FR 2900771 A1 20071109 FR 0651575 A 20060503 OSCILLATEUR LASER PULSE A DUREE D'IMPULSION VARIABLE La présente invention concerne le domaine des oscillateurs laser pulsés. On connaît des oscillateurs laser pulsés comprenant une cavité laser, ladite cavité laser comprenant un milieu laser apte à être pompé par un rayonnement de pompe émis par au moins une source de rayonnement de pompe et des moyens d'obturation aptes à obturer ladite cavité. De tels lasers sont connus sous le nom de laser déclenché (ou Q-switch laser en langue anglaise). Les moyens d'obturation sont couramment dénommés des commutateurs de facteur de qualité, ou commutateur-Q ( Q-switch en langue anglaise). Dans un tel laser, initialement, un cristal laser est pompé par une diode de pompe, alors que les moyens d'obturation sont fermés et empêchent le retour de l'onde laser dans le cristal. Ceci produit une inversion de population au sein du cristal, mais le lasage du milieu laser ne se produit pas puisqu'il n'y a pas de retour de l'onde. Alors que les moyens de d'obturation obturent toujours la cavité, le cristal laser se charge en énergie par pompage. Les moyens d'obturation sont alors ouverts pour permettre le retour de l'onde après réflexion sur une extrémité de la cavité. Le procédé d'amplification par émission stimulée peut alors commencer. A cause de la quantité d'énergie importante stockée dans le milieu laser, le signal laser généré est très bref, et on obtient une impulsion courte en sortie de l'oscillateur. Dans de tels dispositifs connus, la durée de l'impulsion laser en sortie de l'oscillateur est a priori constante. Or, il est avantageux de fournir un oscillateur laser pour lequel la durée d'impulsion laser obtenue puisse varier. En effet, l'ajustement de la durée d'impulsion est intéressant pour adapter les caractéristiques des impulsions au type de phénomène à étudier. Ainsi, pour des lasers pulsés à durée d'impulsion fixe, si l'on désire changer la durée d'impulsion pour étudier un nouveau phénomène, il est nécessaire de se procurer un nouveau laser ayant le temps d'impulsion requis. Cette situation est bien entendu un inconvénient des lasers à durée d'impulsion fixe. Il existe également des lasers pulsés à durée d'impulsion variable. Une première solution connue pour réaliser un tel ajustement de la durée d'impulsion est de faire varier la puissance de pompage du milieu laser. En effet, lorsque l'on fait varier cette puissance de pompage, la quantité d'énergie stockée au sein du cristal laser varie, et la durée d'impulsion varie également. Toutefois, cette solution possède des inconvénients importants. En effet, une variation de la puissance de pompage produit une variation du régime thermique dans le milieu laser et par conséquent une modification de la lentille thermique que celui-ci produit à l'intérieur de la cavité. Même si la cavité du laser est configurée pour être peu sensible aux variations de lentille thermique sous la forme d'une cavité dynamiquement stable, une grande amplitude de variation de la durée d'impulsion, contrôlée par la puissance de pompage, provoque une modification des caractéristiques spatiales du faisceau et une variation de l'énergie émise allant jusqu'à l'arrêt de l'émission laser. Dans les sources laser à haute cadence de répétition (de 1 kHz à 100 kHz) on pallie cet inconvénient en ajustant la durée d'impulsion par variation du taux de répétition. Si le milieu laser est pompé en régime continu et que l'intervalle entre deux impulsions est inférieur à la durée de vie du niveau supérieur de la transition laser, le changement du taux de répétition modifie l'énergie stockée et par voie de conséquence la durée d'impulsion. La puissance de pompage est bien constante, mais un tel dispositif possède l'inconvénient que la cadence de répétition n'est pas constante. Une autre solution pour réaliser un tel ajustement de la durée d'impulsion est de contrôler le commutateur Q au sein de la cavité. Une telle solution est par exemple décrite dans la demande de brevet américain US-A-2001/0021205 qui enseigne un oscillateur laser pulsé comprenant une cavité laser, ladite cavité laser comprenant un milieu laser apte à être pompé par un rayonnement de pompe émis par au moins une source de rayonnement de pompe et des moyens d'obturation aptes à obturer ladite cavité. Cette demande enseigne d'utiliser au sein du résonateur laser, un commutateur Q acousto-optique relié à une unité électronique générant une onde haute-fréquence pouvant être modulée. Le commutateur Q, et notamment sa durée d'ouverture et de fermeture, est alors contrôlé par cette onde haute-fréquence. Toutefois, l'utilisation d'un commutateur Q acousto-optique possède certains inconvénients. Un premier inconvénient est que la durée d'ouverture, qui est liée à la dimension du faisceau dans le commutateur, est généralement30 longue et des durées d'impulsions courtes sont donc difficiles à obtenir. Un deuxième inconvénient est que si l'on cherche à augmenter l'énergie stockée dans le but de diminuer la durée des impulsions, le régime de fonctionnement relaxé apparaît très facilement car le taux de fermeture du commutateur Q acousto-optique n'est pas bon. La présente invention entend pallier ces inconvénients. Un premier but de l'invention est donc de fournir un laser pulsé à durée d'impulsion variable. Un autre but de l'invention est de fournir un laser pulsé à durée d'impulsion variable sans nécessiter de modification de la puissance de pompage du cristal laser. Un autre but de l'invention est de fournir un oscillateur laser pulsé n'utilisant pas de commutateur Q acousto-optique. Au moins un de ces buts est atteint par l'invention qui concerne selon un premier aspect un oscillateur laser pulsé comprenant une cavité laser, ladite cavité laser comprenant un milieu laser apte à être pompé par un rayonnement de pompe émis par au moins une source de rayonnement de pompe et à émettre un rayonnement laser, ladite cavité comprenant des moyens d'obturation aptes à obturer ladite cavité pendant une durée d'obturation, caractérisé en ce que lesdits moyens d'obturation sont des moyens d'obturation électro-optiques, et en ce que lesdits moyens d'obturation sont aptes à être alimentés par une tension d'alimentation variable, en ce que ladite cavité laser comprend un polariseur de couplage apte à réfléchir ledit rayonnement laser avec un pouvoir réflecteur, ledit pouvoir réflecteur dépendant de ladite tension d'alimentation variable. Dans cette cavité laser, les moyens d'obturation comprennent par exemple des cristaux électro-optiques. De la sorte, en faisant varier la tension d'alimentation du 10 commutateur Q électro-optique, il est possible de faire varier la durée des impulsions lasers de l'oscillateur laser pulsé. On note que le taux de fermeture d'un commutateur électro-optique est bien meilleur que celui d'un commutateur électro-acoustique tel 15 que décrit par exemple dans le document US-A-2001/0021205. Selon un mode de réalisation de l'invention, dans l'oscillateur laser pulsé susmentionné, ladite cavité laser comprend un polariseur de couplage apte à réfléchir ledit rayonnement laser avec un pouvoir 20 réflecteur, ledit pouvoir réflecteur dépendant de ladite tension d'alimentation variable. De la sorte, le pouvoir réflecteur du polariseur de couplage peut varier en fonction de l'alimentation, ce qui a pour conséquence de 25 faire varier la durée d'impulsion laser. Par ailleurs, afin de fournir un oscillateur laser pulsé qui ait une bonne insensibilité en température, une bonne tenue au flux et de bons coefficients électro-optiques, dans l'oscillateur laser pulsé 30 susmentionné, lesdits moyens d'obturation peuvent comprendre un premier cristal de RbTiOPO4 ayant un premier axe, et un deuxième5 cristal de RbTiOPO4 ayant un deuxième axe, le premier axe et le deuxième axe étant croisés. Par ailleurs, dans l'oscillateur laser pulsé susmentionné, afin d'assurer une bonne insensibilité de l'oscillateur aux perturbations extérieures, ladite cavité laser est fermée par un premier miroir et un deuxième miroir, ledit premier miroir et ledit second miroir définissant un paramètre de stabilité, ledit paramètre de stabilité étant proche de 0,5. L'invention concerne également un dispositif comprenant un oscillateur laser pulsé tel que décrit précédemment, des moyens d'alimentation aptes à fournir ladite tension d'alimentation variable auxdits moyens d'obturation, et des moyens de contrôle d'alimentation d'obturation apte à faire varier ladite tension d'alimentation variable. Les moyens d'alimentation comprennent par exemple par exemple un générateur de tension, et les moyens de contrôle d'alimentation 20 d'obturation comprennent par exemple un potentiomètre. L'invention a également pour but de fournir un oscillateur laser pulsé à durée d'impulsion variable, tout en gardant une énergie sensiblement constante. 25 En effet, un des inconvénients des oscillateurs pulsés à durée d'impulsion variable, est que la variation de la durée de l'impulsion implique une variation de l'énergie du laser. Ceci est notamment le cas lorsque la variation de la durée d'impulsion est réalisée en 30 faisant varier la puissance de pompage puisque cette puissance de pompage influe à la fois sur la durée d'impulsion et sur l'énergie émise. Pour pallier cet inconvénient, le dispositif susmentionné peut comprendre des moyens d'alimentation de pompe apte à fournir un courant de pompe à ladite source de rayonnement de pompe, ledit rayonnement de pompe ayant une énergie, ladite énergie étant fonction dudit courant de pompe, ledit dispositif comprenant des moyens de contrôle de pompage apte à faire varier ledit courant de pompe. De la sorte, l'oscillateur laser pulsé selon l'invention comprend deux paramètres d'ajustement modifiables de façon indépendante, ce qui permet d'ajuster la durée d'impulsion grâce aux moyens de contrôle d'alimentation d'obturation et d'ajuster l'énergie de pompe par les moyens de contrôle de pompage. Un ajustement adéquat de ces deux paramètres maintenant modifiables de façon indépendante permet alors de maintenir sensiblement constante l'énergie de l'impulsion laser émise. En particulier, ledit oscillateur laser pulsé est apte à émettre un signal laser, et dans lequel ladite tension d'alimentation et ledit courant de pompe sont choisis de sorte à ce que ladite énergie laser soit sensiblement constante. Par ailleurs, lorsque l'on alimente les moyens d'obturation en tension, il est avantageux que la tension à appliquer ne soit pas trop élevée. Ceci permet notamment d'éviter l'utilisation de moyens d'alimentation complexes et coûteux. Un autre but de l'invention est donc de fournir un oscillateur laser pulsé à durée d'impulsion variable par commutation d'un commutateur Q alimenté en tension, sans que la tension à appliquer au commutateur Q ne soit trop élevée. Or, il est connu en soi que la tension à appliquer à un commutateur Q dans un oscillateur laser pulsé dépend des caractéristiques d'une lame quart-d'onde positionnée entre le milieu laser et l'obturateur. De façon classique, pour extraire le maximum d'énergie du milieu laser, on désire que le gain du milieu laser soit le plus élevé possible, tout en empêchant l'oscillateur de fonctionner dans un régime relaxé qui nuirait à la qualité du faisceau et à la tenue au flux des composants optiques. Or, dans le cadre de la présente invention qui a pour but d'obtenir un oscillateur à durée d'impulsion variable, cette contrainte de gain n'est plus présente. Ainsi, la cavité laser susmentionnée a un seuil laser, et ladite cavité laser peut comprendre des moyens de polarisation aptes à modifier un état de polarisation dudit rayonnement laser avant ledit polariseur de couplage, lesdits moyens de polarisation étant agencé de sorte à placer ladite cavité laser juste sous ledit seuil laser, à une limite de disparition du régime relaxé. De la sorte, la tension à appliquer au commutateur Q peut être faible et donc les moyens d'alimentation peuvent être simples et peu coûteux. L'invention se rapporte également à un procédé pour faire varier la durée d'une impulsion émise par un oscillateur laser pulsé comprenant une cavité laser, ladite cavité laser comprenant un milieu laser apte à être pompé par un rayonnement de pompe émis par au moins une source de rayonnement de pompe et à émettre un rayonnement laser et des moyens d'obturation électro-optiques, ledit procédé étant caractérisé en ce qu'il comprend des étapes consistant à : - fournir une tension d'alimentation auxdits moyens d'obturation; - faire varier ladite tension d'alimentation dans lequel ledit pouvoir réflecteur dépend de ladite tension d'alimentation. Selon un mode de réalisation, ladite cavité laser peut comprendre un polariseur de couplage apte à réfléchir ledit rayonnement laser avec un pouvoir réflecteur et dans lequel ledit pouvoir réflecteur dépend de ladite tension d'alimentation. Selon un mode de réalisation particulier, dans le procédé susmentionné, ledit rayonnement de pompe a une énergie de pompe, et ledit procédé comprend des étapes consistant à : - fournir un courant de pompe à ladite source de rayonnement de pompe, - faire varier ledit courant de pompe dans lequel ladite énergie de pompe est fonction dudit courant de pompe. Egalement selon un mode de réalisation de l'invention, dans le procédé susmentionné, ledit oscillateur laser pulsé est apte à générer un signal laser ayant une énergie laser, et ladite durée d'obturation et ladite énergie de pompe étant choisis de sorte à ce que ladite énergie laser soit sensiblement constante. Egalement selon un mode de réalisation de l'invention, dans le procédé susmentionné, ladite cavité laser a un seuil laser, ladite cavité laser comprenant des moyens de polarisation aptes à modifier un état de polarisation dudit rayonnement laser avant ledit polariseur de couplage ledit procédé pouvant comprendre des étapes consistant à : - fournir un courant de pompe à ladite source de rayonnement de pompe, ledit courant de pompe étant fixé à une valeur maximale ; - placer ladite cavité laser dans un régime relaxé ; - ajuster lesdits moyens de polarisation de sorte à placer ladite cavité juste sous ledit seuil laser, à une limite de disparition du régime relaxé ; - appliquer une tension d'alimentation auxdits moyens d'obturation ; faire varier indépendamment ladite tension d'alimentation et ledit courant de pompe. D'autres buts et avantages de la présente invention apparaîtront à la lumière de la description ci-dessous faite en référence aux figures annexées dans lesquelles : - FIG. 1 est un schéma illustrant un exemple d'oscillateur laser pulsé selon l'invention ; - FIG. 2 est un graphique représentant l'évolution de la tension de déclenchement en fonction de la durée d'impulsion de l'oscillateur laser pulsé de la FIG. 1 ; - FIG. 3 est un graphique représentant l'évolution de l'énergie émise par la cavité laser avant ajustement en tension et en courant; - FIG. 4 est un graphique illustrant le coefficient de réflexion du polariseur de couplage en fonction de la tension appliquée aux moyens d'obturation de l'oscillateur laser pulsé de la FIG. 1 pour une orientation de la lame quart d'onde de 0,4 rad; - FIG. 5 est un graphique illustrant le coefficient de réflexion du polariseur de couplage en fonction de la tension appliquée aux moyens d'obturation d'un oscillateur laser pulsé avec ajustement habituel de la lame quart d'onde de 7[/4 radian; - FIG. 6 est un graphique illustrant, à énergie constante de 300 microjoules, la durée d'impulsion émise lorsque l'on fait varier le courant injecté aux diodes de pompage et la tension appliquée aux moyens d'obturation. Illustré FIG. 1, un dispositif 1 selon l'invention comprend un oscillateur laser pulsé 15 sous la forme d'une cavité laser 15. Il comprend également des moyens d'alimentation 12 des éléments de l'oscillateur pulsé. Les moyens d'alimentation 12 comprennent des moyens d'alimentation en courant 11 et des moyens d'alimentation en tension 10. La cavité laser 15 comprend un milieu laser 4.Le milieu laser 4 est un cristal couramment appelé YAG, ou grenat d'yttrium aluminium de composition Y3A15O12 dopé au néodyme. La cavité laser 15 a une longueur effective 170 mm. Elle est fermée par deux miroirs 2, 8 totalement réfléchissants pour le rayonnement laser à la longueur d'onde de 1064 nm. Le premier miroir 2 est plan et le deuxième miroir 8 est concave avec un rayon de courbure de 2000 mm de sorte que la cavité 15 soit stable avec un diamètre de faisceau de 0,9 mm environ sur le miroir plan 2.30 Un diaphragme de diamètre 1,2 mm peut être placé juste devant le miroir 2 de façon à sélectionner le mode gaussien TEMoo de la cavité 15. Selon une variante, si les sollicitations thermiques du milieu laser 5 sont élevées, on peut également configurer la cavité laser 15 pour satisfaire au critère d'insensibilité aux variations de lentille thermique, c'est-à-dire avec un paramètre de stabilité voisin de 0,5 Le cristal laser 4 de Nd :YAG est taillé sous la forme d'un demi-cylindre de longueur 15 mm et de diamètre 4,4 mm. Un empilement de trois barrettes de diodes laser 5 alimenté par un générateur de courant 11 pompe ce cristal à travers la face cylindrique. Le rayonnement de pompe non absorbé lors d'un premier passage dans le cristal laser est réfléchi par la face arrière plane traitée réfléchissante pour la longueur d'onde de pompage à 808 nm. Le faisceau laser qui se forme dans la cavité est amplifié dans la zone pompée en suivant un chemin parallèle à l'axe du demi-cylindre. Le dispositif de couplage de la lumière laser vers l'extérieur de la cavité est constitué d'une lame polarisante 3, inclinée à l'angle de Brewster. Le pouvoir réflecteur de cette lame polarisante dépend de l'état de polarisation de la lumière incidente. Une lame quart d'onde 6 possédant un moyen de rotation autour de l'axe de la cavité, permet à la cavité de fonctionner soit en régime relaxé, soit en régime déclenché selon l'orientation des axes de la lame. La cavité est déclenchée grâce à une paire de cristaux électrooptiques 7 couramment notés RTP ou RbT;OPO4). Les cristaux 7 de RTP sont appariés en longueur et leurs axes sont croisés de telle sorte que, sans tension appliquée, leur biréfringence globale soit nulle. Dans cette configuration, ils sont simplement équivalents à une lame de phase et de plus leurs propriétés de polarisation sont presque insensibles à la température. Pour obtenir les conditions optimales de déclenchement, les axes X et Z des cristaux de RTP sont orientés à 45 par rapport au plan de polarisation défini par un polariseur de couplage 3. Le champ électrique de déclenchement est appliqué suivant l'axe Z de chacun des cristaux grâce à des électrodes en or 13 déposées sur les faces orthogonales à Z. Un générateur d'impulsion 10 délivre une tension pulsée réglable entre 0 et 500V, synchronisée avec le front de descente du courant de pompage des diodes. La valeur de la tension est commandée par exemple commandée par un potentiomètre 10. Selon un mode possible de fonctionnement injecté, le miroir concave 8 est monté sur une céramique piézoélectrique 9 utilisée pour asservir la longueur optique de la cavité. De la sorte, la fréquence injectée peut rester en résonance avec un mode de la cavité. L'optimisation de la cavité est réalisée en plusieurs étapes de sorte à obtenir des impulsions de durée variable avec une tension de déclenchement faible. Dans une première étape, les miroirs de cavité 2 et 8 sont réglés classiquement, sans tension appliquée aux cristaux électro- optiques 7, en agissant sur des moyens de réglage en rotation des miroirs 2 et 8. Durant cette étape de réglage, un créneau de courant d'une durée de 100 microsecondes est injecté dans les diodes de pompage 5. Dans une deuxième étape, l'axe optique de la lame quart d'onde 6 est orienté de façon à obtenir un maximum d'énergie laser en régime relaxé, c'est-à-dire en optimisation le couplage dans la cavité. En effet, en tournant la lame quart d'onde 4, l'état de polarisation du faisceau incident sur le polariseur de couplage 3 varie et par voie de conséquence le pouvoir réflecteur effectif du polariseur de couplage varie également. Dans une troisième étape, le courant des diodes est augmenté jusqu'au maximum autorisé par l'alimentation 11 ou jusqu'au maximum préconisé par le fabricant des diodes, c'est-à-dire dans par exemple à 80 ampères. Dans une quatrième étape, la lame quart d'onde est tournée d'un angle a tel que le laser passe juste au-dessous du seuil laser, soit ici. L'angle est par exemple ici fixé à 0,4 radian. Le repère angulaire qui détermine a correspond à l'alignement de l'axe optique de la lame quart d'onde 4 dans le plan de polarisation défini par le plan d'incidence du polariseur de couplage 3. Le fonctionnement du laser est alors rétabli, mais cette fois en régime déclenché, si un front de tension est appliqué aux cristaux de RTP 7, à la fin du créneau de pompage. En effet, le front de tension produit un état de polarisation tel que le pouvoir réflecteur du polariseur de couplage 3 permette au laser de repasser au-dessus du seuil laser. La FIG. 4 illustre ce comportement dans lequel sans tension appliquée, le seuil laser correspond à un pouvoir réflecteur de couplage voisin de 44%. La tension qui est appliquée aux cristaux de RTP 7 a pour effet de diminuer le pouvoir réflecteur et donc la perte par couplage. La cavité laser 15 peut alors émettre. En ajustant ensuite la tension d'alimentation par l'intermédiaire du potentiomètre 10 et des électrodes 13, non seulement l'émission laser est rétablie, mais la durée d'impulsion varie. Ce résultat est illustré FIG. 2. Sur cette figure, on observe que la durée d'impulsion est ajustable entre plus de 50 ns et 17 ns quand la tension d'alimentation varie entre 50 volts et 220 volts. Le même ajustement pourrait être obtenu suivant le mode de réglage habituel de la lame quart d'onde, avec cependant l'inconvénient de nécessiter une tension pulsée plus élevée. Selon ce mode de réglage habituel, le taux d'extinction maximum des moyens d'obturation est recherché pendant la durée du pompage. La lame quart d'onde est donc orientée avec un angle a=n/4 radian, de sorte qu'après un aller û retour dans les moyens d'obturation, la polarisation ait tourné de 7[/2 radian. le polariseur 3 de couplage est alors totalement réfléchissant et la cavité laser 15 est entièrement bloquée. Cette configuration est illustrée FIG. 5. Pour retrouver les conditions de la FIG. 3, c'est-à-dire atteindre le seuil laser correspondant à un pouvoir réflecteur de 44%, il faut appliquer au préalable une tension d'alimentation d'environ 330 volts aux cristaux 7. L'ajustement de la durée d'impulsion est ensuite réalisé comme précédemment, mais en faisant varier la tension dans la gamme 330 volts û 600 volts environ. En préparant la cavité laser 15 comme précédemment décrit, on obtient des impulsions laser à durée variable, mais dont l'énergie n'est pas constante comme cela est illustré FIG.3. En agissant indépendamment sur la tension des cristaux de RTP 7 et sur le courant des diodes de pompage 5, il est possible de garder constante l'énergie émise. Ceci est illustré FIG. 6 où sont représentés le courant dans les diodes de pompage et la durée de l'impulsion émise en fonction de la tension appliquée au commutateur Q 7 pour une énergie constante de 300 microjoules. Ces deux fonctions sont représentées avec une bonne approximation par des polynômes de degré trois pour la durée d'impulsion et de degré cinq pour le courant des diodes 5. La Demanderesse a déterminé un polynôme valant 2.10-10 x5 ù 1.10-' x4 + 4.10-5 x3 ù 0, 0048 x2 + 0,1059 x + 77,213 pour la courbe de courant, et un polynôme valant 6.10-' x3 ù 0,0005 x2 + 0,0018 x + 51,255 pour la courbe de durée d'impulsion. Ces fonctions sont bien sûr compatibles avec un pilotage informatique du dispositif d'alimentation 12. REVENDICATIONS 1. Oscillateur laser pulsé (15) comprenant une cavité laser (15), ladite cavité laser comprenant un milieu laser (4) apte à être pompé par un rayonnement de pompe émis par au moins une source de rayonnement de pompe (5) et à émettre un rayonnement laser, ladite cavité laser (15) comprenant des moyens d'obturation (7) aptes à obturer ladite cavité pendant une durée d'obturation, caractérisé en ce que lesdits moyens d'obturation (7) sont des moyens d'obturation électro-optiques, et en ce que lesdits moyens d'obturation sont aptes à être alimentés par une tension d'alimentation variable. 2. Oscillateur laser pulsé selon la revendication 1 dans lequel ladite cavité laser (15) comprend un polariseur de couplage (3) apte à réfléchir ledit rayonnement laser avec un pouvoir réflecteur, ledit pouvoir réflecteur dépendant de ladite tension d'alimentation variable. 3. Oscillateur laser pulsé selon la revendication 1 ou 2 dans lequel lesdits moyens d'obturation comprennent un premier cristal de RbTiOPO4 ayant un premier axe, et un deuxième cristal de RbTiOPO4 ayant un deuxième axe, le premier axe et le deuxième axe étant croisés. 4. Oscillateur laser pulsé selon l'une des revendications précédentes dans lequel ladite cavité laser a un seuil laser, ladite cavité laser comprenant des moyens de polarisation (6) aptes à modifier un état de polarisation dudit rayonnement laser avant ledit polariseur de couplage (3), lesdits moyens de polarisation (6) étant agencé de sorte à placer ladite cavité laser juste sous ledit seuil laser, à une limite de disparition du régime relaxé. 5. Oscillateur laser pulsé selon l'une des revendications précédentes dans lequel ladite cavité laser est fermée par un premier miroir (2) et un deuxième miroir (8), ledit premier miroir et ledit second miroir définissant un paramètre de stabilité, ledit paramètre de stabilité étant proche de 0,5. 6. Dispositif comprenant oscillateur laser pulsé selon l'une des revendications précédentes, ledit dispositif comprenant des moyens d'alimentation (13) aptes à fournir ladite tension d'alimentation variable auxdits moyens d'obturation, et des moyens de contrôle d'alimentation d'obturation (10) apte à faire varier ladite tension d'alimentation variable. 7. Dispositif selon la revendication 6 comprenant des moyens d'alimentation de pompe (14) apte à fournir un courant de pompe à ladite source de rayonnement de pompe (5), ledit rayonnement de pompe ayant une énergie, ladite énergie étant fonction dudit courant de pompe, ledit dispositif comprenant des moyens de contrôle de pompage (11) apte à faire varier ledit courant de pompe. 8. Dispositif selon la revendication 7 dans lequel ledit oscillateur laser pulsé est apte à émettre un signal laser, et dans lequel ladite tension d'alimentation et ledit courant de pompe sont choisis de sorte à ce que ladite énergie laser soit sensiblement constante. 9. Procédé pour faire varier la durée d'une impulsion émise par un oscillateur laser pulsé comprenant une cavité laser, ladite cavité laser comprenant un milieu laser apte à être pompé par un rayonnement de pompe émis par au moins une source de rayonnement de pompe et à émettre un rayonnement laser, et desmoyens d'obturation électro-optiques ledit procédé étant caractérisé en ce qu'il comprend des étapes consistant à : -fournir une tension d'alimentation auxdits moyens d'obturation; - faire varier ladite tension d'alimentation 10. Procédé selon la revendication 9 dans lequel ladite cavité laser (15) comprend un polariseur de couplage apte à réfléchir ledit rayonnement laser avec un pouvoir réflecteur et dans lequel ledit pouvoir réflecteur dépend de ladite tension d'alimentation. 11. Procédé selon la revendication 9 ou 10 dans lequel ledit rayonnement de pompe a une énergie de pompe, et ledit procédé comprend des étapes consistant à : - fournir un courant de pompe à ladite source de rayonnement de pompe, - faire varier ledit courant de pompe dans lequel ladite énergie de pompe est fonction dudit courant de pompe. 12. Procédé selon l'une des revendications 9 à 11 dans lequel ledit oscillateur laser pulsé est apte à émettre un signal laser, et dans lequel ladite tension d'alimentation et ledit courant de pompe sont choisis de sorte à ce que ladite énergie laser soit sensiblement constante. 13. Procédé selon l'une des revendications 9 à 12 dans lequel ladite cavité laser a un seuil laser, ladite cavité laser comprenant des moyens de polarisation aptes à modifier un état de polarisation dudit rayonnement laser avant ledit polariseur de couplage comprenant des étapes consistant à : - fournir un courant de pompe à ladite source de rayonnement de pompe, ledit courant de pompe étant fixé à une valeur maximale ; - placer ladite cavité laser dans un régime relaxé ; - ajuster lesdits moyens de polarisation de sorte à placer ladite cavité juste sous ledit seuil laser, à une limite de disparition du régime relaxé ; - appliquer une tension d'alimentation auxdits moyens d'obturation ; faire varier indépendamment ladite tension d'alimentation et ledit courant de pompe.