FR 2948996 A1 20110211 FR 0903904 A 20090807 INTERFEROMETRE STATIQUE A CHAMP COMPENSE POUR LA SPECTROSCOPIE A TRANSFORMEE DE FOURIER La présente invention concerne le domaine des interféromètres statiques. Plus particulièrement, l'invention se rapporte aux interféromètres utilisés pour la spectroscopie à transformée de Fourier, notamment dans le cadre de missions d'observations de la Terre et/ou de sondage atmosphérique. Le domaine spectral qui s'applique à l'invention peut être notamment la bande infrarouge, la bande UV ou encore la bande visible. io Enfin, l'invention propose une solution au problème de l'effet d'auto-apodisation de champ dans un interféromètre statique utilisé pour la spectroscopie à transformée de Fourier. Dans le cas d'un interféromètre statique, afin d'obtenir une is variation intra-pupillaire de la différence de marche, une solution existante consiste à utiliser des miroirs, dit "miroirs de renvoi", comprenant des échelettes. Les miroirs de renvoi permettent la réflexion des faisceaux incidents, préalablement divisés par une lame séparatrice, pour être recombinés en sortie de l'interféromètre. Lors de la recombinaison, les franges 20 d'interférences qui se forment présentent plus ou moins de contraste selon les performances de l'interféromètre et de la taille angulaire du champ analysé. La figure 1 représente un cas de réalisation d'un interféromètre à 25 échelettes de l'art antérieur comprenant une lame séparatrice 7 divisant le faisceau incident provenant d'une source S en un premier faisceau 4 se réfléchissant sur un miroir M2 et en un second faisceau 3 se réfléchissant sur un miroir à échelettes MI. Les deux faisceaux réfléchis 3' et 4' se recombinent après un second passage sur la lame séparatrice 7. La différence 30 de marche, notée DDM1, égale à la différence de chemin optique entre les ondes 1 et 2 en sortie de l'interféromètre, dépend de la distance 4, séparant l'échelette j du plan de référence 5 correspondant à la différence de marche nulle. Cette solution permet également d'éviter tout déplacement des miroirs de renvoi par un dispositif souvent imposant. Pour chaque échelette, la différence de marche varie en fonction de l'angle de champ, induisant dans le cas d'une source étendue une chute du contraste des franges d'interférence. C'est le phénomène d'autoapodisation. Ce phénomène limite le champ maximum admissible par l'interféromètre et donc le champ de vue de l'instrument. L'objectif de la compensation de champ est d'annuler ou de réduire la dépendance de la différence de marche, notée plus généralement DDM, avec l'angle de champ. La compensation de champ à été étudiée dans le cas d'interféromètres de Michelson pour lesquels la variation de la différence de marche est obtenue en balayant la position d'un miroir de l'un des bras de l'interféromètre le long de l'axe optique. Le principe consiste à insérer dans l'un des bras de 20 l'interféromètre une lame d'épaisseur, notée e, et d'indice, noté n. La figure 2 représente un tel dispositif lorsqu'un miroir M1 est translaté d'une position A par rapport à un plan de référence. Les faisceaux incidents provenant de la source S sont séparés sur 25 une lame séparatrice 7 en deux faisceaux 3, 4 se réfléchissant respectivement sur un premier miroir M1 et sur un second miroir M2, La différence de marche, notée 812, entre les ondes qui interfèrent 3', 4' s'écrit alors en fonction de l'angle de champ 6 : 2 612(e,à,8)2. (nù1).e+A+0 ù. nn 1.eùA 30 5 Pour une position A. du miroir M1 par rapport au plan de référence, il existe donc une épaisseur de lame e1 permettant d'annuler la dépendance de la différence de marche 812 avec l'angle de champ 8 : e1 = 01 n/(n-1) La différence de marche 812(el , 01) s'écrit alors : 821x2 (n+1)•01 Cette différence de marche n'est pas nulle et ne dépend pas de 10 l'angle de champ. Il y a une compensation de l'effet de champ sur l'interférogramme. Un inconvénient d'une telle solution est que le dispositif fonctionne à condition que la différence de marche soit constante dans le plan de la pupille. En outre, ce dispositif doit être ajusté à chaque position 0 du miroir 15 M1. Cette solution ne fonctionne donc pas dans le cas d'un interféromètre statique à échelettes tel que représenté en figure 1. En effet, la différence de marche varie dans le plan de la pupille, chaque échelette 20 étant placée à une position 0i qui varie d'une échelette à l'autre. Un but de l'invention est de pallier les inconvénients précités. L'interféromètre selon l'invention permet d'obtenir la compensation 25 de champ dans le cas d'un interféromètre statique. La solution de l'invention consiste à placer une lame de verre prismatique dans un bras de l'interféromètre. Dans cette configuration, il est possible d'annuler la variation de la 30 différence de marche, DDM, avec l'angle de champ tout en utilisant un miroir dont la surface réfléchissante se compose d'une pluralité de surfaces réfléchissantes appelées � échelettes � parallèles les unes aux autres et dont la position varie le long de l'axe optique. En conséquence, l'angle de champ ne dégrade pas le contraste 35 de l'interférogramme et l'auto-apodisation ne limite pas le champ de l'interféromètre. L'angle de champ de l'instrument peut donc être augmenté et la taille et la masse de l'interféromètre peuvent être réduites. Avantageusement, Interféromètre statique comporte une pupille d'entrée, une lame séparatrice, un premier miroir et un second miroir agencés de façon à ce que des faisceaux lumineux provenant d'une source collimatée se divisent sur la lame séparatrice, se réfléchissent sur chacun des miroirs et se recomposent en interférant en sortie de l'interféromètre. Avantageusement, l'interféromètre comporte au moins une lame prismatique d'indice n, comportant une épaisseur ei variable, le premier faisceau traversant la lame prismatique avant de se réfléchir sur une surface réfléchissante du premier miroir, la surface réfléchissante comportant une pluralité de zones, chaque zone j étant située à une distance moyenne L d'un plan de référence, la distance moyenne b variant d'une zone à une autre, le plan de référence étant perpendiculaire à un axe optique et correspondant à une position d'un miroir plan pour laquelle la différence de marche entre les deux faisceaux réfléchis interférant est nulle, le premier miroir M1 et la lame prismatique étant positionnés de telle manière que pour une zone j donnée chaque épaisseur et est sensiblement égale à L n/(n-1). Avantageusement, la lame prismatique comprend une face perpendiculaire à l'axe optique comportant une pluralité de surfaces identiques dont la position le long de l'axe optique varie de telle manière que la face de la lame forme un escalier. Avantageusement, la lame prismatique comprend une face dont la pente moyenne forme un angle aä prédéterminée par rapport au plan perpendiculaire à l'axe optique. Avantageusement, le premier miroir est un miroir à échelettes. Avantageusement, l'Interféromètre statique comprend un empilement de plusieurs tranches d'interféromètre, une lame à faces parallèles étant introduite dans une voie d'une tranche d'interféromètre afin de créer une continuité de différence de marche entre les différentes tranches. 5 Avantageusement, le premier miroir est situé à une distance prédéfinie de la lame prismatique et qu'il est incliné de façon à ce que les ondes soient réfléchies dans la même direction que les ondes incidentes. Avantageusement, l'angle d'inclinaison an du prisme est sensiblement égal à an = Arc tan ( n DDMT \ , où n est l'indice de la lame, DDMT la \2.(n2 -1) Lp J' variation de différence de marche totale crée par le dispositif et LP la largeur de la pupille de l'interféromètre. 10 Avantageusement, la distance inter-échelettes E le long de l'axe optique est sensiblement égal à s = DDMT , où N est le nombre 2.(n + 1).N d'échelettes que comprend le miroir. 15 Avantageusement, le premier miroir est accolé à l'une des faces de la lame prismatique. Avantageusement, l'angle d'inclinaison an du prisme est sensiblement égal à an = Arctan / DDMT , ou n est l'indice de la lame, DDMT la ,2.n Lp 20 variation de différence de marche totale créé par le dispositif et LP la largeur de la pupille de l'interféromètre. Avantageusement, la distance inter-échelettes E le long de l'axe optique est sensiblement égal à e = DDMT , où N est le nombre d'échelettes 2.n.N que comprend le miroir. 25 Avantageusement, une seconde lame prismatique est accolée à la première lame dans une première voie de l'interféromètre, la première lame comportant un premier indice na et la seconde est positionnée dans une seconde voie de l'interféromètre, ladite lame comportant un indice identique à celui de la première lame. 30 Avantageusement, la première lame et la seconde lame comporte chacune au moins une face inclinée, la face inclinée de la première lame étant accolée à une face inclinée de la seconde lame, un premier angle aa définissant l'inclinaison de la face inclinée de la première lame, un second angle ab définissant l'inclinaison de la face inclinée de la seconde lame, les indices et les angles d'inclinaisons de chacune des lames étant déterminés de manière à rendre négligeable la variation de différence de marche avec la longueur d'onde en sortie de l'interféromètre. io D'autres caractéristiques et avantages de l'invention apparaîtront à l'aide de la description qui suit, faite en regard des dessins annexés qui représentent : • la figure 1 : un interféromètre statique à échelettes de l'art antérieur ; 15 • la figure 2 : un interféromètre statique de Michelson à champ compensé de l'art antérieur ; • la figure 3 un interféromètre statique à échelettes à champ compensé comprenant des lames de verre selon un mode de réalisation de l'invention ; 20 • la figure 4 : un interféromètre statique à échelettes à champ compensé comprenant une lame prismatique prisme selon un mode de réalisation de l'invention • La figure 5: une lame prismatique en regard d'un miroir à échelettes ; 25 • La figure 6A : une première tranche d'interféromètre • La figure 6B : une seconde tranche d'interféromètre • La figure 7 : un interféromètre statique à échelettes à champ compensé comprenant une lame prismatique en forme d'escalier et un miroir à échelettes ; 30 • La figure 8 : un interféromètre statique à échelettes à champ compensé comprenant une compensation de champ achromatique. On appelle dans la suite de la description � un axe optique �, un 35 axe de propagation des ondes dans l'interféromètre. Plus particulièrement, 15 dans la description, on s'intéresse à l'axe optique entre la lame prismatique et le miroir situé en vis à vis de la lame prismatique. La figure 3 représente un mode de réalisation comprenant une 5 pluralité de lames de verres empilées et un miroir à échelettes. Ce mode de réalisation, appelé � Interféromètre à compensation totale des effets de champ �, consiste à placer en face de chaque échelette, située à la distance 0; du plan de référence 5, une lame de verre d'épaisseur 10 ej, Le miroir MI est disposé de manière à ce que chaque lame de verre d'épaisseur e; soit en regard d'une zone j correspondante du miroir à échelettes. Dans ce mode de réalisation la zone j est la surface réfléchissante d'une échelette. Le plan de référence est le plan qui correspond à une position d'un miroir plan pour laquelle la différence de marche entre deux faisceaux 3', 4' réfléchis interférant est nulle. 20 Le miroir est orienté de sorte que la réflexion des faisceaux se réfléchissant sur le miroir à échelette ait la même direction selon l'axe optique que la direction des faisceaux incidents. La valeur de l'épaisseur e; d'une lame de verre j est alors mesurée selon la formule suivante e; 0; • n/(n-1). 25 Une compensation dite � totale � des effets de champ est donc obtenue pour chacune des échelettes j. Dans ce mode de réalisation un empilement 30 de lames de verre est alors disposé dans l'un des bras de l'interféromètre entre la lame séparatrice 30 7 et un miroir MI. Chaque lame de verre correspond à une échelette et possède une épaisseur 31 permettant d'obtenir pour l'échelette correspondante la compensation de champ souhaitée. Il y a donc autant de lames de verre que d'échelettes. 35 Les faisceaux incidents 3, 4, provenant d'une source S ayant été séparés par la lame séparatrice 7, sont alors réfléchis sur les miroirs respectifs MI et M2. Les faisceaux 3', 4' résultant des précédentes réflexions sont alors combinés après un second passage sur ou au travers de la lame séparatrice 7 présentant deux fronts d'ondes 1, 2 représentés sur la figure 3. Les franges d'interférences présentent alors un contraste performant tout en étant affranchies de l'influence de l'angle de champ. En revanche, ce mode de réalisation impose la réalisation d'un bloc io de verre constitué d'un empilement de lames de verre. Ce mode de réalisation s'applique plus particulièrement pour des épaisseurs de lames supérieures à 1 mm typiquement. Cela, afin d'éviter toute biréfringence qui pourrait être introduite par le bloc de verre et qui aurait comme conséquence de réduire le contraste des franges d'interférence. 15 La figure 4 représente un second mode, préféré, de réalisation d'un interféromètre à compensation totale des effets de champ. Dans ce mode de réalisation, deux voies sont séparées par une lame séparatrice 7 orientée à 45°. Une Voie permet aux ondes 4 de se réfléchir sur un miroir plan M2 20 statique. La seconde voie permet aux ondes 3 de traverser une lame prismatique 40 et de se réfléchir sur le miroir Mi. L'angle de prisme de la lame prismatique est appelé a,,. Dans ce dernier mode de réalisation, l'inclinaison a, de la face de 25 sortie de la lame prismatique, est choisi en fonction de la distance inter-échelettes du miroir Mi Les miroirs MI et M2 sont orientés de manière à être en autocollimation pour un faisceau en provenance du centre du champ. C'est à dire 30 que l'orientation du miroir MI est déterminée de sorte que les directions des ondes respectivement incidente et réfléchie sur le miroir MI soient identiques. Les différences de marches dépendent des distances, notée Ai, entre 35 chaque échelette et entre un plan 5 de référence. Le plan de référence correspond à une position d'un miroir plan pour laquelle la différence de marche entre les deux faisceaux 3', 4' réfléchis interférant est nulle. Les fronts d'onde 1 et 2 sont représentés en sortie de l'interféromètre entre les faisceaux 3' et 4' réfléchis sur les miroirs MI et M2. La largeur de la pupille de l'interféromètre en sortie est notée Lp et la différence de marche pour un faisceau se réfléchissant sur une échelette j est notée en sortie de l'interféromètre DDMi. io La figure 5 représente une partie de l'interféromètre de la figure 4, les faisceaux incidents 3, une lame prismatique 40 et le miroir à échelettes Mi. Les paramètres physiques de la lame prismatique 40 et du miroir à échelettes MI sont les suivants : E : distance inter-échelettes le long de l'axe optique. 15 L : Largeur des échelettes dans la direction perpendiculaire à l'axe optique. angle du prisme. a' : angle entre les faisceaux émergeants et la normale du prisme. 20 Dans le cas d'un interféromètre à compensation totale des effets de champ, les paramètres physiques E, a' et an s'écrivent: aä = Arctan n DDM,. -1) Lp i 25 a' = arcsin [n. sin (an)] DDM MX E = 2.~n + 1).N Où: 30 • N nombre d'échelettes que comprend le miroir à échelettes ; • DDMT : variation de la différence de marche totale créé par le dispositif ; • n : indice du matériau composant la lame prismatique ; • Lp largeur de la pupille de l'interféromètre. Un des principaux avantages du dispositif selon l'invention est de permettre une compensation totale des effets de champ et donc permet une 5 suppression du phénomène d'auto-apodisation. En outre, l'invention permet une amélioration du gain en signal pour un interféromètre de l'état de l'art de taille comparable. Il est également possible d'utiliser un grandissement pupillaire pour réduire la taille et la masse des interféromètres statiques. Par ailleurs, le dispositif selon io l'invention permet l'utilisation de composants optiques standards ne posant pas de problème majeur de réalisation. Enfin, l'invention n'introduit pas de biréfringence induite par la réalisation du composant. is Les figures 6A et 6B représentent une variante de réalisation d'un interféromètre à compensation totale des effets de champ pour laquelle l'interféromètre est formé par l'empilement de deux tranches d'interféromètre. On appelle une tranche d'interféromètre une portion de l'interféromètre dans laquelle une lame de verre peut être introduite devant l'un des miroirs 20 de telle manière à former deux fronts d'ondes ayant une première caractéristique donnée en sortie de l'interféromètre. Une seconde portion de l'interféromètre ne comporte pas de lame de verre. Dans cette seconde portion, appelée tranche, deux autres fronts d'ondes ayant une seconde caractéristique donnée. 25 Les deux caractéristiques des chaque fronts d'ondes permettent de réaliser une plus large couverture des différences de marche en sortie de l'interféromètre Cette solution permet de créer un décalage de différence de marche �i représenté sous la forme du décalage du plan de référence 5 et 5' dans 30 une première portion de l'interféromètre. Une autre solution aurait pu être de disposer de miroirs comprenant deux parties chacun. Une première partie du miroir M1 et une première partie du miroir M2 ayant une première disposition dans un plan (O, x, y, zi) dans une première tranche et une seconde partie du miroir M1 et une seconde partie du miroir M2 dans une seconde tranche étant disposés dans un plan (O, x, y, z2). En revanche cette dernière solution est plus complexe à mettre en oeuvre, les miroirs M1 et M2 devant alors comporter une discontinuité sur 5 leur surface réfléchissante qui comprend deux parties. Dans des variantes de réalisation il est possible d'empiler une pluralité de tranches d'interféromètre en disposant des lames de verre de différentes épaisseurs dans chaque tranche. 10 Dans la première tranche de l'interféromètre représenté sur la figure 6A, l'introduction d'une épaisseur de verre supplémentaire, représentée sous la forme de la lame à face parallèle 50, dans la voie du miroir M2 permet de réaliser un décalage de différence de marche Aj représenté sous la forme du is décalage du plan de référence 5 et 5'. Le décalage est réalisé sans modification du dispositif de la voie opposée formée par le prisme 40 et le miroir Mi. Si l'épaisseur de la lame de verre 50 est ajustée vis à vis de la différence de marche produite par le miroir Mi, représentée par l'écart maximum entre les ondes 1 et 2, la suppression 20 de lame de verre 50, supprimé sur la figure 6B dans la seconde tranche de l'interféromètre, permet de décaler le front d'ondes 2 en un front d'ondes 2'. Ce mode de réalisation permet de réaliser une couverture continue des différences de marche entre les deux tranches d'interféromètre. 25 L'intérêt de ce mode de réalisation est de réduire de moitié ou plus l'angle du prisme 40 pour une différence de marche totale donnée et pour une largeur de l'interféromètre donnée. En outre, le dispositif formé par le prisme 40 et le miroir Mi est commun à toutes les tranches d'interféromètre. 30 Un quatrième mode de réalisation permet de disposer d'une lame prismatique 70 dont la face de sortie est accolée en vis à vis d'un miroir Mi à échelettes. La figure 7 représente un autre exemple de réalisation de dispositif de compensation des effets de champs. Ce dispositif, appelé � Interféromètre à 35 compensation partielle des effets de champ� comprend un bloc de verre 70 dont l'une des faces est taillée de manière à présenter une pluralité de surfaces identiques. Ces surfaces sont orientées perpendiculairement à l'axe optique et leur position le long de l'axe optique varie d'une échelette à l'autre. Ces surfaces peuvent être revêtues d'un traitement réfléchissant remplaçant la fonction réfléchissante du miroir M1. Dans ce mode de réalisation, elles ont donc une fonction réfléchissante et elles constituent de ce fait le miroir à échelettes de cette voie de l'interféromètre. Dans cet exemple de réalisation, chaque échelette est séparée d'une distance e de la précédente. Dans ce mode de réalisation, cette distance est to la même quelque soit l'échelette considérée. L'alternative représentée sur la figure 4 et sur la figure 5 reste valable dans le cas d'un interféromètre à compensation partielle des effets de champ. 15 Dans ce cas, les expression paramètres an, a' et E définis précédemment sont les suivantes : aä = Arctan /21n DDMT \ ^ Lp / 20 a' = Arcsin[n. sin an)] E DDMMax 2.n.N Où: 25 • N : nombre d'échelettes que comprend le miroir à échelette ; • DDMT : variation de la différence de marche totale créé par le dispositif ; • n : indice du matériau composant la lame prismatique ; • Lp : largeur de la pupille de l'interféromètre. 30 Un des principaux avantages du dispositif selon l'invention est de permettre une atténuation significatives des effets de champ et donc du phénomène d'auto-apodisation. En outre, l'invention permet une amélioration du gain en signal pour un interféromètre de l'état de l'art de taille comparable. Il est également possible d'utiliser un grandissement pupillaire pour réduire la taille et la masse des interféromètres statiques. Par ailleurs, le dispositif selon l'invention permet l'utilisation de composants optiques standards pouvant être réalisés simplement. Enfin, l'invention n'introduit pas de biréfringence induite par la réalisation du composant. io La Figure 8 représente un autre exemple de réalisation de dispositif de compensation des effets de champs. Dans cet exemple de réalisation, la compensation de champ est réalisée à partir d'un ensemble de deux prismes de matériaux et d'angles différents. Ce dispositif permet de 15 s'affranchir de la variation de la différence de marche avec la longueur d'onde. Dans cet exemple de réalisation, l'une première voie 80 de l'interféromètre, nommée � Voie lente �, comprend une lame de matériau 20 d'indice na suivie d'un miroir plan M2. L'une des faces de cette lame peut être recouverte d'un dépôt réfléchissant faisant alors office de miroir plan. La seconde voie 81, nommée � Voie rapide �, est constituée de deux prismes accolés, de matériaux d'indices différents na et nb et d'angles au sommet différents respectivement aa et aa + ab, suivis d'un miroir à 25 échelettes M1. La figure 8 représente les trajets d'un rayon 83 interceptant une échelette le long des deux voies de l'interféromètre. Pour le rayon représenté, la différence de marche, entre les voies lente et rapide, subie par 30 un rayon se propageant le long de l'axe optique s'écrit DDM = 2.[ na.(eo - ea)+ nb.eb + L1 L2]. Où: • eo : épaisseur de verre traversée par le rayon se propageant dans la 35 voie lente de l'interféromètre à travers le matériau d'indice na. • ea : épaisseur de verre traversée par le rayon se propageant dans la voie rapide de l'interféromètre à travers le matériau d'indice na. • eb : épaisseur de verre traversée par le rayon se propageant dans la voie rapide de l'interféromètre à travers le matériau d'indice nb. s • L.: épaisseur d'air traversée par le rayon se propageant dans la voie lente de l'interféromètre entre la face de sortie de la lame d'indice na et le miroir à échelettes. • L2 : épaisseur d'air traversée par le rayon se propageant dans la voie rapide de l'interféromètre entre la face de sortie de la lame d'indice nb io et le miroir à échelettes. La variation de cette différence de marche en fonction de la longueur d'onde a, s'écrit : ÔDDM 15 =2. aa, ôn an ô~ (eo - ea) ù ôa eb Les variations d'indice dna/da, et dnb/e des matériaux d'indice respectifs na et nb sont du même signe. La variation de chemin optique en fonction de la longueur d'onde sur la voie lente vient donc compenser celle 20 sur la voie rapide. Une approximation au 1 er ordre, ce mode de réalisation permet de définir une différence de marche achromatique. C'est-à-dire qu'une configuration d'interféromètre est obtenue dans laquelle le rapport du différentiel d'épaisseur de verre traversée dans les deux verres soit égal au 25 rapport des pentes d'indices. Lena dnV _ da, zenb dn/ / da, OÙ: Dena = eo ùea et Denb - eb 30 Les angles aa et ab des prismes en matériaux d'indices na et nb sont calculés et optimisés de manière à rendre négligeable la variation de la différence de marche avec la longueur d'onde en sortie de l'interféromètre Ce dispositif de compensation de champ achromatique est valable à la fois dans les cas de des compensations de champ partielle et totale. Dans ces différents modes de réalisations, l'invention présente l'avantage de permettre un plus large champ admissible en entrée de to l'interféromètre. Le champ admissible est plus large notamment parce que la dépendance entre l'angle de champ et la différence de marche entre deux ondes qui interférent est considérablement réduit. REVENDICATIONS1. Interféromètre statique comportant une pupille d'entrée, une lame séparatrice (7), un premier miroir (M,) et un second miroir (M2) agencés de façon à ce que des faisceaux lumineux provenant d'une source (S) collimatée se divisent sur la lame séparatrice, se réfléchissent sur chacun des miroirs (MI, M2) et se recomposent en interférant en sortie de l'interféromètre, caractérisé en ce que w l'interféromètre comporte au moins une lame prismatique (40) d'indice n, comportant une épaisseur ei variable, le premier faisceau (3) traversant la lame prismatique avant de se réfléchir sur une surface réfléchissante du premier miroir (MI), la surface réfléchissante comportant une pluralité de zones, chaque zone j étant située à une 15 distance moyenne i d'un plan de référence, la distance moyenne i variant d'une zone à une autre, le plan de référence étant perpendiculaire à un axe optique et correspondant à une position d'un miroir plan pour laquelle la différence de marche entre les deux faisceaux réfléchis interférant est nulle, le premier miroir M1 et la lame 20 prismatique étant positionnés de telle manière que pour une zone j donnée chaque épaisseur ei est sensiblement égale à i • n/(n-1). 2. Interféromètre statique selon la revendication 1, caractérisé en ce que la lame prismatique comprend une face perpendiculaire à l'axe 25 optique comportant une pluralité de surfaces identiques dont la position le long de l'axe optique varie de telle manière que la face de la lame forme un escalier. 3. Interféromètre statique selon la revendication 1, caractérisé en ce que 30 la lame prismatique comprend une face dont la pente moyenne forme un angle an prédéterminée par rapport au plan perpendiculaire à l'axe optique. 4. Interféromètre statique selon l'une quelconque des revendications 2 à 35 3, caractérisé en ce que le premier miroir (MI) est un miroir à échelettes. 5. Interféromètre statique selon la revendication 3, comprenant un empilement de plusieurs tranches d'interféromètre, caractérisé en ce qu'une lame à faces parallèles (50) est introduite dans une voie d'une tranche d'interféromètre afin de créer une continuité de différence de marche entre les différentes tranches. 6. Interféromètre statique selon l'une quelconque des revendications 4 à 5, caractérisé en ce que le premier miroir (MI) est situé à une distance io prédéfinie de la lame prismatique et qu'il est incliné de façon à ce que les ondes soient réfléchies dans la même direction que les ondes incidentes. 7. Interféromètre statique selon l'une quelconque des revendications 4 à 15 6, caractérisé en ce que l'angle d'inclinaison an du prisme est sensiblement égal à an = Arc tan f n DDMT , où n est l'indice \2.(n2 -1) Lp de la lame, DDMT la variation de différence de marche totale crée par le dispositif et Lp la largeur de la pupille de l'interféromètre. 20 8. Interféromètre statique selon l'une quelconque des revendications 4 à 7, caractérisé en ce que la distance inter-échelettes e le long de l'axe optique est sensiblement égal à e DDMT , où N est le nombre 2.(n +1).N d'échelettes que comprend le miroir. 25 9. Interféromètre statique selon l'une quelconque des revendications 2 à 8, caractérisé en ce que le premier miroir (MI) est accolé à l'une des faces de la lame prismatique. 14. Interféromètre statique selon les revendications 2, 3, et 9, caractérisé 30 en ce que l'angle d'inclinaison an du prisme est sensiblement égal à a = Arctan 1 DDMT , ou n est l'indice de la lame, DDMT la n 2.n Lpvariation de différence de marche totale créé par le dispositif et Lp la largeur de la pupille de l'interféromètre. 11. Interféromètre statique selon les revendications 2, 3, et 9, caractérisé en ce que la distance inter-échelettes e le long de l'axe optique est sensiblement égal à e = DDMT , où N est le nombre d'échelettes que 2.n.N comprend le miroir. io 12.Interféromètre statique selon l'une quelconque des revendications 6 ou 9, caractérisé en ce qu'une seconde lame prismatique est accolée à la première lame dans une première voie de l'interféromètre, la première lame comportant un premier indice na et la seconde est positionné dans une seconde voie de l'interféromètre, ladite lame 15 comportant un indice identique à celui de la première lame. 13.Interféromètre statique selon la revendication 12, caractérisé en ce que la première lame et la seconde lame comporte chacune au moins une face inclinée, la face inclinée de la première lame étant accolée à 20 une face inclinée de la seconde lame, un premier angle aa définissant l'inclinaison de la face inclinée de la première lame, un second angle ab définissant l'inclinaison de la face inclinée de la seconde lame, les indices et les angles d'inclinaisons de chacune des lames étant déterminés de manière à rendre négligeable la variation de différence 25 de marche avec la longueur d'onde en sortie de l'interféromètre.