FR 3161077 A1 20251010 FR 2403614 A 20240408 Ensemble de pompage (EP) destiné à émettre un rayonnement de pompe (Rp) apte à pomper un milieu laser (ML), ledit ensemble de pompage comprenant une pluralité de module d’émission de lumière (ME) empilés au moins selon une direction chaque module d’émission lumineuse comprenant : une pluralité de diodes électroluminescentes (LED) configurées pour émettre un rayonnement électroluminescent (Ld) un concentrateur (CL) luminescent adapté pour absorber ledit rayonnement électroluminescent (Ld), le concentrateur présentant une face émettrice (SE) telle qu’une portion sortante (Ls) dudit rayonnement luminescent puisse traverser la face émettrice (SE) un élément optique (PC) non imageant adapté pour collecter la portion sortante puis former un faisceau de sortie (Fs) présentant un angle d’émission selon un plan dit horizontal )réduit par rapport à un angle d’émission de la portion sortante mais non réduit selon un plan dit vertical ( ) perpendiculaire à direction , ledit élément optique (PC) étant adapté pour qu’une efficacité de couplage de ladite portion sortante dans le milieu laser soit maximale, lesdits faisceaux de sortie (FS) des module d’émission de lumière formant ledit rayonnement de pompe (RP). [Fig.3A] Ensemble de pompage et Système laser comprenant des concentrateurs luminescents pompés par LEDs La présente invention concerne le domaine des concentrateurs luminescents et plus particulièrement des systèmes lasers pompés par concentrateurs luminescents et plus particulièrement celui des systèmes lasers de forte énergie. Les lasers de forte énergie (kJ-MJ) utilisent actuellement des plaques de verre dopées par l'ion néodyme pompée par des lampes flash. Ce type de pompage pose de nombreux problèmes : Les lampes flash émettent un spectre dans l'UV et le visible dont une partie seulement correspond à l'absorption du néodyme. L'efficacité du transfert d'énergie entre la source de pompage et le milieu laser est donc limitée. De plus l'émission dans l'UV correspond à l'absorption dans la masse du verre, sans transfert d'énergie vers les ions néodyme. Ceci induit un échauffement important et inutile de la plaque laser. Il limite fortement la cadence de tir car il faut attendre que les plaques laser refroidissent avant de lancer le tir suivant. Typiquement la cadence de tir est de 1 tir par heure. Les lampes flash fonctionnent avec des tensions très élevées (de l'ordre de 25 kV) qui nécessitent des alimentations spécifiques et des conditions d'usage restrictives liées à la haute tension. La durée de vie des lampes flash est limitée en nombre de tirs (typiquement entre 20 000 et 30 000 pour un fonctionnement à pleine capacité du flash). Ceci augmente la maintenance de remplacement lorsqu'on cherche à augmenter la cadence de tir. Les lasers de forte énergie sont basés sur une configuration "oscillateur-amplificateurs", avec de nombreux amplificateurs en série, les uns derrière les autres. Le coût d'un laser de forte énergie est majoritairement lié à ses amplificateurs finaux (de forte énergie) qui ont des tailles de plusieurs dizaines de cm (et jusqu'à 100 cm) afin d'atteindre les énergies requises sans passer au-dessus du seuil de dommage optique des matériaux traversés (qq 10 J/cm2). Les faisceaux à amplifier ont des sections carré, optimisées pour limiter au maximum la taille des amplificateurs. Par exemple, les plus larges faisceaux utilisés à ce jour sont sur les lasers de très haute énergie (le mégajoule) en France avec le LMJ et aux Etats-Unis avec le NIF, avec une section de 40 cm x 40 cm. Les amplificateurs « finaux » sont sous la forme de plaques afin d'avoir un pompage homogène sur tous les points du faisceau. La FIG. 1 illustre un exemple d’un tel amplificateur « final ». Typiquement, le faisceau à amplifier F amp est de section carrée de 40 cm de côté. La plaque laser ML de Nd:verre a par exemple une dimension de 73 cm x 40 cm. Les lampes flash LF, sous la forme de tubes, sont placés à l'horizontal les unes au-dessus des autres, en face de la plaque laser ML. Un diffuseur ou un miroir MD est placé en face arrière des flashs LF pour renvoyer une partie de la lumière émise vers la plaque laser ML. Dans ces systèmes, il n’existe pas d'optique de couplage entre les flashs LF et la plaque laser ML. Le couplage de la lumière dans la plaque de Nd:verre est fait par propagation directe pour typiquement moins de la moitié des rayons émis (rayons notés R1) et par diffusions/réflexions multiples pour une part importante de rayons (rayons notés R2) qui retraversent pour beaucoup le plasma du tube dans lequel les pertes par absorption sont importantes (de l'ordre du cm-1). La collection des rayons R2 vers la plaque laser ML est donc partielle. De plus, une partie des rayons (rayons notés R3) n'atteint pas la plaque laser ML. Ainsi, on estime que moins de 50% de la lumière émise par les flashs atteint la plaque de Nd:verre. Le pompage par lampes flashs est donc loin d'être une solution optimum. Il est important de noter que, afin d'assurer un gain suffisant dans les amplificateurs, la densité d'inversion de population doit être suffisante dans le Nd:verre. Par exemple, pour atteindre un gain de 1,15 par amplificateur (qui est la valeur de référence avec un amplificateur pompé par flash amplifiant des faisceaux de 40 cm x 40 cm), il faudrait une densité de pompe de l'ordre de 500 W/cm2. Cette borne inférieure implique qu’il est impossible d’utiliser des diodes électroluminescentes de puissance qui émettent une densité maximale de l'ordre de 100 à 200 W/cm2. Le remplacement des flashs par des diodes laser émettant vers 800 nm (bande d'absorption du Nd) pourrait être une solution. En effet, la densité de puissance de sortie des diodes laser assemblées en panneaux peut atteindre 1 à 10 kW/cm2, ce qui est adapté pour des amplificateurs Nd:verre performants. Par exemple, le système HAPLS L3 ELI (voir par exemple : https://www.eli-beams.eu/facility/lasers/laser-3-hapls-1-pw-30-j-10-hz/) utilise des amplificateurs Nd:verre pompés par diode. Leur puissance de sortie est de 200 J à 1053 nm, ce qui reste très loin de l'énergie ciblée (kJ-MJ). Actuellement, la montée en énergie en utilisant des diodes laser est bloquée pour des raisons de coût des diodes laser et pour des raisons de disponibilité. Un calcul d'ordre de grandeur permet de se rendre compte que l'industrie des diodes lasers n'a pas les moyens de produire suffisamment de composants pour répondre à la problématique. En effet, considérons un laser émettant 1 MJ. En supposant un rendement de 10 % du laser (ce qui serait déjà très bien), il faut donc une énergie de pompe de 10 MJ. La durée de pompage étant adaptée au temps de vie du Nd:verre (300 µs), il faut donc une puissance crête de pompage de 33 GW. Actuellement la capacité annuelle de production d'une des plus grandes entreprises fournissant des diodes laser au monde atteint 140 MW. Il est prévu qu'elle passe à 400 MW d'ici 3 ans : il reste un facteur 80 à gagner. Une autre façon d’illustrer le problème est d'estimer la production mondiale annuelle des diodes laser en W. Le marché des diodes laser est de l'ordre de 10 G€. En estimant un coût moyen du watt à 10 € pour une diode laser, on peut donc estimer que les entreprises du monde entier produisent environ 1 GW par an sous la forme de diodes lasers à toutes les longueurs d'onde (et pas seulement à 800 nm qui est la longueur d'onde de choix pour pomper le Nd:verre). Il manque donc un facteur 33 pour faire un seul laser MJ. Pour expliquer cette relative "faible" production de diodes laser par an, il faut prendre en compte la complexité du processus de fabrication d'une diode laser. En effet, il s'agit d'un composant qui émet par la tranche et qui demande beaucoup d'opérations lors de sa réalisation, à partir des couches de semi-conducteurs (clivage, passivation des facettes, mise en place des contacts en fils d'or, montage sur embase, refroidissement par micro-canaux, micro-optiques pour collimater le rayonnement de sortie...). L'invention vise à surmonter certains des problèmes précités de l’art antérieur. Pour cela, l’invention propose un ensemble de pompage (et un système laser correspondant) basé sur des modules d’émission de lumière empilés. Dans l’invention, chaque module d’émission comprend un concentrateur luminescent pompé des diodes électroluminescentes et comprend un élément optique non imageant pour réduire un angle d’émission associé à l’émission lumineuse du concentrateur. Compte tenu de la structure de l’élément optique non imageant, cette réduction de l’angle d’émission est effectuée selon un seul plan. Cet agencement permet une efficacité de couplage optimale de l’émission lumineuse des concentrateurs tout en permettant l’obtention d’un rayonnement de pompe présentant une section optimale pour le pompage du milieu laser. En outre, comparativement à un pompage avec des lampes flashs ou des diodes lasers, la solution de l’invention est plus efficace et moins couteuse. L’invention permet de réaliser des systèmes lasers à haute énergie à consommation réduite, améliorant ainsi leur cadence et leur accessibilité. A cet effet, un objet de l’invention porte sur un ensemble de pompage destiné à émettre un rayonnement de pompe apte à pomper un milieu laser, ledit ensemble de pompage comprenant une pluralité de module d’émission de lumière empilés au moins selon une direction x, chaque module d’émission lumineuse comprenant : une pluralité de diodes électroluminescentes configurées pour émettre un rayonnement électroluminescent un concentrateur luminescent adapté pour absorber ledit rayonnement électroluminescent de manière à émettre un rayonnement luminescent, le concentrateur présentant une face émettrice telle qu’une portion sortante dudit rayonnement luminescent puisse traverser la face émettrice un élément optique non imageant adapté pour collecter la portion sortante puis former un faisceau de sortie présentant un angle d’émission selon un plan dit horizontal réduit par rapport à un angle d’émission de la portion sortante mais non réduit selon un plan dit vertical perpendiculaire à direction x, lesdits faisceaux de sortie des modules d’émission de lumière formant ledit rayonnement de pompe. Selon un mode de réalisation, chaque élément optique est adapté pour qu’une efficacité de couplage de la portion sortante collecté par ledit élément optique dans le milieu laser soit supérieure à 90 %. Selon un mode de réalisation, chaque élément optique présente une section parabolique selon le plan horizontal sensiblement constante selon une direction y perpendiculaire au plan horizontal, ledit élément optique ne présentant pas une section parabolique sensiblement constante selon le plan vertical. Selon un mode de réalisation, chaque élément optique présente une face d’entrée et une face de sortie traversée par un faisceau de sortie respectif, et dans lequel une dimension de la face de sortie selon la direction x par rapport à une dimension de la face d’entrée selon la direction x est adaptée pour maximiser une efficacité de couplage dudit faisceau de sortie respectif. Selon un mode de réalisation, pour chaque module d’émission, le concentrateur associé présente un corps en forme générale de plaque s’étendant selon le plan vertical et présente une première grande face et une deuxième grande face opposée à la première grande face. De manière préférentielle, dans le mode de réalisation précédent : les diodes électroluminescentes de chaque module d’émission sont disposées de manière à illuminer la première et la deuxième grande face du concentrateur dudit module d’émission, les modules d’émission sont empilés de manière à ce que, pour des modules d’émission, les diodes électroluminescentes illuminant la première grande face du concentrateur d’un premier module d’émission lumineuse, et les diodes électroluminescentes illuminant la deuxième grande face du concentrateur d’un deuxième module d’émission lumineuse partagent une même plaque de connexion électrique disposée entre le concentrateur du premier module d’émission lumineuse et le concentrateur du deuxième module d’émission lumineuse, le deuxième module d’émission lumineuse étant adjacent au premier module d’émission lumineuse dans l’empilement, les modules d’émission sont empilés de manière à ce que, pour des modules d’émission, les diodes électroluminescentes illuminant la première grande face du concentrateur d’un premier module d’émission lumineuse, et les diodes électroluminescentes illuminant la deuxième grande face du concentrateur d’un deuxième module d’émission lumineuse partagent une même plaque de refroidissement disposée entre le concentrateur du premier module d’émission lumineuse et le concentrateur du deuxième module d’émission lumineuse, le deuxième module d’émission lumineuse étant adjacent au premier module d’émission lumineuse dans l’empilement. Selon un mode de réalisation, les modules d’émission sont agencés sous la forme d’une matrice de colonnes et de rangées, chaque rangée étant selon la direction x, et chaque colonne étant selon une direction y perpendiculaire au plan horizontal. De manière préférentielle, dans le mode de réalisation précédent, l’élément optique des modules d’émission de chaque rangée sont formés par une région respective d’un même composant optique monolithique. De manière encore préférentielle, ledit composant optique monolithique est obtenu par un procédé d’impression additif. Selon un mode de réalisation, chaque concentrateur présente une face opposée à la face émettrice qui est fonctionnalisée de manière à augmenter une efficacité d’extraction de la portion sortante. Selon un mode de réalisation, une structure des éléments optiques est adaptée pour qu’un taux de remplissage du rayonnement de pompe dans un plan dit transversal perpendiculaire au plan horizontal et au plan vertical soit supérieur à 90%, préférentiellement supérieur à 95%. Un autre objet de l’invention est un système laser amplificateur comprenant un milieu laser destiné à amplifier un faisceau laser incident et un ensemble de pompe selon l’invention. Selon des modes de réalisation particuliers du système laser selon l’invention : un nombre de module d’émission par colonne est adapté de sorte qu’une dimension de chaque colonne selon la direction y soit sensiblement égale à une dimension du milieu laser selon la direction y, un nombre de module d’émission est adapté de sorte qu’un éclairement sur le milieu laser soit supérieur à 1.5 kW/cm², les modules d’émission lumineuse sont disposés à distance du milieu laser de manière à ne pas intercepter ledit faisceau laser incident. D’autres caractéristiques, détails et avantages de l’invention ressortiront à la lecture de la description faite en référence aux dessins annexés donnés à titre d’exemple et qui représentent, respectivement : FIG. 1 , un exemple d’un amplificateur « final » connu de l’art antérieur pour lasers de forte énergie, FIG. 2 , une vue schématique d’un système laser amplificateur selon l’invention. FIG. 3 , FIG. 3 , une vue schématique d’un système laser selon un mode de réalisation préféré de l’invention selon une vue de dessus (selon un plan horizontal et selon une vue de côté (selon un plan vertical ) respectivement, FIG. 4 , une vue schématique en perspective d’un concentrateur et des LEDs d’un module d’émission selon un exemple non limitatif de l’invention, FIG. 4 , un diagramme angulaire de la répartition des rayons piégés dans le concentrateur de l’exemple de la FIG. 4 , FIG. 5 , une vue schématique de côté d’un système laser selon un mode de réalisation de l’invention, FIG. 6 , une vue en perspective obtenue par un logiciel de tracé de rayons d’un élément optique compris dans un module d’émission selon un mode de réalisation de l’invention, FIG. 7 , FIG. 7 , deux exemples de concentrateurs concentriques paraboliques connus de l’art antérieur et non compris dans l’invention, FIG. 8 , une vue schématique d’un module d’émission d’un système laser amplificateur selon un mode de réalisation de l’invention FIG. 9 , une vue de face de l’ensemble de pompage selon un mode de réalisation de l’invention, FIG. 10 , une vue de face des faces de sortie de neuf concentrateurs concentriques paraboliques connus de l’art antérieur et non compris dans l’invention FIG. 11 , une vue schématique de côté d’un système laser selon un mode de réalisation de l’invention, FIG. 12 , FIG. 12 , une vue schématique de côté d’un système laser selon deux modes de réalisation de l’invention dans lequel la face opposée à la face de sortie est fonctionnalisée pour augmenter l’efficacité d’extraction, FIG. 13 , FIG. 13 , une vue schématique de côté d’un système laser selon deux modes de réalisation de l’invention, pour deux dimensions différentes de la face de sortie, Dans les figures, sauf contre-indication, les éléments ne sont pas à l’échelle et les références identiques désignent des éléments identiques. En outre, sauf contre-indication, les caractéristiques optionnelles décrites dans la description et les figures peuvent être combinées entre elles. L’invention porte sur un ensemble de pompage EP -et un système laser amplificateur 1 associé- basé sur des modules d’émission ME comprenant chacun un concentrateur luminescent CL pompé des diodes électroluminescentes LED et un élément optique PC non imageant. Cet élément optique PC présente une structure adaptée pour réduire un angle d’émission associé à l’émission lumineuse Ls du concentrateur CL selon un plan uniquement. Avant de décrire l’invention de manière détaillée, on procède ci-après à un rapide rappel des propriétés des concentrateurs luminescents CL mis en œuvre dans les modules d’émission ME de l’invention. Les concentrateurs luminescents sont des matériaux pompés optiquement typiquement taillés en forme de parallélépipède permettant de former des sources de lumière combinant à la fois une forte puissance et une forte luminance. Ils contiennent des luminophores répartis dans tout le volume du concentrateur et sont polis sur toutes les faces afin de permettre des réflexions totales internes qui vont guider la lumière émise par les luminophores jusqu'à la face de sortie. Il est connu de pomper les concentrateurs par LED (voir par exemple Barbet, Adrien, et al. "Light-emitting diode pumped luminescent concentrators: a new opportunity for low-cost solid-state lasers." Optica 3.5 (2016): 465-468.). Un exemple de concentrateur est un cristal fluorescent dans le visible (rouge-orange) comme le Ce:YAG qui absorbe dans le bleu (vers 450 nm), à une longueur d'onde où les LED sont très performantes. Le cristal est taillé sous la forme d'un plan, tapissé par des centaines (voire des milliers) de LED sur les deux grandes surfaces et avec une émission par les tranches. Ces concentrateurs permettent d’obtenir des valeurs de luminance 10 à 20 fois plus élevée que celle d'une LED. Avec un pompage par des LED bleues sur les plus grandes faces, une densité de puissance dépassant 10 kW/cm2 a été obtenue avec un concentrateur en Ce:YAG (P. Pichon, A. Barbet, J-P. Blanchot, F. Druon, F. Balembois et P. Georges, “Light emitting diodes : a new paradigm for Ti:sapphire pumping”, Optica, vol. 5, no. 10, pp 1236–1239 (2018).). Cette performance a permis de pomper des milieux lasers et en particulier du Nd:YAG, dont le spectre d'absorption est assez proche du Nd:verre (P. PICHON, et al. " High-radiance light sources with LED-pumped luminescent concentrators applied to pump Nd :YAG passively Q-switched laser " Optics and Laser Technology, Vol 96 pp 7-12 (2017)). Comme cela sera plus clairement expliqué par la suite, l’invention permet une mise en œuvre judicieuse du pompage du milieu laser par concentrateurs qui est particulièrement adaptée pour produire un rayonnement de pompe présentant une section importante. Dans la suite de la description, nous détaillerons différents modes de réalisation permettant d’obtenir ce résultat. Il est entendu que les différentes structures détaillées dans la présente description et les figures sont données à titre d’exemple et ont pour objectif d’illustrer l’invention. Elles ne doivent en aucun cas être considérées comme limitatrices de la portée l’invention. Diverses modifications et variations des structures décrites apparaitrons à l'homme du métier sans s'écarter de la portée et de l'esprit de l'invention. Notamment, tous les moyens équivalents connus de l’homme de l’art permettant de réaliser l’élément optique non imageant sont couverts par la portée de l’invention. La figure 2 décrit de manière schématique et non détaillée un système laser amplificateur 1 selon l’invention. Les figures 3A et 3B permettent d’illustrer plus en détail les différents éléments constitutifs de l’invention. Plus précisément, les figures 3A et 3B illustrent schématiquement un système laser 1 selon un mode de réalisation préféré de l’invention selon une vue de dessus (selon un plan horizontal et selon une vue de côté (selon un plan vertical ) respectivement. Le système laser 1 comprend un milieu laser ML destiné à amplifier un faisceau laser incident FI. A titre d’exemple non limitatif, dans l’illustration de la FIG. 2 , le milieu laser ML présente un corps en forme générale de plaque mais il est entendu que l’invention s’applique à toute forme de milieu laser ML. Pour pomper le milieu laser ML et ainsi permettre une amplification du faisceau laser incident FI, le système laser 1 comprend un ensemble de pompe EP destiné à émettre un rayonnement de pompe Rp et comprenant lui-même une pluralité de module d’émission de lumière ME empilés selon une direction . Chaque module d’émission est adapté pour émettre un faisceau de sortie Fs respectif de sorte que l’ensemble des faisceaux Fs forme le rayonnement de pompe Rp illuminant le milieu laser ML. Selon l’invention et comme visible dans les figures 3A et 3B, chaque module d’émission lumineuse ME comprend une pluralité de diodes électroluminescentes LED configurées pour émettre un rayonnement électroluminescent Ld. Chaque module d’émission ME comprend un concentrateur CL luminescent adapté pour absorber le rayonnement électroluminescent Ld de manière à émettre un rayonnement luminescent (non représenté) au sein du concentrateur. Afin de pouvoir pomper optiquement le milieu laser ML, le rayonnement luminescent présente des longueurs d’onde dans une gamme spectrale présentant un recouvrement avec la bande spectrale d’absorption du milieu laser ML. La figure 4A représente une vue schématique en perspective d’un concentrateur CL et des LEDs d’un module d’émission ME selon un exemple non limitatif de l’invention. Le concentrateur CL est un cristal parallélépipédique luminescent, par exemple fluorescent, présentant au moins une face d’éclairement FE 1 , FE 2 , de dimensions illuminée par le rayonnement électroluminescent L d émis par les LED. On appelle aussi les faces d’éclairements FE 1 , FE 2 « grandes faces ». L'épaisseur du concentrateur est notée e. Le cristal du concentrateur est configuré pour absorber le rayonnement électroluminescent L d émis par les LED illuminant les faces d’éclairement FE 1 et FE 2 . Ce rayonnement est absorbé par les luminophores Lum du cristal fluorescent qui sont répartis dans l’ensemble du volume du cristal et qui émettent alors un rayonnement de fluorescence à l'intérieur du cristal. Les rayons émis peuvent être classés en deux grandes catégories : les rayons piégés notés L p : ces rayons sont piégés dans le cristal du fait de la réflexion totale interne (RTI) sur les différentes faces du cristal. Ces rayons existent si le cristal est un parallélépipède doté de 6 faces parallèles deux à deux et perpendiculaires entre elles. Les rayons piégés ne sortent jamais du cristal, aux imperfections près de ce dernier. les rayons non piégés sont les rayons qui finissent par sortir du cristal. Ils se séparent en deux sous-catégories : les rayons guidés notés L g dont la caractéristique est d'être guidés par RTI et de sortir sur l'une des faces du concentrateur et les rayons non guidés notés L out qui sortent directement du concentrateur sans se réfléchir sur les faces. La FIG. 4 est une représentation du diagramme angulaire des rayons émis et piégés dans le concentrateur CL selon l’exemple de la FIG. 4 . Les calottes sombres représentent les angles correspondant aux rayons non piégés (guidés et non guidés) et les zones claires représentent les angles correspondant aux rayons piégés, Dans cette représentation donnée à titre d’exemple, le milieu choisi comme cristal concentrateur CL est un cristal de Ce:YAG (indice n2=1,82) présentant un angle critique de 33° lorsque le milieu ambiant est l’air. Le pourcentage de rayonnement piégé par RTI par rapport au rayonnement non piégé est fixé par l’indice du cristal et celui du milieu ambiant par la loi de Snell-Descartes. Ainsi, comme évoqué plus haut, une portion L S du rayonnement luminescent –dite portion sortante - traverse une face dite émettrice SE du concentrateur de lumière CL. Cette portion L S comprend la portion guidée réfléchie sur les faces du concentrateur et la portion non guidée associée à la face émettrice SE traversant directement cette dernière, sans être réfléchie sur les faces du concentrateur. En outre, chaque module d’émission ME comprend un élément optique PC non imageant associé à un concentrateur respectif pour collecter la portion sortante Ls puis former un faisceau de sortie Fs. Par sa structure, l’élément optique PC est adapté pour que le faisceau de sortie Fs présente un angle d’émission selon le plan horizontal qui est inférieur à l’angle d’émission de la portion sortante Ls. Pour rappel, l’émission par les luminophores Lum au sein du concentrateur étant lambertienne, le demi-angle d’émission total de la portion sortante Ls à mi-hauteur en intensité émise vaut . Afin d’assurer une efficacité de couplage optimale entre chaque faisceau de sortie Fs et le milieu laser ML, l’élément optique PC présente une structure adaptée pour réduire l’angle d’émission d’un facteur supérieur à 1.2, préférentiellement compris entre 1.33 et 4. Il est entendu que la valeur optimale de ce facteur de réduction est dépendante de la géométrie du milieu laser ML et de la disposition des modules d’émission par rapport au milieu laser. Cependant, par des simulations et des calculs, les inventeurs ont déterminé qu’un facteur de réduction supérieur à 1.2 et préférentiellement compris entre 1.33 et 4 était optimal pour un système laser 1 d’amplification présentant des dimensions typiques de milieu laser ML et de faisceau laser incident FI pour des systèmes lasers à haute énergie. De manière notable, et contrairement à certains composants optiques non imageants connus de l’homme de l’art permettant une réduction de l’angle d’émission, l’élément optique PC de l’invention ne permet une réduction de l’angle d’émission que selon le plan horizontal . Autrement dit, selon le plan vertical , l’angle d’émission du faisceau de sortie est identique à celui de la portion sortante . Les diverses structures permettant d’obtenir cette réduction de l’angle d’émission selon un seul plan seront décrites plus loin. On définit l'efficacité de couplage de la lumière de pompage comme le ratio entre la lumière reçue par le milieu laser et la lumière émise par la source de pompe. Selon l’invention, la structure de chaque élément optique PC et la disposition des modules d’émission ME sont telles qu’une efficacité de couplage de chaque portion sortante dans le milieu laser soit supérieur à 90%. En effet, le contrôle de l’angle d’émission selon le plan horizontal par les éléments optiques PC permet d’assurer un couplage optimal entre le rayonnement émis par les concentrateurs CL et le milieu laser ML. Ainsi, le système laser 1 selon l’invention, permet un pompage du milieu laser plus efficace, plus simple et moins couteux que l’art antérieur utilisant des lampes flashs ou des diodes lasers. En effet, comparativement aux diodes lasers, les LEDs sont des composants en surface qui demandent beaucoup moins d'opérations pour leur production. En outre, comme cela sera expliqué plus loin, la solution de l’invention est particulièrement adaptée à la géométrie des systèmes lasers à haute énergie et notamment au pompage de plaque laser ML de grandes dimensions (typiquement ). L’invention permet ainsi de réaliser des systèmes lasers à haute énergie à consommation réduite, améliorant ainsi leur cadence et leur accessibilité. L’élément optique PC ne réalise une réduction de l’angle d’émission que selon le plan horizontal. Aussi, il est entendu que l’angle d’émission du faisceau de sortie Fs selon le plan vertical reste égal à celui obtenu en sortie de concentrateur (c’est à dire celui d’une source lambertienne). Afin de rediriger les rayons divergeant au sein du milieu laser ML, le système laser 1 comprend une paire de miroirs M1 disposées de manière sensiblement perpendiculaire à la direction comme illustré dans la FIG. 3 . Selon un mode de réalisation, comme illustré dans la figure 3B, chaque miroir M1 est placé de part et d’autre de l’ensemble de pompage EP perpendiculairement à la direction , de manière recouvrir uniquement les éléments optiques PC et le milieu laser ML. Ainsi, les miroirs M1 réfléchissent uniquement les faisceaux de sortie Fs selon le plan pour les rediriger dans le milieu ML. Ce mode de réalisation permet d’augmenter l’efficacité de couplage de l’ensemble de pompage EP. Alternativement, selon un autre mode de réalisation illustré en figure 5, les miroirs M1 sont adaptés pour recouvrir les concentrateurs CL, les éléments optiques PC et le milieu laser ML. Comme dans le mode de réalisation de la figure 3B, les miroirs M1 réfléchissent les faisceaux de sortie Fs selon le plan pour les rediriger dans le milieu ML. De plus, pour chaque concentrateur, ils réfléchissent la portion sortante du rayonnement luminescent associée aux grandes faces latérales (faces de dimensions dans le mode de réalisation de la FIG. 4 ) au sein de ce concentrateur. Sans la présence de ces miroirs, cette portion sortante serait « perdue » et ne participerait pas au pompage du milieu laser. Le mode de réalisation de la FIG. 5 permet d’encore augmenter l’efficacité de couplage de l’ensemble de pompage EP. On note que l’utilisation de tels miroirs à la place de l’élément optique PC pour réduire l’angle d’émission selon le plan horizontal n’est pas possible compte tenu de la section importante des faisceaux lasers à amplifier dans les systèmes lasers hautes énergie. En effet, la FIG. 3 montre que les faisceaux de pompe doivent se propager dans toute la zone où passe le faisceau laser avant d'atteindre le milieu ML. De manière préférentielle, comme illustré dans la FIG. 3 , la plaque de connexion électrique PCB des LEDs est mutualisée entre deux modules d’émission lumineuse adjacents dans l’empilement des modules d’émission. Autrement dit, les modules d’émission ME sont empilés de manière à ce que les diodes électroluminescentes illuminant la première grande face FE 1 d’un concentrateur d’un premier module d’émission, et les diodes électroluminescentes illuminant la deuxième grande face FE 2 du concentrateur d’un deuxième module d’émission lumineuse partagent une même plaque de connexion électrique PCB. Cette plaque de connexion électrique est disposée dans un espace intercalaire EI entre le concentrateur du premier module d’émission lumineuse et le concentrateur du deuxième module d’émission lumineuse. Cette disposition permet une meilleure compacité de l’ensemble de pompage EP. Il faut noter que la dimension selon la direction d’empilement de cet espace intercalaire EI est directement dépendante de la dimension de la face de sortie FO de l’élément optique PC. Autrement dit, par l'adaptation de la dimension de la face FO de l’élément optique PC on peut insérer les plaques de connexion électrique PCB sans changement de puissance de pompe couplée dans le milieu laser ML. Ceci est une conséquence de la conservation de l'étendue géométrie et de la luminance dans les systèmes optiques. Cette modularité par l’adaptation de la dimension de la face de sortie sera notamment illustrée dans les figures 13A et 13B. De manière préférentielle, les modules d’émission ME de l’ensemble de pompage EP selon l’invention sont agencés sous la forme d’une matrice de colonnes et de rangées, chaque rangée étant selon la direction , et chaque colonne étant selon la direction perpendiculaire au plan horizontal . Par exemple, comme illustré dans les figures 3A et 3B, l’ensemble de pompage EP comprend une matrice de neuf modules d’émission ME répartis en trois rangées et trois colonnes. Il est entendu qu’un nombre différent de modules d’émission ME est possible dans l’invention. En effet, comme l’homme de l’art le comprendra, l’agencement du système de pompage est extrêmement modulaire et permet d’adapter facilement l’ensemble de pompage EP et le rayonnement de pompe EP qu’il produit aux dimensions du milieu laser. Par exemple, dans l’ensemble de pompage EP, le nombre de module d’émission ME par colonne est adapté de sorte qu’une dimension de chaque colonne selon la direction soit sensiblement égale à une dimension du milieu laser selon la direction . En outre, l’agencement du système de pompage est compact compte tenu de la possibilité de rapprocher les concentrateurs empilés et de mutualiser certains éléments de l’ensemble de pompage. De manière préférentielle, le milieu laser ML est agencé de sorte que le faisceau incident FI est incident sur le milieu laser selon l’angle de Brewster pour limiter les pertes aux interfaces et réduire la densité de puissance sur la surface du milieu laser ML. La FIG. 6 illustre une vue en perspective obtenue par un logiciel de tracé de rayons d’un élément optique PC compris dans un module d’émission ME selon un mode de réalisation de l’invention. Comme évoqué plus haut, chaque élément optique PC permet une réduction de l’angle d’émission de la portion sortante Ls collectée selon le plan horizontal uniquement. Pour cela, de manière préférentielle, chaque élément optique PC selon l’invention est un « concentrateur parabolique monodimensionnel » comme illustré dans les figures 3A, 3B et 6. Par « concentrateur parabolique monodimensionnel », on entend ici que chaque élément optique PC présente une section parabolique selon le plan horizontal sensiblement constante selon la direction perpendiculaire au plan horizontal (voir figures 3A et 6) mais ne présente pas une section parabolique sensiblement constante selon le plan vertical (voir FIG. 3 et 6). L’élément optique PC ne présente donc pas une symétrie de révolution sphérique ou cylindrique. Ainsi, selon le plan vertical l’élément optique PC présente une section typiquement rectangulaire alors que dans le plan horizontal l’élément optique PC présente une section parabolique afin de réduire l’angle d’émission de la portion sortante Ls collectée selon ce plan. Cette caractéristique implique que la structure de l’élément optique PC est différente des concentrateurs concentriques paraboliques ( concentric parabolic concentrator ou CPC en anglais) de l’art antérieur. A titre d’exemple, la FIG. 7 illustre un concentrateur concentrique parabolique CPC1 connu de l’art antérieur et non compris dans l’invention qui est à symétrie sphérique. De même, la FIG. 7 illustre un concentrateur concentrique parabolique CPC2 connu de l’art antérieur et non compris dans l’invention qui est à symétrie cylindrique avec des paraboles de dimensions différentes dans les deux directions de sortie. Dans les deux cas et à la différence de l’invention, les concentrateurs concentriques paraboliques CPC1 et CPC2 présentent une section parabolique selon le plan horizontal et selon le plan vertical. Par rapport aux concentrateurs CPC de l’art antérieur, le fait que l’élément optique PC selon l’invention permette une réduction de l’angle d’émission selon un seul plan présente plusieurs avantages. Cela permet d'abord une réduction efficace de l’angle d’émission selon une dimension d’intérêt tout en étant moins encombrant que les concentrateurs CPC de l’art antérieur. En effet, les inventeurs ont utilisé un logiciel de tracés de rayons pour valider l’efficacité de réduction de l’angle d’émission par un concentrateur parabolique monodimensionnel PC selon l’invention. Pour cela, les inventeurs ont comparé l’émission d'un concentrateur luminescent en Ce:YAG (indice n=1,83) supposé parfait, sans pertes, collé sur un concentrateur bi-dimensionnel selon l’exemple de la FIG. 7 (non compris dans l’invention) et collé sur un concentrateur monodimensionnel selon le mode de réalisation de l’invention illustré en FIG. 8 . Les indices de la colle CI et des concentrateurs sont égaux et valent n=1,5, valeur qui est facilement accessible pour des optiques non imageantes en verre ou en plastique. Pour optimiser l'extraction, un miroir M2 est ajouté dans les deux cas sur la face opposée à la face émettrice SE. Les simulations par tracés de rayons montrent que le concentrateur parabolique bi-dimensionnel permet d'extraire 39,5% des rayons émis dans le concentrateur luminescent CL. Avec le concentrateur monodimensionnel PC de l’invention, l'extraction atteint 35 %. Ce résultat est contre-intuitif. En effet, comme le concentrateur monodimensionnel PC n'agit que dans la direction horizontale, on aurait pu s'attendre à ce que la dimension verticale subisse une extraction classique suite au passage de deux interfaces planes et parallèles sans redressement des rayons (soit environ 14,5 %). En faisant la moyenne des deux sorties pour les rayons horizontaux et verticaux, on aurait trouvé une extraction de 27 %. Dans le concentrateur monodimensionnel PC de l’invention, l’efficacité d'extraction est meilleure car le concentrateur parabolique PC agit aussi sur les rayons hors du plan horizontal. En plus de permettre une réduction efficace de l’angle d’émission selon le plan horizontal, l’élément optique PC selon l’invention permet de faciliter la conception de l’ensemble de pompage sans compromettre la qualité du rayonnement de pompe RP (et notamment son taux de remplissage) comme expliqué ci-dessous. La figure 9 illustre une vue de face (selon un plan transversal ) de l’ensemble de pompage EP selon un mode de réalisation de l’invention. Ce mode de réalisation est une variante du mode de réalisation illustrée dans les figures 3A et 3B dans laquelle l’élément optique PC des modules d’émission de chaque rangée sont formés par une région respective RS d’un même composant optique monolithique CM. Dans la FIG. 9 , les concentrateur CL sont visibles par transparence au travers des composants optiques monolithiques CM. En mutualisant l’utilisation du composant optique monolithique CM il est possible de simplifier la conception de l’ensemble de pompage. De manière préférentielle, le composant optique monolithique CM est obtenu par un procédé d’impression additif. Ainsi, le composant optique monolithique CM est aisément conçu et peu couteux. En outre, la figure 9 permet d’illustrer que les concentrateurs paraboliques monodimensionnels PC permettent d’optimiser le facteur de remplissage du rayonnement de pompe RP. Le facteur de remplissage du rayonnement de pompe RP est défini par la surface totale occupée par les faces de sortie FO des élément optiques PC dans le plan transversal sur la surface totale ST de l’ensemble de pompage dans le plan transversal Dans le mode de réalisation de la FIG. 9 , on note que le facteur de remplissage est très proche de 1 (supérieur à 90%). Cela implique que le rayonnement de pompe RP est apte à pomper une surface importante de manière homogène dans le milieu laser. Dans l’invention, l’obtention facteur de remplissage proche de 1 est rendu aisé par la possibilité d’accoler les éléments optiques PC d’une même colonne de module d’émission comme illustré dans la FIG. 9 . Cela est possible même lorsque les éléments optiques PC sont « individuels » et ne sont pas formés par une région respective RS d’un même composant optique monolithique CM pour chaque rangée. En outre, il est possible d’accoler les éléments optiques PC de deux colonnes différentes deux à deux. Autrement dit, on peut aussi accoler les éléments optiques PC d’une même rangée comme illustré dans la FIG. 3 . Ainsi, il est possible d’obtenir un facteur de remplissage égal à 1. Pour illustrer l’avantage comparatif des concentrateurs paraboliques monodimensionnels de l’invention sur la forme du rayonnement de pompe, la FIG. 10 illustre la face de sortie FO de neuf concentrateurs concentriques paraboliques CPC1 connus de l’art antérieur et non compris dans l’invention. A titre d’exemple, chaque concentrateur concentrique parabolique CPC1 est selon l’exemple de la FIG. 7 . Les concentrateurs concentriques paraboliques CPC1 sont agencés de manière optimale dans un arrangement le plus compact possible. Cependant, dans l’exemple de la FIG. 10 , on remarque que le facteur de remplissage du rayonnement de pompe produit par l’ensemble des concentrateurs concentriques paraboliques CPC1 est nettement inférieur à celui produit par le mode de réalisation de la FIG. 9 (environ 0.77). En effet, compte tenu de la symétrie sphérique des concentrateurs concentriques paraboliques CPC1 de la FIG. 7 , il existe nécessairement des espaces entre les concentrateurs CPC1 dans lesquels aucun rayonnement de pompe n’est émis. A l’inverse, dans l’invention, il est possible d’optimiser l’agencement de l’ensemble de pompage EP pour que de tels espaces n’existent pas. Ainsi, par une disposition optimale, il est possible d’atteindre un éclairement total supérieur ou égal à 1,44 kW/cm² sur les faces de sorties FO de l’ensemble de pompage de l’invention. Comme illustré par l’exemple numérique ci-dessous, ceci permet d’assurer un gain de 1.14 suffisant pour réaliser une amplification dans le milieu laser. En effet, les LEDs sont typiquement disposées sur les concentrateurs CL avec un taux de remplissage de 40 % (voir par exemple P. Pichon et al. “Light emitting diodes : a new paradigm for Ti:sapphire pumping”, Optica, vol. 5, no. 10, pp 1236–1239 (2018).). A titre d’exemple, supposons que chaque concentrateur CL soit une plaque . Il peut donc y avoir 800 LEDs (400 par grande face) pompant chaque concentrateur. Chaque LED émet typiquement une puissance de 4,5 W. En estimant un rendement du concentrateur luminescent de 20% (qui tient compte des pertes, du rendement de conversion en longueur d'onde et de la quantité de lumière couplée vers la sortie), la puissance de sortie est de 720 W environ. Selon le mode de réalisation des figures 3A et 3B, l’ensemble de pompage comprend neuf concentrateurs luminescents. La puissance totale est de A titre d’exemple, on suppose un facteur de remplissage égal à 1 et donc une surface de sortie ST égale à la somme de la surface des neuf faces de sortie FO des éléments optiques PC, soit . Ceci donne un éclairement du rayonnement de pompe Rp au niveau des faces de sorties FO égal 1,44 kW/cm2. En optimisant les angles d’émission et avec les miroirs M1, on calcule que l'éclairement reçu par le milieu laser ML vaut 1,2 kW/cm2. En agençant deux ensembles de pompage EP, EP’ de chaque côté du milieu laser ML comme illustré en FIG. 11 , cette valeur d’éclairement reçu permet d'assurer un gain de 1.14 du même ordre de grandeur que ce qui est obtenu avec les lampes flash. Un des points clef pour l'éclairement au niveau des faces de sorties FO est l'optimisation de l'efficacité d’extraction hors du concentrateur luminescent CL. L'efficacité d’extraction de 20 % proposée dans le dimensionnement précédent correspond à une valeur "classique" qu'on peut trouver sur les concentrateurs luminescents en Ce:YAG de l’art antérieur. Afin d’améliorer cette efficacité d’extraction, selon un mode de réalisation illustré en figure 12A, chaque concentrateur CL présente une face opposée à la face émettrice SE taillée en forme de toit et un ensemble de miroirs M2 recouvrant cette face opposée et une paire de miroir M1 recouvrant les faces latérales qui sont selon le plan horizontal . En effet, comme démontré dans la demande WO2017157742A1 dont le contenu est inclus par référence dans la présente demande, les miroirs M2 placés sur la face en forme de toit et les miroirs latéraux M1 forcent les rayons piégés à tourner dans la structure jusqu'à avoir l'angle adapté pour sortir par la face émettrice SE. Alternativement, selon un autre mode de réalisation illustré en FIG. 12 , un milieu diffusant MD est disposé sur la face opposée à la face émettrice. Ce milieu diffusant permet de rediriger les rayons piégés au sein du concentrateur afin de leur donner les bons angles pour permettre une sortie par la face émettrice SE. Cette technique permet d'augmenter l’efficacité d’extraction. Le mode de réalisation de la FIG. 12 comprend un miroir M2 placé derrière la face diffusante, dans le cas où la diffusion ne serait pas suffisante pour renvoyer les rayons dans le concentrateur, en direction de la face émettrice. Il est entendu que ce milieu diffusant MD peut être disposé sur n’importe laquelle des faces latérales des concentrateurs CL afin de contribuer à l'amélioration de l’efficacité d’extraction. La fonctionnalisation de la face opposée à la face de sortie comme illustré dans les figures 12A et 12B permet de gagner un facteur deux environ sur l'efficacité extraction du concentrateur. Comme évoqué précédemment, l’invention permet une grande modularité structurelle et de conception compte tenu de la modularité intrinsèque des éléments optiques PC. En effet, comme illustré sur la figure 3A, la dimension de l’espace intercalaire EI selon la direction est limitée par la dimension des faces de sortie FO selon la direction lorsque les concentrateurs paraboliques sont accolés. Ceci peut poser un problème si les supports mécaniques et les plaques de connexion PCB des LEDs sont plus épais que cette dimension. L’invention permet de paramétrer la dimension de la face de sortie FO selon la direction de manière à insérer divers éléments dans l’espace intercalaire EI. Cette adaptation est permise sans changement de puissance de pompe couplée dans le milieu laser ML. Les figures 13A et 13B illustrent l’avantage de cette modularité. Plus précisément, les figures 13A et 13B illustrent schématiquement une vue de dessus d’un ensemble de pompage EP, selon un mode de réalisation de l’invention similaire à celui de la figure 3A, pour deux dimensions différentes de la face de sortie FO. A titre d’exemple non limitatif, la dimension de la face de sortie FO selon la direction vaut 5 mm pour la FIG. 13 et vaut 10 mm pour la FIG. 13 . Compte tenu de la conservation de l’étendue au sein d’un composant optique, l’angle d’émission en sortie de l’élément optique PC est plus faible dans le mode de réalisation de la figure 13B ( ) que pour la figure 13A ( ) Cette augmentation de la dimension de la face de sortie FO selon la direction implique une augmentation de l’espace intercalaire EI. Ainsi, dans le mode de réalisation de la FIG. 13 est inséré un système de circulation d'eau CR dans l’espace intercalaire EI. Ce système de circulation d'eau CR est par exemple un bloc de cuivre ou d'aluminium refroidi par eau disposée de manière à être en contact avec les LEDs pour dissiper la chaleur émise par ces dernières. Il faut noter que l'agencement des LEDs en plaques superposées permet de mutualiser ce bloc de refroidissement pour deux plaques de connexion électrique PCB des LEDs. Comparativement au mode de réalisation de la figure 13A, la densité de puissance sur le mur de lumière est typiquement divisée par deux sur le mode de réalisation de la figure 13B. Cependant, comme évoqué plus haut, il est possible de modifier la disposition dans le système de l’invention. En effet, grâce à un angle d’émission plus faible, il est possible d'éloigner les modules d’émission ME de lumière du milieu laser pour s’assurer que la valeur du couplage entre le rayonnement de pompe EP et le milieu laser ML reste optimale. Ainsi, le nombre de modules d’émission ME éclairant le milieu laser ML reste identique dans le mode de réalisation des figures 13A et 13B et la seule différence entre ces deux modes de réalisation est la dimension de l’ensemble de pompage selon la direction , qui est doublée. En résumé, l’invention permet de réaliser un système laser 1 comprenant un ensemble de pompage EP dans lequel des concentrateurs luminescents CL sont agencés de manière à augmenter la surface de collection de lumière de pompage, de gérer plus facilement les contraintes mécaniques et d'augmenter les échanges thermiques. De plus, l’angle d’émission en sortie des concentrateurs luminescents est réduit selon le plan horizontal uniquement par des éléments optiques PC non imageants afin d’adapter l’ensemble de pompage au pompage à distances d’un milieu laser ML qui est une plaque laser de grande dimension. Ainsi, l’ensemble de pompage EP est particulièrement adapté à des système lasers de haute énergie. Enfin, les éléments optiques PC sont modulables et permettent une adaptation de l’ensemble de pompage par une modification de leur face de sortie FO. Ensemble de pompage (EP) destiné à émettre un rayonnement de pompe (Rp) apte à pomper un milieu laser (ML), ledit ensemble de pompage comprenant une pluralité de module d’émission de lumière (ME) empilés au moins selon une direction chaque module d’émission lumineuse comprenant : une pluralité de diodes électroluminescentes (LED) configurées pour émettre un rayonnement électroluminescent (Ld) un concentrateur (CL) luminescent adapté pour absorber ledit rayonnement électroluminescent (Ld) de manière à émettre un rayonnement luminescent, le concentrateur présentant une face émettrice (SE) telle qu’une portion sortante (Ls) dudit rayonnement luminescent puisse traverser la face émettrice (SE) un élément optique (PC) non imageant adapté pour collecter la portion sortante puis former un faisceau de sortie (Fs) présentant un angle d’émission selon un plan dit horizontal )réduit par rapport à un angle d’émission de la portion sortante mais non réduit selon un plan dit vertical ( ) perpendiculaire à direction , lesdits faisceaux de sortie (FS) des modules d’émission de lumière formant ledit rayonnement de pompe (RP). Ensemble de pompage selon la revendication précédente, dans lequel chaque élément optique (PC) est adapté pour qu’une efficacité de couplage de la portion sortante collecté par ledit élément optique dans le milieu laser soit supérieure à 90 %. Ensemble de pompage selon l’une quelconque des revendications précédentes, dans lequel chaque élément optique présente une section parabolique selon le plan horizontal sensiblement constante selon une direction perpendiculaire au plan horizontal, ledit élément optique ne présentant pas une section parabolique sensiblement constante selon le plan vertical . Ensemble de pompage selon l’une quelconque des revendications précédentes, dans lequel chaque élément optique (PC) présente une face d’entrée (FE) et une face de sortie (FO) traversée par un faisceau de sortie respectif, et dans lequel une dimension de la face de sortie selon la direction par rapport à une dimension de la face d’entrée selon la direction est adaptée pour maximiser une efficacité de couplage dudit faisceau de sortie respectif. Ensemble de pompage selon l’une quelconque des revendications précédentes, dans lequel, pour chaque module d’émission, le concentrateur associé présente un corps en forme générale de plaque s’étendant selon le plan vertical et présente une première grande face et une deuxième grande face opposée à la première grande face. Ensemble de pompage selon la revendication précédente, dans lequel, les diodes électroluminescentes de chaque module d’émission sont disposées de manière à illuminer la première et la deuxième grande face du concentrateur dudit module d’émission. Ensemble de pompage selon la revendication précédente, dans lequel les modules d’émission sont empilés de manière à ce que, pour des modules d’émission, les diodes électroluminescentes illuminant la première grande face du concentrateur d’un premier module d’émission lumineuse, et les diodes électroluminescentes illuminant la deuxième grande face du concentrateur d’un deuxième module d’émission lumineuse partagent une même plaque de connexion électrique (PCB) disposée entre le concentrateur du premier module d’émission lumineuse et le concentrateur du deuxième module d’émission lumineuse, le deuxième module d’émission lumineuse étant adjacent au premier module d’émission lumineuse dans l’empilement. Ensemble de pompage selon la revendication 6 ou 7, dans lequel les modules d’émission sont empilés de manière à ce que, pour des modules d’émission, les diodes électroluminescentes illuminant la première grande face du concentrateur d’un premier module d’émission lumineuse, et les diodes électroluminescentes illuminant la deuxième grande face du concentrateur d’un deuxième module d’émission lumineuse partagent une même plaque de refroidissement (CR) disposée entre le concentrateur du premier module d’émission lumineuse et le concentrateur du deuxième module d’émission lumineuse, le deuxième module d’émission lumineuse étant adjacent au premier module d’émission lumineuse dans l’empilement. Ensemble de pompage selon l’une quelconque des revendications précédentes, dans lequel les modules d’émission sont agencés sous la forme d’une matrice de colonnes et de rangées, chaque rangée étant selon la direction , et chaque colonne étant selon une direction perpendiculaire au plan horizontal . Ensemble de pompage selon la revendication précédente, dans lequel l’élément optique des modules d’émission de chaque rangée sont formés par une région respective d’un même composant optique monolithique. Ensemble de pompage selon la revendication précédente, dans lequel ledit composant optique monolithique est obtenu par un procédé d’impression additif. Ensemble de pompage selon l’une quelconque des revendications précédentes, dans lequel chaque concentrateur présente une face opposée à la face émettrice qui est fonctionnalisée de manière à augmenter une efficacité d’extraction de la portion sortante. Ensemble de pompage selon l’une quelconque des revendications précédentes, dans lequel une structure des éléments optiques est adaptée pour qu’un taux de remplissage du rayonnement de pompe dans un plan dit transversal perpendiculaire au plan horizontal et au plan vertical soit supérieur à 90%, préférentiellement supérieur à 95%. Système laser amplificateur (1) comprenant un milieu laser (ML) destiné à amplifier un faisceau laser incident (FI) et un ensemble de pompe (EP) selon l’une quelconque des revendications précédentes. Système laser selon la revendication précédente dans sa dépendance avec l’une parmi les revendications 9 à 11, dans lequel un nombre de module d’émission par colonne est adapté de sorte qu’une dimension de chaque colonne selon la direction soit sensiblement égale à une dimension du milieu laser selon la direction . Système laser selon la revendication 14 ou 15, dans lequel un nombre de module d’émission est adapté de sorte qu’un éclairement sur le milieu laser soit supérieur à . Système laser selon l’une quelconque des revendications 14 à 16, dans lequel les modules d’émission lumineuse sont disposés à distance du milieu laser de manière à ne pas intercepter ledit faisceau laser incident.