FR 2971096 A1 20120803 FR 1150671 A 20110128 i La présente invention concerne le domaine de la construction de cavités d'émission laser, et notamment de cavités d'émission de lasers bifréquences. L'invention concerne également un procédé de réglage de la différence de fréquences des deux ondes lasers d'un laser bifréquences. Les lasers bifréquences sont des lasers permettant d'émettre deux ondes laser de fréquences différentes, lesquelles sont susceptibles d'engendrer une nouvelle onde dont la fréquence est la différence de leurs deux fréquences et peut être de l'ordre du Téra-Hertz, ce qui permet l'utilisation de tels lasers bifréquences dans des applications de type télécommunications ou imagerie non invasive d'objets dissimulés par exemple. De tels lasers bifréquences peuvent être réalisés selon différentes technologies permettant l'émission au sein de la cavité laser de deux faisceaux de fréquences différentes, c'est-à-dire de deux faisceaux possédant des longueurs d'ondes différentes à l'intérieur de la cavité laser. Une technique privilégiée pour la réalisation de tels lasers bifréquences consiste à introduire dans la cavité laser un élément biréfringent, c'est-à-dire un élément présentant deux indices de réfraction différents en fonction de la polarisation de la lumière. Un tel élément biréfringent est généralement formé d'un matériau inorganique cristallin qui peut également, le cas échéant, être également un matériau laser, c'est-à-dire un matériau susceptible de constituer le milieu amplificateur émetteur d'une ou plusieurs ondes laser au sein de la cavité laser. Un tel matériau biréfringent introduit dans la cavité d'un laser bifréquences permet ainsi d'obtenir au moyen d'un dispositif de pompage du matériau laser, par exemple d'excitation (faisceau de pompe) deux faisceaux laser dits faisceau ordinaire et faisceau extraordinaire qui présentent une longueur d'onde et une polarisation différentes. Il arrive qu'au moins une des deux ondes soit accordable en fréquence grâce à la largeur spectrale de son gain laser propre. Il est alors possible d'utiliser cette faculté d'accordement de la ou des fréquences des ondes laser ordinaire et extraordinaire pour choisir et régler la différence des fréquences de ces deux ondes. Toutefois, ce réglage de la différence de fréquences des deux ondes ordinaire et extraordinaire s'avère particulièrement délicat, voire problématique. Actuellement, cette difficulté est traitée par l'introduction d'étalons de longueur d'onde ou de réseaux de diffraction sur le trajet de chacune des deux ondes ordinaire et extraordinaire ou encore par la combinaison de deux lasers différents dont un au moins est accordable en fréquence. Ces solutions ne sont pourtant pas satisfaisantes d'un point de vue technique car peu performantes et aisées de mise en oeuvre. Le but de la présente invention est de procurer une configuration de laser bifréquences permettant d'accorder de façon simple et fiabilisée la fréquence d'au moins une des ondes ordinaire et/ou extraordinaire émise par un cristal laser. Ce but est atteint conformément à la présente invention par la mise en oeuvre d'une cavité d'émission d'un laser bifréquences, du type comportant un miroir d'entrée et au moins un cristal laser, ledit cristal laser étant apte à émettre simultanément une onde laser ordinaire et une onde laser extraordinaire de fréquences différentes lorsque le cristal laser est excité par au moins un faisceau lumineux de pompage introduit par le miroir d'entrée. Selon l'invention, la cavité comporte un dispositif de couplage optique positionné à une sortie de la cavité, le dispositif de couplage optique comportant au moins un réseau de Bragg volumique travaillant en réflexion, le ou les réseau(x) de Bragg présentant un pas horizontal choisi pour réfléchir partiellement une longueur d'onde résonante située dans la, plage spectrale de gain de l'onde laser sur le chemin optique de laquelle il est disposé. Avantageusement, le ou les réseaux de Bragg volumiques comportent un pas horizontal variable suivant une direction verticale et sont mobiles suivant cette direction verticale perpendiculairement au chemin optique de l'onde laser ordinaire ou extraordinaire sur lequel le ou les réseaux sont disposés. Toujours selon l'invention, la cavité d'émission laser de l'invention comporte un élément biréfringent positionné entre le cristal laser et le dispositif de couplage optique pour aligner les ondes laser ordinaire et extraordinaire suivant un axe d'émission commun en direction du dispositif de couplage optique et pour les séparer spatialement en direction du matériau laser. Avantageusement encore, la cavité d'émission laser de l'invention comporte une lentille convergente ou un miroir concave sur le trajet commun des ondes laser ordinaire et extraordinaire positionné entre l'élément biréfringent et le dispositif de couplage optique. Dans un mode de réalisation préféré, le dispositif de couplage optique comporte deux réseaux de Bragg volumiques travaillant en réflexion disposés sur le chemin optique de l'onde laser ordinaire et de l'onde laser extraordinaire. De préférence, dans ce mode de réalisation, les deux réseaux de Bragg volumiques présentent un pas différent choisi pour que la longueur d'onde dite résonnante X et XE qu'ils réfléchissent partiellement soit localisée dans la plage spectrale de gain respectivement des ondes laser ordinaire et extraordinaire. Avantageusement encore, les deux réseaux présentent alors un pas variable suivant une même direction Y et sont tous deux mobiles selon cette direction perpendiculairement à la direction de propagation des ondes laser ordinaire et extraordinaire. Selon une autre caractéristique avantageuse dans ce mode de réalisation préféré, les pas des deux réseaux de Bragg évoluent en sens inverse l'un de l'autre suivant la direction Y. Selon une forme particulière de réalisation, la cavité d'émission laser de l'invention est telle que le dispositif de couplage optique comporte également au moins un miroir partiellement réfléchissant. Une cavité laser telle que proposée par la présente invention permet de réaliser de façon nouvelle et avantageuse un dispositif d'émission d'un laser bifréquences à différence de fréquences variable, comportant un dispositif de pompage et une cavité optique telle que précédemment décrite d'émission d'un faisceau laser bifréquences. Un autre but de l'invention est également de procurer un procédé de réglage de la différence de fréquences entre deux ondes laser ordinaire et extraordinaire émises par un cristal laser. Ce second but est atteint selon un procédé de réglage de la différence de fréquences entre une onde ordinaire et une onde extraordinaire générées par excitation d'un cristal laser placé dans une cavité laser comprenant un miroir d'entrée et un dispositif de couplage optique au moyen d'au moins un faisceau lumineux de pompage introduit dans la cavité par le miroir d'entrée. Selon ce procédé on sélectionne la longueur d'onde d'émission Xe de l'une au moins des deux ondes laser ordinaire ou extraordinaire pour obtenir une différence de fréquences déterminée entre les deux dites ondes laser par l'intermédiaire d'au moins un réseau de Bragg volumique travaillant en réflexion et positionné dans la cavité laser sur le chemin optique des ondes laser, le réseau de Bragg volumique présentant un pas de réseau déterminé pour ne réfléchir partiellement que la longueur d'onde laser sélectionnée à la résonance. Selon une mise en oeuvre préférée, on sélectionne la longueur d'onde d'émission Xo et XE de chacune des ondes laser ordinaire et extraordinaire par l'intermédiaire de deux réseaux de Bragg volumiques travaillant en réflexion positionnés dans la cavité laser sur le chemin optique des deux ondes laser, chaque réseau de Bragg volumique présentant un pas de réseau déterminé pour ne réfléchir partiellement à la résonance que la longueur d'onde laser choisie pour les deux ondes considérées. Par ailleurs, de façon avantageuse, le ou les réseaux de Bragg 30 volumiques présentent un pas variable suivant une direction Y et sont mobiles suivant cette direction perpendiculairement à chacune des ondes laser ordinaire et extraordinaire. De façon avantageuse encore, on déplace dans le procédé de l'invention les deux réseaux de Bragg perpendiculairement aux ondes laser ordinaire et extraordinaire pour ajuster le pas horizontal de chaque réseau correspondant à la réflexion des longueurs d'ondes ordinaire et extraordinaire présentant le meilleur gain laser. Les caractéristiques et avantages de la présente invention seront mieux compris à la lecture de la description détaillée qui va suivre faite en référence 10 aux dessins annexés parmi lesquels : - la figure 1 représente schématiquement une cavité d'émission d'un laser bifréquences conforme à la présente invention, - les figures 2A à 2C représentent les courbes superposées de gain laser, de position verticale des réseaux de Bragg et d'intensité laser des 15 ondes ordinaire et extraordinaire d'un laser bifréquences conforme à la Figure 1, en fonction de la longueur d'onde ; - la figure 3 représente une variante de réalisation d'une cavité laser conforme à la présente invention. 20 La Figure 1 représente un premier mode de réalisation d'une cavité d'émission C d'un faisceau laser L bifréquences conforme à l'invention. Cette cavité C comporte en premier lieu un miroir plan d'entrée 1 dichroïque et un miroir plan 2 de sortie, partiellement réfléchissant, disposé en regard du miroir d'entrée 1 à une distance déterminée de celui-ci de 25 façon que la cavité linéaire plan-plan ainsi constituée soit stabilisée par une lentille convergente 7 conformément à la théorie bien connue de l'optique gaussienne. Entre les deux miroirs d'entrée et de sortie 1, 2 et à proximité du miroir d'entrée 1 est disposé un cristal laser biréfringent anisotrope 5, par exemple 30 un cristal KGd(WO4)z dopé à l'Ytterbium KGW : Yb, qui constitue le milieu actif de la cavité laser C. Comme représenté sur la figure 1 et conformément aux propriétés connues des cristaux biréfringents, le cristal laser 5 est apte à émettre deux ondes lasers distinctes, une onde dite ordinaire 0° et une onde dite extraordinaire Oe de fréquences différentes, lorsque celui-ci est excité et pompé par un dispositif de pompage, constitué de préférence par deux faisceaux laser distincts FP1, FP2 imagés sur le cristal laser 5. Le pompage du cristal laser 5 dans la cavité peut notamment de façon préférée s'effectuer comme décrit dans la demande de brevet WO 2009125147 A2, au nom de l'inventeur. Dans l'exemple de réalisation représenté à la figure 1, le milieu actif de la cavité C comporte un cristal laser biréfringent 5 pour générer deux ondes laser ordinaire et extraordinaire sensiblement parallèles et un second cristal biréfringent 6 dont l'axe optique A fait un angle différent de 0° et de 90° par rapport à l'axe de propagation du faisceau laser bifréquences L. Le cristal laser biréfringent 5 est par exemple un cristal d'ytterbium de type KGW : Yb et le cristal biréfringent 6 est par exemple une lame biréfringente d'YVO4. Le cristal laser d'ytterbium KGW :Yb présente l'avantage d'émettre deux ondes laser ordinaire et extraordinaire 0°, Oe présentant un gain laser dans une large gamme spectrale de longueurs d'ondes comme cela ressort de la figure 2A, le gain laser des deux ondes ordinaire et extraordinaire étant par ailleurs avantageusement décalées spectralement l'un par rapport à l'autre, c'est à dire que les gains maximum de chaque onde ordinaire et extraordinaire interviennent à des longueurs d'ondes bien distinctes. On peut ainsi de façon relativement aisée travailler sur l'une ou l'autre des ondes ordinaire et extraordinaire, ou les deux simultanément, afin de choisir la longueur d'onde Xo, XE d'émission de celles-ci et par conséquent la différence de fréquences entre les deux dites ondes dans le faisceau laser bifréquences L. Les deux ondes laser prennent naissance en deux points distincts E1, E2 sur une face d'entrée E du cristal laser 5 où les faisceaux de pompage FP1, FP2 impactent le cristal laser 5, se propagent sensiblement parallèlement depuis ces deux points au sein du cristal laser 5 et émergent de celui-ci en deux points de sortie S1, S2 sur une face opposée à la face d'entrée puis rencontrent le cristal biréfringent 6 accolé ou à proximité de la face de sortie du cristal laser 5 pour combiner les deux faisceaux ordinaire et extraordinaire Oo, Oe et les rendre colinéaires suivant un axe de propagation P-P' commun dans la cavité C et former le faisceau laser bifréquences L. la lentille de focalisation 7 est disposée entre la lame biréfringente 6 et le miroir de sortie 2 et permet de stabiliser la cavité C . Selon l'invention, la cavité C comporte un dispositif de couplage optique CO incorporant au moins un, et dans l'exemple représenté sur la figure 1 deux réseaux de Bragg volumiques 3, 4 positionnés sur le chemin optique de propagation du faisceau laser bifréquences L sur l'axe P-P'. Le dispositif de couplage optique CO incorpore également dans le mode de réalisation de la figure 1 le miroir plan 2 de sortie de la cavité C. La cavité d'émission laser C de la présente invention permet ainsi d'exploiter les propriétés d'accordabilité spectrale de composants optiques d'un nouveau genre: les réseaux de Bragg volumiques ou Volume Bragg Gratings (VBG) en anglais, produits par exemple par la société OptiGrate aux Etats-Unis. Ces réseaux de Bragg volumiques sont obtenus par la modulation périodique de l'indice de réfraction d'un verre photo-thermo-réfractif avec un pas (période spatiale) contrôlé, les plans d'indice de réfraction constant pouvant être élaborés parallèles à la face d'entrée. Ils sont largement utilisés en réflexion, c'est à dire qu'une radiation lumineuse perpendiculaire aux plans d'indice de réfraction constant, dont la longueur d'onde, dite résonante, satisfait à la condition de Bragg, est réfléchie dans la direction incidente avec une certaine efficacité (partiellement réfléchie), alors que les autres radiations non résonantes traversent le réseau de Bragg volumique. La longueur d'onde résonante est déterminée entre autre par le pas du réseau. 2971096 s On pourra se reporter à la publication [I. V. Ciapurin, L. V. Glebov, V. I. Smirnov, "Modeling of Gaussian beam diffraction on volume Bragg grating in PTR glass", Practical holography XIX. Materials and applications, edited by Tung H. Jeong, Hans J. Bjellkagen, Proc. of SPIE vol. 5742 (SPIE, 5 Bellingham, WA 2005). 1 pour une description de la technologie propre à ces réseaux. Ainsi, dans le cadre de l'invention, les réseaux de Bragg 3, 4 disposés sur l'axe P-P' dans la cavité sont conçus tels que le pas (période spatiale) du réseau de Bragg volumique 3 réfléchisse une longueur d'onde résonante Âo 10 située dans la zone spectrale du gain laser de l'onde ordinaire Oo, située entre 1033 et 1050 nm (figure 2). L'onde ordinaire Oo va alors laser à cette longueur d'onde et les autres longueurs d'ondes seront éliminées de l'effet laser. De même l'autre réseau de Bragg volumique 4 est ajusté à une longueur d'onde %e située dans la zone spectrale du gain laser de l'onde 15 extraordinaire Oe, située elle entre 1033 et 1020 nm. L'onde extraordinaire Oe va laser à cette longueur d'onde ?te. Il est donc ainsi possible très aisément en calculant le pas de chaque réseau de Bragg 3, 4 tel qu'il corresponde à la longueur d'onde ordinaire ou extraordinaire que l'on souhaite réfléchir de choisir est ajuster la différence 20 de fréquences du faisceau laser L formé à partir de ces deux ondes ordinaire et extraordinaire Oo, Oe à large gamme de gain laser, obtenues à partir du cristal laser 5. Conformément à un mode de réalisation préféré représenté, les deux réseaux de Bragg volumiques 3, 4 présentent un pas de réseau horizontal 25 variable sur toute leur hauteur suivant une direction verticale Y et ces deux réseaux sont également, pour tirer parti de cette variabilité de leur pas horizontal, mobiles en translation verticale perpendiculairement à l'axe de propagation P-P' du faisceau laser L et de ses ondes ordinaire et extraordinaire Oo, Oe suivant une direction verticale Y. 30 Conformément à un mode de réalisation préféré représenté, les deux réseaux de Bragg volumiques 3, 4 présentent une variabilité de leur pas en sens inverse l'une de l'autre suivant la direction Y (Figure 1), cette variabilité combinée à la mobilité verticale des dits réseaux permet de réaliser une cavité laser bifréquences C accordable en fonction de la différence de fréquences du faisceau laser L que l'on souhaite obtenir. Ainsi, la période spatiale ressentie par l'onde laser ordinaire Oo est ajustable par déplacement transversal Y du réseau de Bragg volumique 3 pour modifier son pas de réseau horizontal, ce qui procure une variation de la longueur d'onde résonante partiellement réfléchie par ce premier réseau de Bragg volumique 3. Il s'ensuit un ajustement à la valeur Xe (située entre 1033 et 1050 nm conformément à la Figure 2B) de la longueur d'onde laser ordinaire. Plus précisément la figure 2 montre que cette plage correspond au domaine spectral dans lequel le gain laser ordinaire (fig. 2A) est le plus favorable et qu'il est même supérieur au gain laser extraordinaire (courbe epol). Le même raisonnement s'applique au deuxième réseau de Bragg 4 qui agit sur l'onde extraordinaire Oe qui s'ajuste à une longueur d'onde Xe ajustable dans l'intervalle 1033-1015 nm conformément à la Figure 2B. Plus précisément la figure 2 montre que cette plage correspond au domaine spectral dans lequel le gain laser extraordinaire (fig. 2A) est le plus favorable et est même supérieur au gain laser ordinaire (courbe o-pol). Par déplacement transversal des deux réseaux de Bragg volumiques 3, 4 on obtient simultanément deux ondes lasers ordinaire et extraordinaire Oo, Oe accordables comme le montre la figure 2C. La différence de fréquences entre les ondes ordinaire Oo et extraordinaire Oe du faisceau laser L est continument accordable d'après la Figure 2C entre 0 (X =1033 nm et Xe=1033 nm) et 7,8 THz (Xo=1048 nm et Xe=1020 nm). On peut donc ainsi mettre en oeuvre de façon aisé un procédé de réglage de cette différence de fréquences selon lequel on sélectionne la longueur d'onde d'émission de l'une au moins des deux ondes laser ordinaire (Oo) et extraordinaire (Oe) par l'intermédiaire d'au moins un réseau de Bragg 2971096 io volumique 3, 4 dont le pas de réseau a été déterminé pour ne réfléchir partiellement que la longueur d'onde laser sélectionnée dans le cas de réseaux de Bragg 3, 4 à pas constant ou encore en déplaçant le ou les réseaux de Bragg verticalement suivant la direction Y dans le cas de réseaux 5 à pas variable afin de positionner lesdits réseaux de telle sorte qu'il réfléchissent respectivement une longueur d'onde choisie et ainsi obtenir une différence de fréquence déterminée entre les ondes ordinaires et extraordinaires Oo, Oe. Il convient par ailleurs de noter que, lorsque les deux gains lasers sont 10 suffisants et/ou que la réflectivité des réseaux de Bragg est suffisante, la réflectivité du miroir plan 2 de sortie peut être diminuée et ce dernier peut même être supprimé et remplacé purement et simplement par les réseaux de Bragg volumiques 3, 4 travaillant en réflexion, comme il est représenté à la figure 3 dans une variante de réalisation. En particulier, il est possible avec 15 les techniques de fabrication actuelles de réaliser un composant optique intégré unique incorporant directement dans son corps les deux réseaux de Bragg volumiques 3, 4, ce composant unique étant alors disposé en sortie de cavité C et faisant office dispositif de couplage optique CO. On peut aussi noter que la figure 3 représente une autre variante de 20 réalisation dans laquelle un des deux réseaux de Bragg volumiques 3, 4 a un pas invariable suivant la direction transversale Y, ce qui rend fixe la longueur d'onde résonante X0,XE sélectionnée par ce réseau, seule l'autre longueur d'onde sélectionnée par l'autre réseau de Bragg volumique restant ajustable. On peut aussi noter que dans la variante de réalisation de la figure 3 25 le matériau laser du cristal laser 5 peut être constitué de deux matériaux lasers accolés différents, chacun possédant spectralement parlant son propre gain laser. Une cavité laser C conforme à la présente invention permet d'envisager la réalisation de laser bifréquences accordables en fréquence de façon très 30 simple et de multiples utilisations de ceux-ci. En particulier, on peut envisager d'illuminer un cristal non linéaire ou un photocommutateur couplé ii à une antenne par une radiation laser bifréquences générée à partir d'une cavité conforme à celle de l'invention pour générer une nouvelle radiation par différence des deux fréquences incidentes. La nouvelle radiation a une fréquence dans le domaine Tera-Hertz (0.1 à 10 THz) et peut traverser le plastique, les vêtements, le bois, le papier. La différence de fréquences de la radiation laser bifréquences incidente étant accordable, la radiation THz le sera aussi, ce qui augmente considérablement son domaine d'application. Elle peut servir alors à imager des armes cachées, détecter de la nourriture contaminée ou des explosifs, à la spectroscopie de molécules biologiques ou toxiques, à l'imagerie médicale par exemple. REVENDICATIONS1. Cavité (C) d'émission d'un laser bifréquences (IL), du type comportant un miroir d'entrée (1) et au moins un cristal laser (5), ledit cristal laser (5) étant apte à émettre simultanément une onde laser ordinaire (OQ) et une onde laser extraordinaire (Oe) de fréquences différentes lorsque le cristal laser est excité par au moins un faisceau lumineux de pompage (Fin, FP2) introduit par le miroir d'entrée, caractérisée en ce qu'elle comporte un dispositif de couplage optique (CO) positionné à une sortie de la cavité, le dispositif de couplage optique (CO) comportant au moins un réseau de Bragg volumique (3, 4) travaillant en réflexion, le ou les réseau(x) de Bragg (3, 4) présentant un pas horizontal choisi pour réfléchir partiellement une longueur d'onde résonante située dans la plage spectrale de gain de l'onde laser (Oo, Oe) sur le chemin optique de laquelle il est disposé. 2. Cavité d'émission d'un laser bifréquences selon la revendication 1, caractérisée en ce que le ou les réseaux de Bragg volumiques (31 4) comportent un pas horizontal variable suivant une direction verticale Y et sont mobiles suivant cette direction verticale Y perpendiculairement au chemin optique de l'onde laser ordinaire (Oo) ou extraordinaire (0e) sur lequel le ou les réseaux sont disposés. 3. Cavité d'émission d'un laser bifréquences selon la revendication 1 ou 2, caractérisée en ce qu'elle comporte un élément biréfringent (6) positionné entre le cristal laser (5) et le dispositif de couplage optique (CO) pour aligner les ondes laser ordinaire et extraordinaire (OQ, Oe) suivant un axe d'émission commun en direction du dispositif de couplage optique et pour les séparer spatialement en direction du cristal laser (5). 4. Cavité d'émission d'un laser bifréquences selon la revendication 3, caractérisée en ce qu'elle comporte une lentille convergente (7) ou un miroir concave positionné entre l'élément biréfringent (6) et dispositif de couplage optique. 5. Cavité d'émission d'un laser bifréquences selon l'une des revendications 1 à 4, caractérisée en ce que le dispositif de couplage optique (CO) comporte deux réseaux de Bragg volumiques (3, 4) travaillant en réflexion disposés sur le chemin optique de l'onde laser ordinaire (Oo) et de l'onde laser extraordinaire (Oe). 6. Cavité d'émission d'un laser bifréquences selon la revendication 5, caractérisée en ce que les deux réseaux de Bragg volumiques (3, 4) présentent un pas horizontal différent choisi pour réfléchir partiellement une longueur d'onde résonante localisée dans la plage spectrale de gain des ondes laser ordinaire et extraordinaire respectivement. 7. Cavité d'émission d'un laser bifréquences selon la revendication 5 ou 6, caractérisée en ce que les deux réseaux de Bragg volumiques (3, 4) présentent un pas horizontal variable suivant une même direction Y et sont tous deux mobiles selon cette direction perpendiculairement aux ondes laser ordinaire et extraordinaire (Oo, Oe). 8. Cavité d'émission d'un laser bifréquences selon la revendication 7, caractérisée en ce que les pas des deux réseaux de Bragg volumiques (3, 4) évoluent en sens inverse l'un de l'autre suivant la direction Y. 9. Cavité d'émission d'un laser bifréquences selon l'une des revendications 1 à 8, caractérisée en ce que le dispositif de couplage optique comporte au moins un miroir (2) partiellement réfléchissant. 10. Dispositif d'émission d'un laser bifréquences, comportant un dispositif de pompage, une cavité optique (C) d'émission d'un faisceau laser bifréquences caractérisé en ce que la cavité optique est une cavité conforme à l'une des revendications 1 à 8. 11. Procédé de réglage de la différence de fréquences entre une onde laser ordinaire (Oo) et une onde laser extraordinaire (Oe) générées par excitation d'un cristal laser (5) placé dans une cavité laser (C) comprenant un miroir d'entrée (1) et un dispositif de couplage optique (CO) partiellement réfléchissant au moyen d'au moins un faisceau lumineux de pompage (FP1, FP2) introduit dans la cavité par le miroir d'entrée,caractérisé en ce que l'on sélectionne la longueur d'onde d'émission de l'une au moins des deux ondes laser ordinaire (Oo) et extraordinaire (Oe) pour obtenir une différence de fréquences déterminée entre les deux dites ondes laser par I intermédiaire d'au moins un réseau de Bragg volumique (3, 4) travaillant en réflexion et positionné dans la cavité laser sur le chemin optique des ondes laser ordinaire (On) et extraordinaire (Oe), le réseau de Bragg volumique (3, 4) présentant un pas de réseau déterminé pour ne réfléchir partiellement que la longueur d'onde laser sélectionnée à la résonance. 12. Procédé selon la revendication 10, caractérisé en ce que l'on sélectionne la longueur d'onde d'émission de chacune des ondes laser ordinaire et extraordinaire (O., Oe) par l'intermédiaire de deux réseaux de Bragg volumiques (3, 4) travaillant en réflexion positionnés dans la cavité laser (C) sur le chemin optique des deux ondes laser ordinaire et extraordinaire (Oo, Oe), chaque réseau de Bragg volumique présentant un pas horizontal déterminé pour ne réfléchir partiellement à la résonance que la longueur d'onde laser choisie pour les deux ondes considérées. 13. Procédé selon la revendication 10 ou 11, caractérisé en ce que le ou les réseaux de Bragg volumiques (3, 4) présentent un pas horizontal variable suivant une direction Y et sont mobiles suivant cette direction perpendiculairement à chacune des ondes laser ordinaire et extraordinaire (O0, Oe). 14. Procédé selon la revendication 12, caractérisé en ce que l'on déplace les deux réseaux de Bragg (3, 4) perpendiculairement aux ondes laser ordinaire et extraordinaire (OQ, Oe) pour ajuster le pas horizontal de chaque réseau correspondant à la réflexion des longueurs d'ondes ordinaire et extraordinaire présentant le meilleur gain laser.