulsion dues aux deux types de fluorescence se chevauchent, il est théoriquement impossible de distinguer les deux types de fluorescence à partir des hauteurs d'impulsion. Il est demandé de détecter les neutrons en les distinguant des rayons gamma même dans une telle situation.
De ce fait, le scintillateur 10 de la présente invention est configuré pour avoir une structure dans laquelle, lorsque des neutrons et des photons de rayons gamma sont incidents, l'intensité de luminescence (hauteur d'impulsion) est largement différente entre les neutrons et les photons de rayons gamma. Ainsi, il devient possible de les distinguer facilement à partir des hauteurs d'impulsion.
Tout d'abord, une description sera donnée de la sortie (distribution de la hauteur des impulsions de sortie) dans un cas où un type général de scintillateur est utilisé et où à la fois des neutrons et des rayons gamma sont présents. La est un diagramme illustrant schématiquement l’état. L'axe horizontal représente la hauteur d'impulsion des impulsions de sortie, qui correspond à l'énergie absorbée par le phosphore à partir d'un seul photon de neutron ou de rayon gamma. L'axe vertical représente la fréquence de détection des neutrons ou des photons de rayons gamma lorsqu'ils sont détectés en grand nombre.
Sur la , D1 est une distribution de la hauteur des impulsions de sortie dues aux neutrons dans le cas de l'utilisation d'un scintillateur habituel dont le corps entier est constitué d'un phosphore épais. Ici, l'énergie de pointe de la distribution correspond à une énergie d'émission constante due à la réaction nucléaire entre le 6 Li et les neutrons, qui sera décrite plus tard (l'énergie équivalente des électrons de la quantité de luminescence est de 1,6 MeVee dans le GS20, comme décrite ci-dessus). D'autre part, D2 est une distribution de hauteur d'impulsion pour les rayons gamma (2,2 MeV) lors de l'utilisation du même scintillateur. Ici, contrairement à la distribution D1 due aux neutrons, qui présente un pic unique comme décrit ci-dessus, la distribution due aux rayons gamma est large, car les rayons gamma génèrent un spectre continu causé par la diffusion Compton, qui s'étend de la proximité d'une énergie maximale des rayons gamma vers le côté à faible énergie. Comme indiqué ici, il est difficile, dans la région de chevauchement de D1 et D2, de distinguer les neutrons et les rayons gamma à partir des seules hauteurs d'impulsion.
En général, un luminophore formant le scintillateur émet une lumière fluorescente en absorbant l'énergie des particules chargées ayant une énergie suffisamment supérieure à celle nécessaire pour faire passer les électrons du luminophore de l'état fondamental à l'état excité. La longueur d'onde de la luminescence correspond à la différence d'énergie entre l'état excité et l'état fondamental, et les photons ayant la longueur d'onde de la luminescence sont générés en nombre correspondant à l'énergie absorbée par le phosphore et à la quantité d'énergie absorbée par unité de longueur ou similaire.
Ici, étant donné que les photons des rayons gamma transfèrent leur énergie aux électrons du luminophore en subissant une interaction électromagnétique avec les électrons, les particules chargées décrites ci-dessus sont les électrons, et une lumière fluorescente est émise par les électrons transférant leur énergie cinétique au luminophore. À cet instant, les électrons éjectés par les rayons gamma ont tendance à progresser dans la direction avant, selon la loi de conservation de la quantité de mouvement, et en particulier, la direction de progression des électrons ayant reçu une grande quantité d'énergie étant plus proche de la hauteur d'impulsion due aux neutrons devient plus proche de la direction d'incidence initiale des rayons gamma.
En revanche, les neutrons ne subissent pas d'interaction électromagnétique et, par conséquent, la probabilité d'absorption des neutrons des substances générales est faible. Toutefois, lorsque le luminophore contient un isotope absorbant les neutrons qui émet des particules chargées secondaires à haute énergie en absorbant les neutrons, des particules chargées secondaires à haute énergie sont générées par l'isotope absorbant les neutrons lorsqu'il absorbe les neutrons. Par exemple, lorsque le 6 Li, isotope absorbant les neutrons bien connus, est utilisé, la réaction est exprimée par l'équation (1).
C'est-à-dire que les particules chargées secondaires dans ce cas sont des particules α (noyaux de 4 He) et du tritium (noyaux de 3 H), qui ne dépendent pas de la direction dans leur distribution d'émission, contrairement aux électrons dans le cas du rayon gamma décrit ci-dessus, et sont émises dans des directions opposées tout en ayant des énergies cinétiques de 2,05 MeV et 2,73 MeV respectivement et au total d'environ 4,78 MeV, selon la loi de conservation de la quantité de mouvement. Par la suite, les électrons du phosphore sont excités par les particules chargées secondaires, et une lumière fluorescente est émise de la même manière. Il en va de même pour d'autres isotopes absorbant les neutrons (par exemple, 10 B), où l'énergie est transférée à partir de particules secondaires, mais ces dernières peuvent être d'un type et d'une énergie différents de ceux décrits ci-dessus.
Ici, comme la masse de la particule chargée secondaire (noyau) > masse de l'électron (par exemple, masse de la particule α : masse de l'électron = 7300 : 1), lorsqu'elles ont presque la même énergie, l’équation vitesse de la particule chargée secondaire est un diagramme montrant schématiquement ces états. Dans ce diagramme, il est supposé que les photons gamma et les neutrons sont incidents à partir du côté gauche du diagramme.
Sur la , (A) dans la rangée supérieure, montre schématiquement une situation dans laquelle des électrons à haute énergie générés par des photons de rayons gamma transfèrent leur énergie et provoquent ainsi une luminescence dans un scintillateur 100 constitué d'un phosphore épais. D'autre part (B) dans la rangée du milieu et (C) dans la rangée du bas montrent des situations similaires pour des particules chargées secondaires générées par des neutrons, en comparaison. Ici, le diagramme est celui qui illustre une région ou similaire de luminescence, mais pas celui qui illustre la quantité totale de luminescence. En plus du fait que la vitesse des électrons est plus élevée que celle des particules chargées secondaires, comme décrites ci-dessus, la quantité de charge des électrons est la moitié de celle des particules α (particules chargées secondaires), par exemple. Comme l'énergie de transfert par unité de distance de transit (dE/dx) des particules chargées (électrons, particules chargées secondaires) est proportionnelle au produit du temps de transit (inversement proportionnel à la vitesse) et du carré de la quantité de charge, l’équation devient dE/dx des particules chargées secondaires > dE/dx des électrons. Par conséquent, dans le scintillateur 100, l’équation devient gamme de particules chargées secondaires (A), et ont une portée plus courte. Lorsque le scintillateur 100 est plus fin que la portée des électrons, la probabilité que les électrons ne puissent pas transférer toute l'énergie au scintillateur 100 devient élevée, et la hauteur d'impulsion est réduite par rapport au cas où le scintillateur 100 est suffisamment épais.
D'autre part, étant donné que les particules chargées secondaires de haute énergie générées par l'absorption de neutrons transfèrent une grande quantité d'énergie par unité de distance de transit, elles n'ont besoin que d'une courte distance pour transférer toute l'énergie, par exemple, plusieurs μm pour les particules α et plusieurs dizaines de μm pour 3 H, dans le phosphore GS20.
Par conséquent, lorsqu'un isotope absorbant les neutrons est contenu dans un luminophore, l'épaisseur du luminophore peut être fixée à un niveau permettant le transfert de presque toute l'énergie cinétique des particules chargées secondaires dans l'absorption des neutrons, et permettant le départ immédiat des électrons à haute énergie générés dans l'interaction avec les photons des rayons gamma. Lorsque l'épaisseur est ainsi réglée, dans la , contrairement à ce que la distribution de la hauteur d'impulsion due aux neutrons D1 soit idéalement maintenue sans changement, la distribution de la hauteur d'impulsion due aux rayons gamma change de D2 à D3 présents du côté de l'énergie inférieure. En fixant une valeur seuil T entre les distributions D1 et D3, il est possible de déterminer que les neutrons ont été détectés lorsqu'une hauteur d'impulsion détectée est égale ou supérieure à T, et que les rayons gamma ont été détectés lorsque la hauteur d'impulsion est inférieure à T.
Une borne peut comprendre deux dispositifs selon l’invention. Une telle borne comporte deux plaques émettrices 2, situées par exemple sur deux de ses côtés opposés, et deux logements 3, situés par exemple sur deux de ses côtés opposés. Les logements 3 peuvent être adjacents et former une ouverture unique dans la borne.
Une borne, par exemple de plus grande taille, peut encore comprendre trois dispositifs selon l’invention ou plus.
Le logement 3 comporte de préférence un moyen de positionnement. Le moyen de positionnement permet de positionner correctement la pédale 4 dans le logement 3, de façon à ce que le cycle 1 et donc la plaque réceptrice 5 soit bien positionnée par rapport à la plaque émettrice 2. Le moyen de positionnement peut être une butée pour la pédale 4. Il peut être prévu que la butée soit escamotable, et par exemple s’escamoter si l’utilisateur exerce une certaine pression pour libérer la pédale 4.
Le logement 3 peut encore comporter un moyen de verrouillage 10 antivol, permettant de verrouiller la pédale 4 du cycle 1 en position dans le logement 3, et de s’assurer qu’une personne non autorisée ne puisse l’en sortir, et donc déplacer le cycle 1. Le moyen de verrouillage 10 peut par exemple exercer une action de blocage mécanique, en bloquant la pédale 4 entre deux éléments exerçant une pression vers la pédale 4. Le blocage peut par exemple être commandé par un poussoir, activé par la pédale 4 lors de son insertion dans le logement 3. Le verrouillage par exemple être réalisé par une gâche magnétique. Le verrouillage est de préférence activé ou désactivé par une commande connectée, communiquant par exemple avec le smartphone de l’utilisateur. Ainsi l’utilisateur du cycle 1 peut le laisser pour charger sa batterie, sur un dispositif situé dans l’espace public, sans avoir besoin d’utiliser un moyen antivol classique tel qu’un cadenas de vélo. Alternativement il peut utiliser un moyen antivol classique et activer le moyen de verrouillage du dispositif, la combinaison des deux permettant de réduire les risques de vols.
Dans un mode particulier de l’invention, le dispositif comportant un logement 3 et un moyen de verrouillage 10 antivol ne comporte pas de plaque émettrice 2. Le dispositif peut alors être utilisé pour disposer un cycle 1 de manière à empêcher qu’il soit volé.
La présente invention concerne aussi un ensemble comportant un dispositif de charge selon l’invention et un cycle 1 à assistance électrique. Le cycle 1 comporte une plaque réceptrice 5 comprenant un moyen de réception d’énergie par résonance magnétique, et un pédalier comportant au moins une pédale 4. La pédale 4 du cycle 1 est disposée au moins partiellement dans le logement 3 du dispositif. De préférence, l’intersection des projections sur le sol du pédalier et de la plaque émettrice 2 du dispositif est non nulle. Ainsi si la plaque réceptrice 5 est située sur le cadre du cycle 1, ou proche du cadre, elle peut être rapprochée au plus proche de la plaque émettrice 2, l’encombrement horizontal de la pédale 4 étant repris au moins partiellement par le logement 3.
La distance maximale entre les plaques émettrice 2 et réceptrice 5 est par exemple de 8 cm, ce qui permet un chargement efficace de la batterie du cycle 1.
La présente invention concerne enfin un procédé d’utilisation d’un dispositif selon l’invention pour charger une batterie d’un cycle 1 à assistance électrique, comportant au moins les étapes suivantes :
insertion au moins partielle d’une pédale 4 du cycle 1 dans le logement 3 du dispositif, le cas échéant, verrouillage de la pédale 4 dans le logement 3 au moins par un moyen de verrouillage antivol situé dans le logement 3, émission d’énergie par résonance magnétique de la plaque émettrice 2 vers une plaque réceptrice 5 dudit cycle 1.
L’invention permet de charger la batterie d’un cycle 1, sans sortir la batterie de son emplacement dans le cycle 1, en positionnant très facilement le cycle 1 par rapport au dispositif de charge.
Système pour la manœuvre d’un engin marin La présente invention se situe dans le domaine naval et concerne un système de mise à l’eau et de récupération d’engin marin ou sous-marin (L.A.R.S., pour « Launch And Recovery System » ) capable, d’une part de soulever l’engin depuis l’eau jusqu’à un système de remorquage embarqué à un navire porteur, et d’autre part de descendre l’engin du navire porteur jusqu’à la mer. Elle s’applique notamment à la mise à l’eau d’engins sous-marins remorqués ou autonomes, ces derniers étant alors munis d'un lien temporaire pendant les phases de mise à l'eau et de récupération.