FR 2916117 A1 20081114 FR 0754974 A 20070510 Dispositif d'imagerie par rayons X à source poly-chromatique La présente invention concerne un dispositif d'imagerie par rayons X à source poly-chromatique, et plus particulièrement un tel dispositif comprenant un détecteur à pixels adaptés à fonctionner en mode comptage de photons dans une fenêtre d'énergie délimitée par au moins un seuil réglable, de sorte que chaque pixel fournit une sortie fonction du nombre de photons reçus par ledit pixel dans ladite fenêtre d'énergie pendant un intervalle de temps prédéterminé, et des moyens de réglage aptes à régler les seuils desdits pixels. De tels détecteurs sont décrits dans les documents "XPAD: A photons counting pixel detector for material sciences and small animal imaging", P. Delpierre et al., Nucl. Instr. Meth. in Physics Research A 572 (2007) 250-253 ; "XPAD3: A new photon counting chip for X-ray CT-scanner", P. Pangaud et al., Nucl. Instr. Meth. in Physics Research A 571 (2007) 321-324 ; "PIXSCAN: Pixel detector CT-scanner for small animal imaging", P. Delpierre et al., Nucl. Instr. Meth. in Physics Research A 571 (2007) 425-428. II est très souvent nécessaire de connaître la composition chimique d'un matériau ou encore de localiser la présence d'un élément chimique dans un corps opaque à la lumière visible. Ceci est vrai aussi bien pour trier des objets inconnus que pour localiser la présence d'un marqueur médical (p. ex. un agent de contraste) dans un être vivant. Pour cela, il est possible d'optimiser le spectre d'émission d'une source de rayons X poly-chromatique afin de maximiser la contribution des longueurs d'ondes fortement absorbées par l'élément à détecter (ceci augmente le contraste utile) et de limiter la contribution des longueurs d'ondes qui sont absorbées préférentiellement par les autres atomes de l'environnement (dans le but de réduire le contraste induit par le fond). De cette façon, les régions à forte teneur en élément d'intérêt se découpent sur le fond. Dans cette perspective, des sources pseudo monochromatiques ont été développées en tirant profit des pics de réarrangement intenses émis aux énergies caractéristiques du substrat d'une anti-cathode. Néanmoins, il reste une forte contribution des nombreuses autres longueurs d'ondes capables d'induire un contraste polluant qui noie l'information recherchée pour un objet complexe. De plus, le spectre idéal dépend aussi bien de la nature de l'atome recherché que de l'environnement dans lequel on souhaite le détecter. Aussi en pratique l'utilisateur est-il systématiquement confronté à la difficulté de trouver une source poly-chromatique générant un contraste optimal dans toutes les conditions d'utilisation. Si on se place dans le contexte particulier de l'imagerie médicale, une source donnée n'est adaptée que pour un seul type d'agent de contraste (p. ex. l'iode, mais pas le baryum ou le gadolinium), et pour une région du corps de densité moyenne donnée (p. ex. le sein ou la main). Pour réduire la dépendance vis-à-vis de l'environnement chimique, une méthode consiste à utiliser deux sources poly-chromatiques de spectres différents, dont l'une maximise les énergies préférentiellement absorbées par l'agent de contraste (i.e. une source pseudo monochromatique avec forte densité de photons au voisinage de la transition photoélectrique K de l'agent de contraste) et l'autre pas (idéalement une source de spectre uniforme). En faisant le rapport des atténuations obtenues à partir de chacune des deux sources, on fait alors ressortir sur l'image les régions qui contiennent l'élément recherché, car elles seules ont une atténuation très différente sous ces deux conditions. Une solution beaucoup plus raffinée utilise les faisceaux monochromatiques disponibles sur synchrotron, car ils sont accordables à deux longueurs d'ondes précises, juste au-dessous et au-dessus de la transition K de l'élément recherché. L'avantage est que l'absorption par l'environnement ne varie quasiment pas entre les deux conditions d'irradiation alors que l'élément d'intérêt montre un changement brutal et très prononcé de son absorption (changement d'absorption par un facteur 10 pour un composé pur). La figure 1 illustre cette méthode dans le cas de l'iode. Dans ce cas, le contraste n'est plus pollué par les gradients d'absorption de l'environnement puisque celui-ci garde une absorption quasi constante pour les deux longueurs d'ondes voisines. Il s'ensuit une amélioration considérable de la sensibilité de détection de l'élément comme indiqué dans la littérature. En outre, parce que les faisceaux sont monochromatiques, il est possible de définir un coefficient d'atténuation absolu pour une énergie donnée. Ce coefficient d'atténuation s'obtient à partir du rapport des statistiques de photons incidents et détectés au travers de l'objet dont on calcule le logarithme. Si on soustrait deux tels coefficients d'atténuation pour deux énergies données, on obtient un coefficient d'atténuation relatif qui est proportionnel à la concentration de l'élément dont la transition électronique se situe entre ces deux énergies pour une épaisseur de matière donnée. Par comparaison à une courbe tabulée, il est possible d'avoir une mesure quantitative de la concentration de l'élément à partir du coefficient d'atténuation relatif. En imagerie médicale, cette méthode permet de détecter des concentrations d'iode aussi faibles que 15 à 50 pglml, et donc de mettre en évidence et de localiser des tumeurs qui sont invisibles par les techniques classiques (i.e. avec des sources polychromatiques). Cette technique a donc fait ses preuves, mais elle demande d'une part l'accès à une ligne de faisceau synchrotron et nécessite d'autre part d'acquérir les données de façon séquentielle, longueur d'onde après longueur d'onde. Or l'acquisition séquentielle devient fastidieuse et longue si on est intéressé par la détection de plusieurs éléments chimiques dans le même corps. En imagerie médicale, cela augmente d'autant la dose reçue par le patient. Le document DE 199 04 904 décrit l'utilisation de pixels hybrides simple seuil et 10 double seuils pour l'imagerie de contraste, mais ne décrit pas de moyen permettant d'obtenir une magnification en temps réel. Le document US 2005/0123093 décrit d'une manière générale le principe de la magnification de contraste. Plus particulièrement, les documents US 200610056581 et US 6 922 462 15 décrivent une méthode de magnification temps réel utilisant un détecteur multicouche. La présente invention vise à palier les inconvénients de l'art antérieur, notamment ceux liés à l'utilisation d'une source synchrotron. Plus particulièrement, l'invention a notamment pour but de fournir un dispositif d'imagerie permettant la magnification en temps réel de plusieurs agents de contraste 20 avec une seule source. L'invention a également pour but de pouvoir utiliser une même source pour la recherche de différents éléments chimiques. A cet effet, l'invention a pour objet un dispositif d'imagerie par rayons X, comprenant une source poly-chromatique de rayons X, un détecteur à pixels adaptés à 25 fonctionner en mode comptage de photons dans une fenêtre d'énergie délimitée par au moins un seuil réglable, de sorte que chaque pixel fournit une sortie fonction du nombre de photons reçus par ledit pixel dans ladite fenêtre d'énergie pendant un intervalle de temps prédéterminé, et des moyens de réglage aptes à régler les seuils desdits pixels, caractérisé par le fait qu'il comprend des moyens de multiplexage pour multiplexer les 30 sorties desdits pixels dans différentes fenêtres d'énergie et des moyens de traitement pour effectuer en temps réel un traitement différentiel des sorties desdits pixels dans lesdites différentes fenêtres d'énergie. On observera que le détecteur précité peut notamment être bidimensionnel. Il peut s'agir en particulier d'un détecteur à pixels hybrides. Dans un premier mode de réalisation, lesdits pixels sont des pixels élémentaires groupés en pixels composites selon une répartition géométrique prédéterminée, et les moyens de réglage sont agencés pour régler les seuils des différents pixels élémentaires des pixels composites dans des fenêtres d'énergie différentes selon ladite répartition, les moyens de multiplexage étant agencés pour effectuer un multiplexage spatial des sorties desdits pixels de même énergie de réglage. Dans un autre mode de réalisation, les moyens de réglage sont agencés pour régler les seuils desdits pixels en temps réel à différentes valeurs selon une répartition temporelle cyclique, les moyens de multiplexage étant agencés pour effectuer un 10 multiplexage temporel des sorties desdits pixels. Dans un mode de réalisation particulier, au moins certaines des différentes fenêtres d'énergie sont définies par un seuil bas et un seuil haut. Egalement dans un mode de réalisation particulier, au moins certaines des différentes fenêtres d'énergie sont contiguës. 15 Dans un autre mode de réalisation particulier, le détecteur est un détecteur bidimensionnel. Dans un mode de réalisation particulier, le détecteur est un détecteur à pixels hybrides. On décrira maintenant, à titre d'exemple non limitatif, un mode de réalisation 20 particulier de l'invention, en référence aux dessins schématiques annexés dans lesquels : - la figure 1 est une illustration du fonctionnement d'un dispositif de l'art antérieur ; - la figure 2 est une vue en coupe à très grande échelle illustrant le 25 fonctionnement d'un détecteur à comptage de photons ; - la figure 3 est un schéma électrique d'un pixel du détecteur de la figure 2 ; - la figure 4 représente un dispositif selon l'invention ; et - les figures 5 et 6 sont des vues en plan de deux détecteurs susceptibles d'être utilisés dans un dispositif selon l'invention. 30 Si l'on se réfère aux figures 2 et 3, on voit qu'un détecteur à comptage de photons de type connu est composé de deux plaquettes 1 et 2 reliées par des points de soudure 3. La plaquette 1 est composée d'un substrat semi-conducteur (ou isolant pur) dans lequel les photons X se convertissent en charges électriques. On établit un champ électrique dans le substrat pour faire dériver ces charges vers les électrodes 4 en surface de la plaquette 1. Chaque électrode 4 correspond à un pixel du détecteur. On verra en référence aux figures 5 et 6 deux aménagements possibles pour les pixels. Chaque électrode 4 est reliée électriquement par un point de soudure 3 à une électrode 5 de la plaquette 2 (un point de soudure par pixel). La plaquette 2 est une plaquette semi-conductrice comportant autant de chaînes d'analyse électronique complètes (amplificateur 6, mise en forme, simple ou double seuil en énergie 7, compteur 8,...) que de pixels. Chaque électrode 5 est donc une électrode d'entrée d'une chaîne d'analyse, qui comporte en sortie un circuit de lecture 9. Si l'on se réfère maintenant à la figure 4, on voit une source poly-chromatique 10 10 de rayons X et un détecteur 1, 2 tel que celui qui vient d'être décrit. Le sujet d'examen 11 est disposé entre la source et le détecteur. Un dispositif 12 de réglage de seuils, par exemple un microordinateur, est relié aux connexions 13 d'ajustement de seuil de la plaquette 2. Les sorties 14 de lecture de la plaquette 2 sont reliées à un multiplexeur 15 dont 15 la sortie est reliée à une unité de traitement 16, par exemple le même microordinateur que le dispositif 12. On se réfère maintenant à la figure 5. Dans le détecteur pixellisé 1 à comptage de photons, chacun des pixels est associé à un circuit électronique tel que décrit ci-dessus permettant de compter les 20 photons dont l'énergie est supérieure à une valeur donnée (seuil en énergie). Ce seuil est réglable par programmation à partir du microordinateur 12. Le principe des pixels composites consiste à grouper un certain nombre de pixels (2, 3, 4 ou plus) et d'assigner un seuil différent à chacun des pixels élémentaires ou à chacun des sous-ensembles (connexe ou convexe) de pixels élémentaires de ce pixel 25 composite. En une prise de vue, l'appareil est ainsi capable de compter les photons à partir de seuils différents. Par soustraction des comptages des pixels de seuils différents on obtient le nombre de photons correspondant à une fenêtre en énergie. Par exemple, dans le cas de pixels composites de quatre pixels élémentaires, on peut obtenir, en une seule pose, deux fenêtres différentes : 30 Soit En le nombre de photons comptés pour une énergie supérieure à En, etE1 Dans le mode de réalisation de la figure 6, on a directement, pour chacun des pixels, le nombre de photons correspondant à une fenêtre en énergie et deux pixels suffisent pour faire ressortir les éléments d'image correspondant à un corps qui présente un saut d'absorption à l'énergie E5 telle que E2 REVENDICATIONS , 1.- Dispositif d'imagerie par rayons X, comprenant une source poly-chromatique (10) de rayons X, un détecteur (1, 2) à pixels adaptés à fonctionner en mode de comptage de photons dans une fenêtre d'énergie délimitée par au moins un seuil réglable, de sorte que chaque pixel fournit une sortie fonction du nombre de photons reçus par ledit pixel dans ladite fenêtre d'énergie pendant un intervalle de temps prédéterminé, et des moyens de réglage (12) aptes à régler les seuils desdits pixels, caractérisé par le fait qu'il comprend des moyens de multiplexage (15) pour multiplexer les sorties desdits pixels dans différentes fenêtres d'énergie et des moyens de traitement (16) pour effectuer en temps réel un traitement différentiel des sorties desdits pixels dans lesdites différentes fenêtres d'énergie. 2.- Dispositif selon la revendication 1, dans lequel lesdits pixels sont des pixels élémentaires groupés en pixels composites selon une répartition géométrique prédéterminée, et les moyens de réglage sont agencés pour régler les seuils des différents pixels élémentaires des pixels composites dans des fenêtres d'énergie différentes selon ladite répartition, les moyens de multiplexage étant agencés pour effectuer un multiplexage spatial des sorties desdits pixels de même énergie de réglage. 3.- Dispositif selon la revendication 1, dans lequel les moyens de réglage sont agencés pour régler les seuils desdits pixels en temps réel à différentes valeurs selon une répartition temporelle cyclique, les moyens de multiplexage étant agencés pour effectuer un multiplexage temporel des sorties desdits pixels. 4.- Dispositif selon l'une quelconque des revendications 1 à 3, dans lequel au moins certaines des différentes fenêtres d'énergie sont définies par un seuil bas et un seuil haut. 5.- Dispositif selon l'une quelconque des revendications 1 à 4, dans lequel au moins certaines des différentes fenêtres d'énergie sont contiguës. 6.- Dispositif selon l'une quelconque des revendications 1 à 5, dans lequel le détecteur est un détecteur bidimensionnel. 7.- Dispositif selon l'une quelconque des revendications 1 à 6, dans lequel le 30 détecteur est un détecteur à pixels hybrides.