FR 3130784 A1 20230623 FR 2114009 A 20211220 Procédé de détermination d’un point de fonctionnement de conversion spin/charge, procédé de détermination d’un point de fonctionnement associé au chargement d’un état singulet et système associé Un aspect de l’invention concerne un procédé de détermination d’un point de fonctionnement de conversion spin/charge optimal dans un système comprenant d’un couple de boites quantiques comprenant une première boite quantique et une deuxième boite quantique, le couple de boites quantiques contenant deux particules chargées et adoptant un premier état de charge (2,0) dans lequel les deux particules chargées sont dans la première boite quantique, un deuxième état de charge (1,1) dans lequel chaque boite quantique contient une particule chargée, ou un troisième état de charge (0,2) dans lequel les deux particules chargées sont dans la deuxième boite quantique, l’état de charge étant fonction de la tension appliquée à au moins deux grilles, la valeur de ces tensions venant définir un point de fonctionnement du couple de boites quantiques ; les particules chargées adoptant un premier état de spin, dit état de spin singulet S, ou un deuxième état de spin, dit état de spin triplet parmi l’état de spin triplet T0 ou l’état de spin triplet T+/T-. Procédé de détermination d’un point de fonctionnement de conversion spin/charge, procédé de détermination d’un point de fonctionnement associé au chargement d’un état singulet et système associé DOMAINE TECHNIQUE DE L’INVENTION Le domaine technique de l’invention est l’informatique quantique. La présente invention concerne un procédé de détermination d’un point de fonctionnement optimal de conversation spin/charge et un point de fonctionnement associé au chargement de deux particules chargées dans un état singulet. ARRIERE-PLAN TECHNOLOGIQUE DE L’INVENTION Lorsque l’on souhaite réaliser des opérations quantiques à l’aide d’un dispositif quantique comprenant une matrice de qubits comprenant une pluralité de boites quantiques, il est connu de mettre en œuvre une procédure de calibration de sorte à identifier les différents régimes de fonctionnement du dispositif quantique et à déterminer les points de fonctionnements les plus adaptées en fonction des opérations envisagées, mais également les points de fonctionnement permettant d’obtenir les mesures les plus exploitable (faible bruit, fort contraste, etc.) Une telle procédure est cependant très fastidieuse et nécessite beaucoup de temps. De plus, il est nécessaire de bien connaitre la physique sous-jacente au dispositif quantique utilisé afin de pouvoir effectuer une telle procédure. Afin de pallier une partie au moins de ces inconvénients, un premier document (Botzem, T. et al ; « Tuning Methods for Semiconductor Spin Qubits » ; Phys. Rev. Applied, American Physical Society, 2018 , 10, 054026) propose une méthode d’automatisation partielle de cette procédure. Plus particulièrement, la méthode proposée dans ce document permet de déterminer les points de fonctionnement relatifs au chargement de deux particules chargées dans un couple de boites quantiques. Il permet également de déterminer les points de fonctionnement associés à une propriété caractéristique de l’état de spin de deux particules chargées : le croisement ST+. Un deuxième document (EP3214038) propose également une automatisation partielle de cette procédure. Plus particulièrement, comme le document précédent, la méthode proposée permet de déterminer les points de fonctionnement relatifs au chargement de deux particules chargées dans un couple de boites quantiques. Cependant, les méthodes proposées dans ces deux documents ne permettent pas d’effectuer une telle calibration sans une connaissance préalable de certains paramètres de fonctionnement du système. Autrement dit, ces méthodes ne peuvent pas être mises en œuvre sur un système inconnu a priori. C’est en particulier vrai pour les paramètres de fonctionnement relatifs à l’initialisation des états de spin des particules chargées, mais également la lecture de ces états de spin. Cette limitation concerne également les points de fonctionnement optimaux associés aux différentes portes quantiques pour lesquels les méthodes de l’état de la technique nécessitent une procédure de lecture afin de mettre en œuvre une boucle de contre-réaction. En particulier, cette calibration est rendue difficile par le risque de voir le système changer d’état de charge lors de la phase de calibration. Notamment, cette instabilité de l’état de charge ne permet pas d’optimiser les paramètres de mesures, par exemple la détermination du point de fonctionnement le plus adapté pour une étape dite de conversion spin/charge (qui permet de convertir un état de spin en un état de charge et donc de mesurer l’état de spin par une mesure de l’état de charge) ou bien encore la détermination d’un point de fonctionnement optimal pour le chargement dans le système de deux particules chargées dans l’état singulet. Aussi, il existe un besoin pour une méthode permettant, en limitant les risques de changement de l’état de charge du système lors de la calibration, de déterminer le point de fonctionnement le plus adapté à la conversion spin/charge ou bien encore au chargement de deux particules chargées dans un état singulet dans le système. L’invention offre une solution aux problèmes évoqués précédemment, en permettant, à l’aide d’un ou plusieurs points de fonctionnement pour lesquels la stabilité de l’état de charge est garanti pour une durée de référence donnée, de déterminer un point de fonctionnement optimal pour la conversion spin/charge ou bien encore pour le chargement de deux particules chargées dans un état singulet. Pour cela, un premier aspect de l’invention concerne un procédé de détermination d’un point de fonctionnement isolé associé à un régime isolé d’un système comprenant un premier sous-système et un deuxième sous-système, ledit point de fonctionnement isolé pour lequel un passage d’une particule chargée (PC) du premier sous-système vers le deuxième sous-système et vice-versa est interdit pour une durée de référence, le premier sous-système et/ou le deuxième sous-système contenant zéro, une ou plusieurs particules chargées, un couplage tunnel existant entre le premier sous-système et le deuxième sous-système, ledit couplage tunnel permettant l’échange d’une ou plusieurs particules chargées entre le premier sous-système et le deuxième sous-système et étant modulé par une tension de grille appliquée à une ou plusieurs grilles configurées pour former une barrière de potentiel entre le premier sous-système) et le deuxième sous-système, un point de fonctionnement du système étant déterminé par la valeur prise par chaque tension de grille, ce couplage tunnel étant par ailleurs quantifié par un taux tunnel noté , le procédé comprenant : une première étape de détermination d’un diagramme de stabilité du système de sorte à déterminer une pluralité d’états de charge pris par le premier sous-système en fonction du point de fonctionnement du système ; à partir de ce diagramme de stabilité, une deuxième étape d’évaluation des points de fonctionnements correspondant à un régime isolé du premier sous-système par rapport au deuxième sous-système dans lequel un passage d’une particule chargée du premier sous-système au deuxième sous-système et vice-versa est interdit même lorsqu’un tel passage est énergétiquement autorisé, les points de fonctionnement n’étant pas dans le régime isolé étant considérés dans un régime non isolé. De plus, le procédé comprend, pour un premier point de fonctionnement de chargement évalué comme étant dans le régime non isolé lors de l’étape d’évaluation et correspondant à un premier état de charge du premier sous-système : à partir du premier point de fonctionnement de chargement, une étape de modification du point de fonctionnement de sorte à obtenir un deuxième point de fonctionnement dans un régime évalué comme étant le régime isolé lors de l’étape d’évaluation et correspondant au premier état de charge ; à partir du deuxième point de fonctionnement, une étape de modification du point de fonctionnement de sorte à obtenir un troisième point de fonctionnement, ledit troisième point de fonctionnement étant dans un régime évalué comme étant le régime isolé lors de l’étape d’évaluation et correspondant à un deuxième état de charge différent du premier état de charge ; au troisième point de fonctionnement, une étape d’attente durant une durée d’attente prédéterminée ; au troisième point de fonctionnement, une étape de détermination de l’état de charge du premier système. En outre, le point de fonctionnement du système est réinitialisé au premier point de fonctionnement de chargement à l’issue de l’étape de détermination de l’état de charge du premier système, les quatre étapes précédentes étant répétées pour une pluralité de durées d’attente et une pluralité de fois pour chacun de ces temps d’attente de sorte à déterminer une probabilité de mesurer le premier état de charge en fonction du temps d’attente, déterminer, à partir de cette probabilité, le taux tunnel associé au troisième point de fonctionnement et, lorsque la valeur du taux tunnel est inférieure à une valeur prédéterminée dépendante de la durée de référence, sélectionner le troisième point de fonctionnement comme point de fonctionnement dans le régime isolé. Grâce au procédé selon l’invention, il est possible de déterminer un ou plusieurs points de fonctionnement correspondant à un régime pour lequel, durant le temps caractéristique, aucun échange de particule chargée ne peut se faire entre le premier sous-système et le deuxième sous-système. Ce régime est notamment avantageux lorsque l’on souhaite déterminer l’état de charge de l’un au moins des sous-systèmes car il offre la garanti que, pendant ce temps caractéristique, l’état de charge en question ne va pas changer. Outre les caractéristiques qui viennent d’être évoquées dans le paragraphe précédent, le procédé selon le premier aspect de l’invention peut présenter une ou plusieurs caractéristiques complémentaires parmi les suivantes, considérées individuellement ou selon toutes les combinaisons techniquement possibles. Dans un mode de réalisation, la valeur prédéterminée est égale à où est la durée de référence et un coefficient de tolérance. Dans un mode de réalisation, le système comprend un couple de boites quantiques comportant une première boite quantique et une deuxième boite quantique, la première boite quantique correspondant au premier système et un réservoir de particules chargées correspondant au deuxième sous-système, le régime isolé étant alors dit régime partiellement isolé. Dans un mode de réalisation, le système comprend un couple de boites quantiques correspondant au premier système et un réservoir de particules chargées correspondant au deuxième sous-système, le régime isolé étant alors dit régime partiellement isolé. Dans un mode de réalisation, le système comprend un couple de boites quantiques comprenant une première boite quantique et une deuxième boite quantique ainsi qu’un nombre fixe de particules chargées, la première boite quantique correspondant au premier sous-système et la deuxième boite quantique correspondant au deuxième sous-système, le régime isolé étant alors dit régime totalement isolé. Dans un mode de réalisation de cette deuxième variante, un couplage tunnel existe entre le couple de boites quantiques et un réservoir de particule chargées, le procédé comprenant, avant la première étape de détermination d’un diagramme de stabilité, une étape de mise en œuvre du procédé selon la première variante de sorte à déterminer un point de fonctionnement relatif au régime partiellement isolé du couple de boites quantiques, les étapes suivantes du procédé étant mises en œuvre alors que le couple de boites quantiques est dans le régime partiellement isolé. Un deuxième aspect de l’invention concerne un procédé de détermination d’au moins un point de fonctionnement associé au chargement de deux particule chargées dans un état singulet dans un couple de deux boites quantiques d’un système, le système comprenant également un réservoir de particules chargées et un moyen de mesure de l’état de charge dont le signal est fonction de l’état de charge du couple de boites quantiques, le couple de boites quantiques étant séparé du réservoir de particules chargées par une barrière de potentiel, le couple de boites quantiques étant susceptible d’adopter une pluralité d’états de charge, ladite barrière de potentiel et l’état de charge du couple de boites quantiques étant modulés à l’aide d’une pluralité de tension de grilles, la valeur desdites tension définissant un point de fonctionnement du système et une séquence de modifications desdites tensions définissant un trajet dudit point de fonctionnement, deux particules chargées dans le couple de boites quantiques pouvant prendre un état de spin singulet ou un état de spin triplet, le procédé comprenant, à partir d’un point de fonctionnement de lecture associé à un régime partiellement isolé dans lequel, pour une durée de référence, aucun échange de particules chargées n’est possible entre le couple de boites quantiques et le réservoir de particules chargées, et pour une pluralité de points de fonctionnement, dit points de fonctionnement de chargement et associé à un état de charge de deux particules chargées : une étape de modification du point de fonctionnement du couple de boites quantiques de sorte à adopter le point de fonctionnement de chargement considérée, la modification se faisant selon un premier trajet, dit trajet de chargement ; une étape d’attente au point de fonctionnement de chargement pendant une durée prédéterminée ; une étape de modification du point de fonctionnement du couple de boite quantique de sorte à adopter le point de fonctionnement de lecture, la modification se faisant selon un deuxième trajet inverse au trajet de chargement, dit trajet de lecture ; une étape de détermination de l’état de charge, cette étape se faisant au point de fonctionnement de lecture ; le point de fonctionnement de chargement étant associé au chargement d’un état singlet si l’état de charge déterminé est égal à zéro, la durée de référence étant supérieure ou égale à la durée nécessaire à la modification du point de fonctionnement, la mesure du signal du moyen de mesure et l’attente au point de fonctionnement de chargement. Outre les caractéristiques qui viennent d’être évoquées dans le paragraphe précédent, le procédé selon le deuxième aspect de l’invention peut présenter une ou plusieurs caractéristiques complémentaires parmi les suivantes, considérées individuellement ou selon toutes les combinaisons techniquement possibles. Dans un mode de réalisation, le procédé comprend au préalable une étape de détermination d’un point de fonctionnement dans un régime partiellement isolé à l’aide d’un procédé selon un premier aspect de l’invention. Dans un mode de réalisation, la modification selon le trajet de chargement (T1) comprend : à partir du point de fonctionnement de lecture, une sous-étape de modification du point de fonctionnement de sorte à obtenir un deuxième point de fonctionnement non associé à un régime partiellement isolé et associé au même état de charge que le point de fonctionnement de lecture ; à partir du deuxième point de fonctionnement, une sous-étape de modification du point de fonctionnement de sorte à obtenir le point de fonctionnement de chargement considéré, ce dernier n’étant pas associé à un régime partiellement isolé et étant associé à un état de charge de deux particules chargées. Un troisième aspect de l’invention concerne un procédé de détermination d’un jeu de paramètres d’un moyen de mesure de l’état de charge d’un système comprenant un premier sous-système et un deuxième sous-système, le premier sous-système et le deuxième sous-système pouvant contenir une ou plusieurs particules chargées, le couplage entre le premier sous-système et le deuxième sous-système caractérisant la possibilité d’échanger une ou plusieurs particules chargées entre le premier sous-système et le deuxième sous-système, ce couplage pouvant être modulé au moyen d’une pluralité de tensions de grille, la valeur desdites tension définissant un point de fonctionnement du système, le moyen de mesure étant configuré pour mesurer un signal fonction de l’état de charge du premier sous-système, le signal mesuré par le moyen de mesure de l’état de charge dépendant d’une pluralité de paramètres de mesure. Le procédé selon un troisième aspect de l’invention comprend, à partir d’un point de fonctionnement de lecture associé à un régime isolé pour lequel aucun échange de particules chargées n’est possible entre le premier sous-système et le deuxième sous-système, et pour une pluralité de jeux de paramètres de mesure : une étape de chargement du premier sous-système dans un premier état de charge ; une étape de mesure du signal du moyen de mesure de l’état de charge associé à ce premier état de charge ; une étape de chargement du premier sous-système dans un deuxième état de charge différent du premier état de charge ; une étape de mesure du signal du moyen de mesure de l’état de charge associé à ce deuxième état de charge ; une étape de soustraction du signal du moyen de mesure associé au premier état de charge par le signal du moyen de mesure associé au deuxième état de charge de sorte à obtenir la différence entre les deux signaux pour le jeu de paramètre considéré. Le procédé comprend ensuite une étape de sélection du jeu de paramètres permettant d’obtenir la différence la plus élevée. Outre les caractéristiques qui viennent d’être évoquées dans le paragraphe précédent, le procédé selon un troisième aspect de l’invention peut présenter une ou plusieurs caractéristiques complémentaires parmi les suivantes, considérées individuellement ou selon toutes les combinaisons techniquement possibles. Dans un mode de réalisation, le procédé comprend, au préalable, une étape de détermination du point de fonctionnement de lecture à l’aide d’un procédé selon un premier aspect de l’invention, la durée de référence étant supérieure ou égale à la durée nécessaire à la détermination de l’état de charge. Dans un mode de réalisation, le système comprend un couple de boites quantiques correspondant au premier système et un réservoir de particules chargées correspondant au deuxième sous-système, le régime isolé étant alors dit régime partiellement isolé. Dans un mode de réalisation, le système comprend un couple de boites quantiques comprenant une première boite quantique et une deuxième boite quantique ainsi qu’un nombre fixe de particules chargées, la première boite quantique correspondant au premier sous-système et la deuxième boite quantique correspondant au deuxième sous-système, le régime isolé étant alors dit régime totalement isolé. Un quatrième aspect de l’invention concerne un procédé de détermination d’un point de fonctionnement de conversion spin/charge optimal dans un système comprenant d’un couple de boites quantiques comprenant une première boite quantique et une deuxième boite quantique, le couple de boites quantiques contenant deux particules chargées et adoptant un premier état de charge dans lequel les deux particules chargées sont dans la première boite quantique, un deuxième état de charge dans lequel chaque boite quantique contient une particule chargée, ou un troisième état de charge dans lequel les deux particules chargées sont dans la deuxième boite quantique, l’état de charge étant fonction de la tension appliquée à au moins deux grille, la valeur de ces tensions venant définir un point de fonctionnement du couple de boites quantiques ; les particules chargées adoptant un premier état de spin, dit état de spin singulet S, et un deuxième état de spin, dit état de spin triplet parmi l’état de spin triplet T0, l’état de spin triplet T+/T-. Le procédé selon un quatrième aspect de l’invention comprend, pour une pluralité de point de fonctionnement de conversion : une étape d’initialisation du système dans l’état de spin singulet à l’aide d’un point de fonctionnement associé au chargement d’un état singulet dans le couple de boites quantiques, le point de fonctionnement à l’issue de l’étape d’initialisation étant associé à un premier état de charge ; une étape de conversion spin/charge de l’état de charge du système à l’aide d’un point de fonctionnement de conversion ; une étape de mesure du signal mesuré par le moyen de détection de l’état de charge pour l’état de charge ainsi converti ; une étape d’initialisation du système dans un état de spin pouvant prendre soit l’état singulet soit l’état triplet T0 ou T+/T- selon une probabilité fixée, dit état de spin mixte, à l’aide du point de fonctionnement associé au chargement d’un état singulet dans le couple de boites quantiques ; une étape de conversion spin/charge de l’état de charge du système à l’aide du point de fonctionnement de conversion de sorte à obtenir un état de charge mixte ; une étape de mesure du signal mesuré par le moyen de détection de l’état de charge pour l’état de charge mixte ainsi convertie ; une étape de détermination de la différence entre le signal mesuré pour l’état de charge associé à l’état de spin singulet et le signal mesuré pour l’état de charge associé à l’état de spin mixte ; les deux étapes de mesure étant effectuées à un point de fonctionnement associé à un régime totalement isolé dans lequel, pour une durée de référence, aucun échange de particules chargées n’est possible entre la première boite quantique et la deuxième boite quantique, la durée de référence étant supérieure ou égale au temps nécessaire à la mise en œuvre de l’étape de mesure. De plus, dans le procédé selon un quatrième aspect de l’invention, les étapes précédentes sont répétées une pluralité de fois pour chaque pluralité de point de fonctionnement de sorte à établir une différence entre le signal associé à l’état singulet et le signal associé à l’état mixte, le point de fonctionnement de conversion permettant d’obtenir la différence la plus élevée étant considéré comme le point de fonctionnement de conversion spin/charge optimal. On entend par « état de spin triplet T+/T - », « état de spin triplet T+ » lorsque le facteur g est positif et « état de spin triplet T- » lorsque le facteur g est négatif. On entend par « un état de spin pouvant prendre soit l’état singulet soit l’état triplet T0 ou T+/T- selon une probabilité fixée » que, lorsque le procédé est mis en œuvre en considérant l’état triplet T0, l'état de spin peut prendre soit l’état singulet soit l’état triplet T0 selon une probabilité fixée et que lorsque le procédé est mis en œuvre en considérant l’état triplet T+/T-, l'état de spin peut prendre soit l’état singulet soit l’état triplet T+/T- selon une probabilité fixée. Outre les caractéristiques qui viennent d’être évoquées dans le paragraphe précédent, le procédé selon un quatrième aspect de l’invention peut présenter une ou plusieurs caractéristiques complémentaires parmi les suivantes, considérées individuellement ou selon toutes les combinaisons techniquement possibles. Dans un mode de réalisation, le procédé comprend, au préalable, une étape de détermination d’un point de fonctionnement associé au régime totalement isolé à l’aide d’un procédé selon un premier aspect de l’invention. Dans un mode de réalisation, le système comprend également un réservoir de particules chargées, un couplage tunnel existant entre le réservoir de particules chargées et le couple de boites quantiques et le procédé comprend en plus une étape de détermination d’un point de fonctionnement associé au régime partiellement isolé à l’aide d’un procédé selon un premier aspect de l’invention, la durée de référence associé au régime partiellement isolé étant supérieure ou égale à la durée nécessaire à la mise en œuvre des étapes d’initialisation, de conversion spin/charge et de mesure du signal. Dans un mode de réalisation, le procédé comprend, au préalable, une étape de détermination d’un point de fonctionnement associé au chargement d’un état singulet dans un couple de boites quantiques à l’aide d’un procédé selon un deuxième aspect de l’invention. Dans un mode de réalisation, le procédé comprend, au préalable, une étape de détermination d’un jeu de paramètres optimal d’un moyen de mesure à l’aide d’un procédé selon un troisième aspect de l’invention, le jeu de paramètres ainsi déterminé étant utilisé lors des deux étapes de mesure. Un cinquième aspect de l’invention concerne un procédé de détermination d’un point de fonctionnement associé au chargement optimal d’un état singulet dans un couple de boites quantiques d’un système, le système comprenant également un réservoir de particules chargées et un moyen de mesure de l’état de charge dont le signal est fonction de l’état de charge du couple de boites quantiques, le couple de boites quantiques étant séparé du réservoir de particules chargées par une barrière de potentiel, ladite barrière de potentiel et l’état de charge du couple de boites quantiques étant modulée à l’aide d’une pluralité de tension de grilles, la valeur desdites tension définissant un point de fonctionnement du système, deux particules chargées dans le couple de boites quantiques adoptant un état de spin singulet ou un état de spin triplet, le procédé comprenant, à partir d’un point de fonctionnement de lecture associé à un régime partiellement isolé dans lequel, pour une première durée de référence, aucun échange de particules chargées n’est possible entre le couple de boites quantiques et le réservoir de particules chargées, et pour une pluralité de points de fonctionnement, dit points de fonctionnement de chargement et associé à un état de charge de deux particules chargées, le procédé comprenant : Une étape de détermination d’une pluralité de points de fonctionnement associé au chargement d’un état singulet S dans le couple de boite quantique, de préférence à l’aide d’un procédé selon un deuxième aspect de l’invention ; Une étape de détermination d’un point de fonctionnement de conversion spin/charge, de préférence à l’aide d’un procédé selon un quatrième aspect de l’invention ; le procédé comprenant en outre, pour chaque point de fonctionnement de chargement de la pluralité de points de fonctionnement de chargement : une étape de chargement adiabatique du couple de boite quantique à l’aide du point de fonctionnement considéré ; une étape de conversion spin/charge de l’état de spin des particules chargées dans le couple de boite quantique à l’aide du point de fonctionnement de conversion spin/charge ; une étape de détermination de l’état de charge du couple de boite quantique de sorte à déterminer l’état de spin des particules chargées, la détermination de l’état de charge se faisant dans un régime totalement isolé dans lequel, pour une deuxième durée de référence, aucun échange de particules chargées n’est possible entre les boites quantiques du couple de boites quantiques ; ces trois étapes précédentes étant répétées une pluralité de fois pour chaque point de fonctionnement de chargement de sorte à déterminer, pour chaque point de fonctionnement une statistique de l’état de spin mesuré, la première durée de référence étant supérieure ou égale au temps nécessaire à la mise en œuvre de l’étape de conversion spin/charge et de l’étape de détermination de l’état de charge, la deuxième durée de référence étant supérieure ou égale au temps nécessaire à la détermination de l’état de charge du couple de boites quantiques, les points de fonctionnement permettant d’obtenir une probabilité de charger un état singlet supérieure à une probabilité seuil étant considérés comme point de fonctionnement de chargement optimal d’un état singulet. Outre les caractéristiques qui viennent d’être évoquées dans le paragraphe précédent, le procédé selon un cinquième aspect de l’invention peut présenter une ou plusieurs caractéristiques complémentaires parmi les suivantes, considérées individuellement ou selon toutes les combinaisons techniquement possibles. Dans un mode de réalisation, le procédé comprend, au préalable, une étape de détermination d’un point de fonctionnement associé au régime totalement isolé à l’aide d’un procédé selon un premier aspect de l’invention. Dans un mode de réalisation, le procédé comprend, au préalable, une étape de détermination d’un jeu de paramètres optimal d’un moyen de mesure à l’aide d’un procédé selon un troisième aspect de l’invention, le jeu de paramètres ainsi déterminé étant utilisé lors des deux étapes de mesure. Dans un mode de réalisation, le procédé comprend, au préalable, une étape de détermination d’un point de fonctionnement de conversion spin/charge optimal à l’aide d’un procédé selon un quatrième aspect de l’invention, le point de fonctionnement de conversion spin/charge ainsi déterminé étant utilisé lors de l’étape de conversion spin/charge. Un sixième aspect de l’invention concerne un procédé de détermination de d’une période d’oscillation entre un premier état de spin et un deuxième état de spin de deux particules chargées dans un couple de boites quantiques d’un système, le système comprenant également un réservoir de particules chargées, le couple de boites quantiques étant séparé du réservoir de particules chargées par une barrière de potentiel, ladite barrière de potentiel et l’état de charge du couple de boites quantiques pouvant être modulée à l’aide d’une pluralité de tensions de grilles, la valeur desdites tensions définissant un point de fonctionnement du système, les particules chargées pouvant prendre une pluralité d’état de spin, la pluralité d’états de spin pouvant être décrite dans une première base ou dans une deuxième base différente de la première base, le procédé comprenant : une étape d’initialisation du système dans un premier point de fonctionnement pour lequel la première base est une base propre des états de spin des deux particules chargées ; à partir du premier point de fonctionnement, une étape de modification du point de fonctionnement de sorte à atteindre un deuxième point de fonctionnement pour lequel la deuxième base est une base propre des états de spin, cette transition entrainant une rotation entre le premier état de spin et le deuxième état de spin ; une étape d’attente pendant une durée prédéterminé au deuxième point de fonctionnement durant laquelle la rotation entre le premier état de spin et le deuxième état de spin se poursuit de manière cohérente ; une étape de conversion spin/charge de l’état de spin des deux particules chargées, la conversion se faisant à l’aide d’un point de fonctionnement de blocage de spin et permettant d’associer au premier état de spin un premier état de charge et au deuxième état de spin un deuxième état de charge différent du premier état de charge ; une étape de détermination de l’état de charge du couple de boite quantique, la détermination se faisant en un point de fonctionnement de lecture associé à un régime totalement isolé dans lequel, pour une durée de référence, aucun échange de particule chargée n’est possible entre la première boite quantique et la deuxième boite quantique du couple de boite quantique; les cinq étapes précédentes étant répétées pour une pluralité de temps d’attente et une pluralité de fois pour chaque temps d’attente de sorte à déterminer l’évolution temporelle du premier état de spin ou du deuxième état de spin, un champ magnétique statique étant présent lors durant la totalité du procédé, la durée de référence étant supérieure ou égale à la durée nécessaire à la mise en œuvre de l’étape d’attente, l’étape de conversion et l’étape de détermination de l’état de charge. Outre les caractéristiques qui viennent d’être évoquées dans le paragraphe précédent, le procédé selon un sixième aspect de l’invention peut présenter une ou plusieurs caractéristiques complémentaires parmi les suivantes, considérées individuellement ou selon toutes les combinaisons techniquement possibles. Dans un mode de réalisation, le procédé comprend, au préalable, une étape de détermination d’un point de fonctionnement de lecture dans un régime totalement isolé, ledit point de fonctionnement étant déterminé à l’aide d’un procédé selon un premier aspect de l’invention. Dans un mode de réalisation, le procédé comprend, au préalable, une étape de détermination d’un jeu de paramètres optimal d’un moyen de mesure à l’aide d’un procédé selon un deuxième aspect de l’invention, le jeu de paramètres ainsi déterminé étant utilisé lors de l’étape de détermination de l’état de charge. Dans un mode de réalisation, le procédé comprend, au préalable, une étape de détermination d’un point de fonctionnement de blocage de spin à l’aide d’un procédé selon un troisième aspect de l’invention. Dans un mode de réalisation, le premier état de spin est l’état de spin singulet S et le deuxième état de spin est l’état de spin triplet T0. Dans un mode de réalisation, le premier état de spin est l’état de spin singulet S et le deuxième état de spin est l’état de spin triplet T+ ou T-. Un septième aspect de l’invention concerne un procédé caractérisation de l’interaction d’échange entre deux particules chargées pour la mise en œuvre d’une porte quantique cible à l’aide d’un couple de boites quantiques d’un système, le système comprenant également un réservoir de particules chargées, le couple de boite quantique étant séparé du réservoir de particules chargées par une barrière de potentiel, ladite barrière de potentiel et l’état de charge du couple de boites quantique pouvant être modulée à l’aide d’une pluralité de tension de grilles, la valeur desdites tension définissant un point de fonctionnement du système, le procédé comprenant à partir d’un premier point de fonctionnement associé à un régime totalement isolé et à un état de charge (1,1), pour une pluralité de points de fonctionnement à caractériser : une étape de modification non adiabatique du point de fonctionnement de sorte à obtenir le point de fonctionnement à caractériser ; une étape d’attente au point de fonctionnement à caractériser durant une durée prédéterminée fonction de la porte quantique cible ; une étape de modification non adiabatique du point de fonctionnement de sorte à revenir au premier point de fonctionnement ; une étape de conversion spin/charge à l’aide d’un point de fonctionnement de conversion ; une étape de détermination de l’état de charge à l’aide d’un point de fonctionnement de lecture dans le régime totalement isolé ; les étapes précédentes étant répétées une pluralité de fois pour chaque point de fonctionnement à caractériser, le procédé comprenant en outre, pour chaque point de fonctionnement à caractériser, une étape de détermination de la probabilité de mesurer un état singulet et ainsi déterminer pour chaque point de fonctionnement, l’interaction d’échange associé à la porte quantique considérée. Outre les caractéristiques qui viennent d’être évoquées dans le paragraphe précédent, le procédé selon un septième aspect de l’invention peut présenter une ou plusieurs caractéristiques complémentaires parmi les suivantes, considérées individuellement ou selon toutes les combinaisons techniquement possibles. Dans un mode de réalisation, le procédé comprend en outre : une étape de sélection des points de fonctionnement pour lesquels l’interaction d’échange est compatible avec la porte quantique cible ; pour chaque point de fonctionnement sélectionné, une étape comprenant une pluralité de mise en œuvre de la porte quantique cible de sorte à déterminer la fidélité mesurée pour le point de fonctionnement considéré ; une étape de sélection du point de fonctionnement pour lequel l’interaction d’échange permet d’obtenir la fidélité la plus élevée, dit point de fonctionnement optimal. Dans un mode de réalisation, le procédé selon la revendication précédente comprend, au préalable, une étape de détermination d’un point de fonctionnement associé au régime totalement isolé à l’aide d’un procédé selon un premier aspect de l’invention. Dans un mode de réalisation, le procédé comprend, au préalable, une étape de détermination d’un jeu de paramètres optimal d’un moyen de mesure à l’aide d’un procédé selon un troisième aspect de l’invention, le jeu de paramètres ainsi déterminé étant utilisé lors des deux étapes de mesure. Un huitième objet de l’invention concerne un procédé de détermination du facteur de conversion entre une tension appliquée aux grilles d’un système et le couplage tunnel entre les deux boites quantiques du couple de boites quantiques, le système comprenant un couple de boites quantiques comportant une première boite quantique et une deuxième boite quantique, le couplage tunnel entre les deux boites quantiques (QD1,QD2) du couple (CP) de boites quantiques (QD) étant modulé à l’aide d’une pluralité de grilles, un jeu de tensions appliqués sur les grilles de la pluralité de grilles définissant un point de fonctionnement du système, le couple de boite quantique étant dans un état de charge parmi l’état de charge (2,0), l’état de charge (1,1) et l’état de charge (0,2), et les deux particules chargées (PC) adoptant soit un état de spin singulet S une état de spin triplet T+/T-, le procédé comprenant : une étape d’initialisation du système dans un point de fonctionnement de lecture associé au régime totalement isolé et à l’état de charge (2,0) et dans un état de spin singulet S ; une étape de modification du point de fonctionnement de sorte à atteindre un point de fonctionnement à caractériser, ladite modification étant effectuée de manière non adiabatique de sorte à entrainer une oscillation cohérente de l’état de spin singulet S à l’état de spin triplet T+/T- ; une étape d’attente au point de fonctionnement à caractériser durant une durée choisie aléatoirement dans l’intervalle de sorte à laisser librement l’état de spin osciller de manière cohérente où est la vitesse maximale d’oscillation entre l’état de spin singulet S et l’état de spin triplet T+/T- et est la vitesse minimale d’oscillation entre l’état de spin singulet S et l’état de spin triplet T+/T- ; une étape de conversion spin/charge à l’aide d’un point de fonctionnement de conversion ; une étape de détermination de l’état de charge à l’aide du point de fonctionnement de lecture P iso dans le régime totalement isolé dans lequel, pour une durée de référence, aucun échange de particules chargées n’est possible entre les boites quantiques du couple de boites quantiques ; les étapes précédentes étant répétées pour une pluralité de point de fonctionnement P10 à caractériser et une pluralité de fois pour chacun de ces points de fonctionnement de sorte à déterminer, pour chacun de ces points de fonctionnement, la probabilité de mesurer un état singulet S ; le procédé comprenant ensuite une étape d’identification de la ligne de croisement de l’état de spin singulet S et l’état de spin triplet T+/T- ; les étapes précédentes étant répétées pour une pluralité de points de fonctionnement situés sur une ligne perpendiculaire à la ligne de croisement et pour lequel la différence de potentiel entre les deux boites quantiques du couple de boites quantique est nulle et passant par ladite ligne de croisement, et pour une pluralité de champs magnétiques de sorte à caractériser l’évolution de la position du croisement en fonction du champ magnétique ; le procédé comprenant ensuite : une étape de détermination, à partir de cette évolution, du facteur de conversion entre la tension appliquée aux grilles du système et le couplage tunnel entre les deux boites quantiques du couple de boites quantiques. On entend par « état de spin triplet T+/T- », « état de spin triplet T+ » lorsque le facteur g est positif et « état de spin triplet T- » lorsque le facteur g est négatif. Un neuvième objet de l’invention concerne un procédé de détermination du facteur de conversion entre une tension appliquée aux grilles d’un système et la différence de potentiel entre une première boite quantique et une deuxième boite quantique d’un couple de boites quantiques, le système comprenant un couple de boites quantiques contenant deux particules chargées et comportant une première boite quantique et une deuxième boite quantique, un couplage tunnel existant entre la première boite quantique et la deuxième boite quantique, la différence de potentiel de la première boite quantique et de la deuxième boite quantique étant modulée à l’aide d’une pluralité de grilles, un jeu de tensions appliqué sur les grilles de la pluralité de grilles définissant un point de fonctionnement du système, le couple de boite quantique étant dans un état de charge parmi l’état de charge (2,0), l’état de charge (1,1) et l’état de charge (0,2), et les deux particules chargées adoptant soit un état de spin « ud », soit un état de spin « du » avec u représentant un état de spin « up » et le d représentant un état de spin « down », soit un état de spin singulet S dans un état fondamental ou une pluralité d’états excités, soit un état de spin triplet T0 ou un état de spin triplet T+/T-, le procédé comprenant : une étape d’initialisation du système dans un point de fonctionnement de lecture associé au régime totalement isolé et à l’état de charge (2,0) et dans un état de spin singulet S ; une étape de modification du point de fonctionnement de sorte à atteindre un point de fonctionnement à caractériser, ladite modification étant effectuée de manière non adiabatique de sorte à entrainer une oscillation cohérente de l’état de spin singulet en fonction du couplage tunnel entre la première boite quantique et la deuxième boite quantique ; une étape d’attente, sous excitation micro-onde, au point de fonctionnement à caractériser durant une durée choisie aléatoirement dans l’intervalle de sorte à laisser librement l’état de spin osciller de manière cohérente où est la vitesse maximale d’oscillation entre l’état de spin singulet S et l’état de spin triplet T0 et/ou l’état de spin triplet T+/T- et est la vitesse minimale d’oscillation entre l’état de spin singulet S et l’état de spin triplet T0 et/ou l’état de spin triplet T+/T- ; une étape de conversion spin/charge à l’aide d’un point de fonctionnement de conversion ; une étape de détermination de l’état de charge à l’aide du point de fonctionnement de lecture P iso dans le régime totalement isolé dans lequel, pour une durée de référence, aucun échange de particules chargées n’est possible entre les boites quantiques du couple de boites quantiques ; les étapes précédentes étant répétées pour une pluralité de point de fonctionnement P10 à caractériser et une pluralité de fois pour chacun de ces points de fonctionnement de sorte à déterminer, pour chacun de ces points de fonctionnement, la probabilité de mesurer un état singulet S ; le procédé comprenant ensuite une étape d’identification d’au moins une ligne d’états excités ; les étapes précédentes étant répétées pour une pluralité de points de fonctionnement (P10) situés sur une ligne perpendiculaire à la ligne d’excitation de spin et passant par ladite ligne d’excitation et pour une pluralité de fréquences de sorte à caractériser l’excitation due aux micro-ondes et son évolution en fonction de la fréquence micro-onde appliqué au système ; le procédé comprenant ensuite : une étape de détermination, à partir de cette évolution, du facteur de conversion entre la tension appliquée aux grilles du système et la différence de potentiel entre les deux boites quantiques du couple de boites quantiques. Dans un mode de réalisation, l’énergie de charge est un paramètre du système et le procédé comprend, après l’étape étape de détermination du facteur de conversion, une étape de détermination, à partir de ce facteur de conversation, de l’énergie de charge du système et des énergies associées aux états excités. Un dixième objet de l’invention concerne la caractérisation d’un système comprenant un réservoir de particules chargées, un couple de boites quantiques comportant une première boite quantique et une deuxième boite quantique, le couple de boite quantique étant susceptible d’adopter une pluralité d’état de charge, le système comprenant également un moyen de mesure dudit état de charge, la première boite quantique étant séparée de la deuxième boite quantique par une première barrière de potentiel, le couple de boites quantiques étant séparé du réservoir de particules chargées par une deuxième barrière de potentiel, la première barrière de potentiel, la deuxième barrière de potentiel et l’état de charge du couple de boites quantiques étant modulée à l’aide d’une pluralité de tensions de grilles, la valeur desdites tensions définissant un point de fonctionnement du système, les particules chargées étant susceptible d’adopter une pluralité d’états de spin, le procédé comprenant au moins l’une des étapes suivantes : Une étape de détermination d’un point de fonctionnement correspondant à un régime partiellement isolé du système, de préférence à l’aide d’un procédé selon un premier aspect de l’invention ; Une étape de détermination d’un point de fonctionnement correspondant à un régime totalement isolé du système, de préférence à l’aide d’un procédé selon un premier aspect de l’invention ; Une étape de détermination d’un point de fonctionnement associé au chargement de deux particules chargées dans le couple de boites quantiques dans l’état singulet, de préférence à l’aide d’un procédé selon un deuxième aspect de l’invention ; Une étape de détermination d’un jeu de paramètres du moyen de mesure de l’état de charge permettant d’obtenir la différence la plus élevé entre un premier signal associé à un premier état de charge et un deuxième signal associé à un deuxième état de charge, de préférence à l’aide d’un procédé selon un troisième aspect de l’invention ; Une étape de détermination du point de fonctionnement de conversion spin/charge permettant d’obtenir la différence la plus élevée entre le signal mesuré pour l’état de spin singulet et le signal mesuré pour l’état de spin triplet, dit point de fonctionnement optimal, de préférence à l’aide d’un procédé selon un quatrième aspect de l’invention ; Une étape de détermination d’un point de fonctionnement associé au chargement optimal de deux particules chargées dans un état singulet, de préférence à l’aide d’un procédé selon un cinquième aspect de l’invention ; Une étape de détermination du gradient du champ magnétique selon un premier axe dBz ou un deuxième axe dBx à partir de la période d’oscillation entre un premier état de spin et un deuxième état de spin, ladite période étant de préférence déterminée à l’aide d’un procédé selon un sixième aspect de l’invention ; Une étape de détermination de l’interaction d’échange entre une particule chargée située dans la première boite quantique et une particule chargée située dans la deuxième boite quantique, de préférence à l’aide d’un procédé selon un septième aspect de l’invention ; Une étape de détermination du facteur de conversion entre une tension appliquée aux grilles du système et le couplage tunnel entre la première boite quantique et la deuxième boite quantique, de préférence à l’aide d’un procédé selon un huitième aspect de l’invention ; Une étape de détermination du facteur de conversion entre une tension appliquée aux grilles du système et la différence de potentiel entre la première boite quantique et la deuxième boite quantique, de préférence à l’aide d’un procédé selon un neuvième aspect de l’invention. Un onzième aspect de l’invention concerne un système comprenant un premier sous-système et un deuxième sous-système le premier sous-système et/ou le deuxième sous-système étant susceptible de contenir zéro, une ou plusieurs particules chargées, un couplage en transport existant entre le premier sous-système et le deuxième sous-système, ledit couplage permettant l’échange d’une ou plusieurs particules chargées entre le premier sous-système et le deuxième sous-système et étant modulé par une tension de grille appliquée à une ou plusieurs grilles configurées pour former une barrière de potentiel entre le premier sous-système et le deuxième sous-système, le système comprenant également un moyen de mesure de l’état de charge du premier sous-système et/ou du deuxième sous-système, le système comprenant également des moyens configurés pour exécuter les étapes du procédé selon le quatrième ou le cinquième aspect de l’invention. Un douzième aspect de l’invention concerne un d'ordinateur comprenant des instructions qui conduisent le système selon le onzième aspect de l’invention à exécuter les étapes du procédé selon le quatrième ou le cinquième aspect de l’invention lorsque ledit programme est exécuté sur un ordinateur. Un treizième aspect de l’invention concerne un support lisible par ordinateur, sur lequel est enregistré le programme d'ordinateur selon le douzième aspect de l’invention. L’invention et ses différentes applications seront mieux comprises à la lecture de la description qui suit et à l’examen des figures qui l’accompagnent. BREVE DESCRIPTION DES FIGURES Les figures sont présentées à titre indicatif et nullement limitatif de l’invention. La montre une représentation schématique d’un système selon l’invention. La montre une représentation schématique du couplage entre le couple de boites quantiques et un réservoir de particules chargées La montre une représentation schématique du couplage entre les deux boites quantiques d’un couple de boites quantiques. La montre un ordinogramme d’un procédé selon un premier aspect de l’invention. La montre une représentation schématique d’un diagramme de stabilité d’un couple de boites quantiques. La montre une représentation schématique d’un diagramme de stabilité des deux boites quantiques du couple de boites quantiques. La montre une représentation schématique d’un diagramme de stabilité d’un couple de boites quantiques faisant apparaitre la zone de régime partiellement isolé et la région associée au chargement de deux particules chargées. La montre une représentation schématique d’un diagramme de stabilité des deux boites quantiques du couple de boites quantiques faisant apparaitre la région associée au régime totalement isolé. Les à montrent une représentation schématique d’une méthode permettant de déterminer les points de fonctionnement associés au régime totalement isolé. La montre une représentation schématique de la position d’un point de chargement de deux particules chargées dans un diagramme de stabilité du couple de boites quantiques. La montre une représentation schématique de la position d’un point de chargement d’une boite quantique dans un diagramme de stabilité des boites quantique du couple de boites quantiques. Les à montrent une représentation schématique des modifications de point de fonctionnement dans un procédé selon un premier aspect de l’invention. La montre une représentation schématique de l’évolution de la probabilité de mesurer un premier état de charge en fonction d’un temps d’attente. Les et montre une représentation schématique d’une réinitialisation du système au point de fonctionnement de chargement. La montre une représentation schématique des états de spin de deux particules chargées dans un couple de boites quantiques. La montre un ordinogramme d’un procédé selon un deuxième aspect de l’invention. La montre une représentation schématique du chargement dans un procédé selon un deuxième aspect de l’invention. La montre un ordinogramme d’un procédé selon un troisième aspect de l’invention. La montre une courbe représentant le signal mesuré par le moyen de mesure de l’état de charge pour deux états de charge différents. La montre une courbe représentant la différence obtenue dans le signal mesuré par le moyen de mesure de l’état de charge pour deux états de charge différents. La montre un ordinogramme d’un procédé selon un quatrième aspect de l’invention. Les à montrent une représentation schématique des étapes du procédé selon un quatrième aspect de l’invention. La montre un ordinogramme d’un procédé selon un cinquième aspect de l’invention. La montre un ordinogramme d’un procédé selon un sixième aspect de l’invention. La montre une représentation schématique des étapes d’un procédé selon un sixième aspect de l’invention. La montre une mesure de l’évolution de la probabilité de mesuré un état de spin singulet en fonction d’une tension de grille. La montre un ordinogramme d’un procédé selon un septième aspect de l’invention. Les à montrent une représentation schématique des étapes d’un procédé selon un septième aspect de l’invention. La montre une cartographie de probabilité de mesurer un état singulet obtenue à l’aide d’un procédé selon le septième aspect de l’invention. La montre un ordinogramme d’un procédé selon un huitième aspect de l’invention. Les à montrent une représentation schématique des étapes d’un procédé selon un huitième aspect de l’invention. La montre une cartographie de probabilité de mesurer un état singulet obtenue à l’aide d’un procédé selon le huitième aspect de l’invention. La montre une mesure de l’évolution de l’excitation en fonction de la fréquence appliquée. Procédé (400) de détermination d’un point de fonctionnement de conversion spin/charge optimal dans un système (SYS) comprenant d’un couple (CP) de boites quantiques (QD) comprenant une première boite quantique (QD1) et une deuxième boite quantique (QD2), le couple (CP) de boites quantiques (QD) contenant deux particules chargées (PC) et adoptant un premier état de charge (2,0) dans lequel les deux particules chargées (PC) sont dans la première boite quantique (QD1), un deuxième état de charge (1,1) dans lequel chaque boite quantique (QD) contient une particule chargée (PC), ou un troisième état de charge (0,2) dans lequel les deux particules chargées (PC) sont dans la deuxième boite quantique (QD2), l’état de charge étant fonction de la tension appliquée à au moins deux grilles, la valeur de ces tensions venant définir un point de fonctionnement du couple (CP) de boites quantiques (QD) ; les particules chargées (PC) adoptant un premier état de spin, dit état de spin singulet S, ou un deuxième état de spin, dit état de spin triplet parmi l’état de spin triplet T0 ou l’état de spin triplet T+/T-, le procédé (400) comprenant : une étape de détermination d’un point de fonctionnement associé au chargement d’un état singulet dans le couple (CP) de boites quantiques (QD) ; et, pour une pluralité de point de fonctionnement de conversion (P21) : une étape (4E1) d’initialisation du système dans l’état de spin singulet à l’aide du point de fonctionnement associé au chargement d’un état singulet dans le couple (CP) de boites quantiques (QD), le point de fonctionnement à l’issue de l’étape (4E1) d’initialisation étant associé au premier état de charge ; une étape (4E2) de conversion spin/charge de l’état de charge du système à l’aide d’un point de fonctionnement de conversion (P21) ; une étape (4E3) de mesure du signal mesuré par le moyen de détection de l’état de charge pour l’état de charge ainsi converti ; une étape (4E4) d’initialisation du système dans un état de spin pouvant prendre soit l’état singulet soit l’état triplet T0 ou T+/T- selon une probabilité fixée, dit état de spin mixte, à l’aide du point de fonctionnement associé au chargement d’un état singulet dans le couple (CP) de boites quantiques (QD) ; une étape (4E5) de conversion spin/charge de l’état de charge du système à l’aide du point de fonctionnement de conversion (P21) de sorte à obtenir un état de charge mixte ; une étape (4E6) de mesure du signal mesuré par le moyen de détection de l’état de charge pour l’état de charge mixte ainsi convertie ; une étape (4E7) de détermination de la différence entre le signal mesuré pour l’état de charge associé à l’état de spin singulet et le signal mesuré pour l’état de charge associé à l’état de spin mixte ; les deux étapes (4E3,4E6) de mesure étant effectuées à un point de fonctionnement associé à un régime totalement isolé (P iso ) dans lequel, pour une durée de référence, aucun échange de particules chargées (PC) n’est possible entre la première boite quantique (QD1) et la deuxième boite quantique (QD2), la durée de référence étant supérieure ou égale au temps nécessaire à la mise en œuvre de l’étape (4E3,4E6) de mesure, les étapes précédentes (4E1-4E7) étant répétées une pluralité de fois pour chaque pluralité de point de fonctionnement de sorte à établir une différence entre le signal associé à l’état singulet et le signal associé à l’état mixte, le point de fonctionnement de conversion (P21) permettant d’obtenir la différence la plus élevée étant considéré comme le point de fonctionnement de conversion spin/charge optimal (P21). Procédé selon la revendication précédente comprenant une étape de détermination d’un point de fonctionnement associé au régime totalement isolé comportant : une première sous-étape (1E1) de détermination d’un diagramme de stabilité du système (SYS) de sorte à déterminer une pluralité d’états de charge pris par la première boite quantique (QD1) en fonction du point de fonctionnement du système (SYS) ; à partir de ce diagramme de stabilité, une deuxième sous-étape (1E2) d’évaluation des points de fonctionnements correspondant à un régime isolé de la première boite quantique (QD1) par rapport à la deuxième boite quantique (QD2), les points de fonctionnement n’étant pas dans le régime isolé étant considérés dans un régime non isolé ; l’étape de détermination d’un point de fonctionnement associé au régime totalement isolé comprenant, pour un premier point de fonctionnement de chargement (P load ) évalué comme étant dans le régime non isolé lors de la sous-étape (1E2) d’évaluation et correspondant à un premier état de charge de la première boite quantique (QD1) : à partir du premier point de fonctionnement de chargement (P load ), une sous-étape (1E3) de modification du point de fonctionnement de sorte à obtenir un deuxième point de fonctionnement dans un régime évalué comme étant le régime isolé lors de l’étape (1E2) d’évaluation et correspondant au premier état de charge ; à partir du deuxième point de fonctionnement, une sous-étape (1E4) de modification du point de fonctionnement de sorte à obtenir un troisième point de fonctionnement (P sonde ), ledit troisième point de fonctionnement (P sonde ) étant dans un régime évalué comme étant le régime isolé lors de la sous-étape (1E2) d’évaluation et correspondant à un deuxième état de charge différent du premier état de charge ; au troisième point de fonctionnement (P sonde ), une sous-étape (1E5) d’attente durant une durée d’attente prédéterminée ; au troisième point de fonctionnement (P sonde ), une sous-étape (1E6) de détermination de l’état de charge de la première boite quantique (QD1) ; le point de fonctionnement du système (SYS) étant réinitialisé au premier point de fonctionnement de chargement (P load ) à l’issue de la sous-étape (1E6) de détermination de l’état de charge de la première boite quantique (QD1), les quatre sous-étapes (1E3-1E6) précédentes étant répétées pour une pluralité de durées d’attente et une pluralité de fois pour chacun de ces temps d’attente de sorte à déterminer une probabilité de mesurer le premier état de charge en fonction du temps d’attente, déterminer, à partir de cette probabilité, le taux tunnel associé au troisième point de fonctionnement (P sonde ) et, lorsque la valeur du taux tunnel est inférieure à une valeur prédéterminée dépendante de la durée de référence, sélectionner le troisième point de fonctionnement (P sonde ) comme point de fonctionnement associé au régime totalement isolé. Procédé (400) selon l’une des deux revendications précédentes dans lequel le système (SYS) comprend également un réservoir (RE) de particules chargées (PC), un couplage tunnel existant entre le réservoir (RE) de particules chargées (PC) et le couple (CP) de boites quantiques (QD), dans lequel des étapes d’initialisation, de conversion spin/charge et de mesure du signal sont mise en œuvre dans un point de fonctionnement associé à un régime partiellement isolé du système (SYS) dans lequel, pour une deuxième durée de référence supérieure ou égale à la durée nécessaire à la mise en œuvre des étapes d’initialisation, de conversion spin/charge et de mesure du signal, aucun échange de particules chargées n’est possible entre le couple (CP) de boites quantiques (QD) et le réservoir (RE) de particules chargée (PC), le procédé (400) comprenant une étape de détermination d’un point de fonctionnement associé au régime partiellement isolé comportant : une première sous-étape (1E1) de détermination d’un diagramme de stabilité du système (SYS) de sorte à déterminer une pluralité d’états de charge pris par le couple (CP) de boites quantiques (QD) en fonction du point de fonctionnement du système (SYS) ; à partir de ce diagramme de stabilité, une deuxième sous-étape (1E2) d’évaluation des points de fonctionnements correspondant à un régime partiellement isolé du couple (CP) de boites quantiques (QD) par rapport au réservoir (RE) de particules chargées (PC), les points de fonctionnement n’étant pas dans le régime partiellement isolé étant considérés dans un régime non isolé ; l’étape de détermination d’un point de fonctionnement associé au régime partiellement isolé comprenant, pour un premier point de fonctionnement de chargement (P load ) évalué comme étant dans le régime non isolé lors de la sous-étape (1E2) d’évaluation et correspondant à un premier état de charge du couple (CP) de boites quantiques (QD) : à partir du premier point de fonctionnement de chargement (P load ), une sous-étape (1E3) de modification du point de fonctionnement de sorte à obtenir un deuxième point de fonctionnement dans un régime évalué comme étant le régime partiellement isolé lors de l’étape (1E2) d’évaluation et correspondant au premier état de charge ; à partir du deuxième point de fonctionnement, une sous-étape (1E4) de modification du point de fonctionnement de sorte à obtenir un troisième point de fonctionnement (P sonde ), ledit troisième point de fonctionnement (P sonde ) étant dans un régime évalué comme étant le régime partiellement isolé lors de la sous-étape (1E2) d’évaluation et correspondant à un deuxième état de charge différent du premier état de charge ; au troisième point de fonctionnement (P sonde ), une sous-étape (1E5) d’attente durant une durée d’attente prédéterminée ; au troisième point de fonctionnement (P sonde ), une sous-étape (1E6) de détermination de l’état de charge du couple (CP) de boites quantiques (QD) ; le point de fonctionnement du système (SYS) étant réinitialisé au premier point de fonctionnement de chargement (P load ) à l’issue de la sous-étape (1E6) de détermination de l’état de charge du couple (CP) de boites quantiques (QD), les quatre sous-étapes (1E3-1E6) précédentes étant répétées pour une pluralité de durées d’attente et une pluralité de fois pour chacun de ces temps d’attente de sorte à déterminer une probabilité de mesurer le premier état de charge en fonction du temps d’attente, déterminer, à partir de cette probabilité, le taux tunnel associé au troisième point de fonctionnement (P sonde ) et, lorsque la valeur du taux tunnel est inférieure à une valeur prédéterminée dépendante de la deuxième durée de référence, sélectionner le troisième point de fonctionnement (P sonde ) comme point de fonctionnement associé au régime partiellement isolé. Procédé (400) selon l’une des revendications précédentes dans lequel l’étape de détermination d’un point de fonctionnement associé au chargement de deux particules chargées (PC) dans un état singulet dans un couple de boites quantiques (QD) comprend, pour une pluralité de points de fonctionnement, dit points de fonctionnement de chargement (P load ) et associé à un état de charge de deux particules chargées (PC) : une première sous-étape (2E1) de modification du point de fonctionnement du couple (CP) de boites quantiques (QD) de sorte à adopter le point de fonctionnement de chargement (P load ) considérée, la modification se faisant selon un premier trajet (T1), dit trajet de chargement ; une sous-étape (2E2) d’attente au point de fonctionnement de chargement (P load ) pendant une durée prédéterminée faible devant le temps de relaxation de l’état de spin triplet vers l’état de spin singlet ; une deuxième sous-étape (2E3) de modification du point de fonctionnement du couple (CP) de boite quantique (QD) de sorte à adopter le point de fonctionnement de lecture (P iso ), la modification se faisant selon un trajet inverse au trajet (T1) de chargement, dit trajet de lecture; une sous-étape (2E4) de mesure du signal du moyen de mesure de l’état de charge, la mesure se faisant à un point de fonctionnement associé au régime totalement isolé ; le point de fonctionnement de chargement étant associé au chargement d’un état singlet si l’état de charge déterminé est égal à zéro, la durée de référence étant supérieure ou égale à la durée nécessaire à la modification du point de fonctionnement, la mesure du signal du moyen de mesure et l’attente. Procédé (400) selon la revendication précédente dans lequel la modification selon le trajet de chargement (T1) comprend : à partir du point de fonctionnement de lecture (P iso ), une sous-étape de modification du point de fonctionnement de sorte à obtenir un deuxième point de fonctionnement non associé à un régime partiellement isolé et associé au même état de charge que le point de fonctionnement de lecture (P iso ) ; à partir du deuxième point de fonctionnement, une sous-étape de modification du point de fonctionnement de sorte à obtenir le point de fonctionnement de chargement (P load ) considéré, ce dernier n’étant pas associé à un régime partiellement isolé et étant associé à un état de charge de deux particules chargées (PC) ; et la modification selon le trajet de lecture (T1’) comprend à partir du point de fonctionnement de chargement (P load ) considéré, une sous-étape de modification du point de fonctionnement de sorte à obtenir le deuxième point de fonctionnement ; à partir du deuxième point de fonctionnement, une sous-étape de modification du point de fonctionnement de sorte à revenir au point de fonctionnement de lecture (P iso ). Procédé (500) de détermination d’un point de fonctionnement associé au chargement optimal de deux particules chargées dans un état singulet dans un couple (CP) de boites quantiques (QD) d’un système (SYS), le système (SYS) comprenant également un réservoir (RE) de particules chargées (PC) et un moyen de mesure de l’état de charge (CS) dont le signal est fonction de l’état de charge du couple (CP) de boites quantiques (QD), le couple (CP) de boites quantiques (QD) étant séparé du réservoir (RE) de particules chargées (PC) par une barrière de potentiel, ladite barrière de potentiel et l’état de charge du couple (CP) de boites quantiques (QD) étant modulée à l’aide d’une pluralité de tension de grilles, la valeur desdites tension définissant un point de fonctionnement du système (SYS), deux particules chargées dans le couple (CP) de boites quantiques (QD) adoptant un état de spin singulet ou un état de spin triplet, le procédé (500) comprenant, à partir d’un point de fonctionnement de lecture (P iso ) associé à un régime partiellement isolé dans lequel, pour une première durée de référence, aucun échange de particules chargées (PC) n’est possible entre le couple (CP) de boites quantiques (QD) et le réservoir (RE) de particules chargées (PC), et pour une pluralité de points de fonctionnement, dit points de fonctionnement de chargement (P load ) et associé à un état de charge de deux particules chargées (PC), le procédé comprenant : Une étape (5E1) de détermination d’une pluralité de points de fonctionnement associés au chargement d’un état singulet S dans le couple de boite quantique ; Une étape de détermination d’un point de fonctionnement de conversion spin/charge à l’aide d’un procédé (400) selon la revendication précédente ; le procédé (500) comprenant en outre, pour chaque point de fonctionnement de chargement de la pluralité de points de fonctionnement de chargement : Une étape (5E2) de chargement adiabatique du couple de boite quantique à l’aide du point de fonctionnement considéré ; Une étape (5E3) de conversion spin/charge de l’état de spin des particules chargées (PC) dans le couple (CP) de boites quantiques (QD) à l’aide du point de fonctionnement de conversion spin/charge ; Une étape (5E4) de détermination de l’état de charge du couple (CP) de boites quantiques (QD) de sorte à déterminer l’état de spin des particules chargées, la détermination de l’état de charge se faisant dans un régime totalement isolé dans lequel, pour une deuxième durée de référence, aucun échange de particules chargées (PC) n’est possible entre les boites quantiques (QD1,QD2) du couple (CP) de boites quantiques (QD) ; ces trois étapes précédentes étant répétées une pluralité de fois pour chaque point de fonctionnement de chargement de sorte à déterminer, pour chaque point de fonctionnement une statistique de l’état de spin mesuré, la première durée de référence étant supérieure ou égale au temps nécessaire à la mise en œuvre de l’étape de conversion spin/charge et de l’étape de détermination de l’état de charge, la deuxième durée de référence étant supérieure ou égale au temps nécessaire à la détermination de l’état de charge du couple (CP) de boites quantiques (QD), les points de fonctionnement permettant d’obtenir une probabilité de charger un état singlet supérieure à une probabilité seuil étant considérés comme point de fonctionnement de chargement optimal de deux particules chargées PC dans un état singulet. Système (SYS) comprenant un premier sous-système (CP/QD1) et un deuxième sous-système (RE/QD2) le premier sous-système (CP/QD1) et/ou le deuxième sous-système (RE) étant susceptible de contenir zéro, une ou plusieurs particules chargées (PC), un couplage en transport existant entre le premier sous-système (CP/QD1) et le deuxième sous-système (RE,QD2), ledit couplage permettant l’échange d’une ou plusieurs particules chargées (PC) entre le premier sous-système (CP/QD1) et le deuxième sous-système (RE/QD2) et étant modulé par une tension de grille appliquée à une ou plusieurs grilles configurées pour former une barrière de potentiel entre le premier sous-système (CP/QD1) et le deuxième sous-système (RE/QD2), le système comprenant également un moyen de mesure (CS) de l’état de charge du premier sous-système et/ou du deuxième sous-système, le système (SYS) comprenant également des moyens configurés pour exécuter les étapes du procédé selon l’une des revendications précédentes. Programme d'ordinateur comprenant des instructions qui conduisent le système (SYS) selon la revendication précédente à exécuter les étapes du procédé selon l’une des revendications 1 à 7 lorsque ledit programme est exécuté sur un ordinateur. Support lisible par ordinateur, sur lequel est enregistré le programme d'ordinateur selon la revendication précédente.