Système de communication quantique (1) comportant : Un émetteur (2) de photons intriqués comportant une source configurée pour générer au moins une paire de photons intriqués comportant un premier photon (P1) émis sur un premier chemin de propagation (D1), et simultanément un deuxième photon (P2) émis sur un deuxième chemin de propagation (D2) différent du premier chemin de propagation ; Un premier récepteur (3) disposé sur le premier chemin de propagation (D1) comportant un absorbeur complexe (31) configuré pour absorber le photon dans un état de polarisation choisi parmi les états d’au moins deux paires différentes d’états de polarisation complémentaires, à l’exception d’exactement deux paires de polarisations linéaires perpendiculaires dont les polarisations de l’une des paires sont à 45° des directions de polarisation de l’autre paire ; Un deuxième récepteur (4) disposé sur le deuxième chemin de propagation (D2) de façon à être atteint par le deuxième photon (P2) après que le premier photon (P1) ait atteint le premier récepteur (3), ledit deuxième récepteur (4) comportant : un amplificateur optique (40) permettant de démultiplier le deuxième photon (P2) en conservant sa polarisation et, disposé en aval de l’amplificateur, un instrument de mesure (45) permettant de mesurer la polarisation moyenne des photons démultipliés (P20). Système selon la revendication 1, l’absorbeur complexe (31) étant configuré pour absorber le photon dans un état de polarisation prédéterminé choisi parmi les états d’au moins trois paires de polarisations complémentaires différentes. Système selon l’une quelconque des revendications précédentes, l’absorbeur complexe (31) comportant : au moins un instrument (35) permettant d’absorber le photon dans l’un ou l’autre de deux états de polarisations complémentaires, un modificateur de polarisation (32) disposé en amont dudit instrument (35) et configuré pour transformer la polarisation du premier photon (P1) vers la polarisation choisie selon laquelle ledit instrument (35) absorbe les photons. Système selon la revendication précédente, le modificateur de polarisation (32) comportant un modificateur de direction de polarisation (32a) disposé en amont d’un modificateur de phase de polarisation (32b). Système selon la revendication précédente, le modificateur de direction de polarisation (32a) comportant deux lames quart d’onde (310) disposées l’une après l’autre sur le chemin de propagation du premier photon (P1), l’orientation de l’une au moins des deux lames étant variable. Système selon la revendication 4, le modificateur de direction de polarisation (32a) comportant une lame ou un prisme en matériau chiral ou rotatif (316) affectant la rotation de la polarisation d’un angle dépendant de l’endroit par lequel l’onde pénètre dans ledit matériau chiral ou rotatif, le matériau étant notamment disposé entre deux cellules de Pockels. Système selon la revendication 4, le modificateur de phase (32b) de polarisation comportant une première lame ou prisme biréfringent partageant le faisceau en deux ondes électromagnétiques de polarisation linéaire, l’une selon un premier axe, l’autre selon un second axe, et une lame à retard d’indice de réfraction variable disposée sur le second axe. Système selon la revendication 3, ledit au moins un instrument (35) comportant au moins un filtre (350 ; 360) permettant d’envoyer le premier photon vers au moins un détecteur de photons (355), notamment vers l’un ou l’autre de deux détecteurs de photons (355) selon l’état de polarisation du premier photon, le filtre étant de préférence un prisme ou une lame en matériau biréfringent. Système selon l’une quelconque des revendications précédentes, l’instrument de mesure (45) du deuxième récepteur (4) comportant au moins un détecteur de photons (455), agencé pour mesurer la polarisation de la lumière (P20) issue de la démultiplication du deuxième photon (P2). Système selon l’une quelconque des revendications précédentes, l’instrument de mesure (45) du deuxième récepteur (4) comportant une succession de lames semi-réfléchissantes disposées en aval de l’amplificateur optique (40), lesdites lames dirigeant le flux de photons démultipliés (P20) avec une égale intensité vers des instruments de mesure de polarisation agencés pour mesurer l’intensité du flux (P20) selon deux axes perpendiculaires et le déphasage de la lumière entre ces deux mêmes axes. Système selon l’une quelconque des revendications précédentes, l’amplificateur optique (40) étant amplificateur à fibre dopée. Système selon l’une quelconque des revendications précédentes, l’émetteur (2) étant configuré pour générer successivement une pluralité de paires de photons intriqués. Système selon l’une quelconque des revendications précédentes, l’émetteur (2) et chacun des récepteurs (3 ;4) comportant une horloge, les horloges de l’émetteur et des récepteurs étant synchronisées entre elles. Système selon l’une quelconque des revendications précédentes, le deuxième récepteur (4) comportant un commutateur (50) disposé devant l’amplificateur optique (40), configuré pour absorber ou réfléchir le ou les photons subséquents à un premier photon atteignant ledit second récepteur dans un intervalle de temps prédéterminé. Système selon l’une quelconque des revendications précédentes, comportant un deuxième émetteur (22) pouvant générer une ou plusieurs paires de photons intriqués, le deuxième émetteur étant situé plus proche du deuxième récepteur (92) que du premier récepteur (91). Procédé de communication quantique utilisant le système de l’une quelconque des revendications 1 à 15, comportant les étapes consistant à : Générer une paire de photons intriqués à partir d’un émetteur (2), le premier photon (P1) de la paire étant émis vers un premier récepteur (3) et le deuxième photon (P2) de la paire étant émis simultanément vers un deuxième récepteur (4), les premier et deuxième photons étant intriqués, le deuxième récepteur (4) étant situé sur le chemin de propagation (D2) du deuxième photon (P2) plus loin de l’émetteur (2) que le premier récepteur (3), de telle sorte qu’il y arrive après, Modifier, grâce à un modificateur de polarisation (32), l’état de polarisation du premier photon (P1) lorsqu’il atteint le premier récepteur (3) en un état de polarisation dépendant de l’information à transmettre, l’état étant choisi parmi au moins deux paires différentes de polarisations d’absorption complémentaires, à l’exception d’exactement deux paires de polarisations linéaires perpendiculaires dont les directions de polarisation de l’une des paires sont à 45° des directions de polarisation de l’autre paire, Absorber, grâce à un instrument d’absorption (35), le premier photon (P1) dans l’une des deux polarisations complémentaires de la paire choisie, Au second récepteur (4), dupliquer le deuxième photon (P2) en un flux de photons démultipliés (P20) grâce à un dispositif d’amplification (40), la lumière ainsi créée (P20) ayant conservé l’état de polarisation du deuxième photon (P2), Mesurer l’état de polarisation moyen du flux de lumière (P20) et déterminer selon cette mesure l’état de polarisation du premier photon (P1), afin d’en déduire l’information transmise par le premier récepteur (3). Procédé selon la revendication précédente, la paire de polarisations d’absorption étant choisie parmi au moins trois paires différentes de polarisations d’absorption. Procédé selon la revendication 16 ou 17, la paire de polarisation d’absorption étant choisie parmi au moins 210 paires distinctes de polarisations d’absorption, notamment parmi des polarisations espacées de 9° dans leur direction de polarisation et déphasées de 9°. Procédé selon l’une quelconque des revendications 16 à 18, plusieurs paires de photons intriqués étant générées successivement par l’émetteur (2), chaque paire de photons permettant la transmission d’une information du premier récepteur (3) au deuxième récepteur (4). Procédé d’étalonnage d’un système tel que défini dans l’une quelconque des revendications 1 à 15 permettant de déterminer l’état de polarisation d’un photon atteignant le deuxième récepteur en fonction de l’état de polarisation dans lequel son photon intriqué a été absorbé au premier récepteur, procédé comportant les étapes consistant à : Générer des paires de photons intriqués à partir d’un émetteur (2), le premier photon (P1) de la paire étant émis vers un premier récepteur (3) et le deuxième photon (P2) de la paire étant émis simultanément vers un deuxième récepteur (4), les premiers et deuxièmes photons étant intriqués selon leur état de polarisation, Absorber les premiers photons au premier récepteur dans une paire de polarisations prédéterminée, mémoriser dans laquelle des deux polarisations possibles chaque photon a été absorbé et stopper l’envoi de photons par l’émetteur dès qu’un nombre prédéterminé de chacune des polarisations différentes ont été observées, Au second récepteur (4), dupliquer les deuxièmes photons (P2) en des flux de photons démultipliés (P20) grâce à un dispositif d’amplification (40), chaque photon démultiplié (P20) ayant conservé l’état de polarisation du deuxième photon (P2), Mesurer les états de polarisation, c’est-à-dire les directions de polarisation et déphasages de chaque flux de photons démultipliés, et mémoriser ces mesures ainsi que leurs heures de réception, Transmettre la liste des polarisations et heures de réceptions des photons mémorisées du premier récepteur au second récepteur, Supprimer de la liste des photons reçus au second récepteur les photons ne correspondant pas à des photons reçus au premier récepteur et, de même, supprimer de la liste des photons reçus au premier détecteur les photons dont le photon correspondant n’a pas été reçu au second récepteur, et Calculer à l’aide d’une part : de la connaissance de l’état de polarisation de deux photons détectés dans des polarisation complémentaires au premier récepteur et dont les photons intriqués ont atteint le second récepteur, et d’autre part de la connaissance de l’état de polarisation des photons intriqués correspondant reçus au second récepteur, la matrice de Jones permettant de déduire de la polarisation des photons reçus au premier récepteur la polarisation des photons reçus au second récepteur. Procédé d’étalonnage d’un système tel que défini dans l’une quelconque des revendications 1 à 15, permettant de déterminer la probabilité de perdre un photon (P1) lors de son transit de l’émetteur au premier récepteur consistant à : Configurer l’absorbeur complexe (31) du premier récepteur pour absorber les photons reçus au premier récepteur (3) dans l’une de deux polarisations complémentaires d’une paire de polarisation absorption, Générer successivement plusieurs paires de photons intriqués à partir d’un émetteur (2), le premier photon (P1) de la paire étant émis vers un premier récepteur (3) et le deuxième photon (P2) de la paire étant émis simultanément vers un deuxième récepteur (4), les premier et deuxième photons étant intriqués selon leur état de polarisation, et Compter le nombre de photons reçus au second récepteur dans chacune des gammes de polarisations détectables par le second récepteur autres que l’une des deux gammes de polarisations des photons intriqués des photons absorbés par le premier détecteur. Procédé d’étalonnage d’un système tel que défini dans l’une quelconque des revendications 1 à 15, permettant de déterminer deux matrices de Jones dont l’une d’elles permet de calculer la polarisation d’un photon arrivant au second récepteur en fonction de la polarisation d’un photon absorbé au premier récepteur, dans lequel, de préférence, la quantité de polarisations différentes observables au second récepteur est supérieur au double de l’inverse du taux de transmission de photons entre l’émetteurs et le premier récepteur, le procédé consistant à : Configurer l’absorbeur complexe du premier récepteur pour absorber les photons reçus au premier récepteur dans l’une de deux polarisations complémentaires d’une paire de polarisation absorption, Générer successivement plusieurs paires de photons intriqués à partir d’un émetteur (2), le premier photon (P1) de la paire étant émis vers un premier récepteur (3) et le deuxième photon (P2) de la paire étant émis simultanément vers un deuxième récepteur (4), les premier et deuxième photon étant intriqués selon leur état de polarisation, Compter pour chaque polarisation dans laquelle un photon est reçu au second récepteur le nombre de photons ayant atteint ledit deuxième récepteur avec cette même polarisation, Arrêter d’envoyer des photons quand un nombre prédéterminé de photons est reçu au second récepteur, Déterminer les deux polarisations dans lesquelles les photons ont été reçus le plus au second récepteur, ces polarisations étant considérées comme les polarisations correspondant aux polarisation d’abortion des photons au premier récepteur, Calculer les deux matrices de Jones possibles de transformation des polarisations permettant de déduire de la polarisation d’un photon reçu au premier récepteur, la polarisation d’un photon reçu au second récepteur.