Procédé (400) de détermination d’un point de fonctionnement de conversion spin/charge optimal dans un système (SYS) comprenant d’un couple (CP) de boites quantiques (QD) comprenant une première boite quantique (QD1) et une deuxième boite quantique (QD2), le couple (CP) de boites quantiques (QD) contenant deux particules chargées (PC) et adoptant un premier état de charge (2,0) dans lequel les deux particules chargées (PC) sont dans la première boite quantique (QD1), un deuxième état de charge (1,1) dans lequel chaque boite quantique (QD) contient une particule chargée (PC), ou un troisième état de charge (0,2) dans lequel les deux particules chargées (PC) sont dans la deuxième boite quantique (QD2), l’état de charge étant fonction de la tension appliquée à au moins deux grilles, la valeur de ces tensions venant définir un point de fonctionnement du couple (CP) de boites quantiques (QD) ; les particules chargées (PC) adoptant un premier état de spin, dit état de spin singulet S, ou un deuxième état de spin, dit état de spin triplet parmi l’état de spin triplet T0 ou l’état de spin triplet T+/T-, le procédé (400) comprenant : une étape de détermination d’un point de fonctionnement associé au chargement d’un état singulet dans le couple (CP) de boites quantiques (QD) ; et, pour une pluralité de point de fonctionnement de conversion (P21) : une étape (4E1) d’initialisation du système dans l’état de spin singulet à l’aide du point de fonctionnement associé au chargement d’un état singulet dans le couple (CP) de boites quantiques (QD), le point de fonctionnement à l’issue de l’étape (4E1) d’initialisation étant associé au premier état de charge ; une étape (4E2) de conversion spin/charge de l’état de charge du système à l’aide d’un point de fonctionnement de conversion (P21) ; une étape (4E3) de mesure du signal mesuré par le moyen de détection de l’état de charge pour l’état de charge ainsi converti ; une étape (4E4) d’initialisation du système dans un état de spin pouvant prendre soit l’état singulet soit l’état triplet T0 ou T+/T- selon une probabilité fixée, dit état de spin mixte, à l’aide du point de fonctionnement associé au chargement d’un état singulet dans le couple (CP) de boites quantiques (QD) ; une étape (4E5) de conversion spin/charge de l’état de charge du système à l’aide du point de fonctionnement de conversion (P21) de sorte à obtenir un état de charge mixte ; une étape (4E6) de mesure du signal mesuré par le moyen de détection de l’état de charge pour l’état de charge mixte ainsi convertie ; une étape (4E7) de détermination de la différence entre le signal mesuré pour l’état de charge associé à l’état de spin singulet et le signal mesuré pour l’état de charge associé à l’état de spin mixte ; les deux étapes (4E3,4E6) de mesure étant effectuées à un point de fonctionnement associé à un régime totalement isolé (P iso ) dans lequel, pour une durée de référence, aucun échange de particules chargées (PC) n’est possible entre la première boite quantique (QD1) et la deuxième boite quantique (QD2), la durée de référence étant supérieure ou égale au temps nécessaire à la mise en œuvre de l’étape (4E3,4E6) de mesure, les étapes précédentes (4E1-4E7) étant répétées une pluralité de fois pour chaque pluralité de point de fonctionnement de sorte à établir une différence entre le signal associé à l’état singulet et le signal associé à l’état mixte, le point de fonctionnement de conversion (P21) permettant d’obtenir la différence la plus élevée étant considéré comme le point de fonctionnement de conversion spin/charge optimal (P21). Procédé selon la revendication précédente comprenant une étape de détermination d’un point de fonctionnement associé au régime totalement isolé comportant : une première sous-étape (1E1) de détermination d’un diagramme de stabilité du système (SYS) de sorte à déterminer une pluralité d’états de charge pris par la première boite quantique (QD1) en fonction du point de fonctionnement du système (SYS) ; à partir de ce diagramme de stabilité, une deuxième sous-étape (1E2) d’évaluation des points de fonctionnements correspondant à un régime isolé de la première boite quantique (QD1) par rapport à la deuxième boite quantique (QD2), les points de fonctionnement n’étant pas dans le régime isolé étant considérés dans un régime non isolé ; l’étape de détermination d’un point de fonctionnement associé au régime totalement isolé comprenant, pour un premier point de fonctionnement de chargement (P load ) évalué comme étant dans le régime non isolé lors de la sous-étape (1E2) d’évaluation et correspondant à un premier état de charge de la première boite quantique (QD1) : à partir du premier point de fonctionnement de chargement (P load ), une sous-étape (1E3) de modification du point de fonctionnement de sorte à obtenir un deuxième point de fonctionnement dans un régime évalué comme étant le régime isolé lors de l’étape (1E2) d’évaluation et correspondant au premier état de charge ; à partir du deuxième point de fonctionnement, une sous-étape (1E4) de modification du point de fonctionnement de sorte à obtenir un troisième point de fonctionnement (P sonde ), ledit troisième point de fonctionnement (P sonde ) étant dans un régime évalué comme étant le régime isolé lors de la sous-étape (1E2) d’évaluation et correspondant à un deuxième état de charge différent du premier état de charge ; au troisième point de fonctionnement (P sonde ), une sous-étape (1E5) d’attente durant une durée d’attente prédéterminée ; au troisième point de fonctionnement (P sonde ), une sous-étape (1E6) de détermination de l’état de charge de la première boite quantique (QD1) ; le point de fonctionnement du système (SYS) étant réinitialisé au premier point de fonctionnement de chargement (P load ) à l’issue de la sous-étape (1E6) de détermination de l’état de charge de la première boite quantique (QD1), les quatre sous-étapes (1E3-1E6) précédentes étant répétées pour une pluralité de durées d’attente et une pluralité de fois pour chacun de ces temps d’attente de sorte à déterminer une probabilité de mesurer le premier état de charge en fonction du temps d’attente, déterminer, à partir de cette probabilité, le taux tunnel associé au troisième point de fonctionnement (P sonde ) et, lorsque la valeur du taux tunnel est inférieure à une valeur prédéterminée dépendante de la durée de référence, sélectionner le troisième point de fonctionnement (P sonde ) comme point de fonctionnement associé au régime totalement isolé. Procédé (400) selon l’une des deux revendications précédentes dans lequel le système (SYS) comprend également un réservoir (RE) de particules chargées (PC), un couplage tunnel existant entre le réservoir (RE) de particules chargées (PC) et le couple (CP) de boites quantiques (QD), dans lequel des étapes d’initialisation, de conversion spin/charge et de mesure du signal sont mise en œuvre dans un point de fonctionnement associé à un régime partiellement isolé du système (SYS) dans lequel, pour une deuxième durée de référence supérieure ou égale à la durée nécessaire à la mise en œuvre des étapes d’initialisation, de conversion spin/charge et de mesure du signal, aucun échange de particules chargées n’est possible entre le couple (CP) de boites quantiques (QD) et le réservoir (RE) de particules chargée (PC), le procédé (400) comprenant une étape de détermination d’un point de fonctionnement associé au régime partiellement isolé comportant : une première sous-étape (1E1) de détermination d’un diagramme de stabilité du système (SYS) de sorte à déterminer une pluralité d’états de charge pris par le couple (CP) de boites quantiques (QD) en fonction du point de fonctionnement du système (SYS) ; à partir de ce diagramme de stabilité, une deuxième sous-étape (1E2) d’évaluation des points de fonctionnements correspondant à un régime partiellement isolé du couple (CP) de boites quantiques (QD) par rapport au réservoir (RE) de particules chargées (PC), les points de fonctionnement n’étant pas dans le régime partiellement isolé étant considérés dans un régime non isolé ; l’étape de détermination d’un point de fonctionnement associé au régime partiellement isolé comprenant, pour un premier point de fonctionnement de chargement (P load ) évalué comme étant dans le régime non isolé lors de la sous-étape (1E2) d’évaluation et correspondant à un premier état de charge du couple (CP) de boites quantiques (QD) : à partir du premier point de fonctionnement de chargement (P load ), une sous-étape (1E3) de modification du point de fonctionnement de sorte à obtenir un deuxième point de fonctionnement dans un régime évalué comme étant le régime partiellement isolé lors de l’étape (1E2) d’évaluation et correspondant au premier état de charge ; à partir du deuxième point de fonctionnement, une sous-étape (1E4) de modification du point de fonctionnement de sorte à obtenir un troisième point de fonctionnement (P sonde ), ledit troisième point de fonctionnement (P sonde ) étant dans un régime évalué comme étant le régime partiellement isolé lors de la sous-étape (1E2) d’évaluation et correspondant à un deuxième état de charge différent du premier état de charge ; au troisième point de fonctionnement (P sonde ), une sous-étape (1E5) d’attente durant une durée d’attente prédéterminée ; au troisième point de fonctionnement (P sonde ), une sous-étape (1E6) de détermination de l’état de charge du couple (CP) de boites quantiques (QD) ; le point de fonctionnement du système (SYS) étant réinitialisé au premier point de fonctionnement de chargement (P load ) à l’issue de la sous-étape (1E6) de détermination de l’état de charge du couple (CP) de boites quantiques (QD), les quatre sous-étapes (1E3-1E6) précédentes étant répétées pour une pluralité de durées d’attente et une pluralité de fois pour chacun de ces temps d’attente de sorte à déterminer une probabilité de mesurer le premier état de charge en fonction du temps d’attente, déterminer, à partir de cette probabilité, le taux tunnel associé au troisième point de fonctionnement (P sonde ) et, lorsque la valeur du taux tunnel est inférieure à une valeur prédéterminée dépendante de la deuxième durée de référence, sélectionner le troisième point de fonctionnement (P sonde ) comme point de fonctionnement associé au régime partiellement isolé. Procédé (400) selon l’une des revendications précédentes dans lequel l’étape de détermination d’un point de fonctionnement associé au chargement de deux particules chargées (PC) dans un état singulet dans un couple de boites quantiques (QD) comprend, pour une pluralité de points de fonctionnement, dit points de fonctionnement de chargement (P load ) et associé à un état de charge de deux particules chargées (PC) : une première sous-étape (2E1) de modification du point de fonctionnement du couple (CP) de boites quantiques (QD) de sorte à adopter le point de fonctionnement de chargement (P load ) considérée, la modification se faisant selon un premier trajet (T1), dit trajet de chargement ; une sous-étape (2E2) d’attente au point de fonctionnement de chargement (P load ) pendant une durée prédéterminée faible devant le temps de relaxation de l’état de spin triplet vers l’état de spin singlet ; une deuxième sous-étape (2E3) de modification du point de fonctionnement du couple (CP) de boite quantique (QD) de sorte à adopter le point de fonctionnement de lecture (P iso ), la modification se faisant selon un trajet inverse au trajet (T1) de chargement, dit trajet de lecture; une sous-étape (2E4) de mesure du signal du moyen de mesure de l’état de charge, la mesure se faisant à un point de fonctionnement associé au régime totalement isolé ; le point de fonctionnement de chargement étant associé au chargement d’un état singlet si l’état de charge déterminé est égal à zéro, la durée de référence étant supérieure ou égale à la durée nécessaire à la modification du point de fonctionnement, la mesure du signal du moyen de mesure et l’attente. Procédé (400) selon la revendication précédente dans lequel la modification selon le trajet de chargement (T1) comprend : à partir du point de fonctionnement de lecture (P iso ), une sous-étape de modification du point de fonctionnement de sorte à obtenir un deuxième point de fonctionnement non associé à un régime partiellement isolé et associé au même état de charge que le point de fonctionnement de lecture (P iso ) ; à partir du deuxième point de fonctionnement, une sous-étape de modification du point de fonctionnement de sorte à obtenir le point de fonctionnement de chargement (P load ) considéré, ce dernier n’étant pas associé à un régime partiellement isolé et étant associé à un état de charge de deux particules chargées (PC) ; et la modification selon le trajet de lecture (T1’) comprend à partir du point de fonctionnement de chargement (P load ) considéré, une sous-étape de modification du point de fonctionnement de sorte à obtenir le deuxième point de fonctionnement ; à partir du deuxième point de fonctionnement, une sous-étape de modification du point de fonctionnement de sorte à revenir au point de fonctionnement de lecture (P iso ). Procédé (500) de détermination d’un point de fonctionnement associé au chargement optimal de deux particules chargées dans un état singulet dans un couple (CP) de boites quantiques (QD) d’un système (SYS), le système (SYS) comprenant également un réservoir (RE) de particules chargées (PC) et un moyen de mesure de l’état de charge (CS) dont le signal est fonction de l’état de charge du couple (CP) de boites quantiques (QD), le couple (CP) de boites quantiques (QD) étant séparé du réservoir (RE) de particules chargées (PC) par une barrière de potentiel, ladite barrière de potentiel et l’état de charge du couple (CP) de boites quantiques (QD) étant modulée à l’aide d’une pluralité de tension de grilles, la valeur desdites tension définissant un point de fonctionnement du système (SYS), deux particules chargées dans le couple (CP) de boites quantiques (QD) adoptant un état de spin singulet ou un état de spin triplet, le procédé (500) comprenant, à partir d’un point de fonctionnement de lecture (P iso ) associé à un régime partiellement isolé dans lequel, pour une première durée de référence, aucun échange de particules chargées (PC) n’est possible entre le couple (CP) de boites quantiques (QD) et le réservoir (RE) de particules chargées (PC), et pour une pluralité de points de fonctionnement, dit points de fonctionnement de chargement (P load ) et associé à un état de charge de deux particules chargées (PC), le procédé comprenant : Une étape (5E1) de détermination d’une pluralité de points de fonctionnement associés au chargement d’un état singulet S dans le couple de boite quantique ; Une étape de détermination d’un point de fonctionnement de conversion spin/charge à l’aide d’un procédé (400) selon la revendication précédente ; le procédé (500) comprenant en outre, pour chaque point de fonctionnement de chargement de la pluralité de points de fonctionnement de chargement : Une étape (5E2) de chargement adiabatique du couple de boite quantique à l’aide du point de fonctionnement considéré ; Une étape (5E3) de conversion spin/charge de l’état de spin des particules chargées (PC) dans le couple (CP) de boites quantiques (QD) à l’aide du point de fonctionnement de conversion spin/charge ; Une étape (5E4) de détermination de l’état de charge du couple (CP) de boites quantiques (QD) de sorte à déterminer l’état de spin des particules chargées, la détermination de l’état de charge se faisant dans un régime totalement isolé dans lequel, pour une deuxième durée de référence, aucun échange de particules chargées (PC) n’est possible entre les boites quantiques (QD1,QD2) du couple (CP) de boites quantiques (QD) ; ces trois étapes précédentes étant répétées une pluralité de fois pour chaque point de fonctionnement de chargement de sorte à déterminer, pour chaque point de fonctionnement une statistique de l’état de spin mesuré, la première durée de référence étant supérieure ou égale au temps nécessaire à la mise en œuvre de l’étape de conversion spin/charge et de l’étape de détermination de l’état de charge, la deuxième durée de référence étant supérieure ou égale au temps nécessaire à la détermination de l’état de charge du couple (CP) de boites quantiques (QD), les points de fonctionnement permettant d’obtenir une probabilité de charger un état singlet supérieure à une probabilité seuil étant considérés comme point de fonctionnement de chargement optimal de deux particules chargées PC dans un état singulet. Système (SYS) comprenant un premier sous-système (CP/QD1) et un deuxième sous-système (RE/QD2) le premier sous-système (CP/QD1) et/ou le deuxième sous-système (RE) étant susceptible de contenir zéro, une ou plusieurs particules chargées (PC), un couplage en transport existant entre le premier sous-système (CP/QD1) et le deuxième sous-système (RE,QD2), ledit couplage permettant l’échange d’une ou plusieurs particules chargées (PC) entre le premier sous-système (CP/QD1) et le deuxième sous-système (RE/QD2) et étant modulé par une tension de grille appliquée à une ou plusieurs grilles configurées pour former une barrière de potentiel entre le premier sous-système (CP/QD1) et le deuxième sous-système (RE/QD2), le système comprenant également un moyen de mesure (CS) de l’état de charge du premier sous-système et/ou du deuxième sous-système, le système (SYS) comprenant également des moyens configurés pour exécuter les étapes du procédé selon l’une des revendications précédentes. Programme d'ordinateur comprenant des instructions qui conduisent le système (SYS) selon la revendication précédente à exécuter les étapes du procédé selon l’une des revendications 1 à 7 lorsque ledit programme est exécuté sur un ordinateur. Support lisible par ordinateur, sur lequel est enregistré le programme d'ordinateur selon la revendication précédente.