FR 3154803 A1 20250502 FR 2311671 A 20231026 La présente invention concerne un capteur quantique interférométrique (100) comprenant une source laser (4) configurée pour générer un faisceau laser (20) suivant une direction longitudinale (5) et un dispositif optique réflecteur (10). Selon l’invention, le dispositif optique réflecteur (10) est arrangé et configuré pour recevoir le faisceau laser (20) dans un volume intérieur délimité par le dispositif optique réflecteur (10) et pour former une pluralité de faisceaux réfléchis dans une pluralité de directions, de façon à piéger des atomes dans une zone (6) de piégeage et de refroidissement à trois dimensions et en ce que le dispositif optique réflecteur (10) comporte une première ouverture (8) traversante adaptée pour faire passer un premier faisceau lumineux d’interférométrie (31) à travers le dispositif optique réflecteur (10) et dans la zone (6) de piégeage et de refroidissement suivant un premier axe (18) formant un angle non nul avec l’axe longitudinal (5). Figure pour l’abrégé : Figure 3 Capteur quantique interférométrique et système d’interférométrie atomique différentiel Domaine technique de l'invention La présente invention concerne le domaine technique des capteurs quantiques de type interféromètres atomiques ou interféromètres à atomes froids. Un interféromètre atomique est sensible aux effets inertiels tels que les accélérations et rotations et trouve notamment des applications dans un capteur quantique inertiel. Ce capteur quantique inertiel peut être utilisé dans des applications pour des mesures d’accélération et/ou de rotation suivant un ou plusieurs axes de mesure, par exemple suivant l’axe vertical dans un gravimètre quantique. L’invention concerne aussi un système d’interférométrie atomique utilisé pour des mesures différentielles par exemple dans un gradiomètre quantique, également appelé gravimètre quantique différentiel, pour mesurer un gradient d’accélération de gravité locale. Etat de la technique Il existe des capteurs quantiques, en particulier des capteurs interférométriques à atomes froids, qui sont basés sur les interactions entre une ou plusieurs sources laser et des atomes dans un espace sous ultra vide. De manière générale, un interféromètre atomique comporte une source d’atomes et un piège à atomes froids configuré pour piéger un nuage d’atomes puis le laisser tomber en chute libre ou le diriger dans une direction initiale déterminée. L’interféromètre atomique comporte aussi une source laser émettant une séquence d’impulsions lumineuses d’interrogation destinées à interagir avec la structure fine des atomes par transfert de photons. Enfin, l’interféromètre atomique comporte un dispositif de mesure de l’état des atomes à la fin de la séquence d’interférométrie. En particulier, un gravimètre quantique fonctionne en piégeant des atomes dans un piège magnéto-optique, puis en les laissant tomber pour mesurer leur accélération en chute libre à l’aide d’une séquence de trois impulsions laser réalisant un interféromètre atomique. Un gravimètre quantique de la société Exail permet par exemple de mesurer l’accélération de gravité locale avec une précision de l’ordre de 1 pour 1 milliard. La cadence des mesures ainsi obtenues est d’environ 2 Hertz (Hz). La grande majorité des capteurs quantiques interférométriques utilise un piège magnéto-optique à trois dimensions, aussi appelé 3D-MOT ou MOT3D (acronyme de « Magneto-Optical Trap » en anglais). Un piège 3D-MOT est configuré pour refroidir et rassembler des atomes, dans un nuage d’atomes froids. Par atomes froids, on entend ici un nuage d’atomes disposé en un point de l’espace de coordonnées (0, 0, 0) dans un repère orthonormé (X, Y, Z). Les atomes froids sont par exemple des atomes de rubidium (Rb), césium (Cs), potassium (K) ou strontium (Sr). Le brevet FR 2928725 (P. Bouyer et A. Landragin) décrit un gravimètre quantique basé sur l’utilisation d’un seul faisceau laser combiné avec un réflecteur de forme conique ou pyramidal pour former le piège magnéto-optique en trois dimensions. Un tel capteur quantique est par exemple illustré en FIG. 1 . On a représenté un repère orthonormé XYZ, où l’axe Z est vertical. Une source laser 4 génère un faisceau laser 20 suivant un axe longitudinal 5, qui est par exemple disposé verticalement, pour des mesures de gravité locale. Le réflecteur, qui est ici pyramidal, reçoit le faisceau laser incident 20 et génère par réflexions multiples trois paires de faisceaux laser dans les trois directions de l’espace, par exemple la paire de faisceaux contrapropagatifs 24, respectivement 25, suivant l’axe X, respectivement Y, et une paire de faisceaux contrapropagatifs suivant l’axe Z. Dans le cas d’un réflecteur 7 pyramidal à quatre facettes inclinées de 45 degrés par rapport à l’axe 5 du faisceau incident 20, le faisceau laser incident 20 est suffisamment étendu spatialement pour former deux paires de faisceaux réfléchis, chaque paire comprenant deux faisceaux contrapropagatifs, orientés orthogonalement par rapport au faisceau laser incident. Le faisceau incident est également réfléchi sur lui-même par réflexions successives sur deux faces opposées de la pyramide. Un tel réflecteur pyramidal forme un piège par superposition du faisceau laser incident, des quatre faisceaux réfléchis perpendiculaires au faisceau incident et de faisceau(x) rétro-réfléchi(s) par double réflexion sur deux faces opposées de la pyramide. De façon avantageuse, dans un réflecteur pyramidal, un unique faisceau laser incident est réfléchi sur les différentes faces d’une pyramide creuse de manière à créer trois paires de faisceaux contra-propageants se propageant dans des directions orthogonales superposées dans une région de l’espace. Un tel réflecteur pyramidal forme ainsi un piège par superposition de trois paires de faisceaux orientés suivant trois axes orthogonaux. Le piège 3D-MOT est installé dans une chambre à ultravide 1 dans laquelle est maintenue une faible vapeur d’atomes que l’on souhaite piéger. Le piège magnéto-optique 3D-MOT comporte généralement trois paires de faisceaux suivant les 3 directions de l’espace et un champ magnétique ayant une configuration spécifique pour piéger les atomes dans les trois directions de l’espace. Le champ magnétique est généré par exemple au moyen de paires de bobines anti-Helmholtz 3. La zone de piégeage du piège 3D-MOT est située à l’intersection des six faisceaux laser et du point où le champ magnétique est nul. Dans cette configuration, les atomes 2 sont initialement piégés et refroidis dans la zone de superposition de trois paires de faisceaux laser, à l’intérieur du réflecteur pyramidal 7. Cet arrangement est adapté pour former un interféromètre atomique sensible à une accélération suivant la direction longitudinale 5 du faisceau laser incident 20. Le piégeage magnéto-optique est interrompu pendant un temps de chute libre durant lequel les atomes tombent sous l’effet de la gravité locale. En pratique, on commence par éteindre le champ magnétique pour réaliser une mélasse optique, qui permet d’achever le refroidissement des atomes. On éteint ensuite le faisceau laser, et les atomes sont alors en chute libre. Pendant ce temps on applique une séquence d'impulsions micro-onde et laser qui permet de préparer les atomes dans un état quantique bien défini avant leur entrée dans l'interféromètre. Après quelques dizaines de millisecondes de chute, les atomes sont sortis de la zone de piégeage et du réflecteur pyramidal. Le capteur quantique interférométrique est généralement hybridé avec un dispositif de mesure 29 à base d’un ou plusieurs capteurs classiques, tels que accéléromètre, baromètre, inclinomètre et/ou gyromètre. Une séquence interférométrique de trois impulsions laser est alors appliquée en dehors de la zone de piégeage du 3D-MOT. Les impulsions lumineuses d’une séquence d’interférométrie atomique sont généralement espacées temporellement d’une durée T. On utilise en général une séquence de trois impulsions lumineuses appelée séquence « π/2- π - π/2 ». Les impulsions «π/2» permettent de séparer ou recombiner les ondes de matière associées aux atomes. Les impulsions «π» permettent de défléchir les ondes de matière. D’autres séquences de plus de trois impulsions sont également utilisées, par exemple une séquence de quatre impulsions lumineuses, «π/2- π - π - π/2 ». Dans tous les cas, une première impulsion lumineuse 21 interagit avec le nuage d’atomes 2 à la sortie du piège 3DMOT de manière à séparer spatialement l’onde associée à chaque atome en une première onde d’atomes se dirigeant suivant un premier trajet et, respectivement, une deuxième onde d’atomes se dirigeant suivant un deuxième trajet. Au moins une deuxième impulsion lumineuse 22 interagit avec les deux ondes d’atomes séparées pour les rediriger. Enfin, une dernière impulsion lumineuse 23 recombine spatialement les deux ondes d’atomes. La sensibilité de l’interféromètre atomique est en général proportionnelle au carré du temps d’interrogation T séparant les impulsions. Un système de détection 27, 28 permet de mesurer, en général par fluorescence ou absorption, l’état des atomes pour en déduire la population d’atomes dans chacun des bras de sortie de l’interféromètre. On en déduit le déphasage entre les deux bras de l’interféromètre et, dans l’application à un gravimètre quantique, la valeur de l’accélération locale de la gravité. Le capteur quantique interférométrique illustré en FIG. 1 permet d’effectuer toutes les opérations de piégeage, interférométrie et détection, à partir d’un seul faisceau laser 20 au lieu d’une dizaine de faisceaux laser dans d’autres capteurs quantiques interférométriques (Ménoret et al., « Gravity measurements below 10 -9 g with a transportable absolute quantum gravimeter », Scientific reports, 2018, DOI :10.1038/s41598-018-30608-1). Toutefois, le capteur quantique interférométrique tel qu’illustré en FIG. 1 est encombrant. Pour des applications de capteur inertiel embarqué sur un porteur mobile (par exemple avion, navire de surface ou sous-marin, véhicule autonome terrestre, aérien ou marin) il est souhaitable de réduire l’encombrement d’un tel capteur quantique interférométrique. De plus, dans ces applications, il est souhaitable d’augmenter la cadence des mesures pour atteindre au moins environ 10 Hz. Différentes architectures d’interféromètre atomique basées sur l’utilisation faisceaux laser indépendants sur plusieurs axes ont été proposées pour des applications de capteur inertiel embarqué. Ces configurations présentent l’inconvénient de la complexité et de l’encombrement, avec un grand nombre de faisceaux à aligner précisément entre eux et par rapport à la chambre à vide. La publication J. Lee et al. (« A compact cold-atom interferometer with a high data-rate grating magneto-optical trap and a photonic-integrated-circuit-compatible laser system », Nature communications, 13-5131, 2022, DOI :10.1038/s41467-022-31410-4) divulgue une configuration basée sur un MOT utilisant un unique faisceau laser qui est réfléchi sur un composant optique diffractif, et un faisceau transverse pour l’interféromètre. Le composant optique diffractif plan est basé sur une géométrie triangulaire avec trois secteurs comportant chacun un réseau à 1D configurés pour générer, par diffraction du faisceau laser incident, trois faisceaux ayant des orientations adaptées pour former un piège tétraédral et piéger des atomes à proximité de la surface du composant optique diffractif. Une telle configuration présente l’avantage de la compacité. Cependant, le composant optique diffractif est complexe à fabriquer. L’exposition du composant optique diffractif aux atomes de rubidium est susceptible d’entrainer un vieillissement de ce composant et d’induire de la lumière parasite. Un des buts de l’invention est de proposer un capteur quantique interférométrique compact, robuste et de grande précision tout en permettant d’augmenter la cadence des mesures. Un autre but de l’invention est de proposer un système combinant plusieurs capteurs quantiques interférométriques ou plusieurs pièges magnéto-optiques dans un même capteur quantique interférométrique, pour des mesures de gradients locaux, le système étant compact tout en autorisant des mesures de haute précision à une cadence accrue. Présentation de l'invention Afin de remédier aux inconvénients précités de l’état de la technique, la présente invention propose un capteur quantique interférométrique comprenant une chambre à vide apte à recevoir une vapeur d’atomes alcalins ou alcalino-terreux, une source laser configurée pour générer un faisceau laser se propageant suivant une direction longitudinale et un dispositif optique réflecteur. Selon l’invention, le dispositif optique réflecteur est arrangé et configuré pour recevoir le faisceau laser dans un volume intérieur délimité par le dispositif optique réflecteur et pour former une pluralité de faisceaux réfléchis dans une pluralité de directions, de façon à piéger des atomes de la vapeur d’atomes dans une zone de piégeage et de refroidissement à trois dimensions située dans le volume intérieur du dispositif optique réflecteur et en ce que le dispositif optique réflecteur comporte une première ouverture traversante adaptée pour faire passer un premier faisceau lumineux d’interférométrie à travers le dispositif optique réflecteur et dans la zone de piégeage et de refroidissement suivant un premier axe formant un angle non nul avec l’axe longitudinal. Le capteur quantique interférométrique présente avantageusement une architecture compacte basée sur un réflecteur pyramidal permettant de réaliser la mesure sur un axe qui n’est pas celui de la pyramide et du faisceau utilisé pour le piégeage tri-dimensionnel. Une telle structure de réflecteur permet de réaliser des mesures d’accélérations dans une géométrie compacte, qui présente l’avantage de ne pas nécessiter d’attendre que les atomes sortent de la zone de piégeage. D’autres caractéristiques non limitatives et avantageuses du réflecteur conforme à l’invention, prises individuellement ou selon toutes les combinaisons techniquement possibles, sont les suivantes : - le dispositif optique réflecteur comporte une deuxième ouverture (9) traversante adaptée pour faire passer un deuxième faisceau lumineux d’interférométrie à travers le dispositif optique réflecteur et dans la zone de piégeage et de refroidissement suivant un deuxième axe formant un angle non nul avec l’axe longitudinal, le deuxième axe formant un angle non nul avec le premier axe ; - le dispositif optique réflecteur comporte quatre miroirs plans arrangés sur quatre faces d’une pyramide de base carrée ou rectangulaire, chacun des quatre miroirs plans formant un angle de 45 degrés avec l’axe longitudinal ; - le dispositif optique réflecteur comporte trois miroirs plans arrangés sur trois faces d’une pyramide de base triangulaire équilatérale, chacun des trois miroirs plans formant un angle d’environ 35 degrés avec l’axe longitudinal ; - le capteur comporte un support opto-mécanique sur lequel sont fixés les miroirs plans ; - le dispositif optique réflecteur comporte au moins une surface conique concave d’axe confondu avec l’axe longitudinal et formant un angle au sommet de 45 degrés avec l’axe longitudinal ; - le dispositif optique réflecteur comporte une ouverture axiale dans l’axe longitudinal, l’ouverture axiale étant adaptée pour le passage d’une portion du faisceau laser ; - le dispositif optique réflecteur comporte un autre miroir arrangé face à l’ouverture axiale, l’autre miroir étant plan et disposé perpendiculairement à l’axe longitudinal ; - le capteur quantique interférométrique comprend des moyens de génération d’un gradient de champ magnétique. La présente divulgation permet la fabrication d’un accéléromètre quantique compact compatible avec des mesures embarquées d’accélération ou de gravité. La présente divulgation permet aussi la réalisation de mesures d’accélération selon plusieurs axes avec un dispositif unique. Enfin, la présente divulgation permet de combiner plusieurs capteurs quantiques interférométriques pour réaliser des mesures de gradients selon un ou plusieurs axes. L‘invention concerne aussi un système d’interférométrie atomique différentiel comprenant un premier capteur quantique interférométrique selon l’un quelconque des modes de réalisation décrits et un deuxième capteur quantique interférométrique selon l’un quelconque des modes de réalisation décrits, le premier capteur quantique interférométrique et le deuxième capteur quantique interférométrique partageant la chambre à vide, l’axe longitudinal du premier capteur quantique interférométrique étant parallèle à l’axe longitudinal du deuxième capteur quantique interférométrique, et dans lequel la première ouverture traversante du dispositif optique réflecteur du premier capteur quantique interférométrique et la première ouverture traversante du dispositif optique réflecteur du deuxième capteur quantique interférométrique sont alignées suivant le même premier axe. L‘invention concerne aussi un système d’interférométrie atomique différentiel comprenant un premier capteur quantique interférométrique selon l’un quelconque des modes de réalisation décrits et un deuxième capteur quantique interférométrique selon l’un quelconque des modes de réalisation décrits, le premier capteur quantique interférométrique et le deuxième capteur quantique interférométrique partageant la chambre à vide et la source laser, l’axe longitudinal du premier capteur quantique interférométrique étant confondu avec l’axe longitudinal du deuxième capteur quantique interférométrique, le dispositif optique réflecteur du deuxième capteur quantique interférométrique étant disposé pour recevoir une portion du faisceau laser se propageant suivant la direction longitudinale à travers l’ouverture axiale du dispositif optique réflecteur du premier capteur quantique interférométrique et dans lequel la première ouverture traversante du premier capteur quantique interférométrique et la première ouverture traversante du deuxième capteur quantique interférométrique sont alignées suivant des axes parallèles et séparés d’une distance D2 non nulle. Bien entendu, les différentes caractéristiques, variantes et formes de réalisation de l'invention peuvent être associées les unes avec les autres selon diverses combinaisons dans la mesure où elles ne sont pas incompatibles ou exclusives les unes des autres. Description détaillée de l'invention De plus, diverses autres caractéristiques de l'invention ressortent de la description annexée effectuée en référence aux dessins qui illustrent une forme, non limitative, de réalisation de l'invention et où : FIG. 1 est une vue schématique d’un capteur quantique interférométrique comprenant un piège magnéto-optique à trois dimensions selon l’art antérieur ; FIG. 2 est une vue en perspective d’un dispositif optique réflecteur selon un premier mode de réalisation ; FIG. 3 est une vue de face (à gauche) et de côté (à droite) d’un dispositif optique réflecteur selon une variante du premier mode de réalisation et illustre son utilisation dans un capteur quantique interférométrique ; FIG. 4 est une vue de face d’un dispositif optique réflecteur dans un capteur quantique interférométrique selon une autre variante du premier mode de réalisation ; FIG. 5 est une vue de face d’un dispositif optique réflecteur dans un capteur quantique interférométrique selon un deuxième mode de réalisation ; FIG. 6 est une vue de face (à gauche) et de côté (à droite) d’un dispositif optique réflecteur dans un capteur quantique interférométrique selon une variante du premier mode de réalisation ; FIG. 7 est une vue de face (à gauche) et de côté (à droite) d’un dispositif optique réflecteur dans un capteur quantique interférométrique selon une autre variante du premier mode de réalisation ; FIG. 8 est une vue de face (à gauche) et de côté (à droite) d’un dispositif optique réflecteur dans un capteur quantique interférométrique selon encore une autre variante du premier mode de réalisation ; FIG. 9 est une vue de côté d’un système d’interférométrie atomique différentiel selon un premier exemple de réalisation ; FIG. 10 est une vue de côté d’un système d’interférométrie atomique différentiel selon un deuxième exemple de réalisation ; FIG. 11 est une vue de côté d’un système d’interférométrie atomique différentiel selon un troisième exemple de réalisation. La présente divulgation propose un capteur quantique interférométrique comprenant un dispositif de refroidissement et piégeage tri-dimensionnel basé sur l’utilisation d’un seul faisceau laser incident sur un dispositif optique réflecteur 10 spécifique pour piéger un nuage d’atomes dans une zone 6 de piégeage magnéto-optique ou de refroidissement en mélasse optique. Le dispositif optique réflecteur 10 est disposé dans le capteur quantique interférométrique pour réfléchir un faisceau laser incident 20 se propageant suivant un axe longitudinal 5. A cet effet, le dispositif optique réflecteur 10 présente au moins une surface réfléchissante de forme creuse pyramidale ou conique, dont le sommet est situé sur l’axe longitudinal 5 du faisceau laser incident 20. Selon la présente divulgation, le dispositif optique réflecteur 10 est muni d’au moins une première ouverture 8 traversante adaptée pour faire passer au moins un faisceau lumineux 31 à travers le dispositif optique réflecteur 10 et dans la zone 6 de piégeage et de refroidissement suivant un premier axe 18 formant un angle ALPHA non nul avec l’axe longitudinal 5. La FIG. 2 représente un dispositif optique réflecteur 10 selon un premier mode de réalisation. Le dispositif optique réflecteur 10 comporte un support opto-mécanique 17, par exemple de forme générale polygonale ou annulaire, sur lequel sont fixés quatre miroirs 11, 12, 13 et 14. Le support opto-mécanique 17 est en verre ou en métal. Dans l’exemple illustré en FIG. 2 , chaque miroir 11, 12, 13, 14 est constitué d’un prisme à 45 degrés, dont la face inclinée à 45 degrés comporte un revêtement réfléchissant, par exemple métallique ou diélectrique. De façon avantageuse, les quatre prismes sont de dimensions identiques et disposés en carré (i.e. à même distance) autour de l’axe optique longitudinal. En variante, les quatre miroirs 11, 12, 13, 14 sont des miroirs plans formés à partir d’une lame à faces planes et parallèles. Les quatre miroirs 11, 12, 13 et 14 sont disposés pour former chacun une partie d’une des quatre faces d’une pyramide de base carrée ou rectangulaire. Plus précisément, chacun des quatre miroirs 11, 12, 13, 14 forme un angle de 45 degrés avec l’axe longitudinal 5 de l’interféromètre atomique. Autrement dit, la normale à chacun des quatre miroirs 11, 12, 13, 14 forme un angle de 45 degrés avec l’axe longitudinal 5. Les miroirs 11 et 12 sont disposés de façon à ce que la normale au miroir 11 et la normale au miroir 12 soit dans un premier plan contenant l’axe longitudinal 5. Les miroirs 13 et 14 sont disposés de façon à ce que la normale au miroir 13 et la normale au miroir 14 soit dans un deuxième plan contenant l’axe longitudinal 5 et perpendiculaire au premier plan. Le dispositif optique réflecteur 10 permet de former un piège magnéto-optique ou une mélasse optique à trois dimensions à partir d’un seul faisceau laser incident 20 se propageant suivant l’axe longitudinal 5. La FIG. 3 montre le dispositif optique réflecteur 10 disposé dans la chambre à vide 1 du capteur quantique interférométrique, de façon à ce que l’axe de symétrie de la pyramide virtuelle formée par les quatre miroirs 11, 12, 13, 14 soit confondu avec l’axe longitudinal 5 du faisceau laser incident 20. Le dispositif optique réflecteur 10 reçoit le faisceau laser incident 20. Chaque miroir 11, 12, 13, 14 réfléchit une portion du faisceau laser incident 20 de manière à former deux paires de faisceaux contrapropagatifs dans deux directions perpendiculaires à l’axe longitudinal 5. Par double réflexion sur la paire de miroirs 11 et 12, une portion du faisceau laser est rétroréfléchie suivant à l’axe longitudinal 5 en sens opposé au faisceau laser incident 20. On obtient ainsi trois paires de faisceaux laser contra-propageants dans trois directions orthogonales de l’espace. Le dispositif optique réflecteur 10 permet ainsi de piéger optiquement un nuage d’atomes dans la zone 6 de piégeage et de refroidissement située entre les quatre miroirs 11, 12, 13, 14 et sur l’axe longitudinal 5. Avantageusement, les quatre miroirs sont identiques et la zone 6 de piégeage et de refroidissement est située environ à mi-hauteur des quatre miroirs 11, 12, 13, 14. Le dispositif optique réflecteur 10 permet de piéger et refroidir un nuage d’atomes à partir d’un seul faisceau laser incident 20. De façon optionnelle, le capteur quantique interférométrique comporte des moyens de génération de champ magnétique, illustrés par exemple par une paire de bobines anti-Helmholtz 3. En option, le dispositif optique réflecteur 10 comporte une ouverture axiale 26 dans l’axe longitudinal 5 entre les quatre miroirs 11, 12, 13 et 14. L’ouverture axiale 26 est adaptée pour faire passer une portion 120 du faisceau laser incident 20. Par exemple, l’ouverture axiale 26 est circulaire et a un diamètre compris entre un tiers et la moitié du diamètre du faisceau laser incident 20. Dans ce cas, comme illustré par exemple sur la FIG. 3 (à droite), le dispositif optique réflecteur 10 comporte en outre un autre miroir 15 arrangé face à cette ouverture axiale 26. Avantageusement, cet autre miroir 15 est fixé par une monture au support opto-mécanique 17. L’autre miroir 15 est plan et disposé perpendiculairement à l’axe longitudinal 5. Ainsi, cet autre miroir 15 permet de réfléchir une portion 120 du faisceau laser incident par simple réflexion, suivant la direction longitudinale et en sens opposé au faisceau laser incident 20. Une lame quart d’onde 16 intercalée entre le dispositif optique 10 et le miroir 15 permet d’ajuster la polarisation du faisceau réfléchi sur le miroir 15 de manière à ce qu’il contribue au piégeage magnéto-optique ou au refroidissement en mélasse optique du nuage d’atomes dans la zone 6 de piégeage et de refroidissement. Contrairement à un dispositif optique réflecteur pyramidal utilisé dans un interféromètre atomique de l’art antérieur, les faces des miroirs 11, 12, 13, 14 ne s’étendent pas sur toute la surface des faces de la pyramide. Par exemple, comme illustré en FIG. 2 , les faces latérales des miroirs11, 12, 13, 14 ne sont pas toutes jointives mais au contraire disjointes et séparées les unes des autres d’environ 10 mm. Le dispositif optique réflecteur 10 présente au moins une première ouverture 8 traversante qui s’étend longitudinalement suivant le premier axe 18 formant un angle ALPHA non nul avec l’axe longitudinal 5. La première ouverture 8 traversante s’étend transversalement d’une part entre les miroirs 11 et 14 et d’autre part entre les miroirs 12 et 13. L’angle ALPHA est de préférence égal à 90 degrés. A titre d’exemple, sur les figures 2 et 3, le premier axe 18 est perpendiculaire à l’axe longitudinal 5, autrement dit, l’angle ALPHA est de 90 degrés. La première ouverture 8 traversante est adaptée pour le passage d’au moins un premier faisceau lumineux d’interférométrie 31 à travers le dispositif optique réflecteur 10. Avantageusement, le premier faisceau lumineux d’interférométrie 31 se propage suivant le premier axe 18 vers le nuage d’atomes et comporte une séquence d’au moins trois impulsions laser. Le premier faisceau lumineux d’interférométrie 31 peut être généré par la même source laser 4 que le faisceau laser incident 20 ou par une autre source laser. La séquence d’interférométrie peut être de type Raman ou Bragg. Cette configuration requiert l’alignement de seulement deux faisceaux : le faisceau laser incident suivant l’axe longitudinal 5 et le premier faisceau lumineux d’interférométrie 31 suivant le premier axe 18. La configuration du capteur quantique interférométrique est relativement compacte et simple à fabriquer, assembler et utiliser. Par exemple, dans une application de gravimètre ou d’accéléromètre vertical, illustré en FIG. 3 , l’axe longitudinal 5 est disposé horizontalement et le premier axe 18 verticalement (axe Z). Le faisceau laser incident 20 est appliqué pour piéger les atomes dans la zone 6 de piégeage et de refroidissement. Puis, le piégeage est interrompu et le nuage d’atomes tombe en chute libre. Le dispositif optique réflecteur 10 permet de diriger la séquence d’impulsions du faisceau lumineux d’interférométrie 31 à des instants successifs, correspondant à des positions successives du nuage d’atomes suivant l’axe Z à très faible distance de la zone 6 de piégeage et de refroidissement. Par conséquent, cette configuration permet de démarrer la séquence d’interférométrie très peu de temps après l’arrêt du laser de refroidissement lorsque le nuage d’atomes est encore à l’intérieur du dispositif optique réflecteur 10. A titre d’exemple, la longueur des miroirs 11, 12, 13, 14 est de 10 mm et la longueur totale du dispositif optique réflecteur 10 est de 20 mm dans le sens de l’axe longitudinal 5. Cette configuration permet de réduire la longueur du capteur quantique interférométrique suivant l’axe longitudinal 5. On obtient ainsi un capteur quantique interférométrique ayant l’avantage d’être très compact. Le faisceau laser incident 20 a un diamètre à 1/e² compris en général entre 10 mm et 50 mm. Dans un exemple, le faisceau laser incident 20 a un diamètre à 1/e² de 30 mm et le faisceau lumineux d’interférométrie 31 un diamètre à 1/e² de 10 mm. Selon un autre aspect particulièrement avantageux de la présente divulgation, illustré par exemple en figures 2, 6 et 7, le dispositif optique réflecteur 10 présente au moins une deuxième ouverture 9 traversante qui s’étend longitudinalement suivant un deuxième axe 19 formant un angle BETA non nul avec l’axe longitudinal 5. La deuxième ouverture 9 traversante s’étend transversalement d’une part entre les miroirs 11 et 13 et d’autre part entre les miroirs 12 et 14. L’angle BETA est de préférence égal à 90 deg. A titre d’exemple, sur les figures 2, 6 et 7, le deuxième axe 19 est perpendiculaire à l’axe longitudinal 5, autrement dit, l’angle BETA est de 90 degrés. Le deuxième axe 19 forme aussi un angle non nul avec le premier axe 18. Dans l’exemple de la FIG. 2 , 6 ou 7, le deuxième axe 19 est perpendiculaire au premier axe 18. Toutefois, par exemple pour le dispositif optique réflecteur 10 illustré en FIG. 4 , l’angle entre le premier axe 18 et le deuxième axe 19 est différent de 90 degrés, par exemple de 120 deg.. La deuxième ouverture 9 traversante est adaptée pour le passage d’au moins un deuxième faisceau lumineux d’interférométrie 32 à travers le dispositif optique réflecteur 10. Avantageusement, le deuxième faisceau lumineux d’interférométrie 32 se propage suivant le deuxième axe 19 vers la zone 6 de piégeage et de refroidissement et comporte une séquence d’au moins trois impulsions laser. De façon avantageuse, les ouvertures 8 et/ou 9 sont en outre adaptées pour le passage d’autres signaux, par exemple pour réaliser la détection par fluorescence. De préférence, on applique une ou plusieurs impulsions pour détecter l’état des atomes sur les deux sorties du capteur quantique interférométrique. A cet effet, le système de détection, qui comporte un ou plusieurs détecteurs 27, 28 est disposé face à la deuxième ouverture 9, ou, respectivement, à la première ouverture 8, au plus près des atomes. De cette manière on éclaire les atomes avec le faisceau 5 ou avec le faisceau lumineux d’interférométrie 31, et on collecte la fluorescence avec le/les détecteur(s) face à la deuxième ouverture 9. De manière analogue, on éclaire les atomes avec le faisceau 5 ou avec le faisceau lumineux d’interférométrie 32, et on collecte la fluorescence avec le/les détecteur(s) face à la première ouverture 8. Dans un exemple d’application, la durée du piégeage est de 50 ms, et la durée totale de la séquence d’interférométrie est de 20 ms. La séquence d’impulsions d’interférométrie est appliquée à des instants respectifs, par ex. de 10ms, 20ms et 30 ms après l’arrêt du piégeage magnéto-optique, le temps de refroidir les atomes dans une mélasse optique, et d’appliquer une séquence de préparation de l’état quantique La configuration du dispositif optique réflecteur 10 permet de réduire la durée totale de la séquence d’interférométrie et ainsi d’augmenter la fréquence d’acquisition des mesures d’interférométrie atomique. Cette configuration présente l’inconvénient de réduire la précision des mesures par comparaison avec un interféromètre atomique de l’art antérieur, dans lequel la séquence d’interférométrie ne démarre que 40 ms après la sortie du piège pyramidal mais peut durer 100 à 200 ms. De plus, le capteur quantique de la présente divulgation permet d’acquérir, au lieu d’une seule mesure, plusieurs mesures sur la même durée totale, qui peuvent ensuite être moyennées. Bien que la précision de la mesure interférométrique diminue lorsque la durée entre les impulsions de la séquence d’impulsions d’interférométrie diminue, une séquence plus courte permet de moyenner les mesures pour améliorer la précision. Dans une application de gravimétrie, un capteur quantique interférométrique comprenant le dispositif optique réflecteur de la présente divulgation est embarqué sur un bateau. Ce capteur quantique interférométrique permet de mesurer la gravité locale avec une précision de 10 -7 . Cette précision de mesure est inférieure de deux ordres de grandeur par rapport à un capteur quantique interférométrique ayant une hauteur totale d’environ 70 cm et mesurant sur terre de manière statique. Toutefois, cette précision de mesure de gravité locale est déjà très grande et suffisante pour beaucoup d’applications de capteur inertiel embarqué, où la performance de mesure est intrinsèquement limitée par les mouvements du porteur, et où l’augmentation de la cadence de mesure est préférable à une augmentation de la précision intrinsèque. Dans une variante du premier mode de réalisation, illustrée en FIG. 4 , le dispositif optique réflecteur comporte trois miroirs plans 11, 12, 13 arrangés sur trois faces d’une pyramide de base triangulaire équilatérale, chacun des trois miroirs plans 11, 12, 13 formant un angle d'environ 35 degrés, ±1 ou 2 degrés, avec l’axe longitudinal 5. Les miroirs plans 11, 12, 13 peuvent être fabriqués à partir de lames ou de prismes. Le miroir 11 est disposé de façon à ce que la normale au miroir 11 soit dans un premier plan 41 contenant l’axe longitudinal 5. Le miroir 12 est disposé de façon à ce que sa normale soit dans un plan 42 contenant l’axe longitudinal 5. Le miroir 13 est disposé de façon à ce que sa normale soit dans un plan 43 contenant l’axe longitudinal 5. Les plans 41, 42, 43 sont orientés à 120 degrés les uns des autres. Avantageusement, les trois miroirs plans 11, 12, 13 sont fixés à un support opto-mécanique 17. Le dispositif optique réflecteur 10 est disposé dans la chambre à vide 1 du capteur quantique interférométrique, de façon à ce que l’axe de symétrie de la pyramide virtuelle formée par les trois miroirs 11, 12, 13 soit confondu avec l’axe longitudinal 5 du faisceau laser incident 20. Le dispositif optique réflecteur 10 reçoit le faisceau laser incident 20. Chaque miroir 11, 12, 13 réfléchit une portion du faisceau laser incident 20 de manière à former un piège tétraédral. Ce dispositif optique réflecteur 10 permet ainsi de former un piège magnéto-optique ou une mélasse optique en 3D à partir d’un seul faisceau laser incident 20 se propageant suivant l’axe longitudinal 5 et de trois miroirs plans 11, 12, 13. Le dispositif optique réflecteur 10 illustré en FIG. 4 présente aussi une première ouverture 8 traversante qui s’étend longitudinalement suivant le premier axe 18. La première ouverture 8 traversante s’étend transversalement d’une part entre le miroir 11 et d’autre part entre les miroirs 12 et 13. A titre d’exemple, sur la FIG. 4 , le premier axe 18 est perpendiculaire à l’axe longitudinal 5. Ce capteur quantique interférométrique permet de mesurer une accélération suivant un axe transverse à l’axe longitudinal 5. Selon un deuxième mode de réalisation, le dispositif optique réflecteur 10 comporte au moins une surface conique concave d’axe confondu avec l’axe longitudinal 5 et formant un angle au sommet de 45 degrés avec l’axe longitudinal 5. Dans l’exemple illustré en FIG. 5 , le dispositif optique réflecteur 10 comporte deux portions 111, 112 d’un cône. La surface conique interne 111, 112 de chaque portion de cône est par exemple métallisée pour former un miroir réfléchissant. Les deux surfaces coniques internes 111, 112 sont espacées de façon à ménager une première ouverture 8 traversante qui s’étend longitudinalement suivant un premier axe 18 formant un angle ALPHA non nul avec l’axe longitudinal 5. De manière plus générale, le dispositif optique réflecteur 10 peut comporter une, deux, trois, quatre surfaces réfléchissantes ou plus. Dans un exemple d’application à un accéléromètre horizontal, illustré en FIG. 6 , l’axe longitudinal 5 est disposé horizontalement (parallèle à l’axe Y) et le deuxième axe 19 est disposé horizontalement (parallèle à l’axe X). Le faisceau laser incident 20 est appliqué pour piéger les atomes dans la zone 6 de piégeage et de refroidissement. Puis, le piégeage est interrompu et le nuage d’atomes tombe en chute libre. Le dispositif optique réflecteur 10 permet de laisser passer le faisceau lumineux d’interférométrie 32 pour réaliser la séquence d’impulsions à des instants successifs et de mesurer l’accélération suivant le deuxième axe 19 qui est horizontal. L’utilisation de faisceaux interférométriques 31, respectivement 32, suivant deux axes 18 et 19 distincts permet d’effectuer des mesures d’accélération suivant deux axes de mesure indépendants en utilisant un seul et même capteur quantique interférométrique. On obtient ainsi un capteur quantique interférométrique sensible aux accélérations ou rotations suivant plusieurs axes de mesure. Dans l’exemple illustré en FIG. 7 , le dispositif optique réflecteur 10 comporte une ouverture axiale 26. L’ouverture axiale 26 est adaptée pour le passage d’un troisième faisceau lumineux d’interférométrie 33 à travers le dispositif optique réflecteur 10. Avantageusement, le troisième faisceau lumineux d’interférométrie 33 se propage suivant l’axe longitudinal 5 vers la zone 6 de piégeage et de refroidissement et comporte une séquence d’au moins trois impulsions laser. Le troisième faisceau lumineux d’interférométrie 33 a un diamètre inférieur au diamètre du faisceau laser incident. De préférence, le troisième faisceau lumineux d’interférométrie 33 a un diamètre inférieur au diamètre de l’ouverture axiale 26 de façon à éviter toute réflexion parasite sur les miroirs 11, 12, 13, 14. Dans un exemple d’application à un accéléromètre multiaxes, illustré en FIG. 7 , l’axe longitudinal 5 est disposé horizontalement (parallèle à l’axe Y), le premier axe 18 est disposé verticalement (parallèle à l’axe Z) et le deuxième axe 19 est disposé horizontalement (parallèle à l’axe X). Le faisceau laser incident 20 est appliqué pour piéger les atomes dans la zone 6 de piégeage et de refroidissement. Puis, le piégeage magnéto-optique est interrompu et le nuage d’atomes tombe en chute libre. Le dispositif optique réflecteur 10 permet de diriger la séquence d’impulsions du troisième faisceau lumineux d’interférométrie 33 à des instants successifs et de mesurer l’accélération suivant l’axe longitudinal 5 qui est horizontal. En alternant des séquences de mesures selon les trois axes, on obtient ainsi un capteur quantique interférométrique apte à mesurer les accélérations suivants les trois axes X, Y et Z. Dans les différents modes de réalisation, la première ouverture 8, la deuxième ouverture 9 et/ou l’ouverture axiale 26 peu(ven)t aussi être mise(s) à profit pour injecter les atomes vers la zone 6 de piégeage et de refroidissement via un piège à deux dimensions par exemple. La FIG. 8 représente un exemple d’utilisation d’un capteur quantique selon le premier mode de réalisation, dans lequel le premier faisceau interférométrique est dirigé selon l’axe 18, par exemple vertical. Les systèmes optiques de collection de fluorescence sont avantageusement disposés dans les ouvertures 37,38. De cette manière on collecte le signal au plus proche des atomes, ce qui permet de maximiser le nombre de photons collectés. Alternativement, les ouvertures 37, 38 sont utilisées pour faire passer un jet d'atomes issu d'un piège magnéto-optique à deux dimensions (2D-MOT), de manière à accélérer le chargement du piège magnéto optique 3D et à augmenter la cadence de mesure. La présente divulgation propose aussi un système d’interférométrie atomique comprenant plusieurs dispositifs optiques réflecteurs disposés en série ou en parallèle de préférence dans une même chambre à vide pour former simultanément plusieurs pièges magnéto-optiques et plusieurs interféromètres atomiques. Les figures 9-10 illustrent un premier exemple de système d’interférométrie atomique comprenant un premier capteur quantique interférométrique 100 et un deuxième capteur quantique interférométrique 110 disposés en parallèle. Chaque capteur quantique interférométrique 100, 110 comporte un dispositif optique réflecteur selon l’un quelconque des modes de réalisation décrits ci-dessus. De façon avantageuse, un miroir 15, respectivement 115, est disposé face à l’ouverture centrale 26, respectivement 126 du capteur quantique interférométrique 100, respectivement 110. Le miroir 15, respectivement 115, est plan et disposé perpendiculairement à l’axe longitudinal 5, respectivement 51. Les deux capteurs quantiques interférométriques 100, 110 sont disposés de préférence dans la même chambre à vide 1 (non représentée sur les figures 9-10). Le premier capteur quantique interférométrique 100 est disposé de façon à recevoir un faisceau laser incident 20 suivant son axe longitudinal 5 et pour refroidir et piéger des atomes en trois dimensions dans une zone 6 de piégeage et de refroidissement. Le deuxième capteur quantique interférométrique 110 est disposé de façon à recevoir un autre faisceau laser incident 201 suivant son axe longitudinal 51 et pour refroidir et piéger des atomes en trois dimensions dans une autre zone 61 de piégeage et de refroidissement. L’axe longitudinal 5 du premier capteur quantique interférométrique 100 est parallèle et situé à une distance D1 non nulle de l’axe longitudinal 51 du deuxième capteur quantique interférométrique 110. Par conséquent les deux zones 6 et 61 de piégeage et de refroidissement sont séparées par la distance D1. De plus, les deux capteurs quantiques interférométriques 10, 110 sont disposés de façon à ce que la première ouverture traversante du dispositif optique réflecteur du premier capteur quantique interférométrique 100 et la première ouverture traversante du dispositif optique réflecteur du deuxième capteur quantique interférométrique 110 soient alignées suivant le même premier axe 18. On applique les faisceaux laser incident 20 et 201 simultanément de façon à piéger simultanément des atomes dans les deux zones 6 et 61 de piégeage et de refroidissement. Puis, on interrompt simultanément le piégeage et les deux nuages d’atomes tombent simultanément en chute libre. On applique la même séquence d’impulsions du faisceau lumineux d’interférométrie 31 suivant le premier axe 18. On détecte et on mesure l’accélération suivant l’axe 18 via le premier capteur quantique interférométrique 100 et, simultanément via le deuxième capteur quantique interférométrique 110. La différence entre ces deux mesures d’accélération permet d’obtenir une mesure différentielle ou un gradient spatial d’accélération entre deux positions séparées de la distance D1. La moyenne de ces deux mesures d’accélération permet d’obtenir l’accélération moyenne du capteur. Dans l’exemple illustré sur la FIG. 9 , le système interférométrique est disposé de façon à ce que l’axe de mesure 18 soit vertical. On mesure ainsi l’accélération et le gradient d’accélération suivant l’axe vertical. Dans l’exemple illustré sur la FIG. 10 , le système interférométrique est disposé de façon à ce que l’axe de mesure 18 soit horizontal. On mesure ainsi l’accélération et le gradient d’accélération suivant l’axe horizontal. La FIG. 11 montre une autre architecture de système d’interférométrie atomique comprenant un premier capteur quantique interférométrique 100 et un deuxième capteur quantique interférométrique 130 disposés en parallèle. Chaque capteur quantique interférométrique 100, 130 comporte un dispositif optique réflecteur comme décrit ci-dessus. Plus précisément, le premier capteur quantique interférométrique 100 comporte une ouverture centrale 26 et le deuxième capteur quantique interférométrique 130 comporte aussi comporte une ouverture centrale 126. Les deux capteurs quantiques interférométriques 100, 130 sont disposés dans la même chambre à vide 1 (non représentée sur la FIG. 11 ) de façon à ce que l’axe longitudinal 5 du premier capteur quantique interférométrique 100 soit confondu avec l’axe longitudinal 51 du deuxième capteur quantique interférométrique 130. Les ouvertures centrales 26 et 126 sont alignées suivant l’axe longitudinal 5. Un miroir 15 est disposé face aux deux ouvertures centrales 26 et 126. De cette manière, le même miroir 15 est commun au premier capteur quantique interférométrique 100 et au deuxième capteur quantique interférométrique 130. Le premier capteur quantique interférométrique 100 est disposé de façon à recevoir le faisceau laser incident 20 suivant son axe longitudinal 5 et pour refroidir et piéger des atomes à trois dimensions dans une première zone 6 de piégeage et de refroidissement. Le deuxième capteur quantique interférométrique 130 est disposé de façon à recevoir un partie 220 du faisceau laser incident ayant traversé le premier dispositif optique réflecteur suivant l’axe longitudinal 5 et pour refroidir et piéger les atomes à trois dimensions dans une deuxième zone 61 de piégeage et de refroidissement. Avantageusement, le dispositif optique réflecteur du premier capteur quantique interférométrique 100 est de taille supérieure au dispositif optique réflecteur du deuxième capteur quantique interférométrique 130. Les deux zones 6 et 61de piégeage et de refroidissement sont séparées par une distance D2. De plus, les deux capteurs quantiques interférométriques 100, 130 sont disposés de façon à ce que la première ouverture traversante du premier capteur quantique interférométrique 100 et la première ouverture traversante du deuxième capteur quantique interférométrique 130 soient alignées suivant des axes parallèles 18, respectivement 118, séparées par la distance D2. On applique le faisceau laser incident 20 de façon à piéger et refroidir simultanément des atomes dans les deux zones 6 et 61 de piégeage et de refroidissement. Puis, on interrompt simultanément le piégeage et les deux nuages d’atomes tombent en chute libre. On applique simultanément un faisceau lumineux d’interférométrie suivant le premier axe 18 du premier capteur quantique interférométrique 100 et un faisceau lumineux d’interférométrie suivant le premier axe 118 du deuxième capteur quantique interférométrique 130. On détecte et on mesure l’accélération suivant l’axe 18 via le premier capteur quantique interférométrique 100 et, simultanément l’accélération suivant l’axe 118 via le deuxième capteur quantique interférométrique 110. La différence entre ces deux mesures d’accélération permet d’obtenir une mesure différentielle ou un gradient spatial d’accélération entre deux positions séparées de la distance D2. Selon une variante du système de la FIG. 11 , les deux capteurs quantiques interférométriques 100, 130 comportent chacun une deuxième ouverture traversante, disposées perpendiculairement aux premières ouvertures traversantes. De façon avantageuse, la deuxième ouverture traversante du premier capteur quantique interférométrique 100 et la deuxième ouverture traversante du deuxième capteur quantique interférométrique 130 sont alignées suivant des axes parallèles, par exemple à l’axe Y, et également séparées par la distance D2. Cette configuration permet d’effectuer une autre mesure différentielle ou un autre gradient spatial d’accélération entre deux positions séparées de la distance D2 suivant un autre axe, perpendiculaire aux axes 18, 118. De façon alternative ou complémentaire, après le piégeage et refroidissement simultané des atomes dans les deux zones 6 et 61 de piégeage et de refroidissement, on interrompt simultanément le piégeage et les deux nuages d’atomes tombent en chute libre. Puis, on applique un faisceau lumineux d’interférométrie suivant l’axe longitudinal 5 commun au premier capteur quantique interférométrique 100 et au deuxième capteur quantique interférométrique 130. On détecte et on mesure l’accélération suivant l’axe longitudinal 5 via le premier capteur quantique interférométrique 100 et, simultanément l’accélération suivant l’axe longitudinal 5 via le deuxième capteur quantique interférométrique 110. La différence entre ces deux mesures d’accélération permet d’obtenir une mesure différentielle ou un gradient spatial d’accélération suivant l’axe longitudinal 5 entre les deux positions séparées de la distance D2. On obtient ainsi une mesure différentielle ou un gradient spatial d’accélération suivant une, deux ou trois directions transverses. Le système interférométrique combinant deux ou plus de deux capteurs interférométrique selon la présente divulgation a l’avantage d’être très compact. L’augmentation du nombre de capteurs quantiques interférométriques permet d’accéder aux ordres supérieurs de mesure d’accélération sans multiplier le nombre de faisceaux laser à aligner. A partir d’une telle architecture des mesures de gradients peuvent être effectuées sur plusieurs axes. De plus, l’orientation des axes de mesure peut être modifiée selon les applications. Les mesures différentielles trouvent des applications par exemple dans le recalage de centrale inertielle. En effet, les composants du gradient d’accélération fournissent des informations supplémentaires par rapport à une simple mesure sur un axe. Grâce à des effets de réjection de mode commun, la sensibilité du système interférométrique est grandement améliorée, ce qui permet d’obtenir d’excellentes performances sur les mesures différentielles. Capteur quantique interférométrique (100) comprenant une chambre à vide (1) apte à recevoir une vapeur d’atomes alcalins ou alcalino-terreux, une source laser (4) configurée pour générer un faisceau laser (20) se propageant suivant une direction longitudinale (5) et un dispositif optique réflecteur (10), caractérisé en ce que le dispositif optique réflecteur (10) est arrangé et configuré pour recevoir le faisceau laser (20) dans un volume intérieur délimité par le dispositif optique réflecteur (10) et pour former une pluralité de faisceaux réfléchis dans une pluralité de directions, de façon à piéger des atomes de la vapeur d’atomes (1) dans une zone (6) de piégeage et de refroidissement à trois dimensions située dans le volume intérieur du dispositif optique réflecteur (10) et en ce que le dispositif optique réflecteur (10) comporte une première ouverture (8) traversante adaptée pour faire passer un premier faisceau lumineux d’interférométrie (31) à travers le dispositif optique réflecteur (10) et dans la zone (6) de piégeage et de refroidissement suivant un premier axe (18) formant un angle non nul avec l’axe longitudinal (5). Capteur quantique interférométrique selon la revendication 1 dans lequel le dispositif optique réflecteur (10) comporte une deuxième ouverture (9) traversante adaptée pour faire passer un deuxième faisceau lumineux d’interférométrie (32) à travers le dispositif optique réflecteur (10) et dans la zone (6) de piégeage et de refroidissement suivant un deuxième axe (19) formant un angle non nul avec l’axe longitudinal (5), le deuxième axe (19) formant un angle non nul avec le premier axe (18). Capteur quantique interférométrique selon la revendication 1 ou 2 dans lequel le dispositif optique réflecteur (10) comporte quatre miroirs plans (11, 12, 13, 14) arrangés sur quatre faces d’une pyramide de base carrée ou rectangulaire, chacun des quatre miroirs plans (11, 12, 13, 14) formant un angle de 45 degrés avec l’axe longitudinal (5). Capteur quantique interférométrique selon la revendication 1 ou 2 dans lequel le dispositif optique réflecteur (10) comporte trois miroirs plans (11, 12, 13) arrangés sur trois faces d’une pyramide de base triangulaire équilatérale, chacun des trois miroirs plans (11, 12, 13) formant un angle d’environ 35 degrés avec l’axe longitudinal (5). Capteur quantique interférométrique selon la revendication 3 ou 4 comportant un support opto-mécanique (17) sur lequel sont fixés les miroirs plans. Capteur quantique interférométrique selon la revendication 1 ou 2 dans lequel le dispositif optique réflecteur (10) comporte au moins une surface conique (111, 112) concave d’axe confondu avec l’axe longitudinal (5) et formant un angle au sommet de 45 degrés avec l’axe longitudinal (5). Capteur quantique interférométrique selon l’une des revendications 1 à 6 dans lequel le dispositif optique réflecteur (10) comporte une ouverture axiale (26) dans l’axe longitudinal (5), l’ouverture axiale (26) étant adaptée pour le passage d’une portion du faisceau laser (120). Capteur quantique interférométrique selon la revendication 7 dans lequel le dispositif optique réflecteur (10) comporte un autre miroir (15) arrangé face à l’ouverture axiale (26), l’autre miroir (15) étant plan et disposé perpendiculairement à l’axe longitudinal (5). Capteur quantique interférométrique selon l’une des revendications 1 à 8 comprenant des moyens de génération (3) d’un gradient de champ magnétique. Système d’interférométrie atomique différentiel comprenant un premier capteur quantique interférométrique (100) selon l’une des revendications 1 à 9 et un deuxième capteur quantique interférométrique (110) selon l’une des revendications 1 à 9, le premier capteur quantique interférométrique (100) et le deuxième capteur quantique interférométrique (110) partageant la chambre à vide (1), l’axe longitudinal (5) du premier capteur quantique interférométrique (100) étant parallèle à l’axe longitudinal (51) du deuxième capteur quantique interférométrique (110), et dans lequel la première ouverture traversante du dispositif optique réflecteur du premier capteur quantique interférométrique (100) et la première ouverture traversante du dispositif optique réflecteur du deuxième capteur quantique interférométrique (110) sont alignées suivant le même premier axe (18). Système d’interférométrie atomique différentiel comprenant un premier capteur quantique interférométrique (100) selon la revendication 7 et un deuxième capteur quantique interférométrique (130) selon la revendication 8, le premier capteur quantique interférométrique (100) et le deuxième capteur quantique interférométrique (130) partageant la chambre à vide (1) et la source laser (4), l’axe longitudinal (5) du premier capteur quantique interférométrique (100) étant confondu avec l’axe longitudinal (51) du deuxième capteur quantique interférométrique (130), le dispositif optique réflecteur (310) du deuxième capteur quantique interférométrique (130) étant disposé pour recevoir une portion du faisceau laser (120) se propageant suivant la direction longitudinale (5) à travers l’ouverture axiale (26) du dispositif optique réflecteur (10) du premier capteur quantique interférométrique (100) et dans lequel la première ouverture traversante du premier capteur quantique interférométrique (100) et la première ouverture traversante du deuxième capteur quantique interférométrique (130) sont alignées suivant des axes parallèles (18, 118) et séparés d’une distance D2 non nulle.