FR 3161034 A1 20251010 FR 2403486 A 20240404 Capteur et procédé pour mesurer simultanément une pression par luminescence cristalline et une vitesse par interférométrie Doppler laser L’invention concerne un capteur (1) pour mesurer simultanément une pression et une vitesse comprenant : - un cristal (2) comprenant une face recouverte d’une couche réfléchissante (3), - un laser de pompage (4) configuré pour émettre un faisceau de pompage (F1) vers le cristal et ayant une longueur d’onde comprise dans une bande d’absorption du cristal de sorte que l’illumination du cristal par le faisceau de pompage excite une partie des électrons du cristal, - un spectromètre (6) pour recevoir un signal de luminescence (S1), issu d’une désexcitation des électrons du cristal, et pour mesurer la variation au cours du temps en longueur d’onde des raies du spectre lumineux dudit signal de luminescence, - un système d’interférométrie (12) configuré pour mesurer les variations de vitesse de la couche réfléchissante au cours du temps par vélocimétrie par interférométrie Doppler laser. Figure pour l’abrégé : Fig. 1 Capteur et procédé pour mesurer simultanément une pression par luminescence cristalline et une vitesse par interférométrie Doppler laser La présente invention concerne le domaine des capteurs de pression et celui des capteurs de vitesse. Notamment, la présente invention concerne à la fois le domaine des capteurs de pression par luminescence cristalline, en particulier par luminescence rubis (PRL), et le domaine des vélocimètres laser de surface, également dénommés vélocimètres par interférométrie Doppler laser (VIDL). Lors de l’étude du comportement de matériau en conditions extrêmes, il est commun de mesurer la pression exercée sur le matériau ou la vitesse de déformation du matériau. En particulier, dans le cadre d’essais en compression relativement lents, c’est-à-dire d’une durée de l’ordre de la seconde, voire de l’heure, il est usuel de mesurer la pression exercée sur le matériau. Dans le cadre d’essais en compression dynamique très rapide, c’est-à-dire d’une durée de l’ordre de la nanoseconde, par exemple sous la forme d’onde de choc, il est usuel de mesurer la vitesse de déformation du matériau. Une méthode connue de mesure de pression est la mesure de pression par luminescence cristalline, notamment la mesure de pression par luminescence du rubis (PRL). Le rubis est un cristal d’alumine Al 2 O 3 comprenant des impuretés de chrome et dont le spectre d’absorption lumineuse dans le visible présente deux bandes d’absorption distinctes, l’une autour de 407 et l’autre autour de 551 nm [1]. La mesure de pression par luminescence cristalline, notamment PRL, repose sur le principe de fluorescence naturelle d’un cristal cible, par exemple le rubis, sensible à la pression exercée sur ledit cristal. Lorsque le rubis est irradié dans ces bandes d’absorption, une partie de ses électrons s’excitent. Il s’ensuit des désexcitations successives des électrons excités durant lesquels des photons sont émis par le rubis, ce phénomène est appelé luminescence. Cette luminescence du rubis présente deux raies, dites raies caractéristiques R 1 et R 2 de luminescence du rubis, de longueur d’onde pour lesquelles l’intensité lumineuse est maximale. A température et pression ambiantes, ces raies caractéristiques R 1 et R 2 de luminescence du rubis ont, respectivement, pour longueur d’onde 694,25 nm et 692,85 nm. Une variation de pression exercée sur le rubis entraîne une variation en longueur d’onde des photons émis par luminescence du rubis. Notamment, les longueurs d’onde des raies caractéristiques R 1 et R 2 varient en fonction de la pression exercée sur le rubis. Ainsi, la mesure PRL consiste à mesurer la variation en longueur d’onde des raies caractéristiques R 1 et R 2 au cours du temps et d’en déduire la variation de pression exercée sur le rubis au cours du temps. Depuis les premiers essais en compression statiques réalisés avec des cellules à enclume de diamant [2], la mesure PRL est couramment employée pour mesurer la variation de pression au cours d’essais en compression statique, notamment en conditions extrêmes. Les essais en compression statique sont relativement lents, c’est-à-dire qu’ils sont de l’ordre de la seconde, voire de l’heure. Des tests ont été réalisés, afin de déterminer si des rubis monocristallins d’orientations distinctes étaient adaptés pour des essais de compression dynamiques [3], [4], [5], [6] et [7]. Pour autant, il n’est pas connu l’utilisation de la mesure PRL pour mesurer la pression exercée sur un matériau lors d’un essai en compression dynamique. Lors des essais en compression dynamique, il est usuel de mesurer la vitesse de déformation du matériau et si besoin d’en déduire la pression exercée par l’utilisation de modèles connus. Une méthode connue de mesure de la vitesse de déformation est la vélocimétrie laser de surface, également dénommée mesure de vélocimétrie par interférométrie Doppler laser (VIDL). La mesure VIDL comprend l’illumination d’une surface cible par un laser et la collecte par un interféromètre de la lumière réfléchie par ladite surface cible afin de créer des interférences à partir de ladite lumière réfléchie. La mise en mouvement de la surface cible, notamment lors du passage d’une onde de choc, induit une modification par effet Doppler de la fréquence optique de la lumière réfléchie par la surface cible. Cette variation de la fréquence optique induit une variation dans les interférences créées par l’interféromètre. Il est ainsi possible de déduire la variation due à l’effet Doppler de la fréquence optique de la lumière réfléchie à partir de la variation dans les interférences créées par l’interféromètre et de déterminer par là-même la vitesse de la surface cible au cours du temps. La mesure VIDL comprend donc la mesure de l’évolution temporelle des interférences créées par l’interféromètre et la détermination, à partir de cette mesure, de la vitesse de la surface cible au cours du temps. Un interféromètre usuel pour réaliser une mesure VIDL est l’interféromètre de vitesse pour tout réflecteur, également dénommé interféromètre VISAR, pour « Velocity Interferometer System for Any Reflector » en anglais [8]. L’interféromètre VISAR a pour avantages de présenter une grande précision de mesure et d’être non intrusif. Un autre interféromètre connu pour réaliser une mesure VIDL est l’interféromètre de Vélocimétrie Hétérodyne (VH), également dénommé « Photon Doppler Velocimetry Interferometer » en anglais [9]. L’interféromètre VH a pour avantages d’être entièrement fibré et plus compact. Il est ainsi simple à mettre en œuvre lors de protocoles expérimentaux. La mesure VIDL est souvent réservée aux essais en compression dynamique. Il existe des modèles d’équations afin de calculer la vitesse du rubis à partir d’une mesure de l’évolution de pression par PRL, et, des modèles d’équations permettant de calculer la pression exercée sur un rubis à partir d’une mesure de sa vitesse par VIDL, [10], [11], [12] et [13]. Cependant, il existe des incertitudes quant aux vitesses et aux pressions déduites par ces modèles. Il existe donc un besoin pour s’affranchir de ces incertitudes. Plus largement, il existe un besoin pour connaître avec exactitude la pression exercée sur un cristal et sa vitesse au cours du temps lors d’un essai, notamment en compression, en conditions extrêmes. En particulier, il existe un besoin pour un dispositif et/ou un procédé permettant de mesurer simultanément la pression exercée sur un cristal et sa vitesse lors d’essais, notamment en compression statique ou dynamique. Le but de l’invention est de répondre, au moins en partie, à ce(s) besoin(s). Pour ce faire, l’invention concerne un capteur pour mesurer simultanément une pression et une vitesse comprenant : - un cristal comprenant une face recouverte d’une couche réfléchissante, - un laser de pompage configuré pour émettre un faisceau de pompage vers le cristal et ayant une longueur d’onde comprise dans une bande d’absorption du cristal de sorte que l’illumination du cristal par le faisceau de pompage excite une partie des électrons du cristal, - un spectromètre pour recevoir un signal de luminescence, issu d’une désexcitation des électrons du cristal, et pour mesurer la variation au cours du temps en longueur d’onde des raies du spectre lumineux dudit signal de luminescence, - un système d’interférométrie configuré pour mesurer les variations de vitesse de la couche réfléchissante au cours du temps par vélocimétrie par interférométrie Doppler laser. De préférence, le cristal est un cristal de rubis, de préférence comprenant un taux massique d’ions Cr 3+ et/ou d’oxyde de chrome compris entre 0,05 et 0,5 %. De préférence, la couche réfléchissante est une couche d’argent. De préférence, la couche réfléchissante présente une épaisseur comprise entre 100 et 1000 nm. De préférence, le laser de pompage est un laser impulsionnel. De préférence, le laser impulsionnel est adapté pour émettre des impulsions laser de durée comprise entre 5 ns et 50 µs et/ou d’énergie moyenne comprise entre 1 et 1000 mJ. De préférence, la longueur d’onde du faisceau de pompage est comprise entre 500 et 560 nm. De préférence, le capteur comprend un miroir dichroïque transparent à la longueur d’onde du faisceau de pompage et configuré pour sélectionner une partie du signal de luminescence dont la longueur d’onde est comprise dans une plage prédéterminée et diriger uniquement ladite partie sélectionnée vers le spectromètre. De préférence, la plage prédéterminée s’étend de 680 nm à 720 nm. De préférence, le spectromètre comprend : - un spectroscope configuré pour décomposer le signal de luminescence en une pluralité de raies lumineuses réparties en fonction de leur longueur d’onde, formant le spectre lumineux, et, - un photodétecteur pour capturer et enregistrer le spectre lumineux au cours du temps. Selon une première variante, le système d’interférométrie peut comprendre : - un laser de sondage adapté pour émettre un faisceau de sondage vers le cristal de sorte à être réfléchi par la couche réfléchissante après transmission à travers le cristal, - un interféromètre de vélocimétrie hétérodyne adapté pour créer des interférences à partir de la partie réfléchie du faisceau de sondage, dite signal de sondage, et pour mesurer l’évolution temporelle desdites interférences. Selon cette première variante, le capteur comprend, de préférence, un miroir diélectrique réfléchissant à la longueur d’onde du faisceau de sondage et transparent à la longueur d’onde du faisceau de pompage, le miroir diélectrique étant agencé entre le cristal et le laser de pompage de sorte à diriger le faisceau de sondage vers le cristal. Selon une deuxième variante, le système d’interférométrie peut comprendre un interféromètre VISAR adapté pour créer des interférences à partir d’un signal de sondage, et pour mesurer l’évolution temporelle desdites interférences, le signal de sondage étant constitué d’une partie du faisceau de pompage par la couche réfléchissante. Selon cette deuxième variante, le capteur comprend, de préférence, un miroir troué agencé entre le cristal et le laser de pompage de sorte à laisser passer le faisceau de pompage émis par le laser de pompage vers le cristal et à rediriger la partie du faisceau de pompage, réfléchie par la couche réfléchissante, vers l’interféromètre VISAR. De préférence, le capteur comprend une lentille optique adaptée pour focaliser le faisceau de pompage sur la couche réfléchissante, et le cas échéant, pour focaliser le faisceau de sondage sur la couche réfléchissante. L’invention concerne également un procédé de mesure simultanée d’une pression s’exerçant sur un cristal et d’une vitesse de mouvement dudit cristal, le cristal comprenant une face recouverte d’une couche réfléchissante, le procédé comprenant les étapes suivantes : a) illumination du cristal par un faisceau de pompage ayant une longueur d’onde comprise dans une bande d’absorption du cristal de sorte à exciter une partie des électrons du cristal, b) émission d’un signal de luminescence issu d’une désexcitation des électrons du cristal, c) mesure de la variation au cours du temps en longueur d’onde des raies du spectre lumineux du signal de luminescence, et, détermination, à partir de cette variation, de la pression s’exerçant sur le cristal au cours du temps, d) concomitamment aux étapes a) à c), réception d’un signal lumineux, dit signal de sondage, issu de la réflexion d’un faisceau laser sur la couche réfléchissante, et détermination de la vitesse de la couche réfléchissante au cours du temps par le suivi de l’évolution temporelle d’interférences crées à partir du signal de sondage. De préférence, le procédé est mis en œuvre par un capteur selon la présente invention. L’invention concerne également une utilisation d’un capteur selon la présente invention ou d’un procédé selon la présente invention, pour un essai en compression statique ou dynamique, un essai de décharges électriques pulsées, un essai de résistance balistique, notamment simulant les impacts de débris spatiaux en orbite, ou un essai mécanique dans lequel la pression et la vitesse mesurées sont induits par des champs magnétiques. La présente invention consiste donc essentiellement en un capteur et un procédé permettant de mesurer simultanément l’évolution de la pression s’exerçant sur un cristal et de la vitesse de mouvement dudit cristal, notamment lors d’un essai en compression statique ou dynamique. Ainsi, il est possible de relier et de comparer les évolutions de pression et de vitesse mesurées entre elles afin de réduire les incertitudes de mesure. Il est également possible de valider ou d’infirmer certains modèles d’équations reliant la pression exercée sur un cristal à la vitesse dudit cristal. En outre, le cristal peut servir de jauge lors d’un essai mécanique d’un matériau, notamment en conditions extrêmes. Avantageusement, le capteur selon la présente invention peut présenter un laser de pompage adapté en puissance pour permettre une excitation rapide et suffisante des électrons du cristal, par exemple de l’ordre de la nanoseconde voire inférieur, de sorte que ledit cristal émet, en moins de 1 ns, un signal de luminescence d’intensité suffisante pour être détecté par le spectromètre, la résolution temporelle du spectromètre étant inférieure à 1 ns. Ainsi, le capteur est adapté pour mesurer la pression s’exerçant sur le cristal lors d’un essai en compression dynamique. D’autres avantages et caractéristiques ressortiront mieux à la lecture de la description détaillée, faite à titre illustratif et non limitatif, en référence aux figures suivantes : FIG. 1 la FIG. 1 est une vue schématique d’un capteur pour mesurer simultanément une pression et une vitesse selon un premier mode de réalisation de l’invention dans lequel le système d’interférométrie pour la mesure VIDL comprend un laser de sondage et un interféromètre VH ; FIG. 2 la FIG. 2 représente l’évolution au cours du temps du spectre lumineux de la luminescence d’un rubis, comprenant 0,1 % d’oxyde de chrome, à la suite de son illumination par un laser de pompage émettant un faisceau continu de longueur d’onde égale à 532 nm et de puissance égale à 5 W ; FIG. 2 la FIG. 2 représente l’évolution au cours du temps du spectre lumineux de la luminescence d’un rubis, comprenant 0,1 % d’oxyde de chrome, à la suite de son illumination par un laser de pompage émettant des impulsions laser de longueur d’onde égale à 532 nm, de durée égale à 10 µs et d’énergie moyenne égale à 30 mJ ; FIG. 3 la FIG. 3 représente l’évolution au cours du temps, lors d’un essai en compression dynamique, du spectre lumineux de la luminescence rubis capturée par le spectroscope d’un capteur selon la présente invention ; FIG. 4 la FIG. 4 est une vue schématique d’un capteur pour mesurer simultanément une pression et une vitesse selon un deuxième mode de réalisation de l’invention dans lequel le système d’interférométrie pour la mesure VIDL comprend un interféromètre VISAR. Description détaillée Pour des raisons de clarté, les différents éléments des figures sont représentés en échelle libre, les dimensions réelles des différentes parties n’étant pas nécessairement respectées. On a illustré à la FIG. 1 un capteur 1 pour mesurer simultanément une pression et une vitesse selon un premier mode de réalisation de l’invention. Le capteur 1 comprend un cristal 2 dont une face est recouverte d’une couche réfléchissante 3. Le cristal 2 est un rubis, c’est-à-dire un cristal d’alumine Al 2 O 3 comprenant des impuretés de chrome, par exemple sous la forme d’ions Cr 3+ et/ou d’oxyde de chrome Cr 2 O 3 . De préférence, le cristal 2 est un rubis comprenant un taux massique d’ions Cr 3+ et/ou d’oxyde de chrome compris entre 0,05 et 0,5 %, par exemple égal à 0,1 %. La couche réfléchissante 3 est en argent et présente une épaisseur comprise entre 100 et 1000 nm. Le capteur 1 comprend également un laser de pompage 4 configuré pour émettre un faisceau de pompage F 1 vers le cristal 2. Le laser de pompage 4 est un laser impulsionnel adapté pour émettre des impulsions laser de durée comprise entre 5 ns et 50 µs et d’énergie moyenne comprise entre 1 et 100 mJ. La longueur d’onde du faisceau de pompage F 1 est comprise dans une des bandes d’absorption du cristal 2 de sorte que l’illumination du cristal 2 par le faisceau de pompage F 1 excite une partie des électrons du cristal 2. En particulier, la longueur d’onde du faisceau de pompage F 1 est comprise dans la bande d’absorption à 551 nm du rubis, par exemple comprise entre 500 et 560 nm, de préférence égale à 532 nm. L’utilisation d’un laser impulsionnel en tant que laser de pompage 4 dans une mesure de pression par luminescence cristalline, notamment une mesure PRL, accroît significativement le rapport signal de luminescence sur bruit de la mesure. Le laser impulsionnel permet également d’émettre rapidement un faisceau de pompage F 1 de puissance élevée et d’ainsi obtenir une excitation rapide et importante des électrons du cristal 2. Les inventeurs ont réalisé des spectres lumineux du signal de luminescence d’un rubis, comprenant 0,1 % d’oxyde de chrome, à la suite de son illumination par deux lasers de pompage différents émettant un faisceau de longueur d’onde égale à 532 nm. Les figures 2A et 2B représentent les résultats de ces tests. La FIG. 2 montre le spectre lumineux, comprenant les raies caractéristiques R 1 et R 2 de luminescence du rubis, obtenu par un laser de pompage continu émettant un faisceau avec un puissance de 5 W. La FIG. 2 montre le spectre lumineux, comprenant les raies caractéristiques R 1 et R 2 de luminescence du rubis, obtenu par un laser de pompage impulsionnel émettant des impulsions laser de durée égale à 10 µs et d’énergie moyenne égale à 30 mJ. Comme cela peut être constaté des figures 2A et 2B, les raies caractéristiques R 1 et R 2 de luminescence du rubis présentent une intensité lumineuse par rapport au bruit plus grande lorsque le rubis est illuminé par un laser impulsionnel comparément à lorsque le rubis est illuminé par un laser continu. La capteur 1 comprend également une lentille optique 5 pour focaliser le faisceau de pompage F 1 émis par le laser de pompage 4 sur la couche réfléchissante 3, la couche réfléchissante 3 recouvrant la face du cristal 2 opposée à la face du cristal 2 en vis-à-vis de la lentille optique 5. Ainsi, le faisceau F 1 traverse le cristal 2 avant d’être focalisé sur la couche réfléchissante 3. Lors de son passage le faisceau de pompage F 1 excite une partie des électrons du cristal 2 qui émet alors un signal de luminescence S 1 dont une partie est récupérée par la lentille optique 5 et dirigée vers un spectromètre 6 compris par le capteur 1. Le capteur 1 peut comprendre un miroir dichroïque 7 configuré pour sélectionner la partie S’ 1 du signal de luminescence S 1 dont la longueur d’onde est comprise dans une plage prédéterminée et diriger ladite partie S’ 1 sélectionnée vers le spectromètre 6, le reste du signal de luminescence S 1 n’étant pas dirigé vers le spectromètre 6. La plage prédéterminée comprend les raies de longueur d’onde pour lesquelles l’intensité lumineuse du signal de luminescence S 1 est maximale. De préférence, la plage prédéterminée s’étend de 680 nm à 720 nm, elle comprend ainsi les raies caractéristiques R 1 et R 2 de luminescence du rubis. Le spectromètre 6 est configuré pour mesurer la variation en longueur d’onde des raies du signal de luminescence reçu au cours du temps, notamment pour mesurer la variation en longueur d’onde des raies caractéristiques R 1 et R 2 de luminescence du rubis. Pour cela le spectromètre 6 peut comprendre un spectroscope 8 configuré pour décomposer le signal reçu en une pluralité de raies lumineuses réparties en fonction de leur longueur d’onde en formant un spectre lumineux, et, un photodétecteur 9 pour capturer et enregistrer le spectre lumineux au cours du temps. De préférence, le spectroscope 8 est configuré de sorte à se concentrer, lors de la décomposition formant le spectre lumineux, sur les raies caractéristiques R 1 et R 2 de luminescence du rubis. De préférence, la photodétecteur 9 présente une résolution temporelle inférieure à 1 ns. Le photodétecteur 9 peut être une caméra à balayage de fente, de préférence comprenant une photocathode multi-alcaline, de préférence la photocathode étant de type S25. Un tel photodétecteur 9 présente une résolution temporelle très basse, notamment inférieure à 1 ns, et une sensibilité élevée pour mesurer l’intensité lumineuse des raies de longueur d’onde comprise entre 680 et 720 nm. Le spectromètre 6 peut comprendre une fibre optique 10, pour acheminer la partie S’ 1 du signal de luminescence S 1 sélectionnée par le miroir dichroïque 7 jusqu’au spectroscope 8, et un raccord 11, pour injecter la partie S’ 1 du signal de luminescence S 1 dans la fibre optique 10. Le capteur 1 peut comprendre une unité de calcul pour calculer l’évolution de la pression s’exerçant sur le cristal 2 au cours du temps à partir des variations en longueur d’onde des raies du signal de luminescence mesurées par le spectromètre 6. On a illustré à la FIG. 3 l’évolution en longueur d’onde au cours du temps, lors d’un essai en compression dynamique, des raies caractéristiques R1 et R2 de la luminescence rubis mesurée par le spectroscope du capteur 1 selon la présente invention. Comme le montre cette FIG. 3 , le capteur 1 présente une résolution temporelle adaptée pour mesurer la pression s’exerçant sur le cristal 2 lors d’un essai en compression dynamique. Le capteur 1 comprend également un système d’interférométrie 12 configuré pour mesurer les variations de vitesse de la couche réfléchissante 3 au cours du temps par vélocimétrie par interférométrie Doppler laser (VIDL). Le système d’interférométrie 12 comprend un laser de sondage 13 et un interféromètre de Vélocimétrie Hétérodyne (VH) 14. Le laser de sondage 13 est adapté pour émettre un faisceau de sondage F 2 dirigé de sorte à être réfléchi par la couche réfléchissante 3 après avoir été transmis à travers le cristal 2. De préférence, la lentille optique 5 focalise le faisceau de sondage F 2 sur la couche réfléchissante 3. De préférence, la longueur d’onde du faisceau de sondage F 2 est comprise entre 1540 et 1560 nm, de préférence égale à 1550 nm. Avantageusement, le rubis est transparent pour ces longueurs d’onde. Le capteur 1 peut comprendre un miroir diélectrique 15 réfléchissant à la longueur d’onde du faisceau de sondage S 2 et transparent à la longueur d’onde du faisceau de pompage F 1 et aux longueurs d’onde du signal de luminescence S 1 . Notamment, le miroir diélectrique 15 est réfléchissant dans l’infrarouge, en particulier à 1550 nm, et transparent dans le visible. Le miroir diélectrique 15 est agencé de sorte à diriger le faisceau de sondage F 2 vers le cristal 2, notamment vers la lentille optique 5 qui focalise le faisceau de sondage F 2 sur la couche réfléchissante 3. En particulier, le miroir diélectrique 15 est agencé entre la lentille optique 5 et le laser de pompage 4, le cas échéant entre la lentille optique 5 et le miroir dichroïque 7. La réflexion du faisceau de sondage F 2 , dite signal de sondage S 2 , est récupérée par la lentille optique 5 et dirigée vers l’interféromètre VH 14. Notamment, le signal de sondage S 2 est réfléchi, après collimation par la lentille optique 5, par le miroir diélectrique 15 vers l’interféromètre VH 14. L’interféromètre VH 14 est adapté pour créer des interférences à partir du signal de sondage S 2 et pour mesurer l’évolution temporelle desdites interférences au cours du temps de sorte à en déduire la variation de la vitesse de la couche réfléchissante 3 au cours du temps. Le système d’interférométrie 12 peut comprendre une fibre optique 16, pour acheminer le signal de sondage S 2 provenant du miroir diélectrique 15 jusqu’à l’interféromètre VH 14, et un raccord 17, pour injecter le signal de sondage S 2 dans la fibre optique 16. On a illustré à la FIG. 4 un capteur 1 pour mesurer simultanément une pression et une vitesse selon un deuxième mode de réalisation de l’invention. Le capteur 1 de la FIG. 4 est similaire à celui de la FIG. 1 et diffère de ce dernier en ce que le système d’interférométrie 12 comprend un interféromètre VISAR 18 à la place du laser de sondage 13 et de l’interféromètre VH 14. Dans le mode de réalisation illustré à la FIG. 4 c’est une partie du faisceau de pompage F 1 , réfléchie par la couche réfléchissante 3, qui sert de signal de sondage S 2 . Le capteur 1 peut comprendre un miroir troué 19 agencé de sorte à laisser passer le faisceau de pompage F 1 émis par le laser de pompage 4 vers le cristal 2 et à rediriger la partie du faisceau de pompage F 1 , réfléchie par la couche réfléchissante 3 et formant le signal de sondage S 2 , vers l’interféromètre VISAR 18. En particulier, le miroir troué 19 est agencé entre le laser de pompage 4 et la lentille optique 5, le cas échéant entre le laser de pompage 4 et le miroir dichroïque 7. L’interféromètre VISAR 18 est adapté pour créer des interférences à partir du signal de sondage S 2 et pour mesurer l’évolution temporelle desdites interférences au cours du temps de sorte à en déduire la variation de la vitesse de couche réfléchissante 3 au cours du temps. D’autres variantes et améliorations peuvent être envisagées sans pour autant sortir du cadre de l’invention tel que défini par les revendications ci-après. En particulier, la présente invention ne se limite pas au rubis comme cristal. D’autres cristaux, ayant une fluorescence sensible à la pression lors de sollicitations en régime dynamique, peuvent être envisagés. Liste des références citées [1] C. Degli Esposti et al.: “Absorption and emission spectroscopy of a lasing material: ruby”, Journal of Chemical Education, 84(8): 1316-1318, 2007. [2] R.A. Forman et al.: “Pressure measurement made by the utilization of ruby sharp-line luminescence”, Science, 176(4032): 284-285, 1972. [3] P.D. Horn et al.: “Wavelength shift of the ruby luminescence R lines under shock compression”, Applied Physics Letter, 49(14): 856-858, 1986. [4] Y.M. Gupta et al.: “Potential use of the r2 line shift for static high-pressure calibration”, Applied Physics Letter, 58(6): 583-585, 1991. [5] S.M. Sharma et al.: “Theoretical analysis of R-line shifts of ruby subjected to different deformation conditions”, Physical Review B, 43(1): 879-893, 1991. [6] X.A. Shen et al.: “Effect of crystal orientation on ruby R-line shifts under shock compression and tension”, Physical Review B, 48(5): 2929-2940, 1993. [7] J.K. Hyun et al.: “Ruby R-line for shock compression along (1102)”, Journal of Applied Physics, 84(4): 1947-1952, 1998. [8] L.M. Barker et al.: “Shock-wave studies of pmma, fused, silica, and saphire”, Journal of Applied Physics, 41(4208), 1970. [9] D.H. Dolan: “Accuracy and precision in photon doppler velocimetry”, Review of Scientific Instruments, 81(053905), 2010. [10] P.D. Horn et al.: “Luminescence R-line spectrum of ruby crystals shocked to 125 kbar along the crystal c axis”, Physical Review B, 38(2): 973-979, 1989. [11] V.N. Korobenko et al.: “Electrical resistivity and equation of state measurements on hot expanded aluminum in the metal-nonmetal transition range”, Physical Review B, 75(064208), 2007. [12] J. Clérouin et al.: “Direct measurements and ab initio stimulations for expanded fluid aluminum in the metal-nonmetal transition rage”, Physical Review B, 78(224203): 59-66, 2008. [13] L.D. Landau et al.: “Téorétitcheskaïa fizika v 10 tomakh : Tom IV Guidrodinamika”, Mir – Ellipses, 3, isbn 2-7298-9423-3 edition, 1994. Capteur (1) pour mesurer simultanément une pression et une vitesse comprenant : - un cristal (2) comprenant une face recouverte d’une couche réfléchissante (3), - un laser de pompage (4) configuré pour émettre un faisceau de pompage (F 1 ) vers le cristal et ayant une longueur d’onde comprise dans une bande d’absorption du cristal de sorte que l’illumination du cristal par le faisceau de pompage excite une partie des électrons du cristal, - un spectromètre (6) pour recevoir un signal de luminescence (S 1 ), issu d’une désexcitation des électrons du cristal, et pour mesurer la variation au cours du temps en longueur d’onde des raies du spectre lumineux dudit signal de luminescence, - un système d’interférométrie (12) configuré pour mesurer les variations de vitesse de la couche réfléchissante au cours du temps par vélocimétrie par interférométrie Doppler laser. Capteur selon la revendication 1, le cristal étant un cristal de rubis, de préférence comprenant un taux massique d’ions Cr 3+ et/ou d’oxyde de chrome compris entre 0,05 et 0,5 %. Capteur selon la revendication 1 ou 2, la couche réfléchissante étant une couche d’argent, de préférence d’épaisseur comprise entre 100 et 1000 nm. Capteur selon l’une des revendications précédentes, le laser de pompage étant un laser impulsionnel, de préférence adapté pour émettre des impulsions laser de durée comprise entre 5 ns et 50 µs et/ou d’énergie moyenne comprise entre 1 et 1000 mJ. Capteur selon l’une des revendications précédentes, la longueur d’onde du faisceau de pompage étant comprise entre 500 et 560 nm. Capteur selon l’une des revendications précédentes, comprenant un miroir dichroïque (7) transparent à la longueur d’onde du faisceau de pompage et configuré pour sélectionner une partie (S’ 1 ) du signal de luminescence dont la longueur d’onde est comprise dans une plage prédéterminée et diriger uniquement ladite partie sélectionnée vers le spectromètre, de préférence la plage prédéterminée s’étendant de 680 nm à 720 nm. Capteur selon l’une des revendications précédentes, le spectromètre comprenant : - un spectroscope (8) configuré pour décomposer le signal de luminescence en une pluralité de raies lumineuses réparties en fonction de leur longueur d’onde, formant le spectre lumineux, et, - un photodétecteur (9) pour capturer et enregistrer le spectre lumineux au cours du temps. Capteur selon l’une des revendications précédentes, le système d’interférométrie comprenant : - un laser de sondage (13) adapté pour émettre un faisceau de sondage (F 2 ) vers le cristal de sorte à être réfléchi par la couche réfléchissante après transmission à travers le cristal, - un interféromètre de vélocimétrie hétérodyne (14) adapté pour créer des interférences à partir de la partie réfléchie du faisceau de sondage, dite signal de sondage (S 2 ), et pour mesurer l’évolution temporelle desdites interférences. Capteur selon la revendication précédente, comprenant un miroir diélectrique (15) réfléchissant à la longueur d’onde du faisceau de sondage et transparent à la longueur d’onde du faisceau de pompage, le miroir diélectrique étant agencé entre le cristal et le laser de pompage de sorte à diriger le faisceau de sondage vers le cristal. Capteur selon l’une des revendications 1 à 8, le système d’interférométrie comprenant un interféromètre VISAR (18) adapté pour créer des interférences à partir d’un signal de sondage (S 2 ), et pour mesurer l’évolution temporelle desdites interférences, le signal de sondage étant constitué d’une partie du faisceau de pompage par la couche réfléchissante. Capteur selon la revendication précédente, comprenant un miroir troué (19) agencé entre le cristal et le laser de pompage de sorte à laisser passer le faisceau de pompage émis par le laser de pompage vers le cristal et à rediriger la partie du faisceau de pompage, réfléchie par la couche réfléchissante, vers l’interféromètre VISAR. Capteur selon l’une des revendications précédentes, comprenant une lentille optique (5) adaptée pour focaliser le faisceau de pompage sur la couche réfléchissante, et le cas échéant, pour focaliser le faisceau de sondage (F 2 ) sur la couche réfléchissante. Procédé de mesure simultanée d’une pression s’exerçant sur un cristal (2) et d’une vitesse de mouvement dudit cristal, le cristal comprenant une face recouverte d’une couche réfléchissante (3), le procédé comprenant les étapes suivantes : a) illumination du cristal par un faisceau de pompage (F 1 ) ayant une longueur d’onde comprise dans une bande d’absorption du cristal de sorte à exciter une partie des électrons du cristal, b) émission d’un signal de luminescence (S 1 ) issu d’une désexcitation des électrons du cristal, c) mesure de la variation au cours du temps en longueur d’onde des raies du spectre lumineux du signal de luminescence, et, détermination, à partir de cette variation, de la pression s’exerçant sur le cristal au cours du temps, d) concomitamment aux étapes a) à c), réception d’un signal lumineux, dit signal de sondage (S 2 ), issu de la réflexion d’un faisceau laser sur la couche réfléchissante, et détermination de la vitesse de la couche réfléchissante au cours du temps par le suivi de l’évolution temporelle d’interférences crées à partir du signal de sondage. Procédé selon la revendication précédente, étant mis en œuvre par un capteur selon l’une des revendications 1 à 12. Utilisation d’un capteur selon l’une des revendications 1 à 12 ou d’un procédé selon la revendication 13 ou 14, pour un essai en compression statique ou dynamique, un essai de décharges électriques pulsées, un essai de résistance balistique, notamment simulant les impacts de débris spatiaux en orbite, ou un essai mécanique dans lequel la pression et la vitesse mesurées sont induits par des champs magnétiques.