FR 3156914 A1 20250620 FR 2314456 A 20231219 Transducteur électromagnétique, destiné à la mesure de vitesses bidimensionnelles d’un écoulement de fluide électriquement conducteur. L’invention concerne un transducteur électromagnétique (10), destiné à mesurer les composantes bidimensionnelles de vitesse d’un écoulement d’un fluide électriquement conducteur, comprenant : - un tube cylindrique métallique (11) formant un noyau à haute perméabilité magnétique, qui s’étend selon un axe central (Z), comprenant une portion centrale et deux portions d’extrémité, de part et d’autre de la portion centrale, comprenant chacune un nombre de deux bossages (13.1 à 13.4), diamétralement opposés l’un à l’autre par rapport à l’axe central (Z) et délimitant chacun une surface plane, parallèle à l’axe central (Z), - une bobine électrique (12), dite bobine primaire, enroulée autour de la portion centrale du tube, - un nombre de quatre bobines électriques (14.1 à 14.6), dite bobines réceptrices, enroulées chacune autour d’une des surfaces planes, ou de quatre capteurs à effet hall, agencés chacun sur une des surfaces planes. Figure pour l’abrégé : fig.13 Transducteur électromagnétique, destiné à la mesure de vitesses bidimensionnelles d’un écoulement de fluide électriquement conducteur. La présente invention concerne le domaine de l’instrumentation et de la mesure, et plus particulièrement celui des transducteurs dédiés à la vélocimétrie locale, ponctuelle, des fluides conducteurs de l’électricité en particulier dans le domaine de la vélocimétrie bidimensionnelle ponctuelle dans ces fluides. L’invention porte sur un transducteur électromagnétique permettant de mesurer les composantes de vitesse d’un fluide conducteur électrique. L’invention s’applique de manière générale à tout fluide conducteur de l’électricité. Ces fluides sont par exemple les solutions ioniques conductrices de l’électricité comme l’eau salée et plus encore les métaux liquides. Usuellement, ces métaux sont par exemple le sodium, le potassium, le plomb, le lithium, l’aluminium, le cuivre, le fer, le zinc, le titane et leurs alliages. Plus particulièrement, l’invention s’applique à des mesures dans des fluides de type liquides denses ayant une masse volumique dans une plage de l’ordre de 100 kg.m -3 à plus de 10000kg.m -3 . L’invention est particulièrement adaptée pour des mesures de vitesses de fluides dont la gamme de températures de fusion est la plage des températures de fusion des métaux traités, mis en forme ou utilisés sous forme liquide, typiquement d’environ -50 °C à plus de 1500°C. Une application avantageuse envisagée est la mesure de vitesses de caloporteurs, notamment des réacteurs nucléaires de fission et de fusion. Dans de nombreuses applications, il est nécessaire de connaître le champ de vitesse d’un fluide conducteur de l’électricité, en mouvement. C’est le cas dans l’industrie de la fonderie métallique où la connaissance du champ des vitesses dans les moules de fonderies et leurs circuits d’alimentation permet de prévoir la qualité des pièces produites et limiter les rebus. La connaissance des vitesses d’écoulement permet en effet de contrôler et optimiser le remplissage des moules de fonderie. Dans l’industrie nucléaire, le champ des vitesses des caloporteurs métalliques utilisés dans les circuits de certains réacteurs nucléaires est un facteur majeur dans la sollicitation des structures métalliques au contact. Aussi, sa connaissance est primordiale. C’est également un facteur majeur des échanges thermiques existant dans les échangeurs de chaleur et au niveau du combustible nucléaire de ces réacteurs. La connaissance et l’analyse du champ des vitesses dans les endroits clés d’un réacteur (échangeurs de chaleur, sortie de cœur, pompe, etc..) est également un indicateur de bon fonctionnement et donc un moyen d’accroître la sûreté et globalement les possibilités de surveillance de ces machines. Les expériences scientifiques mettant en œuvre des métaux liquides dans des volumes de grandes dimensions, les essais dans la perspective de connaître des distributions d’écoulement dans des collecteurs d’échangeurs nécessitent également de connaître le champ des vitesses des écoulements en jeu. Dans les différentes zones d’écoulement cités, les conditions d’écoulement sont tridimensionnelles. Ce qui caractérise aussi le plus souvent ces écoulements est leur niveau de température, le plus souvent de plusieurs centaines de degrés, et la masse volumique des fluides utilisés dont la gamme peut s’étendre de quelques centaines de kg.m -3 à plusieurs milliers de kg.m -3 . Différentes techniques de vélocimétrie sont connues et utilisées pour mesurer les composantes de vitesse d’un écoulement de liquide conducteur de l’électricité. Parmi celles-ci, les techniques électromagnétiques sont particulièrement pertinentes et robustes, en termes de tenue des matériaux, aux sollicitations qui lui sont appliquées par l’environnement dans lequel la mesure doit être réalisée. Ces techniques sont d’autant plus intéressantes s’il s’agit d’un fluide dense et chimiquement réactif, comme les métaux liquides. Le principe de fonctionnement des transducteurs électromagnétiques est illustré par l’expression de la loi d’Ohm dans le fluide en mouvement soumis à un champ magnétique. Elle montre que la conductivité σ du fluide entraîne le développement de courants (densité de courant électrique J) sous l’action de la vitesse de déplacement u conjuguée au champ magnétique externe B : [Equation 1] Cela se produit même en l’absence de champ électrique E . Les densités de courants J u sont source d’un champ magnétique B u . Ce champ B u déforme le champ externe B . On précise ici que, par simplification, le vecteur symbolisé par la lettre B, qui est la densité de flux magnétique ou induction magnétique, est désignée dans l’ensemble de la demande sous l’appellation de champ magnétique. On précise également que les différentes formulations indiquées plus loin, sont écrites dans le cadre de l’approximation des régimes quasi-permanents, permettant de négliger certaines grandeurs intervenant dans les équations de Maxwell, comme les courants de déplacement. A ce jour, les mesures d’une seule composante de vitesse d’un écoulement sont couramment réalisées par des transducteurs électromagnétiques, désignés couramment sous l’acronyme DDF pour « Débitmètre à Distorsion de Flux », ou celui anglo-saxon ECFM (« Eddy Current Flow Meter ») ou encore PSFM (« Phase Shift Flow Meter »). Un DDF classique, globalement désigné par la référence 1 est montré aux figures 1, 2 et 2A : il est axisymétrique d’axe central X et typiquement constitué d’un noyau 2, d’une bobine électrique émettrice, dite primaire 3, et d’une ou de deux bobines électriques réceptrices, dites secondaires 4, 5. Le noyau 2 est formé d’une tige pleine 20 s’étendant selon l’axe central X et de disques pleins 21 régulièrement espacés selon l’axe central (X), la tige pleine reliant les disques pleins entre eux. Les bobines primaire 3 et secondaires 4, 5 sont enroulées autour de la tige pleine 20 entre deux des disques pleins 21. Un courant électrique est imposé dans la bobine primaire. La circulation de ce courant crée un champ magnétique externe B dans l’environnement proche de la bobine primaire, selon l’équation de Maxwell – Ampère : [Equation 2] avec : : opérateur différentiel : perméabilité magnétique avec : perméabilité magnétique du vide B : traverse les bobines réceptrices. Le courant primaire est alternatif, de manière à ce que B soit alternatif également. De la sorte B induit une tension électrique dans chacune des bobines réceptrices, selon l’équation de Maxwell - Faraday : [Equation 3] avec : : champ électrique. Par ailleurs, B entraine aussi le développement de densités de courants induites J i dans le fluide, ainsi que dans tout conducteur électrique environnant soumis à ce champ magnétique, dont le métal des tubes. Les figures 3 et 4 montrent le développement de densités de courants induits sous l’action du champ magnétique externe, en l’absence de vitesse d’écoulement, pour un DDF, respectivement à une bobine secondaire 4, et à deux bobines secondaires 4, 5. Les densités de courant Ji créent à leur tour un champ magnétique Bi déformant le champ externe B. Ainsi, le champ B n’est pas le même suivant que le DDF est entouré d’un fluide conducteur de l’électricité ou non. En l’absence de mouvement de fluide, la ou les bobines réceptrices délivrent des tensions électriques qui sont des fonctions du champ magnétique externe B et du champ Bi. En présence d’un mouvement de fluide, de nouvelles densités de courant Ju apparaissent et sont source d’un champ magnétique Bu. Ce nouveau champ modifie B, qui est en quelque sorte soufflé par l’écoulement de fluide conducteur et se déforme dans le sens de l’écoulement de celui-ci, comme illustré aux figures 5A, 5B et 6. Le flux magnétique passant à travers la ou les bobines réceptrices dépend de la vitesse d’écoulement. La ou les bobines réceptrices délivrent donc des tensions électriques traduisant l’influence des champs magnétiques B i et B u qui déforment le champ externe B . Des simulations numériques illustrent cela. Les figures 7A et 7B sont des simulations numériques du champ magnétique autour d’un DDF respectivement en l’absence et en présence de vitesse d’écoulement de fluide conducteur de l’électricité. L’analyse des tensions électriques délivrées par les bobines réceptrices permet de déterminer la vitesse d’écoulement du fluide en mouvement dans la zone d’action du champ magnétique B. Comme montré à la FIG. 8 , si la bobine réceptrice unique 4 d’un DDF 1 est en amont par rapport au sens de l’écoulement de fluide, elle voit une baisse de flux magnétique quand la vitesse augmente (et inversement). La tension e 1 qu’elle délivre décroît de Δ e 1 . La tension e 1 fournie par le DDF est l’image de la vitesse d’écoulement (avec indication du sens relativement grâce à la comparaison de l’amplitude du signal courant avec l’amplitude du signal sans vitesse). En plus de cela, dans le cas d’un DDF à deux bobines réceptrices, la bobine réceptrice aval voit une augmentation du flux qui la traverse alors que la vitesse de fluide augmente. Sa tension e 2 croît de Δ e 2 . On a |Δ e 2 |= |Δ e 1 | Généralement, les deux bobines réceptrices 4, 5 d’un DDF sont électriquement couplées en anti-série, comme montré à la FIG. 9 . De cette manière, le signal V fourni par le DDF à deux bobines est donné par : V = | e 2 | - | e 1 | avec | e x | : module ou amplitude de la tension e x . Le signal V est proportionnel à la composante de vitesse de l’écoulement projetée sur l’axe de révolution du DDF. En pratique, on privilégie le DDF à deux bobines réceptrices, car l’utilisation combinée des tensions délivrées par ces deux bobines permet de doubler la sensibilité et supprimer la dépendance de la réponse du DDF à des grandeurs non pertinentes comme la température : V = (| e 2 | - | e 1 |)/(| e 2 | + | e 1 |) Le signe de V donne le sens de la vitesse sans nécessité de comparaison avec l’amplitude du signal sans vitesse d’écoulement. En ce qui concerne l’agencement des DDF relativement à l’écoulement de fluide, ils peuvent être internes à l’écoulement, c’est-à-dire positionnés sur l’axe d’un tube au milieu de l’écoulement à caractériser : [1]. Un DDF est ainsi au sein de l’écoulement de fluide, celui-ci étant périphérique au DDF. En pratique, comme montré à la FIG. 10 , un DDF interne 1 est généralement placé au centre d’un espace annulaire, délimité par deux tubes concentriques T1, T2, dans lequel s’écoule le fluide F dont on cherche à mesurer les vitesses. D’autres DDF peuvent être externes à l’écoulement. Les bobines et le noyau des DDF externes sont ainsi disposés autour de l’écoulement de fluide pour lequel on souhaite mesurer les vitesses. En pratique, un DDF externe est placé autour d’un tube pour mesurer la vitesse du fluide qui s’écoule dans ce tube : [2]. Quand les DDF sont utilisés pour évaluer la vitesse d’un fluide circulant dans un tube, qu’ils soient internes ou externes à ce dernier, ils ne peuvent mesurer qu’une composante de vitesse qui est celle selon l’axe du tube et donc selon leur axe d’axisymétrie X. En effet, le tube guide l’écoulement du fluide et lui donne sa direction principale. De manière générale, un DDF classique placé dans un milieu ouvert, c’est-à-dire dans un grand volume de fluide conducteur de l’électricité en mouvement, i.e. dans un volume dont les frontières sont suffisamment éloignées du DDF pour qu’elles n’orientent pas le vecteur vitesse de l’écoulement au niveau du DDF, on constate que les DDF ne peuvent rendre compte que d’une seule composante de vitesse de l’écoulement qui est celle projetée le long de l’axe d’axisymétrie du DDF. Cela est dû à la constitution axisymétrique d’un DDF. Par conséquent, il n’est pas probant d’utiliser des DDF classiques en milieu ouvert pour caractériser plusieurs composantes de vitesse au lieu d’implantation du DDF. En particulier, la mesure de vitesse des fluides conducteurs de l’électricité, denses, dans les milieux ouverts est un problème en soit. La modélisation et les simulations d’un DDF selon l’état de l’art, en milieu ouvert, soumis à différentes vitesses de composantes tridimensionnelles, prouvent cela. Les inventeurs ont modélisé un DDF selon l’état de l’art et son fonctionnement a été simulé pour différentes sollicitations de vitesse environnante de l’écoulement d’un métal liquide (sodium) en mouvement. Le repère orthonormé d’analyse dans lequel sont exprimées les vitesses est X,Y,Z. Les figures 11 et 11A illustrent, pour ce DDF selon l’état de l’art soumis à une vitesse de composante X, la densité de flux magnétique, le vecteur vitesse, la coupe de normale Y et la coupe de normale Z. Les figures 12 et 12A illustrent, pour ce même DDF selon l’état de l’art soumis à une vitesse de composante Y, la densité de flux magnétique, le vecteur vitesse, la coupe de normale X et la coupe de normale Z. On constate donc que, soumis à un champ des vitesses de composante selon x, un DDF selon l’état de l’art fournit le même signal de réponse que lorsqu’il est soumis à un champ de vitesse de composante unique y. En conclusion, les DDF selon l’état de l’art, internes ou externes ne peuvent pas être utilisés pour mesurer en un lieu ponctuel donné, simultanément, plusieurs composantes de la vitesse d’écoulement multidimensionnel d’un fluide. L’utilisation simultanée de plusieurs DDF, un par composante de vitesse, par exemple positionnés et orientés de manière à former un repère orthonormé direct ou tout autre arrangement, n’est pas possible non plus en raison de l’interaction entre eux des champs magnétiques des différents DDF placés à proximité les uns des autres. Par ailleurs, il est connu des transducteurs capables de réaliser une mesure d’un écoulement de fluide quasiment en un point de plusieurs composantes de vitesses: [3], [4], [5]. Parmi ceux-ci, on peut citer les sondes à fils ou à films chauds pour les mesures aérodynamiques. Ces sondes sont fragiles et donc limitées à un emploi pour des vitesses de quelques millimètres par seconde au mieux. Les sondes à potentiel permettent des mesures de vitesses locales, potentiellement sur plusieurs composantes de vitesse. Cependant, leur fonctionnement repose sur un contact électrique entre leurs électrodes et le fluide à caractériser. Aussi, elles sont fortement sensibles à l’oxydation, notamment dans les métaux liquides. Il est aussi nécessaire d’avoir une isolation électrique entre les électrodes et la structure métallique de la sonde pour un emploi avec des métaux liquides. Cela en restreint l’emploi à des domaines de température de fluide plus basse, que les technologies électromagnétiques de mesure sans contact. Ainsi, il n’existe pas de transducteurs de mesure, capables d’évaluer plusieurs composantes de la vitesse d’écoulement d’un fluide conducteurs de l’électricité, qui peut être dense, pour une gamme de vitesses élevées et/ou à des températures élevées. Des méthodes de tomographie par induction sans contact ont déjà été testées pour la mesure de vitesses d’écoulement de fluide multidimensionnel. La publication [6] décrit une telle méthode : celle-ci n’est capable de mesurer en l’état que deux composantes de vitesse en des points d’un plan radial du fluide. La capacité à mesurer trois composantes de vitesse n’est pas démontrée. Le brevet EP1285277B1 décrit également une méthode de tomographie par induction sans contact. La principale contrainte à laquelle sont confrontées les méthodes de tomographie par induction sans contact est que le champ magnétique utile à observer est de l’ordre de 2 à 5 ordres de grandeur inférieur à celui du champ magnétique qu’il est nécessaire d’appliquer. Par ailleurs, ces méthodes nécessitent également de travailler sur des volumes de fluide relativement limités en dimensions, typiquement de l’ordre de 1 m, de sorte que le champ magnétique externe puisse se propager dans l’ensemble du volume à caractériser. De plus, ces méthodes nécessitent des algorithmes de traitement qui sont complexes. Le champ magnétique externe doit aussi franchir le matériau des parois contenant le fluide en mouvement car le matériel mettant en œuvre la méthode de mesure est placé à l’extérieur. Les performances de la méthode dépendent donc de la nature du matériau des parois, de son épaisseur et aussi de la géométrie d’ensemble du tomographe. En résumé, les DDF selon l’état de l’art sont inaptes à mesurer plusieurs composantes de vitesse simultanément. Ils ne peuvent pas être associés entre eux, à proximité les uns des autres, pour mesurer en un lieu donné plusieurs composantes de vitesse du fait des perturbations qu’ils se transmettent les uns aux autres. Les transducteurs de mesure existants ne sont pas capables d’évaluer plusieurs composantes de vitesses d’écoulement de fluides conducteurs de l’électricité, qui peuvent être denses, pour une gamme de vitesses élevées et/ou à des températures élevées. Les méthodes de mesures tridimensionnelles d’écoulement par tomographie sans contact sont globales. Elles mettent en œuvre des matériels disposés hors du volume fluide à caractériser. Leurs performances sont dépendantes des structures contenant le volume de fluide. Le traitement de leurs signaux est complexe. La taille du volume de fluide qu’elles peuvent caractériser doit être limitée. Ainsi, elles ne peuvent pas être mises en œuvre dans un volume important, tel que l’intérieur d’une cuve d’un réacteur nucléaire refroidi au sodium. Il existe donc un besoin de proposer une solution de mesures bidimensionnelles de vitesses d’écoulement de fluides conducteurs de l’électricité, qui peuvent être denses, pour une gamme de vitesses élevées et/ou à des températures élevées, et ce même dans des volumes importants. Le but de l’invention est de répondre au moins en partie à ce besoin. Pour ce faire, l’invention a pour objet, selon une première alternative, un transducteur électromagnétique, destiné à mesurer les composantes bidimensionnelles de vitesse d’un écoulement d’un fluide électriquement conducteur, comprenant : - un tube cylindrique métallique formant un noyau à haute perméabilité magnétique, qui s’étend selon un axe central (Z), comprenant une portion centrale et deux portions d’extrémité, de part et d’autre de la portion centrale, comprenant chacune un nombre de deux bossages, diamétralement opposés l’un à l’autre par rapport à l’axe central (Z) et délimitant chacun une surface plane, parallèle à l’axe central (Z), - une bobine électrique, dite bobine primaire, enroulée autour de la portion centrale du tube, - un nombre de quatre bobines électriques, dite bobines réceptrices, enroulées chacune autour d’une des surfaces planes ou de quatre capteurs à effet hall, agencés chacun sur une des surfaces planes. Selon une deuxième alternative, l’invention a pour objet un transducteur électromagnétique, destiné à mesurer les composantes bidimensionnelles de vitesse d’un écoulement d’un fluide électriquement conducteur, comprenant : - un tube cylindrique métallique formant un noyau à haute perméabilité magnétique, qui s’étend selon un axe central (Z), comprenant une portion centrale et deux portions d’extrémité, de part et d’autre de la portion centrale, comprenant chacune un nombre de deux bossages, diamétralement opposés l’un à l’autre par rapport à l’axe central (Z) et délimitant chacun une surface plane, parallèle à l’axe central (Z), - un aimant permanent agencé autour de la portion centrale du tube, - un nombre de quatre bobines électriques, dite bobines réceptrices, enroulées chacune autour d’une des surfaces planes ou de quatre capteurs à effet hall, agencés chacun sur une des surfaces planes. De préférence, le noyau est à faible conductivité électrique pour limiter les pertes induites par l’induction magnétique variable, à savoir les pertes joules liées à la circulation du courant induit et les pertes par hystérésis. Ainsi, l’invention consiste essentiellement en un transducteur électromagnétique que l’on peut faire fonctionner en courant alternatif (première variante) ou en courant continu (deuxième variante) pour la mesure sans contact de deux composantes bidimensionnelles d’un fluide électriquement conducteur. L’agencement judicieux des bobines réceptrices ou capteurs à effet Hall diamétralement opposés l’un à l’autre permet de mesurer par distorsion de flux électromagnétique, la contribution de chacune des composantes du vecteur de vitesse local sans perturbation par les autres contributions. Un transducteur électromagnétique à distorsion de flux selon l’invention permet de mesurer des vitesses de quelques millimètres par seconde à plusieurs mètres par seconde. En outre, il est adapté pour la mesure de vitesses de liquides électriquement conducteurs, qui sont denses, typiquement de densité de l’ordre de 100 à plus de 10 000 kg.m -3 , et/ou qui sont à haute température, typiquement dans la plage des températures de fusion des métaux traités, mis en forme ou utilisés sous forme liquide. L’invention a également pour objet l’utilisation d’un transducteur électromagnétique tel que décrit précédemment pour la mesure des composantes bidimensionnelles de vitesse d’un écoulement d’un fluide électriquement conducteur, tel qu’un métal liquide de réacteur nucléaire. Au final, un transducteur électromagnétique selon l’invention proposée permet de dépasser les limitations identifiées des dispositifs de l’art antérieur et présente de nombreux avantages parmi lesquels : - la possibilité de mesure simultanée de deux composantes de vitesse d’un écoulement de fluide conducteur de l’électricité dans le volume de fluide qui est à sa proximité immédiate ; - aucune nécessité de l’associer à d’autres transducteurs du même type au risque de rendre ses mesures inopérantes, comme c’est le cas avec un DDF selon l’état de l’art; - la possibilité d’un positionnement au sein de l’écoulement à caractériser dans la zone à étudier ; - la caractérisation des composantes de vitesse de l’écoulement, même dans des volumes de fluide très importants; - un traitement des signaux qu’il produit, nettement moins complexe que les algorithmes de reconstruction nécessaires aux méthodes de mesure tomographiques. D’autre avantages et caractéristiques ressortiront mieux à la lecture de la description détaillée, faite à titre illustratif et non limitatif, en référence aux figures suivantes. FIG. 1 la FIG. 1 est une vue schématique de côté d’un Débitmètre à Distorsion de Flux (DDF) selon l’état de l’art, à une bobine réceptrice (secondaire). FIG. 2 la FIG. 2 est une vue schématique de côté d’un DDF selon l’état de l’art, à deux bobines réceptrices (secondaires). FIG. 2 la FIG. 2 est une vue en coupe longitudinale de la FIG. 2 . FIG. 3 la FIG. 3 reprend la FIG. 1 et illustre le développement de densités de courants induits sous l’action du champ magnétique externe en l’absence de vitesse d’écoulement. FIG. 4 la FIG. 4 reprend la FIG. 2 et illustre le développement de densités de courants induits sous l’action du champ magnétique externe en l’absence de vitesse d’écoulement. FIG. 5 , FIG. 5 les figures 5A et 5B reprennent la figure 1et illustrent le développement de densités de courants induits sous l’action du champ magnétique externe en présence d’une vitesse d’écoulement. FIG. 6 la FIG. 6 reprend la FIG. 2 et illustre le développement de densités de courants induits sous l’action du champ magnétique externe en présence d’une vitesse d’écoulement. FIG. 7 , FIG. 7 les figures 7A et 7B sont des représentations de simulations numériques du champ magnétique autour d’un DDF selon l’état de l’art, respectivement en l’absence et en présence, de vitesse d’écoulement de fluide conducteur de l’électricité. FIG. 8 la FIG. 8 reprend la FIG. 1 et illustre la tension électrique aux bornes de la bobine réceptrice du DDF selon l’état de l’art. FIG. 9 la FIG. 9 reprend la FIG. 2 et illustre d’une part un couplage électrique préférentiel des bobines réceptrices en anti-série ainsi que les tensions électriques aux bornes des bobines la tension finale relevée aux bornes du DDF selon l’état de l’art. FIG. 10 la FIG. 10 est une reproduction reprographique d’un DDF selon l’état de l’art tel qu’agencé en interne dans un tube d’implantation pour la mesure d’une vitesse monodimensionnelle d’un fluide F en écoulement. FIG. 11 , FIG. 11 les figures 11 et 11A sont des représentations de simulations numériques, pour un DDF selon l’état de l’art soumis à une vitesse de composante X, de sa densité de flux magnétique, de son vecteur vitesse, respectivement en coupes de normale X et de normale Z. FIG. 12 , FIG. 12 les figures 12 et 12A sont des représentations de simulations numériques, pour un DDF selon l’état de l’art soumis à une vitesse de composante Y, de sa densité de flux magnétique, de son vecteur vitesse, respectivement en coupes de normale X et de normale Z. FIG. 13 la FIG. 13 est une vue schématique en perspective d’un transducteur électromagnétique selon une alternative de l’invention à fonctionnement à courant alternatif et à bobines réceptrices. FIG. 14 la FIG. 14 est une vue de côté selon l’axe X du transducteur électromagnétique selon la FIG. 13 . FIG. 15 la FIG. 15 est une vue de face selon l’axe Y du transducteur électromagnétique selon la FIG. 13 . FIG. 16 la FIG. 15 est une vue de face selon l’axe Z du transducteur électromagnétique selon la FIG. 13 . FIG. 17 la FIG. 17 reprend le transducteur électromagnétique selon la FIG. 13 , en montrant les lignes et le plan de mesures. FIG. 18 la FIG. 18 est une vue schématique en perspective et en coupe longitudinale d’un transducteur électromagnétique selon la FIG. 13 montrant l’agencement des fils de raccordement électrique aux bobines primaire et secondaire. FIG. 19 la FIG. 19 est une vue schématique en perspective d’un transducteur électromagnétique selon une alternative de l’invention à fonctionnement à courant continu, à aimant permanent et à bobines réceptrices. FIG. 20 la FIG. 20 reprend le transducteur électromagnétique selon la FIG. 19 , en montrant les lignes et le plan de mesures. FIG. 21 la FIG. 21 est une vue schématique en perspective et en coupe longitudinale d’un transducteur électromagnétique selon la FIG. 19 montrant l’agencement des fils de raccordement électriques aux bobines primaire et secondaires. Description détaillée Dans l’ensemble de la présente demande, les termes « amont » et « aval » sont à comprendre par référence au sens de l’écoulement d’un fluide autour du transducteur suivant l’axe Z. Dans l’ensemble de la demande, un transducteur électromagnétique selon l’invention est défini dans une position par rapport à un repère orthogonal XYZ constituant un trièdre, comprenant trois axes perpendiculaires deux à deux, à savoir : - un axe X, définissant une direction transversale, - un axe Y, définissant une direction transversale, qui avec l'axe X définit un plan XY, - un axe Z, définissant une direction longitudinale, perpendiculaire au plan XY, et définissant la direction générale selon laquelle le transducteur s’étend et l’axe de révolution de la bobine primaire. Par convention, pour la suite, l’axe Y est celui normal à la face supérieure de deux bossages d’une même ligne de mesure L1. Une ligne de mesure est définie comme étant la droite imaginaire parallèle à l’axe Z et passant par le centre des faces supérieures de deux bossages de même normale. Les indices i utilisés pour définir géométriquement les bossages et les bobines du transducteur sont ceux utilisés pour les couplages électromagnétiques et le traitement des signaux, comme expliqué ci-après. Les bossages et bobines agencés sur une même portion d’extrémité du noyau du transducteur sont toutes, soit de même indice impair ou pair. Dans les simulations, ci-après, la portion extrémité amont du noyau supporte les bobines d’indice impair. Les tensions produites par les quatre bobines réceptrices sont respectivement notées e1, e2, e3, e4. Les figures 1 à 12A ont déjà été décrites en préambule. Elles ne seront donc pas détaillées par la suite. On a représenté en figures 13 à 17, un transducteur électromagnétique 10 selon l’invention, destiné à mesurer deux composantes de vitesse d’un écoulement d’un fluide électriquement conducteur. Ce transducteur 10 comprend tout d’abord un tube cylindrique métallique 11 formant un noyau électromagnétique, qui s’étend selon un axe central Z, comprenant une portion centrale 110 et deux portions d’extrémité 111, 112, de part et d’autre de la portion centrale. De préférence, la longueur de la portion centrale 110 est égale à chacune des deux portions d’extrémité 111, 112. La portion d’extrémité amont 111 comprend deux bossages 13.1, 13.3 diamétralement l’un à l’autre par rapport à l’axe central (Z) et délimitant chacun une surface plane, parallèle à l’axe central (Z). La portion d’extrémité aval 112 comprend deux bossages 13.2, 13.4 diamétralement l’un à l’autre par rapport à l’axe central (Z) et délimitant chacun une surface plane, parallèle à l’axe central (Z). De préférence, tous les bossages sont de dimensions et de formes identiques. Avantageusement, chaque bossage a une forme de T en vue de face, orthogonale à l’axe central (Z), la tête du T étant la surface plane. Une bobine électrique primaire 12 est enroulée autour de la portion centrale 110 du tube 11. Quatre bobines électriques réceptrices 14.1, 14.2, 14.3, 14.4 sont enroulées chacune respectivement autour d’une des surfaces planes des bossages 13.1, 13.2, 13.3, 13.4. Le fonctionnement du transducteur électromagnétique 10 est expliqué maintenant en relation aux simulations effectuées par les inventeurs. Comme défini précédemment, le transducteur 10 présente deux lignes de mesures : L1, L2, L3. La bobine primaire 12 est alimentée en courant alternatif. Ce courant entraîne la création d’un champ magnétique externe B qui présente un plan de mesure P. De manière simplifiée, on considère les couplages magnétiques qui existent entre la bobine primaire 12 et respectivement le couple de bobines 14.1 et 14.2 du plan de mesure P, le couple de bobines 14.3 et 14.4 du plan de mesure P. Il existe un champ B i qui ne modifie ni la symétrie de B ni le couplage entre la bobine primaire 12 et les bobines réceptrices ou secondaires. Un fluide à écoulement tridimensionnel environnant le transducteur 10 va modifier le couplage de champ magnétique entre la bobine primaire 12 et les quatre bobines secondaires 14.1, 14.2, 14.3, 14.4 du fait qu’il provoque la création d’un champ B u . Cette distorsion est mesurable grâce aux tensions induites présentes sur les bobines réceptrices. Un mouvement de fluide conducteur de l’électricité autour du transducteur 10 ayant uniquement une composante de vitesse positive suivant l’axe Z, modifie de la même manière les couplages des paires de bobines dans le plan de mesure P. Autrement dit, les bobines réceptrices 14.1, 14.3 ont une tension induite à leurs bornes qui augmente de Δ e alors que dans le même temps les bobines 14.2, 14.4 présentent une tension induite à leurs bornes qui diminue de Δ e .. Un traitement de signal du même type que celui appliqué aux bobines d’un DDF selon l’état de l’art 1, comme expliqué en préambule est applicable aux paires de bobines 14.1, 14.2 et 14.3, 14.4 pour mesurer la composante de vitesse z. Ainsi, les différences de tension e 1 - e 2 = e 3 - e 4 entre les bobines sont des fonctions linéaires de Z. Il est possible de faire la somme de ces différences de tension (e 1 - e 2 ) + (e 3 - e 4 ) pour augmenter la sensibilité du transducteur 10 à la mesure d’une composante de vitesse selon Z. Un écoulement représenté par un vecteur vitesse contenu dans n’importe quel plan passant par l’axe Z et n’ayant pas qu’une unique composante sur cet axe, va distordre le couplage entre la bobine primaire 12 et respectivement chacune des bobines des groupes dans les portions d’extrémité, à savoir le groupe des bobines 14.1, 14.2 et le groupe des bobines 14.3, 14.4,. Ainsi, une vitesse d’écoulement quelconque, à composantes bidimensionnelles, peut être caractérisée par un transducteur 10 selon l’invention. De manière générale, on peut définir une relation matricielle pour traduire les tensions produites par les quatre bobines réceptrices 14.1 à 14.4, e 1 , e 2 , e 3 , e 4 en composantes tridimensionnelles (Ux, Uy) du vecteur vitesse local U. Cette matrice s’exprime ainsi : = Ainsi, U x = T 11 .e 1 + T 12 .e 2 + T 13 .e 3 + T 14 .e 4 U y = T 21 .e 1 + T 22 .e 2 + T 23 .e 3 + T 24 .e 4 T ij définit la contribution de e j dans la réponse du transducteur vis-à-vis d’une vitesse d’écoulement présente dans le plan de mesure i et donc dans l’expression de la composante de vitesse U x . T ij dépend des caractéristiques des matériaux du transducteur, au premier ordre la matière constituant le noyau 11, la géométrie des bossages 13.1 à 13.4 et les caractéristiques des bobines réceptrices, dont le nombre de spires de chacune d’entre elles. T ij traduit aussi les propriétés du fluide électriquement conducteur et aussi l’influence qu’exerce la température sur les matériaux en présence. Enfin, T ij est aussi fonction de l’excitation apportée au transducteur : nature et intensité de l’excitation magnétique produite par la bobine primaire. On peut exprimer, T ij = k t . k e .K ij avec k t : facteur d’influence lié à la température sur les différents matériaux en présence k e : facteur d’influence lié à l’excitation K ij : traduit l’influence de la constitution du transducteur. Ainsi on peut exprimer la matrice de composantes bidimensionnelles (Ux, Uy) du vecteur vitesse local U comme suit : = k t. k e. Usuellement, les caractéristiques d’un DDF selon l’état de l’art, comme décrit en préambule sont établies par le biais de résultats de simulations numériques ou par expérimentation. On peut se référer à la publication [7] qui expose une méthode de calibration d’un DDF externe, en imposant un débit volumique Q connu d’un métal liquide, dans le tube d’implantation autour duquel est positionné le DDF. Alors que le débit Q est imposé, les tensions S 1 et S 2 produites par les bobines secondaires 4 et 5 sont mesurées et exploitées de telle sorte que la réponse A du DDF soit définie par : A = A 1 / A 2 Avec A 1 = S 1 - S 2 A 2 = S 1 + S 2 On relie la réponse A avec le débit volumique Q par A = T. Q Le coefficient T traduit les caractéristiques dimensionnelles et de matériaux du DDF, ainsi que du tube d’implantation, du métal liquide ainsi que la dépendance de la réponse à la température et à l’excitation électrique. Il y a une valeur de T pour une valeur de température associée à une excitation électrique, qui est définie par son amplitude et sa fréquence. Le champ des vitesses dans le tube d’implantation produisant le débit Q mesuré par le DDF selon l’état de l’art contient des vitesses parallèles à l’axe central du DDF. La calibration est monodimensionnelle. La série des coefficients T est déterminée par des essais paramétriques en température et excitation donnés. Pour le transducteur électromagnétique 10 qui vient d’être décrit, on peut procéder à l’instar de la calibration de [7] mais en imposant un champ de vitesses bidimensionnel. Lors d’essais à température et excitation fixées, différents champs de vitesses seront successivement imposés avec des composantes dans une ou plusieurs directions : Ux, Uy. Lors de chaque essai, les tensions e 1 , e 2 , e 3 , e 4 des bobines 14.1 à 14.4, peuvent être relevées. On réalise autant d’essais qu’il y a de termes K ij de la matrice K à déterminer. De la sorte, un système linéaire d’équations pourra être établi et résolu de manière à calculer chacun des termes K ij de la matrice de composantes tridimensionnelles (Ux, Uy). Les essais seront paramétrés en température et en excitation de manière à pouvoir également déterminer l’influence des termes pondérateurs k t et k e . Pour l’alimentation électrique de la bobine primaire 12 et la récupération des courants dans les bobines réceptrices 14.1 à 14.4, on peut faire passer les différents fils de raccordement nécessaires à l’intérieur du noyau cylindrique 11. Un exemple d’intégration de ces fils est montré à la FIG. 18 : les fils électriques 15 sont reliés à la bobine primaire 12, et les fils électriques 16.1, 16.2, 16.3, 16.4 sont reliés respectivement aux bobines réceptrices 14.1, 14.2, 14.3, 14.4. En lieu et place des bobines 14.1, 14.2, 14.3, 14.4, on peut prévoir des capteurs à effet Hall avec le même noyau 11 que décrit précédemment pour réaliser également un transducteur électromagnétique 10 fonctionnant à courant alternatif. Dans ce mode, un capteur à effet Hall est fixé directement sur la surface plane délimitée par un bossage 13.1 à 13.4. Les fils de raccordement 15, 16.1 à 16.4 peuvent être implantés comme dans le mode précédent. Comme illustré aux figures 19 à 21, en lieu et place d’une bobine primaire 12, on peut prévoir un aimant permanent 17 avec le même noyau 11 que décrit précédemment pour réaliser également un transducteur électromagnétique 10 fonctionnant à courant continu. Les fils de raccordement 16.1 à 16.4 peuvent être implantés comme dans le mode précédent. D’autres variantes et améliorations peuvent être envisagées sans pour autant sortir du cadre de l’invention. Liste des références citées [1] : https://www.hzdr.de/db/Cms?pOid=55433&pNid=226 [2]: https://ieeexplore.ieee.org/stamp/stamp.jsp?arnumber=9768530 [3]: https://www.degruyter.com/document/doi/10.1515/HTMP.2000.19.3-4.187/pdf [4]:https://esfr-smart.eu/wp-content/uploads/2021/04/S35_1_Sven_Eckert_ESFR_SMART_Measuring_Techniques.pdf [5]:https://link.springer.com/content/pdf/10.1007/978-1-4020-4833-3_17.pdf?pdf=inline%20link [6]: https://iopscience.iop.org/article/10.1088/1757-899X/228/1/012023/pdf [7]: https://iopscience.iop.org/article/10.1088/1757-899X/208/1/012031/pdf Transducteur électromagnétique (10), destiné à mesurer les composantes bidimensionnelles de vitesse d’un écoulement d’un fluide électriquement conducteur, comprenant : - un tube cylindrique métallique (11) formant un noyau à haute perméabilité magnétique, qui s’étend selon un axe central (Z), comprenant une portion centrale et deux portions d’extrémité, de part et d’autre de la portion centrale, comprenant chacune un nombre de deux bossages (13.1 à 13.4), diamétralement opposés l’un à l’autre par rapport à l’axe central (Z) et délimitant chacun une surface plane, parallèle à l’axe central (Z), - une bobine électrique (12), dite bobine primaire, enroulée autour de la portion centrale du tube, - un nombre de quatre bobines électriques (14.1 à 14.6), dite bobines réceptrices, enroulées chacune autour d’une des surfaces planes, ou de quatre capteurs à effet hall, agencés chacun sur une des surfaces planes. Transducteur électromagnétique (10), destiné à mesurer les composantes bidimensionnelles de vitesse d’un écoulement d’un fluide électriquement conducteur, comprenant : - un tube cylindrique métallique (11) formant un noyau à haute perméabilité magnétique, qui s’étend selon un axe central (Z), comprenant une portion centrale et deux portions d’extrémité, de part et d’autre de la portion centrale, comprenant chacune un nombre de deux bossages (13.1 à 13.6), diamétralement opposés l’un à l’autre par rapport à l’axe central (Z) et délimitant chacun une surface plane, parallèle à l’axe central (Z), - un aimant permanent (18) agencé autour de la portion centrale du tube, - un nombre de quatre bobines électriques (14.1 à 14.4), dite bobines réceptrices, enroulées chacune autour d’une des surfaces planes, ou de quatre capteurs à effet hall, agencés chacun sur une des surfaces planes. Transducteur électromagnétique (10), chaque bossage ayant une forme de T en vue de face, orthogonale à l’axe central (Z), la tête du T étant la surface plane. Utilisation d’un transducteur électromagnétique selon l’une des revendications précédentes, pour la mesure des composantes bidimensionnelles de vitesse d’un écoulement d’un fluide électriquement conducteur, tel qu’un métal liquide de réacteur nucléaire.