INPI-France/Brevets-Francais-2024-Chunked huggingface dataset:
Pour ce faire, l'invention propose une prothèse d'articulation du poignet constituée d'au moins deux éléments, respectivement une pièce d'articulation destinée à être ancrée au niveau de l'extrémité proximale du grand os et une pièce d'appui destinée à être ancrée dans l'extrémité distale du radius après résection partielle de celle-ci, les deux éléments étant aptes à coopérer entre eux de sorte à permettre l'articulation du poignet.
Cette prothèse se caractérise en ce que ladite pièce d'articulation se présente sous la forme d'une calotte sphérique tronquée, monobloc, munie d'une tige, issue du fond concave de ladite calotte, et destinée à être implantée dans le grand os, de telle sorte à ce que ladite calotte vienne coiffer le grand os.
Les conditions générales de cette condensation sont décrites dans plusieurs revues, notamment Synthesis (1981), 1 et Org. Prep. Proced. Int.(1996), 28, 127.
Les composés de formule (IV), formule (V), formule (VI), formule (VII) et formule (VIII), Wl, W2, Rl, R2, R3, Rl3, Xl, X2, X3, p et A ayant la même définition que celle indiquée pour la formule (I), Ul et U2 ayant la même définition que celle indiquée dans la méthode A peuvent être préparés suivant des procédés connus en soi par exemple Tetrahedron (1995), 51, 11473 et Tetrahedron Lett. (1996), 37, 8045 pour les composés de formule (IV) et Synthesis (1980), 746 pour les composés de formule (VI).
Les composés de formule (VI) et de formule (VIII), peuvent être plus particulièrement préparés suivant de très nombreux procédés connus en soi et décrits dans "The chemistry of heterocyclic compounds" volumes l à 52, Ed.
J.Wiley & Sons, et "Advances in heterocyclic chemistry" volumes 1 à 70, Ed.
Academic Press.
Les composés de formule (II)A dans laquelle G est l'un des groupes G1 à G9, les groupes G1 à G9 ayant la même définition que celle indiquée pour la formule (I), X4 ayant la même définition que celle indiquée pour la formule (I) et Vl est un atome d'halogène (de préférence chlore ou brome), un groupe alkylsulfonate (de préférence méthylsulfonate ou trifluorométhylsulfonate), arylsulfonate (de préférence 4-méthylphénylsulfonate), seront par convention, pour la suitc de la description des méthodes de préparation, désignés par le terme générique de "dérivés d'halogénures de benzyles" Les dérivés d'halogénures de benzyles de formule (II)A où V1 est un atome d'halogène (de préférence chlore ou brome) peuvent être obtenus par halogénation d'un composé de formule (IN):
dans laquelle G est l'un des groupes G1 à G9, les groupes G1 à G9 ayant la même définition que celle indiquée pour la formule (I), X4 ayant la même définition que celle indiquée pour la formule (I).
L'halogénation du composé de formule (IX), peut être réalisée par voie radicalaire, thermique ou photochimique, les différents procédés n'étant pas exclusifs les uns des autres, par une N-halogénoacétamide comme le N-bromosuccinimide, le N-chlorosuccinimide, la N-bromoacétamide, dans un solvant inerte comme le benzène ou le tétrachlorure de carbone ou en l'absence de solvant avec ou non un initiateur de radicaux libres à une température de 20 C à 170 C de préférence de 80 C à 100 C selon J.March ibid. pages 689-697.
Les dérivés d'halogénures de benzyles de formule (II)A où V, est un atome d'halogène (de préférence chlore ou brome) peuvent être également obtenus par halogénation d'un composé de formule (II)B:
dans laquelle G est l'un des groupes G1 à G9, les groupes Gl à G7 ayant la même définition que celle indiquée pour la formule (I) et R4 est le groupe alkylamino, dialkylamino, les groupes G8 et G9 ayant la même définition que celle indiquée pour la formule (I), X4 ayant la même définition que celle indiquée pour la formule (I), Wl est l'atome d'oxygène, avec un agent d'halogénation comme le chlorure de thionyle, l'oxytrichiorure de phosphore, le tribromure de phosphore selon J.March ibid. pages 431-433 ou avec le réactif halogénure de lithium/halogénure de mésyle/collidine suivant J. Org.
Chem. (1971),36,3044.
Les dérivés d'halogénures de benzyles de formule (II)A où Vl est un atome d'halogène (de préférence chlore ou brome) peuvent être également obtenus par coupure d'un composé de formule (II)C:
dans laquelle G est l'un des groupes G1 à G9, les groupes G1 à G7 ayant la même définition que celle indiquée pour la formule (I) et R4 est le groupe alkylamino, dialkylamino, les groupes G8 et G9 ayant la même définition que celle indiquée pour la formule (I), X4 ayant la même définition que celle indiquée pour la formule (1), W est l'atome d'oxygène, et P est un groupement protecteur de la fonction alcool comme un ester de préférence acétique ou benzoïque, ou un éther de préférence méthyle, méthoxyméthyle, phényle, benzyle, (on se rapportera avantageusement à l'ouvrage "Protective Groups in Organic Synthesis" de W.Greene et P.Wuts, Ed. Wiley (1991) pour le choix et la préparation des dits groupements protecteurs), avec un acide de Lewis comme le tribromure de bore, ou les hydracides anhydres comme le chlorure d'hydrogène. Cette réaction de clivage est notamment connue d'après le brevet EP 525516 Les dérivés d'halogénures de benzyles de formule (II)A et les composés de formule (IX), (II)B et (II)C peuvent être préparés suivant des méthodes connues en soi. Ces différentes méthodes ou l'art antérieur s'y rapportant sera explicité dans la méthode K.
Méthode B: Les composés de formule générale (I) pour lesquels G est l'un des groupes G1 à G9, les groupes G1 à G7 ayant la même définition que celle indiquée pour la formule (I) et R4 est le groupe ou radical amino, alkylamino, dialkylamino, les groupes G8 et G9 ayant la même définition que celle indiquée pour la formule (I), X4 ayant la même définition que celle indiquée pour la formule (1), peuvent être obtenus par un procédé consistant à mettre en contact un composé de formule (ll)B dans laquelle G est l'un des groupes G1 à G9, les groupes Gl à G7 ayant la même définition que celle indiquée pour la formule (I) et R4 est le groupe ou radical amino, alkylamino, dialkylamino, les groupes G8 et G9 ayant la même définition que celle indiquée pour la formule (I), X4 ayant la même définition que celle indiquée pour la formule (I), et W1 est l'atome d'oxygène ou de soufre, avec un composé de formule (III)B
W2, R1, R2, R3, R13, X1, X2, X3, p et A ayant la même définition que celle indiquée pour la formule (I), U3 étant un atome d'halogène de préférence un atome de chlore, la double liaison U3-C(R3)=N-W2- pouvant être de stéréochimie (E) ou (Z).
Cette réaction est conduite en présence d'une base organique ou inorganique, en l'absence ou en présence d'un solvant. La réaction est généralement effectuée à une température comprise entre -8O0C et 180 C (de préférence entre 0 C et 1 SO0C) ou au point d'ébullition du solvant utilisé. Le solvant approprié pour cette réaction peut être un éther comme le diéthyléther, le diisopropyléther, le tétrahydrofurane, le dioxane, le diméthoxyéthane, un nitrile comme l'acétonitrile, le propionitrile, le benzonitrile, un solvant aprotique dipolaire comme la diméthylformamide, la diméthylacétamide, la N-méthylpyrrolidone, la diméthylprolylène urée, ou bien le diméthylsulfoxyde. Des mélanges de ces différents solvants peuvent être aussi être utilisés.
Comme représenté au niveau des organigrammes des figures 24A et 24B, le processus d'insertion d'impulsions d'égalisation de compensation de déplacement (addition/soustraction) commence par une étape ST191 au niveau de laquelle tous les pixels sur le panneau sont examinés pour vérifier les états, dans la n-ième image (trame) ainsi que dans la (n+1 )-ième image (trame), des blocs de luminance D (D1 à D4) présentant le poids de luminance le plus important et afin de sélectionner une région dans laquelle il y a un changement et une région dans laquelle il n'y a pas de changement, après quoi le processus passe à une étape ST192. Au niveau de l'étape ST192, il est déterminé si, parmi les blocs de luminance D présentant le poids de luminance le plus important, le premier bloc de luminance D1 change ou non et s'il est déterminé que le bloc de luminance D1 change, le processus passe à une étape ST193 ; sinon, le processus passe à une étape ST194.
Au niveau de l'étape ST194, de façon similaire à l'étape ST192, il est déterminé si le second bloc de luminance D2 change ou non et s'il est déterminé que le bloc de luminance D2 change, le processus passe à une étape ST195 ; sinon, le processus passe à une étape ST196. Au niveau d'une étape ST196, de façon similaire aux étapes ST192 et ST194, il est déterminé si le troisième bloc de luminance D3 change ou non et s'il est déterminé que le bloc de luminance D3 change, le processus passe à une étape ST197 ; sinon, le processus passe à une étape ST198. Au niveau de l'étape ST198, de façon similaire à l'étape ST196, il est déterminé si le quatrième bloc de luminance D4 change ou non et s'il est déterminé que le bloc de luminance D4 change, le processus passe à une étape ST199 ; sinon,le processus retourne à l'étape ST191 afin de répéter les étapes ST191 à ST199 sur le pixel suivant.
Au niveau de l'étape ST193, une insertion (addition/soustraction) d'impulsions d'égalisation est réalisée pour le premier bloc de luminance D1 qui change entre les deux images
successives. Tout d'abord, dans la région où le premier bloc de luminance D1 change, le nombre de pixels contigus horizontalement dans lesquels D1 passe de 0 à 1 (de l'état désactivé à l'état activé) ou de 1 à 0 (de l'état activé à l'état désactivé) est compté. En outre, dans la région où le premier bloc de luminance D1 change, le nombre de pixels contigus verticalement dans lesquels D1 passe de 0 à 1 ou de 1 à 0 est compté. Entre le nombre de pixels contigus horizontalement et le nombre de pixels contigus verticalement dans lesquels D1 passe de 0 à 1 ou de 1 à 0, le plus petit (à la verticale ou à l'horizontale) est sélectionné. Puis par retour aux tableaux 3 à 6 présentés préalablement ou par report au tableau 7 présenté ci-après, des impulsions d'égalisation de compensation de déplacement pour le premier bloc de luminance D1 sont appliquées (sont insérées).
Au niveau de l'étape ST195, le même traitement qu'au niveau de l'étape ST193 est réalisé pour le second bloc de luminance D2 et des impulsions d'égalisation de compensation de déplacement pour le second bloc de luminance D2 sont appliquées. Pareillement, au niveau de l'étape ST197, les impulsions d'égalisation de compensation de déplacement pour le troisième bloc de luminance D3 sont appliquées et au niveau de l'étape ST199, les impulsions d'égalisation de compensation de déplacement pour le quatrième bloc de luminance D4 sont appliquées.
De cette façon, selon le présent mode de réalisation, lorsqu'une image se déplace suivant une certaine direction, le nombre de pixels contigus qui subissent le même changement dans les blocs de luminance D (D1 à D4) présentant le poids de luminance le plus important est compté horizontalement et verticalement et entre les nombres comptés horizontalement et verticalement, le plus petit (à l'horizontale ou à la verticale) est sélectionné comme représentant la direction de déplacement de l'image. Puis pour la direction de déplacement ainsi déterminée de l'image, la dimension de chaque impulsion d'égalisation de compensation de déplacement est sélectionnée de telle sorte que des impulsions d'égalisation pondérées de façon appropriée soient superposées sur le signal de source.
[TABLEAU 7]
CHANGEMENT NOMBRE DE PIXELS DIMENSION DE BLOC DE LUMINANCE DE BLOC DE CONTIGUS AYANT LE DE RÉGLAGE DE LUMINANCE LUMINANCE D MÊME CHANGEMENT 1 12, -4 D1 : 0 # 1 ### 2 31, -13, 0 ~~~~~~~~~~- 3 35, -3, -5, 0 .......-..##-........................
1 26, -9 D2 : 0 # 1 2 43, -8, 0 @
.. ~..................3 ~...............47 ..1 ..4 .......~~~.............~....~ .......................
32. -9 D3 : 0 - 1 ........... ~....2.............. , 47..9 .. i .~....~............. ~..........~................~.. ~..
3 47, 42, -6, -3 1 41,-7
D4 : 0 - 1 ......~.............2..~...................~... 47f""327-iT ...................... ~ ............~............
3 47, 48, 15, -3 1 -7, -3 @ D1 : 1 # 0 2 -1, -15, -3 3 " 0, -3, -24, -2 1 -13,-5 D2 : 1 # 0 2 0, -32, -6 3 0, -10, -40, -4 1 -23, -5
D3 : 1 - p ---. --............2....................~1.1..-32 ..~5......~...~...........~.........................
~~~~~~~~- - 3 -3, -31, -46, -1 1 -31,-3 D4 : 1 # 0 2 -22, -43, -51 3 -14, -48, -50, 2 0 # 1 indique que l'état de D passe de l'état désactivé à l'état activé entre les images (trames) successives 1 # 0 indique que l'état de D passe de l'état activé à l'état désactivé entre les images (trames) successives Les tableaux 3 à 6 présentés préalablement ont présenté un exemple de comment des impulsions d'égalisation sont insérées (sont additionnées ou soustraites) lorsqu'il y a un changement dans chacun
Lorsque les deux configurations des figures 7 et 8 sont envisageables, le cas de la figure 8 conduit à une longueur totale de la cavité (2Rc+L pour deux miroirs entrée et sortie de même rayon de courbure) plus courte que la configuration de la figure 7 (2R'+L+2R). Pour des rayonnements à impulsions temporelles courtes, une cavité de faible longueur permet une conversion plus efficace.
Exemple 2. Oscillateur Paramétrique Optique (OPO) en accord de phase par biréfringence Dans le cas d' une interaction à 3 ondes de pulsations respectives W1 , W2 et O3 avec #3=#1+#2, le rayonnement laser incident, appelé "pompe" a une longueur d'onde #p=2#c/#3, où c est la vitesse de la lumière dans le vide O3 la plus grande des trois pulsations des ondes en interaction. Les deux pulsations des ondes émises dans 1'OPO sont appelées "signal" et "complémentaire", de longueurs d'onde respectives #s=2#c/#2 et #i=2#c/#1, telles que #1+#2=#3 et #1 RbTiOAsO4 (PTA), KTiOAsO4 (KTA), LiNbOrn. L'axe de révolution, x, Y ou Z, est un axe du repère optique, défini dans l'exemple 1. Pour une rotation autour de l'axe Z, a est l'angle Q des coordonnées sphériques ; pour une rotation autout des axes Y ou X, α correspond à l'angle # des coordonnées sphériques. a et amin sont calculés à partir ces relations d'accord de phase et des équations de Sellmeier de l'exemple 1.
Chaque cristal, usiné en cylindre complet l ou en cylindre partiel 3 (cf figure 2) est placé à l'intérieur d'une cavité résonante telle que ci-dessus définie en exemple 1.
Cristal #p ##s ##i Axe de Angle de ( m) ( m) ( m) rotation du rotation αmin cylindre #α( ) ( ) KTiOPO4 0,532 (-) 0,62 - 1,04 (~) 1,09 - 3,5 (-) Y 46 44 KTiOPO4 1,064 (-) 1,53 - 2,12 (+) 2,13 - 3,5 (-) Y 7 45,5 CsTiOAsO4 0,532 (-) 0,59 - 0,74 (+) 1,9 - 5,2 (-) Y 39 51 CsTiOAsO4 1,064 (-) 1,33 - 2,12 (+) 2,13 - 5,2 (-) Y 15 61,5 RbTiOAsO4 0,532 (-) 0,59 - 0,855 (~) 1,41 - 5,2 (-) Y 49 41 RbTiOAsO4 1,064 (-) 1,33 - 2,12 (+) 2,13 - 5,2 (-) Y 9,3 44,6 RbTiOPO4 0,532 (-) 0,62 - 0,95 (+) 1,21 - 3,5 (-) Y 45 45 RbTiOPO4 1,064 (-) 1,52 - 2,12 (~) 2,13 - 3,5 (-) Y 8,3 49,5 LiNbO3 0,532 (-) 0,59 - 0,70 (+) 2,2 - 5,2 (-) Y (ou X) 40 50 LiNbO3 1,064 (-) 1,33 - 2,12 (~) 2,13 - 5,2 (-) Y (ou X) 21 57 KTiOPO4 0,532 (-) 0,95 - 1,06 (-) 1,06 - 1,2 (~) Z 67 23 KTiOPO4 1,064 (-) 1,52 - 1,58 (-) 3,26 - 3,5 (~) Z 90 0 CsTiOAsO4 0,532 (-) 0,74 - 0,84 (~) 1,45 - 1,9 (-) Z 90 0 CsTiOAsO4 1,064 (-) 1,7 - 2,0 (-) 2,27 - 2,8 (~) Z 90 0 RbTiOAsO4 0,532 (-) 0,855 - 0,955 (~) 1,2 - 1,41 (-) Z 90 0 RbTiOAsO4 1,064 (-) 1,54 - 1,61 (-) 3,15 - 3,4 (~) Z 90 0 RbTiOPO4 0,532 (-) 0,95 - 1,06 (~) 1,06 - 1,21 (-) Z 60 0 RbTiOPO4 1,064 (-) 1,61 - 1,69 (-) 2,85 - 3,15 (~) Z 90 0 KTiOAsO4 0,532 (-) 0,96 - 1,04 (~) 1,08 - 1,19 (-) Z 90 0 KTiOAsO4 1,064 (-) 1,55 - 1,60 (-) 3,15 - 3,38 (~) Z 90 0 Tableau 1 (+) et (-) font référence aux indices de réfraction n+ et ndéfinis dans l'exemple 1, qui interviennent dans la relation d'accord de phase.
Le cas d'un OPO accordable dans la gamme 1,4 m - 5,2um pour des applications en spectroscopie infrarouge est détaillé ci-après. Le laser de pompe émet un rayonnement à 0,532 m (laser YAG-Nd doublé en fréquence). Un cristal de RbTiOAs04 est usiné en cylindre partiel 3 (cf figure 2) avec les faces cylindriques polies optiquement. L'axe de révolution est porté par l'axe Y (identique à l'axe cristallographique b). Les directions extrêmes de la portion cylindrique sont l'axe X (identique à l'axe cristallographique a) d'une part et la direction (#=0 , 0=410) d'autre part. La rotation du cristal s'effectue autour de l'axe Y, entre ces deux directions extrêmes, au moyen d'un dispositif de rotation micrométrique motorisé solidaire du cristal.
Le rayon de la portion cylindrique est S=lOmm. Le cristal est placé entre deux miroirs cylindriques de rayon de courbure R=lOmm. Un miroir est totalement réfléchissant pour les longueurs d'ondes de 0,59um à 0,86 m, le second miroir a un coefficent de réflexion important (#=90 %) pour ces mêmes longueurs d'ondes. Les miroirs sont disposés suivant 1' arrangement décrit figure 8. La longueur totale de la cavité est de 32,5mm avec L=12,5mm et d=2,5mm. Si les miroirs sont disposés suivant l'arrangement décrit en figure 7, la longueur totale de la cavité est de 52,5mm avec L=12,5mm et d=22,5mm.
Exemple 3. Générateur de Second Harmonique (GSH) en accord de phase par biréfringence Dans le cas d'une interaction à 3 ondes de pulsations respectives #1, W2 et W3 avec #13=#1+#2, le rayonnement incident, appelé "pompe", a une longueur d' onde #F=2#c/#, avec # = #1 = #2. La pulsation des ondes émises dans le GSH est le second harmonique de l'onde pompe, soit de longueur d'onde XH = 2#c/2#, avec 2# = O3. Le tableau 2 donne, pour une rotation totale Aa = 90 , la plage de longueurs d'onde de pompe tXF pour lesquelles un accord de phase par biréfringence de la GSM est possible dans des cylindres de plusieurs cristaux à propriétés optiques non linéaires KTiOPO4 (KTP), RbTiOAsO4 (RTA), CsTiOAsO4 (CTA), RbTiOPO4 (RSP), et KTiOAsO4 (KTA). La rotation s'effectue autour de 1' axe Z de ces cristaux (axe cristallographique c qui est l'axe binaire), à partir d'un des axes X ou Y. Les calculs sont effectués à partir des relations d'accord de phase lb (équivalente à lc dans le cas de la GSH) de 1' exemple 1.
Chaque cristal, usiné en cylindre complet 1 ou en cylindre partiel (ou tronqué) 3 (cf figure 2) est placé à l'extérieur ou à l'intérieur d'une cavité telle que définie en exemple 1 ci-dessus.
Cristal ##f( m) KTiOPO4 0,99 - 1,08 RbTiOAsO4 1,14 - 1,25 CsTiOAsO4 1,27-1,55 RbtiOPO4 1,04-1;15 KTiOAsO4 1,08 - 1,15 Tableau 2 Le cas d'un cylindre de CsTiOAsO4 est détaillé ci-après.
L1 obtention de rayonnement affiné spectralement entre 0,5 m et 0,Vum est très difficile avec les OPO classiques. Pour des applications en spectroscopie dans ce domaine de longueurs d' onde, le doublage de fréquence du rayonnement émis entre 1 m et 1,4 m par un OPO est envisagé. Un cristal de CsTiOAsO4 usiné en cylindre partiel 3 (cf figure 2) avec l'axe binaire Z (axe cristallographique c) comme axe de révolution est fixé sur un support de rotation micrométrique motorisé. La face cylindrique du cristal est polie optiquement. Le rayonnement incident, émis entre 1,27 m et 1,55 m par un OPO, est focalisé par une lentille convergente de focale 100mm dans le cristal de rayon S=5mm.
Le rayonnement émergent est collecté avec une seconde lentille de focale identique. Une rotation complète de 90 entre les axes X et Y permet de générer un rayonnement harmonique entre 0,63 m et 0, 77pm de façon efficace du fait des angles de double réfraction toujours faibles pour les directions d'accord de phase considérées.
Exemple 4. Calcul de la longueur de cohérence L'intérêt du quasi-accord de phase est notamment qu'il peut être réalisé pour des combinaisons de toute solution n ou n aux pulsations des ondes en interaction. n+ sont donnés par la relation (5) de l'exemple 1.
La longueur de cohérence Lc des interactions paramétriques dans les cristaux à structure alternée périodiquement des exemples 5 et 6 est donnée par la relation suivante n est calculé à partir des équations de Sellmeier données dans 1' exemple 1. La figure 9 représente un dispositif selon l'invention comprenant, placé entre deux lentilles L1 et L2, un cristal à propriété optique non linéaire 1 présentant un volume cylindrique de révolution de manière complète, capable de rotation selon un angle a pouvant aller de 0 à 3600 et présentant un coefficient non linéaire effectif de signe alterné (+,-) selon le vecteur de périodicité V. Le rayonnement laser étant considéré fixe, la périodicité # du réseau selon la direction de propagation est fonction de 1' angle de rotation a. Si a est repéré par rapport au vecteur de périodicité V, la périodicité pour un angle a quelconque est A (a) = 2Lc/cosa.
Ainsi à chaque angle a correspond une interaction paramétrique particulière e (#1,#2, #3) telle que A (a) soit égal à un multiple impair de la longueur de cohérence de cette interaction. Ceci permet de réaliser l'accordabilité du dispositif paramétrique. La symétrie de la structure périodique est telle qu'une rotation totale #α=90 permet d'accéder à toutes les périodicités : #(α=0 ) = 2Lc à #(α=90 ) # oe. Ainsi un volume cylindrique de révolution de manière partielle (ou tronquée) 3 (cf figure 2) est également utilisable dans ce cas.
Exemple 5. Oscillateur Paramétrique Optique (OPO) en quasi-accord de phase Dans le cas d'une interaction à 3 ondes de pulsations respectives #1, #2 et #3 avec #3 = #1 + #2, le rayonnement laser incident, appelé "pompe", a une longueur d'onde #p = 2#c/#3, où c est la vitesse de la lumière dans le vide et W3 la plus grande des trois pulsations des ondes en interaction. Les deux pulsations des ondes émises dans 1'OPO sont appelées "signal" et "complémentaire ", de longueurs d'onde respectives #s = 2#c/#2 et #i = 2#c/#1, telles que #1 + O2 = W3 avec CO1 RbTiOPO4 et KTiOAsO4 dont le signe du coefficient effectif est périodiquement alterné sur une longueur de cohérence Lc (cf figure 9). Les domaines sont inversés selon l'axe polaire des cristaux qui correspond à l'axe de révolution du cylindre conformément à ce qui est décrit dans l'exemple 4 ci-dessus. L'angle de rotation est repéré par rapport au vecteur de périodicité du réseau VA. L'interaction considérée concerne 3 ondes polarisées selon l'axe polaire.
Les calculs sont effectués à partir de la relation (17) de 1' exemple 4 et des équations de Sellmeier de l'exemple 1.
J., AGHAJANIAN G. K., HENINGER G. R., PRICE L. H.
(1996). Effects of tryptophan depletion in drug-free adults with autistic disorder. Arch. Gen. Psychiatry 53 (11), 993-1000.
40 - HALBREICH U., ENDICOTT J., LESSER J.
(1985). The clinical diagnosis and classification of premenstrual changes. Can. J. Psychiatry 30 (7), 489497.
41 - ROY-BYRNE P.P., HOBAN C., RUBINOW D.R.
(1987) . The relationship of menstrually related mood disorders to psychiatric disorders. Clin. Obstet.
Gynecol., 30 (2), 386-395.
42 - RAPKIN A.J., EDELMUTH E., CHANG L.C., READING A. E., McGUIRE M.T., TUNG-PING SU (1987). Wholeblood serotonin in premenstrual syndrome. Obstet.
Gynecol. 70 (4), 533-537.
43 - WURTMAN J.J., BRZEZINSKI A., WURTMAN R.J., LAFERRERE B. (1989). Effect of nutrient intake on premenstrual depression. Am. J. Obstet. Gynecol. 161 (5), 1228-1234.
44 - BRZEZINSKI A.A., WURTMAN J.J., WURTMAN R.J., GLEASON R., GREENFIELD J., NADER T. (1990). dFenfluramine suppresses the increased calorie and carbohydrate intakes and improves the mood of women with premenstrual depression. Obstet. Gynecol. 76 (2), 296301.
45 - STONE A.B., PEARLSTEIN T.B., BROWN W.A.
(1991). Fluoxetine in the treatment of late luteal phase dysphoric disorder. J. Clin. Psychiatry 52, 290-293.
46 - MENKES D.B., TAGHAVI E., MASON P.A., SPEARS G.F.S., HOWARD R.C. (1992). Fluoxetine treatment of severe premenstrual syndrome. Br. Med. J. 305, 346347.
47 - SUNDBLAD C., MODIGH K., ANDERSCH B., ERIKSSON E. (1992). Clomipramine effectively reduces premenstrual irritability and dysphoria a placebocontrolled trial. Acta. Psychiatry Scand. 85, 39-47.
48 - MENKES D.B., COATES D.C., FAWCETT JP.
ment subjectif. Le faisceau de lumière qui est réfléchi par le réflecteur et qui passe à travers la lentille présente une
limite précise de clair - obscur, ce qui est d'une part avan-