FR 3153204 A1 20250321 FR 2309929 A 20230919 Système de mise à disposition d’un canal quantique EPR Système de mise à disposition d’un canal quantique EPR comportant : un émetteur de photons intriqués comportant une source configurée pour générer une paire de photons intriqués, un premier récepteur et un deuxième récepteur comportant chacun : - une unité de stockage de Qubits agencée pour mémoriser le Qubit porté par le photon reçu, - un commutateur de photons agencé pour envoyer le photon reçu vers ladite unité de stockage, - un détecteur de passage de photons configuré pour contrôler le commutateur de photons et noter l’heure de réception du photon, un processeur d’information compris agencé pour commander le commutateur de photons dudit récepteur, un système de communication liant les deux récepteurs entre eux, agencé pour communiquer les heures de réception des photons, afin de déterminer les paires de photons intriqués dont les deux photons ont chacun atteint le récepteur vers lequel il a été envoyé. Figure pour l’abrégé : Fig.1 Système de mise à disposition d’un canal quantique EPR La présente invention concerne les méthodes de communication quantique, et plus particulièrement celles permettant la téléportation d’informations quantiques. La transmission d’informations à longue distance est à l’heure actuelle réservée aux informations classiques et non aux informations quantiques, dites Qubits (ou parfois Qubits). Or la transmission sur des distances importantes de Qubits permettrait de lier entre eux des ordinateurs quantiques. Cela permettrait par exemple à des calculateurs peu puissants de faire effectuer leurs calculs par des calculateurs plus puissants, tout en conservant la confidentialité des données transmises et calculées. Cela permettrait également de profiter d’un réseau d’ordinateurs quantiques pour pallier la faible longévité des mémoires quantiques, souvent de l’ordre de la seconde, en travaillant au même moment pour peupler ensemble une base de données quantique qui, regroupée dans un calculateur central pourrait être interrogée. Sur des courtes distances, la téléportation quantique permettrait une mise en œuvre d’ordinateurs quantiques permettant par exemple le transfert de Qubits et le contrôle du transfert de Qubits vers des unités permettant de réaliser des opérations quantiques. Dans le cadre de la cryptographie quantique, il est connu d’utiliser une paire de photons intriqués pour générer et transmettre un code de manière sécurisée. Des photons intriqués sont des photons dont l’état quantique de l’un des photons de la paire, par exemple la polarisation, dépend de l’état quantique de l’autre photon de la paire, quelle que soit la distance les séparant. Le phénomène d’intrication quantique a été observé et démontré expérimentalement à plusieurs reprises, comme par exemple dans l’article Shashi Prabhakar et al., Two -photon quantum interference and entanglement at 2.1 μm , Sci. Adv. 6, eaay 5195 (2020). L’article Wang, R. (2005), Superluminal telecommunication : an observable contradiction between quantum entanglement and relativistic causality , arXiv : Quantum Physics, décrit un système de communication quantique permettant une transmission d’informations super luminale grâce à une paire de photons intriqués envoyés vers deux récepteurs souhaitant communiquer entre eux. Les photons sont intriqués, une polarisation linéaire est mesurée pour le photon arrivant au premier récepteur selon différentes directions à 45° les unes des autres. Au deuxième récepteur, le deuxième photon est démultiplié et la polarisation moyenne du flux démultiplié est mesurée afin de déterminer la direction de la polarisation mesurée du premier photon. Ce système ne permet pas cependant de transférer des états quantiques. La polarisation d’un photon n’est pas nécessairement binaire comme l’est celle d’un spin ou même quaternaire. Elle peut notamment être représentée sur la sphère de Jones qui caractérise l’orientation et l’ellipse de la polarisation : une polarisation peut en effet être linéaire, le champ électrique étant toujours parallèle à un axe perpendiculaire à la direction de propagation du photon, ou circulaire, le champ électrique tournant autour de cet axe, ou entre les deux : le champ électrique parcourant une ellipse atour de l’axe de propagation. Dans le cas où la polarisation n’est pas circulaire, l’orientation mesure la direction de cet axe, et l’excentricité mesure l’aplatissement de l’ellipse. Le brevet FR3125658 exploite cette propriété et permet de transférer des informations non quantiques à des vitesses proches de celle de la lumière, sur de grandes distances, par exemple plus de 200km, en utilisant des fibres optiques ou des transmissions de photons à travers l‘espace. Par ailleurs des systèmes de téléportation d’information quantique existent, comme par exemple le système de téléportation d’un Qubit entre un photon et un atome de matière décrit dans l’article Long distance multiplexed quantum teleportation from a telecom photon to a solid -state qubi t’, Nature communications (2023). Cependant ces systèmes sont limités à de faibles distances et la téléportation n’est pas réalisée entre deux atomes de matière mais entre un photon porté par une fibre optique et un photon stocké dans un cristal. De plus, les systèmes de téléportation d’information quantique existants sont limités par les pertes de photons subies lors de leur transport et sont limités en vitesse de transmission par la vitesse de transmission des photons. Enfin, l’article Nondestructive detection of photonic qubits , Journal Nature (2021), expose un procédé de détection de photons qui ne détruit pas le photon détecté, cependant cet article ne décrit pas son utilisation pour permettre la téléportation de Qubits. Il existe un besoin pour perfectionner encore les systèmes et méthodes de communication quantique, notamment ceux permettant de mettre à disposition un canal quantique EPR (Einstein-Podolski-Rosen) à des utilisateurs éloignés de jusqu’à plusieurs centaines de Kilomètres si des fibres optiques sont utilisées, voire plus, notamment si des liaisons optiques à travers l’espace libre sont utilisées. L’invention vise à répondre à ce besoin, et elle y parvient, selon un premier de ses aspects, grâce à un système de mise à disposition d’un canal quantique EPR comportant : un émetteur de photons intriqués comportant une source configurée pour générer au moins une paire de photons intriqués comportant un premier photon émis sur un premier chemin de propagation, et, de préférence simultanément, un deuxième photon émis sur un deuxième chemin de propagation différent du premier chemin de propagation, un premier récepteur disposé sur le premier chemin de propagation comportant : - au moins une unité de stockage de Qubits agencée pour mémoriser le Qubit porté par le photon reçu par le premier récepteur, - un commutateur de photons agencé pour envoyer le photon reçu par le premier récepteur vers ladite unité de stockage, ou optionnellement vers une autre voie pouvant mener vers une unité de stockage ou une voie d’évacuation du photons, - un détecteur de passage de photons configuré pour contrôler le commutateur de photons et noter l’heure de réception par le premier récepteur du photon, et optionnellement l’identifiant de ladite unité de stockage vers laquelle le photon est envoyé le cas échéant, un deuxième récepteur disposé sur le deuxième chemin de propagation de façon à être atteint par le deuxième photon, ledit deuxième récepteur comportant : - au moins une unité de stockage de Qubits agencée pour mémoriser le Qubit porté par le photon reçu par le deuxième récepteur, - un commutateur de photons agencé pour envoyer le photon reçu par le deuxième récepteur vers ladite unité de stockage, ou optionnellement vers une autre voie pouvant mener vers une unité de stockage ou une voie d’évacuation du photons, - un détecteur de passage de photons configuré pour contrôler le commutateur de photons et noter l’heure de réception par le deuxième récepteur du photon, et optionnellement l’identifiant de ladite unité de stockage vers laquelle le photon est envoyé le cas échéant, au moins un processeur d’information compris dans le premier et/ou le deuxième récepteur, par exemple un micro-processeur électronique, agencé pour commander le commutateur de photons dudit récepteur, un système de communication liant les deux récepteurs entre eux, ledit système de communication étant notamment agencé pour communiquer audit processeur d’information les heures de réception des photons aux premier et deuxième récepteur, afin de déterminer les paires de photons intriqués dont les deux photons ont chacun atteint le récepteur vers lequel il a été envoyé. Le système de mise à disposition d’un canal quantique EPR selon l’invention permet de transmettre des informations sur des longues distances, notamment des distances supérieures à 100 km, par exemple des distances comprises entre 100 km et 400 km en utilisant des fibres optiques, ou plus, notamment en utilisant des communications optiques à travers l’espace. La distance entre les récepteurs et l’émetteur étant très grande, les pertes de photons en cours de transmission sont importantes. Dans des fibres optiques, les pertes de photons sont d’environ 0,2 dB/km. Les unités de stockage de Qubits des deux récepteurs permettent de conserver seulement les Qubits ayant été portés par les photons reçus par un premier récepteur pendant une durée d’attente, la durée d’attente correspondant à la durée nécessaire pour savoir si le Qubit porté par le photon intriqué audit photon a été reçu par l’autre récepteur et y a été stocké, additionné à une durée pendant laquelle ledit premier récepteur met à disposition de l’utilisateur ledit Qubit reçu au premier récepteur. Le système selon l’invention permet ainsi de transmettre des informations comportant un taux d’erreurs minimisé, la majorité des sources d’erreurs étant supprimée Ce système peut permettre de transmettre des informations quantiques avec un temps de latence indépendant de la distance entre les deux endroits souhaitant communiquer, et en utilisant uniquement des photons, ce qui ne nécessite que peu d’énergie. Le système est par exemple utilisé dans des réseaux de communication et/ou dans des réseaux informatiques quantiques, sur Terre, dans le ciel et/ou dans l’espace, notamment pour communiquer avec des systèmes éloignés de la Terre, tels que des satellites ou des vaisseaux spatiaux. Le premier et/ou le deuxième récepteur peut comporter au moins une voie additionnelle, notamment en aval du commutateur, pouvant mener vers une unité de stockage ou une voie d’évacuation du photon. Chacun des récepteurs possède de préférence au moins une interface, par exemple électronique, lui permettant notamment de communiquer avec l’extérieur et/ou lui permettant d’afficher la présence, dans l’une de ses unités de stockage de Qubits, d’un Qubit intriqué à un Qubit porté par une unité de stockage de l’autre récepteur. Unité de stockage de photons Une unité de stockage du premier et/ou du deuxième récepteurs peut être choisie parmi des chemins optiques, notamment des fibres optiques ou des passages dans l’espace aménagés à l’aide de miroirs, ou des vecteurs de Qubits physiques, notamment des ions interagissant indirectement avec les photons incidents. Une unité de stockage de photons du premier et/ou du deuxième récepteurs peut se trouver en amont du commutateur de photons du premier et/ou du deuxième récepteurs, respectivement. Une ou plusieurs unités de stockage de photons du premier et/ou du deuxième récepteurs peuvent se trouver en aval du commutateur de photons du premier et/ou du deuxième récepteurs, respectivement. Au moins une unité de stockage peut être une fibre optique, le photon reçu dans la fibre optique y étant conservant le temps de son trajet dans ladite fibre optique. La longueur de la fibre optique est de préférence suffisamment petite pour qu’il y ait peu de pertes de photons à l’intérieur, notamment moins de 1% de pertes de photons, et suffisamment grande pour pouvoir stocker le photon pendant une durée permettant à un premier récepteur de déterminer si l’autre récepteur a reçu le photon intriqué. La longueur de la fibre optique peut être comprise entre 0,2 m et 500 m. La longueur de la fibre est par exemple sensiblement égale à 200 m, ce qui permet de stocker le photon pendant environ 1 microseconde. Une unité de stockage du premier et/ou du deuxième récepteurs peut être un vecteur de Qubits physique, par exemple un atome, notamment se trouvant dans une cavité optique. Un vecteur de Qubits physique peut être déplacé physiquement pour être remplacé par un autre vecteur de Qubits physique, de préférence initialisé avant ou après son déplacement dans un état propre lui permettant d’interagir avec un nouveau photon incident. Un vecteur de Qubits physique peut être stimulé pour émettre un photon avec lequel il est intriqué avant d’être réinitialisé pour être prêt à interagir avec un nouveau photon en provenance de l’émetteur de photons intriqués, ledit photon avec lequel il est intriqué interagissant notamment avec le port de contrôle d’un porte CNOT. Ledit déplacement ou ladite stimulation du vecteur de Qubits physique est avantageusement commandée par un dispositif externe. Une unité de stockage du premier et/ou du deuxième récepteurs est de préférence agencée pour être rendue disponible pour stocker un nouveau Qubit, à la demande de l’un des processeurs d’information, ou périodiquement, notamment si l’unité de stockage de Qubits nécessite une manipulation pour pouvoir mémoriser un nouveau Qubit. Si l’unité de stockage de Qubits permet de détecter la réception d’un photon, ladite unité de stockage de Qubits peut aussi permettre de détecter le passage de photons. La durée pendant laquelle chaque unité de stockage est capable de conserver un Qubit est de préférence supérieure au décalage temporel entre les arrivées aux deux récepteurs des deux photons intriqués, auquel sont ajoutés le temps pris par le système de communication pour communiquer les informations sur les heures d’arrivées des photons intriqués, le temps nécessaire aux processeurs pour décider de la présence de deux Qubits intriqués dans l’une des unités de stockage des récepteurs, et le temps mis par les processeurs pour en informer les interfaces. Le système de communication peut être agencé pour communiquer les informations plus rapidement que la vitesse de transport des photons dans la fibre optique. Cela peut permettre de réduire le nombre d’unités de stockage nécessaire à la mémorisation de chacun des Qubits portés par les photons pour une même cadence de réception desdits photons. Cela peut aussi permettre de réduire la durée pendant laquelle un Qubit est stocké dans une unité de stockage. Cela peut donc permettre d’utiliser des fibres optiques comme unités de stockage, et/ou d’augmenter la fidélité des Qubits stockés. Le système de mise à disposition d’un canal quantique EPR peut comporter une unique unité de stockage de Qubits par récepteur. Chaque unité de stockage de Qubits peut avoir un identifiant. Commutateur de photons Le commutateur de photons du premier récepteur et/ou du deuxième récepteur peut être un commutateur optique. Le commutateur de photons du premier récepteur et/ou du deuxième récepteur peut comporter un miroir dont la direction de l’axe peut être asservie mécaniquement à un capteur ou à un dispositif commandé électriquement, ou , alternativement comporter un prisme ou une lame en matériau dont l’indice de réfraction dépend d’un champ électrique : une cellule de Pockels, ou un matériau transparent d’indice de réfraction non linéaire, un autre flux lumineux, par exemple transversal et de préférence de longueur d’onde différente de celle du photon et ne pouvant générer de photons de la même longueur d’onde que celle du photon faisant varier l’indice de réfraction dudit matériau non linéaire et commandant ainsi l’emplacement et éventuellement la direction de sortie du photon dudit matériau. Le commutateur de photons du premier récepteur et/ou du deuxième récepteur peut être un microrésonateur optique, c'est-à-dire une cavité formée d'un milieu optique entouré de surfaces réfléchissantes, notamment configurée pour servir de porte CNOT optique telle que décrite plus bas, dans laquelle sont amenés successivement des atomes devant interagir avec chaque photon. Au moins deux trous peuvent être formés dans la cavité pour laisser passer au moins deux rayons lumineux servant de pinces optiques et permettant d’amener et de positionner l’atome au sein de la cavité. L’utilisation de pinces optiques permet notamment à un atome d’être déplacé après avoir interagi avec le premier de deux photons devant opérer une opération CNOT. L’atome peut notamment être déplacé vers une autre cavité et être remplacé par un nouvel atome, cela permettant de recevoir un nouveau photon portant un Qubit utilisé comme Qubit de contrôle d’une autre porte CNOT. L'entrée et la sortie des photons dans microrésonateur se font notamment par des fibres optiques dont l’extrémité est taillée en forme de lentille. En variante, le commutateur de photons du premier récepteur et/ou du deuxième récepteur est un déflecteur acousto-optique. Le déflecteur acousto-optique peut comporter un matériau acousto-optique appartenant notamment au groupe constitué : du verre de quartz, du niobate de lithium, du trisulfure de diarsenic, du dioxyde de tellure, plus généralement des verres de tellure, du verre flint, du calomel, du bromure de plomb (II). En variante le matériau acousto-optique est de l’eau. Le déflecteur acousto-optique peut comporter des transducteurs électro-acoustiques, notamment des matériaux piézoélectriques. Le déflecteur acousto-optique voit son indice de réfraction varier en fonction de l’onde sonore se propageant dans le déflecteur. La direction de transmission du photon par le déflecteur acousto-optique dépend de l’indice de réfraction du déflecteur, donc de l’onde sonore se propageant à l’intérieur de celui-ci. Le déflecteur acousto-optique permet donc d’envoyer le photon vers une unité de stockage prédéfinie, grâce à une onde sonore adaptée. Le commutateur de photons du premier récepteur et/ou du deuxième récepteur possède avantageusement la possibilité de diriger un photon reçu vers un absorbeur de photons. Détecteur de passage de photons Le détecteur de passage de photons du premier et/ou du deuxième récepteur peut comporter un détecteur de Qubits photoniques non destructif, par exemple utilisant la conversion paramétrique du photon entrant, qui produit deux photons de fréquences plus petites à partir d’un seul photon, où l’un des photons produits annonce la présence d'un qubit et l'autre fournit les informations sur ledit qubit, ou, alternativement, un détecteur de photons tel que décrit dans l’article Niemietz, D., Farrera, P., Langenfeld, S. et al., Nondestructive detection of photonic qubits , Nature 591, 570–574 (2021). Le détecteur de Qubits photoniques non destructif permet de détecter le passage du photon sans l’absorber, donc sans détruire ses propriétés. Le détecteur de Qubits photoniques non destructif peut comporter une cavité QED dans laquelle est piégé un atome de rubidium. Cet atome possède deux niveaux d'énergie intéressants définissant des valeurs observables et est placé dans un état de superposition quantique de ces deux valeurs. Lorsque le photon est réfléchi par la cavité, il peut modifier l'état de superposition quantique de l'atome en lui faisant subir une porte de Pauli z et laisse donc une trace mesurable. La détection de ce changement d’état peut se faire par application d’une pulsation de micro-ondes qui fait tourner l’état quantique de Pi/2 pour le mettre soit dans l’état observable 1 si aucune porte de Pauli z a été appliquée, soit dans l’état 0 si une porte de Pauli z a été appliquée. En mesurant le changement d'état de l'atome, on peut alors détecter le passage d’un photon sans le détruire, l’application de pulsations de micro-ondes électromagnétique permettant de remettre l’atome dans son état de superposition initial après que la modification de son état de superposition ait été détectée. En variante, le détecteur de passage de photons du premier et/ou du deuxième récepteur peut comporter un dispositif tel que décrit dans l’article Brekenfeld, M., Niemietz, D., Christesen, J.D. et al. A quantum network node with crossed optical fibre cavities. Nat. Phys. 16, 647–651 (2020), le dispositif stockant le Qubit transporté par un photon incident sur un atome de matière et permettant de détecter ledit stockage. Le détecteur de passage de photons du premier récepteur et le détecteur de passage de photons du deuxième récepteur peuvent chacun comporter une horloge, les deux horloges étant synchronisées entre elles. Les détecteurs de passage de photons des premier et deuxième récepteurs peuvent ainsi noter l’heure de réception des photons par le premier récepteur et le deuxième récepteur respectivement. De préférence, les horloges des deux récepteurs sont configurées pour tenir compte du phénomène d’écoulement diffèrent du temps en différents endroits, notamment des différentes altitudes de chacun des composants. La précision temporelle d’un détecteur de photons peut être améliorée par l’utilisation de plusieurs détecteurs de photons vers lesquels sont orientés successivement les photons arrivant à l’aide d’un commutateur de photons, un autre commutateur de photons permettant avantageusement de renvoyer les photons ayant transité par les divers détecteurs de photons sur un même chemin optique. Une horloge peut par exemple commander ces commutateurs pour changer le détecteur de photons utilisé à intervalles de temps réguliers. Si, par exemple, la précision temporelle du détecteur de photons est de t1, t1 correspondant à l’inverse de sa fréquence de fonctionnement, c’est à dire par exemple la fréquence de vérification de l’état quantique de l’atome si il s’agit d’un détecteur à cavité tel que décrit plus haut, et la précision temporelle requise est t2 inferieure à t1, il est possible d’utiliser t1/t2 détecteurs de photons (ou son nombre entier supérieur) et d’orienter les photons vers un détecteur de photons différent tous les t2. Cela permet de laisser au détecteur de photons le temps t1 de détecter ou non le passage d’un photon. Au bout du temps t1, un photon ayant été éventuellement détecté, l’état quantique du détecteur de photon peut être réinitialisé pour permette la détection d’un nouveau photon. Processeur d’information Les deux récepteurs peuvent chacun comporter au moins un processeur d’information. Le ou l’un des processeurs d’information ayant identifié une paire de photons dont les deux photons intriqués ont chacun atteint un récepteur, peut informer les interfaces de chacun des récepteurs des identifiants des unités de stockage mémorisant les Qubits portés par lesdits photons intriqués. Le ou l’un des processeurs d’information ayant identifié une paire de photons intriqués dont au moins l’un des photons n’a pas atteint l’un des deux récepteurs, peut rendre disponible à la mémorisation d’un nouveau Qubit l’unité de stockage dans lequel le Qubit porté par l’autre photons a été mémorisé et, si nécessaire, peut commander l’opération permettant de la rendre disponible. Le ou les processeurs d’information peuvent commander au récepteur le plus éloigné de l’émetteur de photons de diriger le photon dont le photon intriqué n’a pas été reçu par l’autre récepteur vers un absorbeur de photons. Unité de communication Le détecteur de passage de photons du premier récepteur peut comporter une unité de communication et le détecteur de passage de photons du deuxième récepteur peut comporter une unité de communication, les deux unités de communication communiquant de préférence entre elles par le système de communication. L’échange des heures de réception des photons permet à chacun des récepteurs ayant reçu un premier photon de déterminer si l’autre récepteur a reçu le photon intriqué à ce premier photon. Le système de communication permet avantageusement de transmettre les informations entre chacun des récepteurs plus rapidement que la vitesse de transit des photons entre l’émetteur et chacun des récepteurs. Le système de communication quantique est par exemple celui décrit dans le brevet FR3125658. En variante, le système de communication est un système de communication optique, notamment par fibre optique, un système de communication radio, ou un système de communication par courants porteurs en ligne. Une grande rapidité du système de communication peut permettre de réduire le nombre d’unités de stockage du récepteur. Notamment, si le temps mis par les deux récepteurs pour communiquer par le système de communication, additionné au temps mis pour commander les commutateurs, est inférieur au temps séparant l’arrivée de deux photons à chacun des récepteurs, le nombre d’unités de stockage de Qubits peut être réduit à un, l’unité de stockage se trouvant alors en amont du commutateur de photons, faisant la liaison entre le détecteur de passage de photons et le commutateur de photons. Si le système de communication d’informations ne permet pas de transmettre les informations entre chacun des récepteurs plus rapidement que la vitesse de transit des photons entre l’émetteur et chacun des récepteurs, le système de mise à disposition d’un canal quantique EPR comporte au moins deux unités de stockage de Qubits par récepteur. Le temps de transit du photon dans ladite unité de stockage de photons peut être rallongé, notamment en utilisant une unité de stockage d’indice de réfraction élevé, ou de longueur supérieure à la distance séparant le détecteur de passage de photons et le commutateur de photons. Les unités de communication comportent avantageusement des moyens d’échanger des informations classiques entre les deux récepteurs, leur permettant notamment d’échanger les bits classiques nécessaires à la mise en œuvre de la téléportation quantique. Unité de contrôle Le détecteur de passage de photons du premier récepteur peut comporter une unité de contrôle, notamment configurée pour contrôler le commutateur de photons du premier récepteur. Le détecteur de passage de photons du deuxième récepteur peut comporter une unité de contrôle, notamment configurée pour contrôler le commutateur de photons du deuxième récepteur. L’unité de contrôle du premier et/ou du deuxième récepteurs peut comporter le ou les processeurs d’information. L’unité de contrôle est par exemple configurée pour contrôler le courant envoyé aux transducteurs électroacoustiques du commutateur de photons, afin de modifier l’indice de réfraction du matériau acousto-optique et ainsi la direction de transmission du photon. L’unité de contrôle du premier récepteur peut être configurée pour commander au commutateur de photons du premier récepteur d’envoyer le photon vers un premier vecteur de Qubits extérieur au système, si le détecteur de passage de photons du premier récepteur reçoit l’information que le deuxième récepteur a reçu le photon intriqué audit photon. L’unité de contrôle du premier récepteur peut être configurée pour commander au commutateur de photons du premier récepteur d’envoyer le photon vers une voie d’évacuation de photons du premier récepteur, si le détecteur de passage de photons du premier récepteur reçoit l’information que le deuxième récepteur n’a pas reçu le photon intriqué audit photon. L’unité de contrôle du deuxième récepteur peut être configurée pour commander au commutateur de photons du deuxième récepteur d’envoyer le photon vers un deuxième vecteur de Qubits extérieur au système, si le détecteur de passage de photons du deuxième récepteur reçoit l’information que le premier récepteur a reçu le photon intriqué audit photon. L’unité de contrôle du deuxième récepteur peut être configurée pour commander au commutateur de photons du deuxième récepteur d’envoyer le photon vers une voie d’évacuation de photons du deuxième récepteur, si le détecteur de passage de photons du deuxième récepteur reçoit l’information que le premier récepteur n’a pas reçu le photon intriqué audit photon. Couches anti-reflet Pour éviter la perte de photons, on dispose de préférence des couches anti-reflet aux interfaces entre les milieux transparents adjacents d’indice différent traversés par les photons, ainsi qu’aux interfaces des prismes et lames biréfringentes traversées par des photons, la couche anti-reflet étant adaptée de préférence à ou aux indices du matériau et à ou aux angles d’incidences et directions de polarisation ainsi que à la longueur d’onde du photon qui doit le traverser. Filtres dichroïques Le premier et/ou le deuxième récepteur comporte de préférence un ou plusieurs filtres dichroïques permettant de ne laisser passer que les photons d’une longueur d’onde donnée, notamment un prisme constitué d’un matériau transparent dispersif, et ce notamment si les indices de réfraction des matériaux non linéaires sont modifiés par application de flux lumineux puissants. Procédés de mise à disposition d’un canal quantique EPR L’invention a encore pour objet un procédé de mise à disposition d’un canal quantique EPR utilisant le système de mise à disposition d’un canal quantique EPR défini plus haut, comportant les étapes consistant à : Générer une paire de photons intriqués à partir d’un émetteur, le premier photon de la paire étant émis vers un premier récepteur et le deuxième photon de la paire étant émis, de préférence simultanément, vers un deuxième récepteur, les premier et deuxième photons étant intriqués, La détection éventuelle de l’arrivée d’un photon par un détecteur de passage de photons à chacun des récepteurs, La communication des heures de réception des photons entre les deux détecteurs de passage de photons du premier et du deuxième récepteurs, Si la communication entre les deux détecteurs de passage de photon est plus rapide que le temps mis par le photon reçu par ledit récepteur pour transiter du détecteur de passage de photons vers le commutateur de photons de ce récepteur, le procédé comporte : (d) Le transit du photon du détecteur de passage de photons au commutateur de photons par une unique unité de stockage temporaire du récepteur, Si le détecteur de passage de photons ayant reçu le photon reçoit l’information que l’autre détecteur de passage de photons a reçu le photon intriqué audit photon, le procédé comporte : (d1) L’envoi du photon par le commutateur de photons vers un vecteur de Qubits extérieur au système, Si le détecteur de passage de photons ayant reçu le photon reçoit l’information que l’autre détecteur de passage de photons n’a pas reçu le photon intriqué audit photon, le procédé comporte : (d2) L’envoi du photon par le commutateur de photons vers une voie d’évacuation de photons, Si la communication entre les deux détecteurs de passage de photon est plus lente que le temps mis par le photon reçu par ledit récepteur pour transiter du détecteur de passage de photons vers le commutateur de photons de ce récepteur, le procédé comporte : (e) Le transit du photon du détecteur de passage de photons au commutateur de photons et l’envoi par le commutateur de photons du photon vers une unité de stockage de Qubits, Si le détecteur de passage de photons ayant reçu le photon reçoit l’information que l’autre détecteur de passage de photons a reçu le photon intriqué audit photon, le procédé comporte : (e1) L’envoi du photon par le commutateur de l’unité de stockage de Qubits vers un vecteur de Qubits extérieur au système si l’unité de stockage de Qubits est un dispositif optique ou, si l’unité de stockage de Qubit n’est pas un dispositif optique, la mise à disposition du Qubit contenu dans l’unité de stockage de Qubits à un utilisateur, ladite mise à disposition étant par exemple annoncée à l’utilisateur par l’électronique du récepteur, Si le détecteur de passage de photons ayant reçu le photon reçoit l’information que l’autre détecteur de passage de photons n’a pas reçu le photon intriqué audit photon, le procédé comporte : (e2) L’envoi du photon par le commutateur de photons de l’unité de stockage de Qubits optique vers une voie d’évacuation de photons, ou si l’unité de stockage de Qubit n’est pas un dispositif optique, la réinitialisation de l’unité de stockage de Qubits pour que celle-ci soit prête à recevoir un nouveau photon. Transmission de photons multiples Les photons peuvent être comptés lorsqu’ils arrivent à un détecteur de passage de photons. Si le comptage révèle l’arrivée de plus d’un photon durant un intervalle de temps prédéfini, au moins une partie de ces photons peut être transmise durant cet intervalle à la voie d’évacuation de photons. Ensemble pour la téléportation d’informations quantiques L’invention a encore pour objet selon un autre de ses aspects, un ensemble pour la téléportation d’informations quantiques comportant au moins deux systèmes de mise à disposition de canaux quantiques EPR tels que décrits précédemment, mis en chaine l’un après l’autre, et comportant notamment au moins une porte CNOT optique entre chacun des systèmes. L’ensemble peut comporter entre 1 et 10 systèmes de mise à disposition de canaux quantiques EPR tels que décrits précédemment, mis en chaîne les uns après les autres. L’ensemble peut comporter entre 1 et 30 systèmes de mise à disposition de canaux quantiques EPR tels que décrits précédemment, mis en chaîne les uns après les autres, si lesdits systèmes bénéficient d’un système de correction d’erreurs. Les systèmes de mise à disposition de canaux quantiques EPR de la chaîne sont de préférence reliés en chaîne les uns aux autres par des dispositifs identiques opérant selon le même processus. Un premier photon sortant d’un premier système de mise à disposition de canaux quantiques EPR de l’ensemble est avantageusement envoyé dans le port de contrôle de ladite porte CNOT. Un deuxième photon sortant d’un deuxième système de mise à disposition de canaux quantiques EPR de l’ensemble, suivant le premier système, est avantageusement envoyé dans le port contrôlé de ladite porte CNOT. L’ensemble peut comporter un ou plusieurs dispositifs agencés pour effectuer une mesure de Bell sur les premier et deuxième photons en sortie de ladite porte CNOT, le premier photon passant par une porte de Hadamard en sortie de la porte CNOT avant que sa mesure de Bell ne soit effectuée. Les résultats de cette mesure sont de préférence envoyés, notamment en utilisant les unités de communication associées aux deux systèmes de mise à disposition de canaux quantiques EPR, à un ensemble de portes quantiques unitaires en sortie du dernier système de mise à disposition de canaux quantiques EPR de la chaine. L’ensemble de portes quantiques unitaires en sortie du dernier système de la chaîne est de préférence formé de systèmes optiques linéaires permettant d’appliquer au photon sortant du dernier système de la chaîne, soit aucune modification, soit une porte NOT, soit une succession de combinaisons de portes, notamment une porte NOT suivie d’une porte Pauli Z. Le photon sortant du récepteur du dernier système de mise à disposition de canaux quantiques EPR de la chaine, ledit récepteur n’étant relié à aucun autre récepteur d’un autre système, est avantageusement envoyé dans une porte unitaire, la porte unitaire étant le produit des portes quantiques unitaires obtenues par chacune des mesures de Bell à l’interface de chacun des systèmes de mise à disposition de canaux quantiques EPR mis en chaine. Le portes quantiques unitaires sont notamment : Si D 1 = 0 et D 2 =0, la porte quantique unitaire est l’identité, Si D 1 = 0 et D 2 =1, la porte quantique unitaire est une porte de Pauli z, Si D 1 = 1 et D 2 =0, la porte quantique unitaire est une porte NOT, Si D 1 =1 et D 2 =1, la porte quantique unitaire est une porte NOT suivie d’une porte de Pauli z, D 1 étant la mesure de l’état quantique du premier photon sortant de la porte CNOT par le port associé au photon de contrôle et D 2 étant la mesure de l’état quantique du deuxième photon sortant de la porte CNOT par le port associé au photon contrôlé, la mesure D de l’état quantique d’un photon étant par exemple 1 si celui-ci est mesuré avec une polarisation verticale et 0 avec une polarisation horizontale. Porte CNOT La porte CNOT peut comporter une cavité dans laquelle est piégée un atome neutre, notamment un atome de Rubidium. Le premier photon, qui est le photon dit de contrôle, peut notamment être polarisé linéairement à son entrée dans la porte CNOT. Le deuxième photon, qui est le photon dit contrôlé, est de préférence polarisé linéairement à son entrée dans la porte CNOT. Le deuxième photon traversant éventuellement la cavité y subit éventuellement un décalage de phase de Pi. La porte CNOT comporte avantageusement un premier convertisseur de polarisation permettant par exemple de transformer la polarisation du deuxième photon en polarisation circulaire, dans un sens si le photon est polarisé horizontalement, ou dans l’autre sens s’il est polarisé verticalement avant d’envoyer ledit photon vers la cavité. La porte CNOT peut comporter un orienteur agencé pour diriger le premier photon et le deuxième photon vers un filtre polarisant. Le filtre polarisant peut être agencé pour envoyer le premier photon vers un miroir, notamment s’il est de polarisation verticale, ou vers une cavité comportant un atome de Rubidium, notamment s’il est de polarisation horizontale. Le filtre polarisant est par exemple agencé pour envoyer le deuxième photon vers le miroir s’il est de polarisation verticale, ou vers la cavité comportant l’atome de Rubidium s’il est de polarisation horizontale. Un dispositif extérieur peut appliquer une impulsion électromagnétique à l'atome afin que son état quantique change de Π/2. Le filtre polarisant peut aussi être agencé pour renvoyer le premier photon et/ou le deuxième photon réfléchi par le miroir et/ou la cavité vers l’orienteur, notamment avec la composante verticale de la polarisation du deuxième photon sans changement de phase et avec la composante horizontale déphasée de , faisant changer de sens à la polarisation circulaire du deuxième photon. L’orienteur peut aussi être agencé pour envoyer le premier photon vers une sortie de la porte CNOT. La porte CNOT comporte avantageusement un deuxième convertisseur de polarisation en sortie de l’orienteur pour convertir la polarisation circulaire du deuxième photon en polarisation linéaire. Les distances entre le filtre polarisant et le miroir et entre le filtre polarisant et la cavité peuvent être ajustées de manière que le chemin optique des premier et deuxième photons soit le même au retour dans l'orienteur quelle que soit le lieu de leur réflexion, le miroir ou la cavité. Les premier et deuxième convertisseurs de polarisation sont par exemple des lames quart-d'onde adaptées à la longueur d’onde du deuxième photon, ou des lames quart-d'onde intercalées entre deux sorties de deux multiplexeurs associés à une même longueur d'onde, et adaptés à ladite même longueur d'onde. L'orienteur peut être constitué d'éléments électriquement contrôlés tels que des cristaux liquides ou des cellules de Pockels, afin de pouvoir contrôler la trajectoire des photons selon la date de leur passage. Les longueurs d'ondes des deux photons peuvent être différentes. L’orienteur peut comporter des matériaux ou/et des filtres dichroïques. Procédé de téléportation d’informations quantiques L’invention a encore pour objet un procédé de téléportation d’informations quantiques utilisant un ensemble pour la téléportation d’informations quantiques tel que défini plus haut, comportant la transmission d’un Qubit d’un premier récepteur à un deuxième récepteur, le premier récepteur étant appelé récepteur d’entrée et le deuxième récepteur étant appelé récepteur de sortie. L’ensemble pour la téléportation d’information quantique assigne avantageusement un identifiant à chaque couple comportant le photon d’entrée, arrivant au récepteur d’entrée, et le vecteur de Qubits de sortie, en sortie du récepteur de sortie, et rend cet identifiant accessible à l’utilisateur dudit ensemble, par exemple en l’inscrivant dans une mémoire accessible aux utilisateurs. Le récepteur de sortie peut posséder un indicateur permettant de signaler à son ou ses utilisateurs la mise à disposition d’un vecteur de Qubits de sortie lié à un photon arrivant au récepteur de d’entrée. Le récepteur d’entrée possède avantageusement des registres indiquant pour chaque photon d’entrée dont le photon intriqué a été identifié comme ayant atteint l’autre récepteur du système d’entrée, l’heure estimée de sortie du récepteur d’entrée dudit photon d’entrée, afin que l’utilisateur du récepteur d’entrée puisse se préparer à son éventuelle manipulation. Le récepteur d’entrée indique aussi avantageusement le temps disponible à l’utilisateur pour manipuler ledit photon d’entrée avant que son photon intriqué n’interagisse avec un vecteur de Qubits physique externe ou ne sorte dudit récepteur d’entrée. La manipulation est par exemple le passage du photon dans une porte logique quantique NOT contrôlée (i.e. CNOT) ou une porte logique quantique de Toffoli. Si le vecteur de Qubits de sortie est physique et consultable, notamment par excitation optique, le système de sortie place avantageusement dans une mémoire consultable par l’utilisateur du récepteur de sortie, le temps estimé séparant la commande de lecture optique du vecteur de Qubits de sortie et l’arrivée du photon émis par le vecteur de Qubits de sortie après son excitation optique, le chemin parcouru par ce photon pouvant être différent selon l’emplacement du vecteurs de Qubits physique au sein du récepteur de sortie. Téléportation La téléportation peut être faite entre des premier et deuxième Qubits séparés par un système de mise à disposition de canal quantique EPR tel que décrit ci-dessus, ou par un ensemble pour la téléportation d’informations quantiques tel que décrit ci-dessus, les vecteurs des premier et deuxième Qubits pouvant notamment être respectivement un photon et un photon, un atome neutre de Rubidium 87 et un photon, un atome neutre de Rubidium 87 et un autre atome neutre de Rubidium 87 . Procédé de téléportation à grande distance d’un Qubit porté par un atome de Rubidium sur un photon L’invention a encore pour objet un procédé de téléportation à grande distance d’un Qubit porté par un atome neutre, tel qu’un atome de Rubidium, sur un photon, utilisant le système de mise à disposition d’un canal quantique décrit ci-dessus, comportant les étapes consistant à : Générer une paire de photons intriqués à partir d’un émetteur, le premier photon de la paire étant émis vers un premier récepteur et le deuxième photon de la paire étant émis, de préférence simultanément, vers un deuxième récepteur, les premier et deuxième photons étant intriqués, les photons étant notamment de longueur d’onde 780 nm, le premier photon codant un Qubit, notamment selon une base de polarisation linéaire, Envoyer le premier photon reçu au premier récepteur dans une porte CNOT comportant une cavité dans laquelle est piégée l’atome neutre, notamment telle que décrite ci-dessus, Envoyer des pulsations d’ondes électromagnétiques dans le domaine des micro-ondes sur l'atome neutre, lui faisant ainsi subir une porte de Hadamard, Mesurer l'état d'excitation de l'atome neutre et mesurer la polarisation du premier photon en sortie de la porte CNOT, Communiquer lesdites mesures au deuxième récepteur, Selon les mesures des états de l'atome neutre et de la direction de la polarisation du premier photon, c’est-à-dire de l'état 0 ou 1 du Qubit porté par chacun, modifier la polarisation du deuxième photon. Si la mesure du Qubit porté par l’atome neutre est 0 et celle du Qubit porté par le premier photon est 0, c’est-à-dire par exemple qu’il a une polarisation verticale, le deuxième photon ne subit par exemple aucune opération. Si la mesure du Qubit porté par l’atome neutre est 0 et celle du Qubit porté par le premier photon est 1, c’est-à-dire par exemple qu’il a une polarisation horizontale, le deuxième photon peut être envoyé à travers une porte de Pauli Z. Si la mesure du Qubit porté par l’atome neutre est 1 et celle du Qubit porté par le premier photon est 0, c’est-à-dire par exemple qu’il a une polarisation horizontale, le deuxième photon peut être envoyé à travers une porte NOT. Si la mesure du Qubit porté par l’atome neutre est 1 et celle du Qubit porté par le premier photon est 1, c’est-à-dire par exemple qu’il a une polarisation horizontale, le deuxième photon peut être envoyé à travers une porte NOT suivie d’une porte de Pauli Z. La porte NOT est par exemple constituée de deux prismes biréfringents et de deux lames demi-onde. La porte de Pauli Z est par exemple constituée d'une lame demi-onde. Procédé de téléportation d’un Qubit porté par un premier atome neutre sur un deuxième atome neutre L’invention a encore pour objet un procédé de téléportation à grande distance d’un Qubit porté par un premier atome neutre, tel qu’un atome de Rubidium, sur un deuxième atome neutre, tel qu’un atome de Rubidium, utilisant le système de mise à disposition d’un canal quantique décrit ci-dessus, comportant les étapes consistant à : Générer une paire de photons intriqués à partir d’un émetteur, le premier photon de la paire étant émis vers un premier récepteur et le deuxième photon de la paire étant émis, de préférence simultanément, vers un deuxième récepteur, les premier et deuxième photons étant intriqués, les photons étant notamment de longueur d’onde 780 nm, le premier photon codant un Qubit, notamment selon une base de polarisation linéaire, Exciter le premier atome neutre, situé au premier récepteur, jusqu'à ce qu’il émette un photon et diriger le photon émis vers le port de contrôle d’une première porte de contrôle CNOT avant de l’envoyer vers une première porte de Hadamard, Envoyer le premier photon de la paire de photons intriqués vers le port contrôlé de la première porte CNOT, Mesurer la direction de la polarisation du photon émis par le premier atome neutre en sortie de la porte de Hadamard et la direction de la polarisation du premier photon en sortie de la porte CNOT, Communiquer lesdites mesures au deuxième récepteur, Selon les mesures des états de l'atome neutre et de la direction de la polarisation du premier photon, c’est-à-dire de l'état 0 ou 1 du Qubit porté par chacun, modifier la polarisation du deuxième photon de la paire de photons intriqués au deuxième, Envoyer le deuxième photon modifié vers le port de contrôle d'une deuxième porte CNOT avant de l’envoyer vers une deuxième porte de Hadamard, Exciter le deuxième atome neutre, situé au deuxième récepteur, jusqu'à ce qu’il émette un photon et diriger le photon émis vers le port contrôlé de la deuxième porte CNOT, Mesurer la direction de la polarisation du photon émis par le deuxième atome neutre en sortie de la deuxième porte CNOT et la direction de la polarisation du deuxième photon en sortie de la deuxième porte de Hadamard, Envoyer au moins une impulsion électromagnétique micro-onde sur le deuxième atome neutre pour lui faire subir une porte quantique unitaire, notamment caractérisée de la façon suivante : Si la mesure de la direction de la polarisation du photon émis par le deuxième atome neutre est 0 et celle de la polarisation du deuxième photon est 0, le deuxième atome neutre ne subit par exemple aucune opération, Si la mesure de la direction de la polarisation du photon émis par le deuxième atome neutre est 1 et celle de la polarisation du deuxième photon est 0, le deuxième atome neutre peut subir une porte de Pauli Z, Si la mesure de la direction de la polarisation du photon émis par le deuxième atome neutre est 0 et celle de la polarisation du deuxième photon est 1, le deuxième atome neutre peut subir une porte NOT, Si la mesure de la direction de la polarisation du photon émis par le deuxième atome neutre est 1 et celle de la polarisation du deuxième photon est 1, le deuxième atome neutre peut subir une porte NOT suivie d’une porte de Pauli Z. Alternativement, les photons intriqués émis par l'émetteur sont d'une longueur d'onde différente de 780 nm et sont convertis en photons de780 nm avant leur arrivée aux récepteurs de photons par un mélangeur de fréquences, comme par exemple décrit dans l’article « Entanglement between a trapped ion qubit and a 780-nm photon via quantum frequency conversion » publié le 26 Octobre 2022 dans Physics review. Procédé de téléportation de Qubits portés par des vecteurs de Qubits matériels, en parallèle, permettant la mise en œuvre d’un algorithme pour la correction d’erreurs lors d’une transmission de Qubits utilisant le système de communication L‘invention a encore pour objet un procédé de téléportation de Qubits portés par des vecteurs de Qubits matériels, en parallèle, permettant la mise en œuvre d’un algorithme pour la correction d’erreurs lors d’une transmission de Qubits, le procédé utilisant le système de mise à disposition de canaux quantiques EPR décrit ci-dessus, le procédé comportant : l’émission de paires de photons intriqués, le premier photon de chaque paire étant émis vers un premier récepteur et le deuxième photon de chaque paire étant émis, de préférence simultanément, vers un deuxième récepteur, chaque récepteur contenant au moins un atome neutre, tel qu’un atome de Rubidium, par exemple neuf atomes neutres, le ou les atomes neutres étant agencés pour pouvoir émettre des photons et subir des portes quantiques unitaires, chacun des atomes d’un récepteur étant appairé à un atome neutre de l’autre récepteur. simultanément, à chaque récepteur, l’envoie de photons émis par l’un des atomes neutres dudit récepteur vers un unique détecteur de passage de photons dudit récepteur, l’unique détecteur de passage de photon étant situé en amont d’une unique porte CNOT dudit récepteur, jusqu’à ce que ledit atome neutre dudit récepteur ait été intriqué à l’atome neutre auquel il est appairé dans l’autre récepteur, une fois chaque paire d’atomes neutres intriquée, l’application d’un algorithme de réduction d’erreurs, par exemple l’algorithme de Schor. L’invention pourra être mieux comprise à la lecture de la description détaillée qui va suivre, d’exemples de mise en œuvre non limitatifs de celle-ci, et à l’examen du dessin annexé, sur lequel : FIG. 1 décrit de manière schématique et partiel un système de mise à disposition de canaux quantiques EPR selon l’invention, FIG. 2 décrit de manière schématique et partielle un autre système de mise à disposition de canaux quantiques EPR selon l’invention, FIG. 3 décrit de manière schématique et partielle un exemple de porte CNOT adaptée aux photons polarisés linéairement, FIG. 3 décrit de manière schématique et partielle un exemple de porte CNOT adaptée aux photons polarisés circulairement, FIG. 3 décrit de manière schématique et partielle un exemple de porte CNOT entre deux photons non synchronisés ayant des longueurs d'ondes proches de 780 nm, FIG. 3 décrit de manière schématique et partielle un exemple de mise en mémoire d’un Qubit porté par un photon dans un atome de Rubidium, FIG. 3 décrit de manière schématique et partielle un exemple d’extraction d’un Qubit porté par un atome de Rubidium vers un photon, FIG. 4 décrit de manière schématique et partielle un procédé de téléportation d’informations quantiques selon l’invention, d’une mémoire quantique constituée d’un atome de Rubidium Rb située dans un premier récepteur, vers un deuxième récepteur, FIG. 5 décrit de manière schématique et partielle un procédé de téléportation d’informations quantiques selon l’invention, vers une mémoire quantique constituée d’un atome neutre, FIG. 6 décrit de manière schématique et partielle un ensemble pour la téléportation d’informations quantiques selon l’invention, FIG. 7 décrit de manière schématique et partielle un procédé de téléportation en parallèle de neuf Qubits portés par des vecteurs de Qubits matériels, permettant la mise en œuvre de l’algorithme de Schor pour la correction d’erreurs lors d’une transmission de Qubits utilisant le système de la FIG. 1 , FIG. 8 décrit de manière schématique et partielle un procédé de génération de photons intriqués selon leur polarisation, FIG. 9 décrit de manière schématique et partielle un procédé de mesure d’un résultat de la téléportation d’information quantique, FIG. 10 décrit de manière schématique et partielle le transfert d’une base de données stockée dans une mémoire d'un ordinateur vers une mémoire quantique du même ordinateur, et FIG. 11 décrit de manière schématique et partielle une cavité optique à atome interchangeable. Description détaillée On a illustré à la FIG. 1 un système 1 de mise à disposition de canaux quantiques EPR selon l’invention. Le système comporte un émetteur 2 émettant une paire de photons intriqués (P1, P2), le premier photon P1 se propageant sur un chemin de propagation C1 et le deuxième photon C2 se propageant un chemin de propagation C2 différent du chemin C1. Du fait de la nature de la lumière et la dualité onde-corpuscule du photon, les termes « onde », « onde électromagnétique » « photon » et « particule » sont utilisés indifféremment dans la suite pour désigner le produit émis par l’émetteur 2. Le système 1 comporte un premier récepteur 3, situé sur le chemin de propagation C1 du premier photon P1, et un deuxième récepteur 4, situé sur le chemin de propagation C2 du deuxième photon P2. Les photons P1 et P2 sont de préférence émis simultanément et les chemins C1 et C2 sont de préférence de même longueur, c’est-à-dire que les photons P1 et P2 émis par l’émetteur 2 arrivent intriqués de préférence simultanément aux récepteurs 3 et 4. Dans l’exemple considéré, le récepteur 3 comporte un détecteur de passage de photons 31, un commutateur de photons 32, des unités de stockage de photons 33a à 33c, et une voie d’évacuation de photons 34. Le récepteur 4 comporte un détecteur de passage de photons 41, un commutateur de photons 42, des unités de stockage de photons 43a à 43c, et une voie d’évacuation de photons 44. Les unités de stockage de photons 33a à 33c et 43a à 43c sont par exemple des fibres optiques, de préférence de même longueur, notamment de longueur comprise entre 1mm et 200m. Plus la longueur de la fibre optique est courte, plus le photon atteint l’utilisateur rapidement. Plus elle est longue, plus le temps pendant lequel l’utilisateur peut être averti de l’arrivée du photon est long. La transmission des photons P1 et P2 entre l’émetteur et les premier et deuxième récepteurs respectivement peut se faire de différentes façons, et dans différents milieux. Les photons se propagent par exemple dans une fibre optique ou un guide d’onde, ou encore librement dans l’espace, l’espace étant vide ou rempli de gaz. Les photons peuvent traverser plusieurs milieux, présentant des indices de réfractions différent. On peut par exemple insérer des lames anti-reflets entre deux milieux traversés, le cas échéant, afin d’éviter des phénomènes optiques non désirés, notamment la réflexion de Fresnel des ondes émises par l’émetteur 2 . On peut avantageusement disposer des dispositifs optiques de correction, non représentés, en amont des détecteurs de passage de photons 31 et 41. Les dispositifs optiques de correction sont de préférence agencés pour corriger les distorsions que les photons ont subi entre l’émetteur 2 et lesdits dispositifs optiques de correction. En effet, les photons peuvent avoir subi des transformations sur leur polarisation mais aussi sur leur forme durant leur voyage sur les chemins C1 et C2. Les dispositifs optiques de correction disposent avantageusement de détecteurs de phase et de forme de photons, notamment utilisés sur des photons que lesdits détecteurs peuvent absorber et qui ne sont donc pas transmis aux détecteurs de passage de photons 31 ou 41. Les détecteurs de phase et de forme de photons fonctionnement par exemple par intermittence sur des échantillons de photons incidents. La longueur d’onde de l’onde émise est par exemple choisie selon le ou les milieux à traverser ; on utilisera par exemple de préférence des photons dans le domaine de l’infrarouge quand ceux-ci doivent transiter par l’atmosphère ou l’air. L’émetteur 2 génère par exemple des paires de photons intriqués grâce à la méthode de conversion paramétrique spontanée (SPDC). Alternativement, l’émetteur 2 peut générer des paires de photons intriqués par l’intermédiaire d’une porte CNOT dans laquelle deux photons ayant traversé une porte de Hadamard optique sont injectés. L’émetteur 2 est par exemple configuré pour émettre en moyenne au moins une paire par unité de temps, par exemple toutes les nano secondes, ce qui correspond à une fréquence de transmission de photons de 1GHz. Les photons P1 et P2 sont intriqués selon leur polarisation. En variante, les photons P1 et P2 peuvent être intriqués selon leur longueur d’onde, comme décrit dans l’article C. Bernhard, B. Bessire, T. Feurer, A. Stefanov, 2013, Shaping frequency entangled qudits, Physical Review A. 88. Les photons P1 et P2 peuvent aussi être intriqués dans le temps (photons intriqués dits « time-bin »). Lorsqu’ils sont émis, les photons P1 et P2 sont par exemple polarisés rectilignement, c’est-à-dire que l’onde électromagnétique correspondante a un champ électrique dont la direction est perpendiculaire à leur direction de propagation C1 ou C2. La direction de polarisation est de préférence fixée, par exemple horizontale, de façon à permettre aux dispositifs 30 et 40 de détecter et modifier les perturbations apportées à ladite polarisation lors du voyage des photons depuis l’émetteur 2. L’état quantique correspondant à la polarisation des photons est parfois indéterminé tant qu’il n’a pas été mesuré ou absorbé. Avant d’être mesuré, l’état quantique du photon est donc parfois considéré comme la superposition des états possibles, à savoir, dans l’exemple considéré, comme la superposition d’une polarisation à un angle de 45° et d’une polarisation à un angle de -45°. En variante, les photons P1 et P2 émis sont polarisés circulairement, c’est-à-dire que la direction du champ électrique correspondant change selon un mouvement de rotation, alors que sa norme reste constante. Dans l’exemple considéré, le commutateur 32 ou 42 de photons est configuré pour envoyer le photon P1 ou P2 reçu par le récepteur 3 ou 4 vers une unité de stockage de photons 33a, 33b ou 33c, ou 43a, 43b ou 43c, le nombre d’unités de stockage de photons par récepteur n’étant pas limité, ladite unité de stockage étant choisie par le contrôleur 310 ou 410. Les unités de stockage 33a à 33c ou 43a à 43c sont configurées pour stocker le photon P1 ou P2, en attendant que ledit photon soit livré à ou aux utilisateurs. La voie d’évacuation 34 ou 44 est configurée pour évacuer du récepteur le photon P1 ou P2 reçu par ledit récepteur lorsque son photon intriqué P2 ou P1 n’a pas été reçu par l’autre récepteur. Chaque détecteur de passage de photons 31 et 41 comporte une unité de contrôle 310 et 410 respectivement et une unité de communication 311 et 411 respectivement. Le détecteur de passage de photons 31 ou 41 détecte respectivement le passage du photon P1 ou P2 et communique cette information respectivement aux unités de contrôle 310 ou 410. Les unités de contrôle 310 et 410 possèdent chacune une horloge, non représentée, lesdites horloges étant de préférence synchronisées. Les unités de contrôle 310 et 410 communiquent entre elles par l’intermédiaire des unités de communication 311 et 411. Les deux unités de communication 311 et 411 communiquent entre elles par un système de communication 5, notamment pour échanger les heures de réception des photons P1 et P2. L’échange des heures de réception des photons permet à chacun des récepteurs 3 et 4 ayant reçu un premier photon de déterminer si l’autre récepteur a reçu le photon intriqué à ce premier photon. Le système de communication 5 est de préférence un système de communication tel que décrit dans le brevet FR3125658 ou, alternativement, un système de communication optique, notamment par fibre optique, un système de communication radio, ou un système de communication par courants porteurs en ligne. Les unités de contrôle 310 et 410 sont notamment configurées pour contrôler les commutateurs de photons 32 et 42. Les unités de contrôle 310 et 410 sont par exemple configurées pour contrôler le courant envoyé aux transducteurs électroacoustiques des commutateurs de photons 32 et 42, afin de modifier l’indice de réfraction du matériau acousto-optique et ainsi la direction de transmission du photon. L’unité de contrôle 310 ou 410 peut être configurée pour commander au commutateur de photons 32 ou 42 d’envoyer le photon vers la voie d’évacuation de photons 34 ou 44, si le détecteur de passage de photons 31 ou 41 reçoit l’information que l’autre récepteur n’a pas reçu le photon intriqué audit photon. En variante, comme illustré sur la FIG. 2 , l’unité de contrôle 310 ou 410 peut être configurée pour commander au commutateur 32 ou 42 de communiquer séquentiellement le Qubit porté par le photon P1 ou P2 vers les vecteurs de Qubits d’un ensemble 33 de vecteurs de Qubits regroupant les vecteurs de Qubits 33a, 33b et 33c, ou vers un ensemble 43 de vecteurs de Qubits regroupant les vecteurs de Qubits 43a, 43b et 43c. Puis, l’unité de contrôle 310 ou 410 peut être configurée pour commander à des systèmes, non représentés, entourant lesdits vecteurs de Qubits la procédure de transfert du Qubit porté par le photon communiqué audit vecteur de Qubits, sur ledit vecteur de Qubit lui-même, par exemple comme illustré FIG. 3 . Les unités de communication 311 et 411 ayant communiqué ensemble, les unités de contrôle 310 et 410 peuvent alors établir que tel Qubit porté par tel vecteur de Qubits 33a à 33c et 43a à 43c est intriqué à un Qubit de l’autre récepteur. Les unités de contrôle 310 et 410 peuvent alors indiquer aux utilisateurs la disponibilité de tels Qubit. Des contrôleurs 35 et 45 peuvent alors, par exemple à la demande des utilisateurs, extraire des Qubits identifiés comme ayant un Qubit intriqué à l’autre récepteur, par exemple par la procédure indiquée à la FIG. 3 . Les figures 3A à 3C illustrent des exemples de portes CNOT. La FIG. 3 illustre une porte CNOT adaptée aux photons polarisés linéairement, pour des Qubits codés sur des photons sur une base de polarisations linéaires, transformant deux Qubits Qubit0 et Qubit1 en deux autres Qubits Qubit2 et Qubit3, où Qubit2=Qubit0 et Qubit3=Qubit1 sauf si Qubit0=1, cas dans lequel Qubit3=0 si Qubit1=1 et Qubit3=1 si Qubit1=0. Un premier photon incident Ph1, qui est le photon dit de contrôle, polarisé linéairement, entre par une entrée E0 pour photon de contrôle d’une porte contrôle flip CFLIP, notamment telle que décrite dans l’article « A photon-photon quantum gate based on a single atom in an optical resonator » publié par l'institut Max Planck en 2017. Un second photon Ph2 est transformé par un convertisseur de polarisation Conv1 en photon polarisé circulairement, dans un sens si le photon Ph2 est polarisé horizontalement, ou dans l'autre sens s’il est polarisé verticalement. Le photon de contrôle Ph1 ressortant de la porte CFLIP est envoyée vers une sortie S0. La porte CFLIP laisse sortir le second photon Ph2 dans un état de polarisation circulaire inchangé si le photon Ph1 était polarisé verticalement, ou polarisé circulairement dans l'autre sens si le photon Ph1 était polarisé horizontalement. Le photon polarisé circulairement Ph2 est ensuite converti en photon polarisé linéairement par un convertisseur Conv2. La FIG. 3 illustre une porte CNOT adaptée aux photons polarisés circulairement, pour des Qubits codés sur des photons sur une base de polarisations circulaires, transformant deux Qubits Qubit0 et Qubit1en deux autres Qubits Qubit2 et Qubit3, où Qubit2=Qubit0 et Qubit3=Qubit1, sauf si Qubit0=1, cas dans lequel Qubit3=0 si Qubit1=1 et Qubit3=1 si Qubit1=0. Un premier photon incident Ph1, qui est le photon dit de contrôle, polarisé circulairement, est converti en un photon polarisé linéairement par un convertisseur de polarisation Conv3, puis passe par une entrée pour photon de contrôle d’une porte contrôle flip CFLIP. Le photon de contrôle Ph1 ressortant de la porte CFLIP est envoyé vers le convertisseur de polarisation Conv4 qui le convertit en photon polarisé circulairement. Un second photon Ph2 est envoyé par une entrée contrôlée de la porte CFLIP dont il ressort polarisé circulairement de même sens, ou de sens inverse selon la direction de polarisation du photon Ph1 ayant transité par la porte CFLIP. La FIG. 3 illustre une porte CNOT entre deux photons non synchronisés ayant des longueurs d'ondes proches de 780 nm, les photons portant des Qubits codés selon une polarisation linéaire (ladite porte CNOT illustrée à la FIG. 3 étant inspirée de l’article "Scalable Photonic Quantum Computation through Cavity-Assisted Interactions" publié en Mars 2004 dans la Physical Review Letter). Le premier photon Ph1, qui est le photon dit de contrôle, polarisé linéairement, entre en E0 dans la porte CNOT. Il est dirigé par un orienteur Ot vers un filtre polarisant FP qui l'envoie vers un miroir Ma s’il est de polarisation verticale, ou vers une cavité Cv comportant un atome de Rubidium Rb s’il est de polarisation horizontale. Une impulsion électromagnétique est appliquée à l'atome Rb afin que son état quantique change de Π/2. Le photon Ph1 réfléchi par le miroir Ma ou par la cavité Cv est ensuite renvoyé par le filtre polarisant FP vers l'orienteur Ot qui l’oriente vers une sortie S0. Le second photon Ph2 entre en E1 dans la porte CNOT. Sa polarisation est transformée par un convertisseur de polarisation Conv1 en polarisation circulaire, dans un sens si le photon Ph2 est polarisé horizontalement, ou dans l'autre sens s’il est polarisé verticalement. L'orienteur Ot envoie le photon Ph2 polarisé circulairement vers le filtre polarisant FP qui réfléchit la composante verticale de la polarisation sans changement de phase mais réfléchit la composante horizontale avec un déphasage de , faisant changer de sens à la polarisation circulaire du photon Ph2. Le photon Ph2 polarisé circulairement est ensuite converti en photon polarisé linéairement par un convertisseur Conv2. Les distances entre le filtre polarisant FP et le miroir Ma et entre le filtre polarisant FP et la cavité Cv sont ajustées de manière que le chemin optique des photons Ph1 et Ph2 soit le même au retour dans l'orienteur Ot quelle que soit le lieu de leur réflexion, le miroir Ma ou la cavité Cv. Les convertisseurs de polarisation Conv1 et Conv2 sont par exemple des lames quart-d'onde adaptées à la longueur d’onde du photon Ph2, ou des lames quart-d'onde intercalées entre deux sorties de deux multiplexeurs associés à une même longueur d'onde, et adaptés à la dite même longueur d'onde. L'orienteur Ot peut être constitué d'éléments électriquement contrôlés tels que des cristaux liquides ou des cellules de Pockels, afin de pouvoir contrôler la trajectoire des photons selon la date de leur passage. Les longueurs d'ondes des deux photons Ph1 et Ph2 pouvant être différentes, l’orienteur Ot peut aussi comporter des matériaux ou/et des filtres dichroïques. La FIG. 3 illustre un procédé de mise en mémoire quantique sur un atome Rb de Rubidium 87 d’un Qubit porté par un photon. Un photon incident Ph porteur d’un Qubit est envoyé vers le port de contrôle 50 d'une porte CNOT puis vers une porte de Hadamard H en sortie de la porte CNOT. Après le passage du photon Ph par la porte CNOT, l’atome Rb est excité par pompage optique par un laser Ls jusqu’à ce qu’un détecteur de passage de photons DP détecte le passage d'un photon. Ledit photon est alors dirigé vers le port contrôlé 60 de la porte CNOT. Une mesure de Bell est ensuite réalisée sur le photon Ph incident et le photon Ph’ contrôlé par les détecteurs de polarisation D et D’. Une ou des impulsions électromagnétiques micro-ondes EM sont ensuite envoyées par une antenne 4 sur l’atome Rb pour lui faire subir une porte quantique. Ladite porte quantique est caractérisée comme suit : Si D = 0 et D’ = 0, la porte quantique est l’identité, Si D = 0 et D’ = 1, la porte quantique est une porte NOT, Si D = 1 et D’ = 0, la porte quantique est une porte de Pauli z, Si D = 1 et D’ = 1, la porte quantique est une porte NOT suivie d’une porte de Pauli z. La FIG. 3 illustre un procédé d'extraction d'un Qubit porté par un atome de Rubidium 87 Rb sur un photon. L'atome Rb est une mémoire quantique codant des Qubits sur ses états. L’atome Rb est excité par pompage optique par un laser Ls jusqu’à ce que le détecteur de passage de photons DP détecte un photon Ph0. Ledit photon Ph0 est émis à une longueur d’onde de 780nm et est intriqué à l’atome Rb selon une polarisation linéaire. Une mesure de l'état de l'atome Rb peut être réalisée, éventuellement précédée de l'application d'une porte da Hadamard audit atome, à la demande de l'utilisateur et le résultat communiqué à celui-ci. La FIG. 4 illustre un procédé de mise à disposition d’un canal quantique EPR selon l’invention, utilisant le système 1, et illustre plus particulièrement la téléportation à grande distance d’un Qubit d’une mémoire quantique constituée d’un atome de Rubidium Rb située dans le récepteur 3, sur un photon. L'atome de Rubidium est dans une combinaison des deux états de Rydberg F=1;mF=1 et F=2;mF=2, représentant respectivement des états bas et haut de l'atome associés sur lesquels un Qubit est codé. Le système de mise à disposition d’un canal quantique EPR 1 envoie depuis son récepteur 3 un premier photon P1 de longueur d'onde 780 nm codant un Qubit selon une base de polarisation linéaire, intriqué avec un autre photon P2 en chemin vers le récepteur 4. Le récepteur 3 signale à un orienteur Ot l'arrivé du photon P1. Le photon P1 passe par un convertisseur de polarisation Conv1 qui transforme une polarisation linéaire d’un photon en une polarisation circulaire. L'orienteur Ot dirige alors le photon P1 vers un filtre polarisant FP qui l'envoie vers un miroir Ma s’il est de polarisation verticale, ou vers une cavité Cv comportant l’atome de Rubidium Rb s’il est de polarisation horizontale. Le photon P1 réfléchi par le miroir Ma ou par la cavité Cv est ensuite renvoyé par le filtre polarisant FP vers l'orienteur Ot qui l’oriente vers un convertisseur de polarisation Conv2 qui transforme une polarisation circulaire d’un photon en une polarisation linéaire. Une ou des pulsations d’ondes électromagnétiques dans le domaine des micro-ondes sont envoyées sur l'atome de Rubidium, lui faisant ainsi subir une porte de Hadamard. Puis, une mesure de l'état d'excitation de l'atome de Rubidium Rb est réalisée ainsi qu’une mesure de la polarisation du photon par un détecteur de photons D1. Ces mesures sont communiquées au récepteur 4, soit par une ligne communication directe TL, soit par une première ligne TL1, puis le système de mise à disposition de canaux quantiques EPR 1, puis une seconde ligne TL2. Selon les mesures des états de l'atome de Rubidium Rb et de la direction de la polarisation du photon P1, c’est-à-dire de l'état 0 ou 1 du Qubit porté par chacun, le modificateur de polarisation MP actionne deux commutateurs Cm1 et Cm2 avant que le photon P2 issu de second récepteur 4 ne les atteigne, faisant passer le photon P2 à travers des combinaisons de dispositifs Dp1, Dp2 et Dp3 permettant d'effectuer des opérations sur le photon P2. Si la mesure du Qubit porté par l’atome de Rubidium est 0 et celle du Qubit porté par le photon P1 est 0, c’est-à-dire qu’il a une polarisation verticale, le photon P2 ne subit pas d’opération. Si la mesure du Qubit porté par l’atome de Rubidium est 0 et celle du Qubit porté par le photon P1 est 1, c’est-à-dire qu’il a une polarisation horizontale, le photon P2 est envoyé à travers une porte de Pauli Z. Si la mesure du Qubit porté par l’atome de Rubidium est 1 et celle du Qubit porté par le photon P1 est 0, c’est-à-dire qu’il a une polarisation horizontale, le photon P2 est envoyé à travers une porte NOT. Si la mesure du Qubit porté par l’atome de Rubidium est 1 et celle du Qubit porté par le photon P1 est 1, c’est-à-dire qu’il a une polarisation horizontale, le photon P2 est envoyé à travers une porte NOT suivie d’une porte de Pauli Z. La porte NOT est par exemple constitué de deux prismes biréfringents et de deux lames demi-onde. La porte de Pauli Z est par exemple constituée d'une lame demi-onde. La FIG. 5 illustre un procédé de mise à disposition d’un canal quantique EPR selon l’invention, utilisant le système 1, et illustre plus particulièrement un procédé de téléportation d’informations quantiques vers une mémoire quantique constituée d’un atome neutre, utilisant le système 1. Un premier atome de rubidium Rb1 est excité jusqu'à ce qu’un détecteur de passage de photons DP1 détecte un photon Ph émis et le dirige vers le port de contrôle 50 d’une première porte de contrôle CNOT1 telle que décrite plus haut avant de l’envoyer vers une porte de Hadamard H, puis sa direction de polarisation est mesurée par un détecteur de photons D1. Le récepteur 3 du système 1 envoie un premier photon P1 de longueur d’onde 780 nm vers le port contrôlé 60 de la porte CNOT1 qui le modifie, puis la direction de la polarisation linéaire dudit photon P1 est mesurée par le détecteur de photons D2. Le récepteur 4 du système 1 envoie un second photon P2, intriqué au premier photon P1, vers un modificateur de phase MP, qui selon les mesures des détecteurs D1 et D2 change la polarisation dudit second photon de la façon décrite ci-dessus. Le second photon P2 est ensuite dirigé vers le port de contrôle 50 d'une seconde porte CNOT2 fonctionnant à une longueur d’onde de 780nm telle que décrite plus haut, avant de passer par une porte de Hadamard H et avoir la direction de sa polarisation mesurée par un détecteur de photons D3. Un second atome Rb2 est excité jusqu'à ce qu’un second détecteur de passage DP2 détecte le passage d'un photon Ph’ qui est alors dirigé vers le port contrôlé 60 de la seconde porte CNOT2 avant d'avoir la direction de sa polarisation linéaire mesurée par un détecteur de photons D4. Une ou des impulsion électromagnétiques micro-ondes sont envoyées sur le second atome Rb2 pour lui faire subir une porte quantique unitaire caractérisée de la façon suivante : Si D3 = 0 et D4 = 0, la porte quantique unitaire est l’identité, Si D3 = 0 et D4 =1, la porte quantique unitaire est une porte de Pauli z, Si D3 = 1 et D4 = 0, la porte quantique unitaire est une porte NOT, Si D3 = 1 et D4 = 1, la porte quantique unitaire est une porte NOT suivie d’une porte de Pauli z. Alternativement, les photons intriqués émis par l'émetteur de photons 2 sont d'une longueur d'onde différente de 780 nm et sont convertis en photons de780 nm avant leur arrivée aux récepteurs de photons 3 et 4 par un mélangeur de fréquences, comme par exemple décrit dans l’article « Entanglement between a trapped ion qubit and a 780-nm photon via quantum frequency conversion » publié le 26 Octobre 2022 dans Physics review. Plusieurs systèmes de mise à disposition de canaux quantiques EPR 1 peuvent se succéder afin de former un ensemble pour la téléportation d’informations quantiques, permettant de transporter des Qubits sur des très grandes distances, par exemple sur 1000 km en utilisant des fibres optiques. La FIG. 6 illustre un tel ensemble de mise à disposition de canaux quantiques EPR comportant deux systèmes de mise à disposition de canaux quantiques EPR 1a et 1b. Un premier système de mise à disposition de canaux quantiques EPR met à disposition de récepteurs 3a et 4a deux photons intriqués P1a et P2a. Le photon de P2a est dirigé vers le port de contrôle 50 d'une porte CNOT telle que décrite plus haut fonctionnant par exemple dans une base de polarisation linéaire. Ledit photon P2a ressort de la porte CNOT pour passer à travers une porte de Hadamard H avant d'avoir la direction de sa polarisation mesurée par un détecteur de photons Da. Le port contrôlé 60 de la porte CNOT est alimenté par un troisième photon P1b en provenance du récepteur 3b, lui-même intriqué à un quatrième photon P2b sortant du récepteur 4b et mis à disposition par un second système de mise à disposition de canaux quantiques EPR 1b. Le troisième photon P2b est modifié dans la porte CNOT avant d'avoir la direction de sa polarisation mesurée par un détecteur de photons Db. Les résultats de la mesure sont communiqués à un modificateur de polarisation MPb, soit par une ligne de transmission de données directe TL, soit par l'intermédiaire de la ligne de transmission TL1, du second système 1b et de la ligne de transmission TL2. Le quatrième photon P2b sort du récepteur 4b pour aller vers le modificateur de polarisation MPb. Selon les mesures des directions de polarisations en Da et Db, et donc de l'état 0 ou 1 de chacun des Qubits portés par les photons P2a et P1b, le modificateur de polarisation MPb actionne deux commutateurs Cm1 et Cm2 avant que le photon P2b issu de second récepteur 4b ne les atteigne, faisant passer le photon P2b à travers des combinaisons de dispositifs Dp1, Dp2, Dp3 permettant d'effectuer des opérations sur le photon P2b. Si la mesure P2a est 0 et celle de P1b est 0, le photon P2b ne subit aucune opération. Si la mesure P2a est 0 et celle de P1b est 1, le photon P2b est envoyé à travers une porte de Pauli Z. Si la mesure P2a est 1 et celle de P1b est 0, le photon P2b est envoyé à travers une porte CNOT. Si la mesure P2a est 1 et celle de P1b est 1, le photon P2b est envoyé à travers une porte CNOT puis à travers une porte de Pauli Z. Le système ainsi formé met donc à disposition des utilisateurs du récepteur 3a et en sortie du modificateur de polarisation MPb deux photons P1a et P2b intriqués. Plus de deux systèmes de mise à disposition de canaux quantiques EPR selon l’invention peuvent être liés les uns à la suite des autres pour former une chaine de transmission quantique mettant à disposition des utilisateurs à chacune de ses extrémités des photons intriqués à des photons ayant atteint l’autre bout de ladite chaine. La FIG. 7 représente l’émetteur 2 de photons intriqués envoyant des paires de photons intriqués P1 et P2 aux récepteurs 3 et 4, ces derniers ayant aussi une ligne de transmission directe TL leur permettant d’échanger des informations classiques. Chaque récepteur 3 et 4 contient par exemple neuf atomes de Rubidium 87 Rb agencés pour pouvoir émettre des photons et subir des portes quantiques unitaires. Chacun des atomes Rb d’un récepteur 3 ou 4 est appairé à un atome Rb de l’autre récepteur 4 ou 3. Un commutateur optique, non représenté, présent à chacun des récepteurs 3 et 4 permet de diriger les photons émis par l’un quelconque des atomes Rb du récepteur vers un unique détecteur de passage de photons, non représenté, en amont de l’unique porte CNOT, non représentée, agencée dans chacun des deux récepteurs. Lesdits commutateurs optiques des deux récepteurs 3 et 4 sont actionnés simultanément pour, au sein de chaque récepteur, envoyer les photons émis par l’un des atomes Rb vers le détecteur de passage de photons jusqu’à ce que ledit atome Rb ait été intriqué à l’atome Rb auquel il est appairé dans l’autre récepteur. Une fois que chacune des neuf paires d’atomes Rb a été intriquée, un algorithme de réduction d’erreurs, par exemple l’algorithme de Schor, peut être appliqué, les deux récepteurs 3 et 4 pouvant utiliser le même moyen de transmission d’informations classiques TL que celui utilisé par le système de communication. La FIG. 8 illustre un procédé de génération de photons intriqués. Un émetteur 2 de photons polarisés linéairement verticalement est stimulé pour émettre un premier photon P1. Ce premier photon P1 passe par une porte de Hadamard H, telle qu’une lame demi-onde, avant d’arriver à l’entrée d’une porte CNOT telle que décrite plus haut, en tant que photon de contrôle. Un second photon P2 polarisé linéairement verticalement est émis par l’émetteur 2 de photons, ledit second photon P2 étant dirigé vers le port contrôlé 60 de la porte de CNOT. Les photons P1 et P2 sortant en S0 et S1 sont intriqués et peuvent être utilisés comme photons intriqués dans le système 1. La FIG. 9 illustre un procédé de mesure du résultat de la téléportation d’information quantique. Le procédé permet de mesurer instantanément la probabilité qu’a le Qubit porté par un photon d’être lu dans un état 0 ou 1. Une particule, par exemple un atome de Rubidium 87 Rb ou un ion d’ytterbium, sur lequel par exemple un Qubit a été téléporté, est stimulé afin d’émettre un photon P qui lui est intriqué. Ledit photon P est démultiplié par un amplificateur optique 13 conservant sa polarisation, par exemple un amplificateur à fibre dopée à l'Erbium pour former un flux de photons F. La polarisation du flux de photons F est mesurée par un détecteur de polarisation classique D tel que décrit plus haut. Par exemple, une polarisation horizontale dénote que le Qubit porté par la particule était dans l'état 0 tandis qu’une polarisation verticale dénote que celle-ci était dans l’état 1, et une polarisation intermédiaire dénote que le Qubit était dans un état indéterminé. La FIG. 10 illustre le transfert d’une base de données classiques dont les données classiques sont réparties sur 3 ordinateurs distincts 7, 8 et 9, vers un ordinateur quantique 10. Les ordinateurs 7, 8 et 9 transfèrent respectivement leurs données classiques sur une mémoire quantique respective 71, 81 et 91, puis les mémoires quantiques des ordinateurs quantiques 7, 8 et 9 sont transférées par un procédé de téléportation d’information quantique selon l’invention, vers des vecteurs de Qubits formant une mémoire quantique 11 de l'ordinateur quantique 10. L'ordinateur quantique 10 peut alors interroger la base de données reconstituée dans sa mémoire quantique 11. Le commutateur de photons 32 ou 42 peut être un microrésonateur optique 12, c'est-à-dire une cavité formée d'un milieu optique entouré de surfaces réfléchissantes 13, notamment configurée pour servir de porte CNOT optique, comme illustré à la FIG. 11 . Des atomes devant interagir avec chaque photon sont amenés successivement dans la cavité. Au moins deux trous 14 sont formés dans la cavité pour laisser passer au moins deux rayons 15 lumineux émis par un laser 16 et servant de pinces optiques, la pince optique permettant d’amener et de positionner l’atome au sein de la cavité. L’utilisation de pinces optiques permet notamment à un atome d’être déplacé après avoir interagi avec le premier de deux photons devant opérer une opération CNOT. L’atome peut notamment être déplacé vers une autre cavité et être remplacé par un nouvel atome, cela permettant de recevoir un nouveau photon portant un Qubit utilisé comme Qubit de contrôle d’une autre porte CNOT optique. La cavité comporte notamment un trou 17 permettant le passage du photon porteur du Qubit incident. La cavité comporte également une entrée/sortie 18 des atomes et des photons émis par les atomes dans la cavité, les atomes se déplaçant selon un axe 19. Système de mise à disposition d’un canal quantique EPR comportant : un émetteur de photons intriqués comportant une source configurée pour générer au moins une paire de photons intriqués comportant un premier photon émis sur un premier chemin de propagation, et simultanément un deuxième photon émis sur un deuxième chemin de propagation différent du premier chemin de propagation, un premier récepteur disposé sur le premier chemin de propagation comportant : - au moins une unité de stockage de Qubits agencée pour mémoriser le Qubit porté par le photon reçu par le premier récepteur, - un commutateur de photons agencé pour envoyer le photon reçu par le premier récepteur vers ladite unité de stockage, - un détecteur de passage de photons configuré pour contrôler le commutateur de photons et noter l’heure de réception par le premier récepteur du photon, un deuxième récepteur disposé sur le deuxième chemin de propagation de façon à être atteint par le deuxième photon, ledit deuxième récepteur comportant : - au moins une unité de stockage de Qubits agencée pour mémoriser le Qubit porté par le photon reçu par le deuxième récepteur, - un commutateur de photons agencé pour envoyer le photon reçu par le deuxième récepteur vers ladite unité de stockage, - un détecteur de passage de photons configuré pour contrôler le commutateur de photons et noter l’heure de réception par le deuxième récepteur du photon, au moins un processeur d’information compris dans le premier et/ou le deuxième récepteur, par exemple un micro-processeur électronique, agencé pour commander le commutateur de photons dudit récepteur, un système de communication liant les deux récepteurs entre eux, ledit système de communication étant notamment agencé pour communiquer audit processeur d’information les heures de réception des photons aux premier et deuxième récepteur, afin de déterminer les paires de photons intriqués dont les deux photons ont chacun atteint le récepteur vers lequel il a été envoyé. Système selon la revendication précédente, une unité de stockage du premier et/ou du deuxième récepteurs étant choisie parmi des chemins optiques, notamment des fibres optiques ou des passages dans l’espace aménagés à l’aide de miroirs, ou des vecteurs de Qubits physiques, notamment des ions interagissant indirectement avec les photons incidents. Système selon l’une des revendications 1 et 2, la durée pendant laquelle chaque unité de stockage est capable de conserver un Qubit étant supérieure au décalage temporel entre les arrivées aux deux récepteurs des deux photons intriqués, auquel sont ajoutés le temps pris par le système de communication pour communiquer les informations sur les heures d’arrivées des photons intriqués, le temps nécessaire aux processeurs pour décider de la présence de deux Qubits intriqués dans l’une des unités de stockage des récepteurs, et le temps mis par les processeurs pour en informer des interfaces des récepteurs. Système selon l’une quelconque des revendications précédentes, le commutateur de photons du premier récepteur et/ou du deuxième récepteur étant un microrésonateur optique, c'est-à-dire une cavité formée d'un milieu optique entouré de surfaces réfléchissantes dans laquelle sont amenés successivement des atomes devant interagir avec chaque photon, au moins deux trous étant notamment formés dans la cavité pour laisser passer au moins deux rayons lumineux servant de pinces optiques et permettant d’amener et de positionner l’atome au sein de la cavité. Système selon l’une quelconque des revendications précédentes, le détecteur de passage de photons du premier et/ou du deuxième récepteur comportant un détecteur de Qubits photoniques non destructif, par exemple utilisant la conversion paramétrique du photon entrant qui produit deux photons de fréquences plus petites à partir d’un seul photon, où l’un des photons produits annonce la présence d'un qubit et l'autre fournit les informations sur ledit qubit. Système selon l’une quelconque des revendications 1 à 4, le détecteur de passage de photons du premier et/ou du deuxième récepteur comportant un détecteur de Qubits photoniques non destructif, le détecteur de Qubits photoniques non destructif comportant une cavité QED dans laquelle est piégé un atome de rubidium. Procédé de mise à disposition d’un canal quantique EPR utilisant le système de mise à disposition d’un canal quantique EPR selon l’une quelconque des revendications précédentes, comportant les étapes consistant à : Générer une paire de photons intriqués à partir d’un émetteur, le premier photon de la paire étant émis vers un premier récepteur et le deuxième photon de la paire étant émis simultanément vers un deuxième récepteur, les premier et deuxième photons étant intriqués, La détection éventuelle de l’arrivée d’un photon par un détecteur de passage de photons à chacun des récepteurs, La communication des heures de réception des photons entre les deux détecteurs de passage de photons du premier et du deuxième récepteurs, Si la communication entre les deux détecteurs de passage de photon est plus rapide que le temps mis par le photon reçu par ledit récepteur pour transiter du détecteur de passage de photons vers le commutateur de photons de ce récepteur, le procédé comporte : (d) Le transit du photon du détecteur de passage de photons au commutateur de photons par une unique unité de stockage temporaire du récepteur, Si le détecteur de passage de photons ayant reçu le photon reçoit l’information que l’autre détecteur de passage de photons a reçu le photon intriqué audit photon, le procédé comporte : (d1) L’envoi du photon par le commutateur de photons vers un vecteur de Qubits extérieur au système, Si le détecteur de passage de photons ayant reçu le photon reçoit l’information que l’autre détecteur de passage de photons n’a pas reçu le photon intriqué audit photon, le procédé comporte : (d2) L’envoi du photon par le commutateur de photons vers une voie d’évacuation de photons, Si la communication entre les deux détecteurs de passage de photon est plus lente que le temps mis par le photon reçu par ledit récepteur pour transiter du détecteur de passage de photons vers le commutateur de photons de ce récepteur, le procédé comporte : (e) Le transit du photon du détecteur de passage de photons au commutateur de photons et l’envoi par le commutateur de photons du photon vers une unité de stockage de Qubits, Si le détecteur de passage de photons ayant reçu le photon reçoit l’information que l’autre détecteur de passage de photons a reçu le photon intriqué audit photon, le procédé comporte : (e1) L’envoi du photon par le commutateur de l’unité de stockage de Qubits vers un vecteur de Qubits extérieur au système si l’unité de stockage de Qubits est un dispositif ou, si l’unité de stockage de Qubit n’est pas un dispositif optique, la mise à disposition du Qubit contenu dans l’unité de stockage de Qubits à un utilisateur, ladite mise à disposition étant par exemple annoncée à l’utilisateur par l’électronique du récepteur, Si le détecteur de passage de photons ayant reçu le photon reçoit l’information que l’autre détecteur de passage de photons n’a pas reçu le photon intriqué audit photon, le procédé comporte : (e2) L’envoi du photon par le commutateur de photons de l’unité de stockage de Qubits optique vers une voie d’évacuation de photons, ou si l’unité de stockage de Qubit n’est pas un dispositif optique, la réinitialisation de l’unité de stockage de Qubits pour que celle-ci soit prête à recevoir un nouveau photon. Ensemble pour la téléportation d’informations quantiques comportant au moins deux systèmes de mise à disposition de canaux quantiques EPR tels que décrits dans l’une quelconque des revendications 1 à 6, mis en chaîne l’un après l’autre, l’ensemble comportant au moins une porte CNOT optique entre chacun des systèmes, un premier photon sortant d’un premier système de mise à disposition de canaux quantiques EPR de l’ensemble étant envoyé dans le port de contrôle (50) de ladite porte CNOT, un deuxième photon sortant d’un deuxième système de mise à disposition de canaux quantiques EPR de l’ensemble, suivant le premier système, étant envoyé dans le port contrôlé (60) de ladite porte CNOT. Ensemble selon la revendication précédente, une mesure de Bell étant effectuée sur les premier et deuxième photons en sortie de ladite porte CNOT, le premier photon passant par une porte de Hadamard en sortie de la porte CNOT avant que sa mesure de Bell ne soit effectuée, les résultats de cette mesure étant envoyés à un ensemble de portes quantiques unitaires en sortie du dernier système de mise à disposition de canaux quantiques EPR de la chaine. Ensemble selon la revendication précédente, la porte quantique unitaire étant telle que : Si D 1 = 0 et D 2 =0, la porte quantique unitaire est l’identité, Si D 1 = 0 et D 2 =1, la porte quantique unitaire est une porte de Pauli z, Si D 1 = 1 et D 2 =0, la porte quantique unitaire est une porte NOT, Si D 1 =1 et D 2 =1, la porte quantique unitaire est une porte NOT suivie d’une porte de Pauli z, D 1 étant la mesure de l’état quantique du premier photon sortant de la porte CNOT par le port associé au photon de contrôle et D 2 étant la mesure de l’état quantique du deuxième photon sortant de la porte CNOT par le port associé au photon contrôlé. Ensemble selon l’une des revendications 9 et 10, le photon sortant du récepteur du dernier système de mise à disposition de canaux quantiques EPR de la chaine, ledit récepteur n’étant relié à aucun autre récepteur d’un autre système, étant envoyé dans une porte unitaire, la porte unitaire étant le produit des portes quantiques unitaires obtenues par chacune des mesures de Bell à l’interface de chacun des systèmes de mise à disposition de canaux quantiques EPR mis en chaine. Ensemble selon l’une quelconque des revendications 8 à 11, comportant entre 1 et 10 systèmes de mise à disposition de canaux quantiques EPR mis en chaîne les uns après les autres, ou comportant entre 1 et 30 systèmes de mise à disposition de canaux quantiques EPR mis en chaîne les uns après les autres si lesdits systèmes bénéficient d’un système de correction d’erreurs. Ensemble selon l’une quelconque des revendications 8 à 12, la porte CNOT comportant une cavité dans laquelle est piégée un atome neutre, notamment un atome de Rubidium. Procédé de téléportation d’informations quantiques utilisant l’ensemble pour la téléportation d’informations quantiques tel que défini dans l’une quelconque des revendications 8 à 13, comportant la transmission d’un Qubit d’un premier récepteur à un deuxième récepteur. Procédé de téléportation à grande distance d’un Qubit porté par un atome neutre sur un photon, utilisant le système de mise à disposition d’un canal quantique décrit dans l’une quelconque des revendications 1 à 6, comportant les étapes consistant à : Générer une paire de photons intriqués à partir d’un émetteur, le premier photon de la paire étant émis vers un premier récepteur et le deuxième photon de la paire étant émis, de préférence simultanément, vers un deuxième récepteur, les premier et deuxième photons étant intriqués, les photons étant notamment de longueur d’onde 780 nm, le premier photon codant un Qubit, notamment selon une base de polarisation linéaire, Envoyer le premier photon reçu au premier récepteur dans une porte CNOT comportant une cavité dans laquelle est piégée l’atome neutre, Envoyer des pulsations d’ondes électromagnétiques dans le domaine des micro-ondes sur l'atome neutre, lui faisant ainsi subir une porte de Hadamard, Mesurer l'état d'excitation de l'atome neutre et mesurer la polarisation du premier photon en sortie de la porte CNOT, Communiquer lesdites mesures au deuxième récepteur, Selon les mesures des états de l'atome neutre et de la direction de la polarisation du premier photon, c’est-à-dire de l'état 0 ou 1 du Qubit porté par chacun, modifier la polarisation du deuxième photon. Procédé de téléportation à grande distance d’un Qubit porté par un premier atome neutre sur un deuxième atome neutre, utilisant le système de mise à disposition d’un canal quantique décrit dans l’une quelconque des revendications 1 à 6, comportant les étapes consistant à : Générer une paire de photons intriqués à partir d’un émetteur, le premier photon de la paire étant émis vers un premier récepteur et le deuxième photon de la paire étant émis, de préférence simultanément, vers un deuxième récepteur, les premier et deuxième photons étant intriqués, les photons étant notamment de longueur d’onde 780 nm, le premier photon codant un Qubit, notamment selon une base de polarisation linéaire, Exciter le premier atome neutre, situé au premier récepteur, jusqu'à ce qu’il émette un photon et diriger le photon émis vers le port de contrôle d’une première porte de contrôle CNOT avant de l’envoyer vers une première porte de Hadamard, Envoyer le premier photon de la paire de photons intriqués vers le port contrôlé de la première porte CNOT, Mesurer la direction de la polarisation du photon émis par le premier atome neutre en sortie de la porte de Hadamard et la direction de la polarisation du premier photon en sortie de la porte CNOT, Communiquer lesdites mesures au deuxième récepteur, Selon les mesures des états de l'atome neutre et de la direction de la polarisation du premier photon, c’est-à-dire de l'état 0 ou 1 du Qubit porté par chacun, modifier la polarisation du deuxième photon de la paire de photons intriqués au deuxième, Envoyer le deuxième photon modifié vers le port de contrôle d'une deuxième porte CNOT avant de l’envoyer vers une deuxième porte de Hadamard, Exciter le deuxième atome neutre, situé au deuxième récepteur, jusqu'à ce qu’il émette un photon et diriger le photon émis vers le port contrôlé de la deuxième porte CNOT, Mesurer la direction de la polarisation du photon émis par le deuxième atome neutre en sortie de la deuxième porte CNOT et la direction de la polarisation du deuxième photon en sortie de la deuxième porte de Hadamard, Envoyer au moins une impulsion électromagnétique micro-onde sur le deuxième atome neutre pour lui faire subir une porte quantique unitaire, notamment caractérisée de la façon suivante : Si la mesure de la direction de la polarisation du photon émis par le deuxième atome neutre est 0 et celle de la polarisation du deuxième photon est 0, le deuxième atome neutre ne subit par exemple aucune opération, Si la mesure de la direction de la polarisation du photon émis par le deuxième atome neutre est 1 et celle de la polarisation du deuxième photon est 0, le deuxième atome neutre peut subir une porte de Pauli Z, Si la mesure de la direction de la polarisation du photon émis par le deuxième atome neutre est 0 et celle de la polarisation du deuxième photon est 1, le deuxième atome neutre peut subir une porte NOT, Si la mesure de la direction de la polarisation du photon émis par le deuxième atome neutre est 1 et celle de la polarisation du deuxième photon est 1, le deuxième atome neutre peut subir une porte NOT suivie d’une porte de Pauli Z. Procédé de téléportation de Qubits portés par des vecteurs de Qubits matériels, en parallèle, permettant la mise en œuvre d’un algorithme pour la correction d’erreurs lors d’une transmission de Qubits, le procédé utilisant le système de mise à disposition de canaux quantiques EPR décrit dans l’une quelconque des revendications précédentes, le procédé comportant : l’émission de paires de photons intriqués, le premier photon de chaque paire étant émis vers un premier récepteur et le deuxième photon de chaque paire étant émis, de préférence simultanément, vers un deuxième récepteur, chaque récepteur contenant au moins un atome neutre, par exemple neuf atomes neutres, le ou les atomes neutres étant agencés pour pouvoir émettre des photons et subir des portes quantiques unitaires, chacun des atomes neutres d’un récepteur étant appairé à un atome neutre de l’autre récepteur. simultanément, à chaque récepteur, l’envoie de photons émis par l’un des atomes neutres dudit récepteur vers un unique détecteur de passage de photons dudit récepteur, l’unique détecteur de passage de photon étant situé en amont d’une unique porte CNOT dudit récepteur, jusqu’à ce que ledit atome neutre dudit récepteur ait été intriqué à l’atome neutre auquel il est appairé dans l’autre récepteur, une fois chaque paire d’atomes neutres intriquée, l’application d’un algorithme de réduction d’erreurs, par exemple l’algorithme de Schor.