Ces phénomènes agissant dans le sens d'une diminution de la température, la flamme oxhydrique se trouve réduite à une température de 2750 C. @n disposant de documents sur les constantes thermodynamiques des constituants d'un mé- lange en équilibre chimique, les fractions de dissociations peuvent être cal- culées à priori.Souvent ce calcul à priori est la seule méthode praticable pour les atteindre. Far un bilan thermique analogue à celui qui conduit à la formule q = M C m (#-#@), la température effective de combustion adiabati que peut être déterminée, et une vérification expérimentale conforte les résultats. lans l'exemple de la combustion de l'hydrogène, il y r formation d' au et dissociation de molécules en atomes, d'où trois équilibres en interac- tion. La multiplicité des équilibres en actions réciproques rend les calculs plus difficiles.Les températures de flammes de tous les combustibles usuels sont classées dans la documentation abondante qui existe sur les entropies et les enthalpies, indispensables aux calculs è nombreux gaz et jusqu'à des températures élevées. Une part importante de ces documents a été établie sur des mesures spectroscopiques interpritées par les méthodes de la thermodyna- mi que statistique. le principe des machines thermiques cycliques consiste à faire subir à un fluide une suite fermée de transformations entre une source chaude et une source à température plus basse, à laquelle est restituée né- cessairement une partie de la chaleur. la machine ne transforme en travail qu'une fraction r de la quantité de chaleur coûteuse Q1 prélevée à la source chaude alimentée par une dépense de combustible. r se dénonce le rendement thermique du cycle" et dépend des propriétés spécifiques et thermiques du fluide, en fonction de la suite des transformations développées dans le cy- cle. Lié à l'écart de température des deux sources dans Sa dépendance à la forme du cycle, le rendement est d'autant plus grand que les températures extrêmes s'éloignent. La température ambiante conditionnant la température de la source froide, le rendement n@ peut être amélioré que par l'augmenta- tion de la température de la source chaude. Le rendement thermique mesure le travail qui devrait être obtenu dans la réalisation parfaite de toutes l!s transmissions mécaniques et thermiques du cycle, c qui n'est évidemment pas possible.En conséquence est défini un rendement " effectif ou pratique"qui est la fraction de chaleur Q1 effectivement reçue en travail sur l'arbre moteur. Le rendement pratique toujours inférieur au rendement thermique s'en rapproche plus ou moins selon les conditions de construction en de fonction- nement de la machine. Le rendement des machines thermiques s'est amélioré a- vec l'évolution des techniques toujours en progrès. Un rendement de 8% était considéré comme très bon pour une machine alternative à vapeur de l'époque 1900, La moitié de la chaleur de combustion du charbon est transformée en travail par les turbines à vapeur des centrales thermiques actuelles.IL n'est plus possible maintenant de considérer que la chaleur est transforma- ble en travail en faible proportion, bien que les rendements pratiques n'at- teignent jamais 50 %. Pour les moteurs d'automobiles sont généralement avan- cés les rendements thermiques rt et effectifs re suivants : moteur à essence rt= 0,56 et re 0,33 ; moteur diesel rt= 0,70 et re = 0,36. Une machine thermique est conformée en règle générale d'une mécanique qui tran@met à 1' extérieur le travail qu'elle reçoit d'un fluide qui évolue dans la machine et revient périodiquement à son état initial après avoir échangé de la cha leur avec les source s.Pour l'ingénieur la partie mécanique présente évidem- ment un grand intérêt, mais elle est accessoire du point de vue thermodyna- mique, si bien que le parcours du fluide qui présente le plus d'importance est dénoumé "cycle de la machine". Les cycles utilisables sont nombreux, le cycle de B@AU de ROCHAS, et le cycle de RANKINE, sont ceux qui sont utilisables dans le moteur à combustion oxhydrique ; dans un diagramme connu, le cycle B AU de ROCHAS schématise l'évolution des gaz dons les moteurs à ex- plosion.Il se compose de deux transformations à volumes constants AB et CD, réunis par les adiabatiques BC et DÀ. En supposant que l'évolution porte sur un gaz parfait le long de AB, le gaz, dont la pression augnente en raison de l'élévation de la température, reçoit la quantité de chaleur Q1 = Cv(TB-TA) ; le long de CD il y a refroidissement avec diminution de pression et perte de 1 1 la quantité de chaleur Q2 = Cv(TC-TD).D'après la formule vT = v.T. =Cte y-1 y-1 définissant le rendement à partir de la quantité de chaleur coûteuse dépen- sée,ici Q@,