FR 2926893 A1 20090731 FR 0850485 A 20080125 L'invention concerne un procédé de localisation de la position d'un radionucléide émetteur de positons lors de sa désintégration et dont le noyau fils émet au moins un photon par désexcitation. Un domaine d'application est la localisation de marqueurs radioactifs par exemple à des fins thérapeutiques, ou autres, telles que par exemple la localisation de marqueurs dans un milieu géologique (sous-sol, roches) ou sur un prélèvement en profondeur dans un milieu géologique (carottes), pour analyser le trajet préférentiel emprunté dans l'écoulement du radioélément, comme par exemple pour déterminer les lieux d'écoulement 1 o d'eau de pluie ou d'eaux usées. Le document [1] indique qu'un tel procédé peut être mis en oeuvre en détectant par une caméra à tomographie par émission de positons (TEP ou PET en anglais) une ligne de réponse du radionucléide. Selon le document [1], la position du radionucléide est située à 15 l'intersection entre la ligne de réponse et un cône géométrique déterminé à partir d'un télescope Compton, le cône ayant pour sommet la position d'une interaction de type Compton détectée dans un milieu de détection d'interactions Compton du télescope à partir du photon émis par le radionucléide, et pour demi-ouverture l'angle entre la direction du photon 20 incident de l'interaction et l'axe de révolution du cône formé par la direction joignant cette interaction et la position d'une autre interaction détectée par le télescope. Le document [1] précise qu'il faut utiliser la mesure des trois coordonnées et de l'énergie des deux premières interactions du photon 25 incident, mais omet de décrire comment identifier ces deux premières interactions par le télescope Compton. L'invention vise à obtenir un procédé de localisation du radionucléide apportant des moyens permettant de résoudre ce problème. Un objet de l'invention est un procédé de localisation de la position d'un radionucléide émetteur de positons et dont le noyau fils émet au moins un photon par désexcitation, dans lequel on détecte par une caméra à tomographie par émission de positons 5 une ligne de réponse du radionucléide, la position du radionucléide étant située à l'intersection entre la ligne de réponse et un cône géométrique déterminé, le cône ayant pour sommet la position d'une interaction de type Compton à partir du photon émis par le radionucléide, et pour demi-ouverture l'angle entre la direction du photon 10 incident de l'interaction et l'axe de révolution du cône formé par la direction joignant cette interaction et la position d'une autre interaction, caractérisé en ce que un télescope Compton est utilisé pour détecter une pluralité, supérieure ou égale à deux, d'interactions de type Compton provoquées en 15 cascade dans un milieu de détection du télescope Compton à partir du photon émis par le radionucléide, on mesure par le télescope Compton la position de chaque interaction de ladite pluralité, pour chacun de la multiplicité des arrangements ordonnés par paire 20 de première et deuxième interactions de type Compton parmi la pluralité d'interactions détectées, on détermine par le télescope Compton l'angle entre la direction du photon incident de la première interaction et l'axe géométrique joignant la position de la première interaction et la position de la deuxième interaction et on reconstruit la surface géométrique du cône 25 ayant pour sommet la position de la première interaction et pour demi-ouverture ledit angle déterminé autour dudit axe géométrique, ledit axe géométrique formant l'axe de révolution du cône et étant orienté dans le sens allant de la deuxième interaction vers la première interaction, on élimine les cônes dont la surface géométrique ne possède pas 30 d'intersection avec la ligne de réponse, on sélectionne au moins un cône dont la surface géométrique possède une intersection avec la ligne de réponse, on sélectionne la position du radionucléide à partir de ladite intersection reconstruite de la ligne de réponse avec la surface 5 géométrique du cône sélectionné. Suivant des modes de réalisation de l'invention : - On détermine par le télescope Compton ledit angle 6mn pour chaque arrangement par paire suivant la formule : cos 6mn= 1 + mec2(1/Eom-1/( Eom - Eim)) 10 où me est la masse de l'électron, c représente la vitesse de la lumière dans le vide, Eom est l'énergie mesurée du photon incident de la première interaction de la paire, E1m est l'énergie transférée à un électron lors de la première interaction et mesurée. - On examine si il n'y a qu'un seul cône sélectionné dont la surface 15 possède un point d'intersection avec la ligne de réponse, et, dans l'affirmative, on calcule la position du radionucléide comme étant la position de ce point d'intersection de ce seul cône sélectionné dont la surface possède un point d'intersection avec la ligne de réponse. - On examine si il y a plusieurs cônes sélectionnés dont la surface 20 possède un point d'intersection avec la ligne de réponse, et, dans l'affirmative, on détermine lequel de ces cônes sélectionnés dont la surface possède un point d'intersection avec la ligne de réponse est le plus probable, on calcule la position du radionucléide comme étant la position du point d'intersection du cône sélectionné, dont la surface possède un 25 point d'intersection avec la ligne de réponse et qui est le plus probable. D'autres objets de l'invention sont les suivants : - Application du procédé tel que décrit ci-dessus à l'imagerie de localisation du radionucléide. - Application du procédé tel que décrit ci-dessus à la localisation 30 d'au moins un marqueur radioactif comprenant ledit radionucléide. - Cette dernière application peut servir à la localisation d'au moins un marqueur radioactif, comprenant le radionucléide, pour localiser dans un milieu géologique une substance radiomarquée par le marqueur. - Dans cette dernière application la substance radiomarquée peut être de l'eau. - Application du procédé tel que décrit ci-dessus à la localisation d'au moins un marqueur radioactif, comprenant le radionucléide, pour marquer une substance chimique dans un corps humain ou animal. - Application du procédé tel que décrit ci-dessus à la localisation d'au moins un marqueur radioactif, comprenant le radionucléide, pour marquer une substance chimique dans un corps humain ou animal, ayant été introduite dans ledit corps. - Application du procédé tel que décrit ci-dessus à la détection de fuites d'un container contenant au moins le radionucléide. - Application du procédé tel que décrit ci-dessus à la détection d'un objet contenant au moins le radionucléide. Un autre objet de l'invention est un dispositif pour la mise en oeuvre du procédé tel que décrit ci-dessus, comprenant une caméra à tomographie par émission de positons pour détecter 20 une ligne de réponse du radionucléide, un télescope Compton comportant : - des moyens pour détecter une pluralité, supérieure ou égale à deux, d'interactions de type Compton provoquées en cascade dans un milieu de détection du télescope Compton à partir du photon émis par le 25 radionucléide, - des moyens de mesure de la position de chaque interaction de ladite pluralité dans le milieu de détection, le dispositif comportant, en plus de la caméra et du télescope : - des moyens pour déterminer, pour chacun de la multiplicité des 30 arrangements ordonnés par paire de première et deuxième interactions de type Compton parmi la pluralité d'interactions détectées, l'angle entre la direction du photon incident de la première interaction et l'axe géométrique joignant la position de la première interaction et la position de la deuxième interaction, pour reconstruire la surface géométrique du cône ayant pour sommet la position de la première interaction et pour demi-ouverture ledit angle déterminé autour dudit axe géométrique, ledit axe géométrique formant l'axe de révolution du cône et étant orienté dans le sens allant de la deuxième interaction vers la première interaction, - des moyens pour éliminer les cônes dont la surface géométrique ne possède pas d'intersection avec la ligne de réponse, - des moyens pour sélectionner au moins un cône dont la surface géométrique possède une intersection avec la ligne de réponse, - des moyens pour sélectionner la position du radionucléide à partir de ladite intersection reconstruite de la ligne de réponse avec la surface géométrique du cône sélectionné. L'invention sera mieux comprise à la lecture de la description qui va suivre, donnée uniquement à titre d'exemple non limitatif en référence aux dessins annexés, sur lesquels : - la figure 1 est un schéma montrant les interactions provoquées par un radionucléide se désintégrant, et un dispositif pour la mise en oeuvre du 20 procédé suivant l'invention, et -la figure 2 est un organigramme d'étapes mises en oeuvre dans le procédé suivant l'invention pour reconstituer la séquence Compton provoquée par le radionucléide. Dans ce qui suit, le radionucléide R considéré émet un ou plusieurs 25 positons R+ et un ou plusieurs premiers photons y1. Ce radionucléide est par exemple le 'Sc, mais pourrait être également 140, 82Rb, 94Tc métastable, 44Sc métastable, 22Na, 48Va, 94Tc. Le positon R+ interagit avec la matière environnante pour émettre deux deuxième et troisième photons y2 et y3 dans deux directions D2 et 30 D3, sensiblement à 180° l'une de l'autre, les photons y2 et y3 ayant chacun une énergie de 511 keV. Les deux deuxième et troisième photons y2 et y3 sont détectés par deux premier et deuxième détecteurs 12 et 13 de la caméra 1 à tomographie par émission de positons TEP disposés de manière adéquate. Ces détecteurs font par exemple partie d'un anneau de détection des photons y2 et y3, ainsi que cela est connu par l'homme du métier. La position spatiale des points 14, 15 d'impact des deuxième et troisième photons y2 et y3 sur les détecteurs 12 et 13 permet de calculer au cours d'une première étape S1 de calcul la ligne de réponse 16 (LOR) du radionucléide, qui est formée par les directions D2 et D3. Un scanner TEP est décrit par exemple dans le document [4]. 1 o Les interactions provoquées par le premier photon y1 sont détectées par un télescope Compton 2. Un exemple de télescope Compton est décrit dans le document [3]. Un exemple de télescope Compton solide est décrit dans le document [5]. Le télescope Compton est utilisé afin de détecter le photon émis en 15 coïncidence temporelle et spatiale avec le positon détecté en imagerie fonctionnelle TEP. La caméra TEP permet de localiser le lieu LOR du point d'émission sur un segment. Suivant l'invention, un algorithme reconstitue la séquence Compton des interactions, pour pouvoir déterminer en quelles positions se trouvent 20 les deux premières interactions provoquées par le premier photon y1. En effet, un télescope Compton permet de déterminer les positions des interactions Compton, mais pas leur ordre chronologique d'apparition. Le télescope Compton 2 comporte un milieu 21 de détection d'interactions de type Compton, formé par exemple de xénon maintenu à 25 l'état liquide. Le premier photon incident y1 provoque plusieurs interactions Compton en cascade dans le milieu de 21 de détection. Chaque interaction Compton provoquée par un photon incident yn provoque l'émission d'un nouveau photon yn+, et l'absorption d'énergie par un électron du milieu 21 de détection. Ce nouveau photon provoque à son tour une nouvelle 30 interaction Compton dans le milieu 21. On a représenté à titre d'exemple illustratif à la figure 1 quatre interactions Compton successives 11, 12, 13, 14 dans le milieu 21 depuis le photon y1, et les photons émis associés y2, y3, y4, y5. Le nombre d'interactions est par exemple d'au moins trois. Bien entendu, à la figure 1, les interactions et les lignes représentées ne sont pas forcément dans le même plan, mais sont en trois dimensions. Le télescope Compton 2 comporte des moyens 22 de mesure de la position spatiale respective P1, P2, P3, P4 des interactions Compton 11, 12, 13, 14 dans le milieu 21 de détection, chaque position spatiale comportant les coordonnées, par exemple cartésiennes x, y, z de l'interaction. Le télescope Compton 2 comporte des moyens 23 de mesure pour 1 o chaque interaction détectée 11, 12, 13, 14, de : - l'énergie Eo du photon incident de l'interaction, - l'énergie E, transférée à un électron du milieu 21 de détection. L'énergie E, transférée crée un déplacement d'électrons dans le milieu 21 de détection, ce qui permet de mesurer par les moyens 23 un 15 courant électrique, à partir duquel on calcule la valeur de l'énergie E, transférée. A cet effet, il est prévu des moyens de collection du courant, d'amplification et de traitement de celui-ci. Les positions Pm des interactions Compton ln et les énergies Eo et E, associées à chaque interaction ln sont déterminées par le télescope 20 Compton au cours d'une étape S2. Pour chaque paire lm, In d'interactions parmi celles détectées, une unité 24 de calcul calcule au cours d'une étape S3 successive aux étapes S1 et S2 un angle associé 6mn selon la formule : cos 6mn= 1 + mec2(1/Eom-1/( Eom - Eim)) 25 où me est la masse de l'électron, c représente la vitesse de la lumière dans le vide, Eom est l'énergie mesurée du photon incident de la première interaction lm de la paire, E1m est l'énergie transférée à un électron lors de la première interaction lm et mesurée, l'angle 6mn représentant l'angle entre la direction du photon incident de la première 30 interaction lm et l'axe Dmn passant par la position Pm ayant été déterminée de la première interaction 1 et la position Pn ayant été déterminée de la deuxième interaction In de la paire. L'axe D. est orienté de la deuxième interaction In vers la première interaction lm. Le radionucléide R se trouve sur la surface du cône géométrique C12, défini de la manière suivante en trois dimensions pour la première interaction 11 : - sommet du cône C12 : position P1 de l'interaction 11, - cône de révolution autour de l'axe D12 passant par la position P1 déterminée de l'interaction 11 et la position P2 de la deuxième interaction 12, - angle de demi-ouverture du cône C12 par rapport à son axe D12 de révolution, égal à 812, - cône C12 d'ouverture dirigée en sens inverse de 12. Suivant l'invention, on met en oeuvre par des moyens 25 de calcul le procédé décrit ci-dessous. On détermine, au cours d'une étape S4 après l'étape S3, pour chaque paire ordonnée de première interaction lm et de deuxième interaction In d'interactions parmi celles détectées 11, 12, 13, 14, 15, la surface du cône géométrique Cmn, défini de la manière suivante en trois dimensions pour la première interaction lm : 2 0 - sommet du cône Cmn : position Pm de la première interaction lm de la paire ordonnée, - cône Cmn de révolution autour de l'axe D. passant par la position Pm déterminée de la première interaction lm de la paire ordonnée et la position Pn de la deuxième interaction In de la paire ordonnée, 25 - angle de demi- ouverture du cône Cmn par rapport à son axe D. de révolution, égal à omn, - cône Cmn d'ouverture dirigée en sens inverse de la deuxième interaction In de la paire ordonnée. A la figure 1, seuls les cônes C12, C23, C34 et C24, les angles de 30 demi-ouverture associés 012, 023, 034, 024 et les axes associés D12, D23, D34, D24 ont été représentés parmi tous les arrangements possibles. Bien entendu, il y a aussi tous les autres cônes non représentés à considérer, soit pour quatre interactions, huit autres cônes. Le nombre d'arrangements par paire d'interactions parmi les Q interactions Compton détectées dans le milieu 21 est égal à Q.(Q-1). Au cours d'une étape S5 après l'étape S4, on examine pour chaque cône Cmn calculé si sa surface possède une intersection avec la ligne de réponse LOR 16. On rejette les cônes Cmn, dont la surface ne s'avère pas posséder de point d'intersection avec la ligne de réponse LOR 16 à l'étape S6. On sélectionne le cône Cmn ou les cônes Cmn, dont la surface possède un point d'intersection avec la ligne de réponse LOR 16 à l'étape S7. Lorsqu'il n'y a qu'un seul cône Cmn dont la surface possède un point d'intersection avec la ligne de réponse LOR 16, on calcule la position de ce point d'intersection, qui représente alors la position du radionucléide R. L'unicité de cône Cmn arrive dans plus de deux cas sur trois. Lorsqu'il y a plusieurs cônes Cmn dont la surface possède un point d'intersection avec la ligne de réponse LOR 16, on détermine lequel de ces cônes Cmn sélectionnés est le plus probable, par exemple en utilisant l'algorithme décrit par le document [2]. On retient le cône le plus probable pour calculer la position du point d'intersection du cône Cmn retenu avec la ligne de réponse LOR 16, qui représente alors la position du radionucléide R. Le point d'intersection détermine le lieu du radionucléide en trois dimensions. Il est solution de l'intersection du cône et du segment de réponse LOR (équation du deuxième degré ne comportant qu'une solution physique dans le champ de vue dans 90 à 95 % des cas, les 5 à 10 0/0 restants sont rejetés à la reconstruction). Le procédé suivant l'invention permet ainsi de multiplier la sensibilité 30 de détection de la caméra TEP et du télescope Compton par plus de deux par rapport à l'algorithme connu par le document [2]. Une fois la position du radionucléide R déterminée, on peut exploiter celle-ci, par exemple en l'indiquant à l'utilisateur par tout moyen d'indication approprié. Par exemple, on indique la position du radionucléide R sur une image. Cette indication de position prend par exemple la forme d'un ou de plusieurs pixels d'image ayant une apparence reconnaissable pour l'utilisateur (par exemple niveau de gris, intensité lumineuse ou couleur), différente de l'environnement où il n'a pas été détecté de radionucléide. On a ainsi un procédé d'imagerie. Des domaines d'application de l'invention sont les suivants : pharmacologie, imagerie médicale clinique, instrumentation associée. Une application concerne le marquage radioactif de molécules thérapeutiques, de diagnostic ou autres dans le corps humain ou animal, à des fins de suivi de celles-ci. Le radionucléide peut servir de radiotraceur. En particulier, on peut obtenir un procédé d'imagerie fonctionnelle sur le petit animal, par exemple pour l'évaluation bioclinique de biomolécules (peptides, anticorps). Par une meilleure détection des radionucléides, on réduit la dose de radioactivité à introduire, ce qui permet de minimiser les risques encourus par les manipulateurs, qui dans le cas d'utilisations extensives ne sont pas négligeables et d'éviter de biaiser le résultat de certaines évaluations précliniques (suivi de la croissance tumorale par exemple) par une irradiation des animaux dont on sait qu'elle peut avoir un impact sur le métabolisme cellulaire. La sensibilité des caméras TEP � petits animaux actuelles � est bonne mais pas excellente et les doses nécessaires pour une bonne imagerie ne sont pas totalement négligeables. Le procédé d'imagerie peut être utilisé pour des diagnostics précoces du cancer, pour assister la radio-immunothérapie béta et, plus généralement, pour envisager une réduction drastique de l'exposition à la radioactivité associée à l'imagerie fonctionnelle. L'accès à des radioéléments émetteurs R+ comme le technétium 94, dont l'analogue 99m est largement utilisé en médecine nucléaire, doit permettre d'améliorer la résolution de l'imagerie. L'accès au rubidium 82, analogue du thallium 201, ou à des acides gras radiomarqués par l'iode 124 ou le technétium 94, devrait permettre la réalisation d'imagerie performante dans le domaine de l'ischémie cardiologique. Le développement de nouvelles approches d'imagerie telles que l'imagerie du remodelage de l'environnement tissulaire avec des inhibiteurs de métalloprotéines radioactifs, ou du ciblage des voies de l'apoptose ouvrent également dans ces domaines de nouvelles perspectives. Un autre domaine d'application pour les émetteurs de positons concerne la cancérologie et le suivi des cellules en thérapie cellulaire. Dans ce domaine, le développement de complexes lipophiles de métaux radioactifs (cuivre 64) doit permettre le suivi des cellules depuis leur injection jusqu'à leur migration sur les sites d'intérêt, soit de quelques minutes à quelques jours. Parmi ces radioéléments, la plupart des candidats le plus souvent cités dans la littérature, iode 124, yttrium 86, rubidium 82 etc., possèdent des émissions photoniques de haute énergie en plus de l'émission 13+. Ces émissions sont la source d'une dégradation de l'image TEP, imposent des contraintes supplémentaires en termes de radioprotection et augmentent le risque potentiel à long terme d'un usage répété de la TEP. La conception d'une nouvelle caméra, basée sur la détection de 3 photons, permet une imagerie sans reconstruction avec des quantités de radioactivité bien plus faibles et des temps d'acquisition plus courts que ceux utilisés habituellement. Dans toutes ces applications l'imagerie 3 photons pourrait s'appliquer avec l'avantage des faibles doses pour des examens appelés à être réalisés beaucoup plus fréquemment que par le passé et d'une plus grande rapidité d'acquisition. Tous les émetteurs R+ n'émettent pas de façon simultanée un rayonnement gamma d'énergie utilisable, mais c'est le cas de certains d'entre eux (technétium 94, scandium 44, oxygène 14, ...) qui pourront être produits et substitués aux précédents pour les applications d'imagerie à 3 photons. Le xénon liquide est reconnu depuis longtemps comme étant un milieu particulièrement approprié pour la détection de particules corpusculaires (leptons, y, hadrons, particules super-symétriques). Liste des références citées [1] Nuclear medical imaging using R+y coincidences from 44Sc radionuclide with liquid xenon as detection medium, de C. Grignon, J. Barbet, M. Bardiès, T. Carlier, J.F. Chatal, O. Couturier, J.P. Cussonneau, A. Faivre, L. Ferrer, S. Girault, T.Haruyama, P. Le Ray, L. Luquin, S. Lupone, V. Métivier, E. Morteau, N. Servagent, D. Thers, Nuclear Instruments and Methods in Physics Research A 571(2007), pages 142-145. [2] Compton scattering sequence reconstruction algorithm for the liquid xenon gamma-ray imaging telescope (LXeGRIT), de U.G. Oberlack, E. Aprile, A. Curioni, V. Egorov, K.L. Giboni, Columbia Astrophysics Laboratory, Columbia University, New York, USA, arXiv:astroph/0012296v1, 13 Dec 2000. [3] A study of the LXeGRIT detection efficiency for MeV gamma-rays during the 2000 balloon flight campaign, de A. Curioni, E0. Aprile, T. Doke, K.L. Giboni, M. Kobayashi, U.G. Oberlack, Nuclear Instruments and Methods in Physics Research A 576 (2007), pages 350-361 [4] Time of Flight in PET Revisited, de W. W. Moses, IEEE Transactions on Nuclear Science, Vol. 50, N° 5, octobre 2003, pages 1325-1330. [5] The Nuclear Compton Telescope (NCT) : Scientific goals and expected sensivity, de Hsiang-Kuang Chang, Steven Boggs, Yuan-Hann Chang, for the NCT collaboration, Advances in Space Research 40 (2007), pages 1281-1287. REVENDICATIONS 1. Procédé de localisation de la position d'un radionucléide émetteur de positons et dont le noyau fils émet au moins un photon par 5 désexcitation, dans lequel on détecte par une caméra à tomographie par émission de positons une ligne de réponse du radionucléide, la position du radionucléide étant située à l'intersection entre la ligne (16) de réponse et un cône géométrique (C12) déterminé, le cône (C12) 10 ayant pour sommet la position d'une interaction (I1) de type Compton à partir du photon (y1) émis par le radionucléide, et pour demi-ouverture l'angle (8) entre la direction du photon incident de l'interaction (I1) et l'axe de révolution du cône formé par la direction (D12) joignant cette interaction (I1) et la position d'une autre interaction (12), 15 caractérisé en ce que un télescope Compton (2) est utilisé pour détecter une pluralité, supérieure ou égale à deux, d'interactions (I1, 12, 13, 14) de type Compton provoquées en cascade dans un milieu (21) de détection du télescope Compton à partir du photon émis par le radionucléide, 20 on mesure par le télescope Compton (2) la position de chaque interaction (Pm, Pn) de ladite pluralité, pour chacun de la multiplicité des arrangements ordonnés par paire de première et deuxième interactions (lm, ln) de type Compton parmi la pluralité d'interactions détectées, on détermine par le télescope Compton 25 (2) l'angle (8mn) entre la direction du photon incident de la première interaction (lm) et l'axe géométrique joignant la position (Pm) de la première interaction (lm) et la position (Pn) de la deuxième interaction (In) et on reconstruit la surface géométrique du cône (Cmn) ayant pour sommet la position (Pm) de la première interaction (lm) et pour demi-ouverture ledit 30 angle (8mn) déterminé autour dudit axe géométrique, ledit axe géométriqueformant l'axe de révolution du cône (Cmn) et étant orienté dans le sens allant de la deuxième interaction (In) vers la première interaction (lm), on élimine les cônes (Cmn) dont la surface géométrique ne possède pas d'intersection avec la ligne de réponse (16), on sélectionne au moins un cône (Cmn) dont la surface géométrique possède une intersection avec la ligne (16) de réponse, on sélectionne la position du radionucléide à partir de ladite intersection reconstruite de la ligne de réponse (16) avec la surface géométrique du cône sélectionné (Cmn). 2. Procédé suivant la revendication 1, caractérisé en ce que on détermine par le télescope Compton ledit angle emn pour chaque arrangement par paire suivant la formule : cos 6mn= 1 + mec2(1/Eom-1/( Eom - E,m)) où me est la masse de l'électron, c représente la vitesse de la lumière dans le vide, Eom est l'énergie mesurée du photon incident de la première interaction (lm) de la paire, E1m est l'énergie transférée à un électron lors de la première interaction (lm) et mesurée. 3. Procédé suivant l'une quelconque des revendications précédentes, caractérisé en ce que on examine si il n'y a qu'un seul cône (Cmn) sélectionné dont la surface possède un point d'intersection avec la ligne de réponse (16), et, dans l'affirmative, on calcule la position du radionucléide (R) comme étant la position de ce point d'intersection de ce seul cône sélectionné dont la surface possède un point d'intersection avec la ligne de réponse (16). 4. Procédé suivant l'une quelconque des revendications précédentes, caractérisé en ce que on examine si il y a plusieurs cônes (Cmn) sélectionnés dont la surface possède un point d'intersection avec la ligne de réponse (16), et, dans l'affirmative, on détermine lequel de ces cônes (Cmn) sélectionnés dont la surface possède un point d'intersection avec la ligne de réponse (16) est le plus probable, on calcule la position du radionucléide (R) comme étant la position du point d'intersection du cônesélectionné, dont la surface possède un point d'intersection avec la ligne de réponse (16) et qui est le plus probable. 5. Application du procédé suivant l'une quelconque des revendications 1 à 4 à l'imagerie de localisation du radionucléide. 6. Application du procédé suivant l'une quelconque des revendications 1 à 4 à la localisation d'au moins un marqueur radioactif comprenant ledit radionucléide. 7. Application suivant la revendication 6 à la localisation d'au moins un marqueur radioactif, comprenant le radionucléide, pour localiser dans un 1 o milieu géologique une substance radiomarquée par le marqueur. 8. Application suivant la revendication 7, dans laquelle la substance radiomarquée est de l'eau. 9. Application du procédé suivant l'une quelconque des revendications 1 à 4 à la détection de fuites d'un container contenant au 15 moins le radionucléide. 10. Application du procédé suivant l'une quelconque des revendications 1 à 4 à la détection d'un objet contenant au moins le radionucléide. 11. Dispositif pour la mise en oeuvre du procédé suivant l'une 20 quelconque des revendications 1 à 4, comprenant une caméra à tomographie par émission de positons pour détecter une ligne de réponse du radionucléide, un télescope Compton (2) comportant : - des moyens pour détecter une pluralité, supérieure ou égale à 25 deux, d'interactions (I1, 12, 13, 14) de type Compton provoquées en cascade dans un milieu (21) de détection du télescope Compton à partir du photon émis par le radionucléide, - des moyens (22) de mesure de la position de chaque interaction (Pm, Pn) de ladite pluralité dans le milieu (21) de détection, 30 le dispositif comportant, en plus de la caméra et du télescope :- des moyens (23, 24) pour déterminer, pour chacun de la multiplicité des arrangements ordonnés par paire de première et deuxième interactions (lm, ln) de type Compton parmi la pluralité d'interactions détectées, l'angle (6mn) entre la direction du photon incident de la première interaction (lm) et l'axe géométrique joignant la position (Pm) de la première interaction (lm) et la position (Pn) de la deuxième interaction (In), pour reconstruire la surface géométrique du cône (Cmn) ayant pour sommet la position (Pm) de la première interaction (lm) et pour demi-ouverture ledit angle (6mn) déterminé autour dudit axe géométrique, ledit axe géométrique formant l'axe de révolution du cône (Cmn) et étant orienté dans le sens allant de la deuxième interaction (In) vers la première interaction (lm), - des moyens (25) pour éliminer les cônes (Cmn) dont la surface géométrique ne possède pas d'intersection avec la ligne de réponse (16), -des moyens (25) pour sélectionner au moins un cône (Cmn) dont la surface géométrique possède une intersection avec la ligne (16) de réponse, - des moyens (25) pour sélectionner la position du radionucléide à partir de ladite intersection reconstruite de la ligne de réponse (16) avec la surface géométrique du cône sélectionné (Cmn).20