les unités sont la calorie par seconde et centimètre carré, les épaisseurs se mesurent en centimètre. la conductivité dépend un peu de la température re, pour les métaux les variations sont faibles et ne sont pas dans le même sens pour tous, pour les isolants les variations sont nettement plus impor- tantes, et toujours dans le sens de l'augmentation, les isolants ne conduisent jamais mieux la chaleur que lorsque la température augmente. Exemple, aluminium à 0 C, # = 0,48 ; à 400 C, #= 0,53. Laine de verre à 0 C, # = 0, 00013 ; à 100 C, # = 0,00016.En multipliant par 4,18 les valeurs de #, les produits expriment les quantités de chaleur écoulées en joules par seconde ( soit des watts), l'unité géométrique étant encore le centimètre Dans l'écoulement d'un flux de chaleur par conduction intervient la notion de "ré- sistance thermique".En effet, en considérant s l'aire de la surface #T B1B2 du mur, le flux de chaleur, # = - # s, pouvant s'exprimer, - # T=# 1 # (relation similaire à celle de l'électricité établie entre chute de po # s tentiel V, résistance R, et intensité I, V=RI, avec R = ##/s) s'écoule à travers la portion A1B1. # T est l'homologue de V, le signe moins (-) symbo- lise la chute de température, # quantité de chaleur écoulée par seconde correspond à I qui est la quantité d'électricité écoulée par seconde. Ces com- paraisons s'inspirent de l'idée de "résistance thermique" semblable à la résistance électrique et s'expriment de la même façon en fonction de la surface de passage set de la longueur # du conducteur ( l'usage étant qu'en électricité est employé la résistivité # et en thermique son inverse #= 1/#) les résistances thermiques et électriques ont le. mêmes propriétés, entre autres les résistances en série s'ajoutent. lorsqu'il s'agit de la transmis- sion de chaleur par conduction à travers des corps de formes plus compliquées qu'un mur, il suffit d'utiliser les mêmes lois. le flux de chaleur est proportionnel à la différence de température appliquée, et la relation se transpose en Q =#(T1-T2)#.# est un "facteur géométrique" attaché à la forme du corps en expérience ; pour le mur #= s/# .Dans l'étude compliquée des régimes variables FOURIER a imaginé des moins mathéma- tiques propres à résoudre les difficultés. le régime permanent s'établit lentement, sa durée d'établissement est caractérisée par une "co@stante de temps " #, entre les instants 0 et # l'évolution est rapide, à l'instant a x le régime permanent est réalisé à 10 % près, et il est pratiquement atteint pour t = 4 à 5 t . la constante de temps dépend de la ferme des corps et des variations thermiques considérées.Pour que les mouvements convectifs, qui perturbent la conduction dans les fluides, deviennent négligeables, les liquides et les gaz sont enserrés en laDe mince entre deux plaques qui peuvent être orientées horizontalement pour rendre le dispositif encore plus efficace.De la sorte la conductivité thermique du fluide en expérience peut être définie par la formule déjà utilisée pour les solides, la conductivite des gaz ne depend que très pu de la pression, elle reste petite et ne s'accroît qu'avec la température La conductivité des liquides ( mis à part celle des métaux fondus, sodium, potassium, et mercure ) au mente d'une façon modérée lorsque la température croit. La convection permet l'échange de chaleur entre solides et fluides par des mécani@mes très com plexus caractérisés par les interactions de phénomènes dc conduction thermique et de mécanique des fluides qui ne peuvent etre développés dans le cadre de l'exposé.Qu'il s'agisse de convection naturelle ou de convection forcée, le "coefficient moyen de convection" alpha se définit par la relation, Q = α(T1-T@) S = α.#T. S, où # est la quantité de chaleur échangée par unité de temps sur la surface totale S d'un radiateur de chauffage ou d'un conduit cylindrique. Tlest la température de la surfact, Ta celle du fluide de refroidissement. Dans les applications pratiques ou la précision n'est pas ex- cessive, quelques lois simples donnent des résultats acceptables. les coefficients de convection dépendent de façon importante des dispositions et formes géométriques de surfaces solides et des appareillages.Il existe cependant quelques nombres filant des ordres de grondeur et permettent de se faire une idée des flux de chaleur qui s'échangent dans les cas les plus u suels. Pour la convection naturelle, le coefficient de convection augmente lorsque l'écart de température T1-T@ = #T s'acoroît, selon une loi de proportionnalité à la racine quatrième de l'écart qui s'exprime, αN = αn #T 0,25 et q = αn#T 1,25 . Dans la convection naturelle à l'air libre (20 C à une atmosphère), il est admis un ordre de grandeur αn = 0,5.10 -4, soit pour #T = 10 , α = 0,0001 cal/cm2/s . Pour la convection forcée, le co- efficient de convection ne dépend pratiquement pas de l'écart de température il croit proportionnellement à la puissance 0,8 de la vitesse de l'écoulement, ce qui s'exprime, αc = αc u0,8 et q = αc u0,8 #T . Pour l'air aux conditions atmosphériques usuelles il est admis, αc = 0,001 cal/s/cm2, pour u = 10 m/s.Il est possible de réaliser pour les gaz de très grandes vitesses d'écoulements dais ce cas, dans la couche de gaz au contact de la paroi, intervient le phénomène d'échauffement par frottement. À loO i/s l'é- chauffement est de 4 C pour l'air, il croît proportionnellement au carré de la vitesse u , ce qui s'exprime,pour u = 50 m/s, #T = 1 C ; pour u = 300m/s , #T = 36 C. Les échanges de chaleur par rayonnement peuvent être étudiés par exemple en posant deux corps A et B, de températures respectives Tî > Ta avec, en vis-à-vis, leurs faces planes Plet P2 , d'étendue commune S .La transmission de chaleur par rayonnement ne serait absolument pas modifiée par l'espace compris entre P1 et P2 comprenant de l'air, de l'hydrogène, ou du vide. A condition qu'ils ne soient pas sous forte pression, l'échange ne serait pas plus modifié par du gaz carbonique ou de la vapeur d'eau. Cet échange de chaleur se caractérise par deux possibilité l'une transmission à travers le vide, l'autre transmission à travers certains milieux matériels perméables au phénomène. Différencié des mécanismes de la conduction ou de la convection, ce processus énergétique appelé "rayennement" peut circuler dans le vide et sans altération à travers certains corps matériels tels que l'air.Il en résulte une superposition, sons interaction, des effets du ray- bonnement et des effets de convection ou de conduction dons la couche matérielle. Sur la surface P1 une partie de l'énergie interne du corps A se transforme en énergie électromagnétique, de même nature que la lumière, dénemmée" phénomène d'émission". localisée dans la zone non visible du spectre de la lumière, cette émission dite "infra-rouge" se propage suivant les règles de l'optique jusqu'à la surface Pa qui l'absorbe et la transforme en chaleur.